पतली फिल्म हस्तक्षेप

पतली-फिल्म हस्तक्षेप एक प्राकृतिक घटना है जिसमें एक पतली फिल्म की ऊपरी और निचली सीमाओं से परावर्तित प्रकाश तरंगें एक दूसरे के साथ हस्तक्षेप (तरंग प्रसार) करती हैं, या तो परावर्तित प्रकाश को बढ़ाती या घटाती हैं। जब फिल्म की मोटाई उस पर प्रकाश की एक चौथाई-तरंगदैर्घ्य की एक विषम गुणक होती है, तो दोनों सतहों से परावर्तित तरंगें एक-दूसरे को रद्द करने के लिए हस्तक्षेप करती हैं (यह मानते हुए कि पतली फिल्म के अपवर्तक सूचकांक का मान फिल्म के अपवर्तक सूचकांकों के बीच होता है) इसके ऊपर और नीचे की सामग्री)। चूँकि तरंग को परावर्तित नहीं किया जा सकता है, इसके बजाय यह पूरी तरह से संचरण (तरंग प्रसार) है। जब मोटाई प्रकाश की आधा-तरंग दैर्ध्य की एक बहु होती है, तो दो परावर्तित तरंगें एक-दूसरे को सुदृढ़ करती हैं, प्रतिबिंब को बढ़ाती हैं और संचरण को कम करती हैं। इस प्रकार जब सफेद प्रकाश, जिसमें तरंग दैर्ध्य की एक श्रृंखला होती हैतेल फिल्म पर घटना होती है, तो कुछ तरंग दैर्ध्य (रंग) तेज हो जाते हैं जबकि अन्य क्षीणन होते हैं। थिन-फिल्म इंटरफेरेंस पानी पर साबुन के बुलबुले और तेल की फिल्मों से परावर्तित प्रकाश में दिखाई देने वाले कई रंगों की व्याख्या करता है। यह चश्मे और कैमरे के लेंस पर उपयोग किए जाने वाले एंटीरिफ्लेक्शन कोटिंग्स की कार्रवाई के पीछे का तंत्र भी है। यदि फिल्म की मोटाई आपतित प्रकाश की सुसंगतता लंबाई से बहुत अधिक है, तो प्रकाश स्रोत की रेखा की चौडाई  के कारण हस्तक्षेप पैटर्न धुल जाएगा।

फिल्म की वास्तविक मोटाई इसके अपवर्तक सूचकांक और प्रकाश के आपतन कोण (ऑप्टिक्स) दोनों पर निर्भर करती है। उच्च-सूचकांक माध्यम में प्रकाश की गति धीमी होती है; इस प्रकार एक फिल्म तरंग दैर्ध्य के अनुपात में निर्मित होती है क्योंकि यह फिल्म से गुजरती है। घटना के एक सामान्य कोण पर, मोटाई आमतौर पर केंद्र तरंग दैर्ध्य का एक चौथाई या आधा गुणक होगा, लेकिन घटना के तिरछे कोण पर, मोटाई चौथाई या अर्ध-तरंग दैर्ध्य स्थितियों पर कोण के कोज्या  के बराबर होगी। जो देखने के कोण में परिवर्तन के रूप में बदलते रंगों के लिए खाता है। (किसी भी निश्चित मोटाई के लिए, रंग एक छोटी से लंबी तरंग दैर्ध्य में बदल जाएगा क्योंकि कोण सामान्य से तिरछा हो जाता है।) यह रचनात्मक / विनाशकारी हस्तक्षेप संकीर्ण प्रतिबिंब / संचरण बैंडविथ पैदा करता है, इसलिए देखे गए रंग शायद ही कभी अलग तरंग दैर्ध्य होते हैं, जैसे कि एक विवर्तन झंझरी या प्रिज्म (ऑप्टिक्स) द्वारा उत्पादित, लेकिन स्पेक्ट्रम में दूसरों के अनुपस्थित विभिन्न तरंग दैर्ध्य का मिश्रण। इसलिए, देखे गए रंग शायद ही कभी इंद्रधनुष के होते हैं, लेकिन भूरा, सुनार, फ़िरोज़ा, चैती, चमकीला नीला, बैंगनी और मैजेंटा। एक पतली फिल्म द्वारा परावर्तित या प्रसारित प्रकाश का अध्ययन करने से फिल्म की मोटाई या फिल्म माध्यम के प्रभावी अपवर्तक सूचकांक के बारे में जानकारी मिल सकती है। पतली फिल्मों में कई व्यावसायिक अनुप्रयोग होते हैं जिनमें [[विरोधी प्रतिबिंब कोटिंग]]्स, दर्पण और ऑप्टिकल फिल्टर शामिल हैं।

