उच्च तापमान अतिचालकता

उच्च-तापमान अतिचालक (संक्षिप्त उच्च-$T$cया एचटीएस) को उन सामग्रियों के रूप में परिभाषित किया जाता है। जो तरल नाइट्रोजन का क्वथनांक 77 K से ऊपर के तापमान पर अतिचालक के रूप में व्यवहार करते हैं।। विशेषण "उच्च तापमान" केवल पहले से ज्ञात अतिचालक के संबंध में है। जो पूर्ण शून्य के समीप ठंडे तापमान पर भी कार्य करता है। निरपेक्ष रूप से, यह "उच्च तापमान" अभी भी परिवेश से बहुत नीचे हैं और इसलिए शीतलन की आवश्यकता होती है। प्रथम उच्च तापमान अतिचालक की खोज सन्न 1986 में आईबीएम के शोधकर्ताओं जोहान्स जॉर्ज बेडनोर्ज़ और कार्ल अलेक्जेंडर मुलर द्वारा की गई थी। जिन्हें सन्न 1987 में "मिट्टी के पात्र सामग्री में अतिचालकता की खोज में महत्वपूर्ण सफलता के लिए" भौतिकी में नोबेल पुरस्कार से सम्मानित किया गया था। अधिकांश उच्च-$T$c सामग्री टाइप- II अतिचालक हैं।

उच्च तापमान वाले अतिचालक का प्रमुख लाभ यह है कि उन्हें तरल नाइट्रोजन का उपयोग करके ठंडा किया जा सकता है। पहले से ज्ञात अतिचालक के विपरीत, जिसके लिए महंगे और कठिन-से-संभालने वाले शीतलक मुख्य रूप से तरल हीलियम की आवश्यकता होती है। उच्च-$T$c सामग्री का दूसरा लाभ यह है कि वह पिछले सामग्रियों की तुलना में उच्च चुंबकीय क्षेत्र में अपनी अतिचालकता बनाए रखते हैं। अतः अतिचालक चुंबक का निर्माण करते समय यह उच्च का प्राथमिक अनुप्रयोग-$T$c सामग्री के लिए महत्वपूर्ण है।

अधिकांश उच्च-तापमान अतिचालक मिट्टी के पात्र सामग्री हैं। जैसा कि पहले ज्ञात धातु सामग्री के विपरीत है। मिट्टी के पात्र अतिचालक कुछ व्यावहारिक उपयोगों के लिए उपयुक्त हैं। किन्तु उनके समीप अभी भी अनेक विनिर्माण विवाद हैं। उदाहरण के लिए अधिकांश मिट्टी के पात्र भंगुर होते हैं। जो उनसे तारों के निर्माण को बहुत ही समस्याग्रस्त बना देता हैं। चूँकि इन कमियों पर अधिकार पाना अधिक शोध का विषय है और प्रगति जारी है।

उच्च तापमान वाले अतिचालक का मुख्य वर्ग कॉपर ऑक्साइड है। जो अन्य धातुओं के साथ संयुक्त होता है। विशेष रूप से दुर्लभ-पृथ्वी बेरियम कॉपर ऑक्साइड (आरईबीसीओ) जैसे कि येट्रियम बेरियम कॉपर ऑक्साइड (वाईबीसीओ) इत्यादि। अतः व्यावहारिक वर्गीकरण में उच्च-तापमान अतिचालक की दूसरी श्रेणी लौह-आधारित यौगिक है।

मैग्नीशियम डाइबोराइड को कभी-कभी उच्च-तापमान अतिचालक में सम्मिलित किया जाता है। यह निर्माण के लिए अपेक्षाकृत सरल है। किन्तु यह केवल 43 K से नीचे सुपरकंडक्ट करता है। जो इसे तरल नाइट्रोजन कूलिंग (नाइट्रोजन ट्रिपल पॉइंट तापमान से लगभग 30 K नीचे) के लिए अनुपयुक्त बनाता है। कुछ अति-उच्च दबाव वाले सुपरहाइड्राइड यौगिकों को सामान्यतः उच्च-तापमान अतिचालक के रूप में वर्गीकृत किया जाता है। वास्तव में, उच्च दाब गैसों पर किए गए इस शोध में उच्च-तापमान अतिचालक पर अनेक लेख मिल सकते हैं। जो व्यावहारिक अनुप्रयोगों के लिए उपयुक्त नहीं हैं। अतः वर्तमान $T$c रिकॉर्ड धारक कार्बोनेसियस सल्फर हाइड्राइड है। जो पिछले रिकॉर्ड को लैंथेनम डिकाहाइड्राइड द्वारा लगभग 30 K से हरा देता है। चूंकि इन यौगिकों में अतिचालकता हाल ही में सवालों के घेरे में आ गई है।

इतिहास
अतिचालकता की खोज हेइके कामेरलिंग ओन्स ने सन्न 1911 में ठोस धातु में की थी। तब से शोधकर्ताओं ने कमरे के तापमान अतिचालक खोजने के लक्ष्य के साथ बढ़ते तापमान पर अतिचालकता का निरीक्षण करने का प्रयास किया है। सन्न 1970 के दशक के अंत तक अनेक धात्विक यौगिकों (विशेष रूप से एनबी-आधारित, जैसे  NbTi, Nb3Sn और  Nb3Ge) में अतिचालकता देखी गई थी। जो तात्विक धातुओं की तुलना में बहुत अधिक थे और जो 20 K इससे भी अधिक हो सकते थे। सन्न 1986 में स्विट्ज़रलैंड में ज्यूरिक के समीप आईबीएम अनुसंधान प्रयोगशाला में बेडनोर्ज़ और मुलर मिट्टी के पात्र के नए वर्ग में अतिचालकता की खोज कर रहे थे। जेसे 'कॉपर ऑक्साइड' या 'कप्रेट्स' इत्यादि।

बेडनोर्ज़ को विशेष कॉपर ऑक्साइड का सामना करना पड़ता है। जिसका प्रतिरोध -238 C आसपास के तापमान पर शून्य हो गया है। उनके परिणामों की जल्द ही पुष्टि की गई है। विशेष रूप से ह्यूस्टन विश्वविद्यालय में पॉल चू और टोक्यो विश्वविद्यालय में शोजी तनाका इत्यादि अनेक समूहों द्वारा पुष्टि की गई है।

