तरंग

भौतिकी, गणित और संबंधित क्षेत्रों में, तरंग एक या अधिक मात्राओं का गतिशील विक्षोभ (संतुलन से परिवर्तन) है। तरंगें आवर्ती हो सकती हैं, ऐसी स्थिति में वे मात्राएँ संतुलन (बाकी) मान के बारे में किसी आवृत्ति पर बार-बार दोलन करती हैं। जब पूरी तरंग एक दिशा में गमन करती है, तो उसे यात्रा तरंग कहते हैं; इसके विपरीत, विपरीत दिशाओं में यात्रा करने वाली आरोपित आवर्ती तरंगों का एक जोड़ा एक स्थायी तरंग बनाता है। एक स्थायी तरंग में, उस स्थिति में कंपन का आयाम शून्य होता है जहां तरंग का आयाम छोटा या शून्य भी प्रतीत होता है। तरंगो को अक्सर एक एकल तरंग समीकरण (दो विपरीत तरंगों के स्थायी तरंग क्षेत्र) या परिभाषित दिशा में फैलने वाली एकल तरंग के लिए एकांगी तरंग समीकरण द्वारा वर्णित किया जाता है।

चिरसम्मत भौतिकी में, दो प्रकार की तरंगों का सबसे अधिक अध्ययन किया जाता है। एक यांत्रिक तरंग में, प्रतिबल और विकृति क्षेत्र यांत्रिक संतुलन के संबंध में में दोलन करते हैं। एक यांत्रिक तरंग कुछ भौतिक माध्यम में एक स्थानीय विकृति (तनाव) है जो एक स्थानीय तनाव बनाकर कण से कण तक फैलती है जो निकटवर्ती कणों में तनाव भी पैदा करती है। उदाहरण के लिए, ध्वनि तरंगें स्थानीय दबाव और कण गति के रूपांतर हैं जो एक माध्यम से फैलती हैं। यांत्रिक तरंगों के अन्य उदाहरण भूकंपीय तरंगें, गुरुत्वाकर्षण तरंगें, सतही तरंगें, तार कंपन और भंवर हैं। मैक्सवेल के समीकरणों के अनुसार, विद्युत चुम्बकीय तरंग (जैसे प्रकाश) में, विद्युत और चुंबकीय क्षेत्रों के बीच युग्मन इन क्षेत्रों को घेरने वाली तरंग के प्रसार को बनाए रखता है।विद्युत चुम्बकीय तरंगें एक निर्वात और परावैद्युत माध्यम (तरंग दैर्ध्य पर जहां उन्हें पारदर्शी माना जाता है) के माध्यम से अवतरण कर सकते हैं। विद्युत चुम्बकीय तरंगों में रेडियो तरंग, अवरक्त विकिरण, टेराहर्ट्ज तरंग, दृश्य प्रकाश, पराबैंगनी विकिरण, एक्स-रे और गामा किरणों सहित उनकी आवृत्तियों (या तरंग दैर्ध्य) के अनुसार अधिक विशिष्ट पदनाम होते हैं।

अन्य प्रकार की तरंगों में गुरुत्वाकर्षण तरंगें शामिल हैं, जो स्पेसटाइम में गड़बड़ी हैं जो सामान्य सापेक्षता के अनुसार प्रचारित होती हैं; गर्मी प्रसार तरंगें; प्लाज्मा तरंगें जो यांत्रिक विकृति और विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों को जोड़ती हैं; रिएक्शन -डिफ्यूजन सिस्टम | रिएक्शन -डिफ्यूजन वेव्स, जैसे कि बेलसोव -ज़बोटिंस्की रिएक्शन में; और भी कई। यांत्रिक और विद्युत चुम्बकीय तरंगें ऊर्जा हस्तांतरित करें, गति, और जानकारी, लेकिन वे माध्यम में कणों को स्थानांतरित नहीं करते हैं।गणित और इलेक्ट्रॉनिक्स तरंगों में संकेतों के रूप में अध्ययन किया जाता है। दूसरी ओर, कुछ तरंगों में लिफाफे होते हैं जो बिल्कुल भी नहीं चलते हैं जैसे कि स्टैंडिंग वेव्स (जो संगीत के लिए मौलिक हैं) और हाइड्रोलिक जंप।कुछ, क्वांटम यांत्रिकी की संभावना तरंगों की तरह, पूरी तरह से स्थिर हो सकता है.

एक भौतिक तरंग क्षेत्र लगभग हमेशा अंतरिक्ष के कुछ परिमित क्षेत्र तक ही सीमित रहता है, जिसे इसका डोमेन कहा जाता है। उदाहरण के लिए, भूकंपों द्वारा उत्पन्न भूकंपीय तरंगें केवल ग्रह के आंतरिक और सतह में महत्वपूर्ण हैं, इसलिए उन्हें इसके बाहर नजरअंदाज किया जा सकता है। हालांकि, अनंत डोमेन के साथ तरंगें, जो पूरे स्थान पर विस्तार करती हैं, आमतौर पर गणित में अध्ययन की जाती हैं, और परिमित डोमेन में भौतिक तरंगों को समझने के लिए बहुत मूल्यवान उपकरण हैं।

एक विमान की लहर एक महत्वपूर्ण गणितीय आदर्शीकरण है जहां गड़बड़ी यात्रा की एक विशिष्ट दिशा के लिए किसी भी (अनंत) विमान के साथ समान होती है। गणितीय रूप से, सबसे सरल लहर एक साइनसोइडल विमान की लहर है जिसमें किसी भी बिंदु पर क्षेत्र एक आवृत्ति पर सरल हार्मोनिक गति का अनुभव करता है। रैखिक मीडिया में, जटिल तरंगों को आम तौर पर कई साइनसोइडल विमान तरंगों के योग के रूप में विघटित किया जा सकता है, जिसमें प्रसार और/या विभिन्न आवृत्तियों की अलग -अलग दिशाएं होती हैं। एक विमान की लहर को एक अनुप्रस्थ तरंग के रूप में वर्गीकृत किया जाता है यदि प्रत्येक बिंदु पर क्षेत्र की गड़बड़ी को एक वेक्टर लंबवत द्वारा प्रसार की दिशा में वर्णित किया जाता है (ऊर्जा हस्तांतरण की दिशा भी); या अनुदैर्ध्य तरंग यदि उन वैक्टर को प्रसार दिशा के साथ संरेखित किया जाता है। यांत्रिक तरंगों में अनुप्रस्थ और अनुदैर्ध्य दोनों तरंगें शामिल हैं; दूसरी ओर विद्युत चुम्बकीय विमान तरंगें कड़ाई से अनुप्रस्थ होती हैं, जबकि तरल पदार्थ (जैसे हवा) में ध्वनि तरंगें केवल अनुदैर्ध्य हो सकती हैं। प्रसार दिशा के सापेक्ष एक दोलन क्षेत्र की भौतिक दिशा को भी लहर के ध्रुवीकरण के रूप में संदर्भित किया जाता है, जो एक महत्वपूर्ण विशेषता हो सकती है।

