फील्ड (भौतिकी)

भौतिकी में, एक फ़ील्ड एक  भौतिक मात्रा  है, जो एक संख्या या किसी अन्य   टेंसर  द्वारा दर्शाया गया है, जिसका    अंतरिक्ष और समय  में प्रत्येक    पॉइंट  के लिए एक मूल्य है।  उदाहरण के लिए, एक मौसम मानचित्र पर, सतह   तापमान  को मानचित्र पर प्रत्येक बिंदु पर    संख्या  निर्दिष्ट करके वर्णित किया जाता है; तापमान परिवर्तन की गतिशीलता का अध्ययन करने के लिए तापमान को एक निश्चित समय पर या समय के कुछ अंतराल पर माना जा सकता है। एक सतही हवा का नक्शा एक    तीर  को मानचित्र पर प्रत्येक बिंदु पर निर्दिष्ट करना जो उस बिंदु पर हवा    गति और दिशा  का वर्णन करता है,   वेक्टर फ़ील्ड  का एक उदाहरण है, यानी 1-आयामी (रैंक) -1) टेंसर फील्ड। क्षेत्र सिद्धांत, अंतरिक्ष और समय में क्षेत्र के मूल्यों में परिवर्तन के गणितीय विवरण, भौतिकी में सर्वव्यापी हैं। उदाहरण के लिए,   विद्युत क्षेत्र  एक अन्य रैंक-1 टेंसर क्षेत्र है, जबकि   इलेक्ट्रोडायनामिक्स  को विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के    एकल-रैंक 2-टेंसर  क्षेत्र

क्षेत्र ]] के  क्वांटम सिद्धांत के आधुनिक ढांचे में, यहां तक ​​कि एक परीक्षण कण का उल्लेख किए बिना, एक क्षेत्र स्थान घेरता है, इसमें ऊर्जा होती है, और इसकी उपस्थिति एक शास्त्रीय सच्चे निर्वात को रोकती है इसने भौतिकविदों को  [[ विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र  एस को एक भौतिक इकाई मानने के लिए प्रेरित किया है, जिससे क्षेत्र की अवधारणा आधुनिक भौतिकी के भवन के   प्रतिमान  का समर्थन करती है। तथ्य यह है कि विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र में गति और ऊर्जा हो सकती है, यह बहुत वास्तविक बनाता है ... एक कण एक क्षेत्र बनाता है, और एक क्षेत्र दूसरे पर कार्य करता हैलेख, और क्षेत्र में ऊर्जा सामग्री और गति जैसे परिचित गुण हैं, जैसे कि कणों में हो सकता है। व्यवहार में, अधिकांश क्षेत्रों की ताकत दूरी के साथ कम हो जाती है, अंततः पता लगाने योग्य नहीं होती है। उदाहरण के लिए, कई प्रासंगिक शास्त्रीय क्षेत्रों की ताकत, जैसे   न्यूटन के गुरुत्वाकर्षण के सिद्धांत  या शास्त्रीय विद्युत चुंबकत्व में   इलेक्ट्रोस्टैटिक क्षेत्र, स्रोत से दूरी के वर्ग के व्युत्क्रमानुपाती होते हैं। (अर्थात, वे   गॉस के नियम  का पालन करते हैं)।

एक फ़ील्ड को  स्केलर फ़ील्ड,   वेक्टर फ़ील्ड ,   स्पिनर फ़ील्ड  या   टेंसर फ़ील्ड  के रूप में वर्गीकृत किया जा सकता है, चाहे प्रतिनिधित्व भौतिक मात्रा    स्केलर ,    वेक्टर  , एक   स्पिनर  , या एक   टेंसर  , क्रमशः। एक क्षेत्र में एक सुसंगत टेंसोरियल चरित्र होता है जहाँ भी इसे परिभाषित किया जाता है: अर्थात एक क्षेत्र कहीं अदिश क्षेत्र और कहीं और एक सदिश क्षेत्र नहीं हो सकता है। उदाहरण के लिए,    न्यूटनियन    गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र  एक वेक्टर क्षेत्र है: स्पेसटाइम में एक बिंदु पर इसके मूल्य को निर्दिष्ट करने के लिए तीन संख्याओं की आवश्यकता होती है, उस बिंदु पर गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र वेक्टर के घटक। इसके अलावा, प्रत्येक श्रेणी (स्केलर, वेक्टर, टेंसर) के भीतर, एक क्षेत्र या तो एक शास्त्रीय क्षेत्र या क्वांटम क्षेत्र हो सकता है, यह इस बात पर निर्भर करता है कि यह संख्या या    क्वांटम की विशेषता है या नहीं। ऑपरेटर  क्रमशः। इस सिद्धांत में क्षेत्र का एक समान प्रतिनिधित्व एक   क्षेत्र कण  है, उदाहरण के लिए एक   बोसॉन