सन्न 1987 में, पी. डब्लू. एंडरसन ने इन सामग्रियों का प्रथम सैद्धांतिक विवरण दिया था। जो प्रतिध्वनित वैलेंस बॉन्ड सिद्धांत पर आधारित था। किन्तु इन सामग्रियों की पूर्ण समझ आज भी विकसित हो रही है। इन अतिचालक को अब डी-वेव जोड़ी समरूपता रखने के लिए जाना जाता है। प्रथम प्रस्ताव यह है कि उच्च-तापमान कप्रेट अतिचालकता में डी-वेव पेयरिंग सम्मिलित है। सन्न 1987 में बिकर्स, डगलस जेम्स स्कैलपिनो और स्केलेटर द्वारा बनाया गया था। इसके पश्चात् सन्न 1988 में इनुई, डोनियाच, हिर्शफेल्ड और रूकेंस्टीन द्वारा तीन बाद के सिद्धांतों का पालन किया गया था। स्पिन-उतार-चढ़ाव सिद्धांत का उपयोग करते हुए और क्लॉडियस ग्रोस, पॉइलब्लांक, राइस और झांग, और गेब्रियल कोटलियार और लियू द्वारा आरवीबी सिद्धांत के प्राकृतिक परिणाम के रूप में डी-वेव पेयरिंग की पहचान की गयी थी। अतः कप्रेट अतिचालक की डी-वेव प्रकृति की पुष्टि विभिन्न प्रयोगों द्वारा की गई थी। जिसमें एंगल रिज़ॉल्व्ड फोटोएमिशन स्पेक्ट्रोस्कोपी के माध्यम से उत्तेजना स्पेक्ट्रम में डी-वेव नोड्स का प्रत्यक्ष अवलोकन, टनलिंग में आधा-पूर्णांक प्रवाह का अवलोकन सम्मिलित है। अतः प्रयोग और परोक्ष रूप से प्रवेश गहराई, विशिष्ट ऊष्मा और तापीय चालकता के तापमान निर्भरता से सम्मिलित है।

सन्न 2021 तक परिवेशी दबाव पर उच्चतम संक्रमण तापमान वाला अतिचालक लगभग 133 K पर पारा, बेरियम और कैल्शियम का कप्रेट है। उच्च रिकॉर्ड किए गए संक्रमण तापमान वाले अन्य अतिचालक हैं।उदाहरण के लिए 250 K पर लेन्थेनम सुपरहाइड्राइड किन्तु यह केवल बहुत अधिक दबावों पर होता है।

उच्च-तापमान अतिचालकता की उत्पत्ति अभी भी स्पष्ट नहीं है। किन्तु ऐसा प्रतीत होता है कि इलेक्ट्रॉन-फोनन आकर्षण तंत्र के अतिरिक्त वास्तविक इलेक्ट्रॉनिक तंत्र (जैसे एंटीफेरोमैग्नेटिक सहसंबंधों द्वारा) से निपट रहा है और पारंपरिक के अतिरिक्त विशुद्ध रूप से एस-वेव पेयरिंग, अधिक विदेशी पेयरिंग समरूपता को सम्मिलित करने के लिए माना जाता है। (कप्रेट के स्थिति में डी-वेव; मुख्य रूप से विस्तारित एस-वेव, किन्तु कभी-कभी डी-वेव, आयरन-आधारित अतिचालक के स्थिति में)।

सन्न 2014 में यह दिखाने वाले साक्ष्य है कि भिन्नात्मक कण अर्ध द्वि-आयामी चुंबकीय सामग्री में हो सकते हैं ईपीएफएल वैज्ञानिकों द्वारा पाया गया था। कि उच्च तापमान अतिचालकता के एंडरसन के सिद्धांत के लिए उधार समर्थन सम्मिलित है।

गुण
दुर्भाग्य से, "उच्च-तापमान" अतिचालक वर्ग की अतिचालकता के संदर्भ में अनेक परिभाषाएँ हैं।

तरल नाइट्रोजन के क्वथनांक से अधिक महत्वपूर्ण तापमान वाली सामग्री के लिए उच्च लेबल-$T$c आरक्षित होना चाहिए। चूँकि अनेक सामग्रियों जिनमे मूल खोज और हाल ही में खोजे गए पैनिक्टाइड अतिचालक सम्मिलित है। जिनका महत्वपूर्ण तापमान 77 K से कम है। किन्तु फिर भी सामान्यतः प्रकाशनों में उच्च-$T$c वर्ग के रूप में संदर्भित किया जाता है।

सामान्यतः तरल नाइट्रोजन के क्वथनांक के ऊपर महत्वपूर्ण तापमान वाला पदार्थ, साथ में उच्च महत्वपूर्ण चुंबकीय क्षेत्र और महत्वपूर्ण वर्तमान घनत्व (जिसके ऊपर अतिचालकता नष्ट हो जाती है।) तकनीकी अनुप्रयोगों को बहुत लाभ पहुंचाता है। चुंबक अनुप्रयोगों में उच्च महत्वपूर्ण चुंबकीय क्षेत्र उच्च-$c$c की तुलना में अधिक मूल्यवान सिद्ध हो सकता है। कुछ कप्रेट में लगभग 100 टेस्ला का ऊपरी महत्वपूर्ण क्षेत्र होता है। चूंकि कप्रेट सामग्री भंगुर मिट्टी के पात्र हैं। जो निर्माण के लिए महंगे हैं और सरलता से तारों या अन्य उपयोगी आकृतियों में परिवर्तित नहीं होते हैं। इसके अतिरिक्त उच्च-तापमान अतिचालक बड़े, निरंतर अतिचालकता डोमेन नहीं बनाते हैं। बल्कि माइक्रोडोमेन के क्लस्टर होते हैं। जिसके अंदर अतिचालकता होती है। इसलिए वह चुंबकीय अनुनाद स्पेक्ट्रोमीटर के लिए चुंबक जैसे वास्तविक अतिचालक धाराओं की आवश्यकता वाले अनुप्रयोगों के लिए अनुपयुक्त हैं। इस (पाउडर) के समाधान के लिए एचटीएस_वायर देखें।

वाईबीसीओ में लौह-आधारित अतिचालक अनेक रूथेनोक्यूप्रेट्स और अन्य विदेशी अतिचालक चुंबकत्व के साथ सह-अस्तित्व में उच्च तापमान अतिचालकता के बारे में अधिक बहस हुई है। और सामग्री के अन्य परिवारों के लिए खोज जारी है। एचटीएस टाइप- II अतिचालक हैं। जो चुंबकीय क्षेत्रों को फ्लक्स की मात्रा इकाइयों में अपने आंतरिक भाग में प्रवेश करने की अनुमति देते हैं, जिसका अर्थ है कि अतिचालकता को दबाने के लिए बहुत अधिक चुंबकीय क्षेत्रों की आवश्यकता होती है। स्तरित संरचना भी चुंबकीय क्षेत्र की प्रतिक्रिया के लिए दिशात्मक निर्भरता देती है।

सभी ज्ञात उच्च-$T$c अतिचालक टाइप- II अतिचालक हैं। टाइप- I अतिचालक के विपरीत जो मीस्नर प्रभाव के कारण सभी चुंबकीय क्षेत्रों को बाहर निकाल देता है। टाइप- II अतिचालक चुंबकीय क्षेत्रों को फ्लक्स की क्वांटाइज्ड इकाइयों में अपने आंतरिक भाग में प्रवेश करने की अनुमति देते हैं। जिससे विद्युत चालन के छेद या ट्यूब बनते हैं। अतिचालकता बल्क में मेटलिक क्षेत्र क्वांटम भंवर कहा जाता है। परिणाम स्वरुप, उच्च-$T$c अतिचालक बहुत अधिक चुंबकीय क्षेत्र बनाए रख सकते हैं।

