विशिष्ट आपेक्षिकता में द्रव्यमान

विशिष्ट आपेक्षिकता में द्रव्यमान  शब्द के दो अर्थ हैं:  निश्चर द्रव्यमान (जिसे विराम द्रव्यमान भी कहा जाता है) एक  निश्चर मात्रा है जो सभी निर्देश फ्रेमों में सभी परिदर्शक ( विशिष्ट आपेक्षिकता ) के लिए समान है, जबकि  'आपेक्षिकीय द्रव्यमान' परिदर्शक के वेग पर निर्भर है। द्रव्यमान-ऊर्जा तुल्यता की अवधारणा के अनुसार, निश्चर द्रव्यमान विराम ऊर्जा के बराबर है, जबकि आपेक्षिकीय द्रव्यमान आपेक्षिकीय ऊर्जा (जिसे कुल ऊर्जा भी कहा जाता है) के बराबर है।

आपेक्षिकीय द्रव्यमान शब्द का उपयोग कण और परमाणु भौतिकी में नहीं किया जाता है और शरीर की सापेक्ष ऊर्जा के संदर्भ में, विशिष्ट आपेक्षिकता पर लेखकों द्वारा प्रायः इससे बचा जाता है। इसके विपरीत, निश्चर द्रव्यमान को समान्यतः विराम ऊर्जा से अधिक पसंद किया जाता है। मापने योग्य जड़त्व और निर्देश में दिए गए फ्रेम में किसी पिंड द्वारा अंतरिक्ष समय का आवलन उसके आपेक्षिकीय द्रव्यमान से निर्धारित होता है, न कि केवल इसके निश्चर द्रव्यमान से। उदाहरण के लिए, फोटॉनों में शून्य विराम द्रव्यमान होता है, लेकिन उनमें उपस्थित किसी भी पद्धति की जड़त्व (और गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में वजन) में योगदान होता है।

सामान्य आपेक्षिकीय में द्रव्यमान में अवधारणा सामान्यीकृत है।

विराम द्रव्यमान
विशिष्ट आपेक्षिकता में शब्द द्रव्यमान समान्यतः वस्तु के विराम द्रव्यमान को संदर्भित करता है, जो न्यूटनी द्रव्यमान है जिसे वस्तु के साथ चलने वाले परिदर्शक द्वारा मापा गया। निश्चर द्रव्यमान एकल कणों के विराम द्रव्यमान का दूसरा नाम है। अधिक सामान्य निश्चर द्रव्यमान (अधिक जटिल सूत्र के साथ गणना) " पद्धति" के "विराम द्रव्यमान" से शिथिल रूप से मेल खाती है। इस प्रकार, निश्चर द्रव्यमान द्रव्यमान की एक प्राकृतिक इकाई है जिसका उपयोग उन पद्धतियों के लिए किया जाता है जिन्हें उनके संवेग केंद्र (COM फ्रेम) के केंद्र से देखा जा रहा है, जैसे कि जब किसी बंद पद्धति (उदाहरण के लिए गर्म गैस की एक बोतल) का वजन किया जाता है, जिसके लिए आवश्यक है कि माप को संवेग फ्रेम के केंद्र में लिया जाए जहां पद्धति में कोई नेट संवेग नहीं है। ऐसी परिस्थितियों में निश्चर द्रव्यमान आपेक्षिकीय द्रव्यमान (नीचे चर्चा की गई) के बराबर है, जो कि पद्धति की कुल ऊर्जा है जिसे C2 (प्रकाश की गति का वर्ग) से विभाजित किया जाता है।

हालांकि, निश्चर द्रव्यमान की अवधारणा को कणों की बाध्य पद्धतियों की आवश्यकता नहीं होती है। जैसे, यह उच्च गति सापेक्ष गति में अपरिबद्ध कणों की पद्धतियों पर भी लागू किया जा सकता है। इस वजह से, यह प्रायः कण भौतिकी में उन पद्धतियों के लिए नियोजित होता है जिनमें व्यापक रूप से अलग-अलग उच्च-ऊर्जा कण होते हैं। यदि ऐसी प्रणालियाँ एक कण से प्राप्त की गई थीं, तो ऐसी पद्धतियों के निश्चर द्रव्यमान की गणना, जो कभी न बदलने वाली मात्रा है, मूल कण का विराम द्रव्यमान प्रदान करेगी (क्योंकि यह समय के साथ संरक्षित है)।

गणना में प्रायः यह सुविधाजनक होता है कि किसी पद्धति का निश्चर द्रव्यमान COM फ्रेम में पद्धति की कुल ऊर्जा ($c^{2}$ द्वारा विभाजित) होता है (जहां, परिभाषा के अनुसार, पद्धति का संवेग शून्य है)। हालाँकि, चूंकि किसी भी पद्धति का निश्चर द्रव्यमान भी सभी जड़त्वीय फ़्रेमों में समान मात्रा में होता है, यह प्रायः COM फ़्रेम में कुल ऊर्जा से गणना की जाने वाली मात्रा होती है, फिर अन्य फ़्रेमों में पद्धति ऊर्जा और संवेग की गणना करने के लिए उपयोग किया जाता है जहां संवेग शून्य नहीं होते हैं, और पद्धति की कुल ऊर्जा निश्चित रूप से COM फ्रेम की तुलना में एक अलग मात्रा होगी। जैसा कि ऊर्जा और संवेग की स्थिति में होता है, एक पद्धति के निश्चर द्रव्यमान को नष्ट या परिवर्तित नहीं किया जा सकता, और इस प्रकार इसे संरक्षित किया जाता है, जब तक कि पद्धति सभी प्रभावों के लिए बंद हो जाती है। (तकनीकी शब्द पृथक पद्धति है जिसका अर्थ है कि पद्धति के चारों ओर एक आदर्श सीमा रेखा खींची गई है, और इसके पार कोई द्रव्यमान/ऊर्जा की अनुमति नहीं है।)

