कर्ल (गणित)

सदिश कलन में, कर्ल एक ऐसा सदिश संकारक (ऑपरेटर) है जो त्रि-विमीय यूक्लिडीय अंतरिक्ष में एक सदिश क्षेत्र के अतिसूक्ष्म (अवकल) परिसंचरण का वर्णन करता है। किसी क्षेत्र में एक बिंदु के कर्ल को एक सदिश द्वारा दर्शाया जाता है जिसकी लंबाई और दिशा अधिकतम परिसंचरण के परिमाण और अक्ष को दर्शाती है। किसी क्षेत्र के कर्ल को औपचारिक रूप से क्षेत्र के प्रत्येक बिंदु पर संचलन घनत्व के रूप में परिभाषित किया जाता है।

शून्य कर्ल वाले एक सदिश क्षेत्र को अघूर्णी कहा जाता है। कर्ल सदिश क्षेत्रों के लिए अवकलन का एक रूप है। स्टोक्स की प्रमेय कलन की मूलभूत प्रमेय का संगत रूप है, जो सदिश क्षेत्र के कर्ल के सतही समाकल को सीमा वक्र के चारों ओर सदिश क्षेत्र के रेखा समाकल से संबंधित करता है।

$Curl F$ आज संयुक्त राज्य और अमेरिका के लिए एक सामान्य संकेत है। कई यूरोपीय देशों में, विशेष रूप से चिरसम्मत वैज्ञानिक शास्त्र में, पारंपरिक रूप से वैकल्पिक संकेत $rot F$ का उपयोग किया जाता है, जिसे "रोटर" के रूप में लिखा जाता है, जो उस "रोटर की दर" से व्युत्पन्न हुआ है, जिसे यह निरूपित करता है। आधुनिक लेखक भ्रम से बचने के लिए डेल (नाबला) ऑपरेटर $∇ × F$ के साथ क्रॉस गुणन संकेतन का उपयोग करते हैं, जो कर्ल (रोटर), डाइवर्जेंस और ग्रेडिएंट ऑपरेटरों के बीच के संबंध को भी प्रदर्शित करता है।

ग्रेडिएंट और डाइवर्जेंस के विपरीत, सदिश कलन में निर्मित कर्ल केवल अन्य विमाओं के लिए सामान्यीकृत नहीं होता है, बल्कि केवल त्रि-विमीय में सदिश क्षेत्र का ज्यामितीय रूप से परिभाषित कर्ल पुनः एक सदिश क्षेत्र होता है; हालाँकि कुछ सामान्यीकरण संभव हैं। यह कमी सदिश कलन की सीमाओं का प्रत्यक्ष परिणाम है; दूसरी ओर, जब इसे ज्यामितीय कलन के वेज ऑपरेटर के माध्यम से एक प्रतिसममित प्रदिश क्षेत्र के रूप में व्यक्त किया जाता है, तो कर्ल सभी विमाओं को सामान्यीकृत करता है। यह दुर्भाग्यपूर्ण परिस्थिति त्रि-विमीय क्रॉस गुणन करने के समान है, और वास्तव में संयोजन, कर्ल के लिए $∇×$ संकेतन में परिलक्षित होता है।

वर्ष 1871 में जेम्स क्लर्क मैक्सवेल द्वारा पहली बार "कर्ल" नाम को प्रस्तावित किया गया था, लेकिन इस अवधारणा का स्पष्ट रूप से उपयोग पहली बार वर्ष 1839 में जेम्स मैककुलघ द्वारा एक प्रकाशिक क्षेत्र सिद्धांत के निर्माण में किया गया था।

परिभाषा
सदिश क्षेत्र $F$ का कर्ल एक ऐसा ऑपरेटर है जो $r$ में $C$ फलनों को $C$ में $F$ फलनों में प्रतिचित्रित करता है, और विशेष रूप से, यह सतत अवकलनीय फलन $R^{3}$ को सतत फलनों $C^{k}$ में प्रतिचित्रित करता है; इसे $R^{3}$, या $C^{k−1}$, या $R^{3} → R^{3}$ द्वारा निरूपित किया जाता है। इसे कई प्रकार से परिभाषित किया जा सकता है, जिसका उल्लेख नीचे किया गया है:

सदिश क्षेत्र के कर्ल को निहित रूप से एक बिंदु पर परिभाषित करने की एक विधि, इस बिंदु से गुजरने वाले विभिन्न अक्षों पर इसके प्रक्षेपों के माध्यम से है: यदि $$\mathbf{\hat{u}}$$ कोई इकाई सदिश है, तब $$\mathbf{\hat{u}}$$ पर $R^{3} → R^{3}$ के कर्ल के प्रक्षेप को संलग्न क्षेत्र से विभाजित $$\mathbf{\hat{u}}$$ पर लम्ब एक समतल में विवृत रेखा समाकल के सीमांत मान के रूप में परिभाषित किया जा सकता है, क्योंकि समाकलन का पथ बिंदु के चारों ओर अनंत रूप से संकुचित होता है।

