लोंगिट्युडिनल वेव

अनुदैर्ध्य तरंगें वे तरंगें होती हैं जिनमें माध्यम का कंपन तरंग की यात्रा की दिशा के समानांतर होता है और माध्यम का विस्थापन तरंग प्रसार की समान या विपरीत दिशा में होता है। यांत्रिक तरंग यांत्रिक अनुदैर्ध्य तरंगों को संपीड़न या संपीड़न तरंगें भी कहा जाता है, चूंकि वे माध्यम से यात्रा करते समय संपीड़न और दुर्लभता उत्पन्न करती हैं, चूंकि दबाव तरंगों, में वृद्धि और कमी होती हैं। पुनः संसाधित हुए पतली लंबाई के साथ तरंग, जहां कुंडलियों के बीच की दूरी बढ़ती और घटती है। वास्तविक दुनिया के उदाहरणों में ध्वनि तरंगें (दबाव में कंपन, विस्थापन का कण और प्रत्यास्थ माध्यम में प्रसारित कण वेग) और भूकंपीय P-तरंगें सम्मलित हैं।

अन्य मुख्य प्रकार की तरंग अनुप्रस्थ तरंग है, जिसमें माध्यम का विस्थापन संचरण की दिशा के समकोण पर होता है। अनुप्रस्थ तरंगें, उदाहरण के लिए, ठोस पदार्थों में 'कुछ' विस्तार ध्वनि तरंगों का वर्णन करती हैं (परंतु तरल पदार्थों में नहीं)। इन्हें (अनुदैर्ध्य) दबाव तरंगों से अलग करने के लिए "अपरुपण तरंगें" भी कहा जाता है जो भौतिक समर्थन करती हैं।

नामकरण
अनुदैर्ध्य तरंगों और अनुप्रस्थ तरंगों को कुछ लेखकों ने अपनी सुविधा के लिए क्रमशः L-तरंगों और T-तरंगों के रूप में संक्षिप्त किया है। जबकि इन दो संक्षिप्ताक्षरों का भूकंपविज्ञान में विशिष्ट अर्थ है, कुछ लेखकों ने "L-तरंगों" का उपयोग करना चुना है और इसके अतिरिक्त "T-तरंग", चूंकि कुछ लोकप्रिय विज्ञान पुस्तकों को छोड़कर वे सामानंयतः भौतिकी के लेखन में नहीं पाए जाते हैं।

ध्वनि तरंगें
अनुदैर्ध्य गुणावृत्ति ध्वनि तरंगों की स्थितियों में, सूत्र द्वारा आवृत्ति और तरंग दैर्ध्य का वर्णन किया जा सकता है


 * $$y(x,t) = y_0 \cos\! \bigg( \omega\! \left(t-\frac{x}{c}\right)\! \bigg)$$

जहाँ:
 * y यात्रा ध्वनि तरंग पर बिंदु का विस्थापन है।[[Image:Ondes compression 2d 20 petit.gif|thumb|305px|2d ग्रिड (अनुभवजन्य आकार) पर सर्वदिशात्मक नाड़ी वेव के प्रसार का प्रतिनिधित्व]]x बिंदु से तरंग के स्रोत की दूरी है।
 * T बीता हुआ समय है।
 * y0 दोलनों का आयाम है।
 * c तरंग की गति है, और
 * ω तरंग की कोणीय आवृत्ति है।

मात्रा x/c वह समय है जो तरंग को x दूरी तय करने में लगता है।

तरंग की साधारण आवृत्ति (f) किसके द्वारा दी जाती है


 * $$ f = \frac{\omega}{2 \pi}.$$

तरंग दैर्ध्य की गणना तरंग की गति और साधारण आवृत्ति के बीच संबंध के रूप में की जा सकती है।


 * $$ \lambda =\frac{c}{f}.$$

ध्वनि तरंगों के लिए, तरंग का आयाम अविक्षुब्ध हवा के दबाव और तरंग के कारण होने वाले अधिकतम दबाव के बीच का अंतर है।

ध्वनि के प्रसार की गति उस माध्यम के प्रकार, तापमान और संरचना पर निर्भर करती है जिसके माध्यम से यह फैलता है।

दबाव तरंगें
तरल पदार्थ में ध्वनि के समीकरण लोचदार ठोस में ध्वनिक तरंगों पर भी प्रयुक्त होते हैं। यद्यपि ठोस भी अनुप्रस्थ तरंगों का समर्थन करते हैं, ठोस में अनुदैर्ध्य ध्वनि तरंगें वेग और तरंग प्रतिबाधा के साथ सम्मलित होती हैं जो सामग्री के घनत्व और इसकी दृढता पर निर्भर करती हैं, जिसके बाद का वर्णन किया गया है सामग्री के थोक मापांक द्वारा। मई 2022 में, नासा ने पर्सियस आकाशगंगा समूह के केंद्र में ब्लैक होल ध्वनिकरण की सूचना दी जाती है।

