फ्लक्स ट्यूब

एक फ्लक्स ट्यूब एक आम तौर पर ट्यूब की तरह (सिलेंडर (ज्यामिति)) क्षेत्र है जिसमें एक चुंबकीय क्षेत्र, बी होता है, जैसे कि ट्यूब के बेलनाकार पक्ष हर जगह चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के समानांतर होते हैं। यह एक चुंबकीय क्षेत्र की कल्पना के लिए एक चित्रमय दृश्य सहायता है। चूंकि ट्यूब के किनारों से कोई चुंबकीय प्रवाह नहीं गुजरता है, ट्यूब के किसी भी क्रॉस सेक्शन के माध्यम से प्रवाह बराबर होता है, और एक छोर पर ट्यूब में प्रवेश करने वाला प्रवाह दूसरे पर ट्यूब छोड़ने वाले प्रवाह के बराबर होता है। ट्यूब के क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र और चुंबकीय क्षेत्र की ताकत दोनों ट्यूब की लंबाई के साथ भिन्न हो सकती है, लेकिन अंदर चुंबकीय प्रवाह हमेशा स्थिर रहता है।

जैसा कि खगोल भौतिकी में प्रयोग किया जाता है, एक फ्लक्स ट्यूब का अर्थ आमतौर पर अंतरिक्ष का एक क्षेत्र होता है जिसके माध्यम से एक मजबूत चुंबकीय क्षेत्र गुजरता है, जिसमें पदार्थ का व्यवहार (आमतौर पर आयनीकरण या प्लाज्मा) क्षेत्र से काफी प्रभावित होता है। वे आमतौर पर सितारों के आसपास पाए जाते हैं, जिसमें सूर्य भी शामिल है, जिसमें दसियों से लेकर सैकड़ों किलोमीटर व्यास की कई फ्लक्स ट्यूब होती हैं। झाई  2500 किमी व्यास के बड़े फ्लक्स ट्यूब से भी जुड़े हुए हैं। कुछ ग्रहों में फ्लक्स ट्यूब भी होती है। एक प्रसिद्ध उदाहरण बृहस्पति और उसके चंद्रमा आयो (चंद्रमा) के बीच फ्लक्स ट्यूब है।

परिभाषा
किसी भी बंद एडजस्टेबल  सतह से गुजरने वाले वेक्टर क्षेत्र का प्रवाह सतह पर क्षेत्र का सतही अभिन्न अंग है। उदाहरण के लिए, गतिमान तरल के आयतन के वेग और तरल के भीतर एक काल्पनिक सतह से युक्त सदिश क्षेत्र के लिए, फ्लक्स प्रति इकाई समय में सतह से गुजरने वाले तरल का आयतन है।

एक फ्लक्स ट्यूब को किसी भी बंद क्षेत्र, उन्मुख सतह से गुजरते हुए परिभाषित किया जा सकता है $$S_1$$ एक वेक्टर क्षेत्र में $$F$$, की सीमा से गुजरने वाली क्षेत्र रेखाओं पर सभी बिंदुओं के समुच्चय के रूप में $$S_1$$. यह सेट एक खोखली नली बनाता है। ट्यूब क्षेत्र रेखाओं का अनुसरण करती है, संभवत: मोड़ती है, मुड़ती है, और इसके क्रॉस सेक्शनल आकार और आकार को बदलती है क्योंकि फ़ील्ड लाइनें अभिसरण या विचलन करती हैं। चूंकि ट्यूब की दीवारों से कोई फील्ड लाइन नहीं गुजरती है, इसलिए ट्यूब की दीवारों के माध्यम से कोई फ्लक्स नहीं होता है, इसलिए सभी फील्ड लाइनें अंत सतहों के माध्यम से प्रवेश करती हैं और निकल जाती हैं। इस प्रकार एक फ्लक्स ट्यूब सभी क्षेत्र रेखाओं को दो सेटों में विभाजित करती है; जो ट्यूब के अंदर से गुजर रहे हैं, और जो बाहर से गुजर रहे हैं। ट्यूब और किन्हीं दो सतहों से घिरे आयतन पर विचार करें $$S_1$$ और $$S_2$$ इसे प्रतिच्छेद करना। यदि मैदान $$F$$ ट्यूब के भीतर स्रोत या सिंक हैं, इस मात्रा से बाहर का प्रवाह अशून्य होगा। हालाँकि, यदि क्षेत्र अपसरण रहित है (solenoidal, $$\operatorname{div} F = 0$$) तो विचलन प्रमेय से इन दो सतहों के माध्यम से मात्रा छोड़ने वाले प्रवाह का योग शून्य होगा, इसलिए प्रवाह के माध्यम से निकल रहा है $$S_2$$ से प्रवेश करने वाले फ्लक्स के बराबर होगा $$S_1$$. दूसरे शब्दों में, ट्यूब के भीतर किसी भी सतह के माध्यम से ट्यूब को छेड़छाड़ करने वाला प्रवाह बराबर होता है, ट्यूब अपनी लंबाई के साथ प्रवाह की निरंतर मात्रा को घेरती है। सदिश क्षेत्र की शक्ति (परिमाण), और ट्यूब का क्रॉस सेक्शनल क्षेत्र इसकी लंबाई के साथ भिन्न होता है, लेकिन ट्यूब में फैले किसी भी सतह पर क्षेत्र का सतह अभिन्न बराबर होता है।

