मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक जनरेटर

एक मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक जनरेटर (MHD जनरेटर) एक मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक कनवर्टर है जो तापीय ऊर्जा और गतिज ऊर्जा कोयला सीधे बिजली में बदल देता है। एक MHD जनरेटर, एक पारंपरिक जनरेटर की तरह, विद्युत प्रवाह उत्पन्न करने के लिए एक चुंबकीय क्षेत्र के माध्यम से एक कंडक्टर को स्थानांतरित करने पर निर्भर करता है। MHD जनरेटर गतिमान कंडक्टर के रूप में गर्म प्रवाहकीय आयनित गैस (एक प्लाज्मा (भौतिकी)) का उपयोग करता है। यांत्रिक डायनेमो, इसके विपरीत, इसे पूरा करने के लिए यांत्रिक उपकरणों की गति का उपयोग करता है।

MHD जनरेटर पारंपरिक विद्युत जनरेटर से भिन्न होते हैं, जिसमें वे ऊपरी तापमान को सीमित करने के लिए बिना हिलने वाले भागों (जैसे कोई टरबाइन) के बिना काम करते हैं। इसलिए उनके पास किसी भी विद्युत उत्पादन पद्धति की उच्चतम ज्ञात सैद्धांतिक थर्मोडायनामिक दक्षता है। बिजली उत्पादन की दक्षता बढ़ाने के लिए MHD को बड़े पैमाने पर एक टॉपिंग चक्र के रूप में विकसित किया गया है, खासकर जब कोयले या प्राकृतिक गैस को जलाया जाता है। MHD जनरेटर से निकलने वाली गर्म निकास गैस भाप बिजली संयंत्र के बॉयलरों को गर्म कर सकती है, जिससे समग्र दक्षता बढ़ जाती है।

व्यावहारिक MHD जनरेटर जीवाश्म ईंधन के लिए विकसित किए गए हैं, लेकिन ये कम खर्चीले संयुक्त चक्रों से आगे निकल गए हैं जिसमें गैस टर्बाइन या पिघले हुए कार्बोनेट ईंधन सेल का निकास भाप टरबाइन को शक्ति देने के लिए भाप को गर्म करता है।

MHD डायनेमो MHD त्वरक के पूरक हैं, जिन्हें तरल धातुओं, समुद्री जल और प्लास्मा को पंप करने के लिए लागू किया गया है।

प्राकृतिक MHD डायनेमो प्लाज्मा भौतिकी में अनुसंधान का एक सक्रिय क्षेत्र हैं और भूभौतिकी और खगोल भौतिकी समुदायों के लिए बहुत रुचि रखते हैं, क्योंकि पृथ्वी और सूर्य के चुंबकीय क्षेत्र इन प्राकृतिक डायनेमो द्वारा निर्मित होते हैं।

सिद्धांत

लोरेंत्ज़ बल कानून एक स्थिर चुंबकीय क्षेत्र में गतिमान आवेशित कण के प्रभावों का वर्णन करता है। इस नियम का सरलतम रूप सदिश समीकरण द्वारा दिया गया है।

\mathbf {F} =Q(\mathbf {v} \times \mathbf {B} )

कहाँ पे

F कण पर कार्यरत बल है।
Q कण का आवेश है,
v कण का वेग है, और
बी चुंबकीय क्षेत्र है।

सदिश F दाहिने हाथ के नियम के अनुसार v और B दोनों के लंबवत है।

बिजली उत्पादन

आमतौर पर, एक बड़े पावर स्टेशन के लिए कंप्यूटर मॉडल की परिचालन क्षमता तक पहुंचने के लिए, प्रवाहकीय पदार्थ की विद्युत चालकता बढ़ाने के लिए कदम उठाए जाने चाहिए। किसी गैस को उसकी प्लाज्मा अवस्था में गर्म करना या क्षार धातुओं के लवण जैसे अन्य आसानी से आयनित होने वाले पदार्थों को मिलाना इस वृद्धि को पूरा कर सकता है। व्यवहार में, MHD जनरेटर के कार्यान्वयन में कई मुद्दों पर विचार किया जाना चाहिए: जनरेटर दक्षता, अर्थशास्त्र और विषाक्त उपोत्पाद। ये मुद्दे तीन MHD जनरेटर डिज़ाइनों में से एक के चुनाव से प्रभावित होते हैं: फैराडे जनरेटर, हॉल जनरेटर और डिस्क जनरेटर।

फैराडे जनरेटर

फैराडे जनरेटर का नाम माइकल फैराडे के टेम्स नदी में गतिमान आवेशित कणों पर किए गए प्रयोगों के लिए रखा गया है।

एक साधारण फैराडे जनरेटर में पच्चर के आकार का पाइप या कुछ गैर-प्रवाहकीय सामग्री की ट्यूब होती है। जब एक विद्युत प्रवाहकीय द्रव ट्यूब के माध्यम से प्रवाहित होता है, एक महत्वपूर्ण लंबवत चुंबकीय क्षेत्र की उपस्थिति में, द्रव में एक वोल्टेज प्रेरित होता है, जिसे विद्युत शक्ति के रूप में विद्युत शक्ति के रूप में खींचा जा सकता है, इलेक्ट्रोड को चुंबकीय से 90 डिग्री के कोण पर रखा जा सकता है। खेत।

उपयोग किए जाने वाले क्षेत्र के घनत्व और प्रकार पर सीमाएं हैं। निकाली जा सकने वाली शक्ति की मात्रा ट्यूब के क्रॉस सेक्शनल क्षेत्र और प्रवाहकीय प्रवाह की गति के समानुपाती होती है। इस प्रक्रिया से प्रवाहकीय पदार्थ भी ठंडा और धीमा हो जाता है। MHD जनरेटर आमतौर पर प्रवाहकीय पदार्थ के तापमान को प्लाज्मा तापमान से घटाकर 1000 डिग्री सेल्सियस से थोड़ा अधिक कर देते हैं।

फैराडे जनरेटर की मुख्य व्यावहारिक समस्या यह है कि डक्ट के किनारों पर इलेक्ट्रोड के माध्यम से तरल पदार्थ में अंतर वोल्टेज और धाराएं कम होती हैं। सबसे शक्तिशाली अपशिष्ट हॉल प्रभाव करंट से होता है। यह फैराडे वाहिनी को बहुत अक्षम बनाता है। MHD जनरेटर के अधिकांश और परिशोधन ने इस समस्या को हल करने का प्रयास किया है। डक्ट के आकार के MHD जनरेटर पर इष्टतम चुंबकीय क्षेत्र एक प्रकार का काठी का आकार है। इस क्षेत्र को प्राप्त करने के लिए, एक बड़े जनरेटर को एक अत्यंत शक्तिशाली चुंबक की आवश्यकता होती है। कई शोध समूहों ने अलग-अलग सफलता के साथ इस उद्देश्य के लिए सुपरकंडक्टिंग मैग्नेट को अनुकूलित करने का प्रयास किया है। (संदर्भ के लिए, कृपया जनरेटर दक्षता की चर्चा नीचे देखें।)

