समरूपता (ज्यामिति)

ज्यामिति में, किसी वस्तु में समरूपता होती है यदि कोई ऑपरेशन (गणित) या परिवर्तन (फ़ंक्शन) (जैसे अनुवाद (ज्यामिति), स्केलिंग (ज्यामिति), रोटेशन (गणित) या प्रतिबिंब (गणित)) होता है जो आकृति/वस्तु को मैप करता है स्वयं (अर्थात, वस्तु में परिवर्तन के तहत एक अपरिवर्तनीय (गणित) है)। इस प्रकार, समरूपता को परिवर्तन के प्रति प्रतिरक्षा के रूप में सोचा जा सकता है। उदाहरण के लिए, अपने केंद्र के चारों ओर घूमने वाले वृत्त का आकार और आकार मूल वृत्त के समान होगा, क्योंकि परिवर्तन से पहले और बाद के सभी बिंदु अप्रभेद्य होंगे। इस प्रकार एक वृत्त को घूर्णन के तहत सममित या घूर्णी समरूपता वाला कहा जाता है। यदि आइसोमेट्री एक रेखा के बारे में एक समतल आकृति का प्रतिबिंब है, तो कहा जाता है कि आकृति में परावर्तन समरूपता या रेखा समरूपता है; किसी आकृति/वस्तु में समरूपता की एक से अधिक रेखाएँ होना भी संभव है। किसी ज्यामितीय वस्तु के लिए संभव समरूपता के प्रकार उपलब्ध ज्यामितीय परिवर्तनों के सेट पर निर्भर करते हैं, और परिवर्तन के बाद किस वस्तु के गुण अपरिवर्तित रहने चाहिए। क्योंकि दो परिवर्तनों की संरचना भी एक परिवर्तन है और प्रत्येक परिवर्तन में, परिभाषा के अनुसार, एक उलटा परिवर्तन होता है जो इसे पूर्ववत करता है, परिवर्तनों का सेट जिसके तहत एक वस्तु सममित होती है, एक गणितीय समूह (गणित), वस्तु का समरूपता समूह बनाती है।

सामान्य तौर पर यूक्लिडियन समरूपता
वस्तुओं पर लागू होने वाले परिवर्तनों के सबसे आम समूह को आइसोमेट्री के यूक्लिडियन स्थान कहा जाता है, जो अंतरिक्ष में दूरी-संरक्षण परिवर्तन होते हैं जिन्हें आमतौर पर दो-आयामी या त्रि-आयामी (यानी, विमान ज्यामिति या ठोस ज्यामिति यूक्लिडियन समूह स्थान में) के रूप में जाना जाता है। इन आइसोमेट्री में प्रतिबिंब (गणित), घूर्णन, अनुवाद (ज्यामिति) और इन बुनियादी संचालन के संयोजन शामिल हैं। एक सममितीय परिवर्तन के तहत, एक ज्यामितीय वस्तु को सममित कहा जाता है यदि, परिवर्तन के बाद, वस्तु परिवर्तन से पहले की वस्तु से अप्रभेद्य हो। एक ज्यामितीय वस्तु आम तौर पर केवल सभी आइसोमेट्री के उपसमूह या उपसमूह के तहत सममित होती है। आइसोमेट्री उपसमूहों के प्रकारों का वर्णन नीचे किया गया है, इसके बाद अन्य प्रकार के परिवर्तन समूहों और ज्यामिति में संभव ऑब्जेक्ट इनवेरिएंस के प्रकारों का वर्णन किया गया है।

कार्टन-ड्युडोने प्रमेय के अनुसार, एन-आयामी अंतरिक्ष में एक ऑर्थोगोनल परिवर्तन को अधिकतम एन प्रतिबिंबों की संरचना द्वारा दर्शाया जा सकता है।

परावर्तक समरूपता
परावर्तन के संबंध में परावर्तक समरूपता, रैखिक समरूपता, दर्पण समरूपता, दर्पण-छवि समरूपता या द्विपक्षीय समरूपता समरूपता है। एक आयाम में, समरूपता का एक बिंदु होता है जिसके बारे में प्रतिबिंब होता है; दो आयामों में, समरूपता का एक अक्ष (a.k.a., समरूपता की रेखा) है, और तीन आयामों में समरूपता का एक तल है। एक वस्तु या आकृति जिसके लिए प्रत्येक बिंदु का दूसरे पर एक-से-एक मानचित्रण होता है, जो एक सामान्य तल के विपरीत पक्षों से समान दूरी पर होता है, दर्पण सममिति कहलाता है (अधिक जानकारी के लिए, दर्पण छवि देखें)।