कप्रेट
कप्रेट स्तरित सामग्री हैं। जिसमें कॉपर ऑक्साइड की अतिचालकता परतें होती हैं। जिन्हें स्पेसर परतों द्वारा भिन्न किया जाता है। कप्रेट में सामान्यतः द्वि-आयामी सामग्री के समीप संरचना होती है। उनके अतिचालकता गुण कमजोर युग्मित कॉपर-ऑक्साइड (CuO2) परतों के अंदर चलने वाले इलेक्ट्रॉनों द्वारा निर्धारित किया जाता है। निकटतम परतों में लेण्टेनियुम, बेरियम, स्ट्रोंटियम, या अन्य परमाणु जैसे आयन होते हैं। जो संरचना को स्थिर करने के लिए कार्य करते हैं और तांबे-ऑक्साइड परतों पर इलेक्ट्रॉनों या छिद्रों को डोप करते हैं। अनोपेड "पैरेंट" या "मदर" यौगिक पर्याप्त रूप से कम तापमान पर लंबी दूरी की एंटीफेरोमैग्नेटिक ऑर्डर के साथ एमओटी इंसुलेटर हैं। एकल इलेक्ट्रॉनिक बैंड संरचना मॉडल को सामान्यतः इलेक्ट्रॉनिक गुणों का वर्णन करने के लिए पर्याप्त माना जाता है।

कप्रेट अतिचालक पेरोसाइट संरचना को अपनाते हैं। कॉपर-ऑक्साइड प्लेन O के वर्गों के साथ बिसात क्रिस्टल संरचनाएँ हैं2− Cu के साथ आयनप्रत्येक वर्ग के केंद्र में 2+ आयन। यूनिट सेल को इन चौकों से 45° घुमाया जाता है। अतिचालकता सामग्रियों के रासायनिक सूत्रों में सामान्यतः अतिचालकता के लिए आवश्यक डोपिंग का वर्णन करने के लिए भिन्नात्मक संख्याएं होती हैं। कप्रेट अतिचालक के अनेक परिवार हैं और उन्हें उनमें उपस्तिथ तत्वों और प्रत्येक अतिचालकता ब्लॉक में आसन्न कॉपर-ऑक्साइड परतों की संख्या द्वारा वर्गीकृत किया जा सकता है। उदाहरण के लिए, प्रत्येक अतिचालकता ब्लॉक में परतों की संख्या के आधार पर वाईबीसीओ और BSCCO को वैकल्पिक रूप से Y123 और Bi2201/Bi2212/Bi2223 के रूप में संदर्भित किया जा सकता है ($T$). अतिचालकता ट्रांज़िशन तापमान इष्टतम डोपिंग मान पर चरम पर पाया गया है ($T$=0.16) और सामान्यतः प्रत्येक अतिचालकता ब्लॉक में परतों की इष्टतम संख्या $T$=3.

कप्रेट में अतिचालकता के संभावित तंत्र अधिक बहस और आगे के शोध का विषय बने हुए हैं। सभी सामग्रियों के लिए सामान्य कुछ पहलुओं की पहचान की गई है। प्रति-लौहचुंबकीय, अनोपेड सामग्रियों की कम तापमान वाली स्थिति और डोपिंग पर उभरने वाली अतिचालकता स्थिति के मध्य समानताएं, मुख्य रूप से $n$x2-y2 Cu की कक्षीय अवस्था2+ आयन, सुझाव देते हैं कि कप्रेट में इलेक्ट्रॉन-फ़ोनॉन इंटरैक्शन की तुलना में इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन इंटरैक्शन अधिक महत्वपूर्ण हैं – अतिचालकता को अपरंपरागत बनाना। फर्मी सतह पर हाल के काम से पता चला है कि एंटीफेरोमैग्नेटिक ब्रिलौइन क्षेत्र में चार बिंदुओं पर नेस्टिंग होती है जहाँ स्पिन तरंगें उपस्तिथ होती हैं और इन बिंदुओं पर अतिचालकता एनर्जी गैप बड़ा होता है। पारंपरिक अतिचालक के विपरीत अधिकांश कप्रेट के लिए देखे गए कमजोर आइसोटोप प्रभाव जो बीसीएस सिद्धांत द्वारा अच्छी तरह से वर्णित हैं।

होल-डोप्ड और इलेक्ट्रॉन डोप्ड कप्रेट के गुणों में समानताएं और अंतर:
 * कम से कम इष्टतम डोपिंग तक स्यूडोगैप चरण की उपस्थिति।
 * उमूरा भूखंड में विभिन्न रुझान सुपरफ्लुइड घनत्व के लिए संक्रमण तापमान से संबंधित। लंदन पैठ की गहराई का व्युत्क्रम वर्ग बड़ी संख्या में अंडरडोप्ड कप्रेट अतिचालक के लिए महत्वपूर्ण तापमान के समानुपाती प्रतीत होता है, किन्तु होल- और इलेक्ट्रॉन-डोप्ड कप्रेट के लिए आनुपातिकता का स्थिरांक भिन्न होता है। रैखिक प्रवृत्ति का तात्पर्य है कि इन सामग्रियों का भौतिकी दृढ़ता से द्वि-आयामी है।
 * इनलेस्टिक न्यूट्रॉन विवर्तन का उपयोग करके मापे गए कप्रेट के स्पिन उत्तेजना में यूनिवर्सल ऑवरग्लास के आकार की विशेषता।
 * नर्नस्ट प्रभाव अतिचालकता और स्यूडोगैप दोनों चरणों में स्पष्ट है।

अतिचालकता कप्रेट्स की इलेक्ट्रॉनिक संरचना अत्यधिक अनिसोट्रोपिक है (वाईबीसीओ या BSCCO की क्रिस्टल संरचना देखें)। इसलिए, एचटीएससी की फर्मी सतह डोप्ड क्यूओ की फर्मी सतह के बहुत समीप है2 प्लेन (या मल्टी-प्लेन, मल्टी-लेयर कप्रेट के स्थिति में) और CuO के 2-डी पारस्परिक जाली (या मोमेंटम स्पेस) पर प्रस्तुत किया जा सकता है।2 जाली। पहले CuO के अंदर विशिष्ट फर्मी सतह2 ब्रिलौइन ज़ोन को चित्र 1 (बाएं) में आरेखित किया गया है। इसे इलेक्ट्रॉनिक बैंड संरचना गणनाओं से प्राप्त किया जा सकता है या कोण से हल किए गए प्रकाश उत्सर्जन स्पेक्ट्रोस्कोपी (एआरपीईएस) द्वारा मापा जा सकता है। चित्र 1 (दाएं) ARPES द्वारा मापी गई BSCCO की फर्मी सतह को दर्शाता है। चार्ज वाहक एकाग्रता (डोपिंग स्तर) की विस्तृत श्रृंखला में, जिसमें होल-डोप्ड एचटीएससी अतिचालकता हैं, फर्मी सतह छेद जैसी है (अर्थात खुली है, जैसा कि चित्र 1 में दिखाया गया है)। इसका परिणाम एचटीएससी के इलेक्ट्रॉनिक गुणों के अंतर्निहित इन-प्लेन अनिसोट्रॉपी में होता है। 2018 में, पूर्ण तीन आयामी फर्मी सतह संरचना को सॉफ्ट एक्स-रे एआरपीईएस से प्राप्त किया गया था।

