कार्यात्मक व्युत्पन्न: Difference between revisions

Revision as of 10:42, 3 May 2023

विविधताओं की कलन में, गणितीय विश्लेषण का क्षेत्र, कार्यात्मक व्युत्पन्न (या परिवर्तनशील व्युत्पन्न)^[1] कार्यात्मक (गणित) में परिवर्तन से संबंधित है (इस अर्थ में कार्यात्मक व्युत्पन्न है जो कार्यों पर कार्य करता है) कार्य में परिवर्तन के लिए जिस पर कार्यात्मक निर्भर करता है।

विविधताओं की गणना में, प्रकार्यों को सामान्यतः कार्यों के समाकलक, उनके कार्य के तर्क और उनके यौगिक के संदर्भ में व्यक्त किया जाता है। समाकलन में कार्यात्मक L , यदि कोई कार्य $f$ इसमें और व्युत्पन्न $δf$ जोड़कर भिन्न होता है जो अव्यवस्थित रूप से छोटा है और परिणामी $δf$ , का समाकलन की शक्तियों में विस्तार किया गया है पहले क्रम की अवधि में $δf$ के गुणांक को कार्यात्मक व्युत्पन्न कहा जाता है।

उदाहरण के लिए, कार्यात्मक पर विचार करें

J[f]=\int _{a}^{b}L(\,x,f(x),f\,'(x)\,)\,dx\ ,

जहाँ

f'(x) \equiv df/dx

. यदि

f

इसमें व्युत्पन्न जोड़कर

δf

भिन्न होता है और परिणामी समाकलन

L (x, f +δf, f '+δf')

की शक्तियों में विस्तारित

δf

है, जब

δf

में

J

के पहले क्रम के मान में परिवर्तन निम्नानुसार व्यक्त किया जा सकता है। ^[1]^{[Note 1]}

\delta J=\int _{a}^{b}\left({\frac {\partial L}{\partial f}}\delta f(x)+{\frac {\partial L}{\partial f'}}{\frac {d}{dx}}\delta f(x)\right)\,dx\,=\int _{a}^{b}\left({\frac {\partial L}{\partial f}}-{\frac {d}{dx}}{\frac {\partial L}{\partial f'}}\right)\delta f(x)\,dx\,+\,{\frac {\partial L}{\partial f'}}(b)\delta f(b)\,-\,{\frac {\partial L}{\partial f'}}(a)\delta f(a)\,

जहां व्युत्पन्न में भिन्नता,

δf'

को भिन्नता के व्युत्पन्न के रूप में फिर से

(δf) '

लिखा गया था, और भागों द्वारा समाकलन का उपयोग किया गया था।

परिभाषा

इस खंड में, कार्यात्मक व्युत्पन्न परिभाषित किया गया है। फिर कार्यात्मक अंतर को कार्यात्मक व्युत्पन्न के संदर्भ में परिभाषित किया गया है।

कार्यात्मक व्युत्पन्न

कई गुना दिया $M$ का प्रतिनिधित्व (निरंतर/चिकनी) कार्य $ρ$ करता है (कुछ सीमा स्थितियों आदि के साथ), और कार्यात्मक (गणित) $F$ के रूप में परिभाषित

F\colon M\to \mathbb {R} \quad {\text{or}}\quad F\colon M\to \mathbb {C} \,,

F [ρ]

का कार्यात्मक व्युत्पन्न, निरूपित

δF / δρ

द्वारा परिभाषित किया गया है^[2]

{\begin{aligned}\int {\frac {\delta F}{\delta \rho }}(x)\phi (x)\;dx&=\lim _{\varepsilon \to 0}{\frac {F[\rho +\varepsilon \phi ]-F[\rho ]}{\varepsilon }}\\&=\left[{\frac {d}{d\varepsilon }}F[\rho +\varepsilon \phi ]\right]_{\varepsilon =0},\end{aligned}}

जहाँ

\phi

एकपक्षीय कार्य है। मात्रा

\varepsilon \phi

को

ρ

की भिन्नता कहा जाता है। दूसरे शब्दों में,

\phi \mapsto \left[{\frac {d}{d\varepsilon }}F[\rho +\varepsilon \phi ]\right]_{\varepsilon =0}

रेखीय कार्यात्मक है,इसलिए कोई भी उपाय के विरुद्ध समाकलन के रूप में इस कार्यात्मक का प्रतिनिधित्व करने के लिए रिज-मार्कोव-काकुटानी प्रतिनिधित्व प्रमेय लागू कर सकता है। तब

δF / δρ

को इस उपाय के रेडॉन-निकोडिम व्युत्पन्न के रूप में परिभाषित किया गया है।

एक व्यक्ति कार्य $δF / δρ$ को $F$ बिंदु पर $ρ$ प्रवणता के रूप में सोचता है (अर्थात, कितना कार्यात्मक $F$ बदल जाएगा यदि कार्य $ρ$ बिंदु $x$ पर बदल जाता है ) और

\int {\frac {\delta F}{\delta \rho }}(x)\phi (x)\;dx

बिंदु

ρ

पर

ϕ

दिशात्मक व्युत्पन्न के रूप में कम है। फिर सदिश कलन के अनुरूप, आंतरिक उत्पाद ढाल के साथ दिशात्मक व्युत्पन्न देता है।