सिद्धांत
प्रकाशिकी में, एक पतली फिल्म सामग्री की एक परत होती है जिसकी मोटाई सब-नैनोमीटर से माइक्रोन रेंज में होती है। जैसे ही प्रकाश किसी फिल्म की सतह से टकराता है, यह या तो ऊपरी सतह पर प्रसारित या परावर्तित हो जाता है। प्रकाश जो संचरित होता है वह नीचे की सतह तक पहुँचता है और एक बार फिर से प्रसारित या परावर्तित हो सकता है। फ़्रेस्नेल समीकरण एक मात्रात्मक विवरण प्रदान करते हैं कि इंटरफ़ेस पर कितना प्रकाश प्रसारित या परिलक्षित होगा। ऊपरी और निचली सतहों से परावर्तित प्रकाश हस्तक्षेप करेगा। दो प्रकाश तरंगों के बीच रचनात्मक या विनाशकारी हस्तक्षेप (तरंग प्रसार) की डिग्री उनके चरण में अंतर पर निर्भर करती है। बदले में यह अंतर फिल्म परत की मोटाई, फिल्म के अपवर्तक सूचकांक और फिल्म पर मूल तरंग की घटना के कोण पर निर्भर करता है। इसके अतिरिक्त, 180 डिग्री या की एक चरण पारी $$\pi$$ रेडियन परावर्तन चरण सीमा के दोनों ओर सामग्री के अपवर्तक सूचकांकों के आधार पर एक सीमा पर बदल जाता है। यह चरण बदलाव तब होता है जब जिस माध्यम से प्रकाश यात्रा कर रहा है उसका अपवर्तक सूचकांक उस सामग्री के अपवर्तक सूचकांक से कम होता है जो वह हड़ताली है। दूसरे शब्दों में, अगर $$n_1 < n_2$$ और प्रकाश सामग्री 1 से सामग्री 2 तक यात्रा कर रहा है, तो प्रतिबिंब पर एक चरण बदलाव होता है। प्रकाश का पैटर्न जो इस हस्तक्षेप से उत्पन्न होता है, या तो प्रकाश और अंधेरे बैंड के रूप में या घटना प्रकाश के स्रोत के आधार पर रंगीन बैंड के रूप में दिखाई दे सकता है।

एक पतली फिल्म पर प्रकाश की घटना पर विचार करें और ऊपरी और निचली दोनों सीमाओं से परावर्तित हो। हस्तक्षेप के लिए स्थिति निर्धारित करने के लिए परावर्तित प्रकाश के ऑप्टिकल पथ अंतर (ओपीडी) की गणना की जानी चाहिए। उपरोक्त किरण आरेख के संदर्भ में, दो तरंगों के बीच ओपीडी निम्न है:
 * $$OPD = n_2 (\overline{AB} + \overline{BC})- n_1(\overline{AD})$$

कहाँ,
 * $$\overline{AB} = \overline{BC} = \frac{d}{\cos(\theta_2)}$$
 * $$\overline{AD} = 2d\tan(\theta_2)\sin(\theta_1)$$

स्नेल के नियम का उपयोग करके, $$n_1\sin(\theta_1)=n_2\sin(\theta_2)$$
 * $$\begin{align}OPD &= n_2\left(\frac{2d}{\cos(\theta_2)}\right) - 2d\tan(\theta_2)n_2\sin(\theta_2)\\&= 2n_2d\left(\frac{1-\sin^2(\theta_2)}{\cos(\theta_2)}\right)\\&= 2n_2d\cos\big(\theta_2)\\\end{align}$$