लौह आधारित
आयरन-आधारित अतिचालक में लोहे की परतें और निक्टोजन होता है – जैसे हरताल या फास्फोरस – या काल्कोजन यह वर्तमान में कप्रेट के पीछे दूसरा उच्चतम महत्वपूर्ण तापमान वाला परिवार है। उनके अतिचालकता गुणों में रोचकी 2006 में LaFePO में 4 K पर अतिचालकता की खोज के साथ प्रारंभ हुई और समान सामग्री LaFeAs(O,F) के बाद 2008 में बहुत अधिक ध्यान आकर्षित किया दबाव में 43 K तक अतिचालक पाया गया। FeSe की पतली फिल्मों में आयरन-आधारित अतिचालक परिवार में उच्चतम महत्वपूर्ण तापमान उपस्तिथ हैं,  जहां 2014 में 100 K से अधिक गंभीर तापमान अंकित किया गया था।

मूल खोजों के बाद से लौह-आधारित अतिचालक के अनेक परिवार सामने आए हैं: कप्रेट अतिचालक के समान, अधिकांश अनोपेड आयरन-आधारित अतिचालक टेट्रागोनल-ऑर्थोरोम्बिक स्ट्रक्चरल चरण संक्रमण दिखाते हैं, जिसके बाद कम तापमान पर चुंबकीय क्रम होता है। चूंकि, वे एमओटी इंसुलेटर के अतिरिक्त खराब धातु हैं और के अतिरिक्त फर्मी सतह पर पांच इलेक्ट्रॉनिक बैंड संरचनाएं हैं। लौह-आर्सेनाइड परतों के रूप में उभरने वाला चरण आरेख उल्लेखनीय रूप से समान है, अतिचालकता चरण चुंबकीय चरण के समीप या अतिव्यापी है। पुख्ता सबूत है कि $p$c As-Fe-As बंध कोणों के साथ मान भिन्न होता है जो पहले ही उभर चुका है और दिखाता है कि इष्टतम है $n$c मान अविकृत FeAs के साथ प्राप्त किया जाता है4 टेट्राहेड्रा। पेयरिंग वेवफंक्शन की समरूपता पर अभी भी व्यापक रूप से बहस होती है, किन्तु विस्तारित एस-वेव परिदृश्य वर्तमान में इष्ट है।
 * LnFeAs(O,F) या LnFeAsO1−x (Ln = लैंथेनाइड) के साथ $p$c 56 K तक, जिसे 1111 सामग्री कहा जाता है। इन सामग्रियों का फ्लोराइड संस्करण बाद में समान पाया गया $n$c मान।
 * (बीए, के) में2जैसा2 और संबंधित सामग्री आयरन-आर्सेनाइड परतों के जोड़े के साथ, जिसे 122 यौगिक कहा जाता है। $d$c मान 38 K तक होते हैं। जब लोहे को कोबाल्ट से बदल दिया जाता है तो ये पदार्थ अतिचालक भी होते हैं।
 * LiFeAs और NaFeAs साथ $T$c लगभग 20 K तक। ये सामग्रियां स्टोइकोमीट्रिक संरचना के समीप अतिचालक हैं और इन्हें 111 यौगिकों के रूप में संदर्भित किया जाता है।
 * FeSe छोटे स्तुईचिओमेटरी या टेल्यूरियम डोपिंग के साथ।

मैग्नीशियम डाइबोराइड
मैग्नीशियम डाइबोराइड को कभी-कभी उच्च तापमान अतिचालक के रूप में जाना जाता है ये इसलिए है क्योंकि $T$c 39 K का मान ऐतिहासिक रूप से BCS थ्योरी अतिचालक के लिए अपेक्षित मान से अधिक है। चूँकि, इसे सामान्यतः उच्चतम माना जाता है $T$c पारंपरिक अतिचालक, वृद्धि हुई $T$c फर्मी स्तर पर उपस्तिथ दो भिन्न-भिन्न बैंडों के परिणामस्वरूप।

कार्बन आधारित
1991 में हेबर्ड एट अल ने फुलराइड्स अतिचालक की खोज की, जहां क्षार-धातु परमाणु सी में आपस में जुड़े होते हैं60 अणु।

2008 में गणिन एट अल ने Cs के लिए 38 K तक के तापमान पर अतिचालकता का प्रदर्शन किया3C60.

पी-डोप्ड ग्रैफाणे को 2010 में उच्च तापमान अतिचालकता को बनाए रखने में सक्षम होने का प्रस्ताव दिया गया था।

निकेलेट्स
1999 में, अनीसिमोव एट अल। निकेलेट्स में अनुमानित अतिचालकता, निकल ऑक्साइड को कप्रेट अतिचालक के प्रत्यक्ष एनालॉग के रूप में प्रस्तावित करना। अनंत-परत निकेलेट, एनडी में अतिचालकता0.8एसआर0.2नौ2, 2019 के अंत में 9 और 15 K के मध्य अतिचालकता संक्रमण तापमान के साथ रिपोर्ट किया गया था। यह अतिचालकता चरण एनडी के स्पंदित लेजर जमाव द्वारा बनाई गई ऑक्सीजन-कम पतली फिल्मों में देखा गया है।0.8एसआर0.2नौ3 SrTiO पर3 सबस्ट्रेट्स जो फिर एनडी तक कम हो जाते हैं0.8एसआर0.2नौ2 पतली फिल्मों की घोषणा के माध्यम से 260 - 280 C सीएएच की उपस्थिति में2. अतिचालकता चरण केवल ऑक्सीजन कम फिल्म में देखा जाता है और उसी स्टोइकोमेट्री की ऑक्सीजन कम बल्क सामग्री में नहीं देखा जाता है, यह सुझाव देता है कि एनडी की ऑक्सीजन कमी से प्रेरित तनाव0.8एसआर0.2नौ2 अतिचालकता की अनुमति देने के लिए पतली फिल्म चरण स्थान को बदल देती है।

CaH के साथ कमी से एक्सेस हाइड्रोजन को निकालना महत्वपूर्ण है2, अन्यथा टोपोटैक्टिक संक्रमण हाइड्रोजन अतिचालकता को रोक सकता है।

कुप्रते
अतिचालक वाले कप्रेट्स की संरचना अधिकांशतः पेरोसाइट (संरचना) संरचना से निकटता से संबंधित होती है, और इन यौगिकों की संरचना को विकृत, ऑक्सीजन की कमी वाले यौगिक बहु-स्तरित पेरोसाइट संरचना के रूप में वर्णित किया गया है। ऑक्साइड अतिचालक की क्रिस्टल संरचना के गुणों में से CuO की वैकल्पिक बहु-परत है2 इन परतों के मध्य अतिचालकता वाले प्लेन। CuO की अधिक परतें2, उच्चतर $T$c. यह संरचना सामान्य संवाहक और अतिचालक गुणों में बड़ी अनिसोट्रॉपी का कारण बनती है, क्योंकि विद्युत धाराएँ CuO के ऑक्सीजन स्थलों में प्रेरित छिद्रों द्वारा ले जाई जाती हैं।2 चादरें। विद्युत चालन अत्यधिक अनिसोट्रोपिक है, जिसमें CuO के समानांतर बहुत अधिक चालकता है2 लंबवत दिशा की तुलना में विमान। सामान्यतः, महत्वपूर्ण तापमान रासायनिक संरचना, धनायन प्रतिस्थापन और ऑक्सीजन सामग्री पर निर्भर करते हैं। उन्हें superstripes के रूप में वर्गीकृत किया जा सकता है; अर्थात, अतिचालकता एटॉमिक लेयर्स, तारों, स्पेसर लेयर्स द्वारा भिन्न किए गए डॉट्स से बनी परमाणु सीमा पर सुपरलैटिस की विशेष प्राप्ति, जो मल्टीबैंड और मल्टीगैप अतिचालकता देती है।

