फैराडे का प्रेरण का नियम: Difference between revisions

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फैराडे का प्रयोग तार के कॉइल के बीच प्रेरण दिखा रहा है: तरल बैटरी (दाएं) एक करंट प्रदान करती है जो छोटे कॉइल (ए) के माध्यम से प्रवाहित होती है, जिससे एक चुंबकीय क्षेत्र बनता है। जब कुण्डलियाँ स्थिर होती हैं, तो कोई धारा प्रेरित नहीं होती है। लेकिन जब छोटे कॉइल को बड़े कॉइल (B) के अंदर या बाहर ले जाया जाता है, तो बड़े कॉइल के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह बदल जाता है, जिससे करंट उत्पन्न होता है जिसे गैल्वेनोमीटर (G) द्वारा पता लगाया जाता है।^[1]

फैराडे का इंडक्शन (प्रेरण) का नियम (संक्षेप में, फैराडे का नियम) विद्युत् चुम्बकत्व का एक बुनियादी नियम है, जो अभिरुचि करता है कि एक वैद्युतवाहक बल (ईएमएफ) उत्पन्न करने के लिए एक चुंबकीय क्षेत्र एक विद्युत परिपथ के साथ कैसे परस्पर प्रभाव करेगा - एक घटना जिसे विद्युत चुंबकीय प्रेरण के रूप में जाना जाता है। यह रूपांतरक (ट्रांसफार्मर), कुचालक और कई प्रकार के बिजली की मोटर, [[ विद्युत जनरेटर ]] और परिनालिका का मूलभूत संचालन सिद्धांत है।^[2]^[3]

मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (मैक्सवेल के समीकरणों में से एक के रूप में सूचीबद्ध) इस तथ्य का वर्णन करता है कि एक स्थानिक रूप से भिन्न (और संभवतः समय-भिन्न भी, इस पर निर्भर करता है कि एक चुंबकीय क्षेत्र समय में कैसे भिन्न होता है) विद्युत क्षेत्र हमेशा एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के साथ होता है, जबकि फैराडे के नियम में कहा गया है कि प्रवाहकीय लूप पर ईएमएफ (वैद्युतवाहक बल, एक यूनिट चार्ज पर किए गए विद्युत चुम्बकीय कार्य के रूप में परिभाषित किया जाता है) प्रवाहकीय लूप पर होता है, जब लूप द्वारा संलग्न सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह समय में भिन्न होता है।

फैराडे के नियम की खोज की जा चुकी थी और इसके एक पहलू (रूपांतरक ईएमएफ) को बाद में मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के रूप में तैयार किया गया था। फैराडे के नियम का समीकरण मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन) और लोरेंत्ज़ बल (गतिशील ईएमएफ का वर्णन) द्वारा प्राप्त किया जा सकता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण का अभिन्न रूप केवल रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन करता है, जबकि फैराडे के नियम का समीकरण रूपांतरक ईएमएफ और गतिक ईएमएफ दोनों का वर्णन करता है।

इतिहास

फैराडे के लौह वलय उपकरण का आरेख। बाएं कॉइल का बदलता चुंबकीय प्रवाह दाएं कॉइल में करंट को प्रेरित करता है।^[4]

1831 में माइकल फैराडे और 1832 में जोसेफ हेनरी द्वारा स्वतंत्र रूप से विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की खोज की गई थी।^[5] फैराडे अपने प्रयोगों के परिणामों को प्रकाशित करने वाले पहले व्यक्ति थे।^[6]^[7] फैराडे के विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के पहले प्रायोगिक प्रदर्शन में (29 अगस्त, 1831),^[8] उन्होंने एक लोहे की अंगूठी (टोरस्र्स ) (एक आधुनिक टॉरॉयडल रूपांतरक के समान व्यवस्था) के विपरीत दिशा में दो तारों को लपेटा। विद्युत चुम्बक के हाल ही में खोजे गए गुणों के अपने आकलन के आधार पर, उन्होंने उम्मीद की कि जब एक तार में करंट प्रवाहित होना प्रारंभ होता है, तो एक तरह की तरंग रिंग के माध्यम से यात्रा करेगी और विपरीत दिशा में कुछ विद्युत प्रभाव पैदा करेगी। उसने एक तार को बिजली की शक्ति नापने का यंत्र में प्लग किया, और दूसरे तार को बैटरी से जोड़ते हुए उसे देखा। वास्तव में, जब उन्होंने तार को बैटरी से संसक्त, और जब उन्होंने इसे असंगत किया, तो उन्होंने एक क्षणिक धारा (जिसे उन्होंने बिजली की लहर कहा) देखा।^[9]^{: 182–183} यह प्रेरण बैटरी के संसक्त और असंगत होने पर होने वाले चुंबकीय प्रवाह में बदलाव के कारण था।^[4]दो महीनों के भीतर, फैराडे ने विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की कई अन्य अभिव्यक्तियाँ पाईं। उदाहरण के लिए, उन्होंने क्षणिक धाराओं को देखा जब उन्होंने तारों के तार के अंदर और बाहर एक बार चुंबक को जल्दी से सर्पण किया, और उन्होंने एक सर्पण विद्युत चालक तार (फैराडे की डिस्क) के साथ बार चुंबक के पास एक तांबे की डिस्क को घुमाकर एक स्थिर (प्रत्यक्ष धारा) धारा उत्पन्न किया था।.^[9]^{: 191–195}

बायां

माइकल फैराडे ने एक अवधारणा का उपयोग करते हुए विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की व्याख्या की जिसे उन्होंने बल की रेखाएं कहा। चूंकि, उस समय के वैज्ञानिकों ने उनके सैद्धांतिक विचारों को व्यापक रूप से खारिज कर दिया, मुख्यतः क्योंकि वे गणितीय रूप से तैयार नहीं किए गए थे।^[9]^: 510 एक अपवाद जेम्स क्लर्क मैक्सवेल थे, जिन्होंने 1861-62 में फैराडे के विचारों को अपने मात्रात्मक विद्युत चुम्बकीय सिद्धांत के आधार के रूप में उपयोग किया।^[9]^: 510^[10]^[11] मैक्सवेल के कागजात में, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के समय-भिन्न पहलू को एक अंतर समीकरण के रूप में व्यक्त किया जाता है, जिसे ओलिवर हीविसाइड ने फैराडे के नियम के रूप में संदर्भित किया है, चूंकि यह फैराडे के नियम के मूल संस्करण से अलग है, और #दो घटनाओं का वर्णन नहीं करता है। हीविसाइड का संस्करण (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण|नीचे मैक्सवेल-फैराडे समीकरण देखें) वह रूप है जिसे आज मैक्सवेल के समीकरणों के रूप में ज्ञात समीकरणों के समूह में मान्यता प्राप्त है।

1834 में एमिल लेनज़ द्वारा प्रतिपादित लेनज़ का नियम,^[12] परिपथ के माध्यम से प्रवाह का वर्णन करता है, और विद्युत चुम्बकीय प्रेरण से उत्पन्न प्रेरित ईएमएफ और वर्तमान की दिशा देता है (नीचे दिए गए उदाहरणों में विस्तृत)।

फैराडे का नियम

Alternating electric current flows through the परिनालिका on the left, producing a changing magnetic field. यह क्षेत्र विद्युत चुम्बकीय प्रेरण द्वारा दाईं ओर तार लूप में विद्युत प्रवाह का कारण बनता है।

फैराडे के कानून का सबसे व्यापक संस्करण कहता है:

The electromotive force around a closed path is equal to the negative of the time rate of change of the magnetic flux enclosed by the path.^[13]^[14]

गणितीय कथन

सतह अभिन्न की परिभाषा सतह को विभाजित करने पर निर्भर करती है

Σ

छोटे सतह तत्वों में। प्रत्येक तत्व एक सदिश से जुड़ा होता है

d A

तत्व के क्षेत्र के बराबर परिमाण और तत्व के लिए सामान्य दिशा के साथ और बाहर की ओर इशारा करते हुए (सतह के अभिविन्यास के संबंध में)।

चुंबकीय क्षेत्र में तार के एक लूप के लिए, चुंबकीय प्रवाह $Φ B$ किसी भी सतह (गणित) के लिए परिभाषित किया गया है $Σ$ जिसकी सीमा (टोपोलॉजी) दिया गया लूप है। चूँकि वायर लूप गतिमान हो सकता है, हम लिखते हैं $Σ(t)$ सतह के लिए। चुंबकीय प्रवाह सतह अभिन्न है:

\Phi _{B}=\iint _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t)\cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \,,

जहाँ पे

d A

चलती सतह के सतह क्षेत्र का एक तत्व है

Σ(t)

,

B

चुंबकीय क्षेत्र है, और

B \cdot d A

एक डॉट उत्पाद है जो प्रवाह के तत्व का प्रतिनिधित्व करता है

d A

. अधिक दृश्य शब्दों में, वायर लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह लूप से गुजरने वाली फील्ड लाइन की संख्या के समानुपाती होता है।

जब प्रवाह बदलता है—क्योंकि $B$ परिवर्तन, या क्योंकि वायर लूप को स्थानांतरित या विकृत किया जाता है, या दोनों - फैराडे के प्रेरण के नियम का कहना है कि वायर लूप एक वैद्युतवाहक बल प्राप्त करता है, जिसे यूनिट चार्ज से उपलब्ध ऊर्जा के रूप में परिभाषित किया जाता है जो वायर लूप के चारों ओर एक बार यात्रा करता है।^[15]^: ch17^[16]^[17] (चूंकि कुछ स्रोत परिभाषा को अलग तरीके से बताते हैं, इस अभिव्यक्ति को विशेष सापेक्षता के समीकरणों के साथ संगतता के लिए चुना गया था।) समान रूप से, यह वह वोल्टेज है जिसे इलेक्ट्रिक परिपथ बनाने के लिए तार को काटकर और चालक तार में वाल्टमीटर जोड़कर मापा जाएगा। .

फैराडे के नियम में कहा गया है कि ईएमएफ भी चुंबकीय प्रवाह के समय व्युत्पन्न द्वारा दिया जाता है:

{\mathcal {E}}=-{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}},

जहाँ पे

{\mathcal {E}}

वैद्युतवाहक बल (ईएमएफ) है और

Φ B

चुंबकीय प्रवाह है।

वैद्युतवाहक बल की दिशा लेंज़ के नियम द्वारा दी गई है।

1845 में फ्रांज अर्न्स्ट न्यूमैन द्वारा गणितीय रूप में विद्युत धाराओं को सम्मलित करने के नियम स्थापित किए गए थे।^[18] फैराडे के नियम में दोनों परिमाणों और इसके चरों की दिशाओं के बीच संबंधों के बारे में जानकारी सम्मलित है। चूंकि, दिशाओं के बीच संबंध स्पष्ट नहीं हैं; वे गणितीय सूत्र में छिपे हैं।

ऑल्ट=

लेन्ज़ के नियम का प्रयोग किए बिना, फैराडे के नियम से सीधे वैद्युतवाहक बल (ईएमएफ) की दिशा का पता लगाना संभव है। बाएं हाथ का नियम ऐसा करने में मदद करता है, जो इस प्रकार है:^[19]^[20]

बाएं हाथ की मुड़ी हुई उंगलियों को लूप (पीली रेखा) से संरेखित करें।
अपना अंगूठा तानें फैला हुआ अंगूठा किस दिशा को इंगित करता है $n$ (भूरा), पाश से घिरे क्षेत्र के लिए सामान्य
का चिह्न खोजें $ΔΦ B$ प्रवाह में परिवर्तन, प्रारंभिक और अंतिम अपशिष्टों निर्धारित करें (जिसका अंतर है $ΔΦ B$ ) सामान्य के संबंध में $n$ , जैसा कि फैला हुआ अंगूठा दिखाता है।
यदि प्रवाह में परिवर्तन, $ΔΦ B$ , सकारात्मक है, घुमावदार उंगलियां वैद्युतवाहक बल (पीले तीर) की दिशा दिखाती हैं।
यदि $ΔΦ B$ ऋणात्मक है, वैद्युतवाहक बल की दिशा घुमावदार उंगलियों (पीले तीर के विपरीत) की दिशा के विपरीत है।

N समरूप घुमावों से बने तार के कसकर लपेटे गए कुंडल के लिए, प्रत्येक समान ΦB के साथ, फैराडे के प्रेरण के नियम में कहा गया है कि^[21]^[22]

{\mathcal {E}}=-N{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}

जहाँ पे

N

तार के घुमावों की संख्या है और

Φ B

एकल पाश के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह है।

मैक्सवेल–फैराडे समीकरण

सतह के साथ केल्विन-स्टोक्स प्रमेय का एक उदाहरण

Σ

, इसकी सीमा

\partial Σ

, और अभिविन्यास

n

दाहिने हाथ के नियम द्वारा निर्धारित।

मैक्सवेल-फैराडे समीकरण बताता है कि एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र हमेशा एक स्थानिक रूप से भिन्न (संभवतः समय-भिन्न), गैर- रूढ़िवादी सदिश क्षेत्र विद्युत क्षेत्र, और इसके विपरीत के साथ होता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण है

$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$

(एसआई इकाइयों में) जहां $\nabla \times$ कर्ल (गणित) रैखिक संकारक है और फिर से $E (r, t)$ विद्युत क्षेत्र है और $B (r, t)$ चुंबकीय क्षेत्र है। ये क्षेत्र सामान्यत: स्थिति के कार्य हो सकते हैं $r$ और समय $t$ .^[23] मैक्सवेल-फैराडे समीकरण मैक्सवेल के चार समीकरणों में से एक है, और इसलिए चिरसम्मत विद्युत चुंबकत्व के सिद्धांत में एक मौलिक भूमिका निभाता है। यह केल्विन-स्टोक्स प्रमेय द्वारा एक अभिन्न रूप में भी लिखा जा सकता है,^[24] इस प्रकार फैराडे के नियम का पुनरुत्पादन:

$\oint _{\partial \Sigma }\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =-\int _{\Sigma }{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}\cdot \mathrm {d} \mathbf {A}$

जहां, जैसा कि चित्र में दिखाया गया है, $Σ$ बंद समोच्च से घिरा सतह है $\partial Σ$ , $d l$ समोच्च का एक अतिसूक्ष्म सदिश तत्व है $\partialΣ$ , और $d A$ सतह का एक अतिसूक्ष्म सदिश तत्व है $Σ$ . इसकी दिशा उस सतह के पैच के लिए लांबिक है, परिमाण सतह के एक अतिसूक्ष्म पैच का क्षेत्र है।

दोनों $d l$ और $d A$ एक संकेत अस्पष्टता है; सही संकेत प्राप्त करने के लिए, दाहिने हाथ के नियम का उपयोग किया जाता है, जैसा कि लेख केल्विन-स्टोक्स प्रमेय में बताया गया है। एक तलीय सतह Σ के लिए, वक्र ∂Σ का एक सकारात्मक पथ तत्व dl दाएँ हाथ के नियम द्वारा परिभाषित किया जाता है, जो दाहिने हाथ की उंगलियों से इंगित करता है जब अंगूठा सामान्य n की दिशा में सतह Σ की ओर इंगित करता है।

∂Σ के चारों ओर रेखा अभिन्न को परिसंचरण (भौतिकी) कहा जाता है। [15]: ch3 E का एक अशून्य संचलन स्थिर आवेशों द्वारा उत्पन्न विद्युत क्षेत्र के व्यवहार से भिन्न होता है। एक चार्ज-जनित E-फ़ील्ड को अदिश क्षेत्र के ढाल के रूप में व्यक्त किया जा सकता है जो पोइसन के समीकरण का समाधान है, और शून्य पथ अभिन्न है। ढाल प्रमेय देखें।

अभिन्न समीकरण समष्टि के माध्यम से किसी भी पथ ∂Σ के लिए सही है, और कोई भी सतह Σ जिसके लिए वह पथ एक सीमा है।

यदि सतह Σ समय के साथ नहीं बदल रही है, तो समीकरण को फिर से लिखा जा सकता है:

\oint _{\partial \Sigma }\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =-{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma }\mathbf {B} \cdot \mathrm {d} \mathbf {A} .

