View source for सहसंयोजक मौलिक क्षेत्र सिद्धांत

[[गणितीय भौतिकी]] में, '''सहसंयोजक [[शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत|मौलिक क्षेत्र सिद्धांत]]''' [[फाइबर बंडल|फाइबर बंडलों]] के खंड (फाइबर बंडल) द्वारा मौलिक क्षेत्र सिद्धांतों का प्रतिनिधित्व करता है, और उनकी गतिशीलता को [[क्षेत्र (भौतिकी)]] के [[परिमित-आयामी]] स्थान के संदर्भ में व्यक्त किया जाता है। वर्तमान में यह तो सर्वविदित है [[जेट बंडल]] और [[वैरिएबल बाइकॉम्प्लेक्स]] ऐसे विवरण के लिए सही डोमेन हैं। इस प्रकार से सहसंयोजक मौलिक क्षेत्र सिद्धांत का हैमिल्टनियन संस्करण [[सहसंयोजक हैमिल्टनियन क्षेत्र सिद्धांत]] है जहां संवेग सभी विश्व निर्देशांक के संबंध में क्षेत्र वेरिएबल के व्युत्पन्न के अनुरूप है। [[गैर-स्वायत्त यांत्रिकी]] को समय अक्ष ℝ पर [[फाइबर बंडल|फाइबर बंडलों]] पर सहसंयोजक मौलिक क्षेत्र सिद्धांत के रूप में तैयार किया गया है।

== उदाहरण ==
इस प्रकार से क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में रुचि रखने वाले मौलिक क्षेत्र सिद्धांतों के अनेक महत्वपूर्ण उदाहरण नीचे दिए गए हैं। विशेष रूप से, ये वे सिद्धांत हैं जो की कण भौतिकी के [[मानक मॉडल]] का निर्माण करते हैं। इन उदाहरणों का उपयोग मौलिक क्षेत्र सिद्धांत के सामान्य गणितीय सूत्रीकरण की विचार में किया जाएगा।

=== अयुग्मित सिद्धांत ===
* [[अदिश क्षेत्र सिद्धांत]]
** क्लेन-गॉर्डन सिद्धांत
*स्पिनर सिद्धांत
** [[डिराक समीकरण|डिराक सिद्धांत]]
** [[वेइल समीकरण|वेइल सिद्धांत]]
** [[मेजराना समीकरण|मेजराना सिद्धांत]]
* [[गेज सिद्धांत]]
** [[शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व का सहसंयोजक सूत्रीकरण|मौलिक विद्युत चुंबकत्व का सहसंयोजक सूत्रीकरण]]
** यांग-मिल्स सिद्धांत। अनयुग्मित सिद्धांत सूची में यह एकमात्र सिद्धांत है जिसमें अंतःक्रियाएं सम्मिलित हैं: यांग-मिल्स में आत्म-अंतःक्रियाएं सम्मिलित हैं।

=== युग्मित सिद्धांत ===
* [[युकावा युग्मन]]: अदिश और स्पिनर क्षेत्रों का युग्मन।
* [[स्केलर इलेक्ट्रोडायनामिक्स|अदिश इलेक्ट्रोडायनामिक्स]]/ क्रोमोडायनामिक्स: अदिश और गेज क्षेत्र का युग्मन।
* [[क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स]]/[[क्वांटम क्रोमोडायनामिक्स]]: स्पिनर और गेज क्षेत्र का युग्मन। इन्हें क्वांटम सिद्धांत का नाम दिए जाने के अतिरिक्त, लैग्रेंजियन को मौलिक क्षेत्र सिद्धांत के रूप में माना जा सकता है।

== अपेक्षित गणितीय संरचनाएँ ==
इस प्रकार से मौलिक क्षेत्र सिद्धांत तैयार करने के लिए निम्नलिखित संरचनाओं की आवश्यकता होती है:

=== स्पेसटाइम ===
एक स्मूथ विविधता <math>M</math>.है 

इसे विभिन्न रूप से [[ विश्व अनेक गुना |वर्ल्ड मैनिफोल्ड]] (मीट्रिक जैसी अतिरिक्त संरचनाओं के बिना मैनिफोल्ड पर जोर देने के लिए), [[ अंतरिक्ष समय |स्पेसटाइम]] (जब लोरेंत्ज़ियन मेट्रिक से सुसज्जित), या अधिक ज्यामितीय दृष्टिकोण के लिए [[आधार कई गुना|बेस मैनिफोल्ड]] के रूप में जाना जाता है।

==== स्पेसटाइम पर संरचनाएं ====
स्पेसटाइम अधिकांशतः अतिरिक्त संरचना के साथ आता है। इस प्रकार उदाहरण हैं
* मीट्रिक: (छद्म-) [[रीमैनियन मीट्रिक]] <math>\mathbf{g}</math> पर <math>M</math>.है 
* अनुरूप तुल्यता तक मीट्रिक है 
इसी के साथ ही अभिविन्यास की आवश्यक संरचना, सभी विविधताओं <math>M</math> में एकीकरण की धारणा के लिए आवश्यक है.

