तरंग सदिश (वेव वेक्टर)

भौतिकी में, हिलाना वेक्टर (या वेववेक्टर) वेक्टर (ज्यामितीय) होता है जिसका उपयोग तरंग का वर्णन करने के लिए किया जाता है, जिसकी विशिष्ट इकाई साइकिल प्रति मीटर होती है। इसमें यूक्लिडियन वेक्टर है। इसका परिमाण तरंग की तरंग संख्या है (तरंग दैर्ध्य के व्युत्क्रमानुपाती), और इसकी दिशा तरंगाग्र के लंबवत होती है। आइसोट्रोपिक मीडिया में, यह तरंग प्रसार की दिशा भी है।

कोणीय तरंग वेक्टर (या कोणीय वेववेक्टर) निकट संबंधी वेक्टर है, जिसकी विशिष्ट इकाई रेडियन प्रति मीटर है। तरंग सदिश और कोणीय तरंग सदिश आनुपातिकता के निश्चित स्थिरांक, 2π रेडियन प्रति चक्र से संबंधित हैं। भौतिकी के कई क्षेत्रों में कोणीय तरंग सदिश को केवल तरंग सदिश के रूप में संदर्भित करना सामान्य है, उदाहरण के लिए, क्रिस्टलोग्राफी। जो भी उपयोग में है उसके लिए प्रतीक 'के' का उपयोग करना भी आम है।

विशेष सापेक्षता के संदर्भ में, वेव वेक्टर चार-वेक्टर को संदर्भित कर सकता है, जिसमें (कोणीय) तरंग वेक्टर और (कोणीय) आवृत्ति संयुक्त होती है।

परिभाषा
इस लेख के लिए, भ्रम से बचने के लिए शब्द वेव वेक्टर और कोणीय वेव वेक्टर का उपयोग अलग-अलग अर्थों के साथ किया जाता है। यहाँ, तरंग सदिश को निरूपित किया जाता है $\overarc{k}$ और तरंग संख्या द्वारा $\overarc{k}$ = $|\overarc{k}|$, और कोणीय तरंग वेक्टर को k और कोणीय तरंग संख्या द्वारा निरूपित किया जाता है k = $|k|$. ये से संबंधित हैं k = 2π$\overarc{k}$.

एक ज्यावक्रीय यात्रा तरंग समीकरण का अनुसरण करती है
 * $$\psi(\mathbf{r},t) = A \cos (\mathbf{k} \cdot \mathbf{r} - \omega t + \varphi) ,$$

कहाँ पे:
 * आर स्थिति है,
 * त समय है,
 * $$\psi$$ लहर का वर्णन करने वाली अशांति का वर्णन करने वाले आर और टी का कार्य है (उदाहरण के लिए, समुद्र की लहर के लिए, $$\psi$$ पानी की अधिक ऊंचाई होगी, या ध्वनि तरंग के लिए, $$\psi$$ अतिरिक्त वायु दाब होगा)।
 * A तरंग का आयाम है (दोलन का चरम परिमाण),
 * $$\varphi$$ चरण ऑफसेट है,
 * $$\omega$$ तरंग की (अस्थायी) कोणीय आवृत्ति है, यह वर्णन करता है कि यह प्रति इकाई समय में कितने दोलनों को पूरा करता है, और अवधि (भौतिकी) से संबंधित है $$T$$ समीकरण द्वारा $$\omega=2\pi/T$$,
 * $$\mathbf{k}$$ तरंग का कोणीय तरंग सदिश है, यह वर्णन करता है कि यह प्रति इकाई दूरी में कितने दोलनों को पूरा करता है, और समीकरण द्वारा तरंग दैर्ध्य से संबंधित है $$|\mathbf{k}|=2\pi/\lambda$$.

तरंग सदिश और आवृत्ति का प्रयोग करते हुए समतुल्य समीकरण है
 * $$ \psi \left( \mathbf{r}, t \right) = A \cos \left(2\pi(\overset{\frown}{\mathbf k} \cdot {\mathbf r} - \nu t) + \varphi \right) ,$$

कहाँ पे:
 * $$\nu$$ आवृत्ति है
 * $\overarc{k}$ तरंग सदिश है

तरंग सदिश की दिशा
जिस दिशा में वेव वेक्टर पॉइंट्स को वेव प्रसार की दिशा से अलग किया जाना चाहिए। तरंग प्रसार की दिशा तरंग के ऊर्जा प्रवाह की दिशा है, और वह दिशा जिसमें छोटा तरंग पैकेट चलेगा, यानी समूह वेग की दिशा। निर्वात में प्रकाश तरंगों के लिए, यह पॉयंटिंग वेक्टर की दिशा भी है। दूसरी ओर, तरंग सदिश चरण वेग की दिशा में इंगित करता है। दूसरे शब्दों में, वेव वेक्टर लहर सामने के सामान्य सतह पर इंगित करता है, जिसे wavefronts भी कहा जाता है।

