समानांतर परिवहन

ज्यामिति में, समानांतर परिवहन (या समानांतर अनुवाद) कई गुना में चिकनी वक्रों के साथ ज्यामितीय डेटा परिवहन का एक तरीका है। यदि विविध एक affine कनेक्शन (स्पर्शरेखा बंडल पर एक सहसंयोजक व्युत्पन्न या कनेक्शन ([[वेक्टर बंडल)]]) से सुसज्जित है, तो यह कनेक्शन किसी को कर्व्स के साथ मैनिफोल्ड के वैक्टर को ट्रांसपोर्ट करने की अनुमति देता है ताकि वे कनेक्शन के संबंध में समानांतर रहें।

ज्यामिति में समांतर परिवहन (या समांतर अनुवाद) कई गुना में सरल वक्रों के साथ ज्यामितीय डेटा के परिवहन का एक तरीका है। अगर कई गुना एक एलाइन कनेक्शन (एक प्रकार का व्युत्पन्न या स्पर्शरेखा बंडल पर कनेक्शन) से लैस है, तब यह संबंध एक को वक्र के साथ कई गुना के सदिश परिवहन की अनुमति देता है ताकि वे कनेक्शन के सापेक्ष समानांतर रहें.

एक कनेक्शन के लिए समानांतर परिवहन इस प्रकार, एक तरह से, एक वक्र के साथ कई गुना की स्थानीय ज्यामिति को स्थानांतरित करने का एक तरीका प्रदान करता है: अर्थात, पास के बिंदुओं की ज्यामिति को जोड़ने का। समानांतर परिवहन की कई धारणाएँ उपलब्ध हो सकती हैं, लेकिन वक्र पर बिंदुओं की ज्यामिति को जोड़ने का एक - एक तरीका - एक कनेक्शन प्रदान करने के समान है। वास्तव में, कनेक्शन की सामान्य धारणा समानांतर परिवहन का अतिसूक्ष्म एनालॉग है। या, इसके विपरीत, समांतर परिवहन एक कनेक्शन का स्थानीय अहसास है।

चूंकि समानांतर परिवहन कनेक्शन के स्थानीय अहसास की आपूर्ति करता है, यह वक्रता के स्थानीय अहसास को भी प्रदान करता है जिसे holonomi के रूप में जाना जाता है। होलोनॉमी#एम्ब्रोस-सिंगर प्रमेय|एम्ब्रोस-सिंगर प्रमेय वक्रता और समरूपता के बीच इस संबंध को स्पष्ट करता है।

कनेक्शन की अन्य धारणाएँ (गणित) अपने स्वयं के समानांतर परिवहन प्रणालियों से सुसज्जित हैं। उदाहरण के लिए, वेक्टर बंडल में एक कनेक्शन शर्ट भी वैक्टर के समानांतर परिवहन के लिए उसी तरह से अनुमति देता है जैसे कि सहसंयोजक व्युत्पन्न के साथ। एक एह्रेसमैन कनेक्शन या कार्टन कनेक्शन कई गुना से मुख्य बंडल के कुल स्थान तक घटता उठाने की आपूर्ति करता है। इस तरह के वक्र उठाने को कभी-कभी संदर्भ के फ्रेम के समानांतर परिवहन के रूप में माना जा सकता है।

वेक्टर बंडल पर समानांतर परिवहन
चलो एम एक चिकनी कई गुना हो। चलो E→M सहसंयोजक व्युत्पन्न के साथ एक सदिश बंडल बनें ∇ और γ: I→M एक खुले अंतराल I द्वारा परिचालित एक वक्र। एक खंड (फाइबर बंडल) $$X$$ का $$E$$ साथ में γ को 'समानांतर' कहा जाता है यदि


 * $$\nabla_{\dot\gamma(t)}X=0\text{ for }t \in I.\,$$

उदाहरण के तौर पर अगर $$X$$ कई गुना के स्पर्शरेखा बंडल में एक स्पर्शरेखा स्थान है, इस अभिव्यक्ति का अर्थ है कि, प्रत्येक के लिए $$t$$ अंतराल में, स्पर्शरेखा वैक्टर में $$X$$ स्थिर होते हैं (व्युत्पन्न गायब हो जाते हैं) जब से एक अत्यल्प विस्थापन होता है $$\gamma(t)$$ स्पर्शरेखा वेक्टर की दिशा में $$\dot{\gamma}(t)$$ पूरा हो गया है।

