गिब्स घटना

गणित में, गिब्स की घटना, द्वारा खोजा गया और  द्वारा पुनर्प्राप्त की गई, एक खंड अनुसार लगातार अलग-अलग आवधिक समारोह की विखंडितता के आसपास एक खंडवार द्विभक्षी श्रृंखला का दोलन व्यवहार है। समारोह का $$N$$वां आंशिक फूरियर श्रृंखला (इसके सारांश द्वारा गठित $$N$$ निम्नतम घटक साइनसॉयड) निम्नतम घटक साइनूसोइड फलनके आसपास बड़ी चोटियों का उत्पादन करते हैं जो समारोह के वास्तविक मूल्यों को ओवरशूट (संकेत) और रेखांकित करते हैं। यह सन्निकटन त्रुटि फलनके लगभग 9% की सीमा (गणित) तक पहुंच जाती है क्योंकि अधिक साइनूसोइड का उपयोग किया जाता है, हालांकि अनंतता फूरियर श्रृंखला राशि अंत में लगभग हर जगह पर संपरिवर्तित होती है। गिब्स की घटना प्रायोगिक भौतिकविदों द्वारा देखी गई थी, लेकिन माना जाता है कि यह मापन उपकरण, में अपूर्णताओं के कारण है और यह संकेत आगे बढ़ाना में बजती हुई कलाकृतियाँ का एक कारण है।

विवरण
गिब्स की घटना में दोनों तथ्य शामिल हैं कि फूरियर प्लुति असांतत्य पर ओवरशूट का योग देता है, और यह ओवरशूट अधिक साइनसॉयड शब्द जोड़ने के रूप में समाप्त नहीं होता है।

दाईं ओर तीन चित्र एक वर्ग तरंग (ऊंचाई की) के लिए घटना को प्रदर्शित करते हैं $$\tfrac{\pi}{4}$$) जिसकी फूरियर श्रृंखला है  $$ \sin(x)+\frac{1}{3}\sin(3x)+\frac{1}{5}\sin(5x)+\dotsb.$$

अधिक सटीक रूप से, यह स्क्वायर वेव फलन है $$f(x)$$ जो बराबर है $$\tfrac{\pi}{4}$$ बीच में $$2n\pi$$ और $$(2n+1)\pi$$ और $$-\tfrac{\pi}{4}$$ बीच में $$(2n+1)\pi$$ और $$(2n+2)\pi$$ प्रत्येक पूर्णांक के लिए $$n$$; इस प्रकार इस वर्गाकार तरंग में ऊँचाई की प्लुति असांतत्य असततता होती है $$\tfrac{\pi}{2}$$ के प्रत्येक पूर्णांक पर $$\pi$$.

जैसा कि अधिक ज्यावक्रीय शब्द जोड़े गए हैं, आंशिक फूरियर श्रृंखला की त्रुटि एक निश्चित ऊंचाई पर अभिसरित होती है। लेकिन क्योंकि त्रुटि की चौड़ाई कम होती जा रही है, त्रुटि का क्षेत्र - और इसलिए त्रुटि की ऊर्जा - 0 हो जाती है। [5] वर्ग तरंग के लिए त्रुटि की सीमा का सूत्र प्राप्त करने से पता चलता है कि त्रुटि वर्ग तरंग की ऊंचाई से अधिक है $$(\tfrac{\pi}{4})$$ द्वारा $$\frac{1}{2}\int_0^\pi \frac{\sin t}{t}\, dt - \frac{\pi}{4} = \frac{\pi}{2}\cdot (0.089489872236\dots)$$

