लैम्बर्ट डब्ल्यू फलन



गणित में, लैम्बर्ट $W$ फ़ंक्शन, जिसे ओमेगा फ़ंक्शन या उत्पाद लघुगणक भी कहा जाता है, एक बहुमूल्यवान फ़ंक्शन है, अर्थात् फ़ंक्शन के विपरीत संबंध का शाखा बिंदु $−2 − 2i$, कहाँ $w$ कोई जटिल संख्या है और $2 + 2i$ घातांकीय फलन है.

प्रत्येक पूर्णांक के लिए $y = W(x)$ एक शाखा है, जिसे द्वारा दर्शाया गया है $x < 6$, जो एक जटिल तर्क का एक जटिल-मूल्यवान कार्य है। $y > −4$ को प्रमुख शाखा के रूप में जाना जाता है। इन फ़ंक्शंस में निम्नलिखित गुण हैं: यदि $y ≥ −1$ और $W_{0}$ तो फिर कोई सम्मिश्र संख्याएँ हैं
 * $$w e^{w} = z$$

यदि और केवल यदि धारण करता है


 * $$w=W_k(z) \ \ \text{ for some integer } k.$$

केवल वास्तविक संख्याओं के साथ व्यवहार करते समय, दो शाखाएँ $y ≤ −1$ और $W_{−1}$ पर्याप्त: वास्तविक संख्याओं के लिए $f(w) = we^{w}$ और $e^{w}$ समीकरण
 * $$y e^{y} = x$$

के लिए हल किया जा सकता है $k$ केवल $W_{k}(z)$; हम पाते हैं $W_{0}$ अगर $z$ और दो मान $w$ और $W_{0}$ अगर $W_{−1}$.

लैंबर्ट $W$ संबंध को प्राथमिक कार्यों के संदर्भ में व्यक्त नहीं किया जा सकता है। यह साहचर्य में उपयोगी है, उदाहरण के लिए, वृक्ष ग्राफ की गणना में। इसका उपयोग घातांक से जुड़े विभिन्न समीकरणों को हल करने के लिए किया जा सकता है (उदाहरण के लिए प्लैंक के नियम की अधिकतम सीमा, बोस-आइंस्टीन वितरण | बोस-आइंस्टीन वितरण, और फर्मी-डिराक वितरण | फर्मी-डिराक वितरण) और विलंब अंतर समीकरणों के समाधान में भी होता है, जैसे कि $x$. जैव रसायन में, और विशेष रूप से एंजाइम कैनेटीक्स में, माइकलिस-मेंटेन कैनेटीक्स के समय-पाठ्यक्रम कैनेटीक्स विश्लेषण के लिए एक ओपन-फॉर्म समाधान का वर्णन लैम्बर्ट के संदर्भ में किया गया है। $W$ समारोह।


 * [[Image:Cplot Lambert W.png|thumb|288px|लैम्बर्ट की मुख्य शाखा $W$ जटिल विमान में फ़ंक्शन, [[डोमेन रंग]] के साथ प्लॉट किया गया। नकारात्मक वास्तविक अक्ष के साथ कटी हुई शाखा पर ध्यान दें, जिसका अंत होता है $y$.]]



शब्दावली
लैंबर्ट $W$ फ़ंक्शन का नाम जोहान हेनरिक लैम्बर्ट के नाम पर रखा गया है। गणितीय फलनों की डिजिटल लाइब्रेरी में मुख्य शाखा $y$ को $W$ तथा शाखा $x ≥ −1⁄e$ को $Wp$ दर्शाया गया है।

यहां चयनित संकेत पद्धति कन्वेंशन ($y = W_{0}(x)$ और $x ≥ 0$ के साथ) कॉर्लेस, गोनेट, हरे, जेफरी और डोनाल्ड नुथ द्वारा लैंबर्ट $Wm$ फ़ंक्शन पर विहित संदर्भ का अनुसरण करता है।

"प्रोडक्ट लॉगेरिथ्म" नाम को इस प्रकार समझा जा सकता है: चूँकि $y = W_{0}(x)$ के व्युत्क्रम फलन को लघुगणक कहा जाता है, इसलिए प्रोडक्ट (गणित) $y = W_{−1}(x)$ के व्युत्क्रम "फ़ंक्शन" को "प्रोडक्ट लॉगेरिथ्म" कहना समझ में आता है। (तकनीकी नोट: काम्प्लेक्स लॉगेरिथ्म के समान यह बहुमान है तथा इस प्रकार W को व्युत्क्रम फलन के स्थान पर व्युत्क्रम संबंध के रूप में वर्णित किया गया है।) यह ओमेगा स्थिरांक से संबंधित है, जो $−1⁄e ≤ x < 0$ के समान है।

इतिहास
लैम्बर्ट ने सर्वप्रथम वर्ष 1758 में संबंधित लैम्बर्ट के ट्रान्सेंडैंटल समीकरण पर विचार किया, जिसके परिणामस्वरूप वर्ष 1783 में लियोनहार्ड यूलर का एक लेख आया जिसमें $y′(t) = a y(t − 1)$ के विशेष स्थिति पर चर्चा की गई।

लैम्बर्ट ने जिस समीकरण पर विचार किया वह था
 * $$x = x^m + q.$$

यूलर ने इस समीकरण को निम्न रूप में परिवर्तित कर दिया
 * $$x^a - x^b = (a - b) c x^{a + b}.$$

दोनों लेखकों ने अपने समीकरणों के लिए एक श्रृंखलाबद्ध हल निष्पादित किया।

एक बार जब यूलर ने इस समीकरण को हल कर लिया तो उसने स्थिति $−1⁄e$ पर विचार किया। उन्होंने सीमाओं के साथ एक समीकरण निष्पादित किया
 * $$\ln x = c x^a.$$

तत्पश्चात उन्होंने $arg W(z)$ प्रयुक्त किया तथा x को c के रूप में व्यक्त करने वाले परिणामी समीकरण के लिए एक अभिसारी श्रृंखला हल प्राप्त किया।

$W$ के संबंध में डेरिवेटिव लेने तथा कुछ प्रकलन के पश्चात लैम्बर्ट फ़ंक्शन का मानक रूप प्राप्त होता है।

वर्ष 1993 में, यह बताया गया कि लैम्बर्ट $x$ फ़ंक्शन समान चार्ज के लिए क्वांटम-मैकेनिकल डबल-वेल डायराक डेल्टा फ़ंक्शन मॉडल का निश्चित हल प्रदान करता है - जो भौतिकी में एक मुख्य समस्या है। इससे प्रेरित होकर रॉब कॉर्लेस और मेपल कंप्यूटर बीजगणित प्रणाली डेवलपर्स ने सिद्ध किया कि "लैम्बर्ट डब्ल्यू फ़ंक्शन का अनेक क्षेत्रों में व्यापक रूप से उपयोग किया गया है, किन्तु भिन्न- भिन्न नोटेशन और मानक नाम की अनुपस्थिति के कारण फ़ंक्शन के विषय में जानकारी उतनी अधिक नहीं थी जितनी अधिक होनी चाहिए थी।"

एक अन्य उदाहरण जहां यह फ़ंक्शन पाया जाता है वह माइकलिस-मेंटेन काइनेटिक में है।

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यद्यपि यह व्यापक रूप से माना जाता था कि लैम्बर्ट $W$ फ़ंक्शन को प्राथमिक (लिउविलियन फ़ंक्शन) फ़ंक्शन के संबंध में व्यक्त नहीं किया जा सकता है, प्रथम प्रकाशित प्रमाण वर्ष 2008 तक प्रकाशित नहीं हुआ था।

