फ्लक्स ट्यूब: Difference between revisions

Revision as of 14:37, 25 April 2023

चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं को दर्शाने वाली फ्लक्स ट्यूब का आरेख

B

ट्यूब की दीवारों में। सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह की समान मात्रा ट्यूब में प्रवेश करती है

S_{1}

के रूप में सतह के माध्यम से ट्यूब छोड़ देता है

S_{2}

फ्लक्स ट्यूब स्थान युक्त आम तौर पर ट्यूब जैसा (बेलनाकार) क्षेत्र होता है जिसमें एक चुंबकीय क्षेत्र, B होता है, जैसे कि ट्यूब के बेलनाकार पक्ष हर जगह चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के समानांतर होते हैं। यह एक चुंबकीय क्षेत्र की कल्पना के लिए एक चित्रमय दृश्य सहायता है। चूंकि ट्यूब के किनारों से कोई चुंबकीय प्रवाह नहीं गुजरता है, ट्यूब के किसी भी क्रॉस-सेक्शन के माध्यम से प्रवाह बराबर होता है, और एक छोर पर ट्यूब में प्रवेश करने वाला प्रवाह ट्यूब को दूसरे पर छोड़ने वाले प्रवाह के बराबर होता है। ट्यूब के अनुप्रस्थ काट क्षेत्र और चुंबकीय क्षेत्र की सामर्थ्य दोनों ट्यूब की लंबाई के साथ भिन्न हो सकती है, लेकिन चुंबकीय प्रवाह हमेशा स्थिर रहता है।

जैसा कि खगोल भौतिकी में प्रयोग किया जाता है, एक फ्लक्स ट्यूब का अर्थ आमतौर पर अंतरिक्ष का एक क्षेत्र होता है जिसके माध्यम से एक मजबूत चुंबकीय क्षेत्र गुजरता है, जिसमें पदार्थ का व्यवहार (आमतौर पर आयनित गैस या प्लाज्मा) क्षेत्र से काफी प्रभावित होता है। वे आमतौर पर सितारों के आसपास पाए जाते हैं, जिसमें सूर्य भी शामिल है, जिसमें दसियों से सैकड़ों किलोमीटर व्यास की कई फ्लक्स ट्यूब हैं।^[1] सनस्पॉट 2500 किलोमीटर व्यास के बड़े फ्लक्स ट्यूब से भी जुड़े हुए हैं।^[1] कुछ ग्रहों में फ्लक्स ट्यूब्स भी होती हैं। एक प्रसिद्ध उदाहरण बृहस्पति और उसके चंद्रमा आयो के बीच प्रवाह ट्यूब है।

परिभाषा

किसी भी बंद उन्मुख सतह से गुजरने वाले सदिश क्षेत्र का प्रवाह सतह पर क्षेत्र का सतही अभिन्न अंग है। उदाहरण के लिए, गतिमान तरल के आयतन के वेग और तरल के भीतर एक काल्पनिक सतह से युक्त सदिश क्षेत्र के लिए, फ्लक्स समय की प्रति इकाई सतह से गुजरने वाले तरल का आयतन है।

एक फ्लक्स ट्यूब को एक सदिश क्षेत्र $F$ में किसी भी बंद, उन्मुख सतह $S_{1}$ से गुजरने के रूप में परिभाषित किया जा सकता है, क्योंकि $S_{1}$ की सीमा से गुजरने वाली क्षेत्र रेखाओं पर सभी बिंदुओं का सेट होता है। यह सेट एक खोखली नली का निर्माण करता है। ट्यूब क्षेत्र रेखाओं का अनुसरण करती है, संभवत: मोड़ती है, मुड़ती है, और इसके अनुप्रस्थ काट आकार और आकार को बदलती है क्योंकि फ़ील्ड लाइनें अभिसरण या विचलन करती हैं। चूंकि ट्यूब की दीवारों से कोई फील्ड लाइन नहीं गुजरती है, इसलिए ट्यूब की दीवारों के माध्यम से कोई फ्लक्स नहीं होता है, इसलिए सभी फील्ड लाइन अंत सतहों के माध्यम से प्रवेश करती हैं और बाहर निकलती हैं। इस प्रकार एक फ्लक्स ट्यूब सभी क्षेत्र रेखाओं को दो सेटों में विभाजित करती है; जो ट्यूब के अंदर से गुजर रहे हैं, और जो बाहर से गुजर रहे हैं। ट्यूब से घिरे हुए आयतन पर विचार करें और किन्हीं भी दो सतहों $S_{1}$ और $S_{2}$ को इसे प्रतिच्छेद करें। यदि फ़ील्ड $F$ में ट्यूब के भीतर स्रोत या सिंक हैं, तो इस आयतन से प्रवाह शून्य नहीं होगा। हालाँकि, यदि क्षेत्र अपसरण रहित है (सोलनॉइडल, $\operatorname {div} F=0$ ) तो विचलन प्रमेय से इन दो सतहों के माध्यम से वॉल्यूम छोड़ने वाले फ्लक्स का योग शून्य होगा, अतः $S_{2}$ से निकलने वाला फ्लक्स $S_{1}$ से प्रवेश करने वाले फ्लक्स के बराबर होगा। दूसरे शब्दों में, ट्यूब के भीतर किसी भी सतह के माध्यम से ट्यूब को छेड़छाड़ करने वाला प्रवाह बराबर होता है, ट्यूब अपनी लंबाई के साथ निरंतर मात्रा में प्रवाह को घेरता है। सदिश क्षेत्र की शक्ति (परिमाण), और ट्यूब का अनुप्रस्थ काट क्षेत्र इसकी लंबाई के साथ बदलता रहता है, लेकिन ट्यूब में फैले किसी भी सतह पर क्षेत्र का सतह अभिन्न बराबर है।

चूंकि मैक्सवेल के समीकरणों (विशेष रूप से चुंबकत्व के लिए गॉस के नियम) से चुंबकीय क्षेत्र अपसरण रहित होते हैं, चुंबकीय फ्लक्स ट्यूबों में यह गुण होता है, इसलिए फ्लक्स ट्यूबों को मुख्य रूप से चुंबकीय क्षेत्रों की कल्पना में सहायता के रूप में उपयोग किया जाता है। हालांकि, फ्लक्स ट्यूब शून्य विचलन वाले क्षेत्रों में अन्य सदिश क्षेत्रों की कल्पना करने के लिए भी उपयोगी हो सकते हैं, जैसे क्षेत्रों में विद्युत क्षेत्र जहां कोई शुल्क नहीं है और गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र जहां कोई द्रव्यमान नहीं है।

