रिडबर्ग परमाणु

रिडबर्ग परमाणु एक से अधिक इलेक्ट्रॉनों के साथ उत्तेजित परमाणु होता है जिसमें अधिक उच्च मुख्य क्वांटम संख्या, n होती है।  N का मान जितना अधिक होगा, इलेक्ट्रॉन नाभिक से औसतन उतना ही दूर होता है। रिडबर्ग परमाणुओं में विद्युत क्षेत्र और चुंबकीय क्षेत्र के लिए अत्यु-क्तिपूर्ण प्रतिक्रिया सहित कई अद्भुत गुण होते हैं, लंबी क्षय अवधि और इलेक्ट्रॉन तरंग क्रियाएं, जो कुछ स्थितियों के अंतर्गत, परमाणु नाभिक के बारे में इलेक्ट्रॉनों की शास्त्रीय भौतिकी कक्षाओं का अनुमान लगाती हैं। कोर इलेक्ट्रॉन बाहरी इलेक्ट्रॉन को नाभिक के विद्युत क्षेत्र से रासायनिक संयोजन इलेक्ट्रॉन को रूप देते हैं, जैसे कि दूर से, विद्युत क्षमता हाइड्रोजन परमाणु में इलेक्ट्रॉन द्वारा अनुभव किए गए समान दिखती है। इसकी क्षीणता के अतिरिक्त परमाणु का बोहर मॉडल इन गुणों की व्याख्या करने में उपयोगी है। शास्त्रीय रूप से, त्रिज्या r की गोलाकार कक्षा में इलेक्ट्रॉन, आवेश + प्राथमिक आवेश के हाइड्रोजन परमाणु नाभिक के बारे में, न्यूटन के गति के नियमों का पालन करता है। न्यूटन का दूसरा नियम:


 * $$ \mathbf{F}=m\mathbf{a} \Rightarrow { ke^2 \over r^2}={mv^2 \over r}$$

जहाँ k = 1/(4πε0मुक्त स्थान की पारगम्यता)

कक्षीय संवेग को ħ इकाइयों में परिमाणीकरण (भौतिकी) किया जाता है:


 * $$ mvr=n\hbar $$.

इन दो समीकरणों के संयोजन से मुख्य क्वांटम संख्या, n के संदर्भ में कक्षीय त्रिज्या के लिए नील्स बोह्र की अभिव्यक्ति होती है:


 * $$ r={n^2\hbar^2 \over ke^2m}. $$

अब यह स्पष्ट है कि रिडबर्ग परमाणुओं में ऐसे विशिष्ट गुण क्यों होते हैं: कक्षा की त्रिज्या n2 के रूप में होती है (n= 137 हाइड्रोजन की परमाणु त्रिज्या ~1 माइक्रोन है) और ज्यामितीय क्रॉस-सेक्शन n 4 के रूप में होता है। इस प्रकार, रिडबर्ग परमाणु अधिक बड़े होते हैं, शिथिल रूप से बंधे वैलेंस इलेक्ट्रॉनों के साथ, विखंडन या बाहरी क्षेत्रों द्वारा सरलता से आयनित होते हैं।

क्योंकि रिडबर्ग इलेक्ट्रॉन की बंधन ऊर्जा 1/r के समानुपाती होती है और इसलिए 1/n2 के जैसे कम हो जाती है, ऊर्जा स्तर रिक्ति 1/n3 के जैसे कम हो जाती है जो पहले आयनीकरण ऊर्जा पर अभिसरण करने वाले पहले से अधिक निकट दूरी वाले स्तरों की ओर ले जाते है। ये निकट दूरी वाले रिडबर्ग स्थिति बनाते हैं जिसे सामान्यतः रिडबर्ग श्रृंखला के रूप में जाना जाता है। 'चित्र 2' लिथियम में कक्षीय कोणीय गति के निम्नतम तीन मानों के कुछ ऊर्जा स्तरों को दर्शाता है।

