अदिश वक्रता: Difference between revisions
No edit summary |
No edit summary |
||
| Line 45: | Line 45: | ||
===बियान्ची पहचान=== | ===बियान्ची पहचान=== | ||
बियांची पहचान के प्रत्यक्ष परिणाम के रूप में | बियांची '''पहचान''' के प्रत्यक्ष परिणाम के रूप में किसी भी स्यूडो रिमानियन मीट्रिक में वह गुण होता है जो{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 1F|2a1=O'Neill|2y=1983|2p=88}} | ||
:<math>\frac{1}{2}\nabla_iR=g^{jk}\nabla_jR_{ki}.</math> | :<math>\frac{1}{2}\nabla_iR=g^{jk}\nabla_jR_{ki}.</math> | ||
इस पहचान को अनुबंधित बियांची पहचान कहा जाता है। इसका, लगभग तात्कालिक परिणाम के रूप में, | इस पहचान को अनुबंधित बियांची पहचान कहा जाता है। इसका, लगभग तात्कालिक परिणाम के रूप में, स्कुर लेम्मा रिमानियन ज्यामिति बताता है कि यदि रिक्की टेंसर बिंदुवार मीट्रिक का एक गुणज है, तो मीट्रिक [[आइंस्टीन मैनिफोल्ड]] होना चाहिए जब तक कि आयाम दो न हो। इसके अतिरिक्त, यह कहता है कि दो आयामों को छोड़कर एक मीट्रिक आइंस्टीन तभी होता है जब रिक्की टेंसर और स्केलर वक्रता का संबंध आइन्स्टीन से होता है, | ||
:<math>R_{ij}=\frac{1}{n}Rg_{ij},</math> | :<math>R_{ij}=\frac{1}{n}Rg_{ij},</math> | ||
जहाँ {{mvar|n}} आयाम को दर्शाता है.{{sfnm|1a1=Aubin|1y=1998|1loc=Section 1.2.3|2a1=Gallot|2a2=Hulin|2a3=Lafontaine|2y=2004|2loc=Section 3.K.3|3a1=Petersen|3y=2016|3loc=Section 3.1.5}} अनुबंधित बियांची पहचान सामान्य सापेक्षता के गणित में भी मौलिक है, क्योंकि यह [[आइंस्टीन टेंसर]] को मौलिक मात्रा के रूप में पहचानती है।{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 3C|2a1=O'Neill|2y=1983|2p=336}} | जहाँ {{mvar|n}} आयाम को दर्शाता है.{{sfnm|1a1=Aubin|1y=1998|1loc=Section 1.2.3|2a1=Gallot|2a2=Hulin|2a3=Lafontaine|2y=2004|2loc=Section 3.K.3|3a1=Petersen|3y=2016|3loc=Section 3.1.5}} इस प्रकार अनुबंधित बियांची पहचान सामान्य सापेक्षता के गणित में भी मौलिक रूप में है, क्योंकि यह [[आइंस्टीन टेंसर]] को मौलिक मात्रा के रूप में पहचानती है।{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 3C|2a1=O'Neill|2y=1983|2p=336}} | ||
===रिक्की अपघटन=== | ===रिक्की अपघटन=== | ||
एक | एक स्यूडो -रिमानियन मीट्रिक दिया गया {{mvar|g}} आयाम के एक स्थान पर {{mvar|n}}, रीमैन वक्रता टेंसर का अदिश वक्रता भाग (0,4)-टेंसर क्षेत्र के रूप में होता है, | ||
:<math>\frac{1}{n(n-1)}R(g_{il}g_{jk}-g_{ik}g_{jl}).</math> | :<math>\frac{1}{n(n-1)}R(g_{il}g_{jk}-g_{ik}g_{jl}).</math> | ||
यह उस परिपाटी का अनुसरण करता है कि {{math|''R''<sub>''ijkl''</sub> {{=}} ''g''<sub>''lp''</sub>∂<sub>''i''</sub>Γ<sub>''jk''</sub><sup>''p''</sup> − ...}}.) यह टेंसर [[रिक्की अपघटन]] के भाग के रूप में महत्वपूर्ण होता है; यह रीमैन टेंसर और स्वयं के बीच अंतर के लिए ऑर्थोगोनल है। रिक्की अपघटन के अन्य दो भाग रिक्की वक्रता के घटकों से मेल खाते हैं जो अदिश वक्रता में योगदान नहीं करते हैं और [[वेइल टेंसर]] से मेल खाते हैं, जो रीमैन टेंसर का भाग है जो रिक्की वक्रता में योगदान नहीं करता है। इस प्रकार भिन्न विधि से कहें तो, उपरोक्त टेंसर क्षेत्र रीमैन वक्रता टेंसर का एकमात्र भाग है जो अदिश वक्रता में योगदान देता है; अन्य भाग इसके ओर्थोगोनल हैं और ऐसा कोई योगदान नहीं देते हैं।