रेडियोमेट्री

विकिरणमिति दृश्य प्रकाश सहित विद्युत चुम्बकीय विकिरण को मापने के लिए विधियों का समुच्चय है। प्रकाशिकी में विकिरणमापी विधि अंतरिक्ष में विकिरण की शक्ति (भौतिकी) के वितरण की विशेषता है, जो कि प्रकाशमिति (प्रकाशिकी) विधियों के विपरीत है, जो मानव आँख के साथ प्रकाश की बातचीत की विशेषता है। विकिरणमिति और प्रकाशमिति के बीच मूलभूत अंतर यह है कि विकिरणमिति संपूर्ण प्रकाशीय विकिरण वर्णक्रम देती है, जबकि प्रकाशमिति दृश्यमान वर्णक्रम तक सीमित होती है। विकिरणमिति परिमाण प्रकाशिकी विधियों जैसे फोटॉन की गणना से अलग है।

विकिरण प्रवाह को मापने के द्वारा वस्तुओं और गैसों के तापमान को निर्धारित करने के लिए विकिरणमापी का उपयोग पायरोमेट्री कहलाता है। हैंडहेल्ड पाइरोमीटर उपकरणों का अक्सर अवरक्त थर्मामीटर के रूप में विपणन किया जाता है।

विकिरणमिति खगोल विज्ञान, विशेष रूप से रेडियो खगोल विज्ञान में महत्वपूर्ण है, और पृथ्वी की सुदूर संवेदन में महत्वपूर्ण भूमिका निभाती है। प्रकाशिकी में विकिरणमिति के रूप में वर्गीकृत माप विधियों को कुछ खगोलीय अनुप्रयोगों में प्रकाशमिति (खगोल विज्ञान) | प्रकाशमिति कहा जाता है, जो प्रकाशिकी शब्द के उपयोग के विपरीत है।

स्पेक्ट्रो विकिरणमिति तरंग दैर्ध्य के संकीर्ण बैंड में पूर्ण विकिरणमापी मात्रा का माप है।

अविभाज्य और वर्णक्रमीय विकिरणमापी मात्रा
अभिन्न मात्राएँ (जैसे विकिरण प्रवाह) सभी तरंग दैर्ध्य या आवृत्ति के विकिरण के कुल प्रभाव का वर्णन करती हैं, जबकि विद्युत चुम्बकीय वर्णक्रम मात्राएँ (जैसे वर्णक्रमीय शक्ति) एकल तरंग दैर्ध्य $λ$ या आवृत्ति $ν$ के विकिरण के प्रभाव का वर्णन करती हैं।. प्रत्येक अभिन्न मात्रा के लिए संबंधित वर्णक्रमीय मात्राएँ होती हैं, उदाहरण के लिए दीप्तिमान प्रवाह Φe वर्णक्रमीय शक्ति Φe,$λ$ और Φe,$ν$ से मेल खाती है

एक अभिन्न मात्रा के वर्णक्रमीय समकक्ष को प्राप्त करने के लिए एक सीमा (गणित) की आवश्यकता होती है। यह इस विचार से आता है कि सटीक रूप से अनुरोधित तरंग दैर्ध्य फोटॉन के अस्तित्व की संभावना शून्य है। आइए उदाहरण के रूप में दीप्तिमान प्रवाह का उपयोग करते हुए उनके बीच संबंध दिखाएं:

अविभाज्य फ्लक्स, जिसका मात्रक वाट है:

$$\Phi_\mathrm{e}.$$ तरंग दैर्ध्य द्वारा वर्णक्रमीय फ्लक्स जिसका मात्रक है : $$\Phi_{\mathrm{e},\lambda} = {d\Phi_\mathrm{e} \over d\lambda},$$ कहाँ $$d\Phi_\mathrm{e}$$ एक छोटे तरंग दैर्ध्य अंतराल में विकिरण का उज्ज्वल प्रवाह है $$[\lambda - {d\lambda \over 2}, \lambda + {d\lambda \over 2}]$$.

तरंग दैर्ध्य क्षैतिज अक्ष वाले प्लॉट के नीचे का कुल दीप्तिमान क्षेत्र फ्लक्स के बराबर होता है।

आवृत्ति द्वारा वर्णक्रमीय फ्लक्स, जिसका मात्रक है :

$$\Phi_{\mathrm{e},\nu} = {d\Phi_\mathrm{e} \over d\nu},$$ कहाँ $$d\Phi_\mathrm{e}$$ एक छोटे आवृत्ति अंतराल में विकिरण का उज्ज्वल प्रवाह है $$[\nu - {d\nu \over 2}, \nu + {d\nu \over 2}]$$.

आवृत्ति क्षैतिज अक्ष के साथ एक भूखंड के नीचे का क्षेत्र कुल उज्ज्वल प्रवाह के बराबर होता है।

तरंग दैर्ध्य $λ$ और आवृत्ति $ν$ द्वारा वर्णक्रमीय मात्रा एक दूसरे से संबंधित हैं, क्योंकि दो चरों का गुणनफल प्रकाश की गति है ($$\lambda \cdot \nu = c$$):


 * $$\Phi_{\mathrm{e},\lambda} = {c \over \lambda^2} \Phi_{\mathrm{e},\nu},$$ या $$\Phi_{\mathrm{e},\nu} = {c \over \nu^2} \Phi_{\mathrm{e},\lambda},$$ या $$\lambda \Phi_{\mathrm{e},\lambda} = \nu \Phi_{\mathrm{e},\nu}.$$

वर्णक्रमीय मात्रा के एकीकरण द्वारा अभिन्न मात्रा प्राप्त की जा सकती है:

$$\Phi_\mathrm{e} = \int_0^\infty \Phi_{\mathrm{e},\lambda}\, d\lambda = \int_0^\infty \Phi_{\mathrm{e},\nu}\, d\nu = \int_0^\infty \lambda \Phi_{\mathrm{e},\lambda}\, d \ln \lambda = \int_0^\infty \nu \Phi_{\mathrm{e},\nu}\, d \ln \nu.$$

यह भी देखें

 * चिंतनशीलता
 * माइक्रो तंरग विकिरणमापी
 * आयनीकरण विकिरण माप
 * विकिरणमापी अंशांकन
 * विकिरणमापी संकल्प

बाहरी संबंध

 * Radiometry and photometry FAQ Professor Jim Palmer's Radiometry FAQ page (The University of Arizona College of Optical Sciences).