सिंगल वेव्स
एक लहर को एक फ़ील्ड की तरह ही वर्णित किया जा सकता है, अर्थात् एक फ़ंक्शन के रूप में $$F(x,t)$$ कहाँ पे $$x$$ एक स्थिति है और $$t$$ एक समय है।

का मूल्य $$x$$ अंतरिक्ष का एक बिंदु है, विशेष रूप से उस क्षेत्र में जहां लहर को परिभाषित किया गया है।गणितीय शब्दों में, यह आमतौर पर कार्टेशियन त्रि-आयामी स्थान में एक वेक्टर होता है $$\mathbb{R}^3$$।हालांकि, कई मामलों में कोई एक आयाम को अनदेखा कर सकता है, और जाने दें $$x$$ कार्टेशियन विमान का एक बिंदु बनें $$\mathbb{R}^2$$।यह मामला है, उदाहरण के लिए, जब ड्रम त्वचा के कंपन का अध्ययन किया जाता है।एक भी प्रतिबंधित हो सकता है $$x$$ कार्टेशियन लाइन के एक बिंदु पर $$\R$$ - वह है, वास्तविक संख्याओं का सेट।यह मामला है, उदाहरण के लिए, जब वायलिन स्ट्रिंग या रिकॉर्डर में कंपन का अध्ययन किया जाता है।समय $$t$$दूसरी ओर, हमेशा एक स्केलर माना जाता है;वह है, एक वास्तविक संख्या।

का मूल्य $$F(x,t)$$ किसी भी भौतिक मात्रा को बिंदु पर सौंपा जा सकता है $$x$$ यह समय के साथ भिन्न हो सकता है।उदाहरण के लिए, यदि $$F$$ एक लोचदार ठोस के अंदर कंपन का प्रतिनिधित्व करता है, मूल्य $$F(x,t)$$ आमतौर पर एक वेक्टर है जो वर्तमान विस्थापन देता है $$x$$ भौतिक कणों में से जो बिंदु पर होंगे $$x$$ कंपन की अनुपस्थिति में।एक विद्युत चुम्बकीय तरंग के लिए, का मान $$F$$ विद्युत क्षेत्र वेक्टर हो सकता है $$E$$, या चुंबकीय क्षेत्र वेक्टर $$H$$, या किसी भी संबंधित मात्रा, जैसे कि पोयंटिंग वेक्टर $$E\times H$$।द्रव की गतिशीलता में, मूल्य $$F(x,t)$$ बिंदु पर द्रव का वेग वेक्टर हो सकता है $$x$$, या किसी भी स्केलर संपत्ति जैसे दबाव, तापमान, या घनत्व।एक रासायनिक प्रतिक्रिया में, $$F(x,t)$$ बिंदु के पड़ोस में कुछ पदार्थ की एकाग्रता हो सकती है $$x$$ प्रतिक्रिया माध्यम का।

किसी भी आयाम के लिए $$d$$ (1, 2, या 3), वेव का डोमेन तब एक सबसेट है $$D$$ का $$\mathbb{R}^d$$, ऐसा कि फ़ंक्शन वैल्यू $$F(x,t)$$ किसी भी बिंदु के लिए परिभाषित किया गया है $$x$$ में $$D$$।उदाहरण के लिए, ड्रम त्वचा की गति का वर्णन करते समय, कोई विचार कर सकता है $$D$$ विमान पर एक डिस्क (सर्कल) होना $$\mathbb{R}^2$$ मूल में केंद्र के साथ $$(0,0)$$, और जाने $$F(x,t)$$ बिंदु पर त्वचा का ऊर्ध्वाधर विस्थापन हो $$x$$ का $$D$$ और समय पर $$t$$।

लहर परिवार
कभी -कभी एक एकल विशिष्ट लहर में रुचि होती है।अधिक बार, हालांकि, किसी को संभावित तरंगों के बड़े सेट को समझने की आवश्यकता होती है;ड्रम स्टिक के साथ एक बार मारा जाने के बाद ड्रम की त्वचा को एक बार झुकने के बाद कंपन कर सकते हैं, या सभी संभव रडार इकोस एक हवाई जहाज से प्राप्त हो सकते हैं जो एक हवाई अड्डे के पास पहुंच सकता है।

उन स्थितियों में से कुछ में, कोई एक फ़ंक्शन द्वारा लहरों के ऐसे परिवार का वर्णन कर सकता है $$F(A,B,\ldots;x,t)$$ यह कुछ मापदंडों पर निर्भर करता है $$A,B,\ldots$$, के अतिरिक्त $$x$$ तथा $$t$$।तब कोई अलग -अलग तरंगें प्राप्त कर सकता है - अर्थात्, अलग -अलग कार्य $$x$$ तथा $$t$$ - उन मापदंडों के लिए अलग -अलग मूल्यों का चयन करके।

उदाहरण के लिए, एक रिकॉर्डर के अंदर ध्वनि का दबाव जो एक शुद्ध नोट खेल रहा है, आमतौर पर एक खड़ी लहर है, जिसे लिखा जा सकता है
 * $$F(A,L,n,c;x,t) = A \left(\cos 2\pi x\frac{2 n - 1}{4 L}\right) \left(\cos 2\pi c t\frac{2n - 1}{4 L}\right)$$

पैरामीटर $$A$$ लहर के आयाम को परिभाषित करता है (अर्थात, बोर में अधिकतम ध्वनि दबाव, जो नोट की ज़ोर से संबंधित है); $$c$$ ध्वनि की गति है; $$L$$ बोर की लंबाई है;तथा $$n$$ एक सकारात्मक पूर्णांक (1,2,3,…) है जो स्थायी लहर में नोड्स की संख्या को निर्दिष्ट करता है।(स्थिति $$x$$ माउथपीस और समय से मापा जाना चाहिए $$t$$ किसी भी क्षण से, जिस पर मुखपत्र पर दबाव अधिकतम होता है।मात्रा $$\lambda = 4L/(2 n - 1)$$ उत्सर्जित नोट की तरंग दैर्ध्य है, और $$f = c/\lambda$$ इसकी आवृत्ति है।) इन तरंगों के कई सामान्य गुणों को इस सामान्य समीकरण से अनुमान लगाया जा सकता है, मापदंडों के लिए विशिष्ट मूल्यों का चयन किए बिना।