या लगभग 9% फलन। अधिक आम तौर पर, किसी भी विभाजन पर, टुकड़े-टुकड़े के साथ लगातार अंतर करने योग्य प्लुति असांतत्य की फलन $$a$$, द $$N$$ वें आंशिक फूरियर श्रृंखला होगी (के लिए $$N$$विस्तारपूर्वक) त्रुटि द्वारा इस प्लुति असांतत्य को ओवरशूट कर देता है $$a \cdot (0.089489872236\dots)$$ एक छोर पर और दूसरे छोर पर समान मात्रा में इसे रेखांकित करते हुए; इस प्रकार आंशिक फूरियर श्रृंखला में फलन मूल प्लुति असांतत्य में कूद की तुलना में लगभग 18% बड़ा होगा। विच्छेदन पर, आंशिक फूरियर श्रृंखला फलन के मध्य बिंदु पर अभिसरण करेगी (अनिरंतरता पर मूल कार्य के वास्तविक मूल्य की परवाह किए बिना)। मात्रा $$\int_0^\pi \frac{\sin t}{t}\ dt = (1.851937051982\dots) = \frac{\pi}{2} + \pi \cdot (0.089489872236\dots)$$ कभी-कभी हेनरी विलब्रहम-गिब्स स्थिरांक के रूप में जाना जाता है।

इतिहास
गिब्स की घटना को पहली बार हेनरी विलब्रहम ने 1848 के एक पत्र में देखा और विश्लेषण किया। पेपर ने 1914 तक बहुत कम ध्यान आकर्षित किया जब इसका उल्लेख हेनरिक बर्कहार्ट के क्लेन के विश्वकोश में गणितीय विश्लेषण की समीक्षा में किया गया था। 1898 में, अल्बर्ट ए. माइकलसन ने एक उपकरण विकसित किया जो फोरियर श्रृंखला की गणना और पुन:संश्लेषण कर सकता है। एक व्यापक मिथक कहता है कि जब एक वर्ग तरंग के लिए फूरियर गुणांक मशीन के लिए इनपुट थे, तो ग्राफ बंद होने की स्थिति में दोलन करता था, और यह कि क्योंकि यह एक भौतिक उपकरण था विनिर्माण दोषों के अधीन, मिशेलसन को विश्वास था कि ओवरशूट मशीन में त्रुटियों के कारण हुआ था। वास्तव में मशीन द्वारा उत्पादित ग्राफ गिब्स की घटना को स्पष्ट रूप से प्रदर्शित करने के लिए पर्याप्त नहीं थे, और माइकलसन ने इसे नहीं देखा होगा क्योंकि उन्होंने अपने पेपर में अपनी मशीन या प्रकृति (पत्रिका) के लिए उनके बाद के पत्रों के बारे में इस प्रभाव का कोई उल्लेख नहीं किया था।

माइकलसन और ए. ई. एच. प्रेम के बीच प्रकृति में पत्राचार से प्रेरित होकर, जे. विलार्ड गिब्स ने 1898 में एक नोट प्रकाशित किया जिसमें एक सॉवटोथ तरंग की फूरियर श्रृंखला के आंशिक राशियों के ग्राफ की सीमा और उन आंशिक राशियों की सीमा के ग्राफ के बीच महत्वपूर्ण अंतर का उल्लेख किया गया है। अपने पहले पत्र में गिब्स गिब्स ने गिब्स की घटना को ध्यान में नहीं रखा, और आंशिक राशियों के ग्राफ के लिए जो सीमा उन्होंने वर्णित की वह गलत थी। 1899 में उन्होंने एक सुधार प्रकाशित किया जिसमें उन्होंने 'असंतोष' (प्रकृति, 27 अप्रैल 1899, पृ. 606) के बिंदु पर ओवरशूट का वर्णन किया। 1906 में, मैक्सिम बेचर ने उस ओवरशूट का एक विस्तृत गणितीय विश्लेषण दिया, जिसमें गिब्स प्रघटना शब्द को शामिल किया गया और इस शब्द को व्यापक उपयोग में लाया गया।