कण भौतिकी में, हैड्रान कण जो न्यूट्रॉन और प्रोटॉन जैसे सभी पदार्थ बनाते हैं, क्वार्क नामक अधिक बुनियादी कणों से बने होते हैं, जो एक मजबूत परमाणु बल क्षेत्र के पतले फ्लक्स ट्यूबों द्वारा एक साथ बंधे होते हैं। फ्लक्स ट्यूब मॉडल तथाकथित रंग परिसीमन तंत्र की व्याख्या करने में महत्वपूर्ण है, और क्यों कण प्रयोगों में क्वार्क को अलग से कभी नहीं देखा जाता है।

प्रकार

फ्लक्स रोप: ट्विस्टेड मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब।^[1]
फाइब्रिल फील्ड (क्षेत्र): मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब जिसमें ट्यूब के बाहर कोई मैग्नेटिक फील्ड नहीं होता है ^[1]

इतिहास

1861 में, जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने "ऑन फिजिकल लाइन्स ऑफ़ फ़ोर्स" शीर्षक वाले अपने पेपर में विद्युत और चुंबकीय व्यवहार में माइकल फैराडे के काम से प्रेरित फ्लक्स ट्यूब की अवधारणा को जन्म दिया।^[2] मैक्सवेल ने फ्लक्स ट्यूबों को इस प्रकार वर्णित किया:

यदि किसी सतह पर जो द्रव गति की रेखाओं को काटती है, हम एक बंद वक्र बनाते हैं, और यदि इस वक्र के प्रत्येक बिंदु से हम गति की रेखाएँ खींचते हैं, तो ये गति की रेखाएँ एक ट्यूबलर सतह उत्पन्न करेंगी जिसे हम द्रव गति की एक ट्यूब कह सकते हैं।^[3]

फ्लक्स ट्यूब शक्ति

फ्लक्स ट्यूब की शक्ति, $F$ को एक सतह $S$ के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के रूप में परिभाषित किया गया है, जो ट्यूब को काटता है, चुंबकीय क्षेत्र $\mathbf {B} (\mathbf {x} )$ के $S$ पर सतह के अभिन्न अंग के बराबर है।

F=\int _{S}\mathbf {B} \cdot \mathbf {\hat {n}} \;dS

चूँकि चुंबकीय क्षेत्र परिनालिका है, जैसा कि मैक्सवेल के समीकरणों में परिभाषित किया गया है (विशेष रूप से चुंबकत्व के लिए गॉस का नियम):

\nabla \cdot \mathbf {B} =0

^[4] फ्लक्स ट्यूब के साथ किसी भी सतह पर ताकत स्थिर है। इस शर्त के तहत कि फ्लक्स ट्यूब का क्रॉस सेक्शन क्षेत्र,

A

काफी छोटा है कि चुंबकीय क्षेत्र लगभग स्थिर है,

F

को

F\approx BA

के रूप में अनुमानित किया जा सकता है।^[4] इसलिए, यदि ट्यूब का क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र

A_{1}

से

A_{2}

तक ट्यूब के साथ घटता है, तो निरंतर प्रवाह F की स्थिति को संतुष्ट करने के लिए चुंबकीय क्षेत्र की ताकत

B_{1}

से

B_{2}

तक आनुपातिक रूप से बढ़नी चाहिए।^[5]

${\frac {B_{2}}{B_{1}}}={\frac {A_{1}}{A_{2}}}$
प्लाज्मा भौतिकी

प्रवाह संरक्षण

Main article: अल्फवेन प्रमेय

मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स में, अल्फवेन के प्रमेय में कहा गया है कि एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह, जैसे फ्लक्स ट्यूब की सतह, एक पूरी तरह से संचालन तरल पदार्थ के साथ चलती है, संरक्षित है। दूसरे शब्दों में, चुंबकीय क्षेत्र तरल पदार्थ के साथ चलने के लिए विवश है या तरल पदार्थ में "जमे हुए" है।
यह पूरी तरह से प्रवाहकीय द्रव के प्रेरण समीकरण का उपयोग करके फ्लक्स ट्यूब के लिए गणितीय रूप से दिखाया जा सकता है
${\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}={\boldsymbol {\nabla }}\times (\mathbf {v} \times \mathbf {B} )$

जहाँ $\mathbf {B}$ चुंबकीय क्षेत्र है और $\mathbf {v}$ द्रव का वेग क्षेत्र है। फ्लक्स ट्यूब की किसी भी खुली सतह के माध्यम से समय के साथ चुंबकीय प्रवाह में परिवर्तन $\mathbf {S}$ इसके द्वारा संलग्न $C$ एक अंतर रेखा तत्व के साथ $d\mathbf {l}$ रूप में लिखा जा सकता है
${\frac {d\Phi _{B}}{dt}}=\int _{S}{\partial \mathbf {B} \over \partial t}\cdot d\mathbf {S} +\oint _{C}\mathbf {B} \cdot \mathbf {v} \times d\mathbf {l}$ प्रेरण के समीकरण का उपयोग करके देता है ${\frac {d\Phi _{B}}{dt}}=\int _{S}{\boldsymbol {\nabla }}\times (\mathbf {v} \times \mathbf {B} )\cdot d\mathbf {S} +\oint _{C}\mathbf {B} \cdot \mathbf {v} \times d\mathbf {l}$ जिसे क्रमशः पहले और दूसरे पद पर स्टोक्स के प्रमेय और प्राथमिक सदिश पहचान का उपयोग करके फिर से लिखा जा सकता है^[6] $\int _{S}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {S} ={\text{const}}.$

संपीड़न और विस्तार

मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स में, यदि लंबाई का एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब $L_{0}$ संपीडित होता है जबकि ट्यूब की लंबाई समान रहती है, चुंबकीय क्षेत्र और ट्यूब का घनत्व समान अनुपात में बढ़ता है। यदि एक चुंबकीय क्षेत्र के विन्यास के साथ एक फ्लक्स ट्यूब $B_{0}$ और एक प्लाज्मा (भौतिकी) का घनत्व $\rho _{0}$ ट्यूब तक ही सीमित एक अदिश मान के रूप में परिभाषित किया गया है $\lambda$ , नया चुंबकीय क्षेत्र और घनत्व इसके द्वारा दिया गया है:^[4]
$B={\frac {B_{0}}{\lambda ^{2}}}$ $\rho ={\frac {\rho _{0}}{\lambda ^{2}}}$

अगर $\lambda <1$ अनुप्रस्थ संपीड़न के रूप में जाना जाता है, $B$ और $\rho$ वृद्धि और अनुप्रस्थ विस्तार घटते समय समान होते हैं $B$ और $\rho$ उसी मूल्य और अनुपात से जहाँ $B/\rho$ स्थिर है।^[4]
फ्लक्स ट्यूब की लंबाई को $\lambda ^{*}$ से बढ़ाने पर $L=\lambda ^{*}L_{0}$ की नई लंबाई मिलती है जबकि ट्यूब का घनत्व वही रहता है, $\rho _{0}$ , जिसके परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की ताकत $\lambda ^{*}B_{0}$ से बढ़ जाती है। ट्यूबों की लंबाई के परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति में कमी आती है।^[4]

