द्विक लोलक: Difference between revisions

Latest revision as of 13:23, 28 August 2023

एक डबल लंगर में दो लोलक होते हैं जो एक सिरे से दूसरे सिरे तक जुड़े होते हैं।

भौतिकी और गणित में, गतिकीय तन्त्र के क्षेत्र में, द्विक लोलक जिसे अस्तव्यस्तता लोलक के रूप में भी जाना जाता है, जिसके अंत में एक और लोलक जुड़ा होता है, जो सरल भौतिक प्रणाली बनाता है और प्रारंभिक स्थितियों के लिए मजबूत संवेदनशीलता के साथ समृद्ध गतिकीय तन्त्र को प्रदर्शित करता है।^[1] द्विक लोलक की गति युग्मित साधारण अंतर समीकरण के सेट द्वारा नियंत्रित होती है और अस्तव्यस्तता है।

विश्लेषण और व्याख्या

द्विक लोलक के कई रूपों पर विचार किया जा सकता है; दो फलक की लंबाई और द्रव्यमान समान या असमान हो सकते हैं, वे साधारण लोलक या पिंड लोलक (जिन्हें सरल लोलक भी कहा जाता है) हो सकते हैं और गति तीन आयामों में हो सकती है या ऊर्ध्वाधर तल तक सीमित हो सकती है। निम्नलिखित विश्लेषण में, फलक को लंबाई $l$ और द्रव्यमान $m$ के समान पिंड लोलक के रूप में लिया जाता है और गति दो आयामों तक सीमित है।

डबल यौगिक लोलक

दोहरे यौगिक लोलक की गति (गति के समीकरणों के संख्यात्मक एकीकरण से)

पिंड लोलक में, द्रव्यमान उसकी लंबाई के साथ वितरित होता है। यदि द्रव्यमान समान रूप से वितरित किया जाता है, तो प्रत्येक फलक के द्रव्यमान का केंद्र उसके मध्य बिंदु पर होता है, और फलक का जड़त्वाघूर्ण उस बिंदु पर $I = .mw-parser-output .sfrac{white-space:nowrap}.mw-parser-output .sfrac.tion,.mw-parser-output .sfrac .tion{display:inline-block;vertical-align:-0.5em;font-size:85%;text-align:center}.mw-parser-output .sfrac .num,.mw-parser-output .sfrac .den{display:block;line-height:1em;margin:0 0.1em}.mw-parser-output .sfrac .den{border-top:1px solid}.mw-parser-output .sr-only{border:0;clip:rect(0,0,0,0);height:1px;margin:-1px;overflow:hidden;padding:0;position:absolute;width:1px}1/12ml2$ होता है।

प्रणाली के विन्यास स्थान (भौतिकी) को परिभाषित करने वाले सामान्यीकृत निर्देशांक के रूप में प्रत्येक फलक और ऊर्ध्वाधर के बीच के कोणों का उपयोग करना सुविधाजनक है। इन कोणों को $θ 1$ और $θ 2$ द्वारा निरूपित किया जाता है। प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान केन्द्र की स्थिति को इन दो निर्देशांकों के पदों में लिखा जा सकता है। यदि कार्तीय निर्देशांक तंत्र का उद्गम प्रथम लोलक के निलंबन के बिंदु पर लिया जाता है, तो इस लोलक का द्रव्यमान केंद्र है:

{\begin{aligned}x_{1}&={\frac {l}{2}}\sin \theta _{1}\\y_{1}&=-{\frac {l}{2}}\cos \theta _{1}\end{aligned}}

तथा दूसरे लोलक का द्रव्यमान केन्द्र पर है

{\begin{aligned}x_{2}&=l\left(\sin \theta _{1}+{\tfrac {1}{2}}\sin \theta _{2}\right)\\y_{2}&=-l\left(\cos \theta _{1}+{\tfrac {1}{2}}\cos \theta _{2}\right)\end{aligned}}

लग्रंगियन को लिखने के लिए यह पर्याप्त जानकारी है।

लग्रंगियन

लग्रंगियन यांत्रिकी है

{\begin{aligned}L&={\text{kinetic energy}}-{\text{potential energy}}\\&={\tfrac {1}{2}}m\left(v_{1}^{2}+v_{2}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}_{2}}^{2}\right)-mg\left(y_{1}+y_{2}\right)\\&={\tfrac {1}{2}}m\left({{\dot {x}}_{1}}^{2}+{{\dot {y}}_{1}}^{2}+{{\dot {x}}_{2}}^{2}+{{\dot {y}}_{2}}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}_{2}}^{2}\right)-mg\left(y_{1}+y_{2}\right)\end{aligned}}

