वर्तमान पत्रक: Difference between revisions

Latest revision as of 16:42, 19 June 2023

हेलिओस्फेरिक वर्तमान पत्रक अंतर्ग्रहीय माध्यम में प्लाज्मा (भौतिकी) पर सूर्य के घूर्णन चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव से उत्पन्न होती है।^[1]

सौर भड़काव के समय वर्तमान पत्रक का विकास।^[2]

वर्तमान पत्रक विशेष प्रकार का विद्युत प्रवाह होता है जो अंतरिक्ष की मात्रा के माध्यम से फैलने के अतिरिक्त सतह (गणित) तक ही सीमित रहता है। इस प्रकार मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स (एमएचडी) में वर्तमान पत्रक की विशेषता, विद्युत प्रवाहकीय तरल पदार्थों के व्यवहार का अध्ययन, यदि इस प्रकार के तरल पदार्थ के आयतन के भाग के माध्यम से विद्युत प्रवाह होता है, तब चुंबकीय बल इसे तरल पदार्थ से बाहर निकालने का प्रयास करते हैं, अतः वर्तमान को पतली में संपीड़ित करते हैं। इस प्रकार परतें जो मात्रा से गुजरती हैं।

सामान्यतः सौर मंडल में सबसे बड़ा होने वाला वर्तमान पत्रक तथाकथित हेलिओस्फेरिक वर्तमान पत्रक होता है, जो लगभग 10,000 किमी मोटा होता है और सूर्य से और प्लूटो की कक्षा से बाहर तक फैला हुआ होता है।

सौर प्रभामंडल जैसे खगोलभौतिकीय प्लाज़्मा में, सैद्धांतिक रूप से वर्तमान पत्रक का पहलू अनुपात (मोटाई से विभाजित चौड़ाई) 100,000:1 जितना अधिक हो सकता है।^[3] इसके विपरीत, अधिकांश पुस्तकों के पृष्ठों का पक्षानुपात 2000:1 के समीप होता है। जिससे कि वर्तमान पत्रक उनके आकार की तुलना में इतनी पतली होती हैं, उन्हें अधिकांशतः ऐसा माना जाता है जैसे कि उनकी मोटाई शून्य होती है यह आदर्श एमडीएच की सरलीकृत धारणाओं का परिणाम है। वास्तव में, कोई भी वर्तमान पत्रक असीम रूप से पतली नहीं हो सकती है जिससे कि इसके लिए आवेश वाहकों की असीम तेज़ गति की आवश्यकता होती है, जिनकी गति वर्तमान का कारण बनती है।

प्लास्मा में वर्तमान पत्रक चुंबकीय क्षेत्र के ऊर्जा घनत्व को बढ़ाकर ऊर्जा को संग्रहित करती हैं। मजबूत वर्तमान पत्रक के समीप अनेक प्लाज़्मा अस्थिरता उत्पन्न होती है, जो ढहने की संभावना में होती है, जिससे चुंबकीय पुन: संयोजन होता है और संग्रहीत ऊर्जा तेजी से जारी होती है।^[4] यह प्रक्रिया सौर ज्वालाओं का कारण होती है^[5] और चुंबकीय बंधन संलयन की कठिनाई का कारण बनती है, जिसके लिए ऊष्मीय प्लाज्मा में मजबूत विद्युत धाराओं की आवश्यकता होती है।

अनंत वर्तमान पत्रक का चुंबकीय क्षेत्र

सामान्यतः अनंत वर्तमान पत्रक को ही वर्तमान ले जाने वाले समानांतर तारों की अनंत संख्या के रूप में तैयार किया जा सकता है। यह मानते हुए कि प्रत्येक तार में धारा I होती है और प्रति इकाई लंबाई में N तार होता हैं, अतः एम्पीयर के नियम का उपयोग करके चुंबकीय क्षेत्र प्राप्त किया जा सकता है।