कार्यात्मक अंतर

कार्यात्मक $F\left[\rho \right]$ का अंतर भिन्नता या पहली भिन्नता है। ^[3] ^{[Note 2]}

गुण

किसी कार्य के व्युत्पन्न की तरह, कार्यात्मक व्युत्पन्न निम्नलिखित गुणों को संतुष्ट करता है, जहां $F [ρ]$ और $G [ρ]$ कार्यात्मक हैं:^{[Note 3]}

रैखिकता:^[4] ${\frac {\delta (\lambda F+\mu G)[\rho ]}{\delta \rho (x)}}=\lambda {\frac {\delta F[\rho ]}{\delta \rho (x)}}+\mu {\frac {\delta G[\rho ]}{\delta \rho (x)}},$ जहाँ $λ, μ$ नियतांक हैं।
उत्पाद नियम:^[5] ${\frac {\delta (FG)[\rho ]}{\delta \rho (x)}}={\frac {\delta F[\rho ]}{\delta \rho (x)}}G[\rho ]+F[\rho ]{\frac {\delta G[\rho ]}{\delta \rho (x)}}\,,$
श्रृंखला नियम:
- यदि $F$ और $G$ कार्यात्मक है, फिर^[6] ${\frac {\delta F[G[\rho ]]}{\delta \rho (y)}}=\int dx{\frac {\delta F[G]}{\delta G(x)}}_{G=G[\rho ]}\cdot {\frac {\delta G[\rho ](x)}{\delta \rho (y)}}\ .$
- यदि $G$ अवकलनीय फलन (स्थानीय फलन) $g$ है, तो यह कम हो जाता है^[7] ${\frac {\delta F[g(\rho )]}{\delta \rho (y)}}={\frac {\delta F[g(\rho )]}{\delta g[\rho (y)]}}\ {\frac {dg(\rho )}{d\rho (y)}}\ .$

कार्यात्मक व्युत्पन्न का निर्धारण

कार्यात्मकताओं के सामान्य वर्ग के लिए कार्यात्मक व्युत्पन्न निर्धारित करने के लिए सूत्र के फलन और उसके व्युत्पन्न के समाकल के रूप में लिखा जा सकता है। यह यूलर-लैग्रेंज समीकरण का सामान्यीकरण है। वास्तव में, लैग्रैंगियन यांत्रिकी (18 वीं शताब्दी) में कम से कम कार्य के सिद्धांत से दूसरे प्रकार के जोसेफ-लुई लाग्रेंज समीकरण की व्युत्पत्ति के भीतर भौतिकी में कार्यात्मक व्युत्पन्न प्रस्तुत किया गया था। नीचे दिए गए पहले तीन उदाहरण घनत्व कार्यात्मक सिद्धांत (20वीं सदी) से लिए गए हैं, चौथे सांख्यिकीय यांत्रिकी (19वीं सदी) से लिए गए हैं।

सूत्र

कार्यात्मक दिया

F[\rho ]=\int f({\boldsymbol {r}},\rho ({\boldsymbol {r}}),\nabla \rho ({\boldsymbol {r}}))\,d{\boldsymbol {r}},

और फलन

ϕ (r)

जो समाकलन के क्षेत्र की सीमा पर गायब हो जाता है, पिछले खंड कार्यात्मक व्युत्पन्न की परिभाषा से,

{\begin{aligned}\int {\frac {\delta F}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}\,\phi ({\boldsymbol {r}})\,d{\boldsymbol {r}}&=\left[{\frac {d}{d\varepsilon }}\int f({\boldsymbol {r}},\rho +\varepsilon \phi ,\nabla \rho +\varepsilon \nabla \phi )\,d{\boldsymbol {r}}\right]_{\varepsilon =0}\\&=\int \left({\frac {\partial f}{\partial \rho }}\,\phi +{\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}\cdot \nabla \phi \right)d{\boldsymbol {r}}\\&=\int \left[{\frac {\partial f}{\partial \rho }}\,\phi +\nabla \cdot \left({\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}\,\phi \right)-\left(\nabla \cdot {\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}\right)\phi \right]d{\boldsymbol {r}}\\&=\int \left[{\frac {\partial f}{\partial \rho }}\,\phi -\left(\nabla \cdot {\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}\right)\phi \right]d{\boldsymbol {r}}\\&=\int \left({\frac {\partial f}{\partial \rho }}-\nabla \cdot {\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}\right)\phi ({\boldsymbol {r}})\ d{\boldsymbol {r}}\,.\end{aligned}}

कुल व्युत्पन्न का उपयोग करके दूसरी पंक्ति प्राप्त की जाती है, जहाँ $\partialf / \partial\nabla' ρ$ सदिश के संबंध में अदिश का व्युत्पन्न है।^{[Note 4]} विचलन के लिए उत्पाद नियम गुण के उपयोग से तीसरी पंक्ति प्राप्त की गई थी। विचलन प्रमेय का उपयोग करके चौथी पंक्ति प्राप्त की गई थी और शर्त यह है कि समाकलन के क्षेत्र की सीमा पर ϕ = 0। $ϕ = 0$ । तब से $ϕ$ भी एकपक्षीय कार्य है, भिन्नताओं की कलन की मौलिक लेम्मा को अंतिम पंक्ति में लागू करना, कार्यात्मक व्युत्पन्न है