पहला शब्द पिंडों के द्रव्यमान केन्द्र की रैखिक गतिज ऊर्जा है और दूसरा शब्द प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान केन्द्र के चारों ओर घूर्णी गतिज ऊर्जा है। अंतिम शब्द समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में पिंडों की संभावित ऊर्जा है। न्यूटन का डॉट-नोटेशन प्रश्न में चर के समय व्युत्पन्न को इंगित करता है।

उपरोक्त निर्देशांकों को प्रतिस्थापित करने और समीकरण को पुनर्व्यवस्थित करने पर प्राप्त होता है।

L={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left({{\dot {\theta }}_{2}}^{2}+4{{\dot {\theta }}_{1}}^{2}+3{{\dot {\theta }}_{1}}{{\dot {\theta }}_{2}}\cos(\theta _{1}-\theta _{2})\right)+{\tfrac {1}{2}}mgl\left(3\cos \theta _{1}+\cos \theta _{2}\right).

केवल एक संरक्षित मात्रा (ऊर्जा) है, और कोई संरक्षित संवेग नहीं है। दो सामान्यीकृत गति के रूप में लिखा जा सकता है

{\begin{aligned}p_{\theta _{1}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}_{1}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(8{{\dot {\theta }}_{1}}+3{{\dot {\theta }}_{2}}\cos(\theta _{1}-\theta _{2})\right)\\p_{\theta _{2}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}_{2}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(2{{\dot {\theta }}_{2}}+3{{\dot {\theta }}_{1}}\cos(\theta _{1}-\theta _{2})\right).\end{aligned}}

इन व्यंजक को प्राप्त करने के लिए व्युत्क्रमित किया जा सकता है

{\begin{aligned}{{\dot {\theta }}_{1}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {2p_{\theta _{1}}-3\cos(\theta _{1}-\theta _{2})p_{\theta _{2}}}{16-9\cos ^{2}(\theta _{1}-\theta _{2})}}\\{{\dot {\theta }}_{2}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {8p_{\theta _{2}}-3\cos(\theta _{1}-\theta _{2})p_{\theta _{1}}}{16-9\cos ^{2}(\theta _{1}-\theta _{2})}}.\end{aligned}}

गति के शेष समीकरणों को इस प्रकार लिखा जाता है

{\begin{aligned}{{\dot {p}}_{\theta _{1}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta _{1}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left({{\dot {\theta }}_{1}}{{\dot {\theta }}_{2}}\sin(\theta _{1}-\theta _{2})+3{\frac {g}{l}}\sin \theta _{1}\right)\\{{\dot {p}}_{\theta _{2}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta _{2}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left(-{{\dot {\theta }}_{1}}{{\dot {\theta }}_{2}}\sin(\theta _{1}-\theta _{2})+{\frac {g}{l}}\sin \theta _{2}\right).\end{aligned}}

मौजूदा स्थिति को देखते हुए ये अंतिम चार समीकरण प्रणाली के समय के विकास के लिए स्पष्ट सूत्र हैं। समय के फलन के रूप में $θ 1$ और $θ 2$ के सूत्र प्राप्त करने के लिए, आगे जाकर इन समीकरणों को बंद रूप में एक अभिव्यक्ति में एकीकृत करना संभव नहीं है। चूंकि, रनगे-कुट्टा विधियों या इसी तरह की तकनीकों का उपयोग करके इस एकीकरण को संख्यात्मक रूप से निष्पादित करना संभव है।

अस्तव्यस्तता गति

प्रारंभिक स्थितियों के फलन के रूप में लोलक के पलटने के समय का ग्राफ

अस्तव्यस्तता गति प्रदर्शित करने वाले दोहरे लोलक का लंबा प्रदर्शन (एलईडी के साथ ट्रैक किया गया)

द्विक लोलक अस्तव्यस्तता गति से गुजरता है, और प्रारंभिक स्थितियों पर संवेदनशील निर्भरता दिखाता है। दाईं ओर की छवि लोलक के पलटने से पहले बीता हुआ समय दिखाती है, जब गतिहीन से अवमुक्त होता है तो प्रारंभिक स्थिति के कार्य के रूप में दिखाती है। यहाँ, $θ 1$ का प्रारंभिक मान $x$ -दिशा के साथ -3.14 से 3.14 तक है। प्रारंभिक मान $θ 2$ , $y$ -दिशा, -3.14 से 3.14 तक होता है। प्रत्येक पिक्सेल का रंग इंगित करता है कि क्या कोई लोलक भीतर प्रतिवर्न करता है:

${\sqrt {\frac {l}{g}}}$ (काला)
$10{\sqrt {\frac {l}{g}}}$ (लाल)
$100{\sqrt {\frac {l}{g}}}$ (हरा)
$1000{\sqrt {\frac {l}{g}}}$ (नीला) या
$10000{\sqrt {\frac {l}{g}}}$ (बैंगनी)।

लगभग समान प्रारंभिक स्थितियों के साथ तीन द्विक लोलक प्रणाली की अस्तव्यस्तता प्रकृति को प्रदर्शित करते हुए समय के साथ अलग हो जाते हैं।

प्रारंभिक स्थितियाँ जो भीतर प्रतिवर्न की ओर नहीं ले जाती हैं $10000{\sqrt {\frac {l}{g}}}$ सफेद प्लॉट किए गए हैं।

मध्य श्वेत क्षेत्र की सीमा को निम्नलिखित वक्र के साथ ऊर्जा संरक्षण द्वारा परिभाषित किया गया है:

3\cos \theta _{1}+\cos \theta _{2}=2.

इस वक्र द्वारा परिभाषित क्षेत्र के भीतर, अर्थात यदि

3\cos \theta _{1}+\cos \theta _{2}>2,

तब किसी भी लोलक के लिए प्रतिवर्न करना ऊर्जावान रूप से असंभव है। इस क्षेत्र के बाहर, लोलक प्रतिवर्न कर सकता है, लेकिन यह निर्धारित करना एक जटिल प्रश्न है कि यह कब प्रतिवर्न करता है। वितरित द्रव्यमान के साथ दो छड़ों के अतिरिक्त दो बिंदु द्रव्यमान से बने दोहरे लोलक के लिए समान व्यवहार देखा जाता है।^[2]

प्राकृतिक विनिमय पद आवृत्ति की कमी ने इमारतों में ट्यून्ड मास डैम्पर का उपयोग किया है, जहां इमारत ही प्राथमिक व्युत्क्रमित लोलक है, और द्विक लोलक को पूरा करने के लिए एक माध्यमिक द्रव्यमान जुड़ा हुआ है।

यह भी देखें

डबल व्युत्क्रमित लोलक
लोलक (यांत्रिकी)
20वीं सदी के मध्य की भौतिकी की पाठ्यपुस्तकों में द्विक लोलक शब्द का प्रयोग किया गया है, जिसका अर्थ है कि एक एकल बॉब एक स्ट्रिंग से निलंबित है जो बदले में एक वी-आकार के स्ट्रिंग से निलंबित है। इस प्रकार के लोलक, जो लिसाजस वक्र उत्पन्न करते हैं, को अब ब्लैकबर्न लोलक कहा जाता है।

↑ Levien, R. B.; Tan, S. M. (1993). "Double Pendulum: An experiment in chaos". American Journal of Physics. 61 (11): 1038. Bibcode:1993AmJPh..61.1038L. doi:10.1119/1.17335.
↑ Alex Small, Sample Final Project: One Signature of Chaos in the Double Pendulum, (2013). A report produced as an example for students. Includes a derivation of the equations of motion, and a comparison between the double pendulum with 2 point masses and the double pendulum with 2 rods.

संदर्भ

Meirovitch, Leonard (1986). Elements of Vibration Analysis (2nd ed.). McGraw-Hill Science/Engineering/Math. ISBN 0-07-041342-8.
Eric W. Weisstein, Double pendulum (2005), ScienceWorld (contains details of the complicated equations involved) and "Double Pendulum" by Rob Morris, Wolfram Demonstrations Project, 2007 (animations of those equations).
Peter Lynch, Double Pendulum, (2001). (Java applet simulation.)
Northwestern University, Double Pendulum Archived 2007-06-03 at the Wayback Machine, (Java applet simulation.)
Theoretical High-Energy Astrophysics Group at UBC, Double pendulum, (2005).

बाहरी संबंध

Animations and explanations of a double pendulum and a physical double pendulum (two square plates) by Mike Wheatland (Univ. Sydney)

Interactive Open Source Physics JavaScript simulation with detailed equations double pendulum
Interactive Javascript simulation of a double pendulum
Double pendulum physics simulation from www.myphysicslab.com using open source JavaScript code
Simulation, equations and explanation of Rott's pendulum
Comparison videos of a double pendulum with the same initial starting conditions on YouTube
Double Pendulum Simulator - An open source simulator written in C++ using the Qt toolkit.
Online Java simulator of the Imaginary exhibition.

