ध्रुवीकरण घनत्व

मौलिक विद्युत चुंबकत्व में, ध्रुवीकरण घनत्व (या विद्युत ध्रुवीकरण, या बस ध्रुवीकरण) सदिश क्षेत्र है जो एक अचालक सामग्री में स्थायी या प्रेरित विद्युत द्विध्रुवीय क्षणों के घनत्व को व्यक्त करता है। जब एक परावैद्युत को बाहरी विद्युत क्षेत्र में रखा जाता है, तो इसके अणु विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण प्राप्त कर लेते हैं और परावैद्युत को ध्रुवित कहा जाता है। परावैद्युत पदार्थ के प्रति इकाई आयतन से प्रेरित वैद्युत द्विध्रुव आघूर्ण परावैद्युत का विद्युत ध्रुवण कहलाता है।

ध्रुवीकरण घनत्व यह भी वर्णन करता है कि कैसे एक सामग्री एक प्रयुक्त विद्युत क्षेत्र के साथ-साथ जिस तरह से सामग्री विद्युत क्षेत्र को बदलती है, उस पर प्रतिक्रिया करती है, और उन इंटरैक्शन से उत्पन्न होने वाले बलों की गणना करने के लिए उपयोग किया जा सकता है। इसकी तुलना चुंबकीयकरण से की जा सकती है, जो चुंबकत्व में चुंबकीय क्षेत्र के लिए सामग्री की संगत प्रतिक्रिया का माप है। माप की एसआई इकाई कूलम्ब प्रति वर्ग मीटर है, और ध्रुवीकरण घनत्व सदिश P द्वारा दर्शाया गया है।

परिभाषा
एक बाहरी विद्युत क्षेत्र जो एक अचालक पदार्थ पर प्रयुक्त होता है, बंधे हुए आवेशित तत्वों के विस्थापन का कारण बनता है। ये ऐसे तत्व हैं जो अणुओं से बंधे होते हैं और सामग्री के चारों ओर घूमने के लिए स्वतंत्र नहीं होते हैं। धनात्मक आवेशित तत्व क्षेत्र की दिशा में विस्थापित होते हैं, और ऋणात्मक आवेशित तत्व क्षेत्र की दिशा के विपरीत विस्थापित होते हैं। अणु आवेश में तटस्थ रह सकते हैं, फिर भी एक विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण बनता है।

एक निश्चित मात्रा तत्व $$\Delta V$$ के लिए पदार्थ में, जो द्विध्रुव आघूर्ण $$\Delta\mathbf p$$ वहन करता है, हम ध्रुवीकरण घनत्व $P$ को परिभाषित करते हैं: $$\mathbf P = \frac{\Delta\mathbf p}{\Delta V}$$ सामान्यतः तौर पर, द्विध्रुवीय आघूर्ण $$\Delta\mathbf p$$ परावैद्युत के अन्दर एक बिंदु से दूसरे बिंदु पर बदलता है। अन्दर बिंदु से बिंदु में परिवर्तन। इसलिए, एक अपरिमेय द्विध्रुव आघूर्ण $dp$ के साथ एक अतिसूक्ष्म आयतन dV के अंदर एक परावैद्युत का ध्रुवीकरण घनत्व $P$ है: , अपरिमेय द्विध्रुव आघूर्ण एक अतिसूक्ष्म आयतन dV के अंदर एक अत्यल्प द्विध्रुव आघूर्ण के साथ एक परावैद्युत का  है:

ध्रुवीकरण के परिणामस्वरूप प्रकट होने वाले शुद्ध आवेश को बाध्य आवेश कहा जाता है और इसे $$Q_b$$ द्वारा निरूपित किया जाता है।

"द्विध्रुवीय क्षण प्रति इकाई आयतन" के रूप में ध्रुवीकरण घनत्व की यह परिभाषा व्यापक रूप से अपनाई गई है, चूंकि कुछ स्थितियों में यह अस्पष्टता और विरोधाभास उत्पन्न कर सकती है।

