पी-एन डायोड

यह लेख पी-एन जंक्शन या डायोड लेखों की तुलना में पी-एन डायोड व्यवहार की अधिक विस्तृत व्याख्या प्रदान करता है।

पी-एन डायोड टाइप का अर्धचालक डायोड है जो पी-एन जंक्शन पर आधारित होता है। डायोड केवल दिशा में धारा का संचालन करता है और इसे पी- टाइप अर्धचालक परत को एन -टाइप अर्धचालक परत से जोड़कर बनाया जाता है। अर्धचालक डायोड के कई उपयोग हैं जिनमें रेडियो संकेतों का पता लगाने और प्रकाश का उत्सर्जन और पता लगाने में प्रत्यावर्ती धारा को प्रत्यक्ष धारा में सुधार करना सम्मिलित है।

संरचना
यह आंकड़ा पी-एन अर्धचालक डायोड के लिए उपयोग की जाने वाली कई संभावित संरचनाओं में से दो को दिखाता है, दोनों को उस वोल्टेज को बढ़ाने के लिए अनुकूलित किया गया है जिसे उपकरण विपरीत पूर्वाग्रह में सामना कर सकते हैं। शीर्ष संरचना आसन्न एन-परत के बगल में p+-क्षेत्र की तेज वक्रता से बचने के लिए मेसा का उपयोग करती है। नीचे की संरचना वोल्टेज को बड़ी दूरी तक फैलाने और विद्युत क्षेत्र को कम करने के लिए p+ परत के तेज कोने के किनारे पर हल्के से डोप किए गए p-गार्ड-रिंग का उपयोग करती है। (सुपरस्क्रिप्ट जैसे n+ या n− भारी या हल्के अशुद्धता डोपिंग स्तरों को संदर्भित करते हैं।)



विद्युत व्यवहार
आदर्श डायोड में आगे की पूर्वाग्रह ध्रुवता के लिए शून्य प्रतिरोध होता है, और विपरीत वोल्टेज ध्रुवीयता के लिए अनंत प्रतिरोध (शून्य धारा का संचालन करता है) होता है; यदि इसे प्रत्यावर्ती धारा परिपथ में जोड़ा जाए, तो अर्धचालक डायोड विद्युत दिष्टकारी के रूप में कार्य करता है।

अर्धचालक डायोड आदर्श नहीं होता है। जैसा कि चित्र में दिखाया गया है डायोड गैर-शून्य घुटने के वोल्टेज (या टर्न-ऑन, कट-इन, या थ्रेशोल्ड वोल्टेज) तक पहुंचने तक सराहनीय रूप से आचरण नहीं करता है, जिसका मूल्य अर्धचालक (में सूचीबद्ध) पर निर्भर करता है ). इस वोल्टेज के ऊपर धारा -वोल्टेज वक्र का ढलान अनंत नहीं है (पर-प्रतिरोध शून्य नहीं है)। विपरीत दिशा में डायोड शून्येतर रिसाव धारा (चित्र में छोटे मापदंड द्वारा अतिरंजित) का संचालन करता है और ब्रेकडाउन वोल्टेज के नीचे पर्याप्त रूप से बड़े विपरीत वोल्टेज पर अधिक नकारात्मक विपरीत वोल्टेज के साथ धारा बहुत तेजी से बढ़ता है।

जैसा कि चित्र में दिखाया गया है चालू या बंद प्रतिरोध चयनित पूर्वाग्रह बिंदु पर वर्तमान-वोल्टेज विशेषता के पारस्परिक ढलान हैं:


 * $$ r_\text{D} = \left . \frac {\Delta v_\text{D}}{\Delta i_\text{D}} \right| _{v_\text{D}=V_\text{bias}} \, $$

जहां $$r_\text{D}$$ प्रतिरोध है और $$i_\text{D}$$ पूर्वाग्रह $$V_\text{bias} \,. $$ पर डायोड वोल्टेज परिवर्तन $$\Delta v_\text{D}$$ के अनुरूप वर्तमान परिवर्तन है