हवा, किसी भी गैस, किसी भी तरल, अनाकार ठोस (जैसे कांच) और घन क्रिस्टल जैसे क्षीणन आइसोट्रॉपी में वेववेक्टर की दिशा तरंग प्रसार की दिशा के समान होती है। यदि माध्यम अनिसोट्रोपिक है, तो तरंग वेक्टर सामान्य रूप से तरंग प्रसार के अलावा अन्य दिशाओं में इंगित करता है। वेव वेक्टर हमेशा स्थिर चरण की सतहों के लंबवत होता है।

उदाहरण के लिए, जब लहर असमदिग्वर्ती होने की दशा के माध्यम से यात्रा करती है, जैसे कि क्रिस्टल प्रकाशिकी या तलछटी चट्टान के माध्यम से ध्वनि तरंगें, तरंग वेक्टर तरंग प्रसार की दिशा में सटीक रूप से इंगित नहीं कर सकता है।

ठोस अवस्था भौतिकी में
ठोस-अवस्था भौतिकी में, क्रिस्टल में [[इलेक्ट्रॉन छेद]] इलेक्ट्रॉन छिद्र का वेववेक्टर (जिसे k-वेक्टर भी कहा जाता है) इसके क्वांटम यांत्रिकी | क्वांटम-मैकेनिकल तरंग क्रिया का वेववेक्टर है। ये इलेक्ट्रॉन तरंगें साधारण sinusoidal तरंगें नहीं हैं, लेकिन उनके पास प्रकार का लिफ़ाफ़ा (तरंगें) होता है, जो साइनसॉइडल होता है, और वेववेक्टर को उस लिफाफे की लहर के माध्यम से परिभाषित किया जाता है, आमतौर पर भौतिकी परिभाषा का उपयोग करते हुए। अधिक जानकारी के लिए बलोच की प्रमेय देखें।

विशेष सापेक्षता में
विशेष आपेक्षिकता में गतिमान तरंग सतह को दिक्-काल में हाइपरसफेस (एक 3डी उप-अंतरिक्ष) के रूप में माना जा सकता है, जो तरंग सतह द्वारा पारित सभी घटनाओं द्वारा गठित होती है। वेवट्रेन (कुछ चर X द्वारा चिह्नित) को स्पेसटाइम में ऐसे हाइपरसर्फ्स के एक-पैरामीटर परिवार के रूप में माना जा सकता है। यह चर X स्पेसटाइम में स्थिति का अदिश फलन है। इस अदिश का व्युत्पन्न सदिश है जो तरंग, चार-तरंगवेक्टर की विशेषता बताता है। फोर-वेववेक्टर वेव फोर-वेक्टर है जिसे मिन्कोव्स्की अंतरिक्ष में परिभाषित किया गया है:


 * $$K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega}{c}, \frac{\omega}{v_p}\hat{n}\right) = \left(\frac{2 \pi}{cT}, \frac{2 \pi \hat{n}}{\lambda}\right) \,$$

जहां कोणीय आवृत्ति $$\frac{\omega}{c}$$ टेम्पोरल कंपोनेंट और वेवनंबर वेक्टर है $$\vec{k}$$ स्थानिक घटक है।

वैकल्पिक रूप से, वेवनंबर $$k$$ कोणीय आवृत्ति के रूप में लिखा जा सकता है $$\omega$$ चरण वेग से विभाजित | चरण-वेग $$v_p$$, या उलटा अवधि के संदर्भ में $$T$$ और उलटा तरंग दैर्ध्य $$\lambda$$.

जब स्पष्ट रूप से लिखा जाता है तो इसका सहप्रसरण और सदिशों का प्रतिप्रसरण और सदिशों का सहप्रसरण और प्रतिप्रसरण रूप हैं:
 * $$\begin{align}

K^\mu &= \left(\frac{\omega}{c}, k_x, k_y, k_z \right)\, \\ K_\mu &= \left(\frac{\omega}{c}, -k_x, -k_y, -k_z \right) \end{align}$$ सामान्य तौर पर, तरंग चार-वेक्टर का लोरेंत्ज़ स्केलर परिमाण है:


 * $$K^\mu K_\mu = \left(\frac{\omega}{c}\right)^2 - k_x^2 - k_y^2 - k_z^2 = \left(\frac{\omega_o}{c}\right)^2 = \left(\frac{m_o c}{\hbar}\right)^2$$

चार-वेववेक्टर कॉसल स्ट्रक्चर है # द्रव्यमान रहित कण (फोटोनिक) कणों के लिए स्पर्शरेखा वैक्टर, जहां बाकी द्रव्यमान $$m_o = 0$$ अशक्त चार-वेववेक्टर का उदाहरण सुसंगत, एकरंगा प्रकाश का किरण होगा, जिसमें चरण-वेग होता है $$v_p = c$$
 * $$K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega}{c}, \frac{\omega}{c}\hat{n}\right) = \frac{\omega}{c}\left(1, \hat{n}\right) \,$$ {प्रकाश की तरह/शून्य} के लिए

