परमाणु शेल मॉडल

[[परमाणु भौतिकी]], परमाणु भौतिकी और परमाणु रसायन विज्ञान में, परमाणु शेल मॉडल परमाणु नाभिक का एक परमाणु मॉडल है जो ऊर्जा स्तरों के संदर्भ में नाभिक की संरचना का वर्णन करने के लिए पाउली अपवर्जन सिद्धांत का उपयोग करता है। पहला शेल मॉडल 1932 में दिमित्री इवानेंको (ई. गैपॉन के साथ) द्वारा प्रस्तावित किया गया था। मॉडल को 1949 में कई भौतिकविदों द्वारा स्वतंत्र कार्य के बाद विकसित किया गया था, विशेष रूप से यूजीन पॉल विग्नर, मारिया गोएपर्ट मेयर और जे. हंस डी. जेन्सेन ने। जिन्होंने अपने योगदान के लिए भौतिकी में 1963 का नोबेल पुरस्कार साझा किया।

परमाणु खोल मॉडल आंशिक रूप से इलेक्ट्रॉन विन्यास के अनुरूप है, जो एक परमाणु में इलेक्ट्रॉनों की व्यवस्था का वर्णन करता है, जिसमें भरे हुए खोल के परिणामस्वरूप बेहतर स्थिरता होती है। एक नाभिक में न्यूक्लियॉन (प्रोटॉन या न्यूट्रॉन) जोड़ते समय, कुछ ऐसे बिंदु होते हैं जहां अगले न्यूक्लियॉन की बाध्यकारी ऊर्जा पिछले वाले की तुलना में काफी कम होती है। यह अवलोकन कि न्यूक्लियंस (2, 8, 20, 28, 50, 82, 126) के विशिष्ट मैजिक नंबर (भौतिकी) हैं जो निम्नलिखित उच्च संख्या की तुलना में अधिक मजबूती से बंधे हैं, शेल मॉडल की उत्पत्ति है।

प्रोटॉन और न्यूट्रॉन के गोले एक दूसरे से स्वतंत्र होते हैं। इसलिए, जादू नाभिक दोनों मौजूद हो सकते हैं, जिसमें एक न्यूक्लियॉन प्रकार या दूसरा एक जादू संख्या पर है, और जादू संख्या (भौतिकी) #डबल मैजिक, जहां दोनों हैं। कक्षीय भरने में कुछ भिन्नताओं के कारण, ऊपरी जादू संख्या 126 है और अनुमानतः न्यूट्रॉन के लिए 184 है, लेकिन प्रोटॉन के लिए केवल फ्लोरोवियम, स्थिरता के तथाकथित द्वीप की खोज में भूमिका निभा रहा है। कुछ अर्ध-जादुई संख्याएँ पाई गई हैं, विशेष रूप से Z = zirconium, जो विभिन्न तत्वों के लिए परमाणु खोल भरने देता है; 16 भी एक जादूई संख्या हो सकती है। इन नंबरों को प्राप्त करने के लिए, परमाणु शेल मॉडल एक औसत क्षमता से शुरू होता है, जो चौकोर कुएं और क्वांटम हार्मोनिक ऑसिलेटर के बीच कहीं होता है। इस क्षमता में, एक स्पिन ऑर्बिट शब्द जोड़ा जाता है। फिर भी, कुल क्षोभ प्रयोग के साथ मेल नहीं खाता है, और अध्ययन किए जा रहे नाभिक के आधार पर एक अनुभवजन्य स्पिन कक्षा युग्मन को इसके युग्मन स्थिरांक के कम से कम दो या तीन अलग-अलग मूल्यों के साथ जोड़ा जाना चाहिए। क्वांटम हार्मोनिक ऑसिलेटर # उदाहरण के साथ मॉडल का अनुमान लगाकर नाभिक की जादुई संख्या, साथ ही अन्य गुणों पर पहुंचा जा सकता है: 3 डी आइसोट्रोपिक हार्मोनिक ऑसिलेटर | त्रि-आयामी हार्मोनिक ऑसिलेटर प्लस स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन। एक अधिक यथार्थवादी लेकिन जटिल क्षमता को वुड्स-सैक्सन क्षमता के रूप में जाना जाता है।