दाहिनी ओर सतह समाकल चुंबकीय प्रवाह ΦB से Σ के लिए स्पष्ट अभिव्यक्ति है।

एक बदलते चुंबकीय प्रवाह से प्रेरित विद्युत सदिश क्षेत्र, समग्र विद्युत क्षेत्र के परिनालिकीय घटक, आयतन अभिन्न समीकरण द्वारा गैर-सापेक्षतावादी सीमा में अनुमानित किया जा सकता है।^[23]^: 321

\mathbf {E} _{s}(\mathbf {r} ,t)\approx -{\frac {1}{4\pi }}\iiint _{V}\ {\frac {\left({\frac {\partial \mathbf {B} (\mathbf {r} ',t)}{\partial t}}\right)\times \left(\mathbf {r} -\mathbf {r} '\right)}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}d^{3}\mathbf {r'}

प्रमाण

मैक्सवेल के चार समीकरण (मैक्सवेल-फैराडे समीकरण सहित), लोरेंत्ज़ बल नियम के साथ, शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व में सब कुछ प्राप्त करने के लिए पर्याप्त आधार हैं।^[15]^[16]इसलिए, इन समीकरणों से प्रारंभ करके फैराडे के नियम को सिद्ध करना संभव है।^[25]^[26] प्रारंभिक बिंदु एक यादृच्छिक सतह के माध्यम से प्रवाह का समय-व्युत्पन्न है $Σ$ (जिसे स्थानांतरित या विकृत किया जा सकता है) समष्टि में:

{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t)\cdot \mathrm {d} \mathbf {A}

(परिभाषा से)। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण और कुछ सदिश सर्वसमिकाओं की सहायता से इस कुल समय व्युत्पन्न का मूल्यांकन और सरलीकरण किया जा सकता है; विवरण नीचे दिए गए बॉक्स में हैं:

एक बंद सीमा (लूप) के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के समय-व्युत्पन्न पर विचार करें जो गतिमान या विकृत हो सकता है। लूप से घिरे क्षेत्र को Σ(t) के रूप में निरूपित किया जाता है, तो समय-व्युत्पन्न के रूप में व्यक्त किया जा सकता है ${\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t)\cdot \mathrm {d} \mathbf {A}$ समाकल समय के साथ दो कारणों से बदल सकता है: समाकलन बदल सकता है, या समाकलन क्षेत्र बदल सकता है। इसलिए ये रैखिक रूप से जोड़ते हैं: $\left.{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}\right\|_{t=t_{0}}=\left(\int _{\Sigma (t_{0})}\left.{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}\right\|_{t=t_{0}}\cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \right)+\left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t_{0})\cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \right)$ जहाँ t₀ कोई निश्चित समय है। हम दिखाएंगे कि दाईं ओर का पहला शब्द ट्रांसफॉर्मर ईएमएफ से मेल खाता है, दूसरा गतिमान ईएमएफ (चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल से आवेश वाहक पर चुंबकीय क्षेत्र में संवाहक पाश की गति या विकृति के कारण)। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के अभिन्न रूप का उपयोग करके दाईं ओर का पहला शब्द फिर से लिखा जा सकता है: $\int _{\Sigma (t_{0})}\left.{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}\right\|_{t=t_{0}}\cdot \mathrm {d} \mathbf {A} =-\oint _{\partial \Sigma (t_{0})}\mathbf {E} (t_{0})\cdot \mathrm {d} \mathbf {l}$ इसके बाद, हम दाहिनी ओर दूसरे पद का विश्लेषण करते हैं: ${\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t_{0})\cdot \mathrm {d} \mathbf {A}$ The area swept out by a vector element $d l$ of a loop $\partial Σ$ in time $d t$ when it has moved with velocity $v l$ . इसका प्रमाण पहले पद की तुलना में थोड़ा अधिक कठिन है; प्रमाण के लिए अधिक विवरण और वैकल्पिक दृष्टिकोण संदर्भों में पाए जा सकते हैं। जैसे ही लूप चलता है और/या विकृत होता है, यह एक सतह को साफ करता है (सही चित्र देखें)। चूंकि लूप dl का एक छोटा सा हिस्सा वेग vl के साथ थोड़े समय dt पर चलता है, यह एक ऐसे क्षेत्र को स्वीप करता है जिसका सदिश dAsweep = vl dt × dl है (ध्यान दें कि यह सदिश सही आकृति में प्रदर्शन से बाहर की ओर है)। इसलिए, समय dt पर लूप की विकृति या गति के कारण लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह का परिवर्तन होता है $\mathrm {d} \Phi _{B}=\int \mathbf {B} \cdot \mathrm {d} \mathbf {A} _{\text{sweep}}=\int \mathbf {B} \cdot (\mathbf {v} _{\mathbf {l} }\mathrm {d} t\times \mathrm {d} \mathbf {l} )=-\int \mathrm {d} t\,\mathrm {d} \mathbf {l} \cdot (\mathbf {v} _{\mathbf {l} }\times \mathbf {B} )$ यहां ट्रिपल स्केलर उत्पादों की पहचान का उपयोग किया जाता है। इसलिए, ${\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\int _{\Sigma (t)}\mathbf {B} (t_{0})\cdot \mathrm {d} \mathbf {A} =-\oint _{\partial \Sigma (t_{0})}(\mathbf {v} _{\mathbf {l} }(t_{0})\times \mathbf {B} (t_{0}))\cdot \mathrm {d} \mathbf {l}$ जहां vl पाश ∂Σ के एक भाग का वेग है। इन्हें एक साथ रखने का परिणाम होता है, $\left.{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}\right\|_{t=t_{0}}=\left(-\oint _{\partial \Sigma (t_{0})}\mathbf {E} (t_{0})\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} \right)+\left(-\oint _{\partial \Sigma (t_{0})}{\bigl (}\mathbf {v} _{\mathbf {l} }(t_{0})\times \mathbf {B} (t_{0}){\bigr )}\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} \right)$ $\left.{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}\right\|_{t=t_{0}}=-\oint _{\partial \Sigma (t_{0})}{\bigl (}\mathbf {E} (t_{0})+\mathbf {v} _{\mathbf {l} }(t_{0})\times \mathbf {B} (t_{0}){\bigr )}\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} .$

परिणाम है:

{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}=-\oint _{\partial \Sigma }\left(\mathbf {E} +\mathbf {v} _{\mathbf {l} }\times \mathbf {B} \right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} .

जहाँ पे

\partialΣ

सतह की सीमा (लूप) है

Σ

, और

v l

सीमा के एक भाग का वेग है।

एक प्रवाहकीय लूप की स्थिति में, ईएमएफ (वैद्युतवाहक बल) एक यूनिट चार्ज पर किया जाने वाला विद्युत चुम्बकीय कार्य है, जब यह लूप के चारों ओर एक बार घूम चुका होता है, और यह काम लोरेंत्ज़ बल नियम द्वारा किया जाता है। इसलिए, ईएमएफ के रूप में व्यक्त किया जाता है

{\mathcal {E}}=\oint \left(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {l}

जहाँ पे

{\mathcal {E}}

ईएमएफ है और

v

इकाई आवेश वेग है।

मैक्रोस्कोपिक दृश्य में, लूप के एक खंड पर प्रभार के लिए, $v$ औसत में दो घटक होते हैं; एक खंड के साथ आवेश का वेग है $v t$ , और दूसरा खंड का वेग है $v l$ (लूप विकृत या स्थानांतरित हो गया है)। $v t$ के निर्देशन के बाद से प्रभार पर किए गए कार्य में योगदान नहीं करता है $v t$ की दिशा के समान है $\mathrm {d} \mathbf {l}$ . गणितीय रूप से,

(\mathbf {v} \times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =((\mathbf {v} _{t}+\mathbf {v} _{l})\times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =(\mathbf {v} _{t}\times \mathbf {B} +\mathbf {v} _{l}\times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =(\mathbf {v} _{l}\times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l}

जब से

(\mathbf {v} _{t}\times \mathbf {B} )

के लंबवत है

\mathrm {d} \mathbf {l}

जैसा

\mathbf {v} _{t}

और

\mathrm {d} \mathbf {l}

उसी दिशा में हैं। अब हम देख सकते हैं कि, प्रवाहकीय लूप के लिए, ईएमएफ उस पर हस्ताक्षर को छोड़कर लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के समय-व्युत्पन्न के समान है। इसलिए, अब हम फैराडे के नियम (प्रवाहकीय पाश के लिए) के समीकरण तक पहुँचते हैं

{\frac {\mathrm {d} \Phi _{B}}{\mathrm {d} t}}=-{\mathcal {E}}

जहाँ पे

{\textstyle {\mathcal {E}}=\oint \left(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} }

. इस अभिन्न को तोड़कर,

{\textstyle \oint \mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {l} }

रूपांतरक ईएमएफ के लिए है (समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के कारण) और

{\textstyle \oint \left(\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =\oint \left(\mathbf {v} _{l}\times \mathbf {B} \right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} }

गतिमान ईएमएफ के लिए है (चुंबकीय क्षेत्र में लूप की गति या विरूपण द्वारा आवेशों पर चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल के कारण)।

अपवाद

फैराडे के नियम का सामान्यीकरण यह बताने के लिए आकर्षक है कि: यदि $\partialΣ$ समष्टि में कोई भी यादृच्छिक बंद लूप है, फिर चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न $Σ$ चारों ओर ईएमएफ के बराबर है $\partialΣ$ । यह कथन, चूंकि, हमेशा सत्य नहीं होता है और इसका कारण केवल स्पष्ट कारण से नहीं है, जब कोई संवाहक सम्मलित नहीं होता है तो ईएमएफ रिक्त स्थान में अपरिभाषित होता है। जैसा कि पिछले खंड में उल्लेख किया गया है, फैराडे के नियम को तब तक काम करने की गारंटी नहीं है जब तक कि अमूर्त वक्र का वेग न हो $\partialΣ$ बिजली का संचालन करने वाली सामग्री के वास्तविक वेग से मेल खाता है।^[27] नीचे दिए गए दो उदाहरणों से पता चलता है कि जब ∂Σ की गति को सामग्री की गति से अलग किया जाता है तो अधिकांशत: गलत परिणाम प्राप्त होते हैं।^[15]

Index.php?title=File:Faraday's disc.PNG

फैराडे का एकध्रुवीय जनरेटर। डिस्क कोणीय दर ω के साथ घूमती है, स्थिर चुंबकीय क्षेत्र B (जो दिशा डिस्क की सतह के साथ सामान्य है) में परिपत्र त्रिज्या को व्यापक रूप से घुमाती है। चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल v × B प्रवाहकीय त्रिज्या के साथ प्रवाहकीय रिम तक एक धारा चलाता है, और वहां से परिपथ निचले ब्रश और डिस्क का समर्थन करने वाले एक्सल के माध्यम से पूरा होता है। यह उपकरण एक ईएमएफ और करंट उत्पन्न करता है, चूंकि "परिपथ" का आकार स्थिर है और इस प्रकार परिपथ के माध्यम से प्रवाह समय के साथ नहीं बदलता है।
Index.php?title=File:FaradaysLawWithPlates.gif

एक तार (ठोस लाल रेखाएँ) एक परिपथ बनाने के लिए दो स्पर्श करने वाली धातु की प्लेटों (चाँदी) से जुड़ती हैं। संपूर्ण प्रणाली एक समान चुंबकीय क्षेत्र में बैठती है, जो पृष्ठ के लिए सामान्य है। यदि सार पथ ∂Σ वर्तमान प्रवाह (लाल रंग में चिह्नित) के प्राथमिक पथ का अनुसरण करता है, तो इस पथ के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह नाटकीय रूप से बदल जाता है क्योंकि प्लेटें घुमाई जाती हैं, फिर भी ईएमएफ लगभग शून्य है। भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान के बाद^[15]^: ch17

इस तरह के उदाहरणों का विश्लेषण पथ का ध्यान रखकर किया जा सकता है $\partialΣ$ पदार्थ के समान वेग से गति करता है।^[27]वैकल्पिक रूप से, मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के साथ लोरेंत्ज़ बल नियम को जोड़कर कोई भी ईएमएफ की सही गणना कर सकता है:^[15]^: ch17^[28]

{\mathcal {E}}=\int _{\partial \Sigma }(\mathbf {E} +\mathbf {v} _{m}\times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =-\int _{\Sigma }{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}\cdot \mathrm {d} \Sigma +\oint _{\partial \Sigma }(\mathbf {v} _{m}\times \mathbf {B} )\cdot \mathrm {d} \mathbf {l}

जहां यह ध्यान रखना बहुत महत्वपूर्ण है कि (1) $[v m]$ संवाहक का वेग है ... पथ तत्व का वेग नहीं $d l$ और (2) सामान्य तौर पर, समय के संबंध में आंशिक व्युत्पन्न को अभिन्न के बाहर नहीं ले जाया जा सकता क्योंकि क्षेत्र समय का एक कार्य है।^[28]

फैराडे का नियम और सापेक्षता

दो घटनाएं

फैराडे का नियम दो अलग-अलग घटनाओं का वर्णन करने वाला एक समीकरण है: गतिमान तार पर एक चुंबकीय बल द्वारा उत्पन्न गतिमान ईएमएफ (वर्तमान-वाही तार पर लोरेंत्ज़ बल # बल देखें), और एक विद्युत बल द्वारा उत्पन्न रूपांतरक ईएमएफ बदलते चुंबकीय क्षेत्र (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण मैक्सवेल-फैराडे समीकरण द्वारा वर्णित) है।

जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने अपने 1861 के पेपर ऑन फिजिकल लाइन्स ऑफ फोर्स में इस तथ्य की ओर ध्यान आकर्षित किया। [30] उस पेपर के भाग II के उत्तरार्ध में, मैक्सवेल दो घटनाओं में से प्रत्येक के लिए एक अलग भौतिक विवरण देता है।।