हॉल जनरेटर

एक हॉल एमएचडी जनरेटर का आरेख जो वर्तमान प्रवाह दिखा रहा है

विशिष्ट समाधान, ऐतिहासिक रूप से, द्रव के साथ बहने वाली धारा बनाने के लिए हॉल प्रभाव का उपयोग करना रहा है। (उदाहरण देखें।) इस डिज़ाइन में डक्ट के किनारों पर छोटे, खंडित इलेक्ट्रोड की सरणी होती है। डक्ट पावर लोड में पहला और आखिरी इलेक्ट्रोड। एक दूसरे इलेक्ट्रोड को वाहिनी के विपरीत दिशा में एक इलेक्ट्रोड से छोटा किया जाता है। फैराडे करंट के ये शॉर्ट्स द्रव के भीतर एक शक्तिशाली चुंबकीय क्षेत्र को प्रेरित करते हैं, लेकिन फैराडे करंट के समकोण पर एक वृत्त की जीवा में। यह द्वितीयक, प्रेरित क्षेत्र पहले और अंतिम इलेक्ट्रोड के बीच एक इंद्रधनुषी आकार में धारा प्रवाहित करता है।

फैराडे जनरेटर की तुलना में नुकसान कम होते हैं, और वोल्टेज अधिक होते हैं क्योंकि अंतिम प्रेरित धारा की कमी कम होती है।

हालाँकि, इस डिज़ाइन में समस्याएँ हैं क्योंकि भौतिक प्रवाह की गति के लिए फैराडे धाराओं को पकड़ने के लिए मध्य इलेक्ट्रोड को ऑफसेट करने की आवश्यकता होती है। चूंकि भार भिन्न होता है, तरल प्रवाह की गति बदलती है, फैराडे वर्तमान को अपने इच्छित इलेक्ट्रोड के साथ गलत करती है, और जनरेटर की दक्षता को इसके भार के प्रति बहुत संवेदनशील बनाती है।

डिस्क जनरेटर

डिस्क एमएचडी जनरेटर का आरेख जो वर्तमान प्रवाह दिखा रहा है

तीसरा और, वर्तमान में, सबसे कुशल डिजाइन हॉल इफेक्ट डिस्क जनरेटर है। यह डिज़ाइन वर्तमान में MHD पीढ़ी के लिए दक्षता और ऊर्जा घनत्व रिकॉर्ड रखता है। एक डिस्क जनरेटर में एक डिस्क के केंद्र और किनारे के चारों ओर लिपटी एक डक्ट के बीच द्रव प्रवाहित होता है। (डक्ट्स नहीं दिखाए गए हैं।) चुंबकीय उत्तेजना क्षेत्र डिस्क के ऊपर और नीचे गोलाकार हेल्महोल्ट्ज़ कॉइल्स की एक जोड़ी द्वारा बनाया गया है। (कॉइल्स नहीं दिखाए गए हैं।)

फैराडे धाराएं डिस्क की परिधि के चारों ओर एक आदर्श डेड शॉर्ट में प्रवाहित होती हैं।

केंद्र वाहिनी के पास रिंग इलेक्ट्रोड और परिधि वाहिनी के पास रिंग इलेक्ट्रोड के बीच हॉल प्रभाव धाराएं प्रवाहित होती हैं।

विस्तृत सपाट गैस प्रवाह ने दूरी कम कर दी, इसलिए गतिमान द्रव का प्रतिरोध। इससे कार्यक्षमता बढ़ती है।

इस डिजाइन का एक अन्य महत्वपूर्ण लाभ यह है कि चुम्बक अधिक दक्ष होते हैं। सबसे पहले, वे सरल समानांतर क्षेत्र रेखाएँ बनाते हैं। दूसरा, क्योंकि द्रव को डिस्क में संसाधित किया जाता है, चुंबक द्रव के करीब हो सकता है, और इस चुंबकीय ज्यामिति में, दूरी की 7 वीं शक्ति के रूप में चुंबकीय क्षेत्र की ताकत बढ़ जाती है। अंत में, जनरेटर अपनी शक्ति के लिए कॉम्पैक्ट होता है, इसलिए चुंबक भी छोटा होता है। परिणामी चुंबक उत्पन्न शक्ति का बहुत कम प्रतिशत उपयोग करता है।

जनरेटर दक्षता

MHD बिजली उत्पादन में प्रत्यक्ष ऊर्जा रूपांतरण की दक्षता चुंबकीय क्षेत्र की ताकत और स्पिट्जर प्रतिरोधकता के साथ बढ़ती है, जो सीधे प्लाज्मा (भौतिकी) #तापमान पर निर्भर करती है, और अधिक सटीक रूप से इलेक्ट्रॉन तापमान पर निर्भर करती है। चूंकि बहुत गर्म प्लास्मा का उपयोग केवल स्पंदित एमएचडी जेनरेटर में किया जा सकता है (उदाहरण के लिए शॉक ट्यूब का उपयोग करके) तेजी से तापीय सामग्री के क्षरण के कारण, गैर-तापीय प्लास्मा को स्थिर एमएचडी जनरेटर में काम करने वाले तरल पदार्थ के रूप में उपयोग करने की परिकल्पना की गई थी, जहां केवल मुक्त इलेक्ट्रॉनों को बहुत गर्म किया जाता है। (10,000-20,000 केल्विन) जबकि मुख्य गैस (तटस्थ परमाणु और आयन) बहुत कम तापमान पर रहता है, आमतौर पर 2500 केल्विन। लक्ष्य ऐसे खराब कंडक्टरों की सीमित चालकता में सुधार करते हुए जनरेटर (दीवारों और इलेक्ट्रोड) की सामग्री को थर्मोडायनामिक संतुलन में प्लाज्मा के समान स्तर तक संरक्षित करना था; यानी पूरी तरह से 10,000 केल्विन से अधिक गर्म, एक ऐसा तापमान जिसे कोई भी सामग्री सहन नहीं कर सकती थी।^[1]^[2]^[3]^[4] लेकिन एवगेनी वेलिखोव ने पहली बार 1962 में सैद्धांतिक रूप से और प्रयोगात्मक रूप से 1963 में खोजा था कि एक आयनीकरण अस्थिरता, जिसे बाद में वेलिखोव अस्थिरता या इलेक्ट्रोथर्मल अस्थिरता कहा जाता है, प्लाज्मा (भौतिकी) का उपयोग करके किसी भी एमएचडी कनवर्टर में तेजी से उत्पन्न होती है। पहुंच गया है, इसलिए आयनीकरण की डिग्री और चुंबकीय क्षेत्र पर निर्भर करता है।^[5]^[6]^[7] इस तरह की अस्थिरता गैर-संतुलन एमएचडी जनरेटर के प्रदर्शन को बहुत कम कर देती है। इस तकनीक के बारे में संभावनाएं, जिसने शुरू में भयानक क्षमता की भविष्यवाणी की थी, पूरी दुनिया में MHD कार्यक्रमों को पंगु बना दिया क्योंकि उस समय अस्थिरता को कम करने का कोई समाधान नहीं मिला था।^[8]^[9]^[10]^[11] नतीजतन, इलेक्ट्रोथर्मल अस्थिरता को मास्टर करने के लिए समाधानों को लागू किए बिना, व्यावहारिक MHD जनरेटर को हॉल पैरामीटर को सीमित करना पड़ा या गर्म इलेक्ट्रॉनों के साथ ठंडे प्लाज़्मा के बजाय मध्यम गर्म थर्मल प्लाज़्मा का उपयोग करना पड़ा, जो दक्षता को गंभीर रूप से कम करता है।

