ब्राचिस्टोक्रोन वक्र

भौतिकी और गणित में, एक ब्राचिस्टोक्रोन वक्र, या सबसे तेज़ अवरोही वक्र, वह है जो एक बिंदु A और एक निचले बिंदु B के बीच तल पर स्थित है, जहाँ B सीधे A के नीचे नहीं है, जिस पर एक मनका एक समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र के प्रभाव में किसी दिए गए अंत बिंदु पर घर्षण रहित रूप से स्लाइड करता है। सबसे कम समय में। समस्या 1696 में जोहान बर्नौली द्वारा प्रस्तुत की गई थी।

ब्राचिस्टोक्रोन वक्र का आकार tautochron वक्र के समान होता है; दोनों साइक्लोइड हैं। हालाँकि, दोनों में से प्रत्येक के लिए उपयोग किए जाने वाले चक्रज का भाग भिन्न होता है। अधिक विशेष रूप से, ब्राचिस्टोक्रोन साइक्लोइड के पूर्ण रोटेशन तक उपयोग कर सकता है (सीमा पर जब ए और बी समान स्तर पर होते हैं), लेकिन हमेशा एक कस्प (विलक्षणता) पर शुरू होता है। इसके विपरीत, टॉटोक्रोन समस्या केवल पहली छमाही तक रोटेशन का उपयोग कर सकती है, और हमेशा क्षैतिज पर समाप्त होती है। विविधताओं की गणना से उपकरण का उपयोग करके समस्या को हल किया जा सकता है और इष्टतम नियंत्रण। वक्र परीक्षण निकाय के द्रव्यमान और गुरुत्वाकर्षण की स्थानीय शक्ति दोनों से स्वतंत्र है। केवल एक पैरामीटर चुना जाता है ताकि वक्र प्रारंभिक बिंदु ए और अंतिम बिंदु बी को फिट करे। यदि शरीर को ए पर प्रारंभिक वेग दिया जाता है, या यदि घर्षण को ध्यान में रखा जाता है, तो समय को कम करने वाला वक्र टॉटोक्रोन वक्र से भिन्न होता है।

इतिहास
जोहान बर्नौली ने जून, 1696 में जर्नल ऑफ स्कॉलर्स के पाठकों के सामने ब्रेकिस्टोक्रोन की समस्या रखी। Solutions to Johann Bernoulli's problem of 1696:
 * Isaac Newton (January 1697) "De ratione temporis quo grave labitur per rectam data duo puncta conjungentem, ad tempus brevissimum quo, vi gravitatis, transit ab horum uno ad alterum per arcum cycloidis" (On a proof [that] the time in which a weight slides by a line joining two given points [is] the shortest in terms of time when it passes, via gravitational force, from one of these [points] to the other through a cycloidal arc), Philosophical Transactions of the Royal Society of London, 19 : 424-425.
 * G.G.L. (Gottfried Wilhelm Leibniz) (May 1697) "Communicatio suae pariter, duarumque alienarum ad edendum sibi primum a Dn. Jo. Bernoullio, deinde a Dn. Marchione Hospitalio communicatarum solutionum problematis curva celerrimi descensus a Dn. Jo. Bernoullio Geometris publice propositi, una cum solutione sua problematis alterius ab eodem postea propositi." (His communication together with [those] of two others in a report to him first from Johann Bernoulli, [and] then from the Marquis de l'Hôpital, of reported solutions of the problem of the curve of quickest descent, [which was] publicly proposed by Johann Bernoulli, geometer — one with a solution of his other problem proposed afterward by the same [person].), Acta Eruditorum, 19 : 201–205.
 * Johann Bernoulli (May 1697) "Curvatura radii in diaphanis non uniformibus, Solutioque Problematis a se in Actis 1696, p. 269, propositi, de invenienda Linea Brachystochrona, id est, in qua grave a dato puncto ad datum punctum brevissimo tempore decurrit, & de curva Synchrona seu radiorum unda construenda." (The curvature of [light] rays in non-uniform media, and a solution of the problem [which was] proposed by me in the Acta Eruditorum of 1696, p. 269, from which is to be found the brachistochrone line [i.e., curve], that is, in which a weight descends from a given point to a given point in the shortest time, and on constructing the tautochrone or the wave of [light] rays.), Acta Eruditorum, 19 : 206–211.
 * Jacob Bernoulli (May 1697) "Solutio problematum fraternorum, … " (A solution of [my] brother's problems, … ), Acta Eruditorum, 19 : 211–214.
 * Marquis de l'Hôpital (May 1697) "Domini Marchionis Hospitalii solutio problematis de linea celerrimi descensus" (Lord Marquis de l'Hôpital's solution of the problem of the line of fastest descent), Acta Eruditorum, 19 : 217-220.
 * reprinted: Isaac Newton (May 1697)  "Excerpta ex Transactionibus Philos. Anglic. M. Jan. 1697." (Excerpt from the English Philosophical Transactions of the month of January in 1697), Acta Eruditorum, 19 :  223–224. उसने बोला:

"I, Johann Bernoulli, address the most brilliant mathematicians in the world. Nothing is more attractive to intelligent people than an honest, challenging problem, whose possible solution will bestow fame and remain as a lasting monument. Following the example set by Pascal, Fermat, etc., I hope to gain the gratitude of the whole scientific community by placing before the finest mathematicians of our time a problem which will test their methods and the strength of their intellect. If someone communicates to me the solution of the proposed problem, I shall publicly declare him worthy of praise"

बरनौली ने समस्या कथन को इस प्रकार लिखा:

"Given two points A and B in a vertical plane, what is the curve traced out by a point acted on only by gravity, which starts at A and reaches B in the shortest time''."