प्लाज्मा दबाव

मैग्नेटोहाइड्रोस्टेटिक संतुलन में, फ्लक्स ट्यूब तक सीमित प्लाज्मा (भौतिकी) की गति के समीकरण के लिए निम्नलिखित शर्त पूरी होती है:^[4]
$0=-\nabla p+j\times B-\rho g$ जहाँ

$p$ प्लाज्मा दबाव है

$j$ प्लाज्मा का वर्तमान घनत्व है

$\rho g$ गुरुत्वाकर्षण है

मैग्नेटोहाइड्रोस्टेटिक संतुलन की स्थिति के साथ, एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब का प्लाज्मा दबाव $p(R)$ के साथ बेलनाकार निर्देशांक प्रणाली में लिखे गए निम्नलिखित संबंध द्वारा दिया गया है $R$ अक्ष से रेडियल रूप से दूरी के रूप में:^[4]
$0={\frac {dp}{dR}}+{\frac {d}{dR}}\left({\frac {B_{\phi }^{2}+B_{z}^{2}}{2\mu }}\right)+{\frac {B_{\phi }^{2}}{\mu R}}$ उपरोक्त समीकरण में दूसरा शब्द चुंबकीय दबाव बल देता है जबकि तीसरा शब्द चुंबकीय तनाव बल का प्रतिनिधित्व करता है।^[4]लंबाई की ट्यूब के एक छोर से अक्ष के चारों ओर फ़ील्ड लाइन का मोड़ $L$ दूसरे छोर पर इसके द्वारा दिया गया है:^[4] $\Phi (R)={\frac {LB_{\phi }(R)}{RB_{z}(R)}}$

उदाहरण

सौर

कोरोनल लूप्स का आरेख जिसमें चुंबकीय फ्लक्स ट्यूबों तक सीमित प्लाज़्मा होता है।
सोलर फ्लक्स ट्यूब्स के उदाहरणों में फ़ोटोस्फ़ेयर में सनस्पॉट और तीव्र चुंबकीय ट्यूब और सौर प्रमुखता के आसपास के क्षेत्र और सूरज कोरोना में कोरोनल लूप शामिल हैं।^[4]
सनस्पॉट तब होते हैं जब छोटे फ्लक्स ट्यूब एक बड़े फ्लक्स ट्यूब में जुड़ जाते हैं जो फोटोस्फीयर की सतह को तोड़ देता है।^[1]सनस्पॉट की बड़ी फ्लक्स ट्यूब में आमतौर पर 4000 km के व्यास के साथ लगभग 3 kG की क्षेत्र तीव्रता होती है।^[1]ऐसे चरम मामले हैं जब बड़े फ्लक्स ट्यूबों का व्यास होता है $6\times 10^{4}$ किमी 3 किलो की एक क्षेत्र की ताकत के साथ।^[1]सनस्पॉट तब तक बढ़ते रह सकते हैं जब तक सूर्य की सतह पर छोटे फ्लक्स ट्यूबों से नए फ्लक्स की निरंतर आपूर्ति होती रहती है।^[1]फ्लक्स ट्यूब के भीतर चुंबकीय क्षेत्र को अंदर गैस के दबाव को कम करके और इसलिए ट्यूब के आंतरिक तापमान को लगातार दबाव बनाए रखते हुए संकुचित किया जा सकता है।^[1]
इंटेंस मैग्नेटिक ट्यूब आइसोलेटेड फ्लक्स ट्यूब होती हैं जिनका व्यास 100 से 300 km होता है, जिसकी समग्र क्षेत्र शक्ति 1 से 2 kG होती है और इसका फ्लक्स लगभग होता है $3\times 10^{9}$ प.ब.^[4]ये फ्लक्स ट्यूब केंद्रित मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं जो सौर सौर दाना के बीच पाए जाते हैं।^[7] चुंबकीय क्षेत्र फ्लक्स ट्यूब में प्लाज्मा (भौतिकी) के दबाव को कम करने का कारण बनता है, जिसे प्लाज्मा घनत्व कमी क्षेत्र के रूप में जाना जाता है।^[7]यदि फ्लक्स ट्यूब और आसपास के तापमान में महत्वपूर्ण अंतर होता है, तो प्लाज्मा दबाव में कमी के साथ-साथ प्लाज्मा घनत्व में कमी होती है, जिससे कुछ चुंबकीय क्षेत्र प्लाज्मा से बच जाते हैं।^[7]
प्लाज़्मा जो चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के भीतर फंस गया है जो फोटोस्फीयर से जुड़ा हुआ है, जिसे फ़ुटपॉइंट्स कहा जाता है, एक लूप जैसी संरचना बनाता है जिसे कोरोनल लूप के रूप में जाना जाता है।^[8] लूप के अंदर के प्लाज़्मा का तापमान परिवेश की तुलना में अधिक होता है जिससे प्लाज़्मा का दबाव और घनत्व बढ़ जाता है।^[8]ये कोरोनल लूप चुंबकीय फ्लक्स ट्यूब के व्यवहार से अपनी विशिष्ट उच्च चमक और आकार की श्रेणी प्राप्त करते हैं।^[8]ये फ्लक्स ट्यूब प्लाज्मा को सीमित करते हैं और इन्हें अलग-थलग कर दिया जाता है। सीमित चुंबकीय क्षेत्र की ताकत 200 से 300 किमी तक के व्यास के साथ 0.1 से 10 G तक भिन्न होती है।^[8]^[9] सूर्य के भीतरी भाग से उभरती हुई मुड़ी हुई फ्लक्स ट्यूबों के परिणाम से सौर कोरोना में मुड़ी हुई चुंबकीय संरचनाएँ बनती हैं, जो बाद में सौर प्रमुखता की ओर ले जाती हैं।^[10] सौर प्रमुखता को फ्लक्स रस्सियों के रूप में ज्ञात मुड़ चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों का उपयोग करके तैयार किया जाता है।^[11]