==== स्पेसटाइम की समरूपता ====
स्पेसटाइम <math>M</math> समरूपता स्वीकार कर सकते हैं. उदाहरण के लिए, यदि यह मीट्रिक <math>\mathbf{g}</math> से सुसज्जित है तो ये [[वेक्टर फ़ील्ड्स को ख़त्म करना|किलिंग सदिश क्षेत्र]] द्वारा उत्पन्न <math>M</math> की आइसोमेट्री हैं। समरूपताएँ समूह <math>\text{Aut}(M)</math>, स्पेसटाइम की ऑटोमोर्फिज्म बनाती हैं। इस स्तिथि में सिद्धांत के क्षेत्रों को <math>\text{Aut}(M)</math> के प्रतिनिधित्व में परिवर्तित होना चाहिए.

इस प्रकार से उदाहरण के लिए, मिन्कोव्स्की अंतरिक्ष के लिए, समरूपताएं पोंकारे समूह <math>\text{Iso}(1,3)</math> हैं.

=== गेज, प्रमुख बंडल और संबंध ===
एक [[झूठ समूह|लाई समूह]] <math>G</math> स्वतंत्रता की आंतरिक डिग्री की (निरंतर) समरूपता का वर्णन करना है। लाई समूह-लाई बीजगणित पत्राचार के माध्यम से संबंधित लाई बीजगणित को <math>\mathfrak{g}</math> द्वारा दर्शाया गया है. इसे [[गेज समूह]] के रूप में जाना जाता है।

एक [[प्रमुख सजातीय स्थान]] <math>G</math>-बंडल <math>P</math>, अन्यथा <math>G</math>-टोरसोर के रूप में जाना जाता है। इसे कभी-कभी इस प्रकार लिखा जाता है
:<math>P\xrightarrow{\pi}M</math>
जहाँ <math>\pi</math>, <math>P</math> पर विहित प्रक्षेपण मानचित्र है और <math>M</math> आधार अनेक गुना है.

==== संबंध और गेज क्षेत्र ====
यहां हम संबंध को प्रमुख संबंध के रूप में देखते हैं। क्षेत्र सिद्धांत में इस संबंध को [[सहसंयोजक व्युत्पन्न]] <math>\nabla</math> के रूप में भी देखा जाता है जिनकी विभिन्न क्षेत्रों पर क्रिया बाद में परिभाषित की गई है।

यह <math>\mathcal{A}</math> नामित प्रमुख संबंध 'प्रक्षेपण' और 'सही-समतुल्यता' की 11 संतोषजनक तकनीकी स्थितियों पर <math>\mathfrak{g}</math>-प्रक्षेपण मान वाला 1-रूप है: प्रमुख संबंध आलेख में पाए गए विवरण है।

एक नगण्यीकरण के अधीन इसे स्थानीय गेज क्षेत्र <math>A_\mu(x)</math> के रूप में लिखा जा सकता है ,a <math>\mathfrak{g}</math>-एक नगण्यीकरण पैच <math>U\subset M</math> पर मूल्यांकित 1-फ़ॉर्म है. यह संबंध का यह स्थानीय रूप है जिसे भौतिकी में [[गेज क्षेत्र]] के साथ पहचाना जाता है। जब बेस मैनिफ़ोल्ड <math>M</math> समतल हो जाता है, ऐसे सरलीकरण हैं जो इस सूक्ष्मता को दूर करते हैं।

=== [[संबद्ध वेक्टर बंडल|संबद्ध सदिश बंडल]] और पदार्थ सामग्री ===
एक संबंधित सदिश बंडल <math>E\xrightarrow{\pi}M</math> प्रतिनिधित्व <math>\rho.</math> के माध्यम से मुख्य बंडल <math>P</math> से जुड़ा हुआ है पूर्णता के लिए, प्रतिनिधित्व <math>(V,G,\rho)</math> दिया गया है <math>E</math> का फाइबर <math>V</math> है

एक क्षेत्र या मैटर क्षेत्र संबंधित सदिश बंडल का अनुभाग (फाइबर बंडल) है। इनका संग्रह, गेज क्षेत्र के साथ, सिद्धांत की विषय सामग्री है।

=== लैग्रेंजियन ===
एक लैग्रेंजियन <math>L</math>: फाइबर बंडल <math>E'\xrightarrow{\pi}M</math> दिया गया , लैग्रेंजियन फलन <math>L:E'\rightarrow \mathbb{R}</math> है .

