स्पिन (भौतिकी)

यह लेख क्वांटम यांत्रिकी में स्पिन के बारे में है। उत्कृष्ट यांत्रिकी में घूर्णन के लिए, कोणीय संवेग देखें। स्पिन (प्रचक्रण) संरक्षित मात्रा है जो प्राथमिक कणों द्वारा और इस प्रकार मिश्रित कणों (हैड्रॉन्स) और परमाणु नाभिकों द्वारा वहन की जाती है।

क्वांटम यांत्रिकी में स्पिन दो प्रकार के कोणीय संवेग में से एक है, दूसरा कक्षीय कोणीय संवेग है। कक्षीय कोणीय संवेग संचालिका कक्षीय क्रांति के उत्कृष्ट कोणीय संवेग के लिए क्वांटम-यांत्रिकी समकक्ष है और तब प्रकट होता है जब कोण के रूप में इसकी तरंग के लिए आवधिक संरचना होती है। फोटॉनों के लिए, स्पिन प्रकाश के ध्रुवीकरण का क्वांटम-यांत्रिकी समकक्ष है; इलेक्ट्रॉनों के लिए, स्पिन का कोई उत्कृष्ट समकक्ष नहीं है।।

इलेक्ट्रॉन स्पिन कोणीय संवेग का विद्यमान प्रयोगों से अनुमानित है, जैसे कि स्टर्न-गेरलाच प्रयोग, जिसमें चांदी के परमाणुओं को कक्षीय कोणीय संवेग न होने के उपेक्षा दो संभावित असतत कोणीय संवेग रखने के लिए देखा गया था। स्पिन-सांख्यिकी प्रमेय और पाउली अपवर्जन सिद्धांत से सैद्धांतिक रूप से इलेक्ट्रॉन स्पिन के विद्यमान होने का अनुमान लगाया जा सकता है- और इसके विपरीत, इलेक्ट्रॉन के विशेष स्पिन को देखते हुए, पाउली अपवर्जन सिद्धांत प्राप्त किया जा सकता है।

स्पिन को गणितीय रूप से फोटॉन जैसे कुछ कणों के लिए वेक्टर के रूप में और इलेक्ट्रॉनों जैसे अन्य कणों के लिए स्पिनर और बिस्पिनर के रूप में वर्णित किया गया है। स्पिनर और बिस्पिनर यूक्लिडियन वेक्टर के समान व्यवहार करते हैं: उनके पास निश्चित परिमाण होते हैं और घूर्णन के अंतर्गत परिवर्तन होते हैं; हालाँकि, वे एक अपरंपरागत "दिशा" का उपयोग करते हैं। किसी दिए गए प्रकार के सभी प्राथमिक कणों में स्पिन कोणीय संवेग का समान परिमाण होता है, हालांकि इसकी दिशा परिवर्तित हो सकती है। ये कण को ​​​​ स्पिन क्वांटम संख्या निर्दिष्ट करके इंगित किया जाता है।

स्पिन की इकाइयों की अंतर्राष्ट्रीय प्रणाली उत्कृष्ट कोणीय संवेग के समान है (अर्थात,  न्यूटन (इकाई)  मीटर सेकंड, जूल सेकंड, या  किलोग्राम मीटर2/सेकंड−1)। व्यवहार में, स्पिन को कम प्लैंक स्थिरांक $ħ$ द्वारा स्पिन कोणीय संवेग को विभाजित करके एक आयामहीन स्पिन क्वांटम संख्या के रूप में दिया जाता है, जिसका कोणीय संवेग के समान आयामी विश्लेषण है, हालांकि यह इस मान की पूर्ण गणना नहीं है। अधिक बार, स्पिन क्वांटम संख्या को केवल स्पिन कहा जाता है। यह तथ्य निहित है कि यह एक क्वांटम संख्या है।

इतिहास
1924 में वोल्फगैंग पाउली  दो-मूल्यवान वाले गैर-उत्कृष्ट  अप्रत्यक्ष घूर्णन  के कारण उपलब्ध इलेक्ट्रॉन अवस्थाओ की संख्या को दोगुना करने का प्रस्ताव देने वाले पहले व्यक्ति थे। 1925 में,  लीडेन विश्वविद्यालय  में  जॉर्ज उहलेनबेक  और  शमूएल गौडस्मिट नील्स बोह्र और  अर्नोल्ड सोमरफेल्ड के पुराने क्वांटम सिद्धांत की  विचारधारा में, अपनी धुरी के चारों ओर स्पिन करते हुए एक कण की सरल भौतिक व्याख्या का सुझाव दिया।।  राल्फ क्रोनिग  ने कई महीने पहले कोपेनहेगन में  हेनरी क्रेमर्स  के साथ चर्चा में उहलेनबेक-गॉडस्मिट मॉडल का अनुमान लगाया था, लेकिन प्रकाशित नहीं किया। 1927 में पाउली द्वारा गणितीय सिद्धांत पर गहनता से काम किया गया था। जब  पॉल डिराक  ने 1928 में अपने सापेक्षवादी क्वांटम यांत्रिकी को व्युत्पन्न किया, तो इलेक्ट्रॉन स्पिन इसका एक अनिवार्य भाग था।

क्वांटम संख्या
जैसा कि नाम से पता चलता है, स्पिन की कल्पना मूल रूप से किसी धुरी के चारों ओर एक कण के स्पिन के रूप में की गई थी। जबकि यह सवाल कि क्या प्राथमिक कण वास्तव में स्पिन करते हैं, अस्पष्ट है (जैसा कि वे बिंदु की तरह  दिखाई देते हैं), यह तस्वीर सही है क्योंकि स्पिन उन्हीं गणितीय नियमों का क्रियान्वयन करता है जैसे  कोणीय संवेग परिमाणीकरण कोणीय संवेग करते हैं; विशेष रूप से, स्पिन का अर्थ है कि कण का प्रावस्था कोण के साथ परिवर्तित होता है। दूसरी ओर, स्पिन में कुछ विलक्षण गुण होते हैं जो इसे कक्षीय कोणीय संवेग से अलग करते हैं:
 * स्पिन क्वांटम संख्याएँ अर्ध-पूर्णांक मान ले सकती हैं।
 * हालांकि इसके स्पिन की दिशा परिवर्तित की जा सकती है, एक प्राथमिक कण को ​​तीव्र या मंद गति से स्पिन के लिए नहीं बनाया जा सकता है।
 * आवेशित कण का स्पिन एक चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण से जुड़ा होता है जिसका g-कारक 1 से भिन्न होता है। यह उत्कृष्ट रूप से तभी हो सकता है जब कण के आंतरिक आवेश को उसके द्रव्यमान से भिन्न रूप से वितरित किया गया हो।

स्पिन क्वांटम संख्या की पारंपरिक परिभाषा है $s = n⁄2$, जहां पर $n$ कोई भी गैर-ऋणात्मक पूर्णांक हो सकता है। इसलिए $s$ के अनुमत मान 0, स्पिन- 0,1/2, 1, 3/2 आदि है। $s$ का मान  एक प्राथमिक कण के लिए केवल कण के प्रकार पर निर्भर करता है और इसे किसी भी ज्ञात तरीके से नहीं परिवर्तित किया जा सकता है (नीचे वर्णित स्पिन दिशा के विपरीत)। किसी भी भौतिक तंत्र का प्रचक्रण कोणीय संवेग S परिमाणित होता है। S के अनुमत मान हैं $$S = \hbar \, \sqrt{s(s + 1)} = \frac{h}{2\pi} \, \sqrt{\frac{n}{2}\frac{(n + 2)}{2}} = \frac{h}{4\pi} \, \sqrt{n(n + 2)},$$ जहां पर $h$ प्लैंक स्थिरांक  है, और $\hbar = \frac{h}{2\pi}$  कम हुई प्लैंक स्थिरांक है। इसके विपरीत, कोणीय संवेग संचालिका केवल पूर्णांक मानों $s$ को ही ले सकता है ; अर्थात, सम-संख्या वाले मान $n$.

फर्मियन और बोसॉन
अर्ध-पूर्णांक स्पिन वाले वे कण, जैसे $1⁄2$, $3⁄2$, $5⁄2$, को फर्मियन  के रूप में जाना जाता है, जबकि पूर्णांक स्पिन वाले कण, जैसे 0, 1, 2, बोसोन के रूप में जाने जाते हैं। कणों के दो वर्ग अलग-अलग नियमों का क्रियान्वयन करते हैं और बड़े पैमाने पर हमारे आसपास की दुनिया में अलग-अलग भूमिकाएँ होती हैं। दो वर्गों के बीच एक महत्वपूर्ण अंतर यह है कि फ़र्मियन पाउली अपवर्जन सिद्धांत का क्रियान्वयन करते हैं: अर्थात्, एक ही क्वांटम संख्या (अर्थात्, बड़े पैमाने पर, समान स्थिति, वेग और स्पिन दिशा वाले) वाले दो समान फ़र्मियन एक साथ नहीं हो सकते। फ़र्मियन फ़र्मी-डिराक सांख्यिकी के नियमों का क्रियान्वयन करते हैं। इसके विपरीत, बोसोन बोस-आइंस्टीन सांख्यिकी के नियमों का क्रियान्वयन करते हैं और उन पर ऐसा कोई प्रतिबंध नहीं है, इसलिए वे समान अवस्थाओं में  एक साथ समूह  बना सकते हैं। साथ ही, मिश्रित कणों में स्पिन उनके घटक कणों से भिन्न हो सकते हैं। उदाहरण के लिए, मूल अवस्था में एक  हीलियम -4  परमाणु में स्पिन 0 होता है और यह बोसोन की तरह व्यवहार करता है, यद्यपि इसे बनाने वाले  क्वार्क  और  इलेक्ट्रॉनों  सभी फ़र्मियन हैं।