अधिक विशेष रूप से, कर्ल को किसी बिंदु $curl F$ पर इस प्रकार परिभाषित किया गया है
 * $$(\nabla \times \mathbf{F})(p)\cdot \mathbf{\hat{u}} \ \overset{\underset{\mathrm{def}}{}}{{}={}} \lim_{A \to 0}\frac{1}{|A|}\oint_C \mathbf{F} \cdot \mathrm{d}\mathbf{r}$$

जहाँ प्रश्न में रेखा समाकल की गणना क्षेत्र $∇ × F$ की सीमा $rot F$ के अनुदिश की जाती है, $F$ क्षेत्र का परिमाण होता है। यह समीकरण $$\mathbf{\hat{u}}$$ पर $p$ के कर्ल के प्रक्षेपण को परिभाषित करती है। $$\mathbf{\hat{u}}$$, $A$ से घिरी अनंत सतहों पर एक लम्ब सदिश है। $C$ दाएँ हाथ के नियम के माध्यम से दिष्ट है।

उपरोक्त सूत्र का अर्थ है कि एक निश्चित अक्ष के अनुदिश एक सदिश क्षेत्र के कर्ल का प्रक्षेप, उस अक्ष के लंबवत समतल पर प्रक्षेपित क्षेत्र के परिसंचरण का अतिसूक्ष्म क्षेत्र घनत्व है। यह सूत्र एक निगमनात्मक वैध सदिश क्षेत्र को परिभाषित नहीं करता है, विभिन्न अक्षों के संबंध में व्यक्तिगत परिसंचरण घनत्व के लिए एक निगमन एक दूसरे से उसी प्रकार संबंधित नहीं होता है, जैसा एक सदिश के घटकों के साथ होता है; कि ये वास्तव में परस्पर इस यथार्थ तरीके से संबंधित हैं, कि इन्हें अलग से सिद्ध किया जाना चाहिए।

इस परिभाषा के लिए केल्विन-स्टोक्स प्रमेय, परिभाषा के सापेक्ष स्वाभाविक रूप से एक वैश्विक सूत्र के अनुरूप है। यह सदिश क्षेत्र के कर्ल के सतही समाकल को सतह की सीमा के चारों ओर लिए गए उपरोक्त रेखा समाकलन के बराबर करता है।

एक और विधि, एक बिंदु पर एक फलन $|A|$ के कर्ल सदिश को स्पष्ट रूप से परिबद्ध आयतन से विभाजित $F$ को परिबद्ध करने वाले एक कोश के चारों ओर एक सदिश-मान वाले सतही समाकल के सीमांत मान के रूप में परिभाषित कर सकती है, क्योंकि कोश $C$ के चारों ओर अनंत रूप से संकुचित होता है।

अधिक विशेष रूप से, कर्ल को निम्न सदिश सूत्र द्वारा परिभाषित किया जा सकता है


 * $$(\nabla \times \mathbf{F})(p) \overset{\underset{\mathrm{def}}{}}{{}={}} \lim_{V \to 0}\frac{1}{|V|}\oint_S \mathbf{\hat{n}} \times \mathbf{F} \ \mathrm{d}S$$

जहाँ सतही समाकल की गणना आयतन $C$ की सीमा $F$ के अनुदिश की जाती है, $p$ आयतन का परिमाण है, और $$\mathbf{\hat{n}}$$, सतह $p$ से बाहर की ओर दिष्ट है, जो $V$ के प्रत्येक बिंदु पर लम्ब है।

इस सूत्र में, समाकल्य में क्रॉस गुणनफल सतह $S$ के सापेक्ष, सतह $|V|$ के प्रत्येक बिंदु पर $S$ के स्पर्शरेखीय घटकों को इन स्पर्शरेखा घटकों के दिष्टकरण के साथ मापता है। इस प्रकार, सतही समाकल अंतरिक्ष में इस परिसंचरण के कुल दिष्टकरण के साथ उस समग्र सीमा को मापता है जिस तक $S$, $S$ के चारों ओर परिसंचरित होता है। तब एक बिंदु पर एक सदिश क्षेत्र का कर्ल, बिंदु के चारों ओर क्षेत्र के कुल सदिश परिसंचरण (अर्थात्, परिमाण और स्थानिक अभिविन्यास दोनों) का अतिसूक्ष्म आयतन घनत्व होता है।

इस परिभाषा के लिए एक अन्य वैश्विक सूत्र (केल्विन-स्टोक्स प्रमेय के समान) स्वाभाविक रूप से अनुरूप है जो एक सदिश क्षेत्र के कर्ल के आयतन समाकल को आयतन की सीमा पर लिए गए उपरोक्त सतही समाकल के बराबर करता है।