हस्तक्षेप रचनात्मक होगा यदि ऑप्टिकल पथ अंतर प्रकाश की तरंग दैर्ध्य के एक पूर्णांक गुणक के बराबर है, $$\lambda$$.
 * $$2n_2d\cos\big(\theta_2)=m\lambda$$

प्रतिबिंब पर होने वाले संभावित चरण बदलावों पर विचार करने के बाद यह स्थिति बदल सकती है।

मोनोक्रोमैटिक स्रोत
जहां आपतित प्रकाश की प्रकृति एकवर्णी होती है, व्यतिकरण प्रतिरूप हल्के और गहरे बैंड के रूप में दिखाई देते हैं। लाइट बैंड उन क्षेत्रों के अनुरूप होते हैं जिन पर परावर्तित तरंगों के बीच रचनात्मक हस्तक्षेप हो रहा है और डार्क बैंड विनाशकारी हस्तक्षेप क्षेत्रों के अनुरूप हैं। चूंकि फिल्म की मोटाई एक स्थान से दूसरे स्थान पर भिन्न होती है, हस्तक्षेप रचनात्मक से विनाशकारी में बदल सकता है। इस घटना का एक अच्छा उदाहरण, जिसे न्यूटन के छल्ले कहा जाता है, हस्तक्षेप के पैटर्न को प्रदर्शित करता है, जिसके परिणामस्वरूप प्रकाश एक सपाट सतह से सटे एक गोलाकार सतह से परिलक्षित होता है। जब सतह को एकवर्णी प्रकाश से प्रकाशित किया जाता है तो संकेंद्रित वलय देखे जाते हैं। सतहों के आकार और समतलता (निर्माण) को मापने के लिए इस घटना का उपयोग ऑप्टिकल फ्लैटों के साथ किया जाता है।

ब्रॉडबैंड स्रोत
यदि घटना प्रकाश ब्रॉडबैंड है, या सफेद है, जैसे सूर्य से प्रकाश, हस्तक्षेप पैटर्न रंगीन बैंड के रूप में दिखाई देते हैं। प्रकाश की विभिन्न तरंग दैर्ध्य विभिन्न फिल्म मोटाई के लिए रचनात्मक हस्तक्षेप पैदा करती हैं। स्थानीय फिल्म मोटाई के आधार पर फिल्म के विभिन्न क्षेत्र अलग-अलग रंगों में दिखाई देते हैं।

चरण बातचीत
आंकड़े दो घटना प्रकाश पुंज (ए और बी) दिखाते हैं। प्रत्येक बीम एक परावर्तित बीम (धराशायी) उत्पन्न करता है। रुचि के प्रतिबिंब बीम ए का प्रतिबिंब निचली सतह से और बीम बी का प्रतिबिंब ऊपरी सतह से दूर होता है। ये परावर्तित किरणें एक परिणामी किरण (C) उत्पन्न करने के लिए संयोजित होती हैं। यदि परावर्तित बीम चरण में हैं (जैसा कि पहले चित्र में है) परिणामी बीम अपेक्षाकृत मजबूत है। यदि, दूसरी ओर, परावर्तित बीम के विपरीत चरण होते हैं, तो परिणामी बीम क्षीण हो जाती है (जैसा कि दूसरी आकृति में है)।

दो परावर्तित बीमों का चरण संबंध फिल्म में बीम ए की तरंग दैर्ध्य और फिल्म की मोटाई के बीच संबंध पर निर्भर करता है। अगर फिल्म में तय की गई कुल दूरी बीम फिल्म में बीम की तरंग दैर्ध्य का एक पूर्णांक गुणक है, तो दो परावर्तित बीम चरण में हैं और रचनात्मक रूप से हस्तक्षेप करते हैं (जैसा कि पहले चित्र में दिखाया गया है)। यदि बीम A द्वारा तय की गई दूरी फिल्म में प्रकाश की आधी तरंग दैर्ध्य का एक विषम पूर्णांक गुणक है, तो बीम विनाशकारी रूप से हस्तक्षेप करते हैं (जैसा कि दूसरे चित्र में है)। इस प्रकार, इन चित्रों में दिखाई गई फिल्म पहली आकृति में प्रकाश किरण की तरंग दैर्ध्य पर अधिक दृढ़ता से दर्शाती है, और दूसरी आकृति में किरण के तरंग दैर्ध्य पर कम दृढ़ता से।

