प्रक्षोभ

For हवाई जहाज पर प्रक्षोभ महसूस हुआ, see साफ़ हवा में प्रक्षोभ. For अन्य उपयोग, see प्रक्षोभ (बहुविकल्पी).

द्रव गतिकी में, प्रक्षोभ या प्रक्षुब्ध प्रवाह तरल गति है, जो दबाव और प्रवाह वेग में कैओस सिद्धांत परिवर्तन की विशेषता है। यह एक लामिनार प्रवाह (पटलीय प्रवाह) के विपरीत है, जो तब होता है जब तरल समानांतर परतों में बहता है, उन परतों के बीच कोई व्यवधान नहीं होता है।

प्रक्षोभ सामान्यत: रोजमर्रा की घटनाओं में देखी जाती है जैसे कि सर्फ, तेजी से बहने वाली नदियाँ, तूफानी बादल, या चिमनी से धुआं, और प्रकृति में होने वाले या इंजीनियरिंग अनुप्रयोगों में निर्मित अधिकांश द्रव प्रवाह प्रक्षुब्ध होते हैं। द्रव प्रवाह के कुछ हिस्सों में अत्यधिक गतिज ऊर्जा के कारण प्रक्षोभ होता है, जो द्रव की अपरुपणहट के प्रभाव को कम करता है। इस कारण सामान्यत: कम अपरुपणहट वाले तरल पदार्थों में प्रक्षोभ महसूस होता है। सामान्य शब्दों में, प्रक्षुब्ध प्रवाह में, अस्थिर भंवर कई आकार के दिखाई देते हैं जो एक दूसरे पर परस्पर प्रभाव करते हैं, परिणामस्वरूप घर्षण प्रभाव के कारण संकर्षण (भौतिकी) बढ़ जाता है। यह एक पाइप के माध्यम से द्रव को पंप करने के लिए आवश्यक ऊर्जा को बढ़ाता है।

प्रक्षोभ के आरंभ का अनुमान आयामहीन रेनॉल्ड्स संख्या, द्रव प्रवाह में गतिज ऊर्जा और चिपचिपी नमी के अनुपात से लगाया जा सकता है। चूंकि, प्रक्षोभ ने लंबे समय तक विस्तृत भौतिक विश्लेषण का विरोध किया है, और प्रक्षोभ के अंदर की अंतःक्रिया एक बहुत ही जटिल घटना पैदा करती है। रिचर्ड फेनमैन ने शास्त्रीय भौतिकी में सबसे महत्वपूर्ण अनसुलझी समस्या के रूप में प्रक्षोभ का वर्णन किया है।

प्रक्षोभ की तीव्रता कई क्षेत्रों को प्रभावित करती है, उदाहरण के लिए मछली पारिस्थितिकी, वायु प्रदूषण, वर्षण, और जलवायु परिवर्तन।

प्रक्षोभ के उदाहरण

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एक पनडुब्बी के पतवार के ऊपर लामिनार प्रवाह और प्रक्षुब्ध जल प्रवाह। जैसे-जैसे पानी का सापेक्ष वेग बढ़ता है प्रक्षोभ होती है।

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रंगीन धुएँ से गुजरने वाले हवाई जहाज के पंख से विंगटिप भंवर में प्रक्षोभ

* सिगरेट से उठता धुआँ, पहले कुछ सेंटीमीटर के लिए, धुआँ लामिनार प्रवाह है। धुआँ प्लूम (द्रव गतिकी) प्रक्षुब्ध हो जाता है क्योंकि इसकी रेनॉल्ड्स संख्या प्रवाह वेग और विशेषता लंबाई पैमाने में वृद्धि के साथ बढ़ जाती है।

• गोल्फ की गेंद पर प्रवाहित करें। (इसे सबसे अच्छी तरह से समझा जा सकता है कि गोल्फ की गेंद स्थिर है, इसके ऊपर हवा बहती है।) यदि गोल्फ की गेंद चिकनी होती है, तो गोले के सामने की परिसीमा परत प्रवाह सामान्य परिस्थितियों में लामिनार होगा, चूंकि, परिसीमा परत जल्दी अलग हो जाएगी, क्योंकि दबाव प्रवणता अनुकूल (प्रवाह दिशा में दबाव घटने) से प्रतिकूल (प्रवाह दिशा में दबाव बढ़ रहा है) मे बदल जाती है, जिससे गेंद के पीछे कम दबाव का एक बड़ा क्षेत्र बन जाता है जो उच्च रूप से संकर्षण बनाता है। इसे रोकने के लिए, परिसीमा परत को उद्विग्न करने और प्रक्षोभ को बढ़ावा देने के लिए सतह को डिंपल किया जाता है। इसके परिणामस्वरूप उच्च त्वचा घर्षण होता है, लेकिन यह परिसीमा परत पृथक्करण के बिंदु को और आगे ले जाता है, जिसके परिणामस्वरूप कम खिंचाव होता है।
• हवाई जहाज़ की उड़ान के दौरान साफ ​​हवा में प्रक्षोभ का अनुभव, साथ ही खराब खगोलीय दृष्टि (वायुमंडल के माध्यम से दिखाई देने वाली छवियों का धुंधलापन)।
• अधिकांश स्थलीय वायुमंडलीय परिसंचरण।
• महासागरीय और वायुमंडलीय मिश्रित परतें और तीव्र महासागरीय धाराएँ।
• कई औद्योगिक उपकरण (जैसे पाइप, नलिकाएं, अवक्षेपक, गैस मार्जक, गतिशील घृष्ट सतह ऊष्मा विनिमयक, आदि) और मशीनों (उदाहरण के लिए, आंतरिक दहन इंजन और गैस टर्बाइन) में प्रवाह की स्थिति।
• कारों, हवाई जहाजों,और पनडुब्बी जैसे सभी प्रकार के वाहनों पर बाहरी प्रवाह।
• तारकीय वातावरण में पदार्थ की गति।
• एक जेट एक तुंड से एक शांत तरल पदार्थ में समाप्त हो रहा है। जैसे ही प्रवाह इस बाहरी द्रव में उभरता है, तुंड के अधर पर उत्पन्न होने वाली अपरूपण परतें बन जाती हैं। ये परतें तेजी से चलने वाले जेट को बाहरी द्रव से अलग करती हैं, और एक निश्चित महत्वपूर्ण रेनॉल्ड्स संख्या में वे अस्थिर हो जाती हैं और प्रक्षोभ में टूट जाती हैं।
• तैरने वाले जानवरों से उत्पन्न जैविक रूप से उत्पन्न प्रक्षोभ समुद्र के मिश्रण को प्रभावित करती है।
• बर्फ की बाड़, हवा में प्रक्षोभ को प्रेरित करके काम करती है, जिससे यह बाड़ के पास अपना अधिकांश बर्फ भार गिराने के लिए मजबूर हो जाती है।
• पानी में पुल का सहारा (खम्भे)। जब नदी का प्रवाह धीमा होता है, तो सहायक खम्भों के चारों ओर पानी सुचारू रूप से बहता है। जब प्रवाह तेज होता है, तो प्रवाह के साथ एक उच्च रेनॉल्ड्स संख्या जुड़ी होती है। प्रवाह लैमिनार से आरंभ हो सकता है लेकिन खम्भे से जल्दी अलग हो जाता है और प्रक्षुब्ध हो जाता है।
• कई भूभौतिकीय प्रवाहों (नदियों, वायुमंडलीय परिसीमा परत) में, प्रवाह प्रक्षोभ सुसंगत संरचनाओं और प्रक्षुब्ध घटनाओं पर हावी है। एक प्रक्षुब्ध घटना प्रक्षुब्ध उतार-चढ़ाव की एक श्रृंखला है जिसमें औसत प्रवाह प्रक्षोभ की तुलना में अधिक ऊर्जा होती है।

