बेल अवस्था

बेल अवस्था या ईपीआर जोड़े^[1]^: 25 दो क्वैबिट के विशिष्ट क्वांटम अवस्थाएँ हैं जो क्वांटम उलझाव के सबसे सरल (और अधिकतम) उदाहरणों का प्रतिनिधित्व करते हैं; वैचारिक रूप से, वे क्वांटम सूचना विज्ञान के अध्ययन के अंतर्गत आते हैं। बेल अवस्था उलझाव और सामान्यीकृत आधार सदिश का एक रूप हैं। इस सामान्यीकरण का तात्पर्य यह है कि कण के उल्लिखित अवस्थाओं में से एक में होने की समग्र संभावना 1: $\langle \Phi |\Phi \rangle =1$ हैं। उलझाव अध्यारोपण का एक आधार-स्वतंत्र परिणाम है।^[2] इस अध्यारोपण के कारण, क्वबिट का माप इसे एक दी गई संभावना के साथ इसके आधार अवस्थाों में से एक में "संकुचित" कर देता है।^[1]उलझाव के कारण, एक क्वबिट का माप दूसरे क्वबिट को एक ऐसी अवस्था में "संकुचित" कर देगा, जिसके माप से दो संभावित मानों में से एक प्राप्त होगा, जहां मूल्य इस बात पर निर्भर करता है कि प्रारंभ में दोनों क्वबिट किस बेल की अवस्था में हैं। बेल की अवस्थाओं को बहु-क्वबिट प्रणाली के कुछ क्वांटम अवस्थाों के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है, जैसे कि 3 या अधिक उपप्रणालियों के लिए GHZ अवस्था हैं।

बेल अवस्था की समझ क्वांटम संचार के विश्लेषण में उपयोगी है, जैसे सुपरडेंस कूटलेखन और क्वांटम टेलीपोर्टेशन है।^[3] संचार नहीं प्रमेय इस व्यवहार को प्रकाश की गति से अधिक तेजी से सूचना प्रसारित करने से प्रतिबंध करता है।^[1]

बेल अवस्था

बेल अवस्थाएँ दो क्वैबिट की चार विशिष्ट अधिकतम जटिल क्वांटम अवस्थाएँ हैं। 0 और 1 की अध्यारोपण में हैं – दो अवस्थाों का एक रैखिक संयोजन हैं। उनके उलझने का अर्थ निम्नलिखित है:

ऐलिस द्वारा आयोजित की गई क्वबिट (पादांक ''A'') 0 और 1 के अध्यारोपण में हो सकती है। यदि ऐलिस ने अपनी कक्षा को मानक आधार पर मापा, तो परिणाम या तो 0 या 1 होगा, प्रत्येक की संभावना 1/2 होगी; यदि बॉब (पादांक ''B'') ने भी अपनी कक्षा मापी, तो परिणाम ऐलिस के समान ही होता है। इस प्रकार, ऐलिस और बॉब प्रत्येक का यादृच्छिक परिणाम प्रतीत होता है। संचार के माध्यम से उन्हें पता चलेगा कि, हालांकि उनके परिणाम अलग-अलग यादृच्छिक लग रहे थे, ये पूर्णतः सहसंबद्ध थे।

दूरी पर यह पूर्ण सहसंबंध विशेष है: सम्भवतः दो कण पहले से ही "सहमत" थे, जब जोड़ी बनाई गई थी (क्वाबिट अलग होने से पहले), माप के प्रकरण में वे क्या परिणाम दिखाएंगे।