इतिहास
तक आइजैक न्यूटन, उनके सार्वभौमिक गुरुत्वाकर्षण ]] के  नियम ने केवल गुरुत्वाकर्षण  [[ बल  को व्यक्त किया जो कि बड़े पैमाने पर वस्तुओं के किसी भी जोड़े के बीच कार्य करता था। जब कई पिंडों की गति को देखते हुए सभी एक-दूसरे के साथ बातचीत करते हैं, जैसे कि   सौर मंडल  में ग्रह, प्रत्येक जोड़े के बीच के बल से अलग-अलग काम करना तेजी से कम्प्यूटेशनल रूप से असुविधाजनक हो जाता है। अठारहवीं शताब्दी में, इन सभी गुरुत्वाकर्षण बलों की बहीखाता पद्धति को सरल बनाने के लिए एक नई मात्रा का आविष्कार किया गया था। यह मात्रा,   गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र , ने अंतरिक्ष में प्रत्येक बिंदु पर कुल गुरुत्वाकर्षण त्वरण दिया जो उस बिंदु पर एक छोटी वस्तु द्वारा महसूस किया जाएगा। इसने भौतिकी को किसी भी तरह से नहीं बदला: इससे कोई फर्क नहीं पड़ता कि किसी वस्तु पर सभी गुरुत्वाकर्षण बलों की व्यक्तिगत रूप से गणना की जाती है और फिर एक साथ जोड़ा जाता है, या यदि सभी योगदानों को पहले गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र के रूप में जोड़ा जाता है और फिर किसी वस्तु पर लागू किया जाता है

एक क्षेत्र की स्वतंत्र अवधारणा का विकास वास्तव में उन्नीसवीं शताब्दी में  विद्युत चुंबकत्व  के सिद्धांत के विकास के साथ शुरू हुआ। शुरुआती चरणों में,   आंद्रे-मैरी एम्पीयर  और   चार्ल्स-ऑगस्टिन डी कूलम्ब  न्यूटन-शैली के कानूनों के साथ प्रबंधन कर सकते थे जो   इलेक्ट्रिक चार्ज  एस या   विद्युत प्रवाह  एस के जोड़े के बीच बलों को व्यक्त करते थे। हालांकि, क्षेत्र दृष्टिकोण लेना और इन नियमों को    विद्युत  और   चुंबकीय क्षेत्र  एस के संदर्भ में व्यक्त करना अधिक स्वाभाविक हो गया; 1849   में माइकल फैराडे  फील्ड शब्द गढ़ने वाले पहले व्यक्ति बने

क्षेत्र की स्वतंत्र प्रकृति  जेम्स क्लर्क मैक्सवेल  की खोज के साथ और अधिक स्पष्ट हो गई कि इन क्षेत्रों में    तरंगें  एक सीमित गति से फैलती हैं। नतीजतन, आरोपों और धाराओं पर बल अब न केवल एक ही समय में अन्य आवेशों और धाराओं की स्थिति और वेग पर निर्भर करते हैं, बल्कि अतीत में उनकी स्थिति और वेगों पर भी निर्भर करते हैं।

मैक्सवेल ने सबसे पहले एक क्षेत्र की आधुनिक अवधारणा को मौलिक मात्रा के रूप में नहीं अपनाया जो स्वतंत्र रूप से मौजूद हो सकती है। इसके बजाय, उन्होंने माना कि  विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र  ने कुछ अंतर्निहित माध्यम के विरूपण को व्यक्त किया -   चमकदार एथर  - एक रबर झिल्ली में तनाव की तरह। यदि ऐसा होता, तो विद्युत चुम्बकीय तरंगों का प्रेक्षित वेग ईथर के संबंध में प्रेक्षक के वेग पर निर्भर होना चाहिए। बहुत प्रयास के बावजूद, इस तरह के प्रभाव का कोई प्रायोगिक प्रमाण कभी नहीं मिला; 1905 में   अल्बर्ट आइंस्टीन  द्वारा सापेक्षता के  [[ विशेष सिद्धांत की शुरुआत द्वारा स्थिति को हल किया गया था। इस सिद्धांत ने गतिमान पर्यवेक्षकों के दृष्टिकोण को एक दूसरे से संबंधित करने के तरीके को बदल दिया। वे एक-दूसरे से इस प्रकार संबंधित हो गए कि मैक्सवेल के सिद्धांत में विद्युत चुम्बकीय तरंगों का वेग सभी पर्यवेक्षकों के लिए समान होगा। एक पृष्ठभूमि माध्यम की आवश्यकता को समाप्त करके, इस विकास ने भौतिकविदों के लिए क्षेत्रों के बारे में वास्तव में स्वतंत्र संस्थाओं के रूप में सोचना शुरू करने का मार्ग खोल दिया

1920 के दशक के अंत में,  क्वांटम यांत्रिकी  के नए नियमों को पहली बार विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र पर लागू किया गया था। 1927 में,   पॉल डिराक  ने   क्वांटम क्षेत्र  एस का उपयोग सफलतापूर्वक यह समझाने के लिए किया कि कैसे   परमाणु  के निम्न   क्वांटम अवस्था  के क्षय से   फोटॉन  का   स्वतःस्फूर्त उत्सर्जन हुआ, विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र की मात्रा . इसके तुरंत बाद यह अहसास हुआ ( [[ पास्कुअल जॉर्डन,   यूजीन विग्नर ,   वर्नर हाइजेनबर्ग , और   वोल्फगैंग पॉली  के काम के बाद) कि   इलेक्ट्रॉन  एस और   प्रोटॉन  एस सहित सभी कण हो सकते हैं। कुछ क्वांटम क्षेत्र के क्वांटा के रूप में समझा जाता है, जो फ़ील्ड को स्टेट तक बढ़ाता हैप्रकृति में सबसे मौलिक वस्तुओं में से हमें उस ने कहा,    जॉन व्हीलर  और   रिचर्ड फेनमैन  ने न्यूटन की    एक्शन की दूरी  पर गंभीरता से विचार किया (हालांकि उन्होंने इसकी चल रही उपयोगिता के कारण इसे अलग रखा।   सामान्य सापेक्षता  और   क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स  में अनुसंधान के लिए क्षेत्र अवधारणा)।

