सॉलिटन: Difference between revisions
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[[File:Soliton hydro.jpg|thumb|250px|एक प्रयोगशाला [[तरंग चैनल]] में [[एकान्त तरंग (जल तरंगें)]]।]]गणित और भौतिकी में, एक सॉलिटन या | [[File:Soliton hydro.jpg|thumb|250px|एक प्रयोगशाला [[तरंग चैनल]] में [[एकान्त तरंग (जल तरंगें)|एकशृंगी तरंग (जल तरंगें)]]।]]गणित और भौतिकी में, एक सॉलिटन या एकशृंगी तरंग एक स्व-मजबूत तरंग पैकेट है जो निरंतर वेग पर प्रेषण करते समय अपना आकार बनाए रखता है। सॉलिटन माध्यम में अरैखिक और परिक्षेपण प्रभावों के निरसन के कारण होता है। (परिक्षेपण प्रभाव कुछ प्रणालियों का एक गुण है जहां एक लहर की गति इसकी आवृत्ति पर निर्भर करती है।) सॉलिटन भौतिक प्रणालियों का वर्णन करने वाले कमजोर अरैखिक फैलाव वाले आंशिक अंतर समीकरणों के व्यापक वर्ग के समाधान हैं। | ||
सॉलिटन घटना का वर्णन पहली बार 1834 में [[जॉन रसेल (इंजीनियर)|जॉन रसेल]] (1808-1882) द्वारा किया गया था, जिन्होंने स्कॉटलैंड में यूनियन कैनाल में एक अकेली लहर देखी थी। उन्होंने इस घटना को एक[[ तरंग टैंक ]]में पुन: प्रस्तुत किया और इसे "वेव ऑफ ट्रांसलेशन" नाम दिया। | सॉलिटन घटना का वर्णन पहली बार 1834 में [[जॉन रसेल (इंजीनियर)|जॉन रसेल]] (1808-1882) द्वारा किया गया था, जिन्होंने स्कॉटलैंड में यूनियन कैनाल में एक अकेली लहर देखी थी। उन्होंने इस घटना को एक[[ तरंग टैंक ]]में पुन: प्रस्तुत किया और इसे "वेव ऑफ ट्रांसलेशन" नाम दिया। | ||
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* यदि कोई लहर पानी की गहराई के लिए बहुत बड़ी है, तो वह दो में विभाजित हो जाती है, एक बड़ी और एक छोटी। | * यदि कोई लहर पानी की गहराई के लिए बहुत बड़ी है, तो वह दो में विभाजित हो जाती है, एक बड़ी और एक छोटी। | ||
स्कॉट रसेल का प्रायोगिक कार्य [[आइजैक न्यूटन]] और [[डेनियल बर्नौली]] के [[ जल-गत्यात्मकता |हाइड्रोडायनामिक्स]] के सिद्धांतों के विपरीत प्रतीत होता है। [[जॉर्ज बिडेल एरी]] और [[जॉर्ज गेब्रियल स्टोक्स]] को स्कॉट रसेल की प्रायोगिक टिप्पणियों को स्वीकार करने में कठिनाई हुई क्योंकि उन्हें तत्कालीन जल तरंग सिद्धांतों द्वारा समझाया नहीं जा सका। उनके समकालीनों ने सिद्धांत का विस्तार करने का प्रयास करने में कुछ समय बिताया लेकिन [[जोसेफ बूसिन्सक]] और लॉर्ड रेले ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित करने से पहले 1870 के दशक तक यह समय लिया<ref>{{cite journal |last=Boussinesq |first=J. |title=Théorie de l'intumescence liquide appelée onde solitaire ou de translation, se propageant dans un canal rectangulaire |journal=[[Comptes Rendus de l'Académie des Sciences|C. R. Acad. Sci. Paris]] |volume=72 |year=1871}}</ref> और [[लॉर्ड रेले]] ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित किया।<ref group=nb>[[Lord Rayleigh]] published a paper in ''Philosophical Magazine'' in 1876 to support John Scott Russell's experimental observation with his mathematical theory. In his 1876 paper, Lord Rayleigh mentioned Scott Russell's name and also admitted that the first theoretical treatment was by Joseph Valentin Boussinesq in 1871. [[Joseph Boussinesq]] mentioned Russell's name in his 1871 paper. Thus Scott Russell's observations on solitons were accepted as true by some prominent scientists within his own lifetime of 1808–1882.