टेंसर घनत्व: Difference between revisions
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[[विभेदक ज्यामिति]] में, एक टेंसर घनत्व या सापेक्ष टेंसर, टेंसर क्षेत्र अवधारणा का एक सामान्यीकरण है। एक समन्वय प्रणाली से दूसरे में जाने पर एक टेंसर घनत्व एक टेंसर क्षेत्र के रूप में परिवर्तित हो जाता है ([[टेंसर फ़ील्ड]] देखें), सिवाय इसके कि इसे समन्वय | |||
[[विभेदक ज्यामिति]] में, एक '''टेंसर घनत्व''' या सापेक्ष टेंसर, टेंसर क्षेत्र अवधारणा का एक सामान्यीकरण है। एक समन्वय प्रणाली से दूसरे समन्वय प्रणाली में जाने पर एक टेंसर घनत्व एक टेंसर क्षेत्र के रूप में परिवर्तित हो जाता है ([[टेंसर फ़ील्ड]] देखें), सिवाय इसके कि इसे समन्वय परिवर्तन फलन या इसके निरपेक्ष मान के [[जैकोबियन निर्धारक]] की शक्ति ''W'' द्वारा अतिरिक्त रूप से गुणा या भारित किया जाता है। एकल सूचकांक वाले टेंसर घनत्व को सदिश घनत्व कहा जाता है। (प्रामाणिक) टेंसर घनत्व, स्यूडोटेंसर घनत्व, सम टेंसर घनत्व और विषम टेंसर घनत्व के बीच अंतर किया जाता है। कभी-कभी नकारात्मक भार ''W'' वाले टेंसर घनत्व को टेंसर क्षमता कहा जाता है।<ref name=":0">{{cite book | |||
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| isbn = 978-3540228875 | | isbn = 978-3540228875 | ||
}}</ref> एक टेंसर घनत्व को एक [[घनत्व बंडल]] के साथ [[टेंसर बंडल]] के [[टेंसर उत्पाद]] के एक खंड (फाइबर बंडल) के रूप में भी माना जा सकता है। | }}</ref> एक टेंसर घनत्व को एक [[घनत्व बंडल]] के साथ [[टेंसर बंडल]] के [[टेंसर उत्पाद]] के एक खंड (फाइबर बंडल) के रूप में भी माना जा सकता है। | ||
==प्रेरणा== | ==प्रेरणा== | ||
भौतिकी और संबंधित क्षेत्रों में, वस्तु के | भौतिकी और संबंधित क्षेत्रों में, वस्तु के अतिरिक्त बीजगणितीय वस्तु के घटकों के साथ काम करना अधिकांशतः उपयोगी होता है। एक उदाहरण कुछ गुणांकों द्वारा भारित आधार सदिश के योग में से एक सदिश को विघटित करना होगा जैसे कि | ||
<math display="block">\vec{v} = c_1 \vec{e}_1 + c_2 \vec e_2 + c_ 3\vec e_3</math>जहां <math>\vec v</math> 3-आयामी यूक्लिडियन स्थान में एक सदिश है, <math>c_i \in \R^n \text{ and } \vec e_i</math> यूक्लिडियन स्थान में सामान्य मानक आधार सदिश हैं। यह सामान्यतया संगणनात्मक उद्देश्यों के लिए आवश्यक है, और अधिकांशतः व्यावहारिक हो सकता है जब बीजगणितीय वस्तुएं जटिल अमूर्तता का प्रतिनिधित्व करती हैं लेकिन उनके घटकों की ठोस व्याख्या होती है। चूंकि, इस पहचान के साथ, किसी को उस अंतर्निहित आधार के परिवर्तनों को पता करने में सावधानी बरतनी होगी जिसमें मात्रा का विस्तार किया गया है; यह गणना के समय सदिश के आधार को बदलने के लिए उपाय हो सकता है <math>\vec v</math> भौतिक स्थान में स्थिर रहता है। सामान्यतः अधिक, यदि एक बीजगणितीय वस्तु एक ज्यामितीय वस्तु का प्रतिनिधित्व करती है, लेकिन एक विशेष आधार के संदर्भ में व्यक्त किया जाता है, तो यह आवश्यक है कि जब आधार बदला जाए, तो प्रतिनिधित्व को भी बदला जाए। भौतिक विज्ञानी अधिकांशतः एक ज्यामितीय वस्तु के इस प्रतिनिधित्व को एक [[ टेन्सर | टेन्सर]] कहते हैं यदि यह आधार के रैखिक परिवर्तन को देखते हुए रैखिक मानचित्रों के अनुक्रम के तहत रूपांतरित होता है (चूंकि भ्रमित करने वाले अन्य लोग अंतर्निहित ज्यामितीय वस्तु को कहते हैं जो समन्वय परिवर्तन