निग्राहिता: Difference between revisions

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{{Short description|Resistance of a ferromagnetic material to demagnetization by an external magnetic field}}
{{Short description|Resistance of a ferromagnetic material to demagnetization by an external magnetic field}}
{{About|the property of magnetic fields|other uses|Coercion (disambiguation)}}
{{About|चुंबकीय क्षेत्र की विशेषता|अन्य उपयोग|प्रपीडन (बहुविकल्पी)}}


[[Image:B-H loop.png|thumb|upright=1.5|[[अनाज उन्मुख विद्युत स्टील]], एक नरम चुंबकीय सामग्री के लिए हिस्टैरिसीस लूप का एक परिवार। बी<sub>R</sub> प्रति[[धारणशीलता]] को दर्शाता है और एच<sub>C</sub> जबरदस्ती है। बाहर का लूप जितना चौड़ा होगा, ज़बरदस्ती उतनी ही अधिक होगी। छोरों पर गति वामावर्त है।]]ज़बरदस्ती, जिसे चुंबकीय ज़बरदस्ती, ज़बरदस्ती क्षेत्र या ज़बरदस्ती बल भी कहा जाता है, एक [[लौह-चुंबकीय]] सामग्री की क्षमता का एक उपाय है जो चुंबकीयकरण बने बिना बाहरी [[चुंबकीय क्षेत्र]] का सामना कर सकती है। ज़बरदस्ती को आमतौर पर [[एस्टड]] या [[एम्पेयर]]/मीटर इकाइयों में मापा जाता है और इसे निरूपित किया जाता है {{math|''H''<sub>C</sub>}}.
[[Image:B-H loop.png|thumb|upright=1.5|[[अनाज उन्मुख विद्युत स्टील|कण उन्मुख विद्युत स्टील]], एक नरम चुंबकीय सामग्री के लिए शैथिल्य प्रस्पंद का एक परिवार। B<sub>R</sub> प्रति[[धारणशीलता]] को दर्शाता है और H<sub>C</sub> निग्रह है। बाहर का प्रस्पंद जितना चौड़ा होगा, निग्राहिता उतनी ही अधिक होगी। छोरों पर गति वामावर्त है।]]निग्राहिता, जिसे चुंबकीय निग्राहिता, निग्राहिता क्षेत्र या निग्राहिता बल भी कहा जाता है, एक [[लौह-चुंबकीय]] सामग्री की क्षमता का एक उपाय है जो चुंबकीयकरण बने बिना बाहरी [[चुंबकीय क्षेत्र]] का सामना कर सकती है। निग्राहिता को सामान्यतः [[एस्टड|ओर्स्ट्रेड]] या [[एम्पेयर]]/मीटर इकाइयों में मापा जाता है और इसे {{math|''H''<sub>C</sub>}} निरूपित किया जाता है .


[[विद्युत अभियन्त्रण]] और सामग्री विज्ञान, इलेक्ट्रिक ज़बरदस्ती में एक समान गुण, [[फेरोइलेक्ट्रिक]] सामग्री की [[ध्रुवीकरण घनत्व]] बने बिना बाहरी [[विद्युत क्षेत्र]] का सामना करने की क्षमता है।
[[विद्युत अभियन्त्रण]] और सामग्री विज्ञान, वैद्युत निग्राहिता में एक समान गुण, [[फेरोइलेक्ट्रिक|लोहवैद्युत]] सामग्री की [[ध्रुवीकरण घनत्व]] बने बिना बाहरी [[विद्युत क्षेत्र]] का सामना करने की क्षमता है।


उच्च ज़बरदस्ती वाली फेरोमैग्नेटिक सामग्री को चुंबकीय रूप से ''कठोर'' कहा जाता है, और [[स्थायी चुंबक]] बनाने के लिए उपयोग किया जाता है। कम ज़बरदस्ती वाली सामग्री को चुंबकीय रूप से ''नरम'' कहा जाता है। उत्तरार्द्ध का उपयोग [[ट्रांसफार्मर]] और [[प्रारंभ करनेवाला]] [[चुंबकीय कोर]], [[रिकॉर्डिंग सिर]], [[माइक्रोवेव]] डिवाइस और [[चुंबकीय परिरक्षण]] में किया जाता है।
उच्च निग्राहिता वाली लोहवैद्युत सामग्री को चुंबकीय रूप से ''कठोर'' कहा जाता है, और [[स्थायी चुंबक]] बनाने के लिए उपयोग किया जाता है। कम निग्राहिता वाली सामग्री को चुंबकीय रूप से ''नरम'' कहा जाता है। उत्तरार्द्ध का उपयोग [[ट्रांसफार्मर|परिवर्तक]] और [[प्रारंभ करनेवाला|प्रेरक]] [[चुंबकीय कोर|चुंबकीय ह्रद्]], [[रिकॉर्डिंग सिर|अभिलेखन शीर्ष]], [[माइक्रोवेव|सूक्ष्म तरंग]] उपकरण और [[चुंबकीय परिरक्षण]] में किया जाता है।


== परिभाषाएँ ==
== परिभाषाएँ ==


[[File:Coercivities in B-H curve.svg|thumb|एक काल्पनिक कठिन चुंबकीय सामग्री के लिए फ्लक्स-बनाम-क्षेत्र हिस्टैरिसीस वक्र (बीएच वक्र) में विभिन्न ज़बरदस्ती की चित्रमय परिभाषा।]]
[[File:Coercivities in B-H curve.svg|thumb|एक काल्पनिक कठिन चुंबकीय सामग्री के लिए प्रवाह-बनाम-क्षेत्र शैथिल्य वक्र (BH वक्र) में विभिन्न निग्राहिता की चित्रमय परिभाषा।]]
[[File:Coercivities in M-H curve.svg|thumb|एक ही चुंबक के लिए चुंबकीयकरण-बनाम-क्षेत्र (एम-एच) वक्र के संदर्भ में ज़बरदस्ती के लिए समतुल्य परिभाषाएँ।]]एक [[लौह]] में ज़बरदस्ती लागू चुंबकीय क्षेत्र (एच फ़ील्ड) की तीव्रता है जो उस सामग्री को डीमैग्नेटाइज़ करने के लिए आवश्यक है, नमूने के चुंबकीयकरण को एक मजबूत क्षेत्र द्वारा [[संतृप्ति (चुंबकीय)]] तक ले जाने के बाद। यह डीमैग्नेटाइजिंग फील्ड मूल सैचुरेटिंग फील्ड के विपरीत लगाया जाता है। हालाँकि ज़बरदस्ती की अलग-अलग परिभाषाएँ हैं, जो इस बात पर निर्भर करता है कि 'डिमैग्नेटाइज़्ड' के रूप में क्या मायने रखता है, इस प्रकार नंगे शब्द ज़बरदस्ती अस्पष्ट हो सकती है:
[[File:Coercivities in M-H curve.svg|thumb|एक ही चुंबक के लिए चुंबकीयकरण-बनाम-क्षेत्र (M-H) वक्र के संदर्भ में निग्राहिता के लिए समतुल्य परिभाषाएँ।]]एक [[लौह]] में निग्राहिता लागू चुंबकीय क्षेत्र (H क्षेत्रक) की तीव्रता है जो उस सामग्री को विचुंबकित्र करने के लिए नमूने के चुंबकीयकरण को एक मजबूत क्षेत्र द्वारा [[संतृप्ति (चुंबकीय)]] तक ले जाने के बाद आवश्यक है। यह विचुंबकन क्षेत्र मूल संतृप्तिकर क्षेत्र के विपरीत लगाया जाता है। हालाँकि निग्राहिता की अलग-अलग परिभाषाएँ हैं, जो इस बात पर निर्भर करता है कि 'विचुंबकित' के रूप में क्या महत्व रखता है, इस प्रकार अरक्षित शब्द निग्राहिता अस्पष्ट हो सकती है:


* सामान्य ज़बरदस्ती, {{math|''H''<sub>Cn</sub>}}, [[चुंबकीय प्रवाह]] (सामग्री के अंदर औसत बी क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक एच क्षेत्र है।
* सामान्य निग्राहिता, {{math|''H''<sub>Cn</sub>}}, [[चुंबकीय प्रवाह]] (सामग्री के अंदर औसत B क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक H क्षेत्र है।
* आंतरिक ज़बरदस्ती, {{math|''H''<sub>Ci</sub>}}, चुंबकीयकरण (सामग्री के अंदर औसत एम क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक एच क्षेत्र है।
* आंतरिक निग्राहिता, {{math|''H''<sub>Ci</sub>}}, चुंबकीयकरण (सामग्री के अंदर औसत M क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक H क्षेत्र है।
* अवशेष ज़बरदस्ती, {{math|''H''<sub>Cr</sub>}}, एच फ़ील्ड को [[remanence]] को शून्य तक कम करने के लिए आवश्यक है, जिसका अर्थ है कि जब एच फ़ील्ड अंततः शून्य पर वापस आ जाती है, तो बी और एम दोनों भी शून्य पर गिर जाते हैं (सामग्री हिस्टैरिसीस वक्र में मूल तक पहुंचती है)।<ref name="Bertotti1998">{{cite book|author=Giorgio Bertotti|title=Hysteresis in Magnetism: For Physicists, Materials Scientists, and Engineers|url=https://books.google.com/books?id=ybVQAwAAQBAJ|date=21 May 1998|publisher=Elsevier Science|isbn=978-0-08-053437-4}}</ref>
* अवशेष निग्राहिता, {{math|''H''<sub>Cr</sub>}}, H फ़ील्ड को [[remanence|चुंबकत्वाशेष]] को शून्य तक कम करने के लिए आवश्यक है, जिसका अर्थ है कि जब H फ़ील्ड अंततः शून्य पर वापस आ जाती है, तो B और M दोनों भी शून्य पर गिर जाते हैं (सामग्री शैथिल्य वक्र में मूल तक पहुंचती है)।<ref name="Bertotti1998">{{cite book|author=Giorgio Bertotti|title=Hysteresis in Magnetism: For Physicists, Materials Scientists, and Engineers|url=https://books.google.com/books?id=ybVQAwAAQBAJ|date=21 May 1998|publisher=Elsevier Science|isbn=978-0-08-053437-4}}</ref>
नरम चुंबकीय सामग्री में सामान्य और आंतरिक ज़बरदस्ती के बीच का अंतर नगण्य है, हालांकि यह कठोर चुंबकीय सामग्री में महत्वपूर्ण हो सकता है।<ref name="Bertotti1998"/>सबसे मजबूत दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बक H पर लगभग किसी भी चुम्बकत्व को नहीं खोते हैं<sub>Cn</sub>.
नरम चुंबकीय सामग्री में सामान्य और आंतरिक निग्राहिता के बीच का अंतर नगण्य है, हालांकि यह कठोर चुंबकीय सामग्री में महत्वपूर्ण हो सकता है।<ref name="Bertotti1998"/>सबसे मजबूत दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बक H पर लगभग किसी भी चुम्बकत्व को नहीं खोते हैं<sub>Cn</sub>.


