बर्नूली का प्रमेय



बर्नौली का सिद्धांत द्रव गतिकी में एक महत्वपूर्ण अवधारणा है जो दबाव, गति और ऊंचाई से संबंधित है। बरनौली के सिद्धांत में कहा गया है कि स्थिर दबाव में कमी या द्रव की संभावित ऊर्जा में कमी के साथ-साथ द्रव की गति में वृद्धि होती है।  सिद्धांत का नाम स्विस गणितज्ञ और भौतिक विज्ञानी डेनियल बर्नौली के नाम पर रखा गया है, जिन्होंने इसे 1738 में अपनी पुस्तक हाइड्रोडायनामिका में प्रकाशित किया था। हालांकि बर्नौली ने निष्कर्ष निकाला कि प्रवाह की गति बढ़ने पर दबाव कम हो जाता है, यह 1752 में लियोनहार्ड यूलर था जिसने बर्नौली के समीकरण को अपने सामान्य रूप में व्युत्पन्न किया था। बर्नौली के सिद्धांत को ऊर्जा के संरक्षण के सिद्धांत से प्राप्त किया जा सकता है। यह बताता है कि, एक स्थिर प्रवाह में, तरल पदार्थ में ऊर्जा के सभी रूपों का योग उन सभी बिंदुओं पर समान होता है जो चिपचिपी शक्तियों से मुक्त होते हैं। इसके लिए आवश्यक है कि गतिज ऊर्जा, संभावित ऊर्जा और आंतरिक ऊर्जा का योग स्थिर रहे।  इस प्रकार द्रव की गति में वृद्धि - इसकी गतिज ऊर्जा में वृद्धि का अर्थ इसकी संभावित ऊर्जा (स्थैतिक दबाव सहित) और आंतरिक ऊर्जा में एक साथ कमी (योग) के साथ होता है। यदि किसी जलाशय से द्रव बह रहा है, तो ऊर्जा के सभी रूपों का योग समान होता है क्योंकि एक जलाशय में ऊर्जा प्रति इकाई आयतन (दबाव और गुरुत्वाकर्षण क्षमता का योग) $ρ&thinsp;g&thinsp;h$) हर जगह एक जैसा है।

बर्नौली का सिद्धांत केवल इसेंट्रोपिक प्रक्रिया के लिए लागू होता है: जब अपरिवर्तनीय प्रक्रियाओं (जैसे अशांति) और गैर-एडियाबेटिक प्रक्रियाओं (जैसे थर्मल विकिरण) के प्रभाव छोटे होते हैं और उन्हें उपेक्षित किया जा सकता है। हालांकि, इस सिद्धांत को इन सीमाओं के भीतर विभिन्न प्रकार के प्रवाह पर लागू किया जा सकता है, जिसके परिणामस्वरूप बर्नौली के समीकरण के विभिन्न रूप सामने आते हैं। बर्नौली के समीकरण का सरल रूप असंपीड्य प्रवाह के लिए मान्य है (उदाहरण के लिए अधिकांश तरल प्रवाह और कम मैक संख्या पर चलने वाली गैसें)। उच्च मैक संख्या पर संपीड़ित प्रवाह पर अधिक उन्नत रूपों को लागू किया जा सकता है। बरनौली के सिद्धांत को सीधे आइजैक न्यूटन के दूसरे न्यूटन के गति के नियमों से भी प्राप्त किया जा सकता है। यदि द्रव का एक छोटा आयतन उच्च दाब के क्षेत्र से क्षैतिज रूप से निम्न दाब के क्षेत्र की ओर बहता है, तो सामने की अपेक्षा पीछे का दाब अधिक होता है। यह वॉल्यूम पर शुद्ध बल देता है, इसे स्ट्रीमलाइन के साथ तेज करता है।

द्रव के कण केवल दबाव और अपने वजन के अधीन होते हैं। यदि कोई द्रव क्षैतिज रूप से और धारारेखा के एक खंड के साथ बह रहा है, जहां गति बढ़ जाती है तो यह केवल इसलिए हो सकता है क्योंकि उस खंड पर द्रव उच्च दबाव वाले क्षेत्र से कम दबाव वाले क्षेत्र में चला गया है; और अगर इसकी गति कम हो जाती है, तो यह केवल इसलिए हो सकता है क्योंकि यह कम दबाव वाले क्षेत्र से उच्च दबाव वाले क्षेत्र में चला गया है। नतीजतन, क्षैतिज रूप से बहने वाले तरल पदार्थ के भीतर, उच्चतम गति तब होती है जहां दबाव सबसे कम होता है, और सबसे कम गति वहां होती है जहां दबाव उच्चतम होता है।

