रैले प्रकीर्णन

19वीं शताब्दी के ब्रिटिश भौतिक विज्ञानी लॉर्ड रेले (जॉन विलियम स्ट्रट) के नाम पर रेले स्कैटरिंग (/ रेली / रे-ली), मुख्य रूप से प्रकाश या अन्य विद्युत चुम्बकीय विकिरण का प्रत्यास्थ प्रकीर्णन है जो तरंग दैर्ध्य से बहुत छोटे कणों द्वारा होता है। बिखरने वाले कण (सामान्य फैलाव शासन) की प्रतिध्वनि आवृत्ति के ठीक नीचे प्रकाश आवृत्तियों के लिए, बिखरने की मात्रा तरंग दैर्ध्य की चौथी शक्ति के विपरीत आनुपातिक होती है।

रैले प्रकीर्णन कणों के विद्युत ध्रुवीकरण का परिणाम होता है। एक प्रकाश तरंग का दोलनशील विद्युत क्षेत्र एक कण के भीतर के आवेशों पर कार्य करता है, जिससे वे समान आवृत्ति पर गति करते हैं। इसलिए, कण एक छोटा विकिरण करने वाला द्विध्रुव बन जाता है जिसके विकिरण को हम बिखरे हुए प्रकाश के रूप में देखते हैं। कण अलग-अलग परमाणु या अणु हो सकते हैं यह तब हो सकता है जब प्रकाश पारदर्शी ठोस और तरल पदार्थों के माध्यम से चलता है लेकिन गैसों में सबसे प्रमुख रूप से देखा जाता है।

पृथ्वी के वायुमंडल में सूर्य के प्रकाश के रेले के प्रकीर्णन के कारण विसरित आकाशीय विकिरण होता है, जो दिन के समय के नीले रंग और गोधूलि आकाश के साथ-साथ निम्न सूर्य के पीले से लाल रंग के रंग का कारण होता है। सूर्य का प्रकाश भी रमन प्रकीर्णन के अधीन है, जो अणुओं की घूर्णी अवस्था को बदल देता है और ध्रुवीकरण के प्रभाव को जन्म देता है।

प्रकाश की तरंग दैर्ध्य की तुलना में या उससे बड़े आकार के कणों द्वारा बिखराव को आमतौर पर माई सिद्धांत, असतत द्विध्रुवीय सन्निकटन और अन्य अभिकलनात्‍मक तकनीकों द्वारा इलाज किया जाता है। रेले स्कैटरिंग उन कणों पर लागू होता है जो प्रकाश की तरंग दैर्ध्य के संबंध में छोटे होते हैं, और जो वैकल्पिक रूप से "नरम" होते हैं (अर्थात, 1 के करीब अपवर्तक सूचकांक के साथ)। विसंगतिपूर्ण विवर्तन सिद्धांत प्रकाशिक रूप से नरम लेकिन बड़े कणों पर लागू होता है।

इतिहास
1869 में, यह निर्धारित करने का प्रयास करते हुए कि इंफ्रारेड प्रयोगों के लिए इस्तेमाल की गई शुद्ध हवा में कोई संदूषक बना हुआ है या नहीं, जॉन टिंडल ने पाया कि नैनोस्कोपिक कणों से बिखरने वाली उज्ज्वल रोशनी हल्के नीले रंग की थी। उन्होंने अनुमान लगाया कि सूर्य के प्रकाश के एक समान प्रकीर्णन ने आकाश को अपना विसरित आकाश विकिरण दिया, लेकिन वह नीली रोशनी के लिए वरीयता की व्याख्या नहीं कर सके, न ही वायुमंडलीय धूल आकाश के रंग की तीव्रता की व्याख्या कर सके।

1871 में, लॉर्ड रेले ने टाइन्डल प्रभाव की मात्रा निर्धारित करने के लिए रोशनदान के रंग और ध्रुवीकरण पर दो पेपर प्रकाशित किए। छोटे कणों की मात्रा और अपवर्तक सूचकांक के संदर्भ में पानी की बूंदों में टाइंडल का प्रभाव।  1881 में, जेम्स क्लर्क मैक्सवेल के 1865 के मैक्सवेल के समीकरणों के इतिहास के लाभ के साथ, उन्होंने दिखाया कि उनके समीकरण विद्युत चुंबकत्व से अनुसरण करते हैं। 1899 में, उन्होंने दिखाया कि वे अलग-अलग अणुओं पर लागू होते हैं, जिसमें आणविक ध्रुवीकरण के लिए शर्तों के साथ कणों की मात्रा और अपवर्तक सूचकांकों को प्रतिस्थापित किया जाता है।