अन्य भाव
मान लीजिए कि परावैद्युत के अन्दर एक आयतन $dV$ पृथक है। आयतन दें अचालक अंदर अलग हो। ध्रुवीकरण के कारण धनात्मक परिबद्ध आवेश $$\mathrm d q_b^+$$ दूर विस्थापित किया जाएगा $$\mathbf d $$ नकारात्मक बाध्य आवेश के सापेक्ष $$\mathrm d q_b^-$$, एक द्विध्रुव आघूर्ण $$ \mathrm d \mathbf p = \mathrm d q_b\mathbf d$$ उत्पन्न करता है। '''. में इस अभिव्यक्ति का प्रतिस्थापन''' ($$) में इस अभिव्यक्ति का प्रतिस्थापन उपज $$\mathbf P = {\mathrm d q_b \over \mathrm d V}\mathbf d $$ चूंकि आवेश $$\mathrm d q_b$$ आयतन $dV$ के बाद से मात्रा में बाध्य $$\rho_b \mathrm d V$$ के बराबर है, $P$  के लिए समीकरण  बन जाता है:

जहाँ $$ \rho_b $$ विचाराधीन आयतन में परिबद्ध आवेश का घनत्व है। उपरोक्त परिभाषा से यह स्पष्ट है कि द्विध्रुव समग्र रूप से तटस्थ हैं, अर्थात् $$ \rho_b $$ आयतन के अन्दर विपरीत आवेश के समान घनत्व द्वारा संतुलित होता है। जो आवेश संतुलित नहीं हैं, वे नीचे चर्चा किए गए मुक्त आवेश का हिस्सा हैं।

P क्षेत्र के लिए गॉस का नियम
किसी दिए गए आयतन $$ के लिए एक सतह $$ से घिरा हुआ है, इसके अंदर बाध्य आवेश $$Q_b$$ ऋणात्मक चिन्ह के साथ $V$ के माध्यम से $P$ के प्रवाह के बराबर है, या  ऋणात्मक चिह्न के साथ लिया गया है, या

$S$

विभेदक रूप
विचलन प्रमेय द्वारा, क्षेत्र P के लिए गॉस के नियम को 'अंतर रूप' में कहा जा सकता है: $$-\rho_b = \nabla \cdot \mathbf P,$$ जहाँ $d_{1}$ किसी दिए गए सतह के माध्यम से क्षेत्र P का विचलन है जिसमें बाध्य आवेश घनत्व $$\rho_b$$ होता है।

$S$

सजातीय, समदैशिक अचालक
एक सजातीय, रैखिक, गैर-फैलाने वाला और समदैशिक अचालक माध्यम में, ध्रुवीकरण विद्युत क्षेत्र E के साथ गठबंधन और आनुपातिक है: (भौतिकी), रैखिक, गैर-फैलाने वाला और  अचालक माध्यम में, ध्रुवीकरण को विद्युत क्षेत्र ई के साथ  (गणित) के साथ गठबंधन किया जाता है: $$\mathbf{P} = \chi\varepsilon_0 \mathbf E,$$ जहाँ $d_{2}$ विद्युत स्थिरांक है, और $$ माध्यम की विद्युत संवेदनशीलता है। ध्यान दें कि इस स्थिति में $$ एक अदिश के लिए सरल है, चूंकि अधिक सामान्यतः यह एक टेन्सर है। यह अचालक के समदैशिकता के कारण एक विशेष स्थिति है।

' P ' और 'E ' के बीच इस संबंध को ध्यान में रखते हुए, समीकरण ($$) बन जाता है:



समाकलन में अभिव्यक्ति क्षेत्र $dV_{1}$ के लिए गॉस का नियम है, जो कुल आवेश उत्पन्न करता है, दोनों मुक्त $$(Q_f)$$ और बाध्य $$(Q_b)$$, आयतन $$  में $χ$ से घिरा हुआ है। इसलिए,

$$\begin{align} -Q_b &= \chi Q_\text{total} \\ &= \chi \left(Q_f + Q_b\right) \\[3pt] \Rightarrow Q_b &= -\frac{\chi}{1 + \chi} Q_f, \end{align}$$ जिसे मुक्त आवेश और बाध्य आवेश घनत्व के रूप में लिखा जा सकता है (आवेश, उनके आयतन आवेश घनत्व और दिए गए आयतन के बीच संबंध पर विचार करके): $$\rho_b = -\frac{\chi}{1 + \chi} \rho_f$$ चूंकि एक सजातीय अचालक के अन्दर कोई मुक्त आवेश $$(\rho_f = 0)$$ नहीं हो सकता है, अंतिम समीकरण से यह पता चलता है कि सामग्री $$(\rho_b = 0)$$ में कोई बल्क बाध्य आवेश नहीं है। और चूँकि मुक्त आवेश परावैद्युत के उतने ही निकट हो सकते हैं जितना कि उसकी सबसे ऊपरी सतह पर, यह इस प्रकार है कि ध्रुवीकरण केवल सतह बाध्य आवेश घनत्व को बना देता है। (निरूपित) आयतन बाध्य आवेश घनत्व $$\rho_b$$ के साथ अस्पष्टता से बचने के लिए $$\sigma_b$$ को अस्वीकृत किया).

$$\sigma_b$$ से संबंधित हो सकता है $dV_{2}$ निम्नलिखित समीकरण द्वारा: $$\sigma_b = \mathbf{\hat{n}}_\text{out} \cdot \mathbf{P}$$ कहाँ $$\mathbf{\hat{n}}_\text{out}$$ सतह के लिए सामान्य सदिश है $∇ · P$ बाहर की ओर इशारा करते हुए। (कठोर प्रमाण के लिए आवेश घनत्व देखें)

एनिस्ट्रोपिक डाइलेक्ट्रिक्स
डाइलेक्ट्रिक्स का वर्ग जहां ध्रुवीकरण घनत्व और विद्युत क्षेत्र एक ही दिशा में नहीं होते हैं, उन्हें अनिसोट्रोपिक सामग्री के रूप में जाना जाता है।

ऐसी सामग्री में, $χ$-ध्रुवीकरण का वां घटक संबंधित है $$-विद्युत क्षेत्र के घटक के अनुसार:

$$P_i = \sum_j \epsilon_0 \chi_{ij} E_j ,$$ उदाहरण के लिए, यह संबंध दिखाता है कि एक सामग्री z दिशा में एक क्षेत्र लगाने से x दिशा में ध्रुवीकरण कर सकती है, और इसी तरह। अनिसोट्रोपिक डाइइलेक्ट्रिक माध्यम का मामला क्रिस्टल प्रकाशिकी  के क्षेत्र द्वारा वर्णित है।

जैसा कि अधिकांश इलेक्ट्रोमैग्नेटिज्म में होता है, यह संबंध क्षेत्रों के मैक्रोस्कोपिक औसत और द्विध्रुवीय घनत्व से संबंधित है, ताकि किसी के पास अचालक सामग्रियों का निरंतर अनुमान हो जो परमाणु-पैमाने के व्यवहारों की उपेक्षा करता है। माध्यम में अलग-अलग कणों की ध्रुवीकरण क्षमता क्लॉसियस-मोसोटी संबंध द्वारा औसत संवेदनशीलता और ध्रुवीकरण घनत्व से संबंधित हो सकती है।

सामान्य तौर पर, संवेदनशीलता आवृत्ति का एक कार्य है ω}प्रयुक्त क्षेत्र का }। जब क्षेत्र समय का एक मनमाना कार्य है $V$, ध्रुवीकरण निरंतर फूरियर रूपांतरण का एक कनवल्शन है $ε_{0}$ साथ $E$. यह इस तथ्य को दर्शाता है कि सामग्री में द्विध्रुव तुरंत प्रयुक्त क्षेत्र पर प्रतिक्रिया नहीं दे सकते हैं, और कार्य-कारण संबंधी विचार क्रेमर्स-क्रोनिग संबंधों को जन्म देते हैं।