द्वि-आयामी आकृति की समरूपता की धुरी एक रेखा है, जैसे कि यदि एक लंबवत का निर्माण किया जाता है, तो समरूपता की धुरी से समान दूरी पर लंबवत पर स्थित कोई भी दो बिंदु समान होते हैं। इसके बारे में सोचने का दूसरा तरीका यह है कि यदि आकृति को अक्ष के ऊपर आधा मोड़ दिया जाए, तो दोनों हिस्से एक-दूसरे की दर्पण छवियों के समान होंगे। उदाहरण के लिए। एक वर्ग (ज्यामिति) में समरूपता के चार अक्ष होते हैं, क्योंकि इसे मोड़ने और किनारों को एक-दूसरे से मिलाने के चार अलग-अलग तरीके होते हैं। एक अन्य उदाहरण एक वृत्त का होगा, जिसके केंद्र से समान कारण से सममिति के अनंत कई अक्ष गुजरते हैं। यदि अक्षर T ऊर्ध्वाधर अक्ष पर प्रतिबिंबित होता है, तो यह वैसा ही दिखाई देता है। इसे कभी-कभी ऊर्ध्वाधर समरूपता भी कहा जाता है। इस प्रकार कोई इस घटना का स्पष्ट रूप से यह कहकर वर्णन कर सकता है कि T में ऊर्ध्वाधर समरूपता अक्ष है, या कि T में बाएँ-दाएँ समरूपता है।

परावर्तन समरूपता वाले त्रिभुज समद्विबाहु होते हैं, इस समरूपता वाले चतुर्भुज काइट (ज्यामिति) और समद्विबाहु समलंब चतुर्भुज होते हैं। प्रतिबिंब की प्रत्येक रेखा या तल के लिए, समरूपता समूह C के साथ समरूपी हैs (अधिक जानकारी के लिए तीन आयामों में बिंदु समूह देखें), तीन प्रकार के क्रम दो (इनवोल्यूशन (गणित) एस) में से एक, इसलिए बीजगणितीय रूप से सी के लिए आइसोमोर्फिक2. मौलिक डोमेन एक आधा-तल या आधा-स्थान (ज्यामिति)|आधा-स्थान है।

बिंदु प्रतिबिंब और अन्य समावेशी आइसोमेट्री


परावर्तन समरूपता को अन्य आइसोमेट्री के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है $m$-आयामी स्थान जो इनवोल्यूशन (गणित) हैं, जैसे

कार्टेशियन निर्देशांक की एक निश्चित प्रणाली में। यह एक के साथ स्थान को दर्शाता है $(x_{1}, ..., x_{m}) ↦ (−x_{1}, ..., −x_{k}, x_{k+1}, ..., x_{m})$-आयामी एफ़िन उपस्थान। अगर $k$ = $m$, तो ऐसे परिवर्तन को एक बिंदु प्रतिबिंब, या एक बिंदु के माध्यम से व्युत्क्रमण के रूप में जाना जाता है। समतल पर (ज्यामिति) ($m$ = 2), एक बिंदु प्रतिबिंब अर्ध-मोड़ (ज्यामिति) (180°) घूर्णन के समान है; नीचे देखें। एंटीपोडल समरूपता मूल बिंदु के माध्यम से एक बिंदु प्रतिबिंब समरूपता का एक वैकल्पिक नाम है। ऐसा प्रतिबिंब अभिविन्यास (वेक्टर स्थान) को संरक्षित करता है यदि और केवल यदि $k$ एक सम संख्या है. इसका तात्पर्य यह है कि त्रि-आयामी अंतरिक्ष के लिए|$m$=3 (साथ ही अन्य विषम के लिए भी$m$), एक बिंदु प्रतिबिंब दर्पण-छवि समरूपता की तरह, अंतरिक्ष के अभिविन्यास को बदलता है। यह बताता है कि क्यों भौतिकी में, शब्द पी-समरूपता (भौतिकी) (पी का अर्थ समता (भौतिकी) है) का उपयोग बिंदु प्रतिबिंब और दर्पण समरूपता दोनों के लिए किया जाता है। चूंकि तीन आयामों में एक बिंदु प्रतिबिंब एक बाएं हाथ की समन्वय प्रणाली को दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली में बदल देता है, एक बिंदु प्रतिबिंब के तहत समरूपता को बाएं-दाएं समरूपता भी कहा जाता है।