आपेक्षिकीय द्रव्यमान
आपेक्षिकीय द्रव्यमान एक शरीर या पद्धति में ऊर्जा की कुल मात्रा है ( $c$ द्वारा विभाजित)। इस प्रकार सूत्र में द्रव्यमान $$E = m_\text{rel} c^2 $$ आपेक्षिकीय द्रव्यमान है। परिदर्शक के सापेक्ष, $$v$$ वेग से गतिमान परिमित विराम द्रव्यमान $m$ के एक कण के लिए, कोई पाता है $$m_\text{rel} = \frac{m}{\sqrt{1 - \dfrac{v^2}{c^2}}}.$$ संवेग फ्रेम के केंद्र में, $$v = 0$$ और आपेक्षिक द्रव्यमान विराम द्रव्यमान के बराबर होता है। अन्य फ़्रेमों में, आपेक्षिकीय द्रव्यमान (पिंड या निकायों की पद्धति) में शरीर की नेट गतिज ऊर्जा (पिंड के द्रव्यमान के केंद्र की गतिज ऊर्जा) से योगदान समिलित है, और पिंड जितनी तेजी से चलता है, उतना ही बड़ा होता है। इस प्रकार, निश्चर द्रव्यमान के विपरीत, आपेक्षिकीय द्रव्यमान प्रेक्षक के निर्देश फ्रेम पर निर्भर करता है। हालाँकि, दिए गए संदर्भ के एकल फ्रेम और पृथक पद्धतियों के लिए, आपेक्षिकीय द्रव्यमान भी एक संरक्षित मात्रा है।

सापेक्षिक द्रव्यमान भी वेग और संवेग के बीच आनुपातिकता कारक है, $$\mathbf{p} = m_\text{rel}\mathbf{v}.$$ न्यूटन का द्वितीय नियम रूप में मान्य रहता है $$\mathbf{f} = \frac{d(m_\text{rel}\mathbf{v})}{dt}.$$ जब कोई पिंड आवृत्ति $$\nu $$ और तरंग दैर्ध्य $$\lambda $$ का प्रकाश उत्सर्जित करता है, ऊर्जा के फोटॉन के रूप में $$E = h \nu = h c / \lambda $$, पिंड का द्रव्यमान $$ E/c^2 = h/ \lambda c$$ से कम हो जाता है, जिसे कुछ उत्सर्जित फोटॉन के आपेक्षिकीय द्रव्यमान के रूप में व्याख्या करते है क्योंकि यह $$p = m_\text{rel}c = h/\lambda $$ को भी पूरा करता है। हालांकि कुछ लेखक आपेक्षिकीय द्रव्यमान को सिद्धांत की एक मौलिक अवधारणा के रूप में प्रस्तुत करते हैं, यह तर्क दिया गया है कि यह गलत है क्योंकि सिद्धांत के मूल तत्व अंतरिक्ष-समय से संबंधित हैं। इस बात पर असहमति है कि क्या अवधारणा शैक्षणिक रूप से उपयोगी है।   यह सरल और मात्रात्मक रूप से व्याख्या करता है कि एक निरंतर त्वरण के अधीन एक पिंड प्रकाश की गति तक क्यों नहीं पहुंच सकता है, और फोटॉन उत्सर्जित करने वाली पद्धति का द्रव्यमान क्यों घटता है। आपेक्षिकीय क्वांटम रसायन विज्ञान में, भारी तत्वों में अतिसूक्ष्म परमाणु कक्षीय संकुचन की व्याख्या करने के लिए आपेक्षिक द्रव्यमान का उपयोग किया जाता है।

न्यूटनी यांत्रिकी से किसी वस्तु के गुण के रूप में द्रव्यमान की धारणा का आपेक्षिकता में अवधारणा के लिए एक सटीक संबंध नहीं होता है।  परमाणु और कण भौतिकी में आपेक्षिक द्रव्यमान का संदर्भ नहीं दिया जाता है,और 2005 में परिचयात्मक पाठ्यपुस्तकों के एक सर्वेक्षण से पता चला कि 24 में से केवल 5 पाठों ने अवधारणा का उपयोग किया, परमाणु और कण भौतिकी में आपेक्षिकता द्रव्यमान का संदर्भ नहीं दिया गया है, और 2005 में परिचयात्मक पाठ्यपुस्तकों के एक सर्वेक्षण से पता चला है कि 24 में से केवल 5 ग्रंथों ने अवधारणा का उपयोग किया है, हालांकि यह अभी भी लोकप्रियकरण में प्रचलित है

यदि एक स्थिर डिब्बे में कई कण होते हैं, तो इसका वजन उसके विराम फ्रेम में अधिक होता है, कण तेजी से आगे बढ़ते रहते हैं। डिब्बे में कोई भी ऊर्जा (कणों की गतिज ऊर्जा सहित) द्रव्यमान में जुड़ जाती है, जिससे कणों की सापेक्ष गति डिब्बे के द्रव्यमान में योगदान करती है। लेकिन अगर डिब्बा खुद चल रहा है (इसका द्रव्यमान का केंद्र चल रहा है), तो यह सवाल बना रहता है कि क्या समग्र गति की गतिज ऊर्जा को पद्धति के द्रव्यमान में समिलित किया जाना चाहिए। निश्चर द्रव्यमान की गणना समग्र रूप से पद्धति की गतिज ऊर्जा को छोड़कर की जाती है (डिब्बे के एकल वेग का उपयोग करके गणना की जाती है, जिसे डिब्बे के द्रव्यमान के केंद्र के वेग का कहना है), जबकि आपेक्षिकीय द्रव्यमान की गणना निश्चर द्रव्यमान और पद्धति की गतिज ऊर्जा सहित की जाती है जिसकी गणना द्रव्यमान के केंद्र के वेग से होती है।