एक अन्य उदाहरण के रूप में, यह हो सकता है कि एक ही स्ट्राइक के बाद ड्रम की त्वचा का कंपन केवल दूरी पर निर्भर करता है $$r$$ त्वचा के केंद्र से हड़ताल बिंदु तक, और ताकत पर $$s$$ हड़ताल का।फिर सभी संभावित हमलों के लिए कंपन एक फ़ंक्शन द्वारा वर्णित किया जा सकता है $$F(r,s;x,t)$$।

कभी -कभी ब्याज की लहरों के परिवार में कई पैरामीटर होते हैं।उदाहरण के लिए, कोई यह वर्णन करना चाह सकता है कि धातु की पट्टी में तापमान का क्या होता है जब इसे शुरू में विभिन्न तापमानों पर विभिन्न बिंदुओं पर अपनी लंबाई के साथ गरम किया जाता है, और फिर वैक्यूम में खुद को ठंडा करने की अनुमति दी जाती है।उस स्थिति में, एक स्केलर या वेक्टर के बजाय, पैरामीटर को एक फ़ंक्शन होना होगा $$h$$ ऐसा है कि $$h(x)$$ प्रत्येक बिंदु पर प्रारंभिक तापमान है $$x$$ बार की।फिर बाद के समय में तापमान एक फ़ंक्शन द्वारा व्यक्त किया जा सकता है $$F$$ यह फ़ंक्शन पर निर्भर करता है $$h$$ (वह है, एक कार्यात्मक ऑपरेटर), ताकि बाद में तापमान हो $$F(h;x,t)$$

विभेदक तरंग समीकरण
लहरों के एक परिवार का वर्णन करने और उनका अध्ययन करने का एक और तरीका एक गणितीय समीकरण देना है, जो स्पष्ट रूप से मूल्य देने के बजाय है $$F(x,t)$$, केवल यह बाधा है कि वे मूल्य समय के साथ कैसे बदल सकते हैं।फिर प्रश्न में लहरों के परिवार में सभी कार्य होते हैं $$F$$ यह उन बाधाओं को पूरा करता है - अर्थात, समीकरण के सभी समाधान।

यह दृष्टिकोण भौतिकी में अत्यंत महत्वपूर्ण है, क्योंकि बाधाएं आमतौर पर शारीरिक प्रक्रियाओं का एक परिणाम होती हैं जो लहर को विकसित करने का कारण बनती हैं।उदाहरण के लिए, यदि $$F(x,t)$$ कुछ सजातीय और आइसोट्रोपिक ठोस सामग्री के एक ब्लॉक के अंदर का तापमान है, इसका विकास आंशिक अंतर समीकरण द्वारा विवश है
 * $$\frac{\partial F}{\partial t}(x,t) = \alpha \left(\frac{\partial^2 F}{\partial x_1^2}(x,t) + \frac{\partial^2 F}{\partial x_2^2}(x,t) + \frac{\partial^2 F}{\partial x_3^2}(x,t) \right) + \beta Q(x,t)$$

कहाँ पे $$Q(p,f)$$ क्या गर्मी है जो प्रति यूनिट वॉल्यूम और समय के पड़ोस में उत्पन्न हो रही है $$x$$ समय पर $$t$$ (उदाहरण के लिए, वहां हो रही रासायनिक प्रतिक्रियाओं द्वारा); $$x_1,x_2,x_3$$ बिंदु के कार्टेशियन निर्देशांक हैं $$x$$; $$\partial F/\partial t$$ का (पहले) व्युत्पन्न है $$F$$ इसके संबंध में $$t$$;तथा $$\partial^2 F/\partial x_i^2$$ का दूसरा व्युत्पन्न है $$F$$ के सापेक्ष $$x_i$$।(प्रतीक$$\partial$$यह संकेत देने के लिए है कि, कुछ चर के संबंध में व्युत्पन्न में, अन्य सभी चर को निश्चित माना जाना चाहिए।)

यह समीकरण भौतिकी के नियमों से प्राप्त किया जा सकता है जो ठोस मीडिया में गर्मी के प्रसार को नियंत्रित करते हैं।उस कारण से, इसे गणित में हीट समीकरण कहा जाता है, भले ही यह तापमान के अलावा कई अन्य भौतिक मात्राओं पर लागू होता है।

एक अन्य उदाहरण के लिए, हम एक फ़ंक्शन द्वारा गैस के कंटेनर के भीतर गूंजने वाली सभी संभावित ध्वनियों का वर्णन कर सकते हैं $$F(x,t)$$ जो एक बिंदु पर दबाव देता है $$x$$ और समय $$t$$ उस कंटेनर के भीतर।यदि गैस शुरू में एक समान तापमान और संरचना पर थी, तो का विकास $$F$$ सूत्र द्वारा विवश है
 * $$\frac{\partial^2 F}{\partial t^2}(x,t) = \alpha \left(\frac{\partial^2 F}{\partial x_1^2}(x,t) + \frac{\partial^2 F}{\partial x_2^2}(x,t) + \frac{\partial^2 F}{\partial x_3^2}(x,t) \right) + \beta P(x,t)$$

यहां $$P(x,t)$$ कुछ अतिरिक्त संपीड़न बल है जो गैस के पास लागू किया जा रहा है $$x$$ कुछ बाहरी प्रक्रिया द्वारा, जैसे कि लाउडस्पीकर या पिस्टन के ठीक बगल में $$p$$।

यह समान अंतर समीकरण एक सजातीय आइसोट्रोपिक गैर-संवाहक ठोस में यांत्रिक कंपन और विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों के व्यवहार का वर्णन करता है।ध्यान दें कि यह समीकरण ही गर्मी के प्रवाह से भिन्न होता है, केवल बाईं ओर की ओर होता है $$\partial^2 F/\partial t^2$$, का दूसरा व्युत्पन्न $$F$$ समय के संबंध में, पहले व्युत्पन्न के बजाय $$\partial F/\partial t$$।फिर भी यह छोटा परिवर्तन समाधान के सेट पर एक बड़ा अंतर बनाता है $$F$$।इस अंतर समीकरण को गणित में तरंग समीकरण कहा जाता है, भले ही यह केवल एक बहुत ही विशेष प्रकार की तरंगों का वर्णन करता है।