1994 तक, बंद-चक्र डिस्क MHD जनरेटर के लिए 22% दक्षता रिकॉर्ड टोक्यो तकनीकी संस्थान के पास था। इन प्रयोगों में पीक एन्थैल्पी निष्कर्षण 30.2% तक पहुंच गया। विशिष्ट ओपन-साइकिल हॉल और डक्ट कोयला MHD जनरेटर 17% के करीब कम हैं। उपयोगिता बिजली उत्पादन के लिए ये क्षमताएँ MHD को अनाकर्षक बनाती हैं, क्योंकि पारंपरिक रैंकिन चक्र बिजली संयंत्र आसानी से 40% तक पहुँच जाते हैं।

हालाँकि, जीवाश्म ईंधन को जलाने वाले MHD जनरेटर का निकास लगभग लौ की तरह गर्म होता है। टर्बाइन ब्रेटन चक्र या भाप जनरेटर रैंकिन चक्र के लिए अपनी निकास गैसों को हीट एक्सचेंजर में रूट करके, MHD एक विशिष्ट कोयला संयंत्र के 40 प्रतिशत की तुलना में 60 प्रतिशत तक अनुमानित दक्षता के साथ जीवाश्म ईंधन को बिजली में परिवर्तित कर सकता है।

एक मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक जनरेटर भी गैस कोर रिएक्टर का पहला चरण हो सकता है।^[12]

सामग्री और डिजाइन के मुद्दे

MHD जनरेटर को दीवारों और इलेक्ट्रोड दोनों के लिए सामग्री के संबंध में कठिन समस्याएँ हैं। सामग्री को बहुत अधिक तापमान पर पिघलना या खुरचना नहीं चाहिए। इस उद्देश्य के लिए विदेशी चीनी मिट्टी के बरतन विकसित किए गए थे, और उन्हें ईंधन और आयनीकरण बीज के साथ संगत होने के लिए चुना जाना चाहिए। विदेशी सामग्री और कठिन निर्माण विधियाँ MHD जनरेटर की उच्च लागत में योगदान करती हैं।

इसके अलावा, एमएचडी मजबूत चुंबकीय क्षेत्र के साथ बेहतर काम करते हैं। सबसे सफल मैग्नेट सुपरकंडक्टर रहे हैं, और चैनल के बहुत करीब हैं। इन चुम्बकों को चैनल से अलग करते समय एक बड़ी कठिनाई इन चुम्बकों को रेफ्रिजरेट करने में थी। समस्या और भी बदतर है क्योंकि मैग्नेट जब चैनल के करीब होते हैं तो बेहतर काम करते हैं। डिफरेंशियल थर्मल क्रैकिंग से गर्म, भंगुर सिरैमिक को नुकसान होने का गंभीर खतरा भी है। चुम्बक आमतौर पर पूर्ण शून्य के पास होते हैं, जबकि चैनल कई हजार डिग्री का होता है।

MHDs के लिए, दोनों एल्यूमिना (Al₂O₃) और मैग्नीशियम पेरोक्साइड (MgO₂) को इंसुलेटिंग दीवारों के लिए काम करने की सूचना मिली थी। मैग्नीशियम पेरोक्साइड नमी के पास घटता है। एल्यूमिना जल प्रतिरोधी है और काफी मजबूत होने के लिए गढ़ा जा सकता है, इसलिए व्यवहार में अधिकांश एमएचडी ने इन्सुलेट दीवारों के लिए एल्यूमिना का उपयोग किया है।

स्वच्छ एमएचडी (अर्थात् जलती हुई प्राकृतिक गैस) के इलेक्ट्रोड के लिए, एक अच्छी सामग्री 80% CeO का मिश्रण थी₂, 18% ZrO₂, और 2% ता₂O₅.^[13] कोयला जलाने वाले एमएचडी में लावा के साथ अत्यधिक संक्षारक वातावरण होता है। लावा MHD सामग्री की सुरक्षा और क्षरण दोनों करता है। विशेष रूप से, लावा के माध्यम से ऑक्सीजन का प्रवास धात्विक एनोड्स के क्षरण को तेज करता है। बहरहाल, 900 पर स्टेनलेस स्टील इलेक्ट्रोड के साथ बहुत अच्छे परिणाम सामने आए हैं क।^[14] एक और, शायद बेहतर विकल्प स्पिनल सिरेमिक, FeAl है₂O₄ - फे₃O₄. स्पिनल में इलेक्ट्रॉनिक चालकता, प्रतिरोधक प्रतिक्रिया परत की अनुपस्थिति की सूचना दी गई थी लेकिन एल्यूमिना में लोहे के कुछ प्रसार के साथ। लोहे के प्रसार को बहुत घने एल्यूमिना की पतली परत से नियंत्रित किया जा सकता है, और इलेक्ट्रोड और एल्यूमिना इंसुलेटर दोनों में पानी ठंडा किया जा सकता है।^[15] उच्च तापमान इलेक्ट्रोड को पारंपरिक कॉपर बस बार से जोड़ना भी चुनौतीपूर्ण है। सामान्य तरीके एक रासायनिक निष्क्रियता परत स्थापित करते हैं, और बसबार को पानी से ठंडा करते हैं।^[13]

अर्थशास्त्र

MHD जनरेटर बड़े पैमाने पर बड़े पैमाने पर ऊर्जा रूपांतरण के लिए नियोजित नहीं किए गए हैं क्योंकि तुलनीय दक्षता वाली अन्य तकनीकों में जीवनचक्र निवेश लागत कम होती है। संयुक्त चक्र में अग्रिमों ने टर्बाइन के एग्जॉस्ट ड्राइव को रैंकिन साइकिल स्टीम प्लांट बनाकर कम लागत पर समान तापीय दक्षता हासिल की। कोयले से अधिक बिजली प्राप्त करने के लिए, केवल कम तापमान वाली भाप पैदा करने की क्षमता को जोड़ना सस्ता है।

