सुपरपरा चुंबकत्व

सुपरपरा चुंबकत्व का एक ऐसा रूप है जो छोटे लौह-चुंबकीय या लौह-चुंबकीय नैनोकणों में दिखाई देता है। पर्याप्त रूप से छोटे नैनोकणों में चुंबकीयकरण तापमान के प्रभाव में अपेक्षाकृत दिशा मे परिवर्तित हो सकता है। दो विवर्तन के बीच के विशिष्ट समय को 'नील विश्राम सिद्धान्त' का समय कहा जाता है। बाहरी चुंबकीय क्षेत्र की अनुपस्थिति में जब नैनोकणों के चुंबकीयकरण को मापने के लिए उपयोग किया जाने वाला समय नील विश्राम समय अपेक्षाकृत अधिक होता है, तो उनका चुंबकीयकरण औसत शून्य में प्रतीत होता है तब उन्हें सुपरपरा चुंबकत्व अवस्था में कहा जाता है। इस अवस्था में एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र अनुचुंबकत्व की तरह नैनोकणों को चुम्बकित करने में सक्षम होता है। हालाँकि, उनकी चुंबकीय संवेदनशीलता अनुचुंबकत्व की तुलना में बहुत अधिक होती है।

चुंबकीय क्षेत्र की अनुपस्थिति में नील विश्राम सिद्धान्त
सामान्यतः कोई भी लौह चुंबकीय या लौह चुंबकीय पदार्थ अपने क्यूरी तापमान से ऊपर एक अनुचुंबकीय अवस्था में संक्रमण से गुजरता है तब सुपरपरा चुंबकत्व इस मानक संक्रमण से अलग होता है क्योंकि यह पदार्थ क्यूरी तापमान से नीचे होता है।

सुपरपरा चुंबकत्व नैनोकणों में होता है जो एकल चुंबकीय डोमेन हैं, अर्थात एकल चुंबकीय डोमेन से बने है। यह तब संभव है जब पदार्थ के आधार पर उनका व्यास 3-50 nm से कम हो। इस स्थिति में, यह माना जाता है कि नैनोकणों का चुंबकीयकरण एक विशाल चुंबकीय क्षण है। नैनोकणों के परमाणुओं द्वारा किए गए सभी व्यक्तिगत चुंबकीय क्षणों के योग को सुपरपरा चुंबकत्व के क्षेत्र में "सूक्ष्म-प्रचक्रण सन्निकटन" कहा जाता है।

नैनोकणों के चुंबकीय विषमदैशिकता के कारण चुंबकीय क्षण में सामान्यतः केवल दो स्थिर झुकाव होते हैं जो एक दूसरे के समानांतर होते हैं और प्रायः एक ऊर्जा अवरोध द्वारा अलग होते हैं। स्थिर अभिविन्यास नैनोकणों के तथाकथित "आसान अक्ष" को परिभाषित करते हैं। परिमित तापमान पर चुंबकत्व के विवर्तन और उसकी दिशा के विवर्तन की सीमित संभावना होती है। इन दो विवर्तन के बीच के माध्य समय को नील विश्राम समय $$\tau_\text{N}$$ कहा जाता है और इसे निम्नलिखित नील-अरहेनियस समीकरण द्वारा प्रस्तुत किया जाता है:
 * $$\tau_\text{N} = \tau_0 \exp \left(\frac{K V}{k_\text{B} T}\right)$$,

जहाँ:
 * $$\tau_\text{N}$$ औसत लंबाई है जो ऊष्मीय उच्चावच के परिणामस्वरूप नैनोकणों के चुंबकीयकरण को यादृच्छिक रूप से विवर्तित करने में लगती है।
 * $$\tau_0$$ समय की लंबाई है या पदार्थ की विशेषता है, जिसे प्रयास का समय या प्रयास अवधि कहा जाता है। इसके व्युत्क्रम को प्रयास आवृत्ति कहा जाता है। जिसका विशिष्ट मान 10−9 और 10−10 सेकंड के बीच होता है।
 * K नैनोकणों का चुंबकीय विषमदैशिकता ऊर्जा घनत्व है और V इसका आयतन है। इसलिए KV एक समतल के माध्यम से अन्य आसान अक्ष दिशा के माध्यम से अपनी प्रारंभिक आसान अक्ष दिशा से आगे बढ़ने वाले चुंबकीयकरण से संबद्ध ऊर्जा का अवरोध है।
 * kB बोल्ट्जमैन स्थिरांक है।
 * T तापमान है।