\oint _{R}\mathbf {B} \cdot \mathbf {dl} =\mu _{0}I_{\text{enc}}

\oint _{R}B\cos(\theta )\,dl=\mu _{0}I_{\text{enc}}

R वर्तमान पत्रक के चारों ओर आयताकार पाश होता है, जो विमान के लंबवत और तारों के लंबवत होता है। इस प्रकार पत्रक के लंबवत दो पक्षों में,

\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =0

तब से

\cos(90^{\circ })=0

. अन्य दो पक्षों में,

\cos(0)=1

, अतः यदि S आयाम L × W के आयताकार पाश का समानांतर पक्ष है, तब समाकलन सरल हो जाता है।

2\int _{S}Bds=\mu _{0}I_{\text{enc}}

चूँकि B चुने हुए पथ के कारण स्थिर रहता है, इसे समाकलन से बाहर निकाला जा सकता है।

2B\int _{S}ds=\mu _{0}I_{\text{enc}}

अभिन्न का मूल्यांकन किया जाता है।

2BL=\mu _{0}I_{\text{enc}}

B के लिए समाधान, I_enc के लिए प्लगिंग (पथ R में संलग्न कुल धारा) I×N×L के रूप में और सरलीकरण,

{\begin{aligned}B&={\frac {\mu _{0}I_{\text{enc}}}{2L}}={\frac {\mu _{0}INL}{2L}}\\[1ex]&={\frac {\mu _{0}IN}{2}}\end{aligned}}

विशेष रूप से, अनंत वर्तमान पत्रक की चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति इससे दूरी पर निर्भर नहीं करती है। B की दिशा दाहिने हाथ के नियम से पाई जा सकती है।

हैरिस वर्तमान पत्रक

प्रसिद्ध एकल-आयामी वर्तमान पत्रक संतुलन हैरिस वर्तमान पत्रक होता है, जो मैक्सवेल-वेलसोव प्रणाली का स्थिर समाधान होता है।^[6] इस प्रकार साथ में हैरिस पत्रक का चुंबकीय क्षेत्र प्रोफ़ाइल $y=0$ द्वारा दिया गया है।

\mathbf {B} (y)=B_{0}\tanh \left({\frac {y}{\delta }}\right)\mathbf {\hat {x}} ,

जहाँ

B_{0}

स्पर्शोन्मुख चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति होती है और

\delta

वर्तमान पत्रक की मोटाई प्रदान करता है। इस प्रकार यह वर्तमान घनत्व द्वारा दिया गया है।

\mathbf {J} (y)=-{\frac {B_{0}}{\mu _{0}\delta }}\operatorname {sech} ^{2}\left({\frac {y}{\delta }}\right)\mathbf {\hat {z}} .

प्लाज्मा दबाव द्वारा दिया जाता है।

p(y)={\frac {B_{0}^{2}}{2\mu _{0}}}\operatorname {sech} ^{2}\left({\frac {y}{\delta }}\right)+p_{0},

जहाँ

p_{0}

असिम्प्टोटिक दबाव होता है।

यह भी देखें

प्लाज्मा (भौतिकी) लेखों की सूची

↑ "Artist's Conception of the Heliospheric Current Sheet" Wilcox Solar Observatory, Stanford University
↑ Zhu, Chunming; Liu, Rui; Alexander, David; McAteer, R. T. James (2016-04-19). "एक सौर ज्वाला में एक वर्तमान शीट के विकास का अवलोकन". The Astrophysical Journal. 821 (2): L29. doi:10.3847/2041-8205/821/2/L29. ISSN 2041-8213.
↑ Biskamp, Dieter (1997) Nonlinear Magnetohydrodynamics Cambridge University Press, Cambridge, England, page 130, ISBN 0-521-59918-0
↑ Biskamp, Dieter (May 1986) "Magnetic reconnection via current sheets" Physics of Fluids 29: pp. 1520-1531, doi:10.1063/1.865670
↑ Low, B. C. and Wolfson, R. (1988) "Spontaneous formation of electric current sheets and the origin of solar flares" Astrophysical Journal 324(11): pp. 574-581
↑ Hughes, W. J. (1990) "The Magnetopause, Magnetotail, and Magnetic Reconnection" (from the "Rubey Colloquium" held in March 1990 at U.C.L.A.) pp. 227-287 In Kivelson, Margaret Galland and Russell, Christopher T. (editors) (1995) Introduction to Space Physics Cambridge University Press, Cambridge, England, pages 250-251, ISBN 0-521-45104-3