== प्रायोगिक निर्धारण ==
== प्रायोगिक निर्धारण ==
{| class="wikitable floatright"
{| class="wikitable floatright"
|+ Coercivities of some magnetic materials
|+ कुछ चुंबकीय सामग्री की निग्राहिता
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! Material
! सामग्री
! Coercivity<br />(kA/m)
! निग्राहिता<br />(kA/m)
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| [[Supermalloy]]<br />(16[[iron|Fe]]:79[[nickel|Ni]]:5[[molybdenum|Mo]])
| [[Supermalloy|सुपरमेलाय]]<br />(16[[iron|Fe]]:79[[nickel|Ni]]:5[[molybdenum|Mo]])
| 0.0002<ref name=Tumanski>{{cite book|last1=Tumanski|first1=S.|title=Handbook of magnetic measurements|date=2011|publisher=CRC Press|location=Boca Raton, FL|isbn=9781439829523}}</ref>{{rp|131,133}}
| 0.0002<ref name=Tumanski>{{cite book|last1=Tumanski|first1=S.|title=Handbook of magnetic measurements|date=2011|publisher=CRC Press|location=Boca Raton, FL|isbn=9781439829523}}</ref>{{rp|131,133}}
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| [[Permalloy]] ([[iron|Fe]]:4[[nickel|Ni]])
| [[Permalloy|परमेलाय]] ([[iron|Fe]]:4[[nickel|Ni]])
| 0.0008–0.08<ref>{{Cite journal|title=Thickness and grain-size dependence of the coercivity in permalloy thin films|journal=Journal of Applied Physics|volume=81|issue=8|pages=4122|author=M. A. Akhter-D. J. Mapps-Y. Q. Ma Tan-Amanda Petford-Long-R. Doole|doi=10.1063/1.365100|year=1997|last2=Mapps|last3=Ma Tan|last4=Petford-Long|last5=Doole|bibcode=1997JAP....81.4122A}}</ref>
| 0.0008–0.08<ref>{{Cite journal|title=Thickness and grain-size dependence of the coercivity in permalloy thin films|journal=Journal of Applied Physics|volume=81|issue=8|pages=4122|author=M. A. Akhter-D. J. Mapps-Y. Q. Ma Tan-Amanda Petford-Long-R. Doole|doi=10.1063/1.365100|year=1997|last2=Mapps|last3=Ma Tan|last4=Petford-Long|last5=Doole|bibcode=1997JAP....81.4122A}}</ref>
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| [[Iron filings]] (0.9995 [[mass fraction (chemistry)|wt]])
| [[Iron filings|लोहे का बुरादा]] (0.9995 [[mass fraction (chemistry)|wt]])
| 0.004–37.4<ref name="mysite.du.edu">[http://mysite.du.edu/~jcalvert/phys/iron.htm#Magn]  {{webarchive |url=https://web.archive.org/web/20080204195450/http://mysite.du.edu/~jcalvert/phys/iron.htm#Magn |date=February 4, 2008 }}</ref><ref name="Magnetic Properties of Solids">{{cite web|url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/Hbase/tables/magprop.html|title=Magnetic Properties of Solids|publisher=Hyperphysics.phy-astr.gsu.edu|access-date=22 November 2014}}</ref>
| 0.004–37.4<ref name="mysite.du.edu">[http://mysite.du.edu/~jcalvert/phys/iron.htm#Magn]  {{webarchive |url=https://web.archive.org/web/20080204195450/http://mysite.du.edu/~jcalvert/phys/iron.htm#Magn |date=February 4, 2008 }}</ref><ref name="Magnetic Properties of Solids">{{cite web|url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/Hbase/tables/magprop.html|title=Magnetic Properties of Solids|publisher=Hyperphysics.phy-astr.gsu.edu|access-date=22 November 2014}}</ref>
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| [[Electrical steel]] (11Fe:Si)
| [[Electrical steel|विद्युत स्टील]] (11Fe:Si)
| 0.032–0.072<ref>{{cite web|url=http://cartech.ides.com/datasheet.aspx?E=193~192~191~190~189&CK=1967748|title=timeout|publisher=Cartech.ides.com|access-date=22 November 2014}}{{Dead link|date=July 2020 |bot=InternetArchiveBot |fix-attempted=yes }}</ref>
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| [[Wrought iron|Raw iron]] (1896)
| [[Wrought iron|कच्चा लोहा]] (1896)
| 0.16<ref>{{cite book|url=https://books.google.com/books?id=G0cOAAAAYAAJ&pg=PA133|title=Dynamo-electric machinery|access-date=22 November 2014|last1=Thompson|first1=Silvanus Phillips|year=1896}}</ref>
| 0.16<ref>{{cite book|url=https://books.google.com/books?id=G0cOAAAAYAAJ&pg=PA133|title=Dynamo-electric machinery|access-date=22 November 2014|last1=Thompson|first1=Silvanus Phillips|year=1896}}</ref>
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| [[Nickel]] (0.99 wt)
| [[Nickel|निकैल]] (0.99 wt)
| 0.056–23<ref name="Magnetic Properties of Solids"/><ref>{{Cite journal|title=Influence of rf magnetron sputtering conditions on the magnetic, crystalline, and electrical properties of thin nickel films|journal=Journal of Applied Physics|volume=75|issue=10|pages=5779|author=M. S. Miller-F. E. Stageberg-Y. M. Chow-K. Rook-L. A. Heuer|doi=10.1063/1.355560|year=1994|last2=Stageberg|last3=Chow|last4=Rook|last5=Heuer|bibcode=1994JAP....75.5779M}}</ref>
| 0.056–23<ref name="Magnetic Properties of Solids"/><ref>{{Cite journal|title=Influence of rf magnetron sputtering conditions on the magnetic, crystalline, and electrical properties of thin nickel films|journal=Journal of Applied Physics|volume=75|issue=10|pages=5779|author=M. S. Miller-F. E. Stageberg-Y. M. Chow-K. Rook-L. A. Heuer|doi=10.1063/1.355560|year=1994|last2=Stageberg|last3=Chow|last4=Rook|last5=Heuer|bibcode=1994JAP....75.5779M}}</ref>
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| [[Ferrite (magnet)|Ferrite]] magnet<br />(Zn<sub>x</sub>FeNi<sub>1−x</sub>O<sub>3</sub>)
| फेराइट चुंबक<br />(Zn<sub>x</sub>FeNi<sub>1−x</sub>O<sub>3</sub>)
| 1.2–16<ref>{{Cite journal|journal=IEEE Transactions on Magnetics|volume=33|issue=5|pages=3748–3750|doi=10.1109/20.619559|year=1997|last1=Zhenghong Qian|last2=Geng Wang|last3=Sivertsen|first3=J.M.|last4=Judy|first4=J.H.|title=Ni ''Zn'' ferrite thin films prepared by Facing Target Sputtering|bibcode=1997ITM....33.3748Q}}</ref>
| 1.2–16<ref>{{Cite journal|journal=IEEE Transactions on Magnetics|volume=33|issue=5|pages=3748–3750|doi=10.1109/20.619559|year=1997|last1=Zhenghong Qian|last2=Geng Wang|last3=Sivertsen|first3=J.M.|last4=Judy|first4=J.H.|title=Ni ''Zn'' ferrite thin films prepared by Facing Target Sputtering|bibcode=1997ITM....33.3748Q}}</ref>
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| 19<ref name="Magnetic Properties of Solids"/>
| 19<ref name="Magnetic Properties of Solids"/>
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| [[Cobalt]] (0.99 wt)
| कोबाल्ट (0.99 wt)
| 0.8–72<ref name="Pubs">{{Cite journal|title=Magnetic Cobalt Nanowire Thin Films|journal=The Journal of Physical Chemistry B|volume=109|issue=5|pages=1919–22|doi=10.1021/jp045554t|pmid=16851175|year=2005|last1=Luo|first1=Hongmei|last2=Wang|first2=Donghai|last3=He|first3=Jibao|last4=Lu|first4=Yunfeng}}</ref>
| 0.8–72<ref name="Pubs">{{Cite journal|title=Magnetic Cobalt Nanowire Thin Films|journal=The Journal of Physical Chemistry B|volume=109|issue=5|pages=1919–22|doi=10.1021/jp045554t|pmid=16851175|year=2005|last1=Luo|first1=Hongmei|last2=Wang|first2=Donghai|last3=He|first3=Jibao|last4=Lu|first4=Yunfeng}}</ref>
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| [[Alnico]]
| [[Alnico|ऐल्निको]]
| 30–150<ref>http://www.arnoldmagnetics.com/wp-content/uploads/2017/10/Cast-Alnico-Permanent-Magnet-Brochure-101117-1.pdf {{Bare URL PDF|date=March 2022}}</ref>
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| Disk drive recording medium <br />([[chromium|Cr]]:[[cobalt|Co]]:[[platinum|Pt]])
| चक्रिका चालक अभिलेखबद्ध माध्यम <br />([[chromium|Cr]]:[[cobalt|Co]]:[[platinum|Pt]])
| 140<ref>{{Cite journal|journal=IEEE Transactions on Magnetics|volume=27|issue=6|pages=5052–5054|doi=10.1109/20.278737|year=1991|last1=Yang|first1=M.M.|last2=Lambert|first2=S.E.|last3=Howard|first3=J.K.|last4=Hwang|first4=C.|title=Laminated CoPt ''Cr''/Cr films for low noise longitudinal recording|bibcode=1991ITM....27.5052Y}}</ref>
| 140<ref>{{Cite journal|journal=IEEE Transactions on Magnetics|volume=27|issue=6|pages=5052–5054|doi=10.1109/20.278737|year=1991|last1=Yang|first1=M.M.|last2=Lambert|first2=S.E.|last3=Howard|first3=J.K.|last4=Hwang|first4=C.|title=Laminated CoPt ''Cr''/Cr films for low noise longitudinal recording|bibcode=1991ITM....27.5052Y}}</ref>
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| [[Neodymium magnet]] (NdFeB)
| [[Neodymium magnet|आपीतला चुंबक]] (NdFeB)
| 800–950<ref>{{Cite journal|title=High‐remanence rapidly solidified Nd‐Fe‐B: Die‐upset magnets (invited)|journal=Journal of Applied Physics|volume=73|issue=10|pages=5751|author=C. D. Fuerst-E. G. Brewer|doi=10.1063/1.353563|year=1993|last2=Brewer|bibcode=1993JAP....73.5751F}}</ref><ref>{{cite web|url=http://wondermagnet.com/magfaq.html|title=WONDERMAGNET.COM - NdFeB Magnets, Magnet Wire, Books, Weird Science, Needful Things|publisher=Wondermagnet.com|access-date=22 November 2014|archive-date=11 February 2015|archive-url=https://web.archive.org/web/20150211041455/http://www.wondermagnet.com/magfaq.html|url-status=dead}}</ref>
| 800–950<ref>{{Cite journal|title=High‐remanence rapidly solidified Nd‐Fe‐B: Die‐upset magnets (invited)|journal=Journal of Applied Physics|volume=73|issue=10|pages=5751|author=C. D. Fuerst-E. G. Brewer|doi=10.1063/1.353563|year=1993|last2=Brewer|bibcode=1993JAP....73.5751F}}</ref><ref>{{cite web|url=http://wondermagnet.com/magfaq.html|title=WONDERMAGNET.COM - NdFeB Magnets, Magnet Wire, Books, Weird Science, Needful Things|publisher=Wondermagnet.com|access-date=22 November 2014|archive-date=11 February 2015|archive-url=https://web.archive.org/web/20150211041455/http://www.wondermagnet.com/magfaq.html|url-status=dead}}</ref>
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| 2040–2090<ref>{{cite journal |last1=Bai |first1=G. |last2=Gao |first2=R.W. |last3=Sun |first3=Y. |last4=Han |first4=G.B. |last5=Wang |first5=B. |title=Study of high-coercivity sintered NdFeB magnets |journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |date=January 2007 |volume=308 |issue=1 |pages=20–23 |doi=10.1016/j.jmmm.2006.04.029 |bibcode=2007JMMM..308...20B }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Jiang |first1=H. |last2=Evans |first2=J. |last3=O’Shea |first3=M.J. |last4=Du |first4=Jianhua |title=Hard magnetic properties of rapidly annealed NdFeB thin films on Nb and V buffer layers |journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |date=2001 |volume=224 |issue=3 |pages=233–240 |doi=10.1016/S0304-8853(01)00017-8 |bibcode=2001JMMM..224..233J }}</ref>
| 2040–2090<ref>{{cite journal |last1=Bai |first1=G. |last2=Gao |first2=R.W. |last3=Sun |first3=Y. |last4=Han |first4=G.B. |last5=Wang |first5=B. |title=Study of high-coercivity sintered NdFeB magnets |journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |date=January 2007 |volume=308 |issue=1 |pages=20–23 |doi=10.1016/j.jmmm.2006.04.029 |bibcode=2007JMMM..308...20B }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Jiang |first1=H. |last2=Evans |first2=J. |last3=O’Shea |first3=M.J. |last4=Du |first4=Jianhua |title=Hard magnetic properties of rapidly annealed NdFeB thin films on Nb and V buffer layers |journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |date=2001 |volume=224 |issue=3 |pages=233–240 |doi=10.1016/S0304-8853(01)00017-8 |bibcode=2001JMMM..224..233J }}</ref>
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| Samarium-cobalt magnet <br />(2[[samarium|Sm]]:17[[iron|Fe]]:3[[nitrogen|N]]; 10{{nbsp}}[[kelvin|K]])
| समैरियम-कोबाल्ट चुंबक <br />(2[[samarium|Sm]]:17[[iron|Fe]]:3[[nitrogen|N]]; 10{{nbsp}}[[kelvin|K]])
| <40–2800<ref>{{cite journal |last1=Nakamura |first1=H. |last2=Kurihara |first2=K. |last3=Tatsuki |first3=T. |last4=Sugimoto |first4=S. |last5=Okada |first5=M. |last6=Homma |first6=M. |title=Phase Changes and Magnetic Properties of Sm 2 Fe 17 N x Alloys Heat-Treated in Hydrogen |journal=IEEE Translation Journal on Magnetics in Japan |date=October 1992 |volume=7 |issue=10 |pages=798–804 |doi=10.1109/TJMJ.1992.4565502 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Rani |first1=R. |last2=Hegde |first2=H. |last3=Navarathna |first3=A. |last4=Cadieu |first4=F. J. |title=High coercivity Sm 2 Fe 17 N x and related phases in sputtered film samples |journal=Journal of Applied Physics |date=15 May 1993 |volume=73 |issue=10 |pages=6023–6025 |id={{INIST|4841321}} |doi=10.1063/1.353457 |bibcode=1993JAP....73.6023R }}</ref>
| <40–2800<ref>{{cite journal |last1=Nakamura |first1=H. |last2=Kurihara |first2=K. |last3=Tatsuki |first3=T. |last4=Sugimoto |first4=S. |last5=Okada |first5=M. |last6=Homma |first6=M. |title=Phase Changes and Magnetic Properties of Sm 2 Fe 17 N x Alloys Heat-Treated in Hydrogen |journal=IEEE Translation Journal on Magnetics in Japan |date=October 1992 |volume=7 |issue=10 |pages=798–804 |doi=10.1109/TJMJ.1992.4565502 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Rani |first1=R. |last2=Hegde |first2=H. |last3=Navarathna |first3=A. |last4=Cadieu |first4=F. J. |title=High coercivity Sm 2 Fe 17 N x and related phases in sputtered film samples |journal=Journal of Applied Physics |date=15 May 1993 |volume=73 |issue=10 |pages=6023–6025 |id={{INIST|4841321}} |doi=10.1063/1.353457 |bibcode=1993JAP....73.6023R }}</ref>
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| [[Samarium-cobalt magnet]]
| [[Samarium-cobalt magnet|समैरियम-कोबाल्ट चुंबक]]
| 3200<ref>{{cite journal |last1=de Campos |first1=M. F. |last2=Landgraf |first2=F. J. G. |last3=Saito |first3=N. H. |last4=Romero |first4=S. A. |last5=Neiva |first5=A. C. |last6=Missell |first6=F. P. |last7=de Morais |first7=E. |last8=Gama |first8=S. |last9=Obrucheva |first9=E. V. |last10=Jalnin |first10=B. V. |title=Chemical composition and coercivity of SmCo5 magnets |journal=Journal of Applied Physics |date=July 1998 |volume=84 |issue=1 |pages=368–373 |doi=10.1063/1.368075 |bibcode=1998JAP....84..368D |url=http://www.repositorio.unicamp.br/handle/REPOSIP/62990 }}{{Dead link|date=March 2022 |bot=InternetArchiveBot |fix-attempted=yes }}</ref>
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आमतौर पर एक चुंबकीय सामग्री की ज़बरदस्ती [[चुंबकीय हिस्टैरिसीस]] लूप के माप द्वारा निर्धारित की जाती है, जिसे मैग्नेटाइजेशन कर्व भी कहा जाता है, जैसा कि ऊपर की आकृति में दिखाया गया है। डेटा प्राप्त करने के लिए उपयोग किया जाने वाला उपकरण आमतौर पर एक वाइब्रेटिंग-सैंपल [[चुंबकत्वमापी]] | वाइब्रेटिंग-सैंपल या अल्टरनेटिंग-ग्रेडिएंट [[कंपन-नमूना मैग्नेटोमीटर]]होता है। लागू फ़ील्ड जहां डेटा लाइन शून्य को पार करती है, वह ज़बरदस्ती है। यदि नमूने में एक [[एंटीफेरोमैग्नेट]] मौजूद है, तो [[विनिमय पूर्वाग्रह]] प्रभाव के परिणामस्वरूप बढ़ते और घटते क्षेत्रों में मापी गई ज़बरदस्ती असमान हो सकती है।{{citation needed|date=January 2021}}
सामान्यतः एक चुंबकीय सामग्री की निग्राहिता [[चुंबकीय हिस्टैरिसीस|चुंबकीय शैथिल्य]] परिपथ के माप द्वारा निर्धारित की जाती है, जिसे चुम्बकन कर्व भी कहा जाता है, जैसा कि ऊपर की आकृति में दिखाया गया है। डेटा प्राप्त करने के लिए उपयोग किया जाने वाला उपकरण सामान्यतः एक वाइब्रेटिंग-सैंपल [[चुंबकत्वमापी]] | वाइब्रेटिंग-सैंपल या अल्टरनेटिंग-ग्रेडिएंट [[कंपन-नमूना मैग्नेटोमीटर]]होता है। लागू फ़ील्ड जहां डेटा लाइन शून्य को पार करती है, वह निग्राहिता है। यदि नमूने में एक [[एंटीफेरोमैग्नेट|प्रतिलोहचुंबक]] उपस्थित है, तो [[विनिमय पूर्वाग्रह]] प्रभाव के परिणामस्वरूप बढ़ते और घटते क्षेत्रों में मापी गई निग्राहिता असमान हो सकती है।
किसी सामग्री की ज़बरदस्ती उस समय के पैमाने पर निर्भर करती है जिस पर चुंबकत्व वक्र को मापा जाता है। एक अनुप्रयुक्त उल्टे क्षेत्र में मापी गई सामग्री का चुंबकीयकरण, जो नाममात्र रूप से ज़बरदस्ती से छोटा होता है, लंबे समय के पैमाने पर, धीरे-धीरे [[आराम (भौतिकी)]] से शून्य हो सकता है। आराम तब होता है जब डोमेन वॉल मोशन द्वारा मैग्नेटाइजेशन का उलटा [[अरहेनियस समीकरण]] होता है और [[चुंबकीय चिपचिपाहट]] का प्रभुत्व होता है।<ref>{{harvnb|Gaunt|1986}}</ref> उच्च आवृत्तियों पर ज़बरदस्ती का बढ़ता मूल्य उच्च-[[बैंडविड्थ (कंप्यूटिंग)]] चुंबकीय रिकॉर्डिंग में [[बिट दर]] की वृद्धि के लिए एक गंभीर बाधा है, इस तथ्य से जटिल है कि भंडारण घनत्व में वृद्धि के लिए आमतौर पर मीडिया में उच्च ज़बरदस्ती की आवश्यकता होती है।{{Citation needed|date=September 2010}}
 