मान लीजिए कि हमें एक तत्व ई दिया गया है0 ∈ ईP पी = γ (0) ∈ एम पर, एक खंड के बजाय। ई का 'समानांतर परिवहन'0 साथ में γ ई का विस्तार है0 γ पर एक समानांतर खंड X के लिए। अधिक सटीक रूप से, X γ के साथ E का अद्वितीय भाग है जैसे कि ध्यान दें कि किसी भी दिए गए समन्वय पैच में, (1) प्रारंभिक स्थिति (2) द्वारा दी गई एक साधारण अंतर समीकरण को परिभाषित करता है। इस प्रकार पिकार्ड-लिंडेलोफ प्रमेय समाधान के अस्तित्व और विशिष्टता की गारंटी देता है।
 * 1) $$\nabla_{\dot\gamma} X = 0 $$
 * 2) $$X_{\gamma(0)} = e_0.$$

इस प्रकार कनेक्शन ∇ वक्र के साथ तंतुओं के चलने वाले तत्वों का एक तरीका परिभाषित करता है, और यह वक्र के साथ बिंदुओं पर तंतुओं के बीच रैखिक समरूपता प्रदान करता है:
 * $$\Gamma(\gamma)_s^t : E_{\gamma(s)} \rightarrow E_{\gamma(t)}$$

सदिश स्थान से γ(s) के ऊपर स्थित γ(t) के ऊपर। इस समरूपता को वक्र से जुड़े 'समानांतर परिवहन' मानचित्र के रूप में जाना जाता है। इस तरह से प्राप्त तंतुओं के बीच समरूपता, सामान्य रूप से, वक्र की पसंद पर निर्भर करती है: यदि वे नहीं करते हैं, तो प्रत्येक वक्र के साथ समानांतर परिवहन का उपयोग सभी एम पर ई के समानांतर वर्गों को परिभाषित करने के लिए किया जा सकता है। यह केवल संभव है यदि ∇ का 'वक्रता रूप' शून्य है।

विशेष रूप से, बिंदु x पर शुरू होने वाले एक बंद वक्र के समानांतर समानांतर परिवहन x पर स्पर्शरेखा स्थान के एक automorphism को परिभाषित करता है जो आवश्यक रूप से तुच्छ नहीं है। एक्स पर आधारित सभी बंद वक्रों द्वारा परिभाषित समांतर परिवहन ऑटोमोर्फिज्म एक परिवर्तन समूह बनाते हैं जिसे एक्स पर ∇ का होलोनॉमी समूह कहा जाता है। इस समूह और x पर ∇ की वक्रता के मान के बीच घनिष्ठ संबंध है; यह होलोनॉमी#एम्ब्रोस–सिंगर प्रमेय|एम्ब्रोस–सिंगर होलोनॉमी प्रमेय की सामग्री है।

समानांतर परिवहन से कनेक्शन पुनर्प्राप्त करना
एक सहसंयोजक व्युत्पन्न ∇ दिया गया है, वक्र γ के साथ समानांतर परिवहन स्थिति को एकीकृत करके प्राप्त किया जाता है $$\scriptstyle{\nabla_{\dot{\gamma}}=0}$$. इसके विपरीत, यदि समानांतर परिवहन की एक उपयुक्त धारणा उपलब्ध है, तो विभेदीकरण द्वारा एक संगत संबंध प्राप्त किया जा सकता है। यह दृष्टिकोण, अनिवार्य रूप से, के कारण है ; देखना. भी यह तरीका अपनाते हैं।

मैपिंग के संग्रह के कई गुना में प्रत्येक वक्र γ के लिए एक असाइनमेंट पर विचार करें
 * $$\Gamma(\gamma)_s^t : E_{\gamma(s)} \rightarrow E_{\gamma(t)}$$