येट्रियम-बेरियम कप्रेट
येट्रियम-बेरियम कप्रेट, वाईबीए2साथ3O7−x (या Y123), तरल नाइट्रोजन क्वथनांक के ऊपर पाया जाने वाला पहला अतिचालक था। येट्रियम के प्रत्येक परमाणु के लिए बेरियम के दो परमाणु होते हैं। वाईबीए में तीन भिन्न-भिन्न धातुओं का अनुपात2साथ3O7 येट्रियम से बेरियम और कॉपर के लिए क्रमशः अतिचालक 1 से 2 से 3 के मोल अनुपात में हैं: इस विशेष अतिचालक को अधिकांशतः 123 अतिचालक के रूप में भी जाना जाता है।

वाईबीए की यूनिट सेल2साथ3O7 इसमें तीन पर्कोव्साइट यूनिट सेल होते हैं, जो स्यूडोक्यूबिक, लगभग orthorhombic है। अन्य अतिचालकता कप्रेट्स की और संरचना होती है: उनके समीप चतुष्कोणीय कोशिका होती है। प्रत्येक पर्कोव्साइट सेल में केंद्र में Y या Ba परमाणु होता है: नीचे की इकाई सेल में Ba, मध्य में Y और शीर्ष इकाई सेल में Ba। इस प्रकार, Y और Ba सी-अक्ष के साथ [Ba-Y-Ba] अनुक्रम में ढेर हो गए हैं। यूनिट सेल के सभी कोने साइटों पर Cu का कब्जा है, जिसमें ऑक्सीजन के संबंध में दो भिन्न-भिन्न समन्वय, Cu(1) और Cu(2) हैं। ऑक्सीजन के लिए चार संभावित क्रिस्टलोग्राफिक साइट हैं: O(1), O(2), O(3) और O(4)। ऑक्सीजन के संबंध में वाई और बा के समन्वय पॉलीहेड्रा भिन्न-भिन्न हैं। पेरोसाइट यूनिट सेल के ट्रिपलिंग से नौ ऑक्सीजन परमाणु बनते हैं, जबकि YBa2साथ3O7 सात ऑक्सीजन परमाणु हैं और इसलिए, इसे ऑक्सीजन की कमी वाले पेरोसाइट संरचना के रूप में जाना जाता है। संरचना में विभिन्न परतों का ढेर होता है: (CuO)(BaO)(CuO2)(वाई)(सीयूओ2)(बाओ)(सीयूओ). वाईबीए की यूनिट सेल की प्रमुख विशेषताओं में से एक2साथ3O7−x (वाईबीसीओ) CuO की दो परतों की उपस्थिति है2. Y समतल की भूमिका दो CuO के मध्य स्पेसर के रूप में कार्य करना है2 विमानों। वाईबीसीओ में, क्यू-ओ चेन अतिचालकता के लिए महत्वपूर्ण भूमिका निभाने के लिए जाने जाते हैं। $T$c x ≈ 0.15 होने पर अधिकतम 92 K के समीप होता है और संरचना ऑर्थोम्बिक होती है। अतिचालकता x ≈ 0.6 पर गायब हो जाती है, जहां वाईबीसीओ का संरचनात्मक परिवर्तन ऑर्थोरोम्बिक से टेट्रागोनल में होता है।

अन्य कप्रेट
वाईबीसीओ की तैयारी की तुलना में अन्य कप्रेट की तैयारी अधिक कठिन है। उनके समीप भिन्न क्रिस्टल संरचना भी है: वे चतुष्कोणीय हैं जहां वाईबीसीओ ऑर्थोरोम्बिक है। इन अतिचालक में समस्याएँ समान स्तरित संरचना वाले तीन या अधिक चरणों के अस्तित्व के कारण उत्पन्न होती हैं। इसके अतिरिक्त, अन्य परीक्षण किए गए कप्रेट अतिचालक की क्रिस्टल संरचना बहुत समान है। वाईबीसीओ की तरह, पेरोसाइट-प्रकार की विशेषता और साधारण कॉपर ऑक्साइड (CuO2इन अतिचालक में ) परतें भी उपस्तिथ होती हैं। चूंकि, वाईबीसीओ के विपरीत, इन अतिचालक में क्यू-ओ चेन उपस्तिथ नहीं हैं। वाईबीसीओ अतिचालक में ऑर्थोरोम्बिक संरचना है, जबकि अन्य उच्च-$T$c अतिचालक में टेट्रागोनल संरचना होती है।

अतिचालकता कप्रेट के तीन मुख्य वर्ग हैं: बिस्मथ-आधारित, थैलियम-आधारित और मरकरी-आधारित।

व्यावहारिक महत्व का दूसरा कप्रेट वर्तमान में BSCCO है, जो Bi-Sr-Ca-Cu-O का यौगिक है। बिस्मथ और स्ट्रोंटियम की सामग्री कुछ रासायनिक समस्याएं उत्पन्न करती है। इसके तीन अतिचालकता चरण हैं जो बी के रूप में सजातीय श्रृंखला बनाते हैं2एसआर2वहn−1साथnO4+2n+x (एन = 1, 2 और 3)। ये तीन चरण क्रमशः Bi-2201, Bi-2212 और Bi-2223 हैं, जिनका संक्रमण तापमान क्रमशः 20, 85 और 110 K है, जहां क्रमांकन प्रणाली क्रमशः Bi Sr, Ca और Cu के लिए परमाणुओं की संख्या का प्रतिनिधित्व करती है। दो चरणों में चतुष्कोणीय संरचना होती है जिसमें दो कतरनी क्रिस्टलोग्राफिक इकाई कोशिकाएँ होती हैं। इन चरणों की इकाई कोशिका में दोहरे द्वि-ओ विमान होते हैं जो इस तरह से ढेर होते हैं कि विमान का द्वि परमाणु अगले क्रमागत विमान के ऑक्सीजन परमाणु के नीचे बैठता है। Ca परमाणु CuO के आंतरिक भाग में परत बनाता है2 द्वि-2212 और द्वि-2223 दोनों में परतें; Bi-2201 चरण में कोई Ca परत नहीं है। कप्रेट विमानों की संख्या में तीन चरण दूसरे के साथ भिन्न होते हैं; Bi-2201, Bi-2212 और Bi-2223 चरणों में एक, दो और तीन CuO होते हैं2 विमान, क्रमशः। कप्रेट विमानों की संख्या के साथ इन चरणों के सी अक्ष जाली स्थिरांक बढ़ते हैं (नीचे दी गई तालिका देखें)। Cu परमाणु का समन्वय तीन चरणों में भिन्न होता है। Cu परमाणु 2201 चरण में ऑक्सीजन परमाणुओं के संबंध में ऑक्टाहेड्रल समन्वय बनाता है, जबकि 2212 में, Cu परमाणु पिरामिड व्यवस्था में पांच ऑक्सीजन परमाणुओं से घिरा होता है। 2223 संरचना में, Cu में ऑक्सीजन के संबंध में दो समन्वय हैं: Cu परमाणु चौकोर समतलीय विन्यास में चार ऑक्सीजन परमाणुओं के साथ जुड़ा हुआ है और अन्य Cu परमाणु पिरामिड व्यवस्था में पाँच ऑक्सीजन परमाणुओं के साथ समन्वित है।