के तहत नहीं बदला है, इसे "टेंसर" कहते हैं, एक परंपरा जिससे यह लेख सख्ती से बचता है)। सामान्यतः पर ऐसे अभ्यावेदन होते हैं जो स्वेच्छाचारिता ढंग से रूपांतरित होते हैं, यह इस बात पर निर्भर करता है कि प्रतिनिधित्व से ज्यामितीय अपरिवर्तनीय का पुनर्निर्माण कैसे किया जाता है। कुछ विशेष स्थितियों में अभ्यावेदन का उपयोग करना सुविधाजनक होता है जो प्राय टेंसर की तरह बदलता है, लेकिन परिवर्तन में एक अतिरिक्त, अरेखीय कारक के साथ। एक प्रोटोटाइप उदाहरण एक आव्यूह है जो क्रॉस उत्पाद (विस्तारित समांतर चतुर्भुज का क्षेत्र) का प्रतिनिधित्व करता है <math>\R^2.</math> द्वारा मानक आधार पर प्रतिनिधित्व दिया जाता है | |||
<math display="block">\vec{v} = c_1 \vec{e}_1 + c_2 \vec e_2 + c_ 3\vec e_3</math> | |||
<math display="block"> | <math display="block"> | ||
\vec u \times \vec v = | \vec u \times \vec v = | ||
\begin{bmatrix} u_1& u_2 \end{bmatrix} \begin{bmatrix}0 & 1 \\ -1 & 0 \end{bmatrix} \begin{bmatrix}v_1 \\ v_2 \end{bmatrix} = | \begin{bmatrix} u_1& u_2 \end{bmatrix} \begin{bmatrix}0 & 1 \\ -1 & 0 \end{bmatrix} \begin{bmatrix}v_1 \\ v_2 \end{bmatrix} = | ||
u_1 v_2 - u_2 v_1 | u_1 v_2 - u_2 v_1 | ||
</math> | </math>यदि अब हम इसी व्यंजक को मानक आधार के अतिरिक्त किसी अन्य आधार पर व्यक्त करने का प्रयास करें, तब सदिशों के घटक बदल जाएंगे, मान लीजिए के अनुसार <math display="inline">\begin{bmatrix} u'_1 & u'_2 \end{bmatrix}^\textsf{T} = A \begin{bmatrix} u_1 & u_2 \end{bmatrix}^\textsf{T}</math> जहां <math>A</math> वास्तविक संख्याओं का कुछ 2 बटा 2 आव्यूह है। यह देखते हुए कि फैले हुए समांतर चतुर्भुज का क्षेत्र एक ज्यामितीय अपरिवर्तनीय है, आधार परिवर्तन के तहत यह नहीं बदल सकता है, और इसलिए इस आव्यूह का नया प्रतिनिधित्व होना चाहिए: | ||
यदि अब हम इसी | |||
<math display="block">\left(A^{-1}\right)^\textsf{T} \begin{bmatrix}0 & 1 \\ -1 & 0 \end{bmatrix} A^{-1}</math> | |||
जो, विस्तारित होने पर केवल मूल व्यंजक है लेकिन निर्धारक द्वारा गुणा किया जाता है <math>A^{-1},</math> यह भी जो <math display="inline">\frac{1}{\det A}.</math> वास्तव में इस प्रतिनिधित्व को दो सूचकांक टेंसर परिवर्तन के रूप में सोचा जा सकता है, लेकिन इसके अतिरिक्त, टेंसर परिवर्तन नियम को गुणा के रूप में सोचना संगणनात्मक रूप से आसान है <math display="inline">\frac{1}{\det A},</math> 2 आव्यूह गुणन के अतिरिक्त (वास्तव में उच्च आयामों में, इसका स्वाभाविक विस्तार है <math>n, n \times n</math> आव्यूह गुणन, जो बड़े के लिए <math>n</math> पूरी तरह से अव्यवहार्य है)। जो वस्तुएं इस तरह से परिवर्तित होती हैं उन्हें टेंसर घनत्व कहा जाता है क्योंकि वे क्षेत्रों और आयतन से संबंधित समस्याओं पर विचार करते समय स्वाभाविक रूप से उत्पन्न होती हैं, और इसलिए अधिकांशतः एकीकरण में उपयोग किया जाता है। | |||
==परिभाषा== | ==परिभाषा== | ||
{{Refimprove|date=September 2012}} | {{Refimprove|date=September 2012}} | ||
कुछ लेखक इस लेख में टेन्सर घनत्व को दो प्रकारों में वर्गीकृत करते हैं जिन्हें (प्रामाणिक) टेन्सर घनत्व और छद्म टेंसर घनत्व कहा जाता है। अन्य लेखक उन्हें अलग-अलग प्रकार से वर्गीकृत करते हैं, जिन्हें सम टेंसर घनत्व और विषम टेंसर घनत्व कहा जाता है। जब टेंसर घनत्व का भार एक पूर्णांक होता है तो इन दृष्टिकोणों के बीच एक समानता होती है जो इस बात पर निर्भर करती है कि पूर्णांक सम है या विषम। | |||