घूर्णी समरूपता
घूर्णी समरूपता कुछ या सभी घुमावों के संबंध में समरूपता है $m$-आयामी यूक्लिडियन स्थान। घूर्णन एसई (एन) हैं, जो आइसोमेट्री हैं जो अभिविन्यास (गणित) को संरक्षित करते हैं। इसलिए, घूर्णी समरूपता का एक समरूपता समूह विशेष यूक्लिडियन समूह SE(3)|E का एक उपसमूह है+($m$).

सभी बिंदुओं के बारे में सभी घुमावों के संबंध में समरूपता का तात्पर्य सभी अनुवादों के संबंध में अनुवादात्मक समरूपता से है (क्योंकि अनुवाद अलग-अलग बिंदुओं के बारे में घुमावों की रचनाएं हैं), और समरूपता समूह संपूर्ण E है+($m$). यह वस्तुओं पर लागू नहीं होता क्योंकि यह स्थान को सजातीय बनाता है, लेकिन यह भौतिक नियमों पर लागू हो सकता है।

किसी बिंदु के चारों ओर घूर्णन के संबंध में समरूपता के लिए, कोई उस बिंदु को मूल बिंदु के रूप में ले सकता है। ये घुमाव विशेष ऑर्थोगोनल समूह SO( बनाते हैं$m$), जिसे के समूह द्वारा दर्शाया जा सकता है $(m−k)$ निर्धारक 1 के साथ ऑर्थोगोनल मैट्रिक्स $m$=3, यह घूर्णन समूह SO(3) है। थोड़ा अलग तरीके से कहें तो, किसी वस्तु का घूर्णन समूह ई के भीतर समरूपता समूह है+($m$), कठोर गतियों का समूह; अर्थात्, पूर्ण समरूपता समूह और कठोर गतियों के समूह का प्रतिच्छेदन। चिरल वस्तुओं के लिए, यह पूर्ण समरूपता समूह के समान है।

भौतिकी के नियम SO(3)-अपरिवर्तनीय हैं यदि वे अंतरिक्ष में विभिन्न दिशाओं में अंतर नहीं करते हैं। नोएथर के प्रमेय के कारण, एक भौतिक प्रणाली की घूर्णी समरूपता कोणीय गति संरक्षण कानून (भौतिकी) के बराबर है। अधिक जानकारी के लिए, घूर्णी अपरिवर्तनीयता देखें।

अनुवादात्मक समरूपता


अनुवाद संबंधी समरूपता किसी वस्तु को अनुवाद के एक अलग या निरंतर समूह (ज्यामिति) के अंतर्गत अपरिवर्तनीय छोड़ देती है $$\scriptstyle T_a(p) \;=\; p \,+\, a$$. दाईं ओर का चित्रण तीर के साथ अनुवाद द्वारा उत्पन्न चार सर्वांगसम पदचिह्न दिखाता है। यदि पदचिह्नों की रेखा दोनों दिशाओं में अनंत तक विस्तारित होती, तो उनमें एक अलग अनुवादात्मक समरूपता होती; कोई भी अनुवाद जो एक पदचिह्न को दूसरे पदचिह्न पर मैप करता है, पूरी पंक्ति को अपरिवर्तित छोड़ देगा।

ग्लाइड प्रतिबिंब समरूपता


2डी में, ग्लाइड परावर्तन समरूपता (3डी में सरकना विमान  समरूपता और सामान्य रूप से ट्रांसफ़्लेक्शन भी कहा जाता है) का अर्थ है कि एक रेखा या विमान में एक प्रतिबिंब, रेखा के साथ या विमान में एक अनुवाद के साथ मिलकर, एक ही वस्तु में परिणत होता है ( जैसे कि पैरों के निशान के मामले में)। दो ग्लाइड प्रतिबिंबों की संरचना के परिणामस्वरूप दोगुने अनुवाद वेक्टर के साथ अनुवाद समरूपता होती है। ग्लाइड प्रतिबिंब और संबंधित अनुवादों वाला समरूपता समूह फ़्रीज़ समूह p11g है, और अनंत चक्रीय समूह Z के साथ समरूपी है।