इसके कुछ गम्भीर परिणाम होते हैं:
 * क्वार्क और लेप्टॉन  (इलेक्ट्रॉन और  न्युट्रीनो  सहित), जो उत्कृष्ट रूप से पदार्थ के रूप में जाना जाता है, सभी स्पिन- $1⁄2$ के साथ फ़र्मियन हैं। सामान्य विचार है कि "पदार्थ स्थान लेता है" वास्तव में पाउली अपवर्जन सिद्धांत से आता है जो इन कणों पर एक ही क्वांटम स्थिति में होने से रोकने के लिए इन कणों पर कार्य करता है। आगे के संघनन के लिए इलेक्ट्रॉनों को समान ऊर्जा अवस्थाओं पर अधिग्रहित करने की आवश्यकता होगी, और इसलिए एक प्रकार का  दबाव  (कभी-कभी इलेक्ट्रॉनों के अध: पतन दबाव के रूप में जाना जाता है) फर्मों को अत्यधिक करीब होने का विरोध करने के लिए कार्य करता है। अन्य स्पिन के साथ प्रारंभिक फर्मन ($3⁄2$, $5⁄2$, आदि) सम्मिलित नहीं हैं।
 * प्राथमिक कण जिन्हें बल वाहक  माना जाता है, वे सभी स्पिन 1 वाले बोसोन हैं। इनमें फोटॉन सम्मिलित है, जो  विद्युत चुम्बकीय बल, ग्लूऑन ( मजबूत बल ), और डब्ल्यू और जेड बोसॉन ( कमजोर बल ) को वहन करता है। बोसोन की एक ही क्वांटम स्थिति पर अधिग्रहित करने की क्षमता का उपयोग  लेज़र  में किया जाता है, जो एक ही क्वांटम संख्या (समान दिशा और आवृत्ति) वाले कई फोटॉन को संरेखित करता है, हीलियम -4 परमाणुओं से उत्पन्न सुपरफ्लुइड (अतितरल)   द्रव हीलियम  बोसोन और  अतिचालकता  है, जहां इलेक्ट्रॉनों के युग्म (जो व्यक्तिगत रूप से फ़र्मियन हैं) एकल मिश्रित बोसोन के रूप में कार्य करते हैं। अन्य प्रचक्रणों (0, 2, 3, आदि) के साथ प्रारंभिक बोसोन ऐतिहासिक रूप से विद्यमान नहीं थे, हालांकि उन्हें काफी सैद्धांतिक समाधान प्राप्त हुआ है और वे अपने संबंधित मुख्यधारा के सिद्धांतों के अंदर अच्छी तरह से स्थापित हैं। विशेष रूप से, सिद्धांतकारों ने स्पिन 2 के साथ  गुरुत्वाकर्षण (कुछ क्वांटम गुरुत्व सिद्धांतों द्वारा विद्यमान  होने की भविष्यवाणी की है) और स्पिन 0 के साथ  हिग्स बॉसन ( विद्युत्-दुर्बल समरूपता को विभंजन की व्याख्या) का प्रस्ताव दिया है। 2013 से, स्पिन 0 के साथ सम्मिलित हिग्स बोसोन को सिद्ध माना गया है। यह प्रकृति में सम्मिलित पहला अदिश प्राथमिक कण (स्पिन 0) है।
 * परमाणु नाभिक में परमाणु स्पिन होता है जो या तो अर्ध-पूर्णांक या पूर्णांक हो सकता है, जिससे कि नाभिक या तो फ़र्मियन या बोसोन हो सकते हैं।

स्पिन-सांख्यिकी प्रमेय
स्पिन-सांख्यिकी प्रमेय कणों को दो समूहों में विभाजित करता है: बोसोन और फ़र्मियन, जहां बोसॉन बोस-आइंस्टीन सांख्यिकी का क्रियान्वयन करते हैं, और फ़र्मियन फ़र्मी-डिराक सांख्यिकी (और इसलिए पाउली अपवर्जन सिद्धांत) का क्रियान्वयन करते हैं। विशेष रूप से, सिद्धांत कहता है कि एक पूर्णांक स्पिन वाले कण बोसॉन हैं, जबकि अन्य सभी कणों में अर्ध-पूर्णांक स्पिन है और वे फ़र्मियन हैं। एक उदाहरण के रूप में,  इलेक्ट्रॉनो में अर्ध-पूर्णांक स्पिन होता है और वे फ़र्मियन होते हैं जो पाउली अपवर्जन सिद्धांत का क्रियान्वयन करते हैं, जबकि फोटॉन में पूर्णांक स्पिन होता है और नहीं होता है। प्रमेय क्वांटम यांत्रिकी और  विशेष सापेक्षता  के सिद्धांत दोनों पर निर्भर करता है, और स्पिन और सांख्यिकी के बीच इस संबंध को "विशेष सापेक्षता सिद्धांत के सबसे महत्वपूर्ण अनुप्रयोगों में से एक" कहा जाता है।

उत्कृष्ट घूर्णन से संबंध
चूँकि प्राथमिक कण बिंदु-समान होते हैं, स्व-घूर्णन उनके लिए अच्छी तरह से परिभाषित नहीं है। हालाँकि, हालांकि, स्पिन का तात्पर्य है कि स्पिन एस के समानांतर धुरी के चारों ओर कोण θ के घूर्णन के लिए कण की प्रावस्था $$e^{i S \theta}$$ के रूप में कोण पर निर्भर करता है। यह स्थिति में प्रावस्था निर्भरता के रूप में संवेग की क्वांटम-यांत्रिकी व्याख्या के समान है, और और कोणीय स्थिति में प्रावस्था निर्भरता के रूप में कक्षीय कोणीय संवेग के समान है।

फोटॉन स्पिन प्रकाश ध्रुवीकरण (तरंगों) का क्वांटम-यांत्रिकी विवरण है,जहां स्पिन +1 और स्पिन -1 परिपत्र ध्रुवीकरण के दो विपरीत दिशाओं का प्रतिनिधित्व करते हैं। इस प्रकार, परिभाषित परिपत्र ध्रुवीकरण के प्रकाश में एक ही स्पिन वाले फोटॉन, या तो सभी +1 या सभी -1 होते हैं। स्पिन अन्य वेक्टर बोसोन के लिए भी ध्रुवीकरण का प्रतिनिधित्व करता है।

फर्मियंस के लिए, चित्र कम स्पष्ट है। कोणीय वेग एरेनफेस्ट प्रमेय द्वारा हैमिल्टनियन के व्युत्पन्न के बराबर संयुग्म गति के बराबर है, जो कुल कोणीय संवेग संचालिका J = L + S है।  इसलिए, यदि हैमिल्टन एच स्पिन एस पर निर्भर है, डीएच/डीएस गैर-शून्य है, और स्पिन कोणीय वेग का कारण बनता है, और इसलिए वास्तविक घूर्णन, अर्थात समय के साथ प्रावस्था-कोण संबंध में परिवर्तन होता है। हालांकि, क्या यह मुक्त इलेक्ट्रॉन के लिए धारण करता है अस्पष्ट है, क्योंकि एक इलेक्ट्रॉन के लिए, एस2 स्थिर है, और इसलिए यह व्याख्या का विषय है कि मिल्टनियन में ऐसा शब्द सम्मिलित है या नहीं है। तथापि,  डायराक समीकरण  में स्पिन प्रकट होता है, और इस प्रकार इलेक्ट्रॉन के सापेक्षवादी हैमिल्टनियन, जिसे डायराक क्षेत्र के रूप में माना जाता है, एस को स्पिन  में निर्भरता के रूप में व्याख्या की जा सकती है। इस व्याख्या के अंतर्गत, मुक्त इलेक्ट्रॉन भी स्व-घूर्णन करते हैं, ज़िटरबेवेगंग प्रभाव के साथ इस घूर्णन के रूप में समझा जाता है।

चुंबकीय आघूर्ण
स्पिन वाले कणों में चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण, उत्कृष्ट विद्युतगतिकी में एक घूर्णन विद्युत आवेशित पिंड की तरह हो सकता है। इन चुंबकीय आघूर्णो को प्रयोगात्मक रूप से कई तरीकों से देखा जा सकता है, उदा- स्टर्न-गेरलाच प्रयोग में अमानवीय चुंबकीय क्षेत्रो द्वारा कणों के विक्षेपण द्वारा, या स्वयं कणों द्वारा उत्पन्न चुंबकीय क्षेत्रों को मापकर देखा जा सकता है।

स्पिन आंतरिक चुंबकीय आघूर्ण $μ$-$1⁄2$आवेश $q$, द्रव्यमान $m$, और स्पिन कोणीय संवेग $S$, वाला कण है
 * $$\boldsymbol{\mu} = \frac{g_s q}{2m} \mathbf{S},$$

जहां आयाम रहित मात्रा  $g_{s}$ इसे स्पिन $g$-कारक कहा जाता है। विशेष रूप से कक्षीय घुमावों के लिए यह 1 होगा (यह मानते हुए कि द्रव्यमान और आवेश समान त्रिज्या के क्षेत्रों पर अधिग्रहित करते हैं)।