कुछ आधुनिक पाठ्यपुस्तकों में विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के इन दो पहलुओं का संदर्भ दिया गया है।^[29] जैसा कि रिचर्ड फेनमैन कहते हैं:

"फ्लक्स नियम" कि एक सर्किट में ईएमएफ सर्किट के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के परिवर्तन की दर के बराबर होता है, चाहे फ्लक्स बदलता है क्योंकि क्षेत्र बदलता है या क्योंकि सर्किट चलता है (या दोनों)...
फिर भी नियम की अपनी व्याख्या में हमने दो मामलों के लिए दो पूरी तरह से भिन्न कानूनों का उपयोग किया है – $v \times B$ for "सर्किट चाल" और $\nabla \times E = -\partial t B$ क्षेत्र परिवर्तन के लिए".
हम भौतिकी में किसी अन्य स्थान के बारे में नहीं जानते हैं जहाँ इस तरह के एक सरल और सटीक सामान्य सिद्धांत को इसकी वास्तविक समझ के लिए "दो अलग-अलग घटनाओं" के संदर्भ में एक विश्लेषण की आवश्यकता होती है।.
— रिचर्ड पी. फेनमैन, भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान^[30]

चार आयामी औपचारिकता के आधार पर व्याख्या

सामान्य स्थिति में, गतिमान तार में आवेशों पर चुंबकीय बल की क्रिया द्वारा या इसके क्षेत्र को बदलने वाले परिपथ में गतिमान ईएमएफ उपस्थिति की व्याख्या असंतोषजनक है। तथ्य की बात के रूप में, तार या परिपथ में चार्ज पूरी तरह से अनुपस्थित हो सकते हैं, तो क्या इस स्थिति में विद्युत चुम्बकीय प्रेरण प्रभाव गायब हो जाएगा? इस स्थिति का लेख में विश्लेषण किया गया है, जिसमें फैराडे के नियम में चार-आयामी सहसंयोजक रूप में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के अभिन्न समीकरणों को लिखते समय आंशिक समय व्युत्पन्न के अतिरिक्त परिपथ के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न दिखाई देता है। . ^[31] इस प्रकार, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण तब प्रकट होता है जब चुंबकीय क्षेत्र समय के साथ बदलता है या जब परिपथ का क्षेत्र बदलता है। भौतिक दृष्टिकोण से, प्रेरण ईएमएफ के बारे में नहीं, बल्कि प्रेरित विद्युत क्षेत्र की ताकत के बारे में बात करना बेहतर है ${\textstyle \mathbf {E} =-\nabla {\mathcal {E}}-{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}}$ , जो परिपथ में तब होता है जब चुंबकीय प्रवाह बदलता है। इस स्थिति में योगदान $\mathbf {E}$ शब्द के माध्यम से चुंबकीय क्षेत्र में परिवर्तन से किया जाता है ${\textstyle -{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}}$ , कहाँ पे $\mathbf {A}$ सदिश क्षमता है। यदि निरंतर चुंबकीय क्षेत्र की स्थिति में परिपथ क्षेत्र बदल रहा है, तो परिपथ का कुछ हिस्सा अनिवार्य रूप से चल रहा है, और विद्युत क्षेत्र $\mathbf {E}$ चुंबकीय क्षेत्र के लोरेंत्ज़ परिवर्तन के परिणामस्वरूप आने वाले संदर्भ फ्रेम K' में परिपथ के इस हिस्से में उभरता है $\mathbf {B}$ , स्थिर संदर्भ फ्रेम K में सम्मलित है, जो परिपथ से होकर गुजरता है। क्षेत्र की उपस्थिति $\mathbf {E}$ इन K' को चल परिपथ में प्रेरण प्रभाव के परिणामस्वरूप माना जाता है, भले ही परिपथ में चार्ज सम्मलित हों या नहीं। संचालन परिपथ में, क्षेत्र $\mathbf {E}$ आरोपों की गति का कारण बनता है। संदर्भ फ्रेम K में, यह प्रेरण के ईएमएफ की तरह दिखता है ${\mathcal {E}}$ , जिसके रूप में ढाल $-\nabla {\mathcal {E}}$ , परिपथ के साथ लिया गया, ऐसा लगता है कि $\mathbf {E}$ . क्षेत्र उत्पन्न होता है।

आइंस्टीन के विचार

इस स्पष्ट द्विभाजन पर चिंतन प्रमुख मार्गों में से एक था जिसने अल्बर्ट आइंस्टीन को विशेष सापेक्षता विकसित करने के लिए प्रेरित किया:

यह ज्ञात है कि मैक्सवेल के विद्युतगतिकी - जैसा कि वर्तमान समय में आम तौर पर समझा जाता है - जब गतिमान पिंडों पर लागू किया जाता है, तो असममितता की ओर जाता है जो घटना में निहित प्रतीत नहीं होता है। उदाहरण के लिए, चुंबक और संवाहक की पारस्परिक विद्युत क्रिया को लें।
यहां देखने योग्य घटना केवल संवाहक और चुंबक की सापेक्ष गति पर निर्भर करती है, जबकि प्रथागत दृश्य दो मामलों के बीच एक तेज अंतर खींचता है जिसमें इनमें से एक या दूसरा गति में है। यदि चुंबक गति में है और संवाहक आराम पर है, तो चुंबक के पड़ोस में एक निश्चित निश्चित ऊर्जा के साथ एक विद्युत क्षेत्र उत्पन्न होता है, जहां संवाहक के हिस्से स्थित होते हैं।.
लेकिन अगर चुंबक स्थिर है और चालक गति में है, तो चुंबक के पड़ोस में कोई विद्युत क्षेत्र उत्पन्न नहीं होता है। संवाहक में, हालांकि, हम एक वैद्युतवाहक बल पाते हैं, जिसमें स्वयं कोई संबंधित ऊर्जा नहीं होती है, लेकिन जो उत्पन्न होती है - दो मामलों में सापेक्ष गति की समानता को मानते हुए - समान पथ और तीव्रता के विद्युत धाराओं को उत्पादित किया जाता है।
इस तरह के उदाहरण, "प्रकाश माध्यम" के सापेक्ष पृथ्वी की किसी भी गति को खोजने के असफल प्रयासों के साथ, यह सुझाव देते हैं कि वैद्युतगतिकी के साथ-साथ यांत्रिकी की घटनाओं में पूर्ण आराम के विचार के अनुरूप कोई गुण नहीं है।

— अल्बर्ट आइंस्टीन, मूविंग बॉडीज के वैद्युतगतिकी पर^[32]

यह भी देखें

संदर्भ

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Note that the law relating flux to emf, which this article calls "Faraday's law", is referred to in Griffiths' terminology as the "universal flux rule". Griffiths uses the term "Faraday's law" to refer to what this article calls the "Maxwell–Faraday equation". So in fact, in the textbook, Griffiths' statement is about the "universal flux rule".
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आगे की पढाई

Clerk Maxwell, James (1881). A treatise on electricity and magnetism, Vol. II. Oxford: Clarendon Press. ch. III, sec. 530, p. 178. ISBN 0-486-60637-6. a treatise on electricity and magnetism.

बाहरी कड़ियाँ

Media related to फैराडे का प्रेरण का नियम at Wikimedia Commons
A simple interactive tutorial on electromagnetic induction (click and drag magnet back and forth) National High Magnetic Field Laboratory
Roberto Vega. Induction: Faraday's law and Lenz's law – Highly animated lecture, with sound effects, Electricity and Magnetism course page
Notes from Physics and Astronomy HyperPhysics at Georgia State University
Tankersley and Mosca: Introducing Faraday's law
A free simulation on motional emf