{\frac {\delta F}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}={\frac {\partial f}{\partial \rho }}-\nabla \cdot {\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}

जहाँ

ρ = ρ (r)

और

f = f (r, ρ, \nabla ρ)

. यह सूत्र द्वारा दिए गए कार्यात्मक रूप के

F [ρ]

स्थितियों के लिए है। इस खंड की प्रारंभिक में अन्य कार्यात्मक रूपों के लिए, कार्यात्मक व्युत्पन्न की परिभाषा को इसके निर्धारण के लिए प्रारंभिक बिंदु के रूप में उपयोग किया जा सकता है। (कार्यात्मक व्युत्पन्न कूलम्ब स्थितिज ऊर्जा कार्यात्मक उदाहरण देखें।) कार्यात्मक व्युत्पन्न के लिए उपरोक्त समीकरण को उस स्थितियों में सामान्यीकृत किया जा सकता है जिसमें उच्च आयाम और उच्च आदेश व्युत्पन्न सम्मलित हैं। कार्यात्मक होगा,

F[\rho ({\boldsymbol {r}})]=\int f({\boldsymbol {r}},\rho ({\boldsymbol {r}}),\nabla \rho ({\boldsymbol {r}}),\nabla ^{(2)}\rho ({\boldsymbol {r}}),\dots ,\nabla ^{(N)}\rho ({\boldsymbol {r}}))\,d{\boldsymbol {r}},

जहां सदिश

r \in R n

, और

\nabla (i)

टेन्सर है जिसका

n i

घटक क्रम

i

के आंशिक व्युत्पन्न संक्रियक हैं ,

\left[\nabla ^{(i)}\right]_{\alpha _{1}\alpha _{2}\cdots \alpha _{i}}={\frac {\partial ^{\,i}}{\partial r_{\alpha _{1}}\partial r_{\alpha _{2}}\cdots \partial r_{\alpha _{i}}}}\qquad \qquad {\text{where}}\quad \alpha _{1},\alpha _{2},\cdots ,\alpha _{i}=1,2,\cdots ,n\ .

^{[Note 5]} कार्यात्मक व्युत्पन्न उपज की परिभाषा का समान अनुप्रयोग

{\begin{aligned}{\frac {\delta F[\rho ]}{\delta \rho }}&{}={\frac {\partial f}{\partial \rho }}-\nabla \cdot {\frac {\partial f}{\partial (\nabla \rho )}}+\nabla ^{(2)}\cdot {\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(2)}\rho \right)}}+\dots +(-1)^{N}\nabla ^{(N)}\cdot {\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(N)}\rho \right)}}\\&{}={\frac {\partial f}{\partial \rho }}+\sum _{i=1}^{N}(-1)^{i}\nabla ^{(i)}\cdot {\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(i)}\rho \right)}}\ .\end{aligned}}

पिछले दो समीकरणों में,

n i

टेंसर के घटक

{\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(i)}\rho \right)}}

के आंशिक व्युत्पन्न हैं

f

ρ के आंशिक व्युत्पन्न के संबंध में,

\left[{\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(i)}\rho \right)}}\right]_{\alpha _{1}\alpha _{2}\cdots \alpha _{i}}={\frac {\partial f}{\partial \rho _{\alpha _{1}\alpha _{2}\cdots \alpha _{i}}}}\qquad \qquad {\text{where}}\quad \rho _{\alpha _{1}\alpha _{2}\cdots \alpha _{i}}\equiv {\frac {\partial ^{\,i}\rho }{\partial r_{\alpha _{1}}\,\partial r_{\alpha _{2}}\cdots \partial r_{\alpha _{i}}}}\ ,

और टेंसर अदिश उत्पाद है,

\nabla ^{(i)}\cdot {\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(i)}\rho \right)}}=\sum _{\alpha _{1},\alpha _{2},\cdots ,\alpha _{i}=1}^{n}\ {\frac {\partial ^{\,i}}{\partial r_{\alpha _{1}}\,\partial r_{\alpha _{2}}\cdots \partial r_{\alpha _{i}}}}\ {\frac {\partial f}{\partial \rho _{\alpha _{1}\alpha _{2}\cdots \alpha _{i}}}}\ .

^{[Note 6]}

उदाहरण

थॉमस-फर्मी गतिज ऊर्जा क्रियात्मक

1927 के थॉमस-फर्मी मॉडल ने इलेक्ट्रॉनिक संरचना के घनत्व-कार्यात्मक सिद्धांत के पहले प्रयास में गैर-बाधित समान मुक्त इलेक्ट्रॉन मॉडल के लिए कार्यात्मक गतिज ऊर्जा का उपयोग किया:

T_{\mathrm {TF} }[\rho ]=C_{\mathrm {F} }\int \rho ^{5/3}(\mathbf {r} )\,d\mathbf {r} \,.

चूँकि

T TF [ρ]

के समाकलन में

ρ (r)

का व्युत्पन्न सम्मलित नहीं है ,

T TF [ρ]

का कार्यात्मक व्युत्पन्न है,^[8]

{\begin{aligned}{\frac {\delta T_{\mathrm {TF} }}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}&=C_{\mathrm {F} }{\frac {\partial \rho ^{5/3}(\mathbf {r} )}{\partial \rho (\mathbf {r} )}}\\&={\frac {5}{3}}C_{\mathrm {F} }\rho ^{2/3}(\mathbf {r} )\,.\end{aligned}}

कूलम्ब संभावित ऊर्जा कार्यात्मक

इलेक्ट्रॉन-नाभिक क्षमता के लिए, थॉमस और फर्मी ने कूलम्ब के नियम संभावित ऊर्जा कार्यात्मक को नियोजित किया

V[\rho ]=\int {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}})}{|{\boldsymbol {r}}|}}\ d{\boldsymbol {r}}.

