फूरियर रूपांतरण अवरक्त स्पेक्ट्रोस्कोपी: Difference between revisions

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== वैचारिक परिचय ==
== वैचारिक परिचय ==
{{More citations needed section|date=June 2022}}[[File:FTIR-interferogram.svg|thumb|एक एफटीआईआर इंटरफेरोग्राम। केंद्रीय शिखर ZPD स्थिति (शून्य पथ अंतर या शून्य मंदता) पर है, जहां प्रकाश की अधिकतम मात्रा [[माइकलसन इंटरफेरोमीटर]] से डिटेक्टर तक जाती है।]][[अवशोषण स्पेक्ट्रोस्कोपी]] तकनीकों (FTIR, इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी|इन्फ्रारेड-दृश्यमान (यूवी-विज़) स्पेक्ट्रोस्कोपी, आदि) का लक्ष्य यह मापना है कि नमूना प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर कितना प्रकाश अवशोषित करता है। ऐसा करने का सबसे सीधा तरीका, फैलाने वाली स्पेक्ट्रोस्कोपी तकनीक, नमूने पर [[एकरंगा]] प्रकाश किरण को चमकाना है, मापें कि कितना प्रकाश अवशोषित होता है, और प्रत्येक अलग तरंग दैर्ध्य के लिए दोहराता है। (इस प्रकार कुछ इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी | यूवी-विज़ स्पेक्ट्रोमीटर कार्य करते हैं, उदाहरण के लिए।)
[[File:FTIR-interferogram.svg|thumb|एक एफटीआईआर इंटरफेरोग्राम। केंद्रीय शिखर ZPD स्थिति (शून्य पथ अंतर या शून्य मंदता) पर है, जहां प्रकाश की अधिकतम मात्रा [[माइकलसन इंटरफेरोमीटर]] से डिटेक्टर तक जाती है।]][[अवशोषण स्पेक्ट्रोस्कोपी]] तकनीकों (FTIR, इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी|इन्फ्रारेड-दृश्यमान (यूवी-विज़) स्पेक्ट्रोस्कोपी, आदि) का लक्ष्य यह मापना है कि नमूना प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर कितना प्रकाश अवशोषित करता है। ऐसा करने का सबसे सीधा तरीका, फैलाने वाली स्पेक्ट्रोस्कोपी तकनीक, नमूने पर [[एकरंगा]] प्रकाश किरण को चमकाना है, मापें कि कितना प्रकाश अवशोषित होता है, और प्रत्येक अलग तरंग दैर्ध्य के लिए दोहराता है। (इस प्रकार कुछ इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी | यूवी-विज़ स्पेक्ट्रोमीटर कार्य करते हैं, उदाहरण के लिए।)