किसी सामग्री की निग्राहिता उस समय के मानदण्ड पर निर्भर करती है जिस पर चुंबकत्व वक्र को मापा जाता है। एक अनुप्रयुक्त उल्टे क्षेत्र में मापी गई सामग्री का चुंबकीयकरण, जो नाममात्र रूप से निग्राहिता से छोटा होता है, लंबे समय के मानदण्ड पर, धीरे-धीरे [[आराम (भौतिकी)|शिथिल (भौतिकी)]] से शून्य हो सकता है। शिथिल तब होता है जब कार्यक्षेत्र प्राचीर गति द्वारा चुम्बकन का उलटा [[अरहेनियस समीकरण]] होता है और [[चुंबकीय चिपचिपाहट|चुंबकीय श्यानता]] का प्रभुत्व होता है।<ref>{{harvnb|Gaunt|1986}}</ref> उच्च आवृत्तियों पर निग्राहिता का बढ़ता मूल्य उच्च-[[बैंडविड्थ (कंप्यूटिंग)]] चुंबकीय अभिलेखन में [[बिट दर]] की वृद्धि के लिए एक गंभीर बाधा है, इस तथ्य से जटिल है कि भंडारण घनत्व में वृद्धि के लिए सामान्यतः जनसंचार (मीडिया) में उच्च निग्राहिता की आवश्यकता होती है।
 