इतिहास
रिडबर्ग श्रृंखला के अस्तित्व को पहली बार 1885 में प्रदर्शित किया गया था जब जोहान बामर ने परमाणु हाइड्रोजन में संक्रमण से जुड़े प्रकाश की तरंग दैर्ध्य के लिए सरल अनुभवजन्य सूत्र का परीक्षण किया। तीन वर्ष पश्चात, स्वीडिश भौतिक विज्ञानी जोहान्स रिडबर्ग ने बाल्मर के सूत्र का सामान्यीकृत और अधिक सहज संस्करण प्रस्तुत किया जिसे रिडबर्ग सूत्र के रूप में जाना जाने लगा। इस सूत्र ने परिमित सीमा पर अभिसरण करने वाले अधिक निकट दूरी वाले असतत ऊर्जा स्तरों की अनंत श्रृंखला के अस्तित्व का संकेत दिया।

इस श्रृंखला को 1913 में नील्स बोह्र द्वारा हाइड्रोजन परमाणु के अपने बोह्र मॉडल के साथ गुणात्मक रूप से अध्ययन किया गया था जिसमें कोणीय गति के परिमाणीकरण (भौतिकी) मान प्रेक्षित असतत ऊर्जा स्तरों की ओर ले जाते हैं। वर्नर हाइजेनबर्ग और अन्य द्वारा क्वांटम यांत्रिकी के विकास के पश्चात 1926 में वोल्फगैंग पाउली द्वारा देखे गए स्पेक्ट्रम की पूर्ण मात्रात्मक व्युत्पत्ति प्राप्त की गई थी।

उत्पादन की विधि
हाइड्रोजन जैसे परमाणु की एकमात्र उत्तम आशय में स्थिर स्थिति n = 1 के साथ भूमिगत अवस्था है। रिडबर्ग स्तिथियों के अध्ययन के लिए n के बड़े मान वाली स्थिति के लिए रोचक भूमिगत अवस्था परमाणुओं के लिए विश्वसनीय तकनीक की आवश्यकता है।

इलेक्ट्रॉन प्रभाव उत्तेजना
रिडबर्ग परमाणुओं पर अधिक प्रारंभिक प्रयोगात्मक कार्य भू-अवस्था वाले परमाणुओं पर आपतित तीव्र इलेक्ट्रॉनों के कोलिमेटेड बीम के उपयोग पर निर्भर था। बेलोचदार प्रकीर्णन प्रक्रियाएं इलेक्ट्रॉन गतिज ऊर्जा का उपयोग परमाणुओं की आंतरिक ऊर्जा को बढ़ाने के लिए कर सकती हैं, जो विभिन्न अवस्था की विस्तृत श्रृंखला के लिए रोचक है, जिसमें कई उच्च-असत्य वाले रिडबर्ग अवस्था सम्मिलित हैं,


 * $$ e^- + A \rarr A^* + e^- $$.

क्योंकि इलेक्ट्रॉन अपनी प्रारंभिक गतिज ऊर्जा की किसी भी मात्रा को बनाए रख सकता है, इस प्रक्रिया के परिणामस्वरूप विभिन्न ऊर्जाओं का व्यापक प्रसार होता है।

प्रभार विनिमय उत्तेजना
प्रारंभिक रिडबर्ग परमाणु प्रयोगों का अन्य मुख्य आधार आयनों के बीम और अन्य प्रजातियों के तटस्थ परमाणुओं की आपश्चाती के मध्य आवेश विनिमय पर निर्भर करता है, जिसके परिणामस्वरूप अत्यधिक उत्तेजित परमाणुओं के बीम का निर्माण होता है,
 * $$ A^+ + B \rarr A^* + B^+ $$.