जोहान और उनके भाई जैकब बर्नौली ने एक ही समाधान निकाला, लेकिन जोहान की व्युत्पत्ति गलत थी, और उन्होंने जैकब के समाधान को अपना मानने की कोशिश की। जोहान ने अगले वर्ष मई में पत्रिका में समाधान प्रकाशित किया, और नोट किया कि समाधान ह्यूजेन्स के टॉटोक्रोन वक्र के समान वक्र है। नीचे दी गई विधि द्वारा वक्र के लिए अवकल समीकरण प्राप्त करने के बाद, उन्होंने दिखाया कि यह एक चक्रज उत्पन्न करता है। हालांकि, उनके प्रमाण को तीन स्थिरांक v के बजाय एक स्थिरांक के उपयोग से खराब कर दिया गया हैm, 2जी और डी, नीचे।

बरनौली ने समाधान के लिए छह महीने की अनुमति दी लेकिन इस अवधि के दौरान कोई भी प्राप्त नहीं हुआ। लीबनिज के अनुरोध पर, समय को सार्वजनिक रूप से डेढ़ साल के लिए बढ़ा दिया गया था। 4 बजे। 29 जनवरी 1697 को जब वह रॉयल मिंट से घर पहुंचे, आइजैक न्यूटन ने जोहान बर्नौली के एक पत्र में चुनौती पाई। न्यूटन इसे हल करने के लिए पूरी रात जागते रहे और अगले पोस्ट द्वारा समाधान को गुमनाम रूप से मेल कर दिया। समाधान को पढ़ने पर, बर्नौली ने तुरंत इसके लेखक को पहचान लिया, यह कहते हुए कि वह एक शेर को उसके पंजे के निशान से पहचानता है। यह कहानी न्यूटन की शक्ति का कुछ अनुमान देती है, क्योंकि जोहान बर्नोली ने इसे हल करने में दो सप्ताह का समय लिया। न्यूटन ने यह भी लिखा, मुझे गणितीय चीजों के बारे में विदेशियों द्वारा चिढ़ाया जाना [परेशान] होना पसंद नहीं है... और न्यूटन ने पहले ही न्यूटन की न्यूनतम प्रतिरोध समस्या को हल कर दिया था, जिसे विविधताओं के कलन में अपनी तरह का पहला माना जाता है।

अंत में, पांच गणितज्ञों ने समाधानों के साथ जवाब दिया: न्यूटन, जैकब बर्नौली, गॉटफ्रीड लीबनिज, एहरनफ्राइड वाल्थर वॉन चिरनहॉस और गिलाउम डे ल'हॉपिटल। चार समाधान (l'Hôpital को छोड़कर) जोहान बर्नौली के जर्नल के उसी संस्करण में प्रकाशित किए गए थे। अपने पेपर में, जैकब बर्नौली ने यह दिखाने से पहले कम से कम समय के समान स्थिति का प्रमाण दिया कि इसका समाधान एक चक्रज है। न्यूटोनियन विद्वान टॉम व्हाइटसाइड के अनुसार, अपने भाई से आगे निकलने के प्रयास में, जैकब बर्नौली ने ब्रेकिस्टोक्रोन समस्या का एक कठिन संस्करण बनाया। इसे हल करने में, उन्होंने नए तरीके विकसित किए जिन्हें लियोनहार्ड यूलर द्वारा परिष्कृत किया गया जिसे बाद वाले ने (1766 में) विविधताओं का कलन कहा। जोसेफ-लुई लाग्रेंज ने आगे का काम किया जिसके परिणामस्वरूप आधुनिक अतिसूक्ष्म कलन हुआ।

इससे पहले, 1638 में, गैलीलियो ने अपने दो नए विज्ञानों में एक बिंदु से एक दीवार तक सबसे तेज़ वंश के मार्ग के लिए इसी तरह की समस्या को हल करने का प्रयास किया था। वह यह निष्कर्ष निकालता है कि एक वृत्त का चाप उसकी जीवाओं की संख्या से अधिक तेज़ होता है, पूर्वगामी से यह अनुमान लगाना संभव है कि एक बिंदु से दूसरे बिंदु तक, सभी का सबसे तेज मार्ग [लेशनम ओम्नियम वेलोसिसिमम], सबसे छोटा रास्ता नहीं है, अर्थात्, एक सीधी रेखा है, लेकिन एक वृत्त का चाप है। ... नतीजतन खुदा बहुभुज एक वृत्त के करीब पहुंचता है, ए से सी तक उतरने के लिए आवश्यक समय कम होता है। चतुर्थांश के लिए जो सिद्ध किया गया है वह छोटे चापों के लिए भी सही है; तर्क वही है।

दो नए विज्ञानों के प्रमेय 6 के ठीक बाद, गैलीलियो संभावित भ्रांतियों और एक उच्च विज्ञान की आवश्यकता की चेतावनी देता है। इस संवाद में गैलीलियो अपने काम की समीक्षा करता है। गैलीलियो ने चक्रज का अध्ययन किया और इसे अपना नाम दिया, लेकिन इसके और उनकी समस्या के बीच संबंध को गणित में प्रगति के लिए इंतजार करना पड़ा। गैलीलियो का अनुमान है कि "सभी का सबसे छोटा समय [एक चल निकाय के लिए] आर्क एडीबी [एक चौथाई सर्कल के] के साथ गिरने का होगा और इसी तरह के गुणों को निम्नतम से ऊपर की ओर ले जाने वाले सभी कम चापों के लिए होल्डिंग के रूप में समझा जाना चाहिए। सीमा बी।