== सिद्धांत ==
== सिद्धांत ==
जबरदस्ती के क्षेत्र में, लागू क्षेत्र दिशा के साथ मापा फेरोमैग्नेट के चुंबकीयकरण का [[वेक्टर (ज्यामिति)]] शून्य है। [[चुंबकीयकरण उत्क्रमण]] के दो प्राथमिक तरीके हैं: [[एकल डोमेन (चुंबकीय)]] | एकल-डोमेन रोटेशन और [[डोमेन दीवार (चुंबकत्व)]] गति। जब किसी सामग्री का चुंबकीयकरण घूर्णन द्वारा उलट जाता है, तो लागू क्षेत्र के साथ चुंबकीयकरण घटक शून्य होता है क्योंकि वेक्टर दिशा में ओर्थोगोनल को लागू क्षेत्र में इंगित करता है। जब चुंबकीयकरण डोमेन दीवार गति से उलट जाता है, तो प्रत्येक वेक्टर दिशा में शुद्ध चुंबकीयकरण छोटा होता है क्योंकि सभी अलग-अलग डोमेन के क्षणों का योग शून्य होता है। रोटेशन और [[मैग्नेटोक्रिस्टलाइन अनिसोट्रॉपी]] के प्रभुत्व वाले मैग्नेटाइजेशन वक्र मौलिक शोध में उपयोग की जाने वाली अपेक्षाकृत सही चुंबकीय सामग्री में पाए जाते हैं।<ref>{{harvnb|Genish|Kats|Klein|Reiner|2004}}</ref> वास्तविक इंजीनियरिंग सामग्री में डोमेन दीवार गति एक अधिक महत्वपूर्ण उत्क्रमण तंत्र है क्योंकि [[अनाज की सीमा]] और अशुद्धता जैसे दोष उलट-मैग्नेटाइजेशन डोमेन के लिए [[केंद्रक]] साइटों के रूप में काम करते हैं। ज़बरदस्ती का निर्धारण करने में डोमेन दीवारों की भूमिका जटिल है क्योंकि दोष डोमेन दीवारों को न्यूक्लियेट करने के अलावा पिन कर सकते हैं। फेरोमैग्नेट में डोमेन दीवारों की गतिशीलता धातु विज्ञान में अनाज की सीमाओं और [[प्लास्टिसिटी (भौतिकी)]] के समान है क्योंकि डोमेन की दीवारें और अनाज की सीमाएं प्लानर दोष हैं।{{citation needed|date=January 2021}}
निग्रह के क्षेत्र में, लागू क्षेत्र दिशा के साथ मापा लोह चुंबकीय के चुंबकीयकरण का [[वेक्टर (ज्यामिति)|सदिश (ज्यामिति)]] शून्य है। [[चुंबकीयकरण उत्क्रमण]] के दो प्राथमिक तरीके हैं: एकल-कार्यक्षेत्र क्रमावर्तन और [[डोमेन दीवार (चुंबकत्व)|कार्यक्षेत्र प्राचीर (चुंबकत्व)]] गति। जब किसी सामग्री का चुंबकीयकरण घूर्णन द्वारा उलट जाता है, तो लागू क्षेत्र के साथ चुंबकीयकरण घटक शून्य होता है क्योंकि सदिश दिशा में आयतीय को लागू क्षेत्र में इंगित करता है। जब चुंबकीयकरण कार्यक्षेत्र दीवार गति से उलट जाता है, तो प्रत्येक सदिश दिशा में शुद्ध चुंबकीयकरण छोटा होता है क्योंकि सभी अलग-अलग कार्यक्षेत्र के क्षणों का योग शून्य होता है। क्रमावर्तन और [[मैग्नेटोक्रिस्टलाइन अनिसोट्रॉपी|चुंबक क्रिस्टली विषमदैशकता]] के प्रभुत्व वाले चुम्बकन वक्र मौलिक शोध में उपयोग की जाने वाली अपेक्षाकृत सही चुंबकीय सामग्री में पाए जाते हैं।<ref>{{harvnb|Genish|Kats|Klein|Reiner|2004}}</ref> वास्तविक अभियान्त्रिकी सामग्री में कार्यक्षेत्र प्राचीर गति एक अधिक महत्वपूर्ण उत्क्रमण तंत्र है क्योंकि [[अनाज की सीमा|कण परिसीमा]] और अशुद्धता जैसे दोष उलट-चुम्बकन कार्यक्षेत्र के लिए [[केंद्रक]] साइटों के रूप में काम करते हैं। निग्राहिता का निर्धारण करने में कार्यक्षेत्र प्राचीर की भूमिका जटिल है क्योंकि दोष कार्यक्षेत्र प्राचीर को न्यूक्लियेट करने के अलावा पिन कर सकते हैं। लोहचुंबकीय में कार्यक्षेत्र प्राचीर की गतिशीलता धातु विज्ञान में कण परिसीमा और [[प्लास्टिसिटी (भौतिकी)|सुघट्यता (भौतिकी)]] के समान है क्योंकि कार्यक्षेत्र प्राचीर और कण परिसीमा तलीय दोष हैं।
 