रोटोरफ्लेक्शन समरूपता


3डी में, एक रोटरी परावर्तन, रोटोरफ्लेक्शन या अनुचित घुमाव एक अक्ष के बारे में एक घूर्णन है जो उस अक्ष के लंबवत विमान में प्रतिबिंब के साथ संयुक्त होता है। रोटोरफ्लेक्शन से जुड़े समरूपता समूहों में शामिल हैं:
 * यदि घूर्णन कोण में 360° के साथ कोई उभयनिष्ठ भाजक नहीं है, तो समरूपता समूह असतत नहीं है।
 * यदि रोटरफ्लेक्शन में 2n-गुना घूर्णन कोण (180°/n का कोण) है, तो समरूपता समूह S है2n क्रम 2n का (सममित समूहों के साथ भ्रमित न हों, जिसके लिए समान संकेतन का उपयोग किया जाता है; अमूर्त समूह C है)2n). एक विशेष मामला n = 1 है, एक बिंदु में व्युत्क्रमण, क्योंकि यह अक्ष और तल पर निर्भर नहीं करता है। इसकी विशेषता केवल व्युत्क्रम बिंदु है।
 * ग्रुप सीnh(360°/एन का कोण); विषम n के लिए, यह एकल समरूपता द्वारा उत्पन्न होता है, और अमूर्त समूह C है2n, सम n के लिए। यह मूल समरूपता नहीं बल्कि एक संयोजन है।