यदि ध्रुवीकरण P विद्युत क्षेत्र के समानुपाती नहीं है $P$, माध्यम को अरैखिक कहा जाता है और इसे अरैखिक प्रकाशिकी के क्षेत्र द्वारा वर्णित किया जाता है। एक अच्छे सन्निकटन के लिए (पर्याप्त रूप से कमजोर क्षेत्रों के लिए, यह मानते हुए कि कोई स्थायी द्विध्रुवीय क्षण मौजूद नहीं हैं), 'पी' आमतौर पर एक टेलर श्रृंखला द्वारा दिया जाता है $S$ जिनके गुणांक अरैखिक संवेदनशीलता हैं:

$$\frac{P_i}{\epsilon_0} = \sum_j \chi^{(1)}_{ij} E_j + \sum_{jk} \chi_{ijk}^{(2)} E_j E_k + \sum_{jk\ell} \chi_{ijk\ell}^{(3)} E_j E_k E_\ell + \cdots $$ कहाँ $$\chi^{(1)}$$ रैखिक संवेदनशीलता है, $$\chi^{(2)}$$ दूसरे क्रम की संवेदनशीलता है (पॉक्सल्स प्रभाव, ऑप्टिकल सुधार और दूसरी-हार्मोनिक पीढ़ी जैसी घटनाओं का वर्णन), और $$\chi^{(3)}$$ तीसरे क्रम की संवेदनशीलता है (केर प्रभाव और विद्युत क्षेत्र-प्रेरित ऑप्टिकल सुधार जैसे तीसरे क्रम के प्रभावों का वर्णन)।

फेरोइलेक्ट्रिक सामग्रियों में, हिस्टैरिसीस के कारण पी और ई के बीच कोई एक-से-एक पत्राचार नहीं होता है।

मैक्सवेल के समीकरणों में ध्रुवीकरण घनत्व
विद्युत क्षेत्रों का व्यवहार ($χ(ω)$, $E(t)$), चुंबकीय क्षेत्र ($E$, $E$), आवेश का घनत्व ($S$) और वर्तमान घनत्व ($E$) का वर्णन मैक्सवेल के समीकरणों#.22 माइक्रोस्कोपिक.22 बनाम .22 मैक्रोस्कोपिक.22 द्वारा किया गया है। पदार्थ में मैक्सवेल के समीकरण।

ई, डी और पी
के बीच संबंध

आयतन आवेश घनत्व के संदर्भ में, मुक्त आवेश घनत्व $$\rho_f$$ द्वारा दिया गया है

$$\rho_f = \rho - \rho_b$$ कहाँ $$\rho$$ कुल आवेश घनत्व है। उपर्युक्त समीकरण की प्रत्येक शर्तों के संबंध को उनके संबंधित क्षेत्रों (विद्युत विस्थापन क्षेत्र के विचलन) के विचलन पर विचार करके $D$, $B$ और $H$ उस क्रम में), इसे इस प्रकार लिखा जा सकता है:

$$\mathbf{D} = \varepsilon_0\mathbf{E} + \mathbf{P}.$$ इसे विद्युत क्षेत्रों के लिए संवैधानिक समीकरण के रूप में जाना जाता है। यहाँ $J$ खाली स्थान की विद्युत पारगम्यता है। इस समीकरण में, पी सामग्री में प्रेरित (नकारात्मक) क्षेत्र है जब निश्चित आवेश, द्विध्रुव, कुल अंतर्निहित क्षेत्र ई के जवाब में स्थानांतरित होते हैं, जबकि डी शेष आवेशों के कारण क्षेत्र है, जिसे मुक्त आवेश के रूप में जाना जाता है.