छोटे आकार के पैरामीटर सन्निकटन
एक बिखरने वाले कण का आकार अक्सर अनुपात द्वारा निर्धारित किया जाता है

$$ x = \frac{2 \pi r} {\lambda}$$ जहाँ r कण की त्रिज्या है, λ प्रकाश की तरंग दैर्ध्य है और x एक आयाम रहित पैरामीटर है जो घटना विकिरण के साथ कण की बातचीत की विशेषता है: x ≫ 1 वाली वस्तुएँ ज्यामितीय आकृतियों के रूप में कार्य करती हैं, उनके अनुमानित क्षेत्र के अनुसार प्रकाश को बिखेरती हैं। Mi बिखरने के मध्यवर्ती x ≃ 1 पर, हस्तक्षेप प्रभाव वस्तु की सतह पर चरण (तरंगों) विविधताओं के माध्यम से विकसित होते हैं। रेले स्कैटरिंग उस मामले पर लागू होता है मि बिखर रहा है कण बहुत छोटा होता है (x ≪ 1, कण आकार <1/10 तरंग दैर्ध्य के साथ ) और पूरी सतह एक ही चरण के साथ फिर से विकीर्ण हो जाती है। क्योंकि कण यादृच्छिक रूप से स्थित होते हैं, बिखरा हुआ प्रकाश चरणों के एक यादृच्छिक संग्रह के साथ एक विशेष बिंदु पर आता है; यह सुसंगतता (भौतिकी) है और परिणामी तीव्रता (भौतिकी) प्रत्येक कण से आयाम के वर्गों का योग है और इसलिए तरंग दैर्ध्य की व्युत्क्रम चौथी शक्ति और उसके आकार की छठी शक्ति के समानुपाती है। तरंग दैर्ध्य निर्भरता द्विध्रुवीय विकिरण की विशेषता है और मात्रा पर निर्भरता किसी भी बिखरने वाले तंत्र पर लागू होगी। विस्तार से, तरंग दैर्ध्य λ और तीव्रता I के एकध्रुवीकृत प्रकाश के बीम से व्यास d और अपवर्तक सूचकांक n के छोटे क्षेत्रों में से किसी एक द्वारा प्रकीर्णित प्रकाश की तीव्रता0 द्वारा दिया गया है

$$ I = I_0 \frac{ 1+\cos^2 \theta }{2 R^2} \left( \frac{ 2 \pi }{ \lambda } \right)^4 \left( \frac{ n^2-1}{ n^2+2 } \right)^2 \left( \frac{d}{2} \right)^6$$ जहाँ R कण से दूरी है और θ प्रकीर्णन कोण है। सभी कोणों पर इसका औसत रेले बिखरने वाला क्रॉस-सेक्शन  देता है

$$ \sigma_\text{s} = \frac{ 2 \pi^5}{3} \frac{d^6}{\lambda^4} \left( \frac{ n^2-1}{ n^2+2 } \right)^2$$ इकाई यात्रा लंबाई (जैसे, मीटर) पर बिखरने वाले कणों द्वारा बिखरा हुआ प्रकाश का अंश प्रति इकाई आयतन में कणों की संख्या है जो क्रॉस-सेक्शन का N गुना है। उदाहरण के लिए, वायुमंडल के प्रमुख घटक, नाइट्रोजन, का रेले क्रॉस सेक्शन है $5.1 m^{2}$ 532 एनएम (हरी बत्ती) के तरंग दैर्ध्य पर। इसका मतलब है कि वायुमंडलीय दबाव पर, जहां लगभग हैं $2$ अणु प्रति घन मीटर, एक अंश 10 के बारे मेंयात्रा के प्रत्येक मीटर के लिए −5 प्रकाश बिखरा हुआ होगा।