विशेषताएं

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लेजर-प्रेरित प्रतिदीप्ति द्वारा निर्मित एक प्रक्षुब्ध जेट का प्रवाह दृश्य। जेट लंबाई के पैमाने की एक विस्तृत श्रृंखला प्रदर्शित करता है, जो प्रक्षुब्ध प्रवाह की एक महत्वपूर्ण विशेषता है।

प्रक्षोभ निम्नलिखित विशेषताओं की विशेषता है:

अनियमितता

प्रक्षुब्ध प्रवाह हमेशा अत्यधिक अनियमित होते हैं। इस कारण से, प्रक्षोभ की समस्याओं को सामान्य रूप से निश्चित रूप के अतिरिक्त सांख्यिकीय रूप से व्यवहार किया जाता है। प्रक्षुब्ध प्रवाह अव्यवस्थित है। चूंकि, सभी अव्यवस्थित प्रवाह प्रक्षुब्ध नहीं होते हैं।

विसारकता

प्रक्षुब्ध प्रवाह में ऊर्जा की आसानी से उपलब्ध आपूर्ति द्रव मिश्रणों के समरूपीकरण (मिश्रण) को तेज करती है। वह विशेषता जो एक प्रवाह में द्रव्यमान, संवेग और ऊर्जा परिवहन की बढ़ी हुई मिश्रण और बढ़ी हुई दरों के लिए जिम्मेदार होती है, विसारकता कहलाती है।

प्रक्षुब्ध विसरण को सामान्यत: एक प्रक्षुब्ध विसरण गुणांक द्वारा वर्णित किया जाता है। इस प्रक्षुब्ध विसरण गुणांक को एक परिघटना संबंधी अर्थ में परिभाषित किया गया है, आणविक प्रसार के साथ सादृश्य द्वारा, लेकिन इसका वास्तविक भौतिक अर्थ नहीं है, प्रवाह की स्थिति पर निर्भर होने के कारण, और स्वयं द्रव की प्रकृति नहीं है। इसके अतिरिक्त, प्रक्षुब्ध विसरण अवधारणा एक प्रक्षुब्ध प्रवाह और आणविक परिवहन के लिए सम्मलित प्रवाह और ढाल के बीच के संबंध के समान एक औसत चर के ढाल के बीच एक संवैधानिक संबंध मानती है। सर्वोत्तम स्थिति में, यह धारणा केवल एक सन्निकटन है। फिर भी, प्रक्षुब्ध प्रवाह के मात्रात्मक विश्लेषण के लिए प्रक्षुब्ध विसरणशीलता सबसे सरल तरीका है, और इसकी गणना करने के लिए कई मॉडल बनाए गए हैं। उदाहरण के लिए, महासागरों जैसे पानी के बड़े निकायों में यह गुणांक लुईस फ्राई रिचर्डसन के चार-तिहाई घात नियम का उपयोग करके पाया जा सकता है और यह यादृच्छिक चाल सिद्धांत द्वारा शासित होता है। नदियों और बड़े समुद्री धाराओं में, प्रसार गुणांक एल्डर के सूत्र के भिन्नरूपों द्वारा दिया जाता है।

घूर्णीता:

प्रक्षुब्ध प्रवाह में गैर-शून्य भ्रमिलता होती है और एक मजबूत त्रि-आयामी भंवर जनन तंत्र की विशेषता होती है जिसे भंवर खिंचाव के रूप में जाना जाता है। द्रव गतिकी में, वे अनिवार्य रूप से खिंचाव के अधीन भंवर होते हैं जो खिंचाव की दिशा में भ्रमिलता के घटक की इसी वृद्धि के साथ जुड़े होते हैं - कोणीय गति के संरक्षण के कारण, दूसरी ओर, भंवर खिंचाव मुख्य तंत्र है जिस पर प्रक्षुब्धि ऊर्जा सोपान पहचान योग्य संरचना फलन को स्थापित करने और बनाए रखने के लिए निर्भर करता है। सामान्यत:, खिंचाव तंत्र का तात्पर्य द्रव तत्वों के आयतन संरक्षण के कारण विस्तारण दिशा के लंबवत दिशा में भंवरों के पतले होने से है। परिणाम स्वरुप, भंवरों की रेडियल लंबाई कम हो जाती है और बड़ी प्रवाह संरचनाएं छोटी संरचनाओं में टूट जाती हैं। यह प्रक्रिया तब तक जारी रहती है जब तक कि छोटे पैमाने की संरचनाएं इतनी छोटी नहीं हो जाती कि उनकी गतिज ऊर्जा को द्रव की आणविक श्यानता द्वारा ऊष्मा में परिवर्तित किया जा सके। प्रक्षुब्ध प्रवाह हमेशा घूर्णी और त्रि-आयामी होता है।उदाहरण के लिए, वायुमंडलीय चक्रवात घूर्णी होते हैं लेकिन उनके दो आयामी आकार भंवर जनन की अनुमति नहीं देते हैं और इसलिए प्रक्षुब्ध नहीं होते हैं। दूसरी ओर, महासागरीय प्रवाह परिक्षेपी होते हैं लेकिन अनिवार्य रूप से गैर-घूर्णी होते हैं और इसलिए प्रक्षुब्ध नहीं होते हैं।