इसलिए, अल्बर्ट आइंस्टीन,पोडॉल्स्की और रोसेन के प्रसिद्ध 1935 के ''ईपीआर दस्तावेज़'' के बाद, ऊपर दिए गए क्वबिट जोड़ी के विवरण में कुछ कमी है – अर्थात् यह ''अनुबंध'', जिसे अधिक औपचारिक रूप से एक प्रच्छन्न चर कहा जाता है। 1964 के अपने प्रसिद्ध दस्तावेज़ में, जॉन एस. बेल ने सरल संभाव्यता सिद्धांत तर्कों द्वारा दिखाया कि ये सहसंबंध (0,1 आधार के लिए एक और +,- आधार के लिए) दोनों को कुछ प्रच्छन्न चरों में संग्रहीत किसी भी "पूर्व-अनुबंध" के उपयोग से परिपूर्ण नहीं बनाया जा सकता है - लेकिन क्वांटम यांत्रिकी सही सहसंबंधों की भविष्यवाणी करता है। बेल-सीएचएसएच असमानता के रूप में ज्ञात एक अधिक परिष्कृत सूत्रीकरण में यह दिखाया गया है कि एक निश्चित सहसंबंध माप मान 2 से अधिक नहीं हो सकता है यदि कोई मानता है कि भौतिकी स्थानीय ''प्रच्छन्न-चर सिद्धांत'' की बाधाओं का सम्मान करती है (सूचना कैसे संप्रेषित की जाती है इसका एक प्रकार का सामान्य ज्ञान सूत्रीकरण), लेकिन क्वांटम यांत्रिकी में अनुमत कुछ प्रणालियाँ $2{\sqrt {2}}$ तक का मान प्राप्त कर सकती हैं। इस प्रकार, क्वांटम सिद्धांत बेल असमानता और स्थानीय ''प्रच्छन्न चर'' के विचार का अतिक्रमण करता है।

बेल आधार

$2{\sqrt {2}}$ के अधिकतम मान वाले चार विशिष्ट दो-क्विबिट अवस्था को ''बेल अवस्था'' के रूप में नामित किया गया है। उन्हें चार अधिकतम रूप से जटिल दो-क्विबिट बेल अवस्था के रूप में जाना जाता है और वे दो क्विबिट के लिए चार-आयामी हिल्बर्ट समष्टि का एक अधिकतम उलझा हुआ आधार बनाते हैं, जिसे बेल आधार के रूप में जाना जाता है: ^[1]

|\Phi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B}+|1\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B})

(1)

|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B}-|1\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B})

(2)

|\Psi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B}+|1\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B})

(3)

|\Psi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B}-|1\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B})

(4)

बेल अवस्था बनाना

बेल अवस्था बनाने के लिए क्वांटम सर्किट

|\Phi ^{+}\rangle

.

यद्यपिक्वांटम सर्किट के माध्यम से जटिल बेल अवस्थाएँ बनाने के कई संभावित प्रकार हैं, सबसे सरल इनपुट के रूप में एक अभिकलनात्मक आधार लेता है, और इसमें एक हैडमार्ड गेट और एक सीएनओटी गेट होता है (चित्र देखें)। उदहारण के लिए, चित्रित क्वांटम सर्किट दो क्वबिट इनपुट $|00\rangle$ लेता है और इसे प्रथम बेल अवस्था $|\Phi ^{+}\rangle$ में बदल देता है। स्पष्ट रूप से, हैडमार्ड गेट $|00\rangle$ को $(|0\rangle +|1\rangle )|0\rangle \over {\sqrt {2}}$ के अध्यारोपण में बदल देता है। यह तब सीएनओटी गेट के लिए एक नियंत्रण इनपुट के रूप में कार्य करेगा, जो केवल लक्ष्य (दूसरा क्वबिट) को प्रतिलोम करता है जब नियंत्रण (पहला क्वबिट) 1 होता है। इस प्रकार, सीएनओटी गेट दूसरी कक्षा को इस प्रकार परिवर्तित करता है ${\frac {(|00\rangle +|11\rangle )}{\sqrt {2}}}=|\Phi ^{+}\rangle$ .

चार मूल दो-क्विबिट इनपुट के लिए, $|00\rangle ,|01\rangle ,|10\rangle ,|11\rangle$ , सर्किट चार बेल अवस्थाओं (ऊपर सूचीबद्ध) को आउटपुट करता है। अधिक सामान्यतः, सर्किट समीकरण के अनुसार इनपुट को परिवर्तित कर देता है

|\beta (x,y)\rangle =\left({\frac {|0,y\rangle +(-1)^{x}|1,{\bar {y}}\rangle }{\sqrt {2}}}\right),

जहां

{\bar {y}}

y

का निषेधन है।^[1]