सामान्य रूप में, $D$ के कार्य के रूप में भिन्न होता है $E$ माध्यम पर निर्भर करता है, जैसा लेख में बाद में बताया गया है। कई समस्याओं के साथ काम करना अधिक सुविधाजनक है $P$ और साथ की तुलना में निःआवेश आवेश $ε_{0}$ और कुल आवेश।

इसलिए, ग्रीन के प्रमेय के माध्यम से एक ध्रुवीकृत माध्यम को चार घटकों में विभाजित किया जा सकता है।


 * बाध्य आयतनेट्रिक आवेश घनत्व: $$\rho_b = -\nabla \cdot \mathbf{P}$$
 * बाध्य सतह आवेश घनत्व: $$\sigma_b = \mathbf{\hat{n}}_\text{out} \cdot \mathbf{P}$$
 * मुक्त आयतनेट्रिक आवेश घनत्व: $$\rho_f = \nabla \cdot \mathbf{D}$$
 * मुक्त सतह प्रभारी घनत्व: $$\sigma_f = \mathbf{\hat{n}}_\text{out} \cdot \mathbf{D}$$

समय-भिन्न ध्रुवीकरण घनत्व
जब ध्रुवीकरण घनत्व समय के साथ बदलता है, तो समय-निर्भर बाध्य-आवेश घनत्व एक ध्रुवीकरण वर्तमान घनत्व बनाता है

$$ \mathbf{J}_p = \frac{\partial \mathbf{P}}{\partial t} $$ ताकि मैक्सवेल के समीकरणों में प्रवेश करने वाले कुल वर्तमान घनत्व द्वारा दिया गया हो

$$ \mathbf{J} = \mathbf{J}_f + \nabla\times\mathbf{M} + \frac{\partial\mathbf{P}}{\partial t}$$ जहां जेf मुक्त-आवेश करंट घनत्व है, और दूसरा टर्म है मैग्नेटाइजेशन # मैग्नेटाइजेशन करंट घनत्व (जिसे बाध्य करंट घनत्व भी कहा जाता है), एटॉमिक-स्केल मैग्नेट से योगदान # मैग्नेट के लिए दो मॉडल: मैग्नेटिक पोल और एटॉमिक करंट (जब वे वर्तमान)।

क्रिस्टलीय सामग्री
एक ठोस के अंदर ध्रुवीकरण, सामान्य तौर पर, विशिष्ट रूप से परिभाषित नहीं होता है। क्योंकि एक थोक ठोस आवधिक होता है, ध्रुवीकरण की गणना करने के लिए एक यूनिट सेल का चयन करना चाहिए (चित्र देखें)। दूसरे शब्दों में, दो व्यक्ति, ऐलिस और बॉब, एक ही ठोस को देखते हुए, P के विभिन्न मानों की गणना कर सकते हैं, और उनमें से कोई भी गलत नहीं होगा। उदाहरण के लिए, यदि ऐलिस शीर्ष पर सकारात्मक आयनों के साथ एक यूनिट सेल चुनता है और बॉब शीर्ष पर नकारात्मक आयनों के साथ यूनिट सेल चुनता है, तो उनके परिकलित पी वैक्टर विपरीत दिशाओं में होंगे। ऐलिस और बॉब ठोस में सूक्ष्म विद्युत क्षेत्र E पर सहमत होंगे, लेकिन विस्थापन क्षेत्र के मान पर असहमत होंगे $$\mathbf{D} = \varepsilon_0 \mathbf{E} + \mathbf{P}$$.