ऐसा है कि स्थिति 3 में चिकनाई की धारणा को ठीक करना थोड़ा मुश्किल है (फाइबर बंडलों में समानांतर परिवहन की चर्चा नीचे देखें)। विशेष रूप से, कोबायाशी और नोमिजु जैसे आधुनिक लेखक आम तौर पर कनेक्शन के समानांतर परिवहन को किसी अन्य अर्थ में कनेक्शन से आने के रूप में देखते हैं, जहां सहजता अधिक आसानी से व्यक्त की जाती है।
 * 1) $$\Gamma(\gamma)_s^s = Id$$, ई की पहचान परिवर्तन&gamma;(s).
 * 2) $$\Gamma(\gamma)_u^t\circ\Gamma(\gamma)_s^u = \Gamma(\gamma)_s^t.$$
 * 3) Γ की γ, s, और t पर निर्भरता सहज है।

फिर भी, समानांतर परिवहन के लिए इस तरह के एक नियम को देखते हुए, ई में संबद्ध अतिसूक्ष्म कनेक्शन को निम्नानुसार पुनर्प्राप्त करना संभव है। γ प्रारंभिक बिंदु γ(0) और प्रारंभिक स्पर्शरेखा सदिश X = γ′(0) के साथ एम में एक भिन्न वक्र हो। यदि V, γ के ऊपर E का एक खंड है, तो मान लीजिए
 * $$\nabla_X V = \lim_{h\to 0}\frac{\Gamma(\gamma)_h^0V_{\gamma(h)} - V_{\gamma(0)}}{h} = \left.\frac{d}{dt}\Gamma(\gamma)_t^0V_{\gamma(t)}\right|_{t=0}.$$

यह संबद्ध अत्यल्प संबंध को परिभाषित करता है ∇ ई पर। कोई इस अतिसूक्ष्म संबंध से समान समानांतर परिवहन Γ पुनर्प्राप्त करता है।

विशेष मामला: स्पर्शरेखा बंडल
चलो एम एक चिकनी कई गुना हो। फिर एम के स्पर्शरेखा बंडल पर एक कनेक्शन, जिसे एफ़िन कनेक्शन कहा जाता है, वक्रों के एक वर्ग को अलग करता है जिसे (एफ़ाइन) geodesic्स कहा जाता है। एक चिकनी वक्र γ: I → M एक 'affine geodesic' है यदि $$\dot\gamma$$ समानांतर ले जाया जाता है $$\gamma$$, वह है


 * $$\Gamma(\gamma)_s^t\dot\gamma(s) = \dot\gamma(t).\,$$

समय के संबंध में व्युत्पन्न लेने पर, यह अधिक परिचित रूप लेता है


 * $$\nabla_{\dot\gamma(t)}\dot\gamma = 0.\,$$

रीमानियन ज्यामिति में समानांतर परिवहन
(छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड) रीमैनियन ज्यामिति में, एक मीट्रिक कनेक्शन कोई भी कनेक्शन है जिसका समानांतर परिवहन मैपिंग मीट्रिक टेंसर को संरक्षित करता है। इस प्रकार एक मीट्रिक कनेक्शन कोई भी कनेक्शन Γ है जैसे कि, किसी भी दो वैक्टर एक्स, वाई ∈ टी के लिए&gamma;(s)
 * $$\langle\Gamma(\gamma)_s^tX,\Gamma(\gamma)_s^tY\rangle_{\gamma(t)}=\langle X,Y\rangle_{\gamma(s)}.$$

व्युत्पन्न को t = 0 पर लेते हुए, संबंधित अवकल संकारक ∇ को मीट्रिक के संबंध में एक उत्पाद नियम को पूरा करना चाहिए:
 * $$Z\langle X,Y\rangle = \langle \nabla_ZX,Y\rangle + \langle X,\nabla_Z Y\rangle.$$

भूगणित
यदि ∇ एक मीट्रिक कनेक्शन है, तो एफाइन जियोडेसिक्स रिमेंनियन ज्यामिति के सामान्य जियोडेसिक्स हैं और स्थानीय रूप से दूरी को कम करने वाले वक्र हैं। अधिक सटीक रूप से, पहले ध्यान दें कि यदि γ: I → M, जहां I एक खुला अंतराल है, एक जियोडेसिक है, तो इसका मानदंड $$\dot\gamma$$ I पर स्थिर है। वास्तव में,
 * $$\frac{d}{dt}\langle\dot\gamma(t),\dot\gamma(t)\rangle = 2\langle\nabla_{\dot\gamma(t)}\dot\gamma(t),\dot\gamma(t)\rangle =0.$$

