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[[File:Cavity Dephasing Simulation.png|thumb|266x266px|फेशिंग के कारण कैविटी सुसंगतता खो देती है।]]भौतिकी में, डीफेसिंग एक ऐसा तंत्र है जो [[क्वांटम भौतिकी]] प्रणाली से [[शास्त्रीय भौतिकी]] के व्यवहार को पुनः प्राप्त करता है। यह उन तरीकों को संदर्भित करता है जिसमें समय के साथ गड़बड़ी के कारण सुसंगतता (भौतिकी) घट जाती है, और सिस्टम गड़बड़ी से पहले राज्य में वापस आ जाता है। यह आणविक और परमाणु [[स्पेक्ट्रोस्कोपी]] में और [[मेसोस्कोपिक]] उपकरणों के [[संघनित पदार्थ भौतिकी]] में एक महत्वपूर्ण प्रभाव है।
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कारण को धातुओं में चालन को एक शास्त्रीय घटना के रूप में वर्णित करके समझा जा सकता है, जिसमें क्वांटम प्रभाव सभी एक प्रभावी द्रव्यमान (ठोस-अवस्था भौतिकी) में एम्बेडेड होते हैं, जिसे यांत्रिक रूप से क्वांटम की गणना की जा सकती है, जैसा कि प्रवाहकत्त्व क्वांटम के साथ भी होता है जिसे बिखराव के रूप में देखा जा सकता है। [[वैलेंस और कंडक्शन बैंड]] का सिद्धांत प्रभाव। जब तापमान कम हो जाता है और उपकरण के आयाम सार्थक रूप से कम हो जाते हैं, तो यह शास्त्रीय व्यवहार गायब हो जाना चाहिए और क्वांटम यांत्रिकी के नियमों को तरंगों के रूप में देखे जाने वाले इलेक्ट्रॉनों के व्यवहार को नियंत्रित करना चाहिए जो बिना किसी प्रकार के अपव्यय के कंडक्टर के अंदर [[बैलिस्टिक चालन]] को स्थानांतरित करते हैं। अधिकांश समय यही देखने को मिलता है। लेकिन यह एक आश्चर्य के रूप में सामने आया{{To whom?|date=February 2020}} यह उजागर करने के लिए कि तथाकथित डीफेजिंग समय, वह समय है जब चालन इलेक्ट्रॉनों को अपना क्वांटम व्यवहार खोने में समय लगता है, जब तापमान मेसोस्कोपिक उपकरणों में शून्य के करीब पहुंच जाता है तो यह अनंत के बजाय परिमित हो जाता है, जो [[बोरिस अल्टशुलर]] के सिद्धांत की अपेक्षाओं का उल्लंघन करता है, [[Arkady Aronov]] और डेविड ई Khmelnitskii।<ref>{{Cite journal|last1=Altshuler|first1=B L|last2=Aronov|first2=A G|last3=Khmelnitsky|first3=D E|date=1982-12-30|title=क्वांटम स्थानीयकरण पर छोटे ऊर्जा हस्तांतरण के साथ इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन टकराव के प्रभाव|url=http://stacks.iop.org/0022-3719/15/i=36/a=018?key=crossref.0c3db443f7ce988f7111640a4057fb77|journal=Journal of Physics C: Solid State Physics|volume=15|issue=36|pages=7367–7386|doi=10.1088/0022-3719/15/36/018|bibcode=1982JPhC...15.7367A|issn=0022-3719}}</ref> कम तापमान पर इस तरह की संतृप्ति समय एक खुली समस्या है क्योंकि कई प्रस्तावों को आगे रखा गया है।
धातुओं में प्रवाहकत्त्व को एक [[शास्त्रीय भौतिकी|पारम्परिक]] घटना के रूप में वर्णन करके समझा जा सकता है, जिसमें परिमाण प्रभाव सभी एक प्रभावी द्रव्यमान में अंतः स्थापित होते हैं, जो यांत्रिक रूप से परिमाण की गणना की जा सकती है, जैसा कि प्रतिरोध के लिए भी होता है जिसे चालन इलेक्ट्रॉनों के अवकीर्णन प्रभाव के रूप में देखा जा सकता है। जब तापमान कम हो जाता है और उपकरण के आयाम सार्थक रूप से कम हो जाते हैं, तो यह पारम्परिक व्यवहार गायब हो जाना चाहिए और परिमाण यांत्रिकी के नियमों को तरंगों के रूप में देखे जाने वाले इलेक्ट्रॉनों के व्यवहार को नियंत्रित करना चाहिए जो बिना किसी प्रकार के अपव्यय के निदेशक के अंदर [[बैलिस्टिक चालन]] को स्थानांतरित करते हैं। अधिकांश समय यही देखने को मिलता है। लेकिन यह एक आश्चर्य के रूप में यह उजागर करने के लिए सामने आया {{To whom?|date=February 2020}} कि तथाकथित डीफेजिंग समय, वह समय है जब चालन इलेक्ट्रॉनों को अपना परिमाण व्यवहार खोने में समय लगता है, जब तापमान मध्याकार उपकरणों में शून्य के करीब पहुंच जाता है तो यह अनंत के स्थान पर परिमित हो जाता है, जो [[बोरिस अल्टशुलर]] [[Arkady Aronov|अर्कडी अरोनोव]] और डेविड ई खमेलनित्सकी के सिद्धांत की अपेक्षाओं का उल्लंघन करता है। <ref>{{Cite journal|last1=Altshuler|first1=B L|last2=Aronov|first2=A G|last3=Khmelnitsky|first3=D E|date=1982-12-30|title=क्वांटम स्थानीयकरण पर छोटे ऊर्जा हस्तांतरण के साथ इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन टकराव के प्रभाव|url=http://stacks.iop.org/0022-3719/15/i=36/a=018?key=crossref.0c3db443f7ce988f7111640a4057fb77|journal=Journal of Physics C: Solid State Physics|volume=15|issue=36|pages=7367–7386|doi=10.1088/0022-3719/15/36/018|bibcode=1982JPhC...15.7367A|issn=0022-3719}}</ref> कम तापमान पर इस तरह की संतृप्ति समय एक खुली समस्या है क्योंकि कई प्रस्तावों को आगे रखा गया है।