समय की यह अवधि कुछ नैनोसेकंड से लेकर वर्षों या उससे भी अधिक समय तक कहीं भी हो सकती है। विशेष रूप से, यह देखा जा सकता है कि नील विश्राम का समय कण के आयतन का एक घातीय फलन है, जो प्रदर्शित करता है कि अधिकांश पदार्थ या बड़े नैनोकणों के लिए विवर्तन की संभावना तीव्र से नगण्य क्यों हो जाती है।

अवरोधित तापमान
यदि हम कल्पना करें कि एकल अनुचुंबकीय नैनोकणों के चुंबकीयकरण को मापा जाता है और हम माप समय के रूप में $$\tau_\text{m}$$ को परिभाषित करते हैं। यदि $$\tau_\text{m} \gg \tau_\text{N}$$ माप के समय नैनोकणों मे चुंबकीयकरण कई बार विवर्तित होता है तो मापा गया चुंबकीयकरण औसत शून्य हो जाता है। यदि $$\tau_\text{m} \ll \tau_\text{N}$$ माप के समय चुंबकीयकरण विवर्तन नहीं होगा। तो मापित चुम्बकत्व वह होगा जो मापन के प्रारम्भ में तात्क्षणिक चुम्बकत्व था। पूर्व स्थिति में, नैनोकण सुपरपरा चुंबकत्व अवस्था में प्रतीत होते है जबकि बाद की स्थिति में ये अपनी प्रारंभिक अवस्था में अवरोधित प्रतीत होते है।

नैनोकणों (सुपरपरा चुंबकत्व या अवरोधित) की स्थिति मे मापन समय पर निर्भर करता है। सुपरपरा चुंबकत्व और अवरुद्ध अवस्था के बीच एक संक्रमण तब होता है जब $$\tau_\text{m} = \tau_\text{N}$$ कई प्रयोगों में, मापन समय को स्थिर रखा जाता है लेकिन तापमान भिन्न होता है, इसलिए सुपरपरा चुंबकत्व और अवरुद्ध अवस्था के बीच संक्रमण को तापमान के कार्य के रूप में देखा जाता है। वह तापमान जिसके लिए $$\tau_\text{m} = \tau_\text{N}$$ को ब्लॉकिंग तापमान कहा जाता है:


 * $$T_\text{B} = \frac{K V}{k_\text{B} \ln \left(\frac{\tau_\text{m}}{\tau_0}\right)}$$

विशिष्ट प्रयोगशाला मापन के लिए, पिछले समीकरण में लघुगणक का मान 20–25 के क्रम में है।

समान रूप से, अवरुद्ध तापमान वह तापमान होता है जिसके नीचे एक पदार्थ चुंबकीयकरण की धीमी छूट दिखाती है।

चुंबकीय क्षेत्र का प्रभाव
जब एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र एच को सुपरपरा चुंबकत्व नैनोकणों की एक असेंबली पर लागू किया जाता है, तो उनके चुंबकीय क्षण लागू क्षेत्र के साथ संरेखित होते हैं, जिससे शुद्ध चुंबकीयकरण होता है। असेंबली का मैग्नेटाइजेशन कर्व, यानी लागू क्षेत्र के एक फंक्शन के रूप में मैग्नेटाइजेशन, एक प्रतिवर्ती एस-आकार का बढ़ता हुआ फंक्शन है। यह कार्य काफी जटिल है लेकिन कुछ साधारण मामलों के लिए: उपरोक्त समीकरणों में:
 * 1) यदि सभी कण समान हैं (समान ऊर्जा अवरोध और समान चुंबकीय क्षण), उनके आसान अक्ष लागू क्षेत्र के समानांतर उन्मुख हैं और तापमान काफी कम है (TB < T ≲ KV/(10 kB)), तो चुंबकीयकरण सभा है
 * $$M(H) \approx n \mu \tanh\left(\frac{\mu_0 H \mu}{k_\text{B} T}\right)$$.
 * 1) यदि सभी कण समान हैं और तापमान काफी अधिक है (T ≳ KV/kB), तो आसान अक्षों के उन्मुखीकरण के बावजूद:
 * $$M(H) \approx n \mu L\left(\frac{\mu_0 H \mu}{k_\text{B} T}\right)$$
 * n नमूने में नैनोकणों का घनत्व है
 * $\mu_0$ निर्वात की चुंबकीय पारगम्यता है
 * $\mu$ एक नैनोकण का चुंबकीय क्षण है
 * $L(x) = \frac{1}{\tanh(x)} - \frac{1}{x}$ लैंगविन समारोह है