असंगत प्रवाह समीकरण
तरल पदार्थों के अधिकांश प्रवाहों में, और कम मैक संख्या पर गैसों में, प्रवाह में दबाव भिन्नताओं के बावजूद द्रव पार्सल की घनत्व को स्थिर माना जा सकता है। इसलिए, द्रव को असम्पीडित माना जा सकता है, और इन प्रवाहों को असम्पीडित प्रवाह कहा जाता है। बरनौली ने तरल पदार्थों पर अपने प्रयोग किए, इसलिए उसका समीकरण अपने मूल रूप में केवल असंपीड्य प्रवाह के लिए मान्य है। बरनौली के समीकरण का एक सामान्य रूप है:

कहाँ:
 * $$v$$ एक बिंदु पर द्रव प्रवाह गति है,
 * $$g$$ गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक है,
 * $$z$$ सकारात्मक के साथ एक संदर्भ विमान के ऊपर बिंदु की ऊंचाई है $$z$$-दिशा ऊपर की ओर इशारा करती है—तो गुरुत्वीय त्वरण के विपरीत दिशा में,
 * $$p$$ चुने हुए बिंदु पर दबाव है, और
 * $$\rho$$ द्रव में सभी बिंदुओं पर द्रव का घनत्व है।

Bernoulli के समीकरण और Bernoulli स्थिरांक प्रवाह के किसी भी क्षेत्र में लागू होते हैं जहां द्रव्यमान की प्रति इकाई ऊर्जा एक समान होती है। एक जलाशय में तरल पदार्थ के द्रव्यमान की प्रति इकाई ऊर्जा पूरे जलाशय में एक समान होती है, इसलिए यदि जलाशय तरल को पाइप या प्रवाह क्षेत्र में खिलाता है, बर्नौली के समीकरण और बर्नौली स्थिरांक का उपयोग हर जगह द्रव प्रवाह का विश्लेषण करने के लिए किया जा सकता है, सिवाय इसके कि जहां चिपचिपा बल मौजूद है और प्रति इकाई द्रव्यमान ऊर्जा को नष्ट कर देता है।

इस बर्नौली समीकरण को लागू करने के लिए निम्नलिखित मान्यताओं को पूरा किया जाना चाहिए:
 * प्रवाह द्रव गतिकी होना चाहिए, अर्थात प्रवाह पैरामीटर (वेग, घनत्व, आदि) किसी भी बिंदु पर समय के साथ नहीं बदल सकते हैं,
 * प्रवाह असंपीड्य होना चाहिए - भले ही दबाव भिन्न हो, घनत्व एक प्रवाह रेखा के साथ स्थिर रहना चाहिए;
 * श्यानता बलों द्वारा घर्षण नगण्य होना चाहिए।

रूढ़िवादी बल क्षेत्रों (गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र तक सीमित नहीं) के लिए, बर्नौली के समीकरण को सामान्यीकृत किया जा सकता है: $$\frac{v^2}{2} + \Psi + \frac{p}{\rho} = \text{constant}$$ कहाँ $dp⁄dx < 0$ माना बिंदु पर बल क्षमता है। उदाहरण के लिए, पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण के लिए $Ψ$.

द्रव घनत्व के साथ गुणा करके $x$, समीकरण ($l$) के रूप में फिर से लिखा जा सकता है: $$\tfrac{1}{2} \rho v^2 + \rho g z + p = \text{constant}$$ या: $$q + \rho g h = p_0 + \rho g z = \text{constant}$$ कहाँ बर्नौली समीकरण में स्थिरांक को सामान्यीकृत किया जा सकता है। एक सामान्य दृष्टिकोण टोटल हेड या एनर्जी हेड के संदर्भ में है $x$: $$H = z + \frac{p}{\rho g} + \frac{v^2}{2g} = h + \frac{v^2}{2g},$$ उपरोक्त समीकरण सुझाव देते हैं कि एक प्रवाह गति होती है जिस पर दबाव शून्य होता है, और इससे भी अधिक गति पर दबाव नकारात्मक होता है। अक्सर, गैस और तरल पदार्थ नकारात्मक निरपेक्ष दबाव या शून्य दबाव के लिए भी सक्षम नहीं होते हैं, इसलिए स्पष्ट रूप से बर्नौली का समीकरण शून्य दबाव तक पहुंचने से पहले ही मान्य हो जाता है। तरल पदार्थों में - जब दबाव बहुत कम हो जाता है - गुहिकायन होता है। उपरोक्त समीकरण प्रवाह गति चुकता और दबाव के बीच एक रैखिक संबंध का उपयोग करते हैं। गैसों में उच्च प्रवाह गति पर, या तरल में ध्वनि तरंगों के लिए, द्रव्यमान घनत्व में परिवर्तन महत्वपूर्ण हो जाते हैं जिससे कि निरंतर घनत्व की धारणा अमान्य हो जाती है।
 * $Ψ = gz$ गतिशील दबाव है,
 * $q = 1⁄2ρv^{2}$ पीजोमेट्रिक सिर या हाइड्रोलिक हेड (ऊंचाई का योग) है $$ और दबाव सिर) और
 * $h = z + p⁄ρg$ ठहराव दबाव है (स्थैतिक दबाव का योग $ρ$ और गतिशील दबाव $$).