[1] Levien, R. B.; Tan, S. M. (1993). "Double Pendulum: An experiment in chaos". American Journal of Physics. 61 (11): 1038. Bibcode:1993AmJPh..61.1038L. doi:10.1119/1.17335.

[2] Alex Small, Sample Final Project: One Signature of Chaos in the Double Pendulum, (2013). A report produced as an example for students. Includes a derivation of the equations of motion, and a comparison between the double pendulum with 2 point masses and the double pendulum with 2 rods.

[1]

[2]

@@ Line 1: / Line 1: @@
-{{Short description|Pendulum with another pendulum attached to its end}}[[Image:Double-Pendulum.svg|upright|thumb|एक डबल [[ लंगर ]] में दो पेंडुलम होते हैं जो एक सिरे से दूसरे सिरे तक जुड़े होते हैं।]]भौतिकी और गणित में, गतिकीय तन्त्र के क्षेत्र में, डबल पेंडुलम जिसे अराजकता पेंडुलम के रूप में भी जाना जाता है, एक पेंडुलम होता है जिसके अंत में एक और पेंडुलम जुड़ा होता है, जो सरल [[भौतिक प्रणाली]] बनाता है जो [[तितली प्रभाव|प्रारंभिक स्थितियों के लिए एक मजबूत संवेदनशीलता]] के साथ समृद्ध गतिकीय तन्त्र को प्रदर्शित करता है।<ref>{{cite journal |last=Levien |first=R. B. |last2=Tan |first2=S. M. |title=Double Pendulum: An experiment in chaos |journal=[[American Journal of Physics]] |year=1993 |volume=61 |issue=11 |page=1038 |doi=10.1119/1.17335 |bibcode=1993AmJPh..61.1038L }}</ref> डबल पेंडुलम की गति युग्मित [[साधारण अंतर समीकरण]] के सेट द्वारा नियंत्रित होती है और [[अराजकता सिद्धांत]] है।
+{{Short description|Pendulum with another pendulum attached to its end}}[[Image:Double-Pendulum.svg|upright|thumb|एक डबल [[ लंगर ]] में दो लोलक होते हैं जो एक सिरे से दूसरे सिरे तक जुड़े होते हैं।]]भौतिकी और गणित में, गतिकीय तन्त्र के क्षेत्र में, '''द्विक लोलक''' जिसे अस्तव्यस्तता लोलक के रूप में भी जाना जाता है, जिसके अंत में एक और लोलक जुड़ा होता है, जो सरल [[भौतिक प्रणाली]] बनाता है और [[तितली प्रभाव|प्रारंभिक स्थितियों के लिए मजबूत संवेदनशीलता]] के साथ समृद्ध गतिकीय तन्त्र को प्रदर्शित करता है।<ref>{{cite journal |last=Levien |first=R. B. |last2=Tan |first2=S. M. |title=Double Pendulum: An experiment in chaos |journal=[[American Journal of Physics]] |year=1993 |volume=61 |issue=11 |page=1038 |doi=10.1119/1.17335 |bibcode=1993AmJPh..61.1038L }}</ref> द्विक लोलक की गति युग्मित [[साधारण अंतर समीकरण]] के सेट द्वारा नियंत्रित होती है और [[अराजकता सिद्धांत|अस्तव्यस्तता]] है।
 == विश्लेषण और व्याख्या ==
-डबल पेंडुलम के कई रूपों पर विचार किया जा सकता है; दो फलक समान या असमान लंबाई और द्रव्यमान के हो सकते हैं, वे साधारण पेंडुलम या [[मिश्रित पेंडुलम]] (जिन्हें [[सरल पेंडुलम]] भी कहा जाता है) हो सकते हैं और गति तीन आयामों में हो सकती है या ऊर्ध्वाधर तल तक सीमित हो सकती है। निम्नलिखित विश्लेषण में, फलक को लंबाई {{mvar|l}} और द्रव्यमान {{mvar|m}} के समान मिश्रित पेंडुलम के रूप में लिया जाता है और गति दो आयामों तक सीमित है।