विद्युत चुम्बकीय
मैक्सवेल के समीकरण निर्वात में विद्युत चुम्बकीय तरंगों की भविष्यवाणी की ओर ले जाते हैं, जो सिर्फ़ अनुप्रस्थ तरंगें हैं, इस तथ्य के कारण कि उन्हें कंपन करने के लिए कणों की आवश्यकता होगी, विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र जिनमें तरंग सम्मलित होती है, जो तरंग की दिशा के लंबवत होती हैं। चूंकि प्लाज्मा तरंगें अनुदैर्ध्य हैं चूंकि ये विद्युत चुम्बकीय तरंगें नहीं हैं, परंतु आवेशित कणों की घनत्व तरंगें हैं, परंतु जो विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र से जुड़ सकती हैं। मैक्सवेल के समीकरणों को सामान्य बनाने के हीविसाइड के प्रयासों के बाद, हीविसाइड ने निष्कर्ष निकाला कि विद्युत चुम्बकीय तरंगें मुक्त स्थान और सजातीय मीडिया में अनुदैर्ध्य तरंगों के रूप में नहीं पाई जानी चाहिए। मैक्सवेल के समीकरण, जैसा कि अब हम उन्हें समझते हैं, उस निष्कर्ष को बनाए रखते हैं। मुक्त स्थान या अन्य समान समदैशिक परावैद्युतिकी में, विद्युत-चुंबकीय तरंगें सिर्फ़ अनुप्रस्थ होती हैं। चूंकि विद्युत चुम्बकीय तरंगें बिजली और चुंबकीय क्षेत्रों में अनुदैर्ध्य घटक प्रदर्शित कर सकती हैं जब द्विअपवर्तक सामग्री, या विशेष रूप से अंतरापृष्ठ जैसे जेनेक तरंगों पर अमानवीय सामग्री का पता चलता है। आधुनिक भौतिकी के विकास में, एलेक्जेंड्रू प्रोका (1897-1955) को अपने नाम वाले सापेक्षतावादी परिमाण क्षेत्र समीकरण विकसित करने के लिए जाना जाता था जो बड़े पैमाने पर वेक्टर चक्रण-1 मेसॉन पर लागू होता है। हाल के दशकों में स्वीडिश रॉयल सोसाइटी के जीन पियरे विगियर और बो लेहर्ट जैसे कुछ अन्य सिद्धांतकारों ने मैक्सवेल के समीकरणों के अनुदैर्ध्य विद्युत चुम्बकीय घटक के रूप में फोटॉन द्रव्यमान को प्रदर्शित करने के प्रयास में प्रोका समीकरण का उपयोग किया है। यह सुझाव देते हुए कि अनुदैर्ध्य विद्युत चुम्बकीय तरंगें डिराक ध्रुवीकृत निर्वात में सम्मलित हो सकती हैं। चूंकि फोटॉन रेस्ट मास पर लगभग सभी भौतिकविदों द्वारा दृढ़ता से संदेह किया जाता है और यह भौतिकी के मानक मॉडल के साथ असंगत है।

यह भी देखें

 * अनुप्रस्थ तरंग
 * आवाज़
 * ध्वनिक तरंग
 * P लहर
 * प्लाज्मा तरंगें

अग्रिम पठन

 * Varadan, V. K., and Vasundara V. Varadan, "Elastic wave scattering and propagation". Attenuation due to scattering of ultrasonic compressional waves in granular media - A.J. Devaney, H. Levine, and T. Plona. Ann Arbor, Mich., Ann Arbor Science, 1982.
 * Schaaf, John van der, Jaap C. Schouten, and Cor M. van den Bleek, "Experimental Observation of Pressure Waves in Gas-Solids Fluidized Beds". American Institute of Chemical Engineers. New York, N.Y., 1997.
 * Russell, Dan, "Longitudinal and Transverse Wave Motion". Acoustics Animations, Pennsylvania State University, Graduate Program in Acoustics.
 * Longitudinal Waves, with animations "The Physics Classroom"
 * Russell, Dan, "Longitudinal and Transverse Wave Motion". Acoustics Animations, Pennsylvania State University, Graduate Program in Acoustics.
 * Longitudinal Waves, with animations "The Physics Classroom"