सुपरकॉन्टिनम

प्रकाशिकी में, एक अतिसातत्यक तब बनता है जब गैर रेखीय प्रक्रियाओं का एक संग्रह स्पंदितकिरण पर एक साथ कार्य करता है ताकि मूल स्पंदित किरण के गंभीर वर्णक्रमीय विस्तार का कारण बन सके, उदाहरण के लिए एक सूक्ष्म संरचित प्रकाशित तंतु का उपयोग करना। परिणाम एक समतल वर्णक्रमीय सातत्य है (एक विशिष्ट उदाहरण के लिए चित्र 1 देखें)। इस बात पर कोई सहमति नहीं है कि एक अतिसातत्यक कितना चौड़ा होता है; हालांकि शोधकर्ताओं ने एक अतिसातत्यक के रूप में 60 nm के विस्तार का अनुरोध करते हुए काम प्रकाशित किया है। स्रोत की बैंड चौड़ाई को परिभाषित करने के लिए आवश्यक वर्णक्रमीय सपाटता पर भी कोई सहमति नहीं है, जिसमें लेखक 5dB से 40 dB या अधिक का उपयोग कर रहे हैं। इसके अतिरिक्त अतिसातत्यक शब्द को इस सदी तक व्यापक स्वीकृति नहीं मिली, कई लेखकों ने 1970, 1980 और 1990 के दशक के पर्यन्त अपने निरंतरता का वर्णन करने के लिए वैकल्पिक वाक्यांशों का उपयोग किया।



पिछले दशक के पर्यन्त, अतिसातत्यक स्रोतों का विकास एक शोध क्षेत्र के रूप में उभरा है। यह परितृप्त हद तक नए तकनीकी विकास के कारण है, जिसने अतिसातत्यक के अधिक नियंत्रित और सुलभ उत्पादन की अनुमति दी है। इस नए शोध ने कई नए प्रकाश स्रोतों का निर्माण किया है जो प्रकाशीय सुसंगतता टोमोग्राफी सहित विविध क्षेत्रों में अनुप्रयोगों की खोज कर रहे हैं।  आवृत्ति मापविज्ञान,   प्रतिदीप्ति आजीवन प्रतिबिंबन, प्रकाशीय  संचार,   गैस संवेदन   गंभीर प्रयास। इन स्रोतों के अनुप्रयोग ने एक प्रतिक्रिया पाश बनाया है जिससे अतिसातत्यक का उपयोग करने वाले वैज्ञानिक अपने विशेष अनुप्रयोगों के अनुरूप उन्नत अनुकूलन योग्य निरंतरता की मांग कर रहे हैं। इसने शोधकर्ताओं को इन निरंतरताओं का उत्पादन करने और उनके गठन को समझने और भविष्य के विकास में सहायता करने के लिए सिद्धांतों को विकसित करने के लिए उपन्यास विधियों को विकसित करने के लिए प्रेरित किया है। फलस्वरूप, 2000 के बाद से इन स्रोतों को विकसित करने में तेजी से प्रगति हुई है। जबकि अतिसातत्यक पीढ़ी लंबे समय से तंतु का संरक्षण रही है, हाल के वर्षों में, एकीकृत तरंग निर्देशित्रअत्यधिक व्यापक वर्णक्रम का उत्पादन करने के लिए अवस्था के आ गए हैं, जो अधिक लागत प्रभावी होने का द्वार खोलते हैं, सघन, सुदृढ़ , मापनीय और बड़े पैमाने पर उत्पादन योग्य अतिसातत्यक स्रोत।

1960 और 1970 का दशक
1964 में जोन्स और बोरिस पी. स्टोइचेफ प्रकाशीय आवृत्तियों पर तरल पदार्थ में प्रेरित रमन अवशोषण का अध्ययन करने के लिए एक मेसर द्वारा उत्पन्न एक निरंतरता का उपयोग करके प्रतिवेदित किया गया। यह स्टोइचेफ द्वारा एक प्रारंभिक प्रकाशन में विख्यात किया गया था कि जब मेसर उत्सर्जन एक तेज वर्णक्रमीय रेखा में था, तो सभी रमन उत्सर्जन रेखाएँ तेज थीं; जब भी मेसर उत्सर्जन में अतिरिक्त घटक होते थे, पहली स्टोक्स रेखा के अपवाद के साथ सभी रमन उत्सर्जन रेखाएँ परितृप्त चौड़ी हो जाती थीं, कभी-कभी कई सौ cm−1 तक। ये कमजोर निरंतरता, जैसा कि उनका वर्णन किया गया था, ने पहले रमन अवशोषण वर्णक्रमीय विज्ञान मापन की अनुमति दी थी।