हेनरी विलब्रहम के पत्र के अस्तित्व के बाद व्यापक रूप से जाना जाने लगा, 1925 में होरेशियो स्कॉट कार्सलॉ ने टिप्पणी की, हम अभी भी फूरियर श्रृंखला (और कुछ अन्य श्रृंखला) गिब्स की घटना की इस संपत्ति को कह सकते हैं, लेकिन अब हमें यह दावा नहीं करना चाहिए कि संपत्ति पहली बार गिब्स द्वारा खोजा गया था।

स्पष्टीकरण
अनौपचारिक रूप से, गिब्स की घटना निरंतर कार्य साइनसॉयडल तरंगों की एक परिमित श्रृंखला द्वारा एक बंद कार्य के अनुमान में निहित कठिनाई को दर्शाती है। परिमित शब्द पर जोर देना महत्वपूर्ण है, क्योंकि भले ही फूरियर श्रृंखला का प्रत्येक आंशिक योग प्रत्येक विच्छिन्नता के आसपास अधिक मात्रा में होता है, फिर भी यह अनुमानित है, अनंत संख्या में साइनसोइडल तरंगों को जोड़ने की सीमा नहीं है। ओवरशूट की चोटियां बंद होने के करीब और करीब जाती हैं, क्योंकि अधिक शर्तों को पूरा किया जाता है, इसलिए अभिसरण संभव है।

कोई विरोधाभास नहीं है (ओवरशूट त्रुटि के बीच एक गैर-शून्य ऊंचाई की ओर अभिसरण करता है भले ही अनंत राशि के पास कोई ओवरशूट नहीं है), क्योंकि ओवरशूट चोटियां गति विच्छिन्नता की ओर बढ़ जाती हैं। गिब्स की घटना इस प्रकार बिंदुवार अभिसरण प्रदर्शित करती है, लेकिन समान अभिसरण नहीं। एक खंडवार निरंतर विभेदक (श्रेणी C1) फलन के लिए,फूरियर श्रृंखला फलन बंद होने को छोड़कर प्रत्येक बिंदु पर प्लुति असांतत्य में अभिसरित होती है।फलन अनिरंतरता पर, अनंत राशि फलन अनिरंतरता के मध्य बिन्दु (यानी फलन अनिरंतरता) के लिए अभिसरित होगी। डिरिचलेट के प्रमेय के एक परिणाम के रूप में फलन के दोनों ओर प्लुति असांतत्य के मूल्यों का औसत परिवर्तित हो जाएगा। गिब्स घटना सिद्धांत से निकटता से संबंधित है कि किसी फलन की चिकनाई उसके फूरियर गुणांक की क्षय दर को नियंत्रित करती है। चिकने कार्यों के फूरियर गुणांक अधिक तेजी से क्षय होंगे (परिणामस्वरूप तेजी से अभिसरण), जबकि असंतत कार्यों के फूरियर गुणांक धीरे-धीरे क्षय होंगे (परिणामस्वरूप धीमी अभिसरण)। उदाहरण के लिए, असंतुलित वर्ग तरंग में फूरियर गुणांक होते हैं $$(\tfrac{1}{1},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{3},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{5},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{7},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{9},{\scriptstyle\text{0}},\dots)$$ की दर से ही क्षय होता है $$\tfrac{1}{n}$$, जबकि निरंतर त्रिभुज_लहर हार्मोनिक्स में फूरियर गुणांक हैं $$(\tfrac{1}{1^2},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{-1}{3^2},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{5^2},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{-1}{7^2},{\scriptstyle\text{0}},\tfrac{1}{9^2},{\scriptstyle\text{0}},\dots)$$ की बहुत तेज गति से क्षय होता है $$\tfrac{1}{n^2}$$.

यह गिब्स की घटना का केवल एक आंशिक स्पष्टीकरण प्रदान करता है, क्योंकि पूरी तरह से अभिसरित फ़ूरियर गुणांक के साथ फूरियर श्रृंखला वीयरस्ट्रैस एम-टेस्ट द्वारा समान रूप से अभिसरण होगी और इस प्रकार उपरोक्त दोलनशील व्यवहार प्रदर्शित करने में असमर्थ होगी। उसी टोकन के द्वारा, एक असंतत कार्य के लिए पूरी तरह से अभिसारी फूरियर गुणांक होना असंभव है, क्योंकि इस प्रकार कार्य निरंतर कार्यों की एक समान सीमा होगी और इसलिए निरंतर, एक विरोधाभास होगा। देखना.