फूरियर रूपांतरण स्पेक्ट्रोस्कोपी समान जानकारी प्राप्त करने का कम सहज तरीका है। नमूने पर प्रकाश की मोनोक्रोमैटिक बीम (केवल तरंग दैर्ध्य से बना बीम) को चमकाने के अतिरिक्त, यह तकनीक बीम को चमकाती है जिसमें बार में प्रकाश की कई आवृत्तियाँ होती हैं और यह मापता है कि उस बीम का कितना नमूना द्वारा अवशोषित किया जाता है। अगला, बीम को आवृत्तियों के अलग संयोजन को समाहित करने के लिए संशोधित किया जाता है, जिससे दूसरा डेटा बिंदु मिलता है। यह प्रक्रिया थोड़े समय के अंतराल में कई बार तेजी से दोहराई जाती है। बाद में, कंप्यूटर यह सब डेटा लेता है और यह अनुमान लगाने के लिए पीछे की ओर कार्य करता है कि प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर अवशोषण क्या है।
फूरियर रूपांतरण स्पेक्ट्रोस्कोपी समान जानकारी प्राप्त करने का कम सहज तरीका है। नमूने पर प्रकाश की मोनोक्रोमैटिक बीम (केवल तरंग दैर्ध्य से बना बीम) को चमकाने के अतिरिक्त, यह तकनीक बीम को चमकाती है जिसमें बार में प्रकाश की कई आवृत्तियाँ होती हैं और यह मापता है कि उस बीम का कितना नमूना द्वारा अवशोषित किया जाता है। अगला, बीम को आवृत्तियों के अलग संयोजन को समाहित करने के लिए संशोधित किया जाता है, जिससे दूसरा डेटा बिंदु मिलता है। यह प्रक्रिया थोड़े समय के अंतराल में कई बार तेजी से दोहराई जाती है। बाद में, कंप्यूटर यह सब डेटा लेता है और यह अनुमान लगाने के लिए पीछे की ओर कार्य करता है कि प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर अवशोषण क्या है।
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== इतिहास ==
== इतिहास ==
इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी रिकॉर्ड करने में सक्षम पहला कम लागत वाला [[स्पेक्ट्रोफोटोमीटर]] 1957 में निर्मित [[Perkin-एल्मर]] इंफ्राकार्ड था।<ref>{{cite journal|date= 1957 |title=The Infracord double-beam spectrophotometer|journal=Clinical Science|volume=16|issue=2}}</ref> इस उपकरण ने 2.5 μm से 15 μm तक की तरंग दैर्ध्य सीमा को कवर किया (तरंग संख्या सीमा 4,000 सेमी<sup>-1</sup> से 660 सेमी<sup>-1</sup>). मौलिक [[आणविक कंपन]] के कारण उच्चतम ज्ञात कंपन आवृत्ति को सम्मलित करने के लिए निचली तरंग दैर्ध्य सीमा को चुना गया था। ऊपरी सीमा इस तथ्य से लगाई गई थी कि फैलाव (ऑप्टिक्स) रॉक-सॉल्ट ([[सोडियम क्लोराइड]]) के एकल क्रिस्टल से बना [[फैलाने वाला प्रिज्म]] था, जो लगभग 15 μm से अधिक तरंग दैर्ध्य पर अपारदर्शी हो जाता है; यह वर्णक्रमीय क्षेत्र रॉक-नमक क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा। बाद के उपकरणों ने [[पोटेशियम ब्रोमाइड]] प्रिज्म का उपयोग 25 माइक्रोन (400 सेमी<sup>-1</sup>) और [[सीज़ियम आयोडाइड]] 50 μm (200 सेमी<sup>-1</sup>). 50 माइक्रोमीटर (200 सेमी<sup>−1</sup>) दूर-अवरक्त क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा; बहुत लंबी तरंग दैर्ध्य पर यह [[माइक्रोवेव]] क्षेत्र में विलीन हो जाती है। सुदूर इन्फ्रारेड में मापन को प्रिज्मों को फैलाने वाले तत्वों के रूप में बदलने के लिए सही रूप से शासित विवर्तन झंझरी के विकास की आवश्यकता थी, क्योंकि इस क्षेत्र में नमक क्रिस्टल अपारदर्शी हैं। विकिरण की कम ऊर्जा के कारण [[बोलोमीटर]] से अधिक संवेदनशील डिटेक्टरों की आवश्यकता थी। ऐसा ही था [[गले में पता लगाओ]]। अतिरिक्त मुद्दा वायुमंडलीय [[जल वाष्प]] को बाहर करने की आवश्यकता है क्योंकि इस क्षेत्र में जल वाष्प का गहन शुद्ध [[घूर्णी स्पेक्ट्रम]] है। दूर-अवरक्त स्पेक्ट्रोफोटोमीटर बोझिल, धीमे और महंगे थे। माइकलसन व्यतिकरणमापी के लाभ सर्वविदित थे, किन्तु वाणिज्यिक उपकरण के निर्माण से पहले अधिक तकनीकी कठिनाइयों को दूर करना पड़ा। साथ ही आवश्यक फूरियर रूपांतरण करने के लिए इलेक्ट्रॉनिक कंप्यूटर की आवश्यकता थी, और यह केवल [[PDP-8]] जैसे [[मिनी कंप्यूटर]] के आगमन के साथ ही व्यावहारिक हो गया, जो 1965 में उपलब्ध हो गया। Digilab ने दुनिया के पहले वाणिज्यिक FTIR स्पेक्ट्रोमीटर (मॉडल FTS-14) का बीड़ा उठाया। ) 1969 में<ref name="Griffiths" />(डिजीलैब एफटीआईआर अब वेरियन, इंक. से स्पेक्ट्रोस्कोपी व्यवसाय हासिल करने के बाद एगिलेंट टेक्नोलॉजीज की आणविक उत्पाद लाइन का हिस्सा हैं)।<ref>{{Cite web |url=http://www.agilent.com/about/newsroom/presrel/varian/2004/15sep-v04044.htm |access-date=2013-03-05 }}</ref><ref>{{cite web|url=http://www.agilent.co.in/about/newsroom/presrel/2009/27jul-gp09016.html|title=Agilent Technologies to Acquire Varian, Inc. for $1.5 Billion|date=July 27, 2009|work=Agilent}}</ref>
इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी रिकॉर्ड करने में सक्षम पहला कम लागत वाला [[स्पेक्ट्रोफोटोमीटर]] 1957 में निर्मित [[Perkin-एल्मर]] इंफ्राकार्ड था।<ref>{{cite journal|date= 1957 |title=The Infracord double-beam spectrophotometer|journal=Clinical Science|volume=16|issue=2}}</ref> इस उपकरण ने 2.5 μm से 15 μm तक की तरंग दैर्ध्य सीमा को कवर किया (तरंग संख्या सीमा 4,000 सेमी<sup>-1</sup> से 660 सेमी<sup>-1</sup>). मौलिक [[आणविक कंपन]] के कारण उच्चतम ज्ञात कंपन आवृत्ति को सम्मलित करने के लिए निचली तरंग दैर्ध्य सीमा को चुना गया था। ऊपरी सीमा इस तथ्य से लगाई गई थी कि फैलाव (ऑप्टिक्स) रॉक-सॉल्ट ([[सोडियम क्लोराइड]]) के एकल क्रिस्टल से बना [[फैलाने वाला प्रिज्म]] था, जो लगभग 15 μm से अधिक तरंग दैर्ध्य पर अपारदर्शी हो जाता है; यह वर्णक्रमीय क्षेत्र रॉक-नमक क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा। बाद के उपकरणों ने [[पोटेशियम ब्रोमाइड]] प्रिज्म का उपयोग 25 माइक्रोन (400 सेमी<sup>-1</sup>) और [[सीज़ियम आयोडाइड]] 50 μm (200 सेमी<sup>-1</sup>). 50 माइक्रोमीटर (200 सेमी<sup>−1</sup>) दूर-अवरक्त क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा; बहुत लंबी तरंग दैर्ध्य पर यह [[माइक्रोवेव]] क्षेत्र में विलीन हो जाती है। सुदूर इन्फ्रारेड में मापन को प्रिज्मों को फैलाने वाले तत्वों के रूप में बदलने के लिए सही रूप से शासित विवर्तन झंझरी के विकास की आवश्यकता थी, क्योंकि इस क्षेत्र में नमक क्रिस्टल अपारदर्शी हैं। विकिरण की कम ऊर्जा के कारण [[बोलोमीटर]] से अधिक संवेदनशील डिटेक्टरों की आवश्यकता थी। ऐसा ही था [[गले में पता लगाओ]]। अतिरिक्त मुद्दा वायुमंडलीय [[जल वाष्प]] को बाहर करने की आवश्यकता है क्योंकि इस क्षेत्र में जल वाष्प का गहन शुद्ध [[घूर्णी स्पेक्ट्रम]] है। दूर-अवरक्त स्पेक्ट्रोफोटोमीटर बोझिल, धीमे और महंगे थे। माइकलसन व्यतिकरणमापी के लाभ सर्वविदित थे, किन्तु वाणिज्यिक उपकरण के निर्माण से पहले अधिक तकनीकी कठिनाइयों को दूर करना पड़ा। साथ ही आवश्यक फूरियर रूपांतरण करने के लिए इलेक्ट्रॉनिक कंप्यूटर की आवश्यकता थी, और यह केवल [[PDP-8]] जैसे [[मिनी कंप्यूटर]] के आगमन के साथ ही व्यावहारिक हो गया, जो 1965 में उपलब्ध हो गया। Digilab ने दुनिया के पहले वाणिज्यिक FTIR स्पेक्ट्रोमीटर (मॉडल FTS-14) का बीड़ा उठाया। ) 1969 में<ref name="Griffiths" />(डिजीलैब एफटीआईआर अब वेरियन, इंक. से स्पेक्ट्रोस्कोपी व्यवसाय हासिल करने के बाद एगिलेंट टेक्नोलॉजीज की आणविक उत्पाद लाइन का हिस्सा हैं)।<ref>{{Cite web |url=http://www.agilent.com/about/newsroom/presrel/varian/2004/15sep-v04044.htm |access-date=2013-03-05 }}</ref><ref>{{cite web|url=http://www.agilent.co.in/about/newsroom/presrel/2009/27jul-gp09016.html|title=Agilent Technologies to Acquire Varian, Inc. for $1.5 Billion|date=July 27, 2009|work=Agilent}}</ref>
==माइकलसन व्यतिकरणमापी==
==माइकलसन व्यतिकरणमापी==
{{More citations needed section|date=June 2022}}{{Main|माइकलसन इंटरफेरोमीटर}}
{{Main|माइकलसन इंटरफेरोमीटर}}
[[File:FTIR Interferometer.png|thumb|upright=1.25|माइकलसन इंटरफेरोमीटर का योजनाबद्ध आरेख, FTIR के लिए कॉन्फ़िगर किया गया]]एफटीआईआर के लिए अनुकूलित माइकलसन इंटरफेरोमीटर में, पॉलीक्रोमैटिक इन्फ्रारेड स्रोत से प्रकाश, लगभग [[काले पदार्थ]] रेडिएटर, को समेटा जाता है और [[बीम फाड़नेवाला]] को निर्देशित किया जाता है। आदर्श रूप से 50% प्रकाश निश्चित दर्पण की ओर अपवर्तित होता है और 50% गतिमान दर्पण की ओर प्रेषित होता है। प्रकाश दो दर्पणों से वापस बीम स्प्लिटर में परिलक्षित होता है और मूल प्रकाश का कुछ अंश नमूना डिब्बे में जाता है। वहां, प्रकाश नमूने पर केंद्रित है। सैंपल कम्पार्टमेंट छोड़ने पर प्रकाश को डिटेक्टर पर दोबारा फोकस किया जाता है। इंटरफेरोमीटर की दोनों भुजाओं के बीच ऑप्टिकल पथ की लंबाई में अंतर को मंदता या ऑप्टिकल पथ अंतर (ओपीडी) के रूप में जाना जाता है। इंटरफेरोग्राम मंदता को अलग-अलग करके और विकट के विभिन्न मूल्यों के लिए डिटेक्टर से संकेत रिकॉर्ड करके प्राप्त किया जाता है: मंदता। इंटरफेरोग्राम का रूप जब कोई नमूना सम्मलित नहीं होता है तो स्रोत तीव्रता की भिन्नता और तरंग दैर्ध्य के साथ स्प्लिटर दक्षता जैसे कारकों पर निर्भर करता है। इसका परिणाम अधिकतम शून्य मंदता पर होता है, जब सभी तरंग दैर्ध्य पर रचनात्मक हस्तक्षेप होता है, इसके बाद विगल्स की श्रृंखला होती है। इंटरफेरोग्राम में अधिकतम तीव्रता का बिंदु ज्ञात करके शून्य मंदता की स्थिति को सही रूप से निर्धारित किया जाता है। जब नमूना सम्मलित होता है तो पृष्ठभूमि इंटरफेरोग्राम नमूने में अवशोषण बैंड की उपस्थिति से संशोधित होता है।{{Cn|date=June 2022}}
[[File:FTIR Interferometer.png|thumb|upright=1.25|माइकलसन इंटरफेरोमीटर का योजनाबद्ध आरेख, FTIR के लिए कॉन्फ़िगर किया गया]]एफटीआईआर के लिए अनुकूलित माइकलसन इंटरफेरोमीटर में, पॉलीक्रोमैटिक इन्फ्रारेड स्रोत से प्रकाश, लगभग [[काले पदार्थ]] रेडिएटर, को समेटा जाता है और [[बीम फाड़नेवाला]] को निर्देशित किया जाता है। आदर्श रूप से 50% प्रकाश निश्चित दर्पण की ओर अपवर्तित होता है और 50% गतिमान दर्पण की ओर प्रेषित होता है। प्रकाश दो दर्पणों से वापस बीम स्प्लिटर में परिलक्षित होता है और मूल प्रकाश का कुछ अंश नमूना डिब्बे में जाता है। वहां, प्रकाश नमूने पर केंद्रित है। सैंपल कम्पार्टमेंट छोड़ने पर प्रकाश को डिटेक्टर पर दोबारा फोकस किया जाता है। इंटरफेरोमीटर की दोनों भुजाओं के बीच ऑप्टिकल पथ की लंबाई में अंतर को मंदता या ऑप्टिकल पथ अंतर (ओपीडी) के रूप में जाना जाता है। इंटरफेरोग्राम मंदता को अलग-अलग करके और विकट के विभिन्न मूल्यों के लिए डिटेक्टर से संकेत रिकॉर्ड करके प्राप्त किया जाता है: मंदता। इंटरफेरोग्राम का रूप जब कोई नमूना सम्मलित नहीं होता है तो स्रोत तीव्रता की भिन्नता और तरंग दैर्ध्य के साथ स्प्लिटर दक्षता जैसे कारकों पर निर्भर करता है। इसका परिणाम अधिकतम शून्य मंदता पर होता है, जब सभी तरंग दैर्ध्य पर रचनात्मक हस्तक्षेप होता है, इसके बाद विगल्स की श्रृंखला होती है। इंटरफेरोग्राम में अधिकतम तीव्रता का बिंदु ज्ञात करके शून्य मंदता की स्थिति को सही रूप से निर्धारित किया जाता है। जब नमूना सम्मलित होता है तो पृष्ठभूमि इंटरफेरोग्राम नमूने में अवशोषण बैंड की उपस्थिति से संशोधित होता है।
वाणिज्यिक स्पेक्ट्रोमीटर पथ अंतर उत्पन्न करने के लिए विभिन्न प्रकार के स्कैनिंग तंत्रों के साथ माइकलसन इंटरफेरोमीटर का उपयोग करते हैं। इन सभी व्यवस्थाओं के लिए सामान्य यह सुनिश्चित करने की आवश्यकता है कि सिस्टम स्कैन के रूप में दो बीम पुन: संयोजन करें। सबसे सरल प्रणालियों में समतल दर्पण होता है जो बीम के पथ को बदलने के लिए रैखिक रूप से चलता है। इस व्यवस्था में गतिमान दर्पण को झुकना या डगमगाना नहीं चाहिए क्योंकि यह प्रभावित करेगा कि बीम पुन: संयोजित होने पर कैसे ओवरलैप करते हैं। कुछ प्रणालियाँ क्षतिपूर्ति तंत्र को सम्मलित करती हैं जो संरेखण को बनाए रखने के लिए स्वचालित रूप से दर्पण के उन्मुखीकरण को समायोजित करता है। इस समस्या से बचने वाली व्यवस्थाओं में समतल दर्पणों के अतिरिक्त क्यूब कॉर्नर रिफ्लेक्टर का उपयोग करना सम्मलित है क्योंकि इनमें अभिविन्यास की परवाह किए बिना समानांतर दिशा में किसी भी घटना बीम को वापस करने का गुण होता है।
वाणिज्यिक स्पेक्ट्रोमीटर पथ अंतर उत्पन्न करने के लिए विभिन्न प्रकार के स्कैनिंग तंत्रों के साथ माइकलसन इंटरफेरोमीटर का उपयोग करते हैं। इन सभी व्यवस्थाओं के लिए सामान्य यह सुनिश्चित करने की आवश्यकता है कि सिस्टम स्कैन के रूप में दो बीम पुन: संयोजन करें। सबसे सरल प्रणालियों में समतल दर्पण होता है जो बीम के पथ को बदलने के लिए रैखिक रूप से चलता है। इस व्यवस्था में गतिमान दर्पण को झुकना या डगमगाना नहीं चाहिए क्योंकि यह प्रभावित करेगा कि बीम पुन: संयोजित होने पर कैसे ओवरलैप करते हैं। कुछ प्रणालियाँ क्षतिपूर्ति तंत्र को सम्मलित करती हैं जो संरेखण को बनाए रखने के लिए स्वचालित रूप से दर्पण के उन्मुखीकरण को समायोजित करता है। इस समस्या से बचने वाली व्यवस्थाओं में समतल दर्पणों के अतिरिक्त क्यूब कॉर्नर रिफ्लेक्टर का उपयोग करना सम्मलित है क्योंकि इनमें अभिविन्यास की परवाह किए बिना समानांतर दिशा में किसी भी घटना बीम को वापस करने का गुण होता है।
[[File:interferometer schematics.jpg|thumb|इंटरफेरोमीटर स्कीमैटिक्स जहां रोटरी गति द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है।]]सिस्टम जहां रोटरी आंदोलन द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है, बहुत सफल सिद्ध हुआ है। सामान्य प्रणाली में बीम में समानांतर दर्पणों की जोड़ी सम्मलित होती है जिसे रिटर्निंग बीम को विस्थापित किए बिना पथ को बदलने के लिए घुमाया जा सकता है। दूसरा डबल पेंडुलम डिज़ाइन है जहां इंटरफेरोमीटर की भुजा में पथ बढ़ता है क्योंकि दूसरी भुजा में पथ घटता है।
[[File:interferometer schematics.jpg|thumb|इंटरफेरोमीटर स्कीमैटिक्स जहां रोटरी गति द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है।]]सिस्टम जहां रोटरी आंदोलन द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है, बहुत सफल सिद्ध हुआ है। सामान्य प्रणाली में बीम में समानांतर दर्पणों की जोड़ी सम्मलित होती है जिसे रिटर्निंग बीम को विस्थापित किए बिना पथ को बदलने के लिए घुमाया जा सकता है। दूसरा डबल पेंडुलम डिज़ाइन है जहां इंटरफेरोमीटर की भुजा में पथ बढ़ता है क्योंकि दूसरी भुजा में पथ घटता है।
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इंटरफेरोग्राम को फूरियर रूपांतरण द्वारा स्पेक्ट्रम में परिवर्तित किया जाता है। इसके लिए इसे दो बीमों के बीच पथ अंतर के समान अंतराल पर मानों की श्रृंखला के रूप में डिजिटल रूप में संग्रहीत करने की आवश्यकता होती है। पथ के अंतर को मापने के लिए इंटरफेरोमीटर के माध्यम से लेजर बीम भेजा जाता है, साइनसोइडल सिग्नल उत्पन्न करता है जहां क्रमिक मैक्सिमा के बीच अलगाव लेजर की तरंग दैर्ध्य के बराबर होता है (सामान्यतः 633 एनएम हीलियम-नियॉन लेजर का उपयोग किया जाता है)। यह हर बार लेजर सिग्नल शून्य से गुजरने पर IR सिग्नल को मापने के लिए [[एनॉलॉग से डिजिटल परिवर्तित करने वाला उपकरण]] को ट्रिगर कर सकता है। वैकल्पिक रूप से, लेजर और आईआर सिग्नल को छोटे अंतराल पर आईआर सिग्नल के साथ समकालिक रूप से मापा जा सकता है, जो कि लेजर सिग्नल शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप होता है, जिसे इंटरपोलेशन द्वारा निर्धारित किया जाता है।<ref>{{cite journal |last1=Brault |first1=James W. |title=New Approach to high-precision Fourier transform spectrometer design |journal=Applied Optics |date=1996 |volume=35 |issue=16 |pages=2891–2896 |bibcode=1996ApOpt..35.2891B |doi=10.1364/AO.35.002891|pmid=21085438 }}</ref> यह दृष्टिकोण एनालॉग-टू-डिजिटल कन्वर्टर्स के उपयोग की अनुमति देता है जो कन्वर्टर्स की तुलना में अधिक सही और सही होते हैं जिन्हें ट्रिगर किया जा सकता है, जिसके परिणामस्वरूप कम शोर होता है।
इंटरफेरोग्राम को फूरियर रूपांतरण द्वारा स्पेक्ट्रम में परिवर्तित किया जाता है। इसके लिए इसे दो बीमों के बीच पथ अंतर के समान अंतराल पर मानों की श्रृंखला के रूप में डिजिटल रूप में संग्रहीत करने की आवश्यकता होती है। पथ के अंतर को मापने के लिए इंटरफेरोमीटर के माध्यम से लेजर बीम भेजा जाता है, साइनसोइडल सिग्नल उत्पन्न करता है जहां क्रमिक मैक्सिमा के बीच अलगाव लेजर की तरंग दैर्ध्य के बराबर होता है (सामान्यतः 633 एनएम हीलियम-नियॉन लेजर का उपयोग किया जाता है)। यह हर बार लेजर सिग्नल शून्य से गुजरने पर IR सिग्नल को मापने के लिए [[एनॉलॉग से डिजिटल परिवर्तित करने वाला उपकरण]] को ट्रिगर कर सकता है। वैकल्पिक रूप से, लेजर और आईआर सिग्नल को छोटे अंतराल पर आईआर सिग्नल के साथ समकालिक रूप से मापा जा सकता है, जो कि लेजर सिग्नल शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप होता है, जिसे इंटरपोलेशन द्वारा निर्धारित किया जाता है।<ref>{{cite journal |last1=Brault |first1=James W. |title=New Approach to high-precision Fourier transform spectrometer design |journal=Applied Optics |date=1996 |volume=35 |issue=16 |pages=2891–2896 |bibcode=1996ApOpt..35.2891B |doi=10.1364/AO.35.002891|pmid=21085438 }}</ref> यह दृष्टिकोण एनालॉग-टू-डिजिटल कन्वर्टर्स के उपयोग की अनुमति देता है जो कन्वर्टर्स की तुलना में अधिक सही और सही होते हैं जिन्हें ट्रिगर किया जा सकता है, जिसके परिणामस्वरूप कम शोर होता है।
[[File:Digitisation of the interferogram.png|thumb|upright=1.35|इंटरफेरोग्राम के मान कभी-कभी लेजर सिग्नल के शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप इंटरपोलेशन द्वारा पाए जाते हैं।]]फूरियर परिवर्तन का परिणाम असतत तरंग दैर्ध्य की श्रृंखला में संकेत का स्पेक्ट्रम है। गणना में उपयोग की जा सकने वाली तरंग दैर्ध्य की सीमा इंटरफेरोग्राम में डेटा बिंदुओं के पृथक्करण द्वारा सीमित होती है। सबसे छोटी वेवलेंथ जिसे पहचाना जा सकता है, इन डेटा बिंदुओं के बीच की दूरी का दोगुना है। उदाहरण के लिए, HeNe रेफरेंस लेजर के तरंगदैर्घ्य पर बिंदु के साथ {{val|0.633|u=μm}} ({{val|15800|u=cm-1}}) सबसे छोटी तरंग दैर्ध्य होगी {{val|1.266|u=μm}} ({{val|7900|u=cm-1}}). कम तरंग दैर्ध्य पर किसी भी ऊर्जा को अलियासिंग करने के कारण लंबी तरंग दैर्ध्य से आने के रूप में व्याख्या की जाएगी और इसलिए वैकल्पिक रूप से या इलेक्ट्रॉनिक रूप से कम किया जाना चाहिए।{{clarify|date=September 2019}} वर्णक्रमीय संकल्प, अर्थात तरंग दैर्ध्य के बीच अलगाव जिसे अलग किया जा सकता है, अधिकतम ओपीडी द्वारा निर्धारित किया जाता है। फूरियर रूपांतरण की गणना में उपयोग की जाने वाली तरंग दैर्ध्य ऐसी होती है कि तरंग दैर्ध्य की सही संख्या इंटरफेरोग्राम की लंबाई में शून्य से अधिकतम ओपीडी तक फिट होती है क्योंकि यह उनके योगदान को ऑर्थोगोनल बनाता है। इसका परिणाम समान आवृत्ति अंतराल द्वारा अलग किए गए बिंदुओं वाले स्पेक्ट्रम में होता है।
[[File:Digitisation of the interferogram.png|thumb|upright=1.35|इंटरफेरोग्राम के मान कभी-कभी लेजर सिग्नल के शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप इंटरपोलेशन द्वारा पाए जाते हैं।]]फूरियर परिवर्तन का परिणाम असतत तरंग दैर्ध्य की श्रृंखला में संकेत का स्पेक्ट्रम है। गणना में उपयोग की जा सकने वाली तरंग दैर्ध्य की सीमा इंटरफेरोग्राम में डेटा बिंदुओं के पृथक्करण द्वारा सीमित होती है। सबसे छोटी वेवलेंथ जिसे पहचाना जा सकता है, इन डेटा बिंदुओं के बीच की दूरी का दोगुना है। उदाहरण के लिए, HeNe रेफरेंस लेजर के तरंगदैर्घ्य पर बिंदु के साथ {{val|0.633|u=μm}} ({{val|15800|u=cm-1}}) सबसे छोटी तरंग दैर्ध्य होगी {{val|1.266|u=μm}} ({{val|7900|u=cm-1}}). कम तरंग दैर्ध्य पर किसी भी ऊर्जा को अलियासिंग करने के कारण लंबी तरंग दैर्ध्य से आने के रूप में व्याख्या की जाएगी और इसलिए वैकल्पिक रूप से या इलेक्ट्रॉनिक रूप से कम किया जाना चाहिए। वर्णक्रमीय संकल्प, अर्थात तरंग दैर्ध्य के बीच अलगाव जिसे अलग किया जा सकता है, अधिकतम ओपीडी द्वारा निर्धारित किया जाता है। फूरियर रूपांतरण की गणना में उपयोग की जाने वाली तरंग दैर्ध्य ऐसी होती है कि तरंग दैर्ध्य की सही संख्या इंटरफेरोग्राम की लंबाई में शून्य से अधिकतम ओपीडी तक फिट होती है क्योंकि यह उनके योगदान को ऑर्थोगोनल बनाता है। इसका परिणाम समान आवृत्ति अंतराल द्वारा अलग किए गए बिंदुओं वाले स्पेक्ट्रम में होता है।


