अनेक-निकाय स्थानीयकरण: Difference between revisions

Latest revision as of 22:11, 5 December 2023

अनेक-निकाय स्थानीयकरण (एमबीएल) पृथक क्वांटम प्रणालियों में होने वाली गतिशील घटना है। इसकी विशेषता यह है कि प्रणाली थर्मल संतुलन तक पहुंचने में विफल रहती है, और अनंत समय तक स्थानीय अवलोकन में इसकी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति बनाए रखता है।^[1]

थर्मलीकरण और स्थानीयकरण

पाठ्यपुस्तक क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी^[2] यह मानता है कि प्रणाली थर्मल संतुलन (थर्मलाइज़ेशन) में जाती हैं। थर्मलाइजेशन की प्रक्रिया प्रारंभिक स्थितियों की स्थानीय स्मृति को समाप्त कर देता है। पाठ्यपुस्तकों में, प्रणाली को प्रत्येक वातावरण या जलाशय से जोड़कर थर्मलाइजेशन सुनिश्चित किया जाता है, जिसके साथ प्रणाली ऊर्जा का आदान-प्रदान कर सकती है। क्या होता है यदि प्रणाली पर्यावरण से पृथक हो जाती है, और अपने स्वयं के श्रोडिंगर समीकरण के अनुसार विकसित होती है? क्या प्रणाली अभी भी थर्मलाइज़ होती है?

क्वांटम यांत्रिक समय विकास एकात्मक है और औपचारिक रूप से प्रत्येक समय क्वांटम अवस्था में प्रारंभिक स्थिति के बारे में सभी जानकारी को संरक्षित करता है। चूँकि, क्वांटम प्रणाली में सामान्यतः स्वतंत्रता की डिग्री स्थूल संख्या होती है, किंतु केवल कुछ-शरीर मापों के माध्यम से परीक्षण किया जा सकता है जो वास्तविक स्थान में स्थानीय हैं। सार्थक प्रश्न यह है कि क्या सुलभ स्थानीय माप थर्मलाइजेशन प्रदर्शित करते हैं।

प्रणाली के क्वांटम यांत्रिक घनत्व आव्यूह $ρ$ पर विचार करके इस प्रश्न को औपचारिक रूप दिया जा सकता है। यदि प्रणाली को उपक्षेत्र $A$ (परीक्षण किया जा रहा क्षेत्र) और इसके पूरक $B$ (शेष सब कुछ) में विभाजित किया गया है, तो शेष $A$ पर किए गए माप द्वारा निकाली जा सकने वाली सभी जानकारी कम घनत्व आव्यूह में $\rho _{A}=\operatorname {Tr} _{B}\rho (t)$ एन्कोड की गई है यदि, लम्बी समय सीमा में, $\rho _{A}(t)$ स्तिथि में ऊर्जा घनत्व द्वारा निर्धारित तापमान पर थर्मल घनत्व आव्यूह के निकट पहुंचता है, तो प्रणाली "थर्मलाइज्ड" हो जाती है, और प्रारंभिक स्थिति के बारे में कोई स्थानीय जानकारी स्थानीय माप से नहीं निकाली जा सकती है। क्वांटम थर्मलाइजेशन की इस प्रक्रिया को $B$ द्वारा $A$ के लिए भंडार के रूप में कार्य करने के संदर्भ में समझा जा सकता है। इस परिप्रेक्ष्य में, अनिश्चय एन्ट्रापी $S=-\operatorname {Tr} (\rho _{A}\log \rho _{A})$ शुद्ध अवस्था में थर्मलाइजिंग प्रणाली का थर्मल एन्ट्रापी की भूमिका निभाता है।^[3]^[4]^[5] इसलिए थर्मलाइजिंग प्रणाली में सामान्य रूप से किसी भी अशून्य तापमान पर व्यापक या वॉल्यूम नियम अनिश्चय एन्ट्रॉपी होती है।^[6]^[7]^[8] वे ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना (ईटीएच) का भी पालन करते हैं।^[9]^[10]^[11]

इसके विपरीत, यदि $\rho _{A}(T)$ लंबी समय सीमा में भी थर्मल घनत्व आव्यूह तक पहुंचने में विफल रहता है, और इसकी प्रारंभिक स्थिति $\rho _{A}(0)$ के निकट ही रहती है, तो प्रणाली स्थानीय अवलोकन में अपनी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति को सदैव के लिए निरंतर रखता है। इसके पश्चात की संभावना को "कई निकाय स्थानीयकरण" के रूप में जाना जाता है, और इसमें $B$ , $A$ के लिए जलाशय के रूप में कार्य करने में विफल रहता है। कई निकाय स्थानीयकृत चरण में प्रणाली एमबीएल प्रदर्शित करती है, और स्वेच्छाचारिता स्थानीय अनिश्चयता के अधीन होने पर भी एमबीएल प्रदर्शित करना प्रारम्भ रखता है। एमबीएल प्रदर्शित करने वाले प्रणाली के आइजेनस्टेट ईटीएच का पालन नहीं करते हैं, और सामान्य रूप से अनिश्चयता एन्ट्रॉपी के लिए क्षेत्र नियम का पालन करते हैं (अर्थात उपक्षेत्र $A$ के सतह क्षेत्र के साथ अनिश्चयता एन्ट्रॉपी स्केल)। थर्मलाइज़िंग और एमबीएल प्रणाली को भिन्न करने वाले गुणों की संक्षिप्त सूची नीचे दी गई है:

थर्मलाइजिंग प्रणाली में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकन में पहुंच योग्य नहीं होती है। एमबीएल प्रणालियों में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकनों में उपलब्ध रहती है।
थर्मलाइजिंग प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन करते हैं। एमबीएल प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन नहीं करते हैं।
थर्मलाइजिंग प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में वॉल्यूम नियम अनिश्चयता एन्ट्रॉपी होती है। एमबीएल प्रणालियों में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में क्षेत्र नियम अनिश्चयता एन्ट्रॉपी होती है।
थर्मलाइजिंग प्रणाली में सामान्यतः अशून्य तापीय चालकता होती है। एमबीएल प्रणाली में शून्य तापीय चालकता होती है।
थर्मलाइजिंग प्रणाली में निरंतर स्थानीय स्पेक्ट्रा होती है। एमबीएल प्रणाली में भिन्न-भिन्न स्थानीय स्पेक्ट्रा होते हैं।^[12]
थर्मलाइजिंग प्रणाली में, अनिश्चयता एन्ट्रापी कम अनिश्चयता प्रारंभिक स्थितियों से प्रारंभ होकर समय में शक्ति नियम के रूप में बढ़ती है।^[13] एमबीएल प्रणाली में, अनिश्चयता एन्ट्रापी कम अनिश्चयता प्रारंभिक स्थितियों से प्रारंभ होकर समय में लघुगणकीय रूप से बढ़ती है।^[14]^[15]^[16]
थर्मलाइजिंग प्रणाली में, समय-समय पर ऑर्डर किए गए सहसंबंधकों की गतिशीलता रैखिक प्रकाश शंकु बनाती है जो सूचना के बैलिस्टिक प्रसार को दर्शाती है। एमबीएल प्रणाली में, प्रकाश शंकु लघुगणकीय है।^[17]^[18]^[19]^[20]^[21]

इतिहास

एमबीएल को सबसे पहले पी.डब्लू. द्वारा प्रस्तावित किया गया था। एंडरसन ने 1958 में^[22] संभावना के रूप में कहा था जो अत्यधिक अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में उत्पन्न हो सकती है। मूल विचार यह था कि यदि सभी कण यादृच्छिक ऊर्जा परिदृश्य में रहते हैं, तो कणों की कोई भी पुनर्व्यवस्था प्रणाली की ऊर्जा को परिवर्तित कर देगी। चूँकि क्वांटम यांत्रिकी में ऊर्जा संरक्षित मात्रा है, ऐसी प्रक्रिया केवल आभासी हो सकती है और इससे कण संख्या या ऊर्जा का कोई परिवहन नहीं हो सकता है।

जबकि एकल कण प्रणालियों के लिए स्थानीयकरण एंडरसन के मूल पेपर (जिसे एंडरसन स्थानीयकरण के रूप में जाना जाता है) में पहले से ही प्रदर्शित किया गया था, कई कण प्रणालियों के लिए घटना का अस्तित्व दशकों तक अनुमान बना रहा। 1980 में फ्लेशमैन और एंडरसन^[23] ने प्रदर्शित किया कि परिघटना अव्यवस्था सिद्धांत में निम्नतम क्रम में अंतःक्रियाओं को जोड़ने से बची रही। 1998 के अध्ययन में,^[24] विश्लेषण को शून्य-आयामी प्रणाली में अव्यवस्था सिद्धांत के सभी आदेशों तक बढ़ाया गया था, और एमबीएल घटना को जीवित रहने के लिए दिखाया गया था। 2005 में^[25] और 2006,^[26] इसे उच्च आयामी प्रणालियों में अव्यवस्था सिद्धांत में उच्च आदेशों तक बढ़ाया गया था। एमबीएल को कम से कम ऊर्जा घनत्व पर जीवित रहने का विचार दिया गया था।संख्यात्मक कार्यों की श्रृंखला^[27]^[14]^[28]^[29] ने सभी ऊर्जा घनत्वों ("अनंत तापमान") पर आयामी प्रणालियों में घटना के लिए और प्रमाण प्रदान किए। अंत में, 2014 में इम्ब्री ने स्थिर अव्यवस्था के साथ कुछ आयामी स्पिन श्रृंखलाओं के लिए एमबीएल का प्रमाण प्रस्तुत किया, जिसमें स्थानीयकरण स्वेछा रूप से स्थानीय अव्यवस्था के लिए स्थिर था- अर्थात प्रणाली को कई निकाय स्थानीयकृत चरण में दिखाए गए थे।

अब यह माना जाता है कि एमबीएल समय-समय पर संचालित फ़्लोक्वेट प्रणालियों में भी उत्पन्न हो सकता है जहां ऊर्जा केवल ड्राइव आवृत्ति के अनुसार संरक्षित होती है। ^[30]^[31]^[32] रेफरी नाम = इम्ब्री2016 >Imbrie, John Z. (2016). "क्वांटम स्पिन चेन के लिए कई-बॉडी स्थानीयकरण पर". Journal of Statistical Physics. 163 (5): 998–1048. arXiv:1403.7837. doi:10.1007/s10955-016-1508-x. ISSN 0022-4715. S2CID 11250762.

उन्नत अभिन्नता

कई निकाय स्थानीयकृत प्रणालियाँ ऐसी घटना प्रदर्शित करती हैं जिसे आकस्मिक अभिन्नता के रूप में जाना जाता है। गैर-अंतःक्रियात्मक एंडरसन इन्सुलेटर में, प्रत्येक स्थानीयकृत एकल कण कक्षक की व्यवसाय संख्या भिन्न से गति का स्थानीय अभिन्न अंग है। यह अनुमान लगाया गया था^[33]^[34] (और इम्ब्री द्वारा सिद्ध) कि गति के स्थानीय अभिन्न अंग का समान व्यापक सेट एमबीएल चरण में भी उपस्थित होना चाहिए। विशिष्टता के लिए हैमिल्टनियन के साथ आयामी स्पिन-1/2 श्रृंखला पर विचार किया जाता है:

H=\sum _{i}\left[J\left(X_{i}X_{i+1}+Y_{i}Y_{i+1}\right)+J^{\prime }Z_{i}Z_{i+1}+h_{i}Z_{i}\right],

जहाँ $X$ , $Y$ और $Z$ पाउली ऑपरेटर हैं, और $h I$ कुछ चौड़ाई के वितरण से निकाले गए यादृच्छिक चर $W$ हैं जब विकार अधिक प्रबल हो ( $W > W c$ ) तो सभी स्वदेशी स्तिथि स्थानीयकृत हैं, तो नए चर में स्थानीय एकात्मक परिवर्तन उपस्थित है $τ$ ऐसा है कि

H=\sum _{i}h_{i}^{\prime }\tau _{i}^{z}+\sum _{ij}J_{ij}\tau _{i}^{z}\tau _{j}^{z}+\sum _{ijk}K_{ijk}\tau _{i}^{z}\tau _{j}^{z}\tau _{k}^{z}+\cdots ,

जहाँ $τ$ पाउली ऑपरेटर हैं जो स्थानीय एकात्मक परिवर्तन द्वारा भौतिक पाउली ऑपरेटरों से संबंधित हैं, अतिरिक्त शब्दों को प्रदर्शित करता है जिसमें केवल $τ z$ ऑपरेटर सम्मिलित है, और गुणांक दूरी के साथ तीव्रता से घटते हैं। इस हैमिल्टनियन में स्पष्ट रूप से गति के स्थानीयकृत इंटीग्रल या "एल-बिट्स" (ऑपरेटर $τ z i$ , जो सभी हैमिल्टनियन के साथ आवागमन करते हैं) की विस्तृत संख्या सम्मिलित है। यदि मूल हैमिल्टनियन चिंतित है, तो एल-बिट्स को फिर से परिभाषित किया जाता है, किंतु पूर्णांक संरचना जीवित रहती है।

विदेशी ऑर्डर

एमबीएल स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम ऑर्डर की घटना के माध्यम से, क्वांटम ऑर्डर के विदेशी रूपों के निर्माण को सक्षम बनाता है जो थर्मल संतुलन में उत्पन्न नहीं हो सकते हैं।^[35] स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम का रूप, जो केवल समय-समय पर संचालित प्रणालियों में उत्पन्न होता है, फ़्लोक्वेट समय क्रिस्टल है।^[36]^[37]^[38]^[39]^[40]

प्रायोगिक अनुभूतियाँ

एमबीएल घटना का अवलोकन करने वाले कई प्रयोग बताए गए हैं।^[41]^[42]^[43]^[44] इनमें से अधिकांश प्रयोगों में सिंथेटिक क्वांटम प्रणाली सम्मिलित हैं, जैसे अल्ट्राकोल्ड परमाणुओं या फंसे हुए आयनों की असेंबली^[45] ठोस अवस्था प्रणालियों में घटना के प्रायोगिक अन्वेषण अभी भी अपनी प्रारंभिक अवस्था में हैं।

