नुसेल्ट संख्या

ऊष्मीय तरल पदार्थों में, नुसेल्ट संख्या ($Nu$, विल्हेम नुसेल्ट  के बाद) एक तरल पदार्थ में एक  सीमा (थर्मोडायनामिक)  पर ऊष्मा चालन ताप हस्तांतरण के लिए  संवहन  का अनुपात है। संवहन में संवहन ( द्रव  गति) और  प्रसार  (चालन) दोनों शामिल हैं। प्रवाहकीय घटक को संवहन के समान शर्तों के तहत मापा जाता है लेकिन काल्पनिक रूप से गतिहीन द्रव के लिए। यह एक  आयाम रहित संख्या  है, जो द्रव के  रेले संख्या  से निकटता से संबंधित है। एक बड़ा नुसेल्ट नंबर अधिक सक्रिय संवहन से मेल खाता है, आमतौर पर 100-1000 रेंज में  अशांत प्रवाह  के साथ। एक समान गैर-आयामी संपत्ति बायोट संख्या  है, जो द्रव के बजाय ठोस शरीर के लिए तापीय चालकता से संबंधित है। नुसेल्ट नंबर का  दूरी बदलना  एनालॉग  शेरवुड नंबर  है।

परिभाषा
नुसेल्ट संख्या एक सीमा के पार प्रवाहकीय गर्मी हस्तांतरण के लिए संवहन का अनुपात है। संवहन और चालन ऊष्मा प्रवाह एक दूसरे के समानांतर (ज्यामिति)  होते हैं और सीमा सतह के सामान्य सतह पर होते हैं, और साधारण मामले में औसत द्रव प्रवाह के लंबवत होते हैं।


 * $$\mathrm{Nu}_L = \frac{\mbox{Convective heat transfer }}{\mbox{Conductive heat transfer }} = \frac{h}{k/L} = \frac{hL}{k}$$

जहाँ h प्रवाह का संवहन ऊष्मा अंतरण गुणांक है, L अभिलाक्षणिक लंबाई है, और k द्रव की तापीय चालकता है।


 * विशेषता लंबाई का चयन सीमा परत के विकास (या मोटाई) की दिशा में होना चाहिए; विशेषता लंबाई के कुछ उदाहरण हैं: (बाहरी)  क्रॉस प्रवाह  (सिलेंडर अक्ष के लंबवत) में एक सिलेंडर का बाहरी व्यास, लंबाई   प्राकृतिक संवहन, या एक गोले के व्यास से गुजरने वाली एक ऊर्ध्वाधर प्लेट की। जटिल आकृतियों के लिए, लंबाई को सतह क्षेत्र द्वारा विभाजित द्रव निकाय की मात्रा के रूप में परिभाषित किया जा सकता है।
 * तरल पदार्थ की तापीय चालकता का आमतौर पर (लेकिन हमेशा नहीं) फिल्म तापमान  पर मूल्यांकन किया जाता है, जिसे इंजीनियरिंग उद्देश्यों के लिए बल्क द्रव तापमान और दीवार की सतह के तापमान के औसत-औसत के रूप में गणना की जा सकती है।

ऊपर दी गई परिभाषा के विपरीत, जिसे औसत नुसेल्ट संख्या के रूप में जाना जाता है, स्थानीय नुसेल्ट संख्या को सतह की सीमा से दूरी के रूप में लंबाई लेकर परिभाषित किया जाता है रुचि के स्थानीय बिंदु के लिए।


 * $$\mathrm{Nu}_x = \frac{h_x x}{k}$$

ब्याज की सीमा पर अभिव्यक्ति को एकीकृत करके माध्य या औसत संख्या प्राप्त की जाती है, जैसे:
 * $$\overline{\mathrm{Nu}}=\frac{\frac{1}{L} \int_0^L h_x\ dx\ L}{k}=\frac{\overline{h} L}{k}$$

संदर्भ
संवहन सीमा परतों की समझ एक सतह के बीच संवहन ताप हस्तांतरण और इसके पिछले प्रवाहित द्रव को समझने के लिए आवश्यक है। एक थर्मल सीमा परत विकसित होती है यदि द्रव मुक्त धारा तापमान और सतह का तापमान भिन्न होता है। इस तापमान अंतर से उत्पन्न ऊर्जा विनिमय के कारण एक तापमान प्रोफ़ाइल मौजूद है। न्यूटन के शीतलन के नियम का उपयोग करके ऊष्मा अंतरण दर को लिखा जा सकता है


 * $$Q_y=hA\left( T_s-T_\infty \right)$$,

जहाँ h ऊष्मा अंतरण गुणांक है और A ऊष्मा अंतरण सतह क्षेत्र है। चूँकि सतह पर ऊष्मा का स्थानांतरण चालन द्वारा होता है, उसी मात्रा को तापीय चालकता k के रूप में व्यक्त किया जा सकता है:


 * $$Q_y=-kA\frac{\partial }{\partial y}\left. \left( T-T_s \right) \right|_{y=0}$$.