समाधान
व्यवहार में, गिब्स परिघटना से जुड़ी कठिनाइयों को फूरियर श्रृंखला संकलन की आसान विधि का उपयोग करके सुधारा जा सकता है, जैसे कि फ़ेज़र संकलन या रीज़ संकलन, या सिग्मा-सन्निकटन का उपयोग करके। निरंतर तरंग परिवर्तन का उपयोग करते हुए, तरंगिका गिब्स घटना कभी भी फूरियर गिब्स घटना से अधिक नहीं होती है। इसके अलावा, हार आधार कार्यों के साथ असतत तरंगिका परिवर्तन का उपयोग करते हुए, गिब्स की घटना फलन के निरंतर डेटा के मामले में बिल्कुल भी नहीं होती है, और असतत मामले में बड़े परिवर्तन बिंदुओं पर न्यूनतम है। तरंगिका विश्लेषण में, इसे सामान्यतः पर लोंगो परिघटना के रूप में संदर्भित किया जाता है। बहुपद अंतर्वेशन सेटिंग में, गिब्स घटना को एस-गिब्स एल्गोरिथम का उपयोग करके कम किया जा सकता है।

घटना का औपचारिक गणितीय विवरण
होने देना $$f: {\mathbb R} \to {\mathbb R}$$ एक टुकड़े की तरह लगातार भिन्न होने वाला कार्य हो जो कुछ अवधि के साथ आवधिक हो $$L > 0$$. मान लीजिए कि किसी बिंदु पर $$x_0$$, बाईं सीमा $$f(x_0^-)$$ और सही सीमा $$f(x_0^+)$$ समारोह का $$f$$ की गैर-शून्य प्लुति असांतत्य से भिन्न होता है $$a$$: $$ f(x_0^+) - f(x_0^-) = a \neq 0.$$ प्रत्येक सकारात्मक पूर्णांक के लिए $$N$$ ≥ 1, चलो $$ S_N f(x)$$ हो $$N$$वें आंशिक फूरियर श्रृंखला $$ S_N f(x) := \sum_{-N \leq n \leq N} \widehat f(n) e^{\frac{2i\pi n x}{L}} = \frac{1}{2} a_0 + \sum_{n=1}^N \left( a_n \cos\left(\frac{2\pi nx}{L}\right) + b_n \sin\left(\frac{2\pi nx}{L}\right) \right),$$ जहां फूरियर गुणांक $$\widehat f(n), a_n, b_n$$ सामान्य सूत्रों द्वारा दिए गए हैं $$ \widehat f(n) := \frac{1}{L} \int_0^L f(x) e^{-2i\pi n x/L}\, dx$$ $$ a_n := \frac{2}{L} \int_0^L f(x) \cos\left(\frac{2\pi nx}{L}\right)\, dx$$ $$ b_n := \frac{2}{L} \int_0^L f(x) \sin\left(\frac{2\pi nx}{L}\right)\, dx.$$ तो हमारे पास हैं $$ \lim_{N \to \infty} S_N f\left(x_0 + \frac{L}{2N}\right) = f(x_0^+) + a\cdot (0.089489872236\dots)$$ और $$ \lim_{N \to \infty} S_N f\left(x_0 - \frac{L}{2N}\right) = f(x_0^-) - a\cdot (0.089489872236\dots)$$ लेकिन $$ \lim_{N \to \infty} S_N f(x_0) = \frac{f(x_0^-) + f(x_0^+)}{2}.$$ अधिक सामान्यतः, यदि $$x_N$$ वास्तविक संख्याओं का कोई क्रम है जो अभिसरण करता है $$x_0$$ जैसा $$N \to \infty$$, और अगर की प्लुति असांतत्य $$a$$ तब सकारात्मक है $$ \limsup_{N \to \infty} S_N f(x_N) \leq f(x_0^+) + a\cdot (0.089489872236\dots)$$ और $$ \liminf_{N \to \infty} S_N f(x_N) \geq f(x_0^-) - a\cdot (0.089489872236\dots).$$ अगर इसके बजाय फलनो $$a$$ ऋणात्मक है, किसी को श्रेष्ठ सीमा को निचली सीमा से इंटरचेंज करने की जरूरत है, और इंटरचेंज भी $$\leq$$ और $$\ge$$ संकेत, उपरोक्त दो असमानताओं में।