आपेक्षिक बनाम विराम द्रव्यमान
आपेक्षिक द्रव्यमान और विराम द्रव्यमान दोनों भौतिकी में पारंपरिक अवधारणाएं हैं, लेकिन आपेक्षिकीय द्रव्यमान कुल ऊर्जा से मेल खाता है। आपेक्षिकीय द्रव्यमान पद्धति का द्रव्यमान है क्योंकि इसे एक मानदंड पर मापा जाएगा, लेकिन कुछ स्थितियों में (जैसे कि ऊपर का डिब्बा)। उदाहरण के लिए, यदि साइक्लोट्रॉन  में एक अतिसूक्ष्म परमाणु सापेक्ष वेग के साथ घेरे में घूम रहा है, तो साइक्लोट्रॉन + अतिसूक्ष्म परमाणु पद्धति का द्रव्यमान अतिसूक्ष्म परमाणु के सापेक्षिक द्रव्यमान से बढ़ जाता है, न कि अतिसूक्ष्म परमाणु के विराम द्रव्यमान से। लेकिन यह किसी भी बंद पद्धति के बारे में भी सच है, जैसे अतिसूक्ष्म परमाणु-और-डिब्बा, अगर अतिसूक्ष्म परमाणु डिब्बे के अंदर उच्च गति से उछलता है। यह केवल पद्धति में कुल संवेग की कमी है (पद्धति संवेग शून्य है) जो अतिसूक्ष्म परमाणु की गतिज ऊर्जा को तौलने की अनुमति देता है। यदि अतिसूक्ष्म परमाणु को रोका जाता है और तौला जाता है, या मानदंड को किसी तरह उसके बाद भेजा जाता है, तो यह मानदंड के संबंध में आगे नहीं बढ़ेगा, और फिर से आपेक्षिकीय और विराम द्रव्यमान एकल अतिसूक्ष्म परमाणु के लिए समान होंगे (और छोटे होंगे)। सामान्य तौर पर, सापेक्षतावादी और विराम द्रव्यमान केवल उन पद्धतियों में समान होते हैं जिनमें कोई नेट संवेग नहीं होता है और द्रव्यमान का पद्धति केंद्र स्थिर होता है; अन्यथा वे भिन्न हो सकते हैं।

निश्चर द्रव्यमान एक निर्देश फ्रेम में कुल ऊर्जा के मूल्य के समानुपाती होता है, वह फ्रेम जहां संपूर्ण वस्तु स्थिर होती है (जैसा कि द्रव्यमान के केंद्र के संदर्भ में नीचे परिभाषित किया गया है)। यही कारण है कि निश्चर द्रव्यमान एकल कणों के लिए विराम द्रव्यमान के समान होता है। हालांकि, निश्चर द्रव्यमान भी मापा द्रव्यमान का प्रतिनिधित्व करता है जब द्रव्यमान का केंद्र कई कणों की पद्धतियों के लिए स्थिर होता है। यह फ्रेम जहां ऐसा होता है उसे संवेग फ्रेम का केंद्र भी कहा जाता है, और इसे जड़त्वीय फ्रेम  के रूप में परिभाषित किया जाता है जिसमें वस्तु के द्रव्यमान का केंद्र स्थिर होता है (यह कहने का दूसरा तरीका यह है कि यह वह फ्रेम है जिसमें संवेग पद्धति के पुर्जों का योग शून्य हो जाता है)। यौगिक वस्तुओं के लिए (कई छोटी वस्तुओं से बना है, जिनमें से कुछ गतिमान हो सकती हैं) और अपरिबद्ध वस्तुओं के सेट (जिनमें से कुछ गतिमान भी हो सकते हैं), केवल पद्धति के द्रव्यमान के केंद्र को वस्तु के लिए आराम की आवश्यकता होती है आपेक्षिक द्रव्यमान अपने विराम द्रव्यमान के बराबर होना चाहिए।

एक तथाकथित द्रव्यमान रहित कण  (जैसे एक फोटॉन, या एक सैद्धांतिक गुरुत्वाकर्षण) निर्देश के प्रत्येक फ्रेम में प्रकाश की गति से चलता है। इस स्थिति में कोई परिवर्तन नहीं होता है जो कण को ​​आराम में लाएगा। ऐसे कणों की कुल ऊर्जा फ्रेम में छोटी और छोटी होती जाती है जो एक ही दिशा में तेजी से और तेजी से आगे बढ़ते हैं। जैसे, उनके पास कोई विराम द्रव्यमान नहीं है, क्योंकि उन्हें कभी भी उस फ्रेम में नहीं मापा जा सकता है जहां वे स्थिर हैं। विराम द्रव्यमान न होने का यह गुण इन कणों को "द्रव्यमान रहित" कहलाने का कारण बनता है। हालांकि, द्रव्यमान रहित कणों में भी एक आपेक्षिकीय द्रव्यमान होता है, जो संदर्भ के विभिन्न फ्रेमों में उनकी देखी गई ऊर्जा के साथ भिन्न होता है।

निश्चर द्रव्यमान
निश्चर द्रव्यमान चतुर्विम-संवेग ( शास्त्रीय त्रि-आयामी गति के चार-आयामी सामान्यीकरण) का  चतुरंग वेग का अनुपात है: $$p^\mu = m v^\mu$$ और विराम द्रव्यमान स्थिर होने पर चतुरंग-त्वरण से चतुरंग बल का अनुपात भी है। न्यूटन के द्वितीय नियम का चतुर्विमीय रूप है: $$F^\mu = m A^\mu.$$

आपेक्षिकीय ऊर्जा–संवेग समीकरण
$E$ और $p$ के लिए आपेक्षिकीय भाव आपेक्षिकीय ऊर्जा-संवेग संबंध का पालन करते हैं: $$E^2 - (pc)^2 = \left(mc^2\right)^2$$ जहां m विराम द्रव्यमान है, या पद्धति के लिए निश्चर द्रव्यमान है, और $E$ कुल ऊर्जा है।

समीकरण फोटॉनों के लिए भी मान्य है, जिनके $m = 0$ है: $$E^2 - (pc)^2 = 0$$ और इसीलिए $$E = pc$$ एक फोटॉन का संवेग उसकी ऊर्जा का एक कार्य है, लेकिन यह वेग के समानुपाती नहीं है, जो हमेशा $c$ होता है

किसी स्थिर वस्तु के लिए, संवेग $p$ शून्य है, इसलिए $$E = mc^2.$$ ध्यान दें कि सूत्र केवल शून्य गति वाले कणों या पद्धतियों के लिए सही है।

