ग्रेविटोइलेक्ट्रोमैग्नेटिज्म

ग्रेविटोइलेक्ट्रोमैग्नेटिज्म, संक्षिप्त जीईएम, विद्युतचुम्बकत्व और सामान्य सापेक्षता गुरुत्वाकर्षण के समीकरणों के बीच समानता के एक सेट को संदर्भित करता है; विशेष रूप से: मैक्सवेल के क्षेत्र समीकरण और एक सन्निकटन के बीच, कुछ शर्तों के तहत मान्य, सामान्य आपेक्षिकता के लिए आइंस्टीन क्षेत्र समीकरण है। गुरुत्वाकर्षणचुम्बकत्व एक व्यापक रूप से प्रयोग किया जाने वाला शब्द है जो विशेष रूप से गुरुत्वाकर्षण के गतिज प्रभावों को संदर्भित करता है, जो गतिशील विद्युत आवेश के चुंबकीय प्रभावों के अनुरूप है। जीईएम का सबसे सामान्य संस्करण केवल अलग-अलग स्रोतों से दूर और धीरे-धीरे चलने वाले परीक्षण कणों के लिए मान्य है।

सामान्य सापेक्षता से पहले, सर्वप्रथम 1893 में ओलिवर हीविसाइड द्वारा न्यूटन के नियम का विस्तार करने वाले एक अलग सिद्धांत के रूप में केवल कुछ छोटे कारकों द्वारा भिन्न सादृश्य और समीकरण प्रकाशित किए गए थे।

पृष्ठभूमि
कमजोर क्षेत्र सन्निकटन में सामान्य सापेक्षता द्वारा वर्णित गुरुत्वाकर्षण का यह अनुमानित सुधार एक स्पष्ट क्षेत्र को एक स्वतंत्र रूप से चलने वाले जड़त्वीय भाग से अलग संदर्भ के एक फ्रेम में प्रकट करता है। इस स्पष्ट क्षेत्र को दो घटकों द्वारा वर्णित किया जा सकता है जो क्रमशः विद्युत चुंबकत्व के विद्युत और चुंबकीय क्षेत्रों की तरह कार्य करते हैं, और सादृश्य द्वारा इन्हें गुरुत्वीय और गुरुत्वाकर्षणचुंबकीय क्षेत्र कहा जाता है, क्योंकि ये एक द्रव्यमान के चारों ओर उसी तरह से उत्पन्न होते हैं जैसे एक गतिमान विद्युत आवेश होता है। गुरुत्वचुंबकीय क्षेत्र, या वेग-निर्भर त्वरण का मुख्य परिणाम यह है कि एक विशाल, गैर-अक्षरामित, घूर्णन वस्तु के पास एक चलती हुई वस्तु को त्वरण का अनुभव होगा जो विशुद्ध रूप से न्यूटोनियन (विद्युतचुम्बकत्व) गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र द्वारा पूर्वानुमानित नहीं है। अधिक सूक्ष्म भविष्यवाणियां, जैसे गिरने वाली वस्तु का प्रेरित घूर्णन और कताई वस्तु की पूर्वता, सामान्य सापेक्षता की अंतिम मूलभूत भविष्यवाणियों में से एक हैं जिनका प्रत्यक्ष परीक्षण किया जाना है।