</ref> 1895 में [[डिडेरिक कॉर्टेवेग]] और गुस्ताव डी व्रीज़ ने वह प्रदान किया जिसे अब कॉर्टेवेग-डी व्रीज़ समीकरण के रूप में जाना जाता है, जिसमें | स्कॉट रसेल का प्रायोगिक कार्य [[आइजैक न्यूटन]] और [[डेनियल बर्नौली]] के [[ जल-गत्यात्मकता |हाइड्रोडायनामिक्स]] के सिद्धांतों के विपरीत प्रतीत होता है। [[जॉर्ज बिडेल एरी]] और [[जॉर्ज गेब्रियल स्टोक्स]] को स्कॉट रसेल की प्रायोगिक टिप्पणियों को स्वीकार करने में कठिनाई हुई क्योंकि उन्हें तत्कालीन जल तरंग सिद्धांतों द्वारा समझाया नहीं जा सका। उनके समकालीनों ने सिद्धांत का विस्तार करने का प्रयास करने में कुछ समय बिताया लेकिन [[जोसेफ बूसिन्सक]] और लॉर्ड रेले ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित करने से पहले 1870 के दशक तक यह समय लिया<ref>{{cite journal |last=Boussinesq |first=J. |title=Théorie de l'intumescence liquide appelée onde solitaire ou de translation, se propageant dans un canal rectangulaire |journal=[[Comptes Rendus de l'Académie des Sciences|C. R. Acad. Sci. Paris]] |volume=72 |year=1871}}</ref> और [[लॉर्ड रेले]] ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित किया।<ref group=nb>[[Lord Rayleigh]] published a paper in ''Philosophical Magazine'' in 1876 to support John Scott Russell's experimental observation with his mathematical theory. In his 1876 paper, Lord Rayleigh mentioned Scott Russell's name and also admitted that the first theoretical treatment was by Joseph Valentin Boussinesq in 1871. [[Joseph Boussinesq]] mentioned Russell's name in his 1871 paper. Thus Scott Russell's observations on solitons were accepted as true by some prominent scientists within his own lifetime of 1808–1882.</ref> 1895 में [[डिडेरिक कॉर्टेवेग]] और गुस्ताव डी व्रीज़ ने वह प्रदान किया जिसे अब कॉर्टेवेग-डी व्रीज़ समीकरण के रूप में जाना जाता है, जिसमें एकशृंगी तरंग और आवधिक कनोइडल तरंग समाधान सम्मिलित हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Korteweg | first1 = D. J. | author-link1 = Diederik Korteweg | first2=G. | last2=de Vries | author-link2=Gustav de Vries | title = एक आयताकार नहर में आगे बढ़ने वाली लंबी तरंगों के रूप में परिवर्तन पर और एक नए प्रकार की लंबी स्थिर तरंगों पर| journal = [[Philosophical Magazine]] | volume = 39 | issue = 240 | pages = 422–443 | year = 1895 | doi=10.1080/14786449508620739| url = https://zenodo.org/record/1431215 }}</ref><ref group=nb>Korteweg and de Vries did not mention John Scott Russell's name at all in their 1895 paper but they did quote Boussinesq's paper of 1871 and Lord Rayleigh's paper of 1876. The paper by Korteweg and de Vries in 1895 was not the first theoretical treatment of this subject but it was a very important milestone in the history of the development of soliton theory.</ref> | ||
[[File:BBM equation - overtaking solitary waves animation.gif|thumb|416px|right|बेंजामिन-बोना-महोनी समीकरण - या बीबीएम समीकरण के अनुसार दो | [[File:BBM equation - overtaking solitary waves animation.gif|thumb|416px|right|बेंजामिन-बोना-महोनी समीकरण - या बीबीएम समीकरण के अनुसार दो एकशृंगी तरंगों के आगे निकलने का एक एनीमेशन, (दूसरों के बीच) लंबी सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के लिए एक मॉडल समीकरण। एकशृंगी तरंगों की तरंग ऊँचाई क्रमशः 1.2 और 0.6 है, और उनका वेग 1.4 और 1.2 है।{{paragraph}} | ||
ऊपरी ग्राफ एकल तरंगों के औसत वेग के साथ चलने वाले संदर्भ के एक फ्रेम के लिए है।{{paragraph}} | ऊपरी ग्राफ एकल तरंगों के औसत वेग के साथ चलने वाले संदर्भ के एक फ्रेम के लिए है।{{paragraph}} | ||