एक नमूने के सुसंगतता को [[घनत्व राज्य]] के ऑफ-विकर्ण तत्वों द्वारा समझाया गया है। एक बाहरी [[विद्युत क्षेत्र]] या [[चुंबकीय क्षेत्र]] एक नमूने में दो क्वांटम राज्यों के बीच सामंजस्य बना सकता है यदि [[आवृत्ति]] दो राज्यों के बीच ऊर्जा अंतर से मेल खाती है। सुसंगति की शर्तें डिफेसिंग टाइम या स्पिन-स्पिन विश्राम, टी के साथ क्षय होती हैं<sub>2</sub>.
एक प्रतिरूप के सुसंगतता को [[घनत्व राज्य|घनत्व स्तिथि]] के अप विकर्ण तत्वों द्वारा समझाया गया है। एक बाहरी [[विद्युत क्षेत्र]] या [[चुंबकीय क्षेत्र]] एक प्रतिरूप में दो परिमाण स्तिथि के बीच सामंजस्य बना सकता है यदि [[आवृत्ति]] दो स्तिथि के बीच ऊर्जा अंतर से मेल खाती है। सुसंगति की स्तिथियाँ डिफेसिंग समय या प्रचक्रण-प्रचक्रण विश्रांति T<sub>2</sub> के साथ क्षय होती हैं।