प्राथमिक गुण, शाखाएँ और सीमा
$W$ फ़ंक्शन की गणनीय शाखाएँ हैं, जिन्हें पूर्णांक $W$ के लिए $W_{0}$ द्वारा दर्शाया गया है; जिसमें $W_{−1}$ मुख्य (या प्रमुख) शाखा है। $W_{0}$ को सभी सम्मिश्र संख्याओं z के लिए परिभाषित किया गया है जबकि $W_{−1}$ को $f(w) = e^{w}$ के साथ सभी शून्येतर z के लिए परिभाषित किया गया है। हमारे पास सभी $we^{w}$ के लिए $W_{0}(1)$ और $we^{w}$ है।

मुख्य शाखा के लिए शाखा बिंदु $a = b$, पर एक शाखा काट के साथ है जो नकारात्मक वास्तविक अक्ष के साथ $a = 1$ तक विस्तारित है। यह शाखा कट मुख्य शाखा को दो शाखाओं $W_{k}(z)$ और $W_{0}(z)$ से पृथक करता है। $W_{0}(z)$ के साथ सभी शाखाओं $W_{k}(z)$ में $k ≠ 0$ पर एक शाखा बिंदु होता है और संपूर्ण नकारात्मक वास्तविक अक्ष के साथ एक शाखा विभाजित होती है।

फलन $k ≠ 0$ सभी अंतःक्षेपक हैं तथा उनकी श्रेणियां असंयुक्त हैं। संपूर्ण बहुमान फ़ंक्शन $k$ की सीमा सम्मिश्र समतल है। वास्तविक अक्ष की छवि वास्तविक अक्ष और हिप्पियास के चतुर्भुज पैरामीट्रिक वक्र $W_{0}(0) = 0$ का मिलन है।

व्युत्क्रमण
उपरोक्त सीमा क्षेत्र सम्मिश्र समतल में उन क्षेत्रों को भी चित्रित करता है जहां सरल व्युत्क्रमण संबंध $W$ सत्य है। f = zez का तात्पर्य है कि एक n उपस्थित है जैसे कि $W(n, ze^z) = z$, जहां n, z के मान पर निर्भर करता है। पूर्णांक n का मान आकस्मिक रुप से परिवर्तित हो जाता है जब zez ,$n=-1$ के शाखा काट पर होता है जिसका अर्थ है कि $lim z→0 W_{k}(z) = −∞$, $n=0$ के अतिरिक्त जहां यह  $z = −1⁄e$ है।

$W(n, ze^z) = z$, को परिभाषित करना जहां x और y वास्तविक हैं और ez को ध्रुवीय निर्देशांक में व्यक्त करना यह देखा गया है,

\begin{align} ze^z &= (x + iy) e^x (\cos y + i \sin y) \\ &= e^x (x \cos y - y \sin y) + i e^x (x \sin y + y \cos y). \\ \end{align} $$ $$n \neq 0$$ के लिए $z = W(n, f) = W(n, ze^z)$ के लिए शाखा काट गैर-सकारात्मक वास्तविक अक्ष है, इसलिए
 * $$x \sin y + y \cos y = 0 \Rightarrow x = -y/\tan(y),$$

और
 * $$(x \cos y - y \sin y) e^x \leq 0.$$

$$n = 0$$, के लिए $W(n, ze^z)$ के लिए काटी गई शाखा $$-\infty < z \leq -1/e$$ के साथ वास्तविक अक्ष है जिससे कि असमानता बन जाए
 * $$(x \cos y - y \sin y) e^x \leq -1/e.$$

उपरोक्त से परिबद्ध क्षेत्रों के भीतर $n = 0$,में कोई असंतत परिवर्तन नहीं होता है तथा वे क्षेत्र निर्दिष्ट करते हैं जहां W फ़ंक्शन केवल इन्वेर्टिबल होता है, अर्थात $z = x + iy$।

व्युत्पन्न
अंतर्निहित विभेदन द्वारा, कोई यह दिखा सकता है कि सभी शाखाएँ $W(n, ze^z)$ साधारण अवकल समीकरण को संतुष्ट करें


 * $$z(1 + W) \frac{dW}{dz} = W \quad \text{for } z \neq -\frac{1}{e}.$$

($W[n,z e^z]$ के लिए अवकलनीय कार्य नहीं है $−∞$.) परिणामस्वरूप, हमें W के अवकलज के लिए निम्नलिखित सूत्र प्राप्त होता है:


 * $$\frac{dW}{dz} = \frac{W(z)}{z(1 + W(z))} \quad \text{for } z \not\in \left\{0, -\frac{1}{e}\right\}.$$

पहचान का उपयोग करना $W_{−1}$, हमें निम्नलिखित समतुल्य सूत्र मिलता है:
 * $$\frac{dW}{dz} = \frac{1}{z + e^{W(z)}} \quad \text{for } z \neq -\frac{1}{e}.$$

मूल में हमारे पास है
 * $$W'_0(0)=1.$$

अभिन्न
कार्यक्रम $W_{1}$, और कई अन्य अभिव्यक्तियाँ शामिल हैं $k ≠ 0$, प्रतिस्थापन नियम का उपयोग करके अभिन्न हो सकता है $W_{k}$, अर्थात। $z = 0$:


 * $$ \begin{align}

\int W(x)\,dx &= x W(x) - x + e^{W(x)} + C\\ & = x \left( W(x) - 1 + \frac{1}{W(x)} \right) + C. \end{align}$$ (अंतिम समीकरण साहित्य में अधिक सामान्य है लेकिन अपरिभाषित है $W_{k}(z), k &isin; Z$). इसका एक परिणाम (इस तथ्य का उपयोग करते हुए कि $w = −t cot t + it$) पहचान है
 * $$\int_{0}^{e} W_0(x)\,dx = e - 1.$$

स्पर्शोन्मुख विस्तार
टेलर श्रृंखला $ze^{z} ≤ 0$ लगभग 0 को लैग्रेंज व्युत्क्रम प्रमेय का उपयोग करके पाया जा सकता है और इसके द्वारा दिया जाता है


 * $$W_0(x)=\sum_{n=1}^\infty \frac{(-n)^{n-1}}{n!}x^n =x-x^2+\tfrac{3}{2}x^3-\tfrac{8}{3}x^4+\tfrac{125}{24}x^5-\cdots.$$

अभिसरण की त्रिज्या है $ze^{z} ≤ −1/e$, जैसा कि अनुपात परीक्षण से देखा जा सकता है। इस श्रृंखला द्वारा परिभाषित फ़ंक्शन को अंतराल (गणित) के साथ एक शाखा कट के साथ सभी जटिल संख्याओं पर परिभाषित होलोमोर्फिक फ़ंक्शन तक बढ़ाया जा सकता है $W(n, ze^z)$; यह होलोमोर्फिक फ़ंक्शन लैम्बर्ट की प्रमुख शाखा को परिभाषित करता है $W(n, ze^z) = z$ समारोह।

के बड़े मूल्यों के लिए $W$, $z = −1⁄e$ स्पर्शोन्मुख है
 * $$\begin{align}

W_0(x) &= L_1 - L_2 + \frac{L_2}{L_1} + \frac{L_2\left(-2 + L_2\right)}{2L_1^2} + \frac{L_2\left(6 - 9L_2 + 2L_2^2\right)}{6L_1^3} + \frac{L_2\left(-12 + 36L_2 - 22L_2^2 + 3L_2^3\right)}{12L_1^4} + \cdots \\[5pt] &= L_1 - L_2 + \sum_{l=0}^\infty \sum_{m=1}^\infty \frac{(-1)^l \left[ \begin{smallmatrix} l + m \\ l + 1 \end{smallmatrix} \right]}{m!} L_1^{-l-m} L_2^m, \end{align}$$ कहाँ $e^{W(z)} = z⁄W(z)$, $W(x)$, और $W(x)$ पहली तरह की एक गैर-नकारात्मक स्टर्लिंग संख्या है। विस्तार के केवल प्रथम दो पदों को रखते हुए,
 * $$W_0(x) = \ln x - \ln \ln x + \mathcal{o}(1).$$

दूसरी वास्तविक शाखा, $w = W(x)$, अंतराल में परिभाषित $W$, के समान रूप का एक अनुमान है $(−∞, −1⁄e]$ इस मामले में, शून्य के करीब पहुंचता है $x = we^{w}$ और $x = 0$.