इलेक्ट्रॉन, एक आवेशित प्राथमिक कण होने के कारण, एक इलेक्ट्रॉन चुंबकीय आघूर्ण रखता है।  क्वांटम विद्युतगतिकी के सिद्धांत की अभिभूत में से एक इलेक्ट्रॉन  $g$-कारक की शुद्ध पूर्वानुमानित है, जिसे प्रयोगात्मक रूप से मान -2.002 319 304 362 56(35) के रूप में निर्धारित किया गया है, कोष्ठक में अंक एक  मानक विचलन  पर अंतिम दो अंकों में  माप अनिश्चितता  को दर्शाते है। 2 का मान डायराक समीकरण से उत्पन्न होता है, एक मौलिक समीकरण जो इलेक्ट्रॉन के स्पिन को उसके विद्युत चुम्बकीय गुणों से जोड़ता है, और इसका सुधार $0.002$... अपने स्वयं के क्षेत्र सहित आसपास के विद्युत चुम्बकीय  क्षेत्र के साथ इलेक्ट्रॉन की परस्पर क्रिया से उत्पन्न होता है।

मिश्रित कणों में भी उनके स्पिन से जुड़े चुंबकीय आघूर्ण होते हैं। विशेष रूप से, विद्युत्-उदासीन होने के उपेक्षा न्यूट्रॉन में गैर-शून्य चुंबकीय आघूर्ण होता है। यह तथ्य एक प्रारंभिक संकेत था कि न्यूट्रॉन प्राथमिक कण नहीं है। वास्तव में, यह क्वार्क से बना है, जो विद्युत आवेशित कण हैं। न्यूट्रॉन चुंबकीय आघूर्ण व्यक्तिगत क्वार्कों और उनके कक्षीय गतियों के स्पिन से आता है।

न्युट्रीनो प्राथमिक और विद्युत्-उदासीन दोनों हैं। उन्होंने गैर-शून्य न्यूट्रिनो द्रव्यमान को ध्यान में रखते हुए न्यूनतम रूप से मानक मॉडल का विस्तार किया, जो न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्णो की भविष्यवाणी करता है:
 * $$\mu_\nu \approx 3 \times 10^{-19} \mu_\text{B} \frac{m_\nu}{\text{eV}},$$

जहां $−1⁄2g$ न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्ण हैं, $j×j$ न्यूट्रिनो द्रव्यमान हैं, और $μ_{ν}$ बोहर मैग्नेटॉन है। हालांकि, विद्युत्-दुर्बल पैमाने के ऊपर नई भौतिकी, महत्वपूर्ण रूप से उच्चतर न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्णो को उत्पन्न दे सकती है। यह मॉडल-स्वतंत्र तरीके से दिखाया जा सकता है कि  लगभग 10 -14$m_{ν}$ से बड़े न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्ण अप्राकृतिक हैं क्योंकि वे न्यूट्रिनो द्रव्यमान में बड़े विकिरण योगदान का भी नेतृत्व करेंगे। चूंकि न्यूट्रिनो द्रव्यमान अधिकतम 1 eV के रूप में जाना जाता है, इसलिए बड़े विकिरण संबंधी संशोधन को एक दूसरे को निष्प्रभाव करने के लिए, एक बड़ी डिग्री तक, और न्यूट्रिनो द्रव्यमान को कम छोड़ने के लिए पूर्ण समायोजित करना होगा। न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्णो का माप अनुसंधान का एक सक्रिय क्षेत्र है। प्रायोगिक परिणामों ने न्यूट्रिनो चुंबकीय आघूर्ण को इलेक्ट्रॉन के चुंबकीय आघूर्ण के 1.2×10-10 गुना से कम पर रखा है।

दूसरी ओर स्पिन के साथ प्राथमिक कण, लेकिन विद्युत आवेश के बिना, जैसे कि फोटॉन या जेड बोसॉन, में चुंबकीय आघूर्ण नहीं होता है।

क्यूरी तापमान और संरेखण का नुकसान
सामान्य सामग्रियों में, अलग-अलग परमाणुओं के चुंबकीय द्विध्रुवीय आघूर्ण चुंबकीय क्षेत्र उत्पन्न करते हैं जो एक दूसरे को निष्प्रभाव करते हैं, क्योंकि प्रत्येक द्विध्रुव एक यादृच्छिक दिशा में इंगित करता है,समग्र औसत शून्य के बहुत करीब होता है। हालांकि, उनके क्यूरी तापमान के नीचे लोह चुंबकीय सामग्री,  चुंबकीय परिक्षेत्र प्रदर्शित करती है जिसमें परमाणु द्विध्रुवीय आघूर्ण स्वाभाविक तरीके से स्थानीय रूप से संरेखित होते हैं, परिक्षेत्र से एक असूक्ष्म, गैर-शून्य चुंबकीय क्षेत्र का उत्पादन करते हैं। ये साधारण चुम्बक हैं जिनसे हम सभी परिचित हैं।

अनुचुम्बकीय पदार्थों में, अलग-अलग परमाणुओं के चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण आंशिक रूप से बाहरी रूप से लगाए गए चुंबकीय क्षेत्र के साथ संरेखित होंगे। प्रतिचुम्बकीय पदार्थों में, दूसरी ओर, अलग-अलग परमाणुओं के चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण किसी बाहरी रूप से लगाए गए चुंबकीय क्षेत्र के विपरीत संरेखित होते हैं, यद्यपि ऐसा करने के लिए ऊर्जा की आवश्यकता हो।

ऐसे स्पिन मॉडल  के व्यवहार का अध्ययन  संघनित पदार्थ भौतिकी  में अनुसंधान का एक संपन्न क्षेत्र है। उदाहरण के लिए, ईज़िंग मॉडल स्पिन (डिपोल) का वर्णन करता है जिसमें केवल दो संभावित अवस्थाएँ होती हैं, ऊपर और नीचे, जबकि  हाइजेनबर्ग मॉडल (क्वांटम)  में स्पिन वेक्टर को किसी भी दिशा में इंगित करने की स्वीकृति  होती है। इन मॉडलों में कई रोचक गुण हैं, जिससे   प्रावस्था संक्रमण के सिद्धांत में रोचक परिणाम सामने आए हैं।

स्पिन प्रक्षेपण क्वांटम संख्या और बहुलता
उत्कृष्ट यांत्रिकी में, एक कण के कोणीय संवेग में न केवल एक परिमाण (पिंड कितनी तेजी से घूम रहा है) होता है, बल्कि एक दिशा (कण के घूर्णन के अक्ष  पर ऊपर या नीचे) भी होती है। क्वांटम-यांत्रिकी स्पिन में दिशा के बारे में भी जानकारी होती है, लेकिन अधिक सूक्ष्म रूप में होती है। क्वांटम यांत्रिकी का कहना है कि किसी भी दिशा में मापे गए स्पिन-एस कण के लिए कोणीय संवेग का  घटक केवल मान ले सकता है
 * $$S_i = \hbar s_i, \quad s_i \in \{ -s, -(s - 1), \dots, s - 1, s \},$$

जहां पर $π$ $j$-वें अक्ष के साथ स्पिन घटक है (या तो $S_{i}$, $i$, या $x$), $y$ $z$-वें अक्ष के साथ स्पिन प्रक्षेपण क्वांटम संख्या है, और $s_{i}$ प्रमुख स्पिन क्वांटम संख्या है (पिछले अनुभाग में चर्चा की गई)। परंपरागत रूप से चुनी गई दिशा  $i$ अक्ष है:


 * $$S_z = \hbar s_z, \quad s_z \in \{ -s, -(s - 1), \dots, s - 1, s \},$$

जहां पर $s$ $z$ साथ स्पिन घटक $S_{z}$ है, $z$ अक्ष साथ में स्पिन प्रक्षेपण क्वांटम संख्या है।

कोई देख सकता है कि $s_{z}$ के $μ_{B}$ के संभावित मान है। जो संख्या  $μ_{B}$  स्पिन प्रणाली की बहुलता (रसायन विज्ञान)  है। उदाहरण के लिए, स्पिन के लिए केवल दो संभावित मान हैं-$z$कण: $2s + 1$ और $2s + 1$ ये क्वांटम अवस्थाओ के अनुरूप हैं जिनमें स्पिन घटक क्रमशः +z या -z दिशाओं में इंगित कर रहा है, और प्रायः इसे स्पिन ऊपर और स्पिन नीचे के रूप में संदर्भित किया जाता है। एक स्पिन के लिए-$s_{z}$ कण, एक डेल्टा बैरियन की तरह, संभावित मान + $1⁄2$, +$3⁄2$, −$3⁄2$, −$1⁄2$.