बेल अवस्थाओं के गुण

बेल अवस्था में एकल क्वबिट के माप का परिणाम अनिश्चित होता है, लेकिन z-आधार में पहली क्वबिट को मापने पर, दूसरे क्वबिट को मापने के परिणाम को समान मूल्य ( $\Phi$ बेल अवस्था के लिए) या विपरीत मूल्य ( $\Psi$ बेल अवस्था के लिए) प्राप्त होने की गारंटी होती है। इसका तात्पर्य यह है कि माप परिणाम सहसंबद्ध हैं। जॉन बेल यह सिद्ध करने वाले पहले व्यक्ति थे कि बेल अवस्था में माप सहसंबंध शास्त्रीय प्रणालियों के मध्य पहले से कहीं अधिक मजबूत हैं। यह संकेत देता है कि क्वांटम यांत्रिकी शास्त्रीय यांत्रिकी से परे सूचना प्रसंस्करण की अनुमति देती है। इसके अलावा, बेल अवस्था एक ऑर्थोनॉर्मल आधार बनाते हैं और इसलिए उन्हें उचित माप के साथ परिभाषित किया जा सकता है। बेल अवस्थाएँ जटिल अवस्था हैं, व्यक्तिगत उप-प्रणालियों की जानकारी को रोकते हुए, संपूर्ण प्रणाली की जानकारी ज्ञात की जा सकती है। उदाहरण के लिए, बेल अवस्था एक शुद्ध अवस्था है, लेकिन पहली कक्षा का कम घनत्व संचालक एक मिश्रित अवस्था है। मिश्रित अवस्था का तात्पर्य यह है कि इस प्रथम कक्षा की सारी जानकारी ज्ञात नहीं है।^[1] उपप्रणालियों के संबंध में बेल अवस्था या तो सममित या प्रतिसममित हैं।^[2] बेल अवस्थाएँ इस अर्थ में अधिकतम रूप से जटिल हैं कि इसके कम घनत्व वाले संचालक अधिकतम रूप से मिश्रित हैं, इस भावना में बेल अवस्थाओं के बहुपक्षीय सामान्यीकरण को पूर्णतः अधिकतम जटिल अवस्था कहा जाता है।

बेल अवस्था माप

बेल माप क्वांटम सूचना विज्ञान में एक महत्वपूर्ण अवधारणा है: यह दो क्वबिट का एक संयुक्त क्वांटम-यांत्रिक माप है जो यह निर्धारित करता है कि दो क्वबिट चार बेल अवस्थाों में से किसमें हैं।

क्वांटम सर्किट जो बेल डिकोडिंग करता है। बेल अवस्थाओं को कभी-कभी ईपीआर जोड़े भी कहा जाता है। ध्यान दें कि वह सर्किट जो बेल स्टेट को डिकोड करता है क्वांटम लॉजिक गेट#सर्किट के गेटों का एकात्मक व्युत्क्रम जो बेल अवस्था को एनकोड करता है, या बनाता है (वर्णित है #बेल अवस्था बनाना)।

बेल आधार पर क्वांटम माप का एक उपयोगी उदाहरण क्वांटम कंप्यूटिंग में देखा जा सकता है। यदि एक सीएनओटी गेट को क्वबिट A और B पर उपयोजित किया जाता है, उसके बाद क्वबिट ए पर एक हैडमार्ड गेट लगाया जाता है, तो अभिकलनात्मक आधार पर माप किया जा सकता है। सीएनओटी गेट पहले से जटिल दो क्वैबिट को जटिल करने का कार्य करता है। यह जानकारी को क्वांटम जानकारी से शास्त्रीय जानकारी के माप में परिवर्तित करने की अनुमति देता है।

क्वांटम मापन दो प्रमुख सिद्धांतों का पालन करता है। पहला, आस्थगित माप का सिद्धांत बताता है कि किसी भी माप को सर्किट के अंत तक ले जाया जा सकता है। दूसरा सिद्धांत, अंतर्निहित माप का सिद्धांत, बताता है कि क्वांटम सर्किट के अंत में किसी भी असंबद्ध तार के लिए माप माना जा सकता है।^[1]