1970 में रॉबर्ट अल्फानो और शापिरो ने आवृत्ति दोगुनी Nd: काँच प्रणाली-वर्जित लेजर का उपयोग करके स्फटिक और काँच में आवृत्ति विस्तार के पहले माप की सूचना दी। निर्गत कंपन लगभग 4 ps थीं और उनमें 5 mJ की कंपन ऊर्जा थी। गठित तंतुओं ने 400-700 nm की सीमा में पहले श्वेत प्रकाश वर्णक्रम का उत्पादन किया और लेखकों ने स्व-चरण स्वर परिवर्तन और चार तरंग मिश्रण के माध्यम से अपने गठन की व्याख्या की। स्रोत के रूप में स्वयं तंतु का कोई वास्तविक उपयोग नहीं था; फिर भी लेखकों ने सुझाव दिया कि स्फटिक पराद्रुत प्रकाश द्वार के रूप में उपयोगी सिद्ध हो सकते हैं। अल्फ़ानो 1970 में अतिसातत्यक के खोजकर्ता और आविष्कारक हैं, जिसमें भौतिक रेव पत्र (24, 592,584,1217 (1970)) के एक ही अंक में तीन प्राथमिक लेख हैं, जो अब अतिसातत्यक कहे जाने वाले परम श्वेत प्रकाश स्रोत पर हैं।

1960 और 1970 के दशक में रमन अवशोषण वर्णक्रमीय विज्ञान द्वारा परमाणु वाष्प, कार्बनिक वाष्प और तरल पदार्थों के अध्ययन ने निरंतर स्रोतों के विकास को प्रेरित किया। 1970 के दशक के प्रारंभ तक, नैनो सेकंड अवधि के चमक प्रकाश और गैसों में लेजर-उत्प्रेरित विश्लेषण किरण के साथ-साथ प्रस्फुरक रंजक से लेजर उत्साहित प्रतिदीप्ति सातत्यक द्वारा गठित सातत्यक का उपयोग उत्तेजित अवस्थाओं का अध्ययन करने के लिए किया जा रहा था। इन सभी स्रोतों में समस्याएँ थीं; जो आवश्यक था वह एक ऐसा स्रोत था जो उचित दक्षता के साथ उच्च ऊर्जा स्तरों पर व्यापक निरंतरता का उत्पादन करता था। 1976 में लिन और चोरी ने एक नए नैनोसेकेंड स्रोत की सूचना दी जिसने 530 nm पर केंद्रित 110-180 nm की बैंड चौड़ाई के साथ निरंतर उत्पादन किया, जो लगभग एक किलोवाट की उत्पादन ऊर्जायों पर केंद्रित था। प्रणाली ने 19.5 मीटर लंबे, 7 μm अंतर्भाग व्यास सिलिका तंतु को स्पंदित करने के लिए 15-20 nm बैंड चौड़ाई के साथ 10 ns कंपन का उत्पादन करने वाले 10-20 kW रंजक लेजर का उपयोग किया. वे केवल 5-10% के क्षेत्र में युग्मन दक्षता का प्रबंधन कर सके।

1978 तक लिन और गुयेन ने कई निरंतरता की सूचना दी, विशेष रूप से एक 315 मीटर लंबे GeO$$\textstyle _2$$ का उपयोग करके 0.7-1.6 μm से फैला हुआ 33 μm अंतर्भाग के साथ अपमिश्रित सिलिका तंतु। प्रकाशीय व्यवस्था लिन के चोरी के साथ पिछले काम के समान था,निश्चित ही  इस उदाहरण के कि स्पंदित स्रोत 150 kW, 20 ns, Q-स्विचित Nd:YAG लेजर था। वास्तव में, उनके पास इतनी अधिक ऊर्जा उपलब्ध थी कि तंतु को नुकसान से बचाने के लिए दो तिहाई को क्षीण कर दिया गया था। तंतु में युग्मित 50 kW 12 kW सातत्य के रूप में उभरा. स्टोक्स रेखाएँ 1.3 μm तक स्पष्ट रूप से दिखाई दे रही थीं, जिस बिंदु पर 1.38 μm पर जल के अवशोषण के कारण बड़े नुकसान को छोड़कर, सातत्य सुचारू होना शुरू हो गया था। जैसे ही उन्होंने प्रक्षेपण ऊर्जा को 50 kW से अधिक बढ़ाया, उन्होंने देखा कि सातत्य दृश्य वर्णक्रम के हरे हिस्से में नीचे तक फैला हुआ है। हालांकि, उच्च ऊर्जा के स्तर ने उनके तंतु को जल्दी से क्षतिग्रस्त कर दिया। उसी कागज़ में उन्होंने 6 μm अंतर्भाग व्यास और कुछ 100 m लंबाई के साथ एकल प्रणाली तंतु भी स्पंदित किया। इसने कम प्रक्षेपण और निर्गत ऊर्जाओं के साथ 0.9 μm से 1.7 μm तक समान निरंतरता उत्पन्न की। इसे साकार किए बिना, उन्होंने पहली बार प्रकाशीय सॉलिटॉन भी उत्पन्न किया था।