पुनः, क्योंकि सम्बंधित गतिशील ऊर्जा घटकों की अंतिम आंतरिक ऊर्जा में योगदान दे सकती है, यह तकनीक ऊर्जा स्तरों की विस्तृत श्रृंखला को विस्तारित करती है।

ऑप्टिकल उत्तेजना
1970 के दशक में ट्यून करने योग्य डाई लेज़रों के आगमन ने उत्साहित परमाणुओं की आपश्चाती पर अधिक नियंत्रण की अनुमति दी। ऑप्टिकल उत्तेजना में, घटना फोटॉन को लक्ष्य परमाणु द्वारा अवशोषित किया जाता है, जिसके परिणामस्वरूप त्रुटिहीन अंतिम स्थिति ऊर्जा होती है। रिडबर्ग परमाणुओं की एकल अवस्था, मोनो-ऊर्जावान आपश्चाती के उत्पादन की समस्या इस प्रकार लेजर आउटपुट की आवृत्ति को ठीक से नियंत्रित करने की कुछ सरल समस्या बन जाती है,


 * $$ A + \gamma \rarr A^*$$.

प्रत्यक्ष ऑप्टिकल उत्तेजना का यह रूप सामान्यतः क्षार धातुओं के साथ प्रयोगों तक सीमित है, क्योंकि अन्य प्रजातियों में भू-अवस्था बाध्यकारी ऊर्जा सामान्यतः अधिकांश लेजर प्रणालियों के साथ सुलभ होने के लिए अधिक है।

बड़े वैलेंस इलेक्ट्रॉन बंधन ऊर्जा (बड़ी पहली आयनीकरण ऊर्जा के समान) वाले परमाणुओं के लिए, रिडबर्ग श्रृंखला के उत्तेजित अवस्था पारंपरिक लेजर प्रणाली के साथ दुर्गम हैं। प्रारंभिक संपार्श्विक उत्तेजना ऊर्जा की कमी को पूर्ण कर सकती है जिससे अंतिम स्थिति का चयन करने के लिए ऑप्टिकल उत्तेजना का उपयोग किया जा सके। यद्यपि प्रारंभिक चरण मध्यवर्ती अवस्था की विस्तृत श्रृंखला के लिए उत्साहित करता है, ऑप्टिकल उत्तेजना प्रक्रिया में निहित त्रुटिहीनता का अर्थ है कि लेजर प्रकाश केवल विशेष अवस्था में परमाणुओं के विशिष्ट उपसमुच्चय के साथ सम्बंधित है, जो चयन किये गए हुए अंतिम अवस्था के लिए रोचक है।

हाइड्रोजेनिक क्षमता
रिडबर्ग अवस्था में परमाणु में आयन कोर से दूर बड़ी कक्षा में वैलेंस इलेक्ट्रॉन होता है; इस प्रकार की कक्षा में, सबसे बाहरी इलेक्ट्रॉन कॉम्पैक्ट आयन कोर से लगभग हाइड्रोजनिक, कूलम्ब क्षमता, UC, ज्ञात करता है जिसमें Z प्रोटॉन के साथ नाभिक होता है I और Z-1 इलेक्ट्रॉनों से भरा निचला इलेक्ट्रॉन शेल होता है। गोलाकार रूप से सममित कूलम्ब क्षमता में इलेक्ट्रॉन में संभावित ऊर्जा होती है:


 * $$U_\text{C} = -\dfrac{e^2}{4\pi\varepsilon_0r}$$.