यह भी देखें

क्वांटम प्रतीक
तापीकरण
समय क्रिस्टल

संदर्भ

↑ Nandkishore, Rahul; Huse, David A. (2015). "क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी में अनेक-निकाय स्थानीयकरण और थर्मलीकरण". Annual Review of Condensed Matter Physics. 6 (1): 15–38. arXiv:1404.0686. Bibcode:2015ARCMP...6...15N. doi:10.1146/annurev-conmatphys-031214-014726. ISSN 1947-5454. S2CID 118465889.
↑ Sakurai JJ. 1985. Modern Quantum Mechanics. Menlo Park, CA: Benjamin/Cummings
↑ Deutsch, J M (26 July 2010). "अनेक-निकाय ऊर्जा ईजेनस्टेट की थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी". New Journal of Physics. 12 (7): 075021. arXiv:0911.0056. doi:10.1088/1367-2630/12/7/075021. S2CID 119180376.
↑ Santos, Lea F.; Polkovnikov, Anatoli; Rigol, Marcos (5 July 2012). "क्वांटम प्रणालियों में कमजोर और मजबूत विशिष्टता". Physical Review E. 86 (1): 010102. doi:10.1103/PhysRevE.86.010102. PMID 23005351.
↑ Deutsch, J. M.; Li, Haibin; Sharma, Auditya (30 April 2013). "पृथक प्रणालियों में थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी की सूक्ष्म उत्पत्ति". Physical Review E. 87 (4): 042135. arXiv:1202.2403. doi:10.1103/PhysRevE.87.042135. PMID 23679399. S2CID 699412.
↑ Garrison, James R.; Grover, Tarun (30 April 2018). "Does a Single Eigenstate Encode the Full Hamiltonian?". Physical Review X. 8 (2): 021026. doi:10.1103/PhysRevX.8.021026.
↑ Dymarsky, Anatoly; Lashkari, Nima; Liu, Hong (25 January 2018). "सबसिस्टम ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना". Physical Review E. 97 (1): 012140. doi:10.1103/PhysRevE.97.012140. hdl:1721.1/114450. PMID 29448325.
↑ Huang, Yichen (January 2019). "अराजक स्थानीय हैमिल्टनवासियों का सार्वभौमिक ईजेनस्टेट उलझाव". Nuclear Physics B. 938: 594–604. doi:10.1016/j.nuclphysb.2018.09.013.
↑ Deutsch, J. M. (1 February 1991). "एक बंद प्रणाली में क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी". Physical Review A. 43 (4): 2046–2049. Bibcode:1991PhRvA..43.2046D. doi:10.1103/PhysRevA.43.2046. PMID 9905246. S2CID 40633146.
↑ Srednicki, Mark (1 August 1994). "अराजकता और क्वांटम थर्मलाइजेशन". Physical Review E. 50 (2): 888–901. arXiv:cond-mat/9403051. Bibcode:1994PhRvE..50..888S. doi:10.1103/PhysRevE.50.888. PMID 9962049. S2CID 16065583.
↑ Rigol, Marcos; Dunjko, Vanja; Olshanii, Maxim (April 2008). "जेनेरिक पृथक क्वांटम सिस्टम के लिए थर्मलाइजेशन और इसका तंत्र". Nature. 452 (7189): 854–858. arXiv:0708.1324. Bibcode:2008Natur.452..854R. doi:10.1038/nature06838. PMID 18421349. S2CID 4384040.
↑ Nandkishore, Rahul; Gopalakrishnan, Sarang; Huse, David A. (2014). "कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणाली की वर्णक्रमीय विशेषताएं स्नान के साथ कमजोर रूप से जुड़ी हुई हैं". Physical Review B. 90 (6): 064203. arXiv:1402.5971. doi:10.1103/PhysRevB.90.064203. ISSN 1098-0121. S2CID 118568500.
↑ Kim, Hyungwon; Huse, David A. (2013). "डिफ्यूसिव नॉनइंटेग्रेबल सिस्टम में उलझाव का बैलिस्टिक फैलाव". Physical Review Letters. 111 (12): 127205. arXiv:1306.4306. doi:10.1103/PhysRevLett.111.127205. ISSN 0031-9007. PMID 24093298. S2CID 41548576.
↑ ^14.0 ^14.1 Žnidarič, Marko; Prosen, Tomaž; Prelovšek, Peter (25 February 2008). "एक यादृच्छिक क्षेत्र में हाइजेनबर्ग XXZ चुंबक में कई-निकाय स्थानीयकरण". Physical Review B. 77 (6): 064426. arXiv:0706.2539. doi:10.1103/PhysRevB.77.064426. S2CID 119132600.
↑ Bardarson, Jens H.; Pollmann, Frank; Moore, Joel E. (2012). "अनेक-शरीर स्थानीयकरण के मॉडल में उलझाव की असीमित वृद्धि". Physical Review Letters. 109 (1): 017202. doi:10.1103/PhysRevLett.109.017202. ISSN 0031-9007. PMID 23031128.
↑ Huang, Yichen (May 2017). "गड़बड़ी के साथ महत्वपूर्ण यादृच्छिक क्वांटम आइसिंग श्रृंखला में उलझाव की गतिशीलता" (PDF). Annals of Physics. 380: 224–227. doi:10.1016/j.aop.2017.02.018. S2CID 44548875.
↑ Huang, Yichen; Zhang, Yong-Liang; Chen, Xie (July 2017). "कई-निकाय स्थानीयकृत प्रणालियों में समय-समय पर आदेशित सहसंबंधक" (PDF). Annalen der Physik. 529 (7): 1600318. doi:10.1002/andp.201600318. S2CID 42690831.
↑ Fan, Ruihua; Zhang, Pengfei; Shen, Huitao; Zhai, Hui (May 2017). "अनेक-निकाय स्थानीयकरण के लिए आउट-ऑफ़-टाइम-ऑर्डर सहसंबंध". Science Bulletin. 62 (10): 707–711. doi:10.1016/j.scib.2017.04.011.
↑ He, Rong-Qiang; Lu, Zhong-Yi (10 February 2017). "समय-समय पर क्रमबद्ध सहसंबंध द्वारा कई-निकाय स्थानीयकरण की विशेषता बताना". Physical Review B. 95 (5): 054201. arXiv:1608.03586. doi:10.1103/PhysRevB.95.054201. S2CID 119268185.
↑ Swingle, Brian; Chowdhury, Debanjan (21 February 2017). "अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में धीमी गति से काम करना". Physical Review B. 95 (6): 060201. doi:10.1103/PhysRevB.95.060201. hdl:1721.1/107244. S2CID 53485500.
↑ Chen, Xiao; Zhou, Tianci; Huse, David A.; Fradkin, Eduardo (July 2017). "कई-निकाय स्थानीयकृत और थर्मल चरणों में समय-समय पर सहसंबंध". Annalen der Physik. 529 (7): 1600332. arXiv:1610.00220. doi:10.1002/andp.201600332. S2CID 119201477.
↑ Anderson, P. W. (1958). "कुछ यादृच्छिक जालकों में प्रसार की अनुपस्थिति". Physical Review. 109 (5): 1492–1505. Bibcode:1958PhRv..109.1492A. doi:10.1103/PhysRev.109.1492. ISSN 0031-899X.
↑ Fleishman, L.; Anderson, P. W. (1980). "इंटरैक्शन और एंडरसन संक्रमण". Physical Review B. 21 (6): 2366–2377. doi:10.1103/PhysRevB.21.2366. ISSN 0163-1829.
↑ Altshuler, Boris L.; Gefen, Yuval; Kamenev, Alex; Levitov, Leonid S. (1997). "Quasiparticle Lifetime in a Finite System: A Nonperturbative Approach". Physical Review Letters. 78 (14): 2803–2806. arXiv:cond-mat/9609132. Bibcode:1997PhRvL..78.2803A. doi:10.1103/PhysRevLett.78.2803. ISSN 0031-9007. S2CID 18852288.
↑ Gornyi, I. V.; Mirlin, A. D.; Polyakov, D. G. (2005). "Interacting Electrons in Disordered Wires: Anderson Localization and Low-TTransport". Physical Review Letters. 95 (20): 206603. arXiv:cond-mat/0506411. doi:10.1103/PhysRevLett.95.206603. ISSN 0031-9007. PMID 16384079. S2CID 39376817.
↑ Basko, D.M.; Aleiner, I.L.; Altshuler, B.L. (2006). "Metal–insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states". Annals of Physics. 321 (5): 1126–1205. arXiv:cond-mat/0506617. Bibcode:2006AnPhy.321.1126B. doi:10.1016/j.aop.2005.11.014. ISSN 0003-4916. S2CID 18345541.
↑ Oganesyan, Vadim; Huse, David A. (2007). "उच्च तापमान पर परस्पर क्रिया करने वाले फर्मियन का स्थानीयकरण". Physical Review B. 75 (15): 155111. arXiv:cond-mat/0610854. doi:10.1103/PhysRevB.75.155111. ISSN 1098-0121. S2CID 119488834.
↑ Pal, Arijeet; Huse, David A. (2010). "अनेक-निकाय स्थानीयकरण चरण संक्रमण". Physical Review B. 82 (17): 174411. arXiv:1010.1992. doi:10.1103/PhysRevB.82.174411. ISSN 1098-0121. S2CID 41528861.
↑ Serbyn, Maksym; Papić, Z.; Abanin, D. A. (2014). "क्वांटम कई-शरीर स्थानीयकृत चरण में शमन करता है". Physical Review B. 90 (17): 174302. doi:10.1103/PhysRevB.90.174302. hdl:1721.1/91499. ISSN 1098-0121. S2CID 18658716.
↑ D’Alessio, Luca; Polkovnikov, Anatoli (2013). "समय-समय पर संचालित प्रणालियों में कई-निकाय ऊर्जा स्थानीयकरण संक्रमण". Annals of Physics. 333: 19–33. arXiv:1210.2791. doi:10.1016/j.aop.2013.02.011. ISSN 0003-4916. S2CID 118476386.
↑ Lazarides, Achilleas; Das, Arnab; Moessner, Roderich (2015). "आवधिक ड्राइविंग के तहत कई-शरीर स्थानीयकरण का भाग्य". Physical Review Letters. 115 (3): 030402. arXiv:1410.3455. doi:10.1103/PhysRevLett.115.030402. ISSN 0031-9007. PMID 26230771. S2CID 28538293.
↑ Ponte, Pedro; Papić, Z.; Huveneers, François; Abanin, Dmitry A. (2015). "समय-समय पर संचालित प्रणालियों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण" (PDF). Physical Review Letters. 114 (14): 140401. doi:10.1103/PhysRevLett.114.140401. ISSN 0031-9007. PMID 25910094. S2CID 38608177.
↑ Serbyn, Maksym; Papić, Z.; Abanin, Dmitry A. (2013). "स्थानीय संरक्षण कानून और अनेक-निकाय स्थानीयकृत राज्यों की संरचना". Physical Review Letters. 111 (12): 127201. arXiv:1305.5554. doi:10.1103/PhysRevLett.111.127201. ISSN 0031-9007. PMID 24093294. S2CID 13006260.
↑ Huse, David A.; Nandkishore, Rahul; Oganesyan, Vadim (2014). "पूरी तरह से कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणालियों की घटना विज्ञान". Physical Review B. 90 (17): 174202. arXiv:1305.4915. doi:10.1103/PhysRevB.90.174202. ISSN 1098-0121. S2CID 5553355.
↑ Huse, David A.; Nandkishore, Rahul; Oganesyan, Vadim; Pal, Arijeet; Sondhi, S. L. (2013). "स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम". Physical Review B. 88 (1): 014206. arXiv:1304.1158. Bibcode:2013PhRvB..88a4206H. doi:10.1103/PhysRevB.88.014206. ISSN 1098-0121.
↑ Khemani, Vedika; Lazarides, Achilleas; Moessner, Roderich; Sondhi, S. L. (2016). "संचालित क्वांटम सिस्टम की चरण संरचना". Physical Review Letters. 116 (25): 250401. arXiv:1508.03344. Bibcode:2016PhRvL.116y0401K. doi:10.1103/PhysRevLett.116.250401. ISSN 0031-9007. PMID 27391704.
↑ Else, Dominic V.; Bauer, Bela; Nayak, Chetan (2016). "फ़्लोक्वेट टाइम क्रिस्टल". Physical Review Letters. 117 (9): 090402. arXiv:1603.08001. Bibcode:2016PhRvL.117i0402E. doi:10.1103/PhysRevLett.117.090402. ISSN 0031-9007. PMID 27610834. S2CID 1652633.
↑ von Keyserlingk, C. W.; Khemani, Vedika; Sondhi, S. L. (2016). "फ़्लोक्वेट सिस्टम में पूर्ण स्थिरता और स्पेटियोटेम्पोरल लंबी दूरी का क्रम". Physical Review B. 94 (8): 085112. arXiv:1605.00639. Bibcode:2016PhRvB..94h5112V. doi:10.1103/PhysRevB.94.085112. ISSN 2469-9950.
↑ Zhang, J.; Hess, P. W.; Kyprianidis, A.; Becker, P.; Lee, A.; Smith, J.; Pagano, G.; Potirniche, I.-D.; Potter, A. C.; Vishwanath, A.; Yao, N. Y.; Monroe, C. (2017). "असतत समय क्रिस्टल का अवलोकन". Nature. 543 (7644): 217–220. arXiv:1609.08684. Bibcode:2017Natur.543..217Z. doi:10.1038/nature21413. ISSN 0028-0836. PMID 28277505. S2CID 4450646.
↑ Choi, Soonwon; Choi, Joonhee; Landig, Renate; Kucsko, Georg; Zhou, Hengyun; Isoya, Junichi; Jelezko, Fedor; Onoda, Shinobu; Sumiya, Hitoshi; Khemani, Vedika; von Keyserlingk, Curt; Yao, Norman Y.; Demler, Eugene; Lukin, Mikhail D. (2017). "अव्यवस्थित द्विध्रुवीय अनेक-निकाय प्रणाली में असतत समय-क्रिस्टलीय क्रम का अवलोकन". Nature. 543 (7644): 221–225. arXiv:1610.08057. Bibcode:2017Natur.543..221C. doi:10.1038/nature21426. ISSN 0028-0836. PMC 5349499. PMID 28277511.
↑ Kondov, S. S.; McGehee, W. R.; Xu, W.; DeMarco, B. (2015). "अत्यधिक सहसंबद्ध परमाणु हबर्ड गैस में विकार-प्रेरित स्थानीयकरण". Physical Review Letters. 114 (8): 083002. doi:10.1103/PhysRevLett.114.083002. ISSN 0031-9007. PMID 25768762.
↑ Schreiber, M.; Hodgman, S. S.; Bordia, P.; Luschen, H. P.; Fischer, M. H.; Vosk, R.; Altman, E.; Schneider, U.; Bloch, I. (2015). "एक अर्ध-यादृच्छिक ऑप्टिकल जाली में परस्पर क्रिया करने वाले फ़र्मियन के कई-निकाय स्थानीयकरण का अवलोकन". Science. 349 (6250): 842–845. arXiv:1501.05661. doi:10.1126/science.aaa7432. ISSN 0036-8075. PMID 26229112. S2CID 5112350.
↑ Choi, J.-y.; Hild, S.; Zeiher, J.; Schauss, P.; Rubio-Abadal, A.; Yefsah, T.; Khemani, V.; Huse, D. A.; Bloch, I.; Gross, C. (2016). "दो आयामों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण संक्रमण की खोज करना". Science. 352 (6293): 1547–1552. arXiv:1604.04178. Bibcode:2016Sci...352.1547C. doi:10.1126/science.aaf8834. ISSN 0036-8075. PMID 27339981. S2CID 35012132.
↑ Wei, Ken Xuan; Ramanathan, Chandrasekhar; Cappellaro, Paola (2018). "परमाणु स्पिन श्रृंखलाओं में स्थानीयकरण की खोज". Physical Review Letters. 120 (7): 070501. Bibcode:2018PhRvL.120g0501W. doi:10.1103/PhysRevLett.120.070501. ISSN 0031-9007. PMID 29542978.
↑ Smith, J.; Lee, A.; Richerme, P.; Neyenhuis, B.; Hess, P. W.; Hauke, P.; Heyl, M.; Huse, D. A.; Monroe, C. (2016). "प्रोग्रामयोग्य यादृच्छिक विकार के साथ क्वांटम सिम्युलेटर में कई-शरीर स्थानीयकरण". Nature Physics. 12 (10): 907–911. arXiv:1508.07026. Bibcode:2016NatPh..12..907S. doi:10.1038/nphys3783. ISSN 1745-2473. S2CID 53408060.