ग्रह

बृहस्पति और Io को जोड़ने वाली फ्लक्स ट्यूब के साथ बृहस्पति के मैग्नेटोस्फीयर का ग्राफिक पीले रंग में दिखाया गया है।
चुम्बकित ग्रहों में उनके योण क्षेत्र के ऊपर एक क्षेत्र होता है जो चुंबकीय क्षेत्र के साथ ऊर्जावान कणों और प्लाज्मा (भौतिकी) को फँसाता है, जिसे चुंबकमंडल कहा जाता है।^[12] मैग्नेटोस्फीयर का विस्तार सूर्य से दूर एक magnetotail के रूप में जाना जाता है जिसे चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के रूप में तैयार किया गया है।^[12]मंगल और शुक्र दोनों के पास मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं, जिसके परिणामस्वरूप ग्रहों के सूर्य की तरफ आयनोस्फीयर की उच्च ऊंचाई पर सौर हवा से फ्लक्स ट्यूब इकट्ठा होते हैं और फ्लक्स ट्यूब चुंबकीय क्षेत्र के साथ फ्लक्स रस्सियों को विकृत करने का कारण बनते हैं।^[12]सौर पवन चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के कण चुंबकीय पुन: संयोजन की प्रक्रियाओं के माध्यम से किसी ग्रह के मैग्नेटोस्फीयर की चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं में स्थानांतरित हो सकते हैं, जो तब होता है जब सौर हवा से एक फ्लक्स ट्यूब और मैग्नेटोस्फीयर से एक फ्लक्स ट्यूब विपरीत क्षेत्र दिशाओं में एक के करीब हो जाती है। एक और।^[12]
फ्लक्स ट्यूब जो चुंबकीय पुन: संयोजन से उत्पन्न होती हैं, उस ग्रह के चारों ओर एक द्विध्रुवीय-जैसी विन्यास में होती हैं जहाँ प्लाज्मा प्रवाह होता है।^[12]इस मामले का एक उदाहरण बृहस्पति और उसके चंद्रमा Io (चंद्रमा) के बीच लगभग 450 किमी व्यास वाली फ्लक्स ट्यूब है जो बृहस्पति के निकटतम बिंदुओं पर है।^[13]

यह भी देखें

क्यूसीडी स्ट्रिंग, जिसे कभी-कभी फ्लक्स ट्यूब भी कहा जाता है

प्रवाह स्थानांतरण घटना

बिर्कलैंड करंट

मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स (MHD)

मार्कलंड संवहन

संदर्भ

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v
t
e
Magnetospherics
Submagnetosphere

Atmospheric circulation

Aurora

Earth's magnetic field

Geosphere

Jet stream

Polar wind

Earth's magnetosphere

Birkeland current

Bow shock

Ionosphere

Magnetopause

Magnetosheath

Magnetosphere

Magnetosphere chronology

Magnetosphere particle motion

Plasmasphere

Ring current

Van Allen radiation belt

Solar wind

Magnetic cloud

Coronal mass ejection

Solar flare

Geomagnetic storm

Heliosphere

Interplanetary magnetic field

Heliospheric current sheet

Heliopause

Solar particle event

Space climate

Space weather

Satellites

Full list

Arase (2016)

Cluster II

Double Star

Geotail

IMAGE

MMS (2015)

