पोयंटिंग वेक्टर



भौतिकी में, पोयंटिंग वेक्टर (या उमोव-पोयंटिंग वेक्टर) एक विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के दिशात्मक ऊर्जा प्रवाह (प्रति यूनिट क्षेत्र प्रति यूनिट क्षेत्र में ऊर्जा हस्तांतरण) या 'शक्ति (भौतिकी)' का प्रतिनिधित्व करता है। पॉयंटिंग वेक्टर की SI इकाई वाट प्रति वर्ग मीटर (W/m2); किग्रा/से3 आधार एसआई इकाइयों में। इसका नाम इसके खोजकर्ता जॉन हेनरी पॉयंटिंग के नाम पर रखा गया है, जिन्होंने पहली बार इसे 1884 में प्राप्त किया था। निकोले उमोव को अवधारणा तैयार करने का श्रेय भी दिया जाता है। ओलिवर हीविसाइड ने इसे अधिक सामान्य रूप में स्वतंत्र रूप से खोजा, जो परिभाषा में एक मनमाना वेक्टर क्षेत्र के कर्ल (गणित) को जोड़ने की स्वतंत्रता को पहचानता है। पॉयंटिंग वेक्टर का उपयोग पूरे इलेक्ट्रोमैग्नेटिक्स में पोयंटिंग प्रमेय के संयोजन में किया जाता है, विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों में बिजली प्रवाह की गणना करने के लिए निरंतरता समीकरण ऊर्जा के संरक्षण को व्यक्त करता है।

परिभाषा
पोयंटिंग के मूल पेपर में और अधिकांश पाठ्यपुस्तकों में, पोयंटिंग वेक्टर $$\mathbf{S}$$ क्रॉस उत्पाद के रूप में परिभाषित किया गया है $$\mathbf{S} = \mathbf{E} \times \mathbf{H},$$ जहाँ बोल्ड अक्षर यूक्लिडियन वेक्टर का प्रतिनिधित्व करते हैं और इस अभिव्यक्ति को अक्सर 'अब्राहम रूप' कहा जाता है और यह सबसे व्यापक रूप से उपयोग किया जाता है। पॉयंटिंग वेक्टर को आमतौर पर एस या एन द्वारा दर्शाया जाता है।
 * ई विद्युत क्षेत्र वेक्टर है;
 * एच चुंबकीय क्षेत्र का सहायक क्षेत्र वेक्टर या 'चुंबकीय क्षेत्र # एच-फील्ड' है।

सरल शब्दों में, पॉयंटिंग वेक्टर एस अंतरिक्ष के एक क्षेत्र में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों के कारण ऊर्जा के हस्तांतरण की दिशा और दर को दर्शाता है, जो कि शक्ति (भौतिकी) है, जो खाली हो सकता है या नहीं भी हो सकता है। अधिक सख्ती से, यह वह मात्रा है जिसका उपयोग पॉयंटिंग के प्रमेय को वैध बनाने के लिए किया जाना चाहिए। पॉयंटिंग की प्रमेय अनिवार्य रूप से कहती है कि एक क्षेत्र में प्रवेश करने वाली विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा और एक क्षेत्र को छोड़ने वाली विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा के बीच का अंतर उस क्षेत्र में परिवर्तित या विलुप्त होने वाली ऊर्जा के बराबर होना चाहिए, जो कि ऊर्जा के एक अलग रूप (अक्सर गर्मी) में बदल जाती है। इसलिए यदि कोई विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा हस्तांतरण के पोयंटिंग वेक्टर विवरण की वैधता को स्वीकार करता है, तो पॉयंटिंग का प्रमेय केवल ऊर्जा के संरक्षण का एक बयान है।

यदि विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा किसी क्षेत्र के भीतर ऊर्जा के अन्य रूपों (जैसे, यांत्रिक ऊर्जा, या गर्मी) से प्राप्त नहीं होती है या खो जाती है, तो विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा संरक्षण कानून # उस क्षेत्र के भीतर वैश्विक और स्थानीय संरक्षण कानून है, जो एक विशेष के रूप में एक निरंतरता समीकरण प्रदान करता है। पॉयंटिंग प्रमेय का मामला: $$\nabla\cdot \mathbf{S} = -\frac{\partial u}{\partial t}$$ कहाँ $$u$$ विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र का ऊर्जा घनत्व है। यह लगातार स्थिति निम्न सरल उदाहरण में होती है जिसमें पॉयंटिंग वेक्टर की गणना की जाती है और विद्युत सर्किट में बिजली की सामान्य गणना के अनुरूप होती है।