मान लीजिए कि स्तिथि की सामग्री ऊपर से फाइबर <math>V</math> के साथ <math>E</math> के अनुभागों द्वारा दी गई है। फिर उदाहरण के लिए, अधिक ठोस रूप से हम <math>E'</math> को बंडल मान सकते हैं जहां <math>p</math> पर फाइबर <math>V\otimes T_p^*M</math> है। इसके बाद <math>L</math> को क्षेत्र के कार्यात्मक के रूप में देखा जा सकता है।

यह बड़ी संख्या में रोचक सिद्धांतों के लिए गणितीय पूर्वापेक्षाएँ पूरी करता है, जिनमें ऊपर दिए गए उदाहरण अनुभाग में दिए गए सिद्धांत भी सम्मिलित हैं।

== समतल स्पेसटाइम पर सिद्धांत ==

जब बेस मैनिफोल्ड <math>M                                                                                                                                                                                                                      </math> समतल हो जाता है , अर्थात, (छद्म-यूक्लिडियन स्पेस-), तब अनेक उपयोगी सरलीकरण हैं जो सिद्धांतों से सामना करने के लिए वैचारिक रूप से कम कठिन बनाते हैं।

सरलीकरण इस अवलोकन से आता है कि समतल स्पेसटाइम अनुबंध योग्य है: यह [[बीजगणितीय टोपोलॉजी]] में प्रमेय है कि समतल पर कोई भी फाइबर बंडल <math>M</math> नगण्य है.

विशेष रूप से, यह हमें वैश्विक नगण्यीकरण <math>P</math> चुनने की अनुमति देता है , और इसलिए वैश्विक स्तर पर गेज क्षेत्र <math>A_\mu.</math> के रूप में संबंध की पहचान करते है। 

इसके अतिरिक्त, नगण्य संबंध <math>A_{0,\mu}</math> भी है जो हमें संबंधित सदिश बंडलों <math>E = M\times V</math> की पहचान करने की अनुमति देता है , और फिर हमें क्षेत्र को अनुभागों के रूप में नहीं किन्तु केवल फलन <math>M\rightarrow V</math> के रूप में देखने की आवश्यकता है . दूसरे शब्दों में, विभिन्न बिंदुओं पर सदिश बंडल तुलनीय हैं। इसके अतिरिक्त, समतल स्पेसटाइम के लिए [[लेवी-सिविटा कनेक्शन|लेवी-सिविटा संबंध]] [[ फ़्रेम बंडल |फ़्रेम बंडल]] पर नगण्य संबंध है।

पुनः टेंसर या स्पिन-टेंसर क्षेत्र पर स्पेसटाइम सहसंयोजक व्युत्पन्न केवल समतल निर्देशांक में आंशिक व्युत्पन्न है। चूंकि गेज सहसंयोजक व्युत्पन्न को गैर-नगण्य संबंध <math>A_\mu</math> की आवश्यकता हो सकती है जिसे सिद्धांत का गेज क्षेत्र माना जाता है।

=== भौतिक मॉडल के रूप में स्पष्टतः ===

निर्बल गुरुत्वाकर्षण वक्रता में, समतल स्पेसटाइम अधिकांशतः निर्बल वक्र स्पेसटाइम के लिए उचित सन्निकटन के रूप में कार्य करता है। इस प्रकार से प्रयोग के लिए यह सन्निकटन उचित है. किन्तु मानक मॉडल को समतल स्पेसटाइम पर परिभाषित किया गया है, और इसने वर्तमान तक भौतिकी के अधिक स्पष्ट परीक्षण तैयार किए हैं।

==यह भी देखें==
*मौलिक क्षेत्र सिद्धांत
*[[बाहरी बीजगणित|बाह्य बीजगणित]]
*[[लैग्रेंजियन प्रणाली]]
*वैरिएशनल बाइकॉम्प्लेक्स
*[[क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत]]
*गैर-स्वायत्त यांत्रिकी
*[[हिग्स फील्ड (शास्त्रीय)|हिग्स फील्ड (मौलिक)]]

==संदर्भ==
* Saunders, D.J., "The Geometry of Jet Bundles", Cambridge University Press, 1989, {{ISBN|0-521-36948-7}}
* Bocharov, A.V. [et al.] "Symmetries and conservation laws for differential equations of mathematical physics", Amer. Math. Soc., Providence, RI, 1999, {{ISBN|0-8218-0958-X}}  
* De Leon, M., Rodrigues, P.R., "Generalized Classical Mechanics and Field Theory", Elsevier Science Publishing, 1985, {{ISBN|0-444-87753-3}}
* Griffiths, P.A., "Exterior Differential Systems and the Calculus of Variations", Boston: Birkhäuser, 1983, {{ISBN|3-7643-3103-8}}
* Gotay, M.J., Isenberg, J., Marsden, J.E., Montgomery R., ''Momentum Maps and Classical Fields Part I: Covariant Field Theory'', November 2003 {{Arxiv|physics/9801019}}
* Echeverria-Enriquez, A., Munoz-Lecanda, M.C., Roman-Roy, M., ''Geometry of Lagrangian First-order Classical Field Theories'', May 1995 {{Arxiv|dg-ga/9505004}}
* Giachetta, G., Mangiarotti, L., [[Gennadi Sardanashvily|Sardanashvily, G.]], "Advanced Classical Field Theory", World Scientific, 2009, {{ISBN|978-981-283-895-7}} ({{arXiv|0811.0331}})
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