हाइड्रोजन क्षमता के लिए बाहरी इलेक्ट्रॉन द्वारा देखी गई प्रभावी क्षमता की समानता रिडबर्ग अवस्था की परिभाषित विशेषता है और बताती है कि इलेक्ट्रॉन तरंग पत्राचार सिद्धांत की सीमा में शास्त्रीय कक्षाओं के अनुमानित क्यों हैं। दूसरे शब्दों में, इलेक्ट्रॉन की कक्षा सौर मंडल के अंदर ग्रहों की कक्षा के समान होती है, जैसा कि अप्रचलित किन्तु नेत्रहीन उपयोगी बोह्र औररदरफोर्ड मॉडल में देखा गया था।

तीन उल्लेखनीय अपवाद हैं जिन्हें संभावित ऊर्जा में जोड़े गए अतिरिक्त शब्द द्वारा वर्णित किया जा सकता है:


 * तुलनीय कक्षीय त्रिज्या के साथ परमाणु में अत्यधिक उत्तेजित अवस्था में दो (या अधिक) इलेक्ट्रॉन हो सकते हैं। इस स्थिति में, इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन अन्योन्य क्रिया हाइड्रोजन क्षमता से महत्वपूर्ण विचलन को उत्पन्न करती है। बहु रिडबर्ग अवस्था में परमाणु के लिए, अतिरिक्त शब्द, Uee, में अत्यधिक उत्साहित इलेक्ट्रॉनों की प्रत्येक जोड़ी का योग सम्मिलित है:


 * $$U_{ee} = \dfrac{e^2}{4\pi\varepsilon_0}\sum_{i < j}\dfrac{1}{|\mathbf{r}_i - \mathbf{r}_j|}$$.


 * यदि संयोजी इलेक्ट्रॉन का कोणीय संवेग अधिक कम है (अत्यधिक विलक्षण दीर्घवृत्तीय कक्षा के रूप में शास्त्रीय रूप से व्याख्या की गई है), तो यह आयन कोर को ध्रुवीकृत करने के लिए पर्याप्त रूप से निकट हो सकता है, जिससे क्षमता में 1/r4 कोर ध्रुवीकरण शब्द उत्पन्न होता है। प्रेरित द्विध्रुव और इसे उत्पन्न करने वाले आवेश के मध्य अन्योन्यक्रिया सदैव आकर्षक होती है इसलिए यह योगदान सदैव ऋणात्मक होता है,


 * $$U_\text{pol} = -\dfrac{e^2\alpha_\text{d}}{(4\pi\varepsilon_0)^2r^4}$$,


 * जहां αd द्विध्रुवीय ध्रुवीकरण है। चित्र 3 दिखाता है कि कैसे ध्रुवीकरण शब्द नाभिक के निकट संभावित को संशोधित करता है।


 * यदि बाहरी इलेक्ट्रॉन आंतरिक इलेक्ट्रॉन के गोले में प्रवेश करता है, तो वह नाभिक के अधिक आवेश को "देखेगा" और इसलिए अधिक बल का अनुभव करेगा। सामान्यतः, संभावित ऊर्जा में संशोधन की गणना करना सरल नहीं है और यह आयन कोर की ज्यामिति के ज्ञान पर आधारित होना चाहिए।

क्वांटम-मैकेनिकल विवरण
क्वांटम-यांत्रिक रूप से, असामान्य रूप से उच्च n अवस्था परमाणु को संदर्भित करता है जिसमें उच्च ऊर्जा और कम बाध्यकारी ऊर्जा के साथ वैलेंस इलेक्ट्रॉन (s) को पूर्व में अलोकप्रिय इलेक्ट्रॉन कक्षीय में उत्तेजित किया गया है। हाइड्रोजन में बाध्यकारी ऊर्जा किसके द्वारा दी जाती है:


 * $$ E_\text{B} = -\frac{\rm Ry}{n^2}$$,

जहाँ Ry = 13.6 eVरिडबर्ग स्थिरांक है। n के उच्च मानों पर कम बाध्यकारी ऊर्जा बताती है कि रिडबर्ग अवस्था आयनीकरण के लिए अतिसंवेदनशील क्यों हैं।

रिडबर्ग अवस्था के लिए संभावित ऊर्जा अभिव्यक्ति में अतिरिक्त नियम, हाइड्रोजनिक कूलम्ब संभावित ऊर्जा के शीर्ष पर बाध्यकारी ऊर्जा के लिए अभिव्यक्ति में क्वांटम दोष δl के प्रारंभ की आवश्यकता होती है :


 * $$E_\text{B} = -\frac{\rm Ry}{(n-\delta_l)^2}$$.