ऑपरेशन
यहाँ अचानक पी-एन डायोड के संचालन पर विचार किया जाता है। "अचानक" से तात्पर्य यह है कि पी- और एन-टाइप डोपिंग उस स्तर पर एक चरण फ़ंक्शन असंततता प्रदर्शित करती है जहां वे एक-दूसरे का सामना करते हैं। इसका उद्देश्य वर्तमान-वोल्टेज विशेषताओं को प्रदर्शित करने वाले चित्र में विभिन्न पूर्वाग्रह व्यवस्थाओं की व्याख्या करना है। ऑपरेशन को बैंड-बेंडिंग वाले आरेखों का उपयोग करके वर्णित किया गया है जो दिखाता है कि विभिन्न पूर्वाग्रह स्थितियों के अनुसार डायोड के अंदर स्थिति के साथ सबसे कम चालन बैंड ऊर्जा और उच्चतम वैलेंस बैंड ऊर्जा कैसे भिन्न होती है। अर्थात चर्चा के लिए अर्धचालक या बैंड संरचना पर प्रभाव और बैंड आरेख लेख देखें।

शून्य पूर्वाग्रह
चित्र पी-एन डायोड के लिए बैंड बेंडिंग आरेख दिखाता है; अर्थात् चालन बैंड (ऊपरी रेखा) और संयोजी बैंड (निचली रेखा) के लिए बैंड किनारों को पी- टाइप पदार्थ (बाईं ओर) और एन-टाइप के बीच जंक्शन के दोनों किनारों पर स्थिति के कार्य के रूप में दिखाया गया है। पदार्थ (दाईं ओर) जब ही अर्धचालक के पी- टाइप और एन-क्षेत्र को साथ लाया जाता है और दो डायोड संपर्कों को शॉर्ट-परिपथ किया जाता है तो फर्मी लेवल | फर्मी हाफ-अधिभोग स्तर (धराशायी क्षैतिज सीधी रेखा) स्थिर स्तर पर स्थित होता है। यह स्तर सुनिश्चित करता है कि जंक्शन के दोनों किनारों पर फील्ड-फ्री थोक में छेद और इलेक्ट्रॉन अधिकृत सही हैं। (इसलिए उदाहरण के लिए इलेक्ट्रॉन के लिए यह आवश्यक नहीं है कि वह अधिभोग को समायोजित करने के लिए शॉर्ट परिपथ के माध्यम से एन-साइड को छोड़कर पी-साइड की यात्रा करे।)

चूंकि, एक फ्लैट फर्मी स्तर के लिए पी-प्रकार की तरफ के बैंड को एन-प्रकार की तरफ के संबंधित बैंड की तुलना में ऊपर जाने की आवश्यकता होती है, जिससे बैंड किनारों में एक चरण (या अवरोध) बनता है, जिसे φB द्वारा लेबल किया जाता है। यह चरण पी-साइड पर इलेक्ट्रॉन घनत्व को एन-साइड की तुलना में बोल्ट्ज़मान कारक $$e^{-\varphi_\text{B}/V_\text{T}}$$ छोटा करने के लिए विवश करता है, जो पी-क्षेत्र में कम इलेक्ट्रॉन घनत्व के अनुरूप है। प्रतीक $$V_\text{T}$$ थर्मल वोल्टेज को दर्शाता है, जिसे $$V_\text{T} = \tfrac{k_\text{B}T}{q} .$$ T = 290 केल्विन (कमरे के तापमान) पर परिभाषित किया गया है, थर्मल वोल्टेज लगभग 25 एमवी है। इसी प्रकार, एन-साइड पर छेद घनत्व पी-साइड की तुलना में बोल्ट्जमान कारक छोटा है। जंक्शन पर अल्पसंख्यक वाहक घनत्व में यह पारस्परिक कमी वाहक घनत्व के पीएन-उत्पाद को विवश करती है
 * $$p \, n=p_\text{B} \, n_\text{B}\, e^{-\varphi_\text{B}/V_\text{T}}$$