वेक्टर edit
किसी दी गई क्वांटम स्थिति के लिए, एक स्पिन वेक्टर,$ \lang S \rang $ के बारे में सोचा जा सकता है  जिनके घटक प्रत्येक अक्ष के साथ स्पिन घटकों का अपेक्षित मान (क्वांटम भौतिकी) हैं, अर्थात, $ \lang S \rang = [\lang S_x \rang, \lang S_y \rang, \lang S_z \rang]$ । यह वेक्टर तब "दिशा" का वर्णन करेगा जिसमें स्पिन इंगित कर रहा है, जो घूर्णन के अक्ष की उत्कृष्ट अवधारणा के अनुरूप है। यह पता चला है कि स्पिन वेक्टर वास्तविक क्वांटम-यांत्रिक गणनाओं में अधिक उपयोगी नहीं है, क्योंकि इसे प्रत्यक्ष रूप से मापा नहीं जा सकता है: $1⁄2$, $3⁄2$ और $s_{x}$ उनके बीच एक क्वांटम अनिश्चितता सिद्धांत के कारण एक साथ निश्चित मान नहीं हो सकते। हालांकि, कणों के सांख्यिकीय रूप से बड़े संग्रह के लिए जिन्हें एक ही शुद्ध क्वांटम अवस्था में रखा गया है, जैसे कि स्टर्न-गेरलाच तंत्र के उपयोग के माध्यम से, स्पिन वेक्टर का एक अच्छी तरह से परिभाषित प्रयोगात्मक अर्थ है: यह साधारण अंतरिक्ष में दिशा निर्दिष्ट करता है। जिसमें संग्रह में प्रत्येक कण का पता लगाने की अधिकतम संभव संभावना (100%) प्राप्त करने के लिए बाद के अभिज्ञापक को उन्मुख होना चाहिए। स्पिन के लिए-$s_{y}$ कण, यह संभावना सुचारू रूप से कम हो जाती है क्योंकि स्पिन वेक्टर और अभिज्ञापक के बीच का कोण 180 ° के कोण तक बढ़ जाता है - अर्थात, स्पिन वेक्टर के विपरीत दिशा में उन्मुख अभिज्ञापक के लिए - संग्रह से कणों का पता लगाने की अपेक्षा न्यूनतम 0% तक पहुँचता है।

एक गुणात्मक अवधारणा के रूप में, स्पिन वेक्टर प्रायः आसान होता है क्योंकि उत्कृष्ट रूप से चित्र बनाना आसान होता है। उदाहरण के लिए, क्वांटम-यांत्रिकी स्पिन उत्कृष्ट घूर्णाक्षस्थापी प्रभावों के अनुरूप घटना प्रदर्शित कर सकता है। कोई एक इलेक्ट्रॉन पर एक चुंबकीय क्षेत्र में डालकर एक प्रकार का "आघूर्ण बल" लगा सकता है (क्षेत्र इलेक्ट्रॉन के आंतरिक चुंबकीय द्विध्रुवीय आघूर्ण पर कार्य करता है-निम्न अनुभाग देखें)। इसका परिणाम यह होता है कि स्पिन वेक्टर उत्कृष्ट घूर्णाक्षस्थापी की तरह ही  अग्रगमन  से विगत है। इस घटना को  इलेक्ट्रॉन स्पिन प्रतिध्वनि (ईएसआर) के रूप में जाना जाता है। परमाणु नाभिक में प्रोटॉन के समतुल्य व्यवहार का उपयोग परमाणु चुंबकीय प्रतिध्वनि (एनएमआर) स्पेक्ट्रमदर्शी और प्रतिबिम्बन में किया जाता है।

गणितीय रूप से, क्वांटम-यांत्रिकी स्पिन अवस्थाओ को वेक्टर-जैसी वस्तुओं द्वारा वर्णित किया जाता है जिन्हें स्पिनर कहा जाता है। निर्देशांक घूर्णन के अंतर्गत स्पिनरों और वेक्टरों के व्यवहार के बीच सूक्ष्म अंतर हैं। उदाहरण के लिए, स्पिन के घूर्णन-$s_{z}$ 360° का कण इसे उसी क्वांटम अवस्था में वापस नहीं लाता है, बल्कि विपरीत क्वांटम प्रावस्था (तरंगों) वाली अवस्था में लाता है; सिद्धांत रूप में, व्यतिकरण (तरंग प्रसार) प्रयोगों के साथ यह पता लगाने योग्य है। कण को ​​​​उसकी यथावत् मूल स्थिति में वापस लाने के लिए, 720 ° घूर्णन की आवश्यकता होती है। ( प्लेट ट्रिक  और मॉबियस स्ट्रिप गैर-क्वांटम उपमाएं देते हैं।) यहां तक ​​कि आघूर्ण बल अनुप्रयुक्त होने के बाद भी, एक स्पिन-शून्य कण में केवल एक क्वांटम स्थिति हो सकती है। एक स्पिन-2 कण को ​​180° पर घुमाकर वापस उसी क्वांटम अवस्था में लाया जा सकता है, और एक स्पिन-4 कण को ​​90° घुमाकर उसी क्वांटम अवस्था में वापस लाया जा सकता है। स्पिन-2 कण एक सीधी छड़ी के समान हो सकता है जो 180° घुमाए जाने के बाद भी वही दिखता है, और स्पिन-0 कण को ​​वृत के रूप में कल्पना की जा सकती है, जो किसी भी कोण से स्पिन के बाद समान दिखता है।

संचालिका
स्पिन दिक्-परिवर्तन संबंधों का कोणीय संवेग के अनुरूप क्रियान्वयन करता है:


 * $$\left[\hat S_j, \hat S_k\right] = i \hbar \varepsilon_{jkl} \hat S_l,$$

जहां पर $1⁄2$ लेवी-सिविटा प्रतीक है। यह  (कोणीय संवेग के साथ) इस प्रकार है कि   $$\hat S^2$$ और $$\hat S_z$$  आइजन्वेक्टर के (कुल  $1⁄2$  आधार (रैखिक बीजगणित) में केट संकेतन के रूप में व्यक्त किया गया ) हैं


 * $$\begin{align}

\hat S^2 |s, m_s\rangle &= \hbar^2 s(s + 1) |s, m_s\rangle, \\ \hat S_z |s, m_s\rangle &= \hbar m_s |s, m_s\rangle. \end{align}$$ इन आइजन्वेक्टर पर काम करने वाले स्पिन बढ़ाने और कम करने वाले संचालक देते हैं


 * $$\hat S_\pm |s, m_s\rangle = \hbar \sqrt{s(s + 1) - m_s(m_s \pm 1)} |s, m_s \pm 1\rangle,$$

जहां पर $$\hat S_\pm = \hat S_x \pm i \hat S_y$$.

लेकिन कक्षीय कोणीय संवेग के विपरीत, आइजन्वेक्टर परिपत्र समरूप नहीं हैं। वे  $ε_{jkl}$  और $S$ के फलन नहीं है। $θ$ और $φ$ अर्ध-पूर्णांक मानों को बाहर करने का भी कोई कारण नहीं है।

सभी क्वांटम-यांत्रिकी कणों में एक आंतरिक स्पिन $$s$$ होती है (हालांकि यह मान शून्य के समान हो सकता है)। स्पिन का प्रक्षेपण $$s$$ किसी भी अक्ष पर कम हुई प्लैंक स्थिरांक की इकाइयों में मात्रा निर्धारित की जाती है, जैसे कि कण का अवस्था फलन है, कहते हैं, नहीं $$\psi=\psi(\vec r)$$, लेकिन $$\psi=\psi(\vec r,s_z)$$, जहां पर $$s_z$$ निम्नलिखित असतत समूह के केवल मान ले सकते हैं:


 * $$s_z \in \{-s\hbar, -(s - 1)\hbar, \cdots, +(s - 1)\hbar, +s\hbar\}.$$

एक बोसॉन  (पूर्णांक स्पिन) और फ़र्मियन (अर्ध-पूर्णांक स्पिन) को अलग करता है। पारस्परिक प्रभाव प्रक्रियाओं में संरक्षित कुल कोणीय संवेग तब कक्षीय कोणीय संवेग और स्पिन का योग है।

पॉल मैट्रिसेस
संचालिका (भौतिकी) क्वांटम यांत्रिकी में संचालिका स्पिन से जुड़े क्वांटम-यांत्रिकी संचालिका-$s$  अवलोकनीय  हैं


 * $$\hat{\mathbf{S}} = \frac{\hbar}{2} \boldsymbol{\sigma},$$

जहां कार्टेशियन घटकों में


 * $$S_x = \frac{\hbar}{2} \sigma_x, \quad S_y = \frac{\hbar}{2} \sigma_y, \quad S_z = \frac{\hbar}{2} \sigma_z.$$

स्पिन के विशेष स्थिति के लिए-$m_{s}$ कण, $1⁄2$, $1⁄2$ और $σ_{x}$ तीन पॉल आव्यूह हैं:



\sigma_x = \begin{pmatrix} 0 & 1\\ 1 & 0 \end{pmatrix}, \quad \sigma_y = \begin{pmatrix} 0 & -i\\ i & 0 \end{pmatrix}, \quad \sigma_z = \begin{pmatrix} 1 & 0\\ 0 & -1 \end{pmatrix}. $$

पाउली अपवर्जन सिद्धांत  edit
प्रणालियों के लिए $σ_{y}$ समान कण यह पाउली अपवर्जन सिद्धांत से संबंधित है, जो बताता है कि इसकी तरंग क्रिया  $$\psi(\mathbf r_1, \sigma_1, \dots, \mathbf r_N, \sigma_N)$$ किन्हीं दो के आदान-प्रदान पर बदलना चाहिए $σ_{z}$ कणों के रूप में