इस लेख में हमने उस परिपाटी को चुना है जो +2 का भार निर्दिष्ट करती है <math>g = \det\left(g_{\rho\sigma}\right)</math>, | ध्यान दें कि ये वर्गीकरण अलग-अलग विधि को स्पष्ट करते हैं कि टेंसर घनत्व अभिविन्यास-उलट समन्वय परिवर्तनों के तहत कुछ सीमा तक तर्कहीन रूप से बदल सकते हैं। इन प्रकारों में उनके वर्गीकरण के अतिरिक्त, केवल एक ही विधि है कि टेंसर घनत्व अभिविन्यास-संरक्षण समन्वय परिवर्तनों के तहत परिवर्तित हो जाते हैं। | ||
इस लेख में प्रयुक्त अर्थ के विपरीत, सामान्य सापेक्षता में [[ स्यूडोटेन्सर ]] का अर्थ कभी-कभी एक ऐसी वस्तु से होता है जो किसी भार के टेंसर या सापेक्ष टेंसर की तरह परिवर्तित नहीं होती है। | |||
इस लेख में हमने उस परिपाटी को चुना है जो +2 का भार निर्दिष्ट करती है <math>g = \det\left(g_{\rho\sigma}\right)</math>, सहसंयोजक सूचकांकों के साथ व्यक्त मीट्रिक टेंसर का निर्धारक। इस विकल्प के साथ, उत्कृष्ट घनत्व, जैसे चार्ज घनत्व, को भार +1 के टेंसर घनत्व द्वारा दर्शाया जाएगा। कुछ लेखक वज़न के लिए एक संकेत परिपाटी का उपयोग करते हैं जो कि यहां प्रस्तुत किए गए वज़न का निषेध है।<ref name=":3">E.g. {{harvnb|Weinberg|1972}} pp 98. The chosen convention involves in the formulae below the [[Jacobian determinant]] of the inverse transition {{math|''x'' → {{overbar|''x''}}}}, while the opposite convention considers the forward transition {{math|{{overbar|''x''}} → ''x''}} resulting in a flip of sign of the weight.</ref> | |||
इस लेख में प्रयुक्त अर्थ के विपरीत, सामान्य सापेक्षता में [[ स्यूडोटेन्सर | स्यूडोटेन्सर]] का अर्थ कभी-कभी एक ऐसी वस्तु से होता है जो किसी भार के टेंसर या सापेक्ष टेंसर की तरह परिवर्तित नहीं होती है। | |||
=== टेंसर और स्यूडोटेंसर घनत्व === | === टेंसर और स्यूडोटेंसर घनत्व === | ||
उदाहरण के लिए, | उदाहरण के लिए, भार का मिश्रित रैंक-दो (प्रामाणिक) टेंसर घनत्व <math>W</math> इस प्रकार परिवर्तित होता है:<ref>{{Cite book|author1=M.R. Spiegel|author2=S. Lipcshutz|author3=D. Spellman|title=वेक्टर विश्लेषण|edition=2nd|publisher=Schaum's Outline Series|location=New York|year=2009|page=198|isbn=978-0-07-161545-7}}</ref><ref>{{Cite book|title=मैकग्रा हिल इनसाइक्लोपीडिया ऑफ फिजिक्स|edition=2nd|author=C.B. Parker|year=1994|page=[https://archive.org/details/mcgrawhillencycl1993park/page/1417 1417]|isbn=0-07-051400-3|url=https://archive.org/details/mcgrawhillencycl1993park/page/1417}}</ref> | ||
:<math> | :<math> | ||
{\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | {\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | ||
\left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right)^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | \left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right)^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | ||
\,,</math> ((प्रामाणिक) (पूर्णांक) भार ''W'' का टेंसर घनत्व) | \,,</math> ((प्रामाणिक) (पूर्णांक) भार ''W'' का टेंसर घनत्व) | ||