शास्त्रीय क्षेत्र
शास्त्रीय क्षेत्र के कई उदाहरण हैं। जहां भी क्वांटम गुण उत्पन्न नहीं होते हैं, वहां शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत उपयोगी रहते हैं, और अनुसंधान के सक्रिय क्षेत्र हो सकते हैं।    सामग्री की लोच,   द्रव गतिकी  और   मैक्सवेल के समीकरण  बिंदु में मामले हैं।

कुछ सबसे सरल भौतिक क्षेत्र वेक्टर बल क्षेत्र हैं। ऐतिहासिक रूप से, पहली बार   फैराडे के    बल  के साथ क्षेत्रों को गंभीरता से लिया गया था जब   विद्युत क्षेत्र  का वर्णन किया गया था।   गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र  को तब इसी तरह वर्णित किया गया था।

न्यूटनियन गुरुत्वाकर्षण


गुरुत्वाकर्षण का वर्णन करने वाला एक शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत   न्यूटनियन गुरुत्वाकर्षण  है, जो गुरुत्वाकर्षण बल को दो   द्रव्यमान  es के बीच पारस्परिक संपर्क के रूप में वर्णित करता है।

'M' द्रव्यमान वाला कोई भी पिंड  गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र  g से जुड़ा होता है जो द्रव्यमान के साथ अन्य पिंडों पर इसके प्रभाव का वर्णन करता है। अंतरिक्ष में एक बिंदु r पर M का गुरुत्वीय क्षेत्र F के बीच के अनुपात से मेल खाता है जो कि M एक छोटे या नगण्य   परीक्षण द्रव्यमान  m पर स्थित है। r''' और परीक्षण द्रव्यमान ही
 * $$ \mathbf{g}(\mathbf{r}) = \frac{\mathbf{F}(\mathbf{r})}{m}.$$

यह निर्धारित करना कि m M से बहुत छोटा है, यह सुनिश्चित करता है कि m की उपस्थिति का M के व्यवहार पर नगण्य प्रभाव पड़ता है।

न्यूटन के सार्वभौमिक गुरुत्वाकर्षण के नियम के अनुसार, F(r) b दिया गया है $$\mathbf{F}(\mathbf{r}) = -\frac{G M m}{r^2}\hat{\mathbf{r}},$$ कहाँ पे $$\hat{\mathbf{r}}$$ एक  इकाई वेक्टर  है जो M और m को मिलाने वाली रेखा के साथ स्थित है और M से m की ओर इशारा करता है। अत: Mi. का गुरुत्वीय क्षेत्र $$\mathbf{g}(\mathbf{r}) = \frac{\mathbf{F}(\mathbf{r})}{m} = -\frac{G M}{r^2}\hat{\mathbf{r}}.$$

प्रायोगिक अवलोकन कि जड़त्वीय द्रव्यमान और गुरुत्वाकर्षण द्रव्यमान बराबर   सटीकता के अभूतपूर्व स्तर तक  इस पहचान की ओर ले जाते हैं कि गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र की ताकत एक कण द्वारा अनुभव किए गए त्वरण के समान है। यह   तुल्यता सिद्धांत  का प्रारंभिक बिंदु है, जो   सामान्य सापेक्षता  की ओर ले जाता है।

क्योंकि गुरुत्वाकर्षण बल F   रूढ़िवादी  है, गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र g को एक अदिश फलन के   ग्रेडिएंट,   गुरुत्वाकर्षण क्षमता  Φ(r) के संदर्भ में फिर से लिखा जा सकता है:$$\mathbf{g}(\mathbf{r}) = -\nabla \Phi(\mathbf{r}).$$

विद्युत चुंबकत्व
माइकल फैराडे ने   चुंबकत्व  में अपनी जांच के दौरान पहली बार भौतिक मात्रा के रूप में एक क्षेत्र के महत्व को महसूस किया। उन्होंने महसूस किया कि    विद्युत  और    चुंबकीय  क्षेत्र न केवल बल के क्षेत्र हैं जो कणों की गति को निर्धारित करते हैं, बल्कि एक स्वतंत्र भौतिक वास्तविकता भी है क्योंकि वे ऊर्जा ले जाते हैं।

इन विचारों ने अंततः  जेम्स क्लर्क मैक्सवेल  द्वारा,   विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र  के लिए समीकरणों की शुरूआत के साथ भौतिकी में पहले एकीकृत क्षेत्र सिद्धांत के निर्माण का नेतृत्व किया। इन समीकरणों के आधुनिक संस्करण को   मैक्सवेल के समीकरण  कहा जाता है।

इलेक्ट्रोस्टैटिक्स
एक   आवेशित परीक्षण कण  आवेश q के साथ एक बल F का अनुभव करता है जो पूरी तरह से उसके आवेश पर आधारित होता है। इसी प्रकार हम   विद्युत क्षेत्र  ई का वर्णन कर सकते हैं ताकि. इसका प्रयोग और  कूलम्ब का नियम  हमें बताता है कि एक आवेशित कण के कारण विद्युत क्षेत्र है
 * $$\mathbf{E} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\frac{q}{r^2}\hat{\mathbf{r}}.$$

विद्युत क्षेत्र   रूढ़िवादी  है, और इसलिए इसे एक अदिश क्षमता, V(r) द्वारा वर्णित किया जा सकता है:
 * $$ \mathbf{E}(\mathbf{r}) = -\nabla V(\mathbf{r}).$$