ये दो शब्द समान हैं; इस प्रकार


 * $$-kA\frac{\partial }{\partial y}\left. \left( T-T_s \right) \right|_{y=0}=hA\left( T_s-T_\infty \right)$$.

पुनर्व्यवस्थित,


 * $$\frac{h}{k}=\frac{\left. \frac{\partial \left( T_s-T \right)}{\partial y} \right|_{y=0}}{\left( T_s-T_\infty \right)}$$.

प्रतिनिधि लंबाई L से गुणा करने पर आयाम रहित व्यंजक मिलता है:


 * $$\frac{hL}{k}=\frac{\left. \frac{\partial \left( T_s-T \right)}{\partial y} \right|_{y=0}}{\frac{\left( T_s-T_\infty \right)}{L}}$$.

दाहिनी ओर अब संदर्भ तापमान प्रवणता के लिए सतह पर तापमान प्रवणता का अनुपात है, जबकि बाईं ओर बायोट मापांक के समान है। यह द्रव के संवहन तापीय प्रतिरोध के प्रवाहकीय तापीय प्रतिरोध का अनुपात बन जाता है, अन्यथा इसे नुसेल्ट संख्या, नू के रूप में जाना जाता है।


 * $$\mathrm{Nu} = \frac{h}{k/L} = \frac{hL}{k}$$.

व्युत्पत्ति
नूसेल्ट संख्या फूरियर के कानून के एक गैर-आयामी विश्लेषण द्वारा प्राप्त की जा सकती है क्योंकि यह सतह पर आयाम रहित तापमान प्रवणता के बराबर है:


 * $$q = -k A \nabla T$$, जहाँ q ऊष्मा अंतरण दर है, k स्थिर तापीय चालकता है और T द्रव तापमान  है।

दरअसल, अगर: $$\nabla' = L \nabla $$ और $$T' = \frac{T-T_h}{T_h-T_c}$$ हम पहुंचे


 * $$-\nabla'T' = \frac{L}{kA(T_h-T_c)}q=\frac{hL}{k}$$

फिर हम परिभाषित करते हैं


 * $$\mathrm{Nu}_L=\frac{hL}{k}$$

तो समीकरण बन जाता है


 * $$\mathrm{Nu}_L=-\nabla'T'$$

शरीर की सतह पर एकीकृत करके:

$$\overline{\mathrm{Nu}}=-{{1} \over {S'}} \int_{S'}^{} \mathrm{Nu} \, \mathrm{d}S'\!$$,

कहां $$S' = \frac{S}{L^2}$$.

अनुभवजन्य सहसंबंध
विशिष्ट रूप से, मुक्त संवहन के लिए, औसत नुसेल्ट संख्या को रेले संख्या और प्रांटल संख्या के फलन के रूप में व्यक्त किया जाता है, जिसे इस प्रकार लिखा जाता है:


 * $$\mathrm{Nu} = f(\mathrm{Ra}, \mathrm{Pr})$$

अन्यथा, बलपूर्वक संवहन के लिए, नुसेल्ट संख्या आम तौर पर रेनॉल्ड्स संख्या  और प्रांटल संख्या का एक कार्य है, या


 * $$\mathrm{Nu} = f(\mathrm{Re}, \mathrm{Pr})$$

विक्षनरी: विभिन्न प्रकार की ज्यामिति के लिए अनुभवजन्य सहसंबंध उपलब्ध हैं जो उपरोक्त रूपों में नुसेल्ट संख्या को व्यक्त करते हैं।

एक ऊर्ध्वाधर दीवार पर मुक्त संवहन
उद्धृत जैसा कि चर्चिल और चू से आया है:


 * $$\overline{\mathrm{Nu}}_L \ = 0.68 + \frac{0.663\, \mathrm{Ra}_L^{1/4}}{\left[1 + (0.492/\mathrm{Pr})^{9/16} \, \right]^{4/9} \,} \quad \mathrm{Ra}_L \le 10^8 $$