 * $$\psi(\dots, \mathbf r_i, \sigma_i, \dots, \mathbf r_j, \sigma_j, \dots ) =

(-1)^{2s} \psi(\dots, \mathbf r_j, \sigma_j, \dots, \mathbf r_i, \sigma_i, \dots).$$ इस प्रकार, बोसोन प्रीफैक्टर के लिए $s_{z} = +1⁄2$ fermions के लिए -1 करने के लिए, +1 करने के लिए कम हो जाएगा। क्वांटम यांत्रिकी में सभी कण या तो बोसोन या फ़र्मियन होते हैं। कुछ सट्टा सापेक्षतावादी क्वांटम क्षेत्र सिद्धांतों में सुपरसिमेट्री  कण भी सम्मिलित हैं, जहां बोसोनिक और फर्मीओनिक घटकों के रैखिक संयोजन दिखाई देते हैं। दो आयामों में, प्रीफैक्टर $s_{z} = −1⁄2$ 1 परिमाण की किसी भी जटिल संख्या द्वारा प्रतिस्थापित किया जा सकता है जैसे कि किसी में भी। उपरोक्त क्रमचय के लिए अभिधारणा है $N$-कण अवस्था फलन के दैनिक जीवन में सबसे महत्वपूर्ण परिणाम होते हैं, उदा रासायनिक तत्वों की आवर्त सारणी ।

घूर्णन
जैसा कि ऊपर वर्णित है, क्वांटम यांत्रिकी में कहा गया है कि किसी भी दिशा में मापा गया कोणीय संवेग का स्थानिक वेक्टर केवल कई असतत मान ले सकता है। कण के स्पिन का सबसे सुविधाजनक क्वांटम-यांत्रिकी विवरण इसलिए एक दिए गए अक्ष पर अपने आंतरिक कोणीय संवेग के प्रक्षेपण के दिए गए मान को खोजने के आयामों के अनुरूप जटिल संख्याओं के एक समूह के साथ है। उदाहरण के लिए, स्पिन के लिए-$N$ कण, हमें दो नंबरों की आवश्यकता होगी $(−1)^{2s}$, के समान कोणीय संवेग के प्रक्षेपण के साथ इसे खोजने का आयाम दे रहा है $(−1)^{2s}$ और $a_{±1/2}$, आवश्यकता को पूरा करना


 * $$|a_{+1/2}|^2 + |a_{-1/2}|^2 = 1.$$

स्पिन के साथ एक सामान्य कण के लिए $N$, हमे चाहिए होगा $+ħ⁄2$ ऐसे पैरामीटर। चूँकि ये संख्याएँ अक्ष की पसंद पर निर्भर करती हैं, इसलिए जब इस अक्ष को घुमाया जाता है तो वे गैर-तुच्छ रूप से एक दूसरे में परिवर्तित हो जाती हैं। यह स्पष्ट है कि परिवर्तन कानून रैखिक होना चाहिए, इसलिए हम प्रत्येक घूर्णन के साथ एक मैट्रिक्स को जोड़कर इसका प्रतिनिधित्व कर सकते हैं, और घूर्णन ए और बी के अनुरूप दो रूपांतरण मैट्रिसेस का उत्पाद घूर्णन का प्रतिनिधित्व करने वाले मैट्रिक्स के समान (प्रावस्था तक) होना चाहिए। एबी इसके अतिरिक्त, घूर्णन क्वांटम-यांत्रिकी आंतरिक उत्पाद को संरक्षित करते हैं, और इसलिए हमारे परिवर्तन मैट्रिसेस भी होने चाहिए:



\sum_{m=-j}^j a_m^* b_m = \sum_{m=-j}^j \left(\sum_{n=-j}^j U_{nm} a_n\right)^* \left(\sum_{k=-j}^j U_{km} b_k\right), $$

\sum_{n=-j}^j \sum_{k=-j}^j U_{np}^* U_{kq} = \delta_{pq}. $$ गणितीय रूप से बोलते हुए, ये मैट्रिसेस घूर्णन समूह SO(3) का एक एकात्मक प्रोजेक्टिव प्रतिनिधित्व प्रस्तुत करते हैं। ऐसा प्रत्येक प्रतिनिधित्व SO(3) के कवरिंग समूह के प्रतिनिधित्व से अनुरूप है, जो SU(2)  है। वहां एक है $1⁄2$प्रत्येक आयाम के लिए एसयू (2) का आयामी इर्रेड्यूबल प्रतिनिधित्व, हालांकि यह प्रतिनिधित्व है $s$विषम के लिए आयामी वास्तविक $n$ और $n$सम के लिए आयामी परिसर $n$ (इसलिए वास्तविक आयाम $−ħ⁄2$). कोण से घूर्णन के लिए $n$ विमान में सामान्य वेक्टर के साथ $\hat{\boldsymbol{\theta}}$ ,


 * $$U = e^{-\frac{i}{\hbar} \boldsymbol{\theta} \cdot \mathbf{S}},$$

जहां पर $\boldsymbol{\theta} = \theta \hat{\boldsymbol{\theta}}$, और $2s + 1$ संचालिका का वेक्टर है।

यूलर कोणो का उपयोग करके इस प्रकार के कंपाउंडिंग संचालिको द्वारा 3-आयामी अंतरिक्ष में एक सामान्य घूर्णन बनाया जा सकता है:


 * $$\mathcal{R}(\alpha, \beta, \gamma) = e^{-i\alpha S_x} e^{-i\beta S_y} e^{-i\gamma S_z}.$$

संचालिको के इस समूह का एक अलघुकरणीय प्रतिनिधित्व विग्नर डी-मैट्रिक्स  द्वारा प्रस्तुत किया गया है:



D^s_{m'm}(\alpha, \beta, \gamma) \equiv \langle sm' | \mathcal{R}(\alpha, \beta, \gamma) | sm \rangle = e^{-im'\alpha} d^s_{m'm}(\beta)e^{-i m\gamma}, $$ जहां पर


 * $$d^s_{m'm}(\beta) = \langle sm' | e^{-i\beta s_y} | sm \rangle$$

विग्नर डी-मैट्रिक्स # विग्नर (छोटा) डी-मैट्रिक्स है विग्नर का छोटा डी-मैट्रिक्स। ध्यान दें कि के लिए $2n$ और $S$; अर्थात, के बारे में एक पूर्ण घूर्णन $n$अक्ष, विग्नेर डी-मैट्रिक्स तत्व बन जाते हैं


 * $$D^s_{m'm}(0, 0, 2\pi) = d^s_{m'm}(0) e^{-i m 2 \pi} = \delta_{m'm} (-1)^{2m}.$$

यह याद करते हुए कि एक सामान्य स्पिन स्थिति को निश्चित अवस्थाओ के सुपरपोजिशन के रूप में लिखा जा सकता है $θ$, हम देखते हैं कि अगर $S_{x}$ एक पूर्णांक है, के मान $S_{y}$ सभी पूर्णांक हैं, और यह मैट्रिक्स पहचान संचालिका से मेल खाती है। हालांकि, यदि $θ$ एक आधा पूर्णांक है, के मान $S_{x}$ सभी अर्ध-पूर्णांक हैं, दे रहे हैं $ħ = 1$ सबके लिए $i S_{y}$, और इसलिए 2 से घुमाने पर$\pi$ अवस्था एक ऋण चिह्न उठाता है। यह तथ्य स्पिन-सांख्यिकी प्रमेय के प्रमाण का एक महत्वपूर्ण तत्व है।

लोरेंत्ज़ परिवर्तन
हम सामान्य लोरेन्ट्ज़ परिवर्तनों के अंतर्गत स्पिन के व्यवहार को निर्धारित करने के लिए एक ही दृष्टिकोण का प्रयास कर सकते हैं, लेकिन हम तुरंत एक बड़ी बाधा खोज लेंगे। एसओ (3) के विपरीत, लोरेंत्ज़ परिवर्तनो का समूह एसओ (3,1)  कॉम्पैक्ट समूह   गैर-कॉम्पैक्ट है और इसलिए इसमें कोई वफादार, एकात्मक, परिमित-आयामी प्रतिनिधित्व नहीं है।

स्पिन के स्थिति में-$S_{x}$ कण, एक निर्माण को खोजना संभव है जिसमें परिमित-आयामी प्रतिनिधित्व और एक स्केलर उत्पाद सम्मिलित है जो इस प्रतिनिधित्व द्वारा संरक्षित है। हम एक 4-घटक डायराक स्पिनर को संबद्ध करते हैं $s$ प्रत्येक कण के साथ। ये स्पिनर कानून के अनुसार लोरेंत्ज़ परिवर्तनों के अंतर्गत रूपांतरित होते हैं


 * $$\psi' = \exp{\left(\tfrac{1}{8} \omega_{\mu\nu} [\gamma_{\mu}, \gamma_{\nu}]\right)} \psi,$$

जहां पर $z$ गामा मैट्रिक्स  हैं, और $m$ एक एंटीसिमेट्रिक 4 × 4 मैट्रिक्स है जो ट्रांसफ़ॉर्मेशन को पैरामीट्रिज़ कर रहा है। यह दिखाया जा सकता है कि स्केलर उत्पाद


 * $$\langle\psi|\phi\rangle = \bar{\psi}\phi = \psi^\dagger \gamma_0 \phi$$

संरक्षित है। हालाँकि, यह सकारात्मक-निश्चित नहीं है, इसलिए प्रतिनिधित्व एकात्मक नहीं है।

स्पिन के साथ माप $s$, $m$, या $s$ कुल्हाड़ियों
स्पिन के प्रत्येक ( हर्मिटियन मैट्रिक्स ) पाउली मैट्रिसेस-$m$ कणों के दो eigenvalues  ​​​​हैं, +1 और -1। संबंधित  सामान्यीकृत तरंग समारोह  आइजन्वेक्टर हैं