उदाहरण: एक समाक्षीय केबल में विद्युत प्रवाह
यद्यपि मनमाना ज्यामिति के साथ इलेक्ट्रोमैग्नेटिक्स में समस्याएं हल करने के लिए कुख्यात हैं, हम बेलनाकार निर्देशांक में विश्लेषण किए गए समाक्षीय केबल के एक खंड के माध्यम से बिजली संचरण के मामले में एक अपेक्षाकृत सरल समाधान पा सकते हैं जैसा कि आरेख में दिखाया गया है। हम मॉडल की समरूपता का लाभ उठा सकते हैं: θ (परिपत्र समरूपता) पर कोई निर्भरता नहीं है और न ही Z (केबल के साथ स्थिति) पर। मॉडल (और समाधान) को बिना किसी समय निर्भरता के डीसी सर्किट के रूप में माना जा सकता है, लेकिन निम्न समाधान रेडियो फ्रीक्वेंसी पावर के संचरण के लिए समान रूप से अच्छी तरह से लागू होता है, जब तक हम समय के एक पल (जिसके दौरान वोल्टेज और करंट नहीं बदलता है), और केबल के पर्याप्त रूप से छोटे खंड पर (तरंग दैर्ध्य की तुलना में बहुत छोटा है, ताकि ये मात्राएँ Z पर निर्भर न हों)। समाक्षीय केबल को त्रिज्या आर के एक आंतरिक विद्युत कंडक्टर के रूप में निर्दिष्ट किया गया है1 और एक बाहरी कंडक्टर जिसकी आंतरिक त्रिज्या R है2 (इसकी मोटाई आर से परे है2 निम्नलिखित विश्लेषण को प्रभावित नहीं करता है)। बीच में आर1 और आर2 केबल में सापेक्ष पारगम्यता ε की एक आदर्श ढांकता हुआ सामग्री होती हैr और हम कंडक्टर मानते हैं जो गैर-चुंबकीय हैं (इसलिए μ = वैक्यूम पारगम्यता | μ0) और दोषरहित (परिपूर्ण संवाहक), जिनमें से सभी विशिष्ट स्थितियों में वास्तविक दुनिया समाक्षीय केबल के लिए अच्छे सन्निकटन हैं।