[NandkishoreHuse2015-1] Nandkishore, Rahul; Huse, David A. (2015). "क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी में अनेक-निकाय स्थानीयकरण और थर्मलीकरण". Annual Review of Condensed Matter Physics. 6 (1): 15–38. arXiv:1404.0686. Bibcode:2015ARCMP...6...15N. doi:10.1146/annurev-conmatphys-031214-014726. ISSN 1947-5454. S2CID 118465889.

[2] Sakurai JJ. 1985. Modern Quantum Mechanics. Menlo Park, CA: Benjamin/Cummings

[3] Deutsch, J M (26 July 2010). "अनेक-निकाय ऊर्जा ईजेनस्टेट की थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी". New Journal of Physics. 12 (7): 075021. arXiv:0911.0056. doi:10.1088/1367-2630/12/7/075021. S2CID 119180376.

[4] Santos, Lea F.; Polkovnikov, Anatoli; Rigol, Marcos (5 July 2012). "क्वांटम प्रणालियों में कमजोर और मजबूत विशिष्टता". Physical Review E. 86 (1): 010102. doi:10.1103/PhysRevE.86.010102. PMID 23005351.

[5] Deutsch, J. M.; Li, Haibin; Sharma, Auditya (30 April 2013). "पृथक प्रणालियों में थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी की सूक्ष्म उत्पत्ति". Physical Review E. 87 (4): 042135. arXiv:1202.2403. doi:10.1103/PhysRevE.87.042135. PMID 23679399. S2CID 699412.

[6] Garrison, James R.; Grover, Tarun (30 April 2018). "Does a Single Eigenstate Encode the Full Hamiltonian?". Physical Review X. 8 (2): 021026. doi:10.1103/PhysRevX.8.021026.

[7] Dymarsky, Anatoly; Lashkari, Nima; Liu, Hong (25 January 2018). "सबसिस्टम ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना". Physical Review E. 97 (1): 012140. doi:10.1103/PhysRevE.97.012140. hdl:1721.1/114450. PMID 29448325.

[8] Huang, Yichen (January 2019). "अराजक स्थानीय हैमिल्टनवासियों का सार्वभौमिक ईजेनस्टेट उलझाव". Nuclear Physics B. 938: 594–604. doi:10.1016/j.nuclphysb.2018.09.013.

[9] Deutsch, J. M. (1 February 1991). "एक बंद प्रणाली में क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी". Physical Review A. 43 (4): 2046–2049. Bibcode:1991PhRvA..43.2046D. doi:10.1103/PhysRevA.43.2046. PMID 9905246. S2CID 40633146.

[10] Srednicki, Mark (1 August 1994). "अराजकता और क्वांटम थर्मलाइजेशन". Physical Review E. 50 (2): 888–901. arXiv:cond-mat/9403051. Bibcode:1994PhRvE..50..888S. doi:10.1103/PhysRevE.50.888. PMID 9962049. S2CID 16065583.

[11] Rigol, Marcos; Dunjko, Vanja; Olshanii, Maxim (April 2008). "जेनेरिक पृथक क्वांटम सिस्टम के लिए थर्मलाइजेशन और इसका तंत्र". Nature. 452 (7189): 854–858. arXiv:0708.1324. Bibcode:2008Natur.452..854R. doi:10.1038/nature06838. PMID 18421349. S2CID 4384040.

[NandkishoreGopalakrishnan2014-12] Nandkishore, Rahul; Gopalakrishnan, Sarang; Huse, David A. (2014). "कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणाली की वर्णक्रमीय विशेषताएं स्नान के साथ कमजोर रूप से जुड़ी हुई हैं". Physical Review B. 90 (6): 064203. arXiv:1402.5971. doi:10.1103/PhysRevB.90.064203. ISSN 1098-0121. S2CID 118568500.

[KimHuse2013-13] Kim, Hyungwon; Huse, David A. (2013). "डिफ्यूसिव नॉनइंटेग्रेबल सिस्टम में उलझाव का बैलिस्टिक फैलाव". Physical Review Letters. 111 (12): 127205. arXiv:1306.4306. doi:10.1103/PhysRevLett.111.127205. ISSN 0031-9007. PMID 24093298. S2CID 41548576.

[ŽnidaričProsen2008-14] 14.0 ^14.1 Žnidarič, Marko; Prosen, Tomaž; Prelovšek, Peter (25 February 2008). "एक यादृच्छिक क्षेत्र में हाइजेनबर्ग XXZ चुंबक में कई-निकाय स्थानीयकरण". Physical Review B. 77 (6): 064426. arXiv:0706.2539. doi:10.1103/PhysRevB.77.064426. S2CID 119132600.

[BardarsonPollmann2012-15] Bardarson, Jens H.; Pollmann, Frank; Moore, Joel E. (2012). "अनेक-शरीर स्थानीयकरण के मॉडल में उलझाव की असीमित वृद्धि". Physical Review Letters. 109 (1): 017202. doi:10.1103/PhysRevLett.109.017202. ISSN 0031-9007. PMID 23031128.

[16] Huang, Yichen (May 2017). "गड़बड़ी के साथ महत्वपूर्ण यादृच्छिक क्वांटम आइसिंग श्रृंखला में उलझाव की गतिशीलता" (PDF). Annals of Physics. 380: 224–227. doi:10.1016/j.aop.2017.02.018. S2CID 44548875.

[17] Huang, Yichen; Zhang, Yong-Liang; Chen, Xie (July 2017). "कई-निकाय स्थानीयकृत प्रणालियों में समय-समय पर आदेशित सहसंबंधक" (PDF). Annalen der Physik. 529 (7): 1600318. doi:10.1002/andp.201600318. S2CID 42690831.

[18] Fan, Ruihua; Zhang, Pengfei; Shen, Huitao; Zhai, Hui (May 2017). "अनेक-निकाय स्थानीयकरण के लिए आउट-ऑफ़-टाइम-ऑर्डर सहसंबंध". Science Bulletin. 62 (10): 707–711. doi:10.1016/j.scib.2017.04.011.

[19] He, Rong-Qiang; Lu, Zhong-Yi (10 February 2017). "समय-समय पर क्रमबद्ध सहसंबंध द्वारा कई-निकाय स्थानीयकरण की विशेषता बताना". Physical Review B. 95 (5): 054201. arXiv:1608.03586. doi:10.1103/PhysRevB.95.054201. S2CID 119268185.

[20] Swingle, Brian; Chowdhury, Debanjan (21 February 2017). "अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में धीमी गति से काम करना". Physical Review B. 95 (6): 060201. doi:10.1103/PhysRevB.95.060201. hdl:1721.1/107244. S2CID 53485500.

[21] Chen, Xiao; Zhou, Tianci; Huse, David A.; Fradkin, Eduardo (July 2017). "कई-निकाय स्थानीयकृत और थर्मल चरणों में समय-समय पर सहसंबंध". Annalen der Physik. 529 (7): 1600332. arXiv:1610.00220. doi:10.1002/andp.201600332. S2CID 119201477.

[Anderson1958-22] Anderson, P. W. (1958). "कुछ यादृच्छिक जालकों में प्रसार की अनुपस्थिति". Physical Review. 109 (5): 1492–1505. Bibcode:1958PhRv..109.1492A. doi:10.1103/PhysRev.109.1492. ISSN 0031-899X.

[FleishmanAnderson1980-23] Fleishman, L.; Anderson, P. W. (1980). "इंटरैक्शन और एंडरसन संक्रमण". Physical Review B. 21 (6): 2366–2377. doi:10.1103/PhysRevB.21.2366. ISSN 0163-1829.

[AltshulerGefen1997-24] Altshuler, Boris L.; Gefen, Yuval; Kamenev, Alex; Levitov, Leonid S. (1997). "Quasiparticle Lifetime in a Finite System: A Nonperturbative Approach". Physical Review Letters. 78 (14): 2803–2806. arXiv:cond-mat/9609132. Bibcode:1997PhRvL..78.2803A. doi:10.1103/PhysRevLett.78.2803. ISSN 0031-9007. S2CID 18852288.

[GornyiMirlin2005-25] Gornyi, I. V.; Mirlin, A. D.; Polyakov, D. G. (2005). "Interacting Electrons in Disordered Wires: Anderson Localization and Low-TTransport". Physical Review Letters. 95 (20): 206603. arXiv:cond-mat/0506411. doi:10.1103/PhysRevLett.95.206603. ISSN 0031-9007. PMID 16384079. S2CID 39376817.

[BaskoAleiner2006-26] Basko, D.M.; Aleiner, I.L.; Altshuler, B.L. (2006). "Metal–insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states". Annals of Physics. 321 (5): 1126–1205. arXiv:cond-mat/0506617. Bibcode:2006AnPhy.321.1126B. doi:10.1016/j.aop.2005.11.014. ISSN 0003-4916. S2CID 18345541.

[OganesyanHuse2007-27] Oganesyan, Vadim; Huse, David A. (2007). "उच्च तापमान पर परस्पर क्रिया करने वाले फर्मियन का स्थानीयकरण". Physical Review B. 75 (15): 155111. arXiv:cond-mat/0610854. doi:10.1103/PhysRevB.75.155111. ISSN 1098-0121. S2CID 119488834.

[PalHuse2010-28] Pal, Arijeet; Huse, David A. (2010). "अनेक-निकाय स्थानीयकरण चरण संक्रमण". Physical Review B. 82 (17): 174411. arXiv:1010.1992. doi:10.1103/PhysRevB.82.174411. ISSN 1098-0121. S2CID 41528861.

[SerbynPapić2014-29] Serbyn, Maksym; Papić, Z.; Abanin, D. A. (2014). "क्वांटम कई-शरीर स्थानीयकृत चरण में शमन करता है". Physical Review B. 90 (17): 174302. doi:10.1103/PhysRevB.90.174302. hdl:1721.1/91499. ISSN 1098-0121. S2CID 18658716.

[D'AlessioPolkovnikov2013-30] D’Alessio, Luca; Polkovnikov, Anatoli (2013). "समय-समय पर संचालित प्रणालियों में कई-निकाय ऊर्जा स्थानीयकरण संक्रमण". Annals of Physics. 333: 19–33. arXiv:1210.2791. doi:10.1016/j.aop.2013.02.011. ISSN 0003-4916. S2CID 118476386.

[LazaridesDas2015-31] Lazarides, Achilleas; Das, Arnab; Moessner, Roderich (2015). "आवधिक ड्राइविंग के तहत कई-शरीर स्थानीयकरण का भाग्य". Physical Review Letters. 115 (3): 030402. arXiv:1410.3455. doi:10.1103/PhysRevLett.115.030402. ISSN 0031-9007. PMID 26230771. S2CID 28538293.

[PontePapić2015-32] Ponte, Pedro; Papić, Z.; Huveneers, François; Abanin, Dmitry A. (2015). "समय-समय पर संचालित प्रणालियों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण" (PDF). Physical Review Letters. 114 (14): 140401. doi:10.1103/PhysRevLett.114.140401. ISSN 0031-9007. PMID 25910094. S2CID 38608177.

[SerbynPapić2013-33] Serbyn, Maksym; Papić, Z.; Abanin, Dmitry A. (2013). "स्थानीय संरक्षण कानून और अनेक-निकाय स्थानीयकृत राज्यों की संरचना". Physical Review Letters. 111 (12): 127201. arXiv:1305.5554. doi:10.1103/PhysRevLett.111.127201. ISSN 0031-9007. PMID 24093294. S2CID 13006260.

[HuseNandkishore2014-34] Huse, David A.; Nandkishore, Rahul; Oganesyan, Vadim (2014). "पूरी तरह से कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणालियों की घटना विज्ञान". Physical Review B. 90 (17): 174202. arXiv:1305.4915. doi:10.1103/PhysRevB.90.174202. ISSN 1098-0121. S2CID 5553355.

[HuseNandkishore2013-35] Huse, David A.; Nandkishore, Rahul; Oganesyan, Vadim; Pal, Arijeet; Sondhi, S. L. (2013). "स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम". Physical Review B. 88 (1): 014206. arXiv:1304.1158. Bibcode:2013PhRvB..88a4206H. doi:10.1103/PhysRevB.88.014206. ISSN 1098-0121.

[KhemaniLazarides2016-36] Khemani, Vedika; Lazarides, Achilleas; Moessner, Roderich; Sondhi, S. L. (2016). "संचालित क्वांटम सिस्टम की चरण संरचना". Physical Review Letters. 116 (25): 250401. arXiv:1508.03344. Bibcode:2016PhRvL.116y0401K. doi:10.1103/PhysRevLett.116.250401. ISSN 0031-9007. PMID 27391704.

[ElseBauer2016-37] Else, Dominic V.; Bauer, Bela; Nayak, Chetan (2016). "फ़्लोक्वेट टाइम क्रिस्टल". Physical Review Letters. 117 (9): 090402. arXiv:1603.08001. Bibcode:2016PhRvL.117i0402E. doi:10.1103/PhysRevLett.117.090402. ISSN 0031-9007. PMID 27610834. S2CID 1652633.

[von_KeyserlingkKhemani2016-38] von Keyserlingk, C. W.; Khemani, Vedika; Sondhi, S. L. (2016). "फ़्लोक्वेट सिस्टम में पूर्ण स्थिरता और स्पेटियोटेम्पोरल लंबी दूरी का क्रम". Physical Review B. 94 (8): 085112. arXiv:1605.00639. Bibcode:2016PhRvB..94h5112V. doi:10.1103/PhysRevB.94.085112. ISSN 2469-9950.

[ZhangHess2017-39] Zhang, J.; Hess, P. W.; Kyprianidis, A.; Becker, P.; Lee, A.; Smith, J.; Pagano, G.; Potirniche, I.-D.; Potter, A. C.; Vishwanath, A.; Yao, N. Y.; Monroe, C. (2017). "असतत समय क्रिस्टल का अवलोकन". Nature. 543 (7644): 217–220. arXiv:1609.08684. Bibcode:2017Natur.543..217Z. doi:10.1038/nature21413. ISSN 0028-0836. PMID 28277505. S2CID 4450646.