संकेत प्रसंस्करण स्पष्टीकरण
संकेत प्रसंस्करण के दृष्टिकोण से, गिब्स घटना एक कम-पास फिल्टर की चरण प्रतिक्रिया है, और दोलनों को बज रहा है (संकेत) या बजती हुई कलाकृतियाँ कहा जाता है। वास्तविक रेखा पर संकेत के फूरियर रूपांतरण को कम करना, या आवधिक संकेत की फूरियर श्रृंखला (समतुल्य रूप से, सर्कल पर एक संकेत), एक आदर्श (ईंट-दीवार फिल्टर | ईंट-दीवार) के साथ उच्च आवृत्तियों को फ़िल्टर करने के अनुरूप है। लो पास फिल्टर। इसे फ़िल्टर के आवेग प्रतिक्रिया के साथ मूल संकेत के कनवल्शन के रूप में दर्शाया जा सकता है (जिसे कनवल्शन कर्नेल के रूप में भी जाना जाता है), जो कि sinc फलन है। इस प्रकार गिब्स घटना को एक हैवीसाइड स्टेपफलन   (यदि आवधिकता की आवश्यकता नहीं है) या एक स्क्वायर वेव (यदि आवधिक) को एक sinc फलन के साथ हल करने के परिणाम के रूप में देखा जा सकता है: sinc फलन में दोलन आउटपुट में तरंगों का कारण बनते हैं।

हेविसाइड स्टेप फलन के साथ कनवोल्विंग के मामले में, परिणामीफलन वास्तव में sinc फलन का इंटीग्रल है, साइन इंटीग्रल; एक वर्ग तरंग के लिए विवरण उतना आसान नहीं है जितना बताया गया है। स्टेप फलन के लिए, अंडरशूट का परिमाण इस प्रकार पहली ऋणात्मक शून्य तक बाईं पिछला भाग  का अभिन्न अंग है: यूनिट सैंपलिंग अवधि के सामान्यीकृत sinc के लिए, यह है $\int_{-\infty}^{-1} \frac{\sin(\pi x)}{\pi x}\,dx.$  ओवरशूट उसी परिमाण के अनुसार होता है: दाहिनी पिछला भाग का अभिन्न अंग या (समतुल्य) ऋणात्मक अनंत से पहले सकारात्मक शून्य ऋण 1 (गैर-ओवरशूटिंग मान) के अभिन्न अंग के बीच का अंतर।

ओवरशूट और अंडरशूट को इस प्रकार समझा जा सकता है: कर्नेल आम तौर पर अभिन्न 1 होने के लिए सामान्यीकृत होते हैं, इसलिए वे निरंतर कार्यों के निरंतर कार्यों के मानचित्रण में परिणाम करते हैं - अन्यथा उनके पास लाभ (इलेक्ट्रॉनिक्स) होता है। एक बिंदु पर कनवल्शन का मान इनपुट संकेत   का एक रैखिक संयोजन है, जिसमें कर्नेल के गुणांक (वजन) होते हैं।