कार्यात्मक व्युत्पन्न की परिभाषा को लागू करना,

{\begin{aligned}\int {\frac {\delta V}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}\ \phi ({\boldsymbol {r}})\ d{\boldsymbol {r}}&{}=\left[{\frac {d}{d\varepsilon }}\int {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}})+\varepsilon \phi ({\boldsymbol {r}})}{|{\boldsymbol {r}}|}}\ d{\boldsymbol {r}}\right]_{\varepsilon =0}\\&{}=\int {\frac {1}{|{\boldsymbol {r}}|}}\,\phi ({\boldsymbol {r}})\ d{\boldsymbol {r}}\,.\end{aligned}}

इसलिए,

{\frac {\delta V}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}={\frac {1}{|{\boldsymbol {r}}|}}\ .

इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन अन्योन्य क्रिया के मौलिक भाग के लिए, थॉमस और फर्मी ने कूलम्ब के नियम संभावित ऊर्जा क्रियात्मक का प्रयोग किया

J[\rho ]={\frac {1}{2}}\iint {\frac {\rho (\mathbf {r} )\rho (\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\,d\mathbf {r} d\mathbf {r} '\,.

कार्यात्मक व्युत्पन्न से,

{\begin{aligned}\int {\frac {\delta J}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}\phi ({\boldsymbol {r}})d{\boldsymbol {r}}&{}=\left[{\frac {d\ }{d\epsilon }}\,J[\rho +\epsilon \phi ]\right]_{\epsilon =0}\\&{}=\left[{\frac {d\ }{d\epsilon }}\,\left({\frac {1}{2}}\iint {\frac {[\rho ({\boldsymbol {r}})+\epsilon \phi ({\boldsymbol {r}})]\,[\rho ({\boldsymbol {r}}')+\epsilon \phi ({\boldsymbol {r}}')]}{|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}'|}}\,d{\boldsymbol {r}}d{\boldsymbol {r}}'\right)\right]_{\epsilon =0}\\&{}={\frac {1}{2}}\iint {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}}')\phi ({\boldsymbol {r}})}{|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}'|}}\,d{\boldsymbol {r}}d{\boldsymbol {r}}'+{\frac {1}{2}}\iint {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}})\phi ({\boldsymbol {r}}')}{|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}'|}}\,d{\boldsymbol {r}}d{\boldsymbol {r}}'\\\end{aligned}}

अंतिम समीकरण के दाहिने हाथ की ओर पहला और दूसरा पद बराबर हैं, क्योंकि दूसरे पद में

r

और

r'

को समाकल के मान को बदले बिना आपस में बदला जा सकता है। इसलिए,

\int {\frac {\delta J}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}\phi ({\boldsymbol {r}})d{\boldsymbol {r}}=\int \left(\int {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}}')}{|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}'|}}d{\boldsymbol {r}}'\right)\phi ({\boldsymbol {r}})d{\boldsymbol {r}}

और इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन कूलॉम का कार्यात्मक व्युत्पन्न स्थितिज ऊर्जा कार्यात्मक {J}[ρ] है,^[9]

{\frac {\delta J}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}=\int {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}}')}{|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}'|}}d{\boldsymbol {r}}'\,.

दूसरा कार्यात्मक व्युत्पन्न है

{\frac {\delta ^{2}J[\rho ]}{\delta \rho (\mathbf {r} ')\delta \rho (\mathbf {r} )}}={\frac {\partial }{\partial \rho (\mathbf {r} ')}}\left({\frac {\rho (\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\right)={\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}.

Weizsäcker काइनेटिक एनर्जी फंक्शनल

1935 में कार्ल फ्रेडरिक वॉन वीज़सैकर | वॉन वीज़स्कर ने थॉमस-फर्मी गतिज ऊर्जा कार्यात्मक में क्रमिक सुधार जोड़ने का प्रस्ताव दिया जिससे कि इसे आणविक इलेक्ट्रॉन बादल के लिए बेहतर बनाया जा सके:

T_{\mathrm {W} }[\rho ]={\frac {1}{8}}\int {\frac {\nabla \rho (\mathbf {r} )\cdot \nabla \rho (\mathbf {r} )}{\rho (\mathbf {r} )}}d\mathbf {r} =\int t_{\mathrm {W} }\ d\mathbf {r} \,,

जहाँ

t_{\mathrm {W} }\equiv {\frac {1}{8}}{\frac {\nabla \rho \cdot \nabla \rho }{\rho }}\qquad {\text{and}}\ \ \rho =\rho ({\boldsymbol {r}})\ .