[ChoiChoi2017-40] Choi, Soonwon; Choi, Joonhee; Landig, Renate; Kucsko, Georg; Zhou, Hengyun; Isoya, Junichi; Jelezko, Fedor; Onoda, Shinobu; Sumiya, Hitoshi; Khemani, Vedika; von Keyserlingk, Curt; Yao, Norman Y.; Demler, Eugene; Lukin, Mikhail D. (2017). "अव्यवस्थित द्विध्रुवीय अनेक-निकाय प्रणाली में असतत समय-क्रिस्टलीय क्रम का अवलोकन". Nature. 543 (7644): 221–225. arXiv:1610.08057. Bibcode:2017Natur.543..221C. doi:10.1038/nature21426. ISSN 0028-0836. PMC 5349499. PMID 28277511.

[KondovMcGehee2015-41] Kondov, S. S.; McGehee, W. R.; Xu, W.; DeMarco, B. (2015). "अत्यधिक सहसंबद्ध परमाणु हबर्ड गैस में विकार-प्रेरित स्थानीयकरण". Physical Review Letters. 114 (8): 083002. doi:10.1103/PhysRevLett.114.083002. ISSN 0031-9007. PMID 25768762.

[SchreiberHodgman2015-42] Schreiber, M.; Hodgman, S. S.; Bordia, P.; Luschen, H. P.; Fischer, M. H.; Vosk, R.; Altman, E.; Schneider, U.; Bloch, I. (2015). "एक अर्ध-यादृच्छिक ऑप्टिकल जाली में परस्पर क्रिया करने वाले फ़र्मियन के कई-निकाय स्थानीयकरण का अवलोकन". Science. 349 (6250): 842–845. arXiv:1501.05661. doi:10.1126/science.aaa7432. ISSN 0036-8075. PMID 26229112. S2CID 5112350.

[ChoiHild2016-43] Choi, J.-y.; Hild, S.; Zeiher, J.; Schauss, P.; Rubio-Abadal, A.; Yefsah, T.; Khemani, V.; Huse, D. A.; Bloch, I.; Gross, C. (2016). "दो आयामों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण संक्रमण की खोज करना". Science. 352 (6293): 1547–1552. arXiv:1604.04178. Bibcode:2016Sci...352.1547C. doi:10.1126/science.aaf8834. ISSN 0036-8075. PMID 27339981. S2CID 35012132.

[WeiRamanathan2018-44] Wei, Ken Xuan; Ramanathan, Chandrasekhar; Cappellaro, Paola (2018). "परमाणु स्पिन श्रृंखलाओं में स्थानीयकरण की खोज". Physical Review Letters. 120 (7): 070501. Bibcode:2018PhRvL.120g0501W. doi:10.1103/PhysRevLett.120.070501. ISSN 0031-9007. PMID 29542978.

[SmithLee2016-45] Smith, J.; Lee, A.; Richerme, P.; Neyenhuis, B.; Hess, P. W.; Hauke, P.; Heyl, M.; Huse, D. A.; Monroe, C. (2016). "प्रोग्रामयोग्य यादृच्छिक विकार के साथ क्वांटम सिम्युलेटर में कई-शरीर स्थानीयकरण". Nature Physics. 12 (10): 907–911. arXiv:1508.07026. Bibcode:2016NatPh..12..907S. doi:10.1038/nphys3783. ISSN 1745-2473. S2CID 53408060.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