सरलीकृत रूप
बरनौली के समीकरण के कई अनुप्रयोगों में, में परिवर्तन $z$ पद अन्य पदों की तुलना में इतना छोटा है कि इसे उपेक्षित किया जा सकता है। उदाहरण के लिए, उड़ान के दौरान विमान के मामले में, ऊंचाई में परिवर्तन $p$ इतना छोटा है $q$ शब्द छोड़ा जा सकता है। यह उपरोक्त समीकरण को निम्नलिखित सरलीकृत रूप में प्रस्तुत करने की अनुमति देता है: $$p + q = p_0$$ कहाँ $p_{0} = p + q$ कुल दबाव कहा जाता है, और $H$ गतिशील दबाव है। कई लेखक दबाव का उल्लेख करते हैं $ρgz$ इसे कुल दबाव से अलग करने के लिए स्थिर दबाव के रूप में $p_{0}$ और गतिशील दबाव $z$. वायुगतिकी में, एल.जे. क्लैंसी लिखते हैं: इसे कुल और गतिशील दबावों से अलग करने के लिए, द्रव का वास्तविक दबाव, जो इसकी गति से नहीं बल्कि इसकी स्थिति से जुड़ा होता है, को अक्सर स्थिर दबाव के रूप में जाना जाता है, लेकिन जहां शब्द दबाव अकेले प्रयोग किया जाता है यह इस स्थिर दबाव को संदर्भित करता है।

बर्नौली के समीकरण के सरलीकृत रूप को निम्नलिखित यादगार शब्द समीकरण में संक्षेपित किया जा सकता है:

उस बिंदु पर द्रव की गति की परवाह किए बिना, लगातार बहने वाले द्रव में प्रत्येक बिंदु का अपना अनूठा स्थिर दबाव होता है $ρgz$ और गतिशील दबाव $q$. उनका योग $p_{0}$ को कुल दबाव के रूप में परिभाषित किया गया है $p + q$. बरनौली के सिद्धांत के महत्व को अब संक्षेप में प्रस्तुत किया जा सकता है क्योंकि चिपचिपा बलों से मुक्त किसी भी क्षेत्र में कुल दबाव स्थिर होता है। यदि तरल प्रवाह को किसी बिंदु पर विराम में लाया जाता है, तो इस बिंदु को ठहराव बिंदु कहा जाता है, और इस बिंदु पर स्थैतिक दबाव ठहराव दबाव के बराबर होता है।

यदि द्रव प्रवाह अघूर्णी प्रवाह है, तो कुल दबाव एक समान होता है और बर्नौली के सिद्धांत को सारांशित किया जा सकता है क्योंकि द्रव प्रवाह में हर जगह कुल दबाव स्थिर होता है। यह मान लेना उचित है कि किसी भी स्थिति में अघूर्णन प्रवाह मौजूद होता है जहां द्रव का एक बड़ा पिंड एक ठोस पिंड से होकर बह रहा हो। उदाहरण उड़ान में विमान और पानी के खुले निकायों में चल रहे जहाज हैं। हालांकि, बर्नौली का सिद्धांत महत्वपूर्ण रूप से सीमा परत में लागू नहीं होता है जैसे लंबे पाइप प्रवाह के माध्यम से प्रवाह में।

अस्थिर संभावित प्रवाह
अस्थिर संभावित प्रवाह के लिए बर्नौली समीकरण का उपयोग पवन तरंग और ध्वनिकी के सिद्धांत में किया जाता है। एक अघूर्णी प्रवाह के लिए, प्रवाह वेग को ढाल के रूप में वर्णित किया जा सकता है ∇φ}वेग क्षमता का } $p$. उस मामले में, और एक निरंतर घनत्व के लिए $q$, यूलर समीकरणों (द्रव गतिकी) के संवेग समीकरणों को इसमें एकीकृत किया जा सकता है: $$\frac{\partial \varphi}{\partial t} + \tfrac12 v^2 + \frac{p}{\rho} + gz = f(t),$$ जो एक बर्नौली समीकरण है जो अस्थिर-या समय पर निर्भर-प्रवाहों के लिए भी मान्य है। यहाँ $p_{0}$ वेग क्षमता के आंशिक व्युत्पन्न को दर्शाता है $p$ समय के संबंध में $q$, और $∂φ⁄∂t$ प्रवाह की गति है। कार्यक्रम $v = |∇φ|$ केवल समय पर निर्भर करता है न कि द्रव में स्थिति पर। नतीजतन, कुछ समय में बर्नौली समीकरण $φ$ संपूर्ण द्रव डोमेन में लागू होता है। यह एक स्थिर अघूर्णन प्रवाह के विशेष मामले के लिए भी सही है, इस मामले में $ρ$ और $f(t)$ स्थिरांक हैं इसलिए समीकरण ($φ$) द्रव डोमेन के हर बिंदु पर लागू किया जा सकता है। आगे f(t)}परिवर्तन का उपयोग करके वेग क्षमता में इसे शामिल करके } को शून्य के बराबर बनाया जा सकता है:$$\Phi = \varphi - \int_{t_0}^t f(\tau)\, \mathrm{d}\tau,$$ जिसके परिणामस्वरूप: $$\frac{\partial \Phi}{\partial t} + \tfrac12 v^2 + \frac{p}{\rho} + gz = 0.$$ ध्यान दें कि प्रवाह वेग की क्षमता का संबंध इस परिवर्तन से अप्रभावित है: $∂φ⁄∂t$.