Polar

THEMIS

Van Allen Probes

Wind

Research projects

EISCAT

HAARP

SHARE
Unwin Radar

SuperDARN

Sura Ionospheric Heating Facility

Other magnetospheres

Hermian

Lunar

Jovian

Ganymedian

Saturnian

Uranian

Neptunian

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Uranus

Neptune

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 == परिभाषा ==
-किसी भी [[बंद क्षेत्र|बंद]] उन्मुख सतह से गुजरने वाले [[वेक्टर क्षेत्र]] का प्रवाह सतह पर क्षेत्र का सतही अभिन्न अंग है। उदाहरण के लिए, गतिमान तरल के आयतन के [[वेग]] और तरल के भीतर एक काल्पनिक सतह से युक्त सदिश क्षेत्र के लिए, फ्लक्स समय की प्रति इकाई सतह से गुजरने वाले तरल का आयतन है।
+किसी भी [[बंद क्षेत्र|बंद]] उन्मुख सतह से गुजरने वाले [[वेक्टर क्षेत्र|सदिश क्षेत्र]] का प्रवाह सतह पर क्षेत्र का सतही अभिन्न अंग है। उदाहरण के लिए, गतिमान तरल के आयतन के [[वेग]] और तरल के भीतर एक काल्पनिक सतह से युक्त सदिश क्षेत्र के लिए, फ्लक्स समय की प्रति इकाई सतह से गुजरने वाले तरल का आयतन है।
 एक फ्लक्स ट्यूब को एक सदिश क्षेत्र <math>F</math> में किसी भी बंद, उन्मुख सतह <math>S_1</math>से गुजरने के रूप में परिभाषित किया जा सकता है, क्योंकि <math>S_1</math>की सीमा से गुजरने वाली क्षेत्र रेखाओं पर सभी बिंदुओं का सेट होता है। यह सेट एक खोखली नली का निर्माण करता है। ट्यूब क्षेत्र रेखाओं का अनुसरण करती है, संभवत: मोड़ती है, मुड़ती है, और इसके अनुप्रस्थ काट आकार और आकार को बदलती है क्योंकि फ़ील्ड लाइनें अभिसरण या विचलन करती हैं। चूंकि ट्यूब की दीवारों से कोई फील्ड लाइन नहीं गुजरती है, इसलिए ट्यूब की दीवारों के माध्यम से कोई फ्लक्स नहीं होता है, इसलिए सभी फील्ड लाइन अंत सतहों के माध्यम से प्रवेश करती हैं और बाहर निकलती हैं। इस प्रकार एक फ्लक्स ट्यूब सभी क्षेत्र रेखाओं को दो सेटों में विभाजित करती है; जो ट्यूब के अंदर से गुजर रहे हैं, और जो बाहर से गुजर रहे हैं। ट्यूब से घिरे हुए आयतन पर विचार करें और किन्हीं भी दो सतहों <math>S_1</math>और <math>S_2</math> को इसे प्रतिच्छेद करें। यदि फ़ील्ड <math>F</math> में ट्यूब के भीतर स्रोत या सिंक हैं, तो इस आयतन से प्रवाह शून्य नहीं होगा। हालाँकि, यदि क्षेत्र अपसरण रहित है (सोलनॉइडल, <math>\operatorname{div} F = 0</math>) तो विचलन प्रमेय से इन दो सतहों के माध्यम से वॉल्यूम छोड़ने वाले फ्लक्स का योग शून्य होगा, अतः <math>S_2</math> से निकलने वाला फ्लक्स <math>S_1</math>से प्रवेश करने वाले फ्लक्स के बराबर होगा। दूसरे शब्दों में, ट्यूब के भीतर किसी भी सतह के माध्यम से ट्यूब को छेड़छाड़ करने वाला प्रवाह बराबर होता है, ट्यूब अपनी लंबाई के साथ निरंतर मात्रा में प्रवाह को घेरता है। सदिश क्षेत्र की शक्ति (परिमाण), और ट्यूब का अनुप्रस्थ काट क्षेत्र इसकी लंबाई के साथ बदलता रहता है, लेकिन ट्यूब में फैले किसी भी सतह पर क्षेत्र का सतह अभिन्न बराबर है।
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 == प्रकार ==
-* फ्लक्स रोप: ट्विस्टेड मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब।<ref name=":3" />* स्पिक्युल (सौर भौतिकी) क्षेत्र: चुंबकीय प्रवाह ट्यूब जिसमें ट्यूब के बाहर चुंबकीय क्षेत्र नहीं होता है।<ref name=":3" />
+* '''फ्लक्स रोप''': ट्विस्टेड मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब।<ref name=":3" />
+*'''फाइब्रिल फील्ड''' (क्षेत्र): मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब जिसमें ट्यूब के बाहर कोई मैग्नेटिक फील्ड नहीं होता है <ref name=":3" />
 == इतिहास ==
-{{Main|Line of force}}
+{{Main|बल रेखा}}
-में, [[जेम्स क्लर्क मैक्सवेल]] ने विद्युत और चुंबकीय व्यवहार में [[माइकल फैराडे]] के काम से प्रेरित फ्लक्स ट्यूब की अवधारणा को [[बल की भौतिक रेखाओं पर]] शीर्षक वाले अपने पेपर में जन्म दिया।<ref name=":0">{{Cite journal|last=Roberts|first=B |year=1990 |title=चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों में तरंगें|journal=Basic Plasma Processes on the Sun: Proceedings of the 142nd Symposium of the International Astronomical Union Held in Bangalore, India, December 1–5, 1989|volume=Edition 1}}</ref> मैक्सवेल ने फ्लक्स ट्यूबों का वर्णन इस प्रकार किया है:
+में, [[जेम्स क्लर्क मैक्सवेल]] ने "ऑन फिजिकल लाइन्स ऑफ़ फ़ोर्स" शीर्षक वाले अपने पेपर में विद्युत और चुंबकीय व्यवहार में [[माइकल फैराडे]] के काम से प्रेरित फ्लक्स ट्यूब की अवधारणा को जन्म दिया।<ref name=":0">{{Cite journal|last=Roberts|first=B |year=1990 |title=चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों में तरंगें|journal=Basic Plasma Processes on the Sun: Proceedings of the 142nd Symposium of the International Astronomical Union Held in Bangalore, India, December 1–5, 1989|volume=Edition 1}}</ref> मैक्सवेल ने फ्लक्स ट्यूबों को इस प्रकार वर्णित किया:
-<blockquote>यदि किसी सतह पर जो द्रव गति की रेखाओं को काटती है, हम एक बंद वक्र बनाते हैं, और यदि इस वक्र के प्रत्येक बिंदु से हम गति की रेखाएँ खींचते हैं, तो गति की ये रेखाएँ एक ट्यूबलर सतह उत्पन्न करेंगी जिसे हम एक ट्यूब कह सकते हैं द्रव गति।<ref>{{Cite journal|last=Maxwell|first=J. C.|date=1861|title=बल की भौतिक रेखाओं पर|journal=Philosophical Magazine and Journal of Science|volume=4}}</ref></ब्लॉककोट>
-== फ्लक्स ट्यूब की ताकत ==
-फ्लक्स ट्यूब की ताकत, <math>F</math>, एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के रूप में परिभाषित किया गया है <math>S</math> ट्यूब को प्रतिच्छेद करना, चुंबकीय क्षेत्र के सतह अभिन्न के बराबर <math>\mathbf{B}(\mathbf{x})</math> ऊपर <math>S</math>
-<math display="block">F = \int_{S} \mathbf{B} \cdot \mathbf{\hat n}\; dS </math>
-चूँकि चुंबकीय क्षेत्र सोलनॉइडल है, जैसा कि मैक्सवेल के समीकरणों में परिभाषित किया गया है (विशेषकर चुम्बकत्व के लिए गॉस का नियम): <math>\nabla \cdot \mathbf{B} = 0 </math>.<ref name=":2">{{Cite book|title=सूर्य का मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स|last=Priest|first=E.| publisher=[[Cambridge University Press]]|year=2014|isbn=978-0-521-85471-9|pages=100–103}}</ref> फ्लक्स ट्यूब के साथ किसी भी सतह पर ताकत स्थिर होती है। इस शर्त के तहत कि [[क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति)]] | अनुप्रस्थ काट एरिया, <math>A</math>फ्लक्स ट्यूब का आकार इतना छोटा होता है कि चुंबकीय क्षेत्र लगभग स्थिर रहता है, <math>F</math> के रूप में अनुमानित किया जा सकता है <math>F \approx BA </math>.<ref name=":2" />  इसलिए, यदि ट्यूब का क्रॉस सेक्शनल एरिया ट्यूब के साथ घटता है <math>A_1</math> को <math>A_2</math>, तो चुंबकीय क्षेत्र की ताकत आनुपातिक रूप से बढ़नी चाहिए <math>B_1</math> को <math>B_2</math> निरंतर प्रवाह F की स्थिति को संतुष्ट करने के लिए।<ref name=":1">{{Cite journal | last1=Priest|first1=E. R.| last2=Forbes|first2=T. G.|year=2001|title=मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स|journal=Nature| url=http://academic.evergreen.edu/z/zita/research/thru02/articles/MHD%20priest.pdf}}</ref>
-<math display="block">\frac{B_2}{B_1} = \frac{A_1}{A_2}</math>
+यदि किसी सतह पर जो द्रव गति की रेखाओं को काटती है, हम एक बंद वक्र बनाते हैं, और यदि इस वक्र के प्रत्येक बिंदु से हम गति की रेखाएँ खींचते हैं, तो ये गति की रेखाएँ एक ट्यूबलर सतह उत्पन्न करेंगी जिसे हम द्रव गति की एक ट्यूब कह सकते हैं।<ref>{{Cite journal|last=Maxwell|first=J. C.|date=1861|title=बल की भौतिक रेखाओं पर|journal=Philosophical Magazine and Journal of Science|volume=4}}</ref>
+== फ्लक्स ट्यूब शक्ति ==