@@ Line 1: / Line 1: @@
 {{Short description|Phenomenon of isolated many-body quantum systems not reaching thermal equilibrium}}
-अनेक-निकाय स्थानीयकरण (एमबीएल) पृथक अनेक-निकाय क्वांटम प्रणालियों में होने वाली एक गतिशील घटना है। इसकी विशेषता यह है कि सिस्टम [[तापीकरण]] में विफल रहता है, और स्थानीय अवलोकन में इसकी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति को अनंत समय तक बनाए रखता है।<ref name="NandkishoreHuse2015">{{cite journal|last1=Nandkishore|first1=Rahul|last2=Huse|first2=David A.|title=क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी में अनेक-निकाय स्थानीयकरण और थर्मलीकरण|journal=Annual Review of Condensed Matter Physics|volume=6|issue=1|year=2015|pages=15–38|issn=1947-5454|doi=10.1146/annurev-conmatphys-031214-014726|arxiv=1404.0686|bibcode=2015ARCMP...6...15N|s2cid=118465889}}</ref>
+'''अनेक-निकाय स्थानीयकरण''' (एमबीएल) पृथक क्वांटम प्रणालियों में होने वाली गतिशील घटना है। इसकी विशेषता यह है कि प्रणाली [[तापीकरण|थर्मल संतुलन]] तक पहुंचने में विफल रहती है, और अनंत समय तक स्थानीय अवलोकन में इसकी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति बनाए रखता है।<ref name="NandkishoreHuse2015">{{cite journal|last1=Nandkishore|first1=Rahul|last2=Huse|first2=David A.|title=क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी में अनेक-निकाय स्थानीयकरण और थर्मलीकरण|journal=Annual Review of Condensed Matter Physics|volume=6|issue=1|year=2015|pages=15–38|issn=1947-5454|doi=10.1146/annurev-conmatphys-031214-014726|arxiv=1404.0686|bibcode=2015ARCMP...6...15N|s2cid=118465889}}</ref>
 == थर्मलीकरण और स्थानीयकरण ==
-पाठ्यपुस्तक [[क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी]]<ref>Sakurai JJ. 1985. [[Modern Quantum Mechanics]]. Menlo Park, CA: Benjamin/Cummings</ref> यह मानता है कि सिस्टम थर्मल संतुलन (थर्मलाइज़ेशन) में जाते हैं। थर्मलाइजेशन की प्रक्रिया प्रारंभिक स्थितियों की स्थानीय स्मृति को मिटा देती है। पाठ्यपुस्तकों में, सिस्टम को बाहरी वातावरण या जलाशय से जोड़कर थर्मलाइजेशन सुनिश्चित किया जाता है, जिसके साथ सिस्टम ऊर्जा का आदान-प्रदान कर सकता है। क्या होता है यदि सिस्टम पर्यावरण से अलग हो जाता है, और अपने स्वयं के श्रोडिंगर समीकरण के अनुसार विकसित होता है? क्या सिस्टम अभी भी थर्मलाइज़ होता है?
+पाठ्यपुस्तक [[क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी]]<ref>Sakurai JJ. 1985. [[Modern Quantum Mechanics]]. Menlo Park, CA: Benjamin/Cummings</ref> यह मानता है कि प्रणाली थर्मल संतुलन (थर्मलाइज़ेशन) में जाती हैं। थर्मलाइजेशन की प्रक्रिया प्रारंभिक स्थितियों की स्थानीय स्मृति को समाप्त कर देता है। पाठ्यपुस्तकों में, प्रणाली को प्रत्येक वातावरण या जलाशय से जोड़कर थर्मलाइजेशन सुनिश्चित किया जाता है, जिसके साथ प्रणाली ऊर्जा का आदान-प्रदान कर सकती है। क्या होता है यदि प्रणाली पर्यावरण से पृथक हो जाती है, और अपने स्वयं के श्रोडिंगर समीकरण के अनुसार विकसित होती है? क्या प्रणाली अभी भी थर्मलाइज़ होती है?
-क्वांटम यांत्रिक समय विकास एकात्मक है और औपचारिक रूप से हर समय क्वांटम अवस्था में प्रारंभिक स्थिति के बारे में सभी जानकारी को संरक्षित करता है। हालाँकि, एक क्वांटम प्रणाली में आम तौर पर स्वतंत्रता की डिग्री की एक स्थूल संख्या होती है, लेकिन केवल कुछ-शरीर मापों के माध्यम से जांच की जा सकती है जो वास्तविक स्थान में स्थानीय हैं। सार्थक प्रश्न यह है कि क्या सुलभ स्थानीय माप थर्मलाइजेशन प्रदर्शित करते हैं।
+क्वांटम यांत्रिक समय विकास एकात्मक है और औपचारिक रूप से प्रत्येक समय क्वांटम अवस्था में प्रारंभिक स्थिति के बारे में सभी जानकारी को संरक्षित करता है। चूँकि, क्वांटम प्रणाली में सामान्यतः स्वतंत्रता की डिग्री स्थूल संख्या होती है, किंतु केवल कुछ-शरीर मापों के माध्यम से परीक्षण किया जा सकता है जो वास्तविक स्थान में स्थानीय हैं। सार्थक प्रश्न यह है कि क्या सुलभ स्थानीय माप थर्मलाइजेशन प्रदर्शित करते हैं।
-क्वांटम यांत्रिक घनत्व मैट्रिक्स पर विचार करके इस प्रश्न को औपचारिक रूप दिया जा सकता है {{mvar|ρ}} प्रणाली में। यदि सिस्टम को एक उपक्षेत्र में विभाजित किया गया है {{mvar|A}} (क्षेत्र की जांच की जा रही है) और उसका पूरक {{mvar|B}} (बाकी सब कुछ), फिर सभी जानकारी जो माप द्वारा निकाली जा सकती है {{mvar|A}} अकेले कम घनत्व मैट्रिक्स में एन्कोड किया गया है <math>\rho_A=\operatorname{Tr}_B\rho(t)</math>. यदि, लम्बी समय सीमा में, <math>\rho_A(t)</math> राज्य में ऊर्जा घनत्व द्वारा निर्धारित तापमान पर एक थर्मल घनत्व मैट्रिक्स के पास पहुंचता है, तो सिस्टम थर्मल हो जाता है, और प्रारंभिक स्थिति के बारे में कोई स्थानीय जानकारी स्थानीय माप से नहीं निकाली जा सकती है। क्वांटम थर्मलाइजेशन की इस प्रक्रिया को इस प्रकार समझा जा सकता है {{mvar|B}} के लिए एक भंडार के रूप में कार्य करना {{mvar|A}}. इस परिप्रेक्ष्य में, उलझाव एन्ट्रापी <math>S=-\operatorname{Tr}(\rho_A \log \rho_A)</math> शुद्ध अवस्था में एक थर्मलाइजिंग सिस्टम थर्मल एन्ट्रापी की भूमिका निभाता है।<ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J M |title=अनेक-निकाय ऊर्जा ईजेनस्टेट की थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी|journal=New Journal of Physics |date=26 July 2010 |volume=12 |issue=7 |pages=075021 |doi=10.1088/1367-2630/12/7/075021|arxiv=0911.0056 |s2cid=119180376 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Santos |first1=Lea F. |last2=Polkovnikov |first2=Anatoli |last3=Rigol |first3=Marcos |title=क्वांटम प्रणालियों में कमजोर और मजबूत विशिष्टता|journal=Physical Review E |date=5 July 2012 |volume=86 |issue=1 |page=010102 |doi=10.1103/PhysRevE.86.010102|pmid=23005351 |doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J. M. |last2=Li |first2=Haibin |last3=Sharma |first3=Auditya |title=पृथक प्रणालियों में थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी की सूक्ष्म उत्पत्ति|journal=Physical Review E |date=30 April 2013 |volume=87 |issue=4 |page=042135 |doi=10.1103/PhysRevE.87.042135|pmid=23679399 |arxiv=1202.2403 |s2cid=699412 }}</ref> इसलिए थर्मलाइजिंग सिस्टम में सामान्य रूप से किसी भी गैर-शून्य तापमान पर [[गहन और व्यापक गुण]] या वॉल्यूम कानून उलझाव एन्ट्रॉपी होती है।<ref>{{cite journal |last1=Garrison |first1=James R. |last2=Grover |first2=Tarun |title=Does a Single Eigenstate Encode the Full Hamiltonian? |journal=Physical Review X |date=30 April 2018 |volume=8 |issue=2 |page=021026 |doi=10.1103/PhysRevX.8.021026|doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Dymarsky |first1=Anatoly |last2=Lashkari |first2=Nima |last3=Liu |first3=Hong |title=सबसिस्टम ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना|journal=Physical Review E |date=25 January 2018 |volume=97 |issue=1 |page=012140 |doi=10.1103/PhysRevE.97.012140|pmid=29448325 |hdl=1721.1/114450 |hdl-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |title=अराजक स्थानीय हैमिल्टनवासियों का सार्वभौमिक ईजेनस्टेट उलझाव|journal=Nuclear Physics B |date=January 2019 |volume=938 |pages=594–604 |doi=10.1016/j.nuclphysb.2018.09.013|doi-access=free }}</ref> वे उदारतापूर्वक [[ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना]] (ईटीएच) का भी पालन करते हैं।<ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J. M. |title=एक बंद प्रणाली में क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी|journal=Physical Review A |date=1 February 1991 |volume=43 |issue=4 |pages=2046–2049 |doi=10.1103/PhysRevA.43.2046 |pmid=9905246 |bibcode=1991PhRvA..43.2046D|s2cid=40633146 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Srednicki |first1=Mark |title=अराजकता और क्वांटम थर्मलाइजेशन|journal=Physical Review E |date=1 August 1994 |volume=50 |issue=2 |pages=888–901 |doi=10.1103/PhysRevE.50.888|pmid=9962049 |arxiv=cond-mat/9403051 |bibcode=1994PhRvE..50..888S |s2cid=16065583 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Rigol |first1=Marcos |last2=Dunjko |first2=Vanja |last3=Olshanii |first3=Maxim |title=जेनेरिक पृथक क्वांटम सिस्टम के लिए थर्मलाइजेशन और इसका तंत्र|journal=Nature |date=April 2008 |volume=452 |issue=7189 |pages=854–858 |doi=10.1038/nature06838 |pmid=18421349 |arxiv=0708.1324 |bibcode=2008Natur.452..854R|s2cid=4384040 }}</ref>
+प्रणाली के क्वांटम यांत्रिक घनत्व आव्यूह {{mvar|ρ}} पर विचार करके इस प्रश्न को औपचारिक रूप दिया जा सकता है। यदि प्रणाली को उपक्षेत्र {{mvar|A}} (परीक्षण किया जा रहा क्षेत्र) और इसके पूरक {{mvar|B}} (शेष सब कुछ) में विभाजित किया गया है, तो शेष {{mvar|A}} पर किए गए माप द्वारा निकाली जा सकने वाली सभी जानकारी कम घनत्व आव्यूह में <math>\rho_A=\operatorname{Tr}_B\rho(t)</math> एन्कोड की गई है यदि, लम्बी समय सीमा में, <math>\rho_A(t)</math> स्तिथि में ऊर्जा घनत्व द्वारा निर्धारित तापमान पर थर्मल घनत्व आव्यूह के निकट पहुंचता है, तो प्रणाली "थर्मलाइज्ड" हो जाती है, और प्रारंभिक स्थिति के बारे में कोई स्थानीय जानकारी स्थानीय माप से नहीं निकाली जा सकती है। क्वांटम थर्मलाइजेशन की इस प्रक्रिया को {{mvar|B}} द्वारा {{mvar|A}} के लिए भंडार के रूप में कार्य करने के संदर्भ में समझा जा सकता है। इस परिप्रेक्ष्य में, अनिश्चय एन्ट्रापी <math>S=-\operatorname{Tr}(\rho_A \log \rho_A)</math> शुद्ध अवस्था में थर्मलाइजिंग प्रणाली का थर्मल एन्ट्रापी की भूमिका निभाता है।<ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J M |title=अनेक-निकाय ऊर्जा ईजेनस्टेट की थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी|journal=New Journal of Physics |date=26 July 2010 |volume=12 |issue=7 |pages=075021 |doi=10.1088/1367-2630/12/7/075021|arxiv=0911.0056 |s2cid=119180376 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Santos |first1=Lea F. |last2=Polkovnikov |first2=Anatoli |last3=Rigol |first3=Marcos |title=क्वांटम प्रणालियों में कमजोर और मजबूत विशिष्टता|journal=Physical Review E |date=5 July 2012 |volume=86 |issue=1 |page=010102 |doi=10.1103/PhysRevE.86.010102|pmid=23005351 |doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J. M. |last2=Li |first2=Haibin |last3=Sharma |first3=Auditya |title=पृथक प्रणालियों में थर्मोडायनामिक एन्ट्रापी की सूक्ष्म उत्पत्ति|journal=Physical Review E |date=30 April 2013 |volume=87 |issue=4 |page=042135 |doi=10.1103/PhysRevE.87.042135|pmid=23679399 |arxiv=1202.2403 |s2cid=699412 }}</ref> इसलिए थर्मलाइजिंग प्रणाली में सामान्य रूप से किसी भी अशून्य तापमान पर [[गहन और व्यापक गुण|व्यापक]] या वॉल्यूम नियम अनिश्चय एन्ट्रॉपी होती है।<ref>{{cite journal |last1=Garrison |first1=James R. |last2=Grover |first2=Tarun |title=Does a Single Eigenstate Encode the Full Hamiltonian? |journal=Physical Review X |date=30 April 2018 |volume=8 |issue=2 |page=021026 |doi=10.1103/PhysRevX.8.021026|doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Dymarsky |first1=Anatoly |last2=Lashkari |first2=Nima |last3=Liu |first3=Hong |title=सबसिस्टम ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना|journal=Physical Review E |date=25 January 2018 |volume=97 |issue=1 |page=012140 |doi=10.1103/PhysRevE.97.012140|pmid=29448325 |hdl=1721.1/114450 |hdl-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |title=अराजक स्थानीय हैमिल्टनवासियों का सार्वभौमिक ईजेनस्टेट उलझाव|journal=Nuclear Physics B |date=January 2019 |volume=938 |pages=594–604 |doi=10.1016/j.nuclphysb.2018.09.013|doi-access=free }}</ref> वे [[ईजेनस्टेट थर्मलाइजेशन परिकल्पना]] (ईटीएच) का भी पालन करते हैं।<ref>{{cite journal |last1=Deutsch |first1=J. M. |title=एक बंद प्रणाली में क्वांटम सांख्यिकीय यांत्रिकी|journal=Physical Review A |date=1 February 1991 |volume=43 |issue=4 |pages=2046–2049 |doi=10.1103/PhysRevA.43.2046 |pmid=9905246 |bibcode=1991PhRvA..43.2046D|s2cid=40633146 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Srednicki |first1=Mark |title=अराजकता और क्वांटम थर्मलाइजेशन|journal=Physical Review E |date=1 August 1994 |volume=50 |issue=2 |pages=888–901 |doi=10.1103/PhysRevE.50.888|pmid=9962049 |arxiv=cond-mat/9403051 |bibcode=1994PhRvE..50..888S |s2cid=16065583 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Rigol |first1=Marcos |last2=Dunjko |first2=Vanja |last3=Olshanii |first3=Maxim |title=जेनेरिक पृथक क्वांटम सिस्टम के लिए थर्मलाइजेशन और इसका तंत्र|journal=Nature |date=April 2008 |volume=452 |issue=7189 |pages=854–858 |doi=10.1038/nature06838 |pmid=18421349 |arxiv=0708.1324 |bibcode=2008Natur.452..854R|s2cid=4384040 }}</ref>
-इसके विपरीत, यदि <math>\rho_A(T)</math> लंबी समय सीमा में भी थर्मल घनत्व मैट्रिक्स तक पहुंचने में विफल रहता है, और इसकी प्रारंभिक स्थिति के करीब ही रहता है <math>\rho_A(0)</math>, तो सिस्टम स्थानीय अवलोकन में अपनी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति को हमेशा के लिए बरकरार रखता है। इस बाद की संभावना को कई शरीर स्थानीयकरण के रूप में जाना जाता है, और इसमें शामिल है {{mvar|B}} के लिए भंडार के रूप में कार्य करने में असफल होना {{mvar|A}}. कई निकाय स्थानीयकृत चरण में एक प्रणाली एमबीएल प्रदर्शित करती है, और मनमानी स्थानीय गड़बड़ी के अधीन होने पर भी एमबीएल प्रदर्शित करना जारी रखती है। एमबीएल प्रदर्शित करने वाले सिस्टम के आइजेनस्टेट ईटीएच का पालन नहीं करते हैं, और सामान्य रूप से उलझाव एन्ट्रॉपी के लिए एक क्षेत्र कानून का पालन करते हैं (यानी उपक्षेत्र के सतह क्षेत्र के साथ उलझाव एन्ट्रॉपी स्केल) {{mvar|A}}). थर्मलाइज़िंग और एमबीएल सिस्टम को अलग करने वाले गुणों की एक संक्षिप्त सूची नीचे दी गई है।
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकन में पहुंच योग्य नहीं होती है। एमबीएल प्रणालियों में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकनों में उपलब्ध रहती है।