चित्र 1 में, "दो मुख्य विश्व व्यवस्थाओं से संबंधित संवाद" से, गैलीलियो का दावा है कि A से B तक, एक चौथाई वृत्त के वृत्ताकार चाप के साथ फिसलने वाला पिंड कम समय में B तक पहुंच जाएगा, यदि वह इससे कोई अन्य रास्ता अपनाता है। A से B तक। इसी तरह, चित्र 2 में, चाप AB पर किसी भी बिंदु D से, वह दावा करता है कि कम चाप DB के साथ समय D से B तक के किसी भी अन्य पथ की तुलना में कम होगा। वास्तव में, सबसे तेज़ पथ A से B या D से B तक, ब्राचिस्टोक्रोन, एक साइक्लोइडल आर्क है, जो कि A से B के पथ के लिए चित्र 3 में दिखाया गया है, और D से B के पथ के लिए Fig.4, संबंधित परिपत्र चाप पर आरोपित है।.

परिचय
L'Hôpital, (21/12/1696) को लिखे एक पत्र में, बर्नौली ने कहा कि जब सबसे तेज गिरावट के वक्र की समस्या पर विचार किया गया, तो केवल 2 दिनों के बाद उन्होंने एक जिज्ञासु आत्मीयता या किसी अन्य समान रूप से उल्लेखनीय समस्या के साथ संबंध पर ध्यान दिया। समाधान की 'अप्रत्यक्ष विधि'। फिर कुछ ही समय बाद उन्होंने एक 'प्रत्यक्ष विधि' खोज ली।

प्रत्यक्ष विधि
30 मार्च 1697 को यूनिवर्सिटी ऑफ बेसल पब्लिक लाइब्रेरी में आयोजित हेनरी बेसनेज को लिखे एक पत्र में, जोहान बर्नौली ने कहा कि उन्होंने यह दिखाने के लिए दो तरीके (हमेशा प्रत्यक्ष और अप्रत्यक्ष रूप से संदर्भित) खोजे थे कि ब्राचिस्टोक्रोन सामान्य चक्रज भी था। रूलेट कहा जाता है। लीबनिज की सलाह के बाद, उन्होंने मई 1697 के एक्टा एरुडिटोरम लिप्सिडे में केवल अप्रत्यक्ष विधि को शामिल किया। उन्होंने लिखा कि यह आंशिक रूप से इसलिए था क्योंकि उनका मानना ​​था कि यह निष्कर्ष पर संदेह करने वाले किसी भी व्यक्ति को समझाने के लिए पर्याप्त था, आंशिक रूप से क्योंकि इसने प्रकाशिकी में दो प्रसिद्ध समस्याओं का भी समाधान किया था। कि स्वर्गीय श्री ह्यूजेंस ने प्रकाश पर अपने ग्रंथ में उठाया था। उसी पत्र में उन्होंने अपने तरीके को छुपाने के लिए न्यूटन की आलोचना की।

अपनी अप्रत्यक्ष पद्धति के अलावा उन्होंने प्राप्त हुई समस्या के पांच अन्य उत्तरों को भी प्रकाशित किया।

जोहान बर्नौली की प्रत्यक्ष विधि ऐतिहासिक रूप से एक प्रमाण के रूप में महत्वपूर्ण है कि ब्राचिस्टोक्रोन चक्रज है। विधि प्रत्येक बिंदु पर वक्र की वक्रता निर्धारित करना है। न्यूटन सहित अन्य सभी प्रमाण (जो उस समय प्रकट नहीं हुए थे) प्रत्येक बिंदु पर प्रवणता ज्ञात करने पर आधारित हैं।

1718 में, बर्नौली ने बताया कि कैसे उन्होंने अपनी प्रत्यक्ष पद्धति से ब्राचिस्टोक्रोन समस्या को हल किया। उन्होंने समझाया कि उन्होंने इसे 1697 में प्रकाशित नहीं किया था, उन कारणों से जो अब 1718 में लागू नहीं हुए थे। इस पत्र को 1904 तक काफी हद तक नजरअंदाज कर दिया गया था जब विधि की गहराई की पहली बार कांस्टेंटिन कैराथोडोरी द्वारा सराहना की गई थी, जिन्होंने कहा था कि यह दर्शाता है कि साइक्लोइड है सबसे तेज अवरोहण का एकमात्र संभव वक्र। उनके अनुसार, अन्य समाधानों का तात्पर्य केवल यह है कि अवतरण का समय चक्रज के लिए स्थिर है, लेकिन जरूरी नहीं कि न्यूनतम संभव हो।

विश्लेषणात्मक समाधान
एक पिंड को त्रिज्या KC और Ke के बीच किसी भी छोटे गोलाकार चाप CE के साथ फिसलने वाला माना जाता है, जिसका केंद्र K निश्चित है। प्रमाण के पहले चरण में विशेष वृत्ताकार चाप, Mm को खोजना शामिल है, जिसे पिंड न्यूनतम समय में तय करता है।