अधिक जानकारी के लिए, तीन आयामों में बिंदु समूह देखें।

पेचदार समरूपता
3डी ज्यामिति और उच्चतर में, एक स्क्रू अक्ष (या रोटरी अनुवाद) घूर्णन अक्ष के साथ एक घूर्णन और एक अनुवाद का एक संयोजन है। कुंडलित वक्रता समरूपता रोजमर्रा की वस्तुओं जैसे  वसंत (उपकरण), स्लिंकी खिलौने, ड्रिल बिट्स और बरमा (ड्रिल) में देखी जाने वाली समरूपता है। पेचदार समरूपता की अवधारणा को त्रि-आयामी अंतरिक्ष में अनुरेखण के रूप में देखा जा सकता है जो किसी वस्तु को निरंतर कोणीय गति से घुमाने के साथ-साथ घूर्णन की धुरी के साथ निरंतर रैखिक गति से अनुवाद करने के परिणामस्वरूप होता है। किसी भी समय, ये दोनों गतियाँ मिलकर एक कुंडलित कोण देती हैं जो ट्रेस किए गए हेलिक्स के गुणों को परिभाषित करने में मदद करता है। जब ट्रेसिंग ऑब्जेक्ट तेजी से घूमता है और धीरे-धीरे अनुवाद करता है, तो कॉइलिंग कोण 0° के करीब होगा। इसके विपरीत, यदि वस्तु धीरे-धीरे घूमती है और तेजी से अनुवाद करती है, तो कुंडलित कोण 90° तक पहुंच जाएगा। धुरी के साथ कुंडलित कोण और अनुवाद समरूपता के परस्पर क्रिया के आधार पर, पेचदार समरूपता के तीन मुख्य वर्गों को प्रतिष्ठित किया जा सकता है: * अनंत पेचदार समरूपता: यदि हेलिक्स या हेलिक्स जैसी वस्तु की लंबाई के साथ कोई विशिष्ट विशेषताएं नहीं हैं, तो वस्तु में एक वृत्त की तरह अनंत समरूपता होगी, लेकिन वस्तु की लंबी धुरी के साथ अनुवाद की अतिरिक्त आवश्यकता के साथ -इसे इसके मूल स्वरूप में लौटाने के लिए। एक हेलिक्स-जैसी वस्तु वह होती है जिसमें हर बिंदु पर हेलिक्स के कुंडलित होने का नियमित कोण होता है, लेकिन इसमें अनिश्चित काल तक उच्च जटिलता का एक क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति) भी हो सकता है, बशर्ते कि बिल्कुल वही क्रॉस सेक्शन मौजूद हो (आमतौर पर एक के बाद) वस्तु की लंबाई के अनुदिश प्रत्येक बिंदु पर घूर्णन)। सरल उदाहरणों में समान रूप से कुंडलित स्प्रिंग्स, स्लिंकी, ड्रिल बिट्स और बरमा शामिल हैं। अधिक सटीक रूप से कहा जाए तो, किसी वस्तु में अनंत पेचदार समरूपताएं होती हैं यदि वस्तु के केंद्रीय अक्ष के चारों ओर किसी भी छोटे घूर्णन के लिए, उस अक्ष पर पास में एक बिंदु (अनुवाद दूरी) मौजूद होता है, जिस पर वस्तु बिल्कुल वैसी ही दिखाई देगी जैसी वह पहले दिखाई देती थी। यह अनंत पेचदार समरूपता है जो घुमाए जा रहे बरमा या स्क्रू बिट की लंबाई के साथ गति के विचित्र भ्रम को जन्म देती है। यह ऐसे उपकरणों को उनकी लंबाई के साथ सामग्री को स्थानांतरित करने की यांत्रिक रूप से उपयोगी क्षमता भी प्रदान करता है, बशर्ते कि वे गुरुत्वाकर्षण या घर्षण जैसे बल के साथ संयुक्त हों जो सामग्री को ड्रिल या बरमा के साथ घूमने का विरोध करने की अनुमति देता है।
 * एन-गुना पेचदार समरूपता: यदि पेचदार वस्तु के प्रत्येक क्रॉस सेक्शन के समान होने की आवश्यकता में ढील दी जाती है, तो अतिरिक्त कम पेचदार समरूपता संभव हो जाएगी। उदाहरण के लिए, पेचदार वस्तु का क्रॉस सेक्शन बदल सकता है, लेकिन फिर भी पेचदार वस्तु की धुरी के साथ नियमित रूप से खुद को दोहरा सकता है। नतीजतन, इस प्रकार की वस्तुएं कुछ निश्चित कोण θ द्वारा घूर्णन और कुछ निश्चित दूरी द्वारा अनुवाद के बाद एक समरूपता प्रदर्शित करेंगी, लेकिन सामान्य तौर पर किसी भी घूर्णन कोण के लिए अपरिवर्तनीय नहीं होंगी। यदि घूर्णन का कोण जिस पर समरूपता होती है, समान रूप से एक पूर्ण वृत्त (360°) में विभाजित होता है, तो परिणाम एक नियमित बहुभुज के पेचदार समकक्ष होता है। इस मामले को एन-फोल्ड हेलिकल समरूपता कहा जाता है, जहां एन = 360° (जैसे कि दोहरी कुंडली  का मामला)। ऐसे मामलों को शामिल करके इस अवधारणा को और अधिक सामान्यीकृत किया जा सकता है $$\scriptstyle m\theta$$ घुमाव (ज्यामिति)|360° का गुणज है - यानी, चक्र अंततः दोहराता है, लेकिन पेचदार वस्तु के एक से अधिक पूर्ण घूर्णन के बाद ही।
 * गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता: यह वह मामला है जिसमें समरूपता का निरीक्षण करने के लिए आवश्यक घूर्णन कोण θ अपरिमेय कोण है। घूर्णन का कोण कभी भी सटीक रूप से नहीं दोहराता, चाहे हेलिक्स को कितनी भी बार घुमाया जाए। ऐसी समरूपताएं गैर-दोहराए जाने वाले बिंदु समूह#दो आयामों में उपयोग करके बनाई जाती हैं। डीएनए, प्रति मोड़ लगभग 10.5 आधार जोड़े के साथ, इस प्रकार की गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता का एक उदाहरण है।

दोहरा घूर्णन समरूपता


4डी में, दो ऑर्थोगोनल घुमावों के संयोजन के रूप में एक डबल रोटेशन समरूपता उत्पन्न की जा सकती है। यह 3डी स्क्रू अक्ष के समान है जो एक घूर्णन और एक ऑर्थोगोनल अनुवाद का सम्मिश्रण है।

