द्विध्रुवी निर्देशांक

द्विध्रुवी निर्देशांक जो अपोलोनियन मंडलियों पर आधारित एक द्वि-आयामी ऑर्थोगोनल निर्देशांक समन्वय प्रणाली  है। भ्रामक रूप से, एक ही शब्द का प्रयोग कभी-कभी दो-केंद्र द्विध्रुवी निर्देशांक के लिए भी किया जाता है। एक तीसरी प्रणाली भी है, जो दो ध्रुवों (द्विकोणीय निर्देशांक) पर आधारित है।

द्विध्रुवीय शब्द का प्रयोग अवसर पर अन्य वक्रों का वर्णन करने के लिए किया जाता है, जिसमें दो एकवचन बिंदु (फोकस), जैसे दीर्घवृत्त, अतिशयोक्ति और कैसिनी अंडाकार होते हैं। हालाँकि, द्विध्रुवी निर्देशांक शब्द यहाँ वर्णित निर्देशांक के लिए आरक्षित है, और कभी भी अन्य वक्रों से जुड़े सिस्टम के लिए उपयोग नहीं किया जाता है, जैसे कि अण्डाकार निर्देशांक है।



परिभाषा
प्रणाली दो फोकस (ज्यामिति) F1 और F2 पर आधारित है. दाईं ओर की आकृति का संदर्भ देते हुए, एक बिंदु P का σ-निर्देशांक कोण F1 P F2 के बराबर होता है, और τ-निर्देशांक दूरी d1 और d2 के अनुपात के प्राकृतिक लघुगणक के बराबर है:



\tau = \ln \frac{d_1}{d_2}. $$ अगर, कार्तीय प्रणाली में, फोकस को (−a, 0) और (a, 0) पर ले जाया जाता है, तो बिंदु P के निर्देशांक हैं



x = a \ \frac{\sinh \tau}{\cosh \tau - \cos \sigma}, \qquad y = a \ \frac{\sin \sigma}{\cosh \tau - \cos \sigma}. $$ निर्देशांक τ $$-\infty$$ (F1 के करीब बिंदुओं के लिए) से लेकर  $$\infty$$ (F के करीब बिंदुओं के लिए2) तक होता है. निर्देशांक σ केवल परिभाषित मॉड्यूल 2π है, और इसे -π से π तक की सीमा में ले जाना सबसे अच्छा है इसे तीव्र कोण F1 P F2 के ऋणात्मक के रूप में लेकर यदि P निचले आधे विमान में है।

सबूत है कि समन्वय प्रणाली ऑर्थोगोनल है

x और y के समीकरणों को मिलाकर दिया जा सकता है



x + i y = a i \cot\left( \frac{\sigma + i \tau}{2}\right). $$ इस समीकरण से पता चलता है कि σ और τ x+iy के  विश्लेषणात्मक कार्य के वास्तविक और काल्पनिक भाग हैं (फोकस पर लॉगरिदमिक शाखा बिंदुओं के साथ), जो बदले में (अनुरूप मानचित्रण के सामान्य सिद्धांत के लिए अपील  द्वारा) साबित करता है (कॉची- रीमैन समीकरण) कि σ और τ के ये विशेष वक्र समकोण पर प्रतिच्छेद करते हैं, यानी कि समन्वय प्रणाली ऑर्थोगोनल है।

निरंतर σ और τ के वक्र



स्थिर σ के वक्र गैर-केंद्रित वृत्तों के संगत होते हैं



x^2 + \left( y - a \cot \sigma \right)^2 = \frac{a^{2}}{\sin^2 \sigma} $$ जो दो केन्द्रों पर प्रतिच्छेद करता है। स्थिर-σ वृत्तों के केंद्र y-अक्ष पर स्थित हैं। धनात्मक σ के वृत्त x-अक्ष के ऊपर केंद्रित होते हैं, जबकि ऋणात्मक σ के वृत्त अक्ष के नीचे स्थित होते हैं। जैसे-जैसे परिमाण |σ|- π/2 घटता है, वृत्तों की त्रिज्या घटती जाती है और केंद्र मूल बिंदु (0, 0) तक पहुंचता है, जो कि |σ| = π/2. (प्रारंभिक ज्यामिति से, एक व्यास के विपरीत सिरों पर 2 कोने वाले वृत्त पर सभी त्रिभुज समकोण त्रिभुज हैं।)

स्थिरांक के वक्र $$\tau$$ विभिन्न त्रिज्याओं के अप्रतिच्छेदी वृत्त हैं



y^2 + \left( x - a \coth \tau \right)^2 = \frac{a^2}{\sinh^2 \tau} $$ जो फोकस को घेरते हैं लेकिन फिर से संकेंद्रित नहीं होते हैं। नियत-τ वृत्तों के केंद्र x-अक्ष पर स्थित हैं। धनात्मक τ के वृत्त समतल (x > 0) के दाईं ओर स्थित होते हैं, जबकि ऋणात्मक τ के वृत्त तल के बाईं ओर स्थित होते हैं (x < 0)। τ = 0 वक्र y-अक्ष (x = 0) के संगत है। जैसे-जैसे τ का परिमाण बढ़ता है, वृत्तों की त्रिज्या घटती जाती है और उनके केंद्र नाभियों की ओर बढ़ते हैं।

पारस्परिक संबंध
कार्तीय निर्देशांक से द्विध्रुवी निर्देशांक की ओर मार्ग निम्नलिखित सूत्रों के माध्यम से किया जा सकता है:

\tau = \frac{1}{2} \ln \frac{(x + a)^2 + y^2}{(x - a)^2 + y^2} $$ और

\pi - \sigma = 2 \arctan \frac{2ay}{a^2 - x^2 - y^2 + \sqrt{(a^2 - x^2 - y^2)^2 + 4 a^2 y^2} }. $$ निर्देशांकों की भी पहचान होती है:

\tanh \tau = \frac{2 a x}{x^2 + y^2 + a^2} $$ और

\tan \sigma = \frac{2 a y}{x^2 + y^2 - a^2}. $$ उपरोक्त अनुभाग में परिभाषा से एक x = 0 प्राप्त करने की सीमा क्या है। और सभी सीमाएँ x = 0 पर बहुत साधारण दिखती हैं।

पैमाने के कारक
द्विध्रुवी निर्देशांक के पैमाने कारक प्राप्त करने के लिए, हम समीकरण के अंतर को लेते हैं $$ x + iy $$, जो देता है

dx + i\, dy = \frac{-ia}{\sin^2\bigl(\tfrac{1}{2}(\sigma + i \tau)\bigr)}(d\sigma +i\,d\tau). $$ इस समीकरण को इसकी जटिल संयुग्म उपज के साथ गुणा करना

(dx)^2 + (dy)^2 = \frac{a^2}{\bigl[2\sin\tfrac{1}{2}\bigl(\sigma + i\tau\bigr) \sin\tfrac{1}{2}\bigl(\sigma - i\tau\bigr)\bigr]^2} \bigl((d\sigma)^2 + (d\tau)^2\bigr). $$ ज्या और कोज्या के गुणनफल के लिए त्रिकोणमितीय सर्वसमिका का प्रयोग करके, हम प्राप्त करते हैं

2\sin\tfrac{1}{2}\bigl(\sigma + i\tau\bigr) \sin\tfrac{1}{2}\bigl(\sigma - i\tau\bigr) = \cos\sigma - \cosh\tau, $$ जिससे यह अनुसरण करता है

(dx)^2 + (dy)^2 = \frac{a^2}{(\cosh \tau - \cos\sigma)^2} \bigl((d\sigma)^2 + (d\tau)^2\bigr). $$ इसलिए σ और τ के स्केल कारक बराबर हैं, और द्वारा दिए गए हैं

h_\sigma = h_\tau = \frac{a}{\cosh \tau - \cos\sigma}. $$ कई परिणाम अब ऑर्थोगोनल निर्देशांक के लिए सामान्य सूत्रों से त्वरित उत्तराधिकार में अनुसरण करते हैं।

इस प्रकार, अतिसूक्ष्म क्षेत्र तत्व बराबर है



dA = \frac{a^2}{\left( \cosh \tau - \cos\sigma \right)^2} \, d\sigma\, d\tau, $$ और लाप्लासियन द्वारा दिया गया है



\nabla^2 \Phi = \frac{1}{a^2} \left( \cosh \tau - \cos\sigma \right)^2 \left( \frac{\partial^2 \Phi}{\partial \sigma^2} + \frac{\partial^2 \Phi}{\partial \tau^2} \right). $$ के लिए भाव $$\nabla f$$, $$\nabla \cdot \mathbf{F}$$, और $$\nabla \times \mathbf{F}$$ ऑर्थोगोनल निर्देशांक में पाए जाने वाले सामान्य सूत्रों में स्केल कारकों को प्रतिस्थापित करके प्राप्त किया जा सकता है।

अनुप्रयोग
द्विध्रुवी निर्देशांक के शास्त्रीय अनुप्रयोग आंशिक अंतर समीकरण को हल करने में हैं, उदाहरण के लिए, लाप्लास का समीकरण या हेल्महोल्ट्ज़ समीकरण, जिसके लिए द्विध्रुवी निर्देशांक एक अलग ऑफ वेरिएबल्स पीडीई की अनुमति देते हैं। एक उदाहरण असमान व्यास वाले दो समानांतर बेलनाकार कंडक्टरों के आसपास का विद्युत क्षेत्र है।

द्विध्रुवी निर्देशांक शब्द यहाँ वर्णित निर्देशांक के लिए आरक्षित है, और कभी भी उन अन्य वक्रों से

3-आयामों तक विस्तार
द्विध्रुवी निर्देशांक त्रि-आयामी ऑर्थोगोनल निर्देशांक के कई सेटों का आधार बनाते हैं।


 * ध्रुवीय बेलनाकार निर्देशांक z-अक्ष के साथ द्विध्रुवी निर्देशांकों का अनुवाद करके निर्मित होते हैं, अर्थात, समतल अक्ष के बाहर होते है।


 * ध्रुवीय निर्देशांक x-अक्ष के चारों ओर द्विध्रुवीय निर्देशांक को घुमाकर उत्पन्न होते हैं, अर्थात, फ़ोकस को जोड़ने वाली धुरी होती है।


 * टॉरॉयडल निर्देशांक y-अक्ष के चारों ओर द्विध्रुवी निर्देशांक को घुमाकर निर्मित किए जाते हैं, अर्थात, फ़ोकस को अलग करने वाली धुरी होती है।

संदर्भ

 * Korn GA and Korn TM. (1961) Mathematical Handbook for Scientists and Engineers, McGraw-Hill.
 * Korn GA and Korn TM. (1961) Mathematical Handbook for Scientists and Engineers, McGraw-Hill.