अपव्यय

प्रक्षुब्ध प्रवाह को बनाए रखने के लिए, ऊर्जा आपूर्ति के एक निरंतर स्रोत की आवश्यकता होती है क्योंकि श्यानता अपरुपण तनाव द्वारा गतिज ऊर्जा को आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तित करने के कारण प्रक्षोभ तेजी से फैलती है। प्रक्षोभ कई अलग-अलग लंबाई के पैमाने के एड़ी (द्रव गतिकी) के गठन का कारण बनती है। प्रक्षुब्ध गति की अधिकांश गतिज ऊर्जा बड़े पैमाने की संरचनाओं में समाहित है। इन बड़े पैमाने की संरचनाओं से ऊर्जा एक जड़त्वीय और अनिवार्य रूप से इनविसिड प्रवाह तंत्र द्वारा छोटे पैमाने की संरचनाओं में प्रवाहित होती है। यह प्रक्रिया जारी रहती है, और छोटे ढांचे बनाते हैं जो एडीज के पदानुक्रम का उत्पादन करते हैं। आखिरकार यह प्रक्रिया ऐसी संरचनाएं बनाती है जो इतनी छोटी होती हैं कि आणविक प्रसार महत्वपूर्ण हो जाता है और अंत में ऊर्जा का अपरुपण अपव्यय होता है। जिस पैमाने पर यह होता है वह कोलमोगोरोव सूक्ष्मदर्शी है।

इस ऊर्जा सोपान के माध्यम से, प्रक्षुब्ध प्रवाह को प्रवाह वेग में उतार-चढ़ाव और औसत प्रवाह पर एडीज के एक स्पेक्ट्रम के अध्यारोपण के रूप में महसूस किया जा सकता है। भंवरों को प्रवाह वेग, भ्रमिलता और दबाव के सुसंगत पैटर्न के रूप में शिथिल रूप से परिभाषित किया गया है। प्रक्षुब्ध प्रवाह को लंबाई के पैमाने की एक विस्तृत श्रृंखला पर भंवरों के पूरे पदानुक्रम के रूप में देखा जा सकता है और पदानुक्रम को ऊर्जा स्पेक्ट्रम द्वारा वर्णित किया जा सकता है जो प्रत्येक लंबाई पैमाने (तरंग संख्या) के लिए प्रवाह वेग में उतार-चढ़ाव में ऊर्जा को मापता है। ऊर्जा सोपान में पैमाने सामान्यत: अनियंत्रित और अत्यधिक गैर-सममित होते हैं। फिर भी, लंबाई के पैमाने के आधार पर इन भंवरों को तीन श्रेणियों में विभाजित किया जा सकता है।

अभिन्न समय पैमाना

लैग्रेंजियन प्रवाह के लिए अभिन्न समय के पैमाने को इस प्रकार परिभाषित किया जा सकता है:

$T=\left({\frac {1}{\langle u'u'\rangle }}\right)\int _{0}^{\infty }\langle u'u'(\tau )\rangle \,d\tau$

जहां u' वेग में उतार-चढ़ाव है, और $\tau$ माप के बीच का समय अंतराल है।

अभिन्न लंबाई पैमाने

बड़े भँवर माध्य प्रवाह से और एक दूसरे से भी ऊर्जा प्राप्त करते हैं। इस प्रकार, ये ऊर्जा उत्पादन भँवर हैं जिनमें अधिकांश ऊर्जा होती है। उनके पास बड़े प्रवाह वेग में उतार-चढ़ाव होता है और आवृत्ति में कम होता है। अभिन्न पैमाना अत्यधिक एनिस्ट्रोपिक (विषमदैशिक) हैं और सामान्यीकृत दो-बिंदु प्रवाह वेग सहसंबंधों के संदर्भ में परिभाषित किए गए हैं। इन पैमानों की अधिकतम लंबाई उपकरण की विशिष्ट लंबाई से बाधित होती है। उदाहरण के लिए, पाइप प्रवाह का सबसे बड़ा अभिन्न लंबाई पैमाना पाइप व्यास के बराबर है। वायुमंडलीय प्रक्षोभ की स्थिति में, यह लंबाई कई सौ किलोमीटर के क्रम तक पहुँच सकती है। अभिन्न लंबाई के पैमाने को इस रूप में परिभाषित किया जा सकता है

$L=\left({\frac {1}{\langle u'u'\rangle }}\right)\int _{0}^{\infty }\langle u'u'(r)\rangle \,dr$

जहाँ r दो माप स्थानों के बीच की दूरी है, और u' उसी दिशा में वेग में उतार-चढ़ाव है।; कोल्मोगोरोव सूक्ष्म मापक्रम: स्पेक्ट्रम में सबसे छोटा स्केल जो श्यान उप-परत रेंज बनाता है। इस सीमा में, अरेखीय अंतःक्रियाओं से ऊर्जा निविष्ट और श्यानता अपव्यय से ऊर्जा निकास सटीक संतुलन में हैं। छोटे पैमाने में उच्च आवृत्ति होती है, जिससे प्रक्षोभ स्थानीय रूप से समदैशिक और सजातीय हो जाती है।