का प्रारंभिक ढलान $$M(H)$$ कार्य नमूने की चुंबकीय संवेदनशीलता है $$\chi$$:
 * $$\chi = \begin{cases}

\displaystyle \frac{n \mu_0 \mu^2}{k_\text{B} T} & \text{for the 1st case} \\ \displaystyle \frac{n \mu_0 \mu^2}{3k_\text{B} T} & \text{for the 2nd case} \end{cases}$$ बाद की संवेदनशीलता सभी तापमानों के लिए भी मान्य है $$T > T_\text{B}$$ यदि नैनोकणों के आसान अक्ष बेतरतीब ढंग से उन्मुख हैं।

यह इन समीकरणों से देखा जा सकता है कि बड़े नैनोकणों में एक बड़ा µ होता है और इसलिए एक बड़ी संवेदनशीलता होती है। यह बताता है कि सुपरअनुचुंबकीय नैनोकणों में मानक अनुचुंबकत्व की तुलना में बहुत अधिक संवेदनशीलता क्यों होती है: वे एक विशाल चुंबकीय क्षण के साथ बिल्कुल पैरामैग्नेट के रूप में व्यवहार करते हैं।

चुंबकीयकरण की समय निर्भरता
जब नैनोकणों को या तो पूरी तरह से अवरुद्ध कर दिया जाता है $$T \ll T_\text{B}$$ या पूरी तरह से सुपरअनुचुंबकीय $$T \gg T_\text{B}$$ तो चुंबकीयकरण की कोई समय-निर्भरता नहीं होती है। ). हालाँकि, $$T_\text{B}$$ के आस-पास एक संकरी खिड़की है जहाँ मापन समय और विश्रांति समय में तुलनीय परिमाण है। इस मामले में, संवेदनशीलता की आवृत्ति-निर्भरता देखी जा सकती है। बेतरतीब ढंग से उन्मुख नमूने के लिए, जटिल संवेदनशीलता है:


 * $$\chi(\omega) = \frac{\chi_\text{sp} + i \omega \tau \chi_\text{b}}{1 + i\omega\tau}$$

जहाँ
 * $\frac{\omega}{2\pi}$ लागू क्षेत्र की आवृत्ति है
 * $\chi_\text{sp} = \frac{n \mu_0 \mu^2}{3k_\text{B} T}$ सुपरपरा चुंबकत्व अवस्था में संवेदनशीलता है
 * $\chi_\text{b} = \frac{n \mu_0 \mu^2}{3KV}$ अवरुद्ध अवस्था में संवेदनशीलता है
 * $\tau = \frac{\tau_\text{N}}{2}$ सभा के विश्राम का समय है

इस आवृत्ति-निर्भर संवेदनशीलता से, निम्न-क्षेत्रों के लिए चुंबकीयकरण की समय-निर्भरता प्राप्त की जा सकती है:


 * $$\tau \frac{\mathrm{d}M}{\mathrm{d}t} + M = \tau \chi_\text{b} \frac{\mathrm{d}H}{\mathrm{d}t} + \chi_\text{sp} H$$