बेल अवस्था माप के अनुप्रयोग निम्नलिखित हैं:

क्वांटम टेलीपोर्टेशन में बेल अवस्था माप महत्वपूर्ण पद है। बेल अवस्था माप के परिणाम का उपयोग किसी के सह-षड़यंत्रकारी द्वारा एक जटिल जोड़े (''क्वांटम चैनल'') के आधे भाग से टेलीपोर्ट किए गए कण की मूल अवस्था को फिर से बनाने के लिए किया जाता है, जो पहले दोनों कोर के मध्य साझा किया गया था।

तथाकथित ''रैखिक विकास, स्थानीय माप'' तकनीकों का उपयोग करने वाले प्रयोग पूर्ण बेल अवस्था माप का अनुभव नहीं कर सकते हैं। रैखिक विकास का अर्थ है कि पता लगाने वाला उपकरण प्रत्येक कण पर अवस्था या दूसरे के विकास से स्वतंत्र कार्य करता है, और स्थानीय माप का अर्थ है कि प्रत्येक कण एक विशेष संसूचक पर स्थानीयकृत होता है जो यह इंगित करने के लिए एक ''क्लिक'' अभिलेखन करता है कि एक कण का पता लगाया गया है। ऐसे उपकरणों का निर्माण किया जा सकता है, उदाहरण के लिए: प्रतिबिंब, बीम स्प्लिटर और तरंग प्लेटें – और प्रायोगिक दृष्टिकोण से आकर्षक हैं क्योंकि उनका उपयोग करना आसान है और उनमें उच्च मापअनुप्रस्थ है।

एकल क्वबिट चर में जटिलता, चार बेल अवस्था में से केवल तीन अलग-अलग वर्गों को ऐसी रैखिक प्रकाशिक तकनीकों का उपयोग करके अलग किया जा सकता है। इसका अर्थ है कि दो बेल अवस्था को एक दूसरे से अलग नहीं किया जा सकता है, जिससे क्वांटम टेलीपोर्टेशन जैसे क्वांटम संचार प्रोटोकॉल की दक्षता सीमित हो जाती है। यदि बेल अवस्था को इस अस्पष्ट वर्ग से मापा जाता है, तो टेलीपोर्टेशन घटना विफल हो जाती है।

कई क्वबिट चर में कणों को जटिल करना, जैसे (फोटोनिक प्रणाली के लिए) ध्रुवीकरण और कक्षीय कोणीय गति अवस्था का दो-अवयव उपसमुच्चय, प्रयोगकर्ता को एक चर का पता लगाने और दूसरे में पूर्ण बेल अवस्था माप प्राप्त करने की अनुमति देता है।^[4] तथाकथित अत्यधिक-जटिल प्रणाली का लाभ उठाने से टेलीपोर्टेशन को लाभ होता है। इसमें अति सघन कोडिंग जैसे अन्य प्रोटोकॉल के लिए भी लाभ हैं, जिसमें अत्यधिक-जटिल से चैनल क्षमता बढ़ जाती है।

सामान्य रूप में, $n$ चर में अत्यधिक-जटिल के लिए, कोई रैखिक प्रकाशिक तकनीकों का उपयोग करके $4^{n}$ बेल अवस्था में से अधिकतम $2^{n+1}-1$ वर्गों के मध्य अंतर कर सकता है।^[5]