यह गॉस की लेम्मा (रीमैनियन ज्योमेट्री) के एक अनुप्रयोग से आता है। गॉस की लेम्मा कि यदि ए का मानदंड है $$\dot\gamma(t)$$ फिर दूरी, मीट्रिक द्वारा प्रेरित, वक्र γ पर दो करीबी पर्याप्त बिंदुओं के बीच, कहते हैं γ(t1) और γ (टी2), द्वारा दिया गया है
 * $$\mbox{dist}\big(\gamma(t_1),\gamma(t_2)\big) = A|t_1 - t_2|.$$

ऊपर दिया गया सूत्र उन बिंदुओं के लिए सही नहीं हो सकता है जो पर्याप्त रूप से पास नहीं हैं क्योंकि जियोडेसिक उदाहरण के लिए कई गुना लपेट सकता है (उदाहरण के लिए एक गोले पर)।

सामान्यीकरण
समानांतर परिवहन को अन्य प्रकार के कनेक्शनों के लिए अधिक व्यापकता में परिभाषित किया जा सकता है, न कि केवल वे जो वेक्टर बंडल में परिभाषित हैं। कनेक्शन के लिए एक सामान्यीकरण है (प्रमुख बंडल). चलो P → M संरचना के साथ समूह G और एक प्रमुख कनेक्शन ω के साथ कई गुना M पर एक प्रमुख बंडल हो। वेक्टर बंडलों के मामले में, पी पर एक प्रमुख कनेक्शन ω परिभाषित करता है, एम में प्रत्येक वक्र γ के लिए, एक मैपिंग
 * $$\Gamma(\gamma)_s^t : P_{\gamma(s)} \rightarrow P_{\gamma(t)}$$

γ(s) से अधिक γ(t) से अधिक फाइबर से, जो सजातीय स्थानों का एक समरूपता है: अर्थात। $$\Gamma_{\gamma(s)} gu = g\Gamma_{\gamma(s)}$$ प्रत्येक g∈G के लिए।

समानांतर परिवहन के और सामान्यीकरण भी संभव हैं। एह्रेसमैन कनेक्शन के संदर्भ में, जहां कनेक्शन स्पर्शरेखा रिक्त स्थान की क्षैतिज रिक्ति की एक विशेष धारणा पर निर्भर करता है, एह्रेसमैन कनेक्शन # क्षैतिज लिफ्टों के माध्यम से समानांतर परिवहन को परिभाषित कर सकता है। कार्टन कनेक्शन अतिरिक्त संरचना के साथ एह्रेसमैन कनेक्शन हैं जो समानांतर परिवहन को कई गुना वक्र के साथ एक निश्चित क्लेन ज्यामिति को रोल करने वाले मानचित्र के रूप में माना जाता है। इस रोलिंग को विकास (अंतर ज्यामिति) कहा जाता है।

सन्निकटन: बच्चे की सीढ़ी


शिल्ड की सीढ़ी द्वारा समानांतर परिवहन का अनुमान लगाया जा सकता है, जो एक वक्र के साथ परिमित कदम उठाता है, और सन्निकट करता है लेवी-सिविता समांतर चतुर्भुज लगभग समांतर चतुर्भुज द्वारा।

यह भी देखें

 * घुमावदार स्पेसटाइम के गणित का मूल परिचय
 * कनेक्शन (गणित)
 * विकास (अंतर ज्यामिति)
 * एफ़िन कनेक्शन
 * सहपरिवर्ती व्युत्पन्न
 * जियोडेसिक (सामान्य सापेक्षता)
 * ज्यामितीय चरण
 * व्युत्पन्न झूठ
 * बालक की सीढ़ी
 * लेवी-सीविटा समांतर चतुर्भुज
 * समानांतर वक्र, समान नाम, लेकिन अलग धारणा

संदर्भ

 * ; Volume 2, ISBN 0-471-15732-5.
 * ; Volume 2, ISBN 0-471-15732-5.
 * ; Volume 2, ISBN 0-471-15732-5.

बाहरी संबंध

 * Spherical Geometry Demo. An applet demonstrating parallel transport of tangent vectors on a sphere.