केंद्र कंडक्टर को वोल्टेज वी पर रखा जाता है और वर्तमान I को दाईं ओर खींचता है, इसलिए हम बुनियादी विद्युत शक्ति के अनुसार P = V · I के कुल बिजली प्रवाह की अपेक्षा करते हैं। हालाँकि, पॉयंटिंग वेक्टर का मूल्यांकन करके, हम समाक्षीय केबल के अंदर विद्युत और चुंबकीय क्षेत्रों के संदर्भ में विद्युत प्रवाह की रूपरेखा की पहचान करने में सक्षम हैं। विद्युत क्षेत्र निश्चित रूप से प्रत्येक कंडक्टर के अंदर शून्य हैं, लेकिन कंडक्टरों के बीच में ($$R_1 < r < R_2$$) समरूपता निर्धारित करती है कि वे सख्ती से रेडियल दिशा में हैं और यह दिखाया जा सकता है (गॉस के नियम का उपयोग करके) कि उन्हें निम्नलिखित रूप का पालन करना चाहिए: $$E_r(r) = \frac{W}{r}$$ से विद्युत क्षेत्र को एकीकृत करके डब्ल्यू का मूल्यांकन किया जा सकता है $$r = R_2$$ को $$R_1$$ जो वोल्टेज V का ऋणात्मक होना चाहिए: $$-V = \int_{R_2}^{R_1} \frac{W}{r} dr = -W \ln \left(\frac{R_2}{R_1}\right)$$ ताकि: $$W = \frac{V}{\ln(R_2/R_1)}$$ चुंबकीय क्षेत्र, फिर से समरूपता द्वारा, केवल θ दिशा में गैर-शून्य हो सकता है, अर्थात, आर के बीच प्रत्येक त्रिज्या पर केंद्र कंडक्टर के चारों ओर एक वेक्टर क्षेत्र लूपिंग1 और आर2. कंडक्टरों के अंदर चुंबकीय क्षेत्र शून्य हो सकता है या नहीं भी हो सकता है, लेकिन यह कोई चिंता का विषय नहीं है क्योंकि विद्युत क्षेत्र के शून्य होने के कारण इन क्षेत्रों में पॉयंटिंग वेक्टर शून्य है। पूरे समाक्षीय केबल के बाहर, चुंबकीय क्षेत्र समान रूप से शून्य है क्योंकि इस क्षेत्र में पथ शून्य (+I केंद्र कंडक्टर में और -I बाहरी कंडक्टर में) का शुद्ध प्रवाह संलग्न करते हैं, और फिर भी विद्युत क्षेत्र शून्य है। एम्पीयर के परिपथीय नियम का प्रयोग|क्षेत्र में एम्पीयर का नियम R से1 आर के लिए2, जो केंद्र कंडक्टर में वर्तमान + I को घेरता है लेकिन बाहरी कंडक्टर में करंट से कोई योगदान नहीं होने के कारण, हम त्रिज्या r पर पाते हैं: $$\begin{align} I = \oint_C \mathbf{H} \cdot ds &= 2 \pi r H_\theta(r) \\ H_\theta(r) &= \frac {I}{2 \pi r} \end{align}$$ अब, रेडियल दिशा में एक विद्युत क्षेत्र से, और एक स्पर्शरेखा चुंबकीय क्षेत्र, इनके क्रॉस-उत्पाद द्वारा दिया गया पॉयंटिंग वेक्टर, Z दिशा में केवल गैर-शून्य है, समाक्षीय केबल की दिशा के साथ ही, जैसा कि हम उम्मीद करेंगे। फिर से केवल r का एक फलन, हम 'S'(r) का मूल्यांकन कर सकते हैं: $$S_z(r) = E_r(r) H_\theta(r) = \frac{W}{r} \frac {I}{2 \pi r} = \frac{W \, I} {2 \pi r^2}$$ जहाँ W को केंद्र कंडक्टर वोल्टेज V के संदर्भ में ऊपर दिया गया है। समाक्षीय केबल के नीचे बहने वाली कुल शक्ति की गणना कंडक्टरों के बीच केबल के पूरे क्रॉस सेक्शन 'A' को एकीकृत करके की जा सकती है: $$\begin{align} P_\text{tot} &= \iint_\mathbf{A} S_z (r, \theta)\, dA = \int_{R_2}^{R_1} 2 \pi r dr S_z(r) \\ &= \int_{R_2}^{R_1} \frac{W\, I}{r} dr = W\, I\, \ln \left(\frac{R_2}{R_1}\right). \end{align}$$ पिछले समाधान को स्थिरांक W से प्रतिस्थापित करने पर हम पाते हैं: $$P_\mathrm{tot} = I \ln \left(\frac{R_2}{R_1}\right) \frac{V}{\ln(R_2/R_1)} = V \, I$$ अर्थात्, समाक्षीय केबल के एक क्रॉस सेक्शन पर पॉयंटिंग वेक्टर को एकीकृत करके दी गई शक्ति वोल्टेज और करंट के उत्पाद के बराबर होती है, जैसा कि किसी ने बिजली के बुनियादी नियमों का उपयोग करके वितरित की गई शक्ति के लिए गणना की होगी।

अन्य रूप
मैक्सवेल के समीकरणों के सूक्ष्म संस्करण में, इस परिभाषा को विद्युत क्षेत्र ई और चुंबकीय प्रवाह घनत्व बी (लेख में बाद में वर्णित) के संदर्भ में सूक्ष्म क्षेत्रों के संदर्भ में एक #सूत्र द्वारा प्रतिस्थापित किया जाना चाहिए।

पॉयंटिंग वेक्टर के 'मिन्कोव्स्की फॉर्म' को प्राप्त करने के लिए विद्युत विस्थापन क्षेत्र डी को चुंबकीय प्रवाह बी के साथ जोड़ना भी संभव है, या एक और संस्करण का निर्माण करने के लिए डी और एच का उपयोग करना संभव है। चुनाव विवादास्पद रहा है: फेफर एट अल। इब्राहीम और मिन्कोव्स्की रूपों के समर्थकों के बीच शताब्दी-लंबे विवाद को संक्षेप में और कुछ हद तक हल करें (अब्राहम-मिन्कोवस्की विवाद देखें)।

पॉयंटिंग वेक्टर विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा के लिए ऊर्जा प्रवाह वेक्टर के विशेष मामले का प्रतिनिधित्व करता है। हालाँकि, किसी भी प्रकार की ऊर्जा की अंतरिक्ष में गति की दिशा होती है, साथ ही इसका घनत्व भी होता है, इसलिए ऊर्जा प्रवाह वैक्टर को अन्य प्रकार की ऊर्जा के लिए भी परिभाषित किया जा सकता है, उदाहरण के लिए, पॉयंटिंग के प्रमेय # सामान्यीकरण के लिए। उमोव-पॉयंटिंग वेक्टर 1874 में निकोले उमोव द्वारा खोजा गया तरल और लोचदार मीडिया में ऊर्जा प्रवाह का पूरी तरह से सामान्यीकृत दृश्य में वर्णन करता है।