इलेक्ट्रॉन तरंग कार्य
उच्च कक्षीय कोणीय गति वाले रिडबर्ग अवस्था के लंबे जीवनकाल को वेवफंक्शन के अतिव्यापीकरण के संदर्भ में समझाया जा सकता है। उच्च l अवस्था (उच्च कोणीय गति, "परिपत्र कक्षा") में इलेक्ट्रॉन की तरंग का आंतरिक इलेक्ट्रॉनों के तरंग कार्यों के साथ अधिक कम ओवरलैप होता है और इसलिए अपेक्षाकृत अपरिवर्तित रहता है।

हाइड्रोजनिक क्षमता वाले परमाणु के रूप में रिडबर्ग परमाणु की परिभाषा के तीन अपवादों में वैकल्पिक, क्वांटम यांत्रिक विवरण है जिसे परमाणु हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) में अतिरिक्त शब्द (s) द्वारा वर्णित किया जा सकता है:


 * यदि दूसरा इलेक्ट्रॉन ni अवस्था में उत्तेजित होता है, जो बाहरी इलेक्ट्रॉन no संख्या की स्थिति के निकट होता है, तो इसकी तरंग क्रिया लगभग पहले (डबल रिडबर्ग अवस्था ) जितना बड़ा हो जाता है। यह तब होता है जब ni नहीं के निकट पहुंचता है और ऐसी स्थिति की ओर जाता है जहां दो इलेक्ट्रॉनों की कक्षाओं का आकार संबंधित होता है; स्थिति जिसे कभी-कभी रेडियल सहसंबंध कहा जाता है। इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन प्रतिकर्षण शब्द को परमाणु हैमिल्टन में सम्मिलित किया जाना चाहिए।
 * आयन कोर का ध्रुवीकरण एनिसोट्रॉपिक क्षमता उत्पन्न करता है जो दो सबसे बाहरी इलेक्ट्रॉनों की गति के मध्य कोणीय सहसंबंध का कारण बनता है। गैर-गोलाकार सममित क्षमता के कारण इसे ज्वारीय लॉकिंग प्रभाव के रूप में माना जा सकता है। परमाणु हैमिल्टनियन में कोर ध्रुवीकरण शब्द सम्मिलित होना चाहिए।
 * निम्न कक्षीय कोणीय संवेग l वाले अवस्था में बाहरी इलेक्ट्रॉन की तरंग क्रिया समय-समय पर आंतरिक इलेक्ट्रॉनों के गोले के भीतर स्थानीयकृत होती है और नाभिक के पूर्ण आवेश के साथ परस्पर क्रिया करती है। चित्र 4 इलेक्ट्रॉन कक्षीय में कोणीय गति अवस्था की अर्ध-शास्त्रीय व्याख्या दिखाता है, यह दर्शाता है कि निम्न-l अवस्थाएँ नाभिक के निकट जाते हैं। परमाणु हैमिल्टनियन में कोर पैठ शब्द जोड़ा जाना चाहिए।

बाहरी क्षेत्रों में
रिडबर्ग परमाणु में इलेक्ट्रॉन और आयन-कोर के मध्य बड़ा अलगाव अधिक बड़ा विद्युत द्विध्रुवीय क्षण, डी संभव बनाता है। विद्युत क्षेत्र में विद्युत द्विध्रुव की उपस्थिति से जुड़ी ऊर्जा है, F, जिसे परमाणु भौतिकी में स्टार्क प्रभाव के रूप में जाना जाता है,