गुरुत्वचुंबकीय प्रभावों के अप्रत्यक्ष सत्यापन सापेक्ष जेट्स के विश्लेषण से प्राप्त किए गए हैं। रोजर पेनरोज़ ने एक ऐसे तंत्र का प्रस्ताव किया था जो ब्लैक होल से ऊर्जा और संवेग निकालने के लिए फ्रेम-ड्रग संबंधी प्रभावों पर निर्भर करती है। रेवा के विलियम्स, फ्लोरिडा विश्वविद्यालय, ने एक कठोर प्रमाण विकसित किया जो पेनरोज़ प्रक्रिया को मान्य करता है। उनके मॉडल ने दिखाया कि कैसे लेंस-थिरिंग प्रभाव, क्वैसर और सक्रिय गैलीलिक नाभिक की प्रेक्षित उच्च ऊर्जा और चमक के लिए जिम्मेदार हो सकता है, उनके ध्रुवीय अक्ष के बारे में कॉलिब्रेटेड जेट, और असममित जेट (कक्षीय विमान से संबंधित) हैं। उन सभी देखे गए गुणों को गुरुत्वचुंबकीय प्रभावों के संदर्भ में समझाया जा सकता है। विलियम्स के पेनरोज़ तंत्र के अनुप्रयोग को किसी भी आकार के ब्लैक होल पर लागू किया जा सकता है। गुरुत्वाकर्षणचुम्बकत्व के लिए रिलेटिविस्टिक जेट्स सत्यापन के सबसे बड़े और चमकीले रूप के रूप में काम कर सकते हैं।

स्टैनफोर्ड यूनिवर्सिटी का एक समूह वर्तमान में जीईएम के पहले प्रत्यक्ष परीक्षण, गुरुत्वाकर्षण जांच बी उपग्रह प्रयोग से डेटा का विश्लेषण कर रहा है, यह देखने के लिए कि क्या वे गुरुत्वाकर्षणचुम्बकत्व के अनुरूप हैं। अपाचे पॉइंट ऑब्जर्वेटरी लूनर लेजर-रेंजिंग ऑपरेशन भी गुरुत्वाकर्षणचुम्बकत्व प्रभावों का निरीक्षण करने की योजना बना रहा है।

समीकरण
सामान्य सापेक्षता के अनुसार, एक घूर्णन वस्तु (या किसी भी घूर्णन द्रव्यमान-ऊर्जा) द्वारा उत्पादित गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र, एक विशेष सीमित मामले में, समीकरणों द्वारा वर्णित किया जा सकता है, जो चिरसम्मत विद्युत चुंबकत्व के समान रूप है। सामान्य सापेक्षता के मूल समीकरण से प्रारंभ करते हुए, आइंस्टीन क्षेत्र समीकरण, और एक कमजोर गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र या उचित रूप से फ्लैट स्पेसटाइम मानते हुए, विद्युतचुम्बकत्व के लिए मैक्सवेल के समीकरणों के गुरुत्वाकर्षण अनुरूप, जिन्हें जीईएम समीकरण कहा जाता है, प्राप्त किया जा सकता है। मैक्सवेल के समीकरणों की तुलना में जीईएम समीकरण हैं:

जहां:
 * उदाहरण के लिए गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र (चिरसम्मत गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र) है, SI इकाई m⋅s−2 के साथ
 * E विद्युत क्षेत्र है
 * SI इकाई s−1 के साथ Bg गुरुत्वीय चुंबकीय क्षेत्र है
 * B चुंबकीय क्षेत्र है
 * ρg द्रव्यमान घनत्व है, SI इकाई kg⋅m−3
 * ρ आवेश घनत्व है
 * Jg द्रव्यमान धारा घनत्व या द्रव्यमान प्रवाह है (Jg = ρgvρ, जहाँ vρ द्रव्यमान प्रवाह का वेग है), SI इकाई kg⋅m−2⋅s−1 के साथ
 * J विद्युत प्रवाह घनत्व है
 * G गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक है
 *  ε0 वैक्यूम परमिटिटिविटी है
 * c गुरुत्वाकर्षण की गति और प्रकाश की गति दोनों है।

लोरेंत्ज़ बल
एक परीक्षण कण के लिए जिसका द्रव्यमान m छोटा है, एक स्थिर प्रणाली में, एक जीईएम क्षेत्र के कारण उस पर कार्य करने वाले शुद्ध (लोरेंत्ज़) बल को लोरेंत्ज़ बल समीकरण के निम्नलिखित जीईएम एनालॉग द्वारा वर्णित किया गया है:

जहां:
 * v परीक्षण कण का वेग है
 * m परीक्षण कण का द्रव्यमान है
 *  q परीक्षण कण का विद्युत आवेश है।

पोयंटिंग सदिश
जीईएम पॉयंटिंग सदिश की तुलना विद्युत चुम्बकीय पॉयंटिंग सदिश से की जाती है:

क्षेत्रों का मापन
मुद्रित गुरुत्वीय और गुरुत्वचुंबकीय क्षेत्रों के लिए एक निरंतर स्केलिंग को नहीं अपनाते हैं, जिससे तुलना मुश्किल हो जाती है। उदाहरण के लिए, मशहून के लेखन के साथ सहमति प्राप्त करने के लिए, जीईएम समीकरणों में Bg के सभी उदाहरणों को `स्वयं’ द्वारा गुणा  −$I$ और Eg -1 किया जाना चाहिए। ये कारक लोरेंत्ज़ बल के समीकरणों के अनुरूपों को विभिन्न रूप से संशोधित करते हैं. कोई स्केलिंग विकल्प नहीं है जो सभी जीईएम और ईएम समीकरणों को पूरी तरह से समान होने की अनुमति देता है। कारकों में विसंगति उत्पन्न होती है क्योंकि गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र का स्रोत दूसरे क्रम का तनाव-ऊर्जा टेंसर है, जैसा कि विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के स्रोत के विपरीत पहला क्रम चार-वर्तमान टेंसर है। यह अंतर तब स्पष्ट हो जाता है जब कोई सापेक्षिक द्रव्यमान के गैर-अपरिवर्तनीयता की तुलना इलेक्ट्रिक चार्ज इनवेरियन से करता है। विद्युतचुम्बकत्व के स्पिन-1 क्षेत्र होने के विपरीत, इसे गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र के स्पिन-2 वर्ण में वापस खोजा जा सकता है। (स्पिन-1 और स्पिन-2 क्षेत्रों पर अधिक जानकारी के लिए सापेक्षवादी तरंग समीकरण देखें)।

उच्च-क्रम प्रभाव
कुछ उच्च-क्रम गुरुत्वाकर्षण चुंबकीय प्रभाव अधिक पारंपरिक ध्रुवीकृत आवेशों की परस्पर क्रियाओं की याद दिलाने वाले प्रभावों को पुन: उत्पन्न कर सकते हैं। उदाहरण के लिए, यदि दो पहिए एक सामान्य अक्ष पर घूमते हैं, तो दो पहियों के बीच परस्पर गुरुत्वाकर्षण आकर्षण अधिक होगा यदि वे एक ही दिशा की तुलना में विपरीत दिशाओं में घूमते हैं। इसे एक आकर्षक या प्रतिकारक गुरुत्वाकर्षण चुंबकीय घटक के रूप में व्यक्त किया जा सकता है।

