विकिरण तनाव

समुद्र तटों पर टूटने वाली लहरें विकिरण तनाव में बदलाव लाती हैं, जिससे लंबी धाराएं चलती हैं। परिणामी लांगशोर तलछट परिवहन समुद्र तटों को आकार देता है, और इसके परिणामस्वरूप समुद्र तट का क्षरण या अभिवृद्धि हो सकती है।

द्रव गतिशीलता में, विकिरण तनाव गहराई-एकीकृत है - और उसके तत्पश्चात चरण (तरंगें) -औसत - सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों की उपस्थिति के कारण अतिरिक्त प्रवाह, जो औसत प्रवाह पर लगाया जाता है। विकिरण तनाव दूसरे क्रम के टेंसर के रूप में व्यवहार करता है।

विकिरण तनाव टेन्सर तरंगों की उपस्थिति के कारण अतिरिक्त बल का वर्णन करता है, जो द्रव परत में औसत गहराई-एकीकृत क्षैतिज गति को बदलता है। नतीजतन, अलग-अलग विकिरण तनाव औसत सतह ऊंचाई (लहर सेटअप) और औसत प्रवाह (तरंग प्रेरित धाराओं) में परिवर्तन को प्रेरित करते हैं।

द्रव गति के दोलन में औसत ऊर्जा घनत्व के लिए, एक अमानवीय माध्य-प्रवाह क्षेत्र (भौतिकी) के स्थिति में, और इसकी गतिशीलता (यांत्रिकी) के लिए विकिरण तनाव टेंसर महत्वपूर्ण है।

रेडिएशन स्ट्रेस टेन्सर, साथ ही साथ सतही गुरुत्व तरंगों और माध्य प्रवाह की भौतिकी पर इसके कई निहितार्थ, माइकल एस. लॉन्गुएट-हिगिंस|लोंगुएट-हिगिंस और स्टीवर्ट द्वारा 1960-1964 में पत्रों की एक श्रृंखला में तैयार किए गए थे।

विकिरण तनाव विद्युत चुम्बकीय विकिरण के लिए विकिरण दबाव के अनुरूप प्रभाव से अपना नाम प्राप्त करता है।

भौतिक महत्व

विकिरण तनाव - लहरों की स्थिति के कारण अतिरिक्त गति-प्रवाह - विभिन्न तटीय प्रक्रियाओं की व्याख्या और मॉडलिंग में महत्वपूर्ण भूमिका निभाता है:

• वेव सेटअप और सेटडाउन - रेडिएशन स्ट्रेस में रेडिएशन प्रेशर का हिस्सा होता है, जो माध्य प्रवाह के मुक्त सतह एलिवेशन पर होता है। यदि विकिरण तनाव स्थानिक रूप से भिन्न होता है, जैसा कि सर्फ क्षेत्र में होता है जहां लहर की ऊंचाई तरंग टूटने से कम हो जाती है, इसके परिणामस्वरूप औसत सतह ऊंचाई में परिवर्तन होता है जिसे तरंग सेटअप (बढ़े हुए स्तर के मामले में) और सेटडाउन (कम पानी के लिए) कहा जाता है। स्तर);
• तरंग चालित धारा, विशेष रूप से सर्फ क्षेत्र में एक लंबी तट धारा - एक समुद्र तट पर लहरों की तिरछी घटना के लिए, लहर क्षेत्र के अंदर लहर की ऊंचाई में कमी (तोड़कर) कतरनी-तनाव घटक S_xy की भिन्नता सर्फ जोन की चौड़ाई पर विकिरण तनाव का परिचय देती है। यह एक लहर-चालित लॉन्गशोर करंट की मजबूती प्रदान करता है, जो तलछट परिवहन (वेलांचली अपवाह) और परिणामी तटीय भू-आकृति विज्ञान के लिए महत्वपूर्ण है;
• बंधी हुई लंबी तरंगें या मजबूर लंबी तरंगें, अवर गुरुत्वाकर्षण तरंगों का हिस्सा - तरंग # संशोधित तरंगों के लिए विकिरण तनाव समूह के साथ भिन्न होता है। नतीजतन, एक गैर-रैखिक लंबी लहर समूह के भीतर संग्राहक लघु तरंगों के समूह वेग पर समूह के साथ मिलकर फैलती है। जबकि, फैलाव (जल तरंगों) के अनुसार, इस लंबाई की एक लंबी लहर को अपने-उच्च-चरण वेग से प्रचारित करना चाहिए। इस बाध्य लंबी लहर का आयाम लहर की ऊंचाई के वर्ग (बीजगणित) के साथ भिन्न होता है, और केवल उथले पानी में महत्वपूर्ण होता है;
• वेव-करंट इंटरेक्शन - अलग-अलग माध्य प्रवाह में। माध्य-प्रवाह क्षेत्र (भौतिकी), तरंगों और माध्य प्रवाह के बीच ऊर्जा का आदान-प्रदान, साथ ही माध्य-प्रवाह बल, विकिरण तनाव के माध्यम से प्रतिरूपित किया जा सकता है।