मैग्नेटोस्टैटिक्स
पथ ℓ के साथ बहने वाली एक स्थिर धारा I एक क्षेत्र B बनाएगी, जो पास के गतिमान आवेशित कणों पर एक बल लगाती है जो ऊपर वर्णित विद्युत क्षेत्र बल से मात्रात्मक रूप से भिन्न है। I द्वारा पास के आवेश q पर v वेग से आरोपित बल है
 * $$\mathbf{F}(\mathbf{r}) = q\mathbf{v} \times \mathbf{B}(\mathbf{r}),$$

जहाँ B(r)  चुंबकीय क्षेत्र  है, जो   बायोट-सावर्ट नियम  द्वारा I से निर्धारित होता है:$$\mathbf{B}(\mathbf{r}) = \frac{\mu_0}{4\pi} \int \frac{I d\boldsymbol{\ell} \times \hat{\mathbf{r}}}{r^2}.$$

चुंबकीय क्षेत्र सामान्य रूप से रूढ़िवादी नहीं है, और इसलिए आमतौर पर एक अदिश क्षमता के संदर्भ में नहीं लिखा जा सकता है। हालांकि, इसे   वेक्टर क्षमता, A(r) के रूप में लिखा जा सकता है:
 * $$ \mathbf{B}(\mathbf{r}) = \boldsymbol{\nabla} \times \mathbf{A}(\mathbf{r}) $$



विद्युतगतिकी
सामान्य तौर पर, आवेश घनत्व ρ(r, t) और धारा घनत्व J(r, t) दोनों की उपस्थिति में, विद्युत और चुंबकीय दोनों होंगे क्षेत्र, और दोनों समय के साथ अलग-अलग होंगे। वे  मैक्सवेल के समीकरण  द्वारा निर्धारित होते हैं, अंतर समीकरणों का एक सेट जो सीधे  ई  और  बी  से ρ और  जे  से संबंधित है

वैकल्पिक रूप से, कोई प्रणाली का वर्णन उसके अदिश और सदिश विभव V और A के रूप में कर सकता है। इंटीग्रल बराबर का एक सेट' मंद विभव  s के रूप में जाना जाता है जो किसी को और J से V'' और A की गणना करने की अनुमति देता है और वहां से संबंध के माध्यम से विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र निर्धारित किए जाते हैं
 * $$ \mathbf{E} = -\boldsymbol{\nabla} V - \frac{\partial \mathbf{A}}{\partial t}$$
 * $$ \mathbf{B} = \boldsymbol{\nabla} \times \mathbf{A}.$$

19वीं शताब्दी के अंत में,  विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र  को अंतरिक्ष में दो वेक्टर क्षेत्रों के संग्रह के रूप में समझा गया था। आजकल, कोई इसे स्पेसटाइम में एकल एंटीसिमेट्रिक 2nd-रैंक टेंसर फ़ील्ड के रूप में पहचानता है।



इलेक्ट्रोस्टैटिक्स
एक   आवेशित परीक्षण कण  आवेश q के साथ एक बल F का अनुभव करता है जो पूरी तरह से उसके आवेश पर आधारित होता है। इसी प्रकार हम   विद्युत क्षेत्र  ई का वर्णन कर सकते हैं ताकि. इसका प्रयोग और  कूलम्ब का नियम  हमें बताता है कि एक आवेशित कण के कारण विद्युत क्षेत्र है
 * $$\mathbf{E} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\frac{q}{r^2}\hat{\mathbf{r}}.$$

विद्युत क्षेत्र   रूढ़िवादी  है, और इसलिए इसे एक अदिश क्षमता, V(r) द्वारा वर्णित किया जा सकता है:
 * $$ \mathbf{E}(\mathbf{r}) = -\nabla V(\mathbf{r}).$$

मैग्नेटोस्टैटिक्स
पथ ℓ के साथ बहने वाली एक स्थिर धारा I एक क्षेत्र B बनाएगी, जो पास के गतिमान आवेशित कणों पर एक बल लगाता है जो ऊपर वर्णित विद्युत क्षेत्र बल से मात्रात्मक रूप से भिन्न है। I द्वारा पास के आवेश q पर v वेग से आरोपित बल है
 * $$\mathbf{F}(\mathbf{r}) = q\mathbf{v} \times \mathbf{B}(\mathbf{r}),$$

जहाँ B(r)  चुंबकीय क्षेत्र  है, जो   बायोट-सावर्ट नियम  द्वारा I से निर्धारित होता है:$$\mathbf{B}(\mathbf{r}) = \frac{\mu_0}{4\pi} \int \frac{I d\boldsymbol{\ell} \times \hat{\mathbf{r}}}{r^2}.$$

चुंबकीय क्षेत्र सामान्य रूप से रूढ़िवादी नहीं है, और इसलिए आमतौर पर एक अदिश क्षमता के संदर्भ में नहीं लिखा जा सकता है। हालांकि, इसे   वेक्टर क्षमता, A(r) के रूप में लिखा जा सकता है:
 * $$ \mathbf{B}(\mathbf{r}) = \boldsymbol{\nabla} \times \mathbf{A}(\mathbf{r}) $$



विद्युतगतिकी
सामान्य तौर पर, आवेश घनत्व ρ(r, t) और धारा घनत्व J(r, t) दोनों की उपस्थिति में, विद्युत और चुंबकीय दोनों होंगे क्षेत्र, और दोनों समय के साथ अलग-अलग होंगे। वे  मैक्सवेल के समीकरण  द्वारा निर्धारित होते हैं, अंतर समीकरणों का एक सेट जो सीधे  ई  और  बी  से ρ और  जे  से संबंधित है