चूंकि मैक्सवेल के समीकरणों से (विशेष रूप से चुंबकत्व के लिए गॉस का नियम) चुंबकीय क्षेत्र विचलन रहित होते हैं, चुंबकीय फ्लक्स ट्यूबों में यह गुण होता है, इसलिए फ्लक्स ट्यूबों का उपयोग मुख्य रूप से चुंबकीय क्षेत्रों को देखने में सहायता के रूप में किया जाता है। हालांकि फ्लक्स ट्यूब शून्य विचलन वाले क्षेत्रों में अन्य वेक्टर क्षेत्रों को देखने के लिए भी उपयोगी हो सकते हैं, जैसे क्षेत्रों में विद्युत क्षेत्र जहां कोई शुल्क नहीं है और गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र जहां कोई द्रव्यमान नहीं है।

कण भौतिकी में, हैड्रान  कण जो न्यूट्रॉन और प्रोटॉन जैसे सभी पदार्थों को बनाते हैं, क्वार्क नामक अधिक बुनियादी कणों से बने होते हैं, जो मजबूत बल क्षेत्र के पतले फ्लक्स ट्यूबों द्वारा एक साथ बंधे होते हैं। तथाकथित रंग परिसीमन तंत्र की व्याख्या करने में फ्लक्स ट्यूब मॉडल महत्वपूर्ण है, कण प्रयोगों में क्वार्क को कभी अलग से क्यों नहीं देखा जाता है।

प्रकार

 * फ्लक्स रोप: ट्विस्टेड मैग्नेटिक फ्लक्स ट्यूब। * स्पिक्युल (सौर भौतिकी) क्षेत्र: चुंबकीय प्रवाह ट्यूब जिसमें ट्यूब के बाहर चुंबकीय क्षेत्र नहीं होता है।

इतिहास
1861 में, जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने विद्युत और चुंबकीय व्यवहार में माइकल फैराडे के काम से प्रेरित फ्लक्स ट्यूब की अवधारणा को बल की भौतिक रेखाओं पर शीर्षक वाले अपने पेपर में जन्म दिया। मैक्सवेल ने फ्लक्स ट्यूबों का वर्णन इस प्रकार किया है: यदि किसी सतह पर जो द्रव गति की रेखाओं को काटती है, हम एक बंद वक्र बनाते हैं, और यदि इस वक्र के प्रत्येक बिंदु से हम गति की रेखाएँ खींचते हैं, तो गति की ये रेखाएँ एक ट्यूबलर सतह उत्पन्न करेंगी जिसे हम एक ट्यूब कह सकते हैं द्रव गति। 