रेखीय तरंग सिद्धांत से प्राप्त परिभाषाएँ और मूल्य

एक आयामी तरंग प्रसार

एक-दिशात्मक तरंग प्रसार के लिए - x-निर्देशांक दिशा में कह सकते है - गतिकी (यांत्रिकी) के विकिरण तनाव टेंसर का घटक S_xx है. इसे इस प्रकार परिभाषित किया गया है:

$S_{xx}={\overline {\int _{-h}^{\eta }\left(p+\rho {\tilde {u}}^{2}\right)\;{\text{d}}z}}-{\frac {1}{2}}\rho g\left(h+{\overline {\eta }}\right)^{2},$

जहाँ p(x,z,t) द्रव दाब है, ${\tilde {u}}(x,z,t)$ प्रवाह वेग सदिश (गणित और भौतिकी) के दोलन का क्षैतिज x-घटक है, z ऊर्ध्वाधर समन्वय है, t समय है, z = −h(x) द्रव परत की तल ऊंचाई है, और z= η (x, t) सतह का उन्नयन है। आगे ρ द्रव घनत्व है और g पृथ्वी का गुरुत्वाकर्षण है, जबकि एक ओवरबार चरण (तरंगों) औसत को दर्शाता है। दाहिनी ओर का अंतिम पद, ½ρg(h+η)², स्थिर जल की गहराई पर द्रवस्थैतिक दाब का अभिन्न अंग है।

सबसे कम (दूसरे) क्रम में, विकिरण तनाव S_xx वायु तरंग सिद्धांत xके अनुसार आवधिक तरंगों की यात्रा के लिए सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के गुणों से निर्धारित किया जा सकता है:

$S_{xx}=\left(2{\frac {c_{g}}{c_{p}}}-{\frac {1}{2}}\right)E,$

जहां c_p चरण गति है और c_g तरंगों की समूह गति है। आगे E क्षैतिज क्षेत्र की प्रति इकाई औसत गहराई-एकीकृत तरंग ऊर्जा घनत्व (गतिज ऊर्जा और संभावित ऊर्जा का योग) है। हवादार तरंग सिद्धांत के परिणामों से, दूसरे क्रम में, औसत ऊर्जा घनत्व E बराबर होता है:

$E={\frac {1}{2}}\rho ga^{2}={\frac {1}{8}}\rho gH^{2},$

a तरंग आयाम और H = 2a तरंग ऊंचाई के साथ। ध्यान दें कि यह समीकरण आवधिक तरंगों के लिए है: यादृच्छिक प्रक्रिया में जड़-माध्य-वर्ग तरंग ऊंचाई H_rms के साथ प्रयोग करना चाहिए_Hrms= H_m0 / √2, जहां H_m0 महत्वपूर्ण लहर ऊंचाई है। तब E = 1⁄16ρgH_m0².

द्वि-आयामी तरंग प्रसार

दो क्षैतिज आयामों में तरंग प्रसार के लिए विकिरण तनाव $\mathbf {S}$ द्वितीय कोटि का टेन्सर है घटकों के साथ:

$\mathbf {S} ={\begin{pmatrix}S_{xx}&S_{xy}\\S_{yx}&S_{yy}\end{pmatrix}}.$

कार्तीय समन्वय प्रणाली (x, y, z) के साथ:

${\begin{aligned}S_{xx}&={\overline {\int _{-h}^{\eta }\left(p+\rho {\tilde {u}}^{2}\right)\;{\text{d}}z}}-{\frac {1}{2}}\rho g\left(h+{\overline {\eta }}\right)^{2},\\S_{xy}&={\overline {\int _{-h}^{\eta }\left(\rho {\tilde {u}}{\tilde {v}}\right)\;{\text{d}}z}}=S_{yx},\\S_{yy}&={\overline {\int _{-h}^{\eta }\left(p+\rho {\tilde {v}}^{2}\right)\;{\text{d}}z}}-{\frac {1}{2}}\rho g\left(h+{\overline {\eta }}\right)^{2},\end{aligned}}$