विराम द्रव्यमान वस्तु के विराम फ्रेम में कुल ऊर्जा के समानुपाती होता है।

जब वस्तु गतिमान होती है, तो कुल ऊर्जा निम्न द्वारा दी जाती है $$E = \sqrt{\left(mc^2\right)^2 + (pc)^2}$$ वेग के फलन के रूप में संवेग और ऊर्जा का रूप ज्ञात करने के लिए यह ध्यान दिया जा सकता है कि चतुरंग वेग, जो $$\left(c, \vec{v}\right)$$, के समानुपाती है। कण की गति से जुड़ा एकमात्र चतुर्विम सदिश है, ताकि अगर कोई संरक्षित चतुर्विम-संवेग हो $$\left(E, \vec{p}c\right)$$, तो यह इस सदिश के समानुपाती होना चाहिए। यह ऊर्जा के अनुपात को गति के रूप में व्यक्त करने की अनुमति देता है $$pc = E \frac{v}{c} ,$$ परिणामस्वरूप $E$ और $v$ के बीच संबंध: $$E^2 = \left(mc^2\right)^2 + E^2 \frac{v^2}{c^2},$$ इस में यह परिणाम $$E = \frac{mc^2}{\sqrt{1 - \dfrac{v^2}{c^2}}}$$ और $$p = \frac{mv}{\sqrt{1 - \dfrac{v^2}{c^2}}}.$$ इन भावों को इस रूप में लिखा जा सकता है $$\begin{align} E_0 &= mc^2, \\ E &= \gamma mc^2, \\ p &= mv \gamma , \end{align}$$ जहां कारक $\gamma = {1}/{\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}}.$

इकाइयों में काम करते समय जहां $c = 1$, जिसे प्राकृतिक इकाई पद्धति के रूप में जाना जाता है, सभी आपेक्षिकीय समीकरणों को सरल किया जाता है और मात्रा   ऊर्जा, संवेग और द्रव्यमान का एक ही प्राकृतिक आयाम होता है:

$$m^2 = E^2 - p^2.$$ समीकरण को प्रायः इस तरह लिखा जाता है क्योंकि अंतर $$E^2 - p^2$$ ऊर्जा संवेग चतुर्विम सदिश की आपेक्षिक लंबाई है, एक लंबाई जो पद्धति में विराम द्रव्यमान या निश्चर द्रव्यमान से जुड़ी होती है। जहां $m > 0$ और $p = 0$, यह समीकरण फिर से द्रव्यमान-ऊर्जा तुल्यता $E = m$ को व्यक्त करता है।

समग्र पद्धतियों का द्रव्यमान
एक समग्र पद्धति का विराम द्रव्यमान भागों के विराम द्रव्यमानों का योग नहीं है, जब तक कि सभी भाग स्थिर न हों। एक समग्र पद्धति के कुल द्रव्यमान में पद्धति में गतिज ऊर्जा और क्षेत्र ऊर्जा समिलित होती है।

एक समग्र पद्धति की कुल ऊर्जा $E$ को इसके घटकों की ऊर्जाओं के योग को एक साथ जोड़कर निर्धारित किया जा सकता है। पद्धति का कुल संवेग $$\vec{p}$$ एक सदिश मात्रा, की गणना उसके सभी घटकों के संवेगों को एक साथ जोड़कर भी की जा सकती है। कुल ऊर्जा $E$ और कुल संवेग सदिश $\vec{p }$ की लंबाई (परिणाम) कुलका $$p$$, को देखते हुए, निश्चर द्रव्यमान इस प्रकार दिया जाता है: $$ m = \frac{\sqrt{E^2 - (pc)^2}}{c^2}$$ प्राकृतिक इकाइयों की पद्धति में जहां $c = 1$, कणों की पद्धतियों के लिए (चाहे बाध्य या अपरिबद्ध) कुल पद्धति निश्चर द्रव्यमान निम्नलिखित द्वारा समान रूप से दिया गया है: $$ m^2 = \left(\sum E\right)^2 - \left\|\sum \vec{p} \ \right\|^2$$ कहाँ, फिर से, कण संवेग $$\vec{p}$$ पहले सदिशों के रूप में अभिव्यक्त किया जाता है, और फिर उनके परिणामी कुल परिमाण ( यूक्लिडियन मानदंड ) के वर्ग का उपयोग किया जाता है। इसका परिणाम एक अदिश संख्या में होता है, जिसे कुल ऊर्जा के वर्ग के अदिश मान से घटाया जाता है।

ऐसी पद्धति के लिए, संवेग फ्रेम के विशेष केंद्र में जहां संवेग का योग शून्य होता है, फिर से पद्धति द्रव्यमान (जिसे निश्चर द्रव्यमान कहा जाता है) कुल पद्धति ऊर्जा से मेल खाता है या इकाइयों में जहां $c = 1$, इसके समान है। एक पद्धति के लिए यह निश्चर द्रव्यमान किसी भी जड़त्वीय फ्रेम में समान मात्रा में रहता है, हालांकि पद्धति की कुल ऊर्जा और कुल संवेग चुने गए विशेष जड़त्वीय फ्रेम के कार्य हैं, और जड़त्वीय फ्रेम के बीच इस तरह से भिन्न होंगे जैसे कि निश्चर द्रव्यमान सभी परिदर्शकों के लिए समान। निश्चर द्रव्यमान इस प्रकार उसी क्षमता में कणों की पद्धतियों के लिए कार्य करता है जैसे "विराम द्रव्यमान" एकल कणों के लिए करता है।

ध्यान दें कि एक पृथक पद्धति का निश्चर द्रव्यमान (अर्थात, द्रव्यमान और ऊर्जा दोनों के लिए बंद) भी परिदर्शक या जड़त्वीय फ्रेम से स्वतंत्र है, और रासायनिक और परमाणु प्रतिक्रियाओं के दौरान भी पृथक पद्धतियों और एकल परिदर्शकों के लिए एक स्थिर, संरक्षित मात्रा है। कण भौतिकी  में निश्चर द्रव्यमान की अवधारणा का व्यापक रूप से उपयोग किया जाता है, क्योंकि एक कण के क्षय उत्पादों का निश्चर द्रव्यमान उसके विराम द्रव्यमान के बराबर होता है। इसका उपयोग Z बोसॉन या  शीर्ष क्वार्क  जैसे कणों के द्रव्यमान का मापन करने के लिए किया जाता है।