+द्विक लोलक के कई रूपों पर विचार किया जा सकता है; दो फलक की लंबाई और द्रव्यमान समान या असमान हो सकते हैं, वे साधारण लोलक या [[मिश्रित पेंडुलम|पिंड लोलक]] (जिन्हें [[सरल पेंडुलम|सरल लोलक]] भी कहा जाता है) हो सकते हैं और गति तीन आयामों में हो सकती है या ऊर्ध्वाधर तल तक सीमित हो सकती है। निम्नलिखित विश्लेषण में, फलक को लंबाई {{mvar|l}} और द्रव्यमान {{mvar|m}} के समान पिंड लोलक के रूप में लिया जाता है और गति दो आयामों तक सीमित है।
-[[Image:Double-compound-pendulum-dimensioned.svg|right|thumb|डबल यौगिक पेंडुलम]]
+[[Image:Double-compound-pendulum-dimensioned.svg|right|thumb|डबल यौगिक लोलक]]
-[[Image:double-compound-pendulum.gif|right|frame|दोहरे यौगिक लोलक की गति (गति के समीकरणों के [[संख्यात्मक एकीकरण]] से)]]मिश्रित पेंडुलम में, द्रव्यमान उसकी लंबाई के अनुदिश वितरित होता है। यदि द्रव्यमान समान रूप से वितरित किया जाता है, तो प्रत्येक फलक के द्रव्यमान का केंद्र उसके मध्य बिंदु पर होता है, और फलक का जड़त्व का क्षण होता है {{math|''I'' {{=}} {{sfrac|1|12}}''ml''<sup>2</sup>}} उस बिंदु के बारे में।
+[[Image:double-compound-pendulum.gif|right|frame|दोहरे यौगिक लोलक की गति (गति के समीकरणों के [[संख्यात्मक एकीकरण]] से)]]पिंड लोलक में, द्रव्यमान उसकी लंबाई के साथ वितरित होता है। यदि द्रव्यमान समान रूप से वितरित किया जाता है, तो प्रत्येक फलक के द्रव्यमान का केंद्र उसके मध्य बिंदु पर होता है, और फलक का जड़त्वाघूर्ण उस बिंदु पर  {{math|''I'' {{=}} {{sfrac|1|12}}''ml''<sup>2</sup>}}  होता है।
-प्रणाली के [[विन्यास स्थान (भौतिकी)]] भौतिकी) को परिभाषित करने वाले [[सामान्यीकृत निर्देशांक]] के रूप में प्रत्येक फलक और ऊर्ध्वाधर के बीच के कोणों का उपयोग करना सुविधाजनक है। इन कोणों को निरूपित किया जाता है {{math|''θ''<sub>1</sub>}} और {{math|''θ''<sub>2</sub>}}. प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान के केंद्र की स्थिति को इन दो निर्देशांकों के पदों में लिखा जा सकता है। यदि कार्तीय निर्देशांक तंत्र का उद्गम प्रथम लोलक के निलंबन के बिंदु पर लिया जाता है, तो इस लोलक का द्रव्यमान केंद्र है:
+प्रणाली के [[विन्यास स्थान (भौतिकी)]] को परिभाषित करने वाले [[सामान्यीकृत निर्देशांक]] के रूप में प्रत्येक फलक और ऊर्ध्वाधर के बीच के कोणों का उपयोग करना सुविधाजनक है। इन कोणों को {{math|''θ''<sub>1</sub>}} और {{math|''θ''<sub>2</sub>}} द्वारा निरूपित किया जाता है। प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान केन्द्र की स्थिति को इन दो निर्देशांकों के पदों में लिखा जा सकता है। यदि कार्तीय निर्देशांक तंत्र का उद्गम प्रथम लोलक के निलंबन के बिंदु पर लिया जाता है, तो इस लोलक का द्रव्यमान केंद्र है:
 :<math>\begin{align}
 x_1 &= \frac{l}{2} \sin \theta_1 \\
@@ Line 25: / Line 25: @@
   & = \tfrac{1}{2} m \left ( {\dot x_1}^2 + {\dot y_1}^2 + {\dot x_2}^2 + {\dot y_2}^2 \right ) + \tfrac{1}{2} I \left ( {\dot \theta_1}^2 + {\dot \theta_2}^2 \right ) - m g \left ( y_1 + y_2 \right ) \end{align}
 </math>
-पहला शब्द पिंडों के द्रव्यमान के केंद्र की रैखिक [[गतिज ऊर्जा]] है और दूसरा शब्द प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान के केंद्र के चारों ओर घूर्णी गतिज ऊर्जा है। अंतिम शब्द एक समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में पिंडों की [[संभावित ऊर्जा]] है। न्यूटन का अंकन|डॉट-नोटेशन प्रश्न में चर के [[समय व्युत्पन्न]] को इंगित करता है।
+:
+पहला शब्द पिंडों के द्रव्यमान केन्द्र की रैखिक [[गतिज ऊर्जा]] है और दूसरा शब्द प्रत्येक छड़ के द्रव्यमान केन्द्र के चारों ओर घूर्णी गतिज ऊर्जा है। अंतिम शब्द समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में पिंडों की [[संभावित ऊर्जा]] है। न्यूटन का डॉट-नोटेशन प्रश्न में चर के [[समय व्युत्पन्न]] को इंगित करता है।
-उपरोक्त निर्देशांकों को प्रतिस्थापित करने और समीकरण को पुनर्व्यवस्थित करने पर प्राप्त होता है
+उपरोक्त निर्देशांकों को प्रतिस्थापित करने और समीकरण को पुनर्व्यवस्थित करने पर प्राप्त होता है।
 :<math>
 L = \tfrac{1}{6} m l^2 \left ( {\dot \theta_2}^2 + 4 {\dot \theta_1}^2 + 3 {\dot \theta_1} {\dot \theta_2} \cos (\theta_1-\theta_2) \right ) + \tfrac{1}{2} m g l \left ( 3 \cos \theta_1 + \cos \theta_2 \right ).
@@ Line 37: / Line 38: @@
 p_{\theta_2} &= \frac{\partial L}{\partial {\dot \theta_2}} = \tfrac{1}{6} m l^2 \left ( 2 {\dot \theta_2} + 3 {\dot \theta_1} \cos (\theta_1-\theta_2) \right ).
 \end{align}</math>
-ये भाव उल्टे हो सकते हैं मैट्रिक्स#Inversion_of_2_.C3.97_2_matrices प्राप्त करने के लिए
+इन व्यंजक को प्राप्त करने के लिए व्युत्क्रमित किया जा सकता है
 :<math>\begin{align}
@@ Line 49: / Line 50: @@
 {\dot p_{\theta_2}} &= \frac{\partial L}{\partial \theta_2} = -\tfrac{1}{2} m l^2 \left ( -{\dot \theta_1} {\dot \theta_2} \sin (\theta_1-\theta_2) + \frac{g}{l} \sin \theta_2 \right ).
 \end{align}</math>
-ये अंतिम चार समीकरण मौजूदा स्थिति को देखते हुए प्रणाली के समय के विकास के लिए स्पष्ट सूत्र हैं। यह संभव नहीं है{{Citation needed|date=September 2020}} आगे जाकर इन समीकरणों को बंद रूप में एक अभिव्यक्ति में एकीकृत करने के लिए सूत्र प्राप्त करने के लिए {{math|''θ''<sub>1</sub>}} और {{math|''θ''<sub>2</sub>}} समय के कार्यों के रूप में। हालांकि, रनगे-कुट्टा विधियों या इसी तरह की तकनीकों का उपयोग करके इस एकीकरण को संख्यात्मक रूप से निष्पादित करना संभव है।
+मौजूदा स्थिति को देखते हुए ये अंतिम चार समीकरण प्रणाली के समय के विकास के लिए स्पष्ट सूत्र हैं। समय के फलन के रूप में {{math|''θ''<sub>1</sub>}} और {{math|''θ''<sub>2</sub>}} के सूत्र प्राप्त करने के लिए, आगे जाकर इन समीकरणों को बंद रूप में एक अभिव्यक्ति में एकीकृत करना संभव नहीं है। चूंकि, रनगे-कुट्टा विधियों या इसी तरह की तकनीकों का उपयोग करके इस एकीकरण को संख्यात्मक रूप से निष्पादित करना संभव है।
-== अराजकता गति ==
+== अस्तव्यस्तता गति ==
-[[File:Double pendulum flip time 2021.png|thumb|प्रारंभिक स्थितियों के कार्य के रूप में पेंडुलम के पलटने के समय का ग्राफ]]
+[[File:Double pendulum flip time 2021.png|thumb|प्रारंभिक स्थितियों के फलन के रूप में लोलक के पलटने के समय का ग्राफ]]
-  [[Image:DPLE.jpg|right|thumb|अराजकता गति प्रदर्शित करने वाले दोहरे पेंडुलम का लंबा प्रदर्शन (एलईडी के साथ ट्रैक किया गया)]]डबल पेंडुलम [[अराजक गति|अराजकता गति]] से गुजरता है, और प्रारंभिक स्थितियों पर संवेदनशील निर्भरता दिखाता है। दाईं ओर की छवि पेंडुलम के पलटने से पहले बीता हुआ समय दिखाती है, जब आराम से छोड़ा जाता है तो प्रारंभिक स्थिति के कार्य के रूप में। यहाँ, का प्रारंभिक मूल्य {{math|''θ''<sub>1</sub>}} के साथ पर्वतमाला है {{mvar|x}}-दिशा -3.14 से 3.14 तक। प्रारंभिक मान {{math|''θ''<sub>2</sub>}} के साथ पर्वतमाला है {{mvar|y}}-दिशा, -3.14 से 3.14 तक। प्रत्येक पिक्सेल का रंग इंगित करता है कि क्या कोई पेंडुलम भीतर फ़्लिप करता है:
+  [[Image:DPLE.jpg|right|thumb|अस्तव्यस्तता गति प्रदर्शित करने वाले दोहरे लोलक का लंबा प्रदर्शन (एलईडी के साथ ट्रैक किया गया)]]द्विक लोलक [[अराजक गति|अस्तव्यस्तता गति]] से गुजरता है, और प्रारंभिक स्थितियों पर संवेदनशील निर्भरता दिखाता है। दाईं ओर की छवि लोलक के पलटने से पहले बीता हुआ समय दिखाती है, जब गतिहीन से अवमुक्त होता है तो प्रारंभिक स्थिति के कार्य के रूप में  दिखाती है। यहाँ, {{math|''θ''<sub>1</sub>}} का प्रारंभिक मान {{mvar|x}}-दिशा के साथ -3.14 से 3.14 तक है। प्रारंभिक मान {{math|''θ''<sub>2</sub>}}, {{mvar|y}}-दिशा, -3.14 से 3.14 तक होता है। प्रत्येक पिक्सेल का रंग इंगित करता है कि क्या कोई लोलक भीतर प्रतिवर्न करता है:
 * <math>\sqrt{\frac{l}{g}}</math> (काला)
 * <math>10\sqrt{\frac{l}{g}}</math> (लाल)
@@ Line 60: / Line 61: @@
 * <math>10000\sqrt{\frac{l}{g}}</math> (बैंगनी)।
-[[File:Demonstrating Chaos with a Double Pendulum.gif|thumb|लगभग समान प्रारंभिक स्थितियों के साथ तीन डबल पेंडुलम प्रणाली की अराजकता प्रकृति को प्रदर्शित करते हुए समय के साथ अलग हो जाते हैं।]]प्रारंभिक स्थितियाँ जो भीतर एक फ्लिप की ओर नहीं ले जाती हैं <math>10000\sqrt{\frac{l}{g}}</math> सफेद प्लॉट किए गए हैं।
+[[File:Demonstrating Chaos with a Double Pendulum.gif|thumb|लगभग समान प्रारंभिक स्थितियों के साथ तीन द्विक लोलक प्रणाली की अस्तव्यस्तता प्रकृति को प्रदर्शित करते हुए समय के साथ अलग हो जाते हैं।]]प्रारंभिक स्थितियाँ जो भीतर प्रतिवर्न की ओर नहीं ले जाती हैं <math>10000\sqrt{\frac{l}{g}}</math> सफेद प्लॉट किए गए हैं।
-केंद्रीय सफेद क्षेत्र की सीमा को निम्नलिखित वक्र के साथ ऊर्जा संरक्षण द्वारा परिभाषित किया गया है:
+मध्य श्वेत क्षेत्र की सीमा को निम्नलिखित वक्र के साथ ऊर्जा संरक्षण द्वारा परिभाषित किया गया है:
 :<math>3 \cos \theta_1 + \cos \theta_2 = 2. </math>
@@ Line 68: / Line 69: @@
 :<math>3 \cos \theta_1 + \cos \theta_2 > 2, </math>
-तब किसी भी पेंडुलम के लिए फ्लिप करना ऊर्जावान रूप से असंभव है। इस क्षेत्र के बाहर, पेंडुलम फ़्लिप कर सकता है, लेकिन यह निर्धारित करना एक जटिल प्रश्न है कि यह कब फ़्लिप करेगा। वितरित द्रव्यमान के साथ दो छड़ों के बजाय दो [[बिंदु द्रव्यमान]]ों से बने दोहरे पेंडुलम के लिए समान व्यवहार देखा जाता है।<ref>Alex Small, ''[https://12d82b32-a-62cb3a1a-s-sites.googlegroups.com/site/physicistatlarge/Computational%20Physics%20Sample%20Project-Alex%20Small-v1.pdf Sample Final Project: One Signature of Chaos in the Double Pendulum]'', (2013). A report produced as an example for students. Includes a derivation of the equations of motion, and a comparison between the double pendulum with 2 point masses and the double pendulum with 2 rods.</ref>