1980 का दशक
1980 में फ़ूजी एट अल। प्रणाली-वर्जित Nd:YAG के साथ लिन के 1978 की व्यवस्था को दोहराया। कंपन की उत्कर्ष ऊर्जा 100 kW से अधिक होने की सूचना दी गई थी और उन्होंने 10 μm अंतर्भाग एकल-प्रणाली जीई अपमिश्रित तंतु में 70% से उन्नत युग्मन कार्यक्षमता प्राप्त की थी। असामान्य रूप से, उन्होंने अपनी कंपन अवधि की सूचना नहीं दी। उनके वर्णक्रम ने 300 nm से 2100 nm तक सिलिका में पूरी वर्णक्रमीय गवाक्ष को फैला दिया। लेखकों ने स्वयं को वर्णक्रम के दृश्य पक्ष से संबंधित किया और स्पंदित के चार-तरंग मिश्रण और रमन ने स्टोक्स को उत्पन्न करने के लिए पीढ़ी के लिए मुख्य तंत्र की पहचान की। हालांकि, कुछ उच्च व्यवस्था प्रणाली थीं, जिन्हें स्पंदित और स्टोक्स रेखाओ के बीच योग-आवृत्ति पीढ़ी के लिए जिम्मेदार ठहराया गया था। चरण-मिलान की स्थिति अप-परिवर्तित प्रकाश के युग्मन और आवरण प्रणाली के अर्ध-सातत्य द्वारा पूरी की गई थी।

वाशियो एट अल द्वारा एक और अग्रिम सूचना दी गई। 1980 में जब उन्होंने 1.34 μm Q-स्विचित Nd:YAG लेजर के साथ 50 m एकल-प्रणाली तंतु को स्पंदित किया। यह उनके तंतु के लिए विषम फैलाव व्यवस्था के अंदर था। परिणाम निरंतर था जो 1.15 से 1.6 μm तक फैला हुआ था और कोई अलग स्टोक्स रेखा नहीं दिखी।

इस बिंदु तक किसी ने वास्तव में एक उपयुक्त स्पष्टीकरण नहीं दिया था कि तंतु में लंबी तरंग दैर्ध्य पर स्टोक्स रेखाओ के बीच निरंतरता क्यों सुचारू हो जाती है। अधिकांश स्थितियों में यह सॉलिटॉन तंत्र द्वारा समझाया गया है; हालाँकि,1985 तक तंतु में सॉलिटॉन की सूचना नहीं दी गई थी। यह संपादित किया गया था कि स्व-चरण स्वर परिवर्तन देखे गए व्यापक निरंतरता के लिए जिम्मेदार नहीं हो सकता है, लेकिन अधिकांश भाग के लिए स्पष्टीकरण के रूप में कुछ और प्रस्तुत किया गया था।

1982 में स्मिरनोव एट अल। 1978 में लिन द्वारा प्राप्त किए गए समान परिणामों की सूचना दी। 0.53 और 1.06 μm पर स्पंदित किए गए बहुपद्वति फॉस्फोसिलिकेट तंतु का उपयोग करते हुए, उन्होंने सामान्य स्टोक्स घटकों और एक वर्णक्रम को देखा जो पराबैंगनी से निकट अवरक्त तक विस्तारित था। उन्होंने गणना की कि स्व-चरण स्वर परिवर्तन के कारण वर्णक्रमीय विस्तार 910 cm-1 होना चाहिए था, लेकिन उनका सातत्य 3000 cm-1 से अधिक था।उन्होंने निष्कर्ष निकाला कि एक प्रकाशीय सातत्य को केवल स्व-चरण स्वर परिवर्तन द्वारा नहीं समझाया जा सकता है। वे चार तरंग मिश्रण को बनाए रखने के लिए तंतु की लंबी लंबाई पर चरण-मिलान की कठिनाइयों को इंगित करते हुए जारी रहे, और एक असामान्य क्षति तंत्र की सूचना दी (पश्च दृष्टि से इसे संभवतः बहुत सूक्ष्म तंतु संगलन माना जाएगा)। वे लोय और शेन के बहुत पहले के सुझाव पर ध्यान देते हैं कि अगर नैनो सेकंड कंपन में नैनो सेकंड आवरण में उप-नैनो सेकंड क्षणिक परिवर्तन सम्मिलित हैं, तो यह व्यापक सातत्य की व्याख्या करेगा।

व्यापक सातत्य के परिणामस्वरूप बहुत कम कंपन के इस विचार का अध्ययन एक साल बाद किया गया जब फोर्क एट अल। संघट्टनी प्रणाली-वर्जित लेजर से 80 fs कंपन का उपयोग करने की सूचना दी। लेज़र की तरंग दैर्ध्य 627 nm थी और उन्होंने एथिलीन ग्लाइकॉल के एक धार को स्पंदित करने के लिए इसका उपयोग किया। उन्होंने परिणामी सातत्य को समतल किया और विभिन्न तरंग दैर्ध्य पर कंपन की अवधि को मापा, यह देखते हुए कि सातत्य का लाल भाग कंपन के सामने था और पीछे नीला था। उन्होंने सातत्यक में बहुत छोटी चिंराटों की सूचना दी। इन टिप्पणियों और अन्य ने उन्हें यह बताने के लिए प्रेरित किया कि स्व-चरण स्वर परिवर्तन कुछ अंतर से प्रमुख प्रभाव था। हालांकि उन्होंने यह भी विख्यात किया कि उनकी गणना से पता चलता है कि सातत्य स्व-चरण स्वर परिवर्तन की तुलना में बहुत बड़ा बना हुआ है, यह सुझाव देता है कि चार-तरंग मिश्रण प्रक्रियाएं भी उपस्थित होनी चाहिए। उन्होंने कहा कि एक फेमटोसेकंड स्रोत का उपयोग करके एक विश्वसनीय, दोहराने योग्य सातत्य का उत्पादन करना बहुत आसान था। आगामी वर्षों में इस स्रोत को और विकसित किया गया और अन्य तरल पदार्थों की जांच के लिए उपयोग किया गया।