[Category:Plasma physi

[1] "Artist's Conception of the Heliospheric Current Sheet" Wilcox Solar Observatory, Stanford University

[2] Zhu, Chunming; Liu, Rui; Alexander, David; McAteer, R. T. James (2016-04-19). "एक सौर ज्वाला में एक वर्तमान शीट के विकास का अवलोकन". The Astrophysical Journal. 821 (2): L29. doi:10.3847/2041-8205/821/2/L29. ISSN 2041-8213.

[3] Biskamp, Dieter (1997) Nonlinear Magnetohydrodynamics Cambridge University Press, Cambridge, England, page 130, ISBN 0-521-59918-0

[4] Biskamp, Dieter (May 1986) "Magnetic reconnection via current sheets" Physics of Fluids 29: pp. 1520-1531, doi:10.1063/1.865670

[5] Low, B. C. and Wolfson, R. (1988) "Spontaneous formation of electric current sheets and the origin of solar flares" Astrophysical Journal 324(11): pp. 574-581

[6] Hughes, W. J. (1990) "The Magnetopause, Magnetotail, and Magnetic Reconnection" (from the "Rubey Colloquium" held in March 1990 at U.C.L.A.) pp. 227-287 In Kivelson, Margaret Galland and Russell, Christopher T. (editors) (1995) Introduction to Space Physics Cambridge University Press, Cambridge, England, pages 250-251, ISBN 0-521-45104-3