वैकल्पिक रूप से, कोई प्रणाली का वर्णन उसके अदिश और सदिश विभव V और A के रूप में कर सकता है। अभिन्न समीकरणों का एक सेट जिसे  मंद विभव  s के रूप में जाना जाता है, एक को और J से V और A की गणना करने की अनुमति देता है। और वहां से संबंध के माध्यम से विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र निर्धारित किए जाते हैं
 * $$ \mathbf{E} = -\boldsymbol{\nabla} V - \frac{\partial \mathbf{A}}{\partial t}$$
 * $$ \mathbf{B} = \boldsymbol{\nabla} \times \mathbf{A}.$$

19वीं शताब्दी के अंत में,  विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र  को अंतरिक्ष में दो वेक्टर क्षेत्रों के संग्रह के रूप में समझा गया था। आजकल, कोई इसे स्पेसटाइम में एकल एंटीसिमेट्रिक 2nd-रैंक टेंसर फ़ील्ड के रूप में पहचानता है।



सामान्य सापेक्षता में गुरुत्वाकर्षण
आइंस्टीन का गुरुत्वाकर्षण का सिद्धांत, जिसे  सामान्य सापेक्षता  कहा जाता है, एक क्षेत्र सिद्धांत का एक और उदाहरण है। यहां मुख्य क्षेत्र    मीट्रिक टेंसर,   स्पेसटाइम  में एक सममित द्वितीय-रैंक टेंसर फ़ील्ड है। यह   न्यूटन के सार्वभौमिक गुरुत्वाकर्षण के नियम  को प्रतिस्थापित करता है।

लहरें खेतों के रूप में
तरंग एस का निर्माण भौतिक क्षेत्रों के रूप में किया जा सकता है, उनके    परिमित प्रसार गति  और   कार्य-कारण प्रकृति  जब एक   भौतिक प्रणाली का एक सरलीकृत  [[ भौतिक मॉडल #भौतिकी में बंद प्रणालियों की अवधारणा |  पृथक बंद प्रणाली ]] सेट है. वे  व्युत्क्रम-वर्ग नियम  के अधीन भी हैं।

विद्युत चुम्बकीय तरंगों के लिए,  ऑप्टिकल क्षेत्र  एस हैं, और    निकट और दूर क्षेत्र  विवर्तन के लिए शर्तें हैं। हालांकि व्यवहार में, प्रकाशिकी के क्षेत्र सिद्धांत मैक्सवेल के विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र सिद्धांत द्वारा प्रतिस्थापित किए जाते हैं।

क्वांटम क्षेत्र
अब यह माना जाता है कि  क्वांटम यांत्रिकी  को सभी भौतिक घटनाओं का आधार होना चाहिए, ताकि एक शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत, कम से कम सिद्धांत रूप में, क्वांटम यांत्रिक शब्दों में पुनर्रचना की अनुमति दे; सफलता इसी   क्वांटम फील्ड थ्योरी  को जन्म देती है। उदाहरण के लिए,       शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स  का परिमाणीकरण   क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स  देता है। क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स यकीनन सबसे सफल वैज्ञानिक सिद्धांत है;   प्रयोग  अल   डेटा  किसी भी अन्य सिद्धांत की तुलना में    सटीक  (  से अधिक महत्वपूर्ण अंक  सेकेंड) के लिए इसकी भविष्यवाणियों की पुष्टि करता है।  दो अन्य मौलिक क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत   क्वांटम क्रोमोडायनामिक्स  और   इलेक्ट्रोवीक सिद्धांत  हैं।



क्वांटम क्रोमोडायनामिक्स में, रंग क्षेत्र रेखाओं को कम दूरी पर  ग्लूऑन  एस द्वारा युग्मित किया जाता है, जो क्षेत्र द्वारा ध्रुवीकृत होते हैं और इसके साथ पंक्तिबद्ध होते हैं। यह प्रभाव थोड़ी दूरी के भीतर बढ़ जाता है (क्वार्क के आसपास से लगभग 1    एफएम ) जिससे थोड़ी दूरी के भीतर रंग बल बढ़ जाता है,    क्वार्क  को   हैड्रोन  एस के भीतर सीमित कर देता है। चूँकि क्षेत्र रेखाएँ ग्लून्स द्वारा कसकर एक साथ खींची जाती हैं, वे बाहर की ओर उतनी नहीं झुकतीं, जितनी विद्युत आवेशों के बीच विद्युत क्षेत्र

इन तीन क्वांटम क्षेत्र सिद्धांतों को  कण भौतिकी  के तथाकथित   मानक मॉडल  के विशेष मामलों के रूप में प्राप्त किया जा सकता है।   सामान्य सापेक्षता, गुरुत्वाकर्षण के आइंस्टीनियन क्षेत्र सिद्धांत, को अभी तक सफलतापूर्वक परिमाणित नहीं किया गया है। हालांकि एक विस्तार,   थर्मल फील्ड थ्योरी  'परिमित तापमान' पर क्वांटम फील्ड थ्योरी से संबंधित है, जिसे क्वांटम फील्ड थ्योरी में शायद ही कभी माना जाता है।

BRST सिद्धांत विषम क्षेत्रों से संबंधित है, उदा।   फद्दीव-पोपोव भूत  एस।   ग्रेडेड मैनिफोल्ड  एस और   सुपरमैनिफोल्ड  एस दोनों पर विषम शास्त्रीय क्षेत्रों के अलग-अलग विवरण हैं।