बेल अवस्था सहसंबंध

बेल अवस्था में जटिल दो क्वबिट्स पर किए गए स्वतंत्र माप सकारात्मक रूप से पूरी तरह से सहसंबद्ध होते हैं यदि प्रत्येक क्वबिट को प्रासंगिक आधार पर मापा जाता है। के लिए $|\Phi ^{+}\rangle$ अवस्था, इसका अर्थ है दोनों क्वैबिट के लिए समान आधार का चयन करना। यदि एक प्रयोगकर्ता ने दोनों क्वबिट को एक में मापने का विकल्प चुना है $|\Phi ^{-}\rangle$ बेल स्टेट में उसी आधार का उपयोग करते हुए, मापते समय क्वैबिट सकारात्मक रूप से सहसंबद्ध दिखाई देंगे $\{|0\rangle ,|1\rangle \}$ आधार, विरोधी सहसंबद्ध में $\{|+\rangle ,|-\rangle \}$ आधार^{[lower-alpha 1]}, और आंशिक रूप से (संभावित रूप से) अन्य आधारों में सहसंबद्ध। $|\Psi ^{+}\rangle$ h> सहसंबंधों को दोनों क्वैबिट को एक ही आधार पर मापकर और पूरी तरह से विरोधी सहसंबद्ध परिणामों को देखकर समझा जा सकता है। आम तौर पर अधिक, $|\Psi ^{+}\rangle$ प्रथम क्वबिट को आधार में मापकर समझा जा सकता है $b_{1}$ , आधार में दूसरा qubit $b_{2}=X.b_{1}$ , और पूरी तरह से सकारात्मक रूप से सहसंबद्ध परिणामों का अवलोकन करना।

में दो qubits के सहसंबद्ध आधारों के मध्य संबंध

|\Phi ^{-}\rangle

अवस्था।

Bell state	Basis $b_{2}$
$\|\Phi ^{+}\rangle$	$b_{1}$
$\|\Phi ^{-}\rangle$	$Z.b_{1}$
$\|\Psi ^{+}\rangle$	$X.b_{1}$
$\|\Psi ^{-}\rangle$	$X.Z.b_{1}$

अनुप्रयोग

सुपरडेंस कोडिंग

सुपरडेंस कोडिंग दो व्यक्तियों को केवल एक क्विबिट भेजकर शास्त्रीय जानकारी के दो बिट्स को संप्रेषित करने की अनुमति देती है। इस घटना का आधार दो क्विबिट प्रणाली की जटिल अवस्थाएँ या बेल अवस्थाएँ हैं। इस उदाहरण में, ऐलिस और बॉब एक-दूसरे से बहुत दूर हैं, और प्रत्येक को जटिल अवस्था का एक-एक वर्ग दिया गया है।

$|\psi \rangle ={\frac {|00\rangle +|11\rangle }{\sqrt {2}}}$ .

इस उदाहरण में, ऐलिस शास्त्रीय जानकारी के दो बिट्स, चार दो बिट स्ट्रिंग्स में से एक को संप्रेषित करने का प्रयास कर रही है: $'00','01','10',$ या $'11'$ . यदि ऐलिस दो बिट संदेश भेजना चुनती है $'01'$ , वह चरण फ्लिप का प्रदर्शन करेगी $Z$ उसकी कक्षा के लिए. इसी तरह, अगर ऐलिस भेजना चाहता है $'10'$ , वह नॉट गेट लगाएगी; अगर वह भेजना चाहती थी $'11'$ , वह लागू करेगी $iY$ उसकी कक्षा का द्वार; और अंत में, यदि ऐलिस दो बिट संदेश भेजना चाहती है $'00'$ , वह अपनी कक्षा के लिए कुछ नहीं करेगी। ऐलिस इन क्वांटम गेट परिवर्तनों को स्थानीय रूप से निष्पादित करता है, प्रारंभिक जटिल स्थिति को परिवर्तित करता है $|\psi \rangle$ चार बेल अवस्थाों में से एक में।

नीचे दिए गए चरण आवश्यक क्वांटम गेट परिवर्तन दिखाते हैं, और परिणामस्वरूप बेल का कहना है कि ऐलिस को बॉब को भेजने की इच्छा रखने वाले प्रत्येक संभावित दो बिट संदेश के लिए अपनी कक्षा में आवेदन करने की आवश्यकता है।

$00:I={\begin{bmatrix}1&0\\0&1\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|00\rangle +|11\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Phi ^{+}}\rangle$

$01:Z={\begin{bmatrix}1&0\\0&-1\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|00\rangle -|11\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Phi ^{-}}\rangle$

                                                            $10:X={\begin{bmatrix}0&1\\1&0\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|01\rangle +|10\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Psi ^{+}}\rangle$

$11:-iY=XZ={\begin{bmatrix}0&-1\\1&0\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|01\rangle -|10\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Psi ^{-}}\rangle$ .