प्रकाश द्वारा एक नमूने में सुसंगतता पैदा करने के बाद, नमूना एक ध्रुवीकरण (तरंगों) का उत्सर्जन करता है, जिसकी आवृत्ति बराबर होती है और चरण (तरंगें) घटना प्रकाश से उलटा होता है। इसके अलावा, नमूना घटना प्रकाश से उत्तेजित होता है और उत्तेजित अवस्था में अणुओं की आबादी उत्पन्न होती है। नमूने से गुजरने वाला प्रकाश इन दो प्रक्रियाओं के कारण अवशोषित होता है, और इसे एक [[अवशोषण स्पेक्ट्रम]] द्वारा व्यक्त किया जाता है। सुसंगतता समय स्थिरांक, T के साथ घटती है<sub>2</sub>, और ध्रुवीकरण तरंग की तीव्रता कम हो जाती है। उत्तेजित अवस्था की जनसंख्या भी स्पिन-जाली छूट, टी के निरंतर समय के साथ घट जाती है<sub>1</sub>. समय स्थिर टी<sub>2</sub> आमतौर पर T से बहुत छोटा होता है<sub>1</sub>, और अवशोषण स्पेक्ट्रम की बैंडविड्थ [[फूरियर रूपांतरण]] द्वारा इन समय स्थिरांक से संबंधित है, इसलिए समय स्थिर टी<sub>2</sub> बैंडविड्थ में मुख्य योगदानकर्ता है। समय स्थिर टी<sub>2</sub> [[ स्पिन प्रतिध्वनि ]] प्रयोगों जैसे सीधे अल्ट्राफास्ट [[समय-संकल्प स्पेक्ट्रोस्कोपी]] से मापा गया है।
प्रकाश द्वारा एक प्रतिरूप में सुसंगतता उत्पन्न करने के बाद, प्रतिरूप एक ध्रुवीकरण (तरंगों) का उत्सर्जन करता है, जिसकी आवृत्ति बराबर होती है और चरण (तरंगें) घटना प्रकाश से उलटा होता है। इसके अतिरिक्त, प्रतिरूप घटना प्रकाश से उत्तेजित होता है और उत्तेजित अवस्था में अणुओं की आबादी उत्पन्न होती है। प्रतिरूप से पारित होने वाला प्रकाश इन दो प्रक्रियाओं के कारण अवशोषित होता है, और इसे एक [[अवशोषण स्पेक्ट्रम|अवशोषण वर्णक्रम]] द्वारा व्यक्त किया जाता है। सुसंगतता समय स्थिरांक, T<sub>2</sub> के साथ घटती है, और ध्रुवीकरण तरंग की तीव्रता कम हो जाती है। उत्तेजित अवस्था की जनसंख्या भी प्रचक्रण-जाली छूट T<sub>1</sub> के निरंतर समय के साथ घट जाती है। समय स्थिर T<sub>2</sub> सामान्यतः T<sub>1</sub> से बहुत छोटा होता है, और अवशोषण वर्णक्रम की बैंड विस्तार [[फूरियर रूपांतरण]] द्वारा इन समय स्थिरांक से संबंधित है, इसलिए समय स्थिर T<sub>2</sub> बैंड विस्तार में मुख्य योगदानकर्ता है। समय स्थिर T<sub>2</sub> [[ स्पिन प्रतिध्वनि |प्रचक्रण प्रतिध्वनि]] प्रयोगों जैसे सीधे पराद्रुत [[समय-संकल्प स्पेक्ट्रोस्कोपी|समय-संकल्प स्पेक्ट्रोमिकी]] से मापा गया है।


एक कण की डीफैसिंग दर क्या है जिसमें ऊर्जा ई है यदि यह उतार-चढ़ाव वाले वातावरण के अधीन है जिसका तापमान टी है? विशेष रूप से संतुलन दर (ई ~ टी) के करीब क्या है, और शून्य तापमान सीमा में क्या होता है? इस प्रश्न ने पिछले दो दशकों के दौरान मेसोस्कोपिक समुदाय को मोहित किया है (नीचे संदर्भ देखें)।
एक कण जिसमें ऊर्जा E है उसकी डीफैसिंग दर क्या है यदि यह अस्थिर वातावरण के अधीन है जिसका तापमान T है? विशेष रूप से संतुलन दर (E~ T) के निकट क्या है, और शून्य तापमान सीमा में क्या होता है? इस प्रश्न ने पिछले दो दशकों के उपरान्त मध्याकार समुदाय को मोहित किया है (नीचे संदर्भ देखें)।