फ्लक्स ट्यूब की ताकत
फ्लक्स ट्यूब की ताकत, $$F$$, एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह के रूप में परिभाषित किया गया है $$S$$ ट्यूब को प्रतिच्छेद करना, चुंबकीय क्षेत्र के सतह अभिन्न के बराबर $$\mathbf{B}(\mathbf{x})$$ ऊपर $$S$$ $$F = \int_{S} \mathbf{B} \cdot \mathbf{\hat n}\; dS $$ चूँकि चुंबकीय क्षेत्र सोलनॉइडल है, जैसा कि मैक्सवेल के समीकरणों में परिभाषित किया गया है (विशेषकर चुम्बकत्व के लिए गॉस का नियम): $$\nabla \cdot \mathbf{B} = 0 $$. फ्लक्स ट्यूब के साथ किसी भी सतह पर ताकत स्थिर होती है। इस शर्त के तहत कि क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति) | क्रॉस-सेक्शनल एरिया, $$A$$फ्लक्स ट्यूब का आकार इतना छोटा होता है कि चुंबकीय क्षेत्र लगभग स्थिर रहता है, $$F$$ के रूप में अनुमानित किया जा सकता है $$F \approx BA $$. इसलिए, यदि ट्यूब का क्रॉस सेक्शनल एरिया ट्यूब के साथ घटता है $$A_1$$ को $$A_2$$, तो चुंबकीय क्षेत्र की ताकत आनुपातिक रूप से बढ़नी चाहिए $$B_1$$ को $$B_2$$ निरंतर प्रवाह F की स्थिति को संतुष्ट करने के लिए। $$\frac{B_2}{B_1} = \frac{A_1}{A_2}$$

प्रवाह संरक्षण
magnetohydrodynamics में, अल्फवेन के प्रमेय में कहा गया है कि एक सतह के माध्यम से चुंबकीय प्रवाह, जैसे फ्लक्स ट्यूब की सतह, एक परिपूर्ण कंडक्टर तरल पदार्थ के साथ चलती है, संरक्षित है। दूसरे शब्दों में, चुंबकीय क्षेत्र तरल पदार्थ के साथ चलने के लिए विवश है या द्रव में जमे हुए है।

यह पूरी तरह से प्रवाहकीय द्रव के प्रेरण समीकरण का उपयोग करके फ्लक्स ट्यूब के लिए गणितीय रूप से दिखाया जा सकता है $$\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} = \boldsymbol{\nabla}\times (\mathbf{v} \times \mathbf{B})$$ कहाँ $$\mathbf{B}$$ चुंबकीय क्षेत्र है और $$\mathbf{v}$$ द्रव का वेग क्षेत्र है। फ्लक्स ट्यूब की किसी भी खुली सतह के माध्यम से समय के साथ चुंबकीय प्रवाह में परिवर्तन $$\mathbf{S}$$ इसके द्वारा संलग्न $$C$$ एक अंतर रेखा तत्व के साथ $$d\mathbf{l}$$ रूप में लिखा जा सकता है $$\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S {\partial \mathbf{B} \over \partial t} \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}$$. प्रेरण समीकरण का उपयोग करना देता है $$\frac{d\Phi_B}{dt} = \int_S \boldsymbol{\nabla} \times (\mathbf{v} \times \mathbf{B} ) \cdot d\mathbf{S} + \oint_C \mathbf{B} \cdot \mathbf{v} \times d \mathbf{l}$$ जिसे क्रमशः पहले और दूसरे पद पर स्टोक्स के प्रमेय और प्राथमिक वेक्टर पहचान का उपयोग करके फिर से लिखा जा सकता है $$\int_S \mathbf{B} \cdot d\mathbf{S} = \text{const}.$$

संपीड़न और विस्तार
मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स में, यदि लंबाई का एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब $$L_0$$ संपीडित होता है जबकि ट्यूब की लंबाई समान रहती है, चुंबकीय क्षेत्र और ट्यूब का घनत्व समान अनुपात में बढ़ता है। यदि एक चुंबकीय क्षेत्र के विन्यास के साथ एक फ्लक्स ट्यूब $$B_0$$ और एक प्लाज्मा (भौतिकी) का घनत्व $$\rho_0$$ ट्यूब तक ही सीमित एक अदिश मान के रूप में परिभाषित किया गया है $$\lambda$$, नया चुंबकीय क्षेत्र और घनत्व इसके द्वारा दिया गया है: $$B = \frac{B_{0}}{\lambda^{2}}$$ $$\rho = \frac{\rho_{0}}{\lambda^{2}}$$ अगर $$\lambda < 1$$अनुप्रस्थ संपीड़न के रूप में जाना जाता है, $$B$$ और $$\rho$$ वृद्धि और अनुप्रस्थ विस्तार घटते समय समान होते हैं $$B$$ और $$\rho$$ उसी मूल्य और अनुपात से जहाँ $$B/\rho$$ स्थिर है।