कार्यात्मक व्युत्पन्न के लिए पहले से व्युत्पन्न कार्यात्मक व्युत्पन्न#फॉर्मूला का उपयोग करना,

{\begin{aligned}{\frac {\delta T_{\mathrm {W} }}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}&={\frac {\partial t_{\mathrm {W} }}{\partial \rho }}-\nabla \cdot {\frac {\partial t_{\mathrm {W} }}{\partial \nabla \rho }}\\&=-{\frac {1}{8}}{\frac {\nabla \rho \cdot \nabla \rho }{\rho ^{2}}}-\left({\frac {1}{4}}{\frac {\nabla ^{2}\rho }{\rho }}-{\frac {1}{4}}{\frac {\nabla \rho \cdot \nabla \rho }{\rho ^{2}}}\right)\qquad {\text{where}}\ \ \nabla ^{2}=\nabla \cdot \nabla \ ,\end{aligned}}

और परिणाम है,^[10]

{\frac {\delta T_{\mathrm {W} }}{\delta \rho ({\boldsymbol {r}})}}=\ \ \,{\frac {1}{8}}{\frac {\nabla \rho \cdot \nabla \rho }{\rho ^{2}}}-{\frac {1}{4}}{\frac {\nabla ^{2}\rho }{\rho }}\ .

एंट्रॉपी

असतत यादृच्छिक चर की सूचना एन्ट्रापी संभाव्यता द्रव्यमान फलन का कार्य है।

H[p(x)]=-\sum _{x}p(x)\log p(x)

इस प्रकार,

{\begin{aligned}\sum _{x}{\frac {\delta H}{\delta p(x)}}\,\phi (x)&{}=\left[{\frac {d}{d\epsilon }}H[p(x)+\epsilon \phi (x)]\right]_{\epsilon =0}\\&{}=\left[-\,{\frac {d}{d\varepsilon }}\sum _{x}\,[p(x)+\varepsilon \phi (x)]\ \log[p(x)+\varepsilon \phi (x)]\right]_{\varepsilon =0}\\&{}=-\sum _{x}\,[1+\log p(x)]\ \phi (x)\,.\end{aligned}}

इस प्रकार,

{\frac {\delta H}{\delta p(x)}}=-1-\log p(x).

घातीय

होने देना

F[\varphi (x)]=e^{\int \varphi (x)g(x)dx}.

डेल्टा व्युत्पन्न का परीक्षण व्युत्पन्न के रूप में उपयोग करना,

{\frac {\delta F[\varphi (x)]}{\delta \varphi (y)}}=g(y)F[\varphi (x)].

[2] According to Giaquinta & Hildebrandt (1996), p. 18, this notation is customary in physical literature.

[5] में अंतर कहलाता है (Parr & Yang 1989, p. 246), भिन्नता या पहली भिन्नता (Courant & Hilbert 1953, p. 186), और भिन्नता या अंतर (Gelfand & Fomin 2000, p. 11, § 3.2).</रेफरी> $\delta F[\rho ;\phi ]=\int {\frac {\delta F}{\delta \rho }}(x)\ \phi (x)\ dx\ .$ अनुमान के अनुसार, $\phi$ में परिवर्तन है $\rho$ , तो हमारे पास 'औपचारिक' है $\phi =\delta \rho$ , और फिर यह एक फ़ंक्शन के कुल अंतर के रूप में समान है $F(\rho _{1},\rho _{2},\dots ,\rho _{n})$ , $dF=\sum _{i=1}^{n}{\frac {\partial F}{\partial \rho _{i}}}\ d\rho _{i}\ ,$ कहाँ $\rho _{1},\rho _{2},\dots ,\rho _{n}$ स्वतंत्र चर हैं। पिछले दो समीकरणों की तुलना, कार्यात्मक व्युत्पन्न $\delta F/\delta \rho (x)$ आंशिक व्युत्पन्न के समान भूमिका है $\partial F/\partial \rho _{i}$ , जहां एकीकरण का चर $x$ सारांश सूचकांक के एक सतत संस्करण की तरह है $i$ .<ref name=ParrYangP246>(Parr & Yang 1989, p. 246).

[6] Here the notation ${\frac {\delta {F}}{\delta \rho }}(x)\equiv {\frac {\delta {F}}{\delta \rho (x)}}$ is introduced.

[11] For a three-dimensional Cartesian coordinate system, ${\frac {\partial f}{\partial \nabla \rho }}={\frac {\partial f}{\partial \rho _{x}}}\mathbf {\hat {i}} +{\frac {\partial f}{\partial \rho _{y}}}\mathbf {\hat {j}} +{\frac {\partial f}{\partial \rho _{z}}}\mathbf {\hat {k}} \,,$ where $\rho _{x}={\frac {\partial \rho }{\partial x}}\,,\ \rho _{y}={\frac {\partial \rho }{\partial y}}\,,\ \rho _{z}={\frac {\partial \rho }{\partial z}}$ and $\mathbf {\hat {i}}$ , $\mathbf {\hat {j}}$ , $\mathbf {\hat {k}}$ are unit vectors along the x, y, z axes.