+फ्लक्स ट्यूब की शक्ति, <math>F</math> को एक सतह <math>S</math> के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के रूप में परिभाषित किया गया है, जो ट्यूब को काटता है, चुंबकीय क्षेत्र <math>\mathbf{B}(\mathbf{x})</math> के <math>S</math> पर सतह के अभिन्न अंग के बराबर है।<math display="block">F = \int_{S} \mathbf{B} \cdot \mathbf{\hat n}\; dS </math>चूँकि चुंबकीय क्षेत्र परिनालिका है, जैसा कि मैक्सवेल के समीकरणों में परिभाषित किया गया है (विशेष रूप से चुंबकत्व के लिए गॉस का नियम): <math>\nabla \cdot \mathbf{B} = 0 </math><ref name=":2">{{Cite book|title=सूर्य का मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स|last=Priest|first=E.| publisher=[[Cambridge University Press]]|year=2014|isbn=978-0-521-85471-9|pages=100–103}}</ref> फ्लक्स ट्यूब के साथ किसी भी सतह पर ताकत स्थिर है। इस शर्त के तहत कि फ्लक्स ट्यूब का [[क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति)|क्रॉस सेक्शन]] क्षेत्र, <math>A</math> काफी छोटा है कि चुंबकीय क्षेत्र लगभग स्थिर है, <math>F</math> को <math>F \approx BA </math> के रूप में अनुमानित किया जा सकता है।<ref name=":2" /> इसलिए, यदि ट्यूब का क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र <math>A_1</math>से <math>A_2</math> तक ट्यूब के साथ घटता है, तो निरंतर प्रवाह F की स्थिति को संतुष्ट करने के लिए चुंबकीय क्षेत्र की ताकत <math>B_1</math>से <math>B_2</math> तक आनुपातिक रूप से बढ़नी चाहिए।<ref name=":1">{{Cite journal | last1=Priest|first1=E. R.| last2=Forbes|first2=T. G.|year=2001|title=मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स|journal=Nature| url=http://academic.evergreen.edu/z/zita/research/thru02/articles/MHD%20priest.pdf}}</ref>
+<blockquote><math display="block">\frac{B_2}{B_1} = \frac{A_1}{A_2}</math>
 == प्लाज्मा भौतिकी ==
 === प्रवाह संरक्षण ===
-{{Main|Alfvén's theorem}}
+{{Main|अल्फवेन प्रमेय}}
-[[ magnetohydrodynamics ]] में, अल्फवेन के प्रमेय में कहा गया है कि एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह, जैसे फ्लक्स ट्यूब की सतह, एक परिपूर्ण कंडक्टर तरल पदार्थ के साथ चलती है, संरक्षित है। दूसरे शब्दों में, चुंबकीय क्षेत्र तरल पदार्थ के साथ चलने के लिए विवश है या द्रव में जमे हुए है।
-यह पूरी तरह से प्रवाहकीय द्रव के [[प्रेरण समीकरण]] का उपयोग करके फ्लक्स ट्यूब के लिए गणितीय रूप से दिखाया जा सकता है
+[[ magnetohydrodynamics |मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स]] में, अल्फवेन के प्रमेय में कहा गया है कि एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह, जैसे फ्लक्स ट्यूब की सतह, एक पूरी तरह से संचालन तरल पदार्थ के साथ चलती है, संरक्षित है। दूसरे शब्दों में, चुंबकीय क्षेत्र तरल पदार्थ के साथ चलने के लिए विवश है या तरल पदार्थ में "जमे हुए" है।
-<math display="block">\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} = \boldsymbol{\nabla}\times (\mathbf{v} \times \mathbf{B})</math>
-कहाँ <math>\mathbf{B}</math> चुंबकीय क्षेत्र है और <math>\mathbf{v}</math> द्रव का वेग क्षेत्र है। फ्लक्स ट्यूब की किसी भी खुली सतह के माध्यम से समय के साथ चुंबकीय प्रवाह में परिवर्तन <math>\mathbf{S}</math> इसके द्वारा संलग्न <math>C</math> एक अंतर रेखा तत्व के साथ <math>d\mathbf{l}</math> रूप में लिखा जा सकता है
-<math display="block">\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S {\partial \mathbf{B} \over \partial t} \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}</math>.
-प्रेरण समीकरण का उपयोग करना देता है
-<math display="block">\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S \boldsymbol{\nabla} \times (\mathbf{v} \times \mathbf{B} ) \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}</math>
-जिसे क्रमशः पहले और दूसरे पद पर स्टोक्स के प्रमेय और प्राथमिक वेक्टर पहचान का उपयोग करके फिर से लिखा जा सकता है<ref>{{Cite book|title=ब्रह्मांडीय चुंबकीय क्षेत्र उनकी उत्पत्ति और उनकी गतिविधि|last=Parker|first=E. N.|publisher=[[Oxford University Press]]|year=1979|isbn=0-19-851290-2|location=Bristol, UK}}</ref>
-<math display="block">\int_S \mathbf{B} \cdot d\mathbf{S} = \text{const}.</math>
+यह पूरी तरह से प्रवाहकीय द्रव के [[प्रेरण समीकरण]] का उपयोग करके फ्लक्स ट्यूब के लिए गणितीय रूप से दिखाया जा सकता है<math display="block">\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} = \boldsymbol{\nabla}\times (\mathbf{v} \times \mathbf{B})</math>
+जहाँ <math>\mathbf{B}</math> चुंबकीय क्षेत्र है और <math>\mathbf{v}</math> द्रव का वेग क्षेत्र है। फ्लक्स ट्यूब की किसी भी खुली सतह के माध्यम से समय के साथ चुंबकीय प्रवाह में परिवर्तन <math>\mathbf{S}</math> इसके द्वारा संलग्न <math>C</math> एक अंतर रेखा तत्व के साथ <math>d\mathbf{l}</math> रूप में लिखा जा सकता है<math display="block">\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S {\partial \mathbf{B} \over \partial t} \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}</math>प्रेरण के समीकरण का उपयोग करके देता है<math display="block">\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S \boldsymbol{\nabla} \times (\mathbf{v} \times \mathbf{B} ) \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}</math>जिसे क्रमशः पहले और दूसरे पद पर स्टोक्स के प्रमेय और प्राथमिक सदिश पहचान का उपयोग करके फिर से लिखा जा सकता है<ref>{{Cite book|title=ब्रह्मांडीय चुंबकीय क्षेत्र उनकी उत्पत्ति और उनकी गतिविधि|last=Parker|first=E. N.|publisher=[[Oxford University Press]]|year=1979|isbn=0-19-851290-2|location=Bristol, UK}}</ref><math display="block">\int_S \mathbf{B} \cdot d\mathbf{S} = \text{const}.</math>
 === संपीड़न और विस्तार ===
-मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स में, यदि लंबाई का एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब <math>L_0</math> संपीडित होता है जबकि ट्यूब की लंबाई समान रहती है, चुंबकीय क्षेत्र और ट्यूब का घनत्व समान अनुपात में बढ़ता है। यदि एक चुंबकीय क्षेत्र के विन्यास के साथ एक फ्लक्स ट्यूब <math>B_0</math> और एक [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] का घनत्व <math>\rho_0</math> ट्यूब तक ही सीमित एक अदिश मान के रूप में परिभाषित किया गया है <math>\lambda</math>, नया चुंबकीय क्षेत्र और घनत्व इसके द्वारा दिया गया है:<ref name=":2" />
+मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स में, यदि लंबाई का एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब <math>L_0</math> संपीडित होता है जबकि ट्यूब की लंबाई समान रहती है, चुंबकीय क्षेत्र और ट्यूब का घनत्व समान अनुपात में बढ़ता है। यदि एक चुंबकीय क्षेत्र के विन्यास के साथ एक फ्लक्स ट्यूब <math>B_0</math> और एक [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] का घनत्व <math>\rho_0</math> ट्यूब तक ही सीमित एक अदिश मान के रूप में परिभाषित किया गया है <math>\lambda</math>, नया चुंबकीय क्षेत्र और घनत्व इसके द्वारा दिया गया है:<ref name=":2" /><math display="block">B = \frac{B_{0}}{\lambda^{2}}</math><math display="block">\rho = \frac{\rho_{0}}{\lambda^{2}}</math>
-<math display="block">B = \frac{B_{0}}{\lambda^{2}}</math>
-<math display="block">\rho = \frac{\rho_{0}}{\lambda^{2}}</math>
-अगर <math>\lambda < 1</math>अनुप्रस्थ संपीड़न के रूप में जाना जाता है, <math>B</math> और <math>\rho</math> वृद्धि और अनुप्रस्थ विस्तार घटते समय समान होते हैं <math>B</math> और <math>\rho</math> उसी मूल्य और अनुपात से जहाँ <math>B/\rho</math> स्थिर है।<ref name=":2" />