बिखरने की मजबूत तरंग दैर्ध्य निर्भरता (~ λ−4) का अर्थ है कि छोटी (नीली) तरंगदैर्घ्य लंबी (लाल) तरंगदैर्घ्य की तुलना में अधिक तीव्रता से बिखरी हुई है।

अणुओं से
प्रकाश के विद्युत क्षेत्र द्वारा प्रेरित द्विध्रुवीय क्षण के आनुपातिक आणविक ध्रुवीकरण α के संदर्भ में अपवर्तक सूचकांक पर निर्भरता व्यक्त करके उपरोक्त अभिव्यक्ति को व्यक्तिगत अणुओं के संदर्भ में भी लिखा जा सकता है। इस मामले में, एक कण के लिए रेले स्कैटरिंग तीव्रता इकाइयों की सेंटीमीटर-ग्राम-दूसरी प्रणाली में दी गई है। सीजीएस-इकाइयां $$I = I_0 \frac{8\pi^4\alpha^2}{\lambda^4 R^2}(1+\cos^2\theta).$$

उतार-चढ़ाव का प्रभाव
जब ढांकता हुआ स्थिरांक $$\epsilon$$ मात्रा के एक निश्चित क्षेत्र की $$V$$ माध्यम के औसत परावैद्युतांक से भिन्न होता है $$\bar{\epsilon}$$, तो किसी भी आपतित प्रकाश का प्रकीर्णन निम्नलिखित समीकरण के अनुसार होगा

$$I=I_0\frac{\pi^2V^2\sigma_\epsilon^2}{2\lambda^4R^2} {\left (1+\cos^2\theta\right )}$$कहाँ $$\sigma_\epsilon^2$$ ढांकता हुआ स्थिरांक में उतार-चढ़ाव के विचरण का प्रतिनिधित्व करता है $$\epsilon$$.

आकाश के नीले रंग का कारण
बिखरने की मजबूत तरंग दैर्ध्य निर्भरता (~ λ−4) का अर्थ है कि छोटी (नीली) तरंगदैर्घ्य लंबी (लाल) तरंगदैर्घ्य की तुलना में अधिक तीव्रता से बिखरी हुई है। इसका परिणाम आकाश के सभी क्षेत्रों से आने वाली अप्रत्यक्ष नीली रोशनी में होता है। रेले स्कैटरिंग उस तरीके का एक अच्छा सन्निकटन है जिसमें विभिन्न मीडिया के भीतर प्रकाश का बिखराव होता है जिसके लिए बिखरने वाले कणों का एक छोटा आकार (पैरामीटर) होता है।

सूर्य से आने वाली प्रकाश की किरण का एक भाग गैस के अणुओं और वातावरण में अन्य छोटे कणों को बिखेर देता है। यहाँ, रेले स्कैटरिंग मुख्य रूप से यादृच्छिक रूप से स्थित वायु अणुओं के साथ सूर्य के प्रकाश की परस्पर क्रिया के माध्यम से होता है। यह बिखरा हुआ प्रकाश ही है जो आस-पास के आकाश को उसकी चमक और उसका रंग देता है। जैसा कि पहले कहा गया है, रेले स्कैटरिंग तरंग दैर्ध्य की चौथी शक्ति के व्युत्क्रमानुपाती होता है, जिससे कि कम तरंग दैर्ध्य वाली बैंगनी और नीली रोशनी लंबी तरंग दैर्ध्य (पीले और विशेष रूप से लाल रोशनी) से अधिक बिखर जाएगी। हालाँकि, किसी भी तारे की तरह सूर्य का अपना स्पेक्ट्रम है और इसलिए I0 उपरोक्त प्रकीर्णन सूत्र में स्थिर नहीं है लेकिन बैंगनी रंग में दूर हो जाता है। इसके अलावा पृथ्वी के वायुमंडल में ऑक्सीजन स्पेक्ट्रम के अल्ट्रा-वायलेट क्षेत्र के किनारे तरंग दैर्ध्य को अवशोषित करता है। परिणामी रंग, जो हल्के नीले रंग की तरह दिखाई देता है, वास्तव में सभी बिखरे हुए रंगों का मिश्रण है, मुख्य रूप से नीला और हरा। इसके विपरीत, सूर्य की ओर देखते हुए, जो रंग बिखरे नहीं थे - लाल और पीले प्रकाश जैसी लंबी तरंग दैर्ध्य - सीधे दिखाई दे रहे हैं, जिससे सूर्य स्वयं थोड़ा पीलापन लिए हुए है। हालांकि, अंतरिक्ष से देखने पर आसमान काला है और सूरज सफेद है।

