स्थिति और संवेग स्थान

भौतिकी और ज्यामिति में, दो निकट से संबंधित सदिश स्थल हैं, जो सामान्यत: त्रि-आयामी समिष्ट होते हैं, लेकिन सामान्यत: किसी भी सीमित आयाम में। स्थिति समिष्ट (जिसे वास्तविक समिष्ट या निर्देशिका समिष्ट भी कहा जाता है) सभी स्थिति सदिश r की भौगोलिक स्थान होती है, और इसकी लंबाई के आयामी विश्लेषण होते है; स्थिति सदिश बिंदु को परिभाषित करता है। (यदि किसी बिंदु कण के कारक का समय के साथ परिवर्तन होता है, तो वह पथ, किसी कण के प्रक्षेपवक्र को चित्रित करेगा।) प्राणि समिष्ट वह सभी प्राणि सदिश p की समूह होती है जिन्हें किसी भौतिक प्रणाली हो सकती है; किसी कण का संवेग सदिश उसके प्राणि को दर्शाता है, [द्रव्यमान] [लंबाई] [समय]−1 की इकाइयों में।

गणितीय रूप से, स्थिति और प्राणि के बीच का द्वंद्व पोंट्रीगिन द्वंद्व का उदाहरण है। विशेष रूप से, यदि कोई फलन (गणित) को स्थिति स्थान, f('r') में दिया जाता है, तो इसका फूरियर रूपांतरण प्राणि स्थान, φ('p') में फलन प्राप्त करता है। इसके विपरीत, संवेग समिष्ट फलन का व्युत्क्रम फूरियर रूपांतरण स्थिति समिष्ट फलन है।

ये मात्राएँ और विचार सभी शास्त्रीय और क्वांटम भौतिकी से परे हैं, और भौतिक प्रणाली को या तो घटक कणों की स्थिति, या उनके संवेग का उपयोग करके वर्णित किया जा सकता है, दोनों सूत्रीकरण समान रूप से विचाराधीन प्रणाली के बारे में समान जानकारी प्रदान करते हैं। तरंगों के संदर्भ में परिभाषित करने के लिए और मात्रा उपयोगी है। तरंग सदिश 'k' (या बस 'k'-सदिश) में पारस्परिक लंबाई के आयाम होते हैं, जो इसे कोणीय आवृत्ति ω का एनालॉग बनाता है जिसमें पारस्परिक समय के आयाम होते हैं। सभी तरंग सदिश का समुच्चय 'k-समिष्ट' है। सामान्यत: 'r' 'के' की तुलना में अधिक सहज और सरल है, हालांकि इसका विपरीत भी सत्य हो सकता है, जैसे कि ठोस-अवस्था भौतिकी में।

क्वांटम यांत्रिकी स्थिति और प्राणि के बीच द्वंद्व के दो मौलिक उदाहरण प्रदान करता है, अनिश्चितता सिद्धांत ΔxΔp ≥ ħ/2 जिसमें कहा गया है कि स्थिति और प्राणि को साथ अनिश्चित सटीकता के साथ नहीं जाना जा सकता है, और डी ब्रोगली संबंध 'p = ħk' जो बताता है स्वतंत्र कण का संवेग और तरंग सदिश दूसरे के समानुपाती होते हैं। इस संदर्भ में, जब यह स्पष्ट होता है, तो संवेग और वेवसदिश शब्दों का उपयोग परस्पर विनिमय के लिए किया जाता है। हालाँकि, क्रिस्टल में डी ब्रोगली संबंध सत्य नहीं है।