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 {{Use American English|date=March 2019}}{{Short description|Basic law of electromagnetism of magnetic fields inducing a potential difference}}
 [[Image:Induction experiment.png|thumb|upright=1.3|फैराडे का प्रयोग तार के कॉइल के बीच प्रेरण दिखा रहा है: तरल बैटरी (दाएं) एक करंट प्रदान करती है जो छोटे कॉइल (ए) के माध्यम से प्रवाहित होती है, जिससे एक चुंबकीय क्षेत्र बनता है। जब कुण्डलियाँ स्थिर होती हैं, तो कोई धारा प्रेरित नहीं होती है। लेकिन जब छोटे कॉइल को बड़े कॉइल (B) के अंदर या बाहर ले जाया जाता है, तो बड़े कॉइल के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह बदल जाता है, जिससे करंट उत्पन्न होता है जिसे गैल्वेनोमीटर (G) द्वारा पता लगाया जाता है।<ref>{{cite book|last=Poyser|first=Arthur William|url=https://archive.org/details/bub_gb_JzBAAAAAYAAJ|title=Magnetism and Electricity: A manual for students in advanced classes|date=1892|publisher=Longmans, Green, & Co.|location=London and New York|at=Fig. 248, p. 245|access-date=2009-08-06}}</ref>]]फैराडे का इंडक्शन (प्रेरण) का नियम (संक्षेप में, फैराडे का नियम) विद्युत् चुम्बकत्व का एक बुनियादी नियम है, जो अभिरुचि करता है कि एक [[ वैद्युतवाहक बल ]] (ईएमएफ) उत्पन्न करने के लिए एक [[ चुंबकीय क्षेत्र ]] एक [[Index.php?title=विद्युत परिपथ|विद्युत परिपथ]] के साथ कैसे परस्पर प्रभाव करेगा - एक घटना जिसे  [[Index.php?title=विद्युत चुंबकीय प्रेरण|विद्युत चुंबकीय प्रेरण]]  के रूप में जाना जाता है। यह  [[Index.php?title=रूपांतरक|रूपांतरक]] (ट्रांसफार्मर), कुचालक और कई प्रकार के[[ बिजली की मोटर | बिजली की मोटर]], [[ [[ विद्युत ]] जनरेटर ]] और  [[Index.php?title=परिनालिका|परिनालिका]]  का मूलभूत संचालन सिद्धांत है।<ref name="Sadiku386">{{cite book|last=Sadiku|first=M. N. O.|title=Elements of Electromagnetics|year=2007|page=386|publisher=Oxford University Press|edition=4th|location=New York & Oxford|url=https://books.google.com/books?id=w2ITHQAACAAJ|isbn=978-0-19-530048-2}}</ref><ref>{{cite web|date=1999-07-22|title=Applications of electromagnetic induction|url=http://physics.bu.edu/~duffy/py106/Electricgenerators.html|publisher=[[Boston University]]}}</ref>
-मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (मैक्सवेल के समीकरणों में से एक के रूप में सूचीबद्ध) इस तथ्य का वर्णन करता है कि एक स्थानिक रूप से भिन्न (और संभवतः समय-भिन्न भी, इस पर निर्भर करता है कि एक चुंबकीय क्षेत्र समय में कैसे भिन्न होता है) विद्युत क्षेत्र हमेशा एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के साथ होता है, जबकि फैराडे के कानून में कहा गया है कि प्रवाहकीय लूप पर ईएमएफ (वैद्युतवाहक बल, एक यूनिट चार्ज पर किए गए विद्युत चुम्बकीय कार्य के रूप में परिभाषित किया जाता है) प्रवाहकीय लूप पर होता है, जब लूप द्वारा संलग्न सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह समय में भिन्न होता है।
+मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (मैक्सवेल के समीकरणों में से एक के रूप में सूचीबद्ध) इस तथ्य का वर्णन करता है कि एक स्थानिक रूप से भिन्न (और संभवतः समय-भिन्न भी, इस पर निर्भर करता है कि एक चुंबकीय क्षेत्र समय में कैसे भिन्न होता है) विद्युत क्षेत्र हमेशा एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के साथ होता है, जबकि फैराडे के नियम में कहा गया है कि प्रवाहकीय लूप पर ईएमएफ (वैद्युतवाहक बल, एक यूनिट चार्ज पर किए गए विद्युत चुम्बकीय कार्य के रूप में परिभाषित किया जाता है) प्रवाहकीय लूप पर होता है, जब लूप द्वारा संलग्न सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह समय में भिन्न होता है।
-फैराडे के नियम की खोज की जा चुकी थी और इसके एक पहलू (रूपांतरक ईएमएफ) को बाद में मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के रूप में तैयार किया गया था। फैराडे के कानून का समीकरण मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन) और [[ लोरेंत्ज़ बल ]] (गतिशील ईएमएफ का वर्णन) द्वारा प्राप्त किया जा सकता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण का अभिन्न रूप केवल रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन करता है, जबकि फैराडे के नियम का समीकरण रूपांतरक ईएमएफ और गतिक ईएमएफ दोनों का वर्णन करता है।
+फैराडे के नियम की खोज की जा चुकी थी और इसके एक पहलू (रूपांतरक ईएमएफ) को बाद में मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के रूप में तैयार किया गया था। फैराडे के नियम का समीकरण मैक्सवेल-फैराडे समीकरण (रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन) और [[ लोरेंत्ज़ बल ]] (गतिशील ईएमएफ का वर्णन) द्वारा प्राप्त किया जा सकता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण का अभिन्न रूप केवल रूपांतरक ईएमएफ का वर्णन करता है, जबकि फैराडे के नियम का समीकरण रूपांतरक ईएमएफ और गतिक ईएमएफ दोनों का वर्णन करता है।
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 == इतिहास ==
-[[File:Faraday emf experiment.svg|thumb|upright=1.3|फैराडे के लौह वलय उपकरण का आरेख। बाएं कॉइल का बदलता चुंबकीय प्रवाह दाएं कॉइल में करंट को प्रेरित करता है।<ref name=Giancoli>{{cite book|last=Giancoli|first=Douglas C.|title=Physics: Principles with Applications|url=https://archive.org/details/physicsprinciple00gian|url-access=registration|year=1998|pages=[https://archive.org/details/physicsprinciple00gian/page/623 623–624]|edition=5th}}</ref>]]1831 में [[ माइकल फैराडे ]] और 1832 में [[ जोसेफ हेनरी ]] द्वारा स्वतंत्र रूप से विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की खोज की गई थी।<ref>{{cite web|title=A Brief History of Electromagnetism|url=http://web.hep.uiuc.edu/home/serrede/P435/Lecture_Notes/A_Brief_History_of_Electromagnetism.pdf}}</ref> फैराडे अपने प्रयोगों के परिणामों को प्रकाशित करने वाले पहले व्यक्ति थे।<ref>{{cite book|last=Ulaby|first=Fawwaz|title=Fundamentals of applied electromagnetics|edition=5th|year=2007|url=https://www.amazon.com/exec/obidos/tg/detail/-/0132413264/ref=ord_cart_shr?%5Fencoding=UTF8&m=ATVPDKIKX0DER&v=glance|publisher=Pearson:Prentice Hall|isbn=978-0-13-241326-8|page=255}}</ref><ref>{{cite web|url=http://www.nasonline.org/member-directory/deceased-members/20001467.html |title=Joseph Henry |access-date=2016-12-30 |work=Member Directory, National Academy of Sciences}}</ref> फैराडे के विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के पहले प्रायोगिक प्रदर्शन में (29 अगस्त, 1831),<ref name="FaradayDay1999">{{cite book|last1=Faraday|first1=Michael|last2=Day|first2=P.|title=The philosopher's tree: a selection of Michael Faraday's writings|url=https://books.google.com/books?id=ur6iKVmzYhcC&pg=PA71|access-date=28 August 2011|date=1999-02-01|publisher=CRC Press|isbn=978-0-7503-0570-9|page=71}}</ref> उन्होंने एक लोहे की अंगूठी ([[ टोरस्र्स ]]) (एक आधुनिक [[ टॉरॉयडल ट्रांसफार्मर | टॉरॉयडल रूपांतरक]] के समान व्यवस्था) के विपरीत दिशा में दो तारों को लपेटा। विद्युत चुम्बक के हाल ही में खोजे गए गुणों के अपने आकलन के आधार पर, उन्होंने उम्मीद की कि जब एक तार में करंट प्रवाहित होना शुरू होता है, तो एक तरह की तरंग रिंग के माध्यम से यात्रा करेगी और विपरीत दिशा में कुछ विद्युत प्रभाव पैदा करेगी। उसने एक तार को [[ बिजली की शक्ति नापने का यंत्र ]] में प्लग किया, और दूसरे तार को बैटरी से जोड़ते हुए उसे देखा। वास्तव में, जब उन्होंने तार को बैटरी से संसक्त, और जब उन्होंने इसे असंगत किया, तो उन्होंने एक क्षणिक धारा (जिसे उन्होंने बिजली की लहर कहा) देखा।<ref name=Williams>{{cite book|title=Michael Faraday|url=https://archive.org/details/michaelfaradaybi00will|url-access=registration|first=L. Pearce|last=Williams|year=1965|publisher=New York, Basic Books}}{{full citation needed|date=September 2018}}</ref>{{rp|182–183}} यह प्रेरण बैटरी के संसक्त और असंगत होने पर होने वाले [[ चुंबकीय प्रवाह ]] में बदलाव के कारण था।<ref name=Giancoli/>दो महीनों के भीतर, फैराडे ने विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की कई अन्य अभिव्यक्तियाँ पाईं। उदाहरण के लिए, उन्होंने क्षणिक धाराओं को देखा जब उन्होंने तारों के तार के अंदर और बाहर एक बार चुंबक को जल्दी से सर्पण किया, और उन्होंने एक सर्पण विद्युत चालक तार (फैराडे की डिस्क) के साथ बार चुंबक के पास एक तांबे की डिस्क को घुमाकर एक स्थिर (प्रत्यक्ष धारा) धारा उत्पन्न किया था।.<ref name=Williams/>{{rp|191–195}}
+[[File:Faraday emf experiment.svg|thumb|upright=1.3|फैराडे के लौह वलय उपकरण का आरेख। बाएं कॉइल का बदलता चुंबकीय प्रवाह दाएं कॉइल में करंट को प्रेरित करता है।<ref name=Giancoli>{{cite book|last=Giancoli|first=Douglas C.|title=Physics: Principles with Applications|url=https://archive.org/details/physicsprinciple00gian|url-access=registration|year=1998|pages=[https://archive.org/details/physicsprinciple00gian/page/623 623–624]|edition=5th}}</ref>]]1831 में [[ माइकल फैराडे ]] और 1832 में [[ जोसेफ हेनरी ]] द्वारा स्वतंत्र रूप से विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की खोज की गई थी।<ref>{{cite web|title=A Brief History of Electromagnetism|url=http://web.hep.uiuc.edu/home/serrede/P435/Lecture_Notes/A_Brief_History_of_Electromagnetism.pdf}}</ref> फैराडे अपने प्रयोगों के परिणामों को प्रकाशित करने वाले पहले व्यक्ति थे।<ref>{{cite book|last=Ulaby|first=Fawwaz|title=Fundamentals of applied electromagnetics|edition=5th|year=2007|url=https://www.amazon.com/exec/obidos/tg/detail/-/0132413264/ref=ord_cart_shr?%5Fencoding=UTF8&m=ATVPDKIKX0DER&v=glance|publisher=Pearson:Prentice Hall|isbn=978-0-13-241326-8|page=255}}</ref><ref>{{cite web|url=http://www.nasonline.org/member-directory/deceased-members/20001467.html |title=Joseph Henry |access-date=2016-12-30 |work=Member Directory, National Academy of Sciences}}</ref> फैराडे के विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के पहले प्रायोगिक प्रदर्शन में (29 अगस्त, 1831),<ref name="FaradayDay1999">{{cite book|last1=Faraday|first1=Michael|last2=Day|first2=P.|title=The philosopher's tree: a selection of Michael Faraday's writings|url=https://books.google.com/books?id=ur6iKVmzYhcC&pg=PA71|access-date=28 August 2011|date=1999-02-01|publisher=CRC Press|isbn=978-0-7503-0570-9|page=71}}</ref> उन्होंने एक लोहे की अंगूठी ([[ टोरस्र्स ]]) (एक आधुनिक [[ टॉरॉयडल ट्रांसफार्मर | टॉरॉयडल रूपांतरक]] के समान व्यवस्था) के विपरीत दिशा में दो तारों को लपेटा। विद्युत चुम्बक के हाल ही में खोजे गए गुणों के अपने आकलन के आधार पर, उन्होंने उम्मीद की कि जब एक तार में करंट प्रवाहित होना प्रारंभ होता है, तो एक तरह की तरंग रिंग के माध्यम से यात्रा करेगी और विपरीत दिशा में कुछ विद्युत प्रभाव पैदा करेगी। उसने एक तार को [[ बिजली की शक्ति नापने का यंत्र ]] में प्लग किया, और दूसरे तार को बैटरी से जोड़ते हुए उसे देखा। वास्तव में, जब उन्होंने तार को बैटरी से संसक्त, और जब उन्होंने इसे असंगत किया, तो उन्होंने एक क्षणिक धारा (जिसे उन्होंने बिजली की लहर कहा) देखा।<ref name=Williams>{{cite book|title=Michael Faraday|url=https://archive.org/details/michaelfaradaybi00will|url-access=registration|first=L. Pearce|last=Williams|year=1965|publisher=New York, Basic Books}}{{full citation needed|date=September 2018}}</ref>{{rp|182–183}} यह प्रेरण बैटरी के संसक्त और असंगत होने पर होने वाले [[ चुंबकीय प्रवाह ]] में बदलाव के कारण था।<ref name=Giancoli/>दो महीनों के भीतर, फैराडे ने विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की कई अन्य अभिव्यक्तियाँ पाईं। उदाहरण के लिए, उन्होंने क्षणिक धाराओं को देखा जब उन्होंने तारों के तार के अंदर और बाहर एक बार चुंबक को जल्दी से सर्पण किया, और उन्होंने एक सर्पण विद्युत चालक तार (फैराडे की डिस्क) के साथ बार चुंबक के पास एक तांबे की डिस्क को घुमाकर एक स्थिर (प्रत्यक्ष धारा) धारा उत्पन्न किया था।.<ref name=Williams/>{{rp|191–195}}
-[[File:Faraday disk generator.jpg|thumb|फैराडे की डिस्क, पहला विद्युत जनरेटर, एक प्रकार का [[ एकध्रुवीय जनरेटर ]]।|बायां]]माइकल फैराडे ने एक अवधारणा का उपयोग करते हुए विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की व्याख्या की जिसे उन्होंने बल की रेखाएं कहा। हालांकि, उस समय के वैज्ञानिकों ने उनके सैद्धांतिक विचारों को व्यापक रूप से खारिज कर दिया, मुख्यतः क्योंकि वे गणितीय रूप से तैयार नहीं किए गए थे।<ref name=Williams/>{{rp|510}} एक अपवाद [[ जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ]] थे, जिन्होंने 1861-62 में फैराडे के विचारों को अपने मात्रात्मक विद्युत चुम्बकीय सिद्धांत के आधार के रूप में इस्तेमाल किया।<ref name=Williams/>{{rp|510}}<ref>{{cite book|last=Clerk Maxwell |first=James |date=1904 |title=A Treatise on Electricity and Magnetism |volume=2 |edition=3rd |publisher=Oxford University Press |pages=178–179, 189}}</ref><ref name="IEEUK">{{cite web|url=http://www.theiet.org/resources/library/archives/biographies/faraday.cfm |title=Archives Biographies: Michael Faraday |publisher=The Institution of Engineering and Technology}}</ref> मैक्सवेल के कागजात में, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के समय-भिन्न पहलू को एक अंतर समीकरण के रूप में व्यक्त किया जाता है, जिसे [[ ओलिवर हीविसाइड ]] ने फैराडे के कानून के रूप में संदर्भित किया है, हालांकि यह फैराडे के कानून के मूल संस्करण से अलग है, और #दो घटनाओं का वर्णन नहीं करता है। हीविसाइड का संस्करण (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण|नीचे मैक्सवेल-फैराडे समीकरण देखें) वह रूप है जिसे आज मैक्सवेल के समीकरणों के रूप में ज्ञात समीकरणों के समूह में मान्यता प्राप्त है।
+[[File:Faraday disk generator.jpg|thumb|फैराडे की डिस्क, पहला विद्युत जनरेटर, एक प्रकार का [[ एकध्रुवीय जनरेटर ]]।|बायां]]माइकल फैराडे ने एक अवधारणा का उपयोग करते हुए विद्युत चुम्बकीय प्रेरण की व्याख्या की जिसे उन्होंने बल की रेखाएं कहा। चूंकि, उस समय के वैज्ञानिकों ने उनके सैद्धांतिक विचारों को व्यापक रूप से खारिज कर दिया, मुख्यतः क्योंकि वे गणितीय रूप से तैयार नहीं किए गए थे।<ref name=Williams/>{{rp|510}} एक अपवाद [[ जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ]] थे, जिन्होंने 1861-62 में फैराडे के विचारों को अपने मात्रात्मक विद्युत चुम्बकीय सिद्धांत के आधार के रूप में उपयोग किया।<ref name=Williams/>{{rp|510}}<ref>{{cite book|last=Clerk Maxwell |first=James |date=1904 |title=A Treatise on Electricity and Magnetism |volume=2 |edition=3rd |publisher=Oxford University Press |pages=178–179, 189}}</ref><ref name="IEEUK">{{cite web|url=http://www.theiet.org/resources/library/archives/biographies/faraday.cfm |title=Archives Biographies: Michael Faraday |publisher=The Institution of Engineering and Technology}}</ref> मैक्सवेल के कागजात में, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के समय-भिन्न पहलू को एक अंतर समीकरण के रूप में व्यक्त किया जाता है, जिसे [[ ओलिवर हीविसाइड ]] ने फैराडे के नियम के रूप में संदर्भित किया है, चूंकि यह फैराडे के नियम के मूल संस्करण से अलग है, और #दो घटनाओं का वर्णन नहीं करता है। हीविसाइड का संस्करण (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण|नीचे मैक्सवेल-फैराडे समीकरण देखें) वह रूप है जिसे आज मैक्सवेल के समीकरणों के रूप में ज्ञात समीकरणों के समूह में मान्यता प्राप्त है।
-में [[ एमिल लेनज़ ]] द्वारा प्रतिपादित लेनज़ का नियम,<ref>{{cite journal|last=Lenz |first=Emil |date=1834 |url=http://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k151161/f499.image.r=lenz.langEN |title=Ueber<!--[sic]--> die Bestimmung der Richtung der durch elektodynamische Vertheilung erregten galvanischen Ströme |journal=Annalen der Physik und Chemie |volume=107 |issue=31 |pages=483–494|bibcode=1834AnP...107..483L |doi=10.1002/andp.18341073103 }}<br>A partial translation of the paper is available in {{cite book|last=Magie |first=W. M. |date=1963 |title=A Source Book in Physics |publisher=Harvard Press |location=Cambridge, MA |pages=511–513}}</ref> सर्किट के माध्यम से प्रवाह का वर्णन करता है, और विद्युत चुम्बकीय प्रेरण से उत्पन्न प्रेरित ईएमएफ और वर्तमान की दिशा देता है (नीचे दिए गए उदाहरणों में विस्तृत)।
+में [[ एमिल लेनज़ ]] द्वारा प्रतिपादित लेनज़ का नियम,<ref>{{cite journal|last=Lenz |first=Emil |date=1834 |url=http://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k151161/f499.image.r=lenz.langEN |title=Ueber<!--[sic]--> die Bestimmung der Richtung der durch elektodynamische Vertheilung erregten galvanischen Ströme |journal=Annalen der Physik und Chemie |volume=107 |issue=31 |pages=483–494|bibcode=1834AnP...107..483L |doi=10.1002/andp.18341073103 }}<br>A partial translation of the paper is available in {{cite book|last=Magie |first=W. M. |date=1963 |title=A Source Book in Physics |publisher=Harvard Press |location=Cambridge, MA |pages=511–513}}</ref> परिपथ के माध्यम से प्रवाह का वर्णन करता है, और विद्युत चुम्बकीय प्रेरण से उत्पन्न प्रेरित ईएमएफ और वर्तमान की दिशा देता है (नीचे दिए गए उदाहरणों में विस्तृत)।
 {{clear}}
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 ===गणितीय कथन===