यदि एक कर्नेल गैर-ऋणात्मक है, जैसे गॉसियन कर्नेल के लिए, तो फ़िल्टर किए गए संकेत का मान इनपुट मानों का एक उत्तल संयोजन होगा (गुणांक (कर्नेल) 1 से एकीकृत होते हैं, और गैर-ऋणात्मक होते हैं), और इस प्रकार न्यूनतम और अधिकतम इनपुट संकेत के बीच गिर जाएगा - यह अंडरशूट या ओवरशूट नहीं होगा। यदि, दूसरी ओर, कर्नेल ऋणात्मक मान ग्रहण करता है, जैसे कि sinc फलन, तो फ़िल्टर किए गए  संकेत   का मान इसके बजाय इनपुट मानों का एक संयोजन होगा, और इनपुट संकेत के न्यूनतम और अधिकतम से बाहर हो सकता है गिब्स घटना के रूप में, जिसके परिणामस्वरूप अंडरशूट और ओवरशूट होता है।

अधिक विस्तार करते हुए-एक उच्च आवृत्ति पर कटौती - ईंट-वाल को चौड़ा करने के लिए आवृत्ति डोमेन में मेल खाती है, जो समय डोमेन में sinc फ़ंक्शन को संकीर्ण करने और उसी कारक द्वारा इसकी ऊंचाई को बढ़ाने के लिए मेल खाती है, जिससे संबंधित बिंदुओं के बीच इंटीग्रल अपरिवर्तित रहते हैं। यह फूरियर रूपांतरण की एक सामान्य विशेषता है: एक डोमेन में चौड़ीकरण दूसरे में ऊंचाई को कम करने और बढ़ाने से मेल खाता है। इसके परिणामस्वरूप दोलन संकरा और लंबा हो जाता है, और (कनवल्शन के बाद फ़िल्टर किए गए फलन में) ऐसे दोलन उत्पन्न होते हैं जो संकरे होते हैं (और इस प्रकार छोटे क्षेत्र के साथ) लेकिन जिनका परिमाण कम नहीं होता है: किसी भी परिमित आवृत्ति के परिणाम में कटौती sinc फलन, हालांकि संकीर्ण, समान टेल इंटीग्रल के साथ। यह ओवरशूट और अंडरशूट की दृढ़ता की व्याख्या करता है।

इस प्रकार गिब्स परिघटना की विशेषताओं की व्याख्या इस प्रकार की जाती है:
 * अंडरशूट ऋणात्मक टेल इंटीग्रल वाले आवेग प्रतिक्रिया के कारण होता है, जो संभव है क्योंकि फलन ऋणात्मक मान लेता है;
 * ओवरशूट इसे ऑफसेट करता है, समरूपता द्वारा (फ़िल्टरिंग के तहत समग्र अभिन्न नहीं बदलता है);
 * दोलनों की दृढ़ता इसलिए है क्योंकि कटऑफ बढ़ने से आवेग प्रतिक्रिया कम हो जाती है, लेकिन इसके अभिन्न अंग को कम नहीं किया जाता है - दोलन इस प्रकार विच्छिन्नता की ओर बढ़ते हैं, लेकिन परिमाण में कमी नहीं करते हैं।

स्क्वायर वेव उदाहरण
व्यापकता के नुकसान के बिना, हम इसकी जांच कर सकते हैं $$N$$वें आंशिक फूरियर श्रृंखला $$ S_N f(x)$$ एक के साथ एक वर्ग तरंग की $$2\pi$$ अवधि और ए $$\tfrac{\pi}{2}$$ ऊर्ध्वाधर विच्छेदन पर $$x = 0$$. क्योंकि विषम का मामला $$N$$ बहुत समान है, आइए हम केवल उस मामले से निपटें जब $$N$$ सम है:

$$S_N f(x) = \sin(x) + \frac{1}{3} \sin(3x) + \cdots + \frac{1}{N-1} \sin((N-1)x).$$ स्थानापन्न $$x = 0$$, हमने प्राप्त $$S_N f(0) = 0 = \frac{-\frac{\pi}{4} + \frac{\pi}{4}}{2} = \frac{f(0^-) + f(0^+)}{2}$$ जैसा कि ऊपर दावा किया गया है। अगला, हम गणना करते हैं $$S_N f\left(\frac{2\pi}{2N}\right) = \sin\left(\frac{\pi}{N}\right) + \frac{1}{3} \sin\left(\frac{3\pi}{N}\right) + \cdots + \frac{1}{N-1} \sin\left( \frac{(N-1)\pi}{N} \right).$$ यदि हम सामान्यीकृत sinc फलन का परिचय दें, $$\operatorname{sinc}(x)\,$$, हम इसे इस रूप में फिर से लिख सकते हैं $$S_N f\left(\frac{2\pi}{2N}\right) = \frac{\pi}{2} \left[ \frac{2}{N} \operatorname{sinc}\left(\frac{1}{N}\right) + \frac{2}{N} \operatorname{sinc}\left(\frac{3}{N}\right)+ \cdots + \frac{2}{N} \operatorname{sinc}\left( \frac{(N-1)}{N} \right) \right].$$ लेकिन वर्ग कोष्ठक में अभिव्यक्ति अभिन्न के लिए एक रीमैन योग सन्निकटन है $\int_0^1 \operatorname{sinc}(x)\ dx$ (अधिक सटीक रूप से, यह रिक्ति के साथ एक मध्यबिंदु नियम सन्निकटन है $$\tfrac{2}{N}$$). चूँकि sinc फलन सतत है, यह सन्निकटन वास्तविक समाकलन के रूप में अभिसरित होता है $$N \to \infty$$. इस प्रकार हमारे पास है

$$ \begin{align} \lim_{N \to \infty} S_N f\left(\frac{2\pi}{2N}\right) & = \frac{\pi}{2} \int_0^1 \operatorname{sinc}(x)\, dx \\[8pt] & = \frac{1}{2} \int_{x=0}^1 \frac{\sin(\pi x)}{\pi x}\, d(\pi x) \\[8pt] & = \frac{1}{2} \int_0^\pi \frac{\sin(t)}{t}\ dt \quad = \quad \frac{\pi}{4} + \frac{\pi}{2} \cdot (0.089489872236\dots), \end{align} $$ जो पिछले अनुभाग में दावा किया गया था। एक समान गणना दिखाता है

$$\lim_{N \to \infty} S_N f\left(-\frac{2\pi}{2N}\right) = -\frac{\pi}{2} \int_0^1 \operatorname{sinc}(x)\, dx = -\frac{\pi}{4} - \frac{\pi}{2} \cdot (0.089489872236\dots).$$

परिणाम
गिब्स घटना अवांछनीय है क्योंकि यह कलाकृतियों का कारण बनती है, अर्थात् ओवरशूट और अंडरशूट से क्लिपिंग (ऑडियो), और दोलनों से रिंगिंग कलाकृतियां। लो-पास फ़िल्टरिंग के मामले में, इन्हें अलग-अलग लो-पास फ़िल्टर का उपयोग करके कम या समाप्त किया जा सकता है।

एमआरआई में, गिब्स घटना स्पष्ट रूप से भिन्न संकेत तीव्रता के आसन्न क्षेत्रों की उपस्थिति में कलाकृतियों का कारण बनती है। यह सामान्यतः पर रीढ़ की हड्डी के एमआरआई में होता है जहां गिब्स की घटना सिरिंजिलिया की उपस्थिति का अनुकरण कर सकती है।

गिब्स घटना एक छवि के असतत फूरियर रूपांतरण में एक क्रॉस पैटर्न आर्टिफैक्ट के रूप में प्रकट होती है, जहां अधिकांश छवियों (जैसे सूक्ष्मग्राफ या फोटोग्राफ) में छवि के ऊपर/नीचे और बाएं/दाएं सीमाओं के बीच एक तेज असंतोष होता है। जब फूरियर रूपांतरण में आवधिक सीमा की स्थिति लागू की जाती है, तो यह प्लुति असांतत्य विच्छेदन पारस्परिक स्थान में अक्षों के साथ आवृत्तियों की निरंतरता (यानी फूरियर रूपांतरण में तीव्रता का एक क्रॉस पैटर्न) द्वारा दर्शाया जाता है।