निचला ग्राफ (एक अलग ऊर्ध्वाधर पैमाने के साथ और संदर्भ के एक स्थिर फ्रेम में) अन्तःक्रिया से उत्पन्न दोलन पूंछ को दर्शाता है।<ref>{{Cite journal | doi = 10.1063/1.863011 | volume = 23 | issue = 3 | pages = 438–441 | last1 = Bona | first1 = J. L. | author1-link=Jerry L. Bona | first2 = W. G. | last2 = Pritchard | first3 = L. R. |last3 = Scott | title = Solitary‐wave interaction | journal = Physics of Fluids | year = 1980 |bibcode = 1980PhFl...23..438B }}</ref> इस प्रकार, बीबीएम समीकरण के | निचला ग्राफ (एक अलग ऊर्ध्वाधर पैमाने के साथ और संदर्भ के एक स्थिर फ्रेम में) अन्तःक्रिया से उत्पन्न दोलन पूंछ को दर्शाता है।<ref>{{Cite journal | doi = 10.1063/1.863011 | volume = 23 | issue = 3 | pages = 438–441 | last1 = Bona | first1 = J. L. | author1-link=Jerry L. Bona | first2 = W. G. | last2 = Pritchard | first3 = L. R. |last3 = Scott | title = Solitary‐wave interaction | journal = Physics of Fluids | year = 1980 |bibcode = 1980PhFl...23..438B }}</ref> इस प्रकार, बीबीएम समीकरण के एकशृंगी तरंग समाधान सॉलिटन नहीं हैं।]]1965 में [[बेल लैब्स]] के [[नॉर्मन ज़बस्की]] और [[प्रिंसटन विश्वविद्यालय]] के [[मार्टिन क्रुस्कल]] ने पहली बार कोर्टेवेग-डी व्रीस समीकरण (केडीवी समीकरण) के अधीन एक [[परिमित अंतर]] दृष्टिकोण का उपयोग करके एक कम्प्यूटेशनल जांच में मीडिया में सॉलिटन व्यवहार का प्रदर्शन किया। उन्होंने यह भी दिखाया कि कैसे इस व्यवहार ने फर्मी, पास्ता, उलम और त्सिंगौ समस्या के पहले के पेचीदा काम को समझाया।<ref>{{harvtxt|Zabusky|Kruskal|1965}}</ref> | ||
1967 में, गार्डनर, ग्रीन, क्रुस्कल और मिउरा ने केडीवी समीकरण के [[विश्लेषणात्मक कार्य]] समाधान को सक्षम करने वाले व्युत्क्रम बिखरने वाले परिवर्तन की खोज की।<ref>{{Cite journal | 1967 में, गार्डनर, ग्रीन, क्रुस्कल और मिउरा ने केडीवी समीकरण के [[विश्लेषणात्मक कार्य]] समाधान को सक्षम करने वाले व्युत्क्रम बिखरने वाले परिवर्तन की खोज की।<ref>{{Cite journal | ||
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}}</ref> लैक जोड़े और लैक समीकरण पर [[पीटर लैक]] के कार्य ने तब से इसे कई संबंधित सॉलिटन-जनरेटिंग सिस्टम के समाधान तक बढ़ा दिया है। | }}</ref> लैक जोड़े और लैक समीकरण पर [[पीटर लैक]] के कार्य ने तब से इसे कई संबंधित सॉलिटन-जनरेटिंग सिस्टम के समाधान तक बढ़ा दिया है। | ||
ध्यान दें कि सॉलिटन, परिभाषा के अनुसार, अन्य सॉलिटन के साथ टकराव के कारण से आकार और गति में अपरिवर्तित रहते हैं।<ref>{{Cite book | publisher = Springer | isbn = 9783540659198 | last = Remoissenet | first = M. | title = Waves called solitons: Concepts and experiments | year = 1999 | page = [https://archive.org/details/wavescalledsolit0000remo/page/11 11] | url = https://archive.org/details/wavescalledsolit0000remo/page/11 }}</ref> तो एक पानी की सतह पर | ध्यान दें कि सॉलिटन, परिभाषा के अनुसार, अन्य सॉलिटन के साथ टकराव के कारण से आकार और गति में अपरिवर्तित रहते हैं।<ref>{{Cite book | publisher = Springer | isbn = 9783540659198 | last = Remoissenet | first = M. | title = Waves called solitons: Concepts and experiments | year = 1999 | page = [https://archive.org/details/wavescalledsolit0000remo/page/11 11] | url = https://archive.org/details/wavescalledsolit0000remo/page/11 }}</ref> तो एक पानी की सतह पर एकशृंगी तरंगें निकट-सॉलिटन हैं, लेकिन बिल्कुल नहीं - दो (टकराव या ओवरटेकिंग) एकशृंगी तरंगों के परस्पर क्रिया के बाद, वे [[आयाम]] में थोड़ा बदल गए हैं और एक दोलनशील अवशिष्ट पीछे रह गया है।<ref>See e.g.: <br>• {{Cite journal | doi = 10.1017/S0022112076003194 | volume = 76 | issue = 1 | pages = 177–186 | last = Maxworthy | first = T. | title = Experiments on collisions between solitary waves | journal = Journal of Fluid Mechanics | year = 1976 |bibcode = 1976JFM....76..177M | s2cid = 122969046 }}<br>• {{Cite journal | doi = 10.1017/S0022112082001141 | volume = 118 | pages = 411–443 | last1 = Fenton | first1 = J.D. | first2 = M.M. | last2 = Rienecker | title = A Fourier method for solving nonlinear water-wave problems: application to solitary-wave