+इसके विपरीत, यदि <math>\rho_A(T)</math> लंबी समय सीमा में भी थर्मल घनत्व आव्यूह तक पहुंचने में विफल रहता है, और इसकी प्रारंभिक स्थिति <math>\rho_A(0)</math> के निकट ही रहती है, तो प्रणाली स्थानीय अवलोकन में अपनी प्रारंभिक स्थिति की स्मृति को सदैव के लिए निरंतर रखता है। इसके पश्चात की संभावना को "कई निकाय स्थानीयकरण" के रूप में जाना जाता है, और इसमें {{mvar|B}}, {{mvar|A}} के लिए जलाशय के रूप में कार्य करने में विफल रहता है। कई निकाय स्थानीयकृत चरण में प्रणाली एमबीएल प्रदर्शित करती है, और स्वेच्छाचारिता स्थानीय अनिश्चयता के अधीन होने पर भी एमबीएल प्रदर्शित करना प्रारम्भ रखता है। एमबीएल प्रदर्शित करने वाले प्रणाली के आइजेनस्टेट ईटीएच का पालन नहीं करते हैं, और सामान्य रूप से अनिश्चयता एन्ट्रॉपी के लिए क्षेत्र नियम का पालन करते हैं (अर्थात उपक्षेत्र {{mvar|A}} के सतह क्षेत्र के साथ अनिश्चयता एन्ट्रॉपी स्केल)। थर्मलाइज़िंग और एमबीएल प्रणाली को भिन्न करने वाले गुणों की संक्षिप्त सूची नीचे दी गई है:
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन करते हैं। एमबीएल सिस्टम में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन नहीं करते हैं।
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकन में पहुंच योग्य नहीं होती है। एमबीएल प्रणालियों में, प्रारंभिक स्थितियों की स्मृति लंबे समय तक स्थानीय अवलोकनों में उपलब्ध रहती है।
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में वॉल्यूम कानून उलझाव एन्ट्रॉपी होती है। एमबीएल प्रणालियों में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में क्षेत्र कानून उलझाव एन्ट्रॉपी होती है।
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन करते हैं। एमबीएल प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स ईटीएच का पालन नहीं करते हैं।
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में सामान्यतः गैर-शून्य तापीय चालकता होती है। एमबीएल सिस्टम में शून्य तापीय चालकता होती है।
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में वॉल्यूम नियम अनिश्चयता एन्ट्रॉपी होती है। एमबीएल प्रणालियों में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स में क्षेत्र नियम अनिश्चयता एन्ट्रॉपी होती है।
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में निरंतर स्थानीय स्पेक्ट्रा होता है। एमबीएल सिस्टम में अलग-अलग स्थानीय स्पेक्ट्रा होते हैं।<ref name="NandkishoreGopalakrishnan2014">{{cite journal|last1=Nandkishore|first1=Rahul|last2=Gopalakrishnan|first2=Sarang|last3=Huse|first3=David A.|title=कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणाली की वर्णक्रमीय विशेषताएं स्नान के साथ कमजोर रूप से जुड़ी हुई हैं|journal=Physical Review B|volume=90|issue=6|year=2014|page=064203|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.064203|arxiv=1402.5971|s2cid=118568500}}</ref>
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में सामान्यतः अशून्य तापीय चालकता होती है। एमबीएल प्रणाली में शून्य तापीय चालकता होती है।
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में, उलझाव एन्ट्रापी कम उलझाव प्रारंभिक स्थितियों से शुरू होकर समय में एक शक्ति कानून के रूप में बढ़ती है।<ref name="KimHuse2013">{{cite journal|last1=Kim|first1=Hyungwon|last2=Huse|first2=David A.|title=डिफ्यूसिव नॉनइंटेग्रेबल सिस्टम में उलझाव का बैलिस्टिक फैलाव|journal=Physical Review Letters|volume=111|issue=12|year=2013|page=127205|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.111.127205|pmid=24093298|arxiv=1306.4306|s2cid=41548576}}</ref> एमबीएल सिस्टम में, उलझाव एन्ट्रापी कम उलझाव प्रारंभिक स्थितियों से शुरू होकर समय में लघुगणकीय रूप से बढ़ती है।<ref name="ŽnidaričProsen2008">{{cite journal |last1=Žnidarič |first1=Marko |last2=Prosen |first2=Tomaž |last3=Prelovšek |first3=Peter |title=एक यादृच्छिक क्षेत्र में हाइजेनबर्ग XXZ चुंबक में कई-निकाय स्थानीयकरण|journal=Physical Review B |date=25 February 2008 |volume=77 |issue=6 |page=064426 |doi=10.1103/PhysRevB.77.064426|arxiv=0706.2539 |s2cid=119132600 }}</ref><ref name="BardarsonPollmann2012">{{cite journal|last1=Bardarson|first1=Jens H.|last2=Pollmann|first2=Frank|last3=Moore|first3=Joel E.|title=अनेक-शरीर स्थानीयकरण के मॉडल में उलझाव की असीमित वृद्धि|journal=Physical Review Letters|volume=109|issue=1|page=017202|year=2012|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.109.017202|pmid=23031128|doi-access=free}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |title=गड़बड़ी के साथ महत्वपूर्ण यादृच्छिक क्वांटम आइसिंग श्रृंखला में उलझाव की गतिशीलता|journal=Annals of Physics |date=May 2017 |volume=380 |pages=224–227 |doi=10.1016/j.aop.2017.02.018|s2cid=44548875 |url=https://authors.library.caltech.edu/75049/1/1611.04727.pdf }}</ref>
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में निरंतर स्थानीय स्पेक्ट्रा होती है। एमबीएल प्रणाली में भिन्न-भिन्न स्थानीय स्पेक्ट्रा होते हैं।<ref name="NandkishoreGopalakrishnan2014">{{cite journal|last1=Nandkishore|first1=Rahul|last2=Gopalakrishnan|first2=Sarang|last3=Huse|first3=David A.|title=कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणाली की वर्णक्रमीय विशेषताएं स्नान के साथ कमजोर रूप से जुड़ी हुई हैं|journal=Physical Review B|volume=90|issue=6|year=2014|page=064203|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.064203|arxiv=1402.5971|s2cid=118568500}}</ref>
-* थर्मलाइजिंग सिस्टम में, समय-समय पर ऑर्डर किए गए सहसंबंधकों की गतिशीलता एक रैखिक प्रकाश शंकु बनाती है जो सूचना के बैलिस्टिक प्रसार को दर्शाती है। एमबीएल सिस्टम में, प्रकाश शंकु लघुगणकीय है।<ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |last2=Zhang |first2=Yong-Liang |last3=Chen |first3=Xie |title=कई-निकाय स्थानीयकृत प्रणालियों में समय-समय पर आदेशित सहसंबंधक|journal=Annalen der Physik |date=July 2017 |volume=529 |issue=7 |pages=1600318 |doi=10.1002/andp.201600318|s2cid=42690831 |url=https://authors.library.caltech.edu/72003/1/1608.01091v2.pdf }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Fan |first1=Ruihua |last2=Zhang |first2=Pengfei |last3=Shen |first3=Huitao |last4=Zhai |first4=Hui |title=अनेक-निकाय स्थानीयकरण के लिए आउट-ऑफ़-टाइम-ऑर्डर सहसंबंध|journal=Science Bulletin |date=May 2017 |volume=62 |issue=10 |pages=707–711 |doi=10.1016/j.scib.2017.04.011|doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=He |first1=Rong-Qiang |last2=Lu |first2=Zhong-Yi |title=समय-समय पर क्रमबद्ध सहसंबंध द्वारा कई-निकाय स्थानीयकरण की विशेषता बताना|journal=Physical Review B |date=10 February 2017 |volume=95 |issue=5 |page=054201 |doi=10.1103/PhysRevB.95.054201|arxiv=1608.03586 |s2cid=119268185 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Swingle |first1=Brian |last2=Chowdhury |first2=Debanjan |title=अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में धीमी गति से काम करना|journal=Physical Review B |date=21 February 2017 |volume=95 |issue=6 |page=060201 |doi=10.1103/PhysRevB.95.060201|hdl=1721.1/107244 |s2cid=53485500 |hdl-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Chen |first1=Xiao |last2=Zhou |first2=Tianci |last3=Huse |first3=David A. |last4=Fradkin |first4=Eduardo |title=कई-निकाय स्थानीयकृत और थर्मल चरणों में समय-समय पर सहसंबंध|journal=Annalen der Physik |date=July 2017 |volume=529 |issue=7 |pages=1600332 |doi=10.1002/andp.201600332|arxiv=1610.00220 |s2cid=119201477 }}</ref>
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में, अनिश्चयता एन्ट्रापी कम अनिश्चयता प्रारंभिक स्थितियों से प्रारंभ होकर समय में शक्ति नियम के रूप में बढ़ती है।<ref name="KimHuse2013">{{cite journal|last1=Kim|first1=Hyungwon|last2=Huse|first2=David A.|title=डिफ्यूसिव नॉनइंटेग्रेबल सिस्टम में उलझाव का बैलिस्टिक फैलाव|journal=Physical Review Letters|volume=111|issue=12|year=2013|page=127205|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.111.127205|pmid=24093298|arxiv=1306.4306|s2cid=41548576}}</ref> एमबीएल प्रणाली में, अनिश्चयता एन्ट्रापी कम अनिश्चयता प्रारंभिक स्थितियों से प्रारंभ होकर समय में लघुगणकीय रूप से बढ़ती है।<ref name="ŽnidaričProsen2008">{{cite journal |last1=Žnidarič |first1=Marko |last2=Prosen |first2=Tomaž |last3=Prelovšek |first3=Peter |title=एक यादृच्छिक क्षेत्र में हाइजेनबर्ग XXZ चुंबक में कई-निकाय स्थानीयकरण|journal=Physical Review B |date=25 February 2008 |volume=77 |issue=6 |page=064426 |doi=10.1103/PhysRevB.77.064426|arxiv=0706.2539 |s2cid=119132600 }}</ref><ref name="BardarsonPollmann2012">{{cite journal|last1=Bardarson|first1=Jens H.|last2=Pollmann|first2=Frank|last3=Moore|first3=Joel E.|title=अनेक-शरीर स्थानीयकरण के मॉडल में उलझाव की असीमित वृद्धि|journal=Physical Review Letters|volume=109|issue=1|page=017202|year=2012|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.109.017202|pmid=23031128|doi-access=free}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |title=गड़बड़ी के साथ महत्वपूर्ण यादृच्छिक क्वांटम आइसिंग श्रृंखला में उलझाव की गतिशीलता|journal=Annals of Physics |date=May 2017 |volume=380 |pages=224–227 |doi=10.1016/j.aop.2017.02.018|s2cid=44548875 |url=https://authors.library.caltech.edu/75049/1/1611.04727.pdf }}</ref>
+* थर्मलाइजिंग प्रणाली में, समय-समय पर ऑर्डर किए गए सहसंबंधकों की गतिशीलता रैखिक प्रकाश शंकु बनाती है जो सूचना के बैलिस्टिक प्रसार को दर्शाती है। एमबीएल प्रणाली में, प्रकाश शंकु लघुगणकीय है।<ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Yichen |last2=Zhang |first2=Yong-Liang |last3=Chen |first3=Xie |title=कई-निकाय स्थानीयकृत प्रणालियों में समय-समय पर आदेशित सहसंबंधक|journal=Annalen der Physik |date=July 2017 |volume=529 |issue=7 |pages=1600318 |doi=10.1002/andp.201600318|s2cid=42690831 |url=https://authors.library.caltech.edu/72003/1/1608.01091v2.pdf }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Fan |first1=Ruihua |last2=Zhang |first2=Pengfei |last3=Shen |first3=Huitao |last4=Zhai |first4=Hui |title=अनेक-निकाय स्थानीयकरण के लिए आउट-ऑफ़-टाइम-ऑर्डर सहसंबंध|journal=Science Bulletin |date=May 2017 |volume=62 |issue=10 |pages=707–711 |doi=10.1016/j.scib.2017.04.011|doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=He |first1=Rong-Qiang |last2=Lu |first2=Zhong-Yi |title=समय-समय पर क्रमबद्ध सहसंबंध द्वारा कई-निकाय स्थानीयकरण की विशेषता बताना|journal=Physical Review B |date=10 February 2017 |volume=95 |issue=5 |page=054201 |doi=10.1103/PhysRevB.95.054201|arxiv=1608.03586 |s2cid=119268185 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Swingle |first1=Brian |last2=Chowdhury |first2=Debanjan |title=अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में धीमी गति से काम करना|journal=Physical Review B |date=21 February 2017 |volume=95 |issue=6 |page=060201 |doi=10.1103/PhysRevB.95.060201|hdl=1721.1/107244 |s2cid=53485500 |hdl-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Chen |first1=Xiao |last2=Zhou |first2=Tianci |last3=Huse |first3=David A. |last4=Fradkin |first4=Eduardo |title=कई-निकाय स्थानीयकृत और थर्मल चरणों में समय-समय पर सहसंबंध|journal=Annalen der Physik |date=July 2017 |volume=529 |issue=7 |pages=1600332 |doi=10.1002/andp.201600332|arxiv=1610.00220 |s2cid=119201477 }}</ref>
 == इतिहास ==
-एमबीएल को सबसे पहले पी.डब्लू. द्वारा प्रस्तावित किया गया था। 1958 में एंडरसन<ref name="Anderson1958">{{cite journal|last1=Anderson|first1=P. W.|title=कुछ यादृच्छिक जालकों में प्रसार की अनुपस्थिति|journal=Physical Review|volume=109|issue=5|year=1958|pages=1492–1505|issn=0031-899X|doi=10.1103/PhysRev.109.1492|bibcode=1958PhRv..109.1492A}}</ref> एक संभावना के रूप में जो अत्यधिक अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में उत्पन्न हो सकती है। मूल विचार यह था कि यदि सभी कण एक यादृच्छिक ऊर्जा परिदृश्य में रहते हैं, तो कणों की कोई भी पुनर्व्यवस्था प्रणाली की ऊर्जा को बदल देगी। चूँकि क्वांटम यांत्रिकी में ऊर्जा एक संरक्षित मात्रा है, ऐसी प्रक्रिया केवल आभासी हो सकती है और इससे कण संख्या या ऊर्जा का कोई परिवहन नहीं हो सकता है।
+एमबीएल को सबसे पहले पी.डब्लू. द्वारा प्रस्तावित किया गया था। एंडरसन ने 1958 में<ref name="Anderson1958">{{cite journal|last1=Anderson|first1=P. W.|title=कुछ यादृच्छिक जालकों में प्रसार की अनुपस्थिति|journal=Physical Review|volume=109|issue=5|year=1958|pages=1492–1505|issn=0031-899X|doi=10.1103/PhysRev.109.1492|bibcode=1958PhRv..109.1492A}}</ref> संभावना के रूप में कहा था जो अत्यधिक अव्यवस्थित क्वांटम प्रणालियों में उत्पन्न हो सकती है। मूल विचार यह था कि यदि सभी कण यादृच्छिक ऊर्जा परिदृश्य में रहते हैं, तो कणों की कोई भी पुनर्व्यवस्था प्रणाली की ऊर्जा को परिवर्तित कर देगी। चूँकि क्वांटम यांत्रिकी में ऊर्जा संरक्षित मात्रा है, ऐसी प्रक्रिया केवल आभासी हो सकती है और इससे कण संख्या या ऊर्जा का कोई परिवहन नहीं हो सकता है।
-जबकि एकल कण प्रणालियों के लिए स्थानीयकरण एंडरसन के मूल पेपर (जिसे [[एंडरसन स्थानीयकरण]] के रूप में जाना जाता है) में पहले से ही प्रदर्शित किया गया था, कई कण प्रणालियों के लिए घटना का अस्तित्व दशकों तक एक अनुमान बना रहा। 1980 में फ्लेशमैन और एंडरसन<ref name="FleishmanAnderson1980">{{cite journal|last1=Fleishman|first1=L.|last2=Anderson|first2=P. W.|title=इंटरैक्शन और एंडरसन संक्रमण|journal=Physical Review B|volume=21|issue=6|year=1980|pages=2366–2377|issn=0163-1829|doi=10.1103/PhysRevB.21.2366}}</ref> प्रदर्शित किया गया कि परिघटना [[गड़बड़ी सिद्धांत]] में निम्नतम क्रम में अंतःक्रियाओं को जोड़ने से बची रही। 1998 के एक अध्ययन में,<ref name="AltshulerGefen1997">{{cite journal|last1=Altshuler|first1=Boris L.|last2=Gefen|first2=Yuval|last3=Kamenev|first3=Alex|last4=Levitov|first4=Leonid S.|title=Quasiparticle Lifetime in a Finite System: A Nonperturbative Approach|journal=Physical Review Letters|volume=78|issue=14|year=1997|pages=2803–2806|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.78.2803|arxiv=cond-mat/9609132|bibcode=1997PhRvL..78.2803A|s2cid=18852288}}</ref> विश्लेषण को शून्य-आयामी प्रणाली में गड़बड़ी सिद्धांत के सभी आदेशों तक बढ़ाया गया था, और एमबीएल घटना को जीवित रहने के लिए दिखाया गया था। 2005 में<ref name="GornyiMirlin2005">{{cite journal|last1=Gornyi|first1=I. V.|last2=Mirlin|first2=A. D.|last3=Polyakov|first3=D. G.|title=Interacting Electrons in Disordered Wires: Anderson Localization and Low-TTransport|journal=Physical Review Letters|volume=95|issue=20|year=2005|page=206603|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.95.206603|pmid=16384079|arxiv=cond-mat/0506411|s2cid=39376817}}</ref> और 2006,<ref name="BaskoAleiner2006">{{cite journal|last1=Basko|first1=D.M.|last2=Aleiner|first2=I.L.|last3=Altshuler|first3=B.L.|title=Metal–insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states|journal=Annals of Physics|volume=321|issue=5|year=2006|pages=1126–1205|issn=0003-4916|doi=10.1016/j.aop.2005.11.014|arxiv=cond-mat/0506617|bibcode=2006AnPhy.321.1126B|s2cid=18345541}}</ref> इसे उच्च आयामी प्रणालियों में गड़बड़ी सिद्धांत में उच्च आदेशों तक बढ़ाया गया था। एमबीएल को कम से कम कम ऊर्जा घनत्व पर जीवित रहने का तर्क दिया गया था। संख्यात्मक कार्यों की एक श्रृंखला<ref name="OganesyanHuse2007">{{cite journal|last1=Oganesyan|first1=Vadim|last2=Huse|first2=David A.|title=उच्च तापमान पर परस्पर क्रिया करने वाले फर्मियन का स्थानीयकरण|journal=Physical Review B|volume=75|issue=15|year=2007|page=155111|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.75.155111|arxiv=cond-mat/0610854|s2cid=119488834}}</ref><ref name="ŽnidaričProsen2008"/><ref name="PalHuse2010">{{cite journal|last1=Pal|first1=Arijeet|last2=Huse|first2=David A.|title=अनेक-निकाय स्थानीयकरण चरण संक्रमण|journal=Physical Review B|volume=82|issue=17|year=2010|page=174411|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.82.174411|arxiv=1010.1992|s2cid=41528861}}</ref>