डायोड के अंदर किसी भी स्थिति में संतुलन पर जहां $$p_\text{B}$$और $$n_\text{B}$$ क्रमशः पी-साइड और एन-साइड पर थोक बहुमत वाहक घनत्व हैं।

बैंड किनारों में इस चरण के परिणामस्वरूप, जंक्शन के पास एक क्षय क्षेत्र में छेद और इलेक्ट्रॉन दोनों समाप्त हो जाते हैं, जिससे एक इन्सुलेशन क्षेत्र बनता है जिसमें लगभग कोई मोबाइल चार्ज नहीं होता है। चूंकि डोपेंट आयनों के कारण निश्चित, स्थिर शुल्क होते हैं। क्षय परत में मोबाइल चार्ज की लगभग अनुपस्थिति का अर्थ है कि उपस्थित मोबाइल चार्ज डोपेंट आयनों द्वारा योगदान किए गए स्थिर चार्ज को संतुलित करने के लिए अपर्याप्त हैं: स्वीकर्ता डोपेंट के कारण पी-प्रकार की तरफ एक नकारात्मक चार्ज और एन पर एक सकारात्मक चार्ज के रूप में -दाता डोपेंट के कारण प्रकार पक्ष इस आवेश के कारण इस क्षेत्र में विद्युत क्षेत्र है, जैसा कि पॉइसन के समीकरण द्वारा निर्धारित किया गया है। कमी क्षेत्र की चौड़ाई समायोजित हो जाती है जिससे पी-साइड पर नकारात्मक स्वीकर्ता चार्ज एन-साइड पर सकारात्मक दाता चार्ज को बिल्कुल संतुलित कर सकता है इसलिए दोनों तरफ कमी क्षेत्र के बाहर कोई विद्युत क्षेत्र नहीं है।

इस बैंड विन्यास में कोई वोल्टेज प्रयुक्त नहीं होता है और डायोड के माध्यम से कोई धारा प्रवाहित नहीं होती है। डायोड के माध्यम से धारा को बाध्य करने के लिए आगे बताए अनुसार अग्रदिशिक पूर्वाग्रह प्रयुक्त किया जाना चाहिए।

अग्र पूर्वाग्रह
अग्र पूर्वाग्रह में बैटरी का सकारात्मक टर्मिनल पी- टाइप पदार्थ से जुड़ा होता है और नकारात्मक टर्मिनल एन-टाइप पदार्थ से जुड़ा होता है जिससे छेद को पी- टाइप पदार्थ और इलेक्ट्रॉन्स को एन-टाइप पदार्थ में इंजेक्ट किया जा सकता है जो कि n-टाइप की पदार्थ में इलेक्ट्रॉनों को उस तरफ बहुसंख्यक वाहक कहा जाता है किन्तु जो इलेक्ट्रॉन इसे p-टाइप की ओर बनाते हैं उन्हें अल्पसंख्यक वाहक कहा जाता है। एक ही वर्णनकर्ता छेद पर प्रयुक्त होते हैं: और वे पी- टाइप साइड पर बहुसंख्यक वाहक होते हैं और एन-टाइप साइड पर अल्पसंख्यक वाहक होते हैं।

एक आगे का पूर्वाग्रह प्रयुक्त वोल्टेज की मात्रा से दो थोक आधे-अधिभोग स्तरों को अलग करता है, जो पी-प्रकार के बल्क बैंड किनारों के पृथक्करण को कम करता है जिससे ऊर्जा में एन-प्रकार के समीप हो सकता है । जैसा कि चित्र में दिखाया गया है, बैंड किनारों में चरण को प्रयुक्त वोल्टेज द्वारा घटाकर $$\varphi_\text{B} - v_\text{D} .$$कर दिया जाता है (बैंड बेंडिंग वाला आरेख वोल्ट की इकाइयों में बनाया जाता है इसलिए कोई भी इलेक्ट्रॉन आवेश $$v_\text{D}$$ में परिवर्तित नहीं होता है।