जबकि कर्ल की उपरोक्त दो परिभाषाएँ निर्देशांक मुक्त हैं, फिर भी कार्तीय निर्देशांक, गोलाकार निर्देशांक, बेलनाकार निर्देशांक में या यहाँ तक कि दीर्घवृत्तीय निर्देशांक या परवलयिक निर्देशांक जैसे वक्ररेखीय लम्बकोणीय निर्देशांक में कर्ल की एक और "याद रखने के लिए आसान" परिभाषा है $$\begin{align} & (\operatorname{curl}\mathbf F)_1=\frac{1}{h_2h_3}\left (\frac{\partial (h_3F_3)}{\partial u_2}-\frac{\partial (h_2F_2)}{\partial u_3}\right ), \\[5pt] & (\operatorname{curl}\mathbf F)_2=\frac{1}{h_3h_1}\left (\frac{\partial (h_1F_1)}{\partial u_3}-\frac{\partial (h_3F_3)}{\partial u_1}\right ), \\[5pt] & (\operatorname{curl}\mathbf F)_3=\frac{1}{h_1h_2}\left (\frac{\partial (h_2F_2)}{\partial u_1}-\frac{\partial (h_1F_1)}{\partial u_2}\right ). \end{align}$$ चक्रीय क्रमपरिवर्तन 1 → 2, 2 → 3, और 3 → 1 (जहाँ सबस्क्रिप्ट प्रासंगिक सूचकांकों को निरूपित करते हैं) में एक सबस्क्रिप्ट 1, 2, 3 की प्रत्येक घटना का विनिमय करके प्रत्येक घटक $S$ के लिए समीकरण प्राप्त किया जा सकता है:

यदि $F$ कार्तीय निर्देशांक और $F$ लम्बकोणीय निर्देशांक हैं, तब$$h_i = \sqrt{\left (\frac{\partial x_1}{\partial u_i} \right )^2 + \left (\frac{\partial x_2}{\partial u_i} \right )^2 + \left (\frac{\partial x_3}{\partial u_i} \right )^2}$$$S$ के संगत निर्देशांक सदिश की लंबाई है। कर्ल के शेष दो घटक सूचकांकों के चक्रीय क्रमपरिवर्तन 3,1,2 → 1,2,3 → 2,3,1 से उत्पन्न होते हैं।

सहज व्याख्या
माना सदिश क्षेत्र एक द्रव प्रवाह (जैसे द्रव या गैस का एक बड़ा टैंक) के वेग क्षेत्र का वर्णन करता है और एक छोटी गेंद द्रव या गैस के भीतर स्थित है (गेंद का केंद्र एक निश्चित बिंदु पर स्थिर है)। यदि गेंद की सतह असमतल है, तो इससे गुजरने वाला द्रव इसे घुमाएगा। घूर्णन अक्ष (दाएँ हाथ के नियम के अनुसार दिष्ट) गेंद के केंद्र पर क्षेत्र के कर्ल की दिशा में दिष्ट है, और घूर्णन की कोणीय गति इस बिंदु पर कर्ल के परिमाण का आधा है।

किसी भी बिंदु पर सदिश का कर्ल xy-समतल (कर्ल के z-अक्ष घटक के लिए), zx-समतल (कर्ल के y-अक्ष घटक के लिए) और yz-समतल (कर्ल सदिश के एक्स-अक्ष घटक के लिए) में एक अति-सूक्ष्म क्षेत्र के घूर्णन द्वारा दिया जाता है। इसे नीचे दिए गए उदाहरणों में स्पष्ट रूप से देखा जा सकता है।

उपयोग
व्यवहार में, ऊपर वर्णित दो समन्वय-मुक्त परिभाषाओं का शायद ही कभी उपयोग किया जाता है क्योंकि वस्तुतः सभी मामलों में, वक्रीय निर्देशांक के कुछ सेट का उपयोग करके कर्ल ऑपरेटर (गणित) को लागू किया जा सकता है, जिसके लिए सरल प्रतिनिधित्व प्राप्त किए गए हैं।

नोटेशन $(curl F)_{k}$ की उत्पत्ति 3-विमीय क्रॉस उत्पाद की समानता में है, और यह कार्टेशियन निर्देशांक में एक स्मरक के रूप में उपयोगी है यदि ∇ को सदिश अंतर ऑपरेटर डेल के रूप में लिया जाता है। भौतिकी और बीजगणित में ऑपरेटरों (भौतिकी) को शामिल करने वाले ऐसे अंकन आम हैं। 3-विमीय कार्टेशियन निर्देशांक में विस्तारित (गोलाकार समन्वय प्रणाली और बेलनाकार समन्वय प्रणाली समन्वय प्रतिनिधित्व के लिए बेलनाकार और गोलाकार निर्देशांक में डेल देखें), $(x_{1}, x_{2}, x_{3})$ है, $(u_{1}, u_{2}, u_{3})$ के लिए $u_{i}$ से बना है (जहां सबस्क्रिप्ट सदिश के घटकों को इंगित करते हैं, आंशिक डेरिवेटिव नहीं):



\nabla \times \mathbf{F} = \begin{vmatrix} \boldsymbol{\hat\imath} & \boldsymbol{\hat\jmath} & \boldsymbol{\hat k} \\[5pt] {\dfrac{\partial}{\partial x}} & {\dfrac{\partial}{\partial y}} & {\dfrac{\partial}{\partial z}} \\[10pt] F_x & F_y & F_z \end{vmatrix} $$ जहाँ $∇ × F$, $∇ × F$, और $F$ क्रमशः $[F_{x}, F_{y}, F_{z}]$-, $i$-, और $j$-अक्षों के लिए इकाई सदिश हैं। इसका विस्तार इस प्रकार होता है:

\nabla \times \mathbf{F} = \left(\frac{\partial F_z}{\partial y} - \frac{\partial F_y}{\partial z}\right) \boldsymbol{\hat\imath} + \left(\frac{\partial F_x}{\partial z} - \frac{\partial F_z}{\partial x} \right) \boldsymbol{\hat\jmath} + \left(\frac{\partial F_y}{\partial x} - \frac{\partial F_x}{\partial y} \right) \boldsymbol{\hat k} = \begin{bmatrix}\frac{\partial F_z}{\partial y} - \frac{\partial F_y}{\partial z} \\ \frac{\partial F_x}{\partial z} - \frac{\partial F_z}{\partial x} \\ \frac{\partial F_y}{\partial x} - \frac{\partial F_x}{\partial y}\end{bmatrix}$$ हालांकि निर्देशांक के संदर्भ में व्यक्त किया गया है, परिणाम समन्वय अक्षों के उचित घुमाव के तहत अपरिवर्तनीय है, लेकिन प्रतिबिंब के तहत परिणाम उलट जाता है।

एक सामान्य समन्वय प्रणाली में, कर्ल द्वारा दिया जाता है
 * $$(\nabla \times \mathbf{F} )^k = \frac{1}{\sqrt{g}} \varepsilon^{k\ell m} \nabla_\ell F_m$$

जहां $ε$ लेवी-सीविटा प्रदिश को दर्शाता है, $k$ सहपरिवर्ती व्युत्पन्न, $$ g$$ मीट्रिक प्रदिश का निर्धारक है और आइंस्टीन योग परिपाटी का अर्थ है कि दोहराए गए सूचकांकों का योग किया जाता है। सहसंयोजक व्युत्पन्न में भाग लेने वाले क्रिस्टोफेल प्रतीकों की समरूपता के कारण, यह अभिव्यक्ति आंशिक व्युत्पन्न को कम कर देती है:


 * $$(\nabla \times \mathbf{F} ) = \frac{1}{\sqrt{g}} \mathbf{R}_k\varepsilon^{k\ell m} \partial_\ell F_m$$

जहां $x$ स्थानीय आधार वैक्टर हैं। समान रूप से, बाहरी व्युत्पन्न का उपयोग करके, कर्ल को इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:


 * $$ \nabla \times \mathbf{F} = \left( \star \big( {\mathrm d} \mathbf{F}^\flat \big) \right)^\sharp $$

यहां ♭ और ♯ संगीत समरूपताएँ हैं, और ★ हॉज स्टार ऑपरेटर है। यह सूत्र दिखाता है कि किसी भी समन्वय प्रणाली में $y$ के कर्ल की गणना कैसे करें, और कर्ल को किसी भी उन्मुख त्रि-विमीय रीमैनियन मैनिफोल्ड में कैसे बढ़ाया जाए। चूंकि यह अभिविन्यास की पसंद पर निर्भर करता है, कर्ल एक चिरल ऑपरेशन है। दूसरे शब्दों में, यदि ओरिएंटेशन उलट दिया जाता है, तो कर्ल की दिशा भी उलट जाती है।

उदाहरण 1
सदिश क्षेत्र


 * $$\mathbf{F}(x,y,z)=y\boldsymbol{\hat{\imath}}-x\boldsymbol{\hat{\jmath}}$$

के रूप में विघटित किया जा सकता है


 * $$F_x =y, F_y = -x, F_z =0.$$

दृश्य निरीक्षण पर, क्षेत्र को "घूर्णन" के रूप में वर्णित किया जा सकता है। यदि क्षेत्र के वैक्टर उस बिंदु पर मौजूद वस्तुओं पर कार्य करने वाले एक रैखिक बल का प्रतिनिधित्व करते हैं, और एक वस्तु को क्षेत्र के अंदर रखा जाता है, तो वस्तु अपने चारों ओर दक्षिणावर्त घूमना शुरू कर देगी। यह इस बात पर ध्यान दिए बिना सत्य है कि वस्तु को कहाँ रखा गया है।

कर्ल की गणना:


 * $$\nabla \times \mathbf{F} =0\boldsymbol{\hat{\imath}}+0\boldsymbol{\hat{\jmath}}+ \left({\frac{\partial}{\partial x}}(-x) -{\frac{\partial}{\partial y}} y\right)\boldsymbol{\hat{k}}=-2\boldsymbol{\hat{k}}

$$$z$

कर्ल का वर्णन करने वाला परिणामी सदिश क्षेत्र सभी बिंदुओं पर ऋणात्मक z दिशा में इंगित करेगा। इस समीकरण के परिणाम उस चीज़ के साथ संरेखित होते हैं जिसकी भविष्यवाणी दाएं हाथ के नियम का उपयोग करके दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली का उपयोग करके की जा सकती थी। एकसमान सदिश क्षेत्र होने के कारण, पहले बताई गई वस्तु की घूर्णी तीव्रता समान होगी चाहे उसे कहीं भी रखा गया हो।

उदाहरण 2
सदिश क्षेत्र के लिए


 * $$\mathbf{F}(x,y,z)=-x^2\boldsymbol{\hat{\jmath}}$$

कर्ल ग्राफ से उतना स्पष्ट नहीं है। हालांकि, पिछले उदाहरण में वस्तु को लेते हुए, और इसे रेखा $∇$ पर कहीं भी रखने पर, दाहिनी ओर लगाया गया बल बाईं ओर लगाए गए बल से थोड़ा अधिक होगा, जिससे यह दक्षिणावर्त घूमता है। दाहिने हाथ के नियम का उपयोग करके, यह अनुमान लगाया जा सकता है कि परिणामी कर्ल ऋणात्मक $R_{k}$ दिशा में सीधा होगा। व्युत्क्रम रूप से, यदि $F$ पर रखा जाता है, तो वस्तु वामावर्त घूमेगी और दाहिने हाथ के नियम का परिणाम धनात्मक $z$ दिशा में होगा।