अधिकतम पथ अंतर के लिए {{mvar|d}} आसन्न तरंग दैर्ध्य {{mvar|λ<sub>1</sub>}} और {{mvar|λ<sub>2</sub>}} होगा {{mvar|n}} और {{mvar|(n+1)}} चक्र, क्रमशः, इंटरफेरोग्राम में। संगत आवृत्तियाँ ν हैं<sub>1</sub> और n<sub>2</sub>:
अधिकतम पथ अंतर के लिए {{mvar|d}} आसन्न तरंग दैर्ध्य {{mvar|λ<sub>1</sub>}} और {{mvar|λ<sub>2</sub>}} होगा {{mvar|n}} और {{mvar|(n+1)}} चक्र, क्रमशः, इंटरफेरोग्राम में। संगत आवृत्तियाँ ν हैं<sub>1</sub> और n<sub>2</sub>:
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अलगाव अधिकतम ओपीडी का व्युत्क्रम है। उदाहरण के लिए, अधिकतम 2 सेमी की ओपीडी के परिणामस्वरूप अलगाव होता है {{val|0.5|u=cm-1}}. यह वर्णक्रमीय संकल्प इस अर्थ में है कि बिंदु पर मूल्य आसन्न बिंदुओं पर मूल्यों से स्वतंत्र है। अधिकांश उपकरणों को अलग-अलग ओपीडी चुनकर अलग-अलग रिजोल्यूशन पर संचालित किया जा सकता है। नियमित विश्लेषण के लिए उपकरणों में सामान्यतः आसपास का सबसे अच्छा रिज़ॉल्यूशन होता है {{val|0.5|u=cm-1}}, जबकि स्पेक्ट्रोमीटर उतने ही उच्च रिज़ॉल्यूशन के साथ बनाए गए हैं {{val|0.001|u=cm-1}}, अधिकतम 10 मीटर की ओपीडी के अनुरूप। शून्य पथ अंतर के अनुरूप इंटरफेरोग्राम में बिंदु की पहचान की जानी चाहिए, सामान्यतः यह मानते हुए कि अधिकतम सिग्नल होता है। यह तथाकथित सेंटरबर्स्ट हमेशा वास्तविक दुनिया के स्पेक्ट्रोमीटर में सममित नहीं होता है इसलिए चरण सुधार की गणना की जा सकती है। इंटरफेरोग्राम सिग्नल का क्षय होता है क्योंकि पथ अंतर बढ़ता है, क्षय की दर स्पेक्ट्रम में सुविधाओं की चौड़ाई से व्युत्क्रमानुपाती होती है। यदि ओपीडी इतना बड़ा नहीं है कि इंटरफेरोग्राम सिग्नल को नगण्य स्तर तक क्षय करने की अनुमति दे तो परिणामी स्पेक्ट्रम में सुविधाओं से जुड़े अवांछित दोलन या साइडलोब होंगे। इन साइडलोब्स को कम करने के लिए इंटरफेरोग्राम को सामान्यतः फ़ंक्शन से गुणा किया जाता है जो अधिकतम ओपीडी पर शून्य तक पहुंचता है। यह तथाकथित [[apodization]] किसी भी साइडलोब के आयाम को कम करता है और खर्च पर शोर का स्तर भी संकल्प में कुछ कमी करता है।
अलगाव अधिकतम ओपीडी का व्युत्क्रम है। उदाहरण के लिए, अधिकतम 2 सेमी की ओपीडी के परिणामस्वरूप अलगाव होता है {{val|0.5|u=cm-1}}. यह वर्णक्रमीय संकल्प इस अर्थ में है कि बिंदु पर मूल्य आसन्न बिंदुओं पर मूल्यों से स्वतंत्र है। अधिकांश उपकरणों को अलग-अलग ओपीडी चुनकर अलग-अलग रिजोल्यूशन पर संचालित किया जा सकता है। नियमित विश्लेषण के लिए उपकरणों में सामान्यतः आसपास का सबसे अच्छा रिज़ॉल्यूशन होता है {{val|0.5|u=cm-1}}, जबकि स्पेक्ट्रोमीटर उतने ही उच्च रिज़ॉल्यूशन के साथ बनाए गए हैं {{val|0.001|u=cm-1}}, अधिकतम 10 मीटर की ओपीडी के अनुरूप। शून्य पथ अंतर के अनुरूप इंटरफेरोग्राम में बिंदु की पहचान की जानी चाहिए, सामान्यतः यह मानते हुए कि अधिकतम सिग्नल होता है। यह तथाकथित सेंटरबर्स्ट हमेशा वास्तविक दुनिया के स्पेक्ट्रोमीटर में सममित नहीं होता है इसलिए चरण सुधार की गणना की जा सकती है। इंटरफेरोग्राम सिग्नल का क्षय होता है क्योंकि पथ अंतर बढ़ता है, क्षय की दर स्पेक्ट्रम में सुविधाओं की चौड़ाई से व्युत्क्रमानुपाती होती है। यदि ओपीडी इतना बड़ा नहीं है कि इंटरफेरोग्राम सिग्नल को नगण्य स्तर तक क्षय करने की अनुमति दे तो परिणामी स्पेक्ट्रम में सुविधाओं से जुड़े अवांछित दोलन या साइडलोब होंगे। इन साइडलोब्स को कम करने के लिए इंटरफेरोग्राम को सामान्यतः फ़ंक्शन से गुणा किया जाता है जो अधिकतम ओपीडी पर शून्य तक पहुंचता है। यह तथाकथित [[apodization]] किसी भी साइडलोब के आयाम को कम करता है और खर्च पर शोर का स्तर भी संकल्प में कुछ कमी करता है।


फास्ट फूरियर रूपांतरण के लिए इंटरफेरोग्राम में अंकों की संख्या दो की शक्ति के बराबर होनी चाहिए। इसे प्राप्त करने के लिए मापा इंटरफेरोग्राम में शून्य की स्ट्रिंग जोड़ी जा सकती है। अंतिम स्पेक्ट्रम की उपस्थिति में सुधार करने के लिए जीरो फिलिंग नामक प्रक्रिया में अधिक शून्य जोड़े जा सकते हैं, चूंकि रिज़ॉल्यूशन में कोई सुधार नहीं हुआ है। वैकल्पिक रूप से, फूरियर रूपांतरण के बाद प्रक्षेप समान परिणाम देता है।{{citation needed|date=September 2019}}
फास्ट फूरियर रूपांतरण के लिए इंटरफेरोग्राम में अंकों की संख्या दो की शक्ति के बराबर होनी चाहिए। इसे प्राप्त करने के लिए मापा इंटरफेरोग्राम में शून्य की स्ट्रिंग जोड़ी जा सकती है। अंतिम स्पेक्ट्रम की उपस्थिति में सुधार करने के लिए जीरो फिलिंग नामक प्रक्रिया में अधिक शून्य जोड़े जा सकते हैं, चूंकि रिज़ॉल्यूशन में कोई सुधार नहीं हुआ है। वैकल्पिक रूप से, फूरियर रूपांतरण के बाद प्रक्षेप समान परिणाम देता है।
 
 
== लाभ ==
== लाभ ==


स्कैनिंग (डिस्पर्सिव) स्पेक्ट्रोमीटर की तुलना में एफटी स्पेक्ट्रोमीटर के तीन प्रमुख फायदे हैं।<ref name=Griffiths/># मल्टीप्लेक्स या फेलगेट का फायदा। यह इस तथ्य से उत्पन्न होता है कि सभी तरंग दैर्ध्य की जानकारी साथ एकत्र की जाती है। यह निश्चित डिटेक्टर शोर योगदान (सामान्यतः थर्मल इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रल क्षेत्र में जहां [[फोटोडिटेक्टर]] [[पीढ़ी-पुनर्संयोजन शोर]] द्वारा सीमित है) द्वारा सीमित टिप्पणियों के लिए दिए गए स्कैन-टाइम के लिए उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात में परिणाम देता है। m विभेदन तत्वों वाले स्पेक्ट्रम के लिए, यह वृद्धि m के वर्गमूल के बराबर है। वैकल्पिक रूप से, यह किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन के लिए कम स्कैन-टाइम की अनुमति देता है। अभ्यास में कई स्कैन अधिकांशतः औसत होते हैं, स्कैन की संख्या के वर्ग रूट द्वारा सिग्नल-टू-शोर अनुपात में वृद्धि करते हैं।
स्कैनिंग (डिस्पर्सिव) स्पेक्ट्रोमीटर की तुलना में एफटी स्पेक्ट्रोमीटर के तीन प्रमुख फायदे हैं।<ref name=Griffiths/> मल्टीप्लेक्स या फेलगेट का फायदा। यह इस तथ्य से उत्पन्न होता है कि सभी तरंग दैर्ध्य की जानकारी साथ एकत्र की जाती है। यह निश्चित डिटेक्टर शोर योगदान (सामान्यतः थर्मल इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रल क्षेत्र में जहां [[फोटोडिटेक्टर]] [[पीढ़ी-पुनर्संयोजन शोर]] द्वारा सीमित है) द्वारा सीमित टिप्पणियों के लिए दिए गए स्कैन-टाइम के लिए उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात में परिणाम देता है। m विभेदन तत्वों वाले स्पेक्ट्रम के लिए, यह वृद्धि m के वर्गमूल के बराबर है। वैकल्पिक रूप से, यह किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन के लिए कम स्कैन-टाइम की अनुमति देता है। अभ्यास में कई स्कैन अधिकांशतः औसत होते हैं, स्कैन की संख्या के वर्ग रूट द्वारा सिग्नल-टू-शोर अनुपात में वृद्धि करते हैं।
# थ्रूपुट या जैक्विनॉट का फायदा। यह इस तथ्य का परिणाम है कि परिक्षेपी उपकरण में, [[मोनोक्रोमेटर]] में प्रवेश और निकास छिद्र होते हैं जो इसके माध्यम से गुजरने वाले प्रकाश की मात्रा को प्रतिबंधित करते हैं। इंटरफेरोमीटर थ्रूपुट केवल स्रोत से आने वाले कोलिमेटेड बीम के व्यास द्वारा निर्धारित किया जाता है। चूंकि किसी स्लिट की आवश्यकता नहीं है, एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर को इंटरफेरोमीटर में कोलिमेटेड बीम के अभिसरण को प्रतिबंधित करने के लिए एपर्चर की आवश्यकता होती है। ऐसा इसलिए है क्योंकि अभिसारी किरणें विभिन्न आवृत्तियों पर संशोधित होती हैं क्योंकि पथ अंतर भिन्न होता है। इस तरह के एपर्चर को जैक्विनॉट स्टॉप कहा जाता है।<ref name=Griffiths/>किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन और वेवलेंथ के लिए यह गोलाकार एपर्चर भट्ठा की तुलना में अधिक प्रकाश की अनुमति देता है, जिसके परिणामस्वरूप उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात होता है।
# थ्रूपुट या जैक्विनॉट का फायदा। यह इस तथ्य का परिणाम है कि परिक्षेपी उपकरण में, [[मोनोक्रोमेटर]] में प्रवेश और निकास छिद्र होते हैं जो इसके माध्यम से गुजरने वाले प्रकाश की मात्रा को प्रतिबंधित करते हैं। इंटरफेरोमीटर थ्रूपुट केवल स्रोत से आने वाले कोलिमेटेड बीम के व्यास द्वारा निर्धारित किया जाता है। चूंकि किसी स्लिट की आवश्यकता नहीं है, एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर को इंटरफेरोमीटर में कोलिमेटेड बीम के अभिसरण को प्रतिबंधित करने के लिए एपर्चर की आवश्यकता होती है। ऐसा इसलिए है क्योंकि अभिसारी किरणें विभिन्न आवृत्तियों पर संशोधित होती हैं क्योंकि पथ अंतर भिन्न होता है। इस तरह के एपर्चर को जैक्विनॉट स्टॉप कहा जाता है।<ref name=Griffiths/>किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन और वेवलेंथ के लिए यह गोलाकार एपर्चर भट्ठा की तुलना में अधिक प्रकाश की अनुमति देता है, जिसके परिणामस्वरूप उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात होता है।
# तरंग दैर्ध्य सटीकता या Connes 'लाभ। तरंग दैर्ध्य पैमाने को ज्ञात तरंग दैर्ध्य के लेजर बीम द्वारा कैलिब्रेट किया जाता है जो इंटरफेरोमीटर से होकर गुजरता है। यह फैलाने वाले उपकरणों की तुलना में बहुत अधिक स्थिर और सही है जहां पैमाना विवर्तन झंझरी के यांत्रिक संचलन पर निर्भर करता है। व्यवहार में, सटीकता इंटरफेरोमीटर में बीम के विचलन से सीमित होती है जो संकल्प पर निर्भर करती है।
# तरंग दैर्ध्य सटीकता या Connes 'लाभ। तरंग दैर्ध्य पैमाने को ज्ञात तरंग दैर्ध्य के लेजर बीम द्वारा कैलिब्रेट किया जाता है जो इंटरफेरोमीटर से होकर गुजरता है। यह फैलाने वाले उपकरणों की तुलना में बहुत अधिक स्थिर और सही है जहां पैमाना विवर्तन झंझरी के यांत्रिक संचलन पर निर्भर करता है। व्यवहार में, सटीकता इंटरफेरोमीटर में बीम के विचलन से सीमित होती है जो संकल्प पर निर्भर करती है।
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===संकल्प===
===संकल्प===