अग्र पूर्वाग्रह के तहत, पी-साइड से एन-साइड में छिद्रों से एक प्रसार धारा प्रवाहित होती है (जो कि एक सांद्रता प्रवणता द्वारा संचालित धारा होती है), और एन-साइड से पी-साइड तक विपरीत दिशा में इलेक्ट्रॉनों का प्रवाह होता है। इस स्थानांतरण को संचालित करने वाली ढाल निम्नानुसार स्थापित की गई है: इंटरफ़ेस से दूर थोक में, अल्पसंख्यक वाहकों में बहुसंख्यक वाहकों की तुलना में बहुत कम सांद्रता होती है, उदाहरण के लिए, पी-साइड पर इलेक्ट्रॉन घनत्व (जहां वे अल्पसंख्यक वाहक हैं) एक है कारक$$e^{-\varphi_\text{B}/V_\text{T}}$$एन-साइड (जहां वे बहुसंख्यक वाहक हैं) से कम है। दूसरी ओर, इंटरफ़ेस के निकट, वोल्टेज का अनुप्रयोग $$v_\text{D}$$ बैंड किनारों में चरण को कम कर देता है और बल्क मानों के ऊपर बोल्ट्ज़मैन कारक $$e^{v_\text{D}/V_\text{T}}$$ द्वारा अल्पसंख्यक वाहक घनत्व को बढ़ाता है। जंक्शन के अंदर, पीएन-उत्पाद को संतुलन मूल्य से ऊपर बढ़ाया जाता है:


 * $$p \, n = \left(p_\text{B} \, n_\text{B} \, e^{-\varphi_\text{B}/V_\text{T}}\right) e^{v_\text{D}/V_\text{T}} \ . $$

प्रसार को संचालित करने वाली ढाल बाधा पर बड़े अर्थात अल्पसंख्यक वाहक घनत्व और थोक में कम घनत्व के बीच का अंतर है और यह ढाल अंतराफलक से थोक में अल्पसंख्यक वाहकों के प्रसार को संचालित करता है। इंजेक्ट किए गए अल्पसंख्यक वाहक संख्या में कम हो जाते हैं क्योंकि वे पुनर्संयोजन तंत्र द्वारा थोक में यात्रा करते हैं जो थोक मूल्यों की ओर अर्थात सांद्रता को चलाते हैं।

पुनर्संयोजन बहुसंख्यक वाहक के साथ सीधे सामना करना पड़ सकता है, दोनों वाहकों को नष्ट कर सकता है, या वाहक पीढ़ी और पुनर्संयोजन-पीढ़ी केंद्र के माध्यम से हो सकता है, दोष जो वैकल्पिक रूप से छिद्रों और इलेक्ट्रॉनों को फंसाता है, पुनर्संयोजन में सहायता करता है। अल्पसंख्यक वाहकों का सीमित वाहक जीवनकाल होता है और बदले में यह जीवनकाल सीमित करता है कि वे बहुसंख्यक वाहक पक्ष से अल्पसंख्यक वाहक पक्ष में कितनी दूर तक फैल सकते हैं, तथाकथित फ़िक के प्रसार के नियम या आयाम में उदाहरण समाधान: प्रसार लंबाई प्रकाश उत्सर्जक डायोड में, इलेक्ट्रॉनों और छिद्रों का पुनर्संयोजन वैलेंस और चालन बैंड के बीच ऊर्जा अंतराल से संबंधित तरंग दैर्ध्य के प्रकाश के उत्सर्जन के साथ होता है, इसलिए डायोड आगे की धारा के भाग को प्रकाश में परिवर्तित करता है।

