कर्ल (गणित)

वेक्टर कलन में, कर्ल एक वेक्टर ऑपरेटर है जो त्रि-आयामी यूक्लिडियन अंतरिक्ष में एक वेक्टर क्षेत्र के विभेदक (अनंत) परिसंचरण (भौतिकी) का वर्णन करता है। क्षेत्र में एक बिंदु पर कर्ल एक सदिश (ज्यामिति) द्वारा दर्शाया जाता है जिसकी लंबाई और दिशा अधिकतम संचलन के परिमाण (गणित) और अक्ष को दर्शाती है। क्षेत्र के कर्ल को औपचारिक रूप से क्षेत्र के प्रत्येक बिंदु पर संचलन घनत्व के रूप में परिभाषित किया जाता है।

एक सदिश क्षेत्र जिसका कर्ल शून्य है, तर्कहीन कहलाता है। कर्ल सदिश क्षेत्रों के लिए व्युत्पन्न का एक रूप है। कैलकुलस के मौलिक प्रमेय का संगत रूप केल्विन-स्टोक्स प्रमेय | स्टोक्स प्रमेय है, जो सीमा वक्र के चारों ओर सदिश क्षेत्र के रेखा समाकलन के लिए सदिश क्षेत्र के कर्ल के सतही समाकलन से संबंधित है।

$Curl F$ संयुक्त राज्य अमेरिका और अमेरिका के लिए आज एक संकेतन आम है। कई यूरोपीय देशों में, विशेष रूप से शास्त्रीय वैज्ञानिक साहित्य में, वैकल्पिक अंकन $rot F$ परंपरागत रूप से उपयोग किया जाता है, जिसे रोटर के रूप में लिखा जाता है, और रोटेशन की दर से आता है, जिसका वह प्रतिनिधित्व करता है। भ्रम से बचने के लिए, आधुनिक लेखक डेल ऑपरेटर (नबला) ऑपरेटर के साथ अन्योन्य गुणन नोटेशन का उपयोग करते हैं $∇ × F$, जो कर्ल (रोटर), विचलन और ढाल ऑपरेटर्स के बीच के संबंध को भी प्रकट करता है।

ग्रेडिएंट और डाइवर्जेंस के विपरीत, वेक्टर कैलकुलस में तैयार किया गया कर्ल केवल अन्य आयामों के लिए सामान्यीकृत नहीं होता है; कुछ #सामान्यीकरण संभव हैं, लेकिन केवल तीन आयामों में सदिश क्षेत्र का ज्यामितीय रूप से परिभाषित कर्ल फिर से एक सदिश क्षेत्र है। यह कमी सदिश कलन की सीमाओं का प्रत्यक्ष परिणाम है; दूसरी ओर, जब ज्यामितीय कैलकुलस के वेज ऑपरेटर के माध्यम से एक एंटीसिमेट्रिक टेंसर फ़ील्ड के रूप में व्यक्त किया जाता है, तो कर्ल सभी आयामों को सामान्य करता है। दुर्भाग्यपूर्ण परिस्थिति 3-आयामी क्रॉस उत्पाद में भाग लेने के समान है, और वास्तव में कनेक्शन संकेतन में परिलक्षित होता है $∇×$ कर्ल के लिए।

कर्ल नाम का सुझाव पहली बार 1871 में जेम्स क्लर्क मैक्सवेल ने दिया था लेकिन इस अवधारणा का पहली बार उपयोग 1839 में जेम्स मैककुलघ द्वारा एक ऑप्टिकल क्षेत्र सिद्धांत के निर्माण में किया गया था।

परिभाषा
सदिश क्षेत्र का कर्ल $F$, द्वारा चिह्नित $r$, या $C$, या $C$, एक ऑपरेटर है जो मैप करता है $F$ में कार्य करता है $curl F$ को $∇ × F$ में कार्य करता है $rot F$, और विशेष रूप से, यह लगातार अलग-अलग कार्यों को मैप करता है $C^{k}$ निरंतर कार्यों के लिए $R^{3}$. इसे कई तरीकों से परिभाषित किया जा सकता है, जिसका उल्लेख नीचे किया गया है:

एक बिंदु पर एक वेक्टर क्षेत्र के कर्ल को परिभाषित करने का एक तरीका इसके अनुमानों के माध्यम से बिंदु से गुजरने वाले विभिन्न अक्षों पर निहित है: यदि $$\mathbf{\hat{u}}$$ कोई इकाई वेक्टर है, के कर्ल का प्रक्षेपण $C^{k−1}$ पर $$\mathbf{\hat{u}}$$ एक विमान ऑर्थोगोनल में एक बंद रेखा अभिन्न के सीमित मूल्य के रूप में परिभाषित किया जा सकता है $$\mathbf{\hat{u}}$$ संलग्न क्षेत्र से विभाजित, क्योंकि एकीकरण का मार्ग बिंदु के चारों ओर अनिश्चित काल तक अनुबंधित है।

अधिक विशेष रूप से, कर्ल को एक बिंदु पर परिभाषित किया गया है $R^{3}$ जैसा
 * $$(\nabla \times \mathbf{F})(p)\cdot \mathbf{\hat{u}} \ \overset{\underset{\mathrm{def}}{}}{{}={}} \lim_{A \to 0}\frac{1}{|A|}\oint_C \mathbf{F} \cdot \mathrm{d}\mathbf{r}$$

जहां लाइन इंटीग्रल की सीमा (टोपोलॉजी) के साथ गणना की जाती है $R^{3} → R^{3}$ क्षेत्र का $R^{3} → R^{3}$ प्रश्न में, $F$ क्षेत्र का परिमाण होना। यह समीकरण के कर्ल के प्रक्षेपण को परिभाषित करता है $p$ पर $$\mathbf{\hat{u}}$$. इनफिनिटिमल सतहों से घिरा हुआ है $C$ पास होना $$\mathbf{\hat{u}}$$ उनके सामान्य वेक्टर के रूप में। $A$ दाहिने हाथ के नियम के माध्यम से उन्मुख है।

उपरोक्त सूत्र का अर्थ है कि एक निश्चित अक्ष के साथ एक सदिश क्षेत्र के कर्ल का प्रक्षेपण उस अक्ष के लंबवत विमान पर प्रक्षेपित क्षेत्र के संचलन का अतिसूक्ष्म क्षेत्र घनत्व है। यह सूत्र एक वैध सदिश क्षेत्र को परिभाषित नहीं करता है, विभिन्न अक्षों के संबंध में व्यक्तिगत संचलन घनत्व के लिए एक प्राथमिकता एक दूसरे से उसी तरह से संबंधित नहीं होती है जैसे सदिश के घटक करते हैं; कि वे वास्तव में एक दूसरे से इस सटीक तरीके से संबंधित हैं, अलग से सिद्ध किया जाना चाहिए।

इस परिभाषा के लिए स्वाभाविक रूप से केल्विन-स्टोक्स प्रमेय, परिभाषा के अनुरूप एक वैश्विक सूत्र के रूप में फिट बैठता है। यह सदिश क्षेत्र के कर्ल के सतह समाकल को सतह की सीमा के चारों ओर लिए गए उपरोक्त रेखा समाकलन के बराबर करता है।

एक अन्य तरीके से कोई फ़ंक्शन के कर्ल वेक्टर को परिभाषित कर सकता है $|A|$ एक बिंदु पर स्पष्ट रूप से एक वेक्टर-मूल्यवान सतह के सीमित मूल्य के रूप में एक शेल संलग्नक के आसपास अभिन्न अंग है $F$ संलग्न मात्रा से विभाजित, क्योंकि खोल अनिश्चित काल के आसपास अनुबंधित है $C$.

अधिक विशेष रूप से, कर्ल को वेक्टर सूत्र द्वारा परिभाषित किया जा सकता है


 * $$(\nabla \times \mathbf{F})(p) \overset{\underset{\mathrm{def}}{}}{{}={}} \lim_{V \to 0}\frac{1}{|V|}\oint_S \mathbf{\hat{n}} \times \mathbf{F} \ \mathrm{d}S$$

जहां सरफेस इंटीग्रल की सीमा के साथ गणना की जाती है $C$ मात्रा का $F$, $p$ आयतन का परिमाण होना, और $$\mathbf{\hat{n}}$$ सतह से बाहर की ओर इशारा करते हुए $p$ लंबवत रूप से प्रत्येक बिंदु पर $S$.

इस सूत्र में, इंटीग्रैंड में क्रॉस उत्पाद के स्पर्शरेखा घटक को मापता है $V$ सतह पर प्रत्येक बिंदु पर $|V|$सतह के संबंध में इन स्