व्याख्या
पोयंटिंग वेक्टर पोयंटिंग के प्रमेय में प्रकट होता है (व्युत्पत्ति के लिए लेख देखें), एक ऊर्जा-संरक्षण कानून: $$\frac{\partial u}{\partial t} = -\mathbf{\nabla} \cdot \mathbf{S} - \mathbf{J_\mathrm{f}} \cdot \mathbf{E},$$ जहां जेf मैक्सवेल के समीकरणों का वर्तमान घनत्व है # फ्री चार्ज और करंट के संदर्भ में सूत्रीकरण और u रैखिक, फैलाव (प्रकाशिकी) सामग्री के लिए विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा घनत्व है, जो द्वारा दिया गया है $$u = \frac{1}{2}\! \left(\mathbf{E} \cdot \mathbf{D} + \mathbf{B} \cdot \mathbf{H}\right)\! ,$$ कहाँ
 * ई विद्युत क्षेत्र है;
 * डी विद्युत विस्थापन क्षेत्र है;
 * बी चुंबकीय प्रवाह घनत्व है;
 * H चुंबकीय क्षेत्र है।

दायीं ओर का पहला पद विद्युतचुंबकीय ऊर्जा प्रवाह को एक छोटी मात्रा में दर्शाता है, जबकि दूसरा पद मुक्त विद्युत धाराओं पर क्षेत्र द्वारा किए गए कार्य को घटाता है, जो विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा से अपव्यय, ऊष्मा आदि के रूप में बाहर निकलता है। इसमें परिभाषा, बाध्य विद्युत धाराएँ इस शब्द में शामिल नहीं हैं और इसके बजाय S और 'u' में योगदान करती हैं।

रैखिक, फैलाव (ऑप्टिक्स) और आइसोट्रोपिक (सरलता के लिए) सामग्री के लिए, मैक्सवेल के समीकरण#संवैधानिक संबंधों को इस रूप में लिखा जा सकता है $$\mathbf{D} = \varepsilon \mathbf{E},\quad \mathbf{B} = \mu\mathbf{H},$$ कहाँ यहाँ ε और μ अदिश हैं, स्थिति, दिशा और आवृत्ति से स्वतंत्र वास्तविक-मूल्यवान स्थिरांक हैं।
 * ε सामग्री की पारगम्यता है;
 * μ सामग्री की पारगम्यता (विद्युत चुंबकत्व) है।

सिद्धांत रूप में, यह पॉयंटिंग के प्रमेय को इस रूप में निर्वात और गैर-फैलाने वाले क्षेत्रों तक सीमित करता है रैखिक सामग्री। अतिरिक्त शर्तों की कीमत पर कुछ परिस्थितियों में फैलाने वाली सामग्री का सामान्यीकरण संभव है।

पॉयंटिंग सूत्र का एक परिणाम यह है कि विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के कार्य करने के लिए, चुंबकीय और विद्युत दोनों क्षेत्रों का मौजूद होना आवश्यक है। अकेला चुंबकीय क्षेत्र या अकेला विद्युत क्षेत्र कोई कार्य नहीं कर सकता।