लोचदार माध्यम में लहर
एक स्ट्रिंग (माध्यम) पर एक यात्रा अनुप्रस्थ लहर (जो एक नाड़ी हो सकती है) पर विचार करें।एक एकल स्थानिक आयाम के लिए स्ट्रिंग पर विचार करें।इस लहर को यात्रा के रूप में विचार करें


 * में $$x$$ अंतरिक्ष में दिशा।उदाहरण के लिए, सकारात्मक होने दें $$x$$ दिशा दाईं ओर है, और नकारात्मक $$x$$ दिशा बाईं ओर हो।
 * निरंतर आयाम के साथ $$u$$
 * निरंतर वेग के साथ $$v$$, कहाँ पे $$v$$ है
 * तरंग दैर्ध्य से स्वतंत्र (कोई फैलाव नहीं)
 * आयाम से स्वतंत्र (रैखिक मीडिया, नॉनलाइनियर नहीं)।
 * निरंतर तरंग, या आकार के साथ

इस लहर को तब दो-आयामी कार्यों द्वारा वर्णित किया जा सकता है


 * $$u(x,t) = F(x - v t)$$ (तरंग $$F$$ दाईं ओर यात्रा)
 * $$u(x,t) = G(x + v t)$$ (तरंग $$G$$ बाईं ओर यात्रा)

या, अधिक आम तौर पर, D'Alembert के सूत्र द्वारा:
 * $$u(x,t) = F(x - vt) + G(x + vt). $$

दो घटक तरंगों का प्रतिनिधित्व करना $$F$$ तथा $$G$$ विपरीत दिशाओं में माध्यम से यात्रा करना।इस लहर का एक सामान्यीकृत प्रतिनिधित्व प्राप्त किया जा सकता है आंशिक अंतर समीकरण के रूप में


 * $$\frac{1}{v^2}\frac{\partial^2 u}{\partial t^2}=\frac{\partial^2 u}{\partial x^2}.$$

सामान्य समाधान दुहमेल के सिद्धांत पर आधारित हैं। दूसरे ऑर्डर वेव समीकरणों के अलावा जो एक स्थायी तरंग क्षेत्र का वर्णन कर रहे हैं, एक-तरफ़ा तरंग समीकरण एक परिभाषित दिशा में एकल तरंग के प्रसार का वर्णन करता है।

लहर प्रपत्र
D'Alembert के सूत्र में f के रूप या आकार में तर्क x - vt शामिल है।इस तर्क के निरंतर मूल्य एफ के निरंतर मूल्यों के अनुरूप हैं, और ये निरंतर मूल्य तब होते हैं जब एक्स उसी दर से बढ़ता है जो वीटी बढ़ता है।अर्थात्, फ़ंक्शन F की तरह आकार की लहर वेलोसिटी V (और G नकारात्मक X- दिशा में समान गति से फैल जाएगी) पर सकारात्मक X- दिशा में आगे बढ़ेगी। अवधि λ के साथ एक आवधिक फ़ंक्शन f के मामले में, अर्थात्, f (x + λ - vt) = f (x - vt), अंतरिक्ष में f की आवधिकता का मतलब है कि एक दिए गए समय पर लहर का एक स्नैपशॉट टी खोजता हैअवधि λ (तरंग की तरंग दैर्ध्य) के साथ अंतरिक्ष में समय -समय पर भिन्न होती है।इसी तरह के फैशन में, f की इस आवधिकता का अर्थ समय में एक आवधिकता का भी अर्थ है: f (x - v (t + t)) = f (x - vt) ने vt = λ प्रदान किया, इसलिए एक निश्चित स्थान पर लहर का अवलोकनX समय -समय पर अवधि t = λ/v के साथ समय -समय पर लहर को ढूंढता है।

आयाम और मॉड्यूलेशन


एक लहर का आयाम स्थिर हो सकता है (जिस स्थिति में लहर एक C.W. या निरंतर लहर है), या समय और/या स्थिति के साथ भिन्न होने के लिए संशोधित किया जा सकता है।आयाम में भिन्नता की रूपरेखा को लहर का लिफाफा कहा जाता है।गणितीय रूप से, मॉड्यूलेटेड लहर को रूप में लिखा जा सकता है:
 * $$u(x,t) = A(x,t) \sin \left(kx - \omega t + \phi \right), $$

कहाँ पे $$A(x,\ t)$$ लहर का आयाम लिफाफा है, $$k$$ लहरें है और $$\phi$$ चरण है।यदि समूह वेग $$v_g$$ (नीचे देखें) तरंग दैर्ध्य-स्वतंत्र है, इस समीकरण को सरल किया जा सकता है:
 * $$u(x,t) = A(x - v_g t) \sin \left(kx - \omega t + \phi \right), $$

यह दिखाते हुए कि लिफाफा समूह वेग के साथ चलता है और इसके आकार को बनाए रखता है।अन्यथा, ऐसे मामलों में जहां समूह का वेग तरंग दैर्ध्य के साथ बदलता रहता है, पल्स आकार एक तरीके से बदल जाता है जो अक्सर एक लिफाफा समीकरण का उपयोग करके वर्णित होता है।

चरण वेग और समूह वेग
दो वेग हैं जो लहरों, चरण वेग और समूह वेग से जुड़े हैं।

चरण वेग वह दर है जिस पर लहर का चरण अंतरिक्ष में फैलता है: लहर का कोई भी चरण (उदाहरण के लिए, शिखा) चरण वेग पर यात्रा करने के लिए दिखाई देगा।चरण वेग तरंग दैर्ध्य के संदर्भ में दिया जाता है $λ$ (लैम्ब्डा) और अवधि $T$ जैसा


 * $$v_\mathrm{p} = \frac{\lambda}{T}.$$

समूह वेग तरंगों की एक संपत्ति है जिसमें एक परिभाषित लिफाफा होता है, जो कि तरंगों के आयामों के समग्र आकार के अंतरिक्ष के माध्यम से प्रसार को मापता है (या लहर के मॉड्यूलेशन या लिफाफे;

विमान तरंगें
एक विमान की लहर एक प्रकार की लहर है जिसका मूल्य केवल एक स्थानिक दिशा में भिन्न होता है।यही है, इसका मूल्य एक विमान पर स्थिर है जो उस दिशा में लंबवत है।विमान तरंगों को इकाई लंबाई के एक वेक्टर द्वारा निर्दिष्ट किया जा सकता है $$\hat n$$ उस दिशा को इंगित करना जो तरंग में भिन्न होती है, और एक तरंग प्रोफ़ाइल यह बताती है कि कैसे तरंग उस दिशा के साथ विस्थापन के एक समारोह के रूप में भिन्न होती है ($$\hat n \cdot \vec{x}$$) और समय ($$t$$)।चूंकि वेव प्रोफाइल केवल स्थिति पर निर्भर करता है $$\vec{x}$$ संयोजन में $$\hat n \cdot \vec{x}$$, दिशाओं में किसी भी विस्थापन के लिए लंबवत $$\hat n$$ क्षेत्र के मूल्य को प्रभावित नहीं कर सकता।