एक कोयला-ईंधन वाला MHD जनरेटर एक प्रकार का ब्रेटन चक्र है, जो एक दहन टरबाइन के शक्ति चक्र के समान है। हालांकि, दहन टर्बाइन के विपरीत, कोई गतिमान यांत्रिक पुर्जे नहीं होते हैं; विद्युत प्रवाहकीय प्लाज्मा गतिमान विद्युत चालक प्रदान करता है। साइड की दीवारें और इलेक्ट्रोड केवल दबाव का सामना करते हैं, जबकि एनोड और कैथोड कंडक्टर उत्पन्न होने वाली बिजली को इकट्ठा करते हैं। सभी ब्रेटन चक्र ऊष्मा इंजन हैं। आदर्श ब्रेटन चक्रों में भी आदर्श कार्नाट चक्र दक्षता के बराबर एक आदर्श दक्षता होती है। इस प्रकार, MHD जनरेटर से उच्च ऊर्जा दक्षता की क्षमता। फायरिंग तापमान जितना अधिक होगा, सभी ब्रेटन चक्रों में दक्षता की उच्च क्षमता होती है। जबकि एक दहन टर्बाइन अधिकतम तापमान में इसकी हवा/पानी या स्टीम-कूल्ड रोटेटिंग एयरफॉइल की ताकत से सीमित है; ओपन-साइकिल MHD जनरेटर में कोई घूमने वाला भाग नहीं होता है। तापमान में यह ऊपरी सीमा दहन टर्बाइनों में ऊर्जा दक्षता को सीमित करती है। MHD जनरेटर के लिए ब्रेटन चक्र तापमान की ऊपरी सीमा सीमित नहीं है, इसलिए स्वाभाविक रूप से एक MHD जनरेटर में ऊर्जा दक्षता के लिए उच्च संभावित क्षमता होती है।

तापमान जिस पर रैखिक कोयला-ईंधन वाले MHD जनरेटर काम कर सकते हैं, उन कारकों द्वारा सीमित होते हैं जिनमें शामिल हैं: (ए) दहन ईंधन, ऑक्सीडाइज़र और ऑक्सीडाइज़र प्रीहीट तापमान जो चक्र के अधिकतम तापमान को सीमित करते हैं; (बी) साइडवॉल और इलेक्ट्रोड को पिघलने से बचाने की क्षमता; (सी) दीवारों पर गर्म स्लैग कोटिंग से इलेक्ट्रोकेमिकल हमले से इलेक्ट्रोड की रक्षा करने की क्षमता उच्च धारा या चाप के साथ मिलती है जो इलेक्ट्रोड पर टकराती है क्योंकि वे प्लाज्मा से प्रत्यक्ष प्रवाह को ले जाते हैं; और (डी) प्रत्येक इलेक्ट्रोड के बीच विद्युत इन्सुलेटर की क्षमता से। ऑक्सीजन/वायु और उच्च ऑक्सीडेंट प्रीहीट वाले कोयले से चलने वाले एमएचडी संयंत्र संभवत: लगभग 4200 पोटेशियम सीडेड प्लास्मा प्रदान करेंगे। °F, 10 वायुमंडलीय दबाव, और मच पर विस्तार शुरू करें 1.2। ये संयंत्र ऑक्सीडेंट प्रीहीट और संयुक्त चक्र भाप उत्पादन के लिए एमएचडी निकास गर्मी को पुनर्प्राप्त करेंगे। आक्रामक धारणाओं के साथ, एक डीओई-वित्तपोषित व्यवहार्यता अध्ययन जहां तकनीक जा सकती है, जून 1989 में प्रकाशित 1000 मेगावाट उन्नत कोयला आधारित एमएचडी/स्टीम बाइनरी साइकिल पावर प्लांट संकल्पनात्मक डिजाइन ने दिखाया कि एक बड़ा कोयला आधारित एमएचडी संयुक्त चक्र संयंत्र अन्य कोयला-ईंधन वाली प्रौद्योगिकियों की तुलना में 60 प्रतिशत तक पहुंचने वाली एचएचवी ऊर्जा दक्षता प्राप्त करें, इसलिए कम परिचालन लागत की संभावना मौजूद है।

हालांकि, उन आक्रामक स्थितियों या आकार में अभी तक कोई परीक्षण नहीं हुआ है, और अब परीक्षण के तहत कोई बड़े एमएचडी जनरेटर नहीं हैं। व्यावसायिक कोयला-ईंधन वाले MHD डिज़ाइन में विश्वास प्रदान करने के लिए बस एक अपर्याप्त विश्वसनीयता ट्रैक रिकॉर्ड है।

रूस में U25B MHD परीक्षण में ईंधन के रूप में प्राकृतिक गैस का उपयोग करके एक सुपरकंडक्टिंग चुंबक का उपयोग किया गया, और इसका उत्पादन 1.4 मेगावाट था। यूनाइटेड स्टेट्स डिपार्टमेंट ऑफ एनर्जी|यू.एस. ऊर्जा विभाग (डीओई) ने 1992 में बट्टे, MONTANA, मोंटाना में घटक विकास और एकीकरण सुविधा (सीडीआईएफ) में एक बड़े सुपरकंडक्टिंग चुंबक से एमएचडी शक्ति का उत्पादन किया। प्रौद्योगिकी के वाणिज्यिक स्थायित्व को सत्यापित करने के लिए इनमें से कोई भी परीक्षण लंबे समय तक पर्याप्त अवधि के लिए आयोजित नहीं किया गया था। वाणिज्यिक इकाई के लिए न तो परीक्षण सुविधाएं बड़े पैमाने पर थीं।

सुपरकंडक्टिंग मैग्नेट का उपयोग बड़े एमएचडी जेनरेटर में बड़े परजीवी नुकसान में से एक को खत्म करने के लिए किया जाता है: इलेक्ट्रोमैग्नेट को सक्रिय करने के लिए आवश्यक शक्ति। सुपरकंडक्टिंग मैग्नेट, एक बार चार्ज होने पर, बिजली की खपत नहीं करते हैं, और तीव्र चुंबकीय क्षेत्र 4 टेस्ला और अधिक विकसित कर सकते हैं। विद्युत प्रणालियों में चुंबक के लिए #परजीवी_हानि केवल प्रशीतन को बनाए रखने और गैर-सुपरक्रिटिकल कनेक्शन के लिए छोटे नुकसान को पूरा करने के लिए है।

उच्च तापमान के कारण, चैनल की गैर-संचालन वाली दीवारों को ऑक्सीकरण को धीमा करने के लिए yttrium ऑक्साइड या zirconium डाइऑक्साइड जैसे अत्यधिक गर्मी प्रतिरोधी पदार्थ से बनाया जाना चाहिए। इसी तरह, इलेक्ट्रोड को उच्च तापमान पर प्रवाहकीय और गर्मी प्रतिरोधी दोनों होना चाहिए। CDIF में AVCO कोयला-ईंधन वाले MHD जनरेटर का परीक्षण प्लैटिनम, टंगस्टन, स्टेनलेस स्टील और विद्युत-संवाहक सिरेमिक के साथ कैप्ड वाटर-कूल्ड कॉपर इलेक्ट्रोड के साथ किया गया था।