आगे के पूर्वाग्रह के अनुसार छेद और इलेक्ट्रॉनों के लिए अर्ध-अधिभोग पंक्तियाँ पूरे उपकरण में समतल नहीं रह सकतीं है क्योंकि वे संतुलन में होते हैं, किन्तु अर्ध-फर्मी स्तर बन जाते हैं जो स्थिति के साथ भिन्न होते हैं। जैसा कि चित्र में दिखाया गया है, इलेक्ट्रॉन अर्ध-फर्मी स्तर स्थिति के साथ बदलता है, एन-थोक में अर्ध-अधिभोग संतुलन फर्मी स्तर से, पी-थोक में गहरे छिद्रों के लिए अर्ध-अधिभोग संतुलन स्तर तक छेद अर्ध-फर्मी स्तर विपरीत करता है। थोक पदार्थ में गहरे को छोड़कर दो अर्ध-फर्मी स्तर मेल नहीं खाते हैं

यह आंकड़ा दिखाता है कि बहुसंख्यक वाहक घनत्व उनके संबंधित थोक सामग्रियों में बहुसंख्यक वाहक घनत्व स्तर $$(n_\text{B}, p_\text{B})$$से गिरकर बाधा के शीर्ष पर एक कारक $$e^{-(\varphi_\text{B} - v_\text{D}) / V_\text{T}}$$ छोटे स्तर तक गिर जाता है, जो संतुलन मूल्य से कम हो जाता है $$\varphi_\text{B}$$ अग्र डायोड पूर्वाग्रह की मात्रा $$v_\text{D} .$$ क्योंकि यह अवरोध विपरीत रूप से डोप की गई सामग्री में स्थित है, अवरोध स्थिति में इंजेक्ट किए गए वाहक अब अल्पसंख्यक वाहक हैं। जैसे-जैसे पुनर्संयोजन जोर पकड़ता है, अल्पसंख्यक वाहक घनत्व थोक अल्पसंख्यक वाहकों के लिए उनके संतुलन मूल्यों की गहराई के साथ कम हो जाता है, जो इंजेक्शन से पहले बहुसंख्यक वाहकों के रूप में उनके थोक घनत्व $$(n_\text{B}, p_\text{B})$$ से एक कारक $$e^{-\varphi_\text{B} / V_\text{T}}$$ छोटा होता है। इस बिंदु पर अर्ध-फर्मी स्तर थोक फर्मी स्तर की स्थिति में फिर से सम्मिलित हो जाते हैं।

बैंड किनारों में घटे हुए चरण का अर्थ यह भी है कि आगे के पूर्वाग्रह के अनुसार कमी क्षेत्र संकरा हो जाता है क्योंकि पी-साइड से इसमें छेद और एन-साइड से इलेक्ट्रॉनों को आगे बढ़ा दिया जाता है।

सरल पी-एन डायोड में वाहक घनत्व में घातीय वृद्धि के कारण आगे की धारा तेजी से आगे पूर्वाग्रह वोल्टेज के साथ बढ़ जाती है, इसलिए प्रयुक्त वोल्टेज के बहुत छोटे मूल्यों पर सदैव कुछ वर्तमान होता है। चूंकि यदि c कोई किसी विशेष वर्तमान स्तर में रुचि रखता है, तो उसे वर्तमान स्तर तक पहुंचने से पहले घुटने के वोल्टेज की आवश्यकता होगी (सिलिकॉन डायोड के लिए ~ 0.7 वी, अन्य सूचीबद्ध हैं) ). घुटने के ऊपर धारा तेजी से बढ़ता रहता है। कुछ विशेष डायोड, जैसे कि कुछ वैक्टरआगे की दिशा में घुटने के वोल्टेज तक कम वर्तमान स्तर को बनाए रखने के लिए अभिप्रायपूर्वक डिज़ाइन किए गए हैं।