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 {{Short description|Electric current which is confined to a surface rather than throughout a volume}}
-[[Image:Heliospheric-current-sheet.gif|thumb|300px|[[हेलिओस्फेरिक करंट शीट]] [[अंतर्ग्रहीय माध्यम]] में [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] पर सूर्य के घूर्णन चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव से उत्पन्न होती है<ref>[http://wso.stanford.edu/gifs/HCS.html "Artist's Conception of the Heliospheric Current Sheet"] Wilcox Solar Observatory, Stanford University</ref> ]]
+[[Image:Heliospheric-current-sheet.gif|thumb|300px|[[हेलिओस्फेरिक करंट शीट|हेलिओस्फेरिक वर्तमान पत्रक]] [[अंतर्ग्रहीय माध्यम]] में [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] पर सूर्य के घूर्णन चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव से उत्पन्न होती है।<ref>[http://wso.stanford.edu/gifs/HCS.html "Artist's Conception of the Heliospheric Current Sheet"] Wilcox Solar Observatory, Stanford University</ref> ]]
-[[File:Quad-flare.ogv|thumb|380px|[[ सौर भड़काव ]] के दौरान करंट शीट का विकास।<ref>{{Cite journal |last=Zhu |first=Chunming |last2=Liu |first2=Rui |last3=Alexander |first3=David |last4=McAteer |first4=R. T. James |date=2016-04-19 |title=एक सौर ज्वाला में एक वर्तमान शीट के विकास का अवलोकन|url=https://iopscience.iop.org/article/10.3847/2041-8205/821/2/L29 |journal=The Astrophysical Journal |volume=821 |issue=2 |pages=L29 |doi=10.3847/2041-8205/821/2/L29 |issn=2041-8213}}</ref>]]एक वर्तमान शीट एक [[विद्युत प्रवाह]] है जो अंतरिक्ष की मात्रा के माध्यम से फैलने के बजाय [[सतह (गणित)]] तक ही सीमित है। [[ magnetohydrodynamics ]] (एमएचडी) में करंट शीट्स की विशेषता, विद्युत प्रवाहकीय [[तरल पदार्थ]]ों के व्यवहार का अध्ययन: यदि इस तरह के तरल पदार्थ के आयतन के हिस्से के माध्यम से विद्युत प्रवाह होता है, तो [[चुंबकीय]] बल इसे तरल पदार्थ से बाहर निकालने की कोशिश करते हैं, वर्तमान को पतली में संपीड़ित करते हैं। परतें जो मात्रा से गुजरती हैं।
+[[File:Quad-flare.ogv|thumb|380px|[[ सौर भड़काव | सौर भड़काव]] के समय वर्तमान पत्रक का विकास।<ref>{{Cite journal |last=Zhu |first=Chunming |last2=Liu |first2=Rui |last3=Alexander |first3=David |last4=McAteer |first4=R. T. James |date=2016-04-19 |title=एक सौर ज्वाला में एक वर्तमान शीट के विकास का अवलोकन|url=https://iopscience.iop.org/article/10.3847/2041-8205/821/2/L29 |journal=The Astrophysical Journal |volume=821 |issue=2 |pages=L29 |doi=10.3847/2041-8205/821/2/L29 |issn=2041-8213}}</ref>]]'''वर्तमान पत्रक''' विशेष प्रकार का [[विद्युत प्रवाह]] होता है जो अंतरिक्ष की मात्रा के माध्यम से फैलने के अतिरिक्त [[सतह (गणित)]] तक ही सीमित रहता है। इस प्रकार [[ magnetohydrodynamics |मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स]] (एमएचडी) में वर्तमान पत्रक की विशेषता, विद्युत प्रवाहकीय [[तरल पदार्थ|तरल पदार्थों]] के व्यवहार का अध्ययन, यदि इस प्रकार के तरल पदार्थ के आयतन के भाग के माध्यम से विद्युत प्रवाह होता है, तब [[चुंबकीय]] बल इसे तरल पदार्थ से बाहर निकालने का प्रयास करते हैं, अतः वर्तमान को पतली में संपीड़ित करते हैं। इस प्रकार परतें जो मात्रा से गुजरती हैं।