क्षैतिज प्लेटों से मुक्त संवहन
यदि विशेषता लंबाई परिभाषित की गई है


 * $$L \ = \frac{A_s}{P}$$

कहां $$\mathrm{A}_s$$ प्लेट का सतह क्षेत्र है और $$P$$ इसकी परिधि है।

फिर ठंडे वातावरण में गर्म वस्तु की ऊपरी सतह के लिए या गर्म वातावरण में ठंडी वस्तु की निचली सतह के लिए
 * $$\overline{\mathrm{Nu}}_L \ = 0.54\, \mathrm{Ra}_L^{1/4} \, \quad 10^4 \le \mathrm{Ra}_L \le 10^7$$
 * $$\overline{\mathrm{Nu}}_L \ = 0.15\, \mathrm{Ra}_L^{1/3} \, \quad 10^7 \le \mathrm{Ra}_L \le 10^{11}$$

और ठंडे वातावरण में गर्म वस्तु की निचली सतह या गर्म वातावरण में ठंडी वस्तु की ऊपरी सतह के लिए
 * $$\overline{\mathrm{Nu}}_L \ = 0.52\, \mathrm{Ra}_L^{1/5} \, \quad 10^5 \le \mathrm{Ra}_L \le 10^{10}$$

फ्लैट प्लेट पर मजबूर संवहन

लैमिनार प्रवाह में फ्लैट प्लेट
लामिनार प्रवाह के लिए स्थानीय नुसेल्ट संख्या एक समतल प्लेट पर, कुछ दूरी पर $$x$$ प्लेट के किनारे से नीचे की ओर, द्वारा दिया गया है
 * $$\mathrm{Nu}_x\ = 0.332\, \mathrm{Re}_x^{1/2}\, \mathrm{Pr}^{1/3}, (\mathrm{Pr} > 0.6) $$

प्लेट के किनारे से डाउनस्ट्रीम दूरी तक एक फ्लैट प्लेट पर लैमिनार प्रवाह के लिए औसत न्यूसेल्ट संख्या $$x$$, द्वारा दिया गया है
 * $$\overline{\mathrm{Nu}}_x \ = {2} \cdot 0.332\, \mathrm{Re}_x^{1/2}\, \mathrm{Pr}^{1/3}\ = 0.664\, \mathrm{Re}_x^{1/2}\, \mathrm{Pr}^{1/3}, (\mathrm{Pr} > 0.6) $$

संवहन प्रवाह में क्षेत्र
कुछ अनुप्रयोगों में, जैसे हवा में गोलाकार तरल बूंदों का वाष्पीकरण, निम्नलिखित सहसंबंध का उपयोग किया जाता है:
 * $$\mathrm{Nu}_D \ = {2} + 0.4\, \mathrm{Re}_D^{1/2}\, \mathrm{Pr}^{1/3}\, $$

ग्नीलिंस्की सहसंबंध
ट्यूबों में अशांत प्रवाह के लिए Gnielinski का सहसंबंध:
 * $$\mathrm{Nu}_D = \frac{ \left( f/8 \right) \left( \mathrm{Re}_D - 1000 \right) \mathrm{Pr} } {1 + 12.7(f/8)^{1/2} \left( \mathrm{Pr}^{2/3} - 1 \right)}$$

जहां एफ डार्सी घर्षण कारक  है जिसे या तो  मूडी चार्ट  से प्राप्त किया जा सकता है या पेटुखोव द्वारा विकसित सहसंबंध से चिकनी ट्यूबों के लिए प्राप्त किया जा सकता है:
 * $$f= \left( 0.79 \ln \left(\mathrm{Re}_D \right)-1.64 \right)^{-2}$$

Gnielinski सहसंबंध इसके लिए मान्य है:
 * $$0.5 \le \mathrm{Pr} \le 2000$$
 * $$3000 \le \mathrm{Re}_D \le 5 \times 10^{6}$$

डिटस-बॉयलर समीकरण
डिट्टस-बोएल्टर समीकरण (अशांत प्रवाह के लिए) जैसा कि डब्ल्यू.एच. द्वारा प्रस्तुत किया गया है। मॅकएडम्स नुसेल्ट संख्या की गणना के लिए एक स्पष्ट कार्य है। इसे हल करना आसान है, लेकिन जब तरल पदार्थ के तापमान में बड़ा अंतर होता है तो यह कम सटीक होता है। यह चिकनी ट्यूबों के अनुरूप है, इसलिए खुरदरी ट्यूबों (अधिकांश व्यावसायिक अनुप्रयोगों) के लिए उपयोग करने की चेतावनी दी जाती है। डिट्टस-बोएल्टर समीकरण है:


 * $$\mathrm{Nu}_D = 0.023\, \mathrm{Re}_D^{4/5}\, \mathrm{Pr}^{n}$$

कहां:
 * $$D$$ वृत्ताकार वाहिनी का भीतरी व्यास है
 * $$\mathrm{Pr}$$ प्रान्तल संख्या है
 * $$n = 0.4$$ द्रव के गर्म होने के लिए, और $$n = 0.3$$ द्रव को ठंडा करने के लिए।