विपरीत पूर्वाग्रह
विपरीत पूर्वाग्रह में छिद्रों के लिए अधिभोग स्तर फिर से थोक पी-प्रकार अर्धचालक के स्तर पर रहता है जबकि इलेक्ट्रॉनों के लिए अधिभोग स्तर थोक एन-प्रकार के लिए होता है। इस स्थिति में, पी-टाइप बल्क बैंड किनारों को रिवर्स पूर्वाग्रह $$v_\text{R} ,$$ द्वारा एन-टाइप बल्क के सापेक्ष उठाया जाता है, इसलिए दो बल्क अधिभोग स्तर प्रयुक्त वोल्टेज द्वारा निर्धारित ऊर्जा द्वारा फिर से अलग हो जाते हैं। जैसा कि चित्र में दिखाया गया है, इस व्यवहार का अर्थ है कि बैंड किनारों में चरण को बढ़ाकर $$\varphi_\text{B} + v_\text{R},$$ कर दिया गया है और कमी क्षेत्र चौड़ा हो गया है क्योंकि पी-साइड पर छेद और एन-साइड पर इलेक्ट्रॉन इससे दूर खींचे जाते हैं।

जब विपरीत पूर्वाग्रह प्रयुक्त किया जाता है, तो रिक्तीकरण क्षेत्र में विद्युत क्षेत्र बढ़ जाता है, शून्य पूर्वाग्रह स्थिति की तुलना में इलेक्ट्रॉनों और छेदों को और दूर खींचता है। इस प्रकार, कोई भी धारा जो प्रवाहित होती है वह इस क्षेत्र में पीढ़ी-पुनर्संयोजन दोषों के कारण कमी क्षेत्र के अंदर वाहक निर्माण की बहुत अशक्त प्रक्रिया के कारण होती है। वह बहुत छोटा धारा विपरीत पूर्वाग्रह के अनुसार रिसाव धारा का स्रोत है। फोटोडायोड में, घटना प्रकाश द्वारा कमी क्षेत्र में छेद और इलेक्ट्रॉनों के निर्माण का उपयोग करके विपरीत धारा प्रस्तुत किया जाता है, इस टाइप घटना प्रकाश के भाग को विद्युत प्रवाह में परिवर्तित किया जाता है।

जब विपरीत पूर्वाग्रह बहुत बड़ा हो जाता है, ब्रेकडाउन वोल्टेज तक पहुंच जाता है, तो कमी क्षेत्र में उत्पादन प्रक्रिया तेज हो जाती है जिससे हिमस्खलन की स्थिति उत्पन्न हो जाती है जो भगा हुआ हो सकता है और डायोड को नष्ट कर सकता है।

डायोड नियम
आदर्श पी-एन डायोड का डीसी धारा -वोल्टेज व्यवहार शॉक्ले डायोड समीकरण द्वारा नियंत्रित होता है:


 * $$I_\text{D} = I_\text{R} \left(e^{\frac{V_\text{D}}{nV_\text{T}}}-1\right), $$

जहाँ


 * $$V_\text{D}$$ डायोड के पार डीसी वोल्टेज है।
 * $$I_\text{R}$$ विपरीत सैचुरेशन धारा है, वह धारा जो तब बहता है जब डायोड विपरीत बायस्ड होता है (अर्थात, $$V_\text{D}$$ बड़ा और नकारात्मक है)।
 * $$n$$ आदर्श डायोड नियम द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में वृद्धि की धीमी दर को मॉडल करने के लिए प्रस्तुत किया गया आदर्श कारक है।
 * $$V_\text{T}$$ का ऊष्मीय वोल्टेज है $$\tfrac{k_\text{B}T}{q},$$ T = 290 केल्विन (इकाई) पर लगभग 25 mV के समान है ।

यह समीकरण गैर-आदर्श व्यवहार जैसे अर्थात विपरीत रिसाव या ब्रेकडाउन घटना को मॉडल नहीं करता है।