गैर-आइसोमेट्रिक समरूपता
ज्यामितीय समरूपता की एक व्यापक परिभाषा आइसोमेट्री के यूक्लिडियन समूह की तुलना में एक बड़े समूह से संचालन की अनुमति देती है। बड़े ज्यामितीय समरूपता समूहों के उदाहरण हैं: फ़ेलिक्स क्लेन के एर्लांगेन कार्यक्रम में, समरूपता का प्रत्येक संभावित समूह एक ज्यामिति को परिभाषित करता है जिसमें समरूपता समूह के एक सदस्य से संबंधित वस्तुओं को समकक्ष माना जाता है। उदाहरण के लिए, यूक्लिडियन समूह यूक्लिडियन ज्यामिति को परिभाषित करता है, जबकि मोबियस परिवर्तनों का समूह प्रक्षेप्य ज्यामिति को परिभाषित करता है।
 * समानता परिवर्तन (ज्यामिति) का समूह; यानी, एक मैट्रिक्स (गणित) द्वारा दर्शाए गए एफ़िन परिवर्तन$A$ यह एक ऑर्थोगोनल मैट्रिक्स का अदिश गुना है। इस प्रकार सजातीय परिवर्तन जोड़ा जाता है, स्व-समानता को समरूपता माना जाता है।
 * एक मैट्रिक्स द्वारा दर्शाए गए एफ़िन परिवर्तनों का समूह$A$ निर्धारक 1 या −1 के साथ; यानी, परिवर्तन जो क्षेत्र को संरक्षित करते हैं।
 * यह, उदाहरण के लिए, तिरछी परावर्तन समरूपता जोड़ता है।
 * सभी विशेषण एफ़िन परिवर्तनों का समूह।
 * मोबियस परिवर्तनों का समूह जो क्रॉस-अनुपात को संरक्षित करता है।
 * यह जोड़ता है, उदाहरण के लिए, व्युत्क्रम ज्यामिति प्रतिबिंब जैसे कि समतल पर वृत्त प्रतिबिंब।

स्केल समरूपता और भग्न
स्केल समरूपता का अर्थ है कि यदि किसी वस्तु का आकार बढ़ाया या घटाया जाता है, तो नई वस्तु में मूल वस्तु के समान गुण होते हैं। यह आत्म-समानता कई प्राकृतिक संरचनाओं जैसे कि क्यूम्यलस बादल, बिजली, फ़र्न और समुद्र तट में व्यापक पैमाने पर देखी जाती है। यह आमतौर पर गुरुत्वाकर्षण से बंधी संरचनाओं में नहीं पाया जाता है, उदाहरण के लिए हाथी और चूहे के पैरों का आकार (तथाकथित एलोमेट्रिक स्केलिंग)। इसी प्रकार, यदि एक नरम मोम मोमबत्ती को एक ऊंचे पेड़ के आकार तक बड़ा कर दिया जाए, तो यह तुरंत अपने वजन के नीचे ढह जाएगी।

स्केल समरूपता का अधिक सूक्ष्म रूप भग्न ्स द्वारा प्रदर्शित किया जाता है। जैसा कि बेनोइट मैंडेलब्रॉट ने कल्पना की थी, फ्रैक्टल एक गणितीय अवधारणा है जिसमें एक जटिल रूप की संरचना किसी भी आवर्धन स्तर पर समान दिखती है, मैंडेलब्रॉट सेट में अच्छी तरह से देखा गया। एक तट प्राकृतिक रूप से पाए जाने वाले फ्रैक्टल का एक उदाहरण है, क्योंकि यह एक उपग्रह के दृश्य से लेकर रेत के अलग-अलग कणों के खिलाफ पानी के बहाव की सूक्ष्म जांच तक हर स्तर पर समान दिखने वाली जटिलता को बरकरार रखता है। पेड़ों की शाखाएँ, जो छोटी टहनियों को चित्रावली में पूर्ण पेड़ों के लिए खड़े होने में सक्षम बनाती हैं, एक और उदाहरण है।

चूँकि फ्रैक्टल प्रकृति में पैटर्न की उपस्थिति उत्पन्न कर सकते हैं, उनमें एक सुंदरता और परिचितता होती है जो आमतौर पर गणितीय रूप से उत्पन्न कार्यों के साथ नहीं देखी जाती है। फ्रैक्टल्स को कंप्यूटर जनित कल्पना|कंप्यूटर जनित मूवी प्रभावों में भी जगह मिली है, जहां फ्रैक्टल समरूपता के साथ जटिल वक्र बनाने की उनकी क्षमता के परिणामस्वरूप अधिक यथार्थवादी आभासी दुनिया बनती है।