संशोधित हार्मोनिक ऑसिलेटर मॉडल
एक क्वांटम हार्मोनिक ऑसिलेटर # उदाहरण पर विचार करें: 3डी आइसोट्रोपिक हार्मोनिक ऑसिलेटर | त्रि-आयामी हार्मोनिक ऑसिलेटर। यह, उदाहरण के लिए, पहले तीन स्तरों में देगा (ℓ अज़ीमुथल क्वांटम संख्या है) प्रोटॉन और न्यूट्रॉन को जोड़कर नाभिक का निर्माण किया जाता है। ये हमेशा सबसे कम उपलब्ध स्तर भरेंगे, पहले दो प्रोटॉन स्तर शून्य भरेंगे, अगले छह प्रोटॉन स्तर एक भरेंगे, और इसी तरह। जैसा कि आवर्त सारणी में इलेक्ट्रॉनों के साथ होता है, बाह्यतम शेल में प्रोटॉन अपेक्षाकृत शिथिल रूप से नाभिक से बंधे होंगे यदि उस शेल में केवल कुछ प्रोटॉन हैं, क्योंकि वे नाभिक के केंद्र से सबसे दूर हैं। इसलिए, जिन नाभिकों में एक पूर्ण बाहरी प्रोटॉन खोल होता है, उनमें समान संख्या में प्रोटॉन वाले अन्य नाभिकों की तुलना में अधिक परमाणु बंधन ऊर्जा होगी। न्यूट्रॉन के लिए भी यही सच है।

इसका मतलब यह है कि जादूई संख्याएं वे होने की उम्मीद की जाती हैं जिनमें सभी कब्जे वाले गोले भरे हुए हैं। प्रयोग के अनुसार, हमें पहली दो संख्याओं के लिए 2 (स्तर 0 पूर्ण) और 8 (स्तर 0 और 1 पूर्ण) प्राप्त होते हैं। हालाँकि, मैजिक नंबरों का पूरा सेट सही तरीके से नहीं निकलता है। इनकी गणना इस प्रकार की जा सकती है:


 * एक क्वांटम हार्मोनिक ऑसिलेटर में#उदाहरण: 3डी आइसोट्रोपिक हार्मोनिक ऑसिलेटर|त्रि-आयामी हार्मोनिक ऑसिलेटर, एन स्तर पर कुल पतित ऊर्जा स्तर है $${(n+1)(n+2)\over 2}$$.
 * स्पिन (भौतिकी) के कारण अधोगति दुगुनी होती है और होती है $$(n+1)(n+2)$$.
 * इस प्रकार, जादुई संख्याएँ होंगी$$ \sum_{n=0}^k (n+1)(n+2) = \frac{(k+1)(k+2)(k+3)} 3 $$सभी पूर्णांक k के लिए। यह निम्नलिखित जादुई संख्याएँ देता है: 2, 8, 20, 40, 70, 112, ..., जो केवल पहली तीन प्रविष्टियों में प्रयोग से सहमत हैं। ये संख्याएं पास्कल के त्रिभुज से चतुष्फलकीय संख्याओं (1, 4, 10, 20, 35, 56, ...) की दोगुनी हैं।

विशेष रूप से, पहले छह गोले हैं: जहां प्रत्येक ℓ के लिए m के 2ℓ+1 भिन्न मान हैंlऔर m के 2 मानs, प्रत्येक विशिष्ट स्तर के लिए कुल 4ℓ+2 राज्य दे रहा है।
 * लेवल 0: 2 स्टेट्स (ℓ = 0) = 2।
 * स्तर 1: 6 अवस्थाएँ (ℓ = 1) = 6।
 * स्तर 2: 2 राज्य (ℓ = 0) + 10 राज्य (ℓ = 2) = 12।
 * स्तर 3: 6 राज्य (ℓ = 1) + 14 राज्य (ℓ = 3) = 20।
 * स्तर 4: 2 राज्य (ℓ = 0) + 10 राज्य (ℓ = 2) + 18 राज्य (ℓ = 4) = 30।
 * स्तर 5: 6 राज्य (ℓ = 1) + 14 राज्य (ℓ = 3) + 22 राज्य (ℓ = 5) = 42।

ये संख्याएं पास्कल त्रिभुज से त्रिभुज संख्याओं के दोगुने मान हैं: 1, 3, 6, 10, 15, 21, ....