{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Sections 1G and 1H}} काहलर मीट्रिक की वक्रता के लिए एक रिक्की अपघटन भी है।{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 2D}} | |||
===मूल सूत्र=== | ===मूल सूत्र=== | ||
[[अनुरूप ज्यामिति]] की अदिश वक्रता की गणना की | [[अनुरूप ज्यामिति]] की अदिश वक्रता की गणना की जाती है{{sfnm|1a1=Aubin|1y=1998|1p=146|2a1=Besse|2y=1987|2loc=Section 1J}} | ||
:<math>R(e^{2f}g)=e^{-2f}\Big(R(g)-2(n-1)\Delta^gf-(n-2)(n-1)g(df,df)\Big),</math> | :<math>R(e^{2f}g)=e^{-2f}\Big(R(g)-2(n-1)\Delta^gf-(n-2)(n-1)g(df,df)\Big),</math> | ||
कन्वेंशन का उपयोग करना {{math|Δ {{=}} ''g''<sup>''ij ''</sup>∇<sub>''i''</sub>∇<sub>''j''</sub>}} लाप्लास-बेल्ट्रामी ऑपरेटर के | कन्वेंशन का उपयोग करना {{math|Δ {{=}} ''g''<sup>''ij ''</sup>∇<sub>''i''</sub>∇<sub>''j''</sub>}} लाप्लास-बेल्ट्रामी ऑपरेटर के लिए वैकल्पिक रूप से,{{sfnm|1a1=Aubin|1y=1998|1p=146|2a1=Besse|2y=1987|2loc=Section 1J}} | ||
:<math>R(\psi^{4/(n-2)}g)=-\frac{4\frac{n-1}{n-2}\Delta^g\psi-R(g)\psi}{\psi^{\frac{n+2}{n-2}}}.</math> | :<math>R(\psi^{4/(n-2)}g)=-\frac{4\frac{n-1}{n-2}\Delta^g\psi-R(g)\psi}{\psi^{\frac{n+2}{n-2}}}.</math> के रूप में होता है | ||
अंतर्निहित मीट्रिक में एक अत्यंत सूक्ष्म परिवर्तन के | अंतर्निहित मीट्रिक में एक अत्यंत सूक्ष्म परिवर्तन के अनुसार है{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 1K}} | ||
:<math>\frac{\partial R}{\partial t}=-\Delta^g\left(g^{ij}\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}\right)+\left(\nabla_k\nabla_l\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}-R_{kl}\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}\right)g^{ik}g^{jl}.</math> | :<math>\frac{\partial R}{\partial t}=-\Delta^g\left(g^{ij}\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}\right)+\left(\nabla_k\nabla_l\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}-R_{kl}\frac{\partial g_{ij}}{\partial t}\right)g^{ik}g^{jl}.</math> | ||
यह विशेष रूप से दर्शाता है कि अंतर ऑपरेटर का मुख्य प्रतीक जो एक मीट्रिक को उसके अदिश वक्रता पर भेजता है, | यह विशेष रूप से दर्शाता है कि अंतर ऑपरेटर का मुख्य प्रतीक जो एक मीट्रिक को उसके अदिश वक्रता पर भेजता है, इस प्रकार दर्शाया गया है | ||
:<math>(\xi_i,h_{ij})\mapsto -g(\xi,\xi)g^{ij}h_{ij}+h_{ij}\xi^i\xi^j.</math> | :<math>(\xi_i,h_{ij})\mapsto -g(\xi,\xi)g^{ij}h_{ij}+h_{ij}\xi^i\xi^j.</math> | ||
इसके अतिरिक्त रैखिककृत अदिश वक्रता | इसके अतिरिक्त रैखिककृत अदिश वक्रता प्रचालक का जोड़ है | ||