विषाक्त उपोत्पाद

MHD खतरनाक जीवाश्म ईंधन कचरे के समग्र उत्पादन को कम करता है क्योंकि यह पौधों की दक्षता को बढ़ाता है। MHD कोयला संयंत्रों में, यू.एस. द्वारा विकसित पेटेंट वाणिज्यिक इकोनोज्ड प्रक्रिया (नीचे देखें) स्टैक-गैस स्क्रबर द्वारा कैप्चर की गई फ्लाई ऐश से पोटेशियम आयनीकरण बीज को रीसायकल करती है। हालांकि, यह उपकरण एक अतिरिक्त खर्च है। यदि पिघला हुआ धातु एक MHD जनरेटर का आर्मेचर द्रव है, तो विद्युत चुम्बकीय और चैनल के शीतलक के साथ सावधानी बरतनी चाहिए। आमतौर पर MHD तरल पदार्थ के रूप में उपयोग की जाने वाली क्षार धातुएं पानी के साथ हिंसक रूप से प्रतिक्रिया करती हैं। इसके अलावा, गर्म, विद्युतीकृत क्षार धातुओं और चैनल सिरेमिक के रासायनिक उपोत्पाद जहरीले और पर्यावरण की दृष्टि से लगातार हो सकते हैं।

इतिहास

पहला व्यावहारिक एमएचडी पावर रिसर्च 1938 में अमेरिका में वेस्टिंगहाउस इलेक्ट्रिक कॉर्पोरेशन (1886)1886) द्वारा अपने पिट्सबर्ग, पेंसिल्वेनिया प्रयोगशालाओं में हंगेरियन बेला कार्लोविट्ज़ की अध्यक्षता में वित्त पोषित किया गया था। एमएचडी पर प्रारंभिक पेटेंट बी. कार्लोविट्ज़, यू.एस. पेटेंट संख्या 2,210,918, ऊर्जा के रूपांतरण की प्रक्रिया, 13 अगस्त, 1940 द्वारा किया गया है।

द्वितीय विश्व युद्ध ने विकास को बाधित किया। 1962 में, MHD पावर पर पहला अंतर्राष्ट्रीय सम्मेलन न्यूकैसल अपॉन टाइन, यूके में इंटरनेशनल रिसर्च एंड डेवलपमेंट कंपनी लिमिटेड के डॉ. ब्रायन सी. लिंडले द्वारा आयोजित किया गया था। समूह ने आगे के सम्मेलन स्थापित करने और विचारों का प्रसार करने के लिए एक संचालन समिति की स्थापना की। 1964 में, समूह ने यूरोपीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी के परामर्श से पेरिस, फ्रांस में दूसरा सम्मेलन आयोजित किया।

चूंकि यूरोपीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी में सदस्यता सीमित थी, इसलिए समूह ने अंतर्राष्ट्रीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी को जुलाई 1966 में साल्ज़बर्ग, ऑस्ट्रिया में तीसरे सम्मेलन को प्रायोजित करने के लिए राजी किया। इस बैठक में हुई बातचीत ने संचालन समिति को एक आवधिक रिपोर्टिंग समूह, ILG- में बदल दिया। MHD (अंतर्राष्ट्रीय संपर्क समूह, MHD), ENEA के तहत, और बाद में 1967 में, अंतर्राष्ट्रीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी के तहत भी। 1960 के दशक में आर. रोजा द्वारा आगे के शोध ने जीवाश्म-ईंधन प्रणालियों के लिए एमएचडी की व्यावहारिकता स्थापित की।

1960 के दशक में, एवीसीओ एवरेट एरोनॉटिकल रिसर्च ने एमके के साथ समाप्त होने वाले प्रयोगों की एक श्रृंखला शुरू की। 1965 का वी जनरेटर। इसने 35 उत्पन्न किए MW, लेकिन इसके चुंबक को चलाने के लिए लगभग 8 MW का उपयोग किया। 1966 में, ILG-MHD की पेरिस, फ्रांस में पहली औपचारिक बैठक हुई थी। इसने 1967 में एक आवधिक स्थिति रिपोर्ट जारी करना शुरू किया। यह पैटर्न, इस संस्थागत रूप में, 1976 तक बना रहा। 1960 के दशक के अंत तक, MHD में रुचि कम हो गई क्योंकि परमाणु ऊर्जा अधिक व्यापक रूप से उपलब्ध हो रही थी।

1970 के दशक के अंत में, जैसे-जैसे परमाणु ऊर्जा में रुचि घटती गई, MHD में रुचि बढ़ती गई। 1975 में, UNESCO को विश्वास हो गया कि MHD विश्व कोयला भंडार का उपयोग करने का सबसे कुशल तरीका हो सकता है, और 1976 में, ILG-MHD को प्रायोजित किया। 1976 में, यह स्पष्ट हो गया कि अगले 25 वर्षों में कोई भी परमाणु रिएक्टर MHD का उपयोग नहीं करेगा, इसलिए अंतर्राष्ट्रीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी और यूरोपीय परमाणु ऊर्जा एजेंसी (दोनों परमाणु एजेंसियां) ने ILG-MHD से समर्थन वापस ले लिया, यूनेस्को को प्राथमिक प्रायोजक के रूप में छोड़ दिया। आईएलजी-एमएचडी।

पूर्व यूगोस्लाविया विकास

दस साल से अधिक की अवधि में, पूर्व यूगोस्लावियन इंस्टीट्यूट ऑफ थर्मल एंड न्यूक्लियर टेक्नोलॉजी (आईटीईएन), एनर्जोइन्वेस्ट कंपनी, साराजेवो के इंजीनियरों ने 1989 में पहला प्रायोगिक मैग्नेटो-हाइड्रोडायनामिक सुविधा बिजली जनरेटर बनाया था। यहीं पर इसे पहली बार पेटेंट कराया गया था। .^[16]^[17]

अमेरिकी विकास

1980 के दशक में, यू.एस. ऊर्जा विभाग ने एक जोरदार बहु-वर्षीय कार्यक्रम शुरू किया, जिसका समापन 1992 में बट्टे, मोंटाना में घटक विकास और एकीकरण सुविधा (CDIF) में 1992 50 मेगावाट प्रदर्शन कोयला दहनकर्ता के रूप में हुआ। इस कार्यक्रम का टेनेसी स्पेस इंस्टीट्यूट विश्वविद्यालय में कोल-फायर-इन-फ्लो-फैसिलिटी (CFIFF) में भी महत्वपूर्ण कार्य था।

यह कार्यक्रम चार भागों को मिलाता है:

एवीसीओ द्वारा विकसित चैनल, इलेक्ट्रोड और वर्तमान नियंत्रण इकाइयों के साथ एक एकीकृत एमएचडी टॉपिंग चक्र, जिसे बाद में बोस्टन के टेक्सट्रॉन डिफेंस के रूप में जाना जाता है। यह प्रणाली एक पोटेशियम आयनीकरण बीज के साथ चूर्णित कोयले द्वारा गर्म किया गया एक हॉल इफेक्ट डक्ट जनरेटर था। AVCO ने प्रसिद्ध Mk. वी जनरेटर, और महत्वपूर्ण अनुभव था।
सीडीआईएफ में विकसित एक एकीकृत बॉटमिंग चक्र।
TRW द्वारा आयनीकरण बीज को पुन: उत्पन्न करने के लिए एक सुविधा विकसित की गई थी। पोटेशियम कार्बोनेट को स्क्रबर्स से फ्लाई ऐश में सल्फेट से अलग किया जाता है। पोटेशियम को पुनः प्राप्त करने के लिए कार्बोनेट को हटा दिया जाता है।
MHD को पहले से मौजूद कोयला संयंत्रों में एकीकृत करने की एक विधि। ऊर्जा विभाग ने दो अध्ययन किए। वेस्टिंगहाउस इलेक्ट्रिक ने फ्लोरिडा के स्नेड्स में गल्फ पावर के शोल्ट्ज प्लांट पर आधारित एक अध्ययन किया। एमएचडी डेवलपमेंट कॉरपोरेशन ने बिलिंग्स, मोंटाना की मोंटाना पावर कंपनी के जेई कोरेटे प्लांट पर आधारित एक अध्ययन भी तैयार किया।

सीडीआईएफ में शुरुआती प्रोटोटाइप विभिन्न कोयले के साथ छोटी अवधि के लिए संचालित किए गए थे: मोंटाना रोजबड, और एक उच्च-सल्फर संक्षारक कोयला, इलिनोइस नंबर 6। इंजीनियरिंग, रसायन विज्ञान और भौतिक विज्ञान का एक बड़ा सौदा पूरा हो गया था। अंतिम घटकों के विकसित होने के बाद, परिचालन परीक्षण 4,000 घंटे के निरंतर संचालन के साथ पूरा हुआ, 2,000 मोंटाना रोजबड पर, 2,000 इलिनोइस नंबर 6 पर। परीक्षण 1993 में समाप्त हुआ।^{[citation needed]}

जापानी विकास

1980 के दशक के उत्तरार्ध में जापानी कार्यक्रम बंद-चक्र MHD पर केंद्रित था। विश्वास यह था कि इसमें उच्च दक्षता और छोटे उपकरण होंगे, विशेष रूप से 100 मेगावाट (विद्युत) के पास स्वच्छ, छोटे, किफायती संयंत्र क्षमता में जो जापानी परिस्थितियों के अनुकूल हैं। ओपन-साइकल कोयले से चलने वाले संयंत्रों को आम तौर पर 200 मेगावाट से ऊपर किफायती माना जाता है।

प्रयोगों की पहली बड़ी श्रृंखला फ़ूजी-1 थी, जो टोक्यो इंस्टीट्यूट ऑफ टेक्नोलॉजी में शॉक ट्यूब से संचालित एक ब्लो-डाउन प्रणाली थी। इन प्रयोगों ने 30.2% एन्थैल्पी को निकाला, और प्रति घन मीटर 100 मेगावाट के पास बिजली घनत्व हासिल किया। इस सुविधा को टोक्यो इलेक्ट्रिक पावर, अन्य जापानी उपयोगिताओं और शिक्षा विभाग द्वारा वित्त पोषित किया गया था। कुछ अधिकारियों का मानना है कि यह प्रणाली हीलियम और आर्गन वाहक गैस और पोटेशियम आयनीकरण बीज के साथ एक डिस्क जनरेटर था।

1994 में, फ़ूजी-2 के लिए विस्तृत योजनाएँ थीं, एक 5 MWe निरंतर बंद-चक्र सुविधा, प्राकृतिक गैस द्वारा संचालित, जिसे फ़ूजी-1 के अनुभव का उपयोग करके बनाया जाना था। मूल एमएचडी डिजाइन एक डिस्क जनरेटर का उपयोग करके अक्रिय गैसों के साथ एक प्रणाली होना था। इसका उद्देश्य 30% एन्थैल्पी निष्कर्षण और 60% एमएचडी थर्मल दक्षता थी। फ़ूजी-2 के बाद 300 में रेट्रोफिट किया जाना था MWe प्राकृतिक गैस संयंत्र।

ऑस्ट्रेलियाई विकास

1986 में, सिडनी विश्वविद्यालय में प्रोफेसर ह्यूगो कार्ल मेसर्ले ने कोयला-ईंधन वाले MHD पर शोध किया। इसका परिणाम 28 निकला MWe टॉपिंग सुविधा जो सिडनी के बाहर संचालित की गई थी। मेसर्ले ने यूनेस्को शिक्षा कार्यक्रम के एक भाग के रूप में सबसे हालिया संदर्भ कार्यों में से एक (नीचे देखें) भी लिखा था।

ऑस्ट्रेलियन एकेडमी ऑफ टेक्नोलॉजिकल साइंसेज एंड इंजीनियरिंग (ATSE) की वेबसाइट पर ह्यूगो के लिए एक विस्तृत मृत्युलेख उपलब्ध है।^[18]

इतालवी विकास

इतालवी कार्यक्रम 1989 में लगभग 20 मिलियन अमेरिकी डॉलर के बजट के साथ शुरू हुआ, और इसके तीन मुख्य विकास क्षेत्र थे:

एमएचडी मॉडलिंग।
सुपरकंडक्टिंग चुंबक विकास। 1994 में लक्ष्य एक प्रोटोटाइप 2 था मीटर लंबा, भंडारण 66 मेगाजूल, एमएचडी प्रदर्शन के लिए 8 मीटर लंबा। मैदान 5 होना था टेस्ला (यूनिट), 0.15 के टेपर के साथ टी / एम। ज्यामिति को नाइओबियम-टाइटेनियम तांबे के बेलनाकार और आयताकार घुमावदार के साथ एक काठी के आकार जैसा होना था।
प्राकृतिक गैस बिजली संयंत्रों को रेट्रोफिट। एक को रेवेना में एनिकेम-एनीक फैक्टर में होना था। इस संयंत्र में, MHD से दहन गैसें बॉयलर में जाती हैं। दूसरा 230 था ब्रिंडिसि में एक पावर स्टेशन के लिए MW (थर्मल) स्थापना, जो भाप को मुख्य पावर प्लांट तक पहुंचाएगा।