+तब किसी भी लोलक के लिए प्रतिवर्न करना ऊर्जावान रूप से असंभव है। इस क्षेत्र के बाहर, लोलक प्रतिवर्न कर सकता है, लेकिन यह निर्धारित करना एक जटिल प्रश्न है कि यह कब प्रतिवर्न करता है। वितरित द्रव्यमान के साथ दो छड़ों के अतिरिक्त दो [[बिंदु द्रव्यमान]] से बने दोहरे लोलक के लिए समान व्यवहार देखा जाता है।<ref>Alex Small, ''[https://12d82b32-a-62cb3a1a-s-sites.googlegroups.com/site/physicistatlarge/Computational%20Physics%20Sample%20Project-Alex%20Small-v1.pdf Sample Final Project: One Signature of Chaos in the Double Pendulum]'', (2013). A report produced as an example for students. Includes a derivation of the equations of motion, and a comparison between the double pendulum with 2 point masses and the double pendulum with 2 rods.</ref>
-एक प्राकृतिक उत्तेजना आवृत्ति की कमी ने इमारतों में [[ट्यून्ड मास डैम्पर]] का उपयोग किया है, जहां इमारत ही प्राथमिक उलटा पेंडुलम है, और डबल पेंडुलम को पूरा करने के लिए एक माध्यमिक द्रव्यमान जुड़ा हुआ है।
+प्राकृतिक विनिमय पद आवृत्ति की कमी ने इमारतों में [[ट्यून्ड मास डैम्पर]] का उपयोग किया है, जहां इमारत ही प्राथमिक व्युत्क्रमित लोलक है, और द्विक लोलक को पूरा करने के लिए एक माध्यमिक द्रव्यमान जुड़ा हुआ है।
 == यह भी देखें ==
-* [[डबल उलटा पेंडुलम]]
+* [[डबल उलटा पेंडुलम|डबल व्युत्क्रमित लोलक]]
-* [[पेंडुलम (यांत्रिकी)]]
+* [[पेंडुलम (यांत्रिकी)|लोलक (यांत्रिकी)]]
-* 20वीं सदी के मध्य की भौतिकी की पाठ्यपुस्तकों में डबल पेंडुलम शब्द का प्रयोग किया गया है, जिसका अर्थ है कि एक एकल बॉब एक स्ट्रिंग से निलंबित है जो बदले में एक वी-आकार के स्ट्रिंग से निलंबित है। इस प्रकार के पेंडुलम, जो [[लिसाजस वक्र]] उत्पन्न करते हैं, को अब [[ब्लैकबर्न पेंडुलम]] कहा जाता है।
+* 20वीं सदी के मध्य की भौतिकी की पाठ्यपुस्तकों में द्विक लोलक शब्द का प्रयोग किया गया है, जिसका अर्थ है कि एक एकल बॉब एक स्ट्रिंग से निलंबित है जो बदले में एक वी-आकार के स्ट्रिंग से निलंबित है। इस प्रकार के लोलक, जो [[लिसाजस वक्र]] उत्पन्न करते हैं, को अब [[ब्लैकबर्न पेंडुलम|ब्लैकबर्न लोलक]] कहा जाता है।
 ==टिप्पणियाँ==
 {{reflist}}
 ==संदर्भ==
 *{{cite book
@@ Line 94: / Line 94: @@
 * Northwestern University, ''[http://www.physics.northwestern.edu/vpl/mechanics/pendulum.html Double Pendulum] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20070603131902/http://www.physics.northwestern.edu/vpl/mechanics/pendulum.html |date=2007-06-03 }}'', ''(Java applet simulation.)''
 * Theoretical High-Energy Astrophysics Group at UBC, ''[https://web.archive.org/web/20070310213326/http://tabitha.phas.ubc.ca/wiki/index.php/Double_pendulum Double pendulum]'', (2005).
 ==बाहरी संबंध==
 *Animations and explanations of a [http://www.physics.usyd.edu.au/~wheat/dpend_html/ double pendulum] and a [http://www.physics.usyd.edu.au/~wheat/sdpend/ physical double pendulum (two square plates)] by Mike Wheatland (Univ. Sydney)
@@ Line 107: / Line 105: @@
 * [http://www.imaginary2008.de/cinderella/english/G2.html Online Java simulator] of the [[Imaginary (exhibition)|Imaginary exhibition]].
-{{Chaos theory}}
-[[Category: अराजक नक्शे]] [[Category: गतिशील प्रणाली]] [[Category: गणितीय भौतिकी]] [[Category: पेंडुलम]]
-[[Category: Machine Translated Page]]
 [[Category:Created On 23/03/2023]]
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