== महत्व ==
== महत्व ==
किसी भी [[हिस्टैरिसीस]] प्रक्रिया के साथ, एक चक्र के दौरान चुंबकीयकरण वक्र के अंदर का क्षेत्र उस कार्य (ऊष्मप्रवैगिकी) का प्रतिनिधित्व करता है जो बाहरी क्षेत्र द्वारा सामग्री पर चुंबकीयकरण को उलटने में किया जाता है, और गर्मी के रूप में फैल जाता है। चुंबकीय सामग्री में सामान्य विघटनकारी प्रक्रियाओं में [[चुंबकीय विरूपण]] और डोमेन वॉल मोशन शामिल हैं। ज़बरदस्ती चुंबकीय हिस्टैरिसीस की डिग्री का एक उपाय है और इसलिए उनके सामान्य अनुप्रयोगों के लिए नरम चुंबकीय सामग्री की हानि की विशेषता है।
किसी भी [[हिस्टैरिसीस|शिथिलकारी]] प्रक्रिया के साथ, एक चक्र के दौरान चुंबकीयकरण वक्र के अंदर का क्षेत्र उस कार्य (ऊष्मप्रवैगिकी) का प्रतिनिधित्व करता है जो बाहरी क्षेत्र द्वारा सामग्री पर चुंबकीयकरण को उलटने में किया जाता है, और ऊष्मा के रूप में दुर्व्यसनी होता है। चुंबकीय सामग्री में सामान्य विघटनकारी प्रक्रियाओं में [[चुंबकीय विरूपण]] और कार्यक्षेत्र प्राचीर प्रस्ताव सम्मिलित हैं। निग्राहिता चुंबकीय शैथिल्य के परिमाण का एक उपाय है और इसलिए उनके सामान्य अनुप्रयोगों के लिए नरम चुंबकीय सामग्री की हानि की विशेषता है।


संतृप्ति अवशेष और ज़बरदस्ती हार्ड मैग्नेट के लिए योग्यता के आंकड़े हैं, हालांकि [[अधिकतम ऊर्जा उत्पाद]] भी आमतौर पर उद्धृत किया जाता है। 1980 के दशक में उच्च ऊर्जा उत्पादों के साथ दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बकों का विकास देखा गया, लेकिन अवांछनीय रूप से कम [[क्यूरी तापमान]]। 1990 के दशक के बाद से उच्च दबाव वाले [[विनिमय वसंत चुंबक]] चुंबक हार्ड मैग्नेट विकसित किए गए हैं।<ref>{{harvnb|Kneller|Hawig|1991}}</ref>
संतृप्ति अवशेष और निग्राहिता दुश्चुंबकन के लिए योग्यता के आंकड़े हैं, हालांकि [[अधिकतम ऊर्जा उत्पाद]] भी सामान्यतः उद्धृत किया जाता है। 1980 के दशक में उच्च ऊर्जा उत्पादों के साथ दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बकों का विकास देखा गया, लेकिन अवांछनीय रूप से कम [[क्यूरी तापमान]] देखा गया। 1990 के दशक के बाद से उच्च दबाव वाले [[विनिमय वसंत चुंबक]] दुश्चुंबकन विकसित किए गए हैं।<ref>{{harvnb|Kneller|Hawig|1991}}</ref>




Revision as of 02:47, 6 February 2023

This article is about चुंबकीय क्षेत्र की विशेषता. For अन्य उपयोग, see प्रपीडन (बहुविकल्पी).
कण उन्मुख विद्युत स्टील, एक नरम चुंबकीय सामग्री के लिए शैथिल्य प्रस्पंद का एक परिवार। BR प्रतिधारणशीलता को दर्शाता है और HC निग्रह है। बाहर का प्रस्पंद जितना चौड़ा होगा, निग्राहिता उतनी ही अधिक होगी। छोरों पर गति वामावर्त है।

निग्राहिता, जिसे चुंबकीय निग्राहिता, निग्राहिता क्षेत्र या निग्राहिता बल भी कहा जाता है, एक लौह-चुंबकीय सामग्री की क्षमता का एक उपाय है जो चुंबकीयकरण बने बिना बाहरी चुंबकीय क्षेत्र का सामना कर सकती है। निग्राहिता को सामान्यतः ओर्स्ट्रेड या एम्पेयर/मीटर इकाइयों में मापा जाता है और इसे HC निरूपित किया जाता है .

विद्युत अभियन्त्रण और सामग्री विज्ञान, वैद्युत निग्राहिता में एक समान गुण, लोहवैद्युत सामग्री की ध्रुवीकरण घनत्व बने बिना बाहरी विद्युत क्षेत्र का सामना करने की क्षमता है।

उच्च निग्राहिता वाली लोहवैद्युत सामग्री को चुंबकीय रूप से कठोर कहा जाता है, और स्थायी चुंबक बनाने के लिए उपयोग किया जाता है। कम निग्राहिता वाली सामग्री को चुंबकीय रूप से नरम कहा जाता है। उत्तरार्द्ध का उपयोग परिवर्तक और प्रेरक चुंबकीय ह्रद्, अभिलेखन शीर्ष, सूक्ष्म तरंग उपकरण और चुंबकीय परिरक्षण में किया जाता है।

परिभाषाएँ

File:Coercivities in B-H curve.svg
एक काल्पनिक कठिन चुंबकीय सामग्री के लिए प्रवाह-बनाम-क्षेत्र शैथिल्य वक्र (BH वक्र) में विभिन्न निग्राहिता की चित्रमय परिभाषा।
File:Coercivities in M-H curve.svg
एक ही चुंबक के लिए चुंबकीयकरण-बनाम-क्षेत्र (M-H) वक्र के संदर्भ में निग्राहिता के लिए समतुल्य परिभाषाएँ।