रेखा KNC, AL को N पर प्रतिच्छेद करती है, और रेखा Kne इसे n पर प्रतिच्छेद करती है, और वे K पर एक छोटा कोण CKe बनाते हैं। मान लीजिए NK = a, और विस्तारित KN पर एक चर बिंदु C परिभाषित करते हैं। सभी संभावित वृत्ताकार चाप Ce में से, चाप Mm को ज्ञात करना आवश्यक है, जिसके लिए 2 त्रिज्याओं, KM और Km के बीच फिसलने के लिए न्यूनतम समय की आवश्यकता होती है। एमएम बर्नौली को खोजने के लिए निम्नानुसार तर्क दिया गया है।

मान लीजिए एमएन = एक्स। वह m को परिभाषित करता है ताकि MD = mx, और n जिससे कि Mm = nx + na और नोट करें कि x एकमात्र चर है और वह m परिमित है और n असीम रूप से छोटा है। चाप Mm के साथ यात्रा करने का छोटा समय है $$ \frac{Mm}{MD^{\frac{1}{2}}} = \frac{n(x + a)}{(mx)^{\frac{1}{2}}} $$, जो न्यूनतम होना चाहिए ('अन प्लस पेटिट')। वह यह नहीं समझाता है कि क्योंकि Mm इतना छोटा है कि इसके साथ गति को M पर गति माना जा सकता है, जो कि MD के वर्गमूल के रूप में है, क्षैतिज रेखा AL के नीचे M की ऊर्ध्वाधर दूरी।

यह इस प्रकार है कि, विभेदित होने पर यह अवश्य देना चाहिए

\frac{(x - a)dx}{2x^{\frac{3}{2}}} = 0 $$ ताकि एक्स = ए।

यह स्थिति उस वक्र को परिभाषित करती है जिस पर शरीर कम से कम समय में स्लाइड करता है। वक्र पर प्रत्येक बिंदु M के लिए, वक्रता की त्रिज्या, MK को उसके अक्ष AL द्वारा 2 बराबर भागों में काटा जाता है। यह संपत्ति, जिसे बर्नौली कहते हैं, लंबे समय से जाना जाता था, चक्रज के लिए अद्वितीय है।

अंत में, वह अधिक सामान्य मामले पर विचार करता है जहां गति एक मनमाना कार्य एक्स (एक्स) है, इसलिए कम से कम समय है $$ \frac{(x + a)}{X} $$. न्यूनतम शर्त तब बन जाती है $$ X = \frac{(x + a)dX}{dx} $$ जिसे वह इस प्रकार लिखता है:$$ X = (x + a)\Delta x $$ और जो NK (= a) के फलन के रूप में MN (=x) देता है। इससे वक्र का समीकरण समाकल कलन से प्राप्त किया जा सकता है, हालांकि वह इसे प्रदर्शित नहीं करता है।

सिंथेटिक समाधान
इसके बाद वह अपने सिंथेटिक समाधान के साथ आगे बढ़ता है, जो एक शास्त्रीय, ज्यामितीय प्रमाण था, कि केवल एक ही वक्र है जिसे एक पिंड न्यूनतम समय में नीचे स्लाइड कर सकता है, और वह वक्र चक्रज है।

सिंथेटिक प्रदर्शन का कारण, पूर्वजों के तरीके में, श्री डे ला हायर को समझाने के लिए है। हमारे नए विश्लेषण के लिए उनके पास बहुत कम समय है, इसे झूठा बताते हुए (उनका दावा है कि उन्होंने यह साबित करने के लिए 3 तरीके खोजे हैं कि वक्र एक घन परवलय है) - जोहान बर्नौली से पियरे वेरिग्नन का पत्र दिनांक 27 जुलाई 1697। मान लें कि एएमएमबी साइक्लोइड का हिस्सा है जो ए से बी में शामिल हो रहा है, जो शरीर न्यूनतम समय में नीचे स्लाइड करता है। ICCJ को A से B में शामिल होने वाले एक अलग वक्र का हिस्सा बनने दें, जो AMmB की तुलना में AL के करीब हो सकता है। यदि चाप Mm अपने वक्रता केंद्र K पर कोण MKm अंतरित करता है, तो मान लीजिए कि IJ पर वह चाप जो समान कोण अंतरित करता है, Cc है। केंद्र K के साथ C से होकर जाने वाला वृत्ताकार चाप Ce है। AL पर बिंदु D, M के ठीक ऊपर है। K को D से मिलाएँ और बिंदु H वह स्थान है जहाँ CG, KD को काटता है, यदि आवश्यक हो तो बढ़ाया जाता है।

होने देना $$ \tau $$ और t वह समय होगा जब शरीर क्रमशः Mm और Ce के साथ गिरता है।


 * $$ \tau \propto \frac{Mm}{MD^{\frac{1}{2}}} $$, $$ t \propto \frac{Ce}{CG^{\frac{1}{2}}} $$,

CG को बिंदु F तक बढ़ाएँ जहाँ, $$ CF = \frac{CH^2}{MD} $$ और तबसे $$ \frac{Mm}{Ce}  = \frac{MD}{CH} $$, यह इस प्रकार है कि
 * $$ \frac {\tau}{t} = \frac{Mm}{Ce}.\left({\frac{CG}{MD}}\right)^{\frac{1}{2}} = \left({\frac{CG}{CF}}\right)^{\frac{1}{2}} $$

