लूप इंटीग्रल: Difference between revisions
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एक सामान्य वन-लूप इंटीग्रल, उदाहरण के लिए जो QED या QCD के एक-लूप पुनर्सामान्यीकरण में दिखाई देते हैं, उन्हें फॉर्म में शब्दों के रैखिक संयोजन के रूप में लिखा जा सकता | एक सामान्य वन-लूप इंटीग्रल, उदाहरण के लिए जो QED या QCD के एक-लूप पुनर्सामान्यीकरण में दिखाई देते हैं, उन्हें फॉर्म में शब्दों के रैखिक संयोजन के रूप में लिखा जा सकता है। | ||
:<math>\int \frac{d^dk}{(2\pi)^d}\frac{k_{\mu_1}\cdots k_{\mu_n}}{((k+q_1)^2 + m_1^2)\cdots((k+q_b)^2 + m_b^2)}</math> | :<math>\int \frac{d^dk}{(2\pi)^d}\frac{k_{\mu_1}\cdots k_{\mu_n}}{((k+q_1)^2 + m_1^2)\cdots((k+q_b)^2 + m_b^2)}</math> | ||
जहां <math>q_i</math> 4-संवेग हैं जो बाहरी संवेग के रैखिक संयोजन हैं, और <math>m_i</math> परस्पर क्रिया करने वाले कणों के द्रव्यमान हैं। यह अभिव्यक्ति यूक्लिडियन सिग्नेचर का प्रयोग करती है। लोरेंट्ज़ियन सिग्नेचर में, हर इसके स्थान पर फॉर्म की अभिव्यक्तियों का एक गुणनफल होगा | जहां <math>q_i</math> 4-संवेग हैं जो बाहरी संवेग के रैखिक संयोजन हैं, और <math>m_i</math> परस्पर क्रिया करने वाले कणों के द्रव्यमान हैं। यह अभिव्यक्ति यूक्लिडियन सिग्नेचर का प्रयोग करती है। लोरेंट्ज़ियन सिग्नेचर में, हर इसके स्थान पर फॉर्म की अभिव्यक्तियों का एक गुणनफल <math>(k+q)^2 - m^2 + i\epsilon</math> होगा | ||
फेनमैन पैरामीट्रिज़ेशन का उपयोग करके, इसे फॉर्म के अभिन्नों के रैखिक संयोजन के रूप में फिर से लिखा जा सकता है। | |||
फेनमैन पैरामीट्रिज़ेशन का उपयोग करके, इसे फॉर्म के अभिन्नों के रैखिक संयोजन के रूप में फिर से लिखा जा सकता | |||
:<math>\int \frac{d^dl}{(2\pi)^d}\frac{l_{\mu_1}\cdots l_{\mu_n}}{(l^2 + \Delta)^b},</math> | :<math>\int \frac{d^dl}{(2\pi)^d}\frac{l_{\mu_1}\cdots l_{\mu_n}}{(l^2 + \Delta)^b},</math> | ||
जहां 4-वेक्टर <math>l</math> और <math>\Delta</math> <math>q_i, m_i</math> और फेनमैन पैरामीटर के फलन हैं। यह अभिन्न अंग फेनमैन मापदंडों के डोमेन पर भी एकीकृत है। इंटीग्रल एक आइसोट्रोपिक टेंसर है और इसलिए इसे <math>l</math> निर्भरता के बिना (लेकिन संभवतः आयाम <math>d</math> पर निर्भर) एक आइसोट्रोपिक टेंसर के रूप में लिखा जा सकता है, जिसे इंटीग्रल से गुणा किया जाता | जहां 4-वेक्टर <math>l</math> और <math>\Delta</math> <math>q_i, m_i</math> और फेनमैन पैरामीटर के फलन हैं। यह अभिन्न अंग फेनमैन मापदंडों के डोमेन पर भी एकीकृत है। इंटीग्रल एक आइसोट्रोपिक टेंसर है और इसलिए इसे <math>l</math> निर्भरता के बिना (लेकिन संभवतः आयाम <math>d</math> पर निर्भर) एक आइसोट्रोपिक टेंसर के रूप में लिखा जा सकता है, जिसे इंटीग्रल से गुणा किया जाता है। | ||
:<math>\int \frac{d^dl}{(2\pi)^d}\frac{(l^2)^a}{(l^2 + \Delta)^b}.</math> | :<math>\int \frac{d^dl}{(2\pi)^d}\frac{(l^2)^a}{(l^2 + \Delta)^b}.</math> | ||
ध्यान दें कि यदि <math>n</math> विषम था, तो पूर्णांक लुप्त हो जाता है, इसलिए हम <math>n = 2a</math> को परिभाषित कर सकते हैं। | ध्यान दें कि यदि <math>n</math> विषम था, तो पूर्णांक लुप्त हो जाता है, इसलिए हम <math>n = 2a</math> को परिभाषित कर सकते हैं। | ||