सूर्य का लाल होना क्षितिज के निकट होने पर तेज हो जाता है क्योंकि इससे सीधे प्राप्त होने वाले प्रकाश को अधिक वायुमंडल से होकर गुजरना चाहिए। प्रभाव और बढ़ जाता है क्योंकि सूर्य के प्रकाश को पृथ्वी की सतह के निकट वायुमंडल के एक बड़े अनुपात से गुजरना पड़ता है, जहाँ यह सघन होता है। यह पर्यवेक्षक के सीधे रास्ते से कम तरंग दैर्ध्य (नीला) और मध्यम तरंग दैर्ध्य (हरा) प्रकाश का एक महत्वपूर्ण अनुपात हटा देता है। शेष अप्रकाशित प्रकाश इसलिए ज्यादातर लंबी तरंग दैर्ध्य का होता है और अधिक लाल दिखाई देता है।

कुछ प्रकीर्णन सल्फेट कणों से भी हो सकते हैं। बड़े प्लिनियन विस्फोटों के वर्षों के बाद, समताप मंडल गैसों के लगातार सल्फेट भार से आकाश की नीली डाली विशेष रूप से उज्ज्वल हो जाती है। कलाकार जे. एम. डब्ल्यू. टर्नर की कुछ कृतियों में उनके चमकीले लाल रंग का कारण उनके जीवनकाल में तम्बोरा पर्वत का विस्फोट हो सकता है। कम प्रकाश प्रदूषण वाले स्थानों में, चांदनी रात का आकाश भी नीला होता है, क्योंकि चंद्रमा के भूरे रंग के कारण थोड़ा कम रंग तापमान के साथ चांदनी सूर्य के प्रकाश को प्रतिबिंबित करती है। हालांकि, चांदनी के आकाश को नीला नहीं माना जाता है, क्योंकि कम रोशनी के स्तर पर मानव दृष्टि मुख्य रूप से रॉड कोशिकाओं से आती है जो किसी भी रंग की धारणा (पुर्किनजे प्रभाव) का उत्पादन नहीं करती हैं।

अनाकार ठोस में ध्वनि का
रेले स्कैटरिंग भी कांच जैसे अनाकार ठोस पदार्थों में तरंग बिखरने का एक महत्वपूर्ण तंत्र है, और कम या बहुत अधिक तापमान पर ग्लास और दानेदार पदार्थ में ध्वनिक तरंग भिगोना और फोनन भिगोना के लिए जिम्मेदार है। ऐसा इसलिए है क्योंकि उच्च तापमान पर ग्लास में रेले-टाइप स्कैटरिंग शासन अनहार्मोनिक डंपिंग (आमतौर पर ~ λ के साथ) द्वारा अस्पष्ट होता है।−2 तरंगदैर्घ्य पर निर्भरता), जो तापमान बढ़ने के साथ-साथ अधिक महत्वपूर्ण हो जाता है।