समतल तरंगें
एक समदैशिक दोषरहित माध्यम में प्रसारित विद्युतचुम्बकीय समतल तरंग में, तात्क्षणिक पॉयंटिंग सदिश परिमाण में तेजी से दोलन करते हुए हमेशा प्रसार की दिशा में इंगित करता है। इसे सीधे तौर पर देखा जा सकता है कि एक समतल तरंग में, चुंबकीय क्षेत्र H(r,t) का परिमाण विद्युत क्षेत्र वेक्टर E(r, के परिमाण द्वारा दिया जाता है। t) η द्वारा विभाजित, संचरण माध्यम का आंतरिक प्रतिबाधा: $$|\mathbf{H}| = \frac {|\mathbf{E}|}{\eta},$$ जहां |ए| नॉर्म (गणित) # ए के यूक्लिडियन मानदंड का प्रतिनिधित्व करता है। चूंकि ई और एच एक दूसरे के समकोण पर हैं, उनके क्रॉस उत्पाद का परिमाण उनके परिमाण का उत्पाद है। व्यापकता को खोए बिना आइए हम 'X' को विद्युत क्षेत्र की दिशा और 'Y' को चुंबकीय क्षेत्र की दिशा मान लें। E और H के क्रॉस उत्पाद द्वारा दिया गया तात्क्षणिक पॉयंटिंग वेक्टर तब धनात्मक Z दिशा में होगा: $$\mathsf{S_z} = \mathsf{E_x} \cdot \mathsf{H_y} = \frac{\left|\mathsf{E_x}\right|^2}{\eta}.$$ समतल तरंग में समय-औसत शक्ति का पता लगाने के लिए तरंग अवधि (लहर की व्युत्क्रम आवृत्ति) पर औसत की आवश्यकता होती है: $$\left\langle\mathsf{S_z}\right\rangle = \frac{\left\langle\left|\mathsf{E_x}\right|^2\right\rangle}{\eta} = \frac{\mathsf{E_\text{rms}^2}}{\eta},$$ जहां ईrms मूल माध्य वर्ग विद्युत क्षेत्र आयाम है। महत्वपूर्ण मामले में कि ई (टी) पीक आयाम ई के साथ कुछ आवृत्ति पर साइनसॉइड रूप से भिन्न होता हैpeak, इसका rms वोल्टेज द्वारा दिया जाता है $$\mathsf{E_{peak}} / \sqrt{2}$$, औसत पॉयंटिंग वेक्टर के साथ फिर दिया गया: $$\left\langle\mathsf{S_z}\right\rangle = \frac{\mathsf{E_{peak}^2}}{2\eta}.$$ यह एक विमान तरंग के ऊर्जा प्रवाह के लिए सबसे आम रूप है, क्योंकि साइनसोइडल फ़ील्ड एम्पलीट्यूड को अक्सर उनके चरम मूल्यों के संदर्भ में व्यक्त किया जाता है, और जटिल समस्याओं को आमतौर पर एक समय में केवल एक आवृत्ति पर विचार करके हल किया जाता है। हालाँकि, E का उपयोग करने वाली अभिव्यक्तिrms पूरी तरह से सामान्य है, उदाहरण के लिए, शोर के मामले में जिसका आरएमएस आयाम मापा जा सकता है लेकिन जहां शिखर आयाम अर्थहीन है। मुक्त स्थान में आंतरिक प्रतिबाधा η मुक्त स्थान η के प्रतिबाधा द्वारा दी जाती है0 ≈377{{nbsp}Ω. एक निर्दिष्ट परावैद्युत स्थिरांक ε के साथ गैर-चुंबकीय डाइलेक्ट्रिक्स (जैसे ऑप्टिकल आवृत्तियों पर सभी पारदर्शी सामग्री) मेंr, या प्रकाशिकी में ऐसी सामग्री के साथ जिसका अपवर्तक सूचकांक $$\mathsf{n} = \sqrt{\epsilon_r}$$, आंतरिक प्रतिबाधा इस प्रकार पाई जाती है: $$\eta = \frac{\eta_0}{\sqrt{\epsilon_r}}.$$ प्रकाशिकी में, एक सतह को पार करने वाले विकिरणित प्रवाह का मूल्य, इस प्रकार उस सतह के सामान्य दिशा में औसत पॉयंटिंग वेक्टर घटक, तकनीकी रूप से विकिरण के रूप में जाना जाता है, जिसे अक्सर तीव्रता (भौतिकी) (कुछ हद तक अस्पष्ट शब्द) के रूप में संदर्भित किया जाता है।.

सूक्ष्म क्षेत्रों के संदर्भ में सूत्रीकरण
मैक्सवेल के समीकरणों का सूक्ष्म (विभेदक) संस्करण भौतिक मीडिया के अंतर्निर्मित मॉडल के बिना, केवल मौलिक क्षेत्रों ई और बी को स्वीकार करता है। केवल निर्वात पारगम्यता और पारगम्यता का उपयोग किया जाता है, और कोई डी या एच नहीं है। जब इस मॉडल का उपयोग किया जाता है, तो पॉयंटिंग वेक्टर को परिभाषित किया जाता है $$\mathbf{S} = \frac{1}{\mu_0} \mathbf{E} \times \mathbf{B},$$ कहाँ
 * μ0 वैक्यूम पारगम्यता है;
 * ई विद्युत क्षेत्र वेक्टर है;
 * बी चुंबकीय प्रवाह है।

यह वास्तव में पॉयंटिंग वेक्टर की सामान्य अभिव्यक्ति है. पॉयंटिंग प्रमेय का संगत रूप है $$\frac{\partial u}{\partial t} = - \nabla \cdot \mathbf{S} -\mathbf{J} \cdot \mathbf{E},$$ जहाँ J कुल वर्तमान घनत्व है और ऊर्जा घनत्व u द्वारा दिया गया है $$u = \frac{1}{2}\! \left(\varepsilon_0 |\mathbf{E}|^2 + \frac{1}{\mu_0} |\mathbf{B}|^2\right)\! ,$$ जहां ई0 वैक्यूम परमिटिटिविटी है। यह सीधे मैक्सवेल के समीकरणों से प्राप्त किया जा सकता है # फ्री चार्ज और करंट के संदर्भ में सूत्रीकरण | मैक्सवेल के समीकरण कुल चार्ज और करंट और केवल लोरेंत्ज़ बल कानून के संदर्भ में।