चूँकि MN = NK, चक्रज के लिए:
 * $$ GH = \frac{MD.HD}{DK} = \frac{MD.CM}{MK} $$, $$ CH = \frac{MD.CK}{MK} = \frac{MD.(MK + CM)}{MK} $$, तथा $$ CG = CH + GH = \frac{MD.(MK + 2CM)}{MK} $$

यदि Ce, Mm की तुलना में K के अधिक निकट है, तब
 * $$ CH = \frac{MD.(MK - CM)}{MK} $$ तथा $$ CG = CH - GH = \frac{MD.(MK - 2CM)}{MK} $$

किसी भी मामले में,
 * $$ CF = \frac{CH^2}{MD} > CG $$, और यह उसका अनुसरण करता है $$ \tau < t $$

यदि चाप, Cc कोण IJ पर अनंत कोण MKm द्वारा बनाया गया गोलाकार नहीं है, तो यह Ce से अधिक होना चाहिए, क्योंकि Cec सीमा में समकोण त्रिभुज बन जाता है क्योंकि कोण MKm शून्य की ओर अग्रसर होता है।

ध्यान दें, Bernoulli साबित करता है कि CF> CG एक समान लेकिन अलग तर्क से।

इससे वह यह निष्कर्ष निकालता है कि एक पिंड किसी भी अन्य वक्र ACB की तुलना में कम समय में चक्रज AMB का पता लगाता है।

अप्रत्यक्ष विधि
फ़र्मेट के सिद्धांत के अनुसार, प्रकाश की किरण द्वारा लिए गए दो बिंदुओं के बीच का वास्तविक पथ वह है जो कम से कम समय लेता है। 1697 में जोहान बर्नौली ने इस सिद्धांत का उपयोग एक माध्यम में प्रकाश की किरण के प्रक्षेपवक्र पर विचार करके ब्रेकिस्टोक्रोन वक्र को प्राप्त करने के लिए किया था, जहां एक निरंतर ऊर्ध्वाधर त्वरण (गुरुत्वाकर्षण जी) के बाद प्रकाश की गति बढ़ जाती है। ऊर्जा के संरक्षण से, एक समान गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में ऊंचाई y गिरने के बाद शरीर वी की तात्कालिक गति निम्न द्वारा दी जाती है:
 * $$v=\sqrt{2gy}$$,

एक मनमाना वक्र के साथ शरीर की गति की गति क्षैतिज विस्थापन पर निर्भर नहीं करती है।

बर्नौली ने नोट किया कि स्नेल का कानून परिवर्तनीय घनत्व के माध्यम में प्रकाश की बीम के लिए गति का निरंतर देता है:
 * $$\frac{\sin{\theta}}{v}=\frac{1}{v}\frac{dx}{ds}=\frac{1}{v_m}$$,

जहां विmस्थिर है और$$\theta$$ऊर्ध्वाधर के संबंध में प्रक्षेपवक्र के कोण का प्रतिनिधित्व करता है।

उपरोक्त समीकरण दो निष्कर्षों की ओर ले जाते हैं:
 * 1) शुरुआत में, कण की गति शून्य होने पर कोण शून्य होना चाहिए। इसलिए, ब्रचिस्टोक्रोन वक्र मूल बिंदु पर लंबवत स्पर्शरेखा है।
 * 2) गति अधिकतम मूल्य तक पहुँचती है जब प्रक्षेपवक्र क्षैतिज हो जाता है और कोण θ = 90° हो जाता है।

सादगी के लिए यह मानते हुए कि निर्देशांक (x, y) के साथ कण (या किरण) बिंदु (0,0) से प्रस्थान करता है और ऊर्ध्वाधर दूरी D गिरने के बाद अधिकतम गति तक पहुँचता है:
 * $$v_m=\sqrt{2gD}$$.

अपवर्तन और वर्ग के नियम में शर्तों को पुनर्व्यवस्थित करने पर:
 * $$v_m^2 dx^2=v^2 ds^2=v^2 (dx^2+dy^2)$$

जिसे डाई के मामले में डीएक्स के लिए हल किया जा सकता है:
 * $$dx=\frac{v\, dy}{\sqrt{v_m^2-v^2}}$$.

v और v के लिए व्यंजकों से प्रतिस्थापित करनाmऊपर देता है:
 * $$dx=\sqrt{\frac{y}{D-y}}\,dy\,,$$

व्यास D = 2r के एक वृत्त द्वारा उत्पन्न एक उल्टे चक्रज का अंतर समीकरण है, जिसका पैरामीट्रिक समीकरण है:
 * $$\begin{align}

x &= r(\varphi - \sin \varphi) \\ y &= r(1 - \cos \varphi). \end{align}$$ जहां φ एक वास्तविक पैरामीटर है, जो कोण के अनुरूप है जिसके माध्यम से रोलिंग सर्कल घुमाया गया है। दिए गए φ के लिए, वृत्त का केंद्र पर स्थित है $(x, y) = (rφ, r)$.

ब्राचिस्टोक्रोन समस्या में, शरीर की गति को पैरामीटर के समय विकास द्वारा दिया जाता है:
 * $$\varphi(t)=\omega t\,,\omega=\sqrt{\frac{g}{r}}$$

जहां टी बिंदु (0,0) से पिंड के निकलने के बाद का समय है।

जैकब बर्नौली का समाधान
जोहान के भाई जैकब बर्नौली ने दिखाया कि कम से कम समय के लिए स्थिति प्राप्त करने के लिए दूसरे अंतर का उपयोग कैसे किया जा सकता है। सबूत का एक आधुनिक संस्करण इस प्रकार है। यदि हम कम से कम समय के पथ से एक नगण्य विचलन करते हैं, तो पथ के साथ विस्थापन और क्षैतिज और ऊर्ध्वाधर विस्थापन द्वारा गठित अंतर त्रिकोण के लिए,


 * $$ds^2=dx^2+dy^2$$.