-सौर मंडल में सबसे बड़ी होने वाली करंट शीट तथाकथित हेलिओस्फेरिक करंट शीट है, जो लगभग 10,000 किमी मोटी है, और सूर्य से और [[प्लूटो]] की कक्षा से बाहर तक फैली हुई है।
+सामान्यतः सौर मंडल में सबसे बड़ा होने वाला वर्तमान पत्रक तथाकथित हेलिओस्फेरिक वर्तमान पत्रक होता है, जो लगभग 10,000 किमी मोटा होता है और सूर्य से और [[प्लूटो]] की कक्षा से बाहर तक फैला हुआ होता है।
-[[एस्ट्रोफिजिकल]] प्लाज़्मा (भौतिकी) जैसे कि [[सूरज कोरोना]] में, सैद्धांतिक रूप से वर्तमान शीट्स का पहलू अनुपात (मोटाई से विभाजित चौड़ाई) 100,000:1 जितना अधिक हो सकता है।<ref>Biskamp, Dieter (1997) ''Nonlinear Magnetohydrodynamics'' Cambridge University Press, Cambridge, England, [https://books.google.com/books?id=OzFNhaVKA48C&pg=PA130 page 130], {{ISBN|0-521-59918-0}}</ref> इसके विपरीत, अधिकांश पुस्तकों के पृष्ठों का पक्षानुपात 2000:1 के करीब होता है। क्योंकि वर्तमान चादरें उनके आकार की तुलना में इतनी पतली हैं, उन्हें अक्सर ऐसा माना जाता है जैसे कि उनकी मोटाई शून्य हो; यह आदर्श MHD की सरलीकृत धारणाओं का परिणाम है। वास्तव में, कोई भी करंट शीट असीम रूप से पतली नहीं हो सकती है क्योंकि इसके लिए आवेश वाहकों की असीम तेज़ गति की आवश्यकता होगी जिनकी गति करंट का कारण बनती है।
+सौर प्रभामंडल जैसे [[एस्ट्रोफिजिकल|खगोलभौतिकीय]] प्लाज़्मा में, सैद्धांतिक रूप से वर्तमान पत्रक का पहलू अनुपात (मोटाई से विभाजित चौड़ाई) 100,000:1 जितना अधिक हो सकता है।<ref>Biskamp, Dieter (1997) ''Nonlinear Magnetohydrodynamics'' Cambridge University Press, Cambridge, England, [https://books.google.com/books?id=OzFNhaVKA48C&pg=PA130 page 130], {{ISBN|0-521-59918-0}}</ref> इसके विपरीत, अधिकांश पुस्तकों के पृष्ठों का पक्षानुपात 2000:1 के समीप होता है। जिससे कि वर्तमान पत्रक उनके आकार की तुलना में इतनी पतली होती हैं, उन्हें अधिकांशतः ऐसा माना जाता है जैसे कि उनकी मोटाई शून्य होती है यह आदर्श एमडीएच की सरलीकृत धारणाओं का परिणाम है। वास्तव में, कोई भी वर्तमान पत्रक असीम रूप से पतली नहीं हो सकती है जिससे कि इसके लिए आवेश वाहकों की असीम तेज़ गति की आवश्यकता होती है, जिनकी गति वर्तमान का कारण बनती है।
-प्लास्मा में करंट शीट्स [[चुंबकीय क्षेत्र]] के ऊर्जा घनत्व को बढ़ाकर ऊर्जा को संग्रहित करती हैं। मजबूत करंट शीट्स के पास कई प्लाज़्मा [[अस्थिरता]] उत्पन्न होती है, जो ढहने की संभावना होती है, जिससे [[चुंबकीय पुन: संयोजन]] होता है और संग्रहीत ऊर्जा तेजी से जारी होती है।<ref>Biskamp, Dieter (May 1986) "Magnetic reconnection via current sheets" ''Physics of Fluids'' 29: pp. 1520-1531, {{doi|10.1063/1.865670}}</ref> यह प्रक्रिया सौर ज्वालाओं का कारण है<ref>Low, B. C. and Wolfson, R. (1988) "Spontaneous formation of electric current sheets and the origin of solar flares" ''Astrophysical Journal'' 324(11): pp. 574-581</ref> और चुंबकीय बंधन संलयन की कठिनाई का एक कारण है, जिसके लिए गर्म प्लाज्मा में मजबूत विद्युत धाराओं की आवश्यकता होती है।