एक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन सहित
हम आगे एक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन शामिल करते हैं। पहले हमें क्वांटम संख्या # क्वांटम संख्या द्वारा स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन जे, एम के साथ सिस्टम का वर्णन करना होगाjऔर समता (भौतिकी) के बजाय ℓ, मीlऔर एमs, जैसा कि हाइड्रोजन-जैसे परमाणु में # स्पिन-ऑर्बिट इंटरेक्शन सहित | हाइड्रोजन-जैसे परमाणु। चूँकि प्रत्येक सम स्तर में केवल ℓ के सम मान शामिल होते हैं, इसमें केवल सम (सकारात्मक) समता की अवस्थाएँ शामिल होती हैं। इसी तरह, प्रत्येक विषम स्तर में केवल विषम (नकारात्मक) समता की अवस्थाएँ शामिल होती हैं। इस प्रकार हम राज्यों की गिनती में समानता की उपेक्षा कर सकते हैं। नए क्वांटम नंबरों द्वारा वर्णित पहले छह गोले हैं जहां हर जे के लिए हैं 2j +  1 m के विभिन्न मानों से भिन्न अवस्थाएँj.
 * लेवल 0 (एन = 0): 2 स्टेट्स (जे = $1/undefined$). यहां तक ​​कि समता भी।
 * स्तर 1 (n = 1): 2 स्थितियाँ (j = $1/undefined$) + 4 अवस्थाएँ (j = $1/undefined$) = 6. विषम समता।
 * स्तर 2 (एन = 2): 2 राज्य (जे = $1/undefined$) + 4 अवस्थाएँ (j = $1/undefined$) + 6 राज्य (जे = $1/undefined$) = 12. समता भी।
 * स्तर 3 (n = 3): 2 स्थितियाँ (j = $1/undefined$) + 4 अवस्थाएँ (j = $1/undefined$) + 6 राज्य (जे = $1/undefined$) + 8 राज्य (जे = $1/undefined$) = 20। विषम समता।
 * स्तर 4 (एन = 4): 2 राज्य (जे = $1/undefined$) + 4 अवस्थाएँ (j = $1/undefined$) + 6 राज्य (जे = $1/undefined$) + 8 राज्य (जे = $1/undefined$) + 10 राज्य (जे = $1/undefined$) = 30. समता भी।
 * स्तर 5 (एन = 5): 2 राज्य (जे = $1/undefined$) + 4 अवस्थाएँ (j = $1/undefined$) + 6 राज्य (जे = $1/undefined$) + 8 राज्य (जे = $1/undefined$) + 10 राज्य (जे = $1/undefined$) + 12 राज्य (जे = $1/undefined$) = 42. विषम समता।

स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन के कारण समान स्तर की अवस्थाओं की ऊर्जा लेकिन अलग-अलग j के साथ अब समान नहीं होगी। ऐसा इसलिए है क्योंकि मूल क्वांटम संख्या में, कब $$\scriptstyle \vec{s}$$ इसके समानांतर $$\scriptstyle \vec{l}$$, अंतःक्रिया ऊर्जा सकारात्मक है; और इस मामले में j = ℓ + s = ℓ + $1/undefined$. कब $$\scriptstyle \vec{s}$$ यह समानांतर विरोधी है $$\scriptstyle \vec{l}$$ (यानी विपरीत रूप से संरेखित), अंतःक्रियात्मक ऊर्जा नकारात्मक है, और इस मामले में j =  ℓ  −  s  =  ℓ  −  $3/2$. इसके अलावा, बातचीत की ताकत मोटे तौर पर ℓ के समानुपाती होती है।

उदाहरण के लिए, राज्यों को स्तर 4 पर विचार करें:
 * 10 राज्यों के साथ j = $1/undefined$ ℓ = 4 से आते हैं और ℓ के समानांतर हैं। इस प्रकार उनके पास एक सकारात्मक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन एनर्जी है।
 * जे = के साथ 8 राज्य $3/2$ ℓ = 4 से आया और ℓ के समानांतर विरोधी है। इस प्रकार उनके पास एक नकारात्मक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन एनर्जी है।
 * 6 राज्यों के साथ j = $5/2$ ℓ = 2 से आया है और ℓ के समानांतर है। इस प्रकार उनके पास एक सकारात्मक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन एनर्जी है। हालाँकि इसका परिमाण j = वाले राज्यों की तुलना में आधा है $1/undefined$.
 * 4 राज्यों के साथ j = $3/2$ ℓ = 2 से आया और s विरोधी समानांतर ℓ से आया। इस प्रकार उनके पास एक नकारात्मक स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन एनर्जी है। हालाँकि इसका परिमाण j = वाले राज्यों की तुलना में आधा है $5/2$.
 * 2 राज्यों के साथ j = $7/2$ ℓ = 0 से आया है और इस प्रकार शून्य स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन ऊर्जा है।