विमान तरंगों का उपयोग अक्सर एक स्रोत से दूर विद्युत चुम्बकीय तरंगों को मॉडल करने के लिए किया जाता है।विद्युत चुम्बकीय विमान तरंगों के लिए, विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र स्वयं प्रसार की दिशा के लिए अनुप्रस्थ होते हैं, और एक दूसरे के लिए भी लंबवत होते हैं।

खड़े लहरें
एक स्थायी लहर, जिसे एक स्थिर लहर के रूप में भी जाना जाता है, एक लहर है जिसका लिफाफा एक निरंतर स्थिति में रहता है।यह घटना विपरीत दिशाओं में यात्रा करने वाली दो तरंगों के बीच हस्तक्षेप के परिणामस्वरूप उत्पन्न होती है।

दो काउंटर-प्रॉपिंग तरंगों (समान आयाम और आवृत्ति) का योग एक स्थायी लहर बनाता है।खड़े तरंगें आमतौर पर तब उत्पन्न होती हैं जब एक सीमा लहर के आगे प्रसार को अवरुद्ध करती है, इस प्रकार तरंग प्रतिबिंब का कारण बनती है, और इसलिए एक काउंटर-प्रोपिंग लहर का परिचय देती है।उदाहरण के लिए, जब एक वायलिन स्ट्रिंग विस्थापित हो जाती है, तो अनुप्रस्थ तरंगों को बाहर निकलते हैं, जहां पुल और अखरोट में स्ट्रिंग को जगह में रखा जाता है, जहां लहरें वापस परिलक्षित होती हैं।पुल और अखरोट में, दोनों विरोधी तरंगें एंटीफेस में हैं और एक दूसरे को रद्द कर देती हैं, जिससे नोड का उत्पादन होता है।दो नोड्स के बीच आधा एक एंटिनोड है, जहां दो काउंटर-प्रोपिंग लहरें एक-दूसरे को अधिकतम रूप से बढ़ाती हैं।समय के साथ ऊर्जा का कोई शुद्ध प्रसार नहीं है।

भौतिक गुण
फ़ाइल: एक फ्लिंट ग्लास प्रिज्म ipnr ° के साथ एक पारा-वाष्प लैंप का प्रकाश फैलाव0125.jpg|thumb|right|upright|प्रकाश किरण एक प्रिज्म का सामना करते समय प्रतिबिंब, अपवर्तन, संचरण और फैलाव प्रदर्शित करता है

उदाहरण के लिए, तरंगें कई मानक स्थितियों के तहत सामान्य व्यवहार प्रदर्शित करती हैं: उदाहरण के लिए:

ट्रांसमिशन और मीडिया
तरंगें आम तौर पर एक ट्रांसमिशन माध्यम के माध्यम से एक सीधी रेखा (यानी, यानी, आयतवाद) में चलती हैं।इस तरह के मीडिया को निम्नलिखित श्रेणियों में से एक या अधिक में वर्गीकृत किया जा सकता है:
 * एक बंधे हुआ माध्यम अगर यह सीमा में परिमित है, अन्यथा एक अनबाउंड माध्यम
 * एक रैखिक माध्यम यदि माध्यम में किसी विशेष बिंदु पर विभिन्न तरंगों के आयामों को जोड़ा जा सकता है
 * एक समान माध्यम या सजातीय माध्यम यदि इसके भौतिक गुण अंतरिक्ष में विभिन्न स्थानों पर अपरिवर्तित हैं
 * एक अनीसोट्रोपिक माध्यम यदि इसके एक या अधिक भौतिक गुण एक या अधिक दिशाओं में भिन्न होते हैं
 * एक आइसोट्रोपिक माध्यम यदि इसके भौतिक गुण सभी दिशाओं में समान हैं

अवशोषण
तरंगों को आमतौर पर मीडिया में परिभाषित किया जाता है जो किसी भी लहर की ऊर्जा को नुकसान के बिना प्रचारित करने की अनुमति देते हैं।हालांकि सामग्री को हानि के रूप में चित्रित किया जा सकता है यदि वे एक लहर से ऊर्जा को हटाते हैं, तो आमतौर पर इसे गर्मी में परिवर्तित करते हैं।इसे अवशोषण कहा जाता है।एक सामग्री जो एक लहर की ऊर्जा को अवशोषित करती है, या तो संचरण या प्रतिबिंब में, एक अपवर्तक सूचकांक की विशेषता है जो जटिल है।अवशोषण की मात्रा आम तौर पर तरंग की आवृत्ति (तरंग दैर्ध्य) पर निर्भर करेगी, जो उदाहरण के लिए, बताती है कि वस्तुएं रंगीन क्यों दिखाई दे सकती हैं।

प्रतिबिंब
जब एक लहर एक चिंतनशील सतह से टकरा जाती है, तो यह दिशा बदलती है, जैसे कि घटना की लहर द्वारा बनाया गया कोण और सतह पर सामान्य रेखा पर परावर्तित लहर और एक ही सामान्य रेखा द्वारा बनाए गए कोण के बराबर होता है।

अपवर्तन
अपवर्तन एक लहर की घटना है जो इसकी गति को बदल रहा है।गणितीय रूप से, इसका मतलब है कि चरण वेग का आकार बदल जाता है।आमतौर पर, अपवर्तन तब होता है जब एक लहर एक माध्यम से दूसरे माध्यम से गुजरती है।वह राशि जिसके द्वारा एक लहर को किसी सामग्री द्वारा अपवर्तित किया जाता है, सामग्री के अपवर्तक सूचकांक द्वारा दिया जाता है।घटनाओं और अपवर्तन की दिशाएं स्नेल के कानून द्वारा दो सामग्रियों के अपवर्तक सूचकांकों से संबंधित हैं।

विवर्तन
एक लहर विवर्तन को प्रदर्शित करती है जब यह एक बाधा का सामना करती है जो लहर को झुकती है या जब यह एक उद्घाटन से उभरने के बाद फैल जाती है।विवर्तन प्रभाव अधिक स्पष्ट होते हैं जब बाधा या खोलने का आकार लहर के तरंग दैर्ध्य के बराबर होता है।

