रेगे सिद्धांत: Difference between revisions

Revision as of 01:09, 24 April 2023

क्वांटम भौतिकी में, रेगे सिद्धांत (/ˈrɛdʒeɪ/) कोणीय संवेग के फलन के रूप में प्रकीर्णन के विश्लेषणात्मक गुणों का अध्ययन है जहां कोणीय संवेग ħ के पूर्णांक बहु तक सीमित नहीं है, लेकिन किसी भी जटिल मान को लेने की अनुमति है। 1959 में टुल्लियो रेगे द्वारा गैर-सापेक्षवादी सिद्धांत विकसित किया गया था।^[1]

विवरण

रेगे ध्रुवों का सबसे सरल उदाहरण कूलम्ब क्षमता के क्वांटम यांत्रिक उपचार द्वारा प्रदान किया जाता है $V(r)=-e^{2}/(4\pi \epsilon _{0}r)$ या, द्रव्यमान m और इलेक्ट्रॉन के बंधन या प्रकीर्णन के क्वांटम यांत्रिक उपचार द्वारा भिन्न रूप में व्यक्त किया गया विद्युत आवेश $m$ $-e$ द्रव्यमान के एक प्रोटॉन $M$ और आवेश $+e$ प्रोटॉन के लिए इलेक्ट्रॉन के बंधन की ऊर्जा $E$ ऋणात्मक होती है जबकि प्रकीर्णन के लिए ऊर्जा धनात्मक होती है। बंधन ऊर्जा का सूत्र है

E\rightarrow E_{N}=-{\frac {2m'\pi ^{2}e^{4}}{h^{2}N^{2}(4\pi \epsilon _{0})^{2}}}=-{\frac {13.6\,\mathrm {eV} }{N^{2}}},\;\;\;m^{'}={\frac {mM}{M+m}},

जहाँ

N=1,2,3,...

,

h

प्लैंक स्थिरांक है और

\epsilon _{0}

निर्वात की पारगम्यता है। प्रमुख क्वांटम संख्या

N

क्वांटम यांत्रिकी में (रेडियल श्रोडिंगर समीकरण के समाधान) द्वारा

N=n+l+1

, जहाँ

n=0,1,2,...

रेडियल क्वांटम संख्या है और

l=0,1,2,3,...

कक्षीय कोणीय गति की क्वांटम संख्या। उपरोक्त समीकरण को

l

, के लिए हल करने पर हमें समीकरण प्राप्त होता है

l\rightarrow l(E)=-n+g(E),\;\;g(E)=-1+i{\frac {\pi e^{2}}{4\pi \epsilon _{0}h}}(2m'/E)^{1/2}.

$E$ एक जटिल कार्य के रूप में माना जाता है यह अभिव्यक्ति जटिल $l$ - समतल में एक पथ का वर्णन करती है जिसे रेगे प्रक्षेपवक्र कहा जाता है। इस प्रकार इस विचार में कक्षीय

संवेग जटिल मान ग्रहण कर सकता है।

विशेष रूप से युकावा क्षमता के लिए भी कई अन्य संभावनाओं के लिए रेगे प्रक्षेपवक्र प्राप्त किए जा सकते हैं।^[2]^[3]

^[4]

रेगे प्रक्षेपवक्र प्रकीर्णन आयाम के ध्रुवों के रूप में या संबंधित $S$ आव्यूह में दिखाई देते हैं। $S$ -आव्यूह के ऊपर विचार किए गए कूलम्ब क्षमता के मामले में निम्नलिखित अभिव्यक्ति द्वारा दिया गया है जिसे क्वांटम यांत्रिकी पर किसी भी पाठ्यपुस्तक के संदर्भ में जांचा जा सकता है:

S={\frac {\Gamma (l-g(E))}{\Gamma (l+g(E))}}e^{-i\pi l},

जहाँ $\Gamma (x)$ गामा फ़ंक्शन है, फ़ैक्टोरियल का सामान्यीकरण $(x-1)!$ . यह गामा फलन

[1]

[2]

[3]

[4]