संभावना का प्रोफाइल बदलना
लयबद्ध दोलक क्षमता $$V(r) = \mu \omega^2 r^2 /2$$ जैसे ही केंद्र r से दूरी अनंत तक जाती है, असीम रूप से बढ़ता है। अधिक यथार्थवादी क्षमता, जैसे कि वुड्स-सैक्सन क्षमता, इस सीमा पर स्थिर होगी। एक मुख्य परिणाम यह है कि न्यूक्लियंस की कक्षाओं की औसत त्रिज्या यथार्थवादी क्षमता में बड़ी होगी; यह कम अवधि की ओर जाता है $$\scriptstyle \hbar^2 l(l+1)/ 2m r^2$$ हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) ऑपरेटर के लाप्लास ऑपरेटर में। एक अन्य मुख्य अंतर यह है कि उच्च औसत त्रिज्या वाली कक्षाएँ, जैसे कि उच्च n या उच्च ℓ वाली कक्षाओं में हार्मोनिक ऑसिलेटर क्षमता की तुलना में कम ऊर्जा होगी। दोनों प्रभावों से उच्च ℓ कक्षाओं के ऊर्जा स्तरों में कमी आती है।

भविष्यवाणी जादू संख्या
स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन के साथ, और दोनों प्रभावों के उचित परिमाण के लिए, निम्नलिखित गुणात्मक तस्वीर का नेतृत्व किया जाता है: सभी स्तरों पर, उच्चतम जे राज्यों में उनकी ऊर्जा नीचे की ओर स्थानांतरित हो जाती है, विशेष रूप से उच्च एन के लिए (जहां उच्चतम जे उच्च है) ). यह दोनों नकारात्मक स्पिन-ऑर्बिट इंटरेक्शन ऊर्जा के कारण है और ऊर्जा में कमी के कारण क्षमता को और अधिक यथार्थवादी रूप से विकृत करने के कारण है। दूसरी-से-उच्चतम जे राज्यों, इसके विपरीत, उनकी ऊर्जा पहले प्रभाव से ऊपर और दूसरे प्रभाव से नीचे स्थानांतरित हो जाती है, जिससे एक छोटी सी समग्र पारी होती है। उच्चतम जे राज्यों की ऊर्जा में बदलाव इस प्रकार एक स्तर के राज्यों की ऊर्जा को निचले स्तर के राज्यों की ऊर्जा के करीब ला सकता है। शेल मॉडल के गोले तब n द्वारा निरूपित स्तरों के समान नहीं होते हैं, और जादुई संख्याएँ बदल जाती हैं।

हम तब मान सकते हैं कि n = 3 के लिए उच्चतम j राज्यों में n = 2 और n = 3 की औसत ऊर्जाओं के बीच एक मध्यवर्ती ऊर्जा है, और मान लें कि उच्चतम j राज्यों के लिए बड़े n (कम से कम n = 7 तक) है की औसत ऊर्जा के करीब एक ऊर्जा n −  1. तब हमें निम्नलिखित गोले प्राप्त होते हैं (आकृति देखें)

और इसी तरह।
 * पहला कोश: 2 अवस्थाएँ (n = 0, j = $1/undefined$).
 * दूसरा कोश: 6 अवस्थाएं (n = 1, j = $3/2$ या $5/2$).
 * तीसरा कोश: 12 अवस्थाएं (n = 2, j = $7/2$, $9/2$ या $1/undefined$).
 * चौथा कोश: 8 अवस्थाएं (n = 3, j = $3/2$).
 * पाँचवाँ कोश: 22 अवस्थाएँ (n = 3, j = $5/2$, $7/2$ या $9/2$; एन = 4, जे = $11/2$).
 * छठा कोश: 32 अवस्थाएं (n = 4, j = $1/undefined$, $1/undefined$, $9/2$ या $7/2$; एन = 5, डी = $5/2$).
 * सातवाँ कोश: 44 अवस्थाएँ (n = 5, j = $9/2$, $3/2$, $7/2$, $1/undefined$ या $1/undefined$; एन = 6, जे = $1/undefined$).
 * 8वाँ कोश: 58 अवस्थाएँ (n = 6, j = $3/2$, $1/undefined$, $3/2$, $5/2$, $7/2$ या $1/undefined$; एन = 7, डी = $3/2$).