 * $$E_\text{S} = -\mathbf{d}\cdot\mathbf{F}.$$

स्थानीय विद्युत क्षेत्र वेक्टर पर द्विध्रुवीय क्षण के प्रक्षेपण के संकेत के आधार पर, अवस्था में ऊर्जा हो सकती है जो क्षेत्र की ताकत (क्रमशः निम्न-क्षेत्र और उच्च-क्षेत्र की मांग करने वाले राज्यों) के साथ बढ़ती या घटती है। रिडबर्ग श्रृंखला में आसन्न एन-स्तरों के मध्य संकीर्ण रिक्ति का अर्थ है कि अवस्था अपेक्षाकृत मामूली क्षेत्र की ताकत के लिए भी डीजेनरेट ऊर्जा स्तर तक पहुंच सकते हैं। इंग्लिस-टेलर समीकरण | इंग्लिस-टेलर सीमा द्वारा सैद्धांतिक क्षेत्र की ताकत जिस पर अवस्था के मध्य  कोई युग्मन नहीं माना जाता है, क्रॉसिंग होगा।
 * $$F_\text{IT} = \dfrac{e}{12\pi\varepsilon_0a_0^2n^5}.$$

हाइड्रोजन परमाणु में, शुद्ध 1/r कूलम्ब विभव निकटवर्ती n-कई गुनाओं से स्टार्क अवस्थाओं को युगल नहीं करता है, जिसके परिणामस्वरूप वास्तविक क्रॉसिंग होती है, जैसा कि 'चित्र 5' में दिखाया गया है। संभावित ऊर्जा में अतिरिक्त शर्तों की उपस्थिति युग्मन को उत्पन्न दे सकती है जिसके परिणामस्वरूप क्रॉसिंग से बचा जा सकता है जैसा कि 'चित्र 6' में लिथियम के लिए दिखाया गया है।

फंसे रिडबर्ग परमाणुओं का त्रुटिहीन माप
मेटास्टेबल अवस्था में जमीनी अवस्था में परमाणुओं के विकिरण संबंधी क्षय जीवनकाल मानक मॉडल के खगोल भौतिकी टिप्पणियों और परीक्षणों को समझने के लिए महत्वपूर्ण हैं।

प्रतिचुंबकीय प्रभावों की जांच
रिडबर्ग परमाणुओं के बड़े आकार और कम बाध्यकारी ऊर्जा से उच्च चुंबकीय संवेदनशीलता होती है, $$\chi$$. प्रतिचुंबकीय प्रभाव के रूप में कक्षा के क्षेत्र के साथ पैमाने और क्षेत्र त्रिज्या के वर्ग के समानुपाती होता है (A ∝ n4), जमीनी अवस्था के परमाणुओं में पता लगाने में असंभव प्रभाव रिडबर्ग परमाणुओं में स्पष्ट हो जाते हैं, जो अधिक बड़े प्रतिचुम्बकीय बदलावों को प्रदर्शित करते हैं। रिडबर्ग परमाणु विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों में परमाणुओं के मजबूत विद्युत-द्विध्रुवीय युग्मन का प्रदर्शन करते हैं और इसका उपयोग रेडियो संचार का पता लगाने के लिए किया जाता है।

प्लाज़्मा में
रिडबर्ग परमाणु सामान्यतः प्लाज्मा (भौतिकी) में इलेक्ट्रॉनों और सकारात्मक आयनों के पुनर्संयोजन के कारण बनते हैं; कम ऊर्जा पुनर्संयोजन का परिणाम काफी स्थिर रिडबर्ग परमाणुओं में होता है, जबकि उच्च गतिज ऊर्जा वाले इलेक्ट्रॉनों और सकारात्मक आयनों का पुनर्संयोजन अक्सर Ionization संभावित रिडबर्ग अवस्था का निर्माण करता है। रिडबर्ग परमाणुओं के बड़े आकार और बिजली और चुंबकीय क्षेत्रों द्वारा गड़बड़ी और आयनीकरण की संवेदनशीलता, प्लाज़्मा के गुणों का निर्धारण करने वाले महत्वपूर्ण कारक हैं। रिडबर्ग परमाणुओं के संघनन से रिडबर्ग पदार्थ बनता है, जो अक्सर लंबे समय तक रहने वाले समूहों के रूप में देखा जाता है। सामूहिक वैलेंस इलेक्ट्रॉनों द्वारा संघनन पर गठित गैर-समान इलेक्ट्रॉन तरल में विनिमय-सहसंबंध प्रभाव द्वारा रिडबर्ग मामले में डी-उत्तेजना काफी बाधित होती है, जो क्लस्टर के विस्तारित जीवनकाल का कारण बनती है।