जैसा कि शास्त्रीय क्षेत्रों के साथ ऊपर है, पहले की तरह समान तकनीकों का उपयोग करके विशुद्ध रूप से गणितीय दृष्टिकोण से उनके क्वांटम समकक्षों से संपर्क करना संभव है। क्वांटम क्षेत्रों को नियंत्रित करने वाले समीकरण वास्तव में पीडीई (विशेष रूप से,  सापेक्ष तरंग समीकरण  (आरडब्ल्यूई)) हैं। इस प्रकार    यांग-मिल्स,    डिराक ,    क्लेन-गॉर्डन  और   श्रोडिंगर फील्ड  एस को उनके संबंधित समीकरणों के समाधान के रूप में बोल सकते हैं। एक संभावित समस्या यह है कि ये आरडब्ल्यूई जटिल   गणितीय वस्तुओं  को विदेशी बीजीय गुणों के साथ सौदा कर सकते हैं (उदाहरण के लिए   स्पिनर    टेंसर  नहीं हैं, इसलिए   स्पिनर फ़ील्ड  एस के लिए कैलकुस की आवश्यकता हो सकती है), लेकिन सिद्धांत रूप में इन्हें अभी भी अधीन किया जा सकता है उपयुक्त दिए गए विश्लेषणात्मक तरीकों के लिए    गणितीय सामान्यीकरण ।

क्षेत्र सिद्धांत
क्षेत्र सिद्धांत आमतौर पर एक क्षेत्र की गतिशीलता के निर्माण को संदर्भित करता है, अर्थात एक क्षेत्र समय के साथ या अन्य स्वतंत्र भौतिक चर के संबंध में कैसे बदलता है, जिस पर क्षेत्र निर्भर करता है। आम तौर पर यह एक   लैग्रैंजियन  या एक    हैमिल्टनियन  क्षेत्र के लिखकर किया जाता है, और इसे    शास्त्रीय  या    क्वांटम यांत्रिक  प्रणाली के रूप में माना जाता है। स्वतंत्रता की अनंत संख्या    डिग्री स्वतंत्रता । परिणामी क्षेत्र सिद्धांतों को शास्त्रीय या क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत कहा जाता है।

एक शास्त्रीय क्षेत्र की गतिशीलता आमतौर पर क्षेत्र घटकों के संदर्भ में   लैग्रेन्जियन घनत्व  द्वारा निर्दिष्ट की जाती है;    क्रिया सिद्धांत  का उपयोग करके गतिकी प्राप्त की जा सकती है।

कई वेरिएबल कैलकुलस,  संभावित सिद्धांत  और   आंशिक अंतर समीकरण  एस (पीडीई) से केवल गणित का उपयोग करके भौतिकी के किसी भी पूर्व ज्ञान के बिना सरल क्षेत्रों का निर्माण करना संभव है। उदाहरण के लिए, स्केलर पीडीई तरंग समीकरण और   द्रव गतिकी  के लिए आयाम, घनत्व और दबाव क्षेत्रों जैसी मात्राओं पर विचार कर सकते हैं;    गर्मी /  प्रसार समीकरण  एस के लिए तापमान/एकाग्रता क्षेत्र। भौतिक विज्ञान के बाहर (जैसे, रेडियोमेट्री और कंप्यूटर ग्राफिक्स), यहां तक ​​कि   प्रकाश क्षेत्र  भी हैं। ये सभी पिछले उदाहरण   अदिश क्षेत्र  हैं। इसी तरह, वैक्टर के लिए, (लागू गणितीय) द्रव गतिकी में विस्थापन, वेग और vorticity क्षेत्रों के लिए वेक्टर PDEs हैं, लेकिन वेक्टर कैलकुलस की अब इसके अलावा आवश्यकता हो सकती है,   वेक्टर फ़ील्ड  के लिए कैलकुलस होने के नाते (जैसा कि ये तीन मात्राएँ हैं, और वे वेक्टर पीडीई सामान्य रूप से)।   सातत्य यांत्रिकी  में आम तौर पर समस्याएं शामिल हो सकती हैं, उदाहरण के लिए, दिशात्मक    लोच  (जिसमें से 'टेंसर' शब्द आता है, जो   लैटिन  शब्द खिंचाव के लिए लिया गया है),   जटिल द्रव  प्रवाह या   अनिसोट्रोपिक डिफ्यूजन , जिसे मैट्रिक्स-टेन्सर पीडीई के रूप में तैयार किया गया है, और फिर मैट्रिसेस या टेंसर फ़ील्ड की आवश्यकता होती है, इसलिए    मैट्रिक्स  या   टेंसर कैलकुलस । स्केलर (और इसलिए वैक्टर, मैट्रिसेस और टेंसर) वास्तविक या जटिल हो सकते हैं क्योंकि दोनों    फ़ील्ड  अमूर्त-बीजगणित /    रिंग-थ्योरेटिक  अर्थ में हैं।

एक सामान्य सेटिंग में, शास्त्रीय क्षेत्रों को  फाइबर बंडल  एस के वर्गों द्वारा वर्णित किया गया है और उनकी गतिशीलता    जेट मैनिफोल्ड्स  (  सहसंयोजक शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत ) के संदर्भ में तैयार की गई है।

आधुनिक भौतिकी में, सबसे अधिक अध्ययन किए जाने वाले क्षेत्र वे हैं जो चार   मौलिक बलों  को मॉडल करते हैं जो एक दिन   एकीकृत क्षेत्र सिद्धांत  को जन्म दे सकते हैं।