विशिष्ट आपेक्षिकता में द्रव्यमान का संरक्षण बनाम निश्चरता
कुल ऊर्जा एक योगात्मक संरक्षित मात्रा है (एकल परिदर्शकों के लिए) पद्धतियों और कणों के बीच प्रतिक्रियाओं में, लेकिन विराम द्रव्यमान (कण विराम द्रव्यमानों के योग होने के अर्थ में) एक घटना के माध्यम से संरक्षित नहीं किया जा सकता है जिसमें कणों के विराम द्रव्यमान हैं अन्य प्रकार की ऊर्जा में परिवर्तित, जैसे गतिज ऊर्जा। अलग-अलग कण विराम द्रव्यमानों का योग खोजने के लिए कई परिदर्शकों की आवश्यकता होगी, प्रत्येक कण जड़त्वीय फ्रेम के लिए एक, और ये परिदर्शक व्यक्तिगत कण गतिज ऊर्जा की उपेक्षा करते हैं। संरक्षण सिद्धांतो के लिए एक एकल परिदर्शक और एक जड़त्वीय फ्रेम की आवश्यकता होती है।

सामान्य तौर पर, पृथक पद्धतियों और एकल परिदर्शकों के लिए, आपेक्षिकीय द्रव्यमान संरक्षित होता है (प्रत्येक परिदर्शक इसे समय के साथ स्थिर देखता है), लेकिन यह अपरिवर्तनीय नहीं है (अर्थात, अलग-अलग परिदर्शक अलग-अलग मान देखते हैं)। निश्चर द्रव्यमान, हालांकि, संरक्षित और अपरिवर्तनीय दोनों ही है (सभी एकल परिदर्शकों को समान मान दिखाई देता है, जो समय के साथ नहीं बदलता है)।

आपेक्षिकीय द्रव्यमान ऊर्जा से मेल खाता है, इसलिए ऊर्जा के संरक्षण का स्वचालित रूप से मतलब है कि किसी दिए गए परिदर्शक और जड़त्वीय फ्रेम के लिए आपेक्षिकीय द्रव्यमान संरक्षित है। हालाँकि, यह मात्रा, कण की कुल ऊर्जा की तरह, अपरिवर्तनीय नहीं है। इसका मतलब यह है कि, भले ही यह प्रतिक्रिया के बीच किसी भी परिदर्शक के लिए संरक्षित है, परिदर्शक के फ्रेम के साथ और अलग-अलग परिदर्शकों के लिए अलग-अलग फ्रेम में इसका पूर्ण मूल्य बदल जाएगा।

इसके विपरीत, पद्धति और कणों के विराम द्रव्यमान और निश्चर द्रव्यमान संरक्षित  अपरिवर्तनीय भी हैं। उदाहरण के लिए: गैस के एक बंद पात्र (ऊर्जा के लिए भी बंद) में पद्धति विराम द्रव्यमान इस अर्थ में होता है कि इसे विराम मानदंड पर तौला जा सकता है, भले ही इसमें गतिमान घटक क्यू न हों। यह द्रव्यमान निश्चर द्रव्यमान है, जो पात्र की कुल सापेक्ष ऊर्जा (गैस की गतिज ऊर्जा सहित) के बराबर होता है, जब इसे संवेग फ्रेम के केंद्र में मापा जाता है। जैसा कि एकल कणों की स्थिति में होता है, गैस के ऐसे पात्र का परिकलित विराम द्रव्यमान गति में होने पर नहीं बदलता है, हालांकि इसका "आपेक्षिकीय द्रव्यमान" बदलता है।

पात्र को एक बल के अधीन भी किया जा सकता है जो इसे एक समग्र वेग देता है, या फिर (समतुल्य रूप से) इसे जड़त्वीय फ्रेम से देखा जा सकता है जिसमें इसका समग्र वेग होता है (अर्थात, तकनीकी रूप से, एक फ्रेम जिसमें द्रव्यमान का केंद्र होता है) वेग है)। इस स्थिति में, इसका कुल आपेक्षिकीय द्रव्यमान और ऊर्जा बढ़ जाती है। हालांकि, ऐसी स्थिति में, हालांकि पात्र की कुल सापेक्ष ऊर्जा और कुल गति में वृद्धि होती है, इन ऊर्जा और गति में वृद्धि निश्चर द्रव्यमान परिभाषा में घट जाती है, जिससे चलते पात्र के निश्चर द्रव्यमान की गणना उसी मान के रूप में की जाएगी मानो इसे स्थिर मानदंड पर मापा गया हो।

बंद (मतलब पूरी तरह से अश्लिष्ट) पद्धति
विशिष्ट आपेक्षिकता (ऊर्जा, द्रव्यमान और संवेग के लिए) में सभी संरक्षण नियम के लिए पृथक पद्धतियों की आवश्यकता होती है, जिसका अर्थ है कि ऐसी पद्धतियाँ जो पूरी तरह से पृथक हैं, जिनमें समय के साथ-साथ द्रव्यमान-ऊर्जा की अनुमति नहीं है। यदि एक पद्धति को अलग किया जाता है, तो पद्धति में कुल ऊर्जा और कुल गति दोनों किसी भी जड़त्वीय फ्रेम में किसी भी परिदर्शक के लिए समय के साथ संरक्षित होते हैं, हालांकि अलग-अलग जड़त्वीय फ्रेम में अलग-अलग परिदर्शकों के अनुसार उनके पूर्ण मूल्य अलग-अलग होंगे। पद्धति का निश्चर द्रव्यमान भी संरक्षित है, लेकिन यह विभिन्न परिदर्शकों के साथ नहीं बदलता है। यह एकल कणों के साथ परिचित स्थिति भी है: सभी परिदर्शक एक ही कण विराम द्रव्यमान (निश्चर द्रव्यमान की एक विशेष स्थिति) की गणना करते हैं, इससे कोई असमानता नहीं होती है कि वे कैसे चलते हैं (वे किस जड़त्वीय फ्रेम को चुनते हैं), लेकिन वही कण अलग-अलग परिदर्शक अलग-अलग कुल ऊर्जा और संवेग देखते हैं ।