अस्थिर संभावित प्रवाह के लिए बर्नौली समीकरण भी ल्यूक के परिवर्तनशील सिद्धांत में एक केंद्रीय भूमिका निभाते हुए प्रतीत होता है, लैग्रेंगियन यांत्रिकी का उपयोग करते हुए मुक्त-सतह प्रवाह का एक परिवर्तनशील विवरण।

संपीड़ित प्रवाह समीकरण
बर्नौली ने अपने सिद्धांत को तरल पदार्थों पर टिप्पणियों से विकसित किया, और बर्नौली का समीकरण आदर्श तरल पदार्थों के लिए मान्य है: वे जो असम्पीडित, इरोटेशनल, इनविसिड और रूढ़िवादी बलों के अधीन हैं। यह कभी-कभी गैसों के प्रवाह के लिए मान्य होता है: बशर्ते कि गैस के प्रवाह से गैस के संपीड़न या विस्तार के लिए गतिज या संभावित ऊर्जा का कोई हस्तांतरण न हो। यदि गैस का दबाव और आयतन दोनों एक साथ बदलते हैं, तो काम गैस पर या उसके द्वारा किया जाएगा। इस मामले में, Bernoulli के समीकरण - अपने असंपीड़ित प्रवाह रूप में - मान्य नहीं माना जा सकता। हालांकि, अगर गैस प्रक्रिया पूरी तरह से आइसोबैरिक प्रक्रिया है, या आइसोकोरिक प्रक्रिया है, तो गैस पर या उसके द्वारा कोई काम नहीं किया जाता है (इसलिए सरल ऊर्जा संतुलन परेशान नहीं होता है)। गैस कानून के अनुसार, गैस में निरंतर घनत्व सुनिश्चित करने के लिए एक आइसोबैरिक या आइसोकोरिक प्रक्रिया आमतौर पर एकमात्र तरीका है। साथ ही गैस का घनत्व दबाव और पूर्ण तापमान के अनुपात के समानुपाती होगा; हालाँकि, यह अनुपात संपीड़न या विस्तार पर अलग-अलग होगा, इससे कोई फर्क नहीं पड़ता कि गैर-शून्य मात्रा में गर्मी को जोड़ा या हटाया जाता है। एकमात्र अपवाद तब होता है जब शुद्ध ताप हस्तांतरण शून्य होता है, जैसा कि एक पूर्ण थर्मोडायनामिक चक्र में या एक व्यक्तिगत आइसेंट्रोपिक प्रक्रिया (घर्षण रहित एडियाबेटिक प्रक्रिया) प्रक्रिया में होता है, और तब भी इस प्रतिवर्ती प्रक्रिया को उलट दिया जाना चाहिए, ताकि गैस को मूल दबाव में बहाल किया जा सके और विशिष्ट मात्रा, और इस प्रकार घनत्व। तभी मूल, असंशोधित बर्नौली समीकरण लागू होता है। इस मामले में समीकरण का उपयोग किया जा सकता है यदि गैस की प्रवाह गति ध्वनि की गति से पर्याप्त रूप से कम हो, जैसे कि गैस के घनत्व में भिन्नता (इस प्रभाव के कारण) प्रत्येक स्ट्रीमलाइन के साथ अनदेखी की जा सकती है। मच संख्या 0.3 से कम पर रुद्धोष्म प्रवाह आमतौर पर काफी धीमा माना जाता है। संपीड़ित तरल पदार्थों पर लागू होने वाले समान समीकरणों को विकसित करने के लिए भौतिकी के मूलभूत सिद्धांतों का उपयोग करना संभव है। कई समीकरण हैं, प्रत्येक एक विशेष अनुप्रयोग के लिए सिलवाया गया है, लेकिन सभी बर्नौली के समीकरण के समान हैं और सभी भौतिकी के मूलभूत सिद्धांतों जैसे कि न्यूटन के गति के नियम या ऊष्मप्रवैगिकी के पहले नियम से ज्यादा कुछ नहीं पर भरोसा करते हैं।