 * $$\begin{array}{lclc}

\psi_{x+} = \left|\frac{1}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_x = \displaystyle\frac{1}{\sqrt{2}} \!\!\!\!\! & \begin{pmatrix}{1}\\{1}\end{pmatrix}, & \psi_{x-} = \left|\frac{1}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_x = \displaystyle\frac{1}{\sqrt{2}} \!\!\!\!\! & \begin{pmatrix}{1}\\{-1}\end{pmatrix}, \\ \psi_{y+} = \left|\frac{1}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_y = \displaystyle\frac{1}{\sqrt{2}} \!\!\!\!\! & \begin{pmatrix}{1}\\{i}\end{pmatrix}, & \psi_{y-} = \left|\frac{1}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_y = \displaystyle\frac{1}{\sqrt{2}} \!\!\!\!\! & \begin{pmatrix}{1}\\{-i}\end{pmatrix}, \\ \psi_{z+} = \left|\frac{1}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_z =                         & \begin{pmatrix}{1}\\{0}\end{pmatrix}, & \psi_{z-} = \left|\frac{1}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_z =                         & \begin{pmatrix}{0}\\{1}\end{pmatrix}. \end{array}$$ (चूँकि किसी स्थिरांक से गुणा किया गया कोई भी eigenvector अभी भी एक eigenvector है, मिश्रित संकेत के बारे में अस्पष्टता है। इस लेख में, संकेत अस्पष्टता होने पर पहले तत्व को काल्पनिक और नकारात्मक बनाने के लिए सम्मेलन को चुना गया है। वर्तमान सम्मेलन द्वारा उपयोग किया जाता है। SymPy  जैसे सॉफ्टवेयर; जबकि कई भौतिकी पाठ्यपुस्तकें, जैसे सकुराई और ग्रिफिथ्स, इसे वास्तविक और सकारात्मक बनाना पसंद करती हैं।)

क्वांटम यांत्रिकी के अभिधारणाओं द्वारा $m$, $1⁄2$, या $ψ$अक्ष केवल संबंधित स्पिन संचालिका का एक आइगेनवेल्यू उत्पन्न कर सकता है ($γ_{ν}$, $ω_{μν}$ या $x$) उस धुरी पर, अर्थात $γ = 2π$ या $α = β = 0$. एक कण की क्वांटम स्थिति (स्पिन के संबंध में), दो-घटक स्पिनर द्वारा प्रदर्शित की जा सकती है:


 * $$\psi = \begin{pmatrix} a + bi \\ c + di \end{pmatrix}.$$

जब इस कण के स्पिन को किसी दिए गए अक्ष के संबंध में मापा जाता है (इस उदाहरण में, $y$अक्ष), संभावना है कि इसके स्पिन को मापा जाएगा $(−1)^{2m} = −1$ बस है $$\big|\langle \psi_{x+}|\psi\rangle\big|^2$$. तदनुसार, संभावना है कि इसके स्पिन को मापा जाएगा $ħ⁄2$ बस है $$\big|\langle\psi_{x-}|\psi\rangle\big|^2$$. माप के बाद, कण वेवफंक्शन पतन  स्पिन स्थिति संबंधित ईजेनस्टेट में गिर जाती है। परिणामस्वरूप, यदि किसी दिए गए अक्ष के साथ कण के स्पिन को एक दिए गए ईजेनवेल्यू के लिए मापा गया है, तो सभी मापों से एक ही आइगेनवेल्यू निकलेगा (चूंकि $$\big|\langle\psi_{x+}|\psi_{x+}\rangle\big|^2 = 1$$, आदि), बशर्ते कि स्पिन का कोई माप अन्य अक्षों के साथ न किया जाए।

एक यादृच्छिक अक्ष के साथ स्पिन का माप
एक अनियंत्रित अक्ष दिशा के साथ स्पिन को मापने के लिए संचालिका पाउली स्पिन मैट्रिसेस से आसानी से प्राप्त किया जाता है। होने देना $–ħ⁄2$ एक यादृच्छिक इकाई वेक्टर बनें। फिर इस दिशा में घुमाने के लिए संचालिका सरल है


 * $$S_u = \frac{\hbar}{2}(u_x \sigma_x + u_y \sigma_y + u_z \sigma_z).$$

संचालिका $z$ के आइगेनवैल्यू हैं $ħ⁄2$, सामान्य स्पिन मेट्रिसेस की तरह। एक यादृच्छिक दिशा में स्पिन के लिए संचालिका खोजने का यह तरीका उच्च स्पिन अवस्थाओ को सामान्यीकृत करता है, तीन के लिए तीन संचालिको के वेक्टर के साथ दिशा का डॉट उत्पाद लेता है $1⁄2$-, $x$-, $y$-अक्ष दिशाएँ।

स्पिन के लिए एक सामान्यीकृत स्पिनर-$z$ में $–ħ⁄2$ दिशा (जो स्पिन नीचे को छोड़कर सभी स्पिन स्टेट्स के लिए काम करती है, जहां यह देगी $S_{x}$) है


 * $$\frac{1}{\sqrt{2 + 2u_z}} \begin{pmatrix} 1 + u_z \\ u_x + iu_y \end{pmatrix}.$$

उपरोक्त स्पिनर को सामान्य तरीके से विकर्ण करके प्राप्त किया जाता है $S_{y}$ मैट्रिक्स और eigenvalues ​​​​के अनुरूप eigenstates ढूँढना। क्वांटम यांत्रिकी में, वैक्टर को सामान्यीकृत कारक से गुणा करने पर सामान्यीकृत कहा जाता है, जिसके परिणामस्वरूप वेक्टर में एकता की लंबाई होती है।

स्पिन माप की संगतत
चूंकि पाउली मेट्रिसेस क्रमविनिमेयता  नहीं करते हैं, विभिन्न अक्षों के साथ स्पिन के माप असंगत हैं। इसका मतलब है कि अगर, उदाहरण के लिए, हम स्पिन को जानते हैं $S_{z}$धुरी, और फिर हम स्पिन को मापते हैं $x$धुरी, हमने अपने पिछले ज्ञान को अमान्य कर दिया है $S_{u}$धुरी स्पिन। इसे पाउली मेट्रिसेस के आइजन्वेक्टर (अर्थात् ईजेनस्टेट्स) के गुण से देखा जा सकता है कि


 * $$\big| \langle \psi_{x\pm} | \psi_{y\pm} \rangle \big|^2 =

\big| \langle \psi_{x\pm} | \psi_{z\pm} \rangle \big|^2 = \big| \langle \psi_{y\pm} | \psi_{z\pm} \rangle \big|^2 = \tfrac{1}{2}.$$ तो जब भौतिक विज्ञानी  एक कण के स्पिन को मापते हैं $x$अक्ष के रूप में, उदाहरण के लिए, $u = (u_{x}, u_{y}, u_{z})$, कण की स्पिन अवस्था वेवफंक्शन ईजेनस्टेट में गिर जाती है $$|\psi_{x+}\rangle$$. जब हम बाद में कण के स्पिन को मापते हैं $y$अक्ष, स्पिन स्थिति अब या तो ढह जाएगी $$|\psi_{y+}\rangle$$ या $$|\psi_{y-}\rangle$$, प्रत्येक संभावना के साथ $z$. आइए हम अपने उदाहरण में कहें कि हम मापते हैं $±ħ⁄2$. अब जब हम कण के स्पिन को नापने के लिए लौटते हैं $1⁄2$अक्ष फिर से, संभावनाएँ जो हम मापेंगे $(u_{x}, u_{y}, u_{z})$ या $ħ⁄2$ प्रत्येक हैं $0⁄0$ (अर्थात वे हैं $$\big| \langle \psi_{x+} | \psi_{y-} \rangle \big|^2$$ और $$\big| \langle \psi_{x-} | \psi_{y-} \rangle \big|^2$$ क्रमश)। इसका तात्पर्य है कि स्पिन के साथ मूल माप $σ_{u}$अक्ष अब मान्य नहीं है, क्योंकि स्पिन साथ में है $x$अक्ष को अब समान प्रायिकता के साथ या तो eigenvalue के रूप में मापा जाएगा।

उच्च स्पिन
स्पिन-$y$ संचालिका $−ħ⁄2$ SU(2)SU(2) के प्रतिनिधित्व सिद्धांत का मौलिक प्रतिनिधित्व  करता है। इस प्रतिनिधित्व के क्रोनेकर उत्पादों को बार-बार अपने साथ ले कर, कोई भी सभी उच्च अप्रासंगिक प्रतिनिधित्वों का निर्माण कर सकता है। यही है, तीन स्थानिक आयामों में उच्च-स्पिन प्रणाली के लिए परिणामी  स्पिन परिचालको की गणना मनमाने ढंग से बड़े आकार के लिए की जा सकती है। $x$ इस स्पिन संचालिका और लैडर संचालिका # कोणीय संवेग का उपयोग करना। उदाहरण के लिए, दो स्पिन का क्रोनकर उत्पाद लेना-$x$ एक चार-आयामी प्रतिनिधित्व उत्पन्न करता है, जो एक 3-आयामी स्पिन-1 ( त्रिक अवस्था ) और 1-आयामी स्पिन-0 प्रतिनिधित्व ( एकल अवस्था ) में वियोज्य है।