डाइ नियत के साथ अवकलन करने पर हमें प्राप्त होता है,


 * $$2ds\ d^2s=2dx\ d^2x$$.

और अंत में पुनर्व्यवस्थित शर्तों देता है,


 * $$\frac{dx}{ds}d^2x=d^2s=v\ d^2t$$

जहां अंतिम भाग दूसरे अंतरों के लिए समय में परिवर्तन के लिए विस्थापन है। अब नीचे दिए गए चित्र में दो पड़ोसी पथों के साथ परिवर्तनों पर विचार करें जिसके लिए केंद्रीय रेखा के साथ पथों के बीच क्षैतिज अलगाव d है2x (ऊपरी और निचले दोनों अवकल त्रिभुजों के लिए समान)। पुराने और नए रास्तों के साथ, अलग-अलग हिस्से हैं, :$$d^2t_1=\frac{1}{v_1}\frac{dx_1}{ds_1}d^2x$$
 * $$d^2t_2=\frac{1}{v_2}\frac{dx_2}{ds_2}d^2x$$

कम से कम समय के पथ के लिए ये समय बराबर हैं इसलिए उनके अंतर के लिए हम प्राप्त करते हैं,
 * $$d^2t_2-d^2t_1=0=\bigg(\frac{1}{v_2}\frac{dx_2}{ds_2}-\frac{1}{v_1}\frac{dx_1}{ds_1}\bigg)d^2x$$

और कम से कम समय के लिए शर्त है,
 * $$\frac{1}{v_2}\frac{dx_2}{ds_2}=\frac{1}{v_1}\frac{dx_1}{ds_1}$$

जो स्नेल के नियम पर आधारित जोहान की धारणा से सहमत है।

परिचय
जून 1696 में, जोहान बर्नौली ने अंतर्राष्ट्रीय गणितीय समुदाय के लिए एक चुनौती पेश करने के लिए एक्टा एरुडिटोरम लिप्सिडे के पन्नों का इस्तेमाल किया था: दो निश्चित बिंदुओं को जोड़ने वाले वक्र के रूप को खोजने के लिए ताकि एक द्रव्यमान इसके प्रभाव में नीचे की ओर खिसक जाए। गुरुत्वाकर्षण अकेले, कम से कम समय में। समाधान मूल रूप से छह महीने के भीतर प्रस्तुत किया जाना था। लीबनिज के सुझाव पर, बर्नौली ने नीदरलैंड में ग्रोनिंगन में प्रकाशित प्रोग्राममा नामक एक मुद्रित पाठ के माध्यम से ईस्टर 1697 तक चुनौती को बढ़ाया।

कार्यक्रम दिनांक 1 जनवरी 1697, ग्रेगोरियन कैलेंडर में है। यह ब्रिटेन में उपयोग में आने वाले जूलियन कैलेंडर में 22 दिसंबर 1696 था। न्यूटन की भतीजी, कैथरीन कोंडुइट के अनुसार, न्यूटन को 29 जनवरी को शाम 4 बजे चुनौती के बारे में पता चला और अगली सुबह 4 बजे तक इसे हल कर लिया। उनका समाधान, रॉयल सोसाइटी को सूचित किया गया, दिनांक 30 जनवरी है। यह समाधान, जिसे बाद में गुमनाम रूप से फिलोसोफिकल ट्रांजैक्शन्स में प्रकाशित किया गया, सही है लेकिन न्यूटन के निष्कर्ष पर पहुंचने की विधि को इंगित नहीं करता है। बर्नौली ने मार्च 1697 में हेनरी बसनेज को लिखे पत्र में संकेत दिया था कि भले ही इसके लेखक ने अत्यधिक शालीनता से अपना नाम प्रकट नहीं किया था, फिर भी प्रदान किए गए अल्प विवरण से भी इसे न्यूटन के काम के रूप में पहचाना जा सकता है, इसके पंजे से शेर के रूप में (लैटिन में, पूर्व अनगु लियोनेम)।