डिट्टस-बोएल्टर समीकरण किसके लिए वैध है
 * $$0.6 \le \mathrm{Pr} \le 160$$
 * $$\mathrm{Re}_D \gtrsim 10\,000$$
 * $$\frac{L}{D} \gtrsim 10$$

डिट्टस-बॉयल्टर समीकरण एक अच्छा सन्निकटन है जहां थोक तरल पदार्थ और गर्मी हस्तांतरण सतह के बीच तापमान का अंतर न्यूनतम होता है, समीकरण जटिलता और पुनरावृत्त समाधान से बचा जाता है। औसत तापमान के थोक द्रव के साथ पानी लेना 20 C, श्यानता $0.001 Pa.s$ और एक गर्मी हस्तांतरण सतह का तापमान 40 C (श्यानता $0.001 Pa.s$, के लिए एक चिपचिपापन सुधार कारक $$({\mu} / {\mu_s})$$ 1.45 के रूप में प्राप्त किया जा सकता है। यह गर्मी हस्तांतरण सतह के तापमान के साथ बढ़कर 3.57 हो जाता है 100 C (श्यानता $0 Pa.s$), नुसेल्ट संख्या और ताप अंतरण गुणांक में महत्वपूर्ण अंतर पैदा करता है।

साइडर-टेट सहसंबंध
अशांत प्रवाह के लिए सीडर-टेट सहसंबंध एक अंतर्निहित कार्य है, क्योंकि यह सिस्टम को एक गैर-रैखिक सीमा मूल्य समस्या  के रूप में विश्लेषण करता है। साइडर-टेट परिणाम अधिक सटीक हो सकता है क्योंकि यह चिपचिपाहट में परिवर्तन को ध्यान में रखता है ($$\mu$$ और $$\mu_s$$) थोक द्रव औसत तापमान और गर्मी हस्तांतरण सतह के तापमान के बीच क्रमशः तापमान परिवर्तन के कारण। साइडर-टेट सहसंबंध सामान्य रूप से एक पुनरावृत्त प्रक्रिया द्वारा हल किया जाता है, क्योंकि चिपचिपापन कारक बदल जाएगा क्योंकि न्यूसेल्ट संख्या में परिवर्तन होता है।
 * $$\mathrm{Nu}_D = 0.027\,\mathrm{Re}_D^{4/5}\, \mathrm{Pr}^{1/3}\left(\frac{\mu}{\mu_s}\right)^{0.14}$$

कहां:
 * $$\mu$$ बल्क द्रव तापमान पर द्रव चिपचिपापन है
 * $$\mu_s$$ गर्मी-हस्तांतरण सीमा सतह के तापमान पर द्रव चिपचिपापन है

सीडर-टेट सहसंबंध के लिए मान्य है
 * $$0.7 \le \mathrm{Pr} \le 16\,700$$
 * $$\mathrm{Re}_D \ge 10\,000$$
 * $$\frac{L}{D} \gtrsim 10$$

पूर्ण विकसित लामिनार पाइप प्रवाह में बलपूर्वक संवहन
पूरी तरह से विकसित आंतरिक लामिनार प्रवाह के लिए, नुसेल्ट संख्याएं लंबे पाइपों के लिए एक स्थिर मान की ओर होती हैं।

आंतरिक प्रवाह के लिए:


 * $$\mathrm{Nu} = \frac{h D_h}{k_f}$$

कहां:


 * डीh= हाइड्रोलिक व्यास
 * कf= द्रव की तापीय चालकता
 * एच = संवहनी गर्मी हस्तांतरण गुणांक

परिपत्र ट्यूबों के लिए समान तापमान के साथ संवहन
इनक्रोपेरा और डेविट से,
 * $$\mathrm{Nu}_D = 3.66$$

ओईआईएस अनुक्रम यह मान देता है $$\mathrm{Nu}_D = 3.6567934577632923619...$$.

परिपत्र ट्यूबों के लिए समान ताप प्रवाह के साथ संवहन
निरंतर सतह ताप प्रवाह के मामले में,
 * $$\mathrm{Nu}_D = 4.36$$

यह भी देखें

 * शेरवुड नंबर (मास ट्रांसफर नुसेल्ट नंबर)
 * चर्चिल-बर्नस्टीन समीकरण
 * बायो नंबर
 * रेनॉल्ड्स संख्या
 * संवहन (गर्मी हस्तांतरण)
 * गर्मी हस्तांतरण गुणांक
 * ऊष्मीय चालकता

बाहरी कड़ियाँ

 * Simple derivation of the Nusselt number from Newton's law of cooling (Accessed 23 September 2009)