ध्यान दें कि चौथे शेल के बाद राज्यों की संख्या दोगुनी त्रिकोणीय संख्या है. स्पिन-ऑर्बिट कपलिंग तथाकथित 'घुसपैठियों के स्तर' को अगले उच्च शेल से पिछले शेल की संरचना में नीचे गिराने का कारण बनता है। घुसपैठियों के आकार ऐसे होते हैं कि परिणामी खोल के आकार हार्मोनिक ऑसिलेटर से अगले उच्च दोगुनी त्रिकोणीय संख्या में बढ़ जाते हैं। उदाहरण के लिए, 1f2p में 20 न्यूक्लिऑन होते हैं, और स्पिन-ऑर्बिट युग्मन 1g9/2 (10 न्यूक्लिऑन) जोड़ता है जिससे 30 न्यूक्लिऑन के साथ एक नया शेल बनता है। 1g2d3s में 30 न्यूक्लियॉन हैं, और घुसपैठिए 1h11/2 (12 न्यूक्लियॉन) को जोड़ने से 42 का एक नया खोल आकार मिलता है, और इसी तरह।

जादू संख्या तब हैं


 * 2
 * 8 =  2  +  6
 * 20 =  2  +  6  +  12
 * 28 =  2  +  6  +  12  +  8
 * 50 =  2  +  6  +  12  +  8  +  22
 * 82 =  2  +  6  +  12  +  8  +  22  +  32
 * 126 =  2  +  6  +  12  +  8  +  22  +  32  +  44
 * 184 =  2  +  6  +  12  +  8  +  22  +  32  +  44  +  58

और इसी तरह। यह सभी देखे गए जादू नंबर देता है, और 184 के मूल्य पर एक नया (स्थिरता का तथाकथित द्वीप) भी भविष्यवाणी करता है (प्रोटॉन के लिए, जादू संख्या 126 अभी तक नहीं देखी गई है, और अधिक जटिल सैद्धांतिक विचार जादू की भविष्यवाणी करते हैं संख्या 114 होने के बजाय)।

मैजिक (और सेमी-मैजिक) नंबरों की भविष्यवाणी करने का एक और तरीका आदर्श फिलिंग ऑर्डर (स्पिन-ऑर्बिट स्प्लिटिंग के साथ लेकिन एनर्जी लेवल ओवरलैपिंग नहीं) को निर्धारित करना है। संगति के लिए s को क्रमशः 2 और 0 सदस्यों के साथ j = 1/2 और j = -1/2 घटकों में विभाजित किया गया है। यहां/द्वारा चिह्नित अनुक्रमों के भीतर सबसे बाईं ओर और सबसे दाईं ओर कुल गणना करने से मैजिक और सेमी-मैजिक नंबर मिलते हैं।


 * s(2,0)/p(4,2) > 2,2/6,8, तो (अर्ध)मैजिक नंबर 2,2/6,8
 * डी(6,4):एस(2,0)/एफ(8,6):पी(4,2) > 14,18:20,20/28,34:38,40, इसलिए 14,20/ 28,40
 * g(10,8):d(6,4):s(2,0)/h(12,10):f(8,6):p(4,2) > 50,58,64,68 ,70,70/82,92,100,106,110,112, इसलिए 50,70/82,112
 * आई(14,12):जी(10,8):डी(6,4):एस(2,0)/जे(16,14):एच(12,10):एफ(8,6): पी(4,2) > 126,138,148,156,162,166,168,168/184,198,210,220,228,234,238,240, इसलिए 126,168/184,240

चौकड़ी के भीतर प्रत्येक जोड़ी की सबसे सही भविष्यवाणी की गई जादुई संख्या / पास्कल त्रिकोण से डबल टेट्राहेड्रल संख्याएं हैं: 2, 8, 20, 40, 70, 112, 168, 240 2x 1, 4, 10, 20, 35 हैं, 56, 84, 120, ..., और जोड़े के सबसे बाएं सदस्य दोहरे त्रिकोणीय संख्याओं द्वारा सबसे दाएं से भिन्न होते हैं: 2 − 2 = 0, 8 − 6 = 2, 20 − 14 = 6, 40 − 28 = 12, 70 − 50 = 20, 112 − 82 = 30, 168 − 126 = 42, 240 − 184 = 56, जहां 0, 2, 6, 12, 20, 30, 42, 56, ... 2 × 0, 1 हैं , 3, 6, 10, 15, 21, 28, ... .