उसी वर्ष नकाज़ावा और टोकुडा ने Nd:YAG में 1.32 और 1.34 μm में दो संक्रमणों का उपयोग करके इन तरंग दैर्ध्य पर बहुपद्वति तंतु को एक साथ स्पंदित करने की सूचना दी। उन्होंने निरंतर वर्णक्रम को अत्यावश्यक चार तरंग मिश्रण के संयोजन और अनुक्रमिक उत्तेजित रमन प्रकीर्णन की अधिस्थापन के लिए जिम्मेदार ठहराया। इसका मुख्य लाभ यह था कि वे पिछले कार्य की तुलना में कुछ किलोवाट की अपेक्षाकृत कम स्पंदित ऊर्जाओं पर निरंतरता उत्पन्न करने में सक्षम थे।

1980 के दशक के शुरूआत में अल्फानो, हो, कॉर्कम, मनासाह और अन्य ने कई तरह के प्रयोग किए, हालांकि इनमें से बहुत कम में तंतु सम्मिलित था। अधिकांश कार्य दृश्य क्षेत्र में निरंतरता उत्पन्न करने के लिए विभिन्न स्फटिक, तरल पदार्थ, गैसों और अर्धचालक को स्पंदित करने के लिए तेज स्रोतों (10 ps और नीचे) का उपयोग करने पर केंद्रित है। स्व-चरण स्वर परिवर्तन सामान्यतः प्रक्रियाओं को समझाने के लिए उपयोग किया जाता था, हालांकि 1980 के दशक के मध्य से दूसरी सुसंगत पीढ़ी रेखित-चरण स्वर परिवर्तन और प्रेरित चरण स्वर परिवर्तन सहित अन्य स्पष्टीकरण प्रस्तुत किए गए थे। वास्तव में, यह समझाने का प्रयास किया गया था कि स्व-चरण स्वर परिवर्तन का परिणाम अधिक व्यापक निरंतरता में क्यों हो सकता है, ज्यादातर सिद्धांतों में संशोधनों के माध्यम से, जैसे कि धीरे-धीरे अलग-अलग आवरण सन्निकटन जैसे कारकों को सम्मिलित करके।

1987 में गोम्स एट अल। एकल प्रणाली फॉस्फोसिलिकेट काँच में सोपानित उत्तेजित रमन प्रकीर्णन की सूचना दी। उन्होंने Q-स्विचित और प्रणाली-वर्जित Nd:YAG के साथ तंतु को स्पंदित किया, जिससे 700 kW उत्कर्ष ऊर्जा के साथ 130 ps कंपन का उत्पादन हुआ। उन्होंने तंतु में 56 kW तक प्रक्षेपण किया और फॉस्फोरस के परिणामस्वरूप सिलिका तंतु के साथ उस बिंदु तक प्राप्त की तुलना में बहुत व्यापक और खुशामद निरंतरता प्राप्त की। एक साल बाद गौविया-नेटो एट अल। उसी समूह से स्वर परिवर्तन अस्थिरता से सॉलिटॉन तरंगों के गठन और प्रसार का वर्णन करने वाला एक दस्तावेज़ प्रकाशित हुआ। उन्होंने 1.32 μm Nd:YAG लेजर का उपयोग किया जो 7 μm अंतर्भाग व्यास के साथ 100 m एकल प्रणाली तंतु को स्पंदित करने के लिए 200 W उत्कर्ष ऊर्जा के साथ 100 ps कंपन का उत्पादन करता था। तंतु का शून्य फैलाव तरंग दैर्ध्य 1.30 μm पर था, स्पंदित को विषम फैलाव प्रवृत्ति के अंदर रखा। उन्होंने 500 fs (सॉलिटॉन) से कम अवधि के साथ निकलने वाली कंपन को विख्यात किया और जैसे ही उन्होंने स्पंदित की ऊर्जा को बढ़ाया, एक निरंतरता 1.3 से 1.5 μm तक फैल गई।

1990 के दशक
सकल एट अल। 1992 में तंतु में फेमटोसेकंड कंपन द्वारा उत्पन्न होने पर अतिसातत्यक (विषम समूह वेग फैलाव क्षेत्र में) के गठन का एक दस्तावेज़ प्रकाशित किया। यह सरलता से सबसे पूर्ण प्रतिरूप था, उस तिथि तक, समीकरणों के समाधान के रूप में उभरने वाले मौलिक सॉलिटॉन और सॉलिटॉन स्व-आवृत्ति बदलाव के साथ।

1990 के दशक के पर्यन्त प्रकाशीय संचार के लिए तरंग दैर्ध्य विभाजन बहुभाजित संक्रिया (WDM) व्यवस्था में उपयोग के लिए अतिसातत्यक की प्रयोज्यता की गहन जांच की गई थी। 1993 में मोरीओका एट अल। एक 100 तरंग दैर्ध्य माध्यम बहुसंकेतन योजना की सूचना दी जो एक साथ 1.224-1.394 μm वर्णक्रम क्षेत्र में 1.9 nm वर्णक्रमीय रिक्ति के साथ एक सौ 10 ps कंपन का उत्पादन करती है। उन्होंने 1.314 μm पर केंद्रित Nd:YLF स्पंदित का उपयोग करके एक अतिसातत्यक का उत्पादन किया जो 7.6 ps कंपन का उत्पादन करने के लिए प्रणाली-वर्जित था। फिर उन्होंने माध्यमों को उत्पन्न करने के लिए परिणामी सातत्य को एक द्विअर्थी तंतु के साथ निस्यंदित किया।