द्रव गतिकी में संकुचित प्रवाह
एक संपीड़ित द्रव के लिए, राज्य के बैरोट्रोपिक द्रव समीकरण के साथ, और रूढ़िवादी बलों की कार्रवाई के तहत, $$\frac {v^2}{2}+ \int_{p_1}^p \frac {\mathrm{d}\tilde{p}}{\rho\left(\tilde{p}\right)} + \Psi = \text{constant (along a streamline)}$$ कहाँ:
 * $t$ दबाव है
 * $t$ घनत्व है और $∇Φ = ∇φ$ इंगित करता है कि यह दबाव का एक कार्य है
 * $f$ प्रवाह की गति है
 * $ρ(p)$ रूढ़िवादी बल क्षेत्र से जुड़ी क्षमता है, अक्सर गुरुत्वाकर्षण क्षमता

इंजीनियरिंग स्थितियों में, ऊंचाई आम तौर पर पृथ्वी के आकार की तुलना में छोटी होती है, और तरल प्रवाह के समय के पैमाने राज्य के समीकरण को रूद्धोष्म मानने के लिए काफी छोटे होते हैं। इस स्थिति में, एक आदर्श गैस के लिए उपरोक्त समीकरण बन जाता है: $$\frac {v^2}{2}+ gz + \left(\frac {\gamma}{\gamma-1}\right) \frac {p}{\rho} = \text{constant (along a streamline)}$$ जहां, ऊपर सूचीबद्ध शर्तों के अतिरिक्त:
 * $$ द्रव का ताप क्षमता अनुपात है
 * $p$ गुरुत्वाकर्षण के कारण त्वरण है
 * $ρ$ एक संदर्भ तल के ऊपर बिंदु की ऊंचाई है

संपीड़ित प्रवाह के कई अनुप्रयोगों में, ऊंचाई में परिवर्तन अन्य शर्तों की तुलना में नगण्य है, इसलिए शब्द $v$ मिटाया जा सकता है। तब समीकरण का एक बहुत ही उपयोगी रूप है: $$\frac {v^2}{2}+\left( \frac {\gamma}{\gamma-1}\right)\frac {p}{\rho} = \left(\frac {\gamma}{\gamma-1}\right)\frac {p_0}{\rho_0}$$ कहाँ:
 * $Ψ$ ठहराव दबाव है
 * $p_{0}$ कुल घनत्व है

ऊष्मप्रवैगिकी में संपीड़ित प्रवाह
(अर्ध) स्थिर प्रवाह के मामले में ऊष्मप्रवैगिकी में उपयोग के लिए उपयुक्त समीकरण का सबसे सामान्य रूप है:

$$\frac{v^2}{2} + \Psi + w = \text{constant}.$$ यहाँ $γ$ तापीय धारिता  प्रति इकाई द्रव्यमान है (जिसे विशिष्ट एन्थैल्पी के रूप में भी जाना जाता है), जिसे अक्सर इस रूप में भी लिखा जाता है $g$ (सिर या ऊंचाई से भ्रमित न हों)।

ध्यान दें कि $$w =e + \frac{p}{\rho} \left(= \frac{\gamma}{\gamma-1} \frac{p}{\rho}\right)$$ कहाँ $z$ ऊष्मागतिकी ऊर्जा प्रति इकाई द्रव्यमान है, जिसे विशिष्ट ऊर्जा आंतरिक ऊर्जा के रूप में भी जाना जाता है। तो, निरंतर आंतरिक ऊर्जा के लिए $$e$$ समीकरण असंपीड्य-प्रवाह रूप में कम हो जाता है।

दाईं ओर के स्थिरांक को अक्सर बर्नौली स्थिरांक कहा जाता है और इसे निरूपित किया जाता है $gz$. बिना किसी अतिरिक्त स्रोत या ऊर्जा के सिंक के स्थिर अदृश्य रूद्धोष्म प्रवाह के लिए, $w$ किसी भी स्ट्रीमलाइन के साथ स्थिर है। अधिक आम तौर पर, कब $h$ स्ट्रीमलाइन के साथ भिन्न हो सकता है, यह अभी भी एक उपयोगी पैरामीटर साबित होता है, जो द्रव के सिर से संबंधित है (नीचे देखें)।

जब में परिवर्तन $ρ_{0}$ को अनदेखा किया जा सकता है, इस समीकरण का एक बहुत ही उपयोगी रूप है: $$\frac{v^2}{2} + w = w_0$$ कहाँ $Ψ$ कुल उत्साह है। आदर्श गैस जैसे कैलोरी की दृष्टि से परिपूर्ण गैस के लिए, तापीय धारिता सीधे तापमान के समानुपाती होती है, और यह कुल (या ठहराव) तापमान की अवधारणा की ओर ले जाती है।