दूसरी ओर, भले ही P का मान एक थोक ठोस में विशिष्ट रूप से परिभाषित नहीं है, P में विविधता विशिष्ट रूप से परिभाषित हैं। यदि क्रिस्टल को धीरे-धीरे एक संरचना से दूसरी संरचना में बदला जाता है, तो नाभिक और इलेक्ट्रॉनों की गति के कारण प्रत्येक इकाई कोशिका के अंदर एक धारा होगी। इस धारा के परिणामस्वरूप क्रिस्टल के एक तरफ से दूसरी तरफ आवेश का एक मैक्रोस्कोपिक ट्रांसफर होता है, और इसलिए इसे एक एमीटर (किसी अन्य करंट की तरह) से मापा जा सकता है जब तार क्रिस्टल के विपरीत पक्षों से जुड़े होते हैं। वर्तमान का समय-अभिन्न P में परिवर्तन के समानुपाती होता है। वर्तमान की गणना कंप्यूटर सिमुलेशन (जैसे घनत्व कार्यात्मक सिद्धांत) में की जा सकती है; एकीकृत धारा का सूत्र एक प्रकार का बेरी का चरण निकला। P की गैर-अद्वितीयता समस्यात्मक नहीं है, क्योंकि P का प्रत्येक मापने योग्य परिणाम वास्तव में P में निरंतर परिवर्तन का परिणाम है। उदाहरण के लिए, जब एक सामग्री को विद्युत क्षेत्र ई में रखा जाता है, जो शून्य से परिमित मूल्य तक बढ़ जाता है, तो सामग्री की इलेक्ट्रॉनिक और आयनिक स्थिति थोड़ी बदल जाती है। यह पी को बदलता है, और परिणाम विद्युत संवेदनशीलता (और इसलिए पारगम्यता) है। एक अन्य उदाहरण के रूप में, जब कुछ क्रिस्टल गर्म होते हैं, तो उनकी इलेक्ट्रॉनिक और आयनिक स्थिति थोड़ी बदल जाती है, जिससे P बदल जाता है। परिणाम pyroelectricity है। सभी स्थितियों में, ब्याज की संपत्ति पी में 'परिवर्तन' से जुड़ी होती है।

भले ही ध्रुवीकरण सैद्धांतिक रूप से गैर-अद्वितीय है, व्यवहार में यह अक्सर (हमेशा नहीं) एक विशिष्ट, अनूठे तरीके से सम्मेलन द्वारा परिभाषित किया जाता है। उदाहरण के लिए, एक पूरी तरह से सेंट्रोसिमेट्रिक क्रिस्टल में, समरूपता तर्क के कारण पी बिल्कुल शून्य है।

यह एक पायरोइलेक्ट्रिक सामग्री में देखा जा सकता है। क्यूरी तापमान से ऊपर सामग्री का ध्रुवीकरण नहीं होता है और इसमें सेंट्रोसिमेट्रिक कॉन्फ़िगरेशन होता है। क्यूरी तापमान के नीचे तापमान को कम करना एक संरचनात्मक चरण संक्रमण को प्रेरित करता है जो सेंट्रोसिमेट्रिकिटी को तोड़ता है। सामग्री का P विकृति के अनुपात में बढ़ता है, इस प्रकार इसे स्पष्ट रूप से परिभाषित करने की अनुमति देता है।

अनाकार सामग्री
P की परिभाषा में एक अन्य समस्या इकाई आयतन के मनमाना विकल्प से संबंधित है, या अधिक सटीक रूप से सिस्टम के स्केल से संबंधित है। उदाहरण के लिए, सूक्ष्म पैमाने पर एक प्लाज्मा को मुक्त आवेशों की गैस माना जा सकता है, इस प्रकार 'P' शून्य होना चाहिए। इसके विपरीत, मैक्रोस्कोपिक पैमाने पर एक ही प्लाज्मा को एक सतत माध्यम के रूप में वर्णित किया जा सकता है, जो एक पारगम्यता प्रदर्शित करता है $$\varepsilon(\omega) \neq 1$$ और इस प्रकार एक शुद्ध ध्रुवीकरण $P$.

यह भी देखें

 * क्रिस्टल की संरचना
 * फेरोबिजली
 * इलेक्ट्रेट
 * ध्रुवीकरण (बहुविकल्पी)