हस्तक्षेप
जब एक रैखिक माध्यम (सामान्य मामला) में तरंगें अंतरिक्ष के एक क्षेत्र में एक दूसरे को पार करती हैं, तो वे वास्तव में एक दूसरे के साथ बातचीत नहीं करते हैं, लेकिन इस तरह से जारी रखते हैं जैसे कि दूसरा मौजूद नहीं था।हालांकि उस क्षेत्र में किसी भी बिंदु पर उन तरंगों का वर्णन करने वाली क्षेत्र मात्राएँ सुपरपोजिशन सिद्धांत के अनुसार जोड़ती हैं।यदि तरंगें एक निश्चित चरण संबंध में एक ही आवृत्ति की होती हैं, तो आम तौर पर ऐसे स्थान होंगे जिन पर दो तरंगें चरण में होती हैं और उनके आयाम जोड़ते हैं, और अन्य पदों पर जहां वे चरण से बाहर हैं और उनके आयाम (आंशिक रूप से या पूरी तरह से)रद्द करना।इसे एक हस्तक्षेप पैटर्न कहा जाता है।

ध्रुवीकरण
ध्रुवीकरण की घटना तब उत्पन्न होती है जब लहर गति एक साथ दो ऑर्थोगोनल दिशाओं में हो सकती है।उदाहरण के लिए, अनुप्रस्थ तरंगों को ध्रुवीकृत किया जा सकता है।जब ध्रुवीकरण का उपयोग योग्यता के बिना एक डिस्क्रिप्टर के रूप में किया जाता है, तो यह आमतौर पर रैखिक ध्रुवीकरण के विशेष, सरल मामले को संदर्भित करता है।एक अनुप्रस्थ लहर रैखिक रूप से ध्रुवीकृत होती है यदि यह केवल एक दिशा या विमान में दोलन करता है।रैखिक ध्रुवीकरण के मामले में, उस विमान के सापेक्ष अभिविन्यास को जोड़ने के लिए अक्सर उपयोगी होता है, यात्रा की दिशा में लंबवत, जिसमें दोलन होता है, जैसे कि उदाहरण के लिए क्षैतिज, यदि ध्रुवीकरण का विमान जमीन के समानांतर है।उदाहरण के लिए, मुक्त स्थान में प्रचारित विद्युत चुम्बकीय तरंगें अनुप्रस्थ हैं;उन्हें एक ध्रुवीकरण फिल्टर के उपयोग से ध्रुवीकृत किया जा सकता है।

अनुदैर्ध्य तरंगें, जैसे ध्वनि तरंगें, ध्रुवीकरण का प्रदर्शन नहीं करती हैं।इन तरंगों के लिए दोलन की केवल एक दिशा है, यानी यात्रा की दिशा के साथ।

फैलाव


एक लहर फैलाव से गुजरती है जब या तो चरण वेग या समूह वेग तरंग आवृत्ति पर निर्भर करता है। फैलाव को सबसे आसानी से एक प्रिज्म के माध्यम से सफेद प्रकाश को पारित करके देखा जाता है, जिसका परिणाम इंद्रधनुष के रंगों के स्पेक्ट्रम का उत्पादन करना है।इसहाक न्यूटन ने प्रकाश और प्रिज्मों के साथ प्रयोग किए, अपने निष्कर्षों को ऑप्टिक्स (1704) में प्रस्तुत करते हुए कहा कि सफेद प्रकाश में कई रंग होते हैं और इन रंगों को आगे भी विघटित नहीं किया जा सकता है।

स्ट्रिंग्स पर लहरें
एक वाइब्रेटिंग स्ट्रिंग (V) के साथ यात्रा करने वाली एक अनुप्रस्थ तरंग की गति रैखिक द्रव्यमान घनत्व (μ) पर स्ट्रिंग (टी) के तनाव के वर्गमूल के लिए सीधे आनुपातिक है:


 * $$ v = \sqrt{\frac{T}{\mu}}, $$

जहां रैखिक घनत्व μ स्ट्रिंग की प्रति यूनिट लंबाई प्रति द्रव्यमान है।

ध्वनिक तरंगें
ध्वनिक या ध्वनि तरंगें दी गई गति से यात्रा करती हैं


 * $$ v = \sqrt{\frac{B}{\rho_0}}, $$

या परिवेशी द्रव घनत्व (ध्वनि की गति देखें) द्वारा विभाजित एडियाबेटिक बल्क मापांक का वर्गमूल।

पानी की तरंगें



 * एक तालाब की सतह पर लहर वास्तव में अनुप्रस्थ और अनुदैर्ध्य तरंगों का एक संयोजन है;इसलिए, सतह पर अंक कक्षीय पथ का अनुसरण करते हैं।
 * ध्वनि & nbsp; - एक यांत्रिक लहर जो गैसों, तरल पदार्थों, ठोस और प्लास्मास के माध्यम से फैलता है;
 * जड़त्वीय तरंगें, जो घूर्णन तरल पदार्थों में होती हैं और कोरिओलिस प्रभाव द्वारा बहाल होती हैं;
 * महासागर की सतह की तरंगें, जो पानी के माध्यम से प्रचारित होने वाली गड़बड़ी हैं।

भूकंपीय तरंगें
भूकंपीय तरंगें ऊर्जा की तरंगें हैं जो पृथ्वी की परतों के माध्यम से यात्रा करती हैं, और भूकंप, ज्वालामुखी विस्फोट, मैग्मा आंदोलन, बड़े भूस्खलन और बड़े मानव-निर्मित विस्फोटों का परिणाम हैं जो कम आवृत्ति वाली ध्वनिक ऊर्जा देते हैं।

डॉपलर प्रभाव
डॉपलर प्रभाव (या डॉपलर शिफ्ट) एक पर्यवेक्षक के संबंध में एक लहर की आवृत्ति में परिवर्तन है जो लहर स्रोत के सापेक्ष आगे बढ़ रहा है। इसका नाम ऑस्ट्रियाई भौतिक विज्ञानी क्रिश्चियन डॉपलर के नाम पर रखा गया है, जिन्होंने 1842 में घटना का वर्णन किया था।

शॉक वेव्स


एक शॉक वेव एक प्रकार का प्रचार गड़बड़ी है।जब एक तरल एक तरल पदार्थ में ध्वनि की स्थानीय गति की तुलना में तेजी से आगे बढ़ती है, तो यह एक सदमे की लहर होती है।एक साधारण लहर की तरह, एक शॉक वेव ऊर्जा वहन करता है और एक माध्यम के माध्यम से फैल सकता है;हालांकि, यह एक अचानक, दबाव, तापमान और माध्यम के घनत्व में लगभग असंतुलित परिवर्तन की विशेषता है।