निश्चर द्रव्यमान के संरक्षण के लिए भी पद्धति को संलग्न करने की आवश्यकता होती है ताकि कोई गर्मी और विकिरण (और इस प्रकार निश्चर द्रव्यमान) बच न सके। जैसा कि ऊपर दिए गए उदाहरण में, भौतिक रूप से बंद या बाध्य पद्धति को अपने द्रव्यमान को स्थिर रखने के लिए बाहरी ताकतों से पूरी तरह अलग होने की आवश्यकता नहीं है, क्योंकि बाध्य पद्धतियों के लिए ये केवल पद्धति या परिदर्शक के जड़त्वीय फ्रेम को बदलने के लिए कार्य करते हैं। हालांकि इस तरह की कार्रवाइयाँ बाध्य पद्धति की कुल ऊर्जा या गति को बदल सकती हैं, ये दो परिवर्तन रद्द हो जाते हैं, जिससे पद्धति के निश्चर द्रव्यमान में कोई परिवर्तन नहीं होता है। यह एकल कणों के समान ही परिणाम है: उनका परिकलित विराम द्रव्यमान भी स्थिर रहता है, चाहे वे कितनी भी तेजी से चलते हों, या कोई प्रेक्षक उन्हें कितनी तेजी से चलता हुआ देखता हो।

दूसरी ओर, उन पद्धतियों के लिए जो अपरिबद्ध हैं, पद्धति के "बंद" होने को एक आदर्श सतह द्वारा लागू किया जा सकता है, क्योंकि समय के साथ परीक्षण-मात्रा में या बाहर कोई द्रव्यमान-ऊर्जा की अनुमति नहीं दी जा सकती है। यदि किसी बल को इस तरह के एक अपरिबद्ध पद्धति के केवल एक अंश पर कार्य करने की अनुमति दी जाती है, तो यह ऊर्जा को पद्धति में या बाहर जाने की अनुमति देने के बराबर है, और द्रव्यमान-ऊर्जा (कुल अलगाव) के बंद होने की स्थिति का उल्लंघन किया जाता है। इस स्थिति में, पद्धति के निश्चर द्रव्यमान का संरक्षण भी अब नहीं रहेगा। $E = mc$ के अनुसार जहाँ $E$ ऊर्जा को हटा दिया जाता है, और $m$ विराम द्रव्यमान में परिवर्तन है, ऊर्जा के संचलन से जुड़े द्रव्यमान के परिवर्तनों को दर्शाता है, न कि द्रव्यमान का ऊर्जा में "रूपांतरण"।

पद्धति निश्चर द्रव्यमान बनाम पद्धति के कुछ अंशों के अलग-अलग विराम द्रव्यमान
फिर से, विशिष्ट आपेक्षिकता में, पद्धति के विराम द्रव्यमान को भागों के विराम द्रव्यमानों के योग के बराबर होने की आवश्यकता नहीं है (एक ऐसी स्थिति जो रसायन विज्ञान में सकल द्रव्यमान-संरक्षण के अनुरूप होगी)। उदाहरण के लिए, एक विशाल कण फोटॉनों में क्षय हो सकता है, जिसमें व्यक्तिगत रूप से कोई द्रव्यमान नहीं होता है, लेकिन जो (एक पद्धति के रूप में) उस कण के निश्चर द्रव्यमान को संरक्षित करता है जिसने उन्हें उत्पन्न किया। साथ ही गैर-अंतःक्रियात्मक कणों (जैसे, फोटॉन, या एक आदर्श गैस) के एक डिब्बा में कणों के विराम द्रव्यमानों के योग की तुलना में एक बड़ा निश्चर द्रव्यमान होगा जो इसे बनाते हैं। ऐसा इसलिए है क्योंकि एक पद्धति में सभी कणों और क्षेत्रों की कुल ऊर्जा का योग होना चाहिए, और यह मात्रा, जैसा कि संवेग फ्रेम के केंद्र में देखा गया है, और $c$ द्वारा विभाजित, पद्धति का निश्चर द्रव्यमान है।

विशिष्ट आपेक्षिकता में, द्रव्यमान को ऊर्जा में परिवर्तित नहीं किया जाता है, क्योंकि सभी प्रकार की ऊर्जा अभी भी अपने संबद्ध द्रव्यमान को बनाए रखती है। विशिष्ट आपेक्षिकता में न तो ऊर्जा और न ही निश्चर द्रव्यमान को नष्ट किया जा सकता है, और प्रत्येक बंद पद्धतियों में यह समय के साथ अलग-अलग संरक्षित होता है। इस प्रकार, एक पद्धति का निश्चर द्रव्यमान केवल इसलिए बदल सकता है क्योंकि निश्चर द्रव्यमान को प्रकाश या गर्मी के रूप में बचने की अनुमति है। इस प्रकार, जब प्रतिक्रियाएँ (चाहे रासायनिक या परमाणु) गर्मी और प्रकाश के रूप में ऊर्जा छोड़ती हैं, अगर गर्मी और प्रकाश को बाहर निकलने की अनुमति नहीं है (पद्धति बंद और पृथक है), तो ऊर्जा पद्धति के विराम द्रव्यमान में योगदान देना जारी रखेगी, और पद्धति द्रव्यमान नहीं बदलेगा। यदि ऊर्जा को पर्यावरण में छोड़ा जाता है तो ही द्रव्यमान नष्ट होगा; ऐसा इसलिए है क्योंकि संबंधित द्रव्यमान को पद्धति से बाहर जाने दिया गया है, जहां यह आसपास के द्रव्यमान में योगदान देता है।

अनुप्रस्थ और अनुदैर्ध्य द्रव्यमान
ऐसी अवधारणाएं जो आज "आपेक्षिकीय द्रव्यमान" कहलाती हैं, विशिष्ट आपेक्षिकता के आगमन से पहले ही विकसित हो चुकी थीं। उदाहरण के लिए, 1881 में J. J. थॉमसन द्वारा यह माना गया था कि एक आवेशित पिंड को एक अपरिवर्तित पिंड की तुलना में गति में स्थापित करना कठिन होता है, जिसे ओलिवर हीविसाइड  (1889) और  जॉर्ज फ्रेडरिक चार्ल्स सियरल  (1897) द्वारा अधिक विस्तार से काम किया गया था। तो स्थिर वैद्युत ऊर्जा कुछ इस प्रकार के विद्युत चुम्बकीय द्रव्यमान के रूप में व्यवहार करती है $m_\text{em} = \frac{4}{3} E_\text{em}/c^2$, जो निकायों के सामान्य यांत्रिक द्रव्यमान को बढ़ा सकता है।