+प्लास्मा में वर्तमान पत्रक [[चुंबकीय क्षेत्र]] के ऊर्जा घनत्व को बढ़ाकर ऊर्जा को संग्रहित करती हैं। मजबूत वर्तमान पत्रक के समीप अनेक प्लाज़्मा [[अस्थिरता]] उत्पन्न होती है, जो ढहने की संभावना में होती है, जिससे [[चुंबकीय पुन: संयोजन]] होता है और संग्रहीत ऊर्जा तेजी से जारी होती है।<ref>Biskamp, Dieter (May 1986) "Magnetic reconnection via current sheets" ''Physics of Fluids'' 29: pp. 1520-1531, {{doi|10.1063/1.865670}}</ref> यह प्रक्रिया सौर ज्वालाओं का कारण होती है<ref>Low, B. C. and Wolfson, R. (1988) "Spontaneous formation of electric current sheets and the origin of solar flares" ''Astrophysical Journal'' 324(11): pp. 574-581</ref> और चुंबकीय बंधन संलयन की कठिनाई का कारण बनती है, जिसके लिए ऊष्मीय प्लाज्मा में मजबूत विद्युत धाराओं की आवश्यकता होती है।
-== एक अनंत वर्तमान शीट का चुंबकीय क्षेत्र ==
+== अनंत वर्तमान पत्रक का चुंबकीय क्षेत्र ==
-एक अनंत करंट शीट को एक ही करंट ले जाने वाले समानांतर तारों की अनंत संख्या के रूप में तैयार किया जा सकता है। यह मानते हुए कि प्रत्येक तार में धारा I है, और प्रति इकाई लंबाई में N तार हैं, एम्पीयर के नियम का उपयोग करके चुंबकीय क्षेत्र प्राप्त किया जा सकता है:
+सामान्यतः अनंत वर्तमान पत्रक को ही वर्तमान ले जाने वाले समानांतर तारों की अनंत संख्या के रूप में तैयार किया जा सकता है। यह मानते हुए कि प्रत्येक तार में धारा I होती है और प्रति इकाई लंबाई में N तार होता हैं, अतः एम्पीयर के नियम का उपयोग करके चुंबकीय क्षेत्र प्राप्त किया जा सकता है।
-<math display="block">\oint_{R} \mathbf{B}\cdot\mathbf{dl} = \mu_0 I_\text{enc}</math>
+<math display="block">\oint_{R} \mathbf{B}\cdot\mathbf{dl} = \mu_0 I_\text{enc}</math><math display="block">\oint_{R} B \cos(\theta) \, dl = \mu_0 I_\text{enc}</math>
-<math display="block">\oint_{R} B \cos(\theta) \, dl = \mu_0 I_\text{enc}</math>
+R वर्तमान पत्रक के चारों ओर आयताकार पाश होता है, जो विमान के लंबवत और तारों के लंबवत होता है। इस प्रकार पत्रक के लंबवत दो पक्षों में, <math>\mathbf{B} \cdot d\mathbf{s} = 0</math> तब से <math>\cos (90^\circ) = 0</math>. अन्य दो पक्षों में, <math>\cos (0) = 1</math>, अतः यदि S आयाम L × W के आयताकार पाश का समानांतर पक्ष है, तब समाकलन सरल हो जाता है।
-आर वर्तमान शीट के चारों ओर एक आयताकार पाश है, जो विमान के लंबवत और तारों के लंबवत है। शीट के लंबवत दो पक्षों में, <math>\mathbf{B} \cdot d\mathbf{s} = 0</math> तब से <math>\cos (90^\circ) = 0</math>. अन्य दो पक्षों में, <math>\cos (0) = 1</math>, इसलिए यदि S आयाम L × W के आयताकार पाश का एक समानांतर पक्ष है, तो समाकलन सरल हो जाता है:
 <math display="block">2\int_{S} B ds = \mu_0 I_\text{enc}</math>
-चूँकि B चुने हुए पथ के कारण स्थिर है, इसे समाकलन से बाहर निकाला जा सकता है:
+चूँकि B चुने हुए पथ के कारण स्थिर रहता है, इसे समाकलन से बाहर निकाला जा सकता है।
 <math display="block">2B \int_{S} ds = \mu_0 I_\text{enc}</math>
-अभिन्न का मूल्यांकन किया जाता है:
+अभिन्न का मूल्यांकन किया जाता है।
 <math display="block">2BL = \mu_0 I_\text{enc}</math>
-बी के लिए समाधान, आई के लिए प्लगिंग<sub>enc</sub> (पथ R में संलग्न कुल धारा) I×N×L के रूप में, और सरलीकरण:
+B के लिए समाधान, ''I''<sub>enc</sub> के लिए प्लगिंग (पथ R में संलग्न कुल धारा) I×N×L के रूप में और सरलीकरण,
 <math display="block">\begin{align}
 B &= \frac{\mu_0 I_\text{enc}}{2L}
 = \frac{\mu_0 I N L}{2L} \\[1ex]
 &= \frac{\mu_0 IN}{2}
-\end{align}</math>