मोरीओका और मोरी ने 1990 के दशक से लेकर आज तक अतिसातत्यक पीढ़ी का उपयोग करते हुए दूरसंचार प्रौद्योगिकियों का विकास जारी रखा। उनके शोध में सम्मिलित थे: प्रकाशीय तंतु में समूह वेग फैलाव को मापने के लिए एक अतिसातत्यक का उपयोग करना; 1 Tbit/s आधारित WDM प्रणाली का प्रदर्शन; और हाल ही में 1000 माध्यम सघन तरंग दैर्ध्य बहुभाजित संक्रिया (DWDM) व्यवस्था 2.8 Tbit/s में सक्षम है जो 60 nm से अधिक चौड़े अतिसातत्यक का उपयोग कर रहा है।

तंतु आधारित लेजर द्वारा स्पंदित किए गए तंतु आधारित अतिसातत्यक का पहला प्रदर्शन चेर्निकोव एट अल द्वारा प्रतिवेदित किया गया था। 1997 में। उन्होंने एकल-प्रणाली अटर्बियम और एर्बियम-अपमिश्रित तंतु में निष्क्रिय Q-स्विचित प्राप्त करने के लिए वितरित बैक-प्रकीर्णन का उपयोग किया। निष्क्रिय Q-स्विचित से 10 kW उत्कर्ष ऊर्जा और 2 ns अवधि के साथ स्पंद उत्पन्न होते हैं। परिणामी निरंतरता 1 μm से सिलिका खिड़की के किनारे तक 2.3 μm तक फैली हुई है। पहली तीन स्टोक्स रेखाएँ दिखाई दे रही थीं और सातत्य लगभग 0.7 μm तक फैला हुआ था लेकिन ऊर्जा के स्तर में परितृप्त कमी आई थी।

2000 से प्रगति
1980 के दशक के पर्यन्त किए गए अग्रिमों का मतलब था कि यह स्पष्ट हो गया था कि तंतु में सबसे व्यापक निरंतरता प्राप्त करने के लिए, विषम फैलाव प्रवृत्ति में स्पंदित करना सबसे कुशल था। हालांकि उच्च ऊर्जा 1 μm लेसरों के साथ इसका लाभ उठाना मुश्किल था क्योंकि पारंपरिक सिलिका तंतु में 1.3 μm से बहुत कम शून्य फैलाव तरंग दैर्ध्य प्राप्त करना अत्यंत मुश्किल प्रमाणित हुआ था। 1996 में नाइट एट अल द्वारा।फोटोनिक-स्फटिक तंतु (PCF) के आविष्कार के साथ एक समाधान सामने आया। PCF के गुणों पर अन्यत्र विस्तार से चर्चा की गई है, लेकिन उनके पास दो गुण हैं जो PCF को अतिसातत्यक पीढ़ी के लिए एक उत्कृष्ट माध्यम बनाते हैं, अर्थात्: उच्च अरैखिकता और एक अनुकूलन योग्य शून्य फैलाव तरंग दैर्ध्य। पहले में रंका एट अल थे। 2000 में, जिन्होंने 767 nm पर शून्य फैलाव और 1.7 μm अंतर्भाग व्यास के साथ 75 cm PCF का उपयोग किया। उन्होंने 400 और 1450 nm के बीच एक सपाट सातत्य उत्पन्न करने के लिए 790 nm पर 100 fs, 800 pJ कंपन के साथ तंतु को स्पंदित किया।

इस कार्य के बाद अन्य लोगों ने उच्च ऊर्जा वाले फेमटोसेकंड Ti:sapphire लेसरों के साथ लगभग 800 nm के शून्य फैलाव वाले PCF की छोटी लंबाई को स्पंदित किया। लेहटन एट अल। एक द्विप्रतिरोधी PCF में सातत्य के गठन पर ध्रुवीकरण के प्रभाव का अध्ययन किया, साथ ही साथ स्पंदित तरंग दैर्ध्य (728-810 nm) और कंपन अवधि (70-300 fs ) को अलग किया। उन्होंने पाया कि 300 fs कंपन के साथ विषम क्षेत्र के अंदर सबसे अच्छा निरंतरता बनाई गई थी। छोटी कंपन के परिणामस्वरूप सोलिटोन स्पष्ट रूप से अलग हो गए जो वर्णक्रमीय निर्गत में दिखाई दे रहे थे। हेरमैन एट अल। फेमटोसेकंड अतिसातत्यक के विकास की एक ठोस व्याख्या प्रदान की, विशेष रूप से इस प्रक्रिया के पर्यन्त मौलिक और फैलाने वाली तरंगों के उत्पादन के लिए उच्च क्रम से सोलिटोन की कमी। तब से पूरी तरह से तंतु एकीकृत फेमटोसेकंड स्रोत विकसित और प्रदर्शित किए गए हैं।