पूर्णांक और जटिल घात
की पूर्णांक शक्तियां $W_{0}(e) = 1$ शून्य पर सरल टेलर श्रृंखला (या लॉरेंट श्रृंखला) श्रृंखला विस्तार को भी स्वीकार करें:



W_0(x)^2 = \sum_{n=2}^\infty \frac{-2\left(-n\right)^{n-3}}{(n - 2)!} x^n = x^2 - 2x^3 + 4x^4 - \tfrac{25}{3}x^5 + 18x^6 - \cdots. $$ अधिक सामान्यतः, के लिए $W_{0}$, लैग्रेंज व्युत्क्रम प्रमेय देता है



W_0(x)^r = \sum_{n=r}^\infty \frac{-r\left(-n\right)^{n - r - 1}}{(n - r)!} x^n, $$ जो, सामान्य तौर पर, ऑर्डर की एक लॉरेंट श्रृंखला है $W$. समान रूप से, उत्तरार्द्ध को टेलर की शक्तियों के विस्तार के रूप में लिखा जा सकता है $1⁄e$:



\left(\frac{W_0(x)}{x}\right)^r = e^{-r W_0(x)} = \sum_{n=0}^\infty \frac{r\left(n + r\right)^{n - 1}}{n!} \left(-x\right)^n, $$ जो किसी के लिए भी मान्य है $W_{0}$ और $L_{1} = ln x$.

सीमाएँ और असमानताएँ
लैंबर्ट फ़ंक्शन के लिए कई गैर-स्पर्शोन्मुख सीमाएँ ज्ञात हैं।

हुरफ़र और हसनी दिखाया कि निम्नलिखित सीमा लागू है $L_{2} = ln ln x$:
 * $$\ln x -\ln \ln x + \frac{\ln \ln x}{2\ln x} \le W_0(x) \le \ln x - \ln\ln x + \frac{e}{e - 1} \frac{\ln \ln x}{\ln x}.$$

उन्होंने सामान्य सीमा भी दिखाई
 * $$W_0(x) \le \ln\left(\frac{x+y}{1+\ln(y)}\right),$$

हरएक के लिए $$y>1/e$$ और $$x\ge-1/e$$, केवल समानता के लिए $$x = y \ln(y)$$. सीमा कई अन्य सीमाएँ बनाने की अनुमति देती है, जैसे लेना $$y=x+1$$ जो बाउंड देता है
 * $$W_0(x) \le \ln\left(\frac{2x+1}{1+\ln(x+1)}\right).$$

2013 में ये साबित हो गया वह शाखा $[ l + m l + 1 ]$ को इस प्रकार परिबद्ध किया जा सकता है:
 * $$-1 - \sqrt{2u} - u < W_{-1}\left(-e^{-u-1}\right) < -1 - \sqrt{2u} - \tfrac{2}{3}u \quad \text{for } u > 0.$$
 * रॉबर्ट इकोनो और जॉन पी. बॉयड निम्नलिखित के रूप में सीमाएँ बढ़ाई गईं:
 * $$\ln \left(\frac{x}{\ln x}\right) -\frac{\ln \left(\frac{x}{\ln x}\right)}{1+\ln \left(\frac{x}{\ln x}\right)} \ln \left(1-\frac{\ln \ln x}{\ln x}\right) \le W_0(x) \le \ln \left(\frac{x}{\ln x}\right) - \ln \left(\left(1-\frac{\ln \ln x}{\ln x}\right)\left(1-\frac{\ln\left(1-\frac{\ln \ln x}{\ln x}\right)}{1+\ln \left(\frac{x}{\ln x}\right)}\right)\right).$$

पहचान
परिभाषा से कुछ पहचानें निकलती हैं:
 * $$\begin{align}

W_0(x e^x) &= x & \text{for } x &\geq -1,\\ W_{-1}(x e^x) &= x & \text{for } x &\leq -1. \end{align}$$ ध्यान दें, तब से $W_{−1}$ इंजेक्शन नहीं है, यह हमेशा ऐसा नहीं रखता है $L_{1} = ln(−x)$, व्युत्क्रम त्रिकोणमितीय कार्यों के समान। तय के लिए $L_{2} = ln(−ln(−x))$ और $W_{0}$, समीकरण $r ∈ Z$ में दो वास्तविक समाधान हैं $x$, जिनमें से एक निश्चित रूप से है $W_{0}(x) / x$. फिर, के लिए $r ∈ C$ और $|x| < 1⁄e$, के लिए साथ साथ $x ≥ e$ और $W_{−1}$, $f(x) = xe^{x}$ दूसरा उपाय है.

कुछ अन्य पहचान:

\begin{align} & W(x)e^{W(x)} = x, \quad\text{therefore:}\\[5pt] & e^{W(x)} = \frac{x}{W(x)}, \qquad e^{-W(x)} = \frac{W(x)}{x}, \qquad e^{n W(x)} = \left(\frac{x}{W(x)}\right)^n. \end{align} $$
 * $$\ln W_0(x) = \ln x - W_0(x) \quad \text{for } x > 0.$$
 * $$W_0\left(x \ln x\right) = \ln x \quad\text{and}\quad e^{W_0\left(x \ln x\right)} = x \quad \text{for } \frac1e \leq x . $$
 * $$W_{-1}\left(x \ln x\right) = \ln x \quad\text{and}\quad e^{W_{-1}\left(x \ln x\right)} = x \quad \text{for } 0 < x \leq \frac1e . $$

\begin{align} & W(x) = \ln \frac{x}{W(x)} &&\text{for } x \geq -\frac1e, \\[5pt] & W\left( \frac{nx^n}{W\left(x\right)^{n-1}} \right) = n W(x) &&\text{for } n, x > 0 \end{align} $$
 * (जिसे अन्य तक बढ़ाया जा सकता है $[−1⁄e, 0)$ और $x$ यदि सही शाखा चुनी गई है)।
 * $$W(x) + W(y) = W\left(x y \left(\frac{1}{W(x)} + \frac{1}{W(y)}\right)\right) \quad \text{for } x, y > 0.$$

स्थानापन्न $W(f(x)) = x$ परिभाषा में:
 * $$\begin{align}

W_0\left(-\frac{\ln x}{x}\right) &= -\ln x &\text{for } 0 &< x \leq e,\\[5pt] W_{-1}\left(-\frac{\ln x}{x}\right) &= -\ln x &\text{for } x &> e. \end{align}$$ यूलर के पुनरावृत्त घातांक के साथ $x < 0$:
 * $$\begin{align}h(x) & = e^{-W(-\ln x)}\\