-[[Image:Surface integral illustration.svg|right|thumb|सतह अभिन्न की परिभाषा सतह को विभाजित करने पर निर्भर करती है {{math|Σ}} छोटे सतह तत्वों में। प्रत्येक तत्व एक वेक्टर से जुड़ा होता है {{math|d'''A'''}} तत्व के क्षेत्र के बराबर परिमाण और तत्व के लिए सामान्य दिशा के साथ और बाहर की ओर इशारा करते हुए (सतह के अभिविन्यास के संबंध में)।]]चुंबकीय क्षेत्र में तार के एक लूप के लिए, चुंबकीय प्रवाह {{math|Φ<sub>''B''</sub>}} किसी भी [[ सतह (गणित) ]] के लिए परिभाषित किया गया है {{math|Σ}} जिसकी [[ सीमा (टोपोलॉजी) ]] दिया गया लूप है। चूँकि वायर लूप गतिमान हो सकता है, हम लिखते हैं {{math|Σ(''t'')}} सतह के लिए। चुंबकीय प्रवाह [[ सतह अभिन्न ]] है:
+[[Image:Surface integral illustration.svg|right|thumb|सतह अभिन्न की परिभाषा सतह को विभाजित करने पर निर्भर करती है {{math|Σ}} छोटे सतह तत्वों में। प्रत्येक तत्व एक सदिश से जुड़ा होता है {{math|d'''A'''}} तत्व के क्षेत्र के बराबर परिमाण और तत्व के लिए सामान्य दिशा के साथ और बाहर की ओर इशारा करते हुए (सतह के अभिविन्यास के संबंध में)।]]चुंबकीय क्षेत्र में तार के एक लूप के लिए, चुंबकीय प्रवाह {{math|Φ<sub>''B''</sub>}} किसी भी [[ सतह (गणित) ]] के लिए परिभाषित किया गया है {{math|Σ}} जिसकी [[ सीमा (टोपोलॉजी) ]] दिया गया लूप है। चूँकि वायर लूप गतिमान हो सकता है, हम लिखते हैं {{math|Σ(''t'')}} सतह के लिए। चुंबकीय प्रवाह [[ सतह अभिन्न ]] है:
 <math display="block"> \Phi_B = \iint_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t) \cdot \mathrm{d} \mathbf{A}\, , </math>
 जहाँ पे {{math|d'''A'''}} चलती सतह के सतह क्षेत्र का एक तत्व है {{math|Σ(''t'')}}, {{math|'''B'''}} चुंबकीय क्षेत्र है, और {{math|'''B''' · d'''A'''}} एक [[ डॉट उत्पाद ]] है जो प्रवाह के तत्व का प्रतिनिधित्व करता है {{math|d'''A'''}}. अधिक दृश्य शब्दों में, वायर लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह लूप से गुजरने वाली [[ फील्ड लाइन ]] की संख्या के समानुपाती होता है।
-जब प्रवाह बदलता है—क्योंकि {{math|'''B'''}} परिवर्तन, या क्योंकि वायर लूप को स्थानांतरित या विकृत किया जाता है, या दोनों - फैराडे के प्रेरण के नियम का कहना है कि वायर लूप एक वैद्युतवाहक बल प्राप्त करता है, जिसे यूनिट चार्ज से उपलब्ध ऊर्जा के रूप में परिभाषित किया जाता है जो वायर लूप के चारों ओर एक बार यात्रा करता है।<ref name="Feynman">{{Cite web| last=Feynman|first=Richard P. |title=The Feynman Lectures on Physics Vol. II |url=https://feynmanlectures.caltech.edu/II_toc.html|access-date=2020-11-07 |website=feynmanlectures.caltech.edu}}</ref>{{Rp|ch17}}<ref name=Griffiths2>{{cite book|last=Griffiths|first=David J. | title=Introduction to Electrodynamics | url=https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 | edition=3rd |pages=[https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 301–303] | publisher=Prentice Hall| year=1999 | location=Upper Saddle River, NJ | isbn=0-13-805326-X}}</ref><ref>{{cite book |last1=Tipler|last2=Mosca |title=Physics for Scientists and Engineers |year=2004|page=795|isbn=9780716708100 |url=https://books.google.com/books?id=R2Nuh3Ux1AwC&pg=PA795}}</ref> (हालांकि कुछ स्रोत परिभाषा को अलग तरीके से बताते हैं, इस अभिव्यक्ति को [[ विशेष सापेक्षता ]] के समीकरणों के साथ संगतता के लिए चुना गया था।) समान रूप से, यह वह वोल्टेज है जिसे इलेक्ट्रिक सर्किट बनाने के लिए तार को काटकर और चालक तार में [[ वाल्टमीटर ]] जोड़कर मापा जाएगा। .
+जब प्रवाह बदलता है—क्योंकि {{math|'''B'''}} परिवर्तन, या क्योंकि वायर लूप को स्थानांतरित या विकृत किया जाता है, या दोनों - फैराडे के प्रेरण के नियम का कहना है कि वायर लूप एक वैद्युतवाहक बल प्राप्त करता है, जिसे यूनिट चार्ज से उपलब्ध ऊर्जा के रूप में परिभाषित किया जाता है जो वायर लूप के चारों ओर एक बार यात्रा करता है।<ref name="Feynman">{{Cite web| last=Feynman|first=Richard P. |title=The Feynman Lectures on Physics Vol. II |url=https://feynmanlectures.caltech.edu/II_toc.html|access-date=2020-11-07 |website=feynmanlectures.caltech.edu}}</ref>{{Rp|ch17}}<ref name=Griffiths2>{{cite book|last=Griffiths|first=David J. | title=Introduction to Electrodynamics | url=https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 | edition=3rd |pages=[https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 301–303] | publisher=Prentice Hall| year=1999 | location=Upper Saddle River, NJ | isbn=0-13-805326-X}}</ref><ref>{{cite book |last1=Tipler|last2=Mosca |title=Physics for Scientists and Engineers |year=2004|page=795|isbn=9780716708100 |url=https://books.google.com/books?id=R2Nuh3Ux1AwC&pg=PA795}}</ref> (चूंकि कुछ स्रोत परिभाषा को अलग तरीके से बताते हैं, इस अभिव्यक्ति को [[ विशेष सापेक्षता ]] के समीकरणों के साथ संगतता के लिए चुना गया था।) समान रूप से, यह वह वोल्टेज है जिसे इलेक्ट्रिक परिपथ बनाने के लिए तार को काटकर और चालक तार में [[ वाल्टमीटर ]] जोड़कर मापा जाएगा। .
-फैराडे के कानून में कहा गया है कि ईएमएफ भी चुंबकीय प्रवाह के [[ समय व्युत्पन्न ]] द्वारा दिया जाता है:
+फैराडे के नियम में कहा गया है कि ईएमएफ भी चुंबकीय प्रवाह के [[ समय व्युत्पन्न ]] द्वारा दिया जाता है:
 <math display="block">\mathcal{E} = -\frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t}, </math>
 जहाँ पे <math>\mathcal{E}</math> वैद्युतवाहक बल (ईएमएफ) है और {{math|Φ<sub>''B''</sub>}} चुंबकीय प्रवाह है।
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 वैद्युतवाहक बल की दिशा लेंज़ के नियम द्वारा दी गई है।
-में [[ फ्रांज अर्न्स्ट न्यूमैन ]] द्वारा गणितीय रूप में विद्युत धाराओं को शामिल करने के नियम स्थापित किए गए थे।<ref>{{cite journal|first=Franz Ernst|last=Neumann |title=Allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme|journal=Annalen der Physik |volume=143|number=1|pages=31–44 |year=1846|doi=10.1002/andp.18461430103 |url=https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf |archive-url=https://web.archive.org/web/20200312012028/https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf |archive-date=12 March 2020 |bibcode=1846AnP...143...31N}}</ref>
+में [[ फ्रांज अर्न्स्ट न्यूमैन ]] द्वारा गणितीय रूप में विद्युत धाराओं को सम्मलित करने के नियम स्थापित किए गए थे।<ref>{{cite journal|first=Franz Ernst|last=Neumann |title=Allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme|journal=Annalen der Physik |volume=143|number=1|pages=31–44 |year=1846|doi=10.1002/andp.18461430103 |url=https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf |archive-url=https://web.archive.org/web/20200312012028/https://isidore.co/misc/Physics%20papers%20and%20books/Zotero/storage/3UM3CRQ2/18461430103_ftp.pdf |archive-date=12 March 2020 |bibcode=1846AnP...143...31N}}</ref>
-फैराडे के नियम में दोनों परिमाणों और इसके चरों की दिशाओं के बीच संबंधों के बारे में जानकारी शामिल है। हालाँकि, दिशाओं के बीच संबंध स्पष्ट नहीं हैं; वे गणितीय सूत्र में छिपे हैं।
+फैराडे के नियम में दोनों परिमाणों और इसके चरों की दिशाओं के बीच संबंधों के बारे में जानकारी सम्मलित है। चूंकि, दिशाओं के बीच संबंध स्पष्ट नहीं हैं; वे गणितीय सूत्र में छिपे हैं।
 [[File:Salu's left-hand rule (magnetic induction).png|thumb|फैराडे के कानून के लिए एक बाएं हाथ का नियम। का चिह्न {{math|ΔΦ<sub>''B''</sub>}}, फ्लक्स में परिवर्तन, चुंबकीय क्षेत्र के बीच संबंध के आधार पर पाया जाता है {{math|'''B'''}}, लूप का क्षेत्र {{mvar|A}}, और उस क्षेत्र का सामान्य n, जैसा कि बाएं हाथ की उंगलियों द्वारा दर्शाया गया है। यदि {{math|ΔΦ<sub>''B''</sub>}} सकारात्मक है, ईएमएफ की दिशा घुमावदार उंगलियों (पीले तीर) के समान है। यदि {{math|ΔΦ<sub>''B''</sub>}} नकारात्मक है, ईएमएफ की दिशा तीर के निशान के खिलाफ है।<ref name=Salu2014/>|ऑल्ट=]]लेन्ज़ के नियम का प्रयोग किए बिना, फैराडे के नियम से सीधे वैद्युतवाहक बल (ईएमएफ) की दिशा का पता लगाना संभव है। बाएं हाथ का नियम ऐसा करने में मदद करता है, जो इस प्रकार है:<ref name="Salu2014">{{cite journal|year=2014 |url=https://www.researchgate.net/publication/262986189 |title=A Left Hand Rule for Faraday's Law | journal=[[The Physics Teacher]] | volume=52|pages=48 |doi=10.1119/1.4849156 |author=Yehuda Salu| issue=1 |bibcode=2014PhTea..52...48S}} [https://www.youtube.com/watch?v=ipUD9VcAd9o Video Explanation] </ref><ref>{{cite web |url=http://Physicsforarchitects.com/bypassing-lenzs-rule |archive-url=https://web.archive.org/web/20200507170609/http://physicsforarchitects.com/bypassing-lenzs-rule |archive-date=7 May 2020 |title=Bypassing Lenz's Rule - A Left Hand Rule for Faraday's Law |website=www.PhysicsForArchitects.com |last1=Salu|first1=Yehuda |access-date=30 July 2017}}</ref>
 * बाएं हाथ की मुड़ी हुई उंगलियों को लूप (पीली रेखा) से संरेखित करें।
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 ===मैक्सवेल–फैराडे समीकरण===
 {{anchor|Faraday equation}}
-[[Image:Stokes' Theorem.svg|thumb|right|सतह के साथ केल्विन-स्टोक्स प्रमेय का एक उदाहरण {{math|'''Σ'''}}, इसकी सीमा {{math|∂'''Σ'''}}, और अभिविन्यास {{math|'''n'''}} दाहिने हाथ के नियम द्वारा निर्धारित।]]मैक्सवेल-फैराडे समीकरण बताता है कि एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र हमेशा एक स्थानिक रूप से भिन्न (संभवतः समय-भिन्न), गैर-[[ रूढ़िवादी वेक्टर क्षेत्र ]] विद्युत क्षेत्र, और इसके विपरीत के साथ होता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण है
+[[Image:Stokes' Theorem.svg|thumb|right|सतह के साथ केल्विन-स्टोक्स प्रमेय का एक उदाहरण {{math|'''Σ'''}}, इसकी सीमा {{math|∂'''Σ'''}}, और अभिविन्यास {{math|'''n'''}} दाहिने हाथ के नियम द्वारा निर्धारित।]]मैक्सवेल-फैराडे समीकरण बताता है कि एक समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र हमेशा एक स्थानिक रूप से भिन्न (संभवतः समय-भिन्न), गैर-[[ रूढ़िवादी वेक्टर क्षेत्र | रूढ़िवादी सदिश क्षेत्र]] विद्युत क्षेत्र, और इसके विपरीत के साथ होता है। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण है
 {{Equation box 1
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-(एसआई इकाइयों में) जहां {{math|∇ ×}} [[ कर्ल (गणित) ]] रैखिक संकारक है और फिर से {{math|'''E'''('''r''', ''t'')}} विद्युत क्षेत्र है और {{math|'''B'''('''r''', ''t'')}} चुंबकीय क्षेत्र है। ये क्षेत्र आमतौर पर स्थिति के कार्य हो सकते हैं {{math|'''r'''}} और समय {{mvar|t}}.<ref name="Griffiths">{{cite book
+(एसआई इकाइयों में) जहां {{math|∇ ×}} [[ कर्ल (गणित) ]] रैखिक संकारक है और फिर से {{math|'''E'''('''r''', ''t'')}} विद्युत क्षेत्र है और {{math|'''B'''('''r''', ''t'')}} चुंबकीय क्षेत्र है। ये क्षेत्र सामान्यत: स्थिति के कार्य हो सकते हैं {{math|'''r'''}} और समय {{mvar|t}}.<ref name="Griffiths">{{cite book
   |last = Griffiths
   |first = David J.
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 जहां, जैसा कि चित्र में दिखाया गया है, {{math|'''Σ'''}} बंद समोच्च से घिरा सतह है {{math|∂'''Σ'''}}, {{math|d'''l'''}} समोच्च का एक अतिसूक्ष्म सदिश तत्व है {{math|'''∂Σ'''}}, और {{math|d'''A'''}} सतह का एक अतिसूक्ष्म सदिश तत्व है {{math|'''Σ'''}}. इसकी दिशा उस सतह के पैच के लिए [[Index.php?title=लांबिक|लांबिक]] है, परिमाण सतह के एक अतिसूक्ष्म पैच का क्षेत्र है।
-दोनों {{math|d'''l'''}} और {{math|d'''A'''}} एक संकेत अस्पष्टता है; सही संकेत प्राप्त करने के लिए, दाहिने हाथ के नियम का उपयोग किया जाता है, जैसा कि लेख केल्विन-स्टोक्स प्रमेय में बताया गया है। समतल सतह के लिए {{math|'''Σ'''}}, एक सकारात्मक पथ तत्व {{math|d'''l'''}} वक्र का {{math|∂'''Σ'''}} दाहिने हाथ के नियम द्वारा परिभाषित किया गया है कि जब अंगूठा सामान्य की दिशा में इशारा करता है तो दाहिने हाथ की उंगलियों से इशारा करता है {{math|'''n'''}} ज़मीनी स्तर पर {{math|'''Σ'''}}.
+दोनों {{math|d'''l'''}} और {{math|d'''A'''}} एक संकेत अस्पष्टता है; सही संकेत प्राप्त करने के लिए, दाहिने हाथ के नियम का उपयोग किया जाता है, जैसा कि लेख केल्विन-स्टोक्स प्रमेय में बताया गया है। एक तलीय सतह Σ के लिए, वक्र ∂Σ का एक सकारात्मक पथ तत्व dl दाएँ हाथ के नियम द्वारा परिभाषित किया जाता है, जो दाहिने हाथ की उंगलियों से इंगित करता है जब अंगूठा सामान्य n की दिशा में सतह Σ की ओर इंगित करता है।
-चारों ओर [[ रेखा अभिन्न ]] {{math|∂'''Σ'''}} [[ परिसंचरण (भौतिकी) ]] कहा जाता है।<ref name=Feynman />{{Rp|ch3}} का अशून्य संचलन {{math|'''E'''}} स्थैतिक आवेशों द्वारा उत्पन्न विद्युत क्षेत्र के व्यवहार से भिन्न होता है। एक चार्ज जनित {{math|'''E'''}}-फ़ील्ड को [[ अदिश क्षेत्र ]] के ढाल के रूप में व्यक्त किया जा सकता है जो पोइसन के समीकरण का समाधान है, और इसमें शून्य पथ अभिन्न है। [[ ढाल प्रमेय ]] देखें।
+∂Σ के चारों ओर [[ रेखा अभिन्न |रेखा अभिन्न]] को [[ परिसंचरण (भौतिकी) |परिसंचरण (भौतिकी)]] कहा जाता है। [15]: ch3  E का एक अशून्य संचलन स्थिर आवेशों द्वारा उत्पन्न विद्युत क्षेत्र के व्यवहार से भिन्न होता है। एक चार्ज-जनित E-फ़ील्ड को [[ अदिश क्षेत्र |अदिश क्षेत्र]] के ढाल के रूप में व्यक्त किया जा सकता है जो पोइसन के समीकरण का समाधान है, और शून्य पथ अभिन्न है। ढाल प्रमेय देखें।
-समाकल समीकरण किसी भी पथ के लिए सत्य होता है {{math|∂'''Σ'''}} अंतरिक्ष और किसी भी सतह के माध्यम से {{math|'''Σ'''}} जिसके लिए वह मार्ग एक सीमा है।
+अभिन्न समीकरण समष्टि के माध्यम से किसी भी पथ ∂Σ के लिए सही है, और कोई भी सतह Σ जिसके लिए वह पथ एक सीमा है।
-यदि सतह {{math|'''Σ'''}} समय में नहीं बदल रहा है, समीकरण को फिर से लिखा जा सकता है:
+यदि सतह Σ समय के साथ नहीं बदल रही है, तो समीकरण को फिर से लिखा जा सकता है:
 <math display="block"> \oint_{\partial \Sigma} \mathbf{E} \cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = - \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \int_{\Sigma} \mathbf{B} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}. </math>
-दाहिनी ओर सतह समाकल चुंबकीय प्रवाह के लिए स्पष्ट अभिव्यक्ति है {{math|Φ<sub>''B''</sub>}} के माध्यम से {{math|'''Σ'''}}.
+दाहिनी ओर सतह समाकल चुंबकीय प्रवाह ΦB से Σ के लिए स्पष्ट अभिव्यक्ति है।
-एक बदलते चुंबकीय प्रवाह से प्रेरित विद्युत सदिश क्षेत्र, समग्र विद्युत क्षेत्र के सोलनॉइडल सदिश क्षेत्र, आयतन अभिन्न समीकरण द्वारा गैर-सापेक्षतावादी सीमा में अनुमानित किया जा सकता है<ref name="Griffiths"/>{{Rp|321}}
+एक बदलते चुंबकीय प्रवाह से प्रेरित विद्युत सदिश क्षेत्र, समग्र विद्युत क्षेत्र के परिनालिकीय घटक, आयतन अभिन्न समीकरण द्वारा गैर-सापेक्षतावादी सीमा में अनुमानित किया जा सकता है।<ref name="Griffiths"/>{{Rp|321}}
 <math display="block"> \mathbf E_s (\mathbf r,t) \approx -\frac{1}{4\pi}\iiint_V \ \frac{\left(\frac{\partial \mathbf{B}(\mathbf{r}',t)}{\partial t} \right) \times \left(\mathbf{r}-\mathbf{r}' \right) }{|\mathbf {r} - \mathbf{r}'|^3} d^3\mathbf{r'}</math>
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 == प्रमाण ==
-चार मैक्सवेल के समीकरण (मैक्सवेल-फैराडे समीकरण सहित), लोरेंत्ज़ बल कानून के साथ, शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व में सब कुछ प्राप्त करने के लिए पर्याप्त आधार हैं।<ref name=Feynman/><ref name=Griffiths2/>इसलिए, इन समीकरणों से प्रारंभ करके फैराडे के नियम को सिद्ध करना संभव है।<ref name=Davison>{{Cite journal | last1 = Davison | first1 = M. E. | title = A Simple Proof that the Lorentz Force, Law Implied Faraday's Law of Induction, when '''B''' is Time Independent | doi = 10.1119/1.1987339 | journal = American Journal of Physics | volume = 41 | issue = 5 | page = 713| year = 1973 |bibcode = 1973AmJPh..41..713D }}</ref><ref name=Krey>{{cite book|title=Basic Theoretical Physics: A Concise Overview |last1=Krey |last2=Owen |date=14 August 2007 |page=155 |isbn=9783540368052 | url=https://books.google.com/books?id=xZ_QelBmkxYC&pg=PA155}}</ref>
+मैक्सवेल के चार समीकरण (मैक्सवेल-फैराडे समीकरण सहित), लोरेंत्ज़ बल नियम के साथ, शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व में सब कुछ प्राप्त करने के लिए पर्याप्त आधार हैं।<ref name=Feynman/><ref name=Griffiths2/>इसलिए, इन समीकरणों से प्रारंभ करके फैराडे के नियम को सिद्ध करना संभव है।<ref name=Davison>{{Cite journal | last1 = Davison | first1 = M. E. | title = A Simple Proof that the Lorentz Force, Law Implied Faraday's Law of Induction, when '''B''' is Time Independent | doi = 10.1119/1.1987339 | journal = American Journal of Physics | volume = 41 | issue = 5 | page = 713| year = 1973 |bibcode = 1973AmJPh..41..713D }}</ref><ref name=Krey>{{cite book|title=Basic Theoretical Physics: A Concise Overview |last1=Krey |last2=Owen |date=14 August 2007 |page=155 |isbn=9783540368052 | url=https://books.google.com/books?id=xZ_QelBmkxYC&pg=PA155}}</ref>
-प्रारंभिक बिंदु एक मनमाना सतह के माध्यम से प्रवाह का समय-व्युत्पन्न है {{math|Σ}} (जिसे स्थानांतरित या विकृत किया जा सकता है) अंतरिक्ष में:
+प्रारंभिक बिंदु एक यादृच्छिक सतह के माध्यम से प्रवाह का समय-व्युत्पन्न है {{math|Σ}} (जिसे स्थानांतरित या विकृत किया जा सकता है) समष्टि में:
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t} = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}\int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t) \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}</math>
 (परिभाषा से)। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण और कुछ सदिश सर्वसमिकाओं की सहायता से इस कुल समय व्युत्पन्न का मूल्यांकन और सरलीकरण किया जा सकता है; विवरण नीचे दिए गए बॉक्स में हैं:
 {| class="wikitable"
-|Consider the time-derivative of magnetic flux through a closed boundary (loop) that can move or be deformed. The area bounded by the loop is denoted as {{math|Σ(''t'')}}), then the time-derivative can be expressed as
+|एक बंद सीमा (लूप) के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के समय-व्युत्पन्न पर विचार करें जो गतिमान या विकृत हो सकता है। लूप से घिरे क्षेत्र को Σ(t) के रूप में निरूपित किया जाता है, तो समय-व्युत्पन्न के रूप में व्यक्त किया जा सकता है
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t} = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}\int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t) \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}</math>
-The integral can change over time for two reasons: The integrand can change, or the integration region can change. These add linearly, therefore:
+समाकल समय के साथ दो कारणों से बदल सकता है: समाकलन बदल सकता है, या समाकलन क्षेत्र बदल सकता है। इसलिए ये रैखिक रूप से जोड़ते हैं:
 <!-- not clear at all how to derive such formula from the previous one! --><math display="block">\left. \frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t}\right|_{t=t_0} = \left( \int_{\Sigma(t_0)} \left. \frac{\partial\mathbf{B}}{\partial t}\right|_{t=t_0} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}\right) + \left( \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} \right)</math>
-where {{math|''t''<sub>0</sub>}} is any given fixed time. We will show that the first term on the right-hand side corresponds to transformer emf, the second to motional emf (from the magnetic Lorentz force on charge carriers due to the motion or deformation of the conducting loop in the magnetic field). The first term on the right-hand side can be rewritten using the integral form of the Maxwell–Faraday equation:
+जहाँ t<sub>0</sub> कोई निश्चित समय है। हम दिखाएंगे कि दाईं ओर का पहला शब्द ट्रांसफॉर्मर ईएमएफ से मेल खाता है, दूसरा गतिमान ईएमएफ (चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल से आवेश वाहक पर चुंबकीय क्षेत्र में संवाहक पाश की गति या विकृति के कारण)। मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के अभिन्न रूप का उपयोग करके दाईं ओर का पहला शब्द फिर से लिखा जा सकता है:
 <math display="block"> \int_{\Sigma(t_0)} \left. \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t}\right|_{t=t_0} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = - \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \mathbf{E}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l} </math>
-Next, we analyze the second term on the right-hand side:
+इसके बाद, हम दाहिनी ओर दूसरे पद का विश्लेषण करते हैं:
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}</math>
-[[File:Derivation of Faraday Equation Wikipedia 20181127 - 4.png|alt=|thumb|upright=1.2|The area swept out by a vector element {{math|d'''l'''}} of a loop {{math|∂'''Σ'''}} in time {{math|d''t''}} when it has moved with velocity {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} .]]The proof of this is a little more difficult than the first term; more details and alternate approaches for the proof can be found in the references.<ref name="Davison" /><ref name="Krey" /><ref name=":0">{{cite book|title=Theoretische Elektrotechnik|last=Simonyi|first=K.|date=1973|publisher=VEB Deutscher Verlag der Wissenschaften|edition=5th|location=Berlin|at=eq.&nbsp;20, p.&nbsp;47}}</ref> As the loop moves and/or deforms, it sweeps out a surface (see the right figure). As a small part of the loop {{math|d'''l'''}} moves with velocity {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} over a short time {{math|d''t''}}, it sweeps out an area whose vector is {{math|1=d'''A'''<sub>sweep</sub> = '''v'''<sub>'''l'''</sub> d''t'' × d'''l'''}} (note that this vector is toward out from the display in the right figure). Therefore, the change of the magnetic flux through the loop due to the deformation or movement of the loop over the time {{math|d''t''}} is <math display="block">\mathrm{d}\Phi_B = \int \mathbf{B} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}_\text{sweep} = \int \mathbf{B} \cdot (\mathbf{v}_{\mathbf{l}} \mathrm{d}t \times \mathrm{d}\mathbf{l}) = -\int \mathrm{d}t \, \mathrm{d}\mathbf{l} \cdot (\mathbf{v}_{\mathbf{l}}\times\mathbf{B})</math>
+[[File:Derivation of Faraday Equation Wikipedia 20181127 - 4.png|alt=|thumb|upright=1.2|The area swept out by a vector element {{math|d'''l'''}} of a loop {{math|∂'''Σ'''}} in time {{math|d''t''}} when it has moved with velocity {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} .]]इसका प्रमाण पहले पद की तुलना में थोड़ा अधिक कठिन है; प्रमाण के लिए अधिक विवरण और वैकल्पिक दृष्टिकोण संदर्भों में पाए जा सकते हैं। जैसे ही लूप चलता है और/या विकृत होता है, यह एक सतह को साफ करता है (सही चित्र देखें)। चूंकि लूप dl का एक छोटा सा हिस्सा वेग vl के साथ थोड़े समय dt पर चलता है, यह एक ऐसे क्षेत्र को स्वीप करता है जिसका सदिश dAsweep = vl dt × dl है (ध्यान दें कि यह सदिश सही आकृति में प्रदर्शन से बाहर की ओर है)। इसलिए, समय dt पर लूप की विकृति या गति के कारण लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह का परिवर्तन होता है <math display="block">\mathrm{d}\Phi_B = \int \mathbf{B} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A}_\text{sweep} = \int \mathbf{B} \cdot (\mathbf{v}_{\mathbf{l}} \mathrm{d}t \times \mathrm{d}\mathbf{l}) = -\int \mathrm{d}t \, \mathrm{d}\mathbf{l} \cdot (\mathbf{v}_{\mathbf{l}}\times\mathbf{B})</math>
-Here, [[Triple product|identities of triple scalar products]] are used. Therefore,
+यहां ट्रिपल स्केलर उत्पादों की पहचान का उपयोग किया जाता है। इसलिए,
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \int_{\Sigma(t)} \mathbf{B}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = -\oint_{\partial \Sigma(t_0)} (\mathbf{v}_{\mathbf{l}}(t_0)\times \mathbf{B}(t_0))\cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>
-where {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} is the velocity of a part of the loop {{math|∂'''Σ'''}}.
+जहां vl पाश ∂Σ के एक भाग का वेग है।
-Putting these together results in,
+इन्हें एक साथ रखने का परिणाम होता है,<math display="block">\left. \frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t}\right|_{t=t_0} = \left(- \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \mathbf{E}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}\right) + \left(- \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \bigl(\mathbf{v}_{\mathbf{l}}(t_0)\times \mathbf{B}(t_0)\bigr)\cdot \mathrm{d}\mathbf{l} \right)</math>
-<math display="block">\left. \frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t}\right|_{t=t_0} = \left(- \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \mathbf{E}(t_0) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}\right) + \left(- \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \bigl(\mathbf{v}_{\mathbf{l}}(t_0)\times \mathbf{B}(t_0)\bigr)\cdot \mathrm{d}\mathbf{l} \right)</math>
 <math display="block">\left. \frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t}\right|_{t=t_0} = - \oint_{\partial \Sigma(t_0)} \bigl( \mathbf{E}(t_0) + \mathbf{v}_{\mathbf{l}}(t_0)\times \mathbf{B}(t_0) \bigr) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}.</math>
 |}
 परिणाम है:
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t} = - \oint_{\partial \Sigma} \left( \mathbf{E} + \mathbf{v}_{\mathbf{l}} \times \mathbf{B} \right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}.</math>
-कहाँ पे {{math|∂Σ}} सतह की सीमा (लूप) है {{math|Σ}}, और {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} सीमा के एक भाग का वेग है।
+जहाँ पे {{math|∂Σ}} सतह की सीमा (लूप) है {{math|Σ}}, और {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} सीमा के एक भाग का वेग है।
-एक प्रवाहकीय लूप के मामले में, ईएमएफ (वैद्युतवाहक फोर्स) एक यूनिट चार्ज पर किया जाने वाला विद्युत चुम्बकीय कार्य है, जब यह लूप के चारों ओर एक बार घूम चुका होता है, और यह काम [[ लोरेंत्ज़ बल कानून ]] द्वारा किया जाता है। इसलिए, ईएमएफ के रूप में व्यक्त किया जाता है
+एक प्रवाहकीय लूप की  स्थिति में, ईएमएफ (वैद्युतवाहक बल) एक यूनिट चार्ज पर किया जाने वाला विद्युत चुम्बकीय कार्य है, जब यह लूप के चारों ओर एक बार घूम चुका होता है, और यह काम [[ लोरेंत्ज़ बल कानून | लोरेंत्ज़ बल नियम]] द्वारा किया जाता है। इसलिए, ईएमएफ के रूप में व्यक्त किया जाता है
 <math display="block">\mathcal{E} = \oint \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>
-कहाँ पे <math>\mathcal{E}</math> ईएमएफ है और {{math|'''v'''}} इकाई आवेश वेग है।
+जहाँ पे <math>\mathcal{E}</math> ईएमएफ है और {{math|'''v'''}} इकाई आवेश वेग है।
-मैक्रोस्कोपिक दृश्य में, लूप के एक खंड पर शुल्क के लिए, {{math|'''v'''}} औसत में दो घटक होते हैं; एक खंड के साथ आवेश का वेग है {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}}, और दूसरा खंड का वेग है {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} (लूप विकृत या स्थानांतरित हो गया है)। {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}} के निर्देशन के बाद से प्रभार पर किए गए कार्य में योगदान नहीं करता है {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}} की दिशा के समान है <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math>. गणितीय रूप से,
+मैक्रोस्कोपिक दृश्य में, लूप के एक खंड पर प्रभार के लिए, {{math|'''v'''}} औसत में दो घटक होते हैं; एक खंड के साथ आवेश का वेग है {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}}, और दूसरा खंड का वेग है {{math|'''v'''<sub>'''l'''</sub>}} (लूप विकृत या स्थानांतरित हो गया है)। {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}} के निर्देशन के बाद से प्रभार पर किए गए कार्य में योगदान नहीं करता है {{math|'''v'''<sub>'''t'''</sub>}} की दिशा के समान है <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math>. गणितीय रूप से,
 <math display="block">(\mathbf{v}\times \mathbf{B})\cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = ((\mathbf{v}_t + \mathbf{v}_l) \times \mathbf{B}) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}=(\mathbf{v}_t\times \mathbf{B}+\mathbf{v}_l\times \mathbf{B})\cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = (\mathbf{v}_l\times \mathbf{B})\cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>
-जबसे <math>(\mathbf{v}_t\times \mathbf{B})</math> के लंबवत है <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math> जैसा <math>\mathbf{v}_t</math> और <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math> उसी दिशा में हैं। अब हम देख सकते हैं कि, प्रवाहकीय लूप के लिए, ईएमएफ उस पर हस्ताक्षर को छोड़कर लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के समय-व्युत्पन्न के समान है। इसलिए, अब हम फैराडे के नियम (प्रवाहकीय पाश के लिए) के समीकरण तक पहुँचते हैं
+जब से <math>(\mathbf{v}_t\times \mathbf{B})</math> के लंबवत है <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math> जैसा <math>\mathbf{v}_t</math> और <math>\mathrm{d}\mathbf{l}</math> उसी दिशा में हैं। अब हम देख सकते हैं कि, प्रवाहकीय लूप के लिए, ईएमएफ उस पर हस्ताक्षर को छोड़कर लूप के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के समय-व्युत्पन्न के समान है। इसलिए, अब हम फैराडे के नियम (प्रवाहकीय पाश के लिए) के समीकरण तक पहुँचते हैं
 <math display="block">\frac{\mathrm{d}\Phi_B}{\mathrm{d}t} = -\mathcal{E}</math>
-कहाँ पे <math display="inline">\mathcal{E} = \oint \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>. इस अभिन्न को तोड़कर, <math display="inline">\oint\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{l}</math> रूपांतरक ईएमएफ के लिए है (समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के कारण) और <math display="inline">\oint \left(\mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = \oint \left(\mathbf{v}_l\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math> गतिमान ईएमएफ के लिए है (चुंबकीय क्षेत्र में लूप की गति या विरूपण द्वारा आवेशों पर चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल के कारण)।
+जहाँ पे <math display="inline">\mathcal{E} = \oint \left(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>. इस अभिन्न को तोड़कर, <math display="inline">\oint\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{l}</math> रूपांतरक ईएमएफ के लिए है (समय-भिन्न चुंबकीय क्षेत्र के कारण) और <math display="inline">\oint \left(\mathbf{v}\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = \oint \left(\mathbf{v}_l\times\mathbf{B}\right) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math> गतिमान ईएमएफ के लिए है (चुंबकीय क्षेत्र में लूप की गति या विरूपण द्वारा आवेशों पर चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल के कारण)।
 == अपवाद ==
-{{See also|Faraday paradox}}
+{{See also|फैराडे विरोधाभास}}
-फैराडे के नियम का सामान्यीकरण यह बताने के लिए आकर्षक है कि: यदि{{math|∂Σ}}अंतरिक्ष में कोई भी मनमाना बंद लूप है, फिर चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न{{math|Σ}}चारों ओर ईएमएफ के बराबर है{{math|∂Σ}}. यह कथन, हालांकि, हमेशा सत्य नहीं होता है और इसका कारण केवल स्पष्ट कारण से नहीं है कि जब कोई कंडक्टर मौजूद नहीं होता है तो ईएमएफ खाली जगह में अपरिभाषित होता है। जैसा कि पिछले खंड में उल्लेख किया गया है, फैराडे के कानून को तब तक काम करने की गारंटी नहीं है जब तक कि अमूर्त वक्र का वेग न हो {{math|∂Σ}} बिजली का संचालन करने वाली सामग्री के वास्तविक वेग से मेल खाता है।<ref name=Stewart>{{cite book |title=Intermediate Electromagnetic Theory |first1=Joseph V. |last1=Stewart |page=396 |quote=This example of Faraday's Law [the homopolar generator] makes it very clear that in the case of extended bodies care must be taken that the boundary used to determine the flux must not be stationary but must be moving with respect to the body.}}</ref> नीचे दिए गए दो उदाहरणों से पता चलता है कि किसी की गति के दौरान अक्सर गलत परिणाम प्राप्त होते हैं {{math|∂Σ}} सामग्री की गति से तलाक हो गया है।<ref name=Feynman/>
+फैराडे के नियम का सामान्यीकरण यह बताने के लिए आकर्षक है कि: यदि {{math|∂Σ}} समष्टि में कोई भी यादृच्छिक बंद लूप है, फिर चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न {{math|Σ}} चारों ओर ईएमएफ के बराबर है {{math|∂Σ}}। यह कथन, चूंकि, हमेशा सत्य नहीं होता है और इसका कारण केवल स्पष्ट कारण से नहीं है, जब कोई संवाहक सम्मलित नहीं होता है तो ईएमएफ रिक्त स्थान में अपरिभाषित होता है। जैसा कि पिछले खंड में उल्लेख किया गया है, फैराडे के नियम को तब तक काम करने की गारंटी नहीं है जब तक कि अमूर्त वक्र का वेग न हो {{math|∂Σ}} बिजली का संचालन करने वाली सामग्री के वास्तविक वेग से मेल खाता है।<ref name=Stewart>{{cite book |title=Intermediate Electromagnetic Theory |first1=Joseph V. |last1=Stewart |page=396 |quote=This example of Faraday's Law [the homopolar generator] makes it very clear that in the case of extended bodies care must be taken that the boundary used to determine the flux must not be stationary but must be moving with respect to the body.}}</ref> नीचे दिए गए दो उदाहरणों से पता चलता है कि जब ∂Σ की गति को सामग्री की गति से अलग किया जाता है तो अधिकांशत: गलत परिणाम प्राप्त होते हैं।<ref name=Feynman/>
 <gallery widths="300">
-File:Faraday's disc.PNG|Faraday's [[homopolar generator]]. The disc rotates with angular rate {{mvar|ω}}, sweeping the conducting radius circularly in the static magnetic field {{math|'''B'''}} (which direction is along the disk surface normal). The magnetic Lorentz force {{math|'''v''' × '''B'''}} drives a current along the conducting radius to the conducting rim, and from there the circuit completes through the lower brush and the axle supporting the disc.  This device generates an emf and a current, although the shape of the "circuit" is constant and thus the flux through the circuit does not change with time.