interactions | journal = Journal of Fluid Mechanics | year = 1982 |bibcode = 1982JFM...118..411F | s2cid = 120467035 }}<br>• {{Cite journal | doi = 10.1063/1.2205916 | volume = 18 | issue = 57106 | pages = 057106–057106–25 | last1 = Craig | first1 = W. | first2 = P. | last2 = Guyenne |first3 = J. | last3 = Hammack | first4= D. | last4 = Henderson |first5 = C. | last5 = Sulem | title = Solitary water wave interactions | journal = Physics of Fluids | year = 2006 |bibcode = 2006PhFl...18e7106C }}</ref> | ||
क्वांटम यांत्रिकी में सॉलिटन का भी अध्ययन किया जाता है, इस तथ्य के लिए धन्यवाद कि वे [[ब्रोगली का]] के अधूरे कार्यक्रम के माध्यम से इसका एक नया आधार प्रदान कर सकते हैं, जिसे <nowiki>''डबल सॉल्यूशन थ्योरी'' या ''नॉनलाइनियर वेव मैकेनिक्स''</nowiki> के रूप में जाना जाता है। 1927 में डी ब्रोगली द्वारा विकसित और 1950 के दशक में पुनर्जीवित किया गया यह सिद्धांत, 1923 और 1926 के बीच विकसित उनके विचारों की स्वाभाविक निरंतरता है, जिसने [[प्रकाश क्वांटा]] के लिए [[अल्बर्ट आइंस्टीन]] द्वारा प्रस्तुत किए गए [[तरंग-कण द्वैत]] को पदार्थ के सभी कणों तक विस्तारित किया। . 2019 में, तेल-अवीव विश्वविद्यालय के शोधकर्ताओं ने बाहरी हाइड्रोडायनामिक रैखिक क्षमता का उपयोग करके एक त्वरित सतह गुरुत्वाकर्षण जल तरंग सॉलिटन को मापा। वे बैलिस्टिक सॉलिटन को उत्तेजित करने और उनके संबंधित चरणों को मापने में भी कामयाब रहे।<ref>{{Cite journal | doi = 10.1103/PhysRevE.101.050201 | क्वांटम यांत्रिकी में सॉलिटन का भी अध्ययन किया जाता है, इस तथ्य के लिए धन्यवाद कि वे [[ब्रोगली का]] के अधूरे कार्यक्रम के माध्यम से इसका एक नया आधार प्रदान कर सकते हैं, जिसे <nowiki>''डबल सॉल्यूशन थ्योरी'' या ''नॉनलाइनियर वेव मैकेनिक्स''</nowiki> के रूप में जाना जाता है। 1927 में डी ब्रोगली द्वारा विकसित और 1950 के दशक में पुनर्जीवित किया गया यह सिद्धांत, 1923 और 1926 के बीच विकसित उनके विचारों की स्वाभाविक निरंतरता है, जिसने [[प्रकाश क्वांटा]] के लिए [[अल्बर्ट आइंस्टीन]] द्वारा प्रस्तुत किए गए [[तरंग-कण द्वैत]] को पदार्थ के सभी कणों तक विस्तारित किया। . 2019 में, तेल-अवीव विश्वविद्यालय के शोधकर्ताओं ने बाहरी हाइड्रोडायनामिक रैखिक क्षमता का उपयोग करके एक त्वरित सतह गुरुत्वाकर्षण जल तरंग सॉलिटन को मापा। वे बैलिस्टिक सॉलिटन को उत्तेजित करने और उनके संबंधित चरणों को मापने में भी कामयाब रहे।<ref>{{Cite journal | doi = 10.1103/PhysRevE.101.050201 | ||
Revision as of 17:07, 2 May 2023
गणित और भौतिकी में, एक सॉलिटन या एकशृंगी तरंग एक स्व-मजबूत तरंग पैकेट है जो निरंतर वेग पर प्रेषण करते समय अपना आकार बनाए रखता है। सॉलिटन माध्यम में अरैखिक और परिक्षेपण प्रभावों के निरसन के कारण होता है। (परिक्षेपण प्रभाव कुछ प्रणालियों का एक गुण है जहां एक लहर की गति इसकी आवृत्ति पर निर्भर करती है।) सॉलिटन भौतिक प्रणालियों का वर्णन करने वाले कमजोर अरैखिक फैलाव वाले आंशिक अंतर समीकरणों के व्यापक वर्ग के समाधान हैं।
सॉलिटन घटना का वर्णन पहली बार 1834 में जॉन रसेल (1808-1882) द्वारा किया गया था, जिन्होंने स्कॉटलैंड में यूनियन कैनाल में एक अकेली लहर देखी थी। उन्होंने इस घटना को एकतरंग टैंक में पुन: प्रस्तुत किया और इसे "वेव ऑफ ट्रांसलेशन" नाम दिया।
परिभाषा
सॉलिटन की एक एकल, सर्वसम्मत परिभाषा खोजना मुश्किल है। ड्रैज़िन एंड जॉनसन(1989, पृष्ठ 15) सॉलिटन्स के तीन गुण बताते हैं:
- वे स्थायी रूप के हैं;
- वे एक क्षेत्र के भीतर स्थानीयकृत हैं;
- वे अन्य सॉलिटन के साथ अन्तःक्रिया कर सकते हैं, और एक चरण बदलाव को छोड़कर, अपरिवर्तित टक्कर से उभर सकते हैं।
अधिक औपचारिक परिभाषाएँ विद्यमान हैं, लेकिन उनके लिए प्रभावशाली गणित की आवश्यकता है। इसके अलावा, कुछ वैज्ञानिक उन घटनाओं के लिए सॉलिटन शब्द का उपयोग करते हैं जिनमें ये तीन गुण नहीं होते हैं (उदाहरण के लिए, अरैखिक प्रकाशिकी के 'हल्की गोलियों' को प्रायः अन्तःक्रिया के दौरान ऊर्जा खोने के बाद भी सॉलिटन कहा जाता है)।[1]