जहां <math>\bar{\mathfrak{T}}</math> में रैंक-दो टेंसर घनत्व है <math>\bar{x}</math> समन्वय प्रणाली, <math>{\mathfrak{T}}</math> में रूपांतरित टेंसर घनत्व है <math>{x}</math> समन्वय प्रणाली; और हम जैकोबियन निर्धारक का उपयोग करते हैं। क्योंकि निर्धारक नकारात्मक हो सकता है, जो कि एक अभिविन्यास-उलट समन्वय परिवर्तन के लिए है, यह सूत्र केवल तभी क्रियान्वित होता है जब <math>W</math> एक पूर्णांक है। (चूंकि, नीचे सम और विषम टेंसर घनत्व देखें।) | |||
हम कहते हैं कि एक टेंसर घनत्व एक स्यूडोटेंसर घनत्व है जब एक | हम कहते हैं कि एक टेंसर घनत्व एक स्यूडोटेंसर घनत्व है जब एक अभिविन्यास-उलटा समन्वय परिवर्तन के तहत एक अतिरिक्त साइन फ्लिप होता है। भार का मिश्रित रैंक-दो स्यूडोटेंसर घनत्व <math>W</math> के रूप में परिवर्तित हो जाता है | ||
:<math> | :<math> | ||
{\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | {\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | ||
\sgn\left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right) | \sgn\left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right) | ||
\left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right)^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | \left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right)^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | ||
\,,</math> ((पूर्णांक) | \,,</math> ((पूर्णांक) भार का स्यूडोटेंसर घनत्व ''डब्ल्यू'') | ||
जहां [[साइन फ़ंक्शन]] () एक | जहां [[साइन फ़ंक्शन]] () एक फलन है जो +1 देता है जब उसका तर्क सकारात्मक होता है या -1 जब उसका तर्क नकारात्मक होता है। | ||
=== सम और विषम टेंसर घनत्व === | === सम और विषम टेंसर घनत्व === | ||
सम और विषम टेंसर घनत्वों के परिवर्तनों को तब भी अच्छी तरह से परिभाषित होने का लाभ होता है <math>W</math> पूर्णांक नहीं | सम और विषम टेंसर घनत्वों के परिवर्तनों को तब भी अच्छी तरह से परिभाषित होने का लाभ होता है जब <math>W</math> पूर्णांक नहीं है। इस प्रकार कोई कह सकता है, भार का एक विषम टेंसर घनत्व +2 या भार का एक सम टेंसर घनत्व -1/2। | ||
जब <math>W</math> एक सम पूर्णांक है (प्रामाणिक) टेंसर घनत्व के लिए उपरोक्त सूत्र को इस प्रकार फिर से लिखा जा सकता है | |||
:<math> | :<math> | ||
{\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | {\mathfrak{T}}^\alpha_\beta = | ||
\left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | \left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | ||
\,.</math> ( | \,.</math> (भार का सम टेंसर घनत्व ''W'') | ||
इसी प्रकार, जब <math>W</math> एक विषम पूर्णांक है (प्रामाणिक) टेंसर घनत्व के लिए सूत्र को इस प्रकार फिर से लिखा जा सकता है | इसी प्रकार, जब <math>W</math> एक विषम पूर्णांक है (प्रामाणिक) टेंसर घनत्व के लिए सूत्र को इस प्रकार फिर से लिखा जा सकता है | ||
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\sgn \left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right) | \sgn \left( \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right) | ||