+File:Index.php?title=File:Faraday's disc.PNG|फैराडे का एकध्रुवीय जनरेटर। डिस्क कोणीय दर ω के साथ घूमती है, स्थिर चुंबकीय क्षेत्र B (जो दिशा डिस्क की सतह के साथ सामान्य है) में परिपत्र त्रिज्या को व्यापक रूप से घुमाती है। चुंबकीय लोरेंत्ज़ बल v × B प्रवाहकीय त्रिज्या के साथ प्रवाहकीय रिम तक एक धारा चलाता है, और वहां से परिपथ निचले ब्रश और डिस्क का समर्थन करने वाले एक्सल के माध्यम से पूरा होता है। यह उपकरण एक ईएमएफ और करंट उत्पन्न करता है, चूंकि "परिपथ" का आकार स्थिर है और इस प्रकार परिपथ के माध्यम से प्रवाह समय के साथ नहीं बदलता है।
-File:FaradaysLawWithPlates.gif|A wire (solid red lines) connects to two touching metal plates (silver) to form a circuit. The whole system sits in a uniform magnetic field, normal to the page. If the abstract path {{math|∂Σ}} follows the primary path of current flow (marked in red), then the magnetic flux through this path changes dramatically as the plates are rotated, yet the emf is almost zero. After ''Feynman Lectures on Physics''<ref name=Feynman />{{Rp|ch17}}
+File:Index.php?title=File:FaradaysLawWithPlates.gif|एक तार (ठोस लाल रेखाएँ) एक परिपथ बनाने के लिए दो स्पर्श करने वाली धातु की प्लेटों (चाँदी) से जुड़ती हैं। संपूर्ण प्रणाली एक समान चुंबकीय क्षेत्र में बैठती है, जो पृष्ठ के लिए सामान्य है। यदि सार पथ ∂Σ वर्तमान प्रवाह (लाल रंग में चिह्नित) के प्राथमिक पथ का अनुसरण करता है, तो इस पथ के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह नाटकीय रूप से बदल जाता है क्योंकि प्लेटें घुमाई जाती हैं, फिर भी ईएमएफ लगभग शून्य है। भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान के बाद<ref name=Feynman />{{Rp|ch17}}
 </gallery>
-इस तरह के उदाहरणों का विश्लेषण पथ का ध्यान रखकर किया जा सकता है {{math|∂Σ}} पदार्थ के समान वेग से गति करता है।<ref name=Stewart/>वैकल्पिक रूप से, मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के साथ लोरेंत्ज़ बल कानून को जोड़कर कोई भी ईएमएफ की सही गणना कर सकता है:<ref name=Feynman/>{{Rp|ch17}}<ref name=HughesYoung>{{cite book|title=The Electromagnetodynamics of Fluid|first1=W. F.|last1=Hughes|first2=F. J.|last2=Young|publisher=John Wiley|date=1965|at=Eq. (2.6–13) p. 53}}</ref>
+इस तरह के उदाहरणों का विश्लेषण पथ का ध्यान रखकर किया जा सकता है {{math|∂Σ}} पदार्थ के समान वेग से गति करता है।<ref name=Stewart/>वैकल्पिक रूप से, मैक्सवेल-फैराडे समीकरण के साथ लोरेंत्ज़ बल नियम को जोड़कर कोई भी ईएमएफ की सही गणना कर सकता है:<ref name=Feynman/>{{Rp|ch17}}<ref name=HughesYoung>{{cite book|title=The Electromagnetodynamics of Fluid|first1=W. F.|last1=Hughes|first2=F. J.|last2=Young|publisher=John Wiley|date=1965|at=Eq. (2.6–13) p. 53}}</ref>
 :<math>\mathcal{E} = \int_{\partial \Sigma} (\mathbf{E} + \mathbf{v}_m \times \mathbf{B}) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l} = -\int_\Sigma \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} \cdot \mathrm{d}\Sigma + \oint_{\partial \Sigma} (\mathbf{v}_m\times\mathbf{B}) \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}</math>
-जहां यह ध्यान रखना बहुत महत्वपूर्ण है कि (1) {{math|['''v'''<sub>''m''</sub>]}} कंडक्टर का वेग है ... पथ तत्व का वेग नहीं {{math|d'''l'''}} और (2) सामान्य तौर पर, समय के संबंध में आंशिक व्युत्पन्न को अभिन्न के बाहर नहीं ले जाया जा सकता क्योंकि क्षेत्र समय का एक कार्य है।<ref name=HughesYoung/>
+जहां यह ध्यान रखना बहुत महत्वपूर्ण है कि (1) {{math|['''v'''<sub>''m''</sub>]}} संवाहक का वेग है ... पथ तत्व का वेग नहीं {{math|d'''l'''}} और (2) सामान्य तौर पर, समय के संबंध में आंशिक व्युत्पन्न को अभिन्न के बाहर नहीं ले जाया जा सकता क्योंकि क्षेत्र समय का एक कार्य है।<ref name=HughesYoung/>
 == फैराडे का नियम और सापेक्षता ==
-{{Further|Moving magnet and conductor problem}}
+{{Further|चुंबकीय और कंडक्टर की समस्या}}
 === दो घटनाएं ===
-फैराडे का नियम दो अलग-अलग घटनाओं का वर्णन करने वाला एक समीकरण है: गतिमान तार पर एक चुंबकीय बल द्वारा उत्पन्न गतिमान ईएमएफ (वर्तमान-वाही तार पर लोरेंत्ज़ बल # बल देखें), और एक विद्युत बल द्वारा उत्पन्न रूपांतरक ईएमएफ बदलते चुंबकीय क्षेत्र (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण | मैक्सवेल-फैराडे समीकरण द्वारा वर्णित)।
+फैराडे का नियम दो अलग-अलग घटनाओं का वर्णन करने वाला एक समीकरण है: गतिमान तार पर एक चुंबकीय बल द्वारा उत्पन्न गतिमान ईएमएफ (वर्तमान-वाही तार पर लोरेंत्ज़ बल # बल देखें), और एक विद्युत बल द्वारा उत्पन्न रूपांतरक ईएमएफ बदलते चुंबकीय क्षेत्र (#मैक्सवेल-फैराडे समीकरण मैक्सवेल-फैराडे समीकरण द्वारा वर्णित) है।
-जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने अपने 1861 के पेपर [[ बल की भौतिक रेखाओं पर ]] में इस तथ्य की ओर ध्यान आकर्षित किया।<ref>{{cite journal|author-link = James Clerk Maxwell|last=Clerk Maxwell|first= James|journal = [[Philosophical Magazine]]|doi = 10.1080/14786431003659180 |pages = 11–23|publisher = [[Taylor & Francis]]|title = On physical lines of force|volume = 90|year = 1861|s2cid=135524562}}</ref> उस पेपर के भाग II के उत्तरार्ध में, मैक्सवेल दो घटनाओं में से प्रत्येक के लिए एक अलग भौतिक विवरण देता है।
+जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने अपने 1861 के पेपर ऑन फिजिकल लाइन्स ऑफ फोर्स में इस तथ्य की ओर ध्यान आकर्षित किया। [30] उस पेपर के भाग II के उत्तरार्ध में, मैक्सवेल दो घटनाओं में से प्रत्येक के लिए एक अलग भौतिक विवरण देता है।।
 कुछ आधुनिक पाठ्यपुस्तकों में विद्युत चुम्बकीय प्रेरण के इन दो पहलुओं का संदर्भ दिया गया है।<ref name=Griffiths1>{{cite book|last=Griffiths|first=David J.|title=Introduction to Electrodynamics|url=https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301|edition=3rd|pages=[https://archive.org/details/introductiontoel00grif_0/page/301 301–3]|publisher=Prentice Hall|year=1999|location=Upper Saddle River, NJ|isbn=0-13-805326-X}}<br>Note that the law relating flux to emf, which this article calls "Faraday's law", is referred to in Griffiths' terminology as the "universal flux rule". Griffiths uses the term "Faraday's law" to refer to what this article calls the "Maxwell–Faraday equation". So in fact, in the textbook, Griffiths' statement is about the "universal flux rule".</ref> जैसा कि रिचर्ड फेनमैन कहते हैं:
-{{Quotation|So the "flux rule" that the emf in a circuit is equal to the rate of change of the magnetic flux through the circuit applies whether the flux changes because the field changes or because the circuit moves (or both) ...
+{{Quotation|"फ्लक्स नियम" कि एक सर्किट में ईएमएफ सर्किट के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के परिवर्तन की दर के बराबर होता है, चाहे फ्लक्स बदलता है क्योंकि क्षेत्र बदलता है या क्योंकि सर्किट चलता है (या दोनों)...
-Yet in our explanation of the rule we have used two completely distinct laws for the two cases – {{math|'''v''' × '''B'''}} for "circuit moves" and {{math|∇ × '''E''' {{=}} −∂<sub>''t''</sub>'''B'''}} for "field changes".
+फिर भी नियम की अपनी व्याख्या में हमने दो मामलों के लिए दो पूरी तरह से भिन्न कानूनों का उपयोग किया है – {{math|'''v''' × '''B'''}} for "सर्किट चाल" और {{math|∇ × '''E''' {{=}} −∂<sub>''t''</sub>'''B'''}} क्षेत्र परिवर्तन के लिए".
-We know of no other place in physics where such a simple and accurate general principle requires for its real understanding an analysis in terms of ''two different phenomena''.|Richard P. Feynman, ''[[The Feynman Lectures on Physics]]''<ref>[https://feynmanlectures.caltech.edu/II_17.html#Ch17-S1-p10 The Feynman Lectures on Physics Vol. II Ch. 17: The Laws of Induction]</ref>}}
+हम भौतिकी में किसी अन्य स्थान के बारे में नहीं जानते हैं जहाँ इस तरह के एक सरल और सटीक सामान्य सिद्धांत को इसकी वास्तविक समझ के लिए "दो अलग-अलग घटनाओं" के संदर्भ में एक विश्लेषण की आवश्यकता होती है।''.|रिचर्ड पी. फेनमैन, ''[[भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान]]''<ref>[https://feynmanlectures.caltech.edu/II_17.html#Ch17-S1-p10 The Feynman Lectures on Physics Vol. II Ch. 17: The Laws of Induction]</ref>}}
 === चार आयामी औपचारिकता के आधार पर व्याख्या ===
-सामान्य स्थिति में, गतिमान तार में आवेशों पर चुंबकीय बल की क्रिया द्वारा या इसके क्षेत्र को बदलने वाले सर्किट में गतिमान ईएमएफ उपस्थिति की व्याख्या असंतोषजनक है। तथ्य की बात के रूप में, तार या सर्किट में चार्ज पूरी तरह से अनुपस्थित हो सकते हैं, तो क्या इस मामले में विद्युत चुम्बकीय प्रेरण प्रभाव गायब हो जाएगा? इस स्थिति का लेख में विश्लेषण किया गया है, जिसमें फैराडे के नियम में चार-आयामी सहसंयोजक रूप में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के अभिन्न समीकरणों को लिखते समय आंशिक समय व्युत्पन्न के बजाय सर्किट के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न दिखाई देता है। . <ref>{{cite journal | last1 = Fedosin | first1 = Sergey G. | title = On the Covariant Representation of Integral Equations of the Electromagnetic Field | journal = Progress in Electromagnetics Research C | volume = 96 | pages = 109–122| year = 2019 | url = https://rdcu.be/ccV9o| doi = 10.2528/PIERC19062902|arxiv=1911.11138| bibcode=2019arXiv191111138F| s2cid = 208095922 }}</ref> इस प्रकार, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण तब प्रकट होता है जब चुंबकीय क्षेत्र समय के साथ बदलता है या जब सर्किट का क्षेत्र बदलता है। भौतिक दृष्टिकोण से, प्रेरण ईएमएफ के बारे में नहीं, बल्कि प्रेरित विद्युत क्षेत्र की ताकत के बारे में बात करना बेहतर है <math display="inline"> \mathbf E = - \nabla \mathcal{E}  - \frac{ \partial \mathbf A}{ \partial t}</math>, जो सर्किट में तब होता है जब चुंबकीय प्रवाह बदलता है। इस मामले में योगदान <math> \mathbf E</math> शब्द के माध्यम से चुंबकीय क्षेत्र में परिवर्तन से किया जाता है <math display="inline"> - \frac{ \partial \mathbf A}{ \partial t}</math> , कहाँ पे <math> \mathbf A</math> वेक्टर क्षमता है। यदि निरंतर चुंबकीय क्षेत्र के मामले में सर्किट क्षेत्र बदल रहा है, तो सर्किट का कुछ हिस्सा अनिवार्य रूप से चल रहा है, और विद्युत क्षेत्र <math> \mathbf E</math> चुंबकीय क्षेत्र के लोरेंत्ज़ परिवर्तन के परिणामस्वरूप आने वाले संदर्भ फ्रेम K' में सर्किट के इस हिस्से में उभरता है <math> \mathbf B</math>, स्थिर संदर्भ फ्रेम K में मौजूद है, जो सर्किट से होकर गुजरता है। क्षेत्र की उपस्थिति <math> \mathbf E</math> इन K' को मूविंग सर्किट में प्रेरण इफेक्ट के परिणामस्वरूप माना जाता है, भले ही सर्किट में चार्ज मौजूद हों या नहीं। संचालन सर्किट में, क्षेत्र <math> \mathbf E</math> आरोपों की गति का कारण बनता है। संदर्भ फ्रेम K में, यह प्रेरण के ईएमएफ की तरह दिखता है <math> \mathcal{E} </math>, जिसके रूप में ढाल <math> - \nabla \mathcal{E}  </math>, सर्किट के साथ लिया गया, ऐसा लगता है कि क्षेत्र उत्पन्न होता है <math> \mathbf E</math>.
+सामान्य स्थिति में, गतिमान तार में आवेशों पर चुंबकीय बल की क्रिया द्वारा या इसके क्षेत्र को बदलने वाले परिपथ में गतिमान ईएमएफ उपस्थिति की व्याख्या असंतोषजनक है। तथ्य की बात के रूप में, तार या परिपथ में चार्ज पूरी तरह से अनुपस्थित हो सकते हैं, तो क्या इस स्थिति में विद्युत चुम्बकीय प्रेरण प्रभाव गायब हो जाएगा? इस स्थिति का लेख में विश्लेषण किया गया है, जिसमें फैराडे के नियम में चार-आयामी सहसंयोजक रूप में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के अभिन्न समीकरणों को लिखते समय आंशिक समय व्युत्पन्न के अतिरिक्त परिपथ के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह का कुल समय व्युत्पन्न दिखाई देता है। . <ref>{{cite journal | last1 = Fedosin | first1 = Sergey G. | title = On the Covariant Representation of Integral Equations of the Electromagnetic Field | journal = Progress in Electromagnetics Research C | volume = 96 | pages = 109–122| year = 2019 | url = https://rdcu.be/ccV9o| doi = 10.2528/PIERC19062902|arxiv=1911.11138| bibcode=2019arXiv191111138F| s2cid = 208095922 }}</ref> इस प्रकार, विद्युत चुम्बकीय प्रेरण तब प्रकट होता है जब चुंबकीय क्षेत्र समय के साथ बदलता है या जब परिपथ का क्षेत्र बदलता है। भौतिक दृष्टिकोण से, प्रेरण ईएमएफ के बारे में नहीं, बल्कि प्रेरित विद्युत क्षेत्र की ताकत के बारे में बात करना बेहतर है <math display="inline"> \mathbf E = - \nabla \mathcal{E}  - \frac{ \partial \mathbf A}{ \partial t}</math>, जो परिपथ में तब होता है जब चुंबकीय प्रवाह बदलता है। इस स्थिति में योगदान <math> \mathbf E</math> शब्द के माध्यम से चुंबकीय क्षेत्र में परिवर्तन से किया जाता है <math display="inline"> - \frac{ \partial \mathbf A}{ \partial t}</math> , कहाँ पे <math> \mathbf A</math> सदिश क्षमता है। यदि निरंतर चुंबकीय क्षेत्र की स्थिति में परिपथ क्षेत्र बदल रहा है, तो परिपथ का कुछ हिस्सा अनिवार्य रूप से चल रहा है, और विद्युत क्षेत्र <math> \mathbf E</math> चुंबकीय क्षेत्र के लोरेंत्ज़ परिवर्तन के परिणामस्वरूप आने वाले संदर्भ फ्रेम K' में परिपथ के इस हिस्से में उभरता है <math> \mathbf B</math>, स्थिर संदर्भ फ्रेम K में सम्मलित है, जो परिपथ से होकर गुजरता है। क्षेत्र की उपस्थिति <math> \mathbf E</math> इन K' को चल परिपथ में प्रेरण प्रभाव के परिणामस्वरूप माना जाता है, भले ही परिपथ में चार्ज सम्मलित हों या नहीं। संचालन परिपथ में, क्षेत्र <math> \mathbf E</math> आरोपों की गति का कारण बनता है। संदर्भ फ्रेम K में, यह प्रेरण के ईएमएफ की तरह दिखता है <math> \mathcal{E} </math>, जिसके रूप में ढाल <math> - \nabla \mathcal{E}  </math>, परिपथ के साथ लिया गया, ऐसा लगता है कि <math> \mathbf E</math>. क्षेत्र उत्पन्न होता है।
 ===आइंस्टीन के विचार===
 इस स्पष्ट द्विभाजन पर चिंतन प्रमुख मार्गों में से एक था जिसने [[ अल्बर्ट आइंस्टीन ]] को विशेष सापेक्षता विकसित करने के लिए प्रेरित किया:
-{{Quotation|It is known that Maxwell's electrodynamics—as usually understood at the present time—when applied to moving bodies, leads to asymmetries which do not appear to be inherent in the phenomena. Take, for example, the reciprocal electrodynamic action of a magnet and a conductor.
+{{Quotation|यह ज्ञात है कि मैक्सवेल के विद्युतगतिकी - जैसा कि वर्तमान समय में आम तौर पर समझा जाता है - जब गतिमान पिंडों पर लागू किया जाता है, तो असममितता की ओर जाता है जो घटना में निहित प्रतीत नहीं होता है। उदाहरण के लिए, चुंबक और संवाहक की पारस्परिक विद्युत क्रिया को लें।
-The observable phenomenon here depends only on the relative motion of the conductor and the magnet, whereas the customary view draws a sharp distinction between the two cases in which either the one or the other of these bodies is in motion. For if the magnet is in motion and the conductor at rest, there arises in the neighbourhood of the magnet an electric field with a certain definite energy, producing a current at the places where parts of the conductor are situated.
+यहां देखने योग्य घटना केवल संवाहक और चुंबक की सापेक्ष गति पर निर्भर करती है, जबकि प्रथागत दृश्य दो मामलों के बीच एक तेज अंतर खींचता है जिसमें इनमें से एक या दूसरा गति में है। यदि चुंबक गति में है और संवाहक आराम पर है, तो चुंबक के पड़ोस में एक निश्चित निश्चित ऊर्जा के साथ एक विद्युत क्षेत्र उत्पन्न होता है, जहां संवाहक के हिस्से स्थित होते हैं।.
-But if the magnet is stationary and the conductor in motion, no electric field arises in the neighbourhood of the magnet. In the conductor, however, we find an electromotive force, to which in itself there is no corresponding energy, but which gives rise—assuming equality of relative motion in the two cases discussed—to electric currents of the same path and intensity as those produced by the electric forces in the former case.
+लेकिन अगर चुंबक स्थिर है और चालक गति में है, तो चुंबक के पड़ोस में कोई विद्युत क्षेत्र उत्पन्न नहीं होता है। संवाहक में, हालांकि, हम एक वैद्युतवाहक बल पाते हैं, जिसमें स्वयं कोई संबंधित ऊर्जा नहीं होती है, लेकिन जो उत्पन्न होती है - दो मामलों में सापेक्ष गति की समानता को मानते हुए - समान पथ और तीव्रता के विद्युत धाराओं को उत्पादित किया जाता है।
-Examples of this sort, together with unsuccessful attempts to discover any motion of the earth relative to the "light medium," suggest that the phenomena of electrodynamics as well as of mechanics possess no properties corresponding to the idea of absolute rest.
+इस तरह के उदाहरण, "प्रकाश माध्यम" के सापेक्ष पृथ्वी की किसी भी गति को खोजने के असफल प्रयासों के साथ, यह सुझाव देते हैं कि वैद्युतगतिकी के साथ-साथ यांत्रिकी की घटनाओं में पूर्ण आराम के विचार के अनुरूप कोई गुण नहीं है।
-| [[Albert Einstein]], ''[[On the Electrodynamics of Moving Bodies]]''<ref>{{cite web|first=Albert|last=Einstein|author-link=Albert Einstein|url=http://www.fourmilab.ch/etexts/einstein/specrel/specrel.pdf|title=On the Electrodynamics of Moving Bodies}}</ref>}}
+| [[अल्बर्ट आइंस्टीन]], ''[[मूविंग बॉडीज के वैद्युतगतिकी पर]]''<ref>{{cite web|first=Albert|last=Einstein|author-link=Albert Einstein|url=http://www.fourmilab.ch/etexts/einstein/specrel/specrel.pdf|title=On the Electrodynamics of Moving Bodies}}</ref>}}