[12] For example, for the case of three dimensions ( $n = 3$ ) and second order derivatives ( $i = 2$ ), the tensor $\nabla (2)$ has components, $\left[\nabla ^{(2)}\right]_{\alpha \beta }={\frac {\partial ^{\,2}}{\partial r_{\alpha }\,\partial r_{\beta }}}\qquad \qquad {\text{where}}\quad \alpha ,\beta =1,2,3\,.$

[13] For example, for the case $n = 3$ and $i = 2$ , the tensor scalar product is, $\nabla ^{(2)}\cdot {\frac {\partial f}{\partial \left(\nabla ^{(2)}\rho \right)}}=\sum _{\alpha ,\beta =1}^{3}\ {\frac {\partial ^{\,2}}{\partial r_{\alpha }\,\partial r_{\beta }}}\ {\frac {\partial f}{\partial \rho _{\alpha \beta }}}\qquad {\text{where}}\ \ \rho _{\alpha \beta }\equiv {\frac {\partial ^{\,2}\rho }{\partial r_{\alpha }\,\partial r_{\beta }}}\ .$

[GiaquintaHildebrandtP18-1] 1.0 ^1.1 (Giaquinta & Hildebrandt 1996, p. 18)

[ParrYangP246A.2-3] (Parr & Yang 1989, p. 246, Eq. A.2).

[ParrYangP246A.1-4] (Parr & Yang 1989, p. 246, Eq. A.1).

[ParrYangP247A.3-7] (Parr & Yang 1989, p. 247, Eq. A.3).

[ParrYangP247A.4-8] (Parr & Yang 1989, p. 247, Eq. A.4).

[9] (Greiner & Reinhardt 1996, p. 38, Eq. 6).

[10] (Greiner & Reinhardt 1996, p. 38, Eq. 7).

[ParrYangP247A.6-14] (Parr & Yang 1989, p. 247, Eq. A.6).

[ParrYangP248A.11-15] (Parr & Yang 1989, p. 248, Eq. A.11).

[ParrYangP247A.9-16] (Parr & Yang 1989, p. 247, Eq. A.9).

[17] Greiner & Reinhardt 1996, p. 37

[1]

[Note 1]

[2]

[3]

[Note 2]

[Note 3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[Note 4]

[Note 5]

[Note 6]

[8]

[9]

[10]

[11]