उदाहरण
किसी पतली फिल्म से प्रकाश के परावर्तित होने पर उत्पन्न होने वाले व्यवधान का प्रकार आपतित प्रकाश की तरंग दैर्ध्य और कोण, फिल्म की मोटाई, फिल्म के दोनों तरफ सामग्री के अपवर्तक सूचकांक और फिल्म के सूचकांक पर निर्भर करता है। फिल्म माध्यम। विभिन्न संभावित फिल्म विन्यास और संबंधित समीकरणों को नीचे दिए गए उदाहरणों में अधिक विस्तार से समझाया गया है।

साबुन का बुलबुला
साबुन के बुलबुले के मामले में, प्रकाश हवा के माध्यम से यात्रा करता है और साबुन की फिल्म से टकराता है। वायु का अपवर्तनांक 1 ($$n_{\rm air} = 1$$) और फिल्म का सूचकांक 1 से बड़ा है ($$n_{\rm film} > 1$$). परावर्तन जो फिल्म की ऊपरी सीमा (वायु-फिल्म सीमा) पर होता है, परावर्तित तरंग में 180 ° चरण बदलाव का परिचय देगा क्योंकि हवा का अपवर्तक सूचकांक फिल्म के सूचकांक से कम है ($$n_{\rm air} < n_{\rm film}$$). प्रकाश जो ऊपरी वायु-फिल्म अंतरफलक पर प्रसारित होता है, वह निचले फिल्म-वायु अंतरापृष्ठ तक जारी रहेगा जहां इसे परावर्तित या संचरित किया जा सकता है। इस सीमा पर होने वाला परावर्तन परावर्तित तरंग के चरण को नहीं बदलेगा क्योंकि $$n_{\rm film} > n_{\rm air}$$. साबुन के बुलबुले के लिए व्यतिकरण की शर्त निम्न है:
 * $$2n_{\rm film}d\cos(\theta_2)=\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda$$ परावर्तित प्रकाश के रचनात्मक हस्तक्षेप के लिए
 * $$2n_{\rm film}d\cos\big(\theta_2)=m\lambda$$ परावर्तित प्रकाश के विनाशकारी हस्तक्षेप के लिए

कहाँ $$d$$ फिल्म की मोटाई है, $$n_{\rm film}$$ फिल्म का अपवर्तक सूचकांक है, $$\theta_2$$ निचली सीमा पर तरंग का आपतन कोण है, $$m$$ एक पूर्णांक है, और $$\lambda$$ प्रकाश की तरंग दैर्ध्य है।

तेल फिल्म
एक पतली तेल फिल्म के मामले में, पानी की परत के ऊपर तेल की एक परत बैठती है। तेल का अपवर्तन सूचकांक 1.5 के पास हो सकता है और पानी का सूचकांक 1.33 है। जैसा कि साबुन के बुलबुले के मामले में होता है, तेल फिल्म (हवा और पानी) के दोनों ओर की सामग्रियों में अपवर्तक सूचकांक होते हैं जो फिल्म के सूचकांक से कम होते हैं। $$n_{\rm air} < n_{\rm water} < n_{\rm oil}$$. ऊपरी सीमा से परावर्तन पर एक चरण बदलाव होगा क्योंकि $$n_{\rm air}n_{\rm water}$$. हस्तक्षेप के समीकरण समान होंगे।
 * $$2n_{\rm oil}d\cos(\theta_2)=\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda$$ परावर्तित प्रकाश के रचनात्मक हस्तक्षेप के लिए
 * $$2n_{\rm oil}d\cos\big(\theta_2)=m\lambda$$ परावर्तित प्रकाश के विनाशकारी हस्तक्षेप के लिए