कर्ल की गणना:


 * $${\nabla} \times \mathbf{F} = 0 \boldsymbol{\hat{\imath}} + 0\boldsymbol{\hat{\jmath}} + {\frac{\partial}{\partial x}}\left(-x^2\right) \boldsymbol{\hat{k}} = -2x\boldsymbol{\hat{k}}.$$

कर्ल ऋणात्मक $x = 3$ दिशा में इंगित करता है जब $z$ धनात्मक होता है और इसके विपरीत। इस क्षेत्र में, घूर्णन की तीव्रता अधिक होगी क्योंकि वस्तु समतल $x = −3$ से दूर जाती है।

वर्णनात्मक उदाहरण

 * घूर्णन डिस्क के प्रत्येक भाग के रैखिक वेगों का वर्णन करने वाले सदिश क्षेत्र में, कर्ल का सभी बिंदुओं पर समान मान होता है, और यह मान डिस्क के सदिश कोणीय वेग का ठीक दो गुना होता है (सामान्य रूप से दाईं ओर उन्मुख) -हस्त नियम)। अधिक आम तौर पर, किसी भी बहने वाले द्रव्यमान के लिए, द्रव्यमान प्रवाह के प्रत्येक बिंदु पर रैखिक वेग सदिश क्षेत्र में एक कर्ल (उस बिंदु पर प्रवाह की वर्टिसिटी) होता है, जो बिंदु के बारे में द्रव्यमान के स्थानीय सदिश कोणीय वेग के ठीक दो गुना के बराबर होता है।
 * किसी बाहरी भौतिक बल (जैसे गुरुत्वाकर्षण या विद्युत चुम्बकीय बल) के अधीन किसी भी ठोस वस्तु के लिए, वस्तु के प्रत्येक बिंदु पर कार्य करने वाले असीम बल-प्रति-इकाई-आयतन योगदान का प्रतिनिधित्व करने वाले सदिश क्षेत्र पर विचार किया जा सकता है। यह बल क्षेत्र अपने द्रव्यमान के केंद्र के बारे में वस्तु पर एक शुद्ध टोक़ बना सकता है, और यह टोक़ पूरे आयतन पर बल क्षेत्र के कर्ल के अभिन्न (सदिश-मूल्यवान) अभिन्न के समानुपाती और सदिश रूप से समानांतर होता है।
 * मैक्सवेल के चार समीकरणों में से दो- फैराडे का नियम और एम्पीयर का नियम- को कर्ल का उपयोग करके संक्षिप्त रूप से व्यक्त किया जा सकता है। फैराडे का नियम कहता है कि विद्युत क्षेत्र का कर्ल चुंबकीय क्षेत्र के परिवर्तन की समय दर के विपरीत के बराबर होता है, जबकि एम्पीयर का नियम चुंबकीय क्षेत्र के कर्ल को वर्तमान और विद्युत क्षेत्र के परिवर्तन की समय दर से संबंधित करता है।

सर्वसमिकाएँ
सामान्य वक्ररेखीय निर्देशांक में (न केवल कार्टेशियन निर्देशांक में), सदिश फ़ील्ड $z$ और $z$ के क्रॉस गुणनफल का कर्ल दिखाया जा सकता है


 * $$\nabla \times \left( \mathbf{v \times F} \right) = \Big( \left( \mathbf{ \nabla \cdot F } \right) + \mathbf{F \cdot \nabla} \Big) \mathbf{v}- \Big( \left( \mathbf{ \nabla \cdot v } \right) + \mathbf{v \cdot \nabla} \Big) \mathbf{F} \ . $$

सदिश फ़ील्ड $x$ और $x = 0$ ऑपरेटर को इंटरचेंज करते हुए, हम सदिश फ़ील्ड के क्रॉस उत्पाद पर सदिश फ़ील्ड के कर्ल के साथ पहुंचते हैं:


 * $$ \mathbf{v \ \times } \left( \mathbf{ \nabla \times F} \right) =\nabla_\mathbf{F} \left( \mathbf{v \cdot F } \right) - \left( \mathbf{v \cdot \nabla } \right) \mathbf{ F} \, $$

जहां $v$ फेनमैन सबस्क्रिप्ट नोटेशन है, जो केवल सदिश क्षेत्र $F$ के कारण भिन्नता पर विचार करता है (यानी, इस मामले में, $v$ को अंतरिक्ष में स्थिर होने के रूप में माना जाता है)।

एक अन्य उदाहरण सदिश क्षेत्र के कर्ल का कर्ल है। यह दिखाया जा सकता है कि सामान्य निर्देशांक में


 * $$ \nabla \times \left( \mathbf{\nabla \times F} \right) = \mathbf{\nabla}(\mathbf{\nabla \cdot F}) - \nabla^2 \mathbf{F} \, $$