v t e माइकल फैराडे
भौतिक विज्ञान	फैराडे का कानून का नियम फैराडे प्रभाव फैराडे गुफ़ा फैराडे निरंतर फैराड फैराडे कप फैराडे के इलेक्ट्रोलिसिस के नियम फैराडे विरोधाभास फैराडे रोटेटर फैराडे-दक्षता प्रभाव फैराडे वेव फैराडे का आइस पेल प्रयोग फैराडे दक्षता इलेक्ट्रोकेमिस्ट्री फैराडे डिस्क बल की रेखा
व्याख्यान	रॉयल इंस्टीट्यूशन क्रिसमस लेक्चर एक मोमबत्ती का रासायनिक इतिहास
संबंधित	माइकल फैराडे मेमोरियल फैराडे बिल्डिंग फैराडे बिल्डिंग (मैनचेस्टर) फैराडे (क्रेटर) फैराडे भविष्य Iet फैराडे पदक रॉयल सोसाइटी ऑफ लंदन माइकल फैराडे पुरस्कार इंस्टीट्यूट ऑफ फिजिक्स माइकल फैराडे मेडल एंड प्राइज़ फैराडे मेडल (इलेक्ट्रोकेमिस्ट्री) फैराडे लेक्चरशिप प्राइज़
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फैराडे का प्रेरण का नियम: Difference between revisions

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Contents

इतिहास

फैराडे का नियम

गणितीय कथन

मैक्सवेल–फैराडे समीकरण

प्रमाण

अपवाद

फैराडे का नियम और सापेक्षता

दो घटनाएं

चार आयामी औपचारिकता के आधार पर व्याख्या

आइंस्टीन के विचार

यह भी देखें

संदर्भ

आगे की पढाई

बाहरी कड़ियाँ

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मैक्सवेल–फैराडे समीकरण

प्रमाण

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