@@ Line 26: / Line 26: @@
 A(z) \propto z^{l(E^2)}
 </math>
-जहाँ <math>l(E^2)</math> ऊर्जा के साथ बाध्य होने वाली स्थिति के कोणीय गति का गैर-पूर्णांक मान है <math>E</math> के साथ बाध्य होने वाली स्थिति के कोणीय गति का गैर-पूर्णांक मान हैं। यह रेडियल श्रोडिंगर समीकरण को हल करके निर्धारित किया जाता है और यह अलग-अलग कोणीय गति के साथ लेकिन समान [[रेडियल उत्तेजना संख्या]] के साथ वेवफंक्शन की ऊर्जा को सुचारू रूप से प्रक्षेपित करता है। प्रक्षेपवक्र कार्य सापेक्षवादी सामान्यीकरण के लिए <math>s=E^2</math> का एक कार्य है। व्यंजक <math>l(s)</math> रेगे प्रक्षेपवक्र फ़ंक्शन के रूप में जाना जाता है और जब यह एक पूर्णांक होता है, तो कण इस कोणीय गति के साथ एक वास्तविक बाध्य अवस्था बनाते हैं। स्पर्शोन्मुख रूप तब लागू होता है जब <math>z</math> एक से बहुत अधिक है, जो कि गैर-सापेक्षिक बिखराव में एक भौतिक सीमा नहीं है।
+जहाँ <math>l(E^2)</math> ऊर्जा <math>E</math> के साथ बाध्य होने वाली स्थिति के कोणीय गति का गैर-पूर्णांक मान हैं। यह रेडियल श्रोडिंगर समीकरण को हल करके निर्धारित किया जाता है और यह अलग-अलग कोणीय गति के साथ लेकिन समान [[रेडियल उत्तेजना संख्या]] के साथ वेवफंक्शन की ऊर्जा को सुचारू रूप से प्रक्षेपित करता है। प्रक्षेपवक्र कार्य सापेक्षवादी सामान्यीकरण के लिए <math>s=E^2</math> का एक कार्य है। अभिव्यक्ति <math>l(s)</math> रेगे प्रक्षेपवक्र फ़ंक्शन के रूप में जाना जाता है और जब यह एक पूर्णांक होता है, तो कण इस कोणीय गति के साथ एक वास्तविक बाध्य अवस्था बनाते हैं। स्पर्शोन्मुख रूप तब लागू होता है जब <math>z</math> एक से बहुत अधिक होता है, जो गैर-सापेक्षिक प्रकीर्णन में भौतिक सीमा नहीं है।
-कुछ ही समय बाद, [[स्टेनली मैंडेलस्टम]] ने सुनिश्चित किया कि सापेक्षता में विशुद्ध रूप से औपचारिक सीमा है <math>z</math> बड़ा एक भौतिक सीमा के निकट है - बड़े की सीमा <math>t</math>. बड़ा <math>t</math> का अर्थ है पार किए गए चैनल में बड़ी ऊर्जा, जहां आने वाले कणों में से एक ऊर्जा गति होती है जो इसे एक ऊर्जावान आउटगोइंग एंटीपार्टिकल बनाती है। इस अवलोकन ने रेगे सिद्धांत को एक गणितीय जिज्ञासा से एक भौतिक सिद्धांत में बदल दिया: यह मांग करता है कि बड़ी ऊर्जा पर कण-कण बिखरने के लिए बिखरने वाले आयाम की गिरावट दर निर्धारित करने वाला कार्य उस फ़ंक्शन के समान है जो एक के लिए बाध्य राज्य ऊर्जा निर्धारित करता है। कोणीय संवेग के फलन के रूप में कण-प्रतिकण प्रणाली।<ref>{{cite book|first1=V.|last1=Gribov|title=जटिल कोणीय संवेग का सिद्धांत|year=2003| isbn=978-0-521-81834-6| bibcode=2003tcam.book.....G|publisher=Cambridge University press}}</ref>
+कुछ ही समय बाद, [[स्टेनली मैंडेलस्टम]] ने सुनिश्चित किया कि सापेक्षता  में <math>z</math> बड़े की विशुद्ध रूप से औपचारिक सीमा एक भौतिक सीमा के निकट है - बड़े <math>t</math> की सीमा। बड़े <math>t</math> का अर्थ है पार किए गए चैनल में बड़ी ऊर्जा, जहां आने वाले कणों में से एक में एक ऊर्जा गति होती है जो इसे एक ऊर्जावान आउटगोइंग एंटीपार्टिकल बनाती है। इस अवलोकन ने रेगे सिद्धांत को एक गणितीय जिज्ञासा से एक भौतिक सिद्धांत में बदल दिया: यह कहा जाता है कि बड़ी ऊर्जा पर कण-कण बिखरने के लिए बिखरने वाले आयाम की गिरावट दर निर्धारित करने वाला कार्य उस फ़ंक्शन के समान है जो एक के लिए बाध्य राज्य ऊर्जा निर्धारित करता है। कोणीय संवेग के फलन के रूप में कण-प्रतिकण प्रणाली।<ref>{{cite book|first1=V.|last1=Gribov|title=जटिल कोणीय संवेग का सिद्धांत|year=2003| isbn=978-0-521-81834-6| bibcode=2003tcam.book.....G|publisher=Cambridge University press}}</ref>
-स्विच को मैंडेलस्टैम चरों की अदला-बदली की आवश्यकता थी <math>s</math>, जो ऊर्जा का वर्ग है, के लिए <math>t</math>, जो चुकता संवेग अंतरण है, जो समान कणों के लोचदार नरम टकरावों के लिए बिखरने वाले कोण के कोसाइन का एक गुना है। क्रॉस्ड चैनल में संबंध बन जाता है
+स्विच को मैंडेलस्टैम चरों की अदला-बदली की आवश्यकता थी <math>s</math> जो ऊर्जा वर्ग <math>t</math> के लिए चुकता संवेग अंतरण है, जो समान कणों के लोचदार नरम टकरावों के लिए प्रकीर्णन वाले कोण के कोसाइन का एक गुना है। क्रॉस्ड चैनल में संबंध बन जाता है
 :<math>
 A(z) \propto s^{l(t)}

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