+\end{align}</math>विशेष रूप से, अनंत वर्तमान पत्रक की चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति इससे दूरी पर निर्भर नहीं करती है।
-विशेष रूप से, अनंत वर्तमान शीट की चुंबकीय क्षेत्र की ताकत इससे दूरी पर निर्भर नहीं करती है।
 B की दिशा दाहिने हाथ के नियम से पाई जा सकती है।
-== हैरिस वर्तमान शीट ==
+== हैरिस वर्तमान पत्रक ==
-एक प्रसिद्ध एक-आयामी वर्तमान शीट संतुलन हैरिस वर्तमान शीट है, जो मैक्सवेल-वेलसोव प्रणाली का एक स्थिर समाधान है।<ref>Hughes, W. J. (1990) "The Magnetopause, Magnetotail, and Magnetic Reconnection" (from the "Rubey Colloquium" held in March 1990 at U.C.L.A.) pp. 227-287 ''In'' Kivelson, Margaret Galland and Russell, Christopher T. (editors) (1995) ''Introduction to Space Physics'' Cambridge University Press, Cambridge, England, [https://books.google.com/books?id=V935mEEjoTIC&pg=PA250 pages 250-251], {{ISBN|0-521-45104-3}}</ref> साथ में एक हैरिस शीट का चुंबकीय क्षेत्र प्रोफ़ाइल <math>y = 0</math> द्वारा दिया गया है
+प्रसिद्ध एकल-आयामी वर्तमान पत्रक संतुलन हैरिस वर्तमान पत्रक होता है, जो मैक्सवेल-वेलसोव प्रणाली का स्थिर समाधान होता है।<ref>Hughes, W. J. (1990) "The Magnetopause, Magnetotail, and Magnetic Reconnection" (from the "Rubey Colloquium" held in March 1990 at U.C.L.A.) pp. 227-287 ''In'' Kivelson, Margaret Galland and Russell, Christopher T. (editors) (1995) ''Introduction to Space Physics'' Cambridge University Press, Cambridge, England, [https://books.google.com/books?id=V935mEEjoTIC&pg=PA250 pages 250-251], {{ISBN|0-521-45104-3}}</ref> इस प्रकार साथ में हैरिस पत्रक का चुंबकीय क्षेत्र प्रोफ़ाइल <math>y = 0</math> द्वारा दिया गया है।
 <math display="block">\mathbf{B}(y) = B_0 \tanh\left(\frac{y}{\delta}\right)\mathbf{\hat{x}},</math>
-कहाँ <math>B_0</math> स्पर्शोन्मुख चुंबकीय क्षेत्र की ताकत है और <math>\delta</math> वर्तमान शीट की मोटाई प्रदान करता है। वर्तमान घनत्व द्वारा दिया गया है
+जहाँ <math>B_0</math> स्पर्शोन्मुख चुंबकीय क्षेत्र की शक्ति होती है और <math>\delta</math> वर्तमान पत्रक की मोटाई प्रदान करता है। इस प्रकार यह वर्तमान घनत्व द्वारा दिया गया है।
 <math display="block">\mathbf{J}(y) = - \frac{B_0}{\mu_0 \delta} \operatorname{sech}^2\left(\frac{y}{\delta}\right)\mathbf{\hat{z}}.</math>
-प्लाज्मा दबाव द्वारा दिया जाता है
+प्लाज्मा दबाव द्वारा दिया जाता है।
 <math display="block">p(y) = \frac{B_0^2}{2\mu_0} \operatorname{sech}^2\left(\frac{y}{\delta}\right) + p_0,</math>
-कहाँ <math>p_0</math> असिम्प्टोटिक दबाव है।
+जहाँ <math>p_0</math>असिम्प्टोटिक दबाव होता है।
 == यह भी देखें ==
@@ Line 45: / Line 42: @@
 {{Reflist}}
-{{DEFAULTSORT:Current Sheet}}[[Category: प्लाज्मा भौतिकी]] [Category:Plasma physi
+{{DEFAULTSORT:Current Sheet}} [Category:Plasma physi
-[[Category: Machine Translated Page]]
+[[Category:Created On 01/06/2023|Current Sheet]]
-[[Category:Created On 01/06/2023]]
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+[[Category:Machine Translated Page|Current Sheet]]
+[[Category:Pages with script errors|Current Sheet]]
+[[Category:Templates Vigyan Ready|Current Sheet]]
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