सतह अभिन्न

गणित में, विशेष रूप से बहुचरीय कलन  में, एक सतह इंटीग्रल, सतह एकाधिक [[अभिन्न]] (डिफरेंशियल ज्योमेट्री) के कई इंटीग्रल का एक सामान्यीकरण है। इसे [[दोहरा अभिन्न]] का दोहरा इंटीग्रल एनालॉग माना जा सकता है। किसी सतह को देखते हुए, कोई एक अदिश क्षेत्र (यानी, स्थिति का एक फ़ंक्शन (गणित) जो एक स्केलर (गणित) को मान के रूप में लौटाता है) को सतह पर या एक वेक्टर फ़ील्ड (यानी, एक फ़ंक्शन जो एक वेक्टर लौटाता है) को एकीकृत कर सकता है (ज्यामितीय) मान के रूप में)। यदि कोई क्षेत्र R समतल नहीं है, तो इसे सतहों सतह (विभेदक ज्यामिति) कहा जाता है|सतह जैसा कि चित्रण में दिखाया गया है।

भूतल इंटीग्रल्स का भौतिकी में, विशेष रूप से शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व के सिद्धांतों में, अनुप्रयोग होता है।



अदिश क्षेत्रों का सतही समाकलन
मान लें कि f सतह S पर परिभाषित एक अदिश, सदिश या टेंसर क्षेत्र है। एस के ऊपर एफ के सतह अभिन्न अंग के लिए एक स्पष्ट सूत्र खोजने के लिए, हमें एक गोले पर भौगोलिक समन्वय प्रणाली की तरह, एस पर वक्रीय निर्देशांक की एक प्रणाली को परिभाषित करके सिस्टम एस को समन्वयित करने की आवश्यकता है। ऐसा पैरामीटरीकरण होने दीजिए $r(s, t)$, कहाँ $(s, t)$ कुछ क्षेत्र में भिन्न होता है $T$ कार्टेशियन समन्वय प्रणाली में#कार्टेशियन निर्देशांक दो आयामों में होते हैं। फिर, सतह अभिन्न द्वारा दिया जाता है



\iint_S f \,\mathrm dS = \iint_T f(\mathbf{r}(s, t)) \left\|{\partial \mathbf{r} \over \partial s} \times {\partial \mathbf{r} \over \partial t}\right\| \mathrm ds\, \mathrm dt $$ जहां दाईं ओर की पट्टियों के बीच की अभिव्यक्ति आंशिक व्युत्पन्न के क्रॉस उत्पाद का परिमाण (गणित) है $r(s, t)$, और इसे सतह आयतन तत्व#Area_element_of_a_surface के रूप में जाना जाता है (जो, उदाहरण के लिए, एक गोले के ध्रुवों के पास एक छोटा मान उत्पन्न करेगा। जहां देशांतर की रेखाएं अधिक नाटकीय रूप से अभिसरित होती हैं, और अक्षांशीय निर्देशांक अधिक सघन दूरी पर होते हैं)। सतह अभिन्न को समतुल्य रूप में भी व्यक्त किया जा सकता है

\iint_S f \,\mathrm dS = \iint_T f(\mathbf{r}(s, t)) \sqrt{g} \, \mathrm ds\, \mathrm dt $$ कहाँ $g$ सतह मानचित्रण के पहले मौलिक रूप का निर्धारक है $r(s, t)$. उदाहरण के लिए, यदि हम किसी अदिश फलन के ग्राफ का पृष्ठीय क्षेत्रफल ज्ञात करना चाहते हैं, मान लीजिए $z = f(x, y)$, अपने पास

A = \iint_S \,\mathrm dS = \iint_T \left\|{\partial \mathbf{r} \over \partial x} \times {\partial \mathbf{r} \over \partial y}\right\| \mathrm dx\, \mathrm dy $$ कहाँ $r = (x, y, z) = (x, y, f(x, y))$. ताकि $${\partial \mathbf{r} \over \partial x}=(1, 0, f_x(x,y))$$, और $${\partial \mathbf{r} \over \partial y}=(0, 1, f_y(x,y))$$. इसलिए,
 * $$\begin{align}

A &{} = \iint_T \left\|\left(1, 0, {\partial f \over \partial x}\right)\times \left(0, 1, {\partial f \over \partial y}\right)\right\| \mathrm dx\, \mathrm dy \\ &{} = \iint_T \left\|\left(-{\partial f \over \partial x}, -{\partial f \over \partial y}, 1\right)\right\| \mathrm dx\, \mathrm dy \\ &{} = \iint_T \sqrt{\left({\partial f \over \partial x}\right)^2+\left({\partial f \over \partial y}\right)^2+1}\, \, \mathrm dx\, \mathrm dy \end{align}$$ जो इस प्रकार वर्णित सतह के क्षेत्रफल के लिए मानक सूत्र है। ऊपर की दूसरी-अंतिम पंक्ति में वेक्टर को सतह के सामान्य सतह के रूप में पहचाना जा सकता है।