Tl-Ba-Ca का कप्रेट: Tl-आधारित अतिचालक की पहली श्रृंखला जिसमें Tl-O परत होती है, का सामान्य सूत्र TlBa होता है2वहn-1साथnO2n+3, जबकि दो टीएल-ओ परतों वाली दूसरी श्रृंखला में टीएल का सूत्र है2नहीं2वहn-1साथnO2n+4 n = 1, 2 और 3 के साथ। Tl की संरचना में2नहीं2CuO6 (लेफ्टिनेंट-2201), सीयूपी है2 स्टैकिंग अनुक्रम के साथ परत (Tl-O) (Tl-O) (Ba-O) (Cu-O) (Ba-O) (Tl-O) (Tl-O)। टीएल में2नहीं2काकू2O8 (Tl-2212), मध्य में Ca परत के साथ दो Cu-O परतें हैं। टीएल के समान2नहीं2CuO6 संरचना में, Tl-O परतें Ba-O परतों के बाहर उपस्तिथ होती हैं। टीएल में2नहीं2वह2साथ3O10 (Tl-2223), तीन CuO हैं 2 इनमें से प्रत्येक के मध्य Ca परतों को घेरने वाली परतें। Tl-आधारित अतिचालक में, $T$c CuO में वृद्धि के साथ वृद्धि पाई जाती है2 परतें। चूंकि, का मूल्य $T$c चार CuO के बाद घट जाती है2 TlBa में परतें2वहn-1साथnO2n+3, और टीएल में2नहीं2वहn-1साथnO2n+4 यौगिक, यह तीन CuO के बाद घट जाती है2 परतें।

Hg-Ba-Ca का कप्रेट HgBa की क्रिस्टल संरचना2CuO4 (पारा-1201), अवरोध उत्पन्न करना2काकू2O6 (एचजी-1212) और एचजीबीए2वह2साथ3O8 (Hg-1223) Tl-1201, Tl-1212 और Tl-1223 के समान है, Tl के स्थान पर Hg है। गौरतलब है कि $T$c Hg यौगिक (Hg-1201) जिसमें CuP होता है2 एक-कप की तुलना में परत बहुत बड़ी है2थैलियम का परतदार यौगिक (Tl-1201)। एचजी-आधारित अतिचालक में, $T$c CuO के रूप में भी वृद्धि पाई जाती है2 परत बढ़ती है। Hg-1201, Hg-1212 और Hg-1223 के लिए, के मान $T$c 94, 128 हैं, और परिवेशी दबाव 134 K पर रिकॉर्ड मान है, क्रमशः, जैसा कि नीचे दी गई तालिका में दिखाया गया है। अवलोकन कि $T$c उच्च दाब में Hg-1223 का स्तर बढ़कर 153 K हो जाता है जो दर्शाता है कि $T$c इस यौगिक का यौगिक यौगिक की संरचना के प्रति बहुत संवेदनशील है।

तैयारी और निर्माण
मिट्टी के पात्र अतिचालक तैयार करने की सबसे सरल विधि ठोस-अवस्था थर्मोकेमिकल प्रतिक्रिया है जिसमें मिश्रण, पकाना और सिंटरिंग सम्मिलित है। उपयुक्त मात्रा में अग्रदूत पाउडर, सामान्यतः ऑक्साइड और कार्बोनेट, बॉल मिल का उपयोग करके अच्छी तरह मिश्रित होते हैं। समांगी मिश्रण तैयार करने के लिए विलयन रसायन प्रक्रियाएं जैसे सहअवक्षेपण, फ्रीज-सुखाने और सोल-जेल विधियां वैकल्पिक विधि हैं। ये चूर्ण अनेक घंटों के लिए 800–950 डिग्री सेल्सियस के तापमान में निस्तापन करते हैं। चूर्ण को ठंडा किया जाता है, फिर से पीसकर फिर से कैल्सीन किया जाता है। सजातीय सामग्री प्राप्त करने के लिए इस प्रक्रिया को अनेक बार दोहराया जाता है। पाउडर को बाद में छर्रों और sintered के लिए संकुचित किया जाता है। सिंटरिंग वातावरण जैसे तापमान, एनीलिंग समय, वातावरण और शीतलन दर अच्छी उच्च प्राप्त करने में बहुत महत्वपूर्ण भूमिका निभाते हैं-$T$c अतिचालक सामग्री। वाईबीए2साथ3O7−x वाई के सजातीय मिश्रण के कैल्सीनेशन और सिंटरिंग द्वारा यौगिक तैयार किया जाता है2O3, बाको3 और CuO उपयुक्त परमाणु अनुपात में। कैल्सीनेशन 900–950 डिग्री सेल्सियस पर किया जाता है, जबकि सिंटरिंग ऑक्सीजन वातावरण में 950 डिग्री सेल्सियस पर किया जाता है। अतिचालकता वाईबीए प्राप्त करने के लिए इस सामग्री में ऑक्सीजन स्टोइकोमेट्री बहुत महत्वपूर्ण है2साथ3O7−x मिश्रण। सिंटरिंग के समय, सेमीकंडक्टिंग टेट्रागोनल YBa2साथ3O6 यौगिक बनता है, जो ऑक्सीजन वातावरण में धीमी गति से ठंडा होने पर अतिचालकता YBa में बदल जाता है2साथ3O7−x. YBa में ऑक्सीजन का ग्रहण और हानि प्रतिवर्ती है2साथ3O7−x. पूर्ण तरह से ऑक्सीजन युक्त ऑर्थोरोम्बिक वाईबीए2साथ3O7−x नमूना चतुष्कोणीय YBa में तब्दील किया जा सकता है2साथ3O6 700 डिग्री सेल्सियस से ऊपर के तापमान पर वैक्यूम में गर्म करके।

Bi-, Tl- और Hg- आधारित उच्च- की तैयारी$T$c अतिचालक वाईबीसीओ की तैयारी से ज्यादा कठिन है। इन अतिचालक में समस्याएँ समान स्तरित संरचना वाले तीन या अधिक चरणों के अस्तित्व के कारण उत्पन्न होती हैं। इस प्रकार, संश्लेषण के समय सिंटैक्टिक इंटरग्रोथ और दोष जैसे स्टैकिंग दोष उत्पन्न होते हैं और अतिचालकता चरण को भिन्न करना कठिनाई हो जाता है। Bi-Sr-Ca-Cu-O के लिए, Bi-2212 तैयार करना अपेक्षाकृत सरल है ($T$c≈ 85 K) चरण, जबकि Bi-2223 का एकल चरण तैयार करना बहुत कठिन है ($T$c≈ 110 के)। Bi-2212 चरण 860–870 °C पर सिंटरिंग के कुछ घंटों के बाद ही प्रकट होता है, किन्तु Bi-2223 चरण का बड़ा अंश 870 °C पर सप्ताह से अधिक के लंबे प्रतिक्रिया समय के बाद बनता है। चूंकि Bi-Sr-Ca-Cu-O यौगिक में Pb का प्रतिस्थापन उच्च के विकास को बढ़ावा देने के लिए पाया गया है-$T$c अवस्था, अभी भी लंबे सिंटरिंग समय की आवश्यकता है।