पॉयंटिंग वेक्टर की दो वैकल्पिक परिभाषाएं वैक्यूम या गैर-चुंबकीय सामग्री में समान हैं, जहां B = μ0H. अन्य सभी मामलों में, वे इसमें भिन्न हैं S = (1/μ0) E × B और संबंधित यू अपव्यय शब्द के बाद से पूरी तरह विकिरणशील हैं −J ⋅ E कुल करंट को कवर करता है, जबकि E × H परिभाषा में बाध्य धाराओं से योगदान होता है, जिन्हें तब अपव्यय अवधि से बाहर रखा जाता है। चूंकि केवल सूक्ष्म क्षेत्र ई और बी की व्युत्पत्ति में होते हैं S = (1/μ0) E × B और ऊर्जा घनत्व, मौजूद किसी भी सामग्री के बारे में धारणाओं से बचा जाता है। पॉयंटिंग वेक्टर और ऊर्जा घनत्व के लिए प्रमेय और अभिव्यक्ति सार्वभौमिक रूप से वैक्यूम और सभी सामग्रियों में मान्य हैं।

समय-औसत पॉयंटिंग वेक्टर
पॉयंटिंग वेक्टर के लिए उपरोक्त रूप तात्कालिक विद्युत और चुंबकीय क्षेत्रों के कारण तात्कालिक शक्ति प्रवाह का प्रतिनिधित्व करता है। आमतौर पर, इलेक्ट्रोमैग्नेटिक्स में समस्याओं को एक निर्दिष्ट आवृत्ति पर sinusoidal भिन्न क्षेत्रों के संदर्भ में हल किया जाता है। परिणाम तब अधिक सामान्य रूप से लागू किए जा सकते हैं, उदाहरण के लिए, विभिन्न आवृत्तियों पर और उतार-चढ़ाव वाले आयामों के साथ ऐसी तरंगों के सुपरपोजिशन के रूप में असंगत विकिरण का प्रतिनिधित्व करके।

इस प्रकार हम तात्कालिक पर विचार नहीं करेंगे $E(t)$ और $H(t)$ ऊपर उपयोग किया गया है, बल्कि प्रत्येक के लिए एक जटिल (वेक्टर) आयाम है जो फेजर नोटेशन का उपयोग करके एक सुसंगत तरंग के चरण (साथ ही आयाम) का वर्णन करता है। ये जटिल आयाम वैक्टर समय के कार्य नहीं हैं, क्योंकि उन्हें हर समय दोलनों को संदर्भित करने के लिए समझा जाता है। एक चरण जैसे $E_{m}$ एक साइनसॉइडली अलग-अलग क्षेत्र को इंगित करने के लिए समझा जाता है जिसका तात्कालिक आयाम $E(t)$ के वास्तविक भाग का अनुसरण करता है $E_{m}&thinsp;e^{jωt}$ कहाँ $ω$ साइनसोइडल तरंग की (रेडियन) आवृत्ति मानी जा रही है।

समय क्षेत्र में, यह देखा जाएगा कि तात्क्षणिक विद्युत प्रवाह 2ω की आवृत्ति पर घटता-बढ़ता रहेगा। लेकिन आम तौर पर जो रुचि होती है वह औसत शक्ति प्रवाह है जिसमें उन उतार-चढ़ावों पर विचार नहीं किया जाता है। नीचे दिए गए गणित में, यह एक पूर्ण चक्र को एकीकृत करके पूरा किया जाता है $T = 2π / ω$. निम्नलिखित मात्रा, जिसे अभी भी पोयंटिंग वेक्टर के रूप में संदर्भित किया जाता है, को सीधे चरणों के रूप में व्यक्त किया जाता है:

$$\mathbf{S}_\mathrm{m} = \tfrac{1}{2} \mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^* ,$$ कहाँ ∗ जटिल संयुग्म को दर्शाता है। समय-औसत शक्ति प्रवाह (उदाहरण के लिए, एक पूर्ण चक्र पर औसत तात्क्षणिक पॉयंटिंग वेक्टर के अनुसार) तब के वास्तविक भाग द्वारा दिया जाता है $S_{m}$. काल्पनिक भाग को आमतौर पर नजरअंदाज कर दिया जाता है, हालांकि, यह प्रतिक्रियाशील शक्ति को दर्शाता है जैसे कि एक खड़ी लहर या विद्युत चुम्बकीय विकिरण # एक एंटीना के निकट और दूर के क्षेत्रों के कारण हस्तक्षेप। एक एकल इलेक्ट्रोमैग्नेटिक प्लेन वेव में (एक स्टैंडिंग वेव के बजाय जिसे विपरीत दिशाओं में यात्रा करने वाली दो ऐसी तरंगों के रूप में वर्णित किया जा सकता है), $E$ और $H$ बिल्कुल चरण में हैं, इसलिए Sm}उपरोक्त परिभाषा के अनुसार } बस एक वास्तविक संख्या है।