\left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | \left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert^{W} \, \frac{\partial {x}^{\alpha}}{\partial \bar{x}^{\delta}} \, \frac{\partial \bar{x}^{\epsilon}}{\partial {x}^{\beta}} \, \bar{\mathfrak{T}}^{\delta}_{\epsilon} | ||
\,.</math> ( | \,.</math> (भार का विषम टेंसर घनत्व ''W'') | ||
=== शून्य और एक का | === शून्य और एक का भार === | ||
किसी भी प्रकार का टेंसर घनत्व जिसका भार शून्य होता है, उसे निरपेक्ष टेंसर भी कहा जाता है। भार शून्य के (सम) प्रामाणिक टेंसर घनत्व को साधारण टेंसर भी कहा जाता है। | किसी भी प्रकार का टेंसर घनत्व जिसका भार शून्य होता है, उसे निरपेक्ष टेंसर भी कहा जाता है। भार शून्य के (सम) प्रामाणिक टेंसर घनत्व को साधारण टेंसर भी कहा जाता है। | ||
यदि | यदि भार निर्दिष्ट नहीं है, लेकिन सापेक्ष या घनत्व शब्द का उपयोग उस संदर्भ में किया जाता है जहां एक विशिष्ट भार की आवश्यकता होती है, तो सामान्यतः यह माना जाता है कि भार +1 है। | ||
=== बीजगणितीय गुण === | === बीजगणितीय गुण === | ||
#एक ही प्रकार और भार के टेंसर घनत्वों का एक [[रैखिक संयोजन]] (भारित योग के रूप में भी जाना जाता है)। <math>W</math> यह फिर से उस प्रकार और भार का एक टेंसर घनत्व है। | #एक ही प्रकार और भार के टेंसर घनत्वों का एक [[रैखिक संयोजन]] (भारित योग के रूप में भी जाना जाता है)। <math>W</math> यह फिर से उस प्रकार और भार का एक टेंसर घनत्व है। | ||
#किसी भी प्रकार के और भार के साथ दो टेंसर घनत्वों का एक उत्पाद <math>W_1</math> और <math>W_2</math>, | #किसी भी प्रकार के और भार के साथ दो टेंसर घनत्वों का एक उत्पाद <math>W_1</math> और <math>W_2</math>, भार का एक टेंसर घनत्व है <math>W_1 + W_2.</math> प्रामाणिक टेंसर घनत्व और स्यूडोटेंसर घनत्व का एक उत्पाद एक प्रामाणिक टेंसर घनत्व होगा जब कारकों की एक सम संख्या स्यूडोटेंसर घनत्व होती है; यह एक स्यूडोटेंसर घनत्व होगा जब विषम संख्या में कारक स्यूडोटेंसर घनत्व होंगे। इसी तरह, सम टेंसर घनत्व और विषम टेंसर घनत्व का उत्पाद एक सम टेंसर घनत्व होगा जब सम संख्या में कारक विषम टेंसर घनत्व होते हैं; यह एक विषम टेंसर घनत्व होगा जब विषम संख्या में कारक विषम टेंसर घनत्व होंगे। | ||
# | #भार के साथ टेंसर घनत्व पर सूचकांकों का संकुचन <math>W</math> फिर से भार का एक टेंसर घनत्व प्राप्त होता है <math>W.</math><ref>{{harvnb|Weinberg|1972}} p 100.</ref> | ||
#(2) और (3) का उपयोग करने से पता चलता है कि मीट्रिक टेंसर ( | #(2) और (3) का उपयोग करने से पता चलता है कि मीट्रिक टेंसर (भार 0) का उपयोग करके सूचकांकों को बढ़ाने और घटाने से भार अपरिवर्तित रहता है।<ref>{{harvnb|Weinberg|1972}} p 100.</ref> | ||
=== आव्यूह व्युत्क्रम और टेंसर घनत्व का आव्यूह निर्धारक === | |||
यदि <math>{\mathfrak{T}}_{\alpha\beta}</math> एक व्युत्क्रमणीय आव्यूह और भार का रैंक-दो टेंसर घनत्व है <math>W</math> सहसंयोजक सूचकांकों के साथ तो इसका आव्यूह व्युत्क्रम भार का रैंक-दो टेंसर घनत्व होगा -<math>W</math> विरोधाभासी सूचकांकों के साथ। समान कथन तब क्रियान्वित होते हैं जब दो सूचकांक विरोधाभासी होते हैं या मिश्रित सहसंयोजक और विरोधाभासी होते हैं। | |||
=== | |||