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QFT में लूप इंटीग्रल्स के लिए, <math>B</math> के पास वास्तव में <math>a,b</math> और <math>d</math> के प्रासंगिक मानों के लिए एक पोल है। उदाहरण के लिए 4 आयामों में स्केलर <math>\phi^4</math> सिद्धांत में, इंटरेक्शन वर्टेक्स के एक-लूप पुनर्सामान्यीकरण की गणना में लूप इंटीग्रल <math>(a,b,d) = (0,2,4)</math> है। हम आयामी नियमितीकरण की 'ट्रिक' का उपयोग करते हैं, एक छोटे पैरामीटर <math>\epsilon</math> के साथ विश्लेषणात्मक रूप से <math>d</math> से <math>d = 4 - \epsilon</math> को जारी रखते हैं। | QFT में लूप इंटीग्रल्स के लिए, <math>B</math> के पास वास्तव में <math>a,b</math> और <math>d</math> के प्रासंगिक मानों के लिए एक पोल है। उदाहरण के लिए 4 आयामों में स्केलर <math>\phi^4</math> सिद्धांत में, इंटरेक्शन वर्टेक्स के एक-लूप पुनर्सामान्यीकरण की गणना में लूप इंटीग्रल <math>(a,b,d) = (0,2,4)</math> है। हम आयामी नियमितीकरण की 'ट्रिक' का उपयोग करते हैं, एक छोटे पैरामीटर <math>\epsilon</math> के साथ विश्लेषणात्मक रूप से <math>d</math> से <math>d = 4 - \epsilon</math> को जारी रखते हैं। | ||
काउंटरटर्म्स की गणना के लिए, लूप इंटीग्रल को <math>\epsilon</math> में लॉरेंट श्रृंखला के रूप में व्यक्त किया जाना चाहिए। ऐसा करने के लिए, गामा | काउंटरटर्म्स की गणना के लिए, लूप इंटीग्रल को <math>\epsilon</math> में लॉरेंट श्रृंखला के रूप में व्यक्त किया जाना चाहिए। ऐसा करने के लिए, गामा फलन के लॉरेन विस्तार का उपयोग करना आवश्यक है, | ||
:<math>\Gamma(\epsilon) = \frac{1}{\epsilon} - \gamma + \mathcal{O}(\epsilon)</math> | :<math>\Gamma(\epsilon) = \frac{1}{\epsilon} - \gamma + \mathcal{O}(\epsilon)</math> | ||
जहां <math>\gamma</math> यूलर-माशेरोनी स्थिरांक है। व्यवहार में लूप इंटीग्रल | जहां <math>\gamma</math> यूलर-माशेरोनी स्थिरांक है। व्यवहार में लूप इंटीग्रल सामान्यतः <math>\epsilon\rightarrow 0</math> के रूप में विचलन करता है फेनमैन आरेख के पूर्ण मूल्यांकन के लिए, बीजगणितीय कारक हो सकते हैं जिनका मूल्यांकन किया जाना चाहिए। उदाहरण के लिए QED में, इंटीग्रल के टेंसर सूचकांकों को गामा मैट्रिक्स के साथ अनुबंधित किया जा सकता है, और इंटीग्रल का मूल्यांकन करने के लिए इनसे जुड़ी पहचान की आवश्यकता होती है। | ||
क्यूसीडी में, अतिरिक्त लाई बीजगणित कारक हो सकते हैं, जैसे कि आसन्न प्रतिनिधित्व के द्विघात कासिमिर के साथ-साथ सिद्धांत परिवर्तन में मायने रखने वाले किसी भी प्रतिनिधित्व (स्केलर या स्पिनर फ़ील्ड)। | क्यूसीडी में, अतिरिक्त लाई बीजगणित कारक हो सकते हैं, जैसे कि आसन्न प्रतिनिधित्व के द्विघात कासिमिर के साथ-साथ सिद्धांत परिवर्तन में मायने रखने वाले किसी भी प्रतिनिधित्व (स्केलर या स्पिनर फ़ील्ड)। | ||
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.<math>\frac{\lambda_0}{2}\int^\Lambda \frac{d^dk}{(2\pi)^d}\frac{1}{k^2 + m_0^2}.</math> | .<math>\frac{\lambda_0}{2}\int^\Lambda \frac{d^dk}{(2\pi)^d}\frac{1}{k^2 + m_0^2}.</math> | ||