== यह भी देखें ==
== यह भी देखें ==
*Dephasing दर सपा सूत्र
*डिफेसिंग दर सपा सूत्र


==संदर्भ==
==संदर्भ==
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=== अन्य ===
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*{{cite book |last=Imry |first=Y. |year=1997 |title=मेसोस्कोपिक भौतिकी का परिचय|publisher=[[Oxford University Press]]}} (और उसमें संदर्भ।)
*{{cite book |last=Imry |first=Y. |year=1997 |title=मेसोस्कोपिक भौतिकी का परिचय|publisher=[[ऑक्सफोर्ड यूनिवरसिटि प्रेस]]}} (और उसमें संदर्भ।)
*{{cite journal |last1=Aleiner |first1=I. L. |last2=Altshuler |first2=B. L. |last3=Gershenson |first3=M. E. |year=1999 |title="अव्यवस्थित मेसोस्कोपिक सिस्टम में क्वांटम डिकॉरेन्स" पर टिप्पणी|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=82 |issue=15 |pages=3190 |arxiv=cond-mat/9808078 |bibcode=1999PhRvL..82.3190A |doi=10.1103/PhysRevLett.82.3190|s2cid=119348960 }}
*{{cite journal |last1=Aleiner |first1=I. L. |last2=Altshuler |first2=B. L. |last3=Gershenson |first3=M. E. |year=1999 |title="अव्यवस्थित मेसोस्कोपिक सिस्टम में क्वांटम डिकॉरेन्स" पर टिप्पणी|journal=[[भौतिक समीक्षा पत्र]] |volume=82 |issue=15 |pages=3190 |arxiv=cond-mat/9808078 |bibcode=1999PhRvL..82.3190A |doi=10.1103/PhysRevLett.82.3190|s2cid=119348960 }}
*{{cite journal |last1=Cohen |first1=D. |last2=Imry |first2=Y. |year=1999 |title=कम तापमान पर dephasing|journal=[[Physical Review B]] |volume=59 |issue=17 |pages=11143–11146 |bibcode=1999PhRvB..5911143C |doi=10.1103/PhysRevB.59.11143|arxiv=cond-mat/9807038 |s2cid=51856292 }}
*{{cite journal |last1=Cohen |first1=D. |last2=Imry |first2=Y. |year=1999 |title=कम तापमान पर dephasing|journal=[[Physical Review B]] |volume=59 |issue=17 |pages=11143–11146 |bibcode=1999PhRvB..5911143C |doi=10.1103/PhysRevB.59.11143|arxiv=cond-mat/9807038 |s2cid=51856292 }}
*{{cite journal |last1=Golubev |first1=D. S. |last2=Schön |first2=G. |last3=Zaikin |first3=A. D. |year=2003 |title=मॉडल सिस्टम्स में लो-टेम्परेचर डिफेजिंग एंड रेनॉर्मलाइजेशन|journal=[[Journal of the Physical Society of Japan]] |volume=72 |issue=Suppl. A |pages=30–35 |arxiv=cond-mat/0208548 |bibcode=2003JPSJ...72S..30S |doi=10.1143/JPSJS.72SA.30|s2cid=119036267 }}
*{{cite journal |last1=Golubev |first1=D. S. |last2=Schön |first2=G. |last3=Zaikin |first3=A. D. |year=2003 |title=मॉडल सिस्टम्स में लो-टेम्परेचर डिफेजिंग एंड रेनॉर्मलाइजेशन|journal=[[जर्नल ऑफ द फिजिकल सोसायटी ऑफ जापान]] |volume=72 |issue=Suppl. A |pages=30–35 |arxiv=cond-mat/0208548 |bibcode=2003JPSJ...72S..30S |doi=10.1143/JPSJS.72SA.30|s2cid=119036267 }}
*{{cite journal |last1=Saminadayar |first1=L. |last2=Mohanty |first2=P. |last3=Webb |first3=R. A. |last4=Degiovanni |first4=P. |last5=Bäuerle |first5=C. |year=2007 |title=कम तापमान पर इलेक्ट्रॉन जुटना: चुंबकीय अशुद्धियों की भूमिका|journal=[[Physica E]] |volume=40 |issue=1 |pages=12–24 |arxiv=0709.4663 |bibcode=2007PhyE...40...12S |doi=10.1016/j.physe.2007.05.026|s2cid=13883162 }}
*{{cite journal |last1=Saminadayar |first1=L. |last2=Mohanty |first2=P. |last3=Webb |first3=R. A. |last4=Degiovanni |first4=P. |last5=Bäuerle |first5=C. |year=2007 |title=कम तापमान पर इलेक्ट्रॉन जुटना: चुंबकीय अशुद्धियों की भूमिका|journal=[[Physica E]] |volume=40 |issue=1 |pages=12–24 |arxiv=0709.4663 |bibcode=2007PhyE...40...12S |doi=10.1016/j.physe.2007.05.026|s2cid=13883162 }}
*{{Cite book |last=Mohanty |first=P. |year=2001 |chapter=Of decoherent electrons and disordered conductors|editor1-last=Skjeltorp |editor1-first=A. T. |editor2-last=Vicsek |editor2-first=T. |title=माइक्रोस्कोपिक से मैक्रोस्कोपिक स्केल की जटिलता: सुसंगतता और बड़े विचलन|publisher=[[Kluwer]] |arxiv=cond-mat/0205274 |bibcode=2002cond.mat..5274M }}
*{{Cite book |last=Mohanty |first=P. |year=2001 |chapter=Of decoherent electrons and disordered conductors|editor1-last=Skjeltorp |editor1-first=A. T. |editor2-last=Vicsek |editor2-first=T. |title=माइक्रोस्कोपिक से मैक्रोस्कोपिक स्केल की जटिलता: सुसंगतता और बड़े विचलन|publisher=[[Kluwer]] |arxiv=cond-mat/0205274 |bibcode=2002cond.mat..5274M }}
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श्रेणी:तरंग यांत्रिकी
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Revision as of 21:33, 2 June 2023