डी. टी. व्हाईटसाइड लैटिन अभिव्यक्ति की उत्पत्ति की व्याख्या करता है, मूल रूप से ग्रीक से, काफी विस्तार से। फ्रेंच भाषा के पत्र में 'ex ungue Leonem' फ्रेंच शब्द 'comme' से पहले आता है। 1855 में न्यूटन के जीवन और कार्यों पर डेविड ब्रूस्टर की पुस्तक के कारण बहुत अधिक उद्धृत संस्करण 'तनक्वाम एक्स अनग्यू लियोनेम' है। एक शेर था जिसे उसका पंजा दिया गया था। इसका मतलब यह नहीं था कि बर्नौली न्यूटन को गणितज्ञों के बीच शेर मानते थे, क्योंकि तब से इसकी व्याख्या की जाने लगी है। जॉन वालिस, जो उस समय 80 वर्ष के थे, ने सितंबर 1696 में जोहान बर्नौली के सबसे छोटे भाई हिरोनिमस से समस्या के बारे में सीखा था, और डेविड ग्रेगोरी (गणितज्ञ) को दिसंबर में पास करने से पहले एक समाधान का प्रयास करने में तीन महीने बिताए थे, जो असफल भी हो गए थे। इसे हल करने के लिए। न्यूटन द्वारा अपना समाधान प्रस्तुत करने के बाद, ग्रेगोरी ने उनसे विवरण मांगा और उनकी बातचीत से नोट्स बनाए। इन्हें यूनिवर्सिटी ऑफ़ एडिनबर्ग लाइब्रेरी, पांडुलिपि ए में पाया जा सकता है $$78^1$$, दिनांक 7 मार्च 1697। या तो ग्रेगरी न्यूटन के तर्क को नहीं समझ पाए, या न्यूटन की व्याख्या बहुत संक्षिप्त थी। हालांकि, ग्रेगरी के नोट्स से न्यूटन के प्रमाण का निर्माण उच्च स्तर के विश्वास के साथ संभव है, न्यूनतम प्रतिरोध के ठोस को निर्धारित करने की उनकी विधि के अनुरूप (Principia, Book 2, Propose 34, Scholium 2)। इस बाद की समस्या के उनके समाधान का विस्तृत विवरण 1694 में डेविड ग्रेगोरी को भी एक पत्र के मसौदे में शामिल है। मिनिमम टाइम कर्व प्रॉब्लम के अलावा एक दूसरी प्रॉब्लम भी थी जिसे न्यूटन ने भी उसी समय सॉल्व किया था। दोनों समाधान गुमनाम रूप से रॉयल सोसाइटी के दार्शनिक लेनदेन में जनवरी 1697 के लिए दिखाई दिए।

ब्रेकिस्टोक्रोन समस्या
चित्र 1, ग्रेगरी के आरेख को दिखाता है (अतिरिक्त रेखा IF को छोड़कर इसमें अनुपस्थित है, और Z, प्रारंभ बिंदु जोड़ा गया है)। वक्र ZVA एक चक्रज है और CHV इसका जनक वृत्त है। चूँकि ऐसा प्रतीत होता है कि पिंड e से E तक ऊपर की ओर बढ़ रहा है, यह माना जाना चाहिए कि Z से एक छोटा पिंड छोड़ा जाता है और गुरुत्वाकर्षण की क्रिया के तहत बिना घर्षण के वक्र के साथ A की ओर स्लाइड करता है।

एक छोटे चाप ईई पर विचार करें, जिस पर शरीर चढ़ रहा है। मान लें कि यह सीधी रेखा eL से बिंदु L तक जाती है, E से क्षैतिज रूप से चाप eE के बजाय एक छोटी दूरी, o से विस्थापित होती है। ध्यान दें कि eL, e पर स्पर्श रेखा नहीं है, और जब L, B और E के बीच में है तो o ऋणात्मक है। E से होकर CH के समांतर एक रेखा खींचिए, eL को n पर काटिए। चक्रज की एक संपत्ति से, एन ई पर स्पर्शरेखा के लिए सामान्य है, और इसी प्रकार ई पर स्पर्शरेखा वीएच के समानांतर है।

चूंकि विस्थापन EL छोटा है, यह E पर स्पर्शरेखा से दिशा में थोड़ा भिन्न होता है ताकि कोण EnL एक समकोण के करीब हो। सीमा में जब चाप eE शून्य की ओर अग्रसर होता है, eL VH के समानांतर हो जाता है, बशर्ते o eE की तुलना में छोटा हो जिससे त्रिभुज EnL और CHV समान हो जाते हैं।

साथ ही जीवा eE की लंबाई और लंबाई में वृद्धि के करीब पहुंचता है, $$eL - eE = nL= \frac{o.CH}{CV}$$, शर्तों को अनदेखा कर रहा है $$ o^2 $$ और उच्चतर, जो ईएल और वीएच समानांतर होने के सन्निकटन के कारण त्रुटि का प्रतिनिधित्व करते हैं।

ईई या ईएल के साथ गति को ई के समानुपाती के रूप में लिया जा सकता है $$\sqrt{CB}$$, जो सीएच के रूप में है, चूंकि $$CH=\sqrt{CB.CV}$$ ऐसा प्रतीत होता है कि ग्रेगरी के नोट में यही सब कुछ है।

माना L पर पहुँचने के लिए अतिरिक्त समय t है,

$$t \propto \frac{nL}{\sqrt{CB}} =\frac{o.CH}{CV.\sqrt{CB}} = \frac{o}{\sqrt{CV}}$$ इसलिए, एक समापन बिंदु पर विस्थापित एक छोटे चाप को पार करने के लिए समय में वृद्धि केवल अंत बिंदु पर विस्थापन पर निर्भर करती है और चाप की स्थिति से स्वतंत्र होती है। हालाँकि, न्यूटन की विधि के अनुसार, वक्र को न्यूनतम संभव समय में पार करने के लिए यह आवश्यक शर्त है। इसलिए, वह निष्कर्ष निकालता है कि न्यूनतम वक्र चक्रज होना चाहिए।