@@ Line 52: / Line 52: @@
-[[कुल व्युत्पन्न]] का उपयोग करके दूसरी पंक्ति प्राप्त की जाती है, जहाँ {{math|''&part;f'' /''&part;&nabla;''''ρ''}}'''  सदिश के संबंध में अदिश का व्युत्पन्न है।<ref group="Note">For a three-dimensional Cartesian coordinate system,
+[[कुल व्युत्पन्न]] का उपयोग करके दूसरी पंक्ति प्राप्त की जाती है, जहाँ {{math|''&part;f'' /''&part;&nabla;''''ρ''}}  सदिश के संबंध में अदिश का व्युत्पन्न है।<ref group="Note">For a three-dimensional Cartesian coordinate system,
 <math display="block">\frac{\partial f}{\partial\nabla\rho} = \frac{\partial f}{\partial\rho_x} \mathbf{\hat{i}} + \frac{\partial f}{\partial\rho_y} \mathbf{\hat{j}} + \frac{\partial f}{\partial\rho_z} \mathbf{\hat{k}}\, ,</math>
 where <math>\rho_x = \frac{\partial \rho}{\partial x}\, , \ \rho_y = \frac{\partial \rho}{\partial y}\, , \ \rho_z = \frac{\partial \rho}{\partial z}</math> and <math>\mathbf{\hat{i}}</math>, <math>\mathbf{\hat{j}}</math>, <math>\mathbf{\hat{k}}</math> are unit vectors along the x, y, z axes.</ref>'''
@@ Line 65: / Line 65: @@
 ====थॉमस-फर्मी गतिज ऊर्जा क्रियात्मक====
-के थॉमस-फर्मी मॉडल ने इलेक्ट्रॉनिक संरचना के घनत्व-कार्यात्मक सिद्धांत के पहले प्रयास में गैर-बाधित समान [[मुक्त इलेक्ट्रॉन मॉडल]] के लिए कार्यात्मक गतिज ऊर्जा का उपयोग किया:<math display="block">T_\mathrm{TF}[\rho] = C_\mathrm{F} \int \rho^{5/3}(\mathbf{r}) \, d\mathbf{r} \, .</math>के समाकलन के बाद से {{math|''T''<sub>TF</sub>[''ρ'']}} का व्युत्पन्न सम्मलित नहीं है {{math|''ρ''('''''r''''')}}, का कार्यात्मक व्युत्पन्न {{math|''T''<sub>TF</sub>[''ρ'']}} है,<ref name="ParrYangP247A.6">{{harv|Parr|Yang|1989|loc=p. 247, Eq. A.6}}.</ref><math display="block">\begin{align}
+के थॉमस-फर्मी मॉडल ने इलेक्ट्रॉनिक संरचना के घनत्व-कार्यात्मक सिद्धांत के पहले प्रयास में गैर-बाधित समान [[मुक्त इलेक्ट्रॉन मॉडल]] के लिए कार्यात्मक गतिज ऊर्जा का उपयोग किया:<math display="block">T_\mathrm{TF}[\rho] = C_\mathrm{F} \int \rho^{5/3}(\mathbf{r}) \, d\mathbf{r} \, .</math>चूँकि  {{math|''T''<sub>TF</sub>[''ρ'']}} के समाकलन  में {{math|''ρ''('''''r''''')}}  का व्युत्पन्न सम्मलित नहीं है , {{math|''T''<sub>TF</sub>[''ρ'']}} का कार्यात्मक व्युत्पन्न  है,<ref name="ParrYangP247A.6">{{harv|Parr|Yang|1989|loc=p. 247, Eq. A.6}}.</ref><math display="block">\begin{align}
 \frac{\delta T_{\mathrm{TF}}}{\delta \rho (\boldsymbol{r}) }
 & = C_\mathrm{F} \frac{\partial \rho^{5/3}(\mathbf{r})}{\partial \rho(\mathbf{r})} \\
@@ Line 71: / Line 71: @@
 \end{align}</math>
-==== कूलम्ब स्थितिज ऊर्जा क्रियाशील ====
+==== कूलम्ब संभावित ऊर्जा कार्यात्मक ====
 इलेक्ट्रॉन-नाभिक क्षमता के लिए, थॉमस और फर्मी ने कूलम्ब के नियम संभावित ऊर्जा कार्यात्मक को नियोजित किया<math display="block">V[\rho] = \int \frac{\rho(\boldsymbol{r})}{|\boldsymbol{r}|} \ d\boldsymbol{r}.</math>कार्यात्मक व्युत्पन्न की परिभाषा को लागू करना,<math display="block">\begin{align}
 \int \frac{\delta V}{\delta \rho(\boldsymbol{r})} \ \phi(\boldsymbol{r}) \ d\boldsymbol{r}
 & {} = \left [ \frac{d}{d\varepsilon} \int \frac{\rho(\boldsymbol{r}) + \varepsilon \phi(\boldsymbol{r})}{|\boldsymbol{r}|} \ d\boldsymbol{r} \right ]_{\varepsilon=0} \\
 & {} = \int \frac {1} {|\boldsymbol{r}|} \, \phi(\boldsymbol{r}) \ d\boldsymbol{r} \, .
-\end{align}</math>इसलिए,<math display="block"> \frac{\delta V}{\delta \rho(\boldsymbol{r})} = \frac{1}{|\boldsymbol{r}|} \ . </math>इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन अन्योन्य क्रिया के मौलिक भाग के लिए, थॉमस और फर्मी ने कूलम्ब के नियम संभावित ऊर्जा क्रियात्मक का प्रयोग किया<math display="block">J[\rho] = \frac{1}{2}\iint \frac{\rho(\mathbf{r}) \rho(\mathbf{r}')}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |}\, d\mathbf{r} d\mathbf{r}' \, .</math>कार्यात्मक व्युत्पन्न#कार्यात्मक व्युत्पन्न से,<math display="block">\begin{align}
+\end{align}</math>इसलिए,<math display="block"> \frac{\delta V}{\delta \rho(\boldsymbol{r})} = \frac{1}{|\boldsymbol{r}|} \ . </math>इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन अन्योन्य क्रिया के मौलिक भाग के लिए, थॉमस और फर्मी ने कूलम्ब के नियम संभावित ऊर्जा क्रियात्मक का प्रयोग किया<math display="block">J[\rho] = \frac{1}{2}\iint \frac{\rho(\mathbf{r}) \rho(\mathbf{r}')}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |}\, d\mathbf{r} d\mathbf{r}' \, .</math>कार्यात्मक व्युत्पन्न से,<math display="block">\begin{align}
 \int \frac{\delta J}{\delta\rho(\boldsymbol{r})} \phi(\boldsymbol{r})d\boldsymbol{r}
 & {} = \left [ \frac {d \ }{d\epsilon} \, J[\rho + \epsilon\phi] \right ]_{\epsilon = 0} \\
 & {} = \left [ \frac {d \ }{d\epsilon} \, \left ( \frac{1}{2}\iint \frac {[\rho(\boldsymbol{r}) + \epsilon \phi(\boldsymbol{r})] \, [\rho(\boldsymbol{r}') + \epsilon \phi(\boldsymbol{r}')] }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |}\, d\boldsymbol{r} d\boldsymbol{r}' \right ) \right ]_{\epsilon = 0} \\
 & {} = \frac{1}{2}\iint \frac {\rho(\boldsymbol{r}') \phi(\boldsymbol{r}) }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |}\, d\boldsymbol{r} d\boldsymbol{r}' + \frac{1}{2}\iint \frac {\rho(\boldsymbol{r}) \phi(\boldsymbol{r}') }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |}\, d\boldsymbol{r} d\boldsymbol{r}' \\
-\end{align}</math>अंतिम समीकरण के दाहिने हाथ की ओर पहला और दूसरा पद बराबर हैं, क्योंकि {{math|'''''r'''''}} और {{math|'''''r&prime;'''''}} दूसरे पद में अभिन्न के मान को बदले बिना आपस में बदला जा सकता है। इसलिए,<math display="block"> \int \frac{\delta J}{\delta\rho(\boldsymbol{r})} \phi(\boldsymbol{r})d\boldsymbol{r} = \int \left ( \int \frac {\rho(\boldsymbol{r}') }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |} d\boldsymbol{r}' \right ) \phi(\boldsymbol{r}) d\boldsymbol{r} </math><nowiki>और इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन कूलम्ब संभावित ऊर्जा कार्यात्मक के कार्यात्मक व्युत्पन्न {{math|</nowiki>''J''}[ρ] है,<ref name="ParrYangP248A.11">{{harv|Parr|Yang|1989|loc=p. 248, Eq. A.11}}.</ref><math display="block"> \frac{\delta J}{\delta\rho(\boldsymbol{r})} = \int \frac {\rho(\boldsymbol{r}') }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |} d\boldsymbol{r}' \, . </math>दूसरा कार्यात्मक व्युत्पन्न है<math display="block">\frac{\delta^2 J[\rho]}{\delta \rho(\mathbf{r}')\delta\rho(\mathbf{r})} = \frac{\partial}{\partial \rho(\mathbf{r}')} \left ( \frac{\rho(\mathbf{r}')}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |} \right ) = \frac{1}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |}.</math>
+\end{align}</math>अंतिम समीकरण के दाहिने हाथ की ओर पहला और दूसरा पद बराबर हैं,  क्योंकि दूसरे पद में {{math|'''''r'''''}} और {{math|'''''r&prime;'''''}} को समाकल के मान को बदले बिना आपस में बदला जा सकता है। इसलिए,<math display="block"> \int \frac{\delta J}{\delta\rho(\boldsymbol{r})} \phi(\boldsymbol{r})d\boldsymbol{r} = \int \left ( \int \frac {\rho(\boldsymbol{r}') }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |} d\boldsymbol{r}' \right ) \phi(\boldsymbol{r}) d\boldsymbol{r} </math>और इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन कूलॉम का कार्यात्मक व्युत्पन्न स्थितिज ऊर्जा कार्यात्मक {''J''}[ρ] है,<ref name="ParrYangP248A.11">{{harv|Parr|Yang|1989|loc=p. 248, Eq. A.11}}.</ref><math display="block"> \frac{\delta J}{\delta\rho(\boldsymbol{r})} = \int \frac {\rho(\boldsymbol{r}') }{| \boldsymbol{r}-\boldsymbol{r}' |} d\boldsymbol{r}' \, . </math>दूसरा कार्यात्मक व्युत्पन्न है<math display="block">\frac{\delta^2 J[\rho]}{\delta \rho(\mathbf{r}')\delta\rho(\mathbf{r})} = \frac{\partial}{\partial \rho(\mathbf{r}')} \left ( \frac{\rho(\mathbf{r}')}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |} \right ) = \frac{1}{| \mathbf{r}-\mathbf{r}' |}.</math>
 ====Weizsäcker काइनेटिक एनर्जी फंक्शनल====