क्लेन का दृष्टिकोण
प्रत्येक ज्यामिति के साथ, फेलिक्स क्लेन ने एक अंतर्निहित समरूपता समूह को जोड़ा। इस प्रकार ज्यामिति के पदानुक्रम को गणितीय रूप से इन समूहों (गणित) के पदानुक्रम और उनके अपरिवर्तनीय (गणित) के पदानुक्रम के रूप में दर्शाया जाता है। उदाहरण के लिए, लंबाई, कोण और क्षेत्रों को समरूपता की यूक्लिडियन ज्यामिति के संबंध में संरक्षित किया जाता है, जबकि केवल घटना संरचना और क्रॉस-अनुपात को सबसे सामान्य प्रक्षेप्य ज्यामिति के तहत संरक्षित किया जाता है। समानांतर (ज्यामिति)वाद की एक अवधारणा, जो एफ़िन ज्यामिति में संरक्षित है, प्रक्षेप्य ज्यामिति में सार्थक नहीं है। फिर, ज्यामिति से समरूपता के अंतर्निहित समूह (गणित) को अलग करके, समूह स्तर पर उनके बीच संबंधों को फिर से स्थापित किया जा सकता है। चूंकि एफ़िन ज्यामिति का समूह प्रक्षेप्य ज्यामिति के समूह का एक उपसमूह है, इसलिए प्रक्षेप्य ज्यामिति में अपरिवर्तनीय कोई भी धारणा एफ़िन ज्यामिति में एक प्राथमिक अर्थपूर्ण है; लेकिन इसके विपरीत नहीं. यदि आप आवश्यक समरूपताएँ जोड़ते हैं, तो आपके पास अधिक शक्तिशाली सिद्धांत होगा लेकिन कम अवधारणाएँ और प्रमेय होंगे (जो अधिक गहरे और अधिक सामान्य होंगे)।

थर्स्टन का दृष्टिकोण
विलियम थर्स्टन ने ज्यामिति में समरूपता का एक समान संस्करण पेश किया। एक मॉडल ज्योमेट्री कॉम्पैक्ट स्टेबलाइजर्स के साथ X पर एक झूठ समूह G की सकर्मक क्रिया के साथ एक सरल रूप से जुड़ा हुआ चिकनी कई गुना  X है। लाई समूह को ज्यामिति की समरूपताओं के समूह के रूप में सोचा जा सकता है।

एक मॉडल ज्यामिति को अधिकतम कहा जाता है यदि जी कॉम्पैक्ट स्टेबलाइजर्स के साथ एक्स पर सुचारू रूप से और परिवर्तनीय रूप से कार्य करने वाले समूहों के बीच अधिकतम है, यानी यदि यह समरूपता का अधिकतम समूह है। कभी-कभी इस स्थिति को मॉडल ज्यामिति की परिभाषा में शामिल किया जाता है।

मैनिफोल्ड एम पर एक ज्यामितीय संरचना कुछ मॉडल ज्यामिति एक्स के लिए एम से एक्स/Γ तक एक भिन्नता है, जहां Γ जी का एक अलग उपसमूह है X पर स्वतंत्र रूप से कार्य करना। यदि कोई दिया गया मैनिफोल्ड एक ज्यामितीय संरचना को स्वीकार करता है, तो यह उसे स्वीकार करता है जिसका मॉडल अधिकतम है।

एक ज्यामितिकरण अनुमान|3-आयामी मॉडल ज्यामिति एक्स ज्यामितिकरण अनुमान के लिए प्रासंगिक है यदि यह अधिकतम है और यदि एक्स पर आधारित ज्यामितीय संरचना के साथ कम से कम एक कॉम्पैक्ट मैनिफोल्ड है। थर्स्टन ने इन शर्तों को पूरा करने वाले 8 मॉडल ज्यामिति को वर्गीकृत किया; वे नीचे सूचीबद्ध हैं और कभी-कभी उन्हें थर्स्टन ज्यामिति भी कहा जाता है। (संक्षिप्त भागफल के बिना भी अनगिनत मॉडल ज्यामिति हैं।)

यह भी देखें

 * भग्न
 * सममित संबंध

बाहरी संबंध

 * Calotta: A World of Symmetry
 * Dutch: Symmetry Around a Point in the Plane