एक लौह में निग्राहिता लागू चुंबकीय क्षेत्र (H क्षेत्रक) की तीव्रता है जो उस सामग्री को विचुंबकित्र करने के लिए नमूने के चुंबकीयकरण को एक मजबूत क्षेत्र द्वारा संतृप्ति (चुंबकीय) तक ले जाने के बाद आवश्यक है। यह विचुंबकन क्षेत्र मूल संतृप्तिकर क्षेत्र के विपरीत लगाया जाता है। हालाँकि निग्राहिता की अलग-अलग परिभाषाएँ हैं, जो इस बात पर निर्भर करता है कि 'विचुंबकित' के रूप में क्या महत्व रखता है, इस प्रकार अरक्षित शब्द निग्राहिता अस्पष्ट हो सकती है:

  • सामान्य निग्राहिता, HCn, चुंबकीय प्रवाह (सामग्री के अंदर औसत B क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक H क्षेत्र है।
  • आंतरिक निग्राहिता, HCi, चुंबकीयकरण (सामग्री के अंदर औसत M क्षेत्र) को शून्य करने के लिए आवश्यक H क्षेत्र है।
  • अवशेष निग्राहिता, HCr, H फ़ील्ड को चुंबकत्वाशेष को शून्य तक कम करने के लिए आवश्यक है, जिसका अर्थ है कि जब H फ़ील्ड अंततः शून्य पर वापस आ जाती है, तो B और M दोनों भी शून्य पर गिर जाते हैं (सामग्री शैथिल्य वक्र में मूल तक पहुंचती है)।[1]

नरम चुंबकीय सामग्री में सामान्य और आंतरिक निग्राहिता के बीच का अंतर नगण्य है, हालांकि यह कठोर चुंबकीय सामग्री में महत्वपूर्ण हो सकता है।[1]सबसे मजबूत दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बक H पर लगभग किसी भी चुम्बकत्व को नहीं खोते हैंCn.

प्रायोगिक निर्धारण

कुछ चुंबकीय सामग्री की निग्राहिता
सामग्री निग्राहिता
(kA/m)
सुपरमेलाय
(16Fe:79Ni:5Mo) 		0.0002[2]: 131, 133 
परमेलाय (Fe:4Ni) 0.0008–0.08[3]
लोहे का बुरादा (0.9995 wt) 0.004–37.4[4][5]
विद्युत स्टील (11Fe:Si) 0.032–0.072[6]
कच्चा लोहा (1896) 0.16[7]
निकैल (0.99 wt) 0.056–23[5][8]
फेराइट चुंबक
(ZnxFeNi1−xO3) 		1.2–16[9]
2Fe:Co,[10] iron pole 19[5]
कोबाल्ट (0.99 wt) 0.8–72[11]
ऐल्निको 30–150[12]
चक्रिका चालक अभिलेखबद्ध माध्यम
(Cr:Co:Pt) 		140[13]
आपीतला चुंबक (NdFeB) 800–950[14][15]
12Fe:13Pt (Fe48Pt52) ≥980[16]
?(Dy,Nb,Ga(Co):2Nd:14Fe:B) 2040–2090[17][18]
समैरियम-कोबाल्ट चुंबक
(2Sm:17Fe:3N; 10 K) 		<40–2800[19][20]
समैरियम-कोबाल्ट चुंबक 3200[21]

सामान्यतः एक चुंबकीय सामग्री की निग्राहिता चुंबकीय शैथिल्य परिपथ के माप द्वारा निर्धारित की जाती है, जिसे चुम्बकन कर्व भी कहा जाता है, जैसा कि ऊपर की आकृति में दिखाया गया है। डेटा प्राप्त करने के लिए उपयोग किया जाने वाला उपकरण सामान्यतः एक वाइब्रेटिंग-सैंपल चुंबकत्वमापी | वाइब्रेटिंग-सैंपल या अल्टरनेटिंग-ग्रेडिएंट कंपन-नमूना मैग्नेटोमीटरहोता है। लागू फ़ील्ड जहां डेटा लाइन शून्य को पार करती है, वह निग्राहिता है। यदि नमूने में एक प्रतिलोहचुंबक उपस्थित है, तो विनिमय पूर्वाग्रह प्रभाव के परिणामस्वरूप बढ़ते और घटते क्षेत्रों में मापी गई निग्राहिता असमान हो सकती है।

किसी सामग्री की निग्राहिता उस समय के मानदण्ड पर निर्भर करती है जिस पर चुंबकत्व वक्र को मापा जाता है। एक अनुप्रयुक्त उल्टे क्षेत्र में मापी गई सामग्री का चुंबकीयकरण, जो नाममात्र रूप से निग्राहिता से छोटा होता है, लंबे समय के मानदण्ड पर, धीरे-धीरे शिथिल (भौतिकी) से शून्य हो सकता है। शिथिल तब होता है जब कार्यक्षेत्र प्राचीर गति द्वारा चुम्बकन का उलटा अरहेनियस समीकरण होता है और चुंबकीय श्यानता का प्रभुत्व होता है।[22] उच्च आवृत्तियों पर निग्राहिता का बढ़ता मूल्य उच्च-बैंडविड्थ (कंप्यूटिंग) चुंबकीय अभिलेखन में बिट दर की वृद्धि के लिए एक गंभीर बाधा है, इस तथ्य से जटिल है कि भंडारण घनत्व में वृद्धि के लिए सामान्यतः जनसंचार (मीडिया) में उच्च निग्राहिता की आवश्यकता होती है।


सिद्धांत

निग्रह के क्षेत्र में, लागू क्षेत्र दिशा के साथ मापा लोह चुंबकीय के चुंबकीयकरण का सदिश (ज्यामिति) शून्य है। चुंबकीयकरण उत्क्रमण के दो प्राथमिक तरीके हैं: एकल-कार्यक्षेत्र क्रमावर्तन और कार्यक्षेत्र प्राचीर (चुंबकत्व) गति। जब किसी सामग्री का चुंबकीयकरण घूर्णन द्वारा उलट जाता है, तो लागू क्षेत्र के साथ चुंबकीयकरण घटक शून्य होता है क्योंकि सदिश दिशा में आयतीय को लागू क्षेत्र में इंगित करता है। जब चुंबकीयकरण कार्यक्षेत्र दीवार गति से उलट जाता है, तो प्रत्येक सदिश दिशा में शुद्ध चुंबकीयकरण छोटा होता है क्योंकि सभी अलग-अलग कार्यक्षेत्र के क्षणों का योग शून्य होता है। क्रमावर्तन और चुंबक क्रिस्टली विषमदैशकता के प्रभुत्व वाले चुम्बकन वक्र मौलिक शोध में उपयोग की जाने वाली अपेक्षाकृत सही चुंबकीय सामग्री में पाए जाते हैं।[23] वास्तविक अभियान्त्रिकी सामग्री में कार्यक्षेत्र प्राचीर गति एक अधिक महत्वपूर्ण उत्क्रमण तंत्र है क्योंकि कण परिसीमा और अशुद्धता जैसे दोष उलट-चुम्बकन कार्यक्षेत्र के लिए केंद्रक साइटों के रूप में काम करते हैं। निग्राहिता का निर्धारण करने में कार्यक्षेत्र प्राचीर की भूमिका जटिल है क्योंकि दोष कार्यक्षेत्र प्राचीर को न्यूक्लियेट करने के अलावा पिन कर सकते हैं। लोहचुंबकीय में कार्यक्षेत्र प्राचीर की गतिशीलता धातु विज्ञान में कण परिसीमा और सुघट्यता (भौतिकी) के समान है क्योंकि कार्यक्षेत्र प्राचीर और कण परिसीमा तलीय दोष हैं।