नाभिक के अन्य गुण
यह मॉडल कुछ सफलता के साथ नाभिक के अन्य गुणों की भी भविष्यवाणी या व्याख्या करता है, विशेष रूप से स्पिन (भौतिकी) और नाभिकीय जमीनी अवस्थाओं की समता (भौतिकी), और कुछ हद तक उनकी उत्तेजित अवस्थाएँ भी। लेना (ऑक्सीजन -17) एक उदाहरण के रूप में: इसके नाभिक में आठ प्रोटॉन होते हैं जो पहले तीन प्रोटॉन कोशों को भरते हैं, आठ न्यूट्रॉन पहले तीन न्यूट्रॉन कोशों को भरते हैं, और एक अतिरिक्त न्यूट्रॉन। एक पूर्ण प्रोटॉन शेल में सभी प्रोटॉनों का कुल कोणीय संवेग शून्य होता है, क्योंकि उनका कोणीय संवेग एक दूसरे को रद्द कर देता है। न्यूट्रॉन के लिए भी यही सच है। समान स्तर (n) के सभी प्रोटॉनों में समान समानता (या तो +1 या -1) होती है, और चूंकि कणों की एक जोड़ी की समानता उनकी समानता का गुणनफल होती है, समान स्तर (n) से प्रोटॉनों की एक सम संख्या +1 समानता होगी। इस प्रकार आठ प्रोटॉन और पहले आठ न्यूट्रॉन का कुल कोणीय संवेग शून्य है, और उनकी कुल समता +1 है। इसका अर्थ है कि नाभिक का चक्रण (अर्थात् कोणीय संवेग), साथ ही साथ इसकी समता, नौवें न्यूट्रॉन द्वारा पूरी तरह से निर्धारित होती है। यह चौथे कोश की पहली (अर्थात् निम्नतम ऊर्जा) अवस्था में है, जो एक d-कोश (ℓ = 2) है, और चूंकि p = (-1)$5/2$, यह नाभिक को +1 की समग्र समता देता है। इस चौथे d-कोश में j = है $9/2$, इस प्रकार का नाभिक  से सकारात्मक समता और कुल कोणीय संवेग होने की उम्मीद है $1/undefined$, जो वास्तव में इसके पास है।

नाभिक के गोले के क्रम के नियम हुंड के नियमों की सूची के समान हैं। परमाणु गोले के हुंड के नियम, हालांकि, परमाणु भौतिकी में इसके उपयोग के विपरीत, एक खोल का पूरा होना अगले n तक पहुंचने का संकेत नहीं है, जैसे कि खोल मॉडल उत्साहित नाभिक राज्यों के क्रम की सटीक भविष्यवाणी नहीं कर सकता है, हालांकि यह जमीनी राज्यों की भविष्यवाणी करने में बहुत सफल है। पहले कुछ शब्दों का क्रम इस प्रकार सूचीबद्ध है: 1s, 1p$3/2$, 1p$5/2$, 1डी$7/2$, 2s, 1d$11/2$... अंकन पर और अधिक स्पष्टीकरण के लिए रसेल पर लेख देखें–सॉन्डर्स शब्द चिह्न

मैजिक नंबर (भौतिकी) से आगे के नाभिक के लिए यह धारणा जोड़नी चाहिए कि मजबूत परमाणु बल और कुल कोणीय गति के बीच संबंध के कारण, प्रोटॉन या न्यूट्रॉन समान एन के साथ विपरीत कोणीय गति के जोड़े बनाते हैं। इसलिए, प्रोटॉन की एक समान संख्या और न्यूट्रॉन की एक समान संख्या वाले नाभिक में 0 स्पिन और सकारात्मक समता होती है। प्रोटॉन की सम संख्या वाले नाभिक और विषम संख्या में न्यूट्रॉन (या इसके विपरीत) में अंतिम न्यूट्रॉन (या प्रोटॉन) की समानता होती है, और स्पिन इस न्यूट्रॉन (या प्रोटॉन) के कुल कोणीय गति के बराबर होती है। अंत में हमारा तात्पर्य उच्चतम ऊर्जा स्तर से आने वाले गुणों से है।

विषम संख्या में प्रोटॉन और विषम संख्या में न्यूट्रॉन वाले नाभिक के मामले में, अंतिम न्यूट्रॉन और अंतिम प्रोटॉन दोनों की कुल कोणीय गति और समानता पर विचार करना चाहिए। न्यूक्लियस समता उनका एक उत्पाद होगा, जबकि न्यूक्लियस स्पिन कोणीय गति के संभावित परिणामों में से एक होगा # उनके कोणीय गति के परिमाणित कोणीय गति का जोड़ (अन्य संभावित परिणाम नाभिक के उत्साहित राज्यों के साथ)।

प्रत्येक खोल के भीतर कोणीय गति के स्तर का क्रम ऊपर वर्णित सिद्धांतों के अनुसार है - स्पिन-ऑर्बिट इंटरैक्शन के कारण, उच्च कोणीय गति वाले राज्यों में क्षमता के विरूपण के कारण उनकी ऊर्जा नीचे की ओर स्थानांतरित हो जाती है (यानी एक हार्मोनिक ऑसिलेटर क्षमता से चलती है) एक अधिक यथार्थवादी)। हालांकि, न्यूक्लियॉन जोड़े के लिए, यह अक्सर उच्च कोणीय गति पर होने के लिए ऊर्जावान रूप से अनुकूल होता है, भले ही एकल न्यूक्लियॉन के लिए इसका ऊर्जा स्तर अधिक हो। यह कोणीय संवेग और प्रबल नाभिकीय बल के बीच संबंध के कारण है।