टेलर सूक्ष्मदर्शी

सबसे बड़े और सबसे छोटे स्केल के बीच का मध्यवर्ती स्केल जो जड़त्वीय उपश्रेणी बनाता है। टेलर सूक्ष्म पैमाने विघटनकारी पैमाने नहीं हैं, लेकिन अपव्यय के बिना ऊर्जा को सबसे बड़े से सबसे छोटे तक पहुंचाते हैं। कुछ साहित्य टेलर सूक्ष्म पैमाने को एक विशिष्ट लंबाई के पैमाने के रूप में नहीं मानते हैं और केवल सबसे बड़े और सबसे छोटे पैमाने को समाहित करने के लिए ऊर्जा प्रपात पर विचार करते हैं; जबकि उत्तरार्द्ध जड़त्वीय उपश्रेणी और अपरुपण उपस्तर दोनों को समायोजित करता है। फिर भी, टेलर सूक्ष्म मापक्रम का उपयोग अधिकांशत: टर्बुलेंस शब्द का अधिक आसानी से वर्णन करने के लिए किया जाता है क्योंकि ये टेलर सूक्ष्म मापक्रम वेवनंबर स्पेस में ऊर्जा और संवेग हस्तांतरण में प्रमुख भूमिका निभाते हैं।

यद्यपि द्रव गति को नियंत्रित करने वाले नेवियर-स्टोक्स समीकरणों के कुछ विशेष समाधान खोजना संभव है, ऐसे सभी समाधान बड़े रेनॉल्ड्स नंबरों पर परिमित गड़बड़ी के लिए अस्थिर हैं। प्रारंभिक और सीमा स्थितियों पर संवेदनशील निर्भरता तरल प्रवाह को समय और स्थान दोनों में अनियमित बनाती है जिससे कि एक सांख्यिकीय विवरण की आवश्यकता हो। रूसी गणितज्ञ एंड्री कोलमोगोरोव ने प्रक्षोभ के पहले सांख्यिकीय सिद्धांत का प्रस्ताव दिया, जो ऊर्जा सोपान (मूल रूप से लुईस फ्राई रिचर्डसन द्वारा पेश किया गया एक विचार) और स्व-समानता की अवधारणा के आधार पर किया गया था। परिणाम स्वरुप, कोल्मोगोरोव सूक्ष्मदर्शी का नाम उनके नाम पर रखा गया था। अब यह ज्ञात है कि स्व-समानता टूट गई है इसलिए सांख्यिकीय विवरण वर्तमान में संशोधित किया गया है।

प्रक्षोभ का पूर्ण विवरण भौतिकी की अनसुलझी समस्याओं में से एक है। एक मनगढंत कहानी के अनुसार, वर्नर हाइजेनबर्ग से पूछा गया कि अवसर मिलने पर वह ईश्वर से क्या मांगेंगे। उनका उत्तर था: जब मैं ईश्वर से मिलूंगा, तो मैं उनसे दो प्रश्न पूछने जा रहा हूं: सापेक्षता का सिद्धांत क्यों? और प्रक्षोभ क्यों? मुझे वास्तव में विश्वास है कि उनके पास पहले के लिए एक उत्तर होगा। विज्ञान की उन्नति के लिए ब्रिटिश एसोसिएशन के एक भाषण में होरेस लैम्ब को इसी तरह की व्यंग्यात्मकता का श्रेय दिया गया है: मैं अब बूढ़ा आदमी हूं, और जब मैं मर जाता हूं और स्वर्ग जाता हूं तो दो चीजें हैं जिन पर मुझे ज्ञान की उम्मीद है। एक प्रमात्र विद्युत्गतिकी है, और दूसरा तरल पदार्थों की प्रक्षुब्ध गति है। और पूर्व के बारे में मैं अधिक आशावादी हूँ।

प्रक्षोभ का आरंभ

File:Laminar-turbulent transition.jpg

इस मोमबत्ती की लौ से निकलने वाला पंख लैमिनार से प्रक्षुब्ध हो जाता है। रेनॉल्ड्स संख्या का उपयोग यह अनुमान लगाने के लिए किया जा सकता है कि यह संक्रमण कहाँ होगा

प्रक्षोभ का आरंभ, कुछ हद तक, रेनॉल्ड्स संख्या द्वारा प्रागुप्त की जा सकती है, जो एक तरल पदार्थ के अंदर अपरुपण बलों के जड़त्वीय बलों का अनुपात है जो विभिन्न द्रव वेगों के कारण सापेक्ष आंतरिक गति के अधीन है, जिसे एक सीमा के रूप में जाना जाता है एक सीमांकन सतह की स्थिति में परत जैसे पाइप के आंतरिक भाग, एक समान प्रभाव उच्च वेग द्रव की एक धारा के आरंभ से पैदा होता है, जैसे कि हवा में एक लौ से गर्म गैसें, यह सापेक्ष गति द्रव घर्षण उत्पन्न करती है, जो प्रक्षुब्ध प्रवाह को विकसित करने का एक कारक है। इस प्रभाव का प्रतिकार तरल पदार्थ की अपरुपणहट है, जो जैसे-जैसे बढ़ता है, उत्तरोत्तर प्रक्षोभ को रोकता है, क्योंकि अधिक गतिज ऊर्जा एक अधिक श्यानता द्रव द्वारा अवशोषित की जाती है। रेनॉल्ड्स संख्या दी गई प्रवाह स्थितियों के लिए इन दो प्रकार के बलों के सापेक्ष महत्व को निर्धारित करती है, और यह एक गाइड है कि किसी विशेष स्थिति में प्रक्षुब्ध प्रवाह कब होगा।

प्रक्षुब्ध प्रवाह के आरंभ की प्रागुप्त करने की यह क्षमता पाइपिंग सिस्टम या विमान पंखों जैसे उपकरणों के लिए एक महत्वपूर्ण अभिकल्प उपकरण है, लेकिन रेनॉल्ड्स नंबर का उपयोग द्रव गतिकी समस्याओं के सोपान में भी किया जाता है, और दो अलग-अलग स्थितियों के बीच गतिशील समानता निर्धारित करने के लिए उपयोग किया जाता है। द्रव प्रवाह, जैसे एक मॉडल विमान और उसके पूर्ण आकार के संस्करण के बीच ऐसा सोपान हमेशा रैखिक नहीं होता है और दोनों स्थितियों में रेनॉल्ड्स नंबरों का उपयोग सोपान कारकों को विकसित करने की अनुमति देता है।