जहाँ ${\tilde {u}}$ और ${\tilde {v}}$ ऑसिलेटरी भाग के क्षैतिज x- और y-घटक हैं ${\tilde {u}}(x,y,z,t)$ प्रवाह वेग वेक्टर का।

दूसरे क्रम में - तरंग आयाम में - प्रगतिशील आवधिक तरंगों के लिए विकिरण तनाव टेंसर के घटक हैं:

${\begin{aligned}S_{xx}&=\left[{\frac {k_{x}^{2}}{k^{2}}}{\frac {c_{g}}{c_{p}}}+\left({\frac {c_{g}}{c_{p}}}-{\frac {1}{2}}\right)\right]E,\\S_{xy}&=\left({\frac {k_{x}k_{y}}{k^{2}}}{\frac {c_{g}}{c_{p}}}\right)E=S_{yx},\quad {\text{and}}\\S_{yy}&=\left[{\frac {k_{y}^{2}}{k^{2}}}{\frac {c_{g}}{c_{p}}}+\left({\frac {c_{g}}{c_{p}}}-{\frac {1}{2}}\right)\right]E,\end{aligned}}$

जहां k_x और k_y तरंग संख्या सदिश 'k' के x- और y-घटक हैं, लंबाई k = |'k'| =√k_x²+k_y² और वेव क्रेस्ट (भौतिकी) के लंबवत वेक्टर k चरण और समूह गति, c_p और c_g क्रमशः चरण और समूह वेग वैक्टर की लंबाई हैं: c_p= |c_p| और c_g= |c_g|.

गतिशील महत्व

तरंगों और औसत प्रवाह के बीच चरण-औसत गतिशील बातचीत के विवरण में विकिरण तनाव टेंसर एक महत्वपूर्ण मात्रा है। यहां, गहराई से एकीकृत गतिशील संरक्षण समीकरण दिए गए हैं, लेकिन - सतही तरंगों द्वारा मजबूर या बातचीत के साथ त्रि-आयामी माध्य प्रवाह को मॉडल करने के लिए - द्रव परत पर विकिरण तनाव के त्रि-आयामी विवरण की आवश्यकता है।

मास ट्रांसपोर्ट वेलोसिटी

प्रसार तरंगें एक - अपेक्षाकृत छोटे - तरंग प्रसार दिशा में बड़े पैमाने पर प्रवाह को प्रेरित करती हैं, जिसे तरंग (छद्म) गति भी कहा जाता है। निम्नतम क्रम के लिए, तरंग गति M_w है, क्षैतिज क्षेत्र की प्रति इकाई:

${\boldsymbol {M}}_{w}={\frac {\boldsymbol {k}}{k}}{\frac {E}{c_{p}}},$

जो अघूर्णी प्रवाह में स्थायी रूप की प्रगतिशील तरंगों के लिए सटीक है। ऊपर, c_p औसत प्रवाह के सापेक्ष चरण गति है:

$c_{p}={\frac {\sigma }{k}}\qquad {\text{with}}\qquad \sigma =\omega -{\boldsymbol {k}}\cdot {\overline {\boldsymbol {v}}},$

σ आंतरिक कोणीय आवृत्ति के साथ, जैसा कि एक पर्यवेक्षक द्वारा क्षैतिज प्रवाह-वेग के साथ चलते हुए देखा गया है v जबकि ω आराम पर एक पर्यवेक्षक की स्पष्ट कोणीय आवृत्ति है ('पृथ्वी' के संबंध में)। अंतर 'क'⋅v डॉपलर शिफ्ट है। औसत क्षैतिज संवेग M, क्षैतिज क्षेत्र की प्रति इकाई भी, गहराई पर संवेग के अभिन्न अंग का माध्य मान है:

${\boldsymbol {M}}={\overline {\int _{-h}^{\eta }\rho \,{\boldsymbol {v}}\;{\text{d}}z}}=\rho \,\left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {\boldsymbol {v}}}+{\boldsymbol {M}}_{w},$