क्रॉस उत्पाद की उपस्थिति के कारण, उपरोक्त सूत्र केवल त्रि-आयामी अंतरिक्ष में एम्बेडेड सतहों के लिए काम करते हैं।

इसे पैरामीटरयुक्त सतह पर रीमैनियन वॉल्यूम फॉर्म को एकीकृत करने के रूप में देखा जा सकता है, जहां मीट्रिक टेंसर सतह के पहले मौलिक रूप द्वारा दिया जाता है।

सदिश क्षेत्रों का सतही समाकलन
सतह S पर एक सदिश क्षेत्र v पर विचार करें, अर्थात प्रत्येक के लिए $r = (x, y, z)$ S में, 'v'('r') एक सदिश है।

S पर 'v' का समाकलन पिछले भाग में परिभाषित किया गया था। मान लीजिए कि अब इसे एकीकृत करना ही वांछित है सतह पर सदिश क्षेत्र का सामान्य घटक, जिसका परिणाम एक अदिश राशि होता है, जिसे आमतौर पर सतह से गुजरने वाले सदिश क्षेत्र का प्रवाह कहा जाता है। उदाहरण के लिए, कल्पना करें कि हमारे पास S के माध्यम से एक तरल पदार्थ बह रहा है, जैसे कि 'v'('r') 'r' पर तरल पदार्थ का वेग निर्धारित करता है। फ्लक्स को प्रति इकाई समय एस के माध्यम से बहने वाले तरल पदार्थ की मात्रा के रूप में परिभाषित किया गया है।

इस उदाहरण से पता चलता है कि यदि वेक्टर क्षेत्र प्रत्येक बिंदु पर S के स्पर्शरेखा है, तो फ्लक्स शून्य है क्योंकि द्रव केवल S के समानांतर (ज्यामिति) में बहता है, और न तो अंदर और न ही बाहर। इसका तात्पर्य यह भी है कि यदि 'v' केवल S के साथ प्रवाहित नहीं होता है, अर्थात, यदि 'v' में स्पर्शरेखीय और सामान्य दोनों घटक हैं, तो केवल सामान्य घटक ही प्रवाह में योगदान देता है। इस तर्क के आधार पर, फ्लक्स को खोजने के लिए, हमें प्रत्येक बिंदु पर इकाई सतह सामान्य 'n' से S के साथ 'v' का डॉट उत्पाद लेने की आवश्यकता है, जो हमें एक अदिश क्षेत्र देगा, और उपरोक्त के अनुसार प्राप्त क्षेत्र को एकीकृत करेगा।. दूसरे शब्दों में, हमें वेक्टर सतह तत्व के संबंध में 'v' को एकीकृत करना होगा $$\mathrm{d}\mathbf s = {\mathbf n} \mathrm{d}s$$, जो दिए गए बिंदु पर S के लिए सामान्य सदिश है, जिसका परिमाण है $$\mathrm{d}s = \|\mathrm{d}{\mathbf s}\|.$$ हम सूत्र ढूंढते हैं
 * $$\begin{align}

\iint_S {\mathbf v}\cdot\mathrm d{\mathbf {s}} &= \iint_S \left({\mathbf v}\cdot {\mathbf n}\right)\,\mathrm ds\\ &{}= \iint_T \left({\mathbf v}(\mathbf{r}(s, t)) \cdot {\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial s}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial t} \over \left\|\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial s}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial t}\right\|}\right) \left\|\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial s}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial t}\right\| \mathrm ds\, \mathrm dt\\ &{}=\iint_T {\mathbf v}(\mathbf{r}(s, t))\cdot \left(\frac{\partial \mathbf{r}}{\partial s}\times \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial t}\right) \mathrm ds\, \mathrm dt. \end{align}$$ इस अभिव्यक्ति के दाहिनी ओर का क्रॉस उत्पाद पैरामीट्रिजेशन द्वारा निर्धारित एक (जरूरी नहीं कि इकाई) सतह है।

यह सूत्र बाईं ओर अभिन्न को परिभाषित करता है (सतह तत्व के लिए बिंदु और वेक्टर नोटेशन पर ध्यान दें)।