-द्वारा फ्लक्स ट्यूब की लंबाई बढ़ाना <math>\lambda^*</math> की नई लंबाई देता है <math>L = \lambda^*L_0</math> जबकि ट्यूब का घनत्व समान रहता है, <math>\rho_0</math>, जिसके परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की ताकत बढ़ जाती है <math>\lambda^*B_0</math>. ट्यूबों की लंबाई कम करने से चुंबकीय क्षेत्र की ताकत कम हो जाती है।<ref name=":2" />
+अगर <math>\lambda < 1</math>अनुप्रस्थ संपीड़न के रूप में जाना जाता है, <math>B</math> और <math>\rho</math> वृद्धि और अनुप्रस्थ विस्तार घटते समय समान होते हैं <math>B</math> और <math>\rho</math> उसी मूल्य और अनुपात से जहाँ <math>B/\rho</math> स्थिर है।<ref name=":2" />
+फ्लक्स ट्यूब की लंबाई को <math>\lambda^*</math> से बढ़ाने पर <math>L = \lambda^*L_0</math> की नई लंबाई मिलती है जबकि ट्यूब का घनत्व वही रहता है, <math>\rho_0</math>, जिसके परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की ताकत <math>\lambda^*B_0</math>से बढ़ जाती है। ट्यूबों की लंबाई के परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति में कमी आती है।<ref name=":2" />
 === प्लाज्मा दबाव ===
 मैग्नेटोहाइड्रोस्टेटिक संतुलन में, फ्लक्स ट्यूब तक सीमित प्लाज्मा (भौतिकी) की गति के समीकरण के लिए निम्नलिखित शर्त पूरी होती है:<ref name=":2" />
 <math display="block">0 = - \nabla p + j \times B - \rho g</math>
-कहाँ
+जहाँ
 * <math>p</math> प्लाज्मा दबाव है
 * <math>j</math> प्लाज्मा का वर्तमान घनत्व है
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 === सौर ===
-[[File:Cartoonloops.png|thumb|कोरोनल लूप्स का आरेख जिसमें चुंबकीय फ्लक्स ट्यूबों तक सीमित प्लाज़्मा होता है।]]सोलर फ्लक्स ट्यूब्स के उदाहरणों में [[ फ़ोटोस्फ़ेयर ]] में सनस्पॉट और तीव्र चुंबकीय ट्यूब और [[सौर प्रमुखता]] के आसपास के क्षेत्र और [[सूरज कोरोना]] में [[कोरोनल लूप]] शामिल हैं।<ref name=":2" />
+[[File:Cartoonloops.png|thumb|कोरोनल लूप्स का आरेख जिसमें चुंबकीय फ्लक्स ट्यूबों तक सीमित प्लाज़्मा होता है।]]सोलर फ्लक्स ट्यूब्स के उदाहरणों में [[ फ़ोटोस्फ़ेयर | फ़ोटोस्फ़ेयर]] में सनस्पॉट और तीव्र चुंबकीय ट्यूब और [[सौर प्रमुखता]] के आसपास के क्षेत्र और [[सूरज कोरोना]] में [[कोरोनल लूप]] शामिल हैं।<ref name=":2" />
 सनस्पॉट तब होते हैं जब छोटे फ्लक्स ट्यूब एक बड़े फ्लक्स ट्यूब में जुड़ जाते हैं जो फोटोस्फीयर की सतह को तोड़ देता है।<ref name=":3" />सनस्पॉट की बड़ी फ्लक्स ट्यूब में आमतौर पर 4000 km के व्यास के साथ लगभग 3 kG की क्षेत्र तीव्रता होती है।<ref name=":3" />ऐसे चरम मामले हैं जब बड़े फ्लक्स ट्यूबों का व्यास होता है <math>6 \times 10^{4}</math> किमी 3 किलो की एक क्षेत्र की ताकत के साथ।<ref name=":3" />सनस्पॉट तब तक बढ़ते रह सकते हैं जब तक सूर्य की सतह पर छोटे फ्लक्स ट्यूबों से नए फ्लक्स की निरंतर आपूर्ति होती रहती है।<ref name=":3" />फ्लक्स ट्यूब के भीतर चुंबकीय क्षेत्र को अंदर गैस के दबाव को कम करके और इसलिए ट्यूब के आंतरिक तापमान को लगातार दबाव बनाए रखते हुए संकुचित किया जा सकता है।<ref name=":3" />
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 === ग्रह ===
-[[File:Jupiter_magnetosphere_schematic.jpg|thumb|बृहस्पति और Io को जोड़ने वाली फ्लक्स ट्यूब के साथ बृहस्पति के मैग्नेटोस्फीयर का ग्राफिक पीले रंग में दिखाया गया है।]]चुम्बकित ग्रहों में उनके [[ योण क्षेत्र ]] के ऊपर एक क्षेत्र होता है जो चुंबकीय क्षेत्र के साथ ऊर्जावान कणों और प्लाज्मा (भौतिकी) को फँसाता है, जिसे [[चुंबकमंडल]] कहा जाता है।<ref name=":6">{{Cite book|last1=Kivelson|first1=M. G.| last2=Bagenal |first2=F. | date=2007|chapter=Planetary Magnetospheres|chapter-url=http://www.igpp.ucla.edu/public/mkivelso/Publications/299-Encyclopedia%20519-540.pdf|journal=Encyclopedia of the Solar System|pages=519–540|doi=10.1016/B978-012088589-3/50032-3| bibcode=2007ess..book..519K|isbn=9780120885893}}</ref> मैग्नेटोस्फीयर का विस्तार सूर्य से दूर एक [[ magnetotail ]] के रूप में जाना जाता है जिसे चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के रूप में तैयार किया गया है।<ref name=":6" />मंगल और [[शुक्र]] दोनों के पास मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं, जिसके परिणामस्वरूप ग्रहों के सूर्य की तरफ आयनोस्फीयर की उच्च ऊंचाई पर सौर हवा से फ्लक्स ट्यूब इकट्ठा होते हैं और फ्लक्स ट्यूब चुंबकीय क्षेत्र के साथ फ्लक्स रस्सियों को विकृत करने का कारण बनते हैं।<ref name=":6" />सौर पवन चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के कण [[चुंबकीय पुन: संयोजन]] की प्रक्रियाओं के माध्यम से किसी ग्रह के मैग्नेटोस्फीयर की चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं में स्थानांतरित हो सकते हैं, जो तब होता है जब सौर हवा से एक फ्लक्स ट्यूब और मैग्नेटोस्फीयर से एक फ्लक्स ट्यूब विपरीत क्षेत्र दिशाओं में एक के करीब हो जाती है। एक और।<ref name=":6" />
+[[File:Jupiter_magnetosphere_schematic.jpg|thumb|बृहस्पति और Io को जोड़ने वाली फ्लक्स ट्यूब के साथ बृहस्पति के मैग्नेटोस्फीयर का ग्राफिक पीले रंग में दिखाया गया है।]]चुम्बकित ग्रहों में उनके [[ योण क्षेत्र | योण क्षेत्र]] के ऊपर एक क्षेत्र होता है जो चुंबकीय क्षेत्र के साथ ऊर्जावान कणों और प्लाज्मा (भौतिकी) को फँसाता है, जिसे [[चुंबकमंडल]] कहा जाता है।<ref name=":6">{{Cite book|last1=Kivelson|first1=M. G.| last2=Bagenal |first2=F. | date=2007|chapter=Planetary Magnetospheres|chapter-url=http://www.igpp.ucla.edu/public/mkivelso/Publications/299-Encyclopedia%20519-540.pdf|journal=Encyclopedia of the Solar System|pages=519–540|doi=10.1016/B978-012088589-3/50032-3| bibcode=2007ess..book..519K|isbn=9780120885893}}</ref> मैग्नेटोस्फीयर का विस्तार सूर्य से दूर एक [[ magnetotail | magnetotail]] के रूप में जाना जाता है जिसे चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के रूप में तैयार किया गया है।<ref name=":6" />मंगल और [[शुक्र]] दोनों के पास मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं, जिसके परिणामस्वरूप ग्रहों के सूर्य की तरफ आयनोस्फीयर की उच्च ऊंचाई पर सौर हवा से फ्लक्स ट्यूब इकट्ठा होते हैं और फ्लक्स ट्यूब चुंबकीय क्षेत्र के साथ फ्लक्स रस्सियों को विकृत करने का कारण बनते हैं।<ref name=":6" />सौर पवन चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के कण [[चुंबकीय पुन: संयोजन]] की प्रक्रियाओं के माध्यम से किसी ग्रह के मैग्नेटोस्फीयर की चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं में स्थानांतरित हो सकते हैं, जो तब होता है जब सौर हवा से एक फ्लक्स ट्यूब और मैग्नेटोस्फीयर से एक फ्लक्स ट्यूब विपरीत क्षेत्र दिशाओं में एक के करीब हो जाती है। एक और।<ref name=":6" />
 फ्लक्स ट्यूब जो चुंबकीय पुन: संयोजन से उत्पन्न होती हैं, उस ग्रह के चारों ओर एक [[द्विध्रुवीय]]-जैसी विन्यास में होती हैं जहाँ प्लाज्मा प्रवाह होता है।<ref name=":6" />इस मामले का एक उदाहरण बृहस्पति और उसके चंद्रमा Io (चंद्रमा) के बीच लगभग 450 किमी व्यास वाली फ्लक्स ट्यूब है जो बृहस्पति के निकटतम बिंदुओं पर है।<ref>{{Cite journal|last1=Bhardwaj|first1=A.| last2=Gladstone|first2=G. R.|last3=Zarka|first3=P.|date=2001|title=ज्यूप्टियर के ऑरोरल आयनमंडल में आईओ फ्लक्स ट्यूब फुटप्वाइंट का अवलोकन|journal=Advances in Space Research|volume=27|issue=11|pages=1915–1922| doi=10.1016/s0273-1177(01)00280-0 |bibcode=2001AdSpR..27.1915B}}</ref>
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 == यह भी देखें ==
 * [[क्यूसीडी स्ट्रिंग]], जिसे कभी-कभी फ्लक्स ट्यूब भी कहा जाता है
-* [[ प्रवाह स्थानांतरण घटना ]]
+* [[ प्रवाह स्थानांतरण घटना | प्रवाह स्थानांतरण घटना]]
 * [[बिर्कलैंड करंट]]
 * मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स (MHD)
@@ Line 96: / Line 86: @@
 <references />{{Magnetospherics}}
 [[Category: खगोल भौतिकी]]
 [[Category: Machine Translated Page]]
 [[Category:Created On 18/04/2023]]