विरोधी प्रतिबिंब कोटिंग्स


एक विरोधी प्रतिबिंब कोटिंग परावर्तित प्रकाश को समाप्त करती है और एक ऑप्टिकल प्रणाली में प्रेषित प्रकाश को अधिकतम करती है। एक फिल्म को इस तरह डिज़ाइन किया गया है कि परावर्तित प्रकाश विनाशकारी हस्तक्षेप उत्पन्न करता है और प्रेषित प्रकाश प्रकाश की दी गई तरंग दैर्ध्य के लिए रचनात्मक हस्तक्षेप उत्पन्न करता है। इस तरह की कोटिंग के सरलतम कार्यान्वयन में, फिल्म बनाई जाती है ताकि इसकी ऑप्टिकल मोटाई हो $$d n_{\rm coating}$$ आपतित प्रकाश की एक चौथाई तरंग दैर्ध्य है और इसका अपवर्तक सूचकांक हवा के सूचकांक से अधिक और कांच के सूचकांक से कम है।
 * $$n_{\rm air}<n_{\rm coating}<n_{\rm glass}$$
 * $$d=\lambda/(4 n_{\rm coating})$$

फिल्म के ऊपर और नीचे दोनों इंटरफेस पर प्रतिबिंब पर 180 ° फेज शिफ्ट को प्रेरित किया जाएगा क्योंकि $$n_{\rm air}<n_{\rm coating}$$ और $$n_{\rm coating}<n_{\rm glass}$$. परावर्तित प्रकाश के व्यतिकरण के समीकरण हैं:
 * $$2n_{\rm coating}d\cos\big(\theta_2)=m\lambda$$ रचनात्मक हस्तक्षेप के लिए
 * $$2n_{\rm coating}d\cos(\theta_2)=\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda$$ विनाशकारी हस्तक्षेप के लिए

यदि ऑप्टिकल मोटाई $$d n_{\rm coating}$$ आपतित प्रकाश की एक चौथाई तरंगदैर्घ्य के बराबर है और यदि प्रकाश सामान्य आपतन पर फिल्म से टकराता है $$(\theta_2 = 0)$$, परावर्तित तरंगें पूरी तरह से चरण से बाहर हो जाएंगी और विनाशकारी रूप से हस्तक्षेप करेंगी। अधिक परतों को जोड़कर प्रतिबिंब में और कमी संभव है, प्रत्येक को प्रकाश की एक विशिष्ट तरंग दैर्ध्य से मेल खाने के लिए डिज़ाइन किया गया है।

इन फिल्मों के लिए प्रेषित प्रकाश का हस्तक्षेप पूरी तरह रचनात्मक है।

प्रकृति में
प्राकृतिक दुनिया में पतली-फिल्म परतों के कारण संरचनात्मक रंगाई आम है। बहुत से कीड़ों के पंख उनकी न्यूनतम मोटाई के कारण पतली फिल्मों के रूप में कार्य करते हैं। यह कई मक्खियों और ततैया के पंखों में स्पष्ट रूप से दिखाई देता है। तितलियों में, पतली-फिल्म प्रकाशिकी तब दिखाई देती है जब पंख स्वयं रंजित पंख तराजू से ढके नहीं होते हैं, जो कि एग्लेस आईओ तितली के नीले पंखों के धब्बों में होता है। बटरकप फूलों की चमकदार उपस्थिति एक पतली फिल्म के कारण भी होती है साथ ही कानून के पैरोटिया के चमकदार स्तन पंख।

अनुप्रयोग
पतली फिल्मों का व्यावसायिक रूप से विरोधी प्रतिबिंब कोटिंग्स, दर्पण और ऑप्टिकल फिल्टर में उपयोग किया जाता है। किसी दिए गए तरंग दैर्ध्य के लिए किसी सतह पर परावर्तित या प्रसारित प्रकाश की मात्रा को नियंत्रित करने के लिए उन्हें इंजीनियर किया जा सकता है। एक फैब्री-पेरोट एटलॉन पतली फिल्म के हस्तक्षेप का चयन करने के लिए चुनिंदा रूप से चुनता है कि डिवाइस के माध्यम से प्रकाश की तरंग दैर्ध्य को संचारित करने की अनुमति है। इन फिल्मों को निक्षेपण प्रक्रियाओं के माध्यम से बनाया जाता है जिसमें सामग्री को नियंत्रित तरीके से सब्सट्रेट में जोड़ा जाता है। तरीकों में रासायनिक वाष्प जमाव और विभिन्न भौतिक वाष्प जमाव तकनीक शामिल हैं।