खगोल भौतिकी में
यह सुझाव दिया गया है रिडबर्ग परमाणु इंटरस्टेलर स्पेस में आम हैं और इन्हें पृथ्वी से देखा जा सकता है। चूंकि इंटरस्टेलर गैस पश्चातलों के भीतर घनत्व पृथ्वी पर प्राप्त होने वाले सर्वोत्तम प्रयोगशाला रिक्तियों की तुलना में कम परिमाण के कई आदेश हैं, इसलिए रिडबर्ग अवस्था टकरावों से नष्ट हुए बिना लंबे समय तक बने रह सकते हैं।

मजबूत इंटरेक्टिंग सिस्टम
उनके बड़े आकार के कारण, रिडबर्ग परमाणु अधिक बड़े विद्युत द्विध्रुवीय क्षणों को प्रदर्शित कर सकते हैं। क्षोभ सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी) का उपयोग करने वाली गणना दर्शाती है कि इसके परिणामस्वरूप दो करीबी रिडबर्ग परमाणुओं के मध्य मजबूत अंतःक्रिया होती है। उनके अपेक्षाकृत लंबे जीवनकाल के साथ संयुक्त रूप से इन अंतःक्रियाओं का सुसंगत नियंत्रण उन्हें  कंप्यूटर जितना का एहसास करने के लिए उपयुक्त उम्मीदवार बनाता है। 2010 में प्रयोगात्मक रूप से दो-क्विबिट क्वांटम गेट हासिल किए गए थे।  रिडबर्ग परमाणुओं पर जोरदार बातचीत करने से क्वांटम महत्वपूर्ण बिंदु व्यवहार भी होता है, जो उन्हें अपने दम पर अध्ययन करने के लिए दिलचस्प बनाता है।

वर्तमान अनुसंधान निर्देश
2000 के रिडबर्ग परमाणु अनुसंधान के पश्चात से मोटे तौर पर पाँच दिशाएँ सम्मिलित हैं: संवेदन, क्वांटम प्रकाशिकी,     क्वांटम संगणना,    ढोंग जितना  और क्वांटम मायने रखता है।  रिडबर्ग परमाणु अवस्था के मध्य  उच्च विद्युत द्विध्रुवीय क्षणों का उपयोग रेडियो आवृत्ति और टेराहर्ट्ज़ विकिरण संवेदन और इमेजिंग के लिए किया जाता है,  क्वांटम गैर-विध्वंस माप सहित | व्यक्तिगत माइक्रोवेव फोटॉनों के गैर-विध्वंस माप। विद्युत चुम्बकीय रूप से प्रेरित पारदर्शिता का उपयोग रिडबर्ग अवस्था में उत्साहित दो परमाणुओं के मध्य  मजबूत बातचीत के साथ संयोजन में किया गया था ताकि ऐसा माध्यम प्रदान किया जा सके जो व्यक्तिगत ऑप्टिकल फोटॉनों के स्तर पर दृढ़ता से अरैखिक व्यवहार प्रदर्शित करता है।  रिडबर्ग अवस्था के मध्य  ट्यून करने योग्य बातचीत, पहले क्वांटम सिमुलेशन प्रयोगों को भी सक्षम करती है। अक्टूबर 2018 में, संयुक्त अवस्था सेना अनुसंधान प्रयोगशाला ने रिडबर्ग परमाणुओं का उपयोग करके सुपर वाइडबैंड रेडियो रिसीवर विकसित करने के प्रयासों पर सार्वजनिक रूप से चर्चा की। मार्च 2020 में, प्रयोगशाला ने घोषणा की कि उसके वैज्ञानिकों ने विश्लेषण किया है रिडबर्ग सेंसर की 0 से 10 तक आवृत्तियों की विशाल श्रृंखला पर विद्युत क्षेत्रों को दोलन करने की संवेदनशीलता12 हर्ट्ज (स्पेक्ट्रम से 0.3 मिमी तरंग दैर्ध्य)। रिडबर्ग सेंसर पूरे स्पेक्ट्रम पर संकेतों का मज़बूती से पता लगा सकता है और अन्य स्थापित इलेक्ट्रिक फील्ड सेंसर तकनीकों, जैसे इलेक्ट्रो-ऑप्टिक क्रिस्टल और द्विध्रुवीय एंटीना-युग्मित निष्क्रिय इलेक्ट्रॉनिक्स के साथ अनुकूल तुलना कर सकता है।