अन्य

 * यातायात की लहरें, अर्थात् मोटर वाहनों के विभिन्न घनत्वों का प्रसार, और इसके बाद, जिसे काइनेमेटिक तरंगों के रूप में मॉडल किया जा सकता है
 * मेटाक्रोनल वेव समन्वित अनुक्रमिक कार्यों द्वारा निर्मित एक यात्रा लहर की उपस्थिति को संदर्भित करता है।

विद्युत चुम्बकीय तरंगें


एक विद्युत चुम्बकीय तरंग में दो तरंगें होती हैं जो विद्युत और चुंबकीय क्षेत्रों के दोलन होते हैं।एक विद्युत चुम्बकीय तरंग एक दिशा में यात्रा करती है जो दोनों क्षेत्रों के दोलन दिशा में समकोण पर होती है।19 वीं शताब्दी में, जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने दिखाया कि, वैक्यूम में, इलेक्ट्रिक और मैग्नेटिक फील्ड्स लहर के समीकरण को संतुष्ट करते हैं, जो प्रकाश की गति के बराबर गति के साथ दोनों के साथ होता है।इससे यह विचार सामने आया कि प्रकाश एक विद्युत चुम्बकीय तरंग है।विद्युत चुम्बकीय तरंगों में अलग-अलग आवृत्तियों (और इस प्रकार तरंग दैर्ध्य) हो सकते हैं, जो विभिन्न प्रकार के विकिरणों जैसे कि रेडियो तरंगों, माइक्रोवेव, अवरक्त, दृश्यमान प्रकाश, पराबैंगनी, एक्स-रे, और गामा किरणों को जन्म देते हैं।

श्रोडिंगर समीकरण
श्रोडिंगर समीकरण क्वांटम यांत्रिकी में कणों के तरंग-जैसे व्यवहार का वर्णन करता है।इस समीकरण के समाधान तरंग कार्य हैं जिनका उपयोग एक कण की संभावना घनत्व का वर्णन करने के लिए किया जा सकता है।

DIRAC समीकरण
DIRAC समीकरण विद्युत चुम्बकीय इंटरैक्शन का विवरण देने वाला एक सापेक्ष लहर समीकरण है।DIRAC तरंगों ने पूरी तरह से कठोर तरीके से हाइड्रोजन स्पेक्ट्रम के ठीक विवरण के लिए जिम्मेदार है।लहर समीकरण ने भी मामले के एक नए रूप के अस्तित्व को निहित किया, एंटीमैटर, पहले से अनसुना और अप्रकाशित और जिसे प्रयोगात्मक रूप से पुष्टि की गई थी।क्वांटम फ़ील्ड सिद्धांत के संदर्भ में, DIRAC समीकरण को स्पिन -। कणों के अनुरूप क्वांटम फ़ील्ड का वर्णन करने के लिए फिर से व्याख्या किया जाता है।



डी ब्रोगली तरंगें
लुईस डी ब्रोगली ने पोस्ट किया कि गति के साथ सभी कणों में एक तरंग दैर्ध्य है


 * $$\lambda = \frac{h}{p},$$

जहां एच प्लैंक का स्थिरांक है, और पी कण की गति का परिमाण है।यह परिकल्पना क्वांटम यांत्रिकी के आधार पर थी।आजकल, इस तरंग दैर्ध्य को डी ब्रोगली तरंग दैर्ध्य कहा जाता है।उदाहरण के लिए, एक कैथोड-रे ट्यूब में इलेक्ट्रॉनों | CRT डिस्प्ले में लगभग 10 का डे ब्रोगली तरंग दैर्ध्य है−13 & nbsp; m।

K- दिशा में यात्रा करने वाली इस तरह के कण का प्रतिनिधित्व करने वाली एक लहर वेव फ़ंक्शन द्वारा व्यक्त की जाती है:


 * $$\psi (\mathbf{r}, \, t=0) = A e^{i\mathbf{k \cdot r}}, $$

जहां तरंग दैर्ध्य को वेव वेक्टर के रूप में निर्धारित किया जाता है:


 * $$ \lambda = \frac {2 \pi}{k}, $$

और द्वारा गति:


 * $$ \mathbf{p} = \hbar \mathbf{k} . $$

हालांकि, निश्चित तरंग दैर्ध्य के साथ इस तरह की एक लहर अंतरिक्ष में स्थानीयकृत नहीं है, और इसलिए अंतरिक्ष में स्थानीयकृत एक कण का प्रतिनिधित्व नहीं कर सकता है।एक कण को स्थानीय बनाने के लिए, डी ब्रोगली ने एक तरंग पैकेट में एक केंद्रीय मूल्य के आसपास विभिन्न तरंग दैर्ध्य के एक सुपरपोजिशन का प्रस्ताव दिया, एक वेवफॉर्म अक्सर क्वांटम यांत्रिकी में एक कण के तरंग फ़ंक्शन का वर्णन करने के लिए उपयोग किया जाता है।एक तरंग पैकेट में, कण की तरंग दैर्ध्य सटीक नहीं है, और स्थानीय तरंग दैर्ध्य मुख्य तरंग दैर्ध्य मूल्य के दोनों ओर विचलित होता है।

एक स्थानीय कण के तरंग फ़ंक्शन का प्रतिनिधित्व करने में, वेव पैकेट को अक्सर गॉसियन आकार के लिए लिया जाता है और इसे गॉसियन वेव पैकेट कहा जाता है। गौसियन वेव पैकेट का उपयोग पानी की तरंगों का विश्लेषण करने के लिए भी किया जाता है। उदाहरण के लिए, एक गौसियन वेवफंक्शन ψ फॉर्म ले सकता है:
 * $$ \psi(x,\, t=0) = A \exp \left( -\frac{x^2}{2\sigma^2} + i k_0 x \right), $$

कुछ प्रारंभिक समय t = 0 पर, जहां केंद्रीय तरंग दैर्ध्य केंद्रीय तरंग वेक्टर k से संबंधित है0 के रूप में λ0 = 2 a / k0।यह फूरियर विश्लेषण के सिद्धांत से अच्छी तरह से जाना जाता है, या हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी के मामले में) से कि एक स्थानीयकृत तरंग पैकेट का उत्पादन करने के लिए तरंगदैर्ध्य की एक संकीर्ण रेंज आवश्यक है, और लिफाफे को अधिक स्थानीयकृत, आवश्यक तरंग दैर्ध्य में फैलने वाला बड़ा।एक गाऊसी का फूरियर रूपांतरण अपने आप में एक गाऊसी है। गौसियन को देखते हुए:


 * $$f(x) = e^{-x^2 / \left(2\sigma^2\right)}, $$

फूरियर ट्रांसफॉर्म है:


 * $$\tilde{ f} (k) = \sigma e^{-\sigma^2 k^2 / 2} . $$

अंतरिक्ष में गौसियन इसलिए लहरों से बना है:


 * $$f(x) = \frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_{-\infty}^{\infty} \ \tilde{f} (k) e^{ikx} \ dk ; $$

अर्थात्, तरंग दैर्ध्य की एक संख्या λ जैसे कि kλ = 2 π।

पैरामीटर the एक्स-एक्सिस के साथ गाऊसी के स्थानिक प्रसार को तय करता है, जबकि फूरियर ट्रांसफॉर्म 1/σ द्वारा निर्धारित तरंग वेक्टर k में एक प्रसार को दर्शाता है।अर्थात्, अंतरिक्ष में जितनी छोटी सीमा होती है, k में बड़ी सीमा होती है, और इसलिए λ = 2π/k में।



गुरुत्वाकर्षण तरंगें
गुरुत्वाकर्षण तरंगें तरंगें एक द्रव माध्यम में या दो मीडिया के बीच इंटरफ़ेस में उत्पन्न होती हैं जब गुरुत्वाकर्षण या उछाल का बल संतुलन को बहाल करने की कोशिश करता है।एक तालाब पर एक लहर एक उदाहरण है।

गुरुत्वाकर्षण तरंगें
गुरुत्वाकर्षण तरंगें भी अंतरिक्ष के माध्यम से यात्रा करती हैं।गुरुत्वाकर्षण तरंगों का पहला अवलोकन 11 फरवरी 2016 को घोषित किया गया था। गुरुत्वाकर्षण तरंगें स्पेसटाइम की वक्रता में गड़बड़ी हैं, जो कि सामान्य सापेक्षता के आइंस्टीन के सिद्धांत द्वारा भविष्यवाणी की जाती है।

यह भी देखें

 * तरंग लेखों का सूचकांक

सामान्य रूप से लहरें
• Wave equation, general

• One-way wave equation, for waves running in pre-defined direction

• Wave propagation, any of the ways in which waves travel

• Interference (wave propagation), a phenomenon in which two waves superpose to form a resultant wave

• Mechanical wave, in media transmission

• Wave Motion (journal), a scientific journal

• Wavefront, an advancing surface of wave propagation

पैरामीटर
• Phase (waves), offset or angle of a sinusoidal wave function at its origin

• Standing wave ratio, in telecommunications

• Wavelength

• Wavenumber

• Wave period

तरंग
• Creeping wave, a wave diffracted around a sphere

• Evanescent wave

• Longitudinal wave

• Periodic travelling wave

• Sine wave

• Square wave

• Standing wave

• Transverse wave

विद्युत चुम्बकीय तरंगें
• Dyakonov surface waves

• Dyakonov–Voigt wave

• Earth-Ionosphere waveguide, in radio transmission

• Electromagnetic wave

• Electromagnetic wave equation, describes electromagnetic wave propagation

• Microwave, a form of electromagnetic radiation

तरल पदार्थ में

 * द्रव की गतिशीलता में हवादार तरंग सिद्धांत
 * केशिका तरंग, द्रव की गतिशीलता में
 * द्रव की गतिशीलता में cnoidal तरंग
 * किनारे की लहर, एक कठोर सीमा के खिलाफ अपवर्तन द्वारा तय की गई सतह गुरुत्व तरंग
 * फैराडे वेव, तरल पदार्थों में एक प्रकार की लहर
 * गुरुत्वाकर्षण तरंग, द्रव की गतिशीलता में
 * ध्वनि तरंग, हवा या पानी जैसे माध्यम के माध्यम से ध्वनि की एक लहर
 * समुद्री तरंग स्पेक्ट्रम
 * शॉक वेव, वायुगतिकी में
 * आंतरिक तरंग, एक तरल माध्यम के भीतर एक लहर
 * ज्वारीय लहर, एक सुनामी के लिए एक वैज्ञानिक रूप से गलत नाम
 * टोलमीन -स्लीचिंग वेव, द्रव की गतिशीलता में

क्वांटम यांत्रिकी में
• Bloch's theorem

• Matter wave

• Pilot wave, in Bohmian mechanics

• Wave function

• Wave packet

• Wave–particle duality

सापेक्षता में
• Gravitational wave, in relativity theory

• Relativistic wave equations, wave equations that consider special relativity

• pp-wave spacetime, a set of exact solutions to Einstein's field equation

अन्य विशिष्ट प्रकार की लहरें

 * प्लाज्मा भौतिकी में अल्फवेन वेव
 * वायुमंडलीय लहर, वायुमंडलीय चर के क्षेत्र में एक आवधिक गड़बड़ी
 * देवदार लहर, एक वन विन्यास
 * भेड़ का बच्चा लहरें, ठोस पदार्थों में
 * रेले लहरें, सतह ध्वनिक तरंगें जो ठोस पदार्थों पर यात्रा करती हैं
 * स्पिन वेव, चुंबकत्व में
 * स्पिन-घनत्व तरंग, ठोस पदार्थों में
 * ट्रोजन वेव पैकेट, कण विज्ञान में
 * प्लाज्मा में प्लाज्मा में लहरें, प्लाज्मा भौतिकी में

संबंधित विषय

 * बीट (ध्वनिकी)
 * Cymatics
 * डॉपलर प्रभाव
 * लिफाफा डिटेक्टर
 * समान रूप से फैले हुए डेटा में कंप्यूटिंग आवधिकता के लिए फूरियर रूपांतरण
 * समूह वेग
 * हार्मोनिक
 * तरंग लेखों का सूचकांक
 * जड़त्वीय लहर
 * असमान रूप से फैले हुए डेटा में गणना आवधिकता के लिए कम से कम-वर्ग वर्णक्रमीय विश्लेषण
 * लोगों के नाम पर लहरों की सूची
 * चरण वेग
 * प्रतिक्रिया -प्रसार प्रणाली
 * प्रतिध्वनि
 * रिपल टैंक
 * शरारती लहर
 * उथले पानी के समीकरण
 * जॉन एन। शिव#शिव वेव मशीन | शिव वेव मशीन
 * ध्वनि
 * स्टैंडिंग वेव
 * संचरण माध्यम
 * लहर अशांति
 * पवन वेव

बाहरी संबंध

 * The Feynman Lectures on Physics: Waves
 * Interactive Visual Representation of Waves
 * Linear and nonlinear waves
 * Science Aid: Wave properties – Concise guide aimed at teens