पतली परत भी प्रकृति में पाई जाती है। कई जानवरों के रेटिना के पीछे ऊतक की एक परत होती है, एक चमकीला कालीन, जो प्रकाश संग्रह में सहायता करती है। तेल की बूंदों और साबुन के बुलबुले में पतली फिल्म के हस्तक्षेप के प्रभाव भी देखे जा सकते हैं। एक पतली-फिल्म की परावर्तकता में विशिष्ट दोलन होते हैं और स्पेक्ट्रम के एक्स्ट्रेमा का उपयोग पतली-फिल्म की मोटाई की गणना के लिए किया जा सकता है।

इलिप्सोमेट्री एक ऐसी तकनीक है जिसका उपयोग अक्सर पतली फिल्मों के गुणों को मापने के लिए किया जाता है। एक विशिष्ट इलिप्सोमेट्री प्रयोग में ध्रुवीकृत प्रकाश एक फिल्म की सतह से परावर्तित होता है और एक डिटेक्टर द्वारा मापा जाता है। जटिल प्रतिबिंब अनुपात, $$\rho$$, प्रणाली का मापा जाता है। तब आयोजित एक मॉडल विश्लेषण जिसमें इस जानकारी का उपयोग फिल्म परत की मोटाई और अपवर्तक सूचकांकों को निर्धारित करने के लिए किया जाता है।

दोहरे ध्रुवीकरण इंटरफेरोमेट्री अपवर्तक सूचकांक और आणविक पैमाने की पतली फिल्मों की मोटाई को मापने के लिए एक उभरती हुई तकनीक है और उत्तेजित होने पर ये कैसे बदलते हैं।

इतिहास
पतली-फिल्म के हस्तक्षेप के कारण होने वाली इंद्रधनुषी प्रकृति में आमतौर पर देखी जाने वाली घटना है, जो विभिन्न प्रकार के पौधों और जानवरों में पाई जाती है। इस घटना के पहले ज्ञात अध्ययनों में से एक 1665 में रॉबर्ट हुक द्वारा आयोजित किया गया था। माइक्रोग्राफिया में, हुक ने कहा कि मोर के पंखों में इंद्रधनुषीपन प्लेट और हवा की पतली, वैकल्पिक परतों के कारण होता है। 1704 में, आइजैक न्यूटन ने अपनी पुस्तक, प्रकाशिकी  में कहा था कि मोर पंख में इंद्रधनुषीपन इस तथ्य के कारण था कि पंख में पारदर्शी परतें बहुत पतली थीं। 1801 में, थॉमस यंग (वैज्ञानिक) ने रचनात्मक और विनाशकारी हस्तक्षेप की पहली व्याख्या प्रदान की। ऑगस्टिन फ्रेस्नेल के काम तक यंग के योगदान पर किसी का ध्यान नहीं गया, जिन्होंने 1816 में प्रकाश के तरंग सिद्धांत को स्थापित करने में मदद की। हालांकि, 1870 के दशक तक इंद्रधनुषीता की बहुत कम व्याख्या की जा सकती थी, जब जेम्स क्लर्क मैक्सवेल और हेनरिक हर्ट्ज़ ने सभी प्रकार के दृश्यमान प्रकाश और सभी EM विकिरणों के लिए प्रकाश#विद्युतचुंबकीय सिद्धांत की व्याख्या करने में मदद की। 1899 में फैब्री-पेरोट व्यतिकरणमापी के आविष्कार के बाद, पतली-फिल्म व्यतिकरण की क्रियाविधि को बड़े पैमाने पर प्रदर्शित किया जा सकता था।