चीनी विकास

एक संयुक्त अमेरिका-चीन राष्ट्रीय कार्यक्रम 1992 में असबैक में कोयले से चलने वाले नंबर 3 संयंत्र को फिर से तैयार करके समाप्त हो गया।^{[citation needed]} मार्च 1994 में एक और ग्यारह वर्षीय कार्यक्रम को मंजूरी दी गई। इसमें अनुसंधान के केंद्र स्थापित किए गए:

चीनी विज्ञान अकादमी, बीजिंग में इलेक्ट्रिकल इंजीनियरिंग संस्थान, एमएचडी जनरेटर डिजाइन से संबंधित है।
शंघाई पावर रिसर्च इंस्टीट्यूट, समग्र प्रणाली और सुपरकंडक्टिंग चुंबक अनुसंधान से संबंधित है।
नानजिंग के दक्षिण पूर्व विश्वविद्यालय में थर्मोएनर्जी रिसर्च इंजीनियरिंग संस्थान, बाद के विकास से संबंधित।

1994 के अध्ययन ने 10 प्रस्तावित किया डब्ल्यू (इलेक्ट्रिकल, 108 MW थर्मल) जेनरेटर MHD के साथ और स्टीम पाइपिंग से जुड़े बॉटमिंग साइकिल प्लांट, ताकि या तो स्वतंत्र रूप से काम कर सकें।

रूसी विकास

U-25 स्केल मॉडल

1971 में प्राकृतिक गैस से चलने वाला U-25 प्लांट मास्को के पास 25 मेगावाट की डिज़ाइन क्षमता के साथ पूरा हुआ। 1974 तक इसने 6 मेगावाट बिजली दी।^[19] 1994 तक, रूस ने मास्को में रूसी विज्ञान अकादमी के उच्च तापमान संस्थान में कोयला संचालित सुविधा U-25 का विकास और संचालन किया था। U-25 का बॉटमिंग प्लांट वास्तव में मॉस्को यूटिलिटी के साथ अनुबंध के तहत संचालित किया गया था, और मॉस्को के ग्रिड में बिजली डाली गई थी। कोयले से चलने वाले डिस्क जनरेटर को विकसित करने में रूस की काफी रुचि थी। 1986 में MHD जनरेटर के साथ पहला औद्योगिक बिजली संयंत्र बनाया गया था, लेकिन 1989 में परियोजना को MHD लॉन्च से पहले रद्द कर दिया गया था और यह बिजली संयंत्र बाद में साधारण निर्माण के साथ 7वीं इकाई के रूप में रियाज़ान पावर स्टेशन में शामिल हो गया।

यह भी देखें

संदर्भ

↑ Kerrebrock, Jack L.; Hoffman, Myron A. (June 1964). "Non-Equilibrium Ionization Due to Electron Heating. Theory and Experiments" (PDF). AIAA Journal. 2 (6): 1072–1087. Bibcode:1964AIAAJ...2.1080H. doi:10.2514/3.2497.
↑ Sherman, A. (September 1966). "MHD Channel Flow with Non-Equilibrium lonization" (PDF). The Physics of Fluids. 9 (9): 1782–1787. Bibcode:1966PhFl....9.1782S. doi:10.1063/1.1761933.
↑ Argyropoulos, G. S.; Demetriades, S. T.; Kentig, A. P. (1967). "Current Distribution in Non-Equilibrium J×B Devices" (PDF). Journal of Applied Physics. 38 (13): 5233–5239. Bibcode:1967JAP....38.5233A. doi:10.1063/1.1709306.
↑ Zauderer, B.; Tate, E. (September 1968). "Electrical characteristics of a linear, nonequilibrium, MHD generator" (PDF). AIAA Journal. 6 (9): 1683–1694. Bibcode:1968AIAAJ...6.1685T. doi:10.2514/3.4846.
↑ Velikhov, E. P. (1962). Hall instability of current carrying slightly ionized plasmas. 1st International Conference on MHD Electrical Power Generation. Newcastle upon Tyne, England. p. 135. Paper 47.
↑ Velikhov, E. P.; Dykhne, A. M. "Plasma turbulence due to the ionization instability in a strong magnetic field". In P. Hubert; E. Crémieu-Alcan (eds.). Volume IV. Proceedings of the conference held July 8-13, 1963. 6th International Conference on Phenomena in Ionized Gases. Paris, France. p. 511. Bibcode:1963pig4.conf..511V.
↑ Velikhov, E. P.; Dykhne, A. M.; Shipuk, I. Ya (1965). Ionization instability of a plasma with hot electrons (PDF). 7th International Conference on Ionization Phenomena in Gases. Belgrade, Yugoslavia.
↑ Shapiro, G. I.; Nelson, A. H. (12 April 1978). "Stabilization of ionization instability in a variable electric field". Pis'ma V Zhurnal Tekhnischeskoi Fiziki. 4 (12): 393–396. Bibcode:1978PZhTF...4..393S.
↑ Murakami, T.; Okuno, Y.; Yamasaki, H. (December 2005). "Suppression of ionization instability in a magnetohydrodynamic plasma by coupling with a radio-frequency electromagnetic field" (PDF). Applied Physics Letters. 86 (19): 191502–191502.3. Bibcode:2005ApPhL..86s1502M. doi:10.1063/1.1926410.
↑ Petit, J.-P.; Geffray, J. (June 2009). "Non equilibrium plasma instabilities". Acta Physica Polonica A. 115 (6): 1170–1173. Bibcode:2009AcPPA.115.1170P. CiteSeerX 10.1.1.621.8509. doi:10.12693/aphyspola.115.1170.
↑ Petit, J.-P.; Doré, J.-C. (2013). "Velikhov electrothermal instability cancellation by a modification of electrical conductivity value in a streamer by magnetic confinement". Acta Polytechnica. 53 (2): 219–222. doi:10.14311/1765.
↑ Smith BM, Anghaie S, Knight TW (2002). Gas Core Reactor-MHD Power System with Cascading Power Cycle. ICAPP'02: 2002 International congress on advances in nuclear power plants, Hollywood, FL (United States), 9-13 Jun 2002. OSTI 21167909. OSTI: 21167909.
↑ ^13.0 ^13.1 Rohatgi, V. K. (February 1984). "High temperature materials for magnetohydrodynamic channels". Bulletin of Materials Science. 6 (1): 71–82. doi:10.1007/BF02744172. Retrieved 19 October 2019.
↑ Bogdancks M, Brzozowski WS, Charuba J, Dabraeski M, Plata M, Zielinski M (1975). "MHD Electrical Power Generation". Proceedings of 6th Conference, Washington DC. 2: 9.
↑ Mason TO, Petuskey WT, Liang WW, Halloran JW, Yen F, Pollak TM, Elliott JF, Bowen HK (1975). "MHD Electrical Power Generation". Proceedings of 6th Conference, Washington DC. 2: 77.
↑ Bajović, Valentina S. (1994). "The correct quasi-one-dimensional model of the fluid flow in a Faraday segmented MHD generator channel". Energy Conversion and Management. 35 (4): 281–291. doi:10.1016/0196-8904(94)90061-2.
↑ Bajović, Valentina S. (1996). "A reliable tool for the design of shape and size of Faraday segmented MHD generator channel". Energy Conversion and Management. 37 (12): 1753–1764. doi:10.1016/0196-8904(96)00036-2.
↑ "MESSERLE, Hugo Karl". Australian Academy of Technological Sciences and Engineering (ATSE). Archived from the original on 2008-07-23..
↑ Donald G. ink, H. Wayne Beatty (ed), Standard Handbook for Electrical Engineers, 11th Edition, Mc Graw Hill, 1978 ISBN 0-07-020974-X page 11–52