की समानता $Re(S_{m})$ तात्क्षणिक पोयंटिंग सदिश के समय-औसत तक $S$ इस प्रकार दिखाया जा सकता है।

$$\begin{align}\mathbf{S}(t) &= \mathbf{E}(t) \times \mathbf{H}(t)\\ &= \operatorname{Re}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} e^{j\omega t}\right) \times \operatorname{Re}\!\left(\mathbf{H}_\mathrm{m} e^{j\omega t}\right)\\ &= \tfrac{1}{2}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} e^{j\omega t} + \mathbf{E}_\mathrm{m}^* e^{-j\omega t}\right) \times \tfrac{1}{2}\! \left(\mathbf{H}_\mathrm{m} e^{j\omega t} + \mathbf{H}_\mathrm{m}^* e^{-j\omega t}\right)\\ &= \tfrac{1}{4}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^* + \mathbf{E}_\mathrm{m}^* \times \mathbf{H}_\mathrm{m} + \mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m} e^{2j\omega t} + \mathbf{E}_\mathrm{m}^* \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^* e^{-2j\omega t}\right)\\ &= \tfrac{1}{2} \operatorname{Re}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^*\right) + \tfrac{1}{2}\operatorname{Re}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m} e^{2j\omega t}\right)\! . \end{align}$$ समय के साथ तात्क्षणिक पॉयंटिंग वेक्टर S का औसत निम्न द्वारा दिया जाता है: $$\langle\mathbf{S}\rangle = \frac{1}{T} \int_0^T \mathbf{S}(t)\, dt = \frac{1}{T} \int_0^T\! \left[\tfrac{1}{2} \operatorname{Re}\! \left(\mathbf{E}_\mathrm{m} \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^*\right) + \tfrac{1}{2} \operatorname{Re}\! \left({\mathbf{E}_\mathrm{m}} \times {\mathbf{H}_\mathrm{m}} e^{2j\omega t}\right)\right]dt.$$ दूसरा शब्द दोहरी-आवृत्ति घटक है जिसका औसत मान शून्य है, इसलिए हम पाते हैं: $$\langle \mathbf{S}\rangle = \operatorname{Re}\! \left(\tfrac{1}{2}{\mathbf{E}_\mathrm{m}} \times \mathbf{H}_\mathrm{m}^*\right) = \operatorname{Re}\! \left(\mathbf{S}_\mathrm{m}\right) $$ कुछ परिपाटियों के अनुसार, उपरोक्त परिभाषा में 1/2 के गुणनखंड को छोड़ा जा सकता है। के परिमाण के बाद से बिजली प्रवाह का ठीक से वर्णन करने के लिए 1/2 से गुणा करना आवश्यक है $E_{m}$ और $H_{m}$ दोलन मात्रा के शिखर क्षेत्रों को देखें। यदि इसके बजाय फ़ील्ड्स को उनके मूल माध्य वर्ग (RMS) मानों के संदर्भ में वर्णित किया जाता है (जो कि कारक द्वारा प्रत्येक छोटे होते हैं $$\sqrt{2}/2$$), तो 1/2 से गुणा किए बिना सही औसत शक्ति प्रवाह प्राप्त होता है।

प्रतिरोधी अपव्यय
यदि किसी कंडक्टर का महत्वपूर्ण प्रतिरोध है, तो उस कंडक्टर की सतह के पास, पॉयंटिंग वेक्टर कंडक्टर की ओर झुकेगा और उससे टकराएगा। पॉयंटिंग वेक्टर कंडक्टर में प्रवेश करने के बाद, यह एक ऐसी दिशा में मुड़ा हुआ है जो सतह के लगभग लंबवत है। यह स्नेल के नियम और कंडक्टर के अंदर प्रकाश की बहुत धीमी गति का परिणाम है। किसी चालक में प्रकाश की गति की परिभाषा और गणना दी जा सकती है।  कंडक्टर के अंदर, पॉयंटिंग वेक्टर विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र से तार में ऊर्जा प्रवाह का प्रतिनिधित्व करता है, जिससे तार में प्रतिरोधक जूल ताप उत्पन्न होता है। स्नेल के कानून से शुरू होने वाली व्युत्पत्ति के लिए रिट्ज पृष्ठ 454 देखें।