लैग्रेंजियन यांत्रिकी
लैग्रेंजियन यांत्रिकी में अक्सर, लैग्रैन्जियन एल ('क्यू', डी'क्यू'/डीटी, टी) कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)भौतिकी) में होता है, जहां 'क्यू' = (क्यू)1, क्यू2,..., क्यूn) सामान्यीकृत निर्देशांक का एन- टपल है। प्राणि के यूलर-लैग्रेंज समीकरण हैं $$\frac{d}{dt}\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} = \frac{\partial L}{\partial q_i} \,,\quad \dot{q}_i \equiv \frac{dq_i}{dt}\,. $$ ( ओवरडॉट बार व्युत्पन्न को इंगित करता है)। प्रत्येक सामान्यीकृत निर्देशांक के लिए विहित प्राणि की परिभाषा का परिचय $$ p_i = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} \,, $$ यूलर-लैग्रेंज समीकरण रूप लेते हैं $$\dot{p}_i = \frac{\partial L}{\partial q_i} \,. $$ लैग्रेंजियन को संवेग समिष्ट में भी व्यक्त किया जा सकता है, एल′('पी', डी'पी'/डीटी, टी), जहां 'पी' = (पी1, पी2, ..., पीn) सामान्यीकृत संवेग का एन-ट्यूपल है। सामान्यीकृत समन्वय समिष्ट लैग्रेंजियन के कुल अंतर में चर को बदलने के लिए लीजेंड्रे परिवर्तन किया जाता है; $$dL = \sum_{i=1}^n \left(\frac{\partial L }{\partial q_i}dq_i + \frac{\partial L }{\partial \dot{q}_i}d\dot{q}_i\right) + \frac{\partial L }{\partial t}dt = \sum_{i=1}^n (\dot{p}_i dq_i + p_i d\dot{q}_i ) + \frac{\partial L }{\partial t}dt \,, $$ जहां सामान्यीकृत प्राणि और यूलर-लैग्रेंज समीकरणों की परिभाषा ने एल के आंशिक व्युत्पन्न को प्रतिस्थापित कर दिया है। अंतर के लिए उत्पाद नियम सामान्यीकृत संवेग और उनके समय डेरिवेटिव में अंतर के लिए सामान्यीकृत निर्देशांक और वेग में अंतर के आदान-प्रदान की अनुमति देता है, $$\dot{p}_i dq_i = d(q_i\dot{p}_i) - q_i d\dot{p}_i $$ $$ p_i d\dot{q}_i = d(\dot{q}_i p_i) - \dot{q}_i d p_i $$ जो प्रतिस्थापन के बाद सरलीकृत और पुनर्व्यवस्थित हो जाता है $$ d\left[L - \sum_{i=1}^n(q_i\dot{p}_i + \dot{q}_i p_i)\right] = -\sum_{i=1}^n (\dot{q}_i d p_i + q_i d\dot{p}_i ) + \frac{\partial L }{\partial t}dt \,. $$ अब, संवेग समिष्ट लैग्रेंजियन L' का कुल अंतर है $$dL' = \sum_{i=1}^n \left(\frac{\partial L'}{\partial p_i}dp_i + \frac{\partial L'}{\partial \dot{p}_i}d\dot{p}_i\right) + \frac{\partial L' }{\partial t}dt $$ इसलिए लैग्रेंजियन, संवेग और उनके समय व्युत्पन्न के अंतरों की तुलना से, संवेग समिष्ट लैग्रैन्जियन L′ और L′ से प्राप्त सामान्यीकृत निर्देशांक क्रमशः हैं $$L' = L - \sum_{i=1}^n(q_i\dot{p}_i + \dot{q}_i p_i)\,,\quad -\dot{q}_i = \frac{\partial L'}{\partial p_i}\,,\quad -q_i = \frac{\partial L'}{\partial \dot{p}_i} \,. $$ अंतिम दो समीकरणों के संयोजन से यूलर-लैग्रेंज समीकरणों को प्राणि समिष्ट मिलता है $$\frac{d}{dt}\frac{\partial L'}{\partial \dot{p}_i} = \frac{\partial L'}{\partial p_i} \,. $$ लीजेंड्रे ट्रांसफॉर्मेशन का लाभ यह है कि प्रक्रिया में नए और पुराने कार्यों और उनके चर के बीच संबंध प्राप्त होता है। समीकरण के निर्देशांक और संवेग दोनों रूप समतुल्य हैं और इनमें सिस्टम की गतिशीलता के बारे में समान जानकारी होती है। यह रूप तब अधिक उपयोगी हो सकता है जब संवेग या कोणीय संवेग लैग्रेंजियन में प्रवेश करता है।

हैमिल्टनियन यांत्रिकी
हैमिल्टनियन यांत्रिकी में, लैग्रेंजियन यांत्रिकी के विपरीत जो या तो सभी निर्देशांक या संवेग का उपयोग करता है, प्राणि के हैमिल्टनियन समीकरण निर्देशांक और संवेग को समान स्तर पर रखते हैं। हैमिल्टनियन H('q', 'p', t) वाले सिस्टम के लिए, समीकरण हैं $$ \dot{q}_i = \frac{\partial H}{\partial p_i} \,,\quad \dot{p}_i = - \frac{\partial H}{\partial q_i} \,. $$