और यद्यपि यह लेख मुख्य रूप से केवल एक आंशिक फूरियर श्रृंखला के साथ समय डोमेन में कलाकृतियों के बिना विच्छेदन के निर्माण की कोशिश में कठिनाई पर केंद्रित था, यह भी विचार करना महत्वपूर्ण है क्योंकि फूरियर व्युत्क्रम प्रमेय # व्युत्क्रम परिवर्तन के गुण, समान रूप से कठिनाई है केवल आंशिक फूरियर श्रृंखला का उपयोग करके आवृत्ति डोमेन में असंतोष बनाने की कोशिश कर रहा है। इस प्रकार उदाहरण के लिए क्योंकि आदर्श ईंट-दीवार फ़िल्टर | ईंट-दीवार और आयताकार फलन फ़िल्टर आवृत्ति डोमेन में असंतोष रखते हैं, समय डोमेन में उनके सटीक प्रतिनिधित्व के लिए आवश्यक रूप से एक अनंत आवेग प्रतिक्रिया की आवश्यकता होती है। असीमित-लंबे Sinc_फिल्टर एक परिमित के बाद से आवेग प्रतिक्रिया के परिणामस्वरूप कटऑफ आवृत्ति के पास आवृत्ति प्रतिक्रिया में गिब्स रिपलिंग होगी। आपूर्ती बंद करने की आवृत्ति, हालांकि इस रिपलिंग को विंडोफलन  परिमित आवेग प्रतिक्रिया फिल्टर (व्यापक संक्रमण बैंड की कीमत पर) द्वारा कम किया जा सकता है।

यह भी देखें

 * मच बैंड
 * पिंस्की घटना
 * रूंज की घटना (बहुपद सन्निकटन में एक समान घटना)
 * सिग्मा सन्निकटन|σ-सन्निकटन जो गिब्स घटना को समाप्त करने के लिए एक फूरियर योग को समायोजित करता है जो अन्यथा विच्छिन्नता पर घटित होगा
 * ज्या अभिन्न

संदर्भ

 * Volume 1, Volume 2.
 * Paul J. Nahin, Dr. Euler's Fabulous Formula, Princeton University Press, 2006. Ch. 4, Sect. 4.
 * Volume 1, Volume 2.
 * Paul J. Nahin, Dr. Euler's Fabulous Formula, Princeton University Press, 2006. Ch. 4, Sect. 4.
 * Paul J. Nahin, Dr. Euler's Fabulous Formula, Princeton University Press, 2006. Ch. 4, Sect. 4.
 * Paul J. Nahin, Dr. Euler's Fabulous Formula, Princeton University Press, 2006. Ch. 4, Sect. 4.

बाहरी संबंध

 * Weisstein, Eric W., "Gibbs Phenomenon". From MathWorld—A Wolfram Web Resource.
 * Prandoni, Paolo, "Gibbs Phenomenon".
 * Radaelli-Sanchez, Ricardo, and Richard Baraniuk, "Gibbs Phenomenon". The Connexions Project. (Creative Commons Attribution License)
 * Horatio S Carslaw : Introduction to the theory of Fourier's series and integrals.pdf (introductiontot00unkngoog.pdf ) at archive.org
 * A Python implementation of the S-Gibbs algorithm mitigating the Gibbs Phenomenon https://github.com/pog87/FakeNodes.
 * Horatio S Carslaw : Introduction to the theory of Fourier's series and integrals.pdf (introductiontot00unkngoog.pdf ) at archive.org
 * A Python implementation of the S-Gibbs algorithm mitigating the Gibbs Phenomenon https://github.com/pog87/FakeNodes.