जब शॉक तरंगें मौजूद होती हैं, संदर्भ के एक फ्रेम में जिसमें झटका स्थिर होता है और प्रवाह स्थिर होता है, तो बर्नौली समीकरण के कई पैरामीटर झटके से गुजरने में अचानक परिवर्तन का सामना करते हैं। Bernoulli पैरामीटर अप्रभावित रहता है। इस नियम का एक अपवाद विकिरण संबंधी झटके हैं, जो बर्नौली समीकरण के लिए अग्रणी धारणाओं का उल्लंघन करते हैं, अर्थात् अतिरिक्त सिंक या ऊर्जा के स्रोतों की कमी।

अस्थिर संभावित प्रवाह
राज्य के बैरोट्रोपिक समीकरण के साथ एक संपीड़ित तरल पदार्थ के लिए, अस्थिर गति संरक्षण समीकरण $$\frac{\partial \vec{v}}{\partial t} + \left(\vec{v}\cdot \nabla\right)\vec{v} = -\vec{g} - \frac{\nabla p}{\rho}$$ अपरिमेय धारणा के साथ, अर्थात् प्रवाह वेग को ढाल के रूप में वर्णित किया जा सकता है ∇φ}वेग क्षमता का } $w_{0}$. अस्थिर संवेग संरक्षण समीकरण बन जाता है $$\frac{\partial \nabla \phi}{\partial t} + \nabla \left(\frac{\nabla \phi \cdot \nabla \phi}{2}\right) = -\nabla \Psi - \nabla \int_{p_1}^{p}\frac{d \tilde{p}}{\rho(\tilde{p})}$$ जिससे होता है $$\frac{\partial \phi}{\partial t} + \frac{\nabla \phi \cdot \nabla \phi}{2} + \Psi + \int_{p_1}^{p}\frac{d \tilde{p}}{\rho(\tilde{p})} = \text{constant}$$ इस मामले में, आइसेंट्रोपिक प्रवाह के लिए उपरोक्त समीकरण बन जाता है: $$\frac{\partial \phi}{\partial t} + \frac{\nabla \phi \cdot \nabla \phi}{2} + \Psi + \frac{\gamma}{\gamma-1}\frac{p}{\rho} = \text{constant}$$

अनुप्रयोग
आधुनिक रोजमर्रा के जीवन में ऐसे कई प्रेक्षण हैं जिन्हें बरनौली के सिद्धांत के प्रयोग द्वारा सफलतापूर्वक समझाया जा सकता है, भले ही कोई भी वास्तविक द्रव पूरी तरह से अदृश्य न हो, और एक छोटी चिपचिपाहट का अक्सर प्रवाह पर बड़ा प्रभाव पड़ता है।


 * बरनौली के सिद्धांत का उपयोग airfoil पर लिफ्ट बल की गणना के लिए किया जा सकता है, अगर फ़ॉइल के आसपास के द्रव प्रवाह का व्यवहार ज्ञात हो। उदाहरण के लिए, यदि किसी विमान के पंख की ऊपरी सतह से बहने वाली हवा नीचे की सतह से गुजरने वाली हवा की तुलना में तेजी से आगे बढ़ रही है, तो बर्नौली के सिद्धांत का अर्थ है कि पंख की सतहों पर दबाव नीचे की तुलना में ऊपर कम होगा। इस दबाव के अंतर के परिणामस्वरूप ऊपर की ओर लिफ्ट (बल) होती है। जब भी एक पंख की ऊपरी और निचली सतहों से पहले गति का वितरण ज्ञात होता है, लिफ्ट बलों की गणना (एक अच्छे सन्निकटन के लिए) बर्नौली के समीकरणों का उपयोग करके की जा सकती है, जो उड़ान के उद्देश्य के लिए पहले मानव निर्मित पंखों का उपयोग करने से पहले एक शताब्दी से पहले बर्नौली द्वारा स्थापित किए गए थे।