द्वारा फ्लक्स ट्यूब की लंबाई बढ़ाना $$\lambda^*$$ की नई लंबाई देता है $$L = \lambda^*L_0$$ जबकि ट्यूब का घनत्व समान रहता है, $$\rho_0$$, जिसके परिणामस्वरूप चुंबकीय क्षेत्र की ताकत बढ़ जाती है $$\lambda^*B_0$$. ट्यूबों की लंबाई कम करने से चुंबकीय क्षेत्र की ताकत कम हो जाती है।

प्लाज्मा दबाव
मैग्नेटोहाइड्रोस्टेटिक संतुलन में, फ्लक्स ट्यूब तक सीमित प्लाज्मा (भौतिकी) की गति के समीकरण के लिए निम्नलिखित शर्त पूरी होती है: $$0 = - \nabla p + j \times B - \rho g$$ कहाँ मैग्नेटोहाइड्रोस्टेटिक संतुलन की स्थिति के साथ, एक बेलनाकार फ्लक्स ट्यूब का प्लाज्मा दबाव $$p(R)$$ के साथ बेलनाकार निर्देशांक प्रणाली में लिखे गए निम्नलिखित संबंध द्वारा दिया गया है $$R$$ अक्ष से रेडियल रूप से दूरी के रूप में: $$0 = \frac{dp}{dR} + \frac{d}{dR} \left ( \frac{B_{\phi}^{2} + B_{z}^{2}}{2\mu} \right ) + \frac{B_{\phi}^{2}}{\mu R}$$ उपरोक्त समीकरण में दूसरा शब्द चुंबकीय दबाव बल देता है जबकि तीसरा शब्द चुंबकीय तनाव बल का प्रतिनिधित्व करता है। लंबाई की ट्यूब के एक छोर से अक्ष के चारों ओर फ़ील्ड लाइन का मोड़ $$L$$ दूसरे छोर पर इसके द्वारा दिया गया है: $$\Phi(R) = \frac{LB_{\phi}(R)}{RB_{z}(R)}$$
 * $$p$$ प्लाज्मा दबाव है
 * $$j$$ प्लाज्मा का वर्तमान घनत्व है
 * $$\rho g$$ गुरुत्वाकर्षण है

सौर
सोलर फ्लक्स ट्यूब्स के उदाहरणों में फ़ोटोस्फ़ेयर  में सनस्पॉट और तीव्र चुंबकीय ट्यूब और सौर प्रमुखता के आसपास के क्षेत्र और सूरज कोरोना में कोरोनल लूप शामिल हैं।

सनस्पॉट तब होते हैं जब छोटे फ्लक्स ट्यूब एक बड़े फ्लक्स ट्यूब में जुड़ जाते हैं जो फोटोस्फीयर की सतह को तोड़ देता है। सनस्पॉट की बड़ी फ्लक्स ट्यूब में आमतौर पर 4000 km के व्यास के साथ लगभग 3 kG की क्षेत्र तीव्रता होती है। ऐसे चरम मामले हैं जब बड़े फ्लक्स ट्यूबों का व्यास होता है $$6 \times 10^{4}$$ किमी 3 किलो की एक क्षेत्र की ताकत के साथ। सनस्पॉट तब तक बढ़ते रह सकते हैं जब तक सूर्य की सतह पर छोटे फ्लक्स ट्यूबों से नए फ्लक्स की निरंतर आपूर्ति होती रहती है। फ्लक्स ट्यूब के भीतर चुंबकीय क्षेत्र को अंदर गैस के दबाव को कम करके और इसलिए ट्यूब के आंतरिक तापमान को लगातार दबाव बनाए रखते हुए संकुचित किया जा सकता है।

इंटेंस मैग्नेटिक ट्यूब आइसोलेटेड फ्लक्स ट्यूब होती हैं जिनका व्यास 100 से 300 km होता है, जिसकी समग्र क्षेत्र शक्ति 1 से 2 kG होती है और इसका फ्लक्स लगभग होता है $$3 \times 10^{9}$$प.ब. ये फ्लक्स ट्यूब केंद्रित मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं जो सौर सौर दाना के बीच पाए जाते हैं। चुंबकीय क्षेत्र फ्लक्स ट्यूब में प्लाज्मा (भौतिकी) के दबाव को कम करने का कारण बनता है, जिसे प्लाज्मा घनत्व कमी क्षेत्र के रूप में जाना जाता है। यदि फ्लक्स ट्यूब और आसपास के तापमान में महत्वपूर्ण अंतर होता है, तो प्लाज्मा दबाव में कमी के साथ-साथ प्लाज्मा घनत्व में कमी होती है, जिससे कुछ चुंबकीय क्षेत्र प्लाज्मा से बच जाते हैं।

प्लाज़्मा जो चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के भीतर फंस गया है जो फोटोस्फीयर से जुड़ा हुआ है, जिसे फ़ुटपॉइंट्स कहा जाता है, एक लूप जैसी संरचना बनाता है जिसे कोरोनल लूप के रूप में जाना जाता है। लूप के अंदर के प्लाज़्मा का तापमान परिवेश की तुलना में अधिक होता है जिससे प्लाज़्मा का दबाव और घनत्व बढ़ जाता है। ये कोरोनल लूप चुंबकीय फ्लक्स ट्यूब के व्यवहार से अपनी विशिष्ट उच्च चमक और आकार की श्रेणी प्राप्त करते हैं। ये फ्लक्स ट्यूब प्लाज्मा को सीमित करते हैं और इन्हें अलग-थलग कर दिया जाता है। सीमित चुंबकीय क्षेत्र की ताकत 200 से 300 किमी तक के व्यास के साथ 0.1 से 10 G तक भिन्न होती है। सूर्य के भीतरी भाग से उभरती हुई मुड़ी हुई फ्लक्स ट्यूबों के परिणाम से सौर कोरोना में मुड़ी हुई चुंबकीय संरचनाएँ बनती हैं, जो बाद में सौर प्रमुखता की ओर ले जाती हैं। सौर प्रमुखता को फ्लक्स रस्सियों के रूप में ज्ञात मुड़ चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों का उपयोग करके तैयार किया जाता है।

ग्रह
चुम्बकित ग्रहों में उनके योण क्षेत्र  के ऊपर एक क्षेत्र होता है जो चुंबकीय क्षेत्र के साथ ऊर्जावान कणों और प्लाज्मा (भौतिकी) को फँसाता है, जिसे चुंबकमंडल कहा जाता है। मैग्नेटोस्फीयर का विस्तार सूर्य से दूर एक  magnetotail  के रूप में जाना जाता है जिसे चुंबकीय प्रवाह ट्यूबों के रूप में तैयार किया गया है। मंगल और शुक्र दोनों के पास मजबूत चुंबकीय क्षेत्र हैं, जिसके परिणामस्वरूप ग्रहों के सूर्य की तरफ आयनोस्फीयर की उच्च ऊंचाई पर सौर हवा से फ्लक्स ट्यूब इकट्ठा होते हैं और फ्लक्स ट्यूब चुंबकीय क्षेत्र के साथ फ्लक्स रस्सियों को विकृत करने का कारण बनते हैं। सौर पवन चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं के कण चुंबकीय पुन: संयोजन की प्रक्रियाओं के माध्यम से किसी ग्रह के मैग्नेटोस्फीयर की चुंबकीय क्षेत्र रेखाओं में स्थानांतरित हो सकते हैं, जो तब होता है जब सौर हवा से एक फ्लक्स ट्यूब और मैग्नेटोस्फीयर से एक फ्लक्स ट्यूब विपरीत क्षेत्र दिशाओं में एक के करीब हो जाती है। एक और।

फ्लक्स ट्यूब जो चुंबकीय पुन: संयोजन से उत्पन्न होती हैं, उस ग्रह के चारों ओर एक द्विध्रुवीय-जैसी विन्यास में होती हैं जहाँ प्लाज्मा प्रवाह होता है। इस मामले का एक उदाहरण बृहस्पति और उसके चंद्रमा Io (चंद्रमा) के बीच लगभग 450 किमी व्यास वाली फ्लक्स ट्यूब है जो बृहस्पति के निकटतम बिंदुओं पर है।

यह भी देखें

 * क्यूसीडी स्ट्रिंग, जिसे कभी-कभी फ्लक्स ट्यूब भी कहा जाता है
 * प्रवाह स्थानांतरण घटना
 * बिर्कलैंड करंट
 * मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स (MHD)
 * मार्कलंड संवहन