गैसों में रेले स्कैटरिंग, सख्ती से बोलना, दृश्य प्रकाश के विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र में सूक्ष्म द्विध्रुवीय उतार-चढ़ाव से प्रेरित होता है। अनाकार ठोस में, सिद्धांत प्रस्तावित किए गए हैं जो तर्क देते हैं कि लोचदार कतरनी मापांक में मैक्रोस्कोपिक स्थानिक उतार-चढ़ाव से लहर के बिखरने के कारण रेले-प्रकार का बिखराव उत्पन्न होता है। हाल ही में, हालांकि, ध्वनि तरंग दैर्ध्य पर भिगोना गुणांक की एक रेले-प्रकार क्वार्टिक निर्भरता, ~ λ−4, परमाणुओं या कणों (अर्थात ठोस के सूक्ष्म निर्माण खंड) की सूक्ष्म गतियों से तरंग प्रकीर्णन के आधार पर पहले सिद्धांतों से प्राप्त किया गया है, जिसे गैर-गति के रूप में जाना जाता है, जो लोच के लिए महत्वपूर्ण महत्व के हैं ( भौतिकी) अनाकार ठोस। प्रभाव Baggioli और Zaccone द्वारा प्राप्त किया गया है और स्वतंत्र रूप से स्ज़ामेल और फ्लेनर द्वारा संख्यात्मक रूप से पुष्टि की गई। संख्यात्मक विश्लेषण से यह भी पता चला है कि ~ λ~ λ की तुलना में -4 कतरनी मापांक के मैक्रोस्कोपिक उतार-चढ़ाव से योगदान मात्रात्मक रूप से नगण्य है−4 नॉनफैन मोशन से स्कैटरिंग योगदान। इसके अलावा, सूक्ष्म सिद्धांत विसरित प्रकार ~ λ से क्रॉसओवर को पुनर्प्राप्त करने में सक्षम है−2 प्रकीर्णन जो रेले-प्रकार ~λ के निचले वेववेक्टरों पर हावी है−4 उच्च तरंग सदिशों पर प्रकीर्णन।

अनाकार ठोस में - चश्मा - प्रकाशित रेशे
रेले स्कैटरिंग ऑप्टिकल फाइबर में ऑप्टिकल सिग्नल के स्कैटरिंग का एक महत्वपूर्ण घटक है। सिलिका फाइबर चश्मा हैं, अव्यवस्थित सामग्री घनत्व और अपवर्तक सूचकांक के सूक्ष्म रूपांतरों के साथ। निम्नलिखित गुणांक के साथ ये बिखरी हुई रोशनी के कारण ऊर्जा हानि को जन्म देते हैं:

$$\alpha_\text{scat} = \frac{8 \pi^3}{3 \lambda^4} n^8 p^2 k T_\text{f} \beta$$ जहां n अपवर्तन सूचकांक है, p कांच का प्रकाश प्रत्यास्थ गुणांक है, k बोल्ट्जमैन स्थिरांक है, और β समतापीय संपीडन है। टीf एक काल्पनिक तापमान है, जो उस तापमान का प्रतिनिधित्व करता है जिस पर सामग्री में घनत्व में उतार-चढ़ाव जम जाता है।

झरझरा सामग्री में
रेले प्रकार λ−4 झरझरा पदार्थों द्वारा बिखराव भी प्रदर्शित किया जा सकता है। एक उदाहरण नैनोपोरस सामग्री द्वारा मजबूत ऑप्टिकल स्कैटरिंग है। छिद्रों और निसादित अल्युमिना के ठोस भागों के बीच अपवर्तक सूचकांक में मजबूत कंट्रास्ट के परिणामस्वरूप बहुत मजबूत बिखराव होता है, जिसमें प्रकाश पूरी तरह से हर पांच माइक्रोमीटर में दिशा बदलता है। λ−4-टाइप स्कैटरिंग मोनोडिस्पर्सिव एल्यूमिना पाउडर को सिंटरिंग द्वारा प्राप्त नैनोपोरस संरचना (लगभग 70 एनएम के आसपास एक संकीर्ण छिद्र आकार वितरण) के कारण होता है।

यह भी देखें

 * HRS कम्प्यूटिंग - वैज्ञानिक सिमुलेशन सॉफ्टवेयर
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अग्रिम पठन

 * C.F. Bohren, D. Huffman, Absorption and scattering of light by small particles, John Wiley, New York 1983. Contains a good description of the asymptotic behavior of Mie theory for small size parameter (Rayleigh approximation).
 * Gives a brief history of theories of why the sky is blue leading up to Rayleigh's discovery, and a brief description of Rayleigh scattering.
 * Gives a brief history of theories of why the sky is blue leading up to Rayleigh's discovery, and a brief description of Rayleigh scattering.
 * Gives a brief history of theories of why the sky is blue leading up to Rayleigh's discovery, and a brief description of Rayleigh scattering.
 * Gives a brief history of theories of why the sky is blue leading up to Rayleigh's discovery, and a brief description of Rayleigh scattering.

बाहरी संबंध

 * HyperPhysics description of Rayleigh scattering
 * Full physical explanation of sky color, in simple terms