यदि <math>{\mathfrak{T}}_{\alpha\beta}</math> भार का रैंक-दो टेंसर घनत्व है <math>W</math> सहसंयोजक सूचकांकों के साथ फिर आव्यूह निर्धारक <math>\det {\mathfrak{T}}_{\alpha\beta}</math> भार होगा <math>N W + 2,</math> जहां <math>N</math> अंतरिक्ष-समय आयामों की संख्या है। यदि <math>{\mathfrak{T}}^{\alpha\beta}</math> भार का रैंक-दो टेंसर घनत्व है <math>W</math> विरोधाभासी सूचकांकों के साथ फिर आव्यूह निर्धारक <math>\det {\mathfrak{T}}^{\alpha\beta}</math> भार होगा <math>N W - 2.</math> आव्यूह निर्धारक <math>\det {\mathfrak{T}}^{\alpha}_{~\beta}</math> भार होगा <math>N W.</math> | |||
== सामान्य सापेक्षता == | == सामान्य सापेक्षता == | ||
{{General relativity sidebar}} | {{General relativity sidebar}} | ||
=== जैकोबियन निर्धारक और मीट्रिक टेंसर का संबंध === | === जैकोबियन निर्धारक और मीट्रिक टेंसर का संबंध === | ||
कोई भी गैर-विलक्षण साधारण टेंसर <math>T_{\mu\nu}</math> के रूप में | कोई भी गैर-विलक्षण साधारण टेंसर <math>T_{\mu\nu}</math> के रूप में रूपांतरित हो जाता है | ||
<math display=block>T_{\mu\nu} = \frac{\partial \bar{x}^\kappa}{\partial {x}^\mu} \bar{T}_{\kappa\lambda} \frac{\partial \bar{x}^\lambda}{\partial {x}^\nu} \,,</math> | <math display=block>T_{\mu\nu} = \frac{\partial \bar{x}^\kappa}{\partial {x}^\mu} \bar{T}_{\kappa\lambda} \frac{\partial \bar{x}^\lambda}{\partial {x}^\nu} \,,</math> | ||
जहां दाहिनी ओर को तीन आव्यूहों के गुणनफल के रूप में देखा जा सकता है। समीकरण के दोनों पक्षों के निर्धारक को लेते हुए (इसका उपयोग करते हुए कि | जहां दाहिनी ओर को तीन आव्यूहों के गुणनफल के रूप में देखा जा सकता है। समीकरण के दोनों पक्षों के निर्धारक को लेते हुए (इसका उपयोग करते हुए कि आव्यूह उत्पाद का निर्धारक निर्धारकों का उत्पाद है), दोनों पक्षों को विभाजित करके <math>\det\left(\bar{T}_{\kappa\lambda}\right),</math> और उनका वर्गमूल लेने पर प्राप्त होता है | ||
<math display=block> | <math display=block> | ||
\left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^\iota}{\partial {x}^\gamma}\right]} \right\vert = | \left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^\iota}{\partial {x}^\gamma}\right]} \right\vert = | ||
\sqrt{\frac{\det({T}_{\mu\nu})}{\det\left(\bar{T}_{\kappa\lambda}\right)}}\,. | \sqrt{\frac{\det({T}_{\mu\nu})}{\det\left(\bar{T}_{\kappa\lambda}\right)}}\,. | ||
</math> | </math> | ||
जब टेंसर <math>T</math> [[मीट्रिक टेंसर]] है, <math>{g}_{\kappa\lambda},</math> और <math>\bar{x}^\iota</math> एक स्थानीय | जब टेंसर <math>T</math> [[मीट्रिक टेंसर]] है, <math>{g}_{\kappa\lambda},</math> और <math>\bar{x}^\iota</math> एक स्थानीय जड़त्वीय समन्वय प्रणाली है जहां <math>\bar{g}_{\kappa\lambda} = \eta_{\kappa\lambda} =</math> .निदान(−1,+1,+1,+1), [[मिन्कोवस्की मीट्रिक]], फिर <math>\det\left(\bar{g}_{\kappa\lambda}\right) = \det(\eta_{\kappa\lambda}) =</math>−1 और इसी तरह | ||
<math display=block> | <math display=block> | ||
\left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert = | \left\vert \det{\left[\frac{\partial \bar{x}^{\iota}}{\partial {x}^{\gamma}}\right]} \right\vert = | ||
\sqrt{-{g}}\,, | \sqrt{-{g}}\,, | ||
</math> | </math> | ||