2000 के बाद से विकास के अन्य क्षेत्रों में सम्मिलित हैं: अतिसातत्यक स्रोत जो पिकोसेकंड, नैनोसेकंड और CW व्यवस्थाओं में काम करते हैं; नई सामग्रियों, उत्पादन प्रविधि और शुंडाकृति को सम्मिलित करने के लिए तंतुओं का विकास; व्यापक निरंतरता उत्पन्न करने के लिए नवीन विधियाँ; फोटोनिक अतिसूक्ष्म तारों में अतिसातत्यक का वर्णन करने के लिए उपन्यास प्रसार समीकरण, और अतिसातत्यक पीढ़ी की व्याख्या और सहायता के लिए संख्यात्मक प्रतिरूप का विकास। दुर्भाग्य से, इन उपलब्धियों की गहन चर्चा इस लेख से परे है लेकिन पाठक को डुडले एट अल द्वारा एक उत्कृष्ट समीक्षा लेख के लिए संदर्भित किया जाता है।

एकीकृत फोटोनिक्स मचान में अतिसातत्यक पीढ़ी
जबकि प्रकाशीय तंतु अपनी स्थापना के बाद से अतिसातत्यक पीढ़ी का कार्योपयोगी रहा है, अतिसातत्यक के एकीकृत तरंग पथक आधारित स्रोत इक्कीसवीं सदी में अनुसंधान का एक सक्रिय क्षेत्र बन गए हैं। ये शकल-मापक मचान अतिसातत्यक स्रोतों को उन उपकरणों में सूक्ष्म करने का प्रतिज्ञा करते हैं जो सघन, सुदृढ़, मापनीय, बड़े पैमाने पर उत्पादक और अधिक अल्पव्यय सम्बन्धी हैं। इस तरह के मचान तरंग पथक के संकरण-अनुभागीय ज्यामिति को अलग करके फैलाव अभियांत्रिकी की अनुमति देते हैं। सिलिकॉन आधार सामग्री जैसे सिलिकॉन डाइऑक्साइड, सिलिकॉन नाइट्राइड, स्फटिक और अनाकार  सिलिकॉन ने अतिसातत्यक पीढ़ी को दृश्यता में फैलाते हुए प्रदर्शित किया है, अवरक्त के निकट और मध्य अवरक्त विद्युत चुम्बकीय वर्णक्रम के क्षेत्र। 2015 तक, शकल पर उत्पन्न सबसे चौड़ा अतिसातत्यक अवरक्त तरंग दैर्ध्य क्षेत्र के लिए दृश्य में 470 nm से 2130 nm तक फैला हुआ है।

तंतु में सातत्य निर्माण की गतिशीलता का विवरण
इस खंड में हम उन दो मुख्य प्रवृत्तिों की गतिशीलता पर संक्षेप में चर्चा करेंगे जिनमें तंतु में अतिसातत्यक उत्पन्न होता है। जैसा कि पहले कहा गया है कि एक अतिसातत्यक व्यापक वर्णक्रमीय विस्तार के कारण कई गैर-रैखिक प्रक्रियाओं की बातचीत के माध्यम से होता है। इनमें से कई प्रक्रियाएँ जैसे: स्व-चरण स्वर परिवर्तन, चार-तरंग मिश्रण और सॉलिटॉन आधारित गतिकी कुछ समय के लिए व्यक्तिगत रूप से अच्छी तरह से समझी गई हैं। हाल के वर्षों में सफलताओं में यह समझना और प्रतिरूप करना सम्मिलित है कि अतिसातत्यक उत्पन्न करने के लिए ये सभी प्रक्रियाएँ एक साथ कैसे परस्पर क्रिया करती हैं और निरंतरता गठन को बढ़ाने और नियंत्रित करने के लिए मापदंडों को कैसे अभियंत्रित किया जा सकता है। दो मुख्य व्यवस्थाएं सॉलिटॉन विखंडन व्यवस्था और स्वर परिवर्तन अस्थिरता व्यवस्था हैं। भौतिक प्रक्रियाओं को परितृप्त समान माना जा सकता है और विवरण वास्तव में हमें उन प्रक्रियाओं के बीच अंतर करने में सक्षम बनाता है जो अलग-अलग स्पंदित स्थितियों के लिए निरंतर गठन को चलाते हैं। एक तीसरा प्रवृत्ति, सामान्य फैलाव (प्रकाशिकी) क्षेत्र में स्पंदित भी सम्मिलित है। यह अतिसातत्यक उत्पन्न करने का एक पूर्णतया व्यवहार्य माध्यम है। हालाँकि, इस पद्धति से समान बैंड विस्तार उत्पन्न करना संभव नहीं है।