एक प्रवाह की स्थिति जिसमें द्रव आणविक अपरुपणहट की क्रिया के कारण गतिज ऊर्जा महत्वपूर्ण रूप से अवशोषित हो जाती है, एक लामिनार प्रवाह शासन को जन्म देती है। इसके लिए आयामहीन मात्रा रेनॉल्ड्स संख्या (Re) एक गाइड के रूप में प्रयोग किया जाता है।

लामिनार प्रवाह और प्रक्षुब्ध प्रवाह व्यवस्थाओं के संबंध में:

• लामिना का प्रवाह कम रेनॉल्ड्स संख्या में होता है, जहां अपरुपण बल प्रभावी होते हैं, और चिकनी, निरंतर द्रव गति की विशेषता होती है;
• प्रक्षुब्ध प्रवाह उच्च रेनॉल्ड्स संख्या में होता है और जड़त्वीय बलों का प्रभुत्व होता है, जो अव्यवस्थित एड़ी (द्रव गतिकी), भंवर और अन्य प्रवाह अस्थिरता पैदा करते हैं।

रेनॉल्ड्स संख्या के रूप में परिभाषित किया गया है

$\mathrm {Re} ={\frac {\rho vL}{\mu }}\,,$

जहां:

• ρ द्रव का घनत्व है (SI इकाई: किग्रा/मीटर³)
• v वस्तु के संबंध में द्रव का एक विशिष्ट वेग है (एम/एस)
• L एक विशिष्ट रैखिक आयाम (एम) है
• μ द्रव की गतिशील अपरुपणहट है (Pa·s या N·s/m² या किग्रा/(मी·से))।

जबकि गैर-आयामी रेनॉल्ड्स संख्या को प्रक्षोभ से सीधे संबंधित करने वाला कोई प्रमेय नहीं है, 5000 से बड़े रेनॉल्ड्स नंबरों पर प्रवाह सामान्यत: (लेकिन जरूरी नहीं) प्रक्षुब्ध होते हैं, जबकि कम रेनॉल्ड्स संख्या वाले सामान्यत: लैमिनार रहते हैं। उदाहरण के लिए, हेगन-पॉइज़्यूइल समीकरण में, प्रक्षोभ को पहले बनाए रखा जा सकता है यदि रेनॉल्ड्स संख्या लगभग 2040 के महत्वपूर्ण मान से बड़ी है; इसके अतिरिक्त, प्रक्षोभ सामान्यत: लगभग 4000 की एक बड़ी रेनॉल्ड्स संख्या तक लैमिनार प्रवाह के साथ फैली हुई है।

संक्रमण तब होता है जब वस्तु का आकार धीरे-धीरे बढ़ जाता है, या द्रव की अपरुपणहट कम हो जाती है, या यदि द्रव का घनत्व बढ़ जाता है।

ऊष्मा और संवेग स्थानांतरण

जब प्रवाह प्रक्षुब्ध होता है, तो कण अतिरिक्त अनुप्रस्थ गति प्रदर्शित करते हैं जो ऊर्जा की दर और उनके बीच संवेग विनिमय को बढ़ाता है जिससे गर्मी हस्तांतरण गुणांक और घर्षण गुणांक बढ़ जाता है।

एक द्वि-आयामी प्रक्षुब्ध प्रवाह के लिए मान लें कि कोई द्रव में एक विशिष्ट बिंदु का पता लगाने और वास्तविक प्रवाह वेग को मापने में सक्षम था v = (v_x,v_y) किसी भी समय उस बिंदु से गुजरने वाले हर कण का, तब किसी को वास्तविक प्रवाह वेग एक औसत मूल्य के बारे में उतार-चढ़ाव मिलेगा:

$v_{x}=\underbrace {{\overline {v}}_{x}} _{\text{mean value}}+\underbrace {v'_{x}} _{\text{fluctuation}}\quad {\text{and}}\quad v_{y}={\overline {v}}_{y}+v'_{y}\,;$

और इसी तरह तापमान के लिए (T = T + T′) और दबाव (P = P + P′), जहां प्राइमेड मात्राएं उतार-चढ़ाव को दर्शाती हैं, जो माध्य से अधिक होती हैं। एक प्रवाह चर का एक औसत मूल्य और एक प्रक्षुब्ध उतार-चढ़ाव में अपघटन मूल रूप से 1895 में ओसबोर्न रेनॉल्ड्स द्वारा प्रस्तावित किया गया था, और इसे द्रव गतिकी के उप-क्षेत्र के रूप में प्रक्षुब्ध प्रवाह के व्यवस्थित गणितीय विश्लेषण का आरंभ माना जाता है। जबकि औसत मूल्यों को गतिकी नियमों द्वारा निर्धारित अनुमानित चर के रूप में लिया जाता है, प्रक्षुब्ध उतार-चढ़ाव को प्रसंभाव्यता चर के रूप में माना जाता है।

गर्मी प्रवाह और गति हस्तांतरण (कतरनी तनाव द्वारा दर्शाया गया τ) किसी निश्चित समय के लिए प्रवाह की सामान्य दिशा में होते हैं

${\begin{aligned}q&=\underbrace {v'_{y}\rho c_{P}T'} _{\text{experimental value}}=-k_{\text{turb}}{\frac {\partial {\overline {T}}}{\partial y}}\,;\\\tau &=\underbrace {-\rho {\overline {v'_{y}v'_{x}}}} _{\text{experimental value}}=\mu _{\text{turb}}{\frac {\partial {\overline {v}}_{x}}{\partial y}}\,;\end{aligned}}$

जहाँ c_P निरंतर दबाव पर ताप क्षमता है, ρ द्रव का घनत्व है, μ_turb प्रक्षुब्ध अपरुपणहट का गुणांक है और k_turb प्रक्षुब्ध तापीय चालकता है।