स्पष्टीकरण
निक्षेपण और गैर-रैखिकता स्थायी और स्थानीय तरंग रूपों का उत्पादन करने के लिए अन्तःक्रिया कर सकते हैं। कांच में यात्रा करने वाली प्रकाश की एक नाड़ी स्पन्द पर विचार करें। इस नाड़ी स्पन्द को कई अलग-अलग आवृत्तियों के प्रकाश से मिलकर माना जा सकता है। चूँकि कांच फैलाव दिखाता है, ये विभिन्न आवृत्तियाँ अलग-अलग गति से यात्रा करती हैं और नाड़ी का आकार इसलिए समय के साथ बदलता है। हालाँकि, गैर-रैखिक केर प्रभाव भी होता है; किसी दिए गए आवृत्ति पर सामग्री का अपवर्तक सूचकांक प्रकाश के आयाम या शक्ति पर निर्भर करता है। यदि स्पंद का सही आकार होता है, तो केर प्रभाव बिल्कुल फैलाव प्रभाव को रद्द कर देता है और नाड़ी का आकार समय के साथ नहीं बदलता है। इस प्रकार, नाड़ी एक सॉलिटन है। अधिक विस्तृत विवरण के लिए सॉलिटन (ऑप्टिक्स) देखें।
कई बिल्कुल सॉल्व करने योग्य मॉडलों में सॉलिटन समाधान होते हैं, जिनमें कॉर्टेवेग-डी वेरी समीकरण, नॉनलाइनियर श्रोडिंगर समीकरण, युग्मित नॉनलाइनियर श्रोडिंगर समीकरण और साइन-गॉर्डन समीकरण सम्मिलित हैं। सॉलिटन समाधान प्रायः व्युत्क्रम प्रकीर्णन रूपांतरण के माध्यम से प्राप्त किए जाते हैं, और क्षेत्र समीकरणों के पूर्णांक प्रणाली के लिए उनकी स्थिरता का श्रेय देते हैं। इन समीकरणों का गणितीय सिद्धांत गणितीय अनुसंधान का एक व्यापक और बहुत सक्रिय क्षेत्र है।
कुछ प्रकार के ज्वारीय बोर, सेवरन नदी सहित कुछ नदियों की एक तरंग घटना, 'अंडुलर' हैं: एक वेवफ्रंट जिसके बाद सॉलिटन की एक ट्रेन आती है। अन्य सॉलिटन समुद्र के नीचे की आंतरिक तरंगों के रूप में होते हैं, जो समुद्र तल की स्थलाकृति द्वारा शुरू की जाती हैं, जो समुद्री पाइक्नोक्लाइन पर फैलती हैं। वायुमंडलीय सॉलिटन भी विद्यमान हैं, जैसे कारपेंटारिया की खाड़ी के मॉर्निंग ग्लोरी क्लाउड, जहां तापमान व्युत्क्रमण परत में यात्रा करने वाले प्रेशर सॉलिटन विशाल रैखिक रोल क्लाउड उत्पन्न करते हैं।तंत्रिका विज्ञान में हाल ही में और व्यापक रूप से स्वीकृत सॉलिटन मॉडल ने दबाव सॉलिटन के रूप में न्यूरॉन्स के भीतर सिग्नल चालन की व्याख्या करने का प्रस्ताव दिया है।
एक टोपोलॉजिकल सॉलिटन, जिसे टोपोलॉजिकल दोष भी कहा जाता है, आंशिक अंतर समीकरणों के एक समुच्चय का कोई समाधान है जो ''तुच्छ समाधान'' के क्षय के खिलाफ स्थिर है। सॉलिटन स्थिरता क्षेत्र समीकरणों की पूर्णांकता के बजाय सामयिक बाधाओं के कारण है। बाधाएँ लगभग हमेशा उत्पन्न होती हैं क्योंकि अंतर समीकरणों को सीमा शर्तों के एक समुच्चय का पालन करना चाहिए, और सीमा में एक गैर-तुच्छ होमोटोपी समूह होता है, जो अंतर समीकरणों द्वारा संरक्षित होता है। इस प्रकार, अंतर समीकरण समाधानों को समरूप वर्गों में वर्गीकृत किया जा सकता है।
कोई निरंतर परिवर्तन एक होमोटॉपी समूह से दूसरे में समाधान का नक्शा नहीं बनाता है। समाधान सचमुच में विशिष्ट हैं, और अत्यंत शक्तिशाली ताकतों के सामने भी अपनी अखंडता बनाए रखते हैं। टोपोलॉजिकल सॉलिटन के उदाहरणों में एक क्रिस्टलीय जालक में स्क्रू अव्यवस्था, इलेक्ट्रोमैग्नेटिज्म में डायराक स्ट्रिंग और चुंबकीय मोनोपोल, क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में स्किर्मियन और वेस-जुमिनो-विटन मॉडल, संघनित पदार्थ भौतिकी में चुंबकीय स्किर्मियन और भौतिक ब्रह्माण्ड विज्ञान में ब्रह्मांडीय स्ट्रिंग और डोमेन दीवार (स्ट्रिंग थ्योरी) सम्मिलित हैं।
इतिहास
1834 में, जॉन स्कॉट रसेल ने अनुवाद की अपनी लहर का वर्णन किया।[nb 1] इस खोज का वर्णन यहाँ स्कॉट रसेल के अपने शब्दों में किया गया है:[nb 2]