इंटरफेरोग्राम लंबाई आयाम में है। फूरियर रूपांतरण (FT) आयाम को उलट देता है, इसलिए इंटरफेरोग्राम का FT व्युत्क्रम लंबाई आयाम ([L−1]) में होता है, जो कि तरंग संख्या का आयाम है। सेमी में [[वर्णक्रमीय संकल्प]]<sup>−1</sup> सेमी में अधिकतम मंदता के व्युत्क्रम के बराबर है। इस प्रकार 4 सेमी<sup>−1</sup> रिज़ॉल्यूशन प्राप्त किया जाएगा यदि अधिकतम मंदता 0.25 सेमी है; यह सस्ते FTIR उपकरणों की खासियत है। अधिकतम मंदता को बढ़ाकर बहुत अधिक विभेदन प्राप्त किया जा सकता है। यह आसान नहीं है, क्योंकि गतिमान दर्पण को लगभग पूर्ण सीधी रेखा में यात्रा करनी चाहिए। समतल दर्पणों के स्थान पर कोने-घन दर्पणों का उपयोग सहायक होता है, क्योंकि कोने-घन दर्पण से निकलने वाली किरण आने वाली किरण के समानांतर होती है, दर्पण के अक्ष के लंबवत अक्ष के बारे में दर्पण के उन्मुखीकरण की परवाह किए बिना। प्रकाश किरण। 1966 में कोन्स ने [[रोविब्रेशनल कपलिंग]] रिकॉर्ड करके [[शुक्र]] के वातावरण के तापमान को मापा|वीनसियन सीओ के कंपन-घूर्णन स्पेक्ट्रम<sub>2</sub> 0.1 सेमी पर<sup>−1</sup> संकल्प।<ref>{{cite journal|last=Connes|first=J.|author2=Connes, P.|date=1966|title=Near-Infrared Planetary Spectra by Fourier Spectroscopy. I. Instruments and Results|journal=Journal of the Optical Society of America|volume=56|issue=7|pages=896–910|doi=10.1364/JOSA.56.000896}}</ref> [[अल्बर्ट अब्राहम माइकलसन]] ने स्वयं हाइड्रोजन एच-अल्फा | एच को हल करने का प्रयास किया<sub>α</sub> इंटरफेरोमीटर का उपयोग करके [[हाइड्रोजन]] परमाणु के स्पेक्ट्रम में उसके दो घटकों में उत्सर्जन बैंड।<ref name=Griffiths/><sup>प25<!-- {{Citation needed|date=July 2010}}{{cite book|url=https://books.google.com/books?id=C_c0GVe8MX0C&pg=PA25|title=Fourier transform infrared spectrometry|isbn=978-0-471-19404-0|author1=Griffiths, Peter R|author2=De Haseth, James A|year=2007}} doesn't say 1897 --> 0.001 सेमी के साथ स्पेक्ट्रोमीटर<sup>-1</sup> रिज़ॉल्यूशन अब व्यावसायिक रूप से उपलब्ध है। उच्च-रिज़ॉल्यूशन FTIR के लिए थ्रूपुट लाभ महत्वपूर्ण है, क्योंकि समान रिज़ॉल्यूशन वाले डिस्पर्सिव इंस्ट्रूमेंट में मोनोक्रोमेटर में बहुत संकीर्ण मोनोक्रोमेटर#Czerny-Turner मोनोक्रोमेटर होगा।
इंटरफेरोग्राम लंबाई आयाम में है। फूरियर रूपांतरण (FT) आयाम को उलट देता है, इसलिए इंटरफेरोग्राम का FT व्युत्क्रम लंबाई आयाम ([L−1]) में होता है, जो कि तरंग संख्या का आयाम है। सेमी में [[वर्णक्रमीय संकल्प]]<sup>−1</sup> सेमी में अधिकतम मंदता के व्युत्क्रम के बराबर है। इस प्रकार 4 सेमी<sup>−1</sup> रिज़ॉल्यूशन प्राप्त किया जाएगा यदि अधिकतम मंदता 0.25 सेमी है; यह सस्ते FTIR उपकरणों की खासियत है। अधिकतम मंदता को बढ़ाकर बहुत अधिक विभेदन प्राप्त किया जा सकता है। यह आसान नहीं है, क्योंकि गतिमान दर्पण को लगभग पूर्ण सीधी रेखा में यात्रा करनी चाहिए। समतल दर्पणों के स्थान पर कोने-घन दर्पणों का उपयोग सहायक होता है, क्योंकि कोने-घन दर्पण से निकलने वाली किरण आने वाली किरण के समानांतर होती है, दर्पण के अक्ष के लंबवत अक्ष के बारे में दर्पण के उन्मुखीकरण की परवाह किए बिना। प्रकाश किरण। 1966 में कोन्स ने [[रोविब्रेशनल कपलिंग]] रिकॉर्ड करके [[शुक्र]] के वातावरण के तापमान को मापा|वीनसियन सीओ के कंपन-घूर्णन स्पेक्ट्रम<sub>2</sub> 0.1 सेमी पर<sup>−1</sup> संकल्प।<ref>{{cite journal|last=Connes|first=J.|author2=Connes, P.|date=1966|title=Near-Infrared Planetary Spectra by Fourier Spectroscopy. I. Instruments and Results|journal=Journal of the Optical Society of America|volume=56|issue=7|pages=896–910|doi=10.1364/JOSA.56.000896}}</ref> [[अल्बर्ट अब्राहम माइकलसन]] ने स्वयं हाइड्रोजन एच-अल्फा | एच को हल करने का प्रयास किया<sub>α</sub> इंटरफेरोमीटर का उपयोग करके [[हाइड्रोजन]] परमाणु के स्पेक्ट्रम में उसके दो घटकों में उत्सर्जन बैंड।<ref name=Griffiths/><sup>प25 0.001 सेमी के साथ स्पेक्ट्रोमीटर<sup>-1 रिज़ॉल्यूशन अब व्यावसायिक रूप से उपलब्ध है। उच्च-रिज़ॉल्यूशन FTIR के लिए थ्रूपुट लाभ महत्वपूर्ण है, क्योंकि समान रिज़ॉल्यूशन वाले डिस्पर्सिव इंस्ट्रूमेंट में मोनोक्रोमेटर में बहुत संकीर्ण मोनोक्रोमेटर#Czerny-Turner मोनोक्रोमेटर होगा।


== प्रेरणा ==
== प्रेरणा ==
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=== डिटेक्टर ===
=== डिटेक्टर ===
सुदूर-आईआर स्पेक्ट्रोमीटर सामान्यतः [[पायरोइलेक्ट्रिक डिटेक्टर]]ों का उपयोग करते हैं जो तापमान में परिवर्तन का उत्तर देते हैं क्योंकि उन पर गिरने वाले आईआर विकिरण की तीव्रता भिन्न होती है। इन डिटेक्टरों में संवेदनशील तत्व या तो ड्यूटेरेटेड ट्राइग्लिसिन सल्फेट (DTGS) या लिथियम टैंटलेट (LiTaO) हैं।<sub>3</sub>). ये डिटेक्टर परिवेश के तापमान पर कार्य करते हैं और अधिकांश नियमित अनुप्रयोगों के लिए पर्याप्त संवेदनशीलता प्रदान करते हैं। सर्वोत्तम संवेदनशीलता प्राप्त करने के लिए स्कैन का समय सामान्यतः कुछ सेकंड होता है। उच्च संवेदनशीलता या तेज प्रतिक्रिया की आवश्यकता वाली स्थितियों के लिए कूल्ड फोटोइलेक्ट्रिक डिटेक्टरों को नियोजित किया जाता है। मध्य-आईआर में तरल नाइट्रोजन ठंडा पारा कैडमियम टेल्यूराइड (एमसीटी) डिटेक्टर सबसे व्यापक रूप से उपयोग किए जाते हैं। इन डिटेक्टरों के साथ इंटरफेरोग्राम को 10 मिलीसेकंड के रूप में मापा जा सकता है। नियर-आईआर सिस्टम में अनकूल्ड इंडियम गैलियम आर्सेनाइड फोटोडायोड या DTGS सामान्य विकल्प हैं। दूर-आईआर में बहुत संवेदनशील तरल-हीलियम-कूल्ड सिलिकॉन या जर्मेनियम बोलोमीटर का उपयोग किया जाता है जहां स्रोत और बीमस्प्लिटर दोनों अक्षम हैं।{{Cn|date=June 2022}}
सुदूर-आईआर स्पेक्ट्रोमीटर सामान्यतः [[पायरोइलेक्ट्रिक डिटेक्टर]]ों का उपयोग करते हैं जो तापमान में परिवर्तन का उत्तर देते हैं क्योंकि उन पर गिरने वाले आईआर विकिरण की तीव्रता भिन्न होती है। इन डिटेक्टरों में संवेदनशील तत्व या तो ड्यूटेरेटेड ट्राइग्लिसिन सल्फेट (DTGS) या लिथियम टैंटलेट (LiTaO) हैं।<sub>3</sub>). ये डिटेक्टर परिवेश के तापमान पर कार्य करते हैं और अधिकांश नियमित अनुप्रयोगों के लिए पर्याप्त संवेदनशीलता प्रदान करते हैं। सर्वोत्तम संवेदनशीलता प्राप्त करने के लिए स्कैन का समय सामान्यतः कुछ सेकंड होता है। उच्च संवेदनशीलता या तेज प्रतिक्रिया की आवश्यकता वाली स्थितियों के लिए कूल्ड फोटोइलेक्ट्रिक डिटेक्टरों को नियोजित किया जाता है। मध्य-आईआर में तरल नाइट्रोजन ठंडा पारा कैडमियम टेल्यूराइड (एमसीटी) डिटेक्टर सबसे व्यापक रूप से उपयोग किए जाते हैं। इन डिटेक्टरों के साथ इंटरफेरोग्राम को 10 मिलीसेकंड के रूप में मापा जा सकता है। नियर-आईआर सिस्टम में अनकूल्ड इंडियम गैलियम आर्सेनाइड फोटोडायोड या DTGS सामान्य विकल्प हैं। दूर-आईआर में बहुत संवेदनशील तरल-हीलियम-कूल्ड सिलिकॉन या जर्मेनियम बोलोमीटर का उपयोग किया जाता है जहां स्रोत और बीमस्प्लिटर दोनों अक्षम हैं।
 