इस समीकरण का उपयोग करते हुए, प्रतिरोध पर डायोड है


 * $$r_\text{D} = \frac{1}{di_\text{D}/dv_\text{D}} \approx \frac{nV_\text{T}}{i_\text{D}}, $$

कम प्रतिरोध प्रदर्शित करने से धारा जितनी अधिक होगी। नोट: विभेदक रूप या समय-भिन्न डायोड धारा और वोल्टेज,लोअरकेस को संदर्भित करने के लिए $$i_\text{D} $$ और $$v_\text{D} $$ उपयोग किया जाता है।

समाई
पी-एन डायोड के n और p पक्षों के बीच अवक्षय परत इन्सुलेट क्षेत्र के रूप में कार्य करता है जो दो डायोड संपर्कों को अलग करता है। इस प्रकार, विपरीत पूर्वाग्रह में डायोड डिप्लेशन-परत कैपेसिटेंस प्रदर्शित करता है, कभी-कभी अधिक अस्पष्ट रूप से जंक्शन कैपेसिटेंस कहा जाता है, संपर्कों के बीच परावैद्युत स्पेसर के साथ समानांतर प्लेट कैपेसिटर के अनुरूप होता है। विपरीत पूर्वाग्रह में घटती परत की चौड़ाई बढ़ते हुए विपरीत पूर्वाग्रह $$v_\text{R} $$ के साथ चौड़ी हो जाती है और समाई तदनुसार कम हो जाती है। इस प्रकार, जंक्शन वोल्टेज-नियंत्रणीय संधारित्र के रूप में कार्य करता है। सरलीकृत आयामी मॉडल में जंक्शन समाई है:


 * $$C_\text{J} = \kappa \varepsilon_0 \frac{A}{w(v_\text{R})} \, $$

$$A $$ के साथ उपकरण क्षेत्र $$\kappa $$ सापेक्ष अर्धचालक परावैद्युत पारगम्यता $$\varepsilon_0 $$ विद्युत स्थिरांक, और $$w $$ कमी चौड़ाई (उस क्षेत्र की मोटाई जहां मोबाइल वाहक घनत्व नगण्य है)।

आगे के पूर्वाग्रह में, उपरोक्त कमी-परत समाई के अतिरिक्त अल्पसंख्यक वाहक चार्ज इंजेक्शन और प्रसार होता है। अग्र पूर्वाग्रह में बदलाव के साथ होने वाले माइनॉरिटी कैरियर चार्ज में बदलाव को व्यक्त करते हुए प्रसार समाई उपस्थित है। संग्रहीत अल्पसंख्यक वाहक प्रभार के संदर्भ में डायोड धारा है:
 * $$i_\text{D} = \frac{Q_\text{D}}{\tau} \, $$

जहाँ $$Q_\text{D} $$ अल्पसंख्यक वाहकों के प्रसार से जुड़ा प्रभार है, और $$\tau $$ पारगमन समय है, इंजेक्शन क्षेत्र को पार करने के लिए अल्पसंख्यक प्रभार के लिए लिया गया समय सामान्यतः 0.1–100 नैनोसेकंड। इस आधार पर, प्रसार समाई की गणना की जाती है:


 * $$C_\text{D} = \frac {dQ_\text{D}}{dv_\text{D}} = \tau \frac {d i_\text{D}}{dv_\text{D}} = \frac{i_\text{D} \tau}{V_\text{T}} \ . $$

सामान्यतया अग्र पूर्वाग्रह में सामान्य वर्तमान स्तरों के लिए, यह धारिता अवक्षय-परत धारिता से कहीं अधिक है।