+जबकि एकल कण प्रणालियों के लिए स्थानीयकरण एंडरसन के मूल पेपर (जिसे [[एंडरसन स्थानीयकरण]] के रूप में जाना जाता है) में पहले से ही प्रदर्शित किया गया था, कई कण प्रणालियों के लिए घटना का अस्तित्व दशकों तक अनुमान बना रहा। 1980 में फ्लेशमैन और एंडरसन<ref name="FleishmanAnderson1980">{{cite journal|last1=Fleishman|first1=L.|last2=Anderson|first2=P. W.|title=इंटरैक्शन और एंडरसन संक्रमण|journal=Physical Review B|volume=21|issue=6|year=1980|pages=2366–2377|issn=0163-1829|doi=10.1103/PhysRevB.21.2366}}</ref> ने प्रदर्शित किया कि परिघटना [[गड़बड़ी सिद्धांत|अव्यवस्था सिद्धांत]] में निम्नतम क्रम में अंतःक्रियाओं को जोड़ने से बची रही। 1998 के अध्ययन में,<ref name="AltshulerGefen1997">{{cite journal|last1=Altshuler|first1=Boris L.|last2=Gefen|first2=Yuval|last3=Kamenev|first3=Alex|last4=Levitov|first4=Leonid S.|title=Quasiparticle Lifetime in a Finite System: A Nonperturbative Approach|journal=Physical Review Letters|volume=78|issue=14|year=1997|pages=2803–2806|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.78.2803|arxiv=cond-mat/9609132|bibcode=1997PhRvL..78.2803A|s2cid=18852288}}</ref> विश्लेषण को शून्य-आयामी प्रणाली में अव्यवस्था सिद्धांत के सभी आदेशों तक बढ़ाया गया था, और एमबीएल घटना को जीवित रहने के लिए दिखाया गया था। 2005 में<ref name="GornyiMirlin2005">{{cite journal|last1=Gornyi|first1=I. V.|last2=Mirlin|first2=A. D.|last3=Polyakov|first3=D. G.|title=Interacting Electrons in Disordered Wires: Anderson Localization and Low-TTransport|journal=Physical Review Letters|volume=95|issue=20|year=2005|page=206603|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.95.206603|pmid=16384079|arxiv=cond-mat/0506411|s2cid=39376817}}</ref> और 2006,<ref name="BaskoAleiner2006">{{cite journal|last1=Basko|first1=D.M.|last2=Aleiner|first2=I.L.|last3=Altshuler|first3=B.L.|title=Metal–insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states|journal=Annals of Physics|volume=321|issue=5|year=2006|pages=1126–1205|issn=0003-4916|doi=10.1016/j.aop.2005.11.014|arxiv=cond-mat/0506617|bibcode=2006AnPhy.321.1126B|s2cid=18345541}}</ref> इसे उच्च आयामी प्रणालियों में अव्यवस्था सिद्धांत में उच्च आदेशों तक बढ़ाया गया था। एमबीएल को कम से कम ऊर्जा घनत्व पर जीवित रहने का विचार दिया गया था।संख्यात्मक कार्यों की श्रृंखला<ref name="OganesyanHuse2007">{{cite journal|last1=Oganesyan|first1=Vadim|last2=Huse|first2=David A.|title=उच्च तापमान पर परस्पर क्रिया करने वाले फर्मियन का स्थानीयकरण|journal=Physical Review B|volume=75|issue=15|year=2007|page=155111|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.75.155111|arxiv=cond-mat/0610854|s2cid=119488834}}</ref><ref name="ŽnidaričProsen2008"/><ref name="PalHuse2010">{{cite journal|last1=Pal|first1=Arijeet|last2=Huse|first2=David A.|title=अनेक-निकाय स्थानीयकरण चरण संक्रमण|journal=Physical Review B|volume=82|issue=17|year=2010|page=174411|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.82.174411|arxiv=1010.1992|s2cid=41528861}}</ref><ref name="SerbynPapić2014">{{cite journal|last1=Serbyn|first1=Maksym|last2=Papić|first2=Z.|last3=Abanin|first3=D. A.|title=क्वांटम कई-शरीर स्थानीयकृत चरण में शमन करता है|journal=Physical Review B|volume=90|issue=17|year=2014|page=174302 |issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.174302|hdl=1721.1/91499|s2cid=18658716|hdl-access=free}}</ref> ने सभी ऊर्जा घनत्वों ("अनंत तापमान") पर आयामी प्रणालियों में घटना के लिए और प्रमाण प्रदान किए। अंत में, 2014 में इम्ब्री ने स्थिर अव्यवस्था के साथ कुछ आयामी स्पिन श्रृंखलाओं के लिए एमबीएल का प्रमाण प्रस्तुत किया, जिसमें स्थानीयकरण स्वेछा रूप से स्थानीय अव्यवस्था के लिए स्थिर था- अर्थात प्रणाली को कई निकाय स्थानीयकृत चरण में दिखाए गए थे।
-<ref name="SerbynPapić2014">{{cite journal|last1=Serbyn|first1=Maksym|last2=Papić|first2=Z.|last3=Abanin|first3=D. A.|title=क्वांटम कई-शरीर स्थानीयकृत चरण में शमन करता है|journal=Physical Review B|volume=90|issue=17|year=2014|page=174302 |issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.174302|hdl=1721.1/91499|s2cid=18658716|hdl-access=free}}</ref> ने सभी ऊर्जा घनत्वों ("अनंत तापमान") पर एक आयामी प्रणालियों में घटना के लिए और सबूत प्रदान किए। आख़िरकार, 2014 में रेफरी नाम = इम्ब्री2016 >{{cite journal|last1=Imbrie|first1=John Z.|title=क्वांटम स्पिन चेन के लिए कई-बॉडी स्थानीयकरण पर|journal=Journal of Statistical Physics|volume=163|issue=5|year=2016|pages=998–1048|issn=0022-4715|doi=10.1007/s10955-016-1508-x|arxiv=1403.7837|s2cid=11250762}}</ref> इम्ब्री ने मजबूत अव्यवस्था के साथ कुछ एक आयामी स्पिन श्रृंखलाओं के लिए एमबीएल का प्रमाण प्रस्तुत किया, जिसमें स्थानीयकरण मनमाने ढंग से स्थानीय गड़बड़ी के लिए स्थिर था - यानी सिस्टम को कई शरीर स्थानीयकृत चरण में दिखाया गया था।
-अब यह माना जाता है कि एमबीएल समय-समय पर संचालित फ़्लोक्वेट सिस्टम में भी उत्पन्न हो सकता है जहां ऊर्जा केवल ड्राइव आवृत्ति को मापकर संरक्षित होती है। <ref name= D'AlessioPolkovnikov2013 >{{cite journal|last1=D’Alessio|first1=Luca|last2=Polkovnikov|first2=Anatoli|title=समय-समय पर संचालित प्रणालियों में कई-निकाय ऊर्जा स्थानीयकरण संक्रमण|journal=Annals of Physics|volume=333|year=2013|pages=19–33|issn=0003-4916|doi=10.1016/j.aop.2013.02.011|arxiv=1210.2791|s2cid=118476386}}</ref><ref name="LazaridesDas2015">{{cite journal|last1=Lazarides|first1=Achilleas|last2=Das|first2=Arnab|last3=Moessner|first3=Roderich|title=आवधिक ड्राइविंग के तहत कई-शरीर स्थानीयकरण का भाग्य|journal=Physical Review Letters|volume=115|issue=3|year=2015|page=030402|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.115.030402|pmid=26230771|arxiv=1410.3455|s2cid=28538293}}</ref><ref name="PontePapić2015">{{cite journal|last1=Ponte|first1=Pedro|last2=Papić|first2=Z.|last3=Huveneers|first3=François|last4=Abanin|first4=Dmitry A.|title=समय-समय पर संचालित प्रणालियों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण|journal=Physical Review Letters|volume=114|issue=14|year=2015|page=140401|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.114.140401|pmid=25910094|s2cid=38608177|url=http://eprints.whiterose.ac.uk/88190/7/PapicMany-bodylocalization.pdf}}</ref>
+अब यह माना जाता है कि एमबीएल समय-समय पर संचालित फ़्लोक्वेट प्रणालियों में भी उत्पन्न हो सकता है जहां ऊर्जा केवल ड्राइव आवृत्ति के अनुसार संरक्षित होती है। <ref name= D'AlessioPolkovnikov2013 >{{cite journal|last1=D’Alessio|first1=Luca|last2=Polkovnikov|first2=Anatoli|title=समय-समय पर संचालित प्रणालियों में कई-निकाय ऊर्जा स्थानीयकरण संक्रमण|journal=Annals of Physics|volume=333|year=2013|pages=19–33|issn=0003-4916|doi=10.1016/j.aop.2013.02.011|arxiv=1210.2791|s2cid=118476386}}</ref><ref name="LazaridesDas2015">{{cite journal|last1=Lazarides|first1=Achilleas|last2=Das|first2=Arnab|last3=Moessner|first3=Roderich|title=आवधिक ड्राइविंग के तहत कई-शरीर स्थानीयकरण का भाग्य|journal=Physical Review Letters|volume=115|issue=3|year=2015|page=030402|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.115.030402|pmid=26230771|arxiv=1410.3455|s2cid=28538293}}</ref><ref name="PontePapić2015">{{cite journal|last1=Ponte|first1=Pedro|last2=Papić|first2=Z.|last3=Huveneers|first3=François|last4=Abanin|first4=Dmitry A.|title=समय-समय पर संचालित प्रणालियों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण|journal=Physical Review Letters|volume=114|issue=14|year=2015|page=140401|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.114.140401|pmid=25910094|s2cid=38608177|url=http://eprints.whiterose.ac.uk/88190/7/PapicMany-bodylocalization.pdf}}</ref> रेफरी नाम = इम्ब्री2016 >{{cite journal|last1=Imbrie|first1=John Z.|title=क्वांटम स्पिन चेन के लिए कई-बॉडी स्थानीयकरण पर|journal=Journal of Statistical Physics|volume=163|issue=5|year=2016|pages=998–1048|issn=0022-4715|doi=10.1007/s10955-016-1508-x|arxiv=1403.7837|s2cid=11250762}}
-== उभरती अभिन्नता ==
+== उन्नत अभिन्नता ==
-कई निकाय स्थानीयकृत प्रणालियाँ एक ऐसी घटना प्रदर्शित करती हैं जिसे आकस्मिक अभिन्नता के रूप में जाना जाता है। एक गैर-अंतःक्रियात्मक एंडरसन इन्सुलेटर में, प्रत्येक स्थानीयकृत एकल कण कक्षक की व्यवसाय संख्या अलग से गति का एक स्थानीय अभिन्न अंग है। यह अनुमान लगाया गया था<ref name="SerbynPapić2013">{{cite journal|last1=Serbyn|first1=Maksym|last2=Papić|first2=Z.|last3=Abanin|first3=Dmitry A.|title=स्थानीय संरक्षण कानून और अनेक-निकाय स्थानीयकृत राज्यों की संरचना|journal=Physical Review Letters|volume=111|issue=12|year=2013|page=127201|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.111.127201|pmid=24093294|arxiv=1305.5554|s2cid=13006260}}</ref><ref name="HuseNandkishore2014">{{cite journal|last1=Huse|first1=David A.|last2=Nandkishore|first2=Rahul|last3=Oganesyan|first3=Vadim|title=पूरी तरह से कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणालियों की घटना विज्ञान|journal=Physical Review B|volume=90|issue=17|year=2014|page=174202|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.174202|arxiv=1305.4915|s2cid=5553355}}</ref> (और इम्ब्री द्वारा सिद्ध) कि गति के स्थानीय अभिन्न अंग का एक समान व्यापक सेट एमबीएल चरण में भी मौजूद होना चाहिए। विशिष्टता के लिए हैमिल्टनियन के साथ एक आयामी स्पिन-1/2 श्रृंखला पर विचार करें
+कई निकाय स्थानीयकृत प्रणालियाँ ऐसी घटना प्रदर्शित करती हैं जिसे आकस्मिक अभिन्नता के रूप में जाना जाता है। गैर-अंतःक्रियात्मक एंडरसन इन्सुलेटर में, प्रत्येक स्थानीयकृत एकल कण कक्षक की व्यवसाय संख्या भिन्न से गति का स्थानीय अभिन्न अंग है। यह अनुमान लगाया गया था<ref name="SerbynPapić2013">{{cite journal|last1=Serbyn|first1=Maksym|last2=Papić|first2=Z.|last3=Abanin|first3=Dmitry A.|title=स्थानीय संरक्षण कानून और अनेक-निकाय स्थानीयकृत राज्यों की संरचना|journal=Physical Review Letters|volume=111|issue=12|year=2013|page=127201|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.111.127201|pmid=24093294|arxiv=1305.5554|s2cid=13006260}}</ref><ref name="HuseNandkishore2014">{{cite journal|last1=Huse|first1=David A.|last2=Nandkishore|first2=Rahul|last3=Oganesyan|first3=Vadim|title=पूरी तरह से कई-शरीर-स्थानीयकृत प्रणालियों की घटना विज्ञान|journal=Physical Review B|volume=90|issue=17|year=2014|page=174202|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.90.174202|arxiv=1305.4915|s2cid=5553355}}</ref> (और इम्ब्री द्वारा सिद्ध) कि गति के स्थानीय अभिन्न अंग का समान व्यापक सेट एमबीएल चरण में भी उपस्थित होना चाहिए। विशिष्टता के लिए हैमिल्टनियन के साथ आयामी स्पिन-1/2 श्रृंखला पर विचार किया जाता है:
 :<math>H=\sum_i \left [ J \left ( X_i X_{i+1} + Y_i Y_{i+1} \right ) + J^\prime Z_i Z_{i+1} + h_i Z_i  \right ],</math>
-कहाँ {{math|<var>X</var>}}, {{math|<var>Y</var>}} और {{math|<var>Z</var>}} पाउली ऑपरेटर हैं, और {{math|<var>h<sub>I</sub></var>}} कुछ चौड़ाई के वितरण से निकाले गए यादृच्छिक चर हैं {{math|<var>W</var>}}. जब विकार काफी प्रबल हो ({{math|<var>W</var>&gt;<var>W<sub>c</sub></var>}}) कि सभी स्वदेशी राज्य स्थानीयकृत हैं, तो नए चर में एक स्थानीय एकात्मक परिवर्तन मौजूद है {{math|<var>τ</var>}} ऐसा है कि
+जहाँ {{math|<var>X</var>}}, {{math|<var>Y</var>}} और {{math|<var>Z</var>}} पाउली ऑपरेटर हैं, और {{math|<var>h<sub>I</sub></var>}} कुछ चौड़ाई के वितरण से निकाले गए यादृच्छिक चर {{math|<var>W</var>}} हैं जब विकार अधिक प्रबल हो ({{math|<var>W</var>&gt;<var>W<sub>c</sub></var>}}) तो सभी स्वदेशी स्तिथि स्थानीयकृत हैं, तो नए चर में स्थानीय एकात्मक परिवर्तन उपस्थित है {{math|<var>τ</var>}} ऐसा है कि
 :<math>H=\sum_i h^\prime_i \tau^z_i + \sum_{ij} J_{ij} \tau^z_i \tau^z_j + \sum_{ijk} K_{ijk} \tau^z_i \tau^z_j \tau^z_k + \cdots,</math>
-कहाँ {{math|<var>τ</var>}} पाउली ऑपरेटर हैं जो स्थानीय एकात्मक परिवर्तन द्वारा भौतिक पाउली ऑपरेटरों से संबंधित हैं, ... अतिरिक्त शब्दों को इंगित करता है जिसमें केवल शामिल है {{math|<var>τ<sup>z</sup></var>}} ऑपरेटर, और गुणांक दूरी के साथ तेजी से घटते हैं। इस हैमिल्टनियन में स्पष्ट रूप से गति या एल-बिट्स (ऑपरेटरों) के स्थानीयकृत इंटीग्रल्स की व्यापक संख्या शामिल है {{math|<var>τ<sup>z</sup><sub>i</sub></var>}}, जो सभी हैमिल्टनियन के साथ आवागमन करते हैं)। यदि मूल हैमिल्टनियन परेशान है, तो एल-बिट्स को फिर से परिभाषित किया जाता है, लेकिन पूर्णांक संरचना जीवित रहती है।