I was observing the motion of a boat which was rapidly drawn along a narrow channel by a pair of horses, when the boat suddenly stopped – not so the mass of water in the channel which it had put in motion; it accumulated round the prow of the vessel in a state of violent agitation, then suddenly leaving it behind, rolled forward with great velocity, assuming the form of a large solitary elevation, a rounded, smooth and well-defined heap of water, which continued its course along the channel apparently without change of form or diminution of speed. I followed it on horseback, and overtook it still rolling on at a rate of some eight or nine miles an hour, preserving its original figure some thirty feet long and a foot to a foot and a half in height. Its height gradually diminished, and after a chase of one or two miles I lost it in the windings of the channel. Such, in the month of August 1834, was my first chance interview with that singular and beautiful phenomenon which I have called the Wave of Translation.[2]
स्कॉट रसेल ने इन तरंगों की व्यावहारिक और सैद्धांतिक जांच करने में कुछ समय लगाया। उन्होंने अपने घर पर वेव टैंक बनाए और कुछ प्रमुख गुणों पर ध्यान दिया:
- लहरें स्थिर हैं, और बहुत बड़ी दूरी तय कर सकती हैं (सामान्य तरंगें या तो चपटी हो जाती हैं, या खड़ी हो जाती हैं और ऊपर गिर जाती हैं)
- गति लहर के आकार पर निर्भर करती है, और इसकी चौड़ाई पानी की गहराई पर निर्भर करती है।
- सामान्य तरंगों के विपरीत वे कभी विलीन नहीं होंगी - इसलिए दो संयोजनों के बजाय एक छोटी लहर एक बड़ी लहर से आगे निकल जाती है।
- यदि कोई लहर पानी की गहराई के लिए बहुत बड़ी है, तो वह दो में विभाजित हो जाती है, एक बड़ी और एक छोटी।
स्कॉट रसेल का प्रायोगिक कार्य आइजैक न्यूटन और डेनियल बर्नौली के हाइड्रोडायनामिक्स के सिद्धांतों के विपरीत प्रतीत होता है। जॉर्ज बिडेल एरी और जॉर्ज गेब्रियल स्टोक्स को स्कॉट रसेल की प्रायोगिक टिप्पणियों को स्वीकार करने में कठिनाई हुई क्योंकि उन्हें तत्कालीन जल तरंग सिद्धांतों द्वारा समझाया नहीं जा सका। उनके समकालीनों ने सिद्धांत का विस्तार करने का प्रयास करने में कुछ समय बिताया लेकिन जोसेफ बूसिन्सक और लॉर्ड रेले ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित करने से पहले 1870 के दशक तक यह समय लिया[3] और लॉर्ड रेले ने एक सैद्धांतिक उपचार और समाधान प्रकाशित किया।[nb 3] 1895 में डिडेरिक कॉर्टेवेग और गुस्ताव डी व्रीज़ ने वह प्रदान किया जिसे अब कॉर्टेवेग-डी व्रीज़ समीकरण के रूप में जाना जाता है, जिसमें एकशृंगी तरंग और आवधिक कनोइडल तरंग समाधान सम्मिलित हैं।[4][nb 4]
1965 में बेल लैब्स के नॉर्मन ज़बस्की और प्रिंसटन विश्वविद्यालय के मार्टिन क्रुस्कल ने पहली बार कोर्टेवेग-डी व्रीस समीकरण (केडीवी समीकरण) के अधीन एक परिमित अंतर दृष्टिकोण का उपयोग करके एक कम्प्यूटेशनल जांच में मीडिया में सॉलिटन व्यवहार का प्रदर्शन किया। उन्होंने यह भी दिखाया कि कैसे इस व्यवहार ने फर्मी, पास्ता, उलम और त्सिंगौ समस्या के पहले के पेचीदा काम को समझाया।[6]
1967 में, गार्डनर, ग्रीन, क्रुस्कल और मिउरा ने केडीवी समीकरण के विश्लेषणात्मक कार्य समाधान को सक्षम करने वाले व्युत्क्रम बिखरने वाले परिवर्तन की खोज की।[7] लैक जोड़े और लैक समीकरण पर पीटर लैक के कार्य ने तब से इसे कई संबंधित सॉलिटन-जनरेटिंग सिस्टम के समाधान तक बढ़ा दिया है।
ध्यान दें कि सॉलिटन, परिभाषा के अनुसार, अन्य सॉलिटन के साथ टकराव के कारण से आकार और गति में अपरिवर्तित रहते हैं।[8] तो एक पानी की सतह पर एकशृंगी तरंगें निकट-सॉलिटन हैं, लेकिन बिल्कुल नहीं - दो (टकराव या ओवरटेकिंग) एकशृंगी तरंगों के परस्पर क्रिया के बाद, वे आयाम में थोड़ा बदल गए हैं और एक दोलनशील अवशिष्ट पीछे रह गया है।[9]