ऐलिस अपनी कक्षा में वांछित परिवर्तन लागू करने के बाद, उसे बॉब को भेजती है। बॉब फिर बेल स्थिति पर एक माप करता है, जो जटिल स्थिति को चार दो-क्विबिट आधार सदिशों में से एक पर प्रोजेक्ट करता है, जिनमें से एक मूल दो बिट संदेश के साथ मेल खाएगा जिसे ऐलिस भेजने की कोशिश कर रहा था।

क्वांटम टेलीपोर्टेशन

क्वांटम टेलीपोर्टेशन एक दूरी पर क्वांटम स्थिति का स्थानांतरण है। यह इस क्वांटम अवस्था के दाता ए और प्राप्तकर्ता बी के मध्य उलझने से सुगम होता है। यह प्रक्रिया क्वांटम संचार और कंप्यूटिंग के लिए एक मौलिक शोध विषय बन गई है। हाल ही में, वैज्ञानिक ऑप्टिकल फाइबर के माध्यम से सूचना हस्तांतरण में इसके अनुप्रयोगों का परीक्षण कर रहे हैं।^[6] क्वांटम टेलीपोर्टेशन की प्रक्रिया को निम्नलिखित के रूप में परिभाषित किया गया है:

ऐलिस और बॉब एक ईपीआर जोड़ी साझा करते हैं और अलग होने से पहले प्रत्येक ने एक क्विट लिया। ऐलिस को बॉब को एक क्वबिट जानकारी देनी होगी, लेकिन वह इस क्वबिट की स्थिति नहीं जानती है और बॉब को केवल शास्त्रीय जानकारी ही भेज सकती है।

इसे निम्न प्रकार से चरण दर चरण निष्पादित किया जाता है:

ऐलिस अपने क्वबिट्स को एक नियंत्रित नॉट गेट के माध्यम से भेजती है।
ऐलिस फिर हैडामर्ड गेट के माध्यम से पहली क्वबिट भेजती है।
ऐलिस अपने क्वबिट्स को मापती है, चार परिणामों में से एक प्राप्त करती है, और यह जानकारी बॉब को भेजती है।
ऐलिस के माप को देखते हुए, बॉब ईपीआर जोड़ी के अपने आधे हिस्से पर चार ऑपरेशनों में से एक करता है और मूल क्वांटम स्थिति को पुनः प्राप्त करता है।^[1]

निम्नलिखित क्वांटम सर्किट टेलीपोर्टेशन का वर्णन करता है:

एक क्वबिट को टेलीपोर्ट करने के लिए क्वांटम सर्किट

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी जानकारी को सुरक्षित रूप से एनकोड करने और भेजने के लिए क्वांटम यांत्रिक गुणों का उपयोग है। इस प्रक्रिया के पीछे सिद्धांत यह तथ्य है कि सिस्टम को परेशान किए बिना किसी सिस्टम की क्वांटम स्थिति को मापना असंभव है। इसका उपयोग किसी सिस्टम के भीतर छिपकर बातें सुनने के लिए किया जा सकता है।

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी का सबसे सामान्य रूप क्वांटम कुंजी वितरण है। यह दो पक्षों को एक साझा यादृच्छिक गुप्त कुंजी बनाने में सक्षम बनाता है जिसका उपयोग संदेशों को एन्क्रिप्ट करने के लिए किया जा सकता है। इसकी निजी कुंजी एक सार्वजनिक चैनल के माध्यम से दोनों पक्षों के मध्य बनाई जाती है।^[1]

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी को दो बहु-आयामी प्रणालियों के मध्य उलझाव की स्थिति माना जा सकता है, जिसे टू-क्यूडिट (क्वांटम अंक) उलझाव के रूप में भी जाना जाता है।^[2]

यह भी देखें

बेल परीक्षण प्रयोग
बेल का प्रमेय|बेल की असमानता
ईपीआर विरोधाभास
ग्रीनबर्गर-हॉर्न-ज़ीलिंगर अवस्था
सुपरडेंस कोडिंग
क्वांटम टेलीपोर्टेशन
क्वांटम क्रिप्टोग्राफी
क्वांटम सर्किट
घंटी विकर्ण अवस्था

↑ $|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|00\rangle -|11\rangle )$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}((|+\rangle _{A}+|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}+|-\rangle _{B})-(|+\rangle _{A}-|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}-|-\rangle _{B}))$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}(|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle +|--\rangle -|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle -|--\rangle )$ $={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|+-\rangle +|-+\rangle )$

संदर्भ

↑ ^1.0 ^1.1 ^1.2 ^1.3 ^1.4 ^1.5 ^1.6 ^1.7 ^1.8 Nielsen, Michael (2010). क्वांटम संगणना और क्वांटम सूचना. Cambridge University Press. ISBN 9781139495486.
↑ ^2.0 ^2.1 ^2.2 Sych, Denis (7 January 2009). "सामान्यीकृत बेल राज्यों का एक पूर्ण आधार". New Journal of Physics. 11 (1): 013006. Bibcode:2009NJPh...11a3006S. doi:10.1088/1367-2630/11/1/013006 – via IOP Science.
↑ Zaman, Fakhar; Jeong, Youngmin (2 October 2018). "प्रतितथ्यात्मक बेल-स्टेट विश्लेषण". Scientific Reports. 8 (1): 14641. Bibcode:2018NatSR...814641Z. doi:10.1038/s41598-018-32928-8. PMC 6168595. PMID 30279547.
↑ Kwiat, Weinfurter. "Embedded Bell State Analysis"
↑ Pisenti, Gaebler, Lynn. "Distinguishability of Hyper-Entangled Bell States by Linear Evolution and Local Measurement"
↑ Huo, Meiru (19 October 2018). "फाइबर चैनलों के माध्यम से नियतात्मक क्वांटम टेलीपोर्टेशन". Science Advances. 4 (10): eaas9401. Bibcode:2018SciA....4.9401H. doi:10.1126/sciadv.aas9401. PMC 6195333. PMID 30345350.

Nielsen, Michael A.; Chuang, Isaac L. (2000), Quantum computation and quantum information, Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-63503-5, pp. 25.
Kaye, Phillip; Laflamme, Raymond; Mosca, Michele (2007), An introduction to quantum computing, Oxford University Press, ISBN 978-0-19-857049-3, pp. 75.
On the Einstein Podolsky and Rosen paradox, Bell System Technical Journal, 1964.

[6] $|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|00\rangle -|11\rangle )$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}((|+\rangle _{A}+|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}+|-\rangle _{B})-(|+\rangle _{A}-|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}-|-\rangle _{B}))$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}(|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle +|--\rangle -|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle -|--\rangle )$ $={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|+-\rangle +|-+\rangle )$

[:0-1] 1.0 ^1.1 ^1.2 ^1.3 ^1.4 ^1.5 ^1.6 ^1.7 ^1.8 Nielsen, Michael (2010). क्वांटम संगणना और क्वांटम सूचना. Cambridge University Press. ISBN 9781139495486.

[:1-2] 2.0 ^2.1 ^2.2 Sych, Denis (7 January 2009). "सामान्यीकृत बेल राज्यों का एक पूर्ण आधार". New Journal of Physics. 11 (1): 013006. Bibcode:2009NJPh...11a3006S. doi:10.1088/1367-2630/11/1/013006 – via IOP Science.

[3] Zaman, Fakhar; Jeong, Youngmin (2 October 2018). "प्रतितथ्यात्मक बेल-स्टेट विश्लेषण". Scientific Reports. 8 (1): 14641. Bibcode:2018NatSR...814641Z. doi:10.1038/s41598-018-32928-8. PMC 6168595. PMID 30279547.

[4] Kwiat, Weinfurter. "Embedded Bell State Analysis"

[5] Pisenti, Gaebler, Lynn. "Distinguishability of Hyper-Entangled Bell States by Linear Evolution and Local Measurement"

[7] Huo, Meiru (19 October 2018). "फाइबर चैनलों के माध्यम से नियतात्मक क्वांटम टेलीपोर्टेशन". Science Advances. 4 (10): eaas9401. Bibcode:2018SciA....4.9401H. doi:10.1126/sciadv.aas9401. PMC 6195333. PMID 30345350.

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