स्तिथियाँ के कारण गुहिका सुसंगतता खो देती है।

भौतिकी में, डीफेसिंग एक ऐसा तंत्र है जो परिमाण भौतिकी प्रणाली से पारम्परिक भौतिकी के व्यवहार को पुनः प्राप्त करता है। यह उन तरीकों को संदर्भित करता है जिसमें समय के साथ गड़बड़ी के कारण सुसंगतता (भौतिकी) घट जाती है, और प्रणाली गड़बड़ी से पहले स्तिथि में वापस आ जाता है। यह आणविक और परमाणु स्पेक्ट्रोमिकी में और मध्याकार उपकरणों के संघनित पदार्थ भौतिकी में एक महत्वपूर्ण प्रभाव है।

धातुओं में प्रवाहकत्त्व को एक पारम्परिक घटना के रूप में वर्णन करके समझा जा सकता है, जिसमें परिमाण प्रभाव सभी एक प्रभावी द्रव्यमान में अंतः स्थापित होते हैं, जो यांत्रिक रूप से परिमाण की गणना की जा सकती है, जैसा कि प्रतिरोध के लिए भी होता है जिसे चालन इलेक्ट्रॉनों के अवकीर्णन प्रभाव के रूप में देखा जा सकता है। जब तापमान कम हो जाता है और उपकरण के आयाम सार्थक रूप से कम हो जाते हैं, तो यह पारम्परिक व्यवहार गायब हो जाना चाहिए और परिमाण यांत्रिकी के नियमों को तरंगों के रूप में देखे जाने वाले इलेक्ट्रॉनों के व्यवहार को नियंत्रित करना चाहिए जो बिना किसी प्रकार के अपव्यय के निदेशक के अंदर बैलिस्टिक चालन को स्थानांतरित करते हैं। अधिकांश समय यही देखने को मिलता है। लेकिन यह एक आश्चर्य के रूप में यह उजागर करने के लिए सामने आया[to whom?] कि तथाकथित डीफेजिंग समय, वह समय है जब चालन इलेक्ट्रॉनों को अपना परिमाण व्यवहार खोने में समय लगता है, जब तापमान मध्याकार उपकरणों में शून्य के करीब पहुंच जाता है तो यह अनंत के स्थान पर परिमित हो जाता है, जो बोरिस अल्टशुलर अर्कडी अरोनोव और डेविड ई खमेलनित्सकी के सिद्धांत की अपेक्षाओं का उल्लंघन करता है। [1] कम तापमान पर इस तरह की संतृप्ति समय एक खुली समस्या है क्योंकि कई प्रस्तावों को आगे रखा गया है।

