बीबीजीकेवाई पदानुक्रम

सांख्यिकीय भौतिकी में, BBGKY पदानुक्रम (बोगोलीबॉव-बॉर्न-ग्रीन-किर्कवुड-यवोन पदानुक्रम, जिसे कभी-कभी बोगोलीबॉव पदानुक्रम कहा जाता है) बड़ी संख्या में परस्पर क्रिया करने वाले कणों की एक प्रणाली की गतिशीलता का वर्णन करने वाले समीकरणों का एक समूह है। BBGKY पदानुक्रम में s-पार्टिकल वितरण समारोह (भौतिकी)  (प्रोबेबिलिटी डेंसिटी फंक्शन) के लिए समीकरण में (s + 1)-पार्टिकल डिस्ट्रीब्यूशन फंक्शन शामिल है, इस प्रकार समीकरणों की एक युग्मित श्रृंखला बनती है। इस औपचारिक सैद्धांतिक परिणाम का नाम निकोलाई बोगोलीबॉव, मैक्स बोर्न, हर्बर्ट एस. ग्रीन, जॉन गैंबल किर्कवुड और :fr: जैक्स यवोन के नाम पर रखा गया है।

सूत्रीकरण
संभाव्यता घनत्व समारोह के लिए लिउविले के प्रमेय (हैमिल्टनियन) द्वारा क्वांटम उतार-चढ़ाव की अनुपस्थिति में एक एन-कण प्रणाली का विकास दिया गया है $$f_N = f_N(\mathbf{q}_1 \dots \mathbf{q}_N, \mathbf{p}_1 \dots \mathbf{p}_N, t)$$ 6एन-आयामी चरण अंतरिक्ष में (3 अंतरिक्ष और 3 गति प्रति कण निर्देशांक)



\frac{\partial f_N}{\partial t} + \sum_{i=1}^N \frac{\mathbf{p}_i}{m} \frac{\partial f_N}{\partial \mathbf{q}_i} + \sum_{i=1}^N \mathbf{F}_i \frac{\partial f_N}{\partial \mathbf{p}_i} = 0, $$ कहाँ $$\mathbf{q}_i, \mathbf{p}_i$$ के लिए निर्देशांक और गति हैं $$i$$-वें कण द्रव्यमान के साथ $$m$$, और पर कार्य करने वाला शुद्ध बल $$i$$-वाँ कण है


 * $$\mathbf{F}_i = -\sum_{j=1 \neq i}^N \frac{\partial \Phi_{ij}}{\partial \mathbf{q}_i} - \frac{\partial \Phi_i^\text{ext}}{\partial \mathbf{q}_i},$$

कहाँ $$\Phi_{ij}(\mathbf{q}_i, \mathbf{q}_j)$$ कणों के बीच परस्पर क्रिया के लिए जोड़ी क्षमता है, और $$\Phi^\text{ext}(\mathbf{q}_i)$$ बाहरी क्षेत्र की क्षमता है। चरों के हिस्से पर एकीकरण करके, लिउविल समीकरण को समीकरणों की एक श्रृंखला में परिवर्तित किया जा सकता है जहां पहला समीकरण एक-कण संभाव्यता घनत्व फ़ंक्शन के विकास को दो-कण संभाव्यता घनत्व फ़ंक्शन के साथ जोड़ता है, दूसरा समीकरण दो-कण संभाव्यता को जोड़ता है घनत्व समारोह तीन-कण संभाव्यता घनत्व समारोह के साथ, और आम तौर पर एस-वें समीकरण एस-कण संभाव्यता घनत्व समारोह को जोड़ता है


 * $$f_s(\mathbf{q}_1 \dots \mathbf{q}_s, \mathbf{p}_1 \dots \mathbf{p}_s, t) = \int f_N(\mathbf{q}_1 \dots \mathbf{q}_N, \mathbf{p}_1 \dots \mathbf{p}_N, t) \,d\mathbf{q}_{s+1} \dots d\mathbf{q}_N \,d\mathbf{p}_{s+1} \dots d\mathbf{p}_N$$

(s + 1)-कण प्रायिकता घनत्व फ़ंक्शन के साथ:



\frac{\partial f_s}{\partial t} + \sum_{i=1}^s \frac{\mathbf{p}_i}{m} \frac{\partial f_s}{\partial \mathbf{q}_i} - \sum_{i=1}^s \left( \sum_{j=1\neq i}^s \frac{\partial \Phi_{ij}}{\partial \mathbf{q}_i} + \frac{\partial \Phi_i^{ext}}{\partial \mathbf{q}_i} \right) \frac{\partial f_s}{\partial \mathbf{p}_i} = (N-s) \sum_{i=1}^s \int \frac{\partial \Phi_{i\,s+1}}{\partial \mathbf{q}_i} \frac{\partial f_{s+1}}{\partial \mathbf{p}_i} \,d\mathbf{q}_{s+1} \,d\mathbf{p}_{s+1}. $$ एस-पार्टिकल डिस्ट्रीब्यूशन फंक्शन के लिए उपरोक्त समीकरण चरों पर लिउविल समीकरण के एकीकरण द्वारा प्राप्त किया जाता है $$\mathbf{q}_{s+1} \dots \mathbf{q}_N, \mathbf{p}_{s+1} \dots \mathbf{p}_N$$. उपरोक्त समीकरण के साथ समस्या यह है कि यह बंद नहीं है। समाधान करना $$f_s$$, जानना होगा $$f_{s+1}$$, जो बदले में हल करने की मांग करता है $$f_{s+2}$$ और सभी तरह से पूर्ण लिउविल समीकरण पर वापस। हालाँकि, कोई हल कर सकता है $$f_s$$, अगर $$f_{s+1}$$ मॉडलिंग की जा सकती थी। ऐसा ही एक मामला बोल्ट्जमैन समीकरण है $$f_1(\mathbf{q}_1, \mathbf{p}_1, t)$$, कहाँ $$f_2(\mathbf{q}_1, \mathbf{q}_2, \mathbf{p}_1, \mathbf{p}_2, t)$$ आणविक अराजकता पर आधारित है (Stosszahlansatz). वास्तव में, बोल्ट्जमैन समीकरण में $$f_2 = f_2(\mathbf{p}_1, \mathbf{p_2}, t)$$ टक्कर अभिन्न है। लिउविले समीकरण से बोल्ट्जमैन समीकरण प्राप्त करने की इस सीमित प्रक्रिया को बोल्ट्जमैन-ग्रेड सीमा के रूप में जाना जाता है।

भौतिक व्याख्या और अनुप्रयोग
योजनाबद्ध रूप से, लिउविल समीकरण हमें पूरे के लिए समय विकास देता है $$N$$-कण प्रणाली के रूप में $$Df_N=0$$, जो चरण स्थान में प्रायिकता घनत्व के एक असम्पीडित प्रवाह को व्यक्त करता है। फिर हम दूसरे कण की स्वतंत्रता की डिग्री को एकीकृत करके कम वितरण कार्यों को वृद्धिशील रूप से परिभाषित करते हैं $f_s \sim \int f_{s+1}$. BBGKY पदानुक्रम में एक समीकरण हमें बताता है कि इस तरह के समय का विकास $$f_s$$ परिणामस्वरूप एक लिउविले-जैसे समीकरण द्वारा दिया जाता है, लेकिन एक सुधार शब्द के साथ जो बल-प्रभाव का प्रतिनिधित्व करता है $$N-s$$ दबा हुआ कण


 * $$D f_s \propto \text{div}_{\mathbf p} \langle \text{grad}_{\mathbf q}\Phi_{i,s+1}\rangle_{f_{s+1}}.$$

समीकरणों के BBGKY पदानुक्रम को हल करने की समस्या मूल Liouville समीकरण को हल करने जितनी ही कठिन है, लेकिन BBGKY पदानुक्रम के लिए सन्निकटन (जो श्रृंखला को समीकरणों की परिमित प्रणाली में काट-छाँट की अनुमति देता है) आसानी से बनाया जा सकता है। इन समीकरणों की योग्यता यह है कि उच्च वितरण कार्य करता है $$f_{s+2},f_{s+3},\dots$$ के समय के विकास को प्रभावित करते हैं $$f_s$$ केवल परोक्ष रूप से $$f_{s+1}.$$ बीबीजीकेवाई श्रृंखला का कटाव गतिज सिद्धांत के कई अनुप्रयोगों के लिए एक सामान्य प्रारंभिक बिंदु है जिसका उपयोग क्लासिकल की व्युत्पत्ति के लिए किया जा सकता है। या क्वांटम गतिज समीकरण। विशेष रूप से, पहले समीकरण या पहले दो समीकरणों पर ट्रंकेशन का उपयोग क्लासिकल और क्वांटम बोल्ट्जमैन समीकरणों को प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है और बोल्ट्जमान समीकरणों के पहले क्रम सुधार के लिए किया जा सकता है। अन्य सन्निकटन, जैसे कि यह धारणा कि घनत्व संभाव्यता फ़ंक्शन केवल कणों के बीच की सापेक्ष दूरी या हाइड्रोडायनामिक शासन की धारणा पर निर्भर करता है, समाधान के लिए सुलभ BBGKY श्रृंखला को भी प्रस्तुत कर सकता है।

ग्रन्थसूची
s-particle distribution functions were introduced in classical statistical mechanics by J. Yvon in 1935. The BBGKY hierarchy of equations for s-particle distribution functions was written out and applied to the derivation of kinetic equations by Bogoliubov in the article received in July 1945 and published in 1946 in Russian and in English. The kinetic transport theory was considered by Kirkwood in the article received in October 1945 and published in March 1946, and in the subsequent articles. The first article by Born and Green considered a general kinetic theory of liquids and was received in February 1946 and published on 31 December 1946.

यह भी देखें

 * फोकर-प्लैंक समीकरण
 * व्लासोव समीकरण
 * क्लस्टर-विस्तार दृष्टिकोण