हम इसे 2-रूपों को एकीकृत करने के एक विशेष मामले के रूप में भी व्याख्या कर सकते हैं, जहां हम 1-रूप के साथ वेक्टर फ़ील्ड की पहचान करते हैं, और फिर सतह पर इसके हॉज दोहरे को एकीकृत करते हैं। यह एकीकृत करने के बराबर है $$\left\langle \mathbf{v}, \mathbf{n} \right\rangle \mathrm dS $$ डूबी हुई सतह के ऊपर, जहाँ $$\mathrm dS$$ सतह पर प्रेरित आयतन रूप प्राप्त होता है सतह के बाहरी सामान्य के साथ परिवेशीय स्थान के रीमैनियन मीट्रिक के आंतरिक गुणन द्वारा।

विभेदक 2-रूपों का सतही समाकलन
होने देना
 * $$ f=f_{z}\, \mathrm dx \wedge \mathrm dy + f_{x}\, \mathrm dy \wedge \mathrm dz + f_{y}\, \mathrm dz \wedge \mathrm dx$$

एक विभेदक रूप बनें|विभेदक 2-रूप एक सतह एस पर परिभाषित किया गया है, और चलो


 * $$\mathbf{r} (s,t)=( x(s,t), y(s,t), z(s,t))$$

एस के साथ एक उन्मुखता  पैरामीट्रिजेशन बनें $$(s,t)$$ डी में। से निर्देशांक बदलना $$(x, y)$$ को $$(s, t)$$, विभेदक रूप रूपांतरित होते हैं


 * $$\mathrm dx=\frac{\partial x}{\partial s}\mathrm ds+\frac{\partial x}{\partial t}\mathrm dt$$
 * $$\mathrm dy=\frac{\partial y}{\partial s}\mathrm ds+\frac{\partial y}{\partial t}\mathrm dt$$

इसलिए $$ \mathrm dx \wedge \mathrm dy $$ में परिवर्तित हो जाता है $$ \frac{\partial(x,y)}{\partial(s,t)} \mathrm ds \wedge \mathrm dt $$, कहाँ $$ \frac{\partial(x,y)}{\partial(s,t)} $$ जैकोबियन मैट्रिक्स के निर्धारक और संक्रमण फ़ंक्शन के निर्धारक को दर्शाता है $$(s, t)$$ को $$(x,y)$$. अन्य रूपों का परिवर्तन भी इसी प्रकार है।

फिर, S पर f का सतही समाकलन इस प्रकार दिया जाता है


 * $$\iint_D \left[ f_{z} ( \mathbf{r} (s,t)) \frac{\partial(x,y)}{\partial(s,t)} + f_{x} ( \mathbf{r} (s,t)) \frac{\partial(y,z)}{\partial(s,t)} + f_{y} ( \mathbf{r} (s,t))\frac{\partial(z,x)}{\partial(s,t)} \right]\, \mathrm ds\, \mathrm dt$$

कहाँ
 * $${\partial \mathbf{r} \over \partial s}\times {\partial \mathbf{r} \over \partial t}=\left(\frac{\partial(y,z)}{\partial(s,t)}, \frac{\partial(z,x)}{\partial(s,t)}, \frac{\partial(x,y)}{\partial(s,t)}\right)$$

एस के लिए सामान्य सतह तत्व है।

आइए ध्यान दें कि इस 2-रूप का सतह अभिन्न अंग वेक्टर क्षेत्र के सतह अभिन्न अंग के समान है जिसमें घटक होते हैं $$f_x$$, $$f_y$$ और $$f_z$$.

सतह इंटीग्रल से जुड़े प्रमेय
सतह इंटीग्रल के लिए विभिन्न उपयोगी परिणाम अंतर ज्यामिति और वेक्टर कलन  का उपयोग करके प्राप्त किए जा सकते हैं, जैसे कि विचलन प्रमेय, और इसका सामान्यीकरण, स्टोक्स प्रमेय।

पैरामीट्रिजेशन पर निर्भरता
आइए ध्यान दें कि हमने सतह एस के पैरामीट्रिजेशन का उपयोग करके सतह अभिन्न को परिभाषित किया है। हम जानते हैं कि किसी दी गई सतह में कई पैरामीट्रिजेशन हो सकते हैं। उदाहरण के लिए, यदि हम एक गोले पर उत्तरी ध्रुव और दक्षिणी ध्रुव के स्थानों को स्थानांतरित करते हैं, तो गोले पर सभी बिंदुओं के लिए अक्षांश और देशांतर बदल जाते हैं। एक स्वाभाविक प्रश्न यह है कि क्या सतह अभिन्न की परिभाषा चुने हुए पैरामीट्रिजेशन पर निर्भर करती है। अदिश क्षेत्रों के अभिन्नों के लिए, इस प्रश्न का उत्तर सरल है; सतह अभिन्न का मान वही रहेगा चाहे कोई भी पैरामीट्रिजेशन का उपयोग करे।