शेल मॉडल के इस सरल संस्करण द्वारा न्यूट्रॉन और प्रोटॉन के परमाणु चुंबकीय क्षण का आंशिक रूप से अनुमान लगाया गया है। चुंबकीय क्षण की गणना अंतिम न्यूक्लियॉन के j, ℓ और s के माध्यम से की जाती है, लेकिन नाभिक अच्छी तरह से परिभाषित ℓ और s की अवस्था में नहीं होते हैं। इसके अलावा, विषम-विषम नाभिकों के लिए, ड्यूटेरियम # चुंबकीय और विद्युत बहुध्रुवों के रूप में, दो अंतिम नाभिकों पर विचार करना होगा। इसलिए, परमाणु चुंबकीय क्षण के लिए कई संभावित उत्तर मिलते हैं, प्रत्येक संभव संयुक्त ℓ और एस राज्य के लिए एक, और नाभिक की वास्तविक स्थिति उनमें से एक सुपरपोजिशन सिद्धांत है। इस प्रकार वास्तविक (मापा गया) परमाणु चुंबकीय क्षण संभावित उत्तरों के बीच कहीं है।

एक नाभिक का विद्युत द्विध्रुव हमेशा शून्य होता है, क्योंकि इसकी जमीनी अवस्था में एक निश्चित समता होती है, इसलिए यह पदार्थ का घनत्व (ψ) है$1/undefined$, जहां ψ तरंग क्रिया है) समता के तहत हमेशा अपरिवर्तनीय होता है। आमतौर पर डिपोल#परमाणु द्विध्रुव के साथ भी यही स्थिति होती है।

ड्यूटेरियम#चुंबकीय और इलेक्ट्रिक मल्टीपोल के मामले में समान कारणों के लिए शेल मॉडल के इस सरल संस्करण द्वारा उच्च विद्युत और चुंबकीय बहुध्रुव क्षणों की भविष्यवाणी नहीं की जा सकती है।

अवशिष्ट अंतःक्रियाओं सहित
नाभिक के लिए दो या दो से अधिक वैलेंस न्यूक्लियंस (यानी एक बंद खोल के बाहर न्यूक्लियॉन) एक अवशिष्ट दो-शरीर की बातचीत को जोड़ा जाना चाहिए। यह अवशिष्ट शब्द इंटर-न्यूक्लियॉन इंटरैक्शन के हिस्से से आता है जो अनुमानित औसत क्षमता में शामिल नहीं है। इस समावेशन के माध्यम से, विभिन्न शैल विन्यास मिश्रित होते हैं और समान विन्यास के अनुरूप राज्यों की ऊर्जा गिरावट टूट जाती है। इन अवशिष्ट अंतःक्रियाओं को एक छोटे मॉडल स्थान (या वैलेंस स्पेस) में शेल मॉडल गणनाओं के माध्यम से शामिल किया जाता है। यह स्थान कई-कण अवस्थाओं के आधार पर फैला हुआ है जहाँ मॉडल स्थान में केवल एकल-कण अवस्थाएँ सक्रिय हैं। श्रोडिंगर समीकरण इस आधार पर हल किया जाता है, विशेष रूप से मॉडल स्पेस के लिए उपयुक्त एक प्रभावी हैमिल्टनियन का उपयोग करके। यह हेमिल्टनियन मुक्त न्यूक्लियंस से अलग है क्योंकि इसे अन्य चीजों के साथ बहिष्कृत कॉन्फ़िगरेशन के लिए क्षतिपूर्ति करना है।

मॉडल स्पेस को पहले के निष्क्रिय कोर तक बढ़ाकर और मॉडल स्पेस ट्रंकेशन तक सभी सिंगल-पार्टिकल स्टेट्स को सक्रिय मानकर औसत संभावित सन्निकटन को पूरी तरह से दूर किया जा सकता है। यह नो-कोर शेल मॉडल का आधार बनाता है, जो कि एक एब इनिटियो मेथड्स (न्यूक्लियर फिजिक्स) है। प्रयोगों के साथ सहमति प्राप्त करने के लिए ऐसी गणनाओं में तीन-निकाय बल|तीन-निकाय अंतःक्रिया को शामिल करना आवश्यक है।