गुरुत्वचुंबकीय तर्क यह भी अनुमान लगाते हैं कि अर्ध-लघु धुरी घूर्णी त्वरण (धूम्रपान की अंगूठी के घूमने में तेजी) से गुजरने वाला एक लचीला या द्रव टोरोइडल द्रव्यमान गले के माध्यम से पदार्थ को खींचता है (घूर्णी फ्रेम खींचने का मामला, गले के माध्यम से कार्य करता है)। सिद्धांत रूप में, इस कॉन्फ़िगरेशन का उपयोग वस्तुओं को गति देने के लिए किया जा सकता है (गले के माध्यम से) ऐसी वस्तुओं के बिना किसी भी जी-बलों का अनुभव किया जा सकता है। रोटेशन के दो डिग्री के साथ एक टोरॉयडल द्रव्यमान पर विचार करें (दोनों प्रमुख अक्ष और लघु-अक्ष स्पिन, दोनों अंदर की ओर मुड़ते हैं और घूमते हैं)। यह एक विशेष मामले का प्रतिनिधित्व करता है जिसमें गुरुत्वाकर्षण चुंबकीय प्रभाव वस्तु के चारों ओर एक चिरलिटी (भौतिकी) कॉर्कस्क्रू-जैसे गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र उत्पन्न करता है। आंतरिक और बाहरी भूमध्य रेखा पर खींचने के लिए प्रतिक्रिया बल सामान्य रूप से परिमाण और दिशा में समान रूप से समान और विपरीत होने की अपेक्षा की जाती है, सरल मामले में केवल लघु-अक्ष स्पिन शामिल है। जब दोनों घुमावों को एक साथ लागू किया जाता है, तो प्रतिक्रिया बलों के इन दो सेटों को एक रेडियल कोरिओलिस क्षेत्र में अलग-अलग गहराई पर होने के लिए कहा जा सकता है जो घूर्णन टोरस में फैली हुई है, जिससे यह स्थापित करना अधिक कठिन हो जाता है कि रद्दीकरण पूरा हो गया है। इस जटिल व्यवहार को घुमावदार स्पेसटाइम समस्या के रूप में मॉडलिंग करना अभी बाकी है और माना जाता है कि यह बहुत कठिन है।

खगोलीय पिंडों का गुरुत्वचुंबकीय क्षेत्र
गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र का सूत्र Bg एक घूर्णन पिंड के पास जीईएम समीकरणों से प्राप्त किया जा सकता है। यह लेंस-थिरिंग प्रीसेशन दर का बिल्कुल आधा है, और इसके द्वारा दिया गया है:
 * $$\mathbf{B}_\text{g} = \frac{G }{2 c^2} \frac{\mathbf{L} - 3(\mathbf{L} \cdot \mathbf{r}/r) \mathbf{r}/r}{r^3},$$

जहाँ L भाग का कोणीय संवेग है। विषुवतीय तल पर, आर और एल लंबवत हैं, इसलिए उनका डॉट उत्पाद गायब हो जाता है, और यह सूत्र कम हो जाता है:


 * $$\mathbf{B}_\text{g} = \frac{G }{2 c^2} \frac{\mathbf{L}}{r^3},$$

एक समरूप गेंद के आकार के पिंड का कोणीय संवेग का परिमाण है:


 * $$ L=I_\text{ball} \omega= \frac{2 m r^2}{5} \frac{2 \pi}{T} $$

कहां:
 * $$I_\text{ball} = \frac{2 m r^2}{5}$$ गेंद के आकार के भाग की जड़ता का क्षण है (देखें: जड़ता के क्षणों की सूची);
 * $$ \omega \ $$ कोणीय वेग है;
 * एम द्रव्यमान है;
 * आर त्रिज्या है;
 * टी घूर्णी अवधि है।

गुरुत्वीय तरंगों में समान गुरुत्वचुम्बकीय और गुरुत्वीय विद्युत घटक होते हैं।

पृथ्वी
इसलिए, भूमध्य रेखा पर पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र का परिमाण है:


 * $$B_\text{g, Earth} = \frac{G }{5 c^2} \frac{m}{r} \frac{2 \pi}{T} = \frac{2 \pi r g}{5c^2 T},$$

कहां $$ g = G \frac{m}{r^2} $$ पृथ्वी का गुरुत्वाकर्षण है। क्षेत्र की दिशा कोणीय क्षण की दिशा, यानी उत्तर के साथ मेल खाती है।

इस गणना से यह पता चलता है कि पृथ्वी का भूमध्यरेखीय गुरुत्वाकर्षण चुंबकीय क्षेत्र लगभग है $1⁄2c$, या $1.012 Hz$. ऐसा क्षेत्र बेहद कमजोर है और इसका पता लगाने के लिए बेहद संवेदनशील माप की आवश्यकता होती है। ऐसे क्षेत्र को मापने का एक प्रयोग ग्रेविटी प्रोब बी मिशन था।