जिसमें चार-तरंगवेक्टर के स्थानिक भाग की आवृत्ति और परिमाण के बीच निम्नलिखित संबंध होंगे:


 * $$K^\mu K_\mu = \left(\frac{\omega}{c}\right)^2 - k_x^2 - k_y^2 - k_z^2 = 0$$ {प्रकाश की तरह/शून्य} के लिए

फोर-वेववेक्टर चार गति से इस प्रकार संबंधित है:
 * $$P^\mu = \left(\frac{E}{c}, \vec{p}\right) = \hbar K^\mu = \hbar\left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) $$

फोर-वेववेक्टर चार-आवृत्ति से निम्नानुसार संबंधित है:
 * $$K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{2 \pi}{c}\right)N^\mu = \left(\frac{2 \pi}{c}\right)\left(\nu, \nu \vec{n}\right)$$

फोर-वेववेक्टर चार-वेग से इस प्रकार संबंधित है:
 * $$K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega_o}{c^2}\right)U^\mu = \left(\frac{\omega_o}{c^2}\right) \gamma \left(c, \vec{u}\right)$$

लोरेंत्ज़ परिवर्तन
सापेक्षवादी डॉपलर प्रभाव को प्राप्त करने का तरीका चार-तरंग वेक्टर के लोरेंत्ज़ परिवर्तन को लेना है। लोरेंत्ज़ मैट्रिक्स को इस रूप में परिभाषित किया गया है
 * $$\Lambda = \begin{pmatrix}

\gamma & -\beta \gamma & 0 & 0 \\ -\beta \gamma &       \gamma & 0 & 0 \\ 0 &            0 & 1 & 0 \\                0 &             0 & 0 & 1  \end{pmatrix} $$ ऐसी स्थिति में जहां तेज गति वाले स्रोत द्वारा प्रकाश उत्सर्जित किया जा रहा है और कोई पृथ्वी (प्रयोगशाला) फ्रेम में प्रकाश की आवृत्ति का पता लगाना चाहेगा, हम लोरेंत्ज़ परिवर्तन को निम्नानुसार लागू करेंगे। ध्यान दें कि स्रोत फ्रेम एस में हैs और पृथ्वी अवलोकन फ़्रेम में है, Sअवलोकन. वेव वेक्टर में लोरेंत्ज़ परिवर्तन को लागू करना
 * $$k^{\mu}_s = \Lambda^\mu_\nu k^\nu_{\mathrm{obs}} $$

और सिर्फ देखने के लिए चुनना $$\mu = 0$$ घटक परिणाम
 * $$\begin{align}

k^{0}_s &= \Lambda^0_0 k^0_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_1 k^1_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_2 k^2_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_3 k^3_{\mathrm{obs}} \\[3pt] \frac{\omega_s}{c} &= \gamma \frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{c} - \beta \gamma k^1_{\mathrm{obs}} \\ &= \gamma \frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{c} - \beta \gamma \frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{c} \cos \theta. \end{align}$$ कहाँ पे $$\cos \theta $$ की दिशा कोसाइन है $$k^1$$ इसके संबंध में $$k^0, k^1 = k^0 \cos \theta. $$ इसलिए
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 * $$\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - \beta \cos \theta)} $$
 * }

स्रोत दूर जा रहा है (रेडशिफ्ट)
एक उदाहरण के रूप में, इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत पर्यवेक्षक से सीधे दूर जा रहा हो ($$\theta=\pi$$), यह बन जाता है:
 * $$\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 + \beta)} = \frac{\sqrt{1-\beta^2}}{1+\beta} = \frac{\sqrt{(1+\beta)(1-\beta)}}{1+\beta} = \frac{\sqrt{1-\beta}}{\sqrt{1+\beta}} $$

स्रोत की ओर बढ़ रहा है (ब्लूशिफ्ट)
इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे प्रेक्षक की ओर बढ़ रहा हो ($$\theta=0$$), यह बन जाता है:


 * $$\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - \beta)} = \frac{\sqrt{1-\beta^2}}{1-\beta} = \frac{\sqrt{(1+\beta)(1-\beta)}}{1-\beta} = \frac{\sqrt{1+\beta}}{\sqrt{1-\beta}} $$

स्रोत स्पर्शरेखीय गतिमान (अनुप्रस्थ डॉप्लर प्रभाव)
इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत प्रेक्षक के संबंध में अनुप्रस्थ गति कर रहा है ($$\theta=\pi/2$$), यह बन जाता है:
 * $$\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - 0)} = \frac{1}{\gamma} $$

यह भी देखें

 * विमान लहर विस्तार
 * घटना का विमान