फिर, थॉमसन और सियरल द्वारा यह बताया गया कि यह विद्युत चुम्बकीय द्रव्यमान भी वेग के साथ बढ़ता है। लोरेंत्ज़ ईथर सिद्धांत के ढांचे में  हेंड्रिक लोरेंत्ज़ (1899, 1904) द्वारा इसे और विस्तृत किया गया था। उन्होंने द्रव्यमान को त्वरण और बल के अनुपात के रूप में परिभाषित किया, न कि संवेग के वेग के अनुपात के रूप में, इसलिए उन्हें द्रव्यमान $$m_\text{L} = \gamma^3 m$$ गति की दिशा और द्रव्यमान के समानांतर $$m_\text{T} = \gamma m$$ गति की दिशा के लंबवत (जहाँ $\gamma = 1/\sqrt{1 - v^2/c^2}$   लोरेंत्ज़ कारक है, $v$ ईथर और वस्तु के बीच सापेक्ष वेग है, और $c$ प्रकाश की गति है)। केवल जब बल वेग के लम्बवत् होता है, लोरेंत्ज़ का द्रव्यमान उस द्रव्यमान के बराबर होता है जिसे अब आपेक्षिक द्रव्यमान कहा जाता है।  मैक्स अब्राहम (1902) को $$m_\text{L}$$ अनुदैर्ध्य द्रव्यमान और $$m_\text{T}$$  अनुप्रस्थ द्रव्यमान (हालांकि इब्राहीम ने लोरेंत्ज़ के आपेक्षिकता द्रव्यमान की तुलना में अधिक जटिल अभिव्यक्तियों का उपयोग किया)। इसलिए, लोरेंत्ज़ के सिद्धांत के अनुसार कोई भी पिंड प्रकाश की गति तक नहीं पहुँच सकता क्योंकि इस वेग पर द्रव्यमान असीम रूप से बड़ा हो जाता है।

अल्बर्ट आइंस्टीन ने भी शुरू में अपने 1905 के वैद्युतगतिकी पेपर में अनुदैर्ध्य और अनुप्रस्थ द्रव्यमान की अवधारणाओं का उपयोग किया था (लोरेंत्ज़ के समान, लेकिन एक अलग $$m_\text{T}$$ दुर्भाग्यपूर्ण बल परिभाषा के साथ, जिसे बाद में 1906 में अन्य पेपर में सुधारा गया) हालांकि, बाद में उन्होंने वेग पर निर्भर द्रव्यमान अवधारणाओं को छोड़ दिया।

गैर-शून्य विराम द्रव्यमान $$m$$ के साथ एक कण के लिए बल और त्वरण से संबंधित सटीक आपेक्षिकता अभिव्यक्ति (जो लोरेंत्ज़ के समतुल्य है) वेग v के साथ $$x$$ दिशा में आगे बढ़ रहा है और संबंधित लोरेंत्ज़ कारक $$\gamma$$ है $$\begin{align} f_\text{x} &= m \gamma^3 a_\text{x} &= m_\text{L} a_\text{x}, \\ f_\text{y} &= m \gamma a_\text{y} &= m_\text{T} a_\text{y}, \\ f_\text{z} &= m \gamma a_\text{z} &= m_\text{T} a_\text{z}. \end{align}$$

आपेक्षिकीय द्रव्यमान
विशिष्ट आपेक्षिकता में, शून्येतर विराम द्रव्यमान वाली वस्तु प्रकाश की गति से यात्रा नहीं कर सकती है। जैसे-जैसे वस्तु प्रकाश की गति के करीब आती है, वस्तु की ऊर्जा और गति बिना किसी सीमा के बढ़ती जाती है।

1905 के बाद के पहले वर्षों में, लोरेंत्ज़ और आइंस्टीन के बाद, अनुदैर्ध्य और अनुप्रस्थ द्रव्यमान शब्द अभी भी उपयोग में थे। हालाँकि, उन अभिव्यक्तियों को आपेक्षिकीय द्रव्यमान की अवधारणा द्वारा प्रतिस्थापित किया गया था, एक अभिव्यक्ति जिसे पहली बार 1909 में गिल्बर्ट N. लुईस और रिचर्ड C. टोलमैन द्वारा परिभाषित किया गया था। उन्होंने किसी पिंड की कुल ऊर्जा और द्रव्यमान को इस रूप में परिभाषित किया $$m_\text{rel} = \frac{E}{c^2},$$ और एक पिंड स्थिर है $$m_0 = \frac{E_0}{c^2},$$ अनुपात के साथ $$\frac{m_\text{rel}}{m_0} = \gamma.$$ 1912 में टॉल्मन ने इस अवधारणा पर और विस्तार किया, और कहा: अभिव्यक्ति m0(1 - v/c)−1/2 गतिमान पिंड के द्रव्यमान के लिए सबसे उपयुक्त है।

1934 में, टॉल्मन ने तर्क दिया कि आपेक्षिकीय द्रव्यमान सूत्र $$m_\text{rel} = E / c^2 $$ प्रकाश की गति से चलने वाले कणों सहित सभी कणों के लिए सूत्र लागू होता है, जबकि सूत्र $$m_\text{rel} = \gamma m_0 $$ केवल एक धीमी-से-प्रकाश कण पर लागू होता है (एक गैर-शून्य विराम द्रव्यमान वाला कण)। टॉल्मन ने इस संबंध पर टिप्पणी की कि, "इसके अलावा, हमारे पास निश्चित रूप से गतिमान अतिसूक्ष्म परमाणुों की स्थिति में अभिव्यक्ति का प्रायोगिक सत्यापन है ... इसलिए हमें गतिमान कण के द्रव्यमान के लिए अभिव्यक्ति को सामान्य रूप से सही मानने में कोई असमंजस नहीं होगी।