 
=== बीम फाड़नेवाला ===
=== बीम फाड़नेवाला ===
[[File:Beam-splitter.png|thumb|upright=1.25|बीम-स्प्लिटर और कम्पेसाटर प्लेट के साथ सरल व्यतिकरणमापी]]एक आदर्श बीम-स्प्लिटर आपतित विकिरण का 50% संचारित और परावर्तित करता है। चूंकि, चूंकि किसी भी सामग्री में ऑप्टिकल ट्रांसमिटेंस की सीमित सीमा होती है, कई बीम-स्प्लिटर्स को व्यापक वर्णक्रमीय रेंज को कवर करने के लिए दूसरे के स्थान पर उपयोग किया जा सकता है। मध्य-आईआर क्षेत्र के लिए बीम्सप्लिटर सामान्यतः जर्मेनियम-आधारित कोटिंग के साथ केबीआर से बना होता है जो इसे अर्ध-चिंतनशील बनाता है। KBr 25 μm (400 सेमी<sup>-1</sup>) इसलिए सीज़ियम आयोडाइड या [[थैलियम हलाइड्स]]|KRS-5 का उपयोग कभी-कभी सीमा को लगभग 50 माइक्रोन (200 सेमी) तक बढ़ाने के लिए किया जाता है<sup>-1</sup>). ZnSe विकल्प है जहां नमी वाष्प समस्या हो सकती है किन्तु लगभग 20μm (500 सेमी<sup>-1</sup>). सीएएफ<sub>2</sub> निकट-आईआर के लिए सामान्य सामग्री है, केबीआर की तुलना में नमी के प्रति कठोर और कम संवेदनशील दोनों है, किन्तु इसका उपयोग लगभग 8 माइक्रोन (1,200 सेमी) से अधिक नहीं किया जा सकता है<sup>-1</sup>). साधारण माइकलसन इंटरफेरोमीटर में बीम बीमप्लिटर से दो बार गुजरता है किन्तु दूसरा केवल बार गुजरता है। इसे ठीक करने के लिए समान मोटाई की अतिरिक्त कम्पेसाटर प्लेट सम्मलित की गई है। सुदूर-आईआर बीमप्लिटर ज्यादातर बहुलक फिल्मों पर आधारित होते हैं और सीमित तरंग दैर्ध्य रेंज को कवर करते हैं।<ref name="Griffiths2">{{cite book|last1=Griffiths|first1=P.R.|last2=Holmes|first2=C|title=Handbook of Vibrational Spectroscopy, Vol 1|date=2002|publisher=[[John Wiley and Sons]]|location=Chichester}}
[[File:Beam-splitter.png|thumb|upright=1.25|बीम-स्प्लिटर और कम्पेसाटर प्लेट के साथ सरल व्यतिकरणमापी]]एक आदर्श बीम-स्प्लिटर आपतित विकिरण का 50% संचारित और परावर्तित करता है। चूंकि, चूंकि किसी भी सामग्री में ऑप्टिकल ट्रांसमिटेंस की सीमित सीमा होती है, कई बीम-स्प्लिटर्स को व्यापक वर्णक्रमीय रेंज को कवर करने के लिए दूसरे के स्थान पर उपयोग किया जा सकता है। मध्य-आईआर क्षेत्र के लिए बीम्सप्लिटर सामान्यतः जर्मेनियम-आधारित कोटिंग के साथ केबीआर से बना होता है जो इसे अर्ध-चिंतनशील बनाता है। KBr 25 μm (400 सेमी<sup>-1</sup>) इसलिए सीज़ियम आयोडाइड या [[थैलियम हलाइड्स]]|KRS-5 का उपयोग कभी-कभी सीमा को लगभग 50 माइक्रोन (200 सेमी) तक बढ़ाने के लिए किया जाता है<sup>-1</sup>). ZnSe विकल्प है जहां नमी वाष्प समस्या हो सकती है किन्तु लगभग 20μm (500 सेमी<sup>-1</sup>). सीएएफ<sub>2</sub> निकट-आईआर के लिए सामान्य सामग्री है, केबीआर की तुलना में नमी के प्रति कठोर और कम संवेदनशील दोनों है, किन्तु इसका उपयोग लगभग 8 माइक्रोन (1,200 सेमी) से अधिक नहीं किया जा सकता है<sup>-1</sup>). साधारण माइकलसन इंटरफेरोमीटर में बीम बीमप्लिटर से दो बार गुजरता है किन्तु दूसरा केवल बार गुजरता है। इसे ठीक करने के लिए समान मोटाई की अतिरिक्त कम्पेसाटर प्लेट सम्मलित की गई है। सुदूर-आईआर बीमप्लिटर ज्यादातर बहुलक फिल्मों पर आधारित होते हैं और सीमित तरंग दैर्ध्य रेंज को कवर करते हैं।<ref name="Griffiths2">{{cite book|last1=Griffiths|first1=P.R.|last2=Holmes|first2=C|title=Handbook of Vibrational Spectroscopy, Vol 1|date=2002|publisher=[[John Wiley and Sons]]|location=Chichester}}
</ref>
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=== क्षीण कुल प्रतिबिंब ===
=== क्षीण कुल प्रतिबिंब ===
{{main|तनु कुल प्रतिबिंब}}
{{main|तनु कुल प्रतिबिंब}}
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FTIR के स्थानिक रिज़ॉल्यूशन को माइक्रोमीटर स्केल के नीचे [[निकट-क्षेत्र स्कैनिंग ऑप्टिकल माइक्रोस्कोप]] | स्कैनिंग नियर-फ़ील्ड ऑप्टिकल माइक्रोस्कोपी प्लेटफ़ॉर्म में एकीकृत करके और उत्तम बनाया जा सकता है। संबंधित तकनीक को नैनो-एफटीआईआर कहा जाता है और अल्ट्रा-छोटी मात्रा (एकल वायरस और प्रोटीन कॉम्प्लेक्स) में सामग्री पर और 10 से 20 एनएम स्थानिक रिज़ॉल्यूशन के साथ ब्रॉडबैंड स्पेक्ट्रोस्कोपी करने की अनुमति देता है।<ref>{{Cite journal|last1=Amenabar|first1=Iban|last2=Poly|first2=Simon|last3=Nuansing|first3=Wiwat|last4=Hubrich|first4=Elmar H.|last5=Govyadinov|first5=Alexander A.|last6=Huth|first6=Florian|last7=Krutokhvostov|first7=Roman|last8=Zhang|first8=Lianbing|last9=Knez|first9=Mato|date=2013-12-04|title=Structural analysis and mapping of individual protein complexes by infrared nanospectroscopy|journal=Nature Communications|language=en|volume=4|pages=2890|doi=10.1038/ncomms3890|issn=2041-1723|pmc=3863900|pmid=24301518|bibcode=2013NatCo...4.2890A}}</ref>
FTIR के स्थानिक रिज़ॉल्यूशन को माइक्रोमीटर स्केल के नीचे [[निकट-क्षेत्र स्कैनिंग ऑप्टिकल माइक्रोस्कोप]] | स्कैनिंग नियर-फ़ील्ड ऑप्टिकल माइक्रोस्कोपी प्लेटफ़ॉर्म में एकीकृत करके और उत्तम बनाया जा सकता है। संबंधित तकनीक को नैनो-एफटीआईआर कहा जाता है और अल्ट्रा-छोटी मात्रा (एकल वायरस और प्रोटीन कॉम्प्लेक्स) में सामग्री पर और 10 से 20 एनएम स्थानिक रिज़ॉल्यूशन के साथ ब्रॉडबैंड स्पेक्ट्रोस्कोपी करने की अनुमति देता है।<ref>{{Cite journal|last1=Amenabar|first1=Iban|last2=Poly|first2=Simon|last3=Nuansing|first3=Wiwat|last4=Hubrich|first4=Elmar H.|last5=Govyadinov|first5=Alexander A.|last6=Huth|first6=Florian|last7=Krutokhvostov|first7=Roman|last8=Zhang|first8=Lianbing|last9=Knez|first9=Mato|date=2013-12-04|title=Structural analysis and mapping of individual protein complexes by infrared nanospectroscopy|journal=Nature Communications|language=en|volume=4|pages=2890|doi=10.1038/ncomms3890|issn=2041-1723|pmc=3863900|pmid=24301518|bibcode=2013NatCo...4.2890A}}</ref>
=== क्रोमैटोग्राफी में डिटेक्टर के रूप में एफटीआईआर ===
=== क्रोमैटोग्राफी में डिटेक्टर के रूप में एफटीआईआर ===


Revision as of 23:53, 18 February 2023

Template:Redirect-acronym फूरियर-ट्रांसफ़ॉर्म इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी (FTIR)[1] ठोस, तरल या गैस के अवशोषण (विद्युत चुम्बकीय विकिरण) या उत्सर्जन (विद्युत चुम्बकीय विकिरण) के अवरक्त विद्युत चुम्बकीय स्पेक्ट्रम प्राप्त करने के लिए उपयोग की जाने वाली तकनीक है। एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर साथ विस्तृत स्पेक्ट्रल रेंज पर उच्च-रिज़ॉल्यूशन स्पेक्ट्रल डेटा एकत्र करता है। यह फैलाव (ऑप्टिक्स) स्पेक्ट्रोमीटर पर महत्वपूर्ण लाभ प्रदान करता है, जो समय में तरंग दैर्ध्य की संकीर्ण सीमा पर तीव्रता को मापता है।

फूरियर-ट्रांसफॉर्म अवरक्त स्पेक्ट्रोस्कोपी शब्द की उत्पत्ति इस तथ्य से हुई है कि कच्चे डेटा को वास्तविक स्पेक्ट्रम में बदलने के लिए फूरियर रूपांतरण (एक गणितीय प्रक्रिया) की आवश्यकता होती है।

तनु कुल परावर्तन (एटीआर) लगाव के साथ एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर का उदाहरण

वैचारिक परिचय

एक एफटीआईआर इंटरफेरोग्राम। केंद्रीय शिखर ZPD स्थिति (शून्य पथ अंतर या शून्य मंदता) पर है, जहां प्रकाश की अधिकतम मात्रा माइकलसन इंटरफेरोमीटर से डिटेक्टर तक जाती है।

अवशोषण स्पेक्ट्रोस्कोपी तकनीकों (FTIR, इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी|इन्फ्रारेड-दृश्यमान (यूवी-विज़) स्पेक्ट्रोस्कोपी, आदि) का लक्ष्य यह मापना है कि नमूना प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर कितना प्रकाश अवशोषित करता है। ऐसा करने का सबसे सीधा तरीका, फैलाने वाली स्पेक्ट्रोस्कोपी तकनीक, नमूने पर एकरंगा प्रकाश किरण को चमकाना है, मापें कि कितना प्रकाश अवशोषित होता है, और प्रत्येक अलग तरंग दैर्ध्य के लिए दोहराता है। (इस प्रकार कुछ इन्फ्रारेड-दृश्य स्पेक्ट्रोस्कोपी | यूवी-विज़ स्पेक्ट्रोमीटर कार्य करते हैं, उदाहरण के लिए।)

फूरियर रूपांतरण स्पेक्ट्रोस्कोपी समान जानकारी प्राप्त करने का कम सहज तरीका है। नमूने पर प्रकाश की मोनोक्रोमैटिक बीम (केवल तरंग दैर्ध्य से बना बीम) को चमकाने के अतिरिक्त, यह तकनीक बीम को चमकाती है जिसमें बार में प्रकाश की कई आवृत्तियाँ होती हैं और यह मापता है कि उस बीम का कितना नमूना द्वारा अवशोषित किया जाता है। अगला, बीम को आवृत्तियों के अलग संयोजन को समाहित करने के लिए संशोधित किया जाता है, जिससे दूसरा डेटा बिंदु मिलता है। यह प्रक्रिया थोड़े समय के अंतराल में कई बार तेजी से दोहराई जाती है। बाद में, कंप्यूटर यह सब डेटा लेता है और यह अनुमान लगाने के लिए पीछे की ओर कार्य करता है कि प्रत्येक तरंग दैर्ध्य पर अवशोषण क्या है।

ऊपर वर्णित बीम ब्रॉडबैंड प्रकाश स्रोत से प्रारंभ करके उत्पन्न होता है - जिसमें मापने के लिए तरंग दैर्ध्य का पूरा स्पेक्ट्रम होता है। प्रकाश माइकलसन इंटरफेरोमीटर में चमकता है - दर्पणों का निश्चित विन्यास, जिनमें से को मोटर द्वारा स्थानांतरित किया जाता है। जैसा कि यह दर्पण चलता है, बीम में प्रकाश की प्रत्येक तरंग दैर्ध्य समय-समय पर तरंग हस्तक्षेप के कारण इंटरफेरोमीटर द्वारा अवरुद्ध, संचरित, अवरुद्ध, संचरित होती है। अलग-अलग तरंग दैर्ध्य को अलग-अलग दरों पर संशोधित किया जाता है, जिससे कि प्रत्येक क्षण या दर्पण की स्थिति में इंटरफेरोमीटर से निकलने वाली किरण का अलग स्पेक्ट्रम हो।

जैसा कि उल्लेख किया गया है, कच्चे डेटा (प्रत्येक दर्पण स्थिति के लिए प्रकाश अवशोषण) को वांछित परिणाम (प्रत्येक तरंग दैर्ध्य के लिए प्रकाश अवशोषण) में बदलने के लिए कंप्यूटर प्रसंस्करण की आवश्यकता होती है। आवश्यक प्रसंस्करण सामान्य एल्गोरिथम बन जाता है जिसे फूरियर रूपांतरण कहा जाता है। फूरियर रूपांतरण डोमेन (इस मामले में सेमी में दर्पण का विस्थापन) को उसके व्युत्क्रम डोमेन (सेमी में तरंग संख्या) में परिवर्तित करता है-1). कच्चे डेटा को इंटरफेरोग्राम कहा जाता है।

इतिहास

इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी रिकॉर्ड करने में सक्षम पहला कम लागत वाला स्पेक्ट्रोफोटोमीटर 1957 में निर्मित Perkin-एल्मर इंफ्राकार्ड था।[2] इस उपकरण ने 2.5 μm से 15 μm तक की तरंग दैर्ध्य सीमा को कवर किया (तरंग संख्या सीमा 4,000 सेमी-1 से 660 सेमी-1). मौलिक आणविक कंपन के कारण उच्चतम ज्ञात कंपन आवृत्ति को सम्मलित करने के लिए निचली तरंग दैर्ध्य सीमा को चुना गया था। ऊपरी सीमा इस तथ्य से लगाई गई थी कि फैलाव (ऑप्टिक्स) रॉक-सॉल्ट (सोडियम क्लोराइड) के एकल क्रिस्टल से बना फैलाने वाला प्रिज्म था, जो लगभग 15 μm से अधिक तरंग दैर्ध्य पर अपारदर्शी हो जाता है; यह वर्णक्रमीय क्षेत्र रॉक-नमक क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा। बाद के उपकरणों ने पोटेशियम ब्रोमाइड प्रिज्म का उपयोग 25 माइक्रोन (400 सेमी-1) और सीज़ियम आयोडाइड 50 μm (200 सेमी-1). 50 माइक्रोमीटर (200 सेमी−1) दूर-अवरक्त क्षेत्र के रूप में जाना जाने लगा; बहुत लंबी तरंग दैर्ध्य पर यह माइक्रोवेव क्षेत्र में विलीन हो जाती है। सुदूर इन्फ्रारेड में मापन को प्रिज्मों को फैलाने वाले तत्वों के रूप में बदलने के लिए सही रूप से शासित विवर्तन झंझरी के विकास की आवश्यकता थी, क्योंकि इस क्षेत्र में नमक क्रिस्टल अपारदर्शी हैं। विकिरण की कम ऊर्जा के कारण बोलोमीटर से अधिक संवेदनशील डिटेक्टरों की आवश्यकता थी। ऐसा ही था गले में पता लगाओ। अतिरिक्त मुद्दा वायुमंडलीय जल वाष्प को बाहर करने की आवश्यकता है क्योंकि इस क्षेत्र में जल वाष्प का गहन शुद्ध घूर्णी स्पेक्ट्रम है। दूर-अवरक्त स्पेक्ट्रोफोटोमीटर बोझिल, धीमे और महंगे थे। माइकलसन व्यतिकरणमापी के लाभ सर्वविदित थे, किन्तु वाणिज्यिक उपकरण के निर्माण से पहले अधिक तकनीकी कठिनाइयों को दूर करना पड़ा। साथ ही आवश्यक फूरियर रूपांतरण करने के लिए इलेक्ट्रॉनिक कंप्यूटर की आवश्यकता थी, और यह केवल PDP-8 जैसे मिनी कंप्यूटर के आगमन के साथ ही व्यावहारिक हो गया, जो 1965 में उपलब्ध हो गया। Digilab ने दुनिया के पहले वाणिज्यिक FTIR स्पेक्ट्रोमीटर (मॉडल FTS-14) का बीड़ा उठाया। ) 1969 में[1](डिजीलैब एफटीआईआर अब वेरियन, इंक. से स्पेक्ट्रोस्कोपी व्यवसाय हासिल करने के बाद एगिलेंट टेक्नोलॉजीज की आणविक उत्पाद लाइन का हिस्सा हैं)।[3][4]