परिणामी अलघुकरणीय अभ्यावेदन जेड-आधार में निम्नलिखित स्पिन मेट्रिसेस और ईजेनवेल्यूज उत्पन्न करते हैं: 1. For spin 1 they are $\begin{align} S_x &= \frac{\hbar}{\sqrt{2}} \begin{pmatrix} 0 & 1 & 0 \\                            1 & 0 & 1 \\                             0 & 1 & 0                           \end{pmatrix}, & \left|1, +1\right\rangle_x &= \frac{1}{2} \begin{pmatrix} 1 \\{\sqrt{2}}\\ 1 \end{pmatrix}, & \left|1, 0\right\rangle_x &= \frac{1}{\sqrt{2}} \begin{pmatrix} -1 \\ 0 \\ 1 \end{pmatrix}, & \left|1, -1\right\rangle_x &= \frac{1}{2} \begin{pmatrix} 1 \\{-\sqrt{2}}\\ 1 \end{pmatrix} \\ S_y &= \frac{\hbar}{\sqrt{2}} \begin{pmatrix} 0 & -i &  0 \\ i & 0  & -i \\ 0 & i  &  0 \end{pmatrix}, & \left|1, +1\right\rangle_y &= \frac{1}{2} \begin{pmatrix} -1 \\ -i\sqrt{2} \\ 1 \end{pmatrix}, & \left|1, 0\right\rangle_y &= \frac{1}{\sqrt{2}} \begin{pmatrix} 1 \\ 0 \\ 1 \end{pmatrix},    & \left|1, -1\right\rangle_y &= \frac{1}{2} \begin{pmatrix} -1 \\ i\sqrt{2} \\ 1 \end{pmatrix}  \\ S_z &= \hbar \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 \\                             0 & 0 &  0 \\                             0 & 0 & -1                           \end{pmatrix}, & \left|1, +1\right\rangle_z &= \begin{pmatrix} 1 \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix}, & \left|1, 0\right\rangle_z &= \begin{pmatrix} 0 \\ 1 \\ 0 \end{pmatrix}, & \left|1, -1\right\rangle_z &= \begin{pmatrix} 0 \\ 0 \\ 1 \end{pmatrix} \\ \end{align}$| स्पिन के लिए $y$ वे हैं $\begin{array}{lclc} S_x = \frac\hbar2 \begin{pmatrix} 0       &\sqrt{3} &0        &0\\ \sqrt{3} &0       &2        &0\\ 0       &2        &0        &\sqrt{3}\\ 0       &0        &\sqrt{3} &0 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+3}{2}\right\rangle_x =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix} 1 \\{\sqrt{3}}\\{\sqrt{3}}\\ 1 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_x =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{-\sqrt{3}}\\ -1 \\ 1 \\{\sqrt{3}}\end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_x =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{\sqrt{3}}\\ -1 \\ -1 \\{\sqrt{3}}\end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-3}{2}\right\rangle_x =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix} -1 \\{\sqrt{3}}\\{-\sqrt{3}}\\ 1 \end{pmatrix} \\ S_y = \frac\hbar2 \begin{pmatrix} 0        &-i\sqrt{3} &0         &0\\ i\sqrt{3} &0         &-2i       &0\\ 0        &2i         &0         &-i\sqrt{3}\\ 0        &0          &i\sqrt{3} &0 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+3}{2}\right\rangle_y =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{i}\\{-\sqrt{3}}\\{-i\sqrt{3}}\\ 1 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_y =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{-i\sqrt{3}}\\ 1 \\{-i}\\{\sqrt{3}}\end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_y =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{i\sqrt{3}}\\ 1 \\{i}\\{\sqrt{3}}\end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-3}{2}\right\rangle_y =\!\!\! & \frac{1}{2\sqrt{2}} \begin{pmatrix}{-i}\\{-\sqrt{3}}\\{i\sqrt{3}}\\ 1 \end{pmatrix} \\ S_z = \frac\hbar2 \begin{pmatrix} 3 &0 &0 &0\\      0 &1 &0  &0\\      0 &0 &-1 &0\\      0 &0 &0  &-3     \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+3}{2}\right\rangle_z =\!\!\! & \begin{pmatrix} 1 \\ 0 \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{+1}{2}\right\rangle_z =\!\!\! & \begin{pmatrix} 0 \\ 1 \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-1}{2}\right\rangle_z =\!\!\! & \begin{pmatrix} 0 \\ 0 \\ 1 \\ 0 \end{pmatrix}, \!\!\! & \left|\frac{3}{2}, \frac{-3}{2}\right\rangle_z =\!\!\! & \begin{pmatrix} 0 \\ 0 \\ 0 \\ 1 \end{pmatrix} \\ \end{array}$|स्पिन के लिए $1⁄2$ वे हैं $\begin{align} \boldsymbol{S}_x &= \frac{\hbar}{2} \begin{pmatrix} 0 &\sqrt{5} &0 &0 &0 &0 \\ \sqrt{5} &0 &2\sqrt{2} &0 &0 &0 \\ 0 &2\sqrt{2} &0 &3 &0 &0 \\ 0 &0 &3 &0 &2\sqrt{2} &0 \\ 0 &0 &0 &2\sqrt{2} &0 &\sqrt{5} \\ 0 &0 &0 &0 &\sqrt{5} &0 \end{pmatrix}, \\ \boldsymbol{S}_y &= \frac{\hbar}{2} \begin{pmatrix} 0 &-i\sqrt{5} &0 &0 &0 &0 \\ i\sqrt{5} &0 &-2i\sqrt{2} &0 &0 &0 \\ 0 &2i\sqrt{2} &0 &-3i &0 &0 \\ 0 &0 &3i &0 &-2i\sqrt{2} &0 \\ 0 &0 &0 &2i\sqrt{2} &0 &-i\sqrt{5} \\ 0 &0 &0 &0 &i\sqrt{5} &0 \end{pmatrix}, \\ \boldsymbol{S}_z &= \frac{\hbar}{2} \begin{pmatrix} 5 &0 &0 &0 &0 &0 \\ 0 &3 &0 &0 &0 &0 \\ 0 &0 &1 &0 &0 &0 \\ 0 &0 &0 &-1 &0 &0 \\ 0 &0 &0 &0 &-3 &0 \\ 0 &0 &0 &0 &0 &-5 \end{pmatrix}. \end{align}$| मनमाना स्पिन के लिए इन मेट्रिसेस का सामान्यीकरण $x$ है $\begin{align} \left(S_x\right)_{ab} & = \frac{\hbar}{2} \left(\delta_{a,b+1} + \delta_{a+1,b}\right) \sqrt{(s + 1)(a + b - 1) - ab}, \\ \left(S_y\right)_{ab} & = \frac{i\hbar}{2} \left(\delta_{a,b+1} - \delta_{a+1,b}\right) \sqrt{(s + 1)(a + b - 1) - ab}, \\ \left(S_z\right)_{ab} & = \hbar (s + 1 - a) \delta_{a,b} = \hbar (s + 1 - b) \delta_{a,b}, \end{align}$ जहां सूचकांक $a, b$ पूर्णांक संख्याएँ हैं जैसे कि $1 \le a \le 2s + 1, \quad 1 \le b \le 2s + 1.$
 * undefined

बहुकण प्रणाली के क्वांटम यांत्रिकी  में भी उपयोगी, सामान्य  पाउली समूह  $1⁄2$ सभी को सम्मिलित करने के लिए परिभाषित किया गया है $x$पाउली मेट्रिसेस के फोल्ड  टेन्सर  उत्पाद।

पाउली मैट्रिसेस का अनुरूप सूत्र

\hat{R}(\theta, \hat{\mathbf{n}}) = e^{i \frac{\theta}{2} \hat{\mathbf{n}} \cdot \boldsymbol{\sigma}} = I \cos \frac{\theta}{2} + i \left(\hat{\mathbf{n}} \cdot \boldsymbol{\sigma}\right) \sin \frac{\theta}{2} $$ उच्च स्पिन के लिए सुविधाजनक है, लेकिन कम सरल है।

समतुल्यता
नाभिक या कणों के लिए स्पिन क्वांटम संख्या s की तालिकाओं में, स्पिन के बाद प्रायः "+" या "−" आता है।। यह समतुल्यता के लिए + के साथ समतुल्यता (भौतिकी) को संदर्भित करता है यह समतुल्यता के लिए "+" के साथ समतुल्यता को संदर्भित करता है (स्थानिक व्युत्क्रम द्वारा अपरिवर्तित तरंग फलन) और विषम समतुल्यता के लिए "-" (स्थानिक व्युत्क्रम द्वारा अस्वीकृत तरंग फलन)। उदाहरण के लिए,  बिस्मथ के समस्थानिक  देखें, जिसमें समस्थानिकों की सूची में कॉलम स्पिन क्वांटम संख्या परमाणु प्रचक्रण और समता सम्मिलित है। द्वि-209 के लिए, एकमात्र स्थिर समस्थानिक, प्रविष्टि 9/2– का अर्थ है कि परमाणु स्पिन 9/2 है और समतुल्यता विषम है।

अनुप्रयोग
स्पिन के महत्वपूर्ण सैद्धांतिक निहितार्थ और व्यावहारिक अनुप्रयोग हैं। स्पिन के सुस्थापित प्रत्यक्ष अनुप्रयोगों में सम्मिलित हैं:
 * रसायन विज्ञान में परमाणु चुंबकीय प्रतिध्वनि (एनएमआर) स्पेक्ट्रमदर्शी;
 * रसायन विज्ञान और भौतिकी में इलेक्ट्रॉन स्पिन प्रतिध्वनि (ईएसआर या ईपीआर) स्पेक्ट्रमदर्शी;
 * चिकित्सा में चुंबकीय प्रतिध्वनि प्रतिबिम्बन (एमआरआई), एक प्रकार का अनुप्रयुक्त एनएमआर, जो प्रोटॉन स्पिन घनत्व पर निर्भर करता है;
 * आधुनिक हार्ड डिस्क  में  विशाल चुंबकीय प्रतिरोधी प्रभाव  (जीएमआर) ड्राइव-हेड तकनीक।