+जहाँ {{math|<var>τ</var>}} पाउली ऑपरेटर हैं जो स्थानीय एकात्मक परिवर्तन द्वारा भौतिक पाउली ऑपरेटरों से संबंधित हैं, अतिरिक्त शब्दों को प्रदर्शित करता है जिसमें केवल {{math|<var>τ<sup>z</sup></var>}} ऑपरेटर सम्मिलित है, और गुणांक दूरी के साथ तीव्रता से घटते हैं। इस हैमिल्टनियन में स्पष्ट रूप से गति के स्थानीयकृत इंटीग्रल या "एल-बिट्स" (ऑपरेटर {{math|<var>τ<sup>z</sup><sub>i</sub></var>}}, जो सभी हैमिल्टनियन के साथ आवागमन करते हैं) की विस्तृत संख्या सम्मिलित है। यदि मूल हैमिल्टनियन चिंतित है, तो एल-बिट्स को फिर से परिभाषित किया जाता है, किंतु पूर्णांक संरचना जीवित रहती है।
-==विदेशी ऑर्डर==
+==विदेशी ऑर्डर ==
-एमबीएल स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम ऑर्डर की घटना के माध्यम से, क्वांटम ऑर्डर के विदेशी रूपों के निर्माण को सक्षम बनाता है जो थर्मल संतुलन में उत्पन्न नहीं हो सकते हैं।<ref name="HuseNandkishore2013">{{cite journal|last1=Huse|first1=David A.|last2=Nandkishore|first2=Rahul|last3=Oganesyan|first3=Vadim|last4=Pal|first4=Arijeet|last5=Sondhi|first5=S. L.|title=स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम|journal=Physical Review B|volume=88|issue=1|year=2013|page=014206|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.88.014206|arxiv=1304.1158|bibcode=2013PhRvB..88a4206H|doi-access=free}}</ref> स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम का एक रूप, जो केवल समय-समय पर संचालित प्रणालियों में उत्पन्न होता है, फ़्लोक्वेट [[ समय क्रिस्टल ]] है।<ref name="KhemaniLazarides2016">{{cite journal|last1=Khemani|first1=Vedika|last2=Lazarides|first2=Achilleas|last3=Moessner|first3=Roderich|last4=Sondhi|first4=S. L.|title=संचालित क्वांटम सिस्टम की चरण संरचना|journal=Physical Review Letters|volume=116|issue=25|year=2016|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.116.250401|pmid=27391704|page=250401|arxiv=1508.03344|doi-access=free|bibcode=2016PhRvL.116y0401K}}</ref><ref name="ElseBauer2016">{{cite journal|last1=Else|first1=Dominic V.|last2=Bauer|first2=Bela|last3=Nayak|first3=Chetan|title=फ़्लोक्वेट टाइम क्रिस्टल|journal=Physical Review Letters|volume=117|issue=9|year=2016|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.117.090402|arxiv=1603.08001|pmid=27610834|page=090402|bibcode=2016PhRvL.117i0402E|s2cid=1652633}}</ref><ref name="von KeyserlingkKhemani2016">{{cite journal|last1=von Keyserlingk|first1=C. W.|last2=Khemani|first2=Vedika|last3=Sondhi|first3=S. L.|title=फ़्लोक्वेट सिस्टम में पूर्ण स्थिरता और स्पेटियोटेम्पोरल लंबी दूरी का क्रम|journal=Physical Review B|volume=94|issue=8|year=2016|page=085112|issn=2469-9950|doi=10.1103/PhysRevB.94.085112|arxiv=1605.00639|doi-access=free|bibcode=2016PhRvB..94h5112V}}</ref><ref name="ZhangHess2017">{{cite journal|last1=Zhang|first1=J.|last2=Hess|first2=P. W.|last3=Kyprianidis|first3=A.|last4=Becker|first4=P.|last5=Lee|first5=A.|last6=Smith|first6=J.|last7=Pagano|first7=G.|last8=Potirniche|first8=I.-D.|last9=Potter|first9=A. C.|last10=Vishwanath|first10=A.|last11=Yao|first11=N. Y.|last12=Monroe|first12=C.|title=असतत समय क्रिस्टल का अवलोकन|journal=Nature|volume=543|issue=7644|year=2017|pages=217–220|issn=0028-0836|doi=10.1038/nature21413|arxiv=1609.08684|pmid=28277505|bibcode=2017Natur.543..217Z|s2cid=4450646}}</ref><ref name="ChoiChoi2017">{{cite journal|last1=Choi|first1=Soonwon|last2=Choi|first2=Joonhee|last3=Landig|first3=Renate|last4=Kucsko|first4=Georg|last5=Zhou|first5=Hengyun|last6=Isoya|first6=Junichi|last7=Jelezko|first7=Fedor|last8=Onoda|first8=Shinobu|last9=Sumiya|first9=Hitoshi|last10=Khemani|first10=Vedika|last11=von Keyserlingk|first11=Curt|last12=Yao|first12=Norman Y.|last13=Demler|first13=Eugene|last14=Lukin|first14=Mikhail D.|title=अव्यवस्थित द्विध्रुवीय अनेक-निकाय प्रणाली में असतत समय-क्रिस्टलीय क्रम का अवलोकन|journal=Nature|volume=543|issue=7644|year=2017|pages=221–225|issn=0028-0836|doi=10.1038/nature21426|pmc=5349499|pmid=28277511|arxiv=1610.08057|bibcode=2017Natur.543..221C}}</ref>
+एमबीएल स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम ऑर्डर की घटना के माध्यम से, क्वांटम ऑर्डर के विदेशी रूपों के निर्माण को सक्षम बनाता है जो थर्मल संतुलन में उत्पन्न नहीं हो सकते हैं।<ref name="HuseNandkishore2013">{{cite journal|last1=Huse|first1=David A.|last2=Nandkishore|first2=Rahul|last3=Oganesyan|first3=Vadim|last4=Pal|first4=Arijeet|last5=Sondhi|first5=S. L.|title=स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम|journal=Physical Review B|volume=88|issue=1|year=2013|page=014206|issn=1098-0121|doi=10.1103/PhysRevB.88.014206|arxiv=1304.1158|bibcode=2013PhRvB..88a4206H|doi-access=free}}</ref> स्थानीयकरण-संरक्षित क्वांटम क्रम का रूप, जो केवल समय-समय पर संचालित प्रणालियों में उत्पन्न होता है, फ़्लोक्वेट [[ समय क्रिस्टल |समय क्रिस्टल]] है।<ref name="KhemaniLazarides2016">{{cite journal|last1=Khemani|first1=Vedika|last2=Lazarides|first2=Achilleas|last3=Moessner|first3=Roderich|last4=Sondhi|first4=S. L.|title=संचालित क्वांटम सिस्टम की चरण संरचना|journal=Physical Review Letters|volume=116|issue=25|year=2016|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.116.250401|pmid=27391704|page=250401|arxiv=1508.03344|doi-access=free|bibcode=2016PhRvL.116y0401K}}</ref><ref name="ElseBauer2016">{{cite journal|last1=Else|first1=Dominic V.|last2=Bauer|first2=Bela|last3=Nayak|first3=Chetan|title=फ़्लोक्वेट टाइम क्रिस्टल|journal=Physical Review Letters|volume=117|issue=9|year=2016|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.117.090402|arxiv=1603.08001|pmid=27610834|page=090402|bibcode=2016PhRvL.117i0402E|s2cid=1652633}}</ref><ref name="von KeyserlingkKhemani2016">{{cite journal|last1=von Keyserlingk|first1=C. W.|last2=Khemani|first2=Vedika|last3=Sondhi|first3=S. L.|title=फ़्लोक्वेट सिस्टम में पूर्ण स्थिरता और स्पेटियोटेम्पोरल लंबी दूरी का क्रम|journal=Physical Review B|volume=94|issue=8|year=2016|page=085112|issn=2469-9950|doi=10.1103/PhysRevB.94.085112|arxiv=1605.00639|doi-access=free|bibcode=2016PhRvB..94h5112V}}</ref><ref name="ZhangHess2017">{{cite journal|last1=Zhang|first1=J.|last2=Hess|first2=P. W.|last3=Kyprianidis|first3=A.|last4=Becker|first4=P.|last5=Lee|first5=A.|last6=Smith|first6=J.|last7=Pagano|first7=G.|last8=Potirniche|first8=I.-D.|last9=Potter|first9=A. C.|last10=Vishwanath|first10=A.|last11=Yao|first11=N. Y.|last12=Monroe|first12=C.|title=असतत समय क्रिस्टल का अवलोकन|journal=Nature|volume=543|issue=7644|year=2017|pages=217–220|issn=0028-0836|doi=10.1038/nature21413|arxiv=1609.08684|pmid=28277505|bibcode=2017Natur.543..217Z|s2cid=4450646}}</ref><ref name="ChoiChoi2017">{{cite journal|last1=Choi|first1=Soonwon|last2=Choi|first2=Joonhee|last3=Landig|first3=Renate|last4=Kucsko|first4=Georg|last5=Zhou|first5=Hengyun|last6=Isoya|first6=Junichi|last7=Jelezko|first7=Fedor|last8=Onoda|first8=Shinobu|last9=Sumiya|first9=Hitoshi|last10=Khemani|first10=Vedika|last11=von Keyserlingk|first11=Curt|last12=Yao|first12=Norman Y.|last13=Demler|first13=Eugene|last14=Lukin|first14=Mikhail D.|title=अव्यवस्थित द्विध्रुवीय अनेक-निकाय प्रणाली में असतत समय-क्रिस्टलीय क्रम का अवलोकन|journal=Nature|volume=543|issue=7644|year=2017|pages=221–225|issn=0028-0836|doi=10.1038/nature21426|pmc=5349499|pmid=28277511|arxiv=1610.08057|bibcode=2017Natur.543..221C}}</ref>
 == प्रायोगिक अनुभूतियाँ ==
-एमबीएल घटना का अवलोकन करने वाले कई प्रयोग बताए गए हैं।<ref name="KondovMcGehee2015">{{cite journal|last1=Kondov|first1=S. S.|last2=McGehee|first2=W. R.|last3=Xu|first3=W.|last4=DeMarco|first4=B.|title=अत्यधिक सहसंबद्ध परमाणु हबर्ड गैस में विकार-प्रेरित स्थानीयकरण|journal=Physical Review Letters|volume=114|issue=8|year=2015|page=083002|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.114.083002|pmid=25768762|doi-access=free}}</ref><ref name="SchreiberHodgman2015">{{cite journal|last1=Schreiber|first1=M.|last2=Hodgman|first2=S. S.|last3=Bordia|first3=P.|last4=Luschen|first4=H. P.|last5=Fischer|first5=M. H.|last6=Vosk|first6=R.|last7=Altman|first7=E.|last8=Schneider|first8=U.|last9=Bloch|first9=I.|title=एक अर्ध-यादृच्छिक ऑप्टिकल जाली में परस्पर क्रिया करने वाले फ़र्मियन के कई-निकाय स्थानीयकरण का अवलोकन|journal=Science|volume=349|issue=6250|year=2015|pages=842–845|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.aaa7432|pmid=26229112|arxiv=1501.05661|s2cid=5112350}}</ref><ref name="ChoiHild2016">{{cite journal|last1=Choi|first1=J.-y.|last2=Hild|first2=S.|last3=Zeiher|first3=J.|last4=Schauss|first4=P.|last5=Rubio-Abadal|first5=A.|last6=Yefsah|first6=T.|last7=Khemani|first7=V.|last8=Huse|first8=D. A.|last9=Bloch|first9=I.|last10=Gross|first10=C.|title=दो आयामों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण संक्रमण की खोज करना|journal=Science|volume=352|issue=6293|year=2016|pages=1547–1552|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.aaf8834|arxiv=1604.04178|pmid=27339981|bibcode=2016Sci...352.1547C|s2cid=35012132}}</ref><ref name="WeiRamanathan2018">{{cite journal|last1=Wei|first1=Ken Xuan|last2=Ramanathan|first2=Chandrasekhar|last3=Cappellaro|first3=Paola|title=परमाणु स्पिन श्रृंखलाओं में स्थानीयकरण की खोज|journal=Physical Review Letters|volume=120|issue=7|year=2018|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.120.070501|pmid=29542978|page=070501|doi-access=free|bibcode=2018PhRvL.120g0501W}}</ref> इनमें से अधिकांश प्रयोगों में सिंथेटिक क्वांटम सिस्टम शामिल हैं, जैसे [[अल्ट्राकोल्ड परमाणु]]ओं या फंसे हुए आयनों की असेंबली।<ref name="SmithLee2016">{{cite journal|last1=Smith|first1=J.|last2=Lee|first2=A.|last3=Richerme|first3=P.|last4=Neyenhuis|first4=B.|last5=Hess|first5=P. W.|last6=Hauke|first6=P.|last7=Heyl|first7=M.|last8=Huse|first8=D. A.|last9=Monroe|first9=C.|title=प्रोग्रामयोग्य यादृच्छिक विकार के साथ क्वांटम सिम्युलेटर में कई-शरीर स्थानीयकरण|journal=Nature Physics|volume=12|issue=10|year=2016|pages=907–911|issn=1745-2473|doi=10.1038/nphys3783|arxiv=1508.07026|bibcode=2016NatPh..12..907S|s2cid=53408060}}</ref> ठोस अवस्था प्रणालियों में घटना के प्रायोगिक अन्वेषण अभी भी अपनी प्रारंभिक अवस्था में हैं।
+एमबीएल घटना का अवलोकन करने वाले कई प्रयोग बताए गए हैं।<ref name="KondovMcGehee2015">{{cite journal|last1=Kondov|first1=S. S.|last2=McGehee|first2=W. R.|last3=Xu|first3=W.|last4=DeMarco|first4=B.|title=अत्यधिक सहसंबद्ध परमाणु हबर्ड गैस में विकार-प्रेरित स्थानीयकरण|journal=Physical Review Letters|volume=114|issue=8|year=2015|page=083002|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.114.083002|pmid=25768762|doi-access=free}}</ref><ref name="SchreiberHodgman2015">{{cite journal|last1=Schreiber|first1=M.|last2=Hodgman|first2=S. S.|last3=Bordia|first3=P.|last4=Luschen|first4=H. P.|last5=Fischer|first5=M. H.|last6=Vosk|first6=R.|last7=Altman|first7=E.|last8=Schneider|first8=U.|last9=Bloch|first9=I.|title=एक अर्ध-यादृच्छिक ऑप्टिकल जाली में परस्पर क्रिया करने वाले फ़र्मियन के कई-निकाय स्थानीयकरण का अवलोकन|journal=Science|volume=349|issue=6250|year=2015|pages=842–845|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.aaa7432|pmid=26229112|arxiv=1501.05661|s2cid=5112350}}</ref><ref name="ChoiHild2016">{{cite journal|last1=Choi|first1=J.-y.|last2=Hild|first2=S.|last3=Zeiher|first3=J.|last4=Schauss|first4=P.|last5=Rubio-Abadal|first5=A.|last6=Yefsah|first6=T.|last7=Khemani|first7=V.|last8=Huse|first8=D. A.|last9=Bloch|first9=I.|last10=Gross|first10=C.|title=दो आयामों में अनेक-निकाय स्थानीयकरण संक्रमण की खोज करना|journal=Science|volume=352|issue=6293|year=2016|pages=1547–1552|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.aaf8834|arxiv=1604.04178|pmid=27339981|bibcode=2016Sci...352.1547C|s2cid=35012132}}</ref><ref name="WeiRamanathan2018">{{cite journal|last1=Wei|first1=Ken Xuan|last2=Ramanathan|first2=Chandrasekhar|last3=Cappellaro|first3=Paola|title=परमाणु स्पिन श्रृंखलाओं में स्थानीयकरण की खोज|journal=Physical Review Letters|volume=120|issue=7|year=2018|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.120.070501|pmid=29542978|page=070501|doi-access=free|bibcode=2018PhRvL.120g0501W}}</ref> इनमें से अधिकांश प्रयोगों में सिंथेटिक क्वांटम प्रणाली सम्मिलित हैं, जैसे [[अल्ट्राकोल्ड परमाणु|अल्ट्राकोल्ड परमाणुओं]] या फंसे हुए आयनों की असेंबली<ref name="SmithLee2016">{{cite journal|last1=Smith|first1=J.|last2=Lee|first2=A.|last3=Richerme|first3=P.|last4=Neyenhuis|first4=B.|last5=Hess|first5=P. W.|last6=Hauke|first6=P.|last7=Heyl|first7=M.|last8=Huse|first8=D. A.|last9=Monroe|first9=C.|title=प्रोग्रामयोग्य यादृच्छिक विकार के साथ क्वांटम सिम्युलेटर में कई-शरीर स्थानीयकरण|journal=Nature Physics|volume=12|issue=10|year=2016|pages=907–911|issn=1745-2473|doi=10.1038/nphys3783|arxiv=1508.07026|bibcode=2016NatPh..12..907S|s2cid=53408060}}</ref> ठोस अवस्था प्रणालियों में घटना के प्रायोगिक अन्वेषण अभी भी अपनी प्रारंभिक अवस्था में हैं।
 == यह भी देखें ==
-*[[क्वांटम निशान]]
+*[[क्वांटम निशान|क्वांटम प्रतीक]]
 * तापीकरण
 * समय क्रिस्टल
@@ Line 56: / Line 56: @@
 [[Category: Machine Translated Page]]
 [[Category:Created On 18/11/2023]]
+[[Category:Vigyan Ready]]

Anonymous

Search

अनेक-निकाय स्थानीयकरण: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Latest revision as of 22:11, 5 December 2023

Contents

थर्मलीकरण और स्थानीयकरण

इतिहास

उन्नत अभिन्नता

विदेशी ऑर्डर

प्रायोगिक अनुभूतियाँ

यह भी देखें

संदर्भ

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

Anonymous

Search

अनेक-निकाय स्थानीयकरण: Difference between revisions

Latest revision as of 22:11, 5 December 2023

थर्मलीकरण और स्थानीयकरण

इतिहास

उन्नत अभिन्नता

विदेशी ऑर्डर

प्रायोगिक अनुभूतियाँ

यह भी देखें

संदर्भ

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Categories