कोल्मोगोरोव का 1941 का सिद्धांत

रिचर्डसन की प्रक्षोभ की धारणा यह थी कि एक प्रक्षुब्ध प्रवाह विभिन्न आकारों के भंवरों द्वारा रचित है। आकार एडीज के लिए एक विशेष लंबाई पैमाने को परिभाषित करते हैं, जो लंबाई के पैमाने पर निर्भर प्रवाह वेग पैमाना और समय के पैमाने (टर्नओवर समय) की विशेषता है। बड़े भंवर अस्थिर होते हैं और अंतत: छोटे भंवर उत्पन्न होते हुए टूट जाते हैं, और प्रारंभिक बड़े भंवर की गतिज ऊर्जा को उससे उत्पन्न होने वाले छोटे भंवरों में विभाजित किया जाता है। ये छोटे एडीज एक ही प्रक्रिया से गुजरते हैं, और भी छोटे एडीज को जन्म देते हैं जो अपने पूर्ववर्ती एडी की ऊर्जा को विरासत में लेते हैं, और इसी तरह, ऊर्जा को गति के बड़े पैमानों से छोटे पैमानों तक नीचे पारित किया जाता है, जब तक कि पर्याप्त छोटे लंबाई के पैमाने तक नहीं पहुंच जाता है, जैसे कि द्रव की अपरुपणहट आंतरिक ऊर्जा में गतिज ऊर्जा को प्रभावी ढंग से नष्ट कर सकती है।

1941 के अपने मूल सिद्धांत में, कोलमोगोरोव ने कहा कि बहुत अधिक रेनॉल्ड्स संख्या के लिए, छोटे पैमाने पर प्रक्षुब्ध गति सांख्यिकीय रूप से आइसोट्रोपिक हैं (अर्थात कोई तरजीही स्थानिक दिशा नहीं समझी जा सकती)। सामान्यत:, प्रवाह के बड़े पैमाने आइसोटोपिक नहीं होते हैं, क्योंकि वे सीमाओं की विशेष ज्यामितीय विशेषताओं द्वारा निर्धारित होते हैं (बड़े पैमाने की विशेषता वाले आकार को इस रूप में दर्शाया जाएगा L)। कोलमोगोरोव का विचार था कि रिचर्डसन के ऊर्जा सोपान में यह ज्यामितीय और दिशात्मक जानकारी खो जाती है, जबकि पैमाना कम हो जाता है, जिससे कि छोटे पैमानों के आँकड़ों में एक सार्वभौमिक चरित्र हो: रेनॉल्ड्स संख्या पर्याप्त होने पर वे सभी प्रक्षुब्ध प्रवाह के लिए समान उच्च होते हैं।

इस प्रकार, कोलमोगोरोव ने एक दूसरी परिकल्पना पेश की: बहुत अधिक रेनॉल्ड्स संख्याओं के लिए छोटे पैमाने के आंकड़े सार्वभौमिक रूप से और विशिष्ट रूप से कीनेमेटिक अपरुपणहट द्वारा निर्धारित किए जाते हैं। ν और ऊर्जा अपव्यय की दर ε. केवल इन दो मापदंडों के साथ, आयामी विश्लेषण द्वारा बनाई जा सकने वाली अद्वितीय लंबाई है

$\eta =\left({\frac {\nu ^{3}}{\varepsilon }}\right)^{1/4}\,.$

यह आज कोलमोगोरोव लंबाई पैमाने के रूप में जाना जाता है (कोलमोगोरोव सूक्ष्मदर्शी देखें)।

एक प्रक्षुब्ध प्रवाह की विशेषता पैमाना के एक पदानुक्रम से होती है जिसके माध्यम से ऊर्जा सोपान होता है। कोल्मोगोरोव लंबाई के क्रम के पैमाने पर गतिज ऊर्जा का अपव्यय होता है η, जबकि सोपान में ऊर्जा का निविष्ट क्रम के बड़े पैमाने के क्षय से आता है L। सोपान के चरम पर ये दो पैमाने उच्च रेनॉल्ड्स संख्या में परिमाण के कई आदेशों से भिन्न हो सकते हैं। बीच में पैमाना की एक श्रृंखला होती है (प्रत्येक की अपनी विशिष्ट लंबाई होती है r) जो बड़े लोगों की ऊर्जा की कीमत पर बना है। कोल्मोगोरोव लंबाई की तुलना में ये पैमाने बहुत बड़े हैं, लेकिन प्रवाह के बड़े पैमाने की तुलना में अभी भी बहुत छोटे हैं (अर्थात। η ≪ r ≪ L)। चूंकि इस रेंज में एडीज कोल्मोगोरोव स्केल में सम्मलित विघटनकारी एडीज से काफी बड़े हैं, इस रेंज में गतिज ऊर्जा अनिवार्य रूप से नष्ट नहीं होती है, और इसे केवल छोटे पैमाने पर स्थानांतरित किया जाता है जब तक अपरुपण प्रभाव महत्वपूर्ण नहीं हो जाता है क्योंकि कोल्मोगोरोव स्केल के क्रम से संपर्क किया जाता है। इस सीमा के अंदर जड़त्वीय प्रभाव अभी भी श्यानता प्रभावों की तुलना में बहुत बड़े हैं, और यह मान लेना संभव है कि अपरुपणहट उनकी आंतरिक गतिकी में कोई भूमिका नहीं निभाती है (इस कारण से इस सीमा को जड़त्वीय श्रेणी कहा जाता है)।

इसलिए, कोल्मोगोरोव की एक तीसरी परिकल्पना यह थी कि बहुत अधिक रेनॉल्ड्स संख्या में पैमाने के आंकड़े श्रेणी में हैं η ≪ r ≪ L पैमाने द्वारा सार्वभौमिक और विशिष्ट रूप से निर्धारित होते हैं r और ऊर्जा अपव्यय की दर ε है।

जिस तरह से गतिज ऊर्जा को पैमाना की बहुलता पर वितरित किया जाता है वह प्रक्षुब्ध प्रवाह का एक मौलिक लक्षण है। सजातीय प्रक्षोभ के लिए (अर्थात, संदर्भ फ्रेम के अनुवाद के अनुसार सांख्यिकीय रूप से अपरिवर्तनीय) यह सामान्यत: ऊर्जा स्पेक्ट्रम फलन के माध्यम से किया जाता है E(k), जहाँ k प्रवाह वेग क्षेत्र के फूरियर प्रतिनिधित्व में कुछ हार्मोनिक्स के अनुरूप वेववेक्टर का मापांक है u(x):

$\mathbf {u} (\mathbf {x} )=\iiint _{\mathbb {R} ^{3}}{\hat {\mathbf {u} }}(\mathbf {k} )e^{i\mathbf {k\cdot x} }\,\mathrm {d} ^{3}\mathbf {k} \,,$