क्षेत्रों की समरूपता
 किसी क्षेत्र (शास्त्रीय या क्वांटम) को वर्गीकृत करने का एक सुविधाजनक तरीका भौतिकी में   समरूपता  है। भौतिक समरूपता आमतौर पर दो प्रकार की होती है:

स्पेसटाइम समरूपता
स्पेसटाइम के परिवर्तनों के तहत अक्सर फ़ील्ड को उनके व्यवहार द्वारा वर्गीकृत किया जाता है। इस वर्गीकरण में प्रयुक्त शब्द हैं:
 * अदिश क्षेत्र एस (जैसे   तापमान  ) जिसका मान अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक ही चर द्वारा दिया जाता है। अंतरिक्ष के परिवर्तन के तहत यह मान नहीं बदलता है।
 * सदिश क्षेत्र एस (जैसे   चुंबकीय क्षेत्र  में प्रत्येक बिंदु पर    बल  का परिमाण और दिशा) जो अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक वेक्टर संलग्न करके निर्दिष्ट किया जाता है। इस सदिश के अवयव आपस में    contravariantly  अंतरिक्ष में घूर्णन के अंतर्गत रूपांतरित होते हैं। इसी तरह, एक दोहरी (या सह-) वेक्टर क्षेत्र अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक दोहरी वेक्टर जोड़ता है, और प्रत्येक दोहरे वेक्टर के घटक सहसंयोजक रूप से बदलते हैं।
 * टेंसर फ़ील्ड एस, (जैसे    एक क्रिस्टल का स्ट्रेस टेंसर ) अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक टेंसर द्वारा निर्दिष्ट। अंतरिक्ष में घुमाव के तहत, टेंसर के घटक अधिक सामान्य तरीके से बदलते हैं जो कि कॉन्वेंट इंडेक्स और कॉन्ट्रावेरिएंट इंडेक्स की संख्या पर निर्भर करता है।
 * स्पिनर फील्ड एस (जैसे   डायराक स्पिनर  )   क्वांटम फील्ड थ्योरी  में उत्पन्न होता है जो    स्पिन  के साथ कणों का वर्णन करता है जो अपने घटकों में से एक को छोड़कर वैक्टर की तरह बदलते हैं; दूसरे शब्दों में, जब कोई सदिश क्षेत्र को एक विशिष्ट अक्ष के चारों ओर 360 डिग्री घुमाता है, तो सदिश क्षेत्र स्वयं की ओर मुड़ जाता है; हालांकि, स्पिनर उसी मामले में अपने नकारात्मक पक्ष की ओर रुख करेंगे।

आंतरिक समरूपता
स्पेसटाइम समरूपता के अलावा फ़ील्ड में आंतरिक समरूपता हो सकती है। कई स्थितियों में, किसी को ऐसे फ़ील्ड की आवश्यकता होती है जो स्पेसटाइम स्केलर्स की सूची हो: (φ1, φ2, ... φ N) उप>)। उदाहरण के लिए, मौसम की भविष्यवाणी में ये तापमान, दबाव, आर्द्रता आदि हो सकते हैं।  कण भौतिकी  में,    रंग  समरूपता   क्वार्क  एस की परस्पर क्रिया की समरूपता आंतरिक समरूपता का एक उदाहरण है।   मजबूत बातचीत । अन्य उदाहरण   आइसोस्पिन,   कमजोर आइसोस्पिन ,   विचित्रता  और कोई अन्य    स्वाद  समरूपता हैं।

यदि समस्या की समरूपता है, जिसमें स्पेसटाइम शामिल नहीं है, जिसके तहत ये घटक एक दूसरे में परिवर्तित हो जाते हैं, तो समरूपता के इस सेट को 'आंतरिक समरूपता' कहा जाता है। कोई भी आंतरिक समरूपता के तहत क्षेत्रों के आरोपों का वर्गीकरण भी कर सकता है।

स्पेसटाइम समरूपता
स्पेसटाइम के परिवर्तनों के तहत अक्सर फ़ील्ड को उनके व्यवहार द्वारा वर्गीकृत किया जाता है। इस वर्गीकरण में प्रयुक्त शब्द हैं:
 * अदिश क्षेत्र एस (जैसे   तापमान  ) जिसका मान अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक ही चर द्वारा दिया जाता है। अंतरिक्ष के परिवर्तन के तहत यह मान नहीं बदलता है।
 * सदिश क्षेत्र एस (जैसे   चुंबकीय क्षेत्र  में प्रत्येक बिंदु पर    बल  का परिमाण और दिशा) जो अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक वेक्टर संलग्न करके निर्दिष्ट किया जाता है। इस सदिश के अवयव आपस में    contravariantly  अंतरिक्ष में घूर्णन के अंतर्गत रूपांतरित होते हैं। इसी तरह, एक दोहरी (या सह-) वेक्टर क्षेत्र अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक दोहरी वेक्टर जोड़ता है, और प्रत्येक दोहरे वेक्टर के घटक सहसंयोजक रूप से बदलते हैं।
 * टेंसर फ़ील्ड एस, (जैसे    एक क्रिस्टल का स्ट्रेस टेंसर ) अंतरिक्ष के प्रत्येक बिंदु पर एक टेंसर द्वारा निर्दिष्ट। अंतरिक्ष में घुमाव के तहत, टेंसर के घटक अधिक सामान्य तरीके से बदलते हैं जो कि कॉन्वेंट इंडेक्स और कॉन्ट्रावेरिएंट इंडेक्स की संख्या पर निर्भर करता है।
 * स्पिनर फील्ड एस (जैसे   डायराक स्पिनर  )   क्वांटम फील्ड थ्योरी  में उत्पन्न होता है जो    स्पिन  के साथ कणों का वर्णन करता है जो अपने घटकों में से एक को छोड़कर वैक्टर की तरह बदलते हैं; दूसरे शब्दों में, जब कोई सदिश क्षेत्र को एक विशिष्ट अक्ष के चारों ओर 360 डिग्री घुमाता है, तो सदिश क्षेत्र स्वयं की ओर मुड़ जाता है; हालांकि, स्पिनर उसी मामले में अपने नकारात्मक पक्ष की ओर रुख करेंगे।