बहुत से प्रारंभिक कार्यों में, वैज्ञानिकों ने मोर और स्कारबाइडेस जैसे जानवरों में इंद्रधनुषीपन की व्याख्या करने की कोशिश की, सतह के रंग के कुछ रूप के रूप में, जैसे डाई या वर्णक जो विभिन्न कोणों से परावर्तित होने पर प्रकाश को बदल सकते हैं। 1919 में, लॉर्ड रेले ने प्रस्तावित किया कि चमकीले, बदलते रंग रंजक या रंजक के कारण नहीं, बल्कि सूक्ष्म संरचनाओं के कारण होते हैं, जिसे उन्होंने संरचनात्मक रंग कहा। 1923 में, सी. डब्ल्यू. मेसन ने देखा कि मोर पंख में बारबुल्स बहुत पतली परतों से बने होते हैं। इनमें से कुछ परतें रंगीन थीं जबकि अन्य पारदर्शी थीं। उन्होंने देखा कि बार्बुल को दबाने से रंग नीले रंग की ओर स्थानांतरित हो जाएगा, जबकि इसे एक रसायन के साथ सूजन करने से यह लाल रंग की ओर स्थानांतरित हो जाएगा। उन्होंने यह भी पाया कि पंखों से रंजक विरंजन करने से इंद्रधनुषीपन दूर नहीं हुआ। इससे सतह के रंग सिद्धांत को दूर करने और संरचनात्मक रंग सिद्धांत को मजबूत करने में मदद मिली। 1925 में, अर्नेस्ट मेरिट ने अपने पेपर ए स्पेक्ट्रोफोटोमेट्रिक स्टडी ऑफ सर्टेन केसेस ऑफ स्ट्रक्चरल कलर में पहली बार पतली-फिल्म हस्तक्षेप की प्रक्रिया को इंद्रधनुषीपन के लिए एक स्पष्टीकरण के रूप में वर्णित किया। इलेक्ट्रॉन सूक्ष्मदर्शी  द्वारा इंद्रधनुषी पंखों की पहली परीक्षा 1939 में हुई, जिसमें जटिल पतली-फिल्म संरचनाओं का खुलासा हुआ, जबकि 1942 में मॉर्फो ([[तितली)]] तितली की एक परीक्षा में नैनोमीटर पैमाने पर पतली-फिल्म संरचनाओं की एक अत्यंत छोटी सरणी का पता चला।

पतली-फिल्म कोटिंग्स का पहला उत्पादन संयोग से हुआ। 1817 में, जोसेफ फ्रौनहोफर ने पाया कि, नाइट्रिक एसिड के साथ कांच को खराब करके, वह सतह पर प्रतिबिंबों को कम कर सकता है। 1819 में, कांच की एक शीट से अल्कोहल की एक परत को वाष्पित होते देखने के बाद, फ्राउनहोफर ने नोट किया कि तरल के पूरी तरह से वाष्पित होने से ठीक पहले रंग दिखाई देते हैं, जिससे यह निष्कर्ष निकलता है कि पारदर्शी सामग्री की कोई भी पतली फिल्म रंगों का उत्पादन करेगी।

1936 तक पतली-फिल्म कोटिंग तकनीक में थोड़ी प्रगति हुई, जब जॉन स्ट्रॉन्ग ने ग्लास पर एंटी-रिफ्लेक्शन कोटिंग बनाने के लिए फ्लोराइट को वाष्पित करना शुरू किया। 1930 के दशक के दौरान, वैक्यूम पंपों में सुधार ने स्पटरिंग जैसी निर्वात जमाव  विधियों को संभव बनाया। 1939 में, वाल्टर एच. गेफ्केन ने परावैद्युत कोटिंग्स का उपयोग करते हुए पहला हस्तक्षेप फिल्टर  बनाया।

यह भी देखें

 * रिफ्लेक्टोमेट्रिक इंटरफेरेंस स्पेक्ट्रोस्कोपी
 * पतली फिल्म प्रकाशिकी
 * स्थानांतरण-मैट्रिक्स विधि (प्रकाशिकी)

अग्रिम पठन

 * D.G. Stavenga, Thin film and multilayer optics cause structural colors of many insects and birds Materials today: Proceedings, 1S, 109 – 121 (2014).
 * D.G. Stavenga, Thin film and multilayer optics cause structural colors of many insects and birds Materials today: Proceedings, 1S, 109 – 121 (2014).
 * D.G. Stavenga, Thin film and multilayer optics cause structural colors of many insects and birds Materials today: Proceedings, 1S, 109 – 121 (2014).
 * D.G. Stavenga, Thin film and multilayer optics cause structural colors of many insects and birds Materials today: Proceedings, 1S, 109 – 121 (2014).
 * D.G. Stavenga, Thin film and multilayer optics cause structural colors of many insects and birds Materials today: Proceedings, 1S, 109 – 121 (2014).