क्वांटम यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान
क्वांटम यांत्रिकी में, कण को ​​क्वांटम अवस्था द्वारा वर्णित किया जाता है। इस कितना राज्य को आधार (रैखिक बीजगणित) राज्यों के क्वांटम सुपरइम्पोज़िशन (यानी भारित योग के रूप में रैखिक संयोजन) के रूप में दर्शाया जा सकता है। सिद्धांत रूप में कोई भी आधार स्थितियों के सेट को चुनने के लिए स्वतंत्र है, जब तक कि वे अंतरिक्ष को रैखिक रूप से फैलाते हैं। यदि कोई स्थिति ऑपरेटर के eigenfunctions को आधार कार्यों के सेट के रूप में चुनता है, तो वह राज्य को तरंग फलन के रूप में बोलता है $u$ स्थिति समिष्ट में (लंबाई के संदर्भ में अंतरिक्ष की हमारी सामान्य धारणा)। स्थिति r के संदर्भ में परिचित श्रोडिंगर समीकरण स्थिति प्रतिनिधित्व में क्वांटम यांत्रिकी का उदाहरण है। आधार कार्यों के सेट के रूप में अलग ऑपरेटर के eigenfunctions को चुनकर, कोई ही राज्य के कई अलग-अलग अभ्यावेदन पर पहुंच सकता है। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में संवेग ऑपरेटर के eigenfunctions को चुनता है, तो परिणामी तरंग फलन $$\phi(\mathbf{k})$$ संवेग समिष्ट में तरंग फलन कहा जाता है।

क्वांटम यांत्रिकी की विशेषता यह है कि चरण समिष्ट विभिन्न प्रकारों में आ सकते हैं: असतत-चर, रोटर, और निरंतर-चर। नीचे दी गई तालिका तीन प्रकार के चरण स्थानों में शामिल कुछ संबंधों का सारांश प्रस्तुत करती है।



अंतरिक्ष और पारस्परिक समिष्ट के बीच संबंध
तरंग फलन का संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण और आवृत्ति डोमेन की अवधारणा से बहुत निकटता से संबंधित है। चूंकि क्वांटम यांत्रिक कण की आवृत्ति प्राणि के समानुपाती होती है (डी ब्रोगली का समीकरण ऊपर दिया गया है), कण को ​​उसके प्राणि घटकों के योग के रूप में वर्णित करना इसे आवृत्ति घटकों (यानी फूरियर रूपांतरण) के योग के रूप में वर्णित करने के बराबर है। यह तब स्पष्ट हो जाता है जब हम खुद से पूछते हैं कि हम प्रतिनिधित्व से दूसरे प्रतिनिधित्व में कैसे बदल सकते हैं।

स्थिति समिष्ट में कार्य और ऑपरेटर
मान लीजिए कि हमारे पास स्थिति समिष्ट में त्रि-आयामी तरंग फलन है $v$, तो हम इस फलन को ऑर्थोगोनल आधार फ़ंक्शंस के भारित योग के रूप में लिख सकते हैं $d(uv) = udv + vdu$: $$\psi(\mathbf{r})=\sum_j \phi_j \psi_j(\mathbf{r})$$ या, निरंतर मामले में, अभिन्न के रूप में $$\psi(\mathbf{r})=\int_{\mathbf{k}\text{-space}} \phi(\mathbf{k}) \psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r}) \mathrm d^3\mathbf{k}$$ यह स्पष्ट है कि यदि हम फ़ंक्शंस के सेट को निर्दिष्ट करते हैं $$\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r})$$, संवेग संचालिका, फलन के eigenfunctions के सेट के रूप में कहें $$ \phi(\mathbf{k})$$ पुनर्निर्माण के लिए आवश्यक सभी जानकारी रखता है $ψ(r)$ और इसलिए यह राज्य के लिए वैकल्पिक विवरण है $$\psi$$.

क्वांटम यांत्रिकी में, संवेग ऑपरेटर द्वारा दिया जाता है $$\mathbf{\hat p} = -i \hbar\frac{\partial}{\partial \mathbf{r}}$$ (मैट्रिक्स कैलकुलस# हर नोटेशन के लिए स्कोप देखें) किसी फलन के उपयुक्त डोमेन के साथ। eigenfunctions हैं $$\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} e^{i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}}$$ और eigenvalues ​​ħ'k'. इसलिए $$\psi(\mathbf{r})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} \int_{\mathbf{k}\text{-space}} \phi(\mathbf{k}) e^{i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}} \mathrm d^3\mathbf{k} $$ और हम देखते हैं कि संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण द्वारा स्थिति प्रतिनिधित्व से संबंधित है।