क्षणिक प्रतिक्रिया
डायोड एक अत्यधिक गैर-रैखिक उपकरण है, किन्तु छोटे-सिग्नल भिन्नताओं के लिए इसकी प्रतिक्रिया का विश्लेषण एक चयनित शांत डीसी पूर्वाग्रह बिंदु (या क्यू-पॉइंट) के आधार पर एक छोटे-सिग्नल परिपथ का उपयोग करके किया जा सकता है, जिसके बारे में सिग्नल में भिन्नता की कल्पना की जाती है। वर्तमान $$I_\text{S}$$ और प्रतिरोध $$R_\text{S}$$ के साथ नॉर्टन स्रोत द्वारा संचालित डायोड के लिए समतुल्य परिपथ दिखाया गया है। आउटपुट नोड पर किरचॉफ के वर्तमान नियम का उपयोग करना:


 * $$I_\text{S}=\left(j\omega (C_\text{J}+C_\text{D}) + \frac{1}{r_\text{D}} +\frac{1}{R_\text{S}} \right) V_\text{O} \, $$

$$C_\text{D} $$ डायोड प्रसार समाई,$$C_\text{J} $$ डायोड जंक्शन समाई (घटाव परत समाई) और $$r_\text{D} $$ डायोड चालू या बंद प्रतिरोध के साथ, सभी उस क्यू-बिंदु पर इस परिपथ द्वारा प्रदान किया गया आउटपुट वोल्टेज तब है:
 * $$\frac{V_\text{O}}{I_\text{S}} =\frac{(R_\text{S} \mathit{\parallel} r_\text{D})}{1+j\omega (C_\text{D}+C_\text{J})(R_\text{S} \mathit{\parallel}r_\text{D})} \, $$

जहाँ || समानांतर प्रतिरोध ऑपरेटर को इंगित करता है। यह ट्रांसरेसिस्टेंस एम्पलीफायर कोने की आवृत्ति या कटऑफ आवृत्ति $$f_\text{c} $$को दर्शाता है :
 * $$f_\text{c} = \frac{1}{2\pi (C_\text{D}+C_\text{J})(R_\text{S} \mathit{\parallel}r_\text{D})} \, $$

और आवृत्तियों के लिए $$f \gg f_\text{c}$$ लाभ आवृत्ति के साथ बंद हो जाता है क्योंकि कैपेसिटर अवरोधक को लघु परिपथ करता है $$r_\text{D}. $$ मान लें, जैसा कि डायोड चालू होने पर होता है, कि$$C_\text{D} \gg C_\text{J} $$ और $$R_\text{S} \gg r_\text{D}, $$ के लिए ऊपर दिए गए भाव डायोड प्रतिरोध और समाई प्रदान करते हैं:
 * $$f_\text{c} = \frac{1}{2 \pi n\tau} \, $$

जो कोने की आवृत्ति को डायोड ट्रांजिट समय से संबंधित करता है।

विपरीत पूर्वाग्रह में संचालित डायोड के लिए $$C_\text{D} $$ शून्य है और शब्द कोने की आवृत्ति को अधिकांशतः कटऑफ आवृत्ति द्वारा प्रतिस्थापित किया जाता है। किसी भी घटना में, विपरीत पूर्वाग्रह में डायोड प्रतिरोध अधिक बड़ा हो जाता है, चूंकि आदर्श डायोड नियम के अनुसार अनंत नहीं है, और यह धारणा कि यह चालक के नॉर्टन प्रतिरोध से कम है, स्पष्ट नहीं हो सकती है। जंक्शन कैपेसिटेंस छोटा है और विपरीत पूर्वाग्रह पर निर्भर करता है $$v_\text{R}. $$ कटऑफ आवृत्ति तब होती है:
 * $$f_\text{c} = \frac{1}{2\pi \, C_\text{J}(R_\text{S} \mathit{\parallel}r_\text{D})} \, $$

और विपरीत पूर्वाग्रह के साथ बदलता रहता है क्योंकि डायोड विपरीत पूर्वाग्रह बढ़ने के साथ मोबाइल कैरियर्स के ख़त्म हुए इंसुलेटिंग क्षेत्र की चौड़ाई $$w(v_\text{R}) $$ बढ़ जाती है, जिससे कैपेसिटेंस कम हो जाता है।

यह भी देखें

 * पिन डायोड

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