 * कई प्रत्यागामी इंजन में इस्तेमाल होने वाले कैब्युरटर में वेंटुरी प्रभाव होता है जिससे कार्बोरेटर में ईंधन खींचने के लिए कम दबाव का क्षेत्र बनता है और इसे आने वाली हवा के साथ अच्छी तरह मिलाता है। वेंचुरी के गले में कम दबाव को बर्नौली के सिद्धांत द्वारा समझाया जा सकता है; संकीर्ण गले में, हवा अपनी सबसे तेज गति से चलती है और इसलिए यह अपने सबसे कम दबाव पर होती है।
 * भाप गतिविशिष्ट या स्टेटिक  बायलर  पर एक  INJECTOR ।
 * विमान पर पिटोट पाइप  और पिटोट-स्थैतिक प्रणाली का उपयोग विमान [[ airspeed  का संकेत दिया]] को निर्धारित करने के लिए किया जाता है। ये दो डिवाइस  हवा की गति सूचक  से जुड़े होते हैं, जो विमान के अतीत के एयरफ्लो के गतिशील दबाव को निर्धारित करता है। बर्नौली के सिद्धांत का उपयोग एयरस्पीड इंडिकेटर को कैलिब्रेट करने के लिए किया जाता है ताकि यह गतिशील दबाव के लिए उपयुक्त संकेतित एयरस्पीड को प्रदर्शित करे।
 * एक डी लवल नोजल रॉकेट प्रणोदक के दहन से उत्पन्न दबाव ऊर्जा को वेग में बदलकर एक बल बनाने के लिए बर्नौली के सिद्धांत का उपयोग करता है। यह तब न्यूटन के गति के नियमों के माध्यम से जोर उत्पन्न करता है | न्यूटन की गति का तीसरा नियम।
 * तरल पदार्थ की प्रवाह गति को वेंटुरी मीटर या छिद्र प्लेट जैसे उपकरण का उपयोग करके मापा जा सकता है, जिसे प्रवाह के व्यास को कम करने के लिए पाइपलाइन में रखा जा सकता है। एक क्षैतिज उपकरण के लिए, निरंतरता समीकरण से पता चलता है कि एक असम्पीडित द्रव के लिए, व्यास में कमी से द्रव प्रवाह की गति में वृद्धि होगी। इसके बाद, बर्नौली के सिद्धांत से पता चलता है कि कम व्यास वाले क्षेत्र में दबाव में कमी होनी चाहिए। इस घटना को वेंटुरी प्रभाव के रूप में जाना जाता है।
 * आधार पर छेद या नल वाले टैंक के लिए अधिकतम संभव निकासी दर की गणना बर्नौली के समीकरण से सीधे की जा सकती है और यह टैंक में तरल पदार्थ की ऊंचाई के वर्गमूल के अनुपात में पाई जाती है। यह टोरिकेली का नियम है, जो बरनौली के सिद्धांत के अनुकूल है। बढ़ी हुई चिपचिपाहट इस नाली दर को कम करती है; यह निर्वहन गुणांक में परिलक्षित होता है, जो रेनॉल्ड्स संख्या और छिद्र के आकार का एक कार्य है।


 * बर्नौली ग्रिप सतह और ग्रिपर के बीच एक गैर-संपर्क चिपकने वाला बल बनाने के लिए इस सिद्धांत पर निर्भर करती है।
 * क्रिकेट मैच के दौरान, बॉलिंग (क्रिकेट) गेंद के एक तरफ को लगातार पॉलिश करता है। कुछ समय बाद, एक पक्ष काफी खुरदरा होता है और दूसरा अभी भी चिकना होता है। इसलिए, जब गेंद फेंकी जाती है और हवा में से गुजरती है, तो गेंद के एक तरफ की गति दूसरी तरफ से तेज होती है, और इसके परिणामस्वरूप पक्षों के बीच दबाव अंतर होता है; इससे गेंद हवा में घूमने के दौरान घूमती (स्विंग) होती है, जिससे गेंदबाजों को फायदा होता है।

एयरफॉइल लिफ्ट
वायुगतिकीय लिफ्ट की सबसे आम गलत व्याख्याओं में से एक का दावा है कि हवा को एक ही समय में एक पंख की ऊपरी और निचली सतहों को पार करना चाहिए, जिसका अर्थ है कि चूंकि ऊपरी सतह एक लंबा रास्ता प्रस्तुत करती है, इसलिए हवा को ऊपर से तेजी से आगे बढ़ना चाहिए। नीचे की तुलना में पंख का। बर्नौली के सिद्धांत को तब निष्कर्ष निकालने के लिए उद्धृत किया गया है कि नीचे की तुलना में पंख के शीर्ष पर दबाव कम होना चाहिए। हालांकि, ऐसा कोई भौतिक सिद्धांत नहीं है जिसके लिए समान समय में ऊपरी और निचली सतहों को पार करने के लिए हवा की आवश्यकता हो। वास्तव में, सिद्धांत भविष्यवाणी करता है और प्रयोग पुष्टि करते हैं कि हवा नीचे की सतह की तुलना में कम समय में ऊपरी सतह को पार करती है, और समान पारगमन समय के आधार पर यह स्पष्टीकरण गलत है।  जबकि यह व्याख्या गलत है, यह बर्नौली सिद्धांत नहीं है जो झूठा है, क्योंकि यह सिद्धांत अच्छी तरह से स्थापित है; वायुगतिकीय लिफ्ट के सामान्य गणितीय उपचारों में बर्नौली के समीकरण का सही उपयोग किया जाता है।