संवेग समिष्ट में कार्य और संचालक
इसके विपरीत, त्रि-आयामी तरंग संवेग समिष्ट में कार्य करती है $$\phi(\mathbf{k})$$ ऑर्थोगोनल आधार कार्यों के भारित योग के रूप में व्यक्त किया जा सकता है $$\phi_j(\mathbf{k})$$, $$\phi(\mathbf{k}) = \sum_j \psi_j \phi_j(\mathbf{k}),$$ या अभिन्न के रूप में, $$\phi(\mathbf{k}) = \int_{\mathbf{r}\text{-space}} \psi(\mathbf{r}) \phi_{\mathbf{r}}(\mathbf{k}) \mathrm d^3\mathbf{r}.$$ पद संचालक द्वारा दिया गया है $$\mathbf{\hat r} = i \hbar\frac{\partial}{\partial \mathbf p} = i\frac{\partial}{\partial \mathbf{k}}$$ eigenfunctions के साथ $$\phi_{\mathbf{r}}(\mathbf{k}) = \frac{1}{\left(\sqrt{2\pi}\right)^3} e^{-i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}}$$ और eigenvalues ​​r. तो समान अपघटन $$\phi(\mathbf{k})$$ इस ऑपरेटर के eigenfunctions के संदर्भ में बनाया जा सकता है, जो उलटा फूरियर रूपांतरण साबित होता है, $$\phi(\mathbf{k})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} \int_{\mathbf{r}\text{-space}} \psi(\mathbf{r}) e^{-i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}} \mathrm d^3\mathbf{r} .$$

स्थिति और संवेग संचालक के बीच एकात्मक तुल्यता
आर और पी ऑपरेटर एकात्मक प्रतिनिधित्व हैं, एकात्मक ऑपरेटर को फूरियर ट्रांसफॉर्म द्वारा स्पष्ट रूप से दिया जाता है, अर्थात् चरण समिष्ट में चौथाई-चक्र रोटेशन, ऑसिलेटर हैमिल्टनियन द्वारा उत्पन्न होता है। इस प्रकार, उनके पास समान स्पेक्ट्रम (कार्यात्मक विश्लेषण) है। भौतिक भाषा में, प्राणि अंतरिक्ष तरंग कार्यों पर अभिनय करने वाला पी, स्थिति अंतरिक्ष तरंग कार्यों (फूरियर ट्रांसफॉर्म की छवि (गणित) के तहत) पर अभिनय करने के समान है।

पारस्परिक समिष्ट और क्रिस्टल
किसी क्रिस्टल में इलेक्ट्रॉन (या अन्य कण) के लिए, इसका k मान लगभग हमेशा उसके क्रिस्टल संवेग से संबंधित होता है, न कि उसके सामान्य संवेग से। इसलिए, k और p केवल आनुपातिकता (गणित) नहीं हैं बल्कि अलग-अलग भूमिकाएँ निभाते हैं। उदाहरण के लिए के·पी गड़बड़ी सिद्धांत देखें। क्रिस्टल संवेग लिफाफे (तरंगों) की तरह है जो बताता है कि तरंग इकाई कोशिका से दूसरी इकाई में कैसे बदलती है, लेकिन प्रत्येक इकाई कोशिका के भीतर तरंग कैसे बदलती है, इसके बारे में कोई जानकारी नहीं देती है।

जब k वास्तविक प्राणि के बजाय क्रिस्टल प्राणि से संबंधित होता है, तो k-समिष्ट की अवधारणा अभी भी सार्थक और अत्यंत उपयोगी है, लेकिन यह ऊपर चर्चा किए गए गैर-क्रिस्टल k-समिष्ट से कई मायनों में भिन्न है। उदाहरण के लिए, क्रिस्टल के k-समिष्ट में, बिंदुओं का अनंत सेट होता है जिसे पारस्परिक जाली कहा जाता है जो k = 0 के बराबर होता है (यह अलियासिंग के समान है)। इसी तरह, पहला ब्रिलॉइन ज़ोन k-समिष्ट का सीमित आयतन है, जैसे कि प्रत्येक संभावित k इस क्षेत्र में ठीक बिंदु के बराबर है।

यह भी देखें

 * चरण स्थान
 * पारस्परिक स्थान
 * कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)
 * फ्रैक्शनल फूरियर रूपांतरण

संदर्भ
Impulsraum