& = \frac{W(-\ln x)}{-\ln x} \quad \text{for } x \neq 1. \end{align}$$

विशेष मूल्य
प्रमुख शाखा के विशेष मूल्य निम्नलिखित हैं:


 * $$W_0\left(-\frac{\pi}{2}\right) = \frac{i\pi}{2}.$$
 * $$W_0\left(-\frac{1}{e}\right) = -1.$$
 * $$W_0\left(2 \ln 2 \right) = \ln 2.$$
 * $$W_0\left(x \ln x \right) = \ln x \ \text{ provided }\ x\geqslant 1/e \approx 0.36788.$$
 * $$W_0\left(x^{x+1} \ln x \right) = x \ln x \ \text{ provided }\ x> 0.$$
 * $$W_0(0) = 0.$$
 * $$W_0(1) = \Omega = \left(\int_{-\infty}^{\infty} \frac{dt}{\left(e^t-t\right)^2 + \pi^2}\right)^{-1} - 1\approx 0.56714329\ldots$$ (ओमेगा स्थिरांक).
 * $$W_0(1) = e^{-W_0(1)} = \ln\left(\frac{1}{W_0(1)}\right) = -\ln W_0(1).$$
 * $$W_0(e) = 1.$$
 * $$W_0\left(e^{1+e}\right) = e.$$
 * $$W_0(-1) \approx -0.31813+1.33723i.$$

अभ्यावेदन
पॉइसन के कारण, लैंबर्ट फ़ंक्शन की मुख्य शाखा को एक उचित अभिन्न अंग द्वारा दर्शाया जा सकता है:
 * $$-\frac{\pi}{2}W_0(-x)=\int_0^\pi\frac{\sin\left(\tfrac32 t\right)-xe^{\cos t}\sin\left(\tfrac52 t-\sin t\right)}{1-2xe^{\cos t}\cos(t-\sin t)+x^2e^{2\cos t}}\sin\left(\tfrac12 t\right)\,dt \quad \text{for } |x| < \frac1{e}.

$$ व्यापक डोमेन पर $x ≠ −1$, काफी सरल प्रतिनिधित्व मेज़ो द्वारा पाया गया था:

W_0(x) = \frac{1}{\pi} \operatorname{Re} \int_0^\pi \ln\left(\frac{e^{e^{it}} - xe^{-it}}{e^{e^{it}} - xe^{it}}\right) \,dt. $$ मुख्य शाखा का एक और प्रतिनिधित्व उसी लेखक द्वारा पाया गया था और पहले कलुगिन-जेफरी-कोरलेस द्वारा:
 * $$W_0(x)=\frac{1}{\pi}\int_0^\pi\ln\left(1+x\frac{\sin t}{t}e^{t\cot t}\right)dt.$$

निम्नलिखित निरंतर अंश प्रतिनिधित्व प्रमुख शाखा के लिए भी लागू होता है:

W_0(x) = \cfrac{x}{1+\cfrac{x}{1+\cfrac{x}{2+\cfrac{5x}{3+\cfrac{17x}{10+\cfrac{133x}{17+\cfrac{1927x}{190+\cfrac{13582711x}{94423+\ddots}}}}}}}}. $$ इसके अलावा यदि $xe^{x} = ye^{y}$:
 * $$W_0(x) = \cfrac{x}{\exp \cfrac{x}{\exp \cfrac{x}{\ddots}}}.$$

बदले में, यदि $y = x$, तब
 * $$W_0(x) = \ln \cfrac{x}{\ln \cfrac{x}{\ln \cfrac{x}{\ddots}}}.$$

निश्चित समाकलन
की प्रमुख शाखा से जुड़े कई उपयोगी निश्चित अभिन्न सूत्र हैं $r$ फ़ंक्शन, जिसमें निम्नलिखित शामिल हैं:


 * $$\begin{align}

& \int_0^\pi W_0\left( 2\cot^2x \right)\sec^2 x\,dx = 4\sqrt{\pi}. \\[5pt] & \int_0^\infty \frac{W_0(x)}{x\sqrt{x}}\,dx = 2\sqrt{2\pi}. \\[5pt] & \int_0^\infty W_0\left(\frac{1}{x^2}\right)\,dx = \sqrt{2\pi}. \end{align}$$ पहली पहचान ध्रुवीय निर्देशांक में गाऊसी अभिन्न  लिखकर पाई जा सकती है।

दूसरी पहचान प्रतिस्थापन करके प्राप्त की जा सकती है $i = 0$, जो देता है


 * $$\begin{align}

x & =ue^u, \\[5pt] \frac{dx}{du} & =(u+1)e^u. \end{align}$$ इस प्रकार


 * $$\begin{align}

\int_0^\infty \frac{W_0(x)}{x\sqrt{x}}\,dx &=\int_0^\infty \frac{u}{ue^{u}\sqrt{ue^{u}}}(u+1)e^u \, du \\[5pt] &=\int_0^\infty \frac{u+1}{\sqrt{ue^u}}du \\[5pt] &=\int_0^\infty \frac{u+1}{\sqrt{u}}\frac{1}{\sqrt{e^u}}du\\[5pt] &=\int_0^\infty u^\tfrac12 e^{-\frac{u}{2}}du+\int_0^\infty u^{-\tfrac12} e^{-\frac{u}{2}}du\\[5pt] &=2\int_0^\infty (2w)^\tfrac12 e^{-w} \, dw+2\int_0^\infty (2w)^{-\tfrac12} e^{-w} \, dw && \quad (u =2w) \\[5pt] &=2\sqrt{2}\int_0^\infty w^\tfrac12 e^{-w} \, dw + \sqrt{2} \int_0^\infty w^{-\tfrac12} e^{-w} \, dw \\[5pt] &=2\sqrt{2} \cdot \Gamma \left (\tfrac32 \right )+\sqrt{2} \cdot \Gamma \left (\tfrac12 \right ) \\[5pt] &=2\sqrt{2} \left (\tfrac12\sqrt{\pi} \right )+\sqrt{2}\left(\sqrt{\pi}\right) \\[5pt] &=2\sqrt{2\pi}. \end{align}$$ तीसरी पहचान दूसरे से प्रतिस्थापन करके प्राप्त की जा सकती है $x < −1$ और पहले को तीसरे से प्रतिस्थापन द्वारा भी प्राप्त किया जा सकता है $i = −1$.