आम कक्षा प्रदर्शन
कई सामान्य कक्षा प्रदर्शन हैं जिन्हें कभी-कभी बर्नौली के सिद्धांत का उपयोग करके गलत तरीके से समझाया जाता है। एक में कागज के एक टुकड़े को क्षैतिज रूप से पकड़ना शामिल है ताकि वह नीचे की ओर गिरे और फिर उसके ऊपर उड़ जाए। जैसे ही प्रदर्शनकारी कागज पर फूंक मारता है, कागज ऊपर उठ जाता है। तब यह दावा किया जाता है कि ऐसा इसलिए है क्योंकि तेज गति से चलने वाली हवा का दबाव कम होता है। इस स्पष्टीकरण के साथ एक समस्या कागज़ के निचले भाग में फूंक मारने से देखी जा सकती है: यदि विक्षेपण तेज गति से चलने वाली हवा के कारण होता है, तो कागज को नीचे की ओर विक्षेपित होना चाहिए; लेकिन कागज ऊपर की ओर विक्षेपित होता है चाहे तेज गति से चलने वाली हवा ऊपर या नीचे हो। एक और समस्या यह है कि जब हवा प्रदर्शनकारी के मुंह से निकलती है तो इसका दबाव आसपास की हवा के समान होता है; वायु के गतिमान होने के कारण उसका दाब कम नहीं होता; प्रदर्शन में, प्रदर्शनकर्ता के मुंह से निकलने वाली हवा का स्थैतिक दबाव आसपास की हवा के दबाव के बराबर होता है। एक तीसरी समस्या यह है कि बर्नौली के समीकरण का उपयोग करके कागज के दोनों किनारों पर प्रवाह के बीच संबंध बनाना झूठा है क्योंकि ऊपर और नीचे की हवा अलग-अलग प्रवाह क्षेत्र हैं और बर्नौली का सिद्धांत केवल प्रवाह क्षेत्र के भीतर ही लागू होता है। चूंकि सिद्धांत का शब्दांकन इसके निहितार्थ को बदल सकता है, सिद्धांत को सही ढंग से बताना महत्वपूर्ण है। बर्नौली का सिद्धांत वास्तव में क्या कहता है कि निरंतर ऊर्जा के प्रवाह के भीतर, जब द्रव कम दबाव के क्षेत्र से बहता है तो यह गति करता है और इसके विपरीत। इस प्रकार, Bernoulli के सिद्धांत गति में परिवर्तन और एक प्रवाह क्षेत्र के भीतर दबाव में परिवर्तन के साथ खुद को चिंतित करता है। इसका उपयोग विभिन्न प्रवाह क्षेत्रों की तुलना करने के लिए नहीं किया जा सकता है।

कागज क्यों उगता है इसकी एक सही व्याख्या से पता चलेगा कि प्लूम (द्रव गतिकी) कागज के वक्र का अनुसरण करता है और यह कि एक घुमावदार स्ट्रीमलाइन प्रवाह की दिशा के लंबवत दबाव प्रवणता विकसित करेगी, वक्र के अंदर कम दबाव के साथ. बरनौली का सिद्धांत भविष्यवाणी करता है कि दबाव में कमी गति में वृद्धि के साथ जुड़ी हुई है; दूसरे शब्दों में, जैसे ही हवा कागज के ऊपर से गुजरती है, यह तेज हो जाती है और प्रदर्शनकारी के मुंह से निकलने की तुलना में तेजी से आगे बढ़ती है। लेकिन प्रदर्शन से ऐसा नहीं लग रहा है। अन्य सामान्य कक्षा प्रदर्शनों, जैसे दो निलंबित गोले के बीच फूंक मारना, एक बड़े बैग को फुलाना, या एक गेंद को हवा की धारा में निलंबित करना, कभी-कभी समान रूप से भ्रामक तरीके से यह कहकर समझाया जाता है कि तेजी से चलती हवा में दबाव कम होता है।

यह भी देखें

 * कोंडा प्रभाव
 * यूलर समीकरण (द्रव गतिकी) - एक अदृश्य द्रव के प्रवाह के लिए
 * जलगति विज्ञान - तरल पदार्थ के लिए लागू द्रव यांत्रिकी
 * नेवियर-स्टोक्स समीकरण - एक चिपचिपे द्रव के प्रवाह के लिए
 * चायदानी प्रभाव
 * द्रव गतिकी # द्रव गतिकी में शब्दावली

बाहरी संबंध

 * Science 101 Q: Is It Really Caused by the Bernoulli Effect?
 * Bernoulli equation calculator
 * Denver University – Bernoulli's equation and pressure measurement
 * Millersville University – Applications of Euler's equation
 * NASA – Beginner's guide to aerodynamics
 * Misinterpretations of Bernoulli's equation – Weltner and Ingelman-Sundberg