जहाँ û(k) प्रवाह वेग क्षेत्र का फूरियर रूपांतरण है। इस प्रकार, E(k) dk के साथ सभी फूरियर मोड से गतिज ऊर्जा में योगदान का प्रतिनिधित्व करता है k < |k| < k + dk, और इसीलिए,

${\tfrac {1}{2}}\left\langle u_{i}u_{i}\right\rangle =\int _{0}^{\infty }E(k)\,\mathrm {d} k\,,$

जहाँ 1/2⟨u_iu_i⟩ प्रवाह की औसत प्रक्षुब्ध गतिज ऊर्जा है। तरंग संख्या k लंबाई के पैमाने के अनुरूप r है k = 2π/r. इसलिए, आयामी विश्लेषण द्वारा, तीसरे कोलमोगोरोव की परिकल्पना के अनुसार ऊर्जा स्पेक्ट्रम फलन के लिए एकमात्र संभव रूप है

$E(k)=K_{0}\varepsilon ^{\frac {2}{3}}k^{-{\frac {5}{3}}}\,,$

जहाँ $K_{0}\approx 1.5$ एक सार्वभौमिक स्थिरांक होगा। यह कोलमोगोरोव 1941 सिद्धांत के सबसे प्रसिद्ध परिणामों में से एक है, और इसका समर्थन करने वाले काफी प्रायोगिक साक्ष्य जमा किये हुए हैं।

जड़त्वीय क्षेत्र के बाहर, कोई सूत्र खोज सकता है नीचे :

$E(k)=K_{0}\varepsilon ^{\frac {2}{3}}k^{-{\frac {5}{3}}}\exp \left[-{\frac {3K_{0}}{2}}\left({\frac {\nu ^{3}k^{4}}{\varepsilon }}\right)^{\frac {1}{3}}\right]\,,$

इस सफलता के बावजूद, कोलमोगोरोव सिद्धांत वर्तमान में संशोधन के अधीन है। यह सिद्धांत स्पष्ट रूप से मानता है कि प्रक्षोभ सांख्यिकीय रूप से विभिन्न पैमानों पर स्व-समान है। इसका अनिवार्य रूप से मतलब है कि आंकड़े स्केल-निश्चर और जड़त्वीय श्रेणी में गैर-आंतरायिक हैं। प्रक्षुब्ध प्रवाह वेग क्षेत्रों का अध्ययन करने का एक सामान्य तरीका प्रवाह वेग वृद्धि के माध्यम से होता है:

$\delta \mathbf {u} (r)=\mathbf {u} (\mathbf {x} +\mathbf {r} )-\mathbf {u} (\mathbf {x} )\,;$

अर्थात्, सदिश द्वारा अलग किए गए बिंदुओं के बीच प्रवाह वेग में अंतर r (चूंकि प्रक्षोभ को आइसोट्रोपिक माना जाता है, प्रवाह वेग वृद्धि केवल के मापांक पर निर्भर करती है r)। प्रवाह वेग वृद्धि उपयोगी होती है क्योंकि वे अलगाव के आदेश के पैमाने के प्रभाव पर जोर देते हैं r जब आँकड़ों की गणना की जाती है। आंतरायिकता के बिना सांख्यिकीय स्केल-निश्चरता का अर्थ है कि प्रवाह वेग वृद्धि की सोपान एक अद्वितीय सोपान चरघातांक के साथ होनी चाहिए β, जिससे कि कब r एक कारक द्वारा बढ़ाया जाता है λ,

$\delta \mathbf {u} (\lambda r)$

के समान सांख्यिकीय वितरण होना चाहिए

$\lambda ^{\beta }\delta \mathbf {u} (r)\,,$

साथ β पैमाने से स्वतंत्र r इस तथ्य से, और कोलमोगोरोव 1941 सिद्धांत के अन्य परिणामों से, यह इस प्रकार है कि प्रवाह वेग वृद्धि के सांख्यिकीय क्षणों (प्रक्षोभ में संरचना कार्यों के रूप में जाना जाता है) को पैमाने पर होना चाहिए

${\Big \langle }{\big (}\delta \mathbf {u} (r){\big )}^{n}{\Big \rangle }=C_{n}\langle (\varepsilon r)^{\frac {n}{3}}\rangle \,,$

जहां ब्रैकेट सांख्यिकीय औसत दर्शाते हैं, और C_n सार्वभौमिक स्थिरांक होंगे।

इस बात के पर्याप्त प्रमाण हैं कि प्रक्षुब्ध प्रवाह इस व्यवहार से विचलित होते हैं। सोपान चरघातांक इससे विचलित होते हैं n/3 सिद्धांत द्वारा अनुमानित मूल्य, संरचना फ़ंक्शन के क्रम n का एक गैर-रेखीय फलन बन जाता है। स्थिरांक की सार्वभौमिकता पर भी सवाल उठाया गया है। कम ऑर्डर के लिए कोलमोगोरोव के साथ विसंगति n/3 मान बहुत छोटा है, जो कम क्रम के सांख्यिकीय क्षणों के संबंध में कोलमोगोरोव सिद्धांत की सफलता की व्याख्या करता है। विशेष रूप से, यह दिखाया जा सकता है कि जब ऊर्जा स्पेक्ट्रम एक घात नियम का पालन करता है

$E(k)\propto k^{-p}\,,$

साथ 1 < p < 3, दूसरे क्रम संरचना समारोह में फॉर्म के साथ एक घात नियम भी है

${\Big \langle }{\big (}\delta \mathbf {u} (r){\big )}^{2}{\Big \rangle }\propto r^{p-1}\,,$