माइकलसन व्यतिकरणमापी

Main article: माइकलसन इंटरफेरोमीटर
माइकलसन इंटरफेरोमीटर का योजनाबद्ध आरेख, FTIR के लिए कॉन्फ़िगर किया गया

एफटीआईआर के लिए अनुकूलित माइकलसन इंटरफेरोमीटर में, पॉलीक्रोमैटिक इन्फ्रारेड स्रोत से प्रकाश, लगभग काले पदार्थ रेडिएटर, को समेटा जाता है और बीम फाड़नेवाला को निर्देशित किया जाता है। आदर्श रूप से 50% प्रकाश निश्चित दर्पण की ओर अपवर्तित होता है और 50% गतिमान दर्पण की ओर प्रेषित होता है। प्रकाश दो दर्पणों से वापस बीम स्प्लिटर में परिलक्षित होता है और मूल प्रकाश का कुछ अंश नमूना डिब्बे में जाता है। वहां, प्रकाश नमूने पर केंद्रित है। सैंपल कम्पार्टमेंट छोड़ने पर प्रकाश को डिटेक्टर पर दोबारा फोकस किया जाता है। इंटरफेरोमीटर की दोनों भुजाओं के बीच ऑप्टिकल पथ की लंबाई में अंतर को मंदता या ऑप्टिकल पथ अंतर (ओपीडी) के रूप में जाना जाता है। इंटरफेरोग्राम मंदता को अलग-अलग करके और विकट के विभिन्न मूल्यों के लिए डिटेक्टर से संकेत रिकॉर्ड करके प्राप्त किया जाता है: मंदता। इंटरफेरोग्राम का रूप जब कोई नमूना सम्मलित नहीं होता है तो स्रोत तीव्रता की भिन्नता और तरंग दैर्ध्य के साथ स्प्लिटर दक्षता जैसे कारकों पर निर्भर करता है। इसका परिणाम अधिकतम शून्य मंदता पर होता है, जब सभी तरंग दैर्ध्य पर रचनात्मक हस्तक्षेप होता है, इसके बाद विगल्स की श्रृंखला होती है। इंटरफेरोग्राम में अधिकतम तीव्रता का बिंदु ज्ञात करके शून्य मंदता की स्थिति को सही रूप से निर्धारित किया जाता है। जब नमूना सम्मलित होता है तो पृष्ठभूमि इंटरफेरोग्राम नमूने में अवशोषण बैंड की उपस्थिति से संशोधित होता है।

वाणिज्यिक स्पेक्ट्रोमीटर पथ अंतर उत्पन्न करने के लिए विभिन्न प्रकार के स्कैनिंग तंत्रों के साथ माइकलसन इंटरफेरोमीटर का उपयोग करते हैं। इन सभी व्यवस्थाओं के लिए सामान्य यह सुनिश्चित करने की आवश्यकता है कि सिस्टम स्कैन के रूप में दो बीम पुन: संयोजन करें। सबसे सरल प्रणालियों में समतल दर्पण होता है जो बीम के पथ को बदलने के लिए रैखिक रूप से चलता है। इस व्यवस्था में गतिमान दर्पण को झुकना या डगमगाना नहीं चाहिए क्योंकि यह प्रभावित करेगा कि बीम पुन: संयोजित होने पर कैसे ओवरलैप करते हैं। कुछ प्रणालियाँ क्षतिपूर्ति तंत्र को सम्मलित करती हैं जो संरेखण को बनाए रखने के लिए स्वचालित रूप से दर्पण के उन्मुखीकरण को समायोजित करता है। इस समस्या से बचने वाली व्यवस्थाओं में समतल दर्पणों के अतिरिक्त क्यूब कॉर्नर रिफ्लेक्टर का उपयोग करना सम्मलित है क्योंकि इनमें अभिविन्यास की परवाह किए बिना समानांतर दिशा में किसी भी घटना बीम को वापस करने का गुण होता है।

इंटरफेरोमीटर स्कीमैटिक्स जहां रोटरी गति द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है।

सिस्टम जहां रोटरी आंदोलन द्वारा पथ अंतर उत्पन्न होता है, बहुत सफल सिद्ध हुआ है। सामान्य प्रणाली में बीम में समानांतर दर्पणों की जोड़ी सम्मलित होती है जिसे रिटर्निंग बीम को विस्थापित किए बिना पथ को बदलने के लिए घुमाया जा सकता है। दूसरा डबल पेंडुलम डिज़ाइन है जहां इंटरफेरोमीटर की भुजा में पथ बढ़ता है क्योंकि दूसरी भुजा में पथ घटता है।

एक पूरी तरह से अलग दृष्टिकोण में बीम में पोटेशियम ब्रोमाइड जैसे आईआर-पारदर्शी सामग्री की कील को स्थानांतरित करना सम्मलित है। बीम में KBr की मोटाई बढ़ने से ऑप्टिकल पथ बढ़ जाता है क्योंकि अपवर्तनांक हवा की तुलना में अधिक होता है। इस दृष्टिकोण की सीमा यह है कि तरंग दैर्ध्य सीमा पर अपवर्तक सूचकांक की भिन्नता तरंग दैर्ध्य अंशांकन की सटीकता को सीमित करती है।

== इंटरफेरोग्राम == को मापना और संसाधित करना इंटरफेरोग्राम को शून्य पथ अंतर से अधिकतम लंबाई तक मापा जाना चाहिए जो आवश्यक संकल्प पर निर्भर करता है। व्यवहार में स्कैन शून्य के दोनों ओर हो सकता है जिसके परिणामस्वरूप दो तरफा इंटरफेरोग्राम होता है। यांत्रिक डिजाइन की सीमाओं का मतलब यह हो सकता है कि उच्चतम रिज़ॉल्यूशन के लिए स्कैन केवल शून्य के तरफ अधिकतम ओपीडी तक चलता है।

इंटरफेरोग्राम को फूरियर रूपांतरण द्वारा स्पेक्ट्रम में परिवर्तित किया जाता है। इसके लिए इसे दो बीमों के बीच पथ अंतर के समान अंतराल पर मानों की श्रृंखला के रूप में डिजिटल रूप में संग्रहीत करने की आवश्यकता होती है। पथ के अंतर को मापने के लिए इंटरफेरोमीटर के माध्यम से लेजर बीम भेजा जाता है, साइनसोइडल सिग्नल उत्पन्न करता है जहां क्रमिक मैक्सिमा के बीच अलगाव लेजर की तरंग दैर्ध्य के बराबर होता है (सामान्यतः 633 एनएम हीलियम-नियॉन लेजर का उपयोग किया जाता है)। यह हर बार लेजर सिग्नल शून्य से गुजरने पर IR सिग्नल को मापने के लिए एनॉलॉग से डिजिटल परिवर्तित करने वाला उपकरण को ट्रिगर कर सकता है। वैकल्पिक रूप से, लेजर और आईआर सिग्नल को छोटे अंतराल पर आईआर सिग्नल के साथ समकालिक रूप से मापा जा सकता है, जो कि लेजर सिग्नल शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप होता है, जिसे इंटरपोलेशन द्वारा निर्धारित किया जाता है।[5] यह दृष्टिकोण एनालॉग-टू-डिजिटल कन्वर्टर्स के उपयोग की अनुमति देता है जो कन्वर्टर्स की तुलना में अधिक सही और सही होते हैं जिन्हें ट्रिगर किया जा सकता है, जिसके परिणामस्वरूप कम शोर होता है।

इंटरफेरोग्राम के मान कभी-कभी लेजर सिग्नल के शून्य क्रॉसिंग के अनुरूप इंटरपोलेशन द्वारा पाए जाते हैं।

फूरियर परिवर्तन का परिणाम असतत तरंग दैर्ध्य की श्रृंखला में संकेत का स्पेक्ट्रम है। गणना में उपयोग की जा सकने वाली तरंग दैर्ध्य की सीमा इंटरफेरोग्राम में डेटा बिंदुओं के पृथक्करण द्वारा सीमित होती है। सबसे छोटी वेवलेंथ जिसे पहचाना जा सकता है, इन डेटा बिंदुओं के बीच की दूरी का दोगुना है। उदाहरण के लिए, HeNe रेफरेंस लेजर के तरंगदैर्घ्य पर बिंदु के साथ 0.633 μm (15800 cm−1) सबसे छोटी तरंग दैर्ध्य होगी 1.266 μm (7900 cm−1). कम तरंग दैर्ध्य पर किसी भी ऊर्जा को अलियासिंग करने के कारण लंबी तरंग दैर्ध्य से आने के रूप में व्याख्या की जाएगी और इसलिए वैकल्पिक रूप से या इलेक्ट्रॉनिक रूप से कम किया जाना चाहिए। वर्णक्रमीय संकल्प, अर्थात तरंग दैर्ध्य के बीच अलगाव जिसे अलग किया जा सकता है, अधिकतम ओपीडी द्वारा निर्धारित किया जाता है। फूरियर रूपांतरण की गणना में उपयोग की जाने वाली तरंग दैर्ध्य ऐसी होती है कि तरंग दैर्ध्य की सही संख्या इंटरफेरोग्राम की लंबाई में शून्य से अधिकतम ओपीडी तक फिट होती है क्योंकि यह उनके योगदान को ऑर्थोगोनल बनाता है। इसका परिणाम समान आवृत्ति अंतराल द्वारा अलग किए गए बिंदुओं वाले स्पेक्ट्रम में होता है।

अधिकतम पथ अंतर के लिए d आसन्न तरंग दैर्ध्य λ1 और λ2 होगा n और (n+1) चक्र, क्रमशः, इंटरफेरोग्राम में। संगत आवृत्तियाँ ν हैं1 और n2:

d = nλ1 and d = (n+1)λ2
λ1 = d/n and λ2 =d/(n+1)
ν1 = 1/λ1 and ν2 = 1/λ2
ν1 = n/d and ν2 = (n+1)/d
ν2 − ν1 = 1/d

अलगाव अधिकतम ओपीडी का व्युत्क्रम है। उदाहरण के लिए, अधिकतम 2 सेमी की ओपीडी के परिणामस्वरूप अलगाव होता है 0.5 cm−1. यह वर्णक्रमीय संकल्प इस अर्थ में है कि बिंदु पर मूल्य आसन्न बिंदुओं पर मूल्यों से स्वतंत्र है। अधिकांश उपकरणों को अलग-अलग ओपीडी चुनकर अलग-अलग रिजोल्यूशन पर संचालित किया जा सकता है। नियमित विश्लेषण के लिए उपकरणों में सामान्यतः आसपास का सबसे अच्छा रिज़ॉल्यूशन होता है 0.5 cm−1, जबकि स्पेक्ट्रोमीटर उतने ही उच्च रिज़ॉल्यूशन के साथ बनाए गए हैं 0.001 cm−1, अधिकतम 10 मीटर की ओपीडी के अनुरूप। शून्य पथ अंतर के अनुरूप इंटरफेरोग्राम में बिंदु की पहचान की जानी चाहिए, सामान्यतः यह मानते हुए कि अधिकतम सिग्नल होता है। यह तथाकथित सेंटरबर्स्ट हमेशा वास्तविक दुनिया के स्पेक्ट्रोमीटर में सममित नहीं होता है इसलिए चरण सुधार की गणना की जा सकती है। इंटरफेरोग्राम सिग्नल का क्षय होता है क्योंकि पथ अंतर बढ़ता है, क्षय की दर स्पेक्ट्रम में सुविधाओं की चौड़ाई से व्युत्क्रमानुपाती होती है। यदि ओपीडी इतना बड़ा नहीं है कि इंटरफेरोग्राम सिग्नल को नगण्य स्तर तक क्षय करने की अनुमति दे तो परिणामी स्पेक्ट्रम में सुविधाओं से जुड़े अवांछित दोलन या साइडलोब होंगे। इन साइडलोब्स को कम करने के लिए इंटरफेरोग्राम को सामान्यतः फ़ंक्शन से गुणा किया जाता है जो अधिकतम ओपीडी पर शून्य तक पहुंचता है। यह तथाकथित apodization किसी भी साइडलोब के आयाम को कम करता है और खर्च पर शोर का स्तर भी संकल्प में कुछ कमी करता है।

फास्ट फूरियर रूपांतरण के लिए इंटरफेरोग्राम में अंकों की संख्या दो की शक्ति के बराबर होनी चाहिए। इसे प्राप्त करने के लिए मापा इंटरफेरोग्राम में शून्य की स्ट्रिंग जोड़ी जा सकती है। अंतिम स्पेक्ट्रम की उपस्थिति में सुधार करने के लिए जीरो फिलिंग नामक प्रक्रिया में अधिक शून्य जोड़े जा सकते हैं, चूंकि रिज़ॉल्यूशन में कोई सुधार नहीं हुआ है। वैकल्पिक रूप से, फूरियर रूपांतरण के बाद प्रक्षेप समान परिणाम देता है।