महत्व

किसी भी शिथिलकारी प्रक्रिया के साथ, एक चक्र के दौरान चुंबकीयकरण वक्र के अंदर का क्षेत्र उस कार्य (ऊष्मप्रवैगिकी) का प्रतिनिधित्व करता है जो बाहरी क्षेत्र द्वारा सामग्री पर चुंबकीयकरण को उलटने में किया जाता है, और ऊष्मा के रूप में दुर्व्यसनी होता है। चुंबकीय सामग्री में सामान्य विघटनकारी प्रक्रियाओं में चुंबकीय विरूपण और कार्यक्षेत्र प्राचीर प्रस्ताव सम्मिलित हैं। निग्राहिता चुंबकीय शैथिल्य के परिमाण का एक उपाय है और इसलिए उनके सामान्य अनुप्रयोगों के लिए नरम चुंबकीय सामग्री की हानि की विशेषता है।

संतृप्ति अवशेष और निग्राहिता दुश्चुंबकन के लिए योग्यता के आंकड़े हैं, हालांकि अधिकतम ऊर्जा उत्पाद भी सामान्यतः उद्धृत किया जाता है। 1980 के दशक में उच्च ऊर्जा उत्पादों के साथ दुर्लभ-पृथ्वी चुम्बकों का विकास देखा गया, लेकिन अवांछनीय रूप से कम क्यूरी तापमान देखा गया। 1990 के दशक के बाद से उच्च दबाव वाले विनिमय वसंत चुंबक दुश्चुंबकन विकसित किए गए हैं।[24]


यह भी देखें

  • चुंबकीय संवेदनशीलता
  • अवशेष

संदर्भ

  1. ↑ 1.0 1.1 Giorgio Bertotti (21 May 1998). Hysteresis in Magnetism: For Physicists, Materials Scientists, and Engineers. Elsevier Science. ISBN 978-0-08-053437-4.
  2. ↑ Tumanski, S. (2011). Handbook of magnetic measurements. Boca Raton, FL: CRC Press. ISBN 9781439829523.
  3. ↑ M. A. Akhter-D. J. Mapps-Y. Q. Ma Tan-Amanda Petford-Long-R. Doole; Mapps; Ma Tan; Petford-Long; Doole (1997). "Thickness and grain-size dependence of the coercivity in permalloy thin films". Journal of Applied Physics. 81 (8): 4122. Bibcode:1997JAP....81.4122A. doi:10.1063/1.365100.
  4. ↑ [1] Archived February 4, 2008, at the Wayback Machine
  5. ↑ 5.0 5.1 5.2 "Magnetic Properties of Solids". Hyperphysics.phy-astr.gsu.edu. Retrieved 22 November 2014.
  6. ↑ "timeout". Cartech.ides.com. Retrieved 22 November 2014.[permanent dead link]
  7. ↑ Thompson, Silvanus Phillips (1896). Dynamo-electric machinery. Retrieved 22 November 2014.
  8. ↑ M. S. Miller-F. E. Stageberg-Y. M. Chow-K. Rook-L. A. Heuer; Stageberg; Chow; Rook; Heuer (1994). "Influence of rf magnetron sputtering conditions on the magnetic, crystalline, and electrical properties of thin nickel films". Journal of Applied Physics. 75 (10): 5779. Bibcode:1994JAP....75.5779M. doi:10.1063/1.355560.
  9. ↑ Zhenghong Qian; Geng Wang; Sivertsen, J.M.; Judy, J.H. (1997). "Ni Zn ferrite thin films prepared by Facing Target Sputtering". IEEE Transactions on Magnetics. 33 (5): 3748–3750. Bibcode:1997ITM....33.3748Q. doi:10.1109/20.619559.
  10. ↑ Orloff, Jon (2017-12-19). Handbook of Charged Particle Optics, Second Edition. ISBN 9781420045550. Retrieved 22 November 2014.
  11. ↑ Luo, Hongmei; Wang, Donghai; He, Jibao; Lu, Yunfeng (2005). "Magnetic Cobalt Nanowire Thin Films". The Journal of Physical Chemistry B. 109 (5): 1919–22. doi:10.1021/jp045554t. PMID 16851175.
  12. ↑ http://www.arnoldmagnetics.com/wp-content/uploads/2017/10/Cast-Alnico-Permanent-Magnet-Brochure-101117-1.pdf[bare URL PDF]
  13. ↑ Yang, M.M.; Lambert, S.E.; Howard, J.K.; Hwang, C. (1991). "Laminated CoPt Cr/Cr films for low noise longitudinal recording". IEEE Transactions on Magnetics. 27 (6): 5052–5054. Bibcode:1991ITM....27.5052Y. doi:10.1109/20.278737.
  14. ↑ C. D. Fuerst-E. G. Brewer; Brewer (1993). "High‐remanence rapidly solidified Nd‐Fe‐B: Die‐upset magnets (invited)". Journal of Applied Physics. 73 (10): 5751. Bibcode:1993JAP....73.5751F. doi:10.1063/1.353563.
  15. ↑ "WONDERMAGNET.COM - NdFeB Magnets, Magnet Wire, Books, Weird Science, Needful Things". Wondermagnet.com. Archived from the original on 11 February 2015. Retrieved 22 November 2014.
  16. ↑ Chen & Nikles 2002
  17. ↑ Bai, G.; Gao, R.W.; Sun, Y.; Han, G.B.; Wang, B. (January 2007). "Study of high-coercivity sintered NdFeB magnets". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 308 (1): 20–23. Bibcode:2007JMMM..308...20B. doi:10.1016/j.jmmm.2006.04.029.
  18. ↑ Jiang, H.; Evans, J.; O’Shea, M.J.; Du, Jianhua (2001). "Hard magnetic properties of rapidly annealed NdFeB thin films on Nb and V buffer layers". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 224 (3): 233–240. Bibcode:2001JMMM..224..233J. doi:10.1016/S0304-8853(01)00017-8.
  19. ↑ Nakamura, H.; Kurihara, K.; Tatsuki, T.; Sugimoto, S.; Okada, M.; Homma, M. (October 1992). "Phase Changes and Magnetic Properties of Sm 2 Fe 17 N x Alloys Heat-Treated in Hydrogen". IEEE Translation Journal on Magnetics in Japan. 7 (10): 798–804. doi:10.1109/TJMJ.1992.4565502.
  20. ↑ Rani, R.; Hegde, H.; Navarathna, A.; Cadieu, F. J. (15 May 1993). "High coercivity Sm 2 Fe 17 N x and related phases in sputtered film samples". Journal of Applied Physics. 73 (10): 6023–6025. Bibcode:1993JAP....73.6023R. doi:10.1063/1.353457. INIST:4841321.
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  24. ↑ Kneller & Hawig 1991


बाहरी कड़ियाँ

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