चूंकि दूसरे क्रम संरचना फलन के लिए प्राप्त प्रयोगात्मक मान केवल थोड़ा विचलन करते हैं 2/3 कोलमोगोरोव सिद्धांत द्वारा अनुमानित मूल्य, के लिए मूल्य p के बहुत निकट है 5/3 (अंतर लगभग 2% हैं). इस प्रकार कोलमोगोरोव -5/3 स्पेक्ट्रम सामान्यत: प्रक्षोभ में देखा जाता है। चूंकि, उच्च क्रम संरचना कार्यों के लिए, कोलमोगोरोव सोपान के साथ अंतर महत्वपूर्ण है, और सांख्यिकीय स्व-समानता का टूटना स्पष्ट है। यह व्यवहार, और की सार्वभौमिकता की कमी C_n स्थिरांक, प्रक्षोभ में आंतरायिकता की घटना से संबंधित हैं और अपव्यय दर के गैर-तुच्छ सोपान व्यवहार से संबंधित हो सकते हैं जो पैमाने पर r औसत है। यह इस क्षेत्र में अनुसंधान का एक महत्वपूर्ण क्षेत्र है, और प्रक्षोभ के आधुनिक सिद्धांत का एक प्रमुख लक्ष्य यह समझना है कि जड़त्वीय सीमा में सार्वभौमिक क्या है, और नेवियर-स्टोक्स समीकरणों से आंतरायिक गुणों को कैसे घटाया जाए, अर्थात पहले सिद्धांतों से।

यह भी देखें

• खगोलीय देखना
• वायुमंडलीय फैलाव मॉडलिंग
• अराजकता सिद्धांत
• स्वच्छ-वायु अशांति
• द्रव गतिकी में विभिन्न प्रकार की सीमा स्थितियाँ
• एड़ी सहप्रसरण
• द्रव गतिविज्ञान
  • डार्सी-वीसबैक समीकरण
  • एड़ी (द्रव गतिकी)
  • नेवियर-स्टोक्स समीकरण
  • बड़ा एड़ी अनुकरण
  • हेगन-पॉइज़्यूइल समीकरण
  • केल्विन-हेल्महोल्ट्ज़ अस्थिरता
  • Lagrangian सुसंगत संरचना
  • अशांति गतिज ऊर्जा
• मेसोसायक्लोन्स
• नेवियर-स्टोक्स अस्तित्व और सहजता
• रेनॉल्ड्स संख्या
• स्विंग गेंदबाजी
• टेलर सूक्ष्मदर्शी
• अशांति मॉडलिंग
• वेलोसिमेट्री
• कार्यक्षेत्र मसौदा
• भंवर
• भंवर जनरेटर
• हलचल जागृत करो
• तरंग अशांति
• विंगटिप भंवर
• हवा सुरंग

आगे की पढाई

सामान्य

• Falkovich, Gregory; Sreenivasan, K. R. (April 2006). "हाइड्रोडायनामिक अशांति से सबक" (PDF). Physics Today. 59 (4): 43–49. Bibcode:2006PhT....59d..43F. doi:10.1063/1.2207037.
• Frisch, U. (1995). टर्बुलेंस: ए.एन. कोलमोगोरोव की विरासत. Cambridge University Press. ISBN 9780521457132.
• Davidson, P. A. (2004). अशांति - वैज्ञानिकों और इंजीनियरों के लिए एक परिचय. Oxford University Press. ISBN 978-0198529491.
• Cardy, J.; Falkovich, G.; Gawedzki, K. (2008). गैर-संतुलन सांख्यिकीय यांत्रिकी और अशांति. Cambridge University Press. ISBN 9780521715140.
• Durbin, P. A.; Pettersson Reif, B. A. (2001). अशांत प्रवाह के लिए सांख्यिकीय सिद्धांत और मॉडलिंग. John Wiley & Sons. ISBN 978-0-470-68931-8.
• Bohr, T.; Jensen, M. H.; Paladin, G.; Vulpiani, A. (1998). अशांति के लिए गतिशील प्रणाली दृष्टिकोण. Cambridge University Press. ISBN 9780521475143.
• McDonough, J. M. (2007). "अशांति पर परिचयात्मक व्याख्यान - भौतिकी, गणित और मॉडलिंग" (PDF). University of Kentucky.
• Nieuwstadt, F. T. M.; Boersma, B. J.; Westerweel, J. (2016). टर्बुलेंस - टर्बुलेंट फ्लो के सिद्धांत और अनुप्रयोगों का परिचय (Online ed.). Springer. ISBN 978-3-319-31599-7.

मूल वैज्ञानिक शोध पत्र और क्लासिक मोनोग्राफ

• Kolmogorov, Andrey Nikolaevich (1941). "बहुत बड़े रेनॉल्ड्स नंबरों के लिए असम्पीडित चिपचिपा तरल पदार्थ में अशांति की स्थानीय संरचना". Proceedings of the USSR Academy of Sciences (in русский). 30: 299–303.
  • अंग्रेजी में अनुवादित: Kolmogorov, Andrey Nikolaevich (July 8, 1991). Translated by Levin, V. "बहुत बड़े रेनॉल्ड्स नंबरों के लिए असम्पीडित चिपचिपा तरल पदार्थ में अशांति की स्थानीय संरचना" (PDF). Proceedings of the Royal Society A. 434 (1991): 9–13. Bibcode:1991RSPSA.434....9K. doi:10.1098/rspa.1991.0075. S2CID 123612939. Archived from the original (PDF) on September 23, 2015.
• Kolmogorov, Andrey Nikolaevich (1941). "स्थानीय रूप से आइसोटोपिक अशांति में ऊर्जा का अपव्यय". Proceedings of the USSR Academy of Sciences (in русский). 32: 16–18.
  • अंग्रेजी में अनुवादित: Kolmogorov, Andrey Nikolaevich (July 8, 1991). "स्थानीय आइसोटोपिक अशांति में ऊर्जा का अपव्यय" (PDF). Proceedings of the Royal Society A. 434 (1980): 15–17. Bibcode:1991RSPSA.434...15K. doi:10.1098/rspa.1991.0076. S2CID 122060992. Archived from the original (PDF) on July 6, 2011.
• Batchelor, G. K. (1953). सजातीय अशांति का सिद्धांत. Cambridge University Press.

बाहरी कड़ियाँ

• Center for Turbulence Research, Scientific papers and books on turbulence
• Center for Turbulence Research, Stanford University
• Scientific American article
• Air Turbulence Forecast
• international CFD database iCFDdatabase
• Turbulent flow in a pipe on YouTube
• Fluid Mechanics website with movies, Q&A, etc
• Johns Hopkins public database with direct numerical simulation data
• TurBase public database with experimental data from European High Performance Infrastructures in Turbulence (EuHIT)

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