v t e Magnetospherics
Submagnetosphere	Atmospheric circulation Aurora Earth's magnetic field Geosphere Jet stream Polar wind
Earth's magnetosphere	Birkeland current Bow shock Ionosphere Magnetopause Magnetosheath Magnetosphere Magnetosphere chronology Magnetosphere particle motion Plasmasphere Ring current Van Allen radiation belt
Solar wind	Magnetic cloud Coronal mass ejection Solar flare Geomagnetic storm Heliosphere Interplanetary magnetic field Heliospheric current sheet Heliopause Solar particle event Space climate Space weather
Satellites	Full list Arase (2016) Cluster II Double Star Geotail IMAGE MMS (2015) Polar THEMIS Van Allen Probes Wind
Research projects	EISCAT HAARP SHARE Unwin Radar SuperDARN Sura Ionospheric Heating Facility
Other magnetospheres	Hermian Lunar Jovian Ganymedian Saturnian Uranian Neptunian
Related topics	Flux tube Gas torus Lunar swirls Ring systems Jupiter Saturn Uranus Neptune

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Revision as of 14:37, 25 April 2023

Contents

परिभाषा

प्रकार

इतिहास

फ्लक्स ट्यूब शक्ति

प्लाज्मा भौतिकी

प्रवाह संरक्षण

संपीड़न और विस्तार

प्लाज्मा दबाव

उदाहरण

सौर

ग्रह

यह भी देखें

संदर्भ

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फ्लक्स ट्यूब: Difference between revisions

Revision as of 14:37, 25 April 2023

परिभाषा

प्रकार

इतिहास

फ्लक्स ट्यूब शक्ति

प्लाज्मा भौतिकी

प्रवाह संरक्षण

संपीड़न और विस्तार

प्लाज्मा दबाव

उदाहरण

सौर

ग्रह

यह भी देखें

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