कंप्यूटर मेमोरी में उदाहरण के लिए अनुप्रयोगों के साथ इलेक्ट्रॉन स्पिन चुंबकत्व  में एक महत्वपूर्ण भूमिका निभाता है। रासायनिक स्पेक्ट्रमदर्शी और चिकित्सा प्रतिबिम्बन में रेडियो आवृत्ति तरंगों (परमाणु चुंबकीय प्रतिध्वनि) द्वारा परमाणु स्पिन का कुशलतापूर्वक प्रयोग महत्वपूर्ण है।

स्पिन-कक्षीय युग्मन परमाणु स्पेक्ट्रा की शुद्ध संरचना की ओर ले जाती है, जिसका उपयोग परमाणु घड़ियों में और दूसरी की आधुनिक परिभाषा में किया जाता है। इलेक्ट्रॉन के $x$-कारक की यथावत् माप ने क्वांटम विद्युतगतिकी के विकास और सत्यापन में महत्वपूर्ण भूमिका निभाई है। फोटॉन स्पिन प्रकाश के ध्रुवीकरण (तरंगों) ( फोटॉन ध्रुवीकरण ) से जुड़ा है।

स्पिन का एक विकसित हुआ अनुप्रयोग स्पिन प्रतिरोधान्तरित्र में बाइनरी सूचना वाहक के रूप में है। 1990 में प्रस्तावित मूल अवधारणा को दत्ता-दास स्पिन प्रतिरोधान्तरित्र के रूप में जाना जाता है। स्पिन प्रतिरोधान्तरित्र पर आधारित इलेक्ट्रॉनिक को   स्पेक्ट्रॉनिक कहा जाता है।  तनु चुंबकीय अर्धचालक सामग्री में स्पिन का कुशलतापूर्वक प्रयोग, जैसे कि धातु-डोप्ड  ज़िंक ऑक्साइड (ZnO) या टाइटेनियम डाइऑक्साइड ( TiO2)  अबद्धता की एक और मात्रा प्रदान करता है और अधिक कुशल इलेक्ट्रॉनिक के निर्माण की सुविधा प्रदान करने की क्षमता रखता है।

रसायन विज्ञान की आवर्त सारणी से प्रारंभ होने वाले स्पिन और संबद्ध पाउली प्रतिरोध सिद्धांत के कई अप्रत्यक्ष अनुप्रयोग और प्रत्यक्षीकरण हैं।

इतिहास
स्पिन की खोज सबसे पहले क्षार धातुओं के उत्सर्जन स्पेक्ट्रम के संदर्भ में की गई थी। 1924 में, वोल्फगैंग अर्नेस्ट पाउली  ने प्रस्तुत किया जिसे उन्होंने  दो-मूल्यवानता  कहा जो उत्कृष्ट रूप से वर्णित नहीं है बाह्यतम कोश में इलेक्ट्रॉन के साथ जुड़ा हुआ है। इसने उन्हें पाउली अपवर्जन सिद्धांत तैयार करने की स्वीकृति दी, जिसमें कहा गया था कि एक ही क्वांटम प्रणाली में दो इलेक्ट्रॉनों की समान क्वांटम स्थिति नहीं हो सकती है।

पाउली की  स्वतंत्रता की कोटि  की भौतिक व्याख्या प्रारंभ में अज्ञात थी। अल्फ्रेड लैंडे के सहायकों में से एक राल्फ क्रोनिग ने 1925 की प्रारंभ में सुझाव दिया कि यह इलेक्ट्रॉन के स्व-घूर्णन द्वारा निर्मित किया गया था। जब पाउली ने इस विचार के बारे में सुना, तो उन्होंने इसकी कड़ी आलोचना की, यह देखते हुए कि इलेक्ट्रॉन की काल्पनिक सतह को  प्रकाश की गति  से अधिक तेजी से आगे बढ़ना होगा ताकि यह आवश्यक कोणीय संवेग उत्पन्न करने के लिए पर्याप्त रूप से घूम सके। यह सापेक्षता के सिद्धांत का उल्लंघन करेगा। बड़े पैमाने पर पाउली की आलोचना के कारण, क्रोनिग ने अपने विचार को प्रकाशित नहीं करने का निर्णय लिया।

1925 की शरद ऋतु में, लीडेन विश्वविद्यालय में डच भौतिकविदों जॉर्ज उहलेनबेक और सैमुअल गौडस्मिट के मन में भी यही विचार आया। पॉल एहरनफेस्ट  की सलाह के अंतर्गत उन्होंने अपने परिणाम प्रकाशित किए। इसे एक अनुकूल प्रतिक्रिया मिली, विशेष रूप से  लेवेलिन थॉमस  द्वारा प्रयोगात्मक परिणामों और उहलेनबेक और गौडस्मिट की गणनाओं (और क्रोनिग के अप्रकाशित परिणामों) के बीच एक कारक-दो विसंगति को हल करने में कामयाब रहे। यह विसंगति इलेक्ट्रॉन की स्पर्शरेखा संरचना के अभिविन्यास के साथ-साथ इसकी स्थिति के कारण थी।

गणितीय रूप से बोलना, फाइबर बंडल  विवरण की आवश्यकता है।  स्पर्शरेखा बंडल  प्रभाव योज्य और सापेक्षवादी है; अर्थात $1⁄2$ अनंत तक जाता है तो यह नष्ट हो जाता है।  लेकिन विपरीत चिह्न के साथ यह स्पर्शरेखा-अंतरिक्ष अभिविन्यास के संबंध में प्राप्त मान का आधा है। इस प्रकार संयुक्त प्रभाव उत्तरार्द्ध से एक कारक दो ( थॉमस प्रीसेशन, जिसे 1914 में  लुडविग सिल्बरस्टीन  के नाम से जाना जाता है) से भिन्न होता है।

अपनी प्रारंभिक आपत्तियों के उपेक्षा, पाउली ने इरविन श्रोडिंगर श्रोडिंगर और  वर्नर हाइजेनबर्ग  द्वारा आविष्कृत क्वांटम यांत्रिकी के आधुनिक सिद्धांत का उपयोग करते हुए, 1927 में स्पिन के सिद्धांत को औपचारिक रूप दिया। उन्होंने स्पिन संचालिको के एक  समूह प्रतिनिधित्व  के रूप में पाउली मेट्रिसेस के उपयोग का संचालन किया और दो-घटक स्पिनर तरंग-फलक की प्रारंभ की। उहलेनबेक और गौडस्मिट ने स्पिन को उत्कृष्ट घूर्णन से उत्पन्न माना, जबकि पाउली ने जोर दिया कि स्पिन गैर-उत्कृष्ट और आंतरिक गुण है।

पाउली का स्पिन का सिद्धांत गैर-सापेक्षवादी था। हालाँकि, 1928 में, पॉल डिराक ने डिराक समीकरण प्रकाशित किया, जिसमें सापेक्षतावादी इलेक्ट्रॉन का वर्णन किया गया था। डिराक समीकरण में, एक चार-घटक स्पिनर (जिसे डायराक स्पिनर के रूप में जाना जाता है) का उपयोग इलेक्ट्रॉन तरंग-फलन के लिए किया गया था। सापेक्षतावादी स्पिन ने घूर्णचुंबकीय विसंगति की व्याख्या की, जो (पूर्वव्यापी में) पहली बार 1914 में  शमूएल जैक्सन बार्नेट द्वारा देखी गई थी (आइंस्टीन-डी हास प्रभाव देखें)। 1940 में, पाउली ने स्पिन-सांख्यिकी प्रमेय को सिद्ध किया, जिसमें कहा गया है कि फ़र्मियन में अर्ध-पूर्णांक स्पिन होता है, और बोसॉन में पूर्णांक स्पिन होता है।

पुनरावलोकन में, इलेक्ट्रॉन स्पिन का पहला प्रत्यक्ष प्रायोगिक साक्ष्य 1922 का स्टर्न-गेरलाच प्रयोग था। हालाँकि, इस प्रयोग की सही व्याख्या केवल 1927 में दी गई थी।

यह भी देखें

 * चिरायता (भौतिकी)
 * गतिशील परमाणु ध्रुवीकरण
 * हेलिसिटी (कण भौतिकी)
 * होल्स्टीन-प्रिमाकॉफ परिवर्तन
 * क्रेमर्स प्रमेय
 * पाउली समीकरण
 * पाउली-लुबांस्की स्यूडोवेक्टर
 * रारिटा-श्विंगर समीकरण
 * SU(2) का प्रतिनिधित्व सिद्धांत
 * प्रकाश की स्पिन कोणीय गति
 * स्पिन अभियांत्रिकी
 * स्पिन-पटल
 * हाइड्रोजन के स्पिन समावयव
 * स्पिन-कक्षीय अन्योन्यक्रिया
 * स्पिन प्रदिश
 * स्पिन तरंग
 * यास्ट

आगे की पढाई



 * Sin-Itiro Tomonaga, The Story of Spin, 1997



बाहरी कड़ियाँ

 * Goudsmit on the discovery of electron spin.
 * Nature: "Milestones in 'spin' since 1896."
 * ECE 495N Lecture 36: Spin Online lecture by S. Datta
 * ECE 495N Lecture 36: Spin Online lecture by S. Datta