आगे की पढाई

Sutton, George W.; Sherman, Arthur (July 2006). Engineering Magnetohydrodynamics. Dover Civil and Mechanical Engineering. Dover Publications. ISBN 978-0486450322.
Hugo K. Messerle, Magnetohydrodynamic Power Generation, 1994, John Wiley, Chichester, Part of the UNESCO Energy Engineering Series (This is the source of the historical and generator design information).
Shioda, S. "Results of Feasibility Studies on Closed-Cycle MHD Power Plants", Proc. Plasma Tech. Conf., 1991, Sydney, Australia, pp. 189–200.
R.J. Rosa, Magnetohydrodynamic Energy Conversion, 1987, Hemisphere Publishing, Washington, D.C.
G.J. Womac, MHD Power Generation, 1969, Chapman and Hall, London.

बाहरी कड़ियाँ

[Kerrebrock_1964a-1] Kerrebrock, Jack L.; Hoffman, Myron A. (June 1964). "Non-Equilibrium Ionization Due to Electron Heating. Theory and Experiments" (PDF). AIAA Journal. 2 (6): 1072–1087. Bibcode:1964AIAAJ...2.1080H. doi:10.2514/3.2497.

[Sherman_1966-2] Sherman, A. (September 1966). "MHD Channel Flow with Non-Equilibrium lonization" (PDF). The Physics of Fluids. 9 (9): 1782–1787. Bibcode:1966PhFl....9.1782S. doi:10.1063/1.1761933.

[Argyropoulos_1967-3] Argyropoulos, G. S.; Demetriades, S. T.; Kentig, A. P. (1967). "Current Distribution in Non-Equilibrium J×B Devices" (PDF). Journal of Applied Physics. 38 (13): 5233–5239. Bibcode:1967JAP....38.5233A. doi:10.1063/1.1709306.

[Zauderer_1968-4] Zauderer, B.; Tate, E. (September 1968). "Electrical characteristics of a linear, nonequilibrium, MHD generator" (PDF). AIAA Journal. 6 (9): 1683–1694. Bibcode:1968AIAAJ...6.1685T. doi:10.2514/3.4846.

[Velikhov_1962-5] Velikhov, E. P. (1962). Hall instability of current carrying slightly ionized plasmas. 1st International Conference on MHD Electrical Power Generation. Newcastle upon Tyne, England. p. 135. Paper 47.

[Velikhov_1963-6] Velikhov, E. P.; Dykhne, A. M. "Plasma turbulence due to the ionization instability in a strong magnetic field". In P. Hubert; E. Crémieu-Alcan (eds.). Volume IV. Proceedings of the conference held July 8-13, 1963. 6th International Conference on Phenomena in Ionized Gases. Paris, France. p. 511. Bibcode:1963pig4.conf..511V.

[Velikhov_1965-7] Velikhov, E. P.; Dykhne, A. M.; Shipuk, I. Ya (1965). Ionization instability of a plasma with hot electrons (PDF). 7th International Conference on Ionization Phenomena in Gases. Belgrade, Yugoslavia.

[8] Shapiro, G. I.; Nelson, A. H. (12 April 1978). "Stabilization of ionization instability in a variable electric field". Pis'ma V Zhurnal Tekhnischeskoi Fiziki. 4 (12): 393–396. Bibcode:1978PZhTF...4..393S.

[9] Murakami, T.; Okuno, Y.; Yamasaki, H. (December 2005). "Suppression of ionization instability in a magnetohydrodynamic plasma by coupling with a radio-frequency electromagnetic field" (PDF). Applied Physics Letters. 86 (19): 191502–191502.3. Bibcode:2005ApPhL..86s1502M. doi:10.1063/1.1926410.

[Petit_2009-10] Petit, J.-P.; Geffray, J. (June 2009). "Non equilibrium plasma instabilities". Acta Physica Polonica A. 115 (6): 1170–1173. Bibcode:2009AcPPA.115.1170P. CiteSeerX 10.1.1.621.8509. doi:10.12693/aphyspola.115.1170.

[Petit_2013-11] Petit, J.-P.; Doré, J.-C. (2013). "Velikhov electrothermal instability cancellation by a modification of electrical conductivity value in a streamer by magnetic confinement". Acta Polytechnica. 53 (2): 219–222. doi:10.14311/1765.

[12] Smith BM, Anghaie S, Knight TW (2002). Gas Core Reactor-MHD Power System with Cascading Power Cycle. ICAPP'02: 2002 International congress on advances in nuclear power plants, Hollywood, FL (United States), 9-13 Jun 2002. OSTI 21167909. OSTI: 21167909.

[rohatgi-13] 13.0 ^13.1 Rohatgi, V. K. (February 1984). "High temperature materials for magnetohydrodynamic channels". Bulletin of Materials Science. 6 (1): 71–82. doi:10.1007/BF02744172. Retrieved 19 October 2019.

[bogdancks-14] Bogdancks M, Brzozowski WS, Charuba J, Dabraeski M, Plata M, Zielinski M (1975). "MHD Electrical Power Generation". Proceedings of 6th Conference, Washington DC. 2: 9.

[mason-15] Mason TO, Petuskey WT, Liang WW, Halloran JW, Yen F, Pollak TM, Elliott JF, Bowen HK (1975). "MHD Electrical Power Generation". Proceedings of 6th Conference, Washington DC. 2: 77.

[16] Bajović, Valentina S. (1994). "The correct quasi-one-dimensional model of the fluid flow in a Faraday segmented MHD generator channel". Energy Conversion and Management. 35 (4): 281–291. doi:10.1016/0196-8904(94)90061-2.

[17] Bajović, Valentina S. (1996). "A reliable tool for the design of shape and size of Faraday segmented MHD generator channel". Energy Conversion and Management. 37 (12): 1753–1764. doi:10.1016/0196-8904(96)00036-2.

[18] "MESSERLE, Hugo Karl". Australian Academy of Technological Sciences and Engineering (ATSE). Archived from the original on 2008-07-23..

[HANDBOOK78-19] Donald G. ink, H. Wayne Beatty (ed), Standard Handbook for Electrical Engineers, 11th Edition, Mc Graw Hill, 1978 ISBN 0-07-020974-X page 11–52

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