जारी अनुसंधान
उच्च तापमान वाले अतिचालक में अतिचालकता कैसे उत्पन्न होती है, यह सवाल सैद्धांतिक संघनित पदार्थ भौतिकी की प्रमुख अनसुलझी समस्याओं में से है। तंत्र जो इन क्रिस्टलों में जोड़े बनाने के लिए इलेक्ट्रॉनों का कारण बनता है, ज्ञात नहीं है। गहन शोध और अनेक आशाजनक सुरागों के बावजूद, स्पष्टीकरण अब तक वैज्ञानिकों के हाथ नहीं लगा है। इसका कारण यह है कि विचाराधीन सामग्री सामान्यतः बहुत जटिल, बहु-स्तरित क्रिस्टल (उदाहरण के लिए, बिस्मथ स्ट्रोंटियम कैल्शियम कॉपर ऑक्साइड) हैं, जो सैद्धांतिक मॉडलिंग को कठिन बनाते हैं।

नमूनों की गुणवत्ता और विविधता में सुधार भी अधिक शोध को जन्म देता है, दोनों उपस्तिथ यौगिकों के भौतिक गुणों के उत्तम लक्षण वर्णन के उद्देश्य से, और नई सामग्रियों को संश्लेषित करने के उद्देश्य से, अधिकांशतः वृद्धि की आशा के साथ $T$c. तकनीकी अनुसंधान आर्थिक रूप से व्यवहार्य बनाने के लिए पर्याप्त मात्रा में एचटीएस सामग्री बनाने पर केंद्रित है साथ ही अतिचालकता के तकनीकी अनुप्रयोगों के संबंध में उनके गुणों का अनुकूलन करने में।

धात्विक हाइड्रोजन को कमरे के तापमान के अतिचालक के रूप में प्रस्तावित किया गया है, कुछ प्रायोगिक अवलोकनों ने मीस्नर प्रभाव की घटना का पता लगाया है

सैद्धांतिक मॉडल
उच्च तापमान या अपरंपरागत अतिचालकता के लिए दो प्रतिनिधि सिद्धांत रहे हैं। सबसे पहले, कमजोर युग्मन सिद्धांत से पता चलता है अपरंपरागत अतिचालकता डोप्ड सिस्टम में एंटीफेरोमैग्नेटिक स्पिन उतार-चढ़ाव से उभरती है। इस सिद्धांत के अनुसार, कप्रेट एचटीएस के पेयरिंग वेव फंक्शन में डी होना चाहिएx2-y2 समरूपता। इस प्रकार, यह निर्धारित करना कि युग्मन तरंग फ़ंक्शन में डी-वेव समरूपता है, स्पिन उतार-चढ़ाव तंत्र का परीक्षण करने के लिए आवश्यक है। यही है, यदि एचटीएस आदेश पैरामीटर (गिन्ज़बर्ग-लैंडौ सिद्धांत की तरह युग्मन तरंग समारोह) में डी-वेव समरूपता नहीं है, तो स्पिन उतार-चढ़ाव से संबंधित युग्मन तंत्र को खारिज किया जा सकता है। (लौह-आधारित अतिचालक के लिए इसी तरह के तर्क दिए जा सकते हैं किन्तु भिन्न-भिन्न भौतिक गुण भिन्न युग्मन समरूपता की अनुमति देते हैं।) ) अतिचालक स्वयं अतिचालकता को बढ़ा सकते हैं। प्रत्येक परत के मध्य अतिरिक्त टनलिंग इंटरेक्शन प्रारंभ करके, इस मॉडल ने ऑर्डर पैरामीटर के अनिसोट्रोपिक समरूपता के साथ-साथ एचटीएस के उद्भव को सफलतापूर्वक समझाया। इस प्रकार, इस अनसुलझी समस्या को हल करने के लिए, अनेक प्रयोग किए गए हैं जैसे कि फोटोमिशन स्पेक्ट्रोस्कोपी, परमाणु चुंबकीय अनुनाद, विशिष्ट ताप क्षमता माप आदि। आज तक के परिणाम अस्पष्ट थे, कुछ रिपोर्टों ने एचटीएस के लिए डी समरूपता का समर्थन किया जबकि अन्य एस समरूपता का समर्थन किया। यह मैला स्थिति संभवतः प्रायोगिक साक्ष्य की अप्रत्यक्ष प्रकृति के साथ-साथ प्रायोगिक विवादों जैसे नमूना गुणवत्ता, अशुद्धता बिखरने, जुड़वाँ, आदि से उत्पन्न हुई है।

यह सारांश अंतर्निहित धारणा बनाता है: अतिचालक गुणों का इलाज माध्य-क्षेत्र सिद्धांत द्वारा किया जा सकता है। यह भी उल्लेख करने में विफल रहता है कि सुपरकंडक्टिव गैप के अतिरिक्त, दूसरा गैप है, स्यूडोगैप। कप्रेट परतें इन्सुलेट कर रही हैं, और अतिचालक को धात्विक बनाने के लिए इंटरलेयर अशुद्धियों से डोप किया जाता है। डोपेंट एकाग्रता को भिन्न करके सुपरकंडक्टिव संक्रमण तापमान को अधिकतम किया जा सकता है। सबसे सरल उदाहरण ला है2CuO4, जिसमें बारी-बारी से CuO होता है2 और लाओ परतें जो शुद्ध होने पर इन्सुलेट कर रही हैं। जब 8% La को Sr द्वारा प्रतिस्थापित किया जाता है, तो बाद वाला डोपेंट के रूप में कार्य करता है, CuO में छिद्रों का योगदान देता है2 परतें, और नमूना धात्विक बनाना। Sr अशुद्धियाँ इंटरलेयर कपलिंग को सक्षम करते हुए इलेक्ट्रॉनिक ब्रिज के रूप में भी काम करती हैं। इस चित्र के आधार पर, कुछ सिद्धांतों का तर्क है कि कूपर जोड़े के साथ पारंपरिक अतिचालक के रूप में बुनियादी जोड़ी बातचीत अभी भी फोनन के साथ बातचीत है। जबकि अनोपेड सामग्री एंटीफेरोमैग्नेटिक होती है, यहां तक ​​कि अशुद्धता के कुछ प्रतिशत डोपेंट भी CuO में छोटे स्यूडोगैप का परिचय देते हैं।2 विमान जो फोनन के कारण भी होता है। बढ़ते आवेश वाहकों के साथ अंतर कम होता जाता है, और जैसे-जैसे यह अतिचालक अंतराल के समीप आता है, उत्तरार्द्ध अपने अधिकतम तक पहुँच जाता है। उच्च संक्रमण तापमान का कारण तब वाहकों के परकोलेटिंग व्यवहार के कारण होने का तर्क दिया जाता है{{snd}वाहक ज़िग-ज़ैग परकोलेटिव पथों का अनुसरण करते हैं, मुख्य रूप से CuO में धात्विक डोमेन में 2 चार्ज डेंसिटी वेव डोमेन दीवारें द्वारा ब्लॉक किए जाने तक प्लेन, जहां वे निकटवर्ती CuO के मैटेलिक डोमेन को पार करने के लिए डोपेंट ब्रिज का उपयोग करते हैं2 विमान। संक्रमण तापमान मैक्सिमा तब पहुंच जाता है जब मेजबान जाली में बंधन-झुकने वाली ताकतें कमजोर होती हैं, जो इंटरलेयर डोपेंट में मजबूत इलेक्ट्रॉन-फोनन इंटरैक्शन उत्पन्न करती हैं। वाईबीसीओ में डी समरूपता येट्रियम बेरियम कॉपर ऑक्साइड के तीन-ग्रेन रिंग के फ्लक्स परिमाणीकरण पर आधारित प्रयोग|YBa2साथ3O7 (वाईबीसीओ) को HTS में ऑर्डर पैरामीटर की समरूपता का परीक्षण करने का प्रस्ताव दिया गया था। ऑर्डर पैरामीटर की समरूपता को जंक्शन इंटरफ़ेस पर सबसे अच्छी तरह से जांचा जा सकता है क्योंकि कूपर जोड़े जोसेफसन जंक्शन या कमजोर लिंक के पार सुरंग बनाते हैं। यह उम्मीद की गई थी कि अर्ध-पूर्णांक प्रवाह, अर्थात सहज चुंबकीयकरण केवल डी समरूपता अतिचालक के जंक्शन के लिए हो सकता है। किन्तु, यदि एचटीएस ऑर्डर पैरामीटर की समरूपता निर्धारित करने के लिए जंक्शन प्रयोग सबसे मजबूत विधि है, परिणाम अस्पष्ट रहे हैं। जॉन आर. कीर्टले और सी.सी. सूई ने सोचा कि अस्पष्ट परिणाम एचटीएस के अंदर के दोषों से आए हैं, इसलिए उन्होंने ऐसा प्रयोग तैयार किया जहां स्वच्छ सीमा (कोई दोष नहीं) और गंदी सीमा (अधिकतम दोष) दोनों पर साथ विचार किया गया। प्रयोग में, वाईबीसीओ में सहज चुंबकीयकरण स्पष्ट रूप से देखा गया था, जिसने वाईबीसीओ में ऑर्डर पैरामीटर के डी समरूपता का समर्थन किया था। किन्तु, चूंकि वाईबीसीओ ऑर्थोरोम्बिक है, इसलिए इसमें स्वाभाविक रूप से समरूपता का मिश्रण हो सकता है। इसलिए, अपनी तकनीक को और उत्तम बनाकर, उन्होंने पाया कि लगभग 3% के अंदर वाईबीसीओ में s समरूपता का मिश्रण था। इसके अतिरिक्त, उन्होंने पाया कि शुद्ध डी थाx2-y2 चतुष्कोणीय Tl में आदेश पैरामीटर समरूपता2नहीं2CuO6.