सॉलिटॉन विखंडन प्रवृत्ति
सॉलिटॉन विखंडन प्रवृत्ति में एक छोटी, उच्च ऊर्जा, फेमटोसेकंड कंपन को PCF या अन्य अत्यधिक गैर-रैखिक तंतु में प्रक्षेपण किया जाता है। फेमटोसेकंड कंपन को एक उच्च क्रम सॉलिटॉन के रूप में माना जा सकता है, फलस्वरूप यह तेजी से फैलता है और फिर मौलिक सॉलिटॉन में विखंडन करता है। विखंडन प्रक्रिया के पर्यन्त अतिरिक्त ऊर्जा लघु तरंगदैर्घ्य पक्ष पर परिक्षेपी तरंगों के रूप में बहाई जाती है। सामान्यतः ये फैलाने वाली तरंगें और आगे नहीं बढ़ेंगी और इस प्रकार स्पंदित का विस्तार सूक्ष्म होना इस बात पर निर्भर करता है कि सॉलिटॉन सांस लेने के पर्यन्त कितनी व्यापक रूप से फैलता है।  मौलिक सॉलिटॉन तब अंतर-कंपन रमन प्रकीर्णन से गुजरते हैं और लंबी तरंग दैर्ध्य (जिसे सॉलिटॉन स्व-आवृत्ति बदलाव के रूप में भी जाना जाता है) में स्थानांतरित हो जाते हैं, जिससे सातत्य का लंबा तरंग दैर्ध्य उत्पन्न होता है। सोलिटोन रमन कॉन्टिनम के लिए चार-तरंग मिश्रण के माध्यम से फैलाने वाले विकिरण के साथ बातचीत करना संभव है और संकरण-चरण स्वर परिवर्तन। कुछ परिस्थितियों में, इन फैलाने वाली तरंगों को सॉलिटॉन संपाशन प्रभाव के माध्यम से सॉलिटॉन के साथ जोड़ा जाना संभव है।  इस प्रभाव का अर्थ है कि जैसे ही सॉलिटॉन स्व-आवृत्ति लंबी तरंग दैर्ध्य में बदल जाती है, युग्मित फैलाव तरंग को छोटे तरंग दैर्ध्य में स्थानांतरित कर दिया जाता है, जैसा कि समूह वेग मिलान स्थितियों द्वारा निर्धारित किया जाता है। सामान्यतः, यह सॉलिटॉन संपाशन तंत्र निरंतरता को किसी भी अन्य तंत्र के माध्यम से कम तरंग दैर्ध्य तक विस्तारित करने की अनुमति देता है।

इस प्रवृत्ति में संचालित PCF में उत्पन्न पहला अतिसातत्यक और बाद के कई प्रयोगों ने भी स्पंदित स्रोत के रूप में अत्यधिक-सूक्ष्म स्पंदित फेमटोसेकंड व्यवस्था का उपयोग किया। इस प्रवृत्ति व्यवस्था के मुख्य लाभों में से एक यह है कि निरंतरता प्रायः उच्च स्तर की लौकिक सुसंगतता प्रदर्शित करती है, इसके अतिरिक्त PCF की बहुत कम लंबाई में व्यापक अतिसातत्यक उत्पन्न करना संभव है। नुकसान में निरंतरता में बहुत अधिक औसत ऊर्जा को मापक करने में असमर्थता सम्मिलित है, हालांकि यहां सीमित कारक उपलब्ध स्पंदित स्रोत हैं; और सामान्यतः वर्णक्रमीय घटकों की स्थानीय प्रकृति के कारण वर्णक्रम समतल नहीं होता है जो इसे उत्पन्न करता है।

यह प्रवृत्ति प्रभावी है या नहीं इसका पता कंपन और तंतु मीटर से लगाया जा सकता है। एक सॉलिटॉन विखंडन लंबाई परिभाषित कर सकते हैं, $$L_{\mathrm{fiss}}$$, उस लंबाई का अनुमान लगाने के लिए जिस पर उच्चतम सॉलिटॉन संपीड़न प्राप्त किया जाता है, जैसे कि:


 * $$L_{\mathrm{fiss}}=\frac{L_D}{N}=\sqrt{\frac{\tau^2_0}{|\beta_2|\gamma P_0}}$$

कहाँ $$L_D$$ विशेषता फैलाव लंबाई है और $$N$$ सॉलिटॉन प्रणाली है। चूंकि इस लंबाई में विखंडन होता है, ऐसा है कि $$L_{\mathrm{fiss}}$$ तंतु की लंबाई और अन्य विशिष्ट लंबाई के पैमाने जैसे स्वर परिवर्तन अस्थिरता लंबाई से कम है $$L_{\mathrm{MI}}$$, विखंडन प्रभावी रहेगा।