लाभ

स्कैनिंग (डिस्पर्सिव) स्पेक्ट्रोमीटर की तुलना में एफटी स्पेक्ट्रोमीटर के तीन प्रमुख फायदे हैं।[1] मल्टीप्लेक्स या फेलगेट का फायदा। यह इस तथ्य से उत्पन्न होता है कि सभी तरंग दैर्ध्य की जानकारी साथ एकत्र की जाती है। यह निश्चित डिटेक्टर शोर योगदान (सामान्यतः थर्मल इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रल क्षेत्र में जहां फोटोडिटेक्टर पीढ़ी-पुनर्संयोजन शोर द्वारा सीमित है) द्वारा सीमित टिप्पणियों के लिए दिए गए स्कैन-टाइम के लिए उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात में परिणाम देता है। m विभेदन तत्वों वाले स्पेक्ट्रम के लिए, यह वृद्धि m के वर्गमूल के बराबर है। वैकल्पिक रूप से, यह किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन के लिए कम स्कैन-टाइम की अनुमति देता है। अभ्यास में कई स्कैन अधिकांशतः औसत होते हैं, स्कैन की संख्या के वर्ग रूट द्वारा सिग्नल-टू-शोर अनुपात में वृद्धि करते हैं।

  1. थ्रूपुट या जैक्विनॉट का फायदा। यह इस तथ्य का परिणाम है कि परिक्षेपी उपकरण में, मोनोक्रोमेटर में प्रवेश और निकास छिद्र होते हैं जो इसके माध्यम से गुजरने वाले प्रकाश की मात्रा को प्रतिबंधित करते हैं। इंटरफेरोमीटर थ्रूपुट केवल स्रोत से आने वाले कोलिमेटेड बीम के व्यास द्वारा निर्धारित किया जाता है। चूंकि किसी स्लिट की आवश्यकता नहीं है, एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर को इंटरफेरोमीटर में कोलिमेटेड बीम के अभिसरण को प्रतिबंधित करने के लिए एपर्चर की आवश्यकता होती है। ऐसा इसलिए है क्योंकि अभिसारी किरणें विभिन्न आवृत्तियों पर संशोधित होती हैं क्योंकि पथ अंतर भिन्न होता है। इस तरह के एपर्चर को जैक्विनॉट स्टॉप कहा जाता है।[1]किसी दिए गए रिज़ॉल्यूशन और वेवलेंथ के लिए यह गोलाकार एपर्चर भट्ठा की तुलना में अधिक प्रकाश की अनुमति देता है, जिसके परिणामस्वरूप उच्च सिग्नल-टू-शोर अनुपात होता है।
  2. तरंग दैर्ध्य सटीकता या Connes 'लाभ। तरंग दैर्ध्य पैमाने को ज्ञात तरंग दैर्ध्य के लेजर बीम द्वारा कैलिब्रेट किया जाता है जो इंटरफेरोमीटर से होकर गुजरता है। यह फैलाने वाले उपकरणों की तुलना में बहुत अधिक स्थिर और सही है जहां पैमाना विवर्तन झंझरी के यांत्रिक संचलन पर निर्भर करता है। व्यवहार में, सटीकता इंटरफेरोमीटर में बीम के विचलन से सीमित होती है जो संकल्प पर निर्भर करती है।

एक और मामूली लाभ आवारा प्रकाश के प्रति कम संवेदनशीलता है, जो कि तरंग दैर्ध्य का विकिरण है जो स्पेक्ट्रम में दूसरे तरंग दैर्ध्य पर दिखाई देता है। फैलाने वाले उपकरणों में, यह विवर्तन झंझरी और आकस्मिक प्रतिबिंबों में खामियों का परिणाम है। एफटी उपकरणों में कोई प्रत्यक्ष समतुल्य नहीं है क्योंकि इंटरफेरोमीटर में मॉड्यूलेशन आवृत्ति द्वारा स्पष्ट तरंग दैर्ध्य निर्धारित किया जाता है।

संकल्प

इंटरफेरोग्राम लंबाई आयाम में है। फूरियर रूपांतरण (FT) आयाम को उलट देता है, इसलिए इंटरफेरोग्राम का FT व्युत्क्रम लंबाई आयाम ([L−1]) में होता है, जो कि तरंग संख्या का आयाम है। सेमी में वर्णक्रमीय संकल्प−1 सेमी में अधिकतम मंदता के व्युत्क्रम के बराबर है। इस प्रकार 4 सेमी−1 रिज़ॉल्यूशन प्राप्त किया जाएगा यदि अधिकतम मंदता 0.25 सेमी है; यह सस्ते FTIR उपकरणों की खासियत है। अधिकतम मंदता को बढ़ाकर बहुत अधिक विभेदन प्राप्त किया जा सकता है। यह आसान नहीं है, क्योंकि गतिमान दर्पण को लगभग पूर्ण सीधी रेखा में यात्रा करनी चाहिए। समतल दर्पणों के स्थान पर कोने-घन दर्पणों का उपयोग सहायक होता है, क्योंकि कोने-घन दर्पण से निकलने वाली किरण आने वाली किरण के समानांतर होती है, दर्पण के अक्ष के लंबवत अक्ष के बारे में दर्पण के उन्मुखीकरण की परवाह किए बिना। प्रकाश किरण। 1966 में कोन्स ने रोविब्रेशनल कपलिंग रिकॉर्ड करके शुक्र के वातावरण के तापमान को मापा|वीनसियन सीओ के कंपन-घूर्णन स्पेक्ट्रम2 0.1 सेमी पर−1 संकल्प।[6] अल्बर्ट अब्राहम माइकलसन ने स्वयं हाइड्रोजन एच-अल्फा | एच को हल करने का प्रयास कियाα इंटरफेरोमीटर का उपयोग करके हाइड्रोजन परमाणु के स्पेक्ट्रम में उसके दो घटकों में उत्सर्जन बैंड।[1]प25 0.001 सेमी के साथ स्पेक्ट्रोमीटर-1 रिज़ॉल्यूशन अब व्यावसायिक रूप से उपलब्ध है। उच्च-रिज़ॉल्यूशन FTIR के लिए थ्रूपुट लाभ महत्वपूर्ण है, क्योंकि समान रिज़ॉल्यूशन वाले डिस्पर्सिव इंस्ट्रूमेंट में मोनोक्रोमेटर में बहुत संकीर्ण मोनोक्रोमेटर#Czerny-Turner मोनोक्रोमेटर होगा।

प्रेरणा

FTIR इन्फ्रारेड अवशोषण और उत्सर्जन स्पेक्ट्रा को मापने की विधि है। लोग इन्फ्रारेड अवशोषण और उत्सर्जन स्पेक्ट्रा को क्यों मापते हैं, अर्थात क्यों और कैसे पदार्थ इन्फ्रारेड प्रकाश को अवशोषित और उत्सर्जित करते हैं, इसकी चर्चा के लिए, लेख देखें: इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी।

अवयव

एफटीआईआर सेटअप। सैंपल को डिटेक्टर के ठीक सामने रखा जाता है।

आईआर स्रोत

एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर ज्यादातर मध्य और निकट आईआर क्षेत्रों में मापन के लिए उपयोग किए जाते हैं। मध्य-आईआर क्षेत्र के लिए, 2−25 माइक्रोमीटर (5,000–400 सेमी-1), सबसे आम स्रोत सिलिकन कार्बाइड|सिलिकॉन कार्बाइड (SiC) तत्व है जिसे लगभग गर्म किया जाता है 1,200 K (930 °C; 1,700 °F) (ग्लोबर)। आउटपुट ब्लैकबॉडी के समान है। नियर-आईआर की लघु तरंगदैर्घ्य, 1−2.5 μm (10,000–4,000 सेमी-1), उच्च तापमान स्रोत की आवश्यकता होती है, सामान्यतः टंगस्टन-हैलोजन लैंप। इनका दीर्घ तरंग दैर्ध्य उत्पादन लगभग 5μm (2,000cm−1) क्वार्ट्ज़ लिफाफे के अवशोषण द्वारा। दूर-आईआर के लिए, विशेष रूप से तरंग दैर्ध्य पर 50 माइक्रोन (200 सेमी-1) पारा डिस्चार्ज लैंप थर्मल स्रोत से अधिक आउटपुट देता है।[7]


डिटेक्टर

सुदूर-आईआर स्पेक्ट्रोमीटर सामान्यतः पायरोइलेक्ट्रिक डिटेक्टरों का उपयोग करते हैं जो तापमान में परिवर्तन का उत्तर देते हैं क्योंकि उन पर गिरने वाले आईआर विकिरण की तीव्रता भिन्न होती है। इन डिटेक्टरों में संवेदनशील तत्व या तो ड्यूटेरेटेड ट्राइग्लिसिन सल्फेट (DTGS) या लिथियम टैंटलेट (LiTaO) हैं।3). ये डिटेक्टर परिवेश के तापमान पर कार्य करते हैं और अधिकांश नियमित अनुप्रयोगों के लिए पर्याप्त संवेदनशीलता प्रदान करते हैं। सर्वोत्तम संवेदनशीलता प्राप्त करने के लिए स्कैन का समय सामान्यतः कुछ सेकंड होता है। उच्च संवेदनशीलता या तेज प्रतिक्रिया की आवश्यकता वाली स्थितियों के लिए कूल्ड फोटोइलेक्ट्रिक डिटेक्टरों को नियोजित किया जाता है। मध्य-आईआर में तरल नाइट्रोजन ठंडा पारा कैडमियम टेल्यूराइड (एमसीटी) डिटेक्टर सबसे व्यापक रूप से उपयोग किए जाते हैं। इन डिटेक्टरों के साथ इंटरफेरोग्राम को 10 मिलीसेकंड के रूप में मापा जा सकता है। नियर-आईआर सिस्टम में अनकूल्ड इंडियम गैलियम आर्सेनाइड फोटोडायोड या DTGS सामान्य विकल्प हैं। दूर-आईआर में बहुत संवेदनशील तरल-हीलियम-कूल्ड सिलिकॉन या जर्मेनियम बोलोमीटर का उपयोग किया जाता है जहां स्रोत और बीमस्प्लिटर दोनों अक्षम हैं।

बीम फाड़नेवाला

बीम-स्प्लिटर और कम्पेसाटर प्लेट के साथ सरल व्यतिकरणमापी

एक आदर्श बीम-स्प्लिटर आपतित विकिरण का 50% संचारित और परावर्तित करता है। चूंकि, चूंकि किसी भी सामग्री में ऑप्टिकल ट्रांसमिटेंस की सीमित सीमा होती है, कई बीम-स्प्लिटर्स को व्यापक वर्णक्रमीय रेंज को कवर करने के लिए दूसरे के स्थान पर उपयोग किया जा सकता है। मध्य-आईआर क्षेत्र के लिए बीम्सप्लिटर सामान्यतः जर्मेनियम-आधारित कोटिंग के साथ केबीआर से बना होता है जो इसे अर्ध-चिंतनशील बनाता है। KBr 25 μm (400 सेमी-1) इसलिए सीज़ियम आयोडाइड या थैलियम हलाइड्स|KRS-5 का उपयोग कभी-कभी सीमा को लगभग 50 माइक्रोन (200 सेमी) तक बढ़ाने के लिए किया जाता है-1). ZnSe विकल्प है जहां नमी वाष्प समस्या हो सकती है किन्तु लगभग 20μm (500 सेमी-1). सीएएफ2 निकट-आईआर के लिए सामान्य सामग्री है, केबीआर की तुलना में नमी के प्रति कठोर और कम संवेदनशील दोनों है, किन्तु इसका उपयोग लगभग 8 माइक्रोन (1,200 सेमी) से अधिक नहीं किया जा सकता है-1). साधारण माइकलसन इंटरफेरोमीटर में बीम बीमप्लिटर से दो बार गुजरता है किन्तु दूसरा केवल बार गुजरता है। इसे ठीक करने के लिए समान मोटाई की अतिरिक्त कम्पेसाटर प्लेट सम्मलित की गई है। सुदूर-आईआर बीमप्लिटर ज्यादातर बहुलक फिल्मों पर आधारित होते हैं और सीमित तरंग दैर्ध्य रेंज को कवर करते हैं।[8]

क्षीण कुल प्रतिबिंब

Main article: तनु कुल प्रतिबिंब

तनु कुल परावर्तन (एटीआर) एफटीआईआर स्पेक्ट्रोफोटोमीटर का सहायक है जो ठोस या पतली फिल्म के नमूनों की सतह के गुणों को उनके थोक गुणों के अतिरिक्त मापने के लिए है। सामान्यतः, एटीआर में नमूना स्थितियों के आधार पर लगभग 1 या 2 माइक्रोमीटर की प्रवेश गहराई होती है।

फूरियर रूपांतरण

अभ्यास में इंटरफेरोग्राम में मंदता के असतत मूल्यों के लिए मापी गई तीव्रता का सेट होता है। लगातार मंदता मूल्यों के बीच का अंतर स्थिर है। इस प्रकार, असतत फूरियर रूपांतरण की आवश्यकता है। फास्ट फूरियर ट्रांसफॉर्म (FFT) एल्गोरिथम का उपयोग किया जाता है।

स्पेक्ट्रल रेंज

सुदूर अवरक्त

सबसे पहले एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर दूर-अवरक्त रेंज के लिए विकसित किए गए थे। इसका कारण अच्छे ऑप्टिकल प्रदर्शन के लिए आवश्यक यांत्रिक सहनशीलता के साथ करना है, जो उपयोग किए जा रहे प्रकाश की तरंग दैर्ध्य से संबंधित है। दूर अवरक्त के अपेक्षाकृत लंबे तरंग दैर्ध्य के लिए, ~ 10 माइक्रोन सहनशीलता पर्याप्त होती है, जबकि रॉक-नमक क्षेत्र के लिए सहनशीलता 1 माइक्रोन से उत्तम होती है। राष्ट्रीय भौतिक प्रयोगशाला (यूनाइटेड किंगडम) में विकसित क्यूब इंटरफेरोमीटर विशिष्ट उपकरण था।[9] और ग्रब पार्सन्स द्वारा विपणन किया गया। यह गतिमान दर्पण को चलाने के लिए स्टेपर मोटर का उपयोग करता था, प्रत्येक चरण पूरा होने के बाद डिटेक्टर प्रतिक्रिया रिकॉर्ड करता था।