जब सापेक्ष वेग शून्य होता है, $$\gamma$$ बस 1 के बराबर है, और आपेक्षिक द्रव्यमान को विराम द्रव्यमान तक कम कर दिया जाता है जैसा कि नीचे दिए गए अगले दो समीकरणों में देखा जा सकता है। जैसे-जैसे वेग प्रकाश की गति c की ओर बढ़ता है, दाहिनी ओर का हर शून्य की ओर बढ़ता है, और परिणामस्वरूप $$\gamma$$ अनंत तक पहुँचता है। जबकि न्यूटन के द्वितीय नियम के रूप में वैध रहता है $$\mathbf{f} = \frac{d(m_\text{rel}\mathbf{v})}{dt}, $$ व्युत्पन्न रूप $$\mathbf{f} = m_\text{rel} \mathbf{a}$$ मान्य नहीं है क्योंकि $$m_\text{rel}$$ में $${d(m_\text{rel}\mathbf{v})}$$ समान्यतः स्थिर नहीं होता है (अनुप्रस्थ और अनुदैर्ध्य द्रव्यमान पर ऊपर अनुभाग देखें)।

भले ही आइंस्टीन ने शुरु में अपने पहले पेपर में "अनुदैर्ध्य" और "अनुप्रस्थ" द्रव्यमान को दो पेपरों में प्रयोग किया था $$E = mc^2$$ (1905) में अपने पहले पेपर में उन्होंने $m$ को अभिक्रियित किया जिसे अब विराम द्रव्यमान कहा जाएगा। आइंस्टीन ने आपेक्षिकीय द्रव्यमान के लिए कभी कोई समीकरण नहीं बनाया, और बाद के वर्षों में उन्होंने इस विचार के प्रति अपनी नापसंदगी व्यक्त की:

लोकप्रिय विज्ञान और पाठ्यपुस्तकें
लोकप्रिय विज्ञान लेखन और हाई स्कूल और स्नातक पाठ्यपुस्तकों में आपेक्षिकीय द्रव्यमान की अवधारणा का व्यापक रूप से उपयोग किया जाता है। ओकुन और A. B. एरोन्स जैसे लेखकों ने इसके विपरीत तर्क दिया है कि यह पुरातन और भ्रमित करने वाला है, और आधुनिक आपेक्षिकीय सिद्धांत के अनुरूप नहीं है। एरोन्स ने लिखा: "कई वर्षों तक आपेक्षिकीय द्रव्यमान की व्युत्पत्ति के माध्यम से गतिशीलता की चर्चा में प्रवेश करना पारंपरिक था, जो कि द्रव्यमान-वेग संबंध है, और यह कदाचित् अभी भी पाठ्यपुस्तकों में प्रमुख विधा है। हाल ही में, हालांकि, यह तेजी से मान्यता प्राप्त हुई है कि आपेक्षिकीय द्रव्यमान एक परेशानी और संदिग्ध अवधारणा है। [देखें, उदाहरण के लिए, ओकुन (1989)। ]... सापेक्षतावादी गतिशीलता के लिए ध्वनि और कठोर दृष्टिकोण गति के लिए उस अभिव्यक्ति के प्रत्यक्ष विकास के माध्यम से है जो सभी फ्रेमों में गति के संरक्षण को सुनिश्चित करता है: $p = {m_0 v \over {\sqrt{1 - \frac{v^2}{c^2}}}} $ आपेक्षिकीय द्रव्यमान के विपरीत।|undefined"

C. एल्डर सापेक्षता में द्रव्यमान पर समान रूप से बहिष्कृत करने वाला रूप अपनाता है। उक्त विषय वस्तु पर लिखते हुए, वे कहते हैं कि "विशिष्ट आपेक्षिकता के सिद्धांत में इसका परिचय एक ऐतिहासिक दुर्घटना के रूप में था", $E = mc^{2}$ जो व्यापक ज्ञान की ओर ध्यान दे रहा था और कैसे समीकरण की जनता की व्याख्या ने बड़े मानदंड पर सूचित किया है कि उच्च शिक्षा में इसे कैसे पढ़ाया जाता है। इसके विपरीत वह मानता है कि स्थिरता और आपेक्षिकीय द्रव्यमान के बीच का अंतर स्पष्ट रूप से सिखाया जाना चाहिए, ताकि छात्रों को पता चल सके कि जड़त्व की अधिकांश चर्चाओं में द्रव्यमान को अपरिवर्तनीय क्यों माना जाना चाहिए।

कई समकालीन लेखक जैसे टेलर और व्हीलर आपेक्षिकीय द्रव्यमान की अवधारणा का पूरी तरह से उपयोग करने से बचते हैं: "The concept of "relativistic mass" is subject to misunderstanding. That's why we don't use it. First, it applies the name mass – belonging to the magnitude of a 4-vector – to a very different concept, the time component of a 4-vector. Second, it makes increase of energy of an object with velocity or momentum appear to be connected with some change in internal structure of the object. In reality, the increase of energy with velocity originates not in the object but in the geometric properties of spacetime itself."

जबकि अंतरिक्ष-समय में मिन्कोवस्की अंतरिक्ष की असीमित ज्यामिति है, वेग-अंतरिक्ष इससे घिरा हुआ है $c$ और बेल्ट्रामी-क्लेन मॉडल की ज्यामिति है जहां सापेक्षवादी द्रव्यमान यूक्लिडियन ज्यामिति  के बेरिकेंट्रिक निर्देशांक में न्यूटोनियन द्रव्यमान के अनुरूप भूमिका निभाता है। अतिशयोक्तिपूर्ण ज्यामिति के वेग का संबंध 3-वेग-निर्भर आपेक्षिकीय द्रव्यमान को 4-वेग मिन्कोव्स्की औपचारिकता से संबंधित होने में सक्षम बनाता है।

यह भी देखें

 * आपेक्षिकीय ऊर्जा और संवेग का परीक्षण

बाहरी कड़ियाँ

 * Usenet Physics FAQ
 * "Does mass change with velocity?" by Philip Gibbs et al., 2002, retrieved August 10, 2006
 * "What is the mass of a photon?" by Matt Austern et al., 1998, retrieved June 27, 2007
 * Mass as a Variable Quantity
 * "What is the mass of a photon?" by Matt Austern et al., 1998, retrieved June 27, 2007
 * Mass as a Variable Quantity
 * Mass as a Variable Quantity