आंतरिक समरूपता
स्पेसटाइम समरूपता के अलावा फ़ील्ड में आंतरिक समरूपता हो सकती है। कई स्थितियों में, किसी को ऐसे फ़ील्ड की आवश्यकता होती है जो स्पेसटाइम स्केलर्स की सूची हो: (φ1, φ2, ... φ N) उप>)। उदाहरण के लिए, मौसम की भविष्यवाणी में ये तापमान, दबाव, आर्द्रता आदि हो सकते हैं।  कण भौतिकी  में,    रंग  समरूपता   क्वार्क  एस की परस्पर क्रिया की समरूपता आंतरिक समरूपता का एक उदाहरण है।   मजबूत बातचीत । अन्य उदाहरण   आइसोस्पिन,   कमजोर आइसोस्पिन ,   विचित्रता  और कोई अन्य    स्वाद  समरूपता हैं।

यदि समस्या की समरूपता है, जिसमें स्पेसटाइम शामिल नहीं है, जिसके तहत ये घटक एक दूसरे में परिवर्तित हो जाते हैं, तो समरूपता के इस सेट को 'आंतरिक समरूपता' कहा जाता है। कोई भी आंतरिक समरूपता के तहत क्षेत्रों के आरोपों का वर्गीकरण भी कर सकता है।

सांख्यिकीय क्षेत्र सिद्धांत
सांख्यिकीय क्षेत्र सिद्धांत क्षेत्र-सैद्धांतिक  प्रतिमान  को कई-शरीर प्रणालियों और   सांख्यिकीय यांत्रिकी  की ओर विस्तारित करने का प्रयास करता है। ऊपर के रूप में, यह स्वतंत्रता तर्क की सामान्य अनंत संख्या की डिग्री से संपर्क किया जा सकता है।

सांख्यिकीय यांत्रिकी की तरह क्वांटम और शास्त्रीय यांत्रिकी के बीच कुछ ओवरलैप होता है, सांख्यिकीय क्षेत्र सिद्धांत में क्वांटम और शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांतों दोनों के संबंध होते हैं, विशेष रूप से पूर्व जिसके साथ यह कई तरीकों को साझा करता है। एक महत्वपूर्ण उदाहरण  माध्य क्षेत्र सिद्धांत  है।

सतत यादृच्छिक क्षेत्र
ऊपर के रूप में शास्त्रीय क्षेत्र, जैसे कि  विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र, आमतौर पर असीम रूप से भिन्न कार्य होते हैं, लेकिन वे किसी भी मामले में लगभग हमेशा दो बार भिन्न होते हैं। इसके विपरीत,   सामान्यीकृत कार्य  निरंतर नहीं हैं। परिमित तापमान पर शास्त्रीय क्षेत्रों के साथ सावधानीपूर्वक व्यवहार करते समय, निरंतर यादृच्छिक क्षेत्रों के गणितीय तरीकों का उपयोग किया जाता है, क्योंकि    थर्मली उतार-चढ़ाव वाले  शास्त्रीय क्षेत्र   कहीं भी भिन्न नहीं होते हैं।  [[ यादृच्छिक क्षेत्र  एस   यादृच्छिक चर  एस के अनुक्रमित सेट हैं; एक सतत यादृच्छिक क्षेत्र एक यादृच्छिक क्षेत्र है जिसमें इसके सूचकांक सेट के रूप में कार्यों का एक सेट होता है। विशेष रूप से, एक निरंतर यादृच्छिक क्षेत्र लेना अक्सर गणितीय रूप से सुविधाजनक होता है, जिसमें इसके सूचकांक सेट के रूप में   श्वार्ट्ज स्पेस  फ़ंक्शन होते हैं, इस मामले में निरंतर यादृच्छिक क्षेत्र    टेम्पर्ड वितरण  है।

हम एक सतत यादृच्छिक क्षेत्र के बारे में सोच सकते हैं, एक (बहुत) मोटे तौर पर, एक सामान्य कार्य के रूप में जो है $$\pm\infty$$ लगभग हर जगह, लेकिन इस तरह जब हम किसी भी परिमित क्षेत्र में सभी   अनंत  का   भारित औसत  लेते हैं, तो हमें एक सीमित परिणाम मिलता है। अनंत अच्छी तरह से परिभाषित नहीं हैं; लेकिन परिमित मूल्यों को परिमित मान प्राप्त करने के लिए भार कार्यों के रूप में उपयोग किए जाने वाले कार्यों से जोड़ा जा सकता है, और इसे अच्छी तरह से परिभाषित किया जा सकता है। हम एक निरंतर यादृच्छिक क्षेत्र को पर्याप्त रूप से   रैखिक मानचित्र  के रूप में परिभाषित कर सकते हैं जो कार्यों के स्थान से   वास्तविक संख्या  एस में है।