मध्य-अवरक्त

सस्ते माइक्रो कंप्यूटरों के आगमन के साथ, स्पेक्ट्रोमीटर को नियंत्रित करने, डेटा एकत्र करने, फूरियर रूपांतरण करने और स्पेक्ट्रम प्रस्तुत करने के लिए समर्पित कंप्यूटर का होना संभव हो गया। इसने रॉक-नमक क्षेत्र के लिए एफटीआईआर स्पेक्ट्रोमीटर के विकास के लिए प्रोत्साहन प्रदान किया। अल्ट्रा-हाई प्रिसिजन ऑप्टिकल और मैकेनिकल घटकों के निर्माण की समस्याओं को हल करना था। उपकरणों की विस्तृत श्रृंखला अब व्यावसायिक रूप से उपलब्ध है। चूंकि उपकरण डिजाइन अधिक परिष्कृत हो गया है, बुनियादी सिद्धांत वही रहते हैं। आजकल, इंटरफेरोमीटर का गतिमान दर्पण स्थिर वेग से चलता है, और इंटरफेरोग्राम का नमूना हीलियम-नियॉन लेजर द्वारा जलाए जाने वाले द्वितीयक इंटरफेरोमीटर के किनारों में शून्य-क्रॉसिंग ढूंढकर ट्रिगर किया जाता है। आधुनिक एफटीआईआर प्रणालियों में निरंतर दर्पण वेग की कड़ाई से आवश्यकता नहीं होती है, जब तक कि लेजर फ्रिंज और मूल इंटरफेरोग्राम को उच्च नमूना दर के साथ साथ रिकॉर्ड किया जाता है और फिर स्थिर ग्रिड पर पुन: प्रक्षेपित किया जाता है, जैसा कि जेम्स डब्ल्यू। ब्रॉल्ट द्वारा अग्रणी है। यह परिणामस्वरूप इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रम पर बहुत अधिक तरंग संख्या सटीकता प्रदान करता है और लहर संख्या अंशांकन त्रुटियों से बचाता है।

निकट-अवरक्त

Main article: समीपस्थ-अवरक्त स्पेक्ट्रोस्कोपी

निकट-अवरक्त क्षेत्र रॉक-नमक क्षेत्र और लगभग 750 एनएम पर दृश्यमान स्पेक्ट्रम क्षेत्र की शुरुआत के बीच तरंग दैर्ध्य रेंज को फैलाता है। इस क्षेत्र में मौलिक स्पंदनों के अधिस्वर देखे जा सकते हैं। यह मुख्य रूप से औद्योगिक अनुप्रयोगों जैसे प्रक्रिया नियंत्रण और रासायनिक इमेजिंग में उपयोग किया जाता है।

अनुप्रयोग

एफटीआईआर का उपयोग उन सभी अनुप्रयोगों में किया जा सकता है जहां अतीत में फैलाव वाले स्पेक्ट्रोमीटर का उपयोग किया गया था (बाहरी लिंक देखें)। इसके अतिरिक्त, उत्तम संवेदनशीलता और गति ने आवेदन के नए क्षेत्रों को खोल दिया है। स्पेक्ट्रा को उन स्थितियों में मापा जा सकता है जहां बहुत कम ऊर्जा डिटेक्टर तक पहुंचती है और स्कैन दर 50 स्पेक्ट्रा प्रति सेकंड से अधिक हो सकती है। फूरियर ट्रांसफॉर्म इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी का उपयोग फूरियर ट्रांसफॉर्म इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी, रसायन विज्ञान, सामग्री और जीव विज्ञान अनुसंधान क्षेत्रों के भूविज्ञान अनुप्रयोगों में किया जाता है।

नैनो और जैविक सामग्री

एफटीआईआर का उपयोग हाइड्रोफोबिक झिल्ली वातावरण में विभिन्न नैनोमैटेरियल्स और प्रोटीन की जांच के लिए भी किया जाता है। अध्ययन ट्रांसमेम्ब्रेन प्रोटीन की रीढ़ की हड्डी के साथ किसी दिए गए साइट पर सीधे ध्रुवीयता निर्धारित करने के लिए एफटीआईआर की क्षमता दिखाते हैं।[10][11] एफटीआईआर की सहायता से विभिन्न कार्बनिक और अकार्बनिक नैनोमैटिरियल्स और उनके मात्रात्मक विश्लेषण के साथ सम्मलित बांड सुविधाओं को किया जा सकता है।[12][13]


माइक्रोस्कोपी और इमेजिंग

एक इन्फ्रारेड माइक्रोस्कोप नमूनों को देखे जाने की अनुमति देता है और स्पेक्ट्रा को 5 माइक्रोन के रूप में छोटे क्षेत्रों से मापा जाता है। छवियों को लीनियर या 2-डी सरणी डिटेक्टरों के साथ माइक्रोस्कोप के संयोजन से उत्पन्न किया जा सकता है। स्थानिक रिज़ॉल्यूशन दसियों हज़ार पिक्सेल के साथ 5 माइक्रोन तक पहुँच सकता है। छवियों में प्रत्येक पिक्सेल के लिए स्पेक्ट्रम होता है और किसी भी तरंग दैर्ध्य या तरंग दैर्ध्य के संयोजन पर तीव्रता दिखाने वाले मानचित्रों के रूप में देखा जा सकता है। इससे नमूने के भीतर विभिन्न रासायनिक प्रजातियों के वितरण को देखा जा सकता है। विशिष्ट अध्ययनों में पारंपरिक हिस्टोपैथोलॉजी के विकल्प के रूप में ऊतक वर्गों का विश्लेषण करना और फार्मास्युटिकल टैबलेट की एकरूपता की जांच करना सम्मलित है।

विवर्तन सीमा के नीचे नैनोस्केल और स्पेक्ट्रोस्कोपी

FTIR के स्थानिक रिज़ॉल्यूशन को माइक्रोमीटर स्केल के नीचे निकट-क्षेत्र स्कैनिंग ऑप्टिकल माइक्रोस्कोप | स्कैनिंग नियर-फ़ील्ड ऑप्टिकल माइक्रोस्कोपी प्लेटफ़ॉर्म में एकीकृत करके और उत्तम बनाया जा सकता है। संबंधित तकनीक को नैनो-एफटीआईआर कहा जाता है और अल्ट्रा-छोटी मात्रा (एकल वायरस और प्रोटीन कॉम्प्लेक्स) में सामग्री पर और 10 से 20 एनएम स्थानिक रिज़ॉल्यूशन के साथ ब्रॉडबैंड स्पेक्ट्रोस्कोपी करने की अनुमति देता है।[14]

क्रोमैटोग्राफी में डिटेक्टर के रूप में एफटीआईआर

एफटीआईआर की गति यौगिकों से स्पेक्ट्रा प्राप्त करने की अनुमति देती है क्योंकि वे गैस क्रोमैटोग्राफ द्वारा अलग किए जाते हैं। चूंकि जीसी-एमएस (गैस क्रोमैटोग्राफी-मास स्पेक्ट्रोमेट्री) की तुलना में इस तकनीक का बहुत कम उपयोग किया जाता है जो अधिक संवेदनशील है। जीसी-आईआर विधि आइसोमर्स की पहचान करने के लिए विशेष रूप से उपयोगी है, जो उनके स्वभाव से समान द्रव्यमान वाले होते हैं। विलायक सम्मलित होने के कारण तरल क्रोमैटोग्राफी अंश अधिक कठिन होते हैं। उल्लेखनीय अपवाद जेल पर्मिएशन क्रोमेटोग्राफी का उपयोग करके पॉलीइथाइलीन में आणविक आकार के कार्य के रूप में चेन ब्रांचिंग को मापना है, जो कि क्लोरीनयुक्त सॉल्वैंट्स का उपयोग करना संभव है, जिनका प्रश्न में क्षेत्र में कोई अवशोषण नहीं है।

टीजी-आईआर (थर्मोग्रैविमेट्रिक विश्लेषण-इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोमेट्री)

एक सामग्री के रूप में विकसित गैस को मापने से वजन घटाने को मापने के द्वारा प्रदान की गई विशुद्ध रूप से मात्रात्मक जानकारी के पूरक के लिए प्रजातियों की गुणात्मक पहचान की अनुमति मिलती है।

प्लास्टिक और सम्मिश्र में जल सामग्री का निर्धारण

एफटीआईआर विश्लेषण का उपयोग अधिक पतले प्लास्टिक और समग्र भागों में पानी की मात्रा निर्धारित करने के लिए किया जाता है, सामान्यतः प्रयोगशाला सेटिंग में। इस तरह के एफटीआईआर तरीकों का लंबे समय से प्लास्टिक के लिए उपयोग किया जाता रहा है, और 2018 में समग्र सामग्री के लिए विस्तारित हो गया, जब क्राउक्लिस, गगनी और एक्टरमेयर द्वारा विधि प्रस्तुत की गई थी।[15] एफटीआईआर पद्धति लगभग 5,200 सेमी-1 पर अवशोषक बैंड की अधिकतम सीमा का उपयोग करती है जो सामग्री में वास्तविक जल सामग्री से संबंधित है।

यह भी देखें

संदर्भ

  1. ↑ 1.0 1.1 1.2 1.3 1.4 Griffiths, P.; de Hasseth, J. A. (18 May 2007). Fourier Transform Infrared Spectrometry (2nd ed.). Wiley-Blackwell. ISBN 978-0-471-19404-0.
  2. ↑ "The Infracord double-beam spectrophotometer". Clinical Science. 16 (2). 1957.
  3. ↑ http://www.agilent.com/about/newsroom/presrel/varian/2004/15sep-v04044.htm. Retrieved 2013-03-05. {{cite web}}: Missing or empty |title= (help)
  4. ↑ "Agilent Technologies to Acquire Varian, Inc. for $1.5 Billion". Agilent. July 27, 2009.
  5. ↑ Brault, James W. (1996). "New Approach to high-precision Fourier transform spectrometer design". Applied Optics. 35 (16): 2891–2896. Bibcode:1996ApOpt..35.2891B. doi:10.1364/AO.35.002891. PMID 21085438.
  6. ↑ Connes, J.; Connes, P. (1966). "Near-Infrared Planetary Spectra by Fourier Spectroscopy. I. Instruments and Results". Journal of the Optical Society of America. 56 (7): 896–910. doi:10.1364/JOSA.56.000896.
  7. ↑ Smith, D.R.; Morgan, R.L.; Loewenstein, E.V. (1968). "Comparison of the Radiance of Far-Infrared Sources". J. Opt. Soc. Am. 58 (3): 433–434. doi:10.1364/JOSA.58.000433.
  8. ↑ Griffiths, P.R.; Holmes, C (2002). Handbook of Vibrational Spectroscopy, Vol 1. Chichester: John Wiley and Sons.
  9. ↑ Chamberain, J.; Gibbs, J.E.; Gebbie, H.E. (1969). "The determination of refractive index spectra by fourier spectrometry". Infrared Physics. 9 (4): 189–209. Bibcode:1969InfPh...9..185C. doi:10.1016/0020-0891(69)90023-2.
  10. ↑ Manor, Joshua; Feldblum, Esther S.; Arkin, Isaiah T. (2012). "Environment Polarity in Proteins Mapped Noninvasively by FTIR Spectroscopy". The Journal of Physical Chemistry Letters. 3 (7): 939–944. doi:10.1021/jz300150v. PMC 3341589. PMID 22563521.
  11. ↑ Brielle, Esther S.; Arkin, Isaiah T. (2018). "Site-Specific Hydrogen Exchange in a Membrane Environment Analyzed by Infrared Spectroscopy". The Journal of Physical Chemistry Letters. 9 (14): 4059–4065. doi:10.1021/acs.jpclett.8b01675. PMID 29957958. S2CID 49621115.
  12. ↑ "Structural, functional and magnetic ordering modifications in graphene oxide and graphite by 100 MeV gold ion irradiation". Vacuum. 182: 109700. 2020-12-01. doi:10.1016/j.vacuum.2020.109700
  13. ↑ Deepty, M., Ch Srinivas, E. Ranjith Kumar, N. Krisha Mohan, C. L. Prajapat, TV Chandrasekhar Rao, Sher Singh Meena, Amit Kumar Verma, and D. L. Sastry. "XRD, EDX, FTIR and ESR spectroscopic studies of co-precipitated Mn–substituted Zn–ferrite nanoparticles." Ceramics International 45, no. 6 (2019): 8037-8044.https://doi.org/10.1016/j.ceramint.2019.01.029
  14. ↑ Amenabar, Iban; Poly, Simon; Nuansing, Wiwat; Hubrich, Elmar H.; Govyadinov, Alexander A.; Huth, Florian; Krutokhvostov, Roman; Zhang, Lianbing; Knez, Mato (2013-12-04). "Structural analysis and mapping of individual protein complexes by infrared nanospectroscopy". Nature Communications (in English). 4: 2890. Bibcode:2013NatCo...4.2890A. doi:10.1038/ncomms3890. ISSN 2041-1723. PMC 3863900. PMID 24301518.
  15. ↑ Krauklis, A. E.; Gagani, A. I.; Echtermeyer, A. T. (2018). "Near-Infrared Spectroscopic Method for Monitoring Water Content in Epoxy Resins and Fiber-Reinforced Composites". Materials (in English). 11 (4): 586–599. Bibcode:2018Mate...11..586.. doi:10.3390/ma11040586. PMC 5951470. PMID 29641451.


बाहरी संबंध

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