एक प्रतिरूप के सुसंगतता को घनत्व स्तिथि के अप विकर्ण तत्वों द्वारा समझाया गया है। एक बाहरी विद्युत क्षेत्र या चुंबकीय क्षेत्र एक प्रतिरूप में दो परिमाण स्तिथि के बीच सामंजस्य बना सकता है यदि आवृत्ति दो स्तिथि के बीच ऊर्जा अंतर से मेल खाती है। सुसंगति की स्तिथियाँ डिफेसिंग समय या प्रचक्रण-प्रचक्रण विश्रांति T2 के साथ क्षय होती हैं।

प्रकाश द्वारा एक प्रतिरूप में सुसंगतता उत्पन्न करने के बाद, प्रतिरूप एक ध्रुवीकरण (तरंगों) का उत्सर्जन करता है, जिसकी आवृत्ति बराबर होती है और चरण (तरंगें) घटना प्रकाश से उलटा होता है। इसके अतिरिक्त, प्रतिरूप घटना प्रकाश से उत्तेजित होता है और उत्तेजित अवस्था में अणुओं की आबादी उत्पन्न होती है। प्रतिरूप से पारित होने वाला प्रकाश इन दो प्रक्रियाओं के कारण अवशोषित होता है, और इसे एक अवशोषण वर्णक्रम द्वारा व्यक्त किया जाता है। सुसंगतता समय स्थिरांक, T2 के साथ घटती है, और ध्रुवीकरण तरंग की तीव्रता कम हो जाती है। उत्तेजित अवस्था की जनसंख्या भी प्रचक्रण-जाली छूट T1 के निरंतर समय के साथ घट जाती है। समय स्थिर T2 सामान्यतः T1 से बहुत छोटा होता है, और अवशोषण वर्णक्रम की बैंड विस्तार फूरियर रूपांतरण द्वारा इन समय स्थिरांक से संबंधित है, इसलिए समय स्थिर T2 बैंड विस्तार में मुख्य योगदानकर्ता है। समय स्थिर T2 प्रचक्रण प्रतिध्वनि प्रयोगों जैसे सीधे पराद्रुत समय-संकल्प स्पेक्ट्रोमिकी से मापा गया है।

एक कण जिसमें ऊर्जा E है उसकी डीफैसिंग दर क्या है यदि यह अस्थिर वातावरण के अधीन है जिसका तापमान T है? विशेष रूप से संतुलन दर (E~ T) के निकट क्या है, और शून्य तापमान सीमा में क्या होता है? इस प्रश्न ने पिछले दो दशकों के उपरान्त मध्याकार समुदाय को मोहित किया है (नीचे संदर्भ देखें)।

यह भी देखें

  • डिफेसिंग दर सपा सूत्र

संदर्भ

  1. ↑ Altshuler, B L; Aronov, A G; Khmelnitsky, D E (1982-12-30). "क्वांटम स्थानीयकरण पर छोटे ऊर्जा हस्तांतरण के साथ इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन टकराव के प्रभाव". Journal of Physics C: Solid State Physics. 15 (36): 7367–7386. Bibcode:1982JPhC...15.7367A. doi:10.1088/0022-3719/15/36/018. ISSN 0022-3719.



अन्य

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