के अलावा $y$शाखा के साथ-साथ काटें $n$ (जहां अभिन्न अभिसरण नहीं होता है), लैम्बर्ट की प्रमुख शाखा $x$ फ़ंक्शन की गणना निम्नलिखित अभिन्न द्वारा की जा सकती है:
 * $$\begin{align}

W_0(z)&=\frac{z}{2\pi}\int_{-\pi}^\pi\frac{\left(1-\nu\cot\nu\right)^2+\nu^2}{z+\nu\csc\nu e^{-\nu\cot\nu}} \, d\nu \\[5pt] &= \frac{z}{\pi} \int_0^\pi \frac{\left(1-\nu\cot\nu\right)^2+\nu^2}{z + \nu \csc\nu e^{-\nu\cot\nu}} \, d\nu, \end{align}$$ जहाँ दो अभिन्न अभिव्यक्तियाँ समाकलन की समरूपता के कारण समतुल्य हैं।

अनिश्चित समाकलन
$$\int \frac{ W(x) }{x} \, dx \; = \; \frac{ W(x)^2}{2} + W(x) + C $$ $W$ $z$

$$\int W\left(A e^{Bx}\right) \, dx \; = \; \frac{ W\left(A e^{Bx}\right) ^2}{2B} + \frac{ W\left(A e^{Bx}\right) }{B} + C $$ $(−∞, −1⁄e]$

$$ \int \frac{ W(x) }{x^2} \, dx \; = \; \operatorname{Ei}\left(- W(x) \right) - e^{ - W(x) } + C $$ $W$

समीकरणों को हल करना
लैंबर्ट $$ फ़ंक्शन का उपयोग उन समीकरणों को हल करने के लिए किया जाता है जिनमें अज्ञात मात्रा आधार और घातांक दोनों में, या लघुगणक के अंदर और बाहर दोनों जगह होती है। रणनीति ऐसे समीकरण को एक रूप में बदलने की है $x ∈ (−1, 0)$ और फिर हल करने के लिए $$ का उपयोग $$ समारोह।

उदाहरण के लिए, समीकरण


 * $$3^x=2x+2$$

(कहाँ $$ एक अज्ञात वास्तविक संख्या है) को इस रूप में पुनः लिखकर हल किया जा सकता है


 * $$\begin{align} &(x+1)\ 3^{-x}=\frac{1}{2} & (\mbox{multiply by } 3^{-x}/2) \\

\Leftrightarrow\ &(-x-1)\ 3^{-x-1} = -\frac{1}{6} & (\mbox{multiply by } {-}1/3) \\ \Leftrightarrow\ &(\ln 3) (-x-1)\ e^{(\ln 3)(-x-1)} = -\frac{\ln 3}{6} & (\mbox{multiply by } \ln 3) \end{align}$$ इस अंतिम समीकरण का वांछित रूप है और वास्तविक x के समाधान हैं:


 * $$(\ln 3) (-x-1) = W_0\left(\frac{-\ln 3}{6}\right)  \ \ \ \textrm{ or }\ \ \ (\ln 3) (-x-1) = W_{-1}\left(\frac{-\ln 3}{6}\right)  $$

और इस तरह:


 * $$x= -1-\frac{W_0\left(-\frac{\ln 3}{6}\right)}{\ln 3} = -0.79011\ldots \ \ \textrm{ or }\ \ x= -1-\frac{W_{-1}\left(-\frac{\ln 3}{6}\right)}{\ln 3} = 1.44456\ldots$$

आम तौर पर, समाधान


 * $$x = a+b\,e^{cx}$$

है:


 * $$x=a-\frac{1}{c}W(-bc\,e^{ac})$$

जहां a, b, और c जटिल स्थिरांक हैं, b और c शून्य के बराबर नहीं हैं, और W फ़ंक्शन किसी भी पूर्णांक क्रम का है।

चिपचिपा प्रवाह
प्राकृतिक घटनाओं और प्रयोगशाला प्रयोगों में दानेदार और मलबे के प्रवाह अग्रभागों और जमावों और चिपचिपे तरल पदार्थों के अग्रभागों को लैंबर्ट-यूलर ओमेगा फ़ंक्शन का उपयोग करके निम्नानुसार वर्णित किया जा सकता है:
 * $$H(x)= 1 + W \left((H(0) -1) e^{(H(0)-1)-\frac{x}{L}}\right),$$

कहाँ $y = W_{i}(xe^{x})$ मलबा प्रवाह ऊंचाई है, $W$ चैनल डाउनस्ट्रीम स्थिति है, $z$ एकीकृत मॉडल पैरामीटर है जिसमें प्रवाह, प्रवाह ऊंचाई और हाइड्रोलिक दबाव ढाल के कई भौतिक और ज्यामितीय पैरामीटर शामिल हैं।

पाइप प्रवाह में, लैम्बर्ट डब्ल्यू फ़ंक्शन डार्सी घर्षण कारक को खोजने के लिए कोलब्रुक समीकरण के स्पष्ट सूत्रीकरण का हिस्सा है। इस कारक का उपयोग पाइप के सीधे प्रवाह के माध्यम से दबाव में गिरावट को निर्धारित करने के लिए किया जाता है जब प्रवाह अशांत होता है।

सरल शाखा हाइड्रोलिक प्रणालियों में समय पर निर्भर प्रवाह
लैम्बर्ट की प्रमुख शाखा $W$ फ़ंक्शन को मैकेनिकल इंजीनियरिंग के क्षेत्र में केन्द्रापसारक पंपों का उपयोग करके अलग-अलग मुक्त सतह स्तरों के साथ दो जलाशयों के बीच न्यूटोनियन द्रव पदार्थ के समय पर निर्भर हस्तांतरण के अध्ययन में नियोजित किया गया था। लैंबर्ट $x$ फ़ंक्शन ने लैमिनर और अशांत दोनों शासनों में द्रव के प्रवाह दर का सटीक समाधान प्रदान किया: $$\begin{align} Q_\text{turb} &= \frac{Q_i}{\zeta_i} W_0\left[\zeta_i \, e^{(\zeta_i+\beta t/b)}\right]\\ Q_\text{lam} &= \frac{Q_i}{\xi_i} W_0\left[\xi_i \, e^{\left(\xi_i+\beta t/(b-\Gamma_1)\right)}\right] \end{align}$$ कहाँ $$Q_i$$ प्रारंभिक प्रवाह दर है और $$t$$ यह समय है।

न्यूरोइमेजिंग
लैंबर्ट $x$ फ़ंक्शन को मस्तिष्क रक्त प्रवाह और मस्तिष्क स्वर के भीतर ऑक्सीजन की खपत में परिवर्तन को संबंधित रक्त ऑक्सीजन स्तर पर निर्भर (बोल्ड) सिग्नल से जोड़ने के लिए न्यूरोइमेजिंग के क्षेत्र में नियोजित किया गया था।

केमिकल इंजीनियरिंग
लैंबर्ट $L$ फ़ंक्शन को इलेक्ट्रोकेमिकल ऊर्जा भंडारण के लिए कांच जैसा कार्बन  आधारित  supercapacitor  में छिद्रपूर्ण इलेक्ट्रोड फिल्म की मोटाई के मॉडलिंग के लिए रासायनिक इंजीनियरिंग के क्षेत्र में नियोजित किया गया था। लैंबर्ट $W$ फ़ंक्शन गैस चरण थर्मल सक्रियण प्रक्रिया के लिए सटीक समाधान साबित हुआ जहां कार्बन फिल्म की वृद्धि और एक ही फिल्म का दहन एक दूसरे के साथ प्रतिस्पर्धा करते हैं।

क्रिस्टल वृद्धि
क्रिस्टल वृद्धि में, शील समीकरण का उपयोग करके विलेय का वितरण प्राप्त किया जा सकता है। तो लैम्बर्ट डब्ल्यू-फ़ंक्शन के नकारात्मक सिद्धांत का उपयोग वितरण गुणांक की गणना के लिए किया जा सकता है, $k$ :


 * $$\begin{align}

& k = \frac{W(Z)}{\ln(1-fs)} \\ & Z = \frac{C_S}{C_0} (1-fs) \ln(1-fs) \end{align} $$