स्पिन-उतार-चढ़ाव तंत्र
इन सभी वर्षों के बावजूद, उच्च का तंत्र-$T$c अतिचालकता अभी भी अत्यधिक विवादास्पद है, ज्यादातर ऐसी दृढ़ता से परस्पर क्रिया करने वाले इलेक्ट्रॉन सिस्टम पर त्रुटिहीन सैद्धांतिक संगणनाओं की कमी के कारण। चूंकि, सबसे कठोर सैद्धांतिक गणनाएं, जिनमें फेनोमेनोलॉजिकल और आरेखीय दृष्टिकोण सम्मिलित हैं, इन प्रणालियों के लिए युग्मन तंत्र के रूप में चुंबकीय उतार-चढ़ाव पर अभिसरण करते हैं। गुणात्मक व्याख्या इस प्रकार है:

अतिचालक में, इलेक्ट्रॉनों के प्रवाह को भिन्न-भिन्न इलेक्ट्रॉनों में हल नहीं किया जा सकता है, बल्कि इसके अतिरिक्त अनेक इलेक्ट्रॉनों के जोड़े होते हैं, जिन्हें कूपर जोड़े कहा जाता है। पारंपरिक अतिचालक में, ये जोड़े तब बनते हैं जब सामग्री के माध्यम से चलने वाला इलेक्ट्रॉन आससमीप के क्रिस्टल जाली को विकृत करता है, जो बदले में और इलेक्ट्रॉन को आकर्षित करता है और बाध्य जोड़ी बनाता है। इसे कभी-कभी वाटर बेड इफेक्ट कहा जाता है। प्रत्येक कूपर जोड़ी को विस्थापित होने के लिए निश्चित न्यूनतम ऊर्जा की आवश्यकता होती है, और यदि क्रिस्टल जाली में थर्मल उतार-चढ़ाव इस ऊर्जा से छोटा होता है, तो यह जोड़ी ऊर्जा को नष्ट किए बिना प्रवाहित हो सकती है। बिना प्रतिरोध के इलेक्ट्रॉनों के प्रवाह की यह क्षमता अतिचालकता की ओर ले जाती है।

उच्च में-$T$c अतिचालक, तंत्र पारंपरिक अतिचालक के समान है, सिवाय इसके कि, इस स्थिति में, फोनन वस्तुतः कोई भूमिका नहीं निभाते हैं और उनकी भूमिका स्पिन-घनत्व तरंगों द्वारा प्रतिस्थापित की जाती है। जिस तरह सभी ज्ञात पारंपरिक अतिचालक मजबूत फोनॉन सिस्टम हैं, सभी ज्ञात उच्च-$2$c अतिचालक मजबूत स्पिन-घनत्व तरंग प्रणालियां हैं, उदाहरण के लिए, एंटीफेरोमैग्नेट के लिए चुंबकीय संक्रमण के आससमीप के क्षेत्र में। जब इलेक्ट्रॉन उच्च गति में चलता है-$T$c अतिचालक, इसका स्पिन इसके चारों ओर स्पिन-घनत्व तरंग बनाता है। यह स्पिन-घनत्व तरंग बदले में समीप के इलेक्ट्रॉन को पहले इलेक्ट्रॉन द्वारा बनाए गए स्पिन डिप्रेशन (जल-बिस्तर प्रभाव) में गिरने का कारण बनती है। इसलिए, फिर से कूपर जोड़ी बनती है। जब सिस्टम का तापमान कम होता है, तो अधिक स्पिन घनत्व तरंगें और कूपर जोड़े बनते हैं, अंततः अतिचालकता की ओर अग्रसर होते हैं। ध्यान दें कि उच्च में-$T$c प्रणालियाँ, क्योंकि ये प्रणालियाँ कूलम्ब अंतःक्रिया के कारण चुंबकीय प्रणालियाँ हैं, इलेक्ट्रॉनों के मध्य मजबूत कूलम्ब प्रतिकर्षण होता है। यह कूलम्ब प्रतिकर्षण कूपर जोड़े को ही जाली साइट पर बाँधने से रोकता है। परिणामस्वरूप इलेक्ट्रॉनों की जोड़ी निकट-निकटतम जाली स्थलों पर होती है। यह तथाकथित डी-वेव पेयरिंग है, जहां पेयरिंग स्टेट के मूल में नोड (शून्य) होता है।

उदाहरण
उच्च के उदाहरण-$T$c कप्रेट अतिचालक में वाईबीसीओ और BSCCO सम्मिलित हैं, जो सबसे अधिक ज्ञात सामग्री हैं जो तरल नाइट्रोजन के क्वथनांक से ऊपर अतिचालकता प्राप्त करते हैं।