पल्सर
यदि पूर्ववर्ती सूत्र का उपयोग पल्सर PSR J1748-2446ad (जो प्रति सेकंड 716 बार घूमता है) के साथ किया जाता है, तो 16 किमी की त्रिज्या और दो सौर द्रव्यमान मानकर, फिर


 * $$B_\text{g} = \frac{2 \pi G m}{5rc^2 T}$$

लगभग 166 Hz के बराबर है। यह नोटिस करना आसान होगा। हालाँकि, पल्सर भूमध्य रेखा पर प्रकाश की गति के एक चौथाई पर घूम रहा है, और इसकी त्रिज्या इसके श्वार्ज़स्चिल्ड त्रिज्या से केवल तीन गुना अधिक है। जब इस तरह की तीव्र गति और इस तरह के मजबूत गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र एक प्रणाली में मौजूद होते हैं, तो गुरुत्वचुंबकीय और ग्रेविटोइलेक्ट्रिक बलों को अलग करने का सरलीकृत दृष्टिकोण केवल एक बहुत ही अनुमानित सन्निकटन के रूप में लागू किया जा सकता है।

निश्चरता का अभाव
जबकि मैक्सवेल के समीकरण लोरेंत्ज़ परिवर्तन # विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों के परिवर्तन के तहत अपरिवर्तनीय हैं, जीईएम समीकरण नहीं हैं। तथ्य यह है कि ρg और जेg चार-सदिश नहीं बनाते हैं (इसके बजाय वे केवल तनाव-ऊर्जा टेंसर का एक हिस्सा हैं) इस अंतर का आधार है। हालांकि जीईएम लोरेंत्ज़ बूस्ट से जुड़े दो अलग-अलग संदर्भ फ़्रेमों में लगभग धारण कर सकता है, लेकिन इलेक्ट्रोमैग्नेटिज़्म के चर के साथ स्थिति के विपरीत, दूसरे के जीईएम चर से ऐसे एक फ्रेम के जीईएम चर की गणना करने का कोई तरीका नहीं है। दरअसल, उनकी भविष्यवाणियां (मुक्त गिरावट किस गति के बारे में है) शायद एक दूसरे के साथ संघर्ष करेंगे।

ध्यान दें कि जीईएम समीकरण अनुवाद और स्थानिक घुमावों के तहत अपरिवर्तनीय हैं, केवल बूस्ट और अधिक सामान्य घुमावदार परिवर्तनों के तहत नहीं। मैक्सवेल के समीकरणों को इस तरह से तैयार किया जा सकता है जो उन्हें इन सभी समन्वय परिवर्तनों के तहत अपरिवर्तनीय बनाता है।

यह भी देखें

 * गुरुत्वाकर्षण विरोधी
 * कृत्रिम गुरुत्वाकर्षण
 * फ्रेम-ड्रैगिंग
 * जियोडेटिक प्रभाव
 * गुरुत्वाकर्षण विकिरण
 * ग्रेविटी प्रोब बी
 * कलुजा-क्लेन सिद्धांत
 * रैखिक गुरुत्वाकर्षण
 * गुरुत्व की गति#विद्युतगतिकी उपमाएँ|गुरुत्वाकर्षण की गति § विद्युतगतिकी उपमाएँ
 * स्थिर स्पेसटाइम
 * गैर-सापेक्षवादी गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र

पेपर

 * में
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बाहरी कड़ियाँ

 * Gravity Probe B: Testing Einstein's Universe
 * Gyroscopic Superconducting Gravitomagnetic Effects news on tentative result of European Space Agency (esa) research
 * In Search of Gravitomagnetism, NASA, 20 April 2004.
 * Gravitomagnetic London Moment – New test of General Relativity?
 * Measurईएमent of Gravitomagnetic and Acceleration Fields Around Rotating Superconductors M. Tajmar, et al., 17 October 2006.
 * Test of the Lense–Thirring effect with the MGS Mars probe, New Scientist, January 2007.