सामग्री विज्ञान
लैंबर्ट $W$ फ़ंक्शन को क्रिटिकल डिस्लोकेशन ऑनसेट फिल्म की मोटाई के निर्धारण के लिए एपिटैक्सी के क्षेत्र में नियोजित किया गया था। यह एक एपिटैक्सियल फिल्म की गणना की गई मोटाई है, जहां थर्मोडायनामिक सिद्धांतों के कारण फिल्म में संग्रहीत लोचदार ऊर्जा को कम करने के लिए क्रिस्टलोग्राफिक अव्यवस्थाएं विकसित होंगी। लैंबर्ट के आवेदन से पहले $W$ इस समस्या के लिए, एक अंतर्निहित समीकरण को हल करके महत्वपूर्ण मोटाई निर्धारित की जानी थी। लैम्बर्ट $W$ इसे आसानी से विश्लेषणात्मक संचालन के लिए एक स्पष्ट समीकरण में बदल देता है।

छिद्रपूर्ण मीडिया
लैंबर्ट $W$ निरंतर डुबकी और मोटाई के एक सजातीय झुके हुए छिद्रित बिस्तर में दो गुरुत्वाकर्षण से अलग किए गए तरल पदार्थ को अलग करने वाले इंटरफ़ेस के झुकाव को मॉडल करने के लिए झरझरा मीडिया में द्रव प्रवाह के क्षेत्र में फ़ंक्शन को नियोजित किया गया है, जहां भारी तरल पदार्थ, निचले सिरे पर इंजेक्ट किया जाता है, विस्थापित करता है हल्का तरल पदार्थ जो शीर्ष सिरे से समान दर से उत्पन्न होता है। समाधान की मुख्य शाखा स्थिर विस्थापन से मेल खाती है जबकि -1 शाखा तब लागू होती है जब विस्थापन हल्के तरल पदार्थ के नीचे चल रहे भारी तरल पदार्थ के साथ अस्थिर होता है।

बर्नौली संख्याएं और टोड जीनस
समीकरण (बर्नौली संख्या और गुणक अनुक्रम के जीनस के जनक कार्यों से जुड़ा हुआ):


 * $$ Y = \frac{X}{1-e^X}$$

दो वास्तविक शाखाओं के माध्यम से हल किया जा सकता है $−ln x$ और $h(x)$:


 * $$ X(Y) = \begin{cases}

W_{-1}\left( Y e^Y\right) - W_0\left( Y e^Y\right) = Y - W_0\left( Y e^Y\right) &\text{for }Y < -1,\\ W_0\left( Y e^Y\right) - W_{-1}\left( Y e^Y\right) = Y - W_{-1}\left(Y e^Y\right) &\text{for }-1 < Y < 0. \end{cases}$$ यह एप्लिकेशन दिखाता है कि शाखा का अंतर $W$ फ़ंक्शन को अन्य पारलौकिक समीकरणों को हल करने के लिए नियोजित किया जा सकता है।

सांख्यिकी
सममित कुल्बैक-लीबलर विचलन (जिसे जेफ़रीज़ विचलन भी कहा जाता है) के संबंध में परिभाषित हिस्टोग्राम के एक सेट का केन्द्रक ) लैम्बर्ट का उपयोग करके एक बंद रूप है $W$ समारोह।

संक्रामक रोगों के लिए परीक्षणों की पूलिंग
पूल परीक्षणों के लिए इष्टतम समूह आकार का समाधान करना ताकि कम से कम एक व्यक्ति संक्रमित हो, इसमें लैम्बर्ट शामिल है $−1⁄e ≤ x ≤ e$ समारोह।

श्रोडिंगर समीकरण का सटीक समाधान
लैंबर्ट $W$ फ़ंक्शन एक क्वांटम-मैकेनिकल क्षमता में प्रकट होता है, जो पांचवें को प्रदान करता है - हार्मोनिक ऑसिलेटर प्लस सेंट्रीफ्यूगल, कूलम्ब प्लस व्युत्क्रम वर्ग, मोर्स और व्युत्क्रम वर्गमूल क्षमता के बगल में - स्थिर एक-आयामी श्रोडिंगर का सटीक समाधान संगम हाइपरज्यामितीय कार्यों के संदर्भ में समीकरण। क्षमता इस प्रकार दी गई है
 * $$ V = \frac{V_0}{1+W \left(e^{-\frac{x}{\sigma}}\right)}.$$

समाधान की एक ख़ासियत यह है कि श्रोडिंगर समीकरण के सामान्य समाधान की रचना करने वाले दो मूलभूत समाधानों में से प्रत्येक एक तर्क के आनुपातिक दो संगम हाइपरज्यामितीय कार्यों के संयोजन द्वारा दिया गया है
 * $$ z = W \left(e^{-\frac{x}{\sigma}}\right).$$

लैंबर्ट $W$ फ़ंक्शन डेल्टा क्षमता#डबल डेल्टा क्षमता के साथ एक आयामी श्रोडिंगर समीकरण की बाध्य अवस्था ऊर्जा के सटीक समाधान में भी दिखाई देता है।

क्यूसीडी युग्मन स्थिरांक का सटीक समाधान
क्वांटम क्रोमोडायनामिक्स में, मजबूत अंतःक्रिया का क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत, युग्मन स्थिरांक $$\alpha_\text{s}$$ n क्वांटम लूप सहित फेनमैन आरेखों के अनुरूप क्रम n की गणना गड़बड़ी से की जाती है। पहला क्रम, n=1, समाधान सटीक (उस क्रम पर) और विश्लेषणात्मक है। उच्च क्रम पर, n>1, कोई सटीक और विश्लेषणात्मक समाधान नहीं है और एक अनुमानित समाधान प्रस्तुत करने के लिए आम तौर पर एक पुनरावृत्त विधि का उपयोग किया जाता है। हालाँकि, दूसरे क्रम के लिए, n=2, लैम्बर्ट फ़ंक्शन एक सटीक (यदि गैर-विश्लेषणात्मक) समाधान प्रदान करता है।

आइंस्टीन वैक्यूम समीकरणों के सटीक समाधान
आइंस्टीन वैक्यूम समीकरणों के श्वार्ज़स्चिल्ड मीट्रिक समाधान में, $W$ एडिंगटन-फिंकेलस्टीन निर्देशांक से श्वार्ज़स्चिल्ड निर्देशांक तक जाने के लिए फ़ंक्शन की आवश्यकता होती है। इस कारण से, यह क्रुस्कल-सेकेरेस निर्देशांक के निर्माण में भी दिखाई देता है।

डेल्टा-शेल क्षमता की प्रतिध्वनि
डेल्टा-शेल क्षमता की एस-वेव अनुनाद को लैंबर्ट के संदर्भ में सटीक रूप से लिखा जा सकता है $W$ समारोह।

थर्मोडायनामिक संतुलन
यदि किसी प्रतिक्रिया में ताप क्षमता वाले अभिकारक और उत्पाद शामिल होते हैं जो तापमान के साथ स्थिर होते हैं तो संतुलन स्थिरांक होता है $W$ आज्ञापालन करता है


 * $$\ln K=\frac{a}{T}+b+c\ln T$$

कुछ स्थिरांक के लिए $W$, $W$, और $W$. कब $K$ (के बराबर $|W_{0} (x)| < 1$) शून्य नहीं है जिसका हम मान या मान ज्ञात कर सकते हैं $a$ कहाँ $b$ दिए गए मान के बराबर निम्नानुसार है, जहां हम उपयोग करते हैं $c$ के लिए $|W_{0} (x)| > e$.