विकिरण दबाव
विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के रैखिक संवेग का घनत्व S/c है2 जहां S पॉयंटिंग वेक्टर का परिमाण है और c मुक्त स्थान में प्रकाश की गति है। एक लक्ष्य की सतह पर एक विद्युत चुम्बकीय तरंग द्वारा लगाए गए विकिरण दबाव द्वारा दिया जाता है $$P_\mathrm{rad} = \frac{\langle S\rangle}{\mathrm{c}}.$$

पॉयंटिंग वेक्टर
की विशिष्टता पोयंटिंग सदिश पॉयंटिंग प्रमेय में केवल इसके विचलन के माध्यम से होता है ∇ ⋅ S, अर्थात, यह केवल आवश्यक है कि एक बंद सतह के चारों ओर पॉयंटिंग वेक्टर का सतही समाकल संलग्न आयतन में या बाहर विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा के शुद्ध प्रवाह का वर्णन करता है। इसका अर्थ यह है कि S में सोलनॉइडल सदिश क्षेत्र (शून्य विचलन वाला एक) जोड़ने से एक अन्य क्षेत्र प्राप्त होगा जो पॉयंटिंग प्रमेय के अनुसार पॉयंटिंग सदिश क्षेत्र के इस आवश्यक गुण को संतुष्ट करता है। चूँकि सदिश कलन की पहचान # कर्ल का विचलन, कोई भी सदिश क्षेत्र के कर्ल (गणित) को पोयंटिंग सदिश में जोड़ सकता है और परिणामी सदिश क्षेत्र S′ अभी भी पॉयंटिंग के प्रमेय को संतुष्ट करेगा।

हालाँकि भले ही पॉयंटिंग वेक्टर मूल रूप से केवल पॉयंटिंग के प्रमेय के लिए तैयार किया गया था जिसमें केवल इसका विचलन दिखाई देता है, यह पता चलता है कि इसके रूप का उपरोक्त विकल्प  अद्वितीय  है। निम्नलिखित खंड एक उदाहरण देता है जो बताता है कि क्यों 'ई' × 'एच' में मनमाना सोलेनोइडल क्षेत्र जोड़ना स्वीकार्य नहीं है।

स्थिर क्षेत्र
स्थैतिक क्षेत्रों में पॉयंटिंग वेक्टर का विचार मैक्सवेल समीकरणों की सापेक्ष प्रकृति को दर्शाता है और लोरेंत्ज़ बल के चुंबकीय घटक की बेहतर समझ की अनुमति देता है, q(v × B). वर्णन करने के लिए, संलग्न चित्र पर विचार किया जाता है, जो एक बेलनाकार संधारित्र में पॉयंटिंग वेक्टर का वर्णन करता है, जो एक स्थायी चुंबक द्वारा उत्पन्न एच क्षेत्र (पृष्ठ की ओर इशारा करते हुए) में स्थित है। यद्यपि केवल स्थिर विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र हैं, पॉयंटिंग वेक्टर की गणना विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा का एक दक्षिणावर्त वृत्ताकार प्रवाह उत्पन्न करती है, जिसका कोई आरंभ या अंत नहीं है।

जबकि परिसंचारी ऊर्जा प्रवाह अभौतिक लग सकता है, कोणीय गति के संरक्षण को बनाए रखने के लिए इसका अस्तित्व आवश्यक है। मुक्त स्थान में एक विद्युत चुम्बकीय तरंग का संवेग उसकी शक्ति को c, प्रकाश की गति से विभाजित करने के बराबर होता है। इसलिए विद्युत चुम्बकीय ऊर्जा का गोलाकार प्रवाह एक 'कोणीय' गति का अर्थ है। यदि कोई आवेशित संधारित्र की दो प्लेटों के बीच एक तार को जोड़ता है, तो उस तार पर एक लोरेंत्ज़ बल होगा, जबकि संधारित्र निर्वहन धारा और पार किए गए चुंबकीय क्षेत्र के कारण निर्वहन कर रहा है; वह बल केंद्रीय अक्ष के स्पर्शरेखा होगा और इस प्रकार प्रणाली में कोणीय गति जोड़ देगा। वह कोणीय संवेग छिपे हुए कोणीय संवेग से मेल खाएगा, जो पॉयंटिंग वेक्टर द्वारा प्रकट होता है, जो संधारित्र के निर्वहन से पहले परिचालित होता है।

यह भी देखें

 * वेव वेक्टर