:<math>f\mapsto \nabla_i\nabla_jf-(\Delta f)g_{ij}-fR_{ij},</math> | :<math>f\mapsto \nabla_i\nabla_jf-(\Delta f)g_{ij}-fR_{ij},</math> | ||
और रीमैनियन मीट्रिक के स्थिति में यह एक अतिनिर्धारित अण्डाकार ऑपरेटर है। यह पहले | और रीमैनियन मीट्रिक के स्थिति में यह एक अतिनिर्धारित अण्डाकार ऑपरेटर के रूप में होता है। यह पहले भिन्न सूत्रों का एक सीधा परिणाम है कि, पहले क्रम में एक बंद मैनिफोल्ड पर एक रिक्की फ्लैट रीमैनियन मीट्रिक को विकृत नहीं किया जाता है जिससे कि या तो धनात्मक या ऋणात्मक अदिश वक्रता हो। इसके अतिरिक्त पहले क्रम में एक बंद मैनिफोल्ड पर एक आइंस्टीन मीट्रिक को वॉल्यूम सामान्यीकरण के अनुसार विकृत नहीं किया जा सकता है जिससे कि अदिश वक्रता को बढ़ाया या घटाया जा सकता है ।{{sfnm|1a1=Besse|1y=1987|1loc=Section 1K}} | ||
==आयतन और रीमैनियन अदिश वक्रता के बीच संबंध== | ==आयतन और रीमैनियन अदिश वक्रता के बीच संबंध== | ||
Revision as of 22:22, 27 November 2023
रीमैनियन ज्यामिति के गणितीय क्षेत्र में, अदिश वक्रता या रिक्की अदिश रीमैनियन मैनिफोल्ड की वक्रता का एक माप है। रीमैनियन मैनिफोल्ड के प्रत्येक बिंदु पर यह उस बिंदु के निकट मीट्रिक की ज्यामिति द्वारा निर्धारित एक वास्तविक संख्या निर्दिष्ट करता है। इसे मीट्रिक घटकों के आंशिक व्युत्पन्न के संदर्भ में एक सम्मिश्र स्पष्ट सूत्र द्वारा परिभाषित किया गया है, चूंकि यह असीम रूप से छोटी जियोडेसिक गेंदों की मात्रा की विशेषता भी है। इस प्रकार सतहों की अवकल ज्यामिति के संदर्भ में अदिश वक्रता गॉसियन वक्रता से दोगुनी होती है और पूरी तरह से सतह की वक्रता को दर्शाती है। चूंकि, उच्च आयामों में अदिश वक्रता रीमैन वक्रता टेंसर के केवल एक विशेष भाग का प्रतिनिधित्व करती है।
आंशिक व्युत्पन्न के माध्यम से अदिश वक्रता की परिभाषा स्यूडो -रिमानियन मैनिफोल्ड्स की अधिक सामान्य सेटिंग में भी मान्य होता है। यह सामान्य सापेक्षता में महत्वपूर्ण होता है, जहां लोरेंट्ज़ियन मीट्रिक की अदिश वक्रता आइंस्टीन क्षेत्र समीकरणों में प्रमुख शब्दों में से एक है। इसके अतिरिक्त यह अदिश वक्रता आइंस्टीन-हिल्बर्ट क्रिया के लिए लैग्रेंजियन क्षेत्र सिद्धांत है, जिसके यूलर-लैग्रेंज समीकरण निर्वात में आइंस्टीन क्षेत्र समीकरण हैं।
धनात्मक अदिश वक्रता के साथ रीमैनियन मेट्रिक्स की ज्यामिति का व्यापक रूप से अध्ययन किया गया है। इस प्रकार गैर-कॉम्पैक्ट स्थानों पर यह 1970 के दशक में रिचर्ड स्कोन और शिंग-तुंग याउ द्वारा सिद्ध किए गए धनात्मक द्रव्यमान प्रमेय का संदर्भ है और इसके तुरंत बाद एडवर्ड विटेन द्वारा विभिन्न तकनीकों के साथ पुन: प्रस्तुत किया गया है। इस प्रकार स्कोएन और याउ और स्वतंत्र रूप से मिखाइल ग्रोमोव गणितज्ञ और ब्लेन लॉसन ने धनात्मक अदिश वक्रता के मेट्रिक्स का समर्थन करने वाले बंद मैनिफोल्ड्स की टोपोलॉजी पर कई मौलिक परिणाम विकसित किए है। उनके परिणामों के संयोजन में, ग्रिगोरी पेरेलमैन द्वारा 2003 में सर्जरी के साथ रिक्की प्रवाह के निर्माण ने त्रि-आयामी स्थिति में इन टोपोलॉजी का संपूर्ण लक्षण का वर्णन प्रस्तुत किया गया है।
परिभाषा