वह इस प्रकार तर्क देता है।

अब यह मानते हुए कि अंजीर। 1 न्यूनतम वक्र है जो अभी तक निर्धारित नहीं किया गया है, ऊर्ध्वाधर अक्ष सीवी के साथ, और सर्कल सीएचवी हटा दिया गया है, और अंजीर। 2 इनफिनिटिमल आर्क ईई और एक और इन्फिनिटिमल आर्क एफएफ के बीच एक परिमित दूरी के साथ वक्र का हिस्सा दिखाता है। वक्र। ईएल (ईई के बजाय) को पार करने के लिए अतिरिक्त समय, टी, एनएल को ई पर गति से विभाजित किया जाता है (आनुपातिक) $$\sqrt{CB}$$), में शर्तों की अनदेखी $$ o^2 $$ और उच्चा:

$$t \propto \frac{o.DE}{eE.\sqrt{CB}}$$,

एल पर कण एलएम पथ के साथ चलता है, मूल ईएफ के समानांतर, कुछ मनमाना बिंदु एम। चूंकि इसकी गति एल पर ई के समान गति है, एलएम को पार करने का समय वही है जो मूल के साथ होता। वक्र ईएफ। M पर यह बिंदु f पर मूल पथ पर लौटता है। उसी तर्क से, समय में कमी, टी, एफ से एफ के बजाय एम से एफ तक पहुंचने के लिए है

$$T \propto \frac{o.FG}{Ff.\sqrt{CI}}$$ अंतर (टी - टी) मूल ईईएफएफ की तुलना में ईएलएमएफ पथ के साथ अतिरिक्त समय लगता है:

$$(t - T) \propto \left(\frac{DE}{eE\sqrt{CB}} - \frac{FG}{Ff\sqrt{CI}}\right).o $$ प्लस शर्तों में $$ o^2 $$ और उच्चतर (1)

क्योंकि eEFf न्यूनतम वक्र है, (t – T) शून्य से अधिक होना चाहिए, चाहे o धनात्मक हो या ऋणात्मक। यह इस प्रकार है कि (1) में ओ का गुणांक शून्य होना चाहिए:

$$ \frac{DE}{eE\sqrt{CB}} = \frac{FG}{Ff\sqrt{CI}} $$ (2) सीमा में eE और fF शून्य की ओर बढ़ते हैं। ध्यान दें कि चूंकि ईईएफएफ न्यूनतम वक्र है, इसलिए यह माना जाना चाहिए कि का गुणांक $$ o^2 $$ शून्य से बड़ा है।

स्पष्ट रूप से 2 समान और विपरीत विस्थापन होने चाहिए, या शरीर वक्र के समापन बिंदु, ए पर वापस नहीं आएगा।

यदि e स्थिर है, और यदि f को वक्र के ऊपर एक परिवर्तनशील बिंदु माना जाता है, तो ऐसे सभी बिंदुओं के लिए, f, $$ \frac{FG}{Ff\sqrt{CI}} $$ स्थिर है (के बराबर $$ \frac{DE}{eE\sqrt{CB}} $$). b को स्थिर रखकर और एक चर बनाकर यह स्पष्ट है कि $$ \frac{DE}{eE\sqrt{CB}} $$ भी स्थिर है।

लेकिन, चूँकि बिंदु, e और f स्वेच्छ हैं, समीकरण (2) केवल तभी सत्य हो सकता है जब $$ \frac{DE}{eE\sqrt{CB}} = \text{constant} $$, हर जगह, और यह स्थिति वांछित वक्र की विशेषता है। यह वही तकनीक है जिसका उपयोग वह सॉलिड ऑफ लीस्ट रेसिस्टेंस के रूप को खोजने के लिए करता है।

चक्रज के लिए, $$ \frac{DE}{eE} = \frac{BH}{VH} = \frac{CH}{CV} $$, ताकि $$ \frac{DE}{eE\sqrt{CB}} = \frac{CH}{CV.\sqrt{CB}} $$, जो ऊपर स्थिर दिखाया गया था, और ब्राचिस्टोक्रोन चक्रज है।

न्यूटन इस बात का कोई संकेत नहीं देते कि उन्होंने कैसे पता लगाया कि चक्रज इस अंतिम संबंध को संतुष्ट करता है। यह परीक्षण और त्रुटि के द्वारा हो सकता है, या हो सकता है कि उसने तुरंत पहचान लिया हो कि यह वक्र चक्रवात था।

यह भी देखें

 * अरस्तू का पहिया विरोधाभास
 * बेल्ट्रामी पहचान
 * विविधताओं की गणना
 * ज़ंजीर का
 * चक्रवात
 * न्यूटन की न्यूनतम प्रतिरोध समस्या
 * टौटोक्रोन वक्र
 * Trochoid
 * गति के समीकरण # समान रूप से त्वरित रैखिक गति के समीकरण

इस पेज में लापता आंतरिक लिंक की सूची

 * भौतिक विज्ञान
 * अंक शास्त्र
 * टकराव
 * ऊर्जा संरक्षण
 * डेविड ग्रेगरी (गणितज्ञ)

बाहरी संबंध



 * Brachistochrone ( at MathCurve, with excellent animated examples)
 * The Brachistochrone, Whistler Alley Mathematics.
 * Table IV from Bernoulli's article in Acta Eruditorum 1697
 * Brachistochrones by Michael Trott and Brachistochrone Problem by Okay Arik, Wolfram Demonstrations Project.
 * The Brachistochrone problem at MacTutor
 * Geodesics Revisited — Introduction to geodesics including two ways of derivation of the equation of geodesic with brachistochrone as a special case of a geodesic.
 * Optimal control solution to the Brachistochrone problem in Python.
 * The straight line, the catenary, the brachistochrone, the circle, and Fermat Unified approach to some geodesics.