माप
एक सुपरपरा चुंबकत्व सिस्टम को एसी संवेदनशीलता मापन के साथ मापा जा सकता है, जहां एक लागू चुंबकीय क्षेत्र समय में भिन्न होता है, और सिस्टम की चुंबकीय प्रतिक्रिया को मापा जाता है। एक सुपरअनुचुंबकीय सिस्टम एक विशिष्ट आवृत्ति निर्भरता दिखाएगा: जब आवृत्ति 1/τN से बहुत अधिक होती है, तो आवृत्ति 1/τN से बहुत कम होने की तुलना में एक अलग चुंबकीय प्रतिक्रिया होगी, क्योंकि बाद वाले मामले में, लेकिन पूर्व में नहीं, फेरोमैग्नेटिक क्लस्टर्स के पास अपने चुंबकीयकरण को फ़्लिप करके क्षेत्र में प्रतिक्रिया करने का समय होगा। सटीक निर्भरता की गणना नील-अरहेनियस समीकरण से की जा सकती है, यह मानते हुए कि पड़ोसी समूह एक दूसरे से स्वतंत्र रूप से व्यवहार करते हैं (यदि क्लस्टर परस्पर क्रिया करते हैं, तो उनका व्यवहार अधिक जटिल हो जाता है)। दृश्यमान तरंग दैर्ध्य रेंज में आयरन ऑक्साइड नैनोकणों जैसे मैग्नेटो-ऑप्टिकल रूप से सक्रिय सुपरअनुचुंबकीय सामग्रियों के साथ मैग्नेटो-ऑप्टिकल एसी संवेदनशीलता मापन करना भी संभव है।

हार्ड ड्राइव पर प्रभाव
उपयोग किए जा सकने वाले कणों के न्यूनतम आकार के कारण सुपरपरा चुंबकत्व हार्ड डिस्क ड्राइव के भंडारण घनत्व पर एक सीमा निर्धारित करता है। क्षेत्र घनत्व (कंप्यूटर भंडारण) की इस सीमा को सुपरपरा चुंबकत्व सीमा के रूप में जाना जाता है।


 * पुरानी हार्ड डिस्क तकनीक अनुदैर्ध्य रिकॉर्डिंग का उपयोग करती है। इसकी अनुमानित सीमा 100 से 200 Gbit/in2 है।
 * वर्तमान हार्ड डिस्क तकनीक लंबवत रिकॉर्डिंग का उपयोग करती है। जुलाई 2020 तक लगभग 1 Tbit/in2 के घनत्व वाले ड्राइव व्यावसायिक रूप से उपलब्ध हैं। यह पारंपरिक चुंबकीय रिकॉर्डिंग की सीमा पर है जिसकी भविष्यवाणी 1999 में की गई थी
 * वर्तमान में विकास में आने वाली भविष्य की हार्ड डिस्क तकनीकों में शामिल हैं: हीट-असिस्टेड मैग्नेटिक रिकॉर्डिंग (HAMR) और माइक्रोवेव की मदद से चुंबकीय रिकॉर्डिंग (MAMR), जो बहुत छोटे आकार में स्थिर पदार्थ का उपयोग करती हैं। बिट के चुंबकीय अभिविन्यास को बदलने से पहले उन्हें स्थानीय हीटिंग या माइक्रोवेव उत्तेजना की आवश्यकता होती है। बिट-पैटर्न वाली रिकॉर्डिंग (बीपीआर) बारीक-बारीक मीडिया के उपयोग से बचती है और यह एक और संभावना है। इसके अलावा, चुंबकत्व के टोपोलॉजिकल विकृतियों के आधार पर चुंबकीय रिकॉर्डिंग तकनीकों का प्रस्ताव किया गया है, जिन्हें स्किर्मियंस के रूप में जाना जाता है।

सामान्य अनुप्रयोग

 * फेरोफ्लुइड: ट्यून करने योग्य चिपचिपाहट

बायोमेडिकल एप्लिकेशन

 * इमेजिंग: चुंबकीय अनुनाद इमेजिंग (एमआरआई) में कंट्रास्ट एजेंट
 * चुंबकीय जुदाई: सेल-, डीएनए-, प्रोटीन- जुदाई, आरएनए मछली पकड़ना
 * उपचार: लक्षित दवा वितरण, चुंबकीय अतिताप, चुंबकत्व

यह भी देखें

 * आयरन ऑक्साइड नैनोकण
 * एकल-अणु चुंबक

स्रोत

 * में एक अंग्रेजी अनुवाद उपलब्ध है

बाहरी संबंध

 * Superparamagnetism of Co-Ferrite Nanoparticles
 * Powerpoint presentation on Superparamagnetism in pdf