सदिश क्षेत्रों के अभिन्नों के लिए, चीजें अधिक जटिल हैं क्योंकि सतह सामान्य शामिल है। यह साबित किया जा सकता है कि एक ही सतह के दो पैरामीट्रिजेशन दिए गए हैं, जिनकी सतह के मानक एक ही दिशा में इंगित करते हैं, दोनों पैरामीट्रिजेशन के साथ सतह अभिन्न के लिए समान मूल्य प्राप्त होता है। यदि, हालांकि, इन पैरामीट्रिजेशन के लिए मानक विपरीत दिशाओं में इंगित करते हैं, तो एक पैरामीट्रिजेशन का उपयोग करके प्राप्त सतह अभिन्न का मूल्य अन्य पैरामीट्रिजेशन के माध्यम से प्राप्त किए गए एक का नकारात्मक है। इससे यह पता चलता है कि किसी सतह को देखते हुए, हमें किसी अद्वितीय पैरामीट्रिजेशन से चिपके रहने की आवश्यकता नहीं है, लेकिन, वेक्टर फ़ील्ड को एकीकृत करते समय, हमें पहले से तय करने की आवश्यकता है कि सामान्य किस दिशा में इंगित करेगा और फिर उस दिशा के अनुरूप किसी भी पैरामीट्रिजेशन को चुनें।

एक और मुद्दा यह है कि कभी-कभी सतहों में पैरामीट्रिज़ेशन नहीं होते हैं जो पूरी सतह को कवर करते हैं। स्पष्ट समाधान यह है कि उस सतह को कई टुकड़ों में विभाजित किया जाए, प्रत्येक टुकड़े पर सतह के अभिन्न अंग की गणना की जाए, और फिर उन सभी को जोड़ दिया जाए। यह वास्तव में चीजें कैसे काम करती हैं, लेकिन वेक्टर फ़ील्ड को एकीकृत करते समय, किसी को फिर से सावधान रहना होगा कि सतह के प्रत्येक टुकड़े के लिए सामान्य-पॉइंटिंग वेक्टर का चयन कैसे करें, ताकि जब टुकड़ों को एक साथ वापस रखा जाए, तो परिणाम सुसंगत हों। सिलेंडर के लिए, इसका मतलब यह है कि यदि हम तय करते हैं कि पार्श्व क्षेत्र के लिए सामान्य शरीर से बाहर की ओर इंगित करेगा, तो ऊपर और नीचे के गोलाकार भागों के लिए, सामान्य को भी शरीर से बाहर की ओर इंगित करना चाहिए।

अंत में, ऐसी सतहें हैं जो सुसंगत परिणामों के साथ प्रत्येक बिंदु पर सामान्य सतह को स्वीकार नहीं करती हैं (उदाहरण के लिए, मोबियस स्ट्रिप)। यदि ऐसी सतह को टुकड़ों में विभाजित किया जाता है, तो प्रत्येक टुकड़े पर एक पैरामीट्रिजेशन और संबंधित सतह सामान्य को चुना जाता है, और टुकड़ों को वापस एक साथ रखा जाता है, हम पाएंगे कि विभिन्न टुकड़ों से आने वाले सामान्य वैक्टर को समेटा नहीं जा सकता है। इसका मतलब यह है कि दो टुकड़ों के बीच कुछ जंक्शन पर हमारे पास विपरीत दिशाओं की ओर इशारा करने वाले सामान्य वेक्टर होंगे। ऐसी सतह को ओरिएंटेबिलिटी|नॉन-ओरिएंटेबल कहा जाता है, और इस तरह की सतह पर, वेक्टर फ़ील्ड को एकीकृत करने के बारे में बात नहीं की जा सकती है।

यह भी देखें

 * विचलन प्रमेय
 * स्टोक्स प्रमेय
 * रेखा अभिन्न
 * आयतन तत्व
 * आयतन अभिन्न
 * कार्तीय समन्वय प्रणाली
 * गोलाकार समन्वय प्रणाली#गोलाकार निर्देशांक में एकीकरण और विभेदन
 * बेलनाकार समन्वय प्रणाली#रेखा और आयतन तत्व
 * होल्स्टीन-हेरिंग विधि

बाहरी संबंध

 * Surface Integral — from MathWorld
 * Surface Integral — Theory and exercises