यह अभिन्न अंग परिमित है और इस | यह अभिन्न अंग परिमित है और इस स्थिति में इसका मूल्यांकन किया जा सकता है। | ||
आयामी नियमितीकरण: हम सभी <math>\mathbb{R}^d</math> को एकीकृत करते हैं, लेकिन <math>d</math> को एक धनात्मक पूर्णांक मानने के स्थान पर, हम विश्लेषणात्मक रूप से <math>d</math> को <math>d = n - \epsilon</math> तक जारी रखते हैं, जहां <math>\epsilon</math> छोटा है। ऊपर की गणना से, हमने दिखाया कि इंटीग्रल को उन अभिव्यक्तियों के संदर्भ में लिखा जा सकता है जिनमें पूर्णांक <math>n</math> से लेकर <math>\mathbb{C}</math> पर | आयामी नियमितीकरण: हम सभी <math>\mathbb{R}^d</math> को एकीकृत करते हैं, लेकिन <math>d</math> को एक धनात्मक पूर्णांक मानने के स्थान पर, हम विश्लेषणात्मक रूप से <math>d</math> को <math>d = n - \epsilon</math> तक जारी रखते हैं, जहां <math>\epsilon</math> छोटा है। ऊपर की गणना से, हमने दिखाया कि इंटीग्रल को उन अभिव्यक्तियों के संदर्भ में लिखा जा सकता है जिनमें पूर्णांक <math>n</math> से लेकर <math>\mathbb{C}</math> पर फलन तक एक अच्छी तरह से परिभाषित विश्लेषणात्मक निरंतरता है: विशेष रूप से गामा फलन में एक विश्लेषणात्मक निरंतरता है और घात, <math>x^d</math>, एक संचालन है जिसे विश्लेषणात्मक रूप से जारी रखा जा सकता है। | ||
==संदर्भ== | ==संदर्भ== | ||
Revision as of 10:23, 24 November 2023
क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत और सांख्यिकीय यांत्रिकी में, लूप इंटीग्रल इंटीग्रल होते हैं जो आंतरिक गति पर एक या अधिक लूप के साथ फेनमैन आरेख का मूल्यांकन करते समय दिखाई देते हैं।[1] इन इंटीग्रल्स का उपयोग काउंटरटर्म निर्धारित करने के लिए किया जाता है, जो बदले में बीटा फलन के मूल्यांकन की अनुमति देता है, जो ऊर्जा पैमाने पर इंटरैक्शन के लिए युग्मन की निर्भरता को एन्कोड करता है।
वन-लूप इंटीग्रल
सामान्य सूत्र
एक सामान्य वन-लूप इंटीग्रल, उदाहरण के लिए जो QED या QCD के एक-लूप पुनर्सामान्यीकरण में दिखाई देते हैं, उन्हें फॉर्म में शब्दों के रैखिक संयोजन के रूप में लिखा जा सकता है।
जहां 4-संवेग हैं जो बाहरी संवेग के रैखिक संयोजन हैं, और परस्पर क्रिया करने वाले कणों के द्रव्यमान हैं। यह अभिव्यक्ति यूक्लिडियन सिग्नेचर का प्रयोग करती है। लोरेंट्ज़ियन सिग्नेचर में, हर इसके स्थान पर फॉर्म की अभिव्यक्तियों का एक गुणनफल होगा
फेनमैन पैरामीट्रिज़ेशन का उपयोग करके, इसे फॉर्म के अभिन्नों के रैखिक संयोजन के रूप में फिर से लिखा जा सकता है।
जहां 4-वेक्टर और और फेनमैन पैरामीटर के फलन हैं। यह अभिन्न अंग फेनमैन मापदंडों के डोमेन पर भी एकीकृत है। इंटीग्रल एक आइसोट्रोपिक टेंसर है और इसलिए इसे निर्भरता के बिना (लेकिन संभवतः आयाम पर निर्भर) एक आइसोट्रोपिक टेंसर के रूप में लिखा जा सकता है, जिसे इंटीग्रल से गुणा किया जाता है।
ध्यान दें कि यदि विषम था, तो पूर्णांक लुप्त हो जाता है, इसलिए हम को परिभाषित कर सकते हैं।
अभिन्न को नियमित करना
कटऑफ नियमितीकरण
विल्सनियन पुनर्सामान्यीकरण में, कटऑफ स्केल निर्दिष्ट करके इंटीग्रल को परिमित बनाया जाता है। मूल्यांकन किया जाने वाला अभिन्न अंग तब होता है।
जहाँ डोमेन