v t e Analysis in topological vector spaces
Basic concepts	Abstract Wiener space Classical Wiener space Bochner space Convex series Cylinder set measure Infinite-dimensional vector function Matrix calculus Vector calculus
Derivatives	Differentiable vector–valued functions from Euclidean space Differentiation in Fréchet spaces Fréchet derivative Total Functional derivative Gateaux derivative Directional Generalizations of the derivative Hadamard derivative Holomorphic Quasi-derivative
Measurability	Besov measure Cylinder set measure Canonical Gaussian Classical Wiener measure Measure like set functions infinite-dimensional Gaussian measure Projection-valued Vector Bochner / Weakly / Strongly measurable function Radonifying function
Integrals	Bochner Direct integral Dunford Gelfand–Pettis/Weak Regulated Paley–Wiener
Results	Cameron–Martin theorem Inverse function theorem Nash–Moser theorem Feldman–Hájek theorem No infinite-dimensional Lebesgue measure Sazonov's theorem Structure theorem for Gaussian measures
Related	Covariance operator
Functional calculus	Borel functional calculus Continuous functional calculus Holomorphic functional calculus
Applications	Banach manifold (bundle) Convenient vector space Choquet theory Fréchet manifold Hilbert manifold

Anonymous

Search

कार्यात्मक व्युत्पन्न: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Revision as of 10:42, 3 May 2023

Contents

परिभाषा

कार्यात्मक व्युत्पन्न

कार्यात्मक अंतर

गुण

कार्यात्मक व्युत्पन्न का निर्धारण

सूत्र

उदाहरण

थॉमस-फर्मी गतिज ऊर्जा क्रियात्मक

कूलम्ब संभावित ऊर्जा कार्यात्मक

Weizsäcker काइनेटिक एनर्जी फंक्शनल

एंट्रॉपी

घातीय

फलन के कार्यात्मक व्युत्पन्न

पुनरावृत्त व्युत्पन्न का कार्यात्मक व्युत्पन्न

डेल्टा व्युत्पन्न का परीक्षण व्युत्पन्न के रूप में उपयोग करना

टिप्पणियाँ

फुटनोट्स

संदर्भ

बाहरी संबंध

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

Anonymous

Search

कार्यात्मक व्युत्पन्न: Difference between revisions

Revision as of 10:42, 3 May 2023

परिभाषा

कार्यात्मक व्युत्पन्न

कार्यात्मक अंतर

गुण

कार्यात्मक व्युत्पन्न का निर्धारण

सूत्र

उदाहरण

थॉमस-फर्मी गतिज ऊर्जा क्रियात्मक

कूलम्ब संभावित ऊर्जा कार्यात्मक

Weizsäcker काइनेटिक एनर्जी फंक्शनल

एंट्रॉपी

घातीय

फलन के कार्यात्मक व्युत्पन्न

पुनरावृत्त व्युत्पन्न का कार्यात्मक व्युत्पन्न

डेल्टा व्युत्पन्न का परीक्षण व्युत्पन्न के रूप में उपयोग करना

टिप्पणियाँ

फुटनोट्स

संदर्भ

बाहरी संबंध

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Categories