क्वांटम यांत्रिकी में सॉलिटन का भी अध्ययन किया जाता है, इस तथ्य के लिए धन्यवाद कि वे ब्रोगली का के अधूरे कार्यक्रम के माध्यम से इसका एक नया आधार प्रदान कर सकते हैं, जिसे ''डबल सॉल्यूशन थ्योरी'' या ''नॉनलाइनियर वेव मैकेनिक्स'' के रूप में जाना जाता है। 1927 में डी ब्रोगली द्वारा विकसित और 1950 के दशक में पुनर्जीवित किया गया यह सिद्धांत, 1923 और 1926 के बीच विकसित उनके विचारों की स्वाभाविक निरंतरता है, जिसने प्रकाश क्वांटा के लिए अल्बर्ट आइंस्टीन द्वारा प्रस्तुत किए गए तरंग-कण द्वैत को पदार्थ के सभी कणों तक विस्तारित किया। . 2019 में, तेल-अवीव विश्वविद्यालय के शोधकर्ताओं ने बाहरी हाइड्रोडायनामिक रैखिक क्षमता का उपयोग करके एक त्वरित सतह गुरुत्वाकर्षण जल तरंग सॉलिटन को मापा। वे बैलिस्टिक सॉलिटन को उत्तेजित करने और उनके संबंधित चरणों को मापने में भी कामयाब रहे।[10]
फाइबर ऑप्टिक्स में
फाइबर ऑप्टिक्स अनुप्रयोगों में सॉलिटन्स का उपयोग करते हुए बहुत से प्रयोग किए गए हैं। फाइबर ऑप्टिक सिस्टम में सॉलिटन का वर्णन मनकोव समीकरणों द्वारा किया जाता है। सॉलिटॉन्स की अंतर्निहित स्थिरता पुनरावर्तकों के उपयोग के बिना लंबी दूरी की संचरण संभव बनाती है, और संभावित रूप से दोहरी संचरण क्षमता भी कर सकती है।[11]
| वर्ष | खोज |
|---|---|
| 1973 | एटी एंड टी बेल लैब्स के अकीरा हसेगावा ने सबसे पहले सुझाव दिया था कि स्व-चरण मॉडुलन और विषम फैलाव के बीच संतुलन के कारण ऑप्टिकल फाइबर में सॉलिटॉन विद्यमान हो सकते हैं।[12] इसके अलावा 1973 में रॉबिन बुलो ने ऑप्टिकल सॉलिटॉन के अस्तित्व की पहली गणितीय रिपोर्ट बनाई। उन्होंने ऑप्टिकल दूरसंचार के प्रदर्शन को बढ़ाने के लिए सॉलिटॉन-आधारित ट्रांसमिशन सिस्टम का विचार भी प्रस्तावित किया। |
| 1987 | एम्प्लिट एट अल. (1987) – ब्रुसेल्स और लिमोज विश्वविद्यालयों से - एक ऑप्टिकल फाइबर में एक डार्क सॉलिटॉन के प्रसार का पहला प्रायोगिक अवलोकन किया। |
| 1988 | लिन एफ. मोलेनॉयर और उनकी टीम ने रमन प्रभाव नामक एक घटना का उपयोग करके 4,000 किलोमीटर से अधिक सॉलिटॉन कम्पित ध्वनियों को प्रसारित किया, जिसका नाम सर सी. वी. रमन के नाम पर रखा गया, जिन्होंने पहली बार 1920 के दशक में फाइबर में ऑप्टिकल लाभ प्रदान करने के लिए इसका वर्णन किया था। |
| 1991 | बेल लैब्स की शोध टीम ने एरबियम ऑप्टिकल फाइबर एम्पलीफायरों (दुर्लभ पृथ्वी तत्व एरबियम युक्त ऑप्टिकल फाइबर के स्पिल्ड-इन सेगमेंट) का उपयोग करके 14,000 किलोमीटर से अधिक की दूरी पर 2.5 गीगाबिट्स प्रति सेकंड की गति से सॉलिटॉन्स को त्रुटि-मुक्त प्रसारित किया। पंप लेजर, ऑप्टिकल एम्पलीफायरों के साथ युग्मित, एर्बियम को सक्रिय करता है, जो प्रकाश कम्पित ध्वनि को सक्रिय करता है। |
| 1998 | फ़्रांस टेलीकॉम आर एंड डी सेंटर में थिएरी जॉर्जेस और उनकी टीम ने विभिन्न तरंग दैर्ध्य (तरंग दैर्ध्य-विभाजन बहुसंकेतन) के ऑप्टिकल सॉलिटॉन को मिलाकर, प्रति सेकंड 1 टेराबिट (प्रति सेकंड 1,000,000,000,000 यूनिट सूचना) के एक समग्र डेटा संचरण का प्रदर्शन किया, टेराबिट- ईथरनेट के साथ भ्रमित नहीं होना चाहिए।
उपरोक्त प्रभावशाली प्रयोगों का वास्तविक वाणिज्यिक सॉलिटॉन सिस्टम परिनियोजन में अनुवाद नहीं किया गया है, हालांकि, मुख्य रूप से गॉर्डन-हॉस (जीएच) जिटर के कारण, स्थलीय या पनडुब्बी प्रणालियों में है। जीएच जिटर को परिष्कृत, महंगे प्रतिपूरक समाधानों की आवश्यकता होती है जो अंततः पारंपरिक गैर-रिटर्न-टू-जीरो/रिटर्न-टू-जीरो प्रतिमान की तुलना में क्षेत्र में घने तरंग दैर्ध्य-विभाजन मल्टीप्लेक्सिंग (डीडब्ल्यूडीएम) सॉलिटॉन ट्रांसमिशन को अनाकर्षक बनाता है। इसके अलावा, गॉर्डन-मोलेनॉयर प्रभाव के कारण, भविष्य में अधिक स्पेक्ट्रल रूप से कुशल फेज-शिफ्ट-कीड/क्यूएएम प्रारूपों को अपनाने से सॉलिटॉन ट्रांसमिशन और भी कम व्यवहार्य हो जाता है। नतीजतन, लंबी दौड़ के फाइबरऑप्टिक ट्रांसमिशन सॉलिटॉन एक प्रयोगशाला जिज्ञासा बनी हुई है। |
| 2000 | स्टीवन कुंडिफ़ ने सेमीकंडक्टर सैचुरेबल अवशोषक दर्पण (एसईएसएएम) के माध्यम से लॉकिंग एक बायरफ्रिंजेंस फाइबर कैविटी निष्क्रिय मोड में एक वेक्टर सॉलिटॉन के अस्तित्व की भविष्यवाणी की। इस तरह के एक वेक्टर सॉलिटॉन की ध्रुवीकरण स्थिति या तो गुहा मापदंडों के आधार पर घूर्णन या बंद हो सकती है।[13] |