स्वर परिवर्तन अस्थिरता प्रवृत्ति
स्वर परिवर्तन अस्थिरता (MI), एक निरंतर तरंग (CW) या अर्ध-निरंतर लहर क्षेत्रों के टूटने की ओर जाता है, जो मौलिक सॉलिटोन की एक श्रेणी बन जाती है। इस बात पर जोर देना महत्वपूर्ण है कि इस प्रवृत्ति में उत्पन्न सोलिटन्स मौलिक हैं, क्योंकि CW और अर्ध-CW अतिसातत्यक गठन पर कई दस्तावेज़ ने उपरोक्त वर्णित सोलिटॉन विखंडन और फैलाने वाली लहर पीढ़ी के लिए लघु तरंग दैर्ध्य पीढ़ी को मान्यता दी है। सॉलिटॉन विखंडन प्रवृत्ति के समान तरीके से, निरंतरता के लंबे तरंग दैर्ध्य पक्ष को अंतः-कंपन रमन प्रकीर्णन और स्व-आवृत्ति को लंबी तरंग दैर्ध्य में स्थानांतरित करने वाले सॉलिटॉन द्वारा उत्पन्न किया जाता है। जैसा कि MI प्रक्रिया शोर संचालित है, विभिन्न ऊर्जाओं के साथ सॉलिटॉन का वितरण बनाया जाता है, जिसके परिणामस्वरूप स्व-आवृत्ति स्थानांतरण की विभिन्न दरें होती हैं। शुद्ध परिणाम यह है कि MI संचालित सॉलिटॉन-रमन सातत्य विखंडन प्रवृत्ति में उत्पन्न होने वालों की तुलना में वर्णक्रमीय रूप से बहुत अधिक समतल होता है। लघु तरंग दैर्ध्य पीढ़ी चार-लहर मिश्रण द्वारा संचालित होती है, विशेष रूप से अर्ध-CW प्रवृत्ति में उच्च उत्कर्ष ऊर्जा के लिए। शुद्ध CW प्रवृत्ति में, लघु तरंग दैर्ध्य पीढ़ी केवल हाल ही में 1 μm स्पंदित स्रोत की तुलना में कम तरंग दैर्ध्य पर प्राप्त की गई है। इस मामले में MI संचालित प्रवृत्ति में लघु तरंग दैर्ध्य पीढ़ी में एक भूमिका निभाने के लिए सॉलिटॉन संपाशन को दिखाया गया है।

एक निरंतरता केवल MI प्रवृत्ति में होगी यदि तंतु और फील्ड मीटर ऐसे हैं कि MI रूपों और विखंडन जैसी अन्य प्रक्रियाओं पर प्रभावी है। विखंडन प्रवृत्ति के समान आचरण में यह MI के लिए एक विशेषता लंबाई पैमाने विकसित करने के लिए रचनात्मक है, $$L_{\mathrm{MI}}$$:


 * $$L_{\mathrm{MI}}=\frac{n_{\mathrm{dB}}}{20\gamma P_0\lg10}\sim\frac{4}{\gamma P_0} $$

कहाँ $$n_{\mathrm{dB}}$$ शिखर ऊर्जा स्तर के नीचे पृष्ठभूमि शोर का स्तर है। समीकरण अनिवार्य रूप से MI लाभ के लिए पृष्ठभूमि क्वांटम शोर को सॉलिटॉन में बढ़ाने के लिए आवश्यक लंबाई का एक उपाय है। सामान्यतः इस शॉट शोर को ~200 dB कम माना जाता है। अत: प्रदान किया गया $$L_{\mathrm{MI}} \ll L_{\mathrm{fiss}}$$ तब अर्ध-CW मामले में MI सॉलिटॉन विखंडन पर प्रभावी होगा और इस स्थिति को इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:


 * $$4^2\ll\frac{\gamma P_0\tau_0^2}{|\beta_2|}=N^2 $$

समीकरण का मध्य पद केवल सॉलिटॉन समीकरण है. MI के प्रभावी होने के लिए हमें बाएं हाथ की ओर को दाहिने हाथ की तुलना में बहुत कम होना चाहिए, जिसका अर्थ है कि सोलिटॉन क्रम 4 से बहुत अधिक होना चाहिए। व्यवहार में यह सीमा लगभग होने के रूप में स्थापित की गई है $$N=16$$. इसलिए, हम देख सकते हैं कि यह मुख्य रूप से अत्यधिक-सूक्ष्म कंपन हैं जो सॉलिटॉन विखंडन तंत्र की ओर ले जाती हैं।

सामान्य फैलाव प्रवृत्ति में स्पंदित
ऊपर बताए गए दो नियम मानते हैं कि स्पंदित विषम फैलाव क्षेत्र में है। सामान्य क्षेत्र में अतिसातत्यक बनाना संभव है और वास्तव में ऐतिहासिक अवलोकन में चर्चा किए गए कई शुरुआती परिणाम सामान्य फैलाव प्रवृत्ति में स्पंदित किए गए थे। यदि निवेश कंपन परितृप्त कम हैं तो स्व-चरण स्वर परिवर्तन से महत्वपूर्ण विस्तार हो सकता है जो अस्थायी रूप से सुसंगत है। हालांकि, यदि स्पंदन बहुत सूक्ष्म नहीं है तो उत्तेजित-रमन प्रकीर्णन प्रभावी हो जाता है और सामान्यतः सोपानित असतत स्टोक्स रेखाओ की एक श्रृंखला तब तक दिखाई देगी जब तक कि शून्य फैलाव तरंग दैर्ध्य तक नहीं पहुंच जाता। इस बिंदु पर एक सॉलिटॉन रमन सातत्य बन सकता है। जैसा कि विसंगति में स्पंदित निरंतरता पीढ़ी के लिए अधिक कुशल है, अधिकांश आधुनिक स्रोत सामान्य फैलाव प्रवृत्ति में स्पंदित होने से बचते हैं।

बाहरी संबंध

 * Supercontinuum on the Encyclopedia of laser physics and technology, by Rüdiger Paschotta
 * Supercontinuum generation in silicon and how to overcome the problem with two photon absorption and free carrier absorption