एक रीमैनियन मीट्रिक दिया गया g, अदिश वक्रता S सामान्यता R या Sc को मीट्रिक के संबंध में रिक्की वक्रता टेंसर के ट्रेस (रैखिक बीजगणित) के रूप में परिभाषित किया गया है[1]
अदिश वक्रता की गणना सीधे रिक्की वक्रता से नहीं की जा सकती है क्योंकि रिक्की वक्रता एक (0,2) टेंसर क्षेत्र है इस प्रकार ट्रेस लेने के लिए मीट्रिक का उपयोग इंडेक्स को बढ़ाने के लिए (1,1) टेंसर क्षेत्र प्राप्त करने के लिए किया जाना चाहिए। स्थानीय निर्देशांक के संदर्भ में कोई भीआइंस्टीन संकेतन कन्वेंशन का उपयोग करके लिख सकता है कि:[2]
जहाँ Rij = Ric(∂i, ∂j) समन्वय आधार में रिक्की टेंसर के घटक होते है और जहाँ gij मीट्रिक टेंसर घटक हैं, अर्थात मीट्रिक घटकों के व्युत्क्रमणीय मैट्रिक्स के घटक gij = g(∂i, ∂j). रिक्की वक्रता अनुभागीय वक्रता के योग के आधार पर अदिश वक्रता को इस प्रकार व्यक्त करना संभव होता है[3]
जहाँ सेक अनुभागीय वक्रता को दर्शाता है और e1, ..., en p पर कोई ऑर्थोनॉर्मल फ्रेम होता है। इसी तरह के उपपत्ति के अनुसार अदिश वक्रता रीमैनियन मैनिफोल्ड्स की वक्रता के निशान से दोगुनी होती है।[4] वैकल्पिक रूप से क्रिस्टोफ़ेल प्रतीकों के संदर्भ में रिक्की वक्रता की समन्वय आधारित परिभाषा को देखते हुए अदिश वक्रता को इस प्रकार व्यक्त करना संभव होता है,
जहाँ मीट्रिक के क्रिस्टोफ़ेल प्रतीक हैं और का आंशिक व्युत्पन्न है और σ-समन्वय दिशा में है।
उपरोक्त परिभाषाएँ स्यूडो रिमानियन मीट्रिक के लिए समान रूप से मान्य होती है।[5] लोरेंत्ज़ियन मेट्रिक्स की विशेष स्थिति सामान्य सापेक्षता के गणितीय सिद्धांत में महत्वपूर्ण होती है, जहां अदिश वक्रता और रिक्की वक्रता आइंस्टीन क्षेत्र समीकरण में मौलिक शब्द के रूप में होती है।
चूंकि, रीमैन वक्रता टेंसर या रिक्की टेंसर के विपरीत अदिश वक्रता को एक यादृच्छिक एफ़िन कनेक्शन के लिए परिभाषित नहीं किया जा सकता है, क्योंकि इस कारण से (0,2) टेंसर क्षेत्र का ट्रेस खराब परिभाषित है। चूंकि, अदिश वक्रता के अन्य सामान्यीकरण भी होते हैं जो फिन्सलर ज्यामिति के रूप में सम्मिलित होते हैं।[6]
पारंपरिक संकेतन
टेंसर इंडेक्स संकेतन के संदर्भ में अक्षर का उपयोग करना सामान्य है R तीन भिन्न -भिन्न चीजों का प्रतिनिधित्व करने के लिए इस रूप में होते है[7]
- रीमैन वक्रता टेंसर: Rijkl या Rijkl
- रिक्की टेंसर: Rij
- अदिश वक्रता: R
फिर इन तीनों को उनके सूचकांकों की संख्या के आधार पर एक दूसरे से भिन्न किया जाता है: रीमैन टेंसर में चार सूचकांक होते हैं, रिक्की टेंसर में दो सूचकांक होते हैं, और रिक्की अदिश में शून्य सूचकांक होते हैं। अदिश वक्रता के लिए उपयोग किए जाने वाले अन्य संकेतन में सम्मिलित हैं scal,[8] κ,[9] K,[10] r,[11] s या S,[12] और τ.[13]
जो लोग इंडेक्स संकेतन का उपयोग नहीं करते हैं वे सामान्यता पूर्ण रीमैन वक्रता टेंसर के लिए R आरक्षित करते हैं। वैकल्पिक रूप से, समन्वय मुक्त संकेतन में कोई रीमैन टेंसर के लिए रीम का उपयोग कर सकता है, रिक्की टेंसर के लिए रिक और अदिश वक्रता के लिए R का उपयोग कर सकता है।
इसके अतिरिक्त कुछ लेखक रिक्की वक्रता और अदिश वक्रता को सामान्यीकरण कारक के साथ परिभाषित करते हैं जिससे कि [10]