| 2008 | डीवाई तांग एट अल. ने प्रयोगों और संख्यात्मक सिमुलेशन के दृष्टिकोण से उच्च-क्रम वेक्टर सॉलिटॉन का एक अनूठा रूप देखा। उनके समूह द्वारा विभिन्न प्रकार के वेक्टर सॉलिटॉन और वेक्टर सॉलिटॉन की ध्रुवीकरण स्थिति की जांच की गई है।[14] |
कला में
दूरदर्शी अमेरिकी कलाकार पॉल लाफोले ने ''द सोलिट्रॉन'' (1997) को चित्रित किया, जिसमें उन्होंने सॉलिटन तरंग को शाश्वत शांति प्राप्त करने के एक नव-रासायनिक तरीके के रूप में चित्रित किया।
जीव विज्ञान में
प्रोटीन और डीएनए में सॉलिटन्स हो सकते हैं।[15] [16] सॉलिटन प्रोटीन और डीएनए में कम आवृत्ति सामूहिक गति से संबंधित हैं।[17]
तंत्रिका विज्ञान में हाल ही में विकसित सॉलिटन मॉडल का प्रस्ताव है कि सिग्नल, घनत्व तरंगों के रूप में, सॉलिटन के रूप में न्यूरॉन्स के भीतर आयोजित किए जाते हैं।[18][19][20] सॉलिटन को जैव-आणविक श्रृंखलाओं या जाली में लगभग दोषरहित ऊर्जा हस्तांतरण के रूप में वर्णित किया जा सकता है, जो कि युग्मित संचलन और इलेक्ट्रॉनिक गड़बड़ी के तरंग-प्रसार के रूप में होता है।[21]
भौतिक भौतिकी में
डोमेन दीवारों के रूप में सामग्री, जैसे फेरोइलेक्ट्रिक्स में सॉलिटन हो सकते हैं। फेरोइलेक्ट्रिक सामग्री सहज ध्रुवीकरण, या इलेक्ट्रिक द्विध्रुव प्रदर्शित करती है, जो सामग्री संरचना के विन्यास के साथ मिलती है। विपरीत ध्रुवीय ध्रुवीकरण के डोमेन एक ही सामग्री के भीतर विद्यमान हो सकते हैं क्योंकि विरोधी ध्रुवीकरण के अनुरूप संरचनात्मक विन्यास बाहरी शक्तियों की उपस्थिति के साथ समान रूप से अनुकूल हैं। डोमेन सीमाएँ, या "दीवारें", जो इन स्थानीय संरचनात्मक विन्यासों को अलग करती हैं, जाली अव्यवस्थाओं के क्षेत्र हैं।[22] डोमेन की दीवारें ध्रुवीकरण के रूप में प्रचारित कर सकती हैं, और इस प्रकार, स्थानीय संरचनात्मक विन्यास एक डोमेन के भीतर विद्युत पूर्वाग्रह या यांत्रिक तनाव जैसे लागू बलों के साथ स्विच कर सकते हैं। नतीजतन, डोमेन की दीवारों को सॉलिटन के रूप में वर्णित किया जा सकता है, अव्यवस्थाओं के असतत क्षेत्र जो फिसलने या फैलाने में सक्षम हैं और चौड़ाई और लंबाई में अपना आकार बनाए रखते हैं।[23][24][25]
हाल के साहित्य में, एकल-परत सामग्री जैसे MoS2 और ग्राफीन जैसे वैन डेर वाल सामग्रियों की मुड़ी हुई द्विपरत में फेरोइलेक्ट्रिसिटी(लोहविद्युत) देखी गई है।[22][26][27] वैन डेर वाल मोनोलयर्स के बीच सापेक्ष मोड़ कोण से उत्पन्न होने वाली मोरी सुपरलैटिस परतों के भीतर परमाणुओं के विभिन्न स्टैकिंग ऑर्डर के क्षेत्रों को उत्पन्न करती है। ये क्षेत्र उलटा समरूपता दिखाते हैं जो संरचनात्मक विन्यास को तोड़ते हैं जो इन मोनोलयर्स के अंतरापृष्ठ पर लोहविद्युत को सक्षम करते हैं। इन क्षेत्रों को अलग करने वाली डोमेन दीवारें आंशिक अव्यवस्था से बनी होती हैं जहां विभिन्न प्रकार के तनाव, और इस प्रकार, जाली द्वारा तनाव का अनुभव किया जाता है। यह देखा गया है कि नमूने की एक मध्यम लंबाई (नैनोमीटर से माइक्रोमीटर के क्रम) में सॉलिटन या डोमेन वॉल प्रसार को एक निश्चित क्षेत्र पर परमाणु बल माइक्रोस्कोपी(AFM) टिप से लागू तनाव के साथ शुरू किया जा सकता है। सॉलिटन प्रसार सामग्री में ऊर्जा में कम नुकसान के साथ यांत्रिक गड़बड़ी को वहन करता है, जो डोमिनो की तरह फैशन में डोमेन स्विचिंग को सक्षम बनाता है।[24]
यह भी देखा गया है कि दीवारों पर पाए जाने वाले अव्यवस्थाओं के प्रकार दिशा जैसे प्रसार मापदंडों को प्रभावित कर सकते हैं। उदाहरण के लिए, स्कैनिंग टनलिंग माइक्रोस्कोप माप ने मुड़ बाइलेयर ग्राफीन में स्थानीयकृत स्टैकिंग ऑर्डर के प्रकार के आधार पर डोमेन दीवारों पर कतरनी, संपीड़न और तनाव की अलग-अलग डिग्री के चार प्रकार के तनाव दिखाए। डोमेन में पाए जाने वाले विभिन्न प्रकार के उपभेदों के साथ दीवारों की अलग-अलग स्लिप दिशाएँ प्राप्त की जाती हैं, जो सॉलिटन नेटवर्क प्रसार की दिशा को प्रभावित करते हैं।[24]
सॉलिटन नेटवर्क में व्यवधान और सतह की अशुद्धियों जैसी गैर-आ