शास्त्रीय अनुकरण


रिडबर्ग plot with electric field.pngबंद ग्रहीय कक्षा में साधारण 1/r संभावित परिणाम। बाहरी विद्युत क्षेत्र की उपस्थिति में रिडबर्ग परमाणु अधिक बड़े विद्युत द्विध्रुवीय क्षण प्राप्त कर सकते हैं जिससे वे क्षेत्र द्वारा गड़बड़ी के लिए अतिसंवेदनशील हो जाते हैं। 'चित्र 7' दिखाता है कि कैसे बाहरी विद्युत क्षेत्र (परमाणु भौतिकी में स्टार्क प्रभाव क्षेत्र के रूप में जाना जाता है) के अनुप्रयोग से क्षमता की ज्यामिति बदल जाती है, नाटकीय रूप से इलेक्ट्रॉन का व्यवहार बदल जाता है। कूलम्बिक क्षमता किसी भी टोक़ को लागू नहीं करती है क्योंकि बल सदैव स्थिति सदिश के समानांतर (गणित) होता है (सदैव इलेक्ट्रॉन और नाभिक के मध्य चलने वाली रेखा के साथ इंगित करता है):


 * $$|\mathbf{\tau}|=|\mathbf{r} \times \mathbf{F}|=|\mathbf{r}||\mathbf{F}|\sin\theta $$,


 * $$\theta=\pi \Rightarrow \mathbf{\tau}=0 $$.

स्थिर विद्युत क्षेत्र के अनुप्रयोग के साथ, इलेक्ट्रॉन निरंतर बदलते टोक़ को महसूस करता है। परिणामी प्रक्षेपवक्र समय के साथ उत्तरोत्तर अधिक विकृत होता जाता है, अंततः L = L से कोणीय गति की पूरी श्रृंखला से गुजरता हैMAX, सीधी रेखा के लिए L=0, विपरीत अर्थ में प्रारंभिक कक्षा में एल = -एलMAX. कोणीय गति में दोलन की समय अवधि (चित्र 8 में प्रक्षेपवक्र को पूरा करने का समय), रिडबर्ग परमाणु की शास्त्रीय प्रकृति का प्रदर्शन करते हुए, वेवफंक्शन के लिए अपनी प्रारंभिक अवस्था में लौटने के लिए क्वांटम यांत्रिक रूप से अनुमानित अवधि से लगभग त्रुटिहीन रूप से मेल खाता है।

यह भी देखें

 * भारी रिडबर्ग प्रणाली
 * पुराना क्वांटम सिद्धांत
 * क्वांटम अराजकता
 * रिडबर्ग अणु
 * रिडबर्ग पोलरॉन