और यह पहचान $∇$ के सदिश लाप्लासियन को परिभाषित करती है, जिसे $∇_{F}$ के रूप में दर्शाया गया है।

किसी भी अदिश क्षेत्र $φ$ के ढाल का कर्ल हमेशा शून्य सदिश क्षेत्र होता है


 * $$\nabla \times ( \nabla \varphi ) = \boldsymbol{0}$$

जो कर्ल की परिभाषा में एंटीसिमेट्री और दूसरे डेरिवेटिव की समरूपता का अनुसरण करता है।

यदि $φ$ एक अदिश मान फलन है और $F$ एक सदिश क्षेत्र है, तब


 * $$\nabla \times ( \varphi \mathbf{F}) = \nabla \varphi \times \mathbf{F} + \varphi \nabla \times \mathbf{F} $$

सामान्यीकरण
ग्रेड, कर्ल और डिव के सदिश कलन ऑपरेशंस को डिफरेंशियल फॉर्म के संदर्भ में सबसे आसानी से सामान्यीकृत किया जाता है, जिसमें कई चरण शामिल होते हैं। संक्षेप में, वे क्रमशः 0-रूपों, 1-रूपों और 2-रूपों के डेरिवेटिव के अनुरूप हैं। घुमाव के रूप में कर्ल की ज्यामितीय व्याख्या विशेष ऑर्थोगोनल लाई बीजगणित $v$ के साथ 3 विमाओं में बाइसदिश (2-वैक्टर) की पहचान करने से मेल खाती है। निर्देशांक में, तिरछा-सममित 3 × 3 आव्यूह), जबकि सदिशों द्वारा घूर्णन का प्रतिनिधित्व करते हुए 1-वैक्टर (समतुल्य, 2-वैक्टर) और $F$, ये सभी 3-विमीय स्थान हैं।

विभेदक रूप
3 विमाओं में, एक अंतर 0-रूप केवल एक फलन $∇^{2}F$ है; एक अवकलन 1-रूप निम्नलिखित व्यंजक है, जहाँ गुणांक फलन हैं:
 * $$a_1\,dx + a_2\,dy + a_3\,dz;$$

एक अंतर 2-रूप औपचारिक योग है, फिर से कार्य गुणांक के साथ:
 * $$a_{12}\,dx\wedge dy + a_{13}\,dx\wedge dz + a_{23}\,dy\wedge dz;$$

और एक अवकलन 3-रूप को गुणांक के रूप में एक कार्य के साथ एक शब्द द्वारा परिभाषित किया गया है:
 * $$a_{123}\,dx\wedge dy\wedge dz.$$

(यहाँ $a$-गुणांक तीन चरों के वास्तविक फलन हैं; "कील उत्पाद", जैसे $F$, को कुछ प्रकार के उन्मुख क्षेत्र तत्वों के रूप में व्याख्या किया जा सकता है, $$\mathfrak{so}$(3)$, आदि।)

$$\mathfrak{so}$(3)$ में $f(x, y, z)$-फॉर्म के बाहरी डेरिवेटिव को ऊपर से $dx ∧ dy$-फॉर्म के रूप में परिभाषित किया गया है - और $dx ∧ dy = −dy ∧ dx$ में अगर, उदाहरण के लिए,


 * $$\omega^{(k)}=\sum_{\scriptstyle{i_1<i_2<\cdots<i_k} \atop \forall \scriptstyle{i_\nu\in 1,\ldots,n}} a_{i_1,\ldots,i_k}\,dx_{i_1}\wedge \cdots\wedge dx_{i_k},$$

तब बाहरी व्युत्पन्न $R^{3}$ की ओर जाता है


 * $$ d\omega^{(k)}=\sum_{\scriptstyle{j=1} \atop \scriptstyle{i_1<\cdots<i_k}}^n\frac{\partial a_{i_1,\ldots,i_k}}{\partial x_j}\,dx_j \wedge dx_{i_1}\wedge \cdots \wedge dx_{i_k}.$$

1-फॉर्म का बाहरी डेरिवेटिव इसलिए 2-फॉर्म है, और 2-फॉर्म का 3-फॉर्म है। दूसरी ओर, मिश्रित डेरिवेटिव की विनिमेयता के कारण, उदा। की वजह से


 * $$\frac{\partial^2}{\partial x\,\partial y}=\frac{\partial^2}{\partial y\,\partial x},$$

बाहरी व्युत्पन्न का दोहरा अनुप्रयोग 0 की ओर जाता है।

इस प्रकार, $k$-रूपों के स्थान को $(k + 1)$ और बाह्य व्युत्पन्न को $R^{n}$ से निरूपित करने पर एक अनुक्रम प्राप्त होता है:


 * $$0 \, \overset{d}{\longrightarrow} \;

\Omega^0\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^1\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^2\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^3\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \, 0.$$ यहाँ $d$ पर बाहरी बीजगणित $k$ सदिश बंडल के अनुभागों का स्थान है, जिसका आयाम द्विपद गुणांक $Ω^{k}(R^{3})$ है, ध्यान दें कि $d$, $Ω^{k}(R^{n})$ या $Λ^{k}(R^{n})$ या k < 0 के लिए। केवल आयाम लिखने पर, पास्कल के त्रिकोण की एक पंक्ति प्राप्त होती है:


 * 0 → 1 → 3 → 3 → 1 → 0;

1-विमीय फाइबर स्केलर फ़ील्ड के अनुरूप होते हैं, और 3-विमीय फाइबर सदिश फ़ील्ड के अनुरूप होते हैं, जैसा कि नीचे वर्णित है। मोडुलो उपयुक्त पहचान, बाहरी व्युत्पन्न की तीन गैर-तुच्छ घटनाएं ग्रेड, कर्ल और डिव के अनुरूप हैं।

डिफरेंशियल फॉर्म और डिफरेंशियल को किसी भी यूक्लिडीय स्पेस पर परिभाषित किया जा सकता है, या वास्तव में किसी भी मैनिफोल्ड, रिमेंनियन मेट्रिक की किसी भी धारणा के बिना। एक रीमैनियन मैनिफोल्ड पर, या अधिक आम तौर पर स्यूडो-रीमैनियन मैनिफोल्ड, के-फॉर्म को $( n k )$-सदिश फील्ड्स के साथ पहचाना जा सकता है ($Ω^{k}(R^{3}) = 0$-फॉर्म $k > 3$-कोसदिश फील्ड हैं, और एक स्यूडो-रीमैनियन मेट्रिक वैक्टर और कोसदिश के बीच एक आइसोमोर्फिज्म देता है), और एक गैर-डीजेनरेट फॉर्म (वैक्टर और कोसदिश के बीच एक समरूपता) के साथ एक उन्मुख सदिश अंतरिक्ष पर, $k < 0$-वैक्टर और $k$ -सदिश के बीच एक आइसोमोर्फिज्म है; विशेष रूप से (स्पर्शरेखा स्थान) एक उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड पर। इस प्रकार एक उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड पर, $k$-फॉर्म, $k$-सदिश फ़ील्ड, $k$ -फॉर्म, और $(n − k)$ -सदिश फ़ील्ड का आदान-प्रदान कर सकते हैं; इसे हॉज द्वैत के रूप में जाना जाता है। ठोस रूप से, $k$ पर यह निम्न द्वारा दिया गया है:
 * 1-फ़ॉर्म और 1-सदिश फ़ील्ड: 1-फ़ॉर्म $k$ सदिश फ़ील्ड $(n − k)$ से मेल खाता है।
 * 1-रूप और 2-रूप: एक $(n − k)$ को दोहरी मात्रा $R^{3}$ (अर्थात्, $a_{x} dx + a_{y} dy + a_{z} dz$ को छोड़ दें) से प्रतिस्थापित करता है, और इसी तरह, अभिविन्यास का ध्यान रखते हुए: $(a_{x}, a_{y}, a_{z})$ से मेल खाता है, और $dx$ से मेल खाता है। इस प्रकार $dy ∧ dz$ का रूप "दोहरी रूप" $dx$ से मेल खाता है।

इस प्रकार, अदिश क्षेत्रों के साथ 0-रूपों और 3-रूपों की पहचान करना, और सदिश क्षेत्रों के साथ 1-रूपों और 2-रूपों की पहचान करना:
 * ग्रेड एक स्केलर फ़ील्ड (0-फ़ॉर्म) को एक सदिश फ़ील्ड (1-फ़ॉर्म) में ले जाता है;
 * कर्ल एक सदिश फ़ील्ड (1-फ़ॉर्म) को स्यूडोसदिश फ़ील्ड (2-फ़ॉर्म) में ले जाता है;
 * div एक स्यूडोसदिश फ़ील्ड (2-फ़ॉर्म) को स्यूडोस्केलर फ़ील्ड (3-फ़ॉर्म) में ले जाता है

दूसरी ओर, यह तथ्य कि d2 = 0 सर्वसमिकाओं से मेल खाता है
 * $$\nabla\times(\nabla f) = 0$$

किसी भी अदिश क्षेत्र $f$ के लिए, और
 * $$\nabla \cdot (\nabla \times\mathbf v)=0$$

किसी सदिश क्षेत्र के लिए $dz ∧ dx = −dx ∧ dz$.

ग्रैड और डिव समान ज्यामितीय व्याख्या के साथ सभी उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड के लिए सामान्यीकरण करते हैं, क्योंकि प्रत्येक बिंदु पर 0-फॉर्म और $dx ∧ dy$-फॉर्म के रिक्त स्थान हमेशा 1-विमीय होते हैं और स्केलर फ़ील्ड के साथ पहचाने जा सकते हैं, जबकि 1 के रिक्त स्थान -फॉर्म और $a_{x} dx + a_{y} dy + a_{z} dz$-फॉर्म हमेशा फाइबरवाइज एन-डायमेंशनल होते हैं और इन्हें सदिश फील्ड के साथ पहचाना जा सकता है।

कर्ल इस तरह से 4 या अधिक विमाओं (या 2 या उससे कम विमाओं तक) को सामान्य नहीं करता है; 4 विमाओं में आयाम हैं


 * 0 → 1 → 4 → 6 → 4 → 1 → 0;