सामूहिक रोटेशन और विकृत क्षमता
1953 में नाभिक में घूर्णी बैंड के पहले प्रायोगिक उदाहरण पाए गए, उनके ऊर्जा स्तर उसी J(J+1) ऊर्जा के पैटर्न का पालन करते हैं जैसा कि घूर्णन अणुओं में होता है। क्वांटम यंत्रवत्, एक गोले का सामूहिक घुमाव होना असंभव है, इसलिए इसका तात्पर्य है कि इन नाभिकों का आकार गैर-गोलाकार था। सिद्धांत रूप में, इन घूर्णी अवस्थाओं को गोलाकार क्षमता के एकल-कण अवस्थाओं के आधार पर कण-छेद उत्तेजना के सुसंगत सुपरपोजिशन के रूप में वर्णित किया जा सकता था। लेकिन वास्तव में, इन राज्यों का इस तरह से वर्णन अट्रैक्टिव है, बड़ी संख्या में वैलेंस पार्टिकल्स के कारण - और यह इंट्रेक्टेबिलिटी 1950 के दशक में और भी अधिक थी जब कंप्यूटिंग शक्ति बेहद अल्पविकसित थी। इन कारणों से, आयु बोहर, बेन मोटलसन, और स्वेन गोस्टा निल्सन ने ऐसे मॉडल बनाए जिनमें क्षमता को दीर्घवृत्ताभ आकार में विकृत किया गया था। इस प्रकार का पहला सफल मॉडल वह है जिसे अब निल्सन मॉडल के नाम से जाना जाता है। यह अनिवार्य रूप से इस आलेख में वर्णित हार्मोनिक ऑसीलेटर मॉडल है, लेकिन अनिसोट्रॉपी जोड़ा गया है, ताकि तीन कार्टेशियन अक्षों के साथ ऑसीलेटर आवृत्तियां समान न हों। आमतौर पर आकार एक प्रोलेट दीर्घवृत्ताभ होता है, जिसमें समरूपता की धुरी को z लिया जाता है। क्योंकि क्षमता गोलाकार रूप से सममित नहीं है, एकल-कण राज्य अच्छे कोणीय गति जे के राज्य नहीं हैं। हालांकि, एक लैग्रेंज गुणक $$-\omega\cdot J$$, जिसे क्रैंकिंग शब्द के रूप में जाना जाता है, को हैमिल्टनियन में जोड़ा जा सकता है। आमतौर पर कोणीय आवृत्ति वेक्टर ω को सममिति अक्ष के लंबवत लिया जाता है, हालांकि झुकी हुई-अक्ष क्रैंकिंग पर भी विचार किया जा सकता है। एकल-कण अवस्थाओं को फर्मी स्तर तक भरना तब राज्यों का निर्माण करता है जिनकी क्रैंकिंग अक्ष के साथ अपेक्षित कोणीय गति होती है $$\langle J_x\rangle$$ वांछित मूल्य है।

संबंधित मॉडल
इगल तालमी ने प्रयोगात्मक डेटा से जानकारी प्राप्त करने के लिए एक विधि विकसित की और इसका उपयोग उन ऊर्जाओं की गणना और भविष्यवाणी करने के लिए किया जिन्हें मापा नहीं गया है। इस पद्धति का उपयोग कई परमाणु भौतिकविदों द्वारा सफलतापूर्वक किया गया है और इससे परमाणु संरचना की गहरी समझ पैदा हुई है। इन गुणों का एक अच्छा विवरण देने वाला सिद्धांत विकसित किया गया था। यह विवरण सुरुचिपूर्ण और सफल अंतःक्रियात्मक बोसोन मॉडल के शेल मॉडल के आधार को प्रस्तुत करने के लिए निकला।

न्यूक्लियर शेल मॉडल से प्राप्त एक मॉडल हेनरी मार्गेनौ, एडवर्ड टेलर, जे. के. पेरिंग, टोनी स्किर्मे द्वारा विकसित अल्फा कण मॉडल है। टी। H. Skyrme, जिसे कभी-कभी Skyrme मॉडल भी कहा जाता है। ध्यान दें, हालांकि, स्किरमे मॉडल को आमतौर पर न्यूक्लियॉन के एक मॉडल के रूप में लिया जाता है, जैसे मेसन (पियोन) के एक बादल के रूप में, नाभिक के एक मॉडल के रूप में अल्फा कणों के बादल के रूप में।

यह भी देखें

 * परस्पर क्रिया करने वाला बोसोन मॉडल
 * आइसोमेरिक शिफ्ट
 * तरल ड्रॉप मॉडल
 * परमाणु संरचना