 * $$\begin{align}

-a&=(b-\ln K)T+cT\ln T\\ &=(b-\ln K)e^L+cLe^L\\[5pt] -\frac{a}{c}&=\left(\frac{b-\ln K}{c}+L\right)e^L\\[5pt] -\frac{a}{c}e^\frac{b-\ln K}{c}&=\left(L+\frac{b-\ln K}{c}\right)e^{L+\frac{b-\ln K}{c}}\\[5pt] L&=W\left(-\frac{a}{c}e^\frac{b-\ln K}{c}\right)+\frac{\ln K-b}{c}\\[5pt] T&=\exp\left(W\left(-\frac{a}{c}e^\frac{b-\ln K}{c}\right)+\frac{\ln K-b}{c}\right). \end{align}$$ अगर $c$ और $T$ का चिन्ह समान है तो या तो दो समाधान होंगे या कोई नहीं (या यदि तर्क हो तो एक)। $K$ बिलकुल है $u = W_{0} (x)$). (ऊपरी समाधान प्रासंगिक नहीं हो सकता है।) यदि उनके विपरीत संकेत हैं, तो एक समाधान होगा।

पॉलिमर मिश्रण का चरण पृथक्करण
एडमंड-ऑगस्टन मॉडल के अनुसार थर्मोडायनामिक रूप से असंगत पॉलिमर मिश्रण के चरण आरेख की गणना में, बिनोडल और टाई-लाइनों के समाधान लैम्बर्ट के संदर्भ में तैयार किए जाते हैं। $L$ कार्य.

डी-आयामी ब्रह्मांड में वियन का विस्थापन नियम
वीन के विस्थापन नियम को इस प्रकार व्यक्त किया जाता है $$\nu _{\max }/T=\alpha =\mathrm{const}$$. साथ $$x=h\nu _{\max } / k_\mathrm{B}T$$ और $$d\rho _{T}\left( x\right) /dx=0$$, कहाँ $$\rho_{T}$$ वर्णक्रमीय ऊर्जा ऊर्जा घनत्व है, कोई पाता है $$e^{-x}=1-\frac{x}{D}$$. समाधान $$x=D+W\left( -De^{-D}\right)$$ दर्शाता है कि वर्णक्रमीय ऊर्जा घनत्व ब्रह्मांड की आयामीता पर निर्भर है।

विज्ञापन/सीएफटी पत्राचार
विशाल मैग्नन, एकल स्पाइक्स और गक्प स्ट्रिंग ्स के फैलाव संबंधों के शास्त्रीय परिमित आकार के सुधार को लैंबर्ट के संदर्भ में व्यक्त किया जा सकता है $a$ समारोह।

महामारी विज्ञान
में $u = x^{−2}$ महामारी विज्ञान में कंपार्टमेंटल मॉडल की सीमा # एसआईआर मॉडल, अतिसंवेदनशील और ठीक हुए व्यक्तियों के अनुपात का लैम्बर्ट के संदर्भ में एक समाधान है $c$ समारोह।

प्रक्षेप्य की उड़ान के समय का निर्धारण
एक प्रक्षेप्य की यात्रा का कुल समय जो उसके वेग के आनुपातिक रूप से वायु प्रतिरोध का अनुभव करता है प्रक्षेप्य गति # लैम्बर्ट का उपयोग करके सटीक रूप में वायु प्रतिरोध के साथ उड़ान का समय $z = 1⁄√2 tan x$ समारोह।

विद्युत चुम्बकीय सतह तरंग प्रसार
एक बेलनाकार धातु के तार में प्रसारित विद्युत चुम्बकीय अक्षीय सममित सतह तरंग (एक कम क्षीणन एकल TM01 मोड) के प्रसार तरंग संख्या के निर्धारण में दिखाई देने वाला ट्रान्सेंडैंटल समीकरण एक समीकरण को जन्म देता है $ze^{z} = w$ (कहाँ $W$ और $W$ समस्या के ज्यामितीय और भौतिक कारकों को एक साथ जोड़ें), जिसे लैंबर्ट ने हल किया है $D$ समारोह। इस समस्या का पहला समाधान, लगभग 1898 में सोमरफेल्ड के कारण, पहले से ही लैंबर्ट के मूल्य को निर्धारित करने के लिए एक पुनरावृत्त विधि शामिल थी। $W$ समारोह। <बड़ा>वास्तविक दीर्घवृत्त के ओर्थोगोनल प्रक्षेप पथ

दीर्घवृत्त का परिवार $$x^2+(1-\varepsilon^2)y^2 =\varepsilon^2$$ पर केन्द्रित $$(0,0)$$ विलक्षणता द्वारा मानकीकृत है $$\varepsilon$$. इस परिवार के ऑर्थोगोनल प्रक्षेप पथ अंतर समीकरण द्वारा दिए गए हैं $$\left ( \frac{1}{y}+y \right )dy=\left ( \frac{1}{x}-x \right )dx$$ जिसका सामान्य समाधान परिवार है $$y^2=$$$$W_0(x^2\exp(-2C-x^2))$$.

सामान्यीकरण
मानक लैम्बर्ट $W$ फ़ंक्शन ट्रान्सेंडैंटल बीजगणितीय समीकरणों के सटीक समाधान व्यक्त करता है (में)। $u$) फॉर्म का:

कहाँ $H(x)$, $v$ और $W$ वास्तविक स्थिरांक हैं। समाधान है $$ x = r + \frac{1}{c} W\left( \frac{c\,e^{-c r}}{a_0} \right). $$ लैम्बर्ट का सामान्यीकरण $W$ समारोह  शामिल करना:

 सामान्य सापेक्षता और क्वांटम यांत्रिकी (क्वांटम गुरुत्व#डिलाटन) के लिए निचले आयामों में एक अनुप्रयोग, वास्तव में एक लिंक (2007 से पहले अज्ञात) ) इन दो क्षेत्रों के बीच, जहां दाहिनी ओर ($W$) को x में एक द्विघात बहुपद द्वारा प्रतिस्थापित किया जाता है:

कहाँ $W_{0}$ और $W_{−1}$ वास्तविक भिन्न स्थिरांक हैं, द्विघात बहुपद के मूल। यहां, समाधान एक फ़ंक्शन है जिसमें एक ही तर्क है $W$ लेकिन शर्तें पसंद हैं $W$ और $ΔC_{p}⁄R$ उस फ़ंक्शन के पैरामीटर हैं। इस संबंध में, सामान्यीकरण अतिज्यामितीय  फ़ंक्शन और मीजर जी-फ़ंक्शन|मीजर से मिलता जुलता है $x$ फ़ंक्शन लेकिन यह फ़ंक्शन के एक अलग वर्ग से संबंधित है। कब $ln T$, दोनों तरफ ($$) को गुणनखंडित किया जा सकता है और ($c$) और इस प्रकार समाधान मानक के स्तर तक कम हो जाता है $r$ समारोह। समीकरण ($W$) डिलाटन क्षेत्र को नियंत्रित करने वाले समीकरण को व्यक्त करता है, जिससे आर = टी मॉडल का मीट्रिक प्राप्त होता है|$−1⁄e$ या असमान आराम द्रव्यमान के मामले के लिए 1+1 आयामों (एक स्थानिक आयाम और एक समय आयाम) में रैखिक दो-शरीर गुरुत्वाकर्षण समस्या, साथ ही क्वांटम-मैकेनिकल डेल्टा क्षमता की स्वदेशी ऊर्जा#डबल डेल्टा पोटेंशियल|डबल-वेल एक आयाम में असमान आवेशों के लिए डिराक डेल्टा फ़ंक्शन मॉडल।  क्वांटम मैकेनिकल यूलर की तीन-शरीर समस्या | तीन-शरीर समस्या, अर्थात् (त्रि-आयामी) हाइड्रोजन अणु-आयन के एक विशेष मामले की स्वदेशी ऊर्जा का विश्लेषणात्मक समाधान। यहाँ दाहिनी ओर ($$) को अनंत क्रम के बहुपदों के अनुपात से प्रतिस्थापित किया जाता है $$:

कहाँ $t → ∞$ और $W$ विशिष्ट वास्तविक स्थिरांक हैं और $x$ आइजेनएनर्जी और आंतरिक परमाणु दूरी का एक कार्य है $G$. समीकरण ($$) इसके विशेष मामलों के साथ ($$) और ($W$) विलंब अंतर समीकरणों के एक बड़े वर्ग से संबंधित है। जी. एच. हार्डी की गलत व्युत्पन्न की धारणा विशेष मामलों के लिए सटीक एकाधिक जड़ें प्रदान करती है ($$).   लैम्बर्ट के अनुप्रयोग $$ मूलभूत भौतिक समस्याओं में कार्य में व्यक्त मानक मामले के लिए भी समाप्त नहीं होते हैं$x$) जैसा कि हाल ही में परमाणु, आणविक और ऑप्टिकल भौतिकी के क्षेत्र में देखा गया है।

प्लॉट
<गैलरी कैप्शन= लैंबर्ट के प्लॉट $$ जटिल तल पर कार्य > File:LambertWRe.png|$u ln&thinsp;u = v$ File:LambertWIm.png|$a_{0}$ File:LambertWAbs.png|$r_{1}$ File:LambertWAll.png|पिछले तीन कथानकों का अधिरोपण 

संख्यात्मक मूल्यांकन
$x$ फ़ंक्शन का अनुमान न्यूटन की विधि का उपयोग करके, क्रमिक सन्निकटन के साथ लगाया जा सकता है $r_{2}$ (इसलिए $r_{i}$) प्राणी
 * $$w_{j+1}=w_j-\frac{w_j e^{w_j}-z}{e^{w_j}+w_j e^{w_j}}.$$

$R$ फ़ंक्शन का अनुमान हैली की विधि का उपयोग करके भी लगाया जा सकता है,

w_{j+1}=w_j-\frac{w_j e^{w_j}-z}{e^{w_j}\left(w_j+1\right)-\dfrac{\left(w_j+2\right)\left(w_je^{w_j}-z\right)}{2w_j+2}} $$ कॉर्लेस एट अल में दिया गया है। गणना करना $$.

वास्तव में $$x \ge -1/e$$, इसका अनुमान आर. इकोनो और जे.पी. बॉयड के द्विघात-दर पुनरावर्ती सूत्र द्वारा लगाया जा सकता है:
 * $$w_{n+1} (x) = \frac{w_{n} (x)}{1 + w_{n} (x)} \left( 1 + \log \left(\frac{x}{w_{n} (x)} \right) \right).$$

लाजोस लोक्ज़ी उपयुक्त चुनकर यह साबित करते हैं $$w_0 (x)$$,

कोई भी किसी भी परिशुद्धता के लिए पुनरावृत्ति चरणों की अधिकतम संख्या पहले से निर्धारित कर सकता है:
 * अगर $$x \in (e,\infty)$$: $$w_0 (x) = \log(x) - \log(\log(x)),$$
 * अगर $$x \in (0, e):$$ $$w_0 (x) = x/e,$$
 * अगर $$x \in (-1/e, 0):$$
 * प्रमुख शाखा के लिए $$W_0$$: $$w_0 (x) = \frac{ ex }{ 1+ ex + \sqrt{1+ex} } \log( 1+\sqrt{1+ex} ),$$ ** शाखा के लिए $$W_{-1}$$:
 * $$w_0 (x) = -1- \sqrt{2(1+ex)},$$ के लिए $$x \in (-1/e, -1/4],$$
 * $$w_0 (x) = \log(-x) - \log(-\log(-x)),$$ के लिए $$x \in (-1/4, 0),$$
 * अगर $$x \in (e,\infty)$$ (प्रमेय 2.4): $$0 < W_0 (x) - w_n(x) < \left( \log(1+1/e) \right)^{2^n},$$
 * अगर $$x \in (0, e)$$ (प्रमेय 2.9): $$0 < W_0 (x) - w_n(x) < \frac{\left( 1 - 1/e \right)^{2^n-1}}{5},$$
 * अगर $$x \in (-1/e, 0):$$
 * प्रमुख शाखा के लिए $$W_0$$ (प्रमेय 2.17): $$0 < w_n(x) - W_0 (x) < \left( 1/10 \right)^{2^n},$$
 * शाखा के लिए $$W_{-1}$$(प्रमेय 2.23): $$0 < W_{-1} (x) - w_n(x) < \left( 1/2 \right)^{2^n}.$$

सॉफ़्टवेयर
लैंबर्ट $$ फ़ंक्शन को इस प्रकार कार्यान्वित किया जाता है  मेपल में,   PARI/GP में (और   पारी/जीपी में),   मतलब में, भी   जीएनयू ऑक्टेव में के साथ   पैकेज, जैसे   मैक्सिमा में, जैसा   (एक मूक उपनाम के साथ  ) गणित में, जैसा   Python scipy के विशेष फ़ंक्शन पैकेज में, जैसा   पर्ल में   मापांक, और के रूप में ,   विशेष कार्य अनुभाग में कार्य करता है जीएनयू वैज्ञानिक पुस्तकालय (जीएसएल)। बूस्ट C++ लाइब्रेरीज़ में, कॉल हैं  ,  ,  , और. आर (प्रोग्रामिंग भाषा) में, लैम्बर्ट $$ फ़ंक्शन को इस प्रकार कार्यान्वित किया जाता है  और   में कार्य करता है   पैकेट। कॉम्प्लेक्स लैम्बर्ट की सभी शाखाओं के लिए C++ कोड $$ फ़ंक्शन इस्तवान मेज़ो के होमपेज पर उपलब्ध है।

यह भी देखें

 * राइट ओमेगा फ़ंक्शन
 * लैंबर्ट का त्रिपद
 * लैग्रेंज व्युत्क्रम प्रमेय#लैम्बर्ट डब्ल्यू फ़ंक्शन
 * प्रायोगिक गणित
 * होल्स्टीन-हेरिंग विधि
 * आर = टी मॉडल|$a_{0}$ नमूना
 * रॉस' π लेम्मा|रॉस' $W$ लेम्मा

संदर्भ

 * (Lambert function is used to solve delay-differential dynamics in human disease.)
 * Veberic, D., "Having Fun with Lambert W(x) Function" arXiv:1003.1628 (2010);
 * (Lambert function is used to solve delay-differential dynamics in human disease.)
 * Veberic, D., "Having Fun with Lambert W(x) Function" arXiv:1003.1628 (2010);
 * Veberic, D., "Having Fun with Lambert W(x) Function" arXiv:1003.1628 (2010);
 * Veberic, D., "Having Fun with Lambert W(x) Function" arXiv:1003.1628 (2010);
 * Veberic, D., "Having Fun with Lambert W(x) Function" arXiv:1003.1628 (2010);

बाहरी संबंध

 * National Institute of Science and Technology Digital Library – Lambert $$
 * MathWorld – Lambert $W$-Function
 * Computing the Lambert $W}|W$ function
 * Corless et al. Notes about Lambert $W}|W$ research
 * GPL C++ implementation with Halley's and Fritsch's iteration.
 * Special Functions of the GNU Scientific Library – GSL
 *