इसलिए 1-सदिश फ़ील्ड (फाइबरवाइज़ 4-डायमेंशनल) का कर्ल एक 2-सदिश फ़ील्ड है, जो प्रत्येक बिंदु पर 6-डायमेंशनल सदिश स्पेस से संबंधित है, और इसलिए एक है


 * $$\omega^{(2)}=\sum_{i<k=1,2,3,4}a_{i,k}\,dx_i\wedge dx_k,$$

जो छह स्वतंत्र शब्दों का योग देता है, और 1-सदिश फ़ील्ड के साथ पहचाना नहीं जा सकता। न ही कोई सार्थक रूप से 1-सदिश क्षेत्र से 2-सदिश क्षेत्र से 3-सदिश क्षेत्र (4 → 6 → 4) में जा सकता है, क्योंकि अंतर को दो बार लेने पर शून्य (d2 = 0) प्राप्त होता है। इस प्रकार इस तरह से उत्पन्न होने वाले अन्य विमाओं में सदिश फ़ील्ड्स से सदिश फ़ील्ड्स तक कोई कर्ल फलन नहीं है।

हालांकि, एक सदिश फ़ील्ड के कर्ल को सामान्य रूप से 2-सदिश फ़ील्ड के रूप में परिभाषित किया जा सकता है, जैसा कि नीचे वर्णित है।

ज्यामितीय रूप से कर्ल करें
2-वैक्टर बाहरी शक्ति $a_{z} dx ∧ dy + a_{y} dz ∧ dx + a_{x} dy ∧ dz$ के अनुरूप हैं; एक आंतरिक उत्पाद की उपस्थिति में, निर्देशांक में ये तिरछा-सममित मैट्रिक्स हैं, जिन्हें ज्यामितीय रूप से विशेष ऑर्थोगोनल लाई बीजगणित के रूप में माना जाता है $v$ का असीम घुमाव। इसमें $n$ आयाम, और किसी को 1-सदिश क्षेत्र के अंतर को इसके अतिसूक्ष्म घुमाव के रूप में व्याख्या करने की अनुमति देता है। केवल 3 विमाओं में (या तुच्छ रूप से 0 विमाओं में) $(n − 1)$ करता है, जो सबसे सुंदर और सामान्य मामला है। 2 विमाओं में एक सदिश फ़ील्ड का कर्ल एक सदिश फ़ील्ड नहीं है, लेकिन एक फलन है, क्योंकि 2-विमीय घुमाव एक कोण द्वारा दिया जाता है (एक स्केलर - यह चुनने के लिए एक अभिविन्यास आवश्यक है कि कोई दक्षिणावर्त या वामावर्त घुमावों को सकारात्मक के रूप में गिनता है); यह div नहीं है, बल्कि इसके लंबवत है। 3 विमाओं में सदिश क्षेत्र का कर्ल एक सदिश क्षेत्र है जैसा कि परिचित है (1 और 0 विमाओं में सदिश क्षेत्र का कर्ल 0 है, क्योंकि कोई गैर-तुच्छ 2-वैक्टर नहीं हैं), जबकि 4 विमाओं में कर्ल एक सदिश क्षेत्र, ज्यामितीय रूप से, प्रत्येक बिंदु पर 6-विमीय झूठ बीजगणित $$\mathfrak{so}(4)$$ का एक तत्व है।

एक 3-विमीय सदिश फ़ील्ड का कर्ल जो केवल 2 निर्देशांकों (माना $Λ^{2}V$ और $$\mathfrak{so}$(V)$) पर निर्भर करता है, केवल एक ऊर्ध्वाधर सदिश फ़ील्ड ($( n 2 )  = 1⁄2n(n − 1)$ दिशा में) है, जिसका परिमाण 2-विमीय सदिश फ़ील्ड का कर्ल है, जैसा कि उदाहरणों में है इस पृष्ठ पर।

कर्ल को 2-सदिश क्षेत्र (एक एंटीसिमेट्रिक 2-प्रदिश) के रूप में मानते हुए सदिश कलन और संबद्ध भौतिकी को उच्च विमाओं में सामान्यीकृत करने के लिए उपयोग किया गया है।

उलटा
ऐसे मामले में जहां सदिश फ़ील्ड $n = 1⁄2n(n − 1)$ का विचलन शून्य है, एक सदिश फ़ील्ड $x$ मौजूद है जैसे कि $y$। यही कारण है कि चुंबकीय क्षेत्र, शून्य विचलन द्वारा विशेषता, कर्ल के रूप में व्यक्त किया जा सकता है एक चुंबकीय सदिश क्षमता का।

यदि $z$ कर्ल $V$ के साथ एक सदिश फ़ील्ड है, तो किसी भी ग्रेडिएंट सदिश फ़ील्ड $W$ को W में जोड़ने से एक और सदिश फ़ील्ड $V = curl(W)$ होगा जैसे कि कर्ल $W$ भी। यह कहकर संक्षेप में कहा जा सकता है कि एक त्रि-विमीय सदिश क्षेत्र के व्युत्क्रम कर्ल को बायोट-सावर्ट कानून के साथ एक अज्ञात अघूर्णन क्षेत्र तक प्राप्त किया जा सकता है।

यह भी देखें

 * हेल्महोल्ट्ज़ अपघटन
 * डेल बेलनाकार और गोलाकार निर्देशांक में
 * भ्रमिलता

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