साथ v(x,y,z,t) मुक्त सतह के नीचे किसी भी बिंदु पर कुल प्रवाह वेग z = η( एक्स,वाई,टी). माध्य क्षैतिज संवेग M भी गहराई-एकीकृत क्षैतिज द्रव्यमान प्रवाह का माध्य है, और इसमें दो योगदान होते हैं: एक माध्य धारा द्वारा और दूसरा (M)_w) तरंगों के कारण होता है।

अब बड़े पैमाने पर परिवहन वेग u परिभाषित किया जाता है:

${\overline {\boldsymbol {u}}}={\frac {\boldsymbol {M}}{\rho \,\left(h+{\overline {\eta }}\right)}}={\overline {\boldsymbol {v}}}+{\frac {{\boldsymbol {M}}_{w}}{\rho \,\left(h+{\overline {\eta }}\right)}}.$

गौर करें कि पहले गहराई से एकीकृत क्षैतिज गति का औसत निकाला जाता है, इससे पहले पानी की औसत गहराई (h+η) से बना।

द्रव्यमान और संवेग संरक्षण

वेक्टर संकेतन

माध्य द्रव्यमान संरक्षण का समीकरण सदिश संकेतन में है:

${\frac {\partial }{\partial t}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right)\right]+\nabla \cdot \left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {\boldsymbol {u}}}\right]=0,$

साथ u लहर गति एम के योगदान सहित_w.

क्षैतिज माध्य संवेग के संरक्षण के लिए समीकरण है:

${\frac {\partial }{\partial t}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {\boldsymbol {u}}}\right]+\nabla \cdot \left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {\boldsymbol {u}}}\otimes {\overline {\boldsymbol {u}}}+\mathbf {S} +{\frac {1}{2}}\rho g(h+{\overline {\eta }})^{2}\,\mathbf {I} \right]=\rho g\left(h+{\overline {\eta }}\right)\nabla h+{\boldsymbol {\tau }}_{w}-{\boldsymbol {\tau }}_{b},$

कहाँ u ⊗ u के टेंसर उत्पाद को दर्शाता है u स्वयं के साथ, और τ_w मुक्त सतह पर औसत पवन कतरनी तनाव है, जबकि τ_b बिस्तर कतरनी तनाव है। इसके अलावा I पहचान टेन्सर है, क्रोनकर डेल्टा δ द्वारा दिए गए घटकों के साथ_ij. ध्यान दें कि संवेग समीकरण के दाहिने हाथ की ओर बिस्तर ढलान ∇h का गैर-रूढ़िवादी योगदान प्रदान करता है, साथ ही हवा और बिस्तर के घर्षण से मजबूर होना।

क्षैतिज संवेग M के संदर्भ में उपरोक्त समीकरण बन जाते हैं:

${\begin{aligned}&{\frac {\partial }{\partial t}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right)\right]+\nabla \cdot {\boldsymbol {M}}=0,\\&{\frac {\partial {\boldsymbol {M}}}{\partial t}}+\nabla \cdot \left[{\overline {\boldsymbol {u}}}\otimes {\boldsymbol {M}}+\mathbf {S} +{\frac {1}{2}}\rho g(h+{\overline {\eta }})^{2}\,\mathbf {I} \right]=\rho g\left(h+{\overline {\eta }}\right)\nabla h+{\boldsymbol {\tau }}_{w}-{\boldsymbol {\tau }}_{b}.\end{aligned}}$

कार्तीय निर्देशांक में घटक रूप

कार्तीय समन्वय प्रणाली में, द्रव्यमान संरक्षण समीकरण बन जाता है:

${\frac {\partial }{\partial t}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right)\right]+{\frac {\partial }{\partial x}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {u}}_{x}\right]+{\frac {\partial }{\partial y}}\left[\rho \left(h+{\overline {\eta }}\right){\overline {u}}_{y}\right]=0,$

साथ u_x और u_y द्रव्यमान परिवहन वेग के क्रमशः x और y घटक u.

क्षैतिज संवेग समीकरण हैं:

ऊर्जा संरक्षण

एक अदृश्य प्रवाह के लिए कुल प्रवाह की औसत यांत्रिक ऊर्जा - जो औसत प्रवाह की ऊर्जा और उतार-चढ़ाव वाली गति का योग है - संरक्षित है। हालांकि, उतार-चढ़ाव वाली गति की औसत ऊर्जा स्वयं संरक्षित नहीं होती है, न ही औसत प्रवाह की ऊर्जा होती है। उतार-चढ़ाव गति की औसत ऊर्जा ई (गतिज ऊर्जा और संभावित ऊर्जा का योग संतुष्ट करता है:

${\frac {\partial E}{\partial t}}+\nabla \cdot \left[\left({\overline {\boldsymbol {u}}}+{\boldsymbol {c}}_{g}\right)E\right]+\mathbf {S} :\left(\nabla \otimes {\overline {\boldsymbol {u}}}\right)={\boldsymbol {\tau }}_{w}\cdot {\overline {\boldsymbol {u}}}-{\boldsymbol {\tau }}_{b}\cdot {\overline {\boldsymbol {u}}}-\varepsilon ,$

जहां : dyadics | डबल-डॉट उत्पाद को दर्शाता है, और ε माध्य यांत्रिक ऊर्जा के अपव्यय को दर्शाता है (उदाहरण के लिए वेव ब्रेकिंग द्वारा)। शब्द $\mathbf {S} :\left(\nabla \otimes {\overline {\boldsymbol {u}}}\right)$ तरंग-वर्तमान बातचीत के कारण औसत गति के साथ ऊर्जा का आदान-प्रदान होता है। औसत क्षैतिज तरंग-ऊर्जा परिवहन (u + सी_g) E में दो योगदान शामिल हैं:

• u E : माध्य प्रवाह द्वारा तरंग ऊर्जा का परिवहन, और
• 'सी'_gई: समूह वेग 'सी' के साथ लहरों द्वारा स्वयं का मतलब ऊर्जा परिवहन_g तरंग-ऊर्जा परिवहन वेग के रूप में।

कार्तीय समन्वय प्रणाली में, प्रवाह में उतार-चढ़ाव की औसत ऊर्जा ई के लिए उपरोक्त समीकरण बन जाता है:

${\begin{aligned}{\frac {\partial E}{\partial t}}&+{\frac {\partial }{\partial x}}\left[\left({\overline {u}}_{x}+c_{g,x}\right)E\right]+{\frac {\partial }{\partial y}}\left[\left({\overline {u}}_{y}+c_{g,y}\right)E\right]\\&+S_{xx}{\frac {\partial {\overline {u}}_{x}}{\partial x}}+S_{xy}\left({\frac {\partial {\overline {u}}_{y}}{\partial x}}+{\frac {\partial {\overline {u}}_{x}}{\partial y}}\right)+S_{yy}{\frac {\partial {\overline {u}}_{y}}{\partial y}}\\&=\left(\tau _{w,x}-\tau _{b,x}\right){\overline {u}}_{x}+\left(\tau _{w,y}-\tau _{b,y}\right){\overline {u}}_{y}-\varepsilon .\end{aligned}}$

तो विकिरण तनाव केवल स्थानिक-समानता और विषमता वर्तमान क्षेत्र के मामले में तरंग ऊर्जा ई को बदलता है (u_x,u_y).

संदर्भ

Primary sources

• Longuet-Higgins, M. S.; Stewart, R. W. (1960), "Changes in the form of short gravity waves on long waves and tidal currents", Journal of Fluid Mechanics, 8 (4): 565–583, Bibcode:1960JFM.....8..565L, doi:10.1017/S0022112060000803, S2CID 124628167
• Longuet-Higgins, M. S.; Stewart, R. W. (1961), "The changes in amplitude of short gravity waves on steady non-uniform currents", Journal of Fluid Mechanics, 10 (4): 529–549, Bibcode:1961JFM....10..529L, doi:10.1017/S0022112061000342, S2CID 120585538
• Longuet-Higgins, M. S.; Stewart, R. W. (1962), "Radiation stress and mass transport in gravity waves, with application to 'surf beats'", Journal of Fluid Mechanics, 13 (4): 481–504, Bibcode:1962JFM....13..481L, doi:10.1017/S0022112062000877, S2CID 117932573
• Longuet-Higgins, M. S.; Stewart, R. W. (1964), "Radiation stresses in water waves; a physical discussion, with applications", Deep-Sea Research, 11 (4): 529–562, Bibcode:1964DSRA...11..529L, doi:10.1016/0011-7471(64)90001-4

Further reading

• Mei, Chiang C. (2003), The applied dynamics of ocean surface waves, Advanced series on ocean engineering, vol. 1, World Scientific, ISBN 9971-5-0789-7
• Phillips, O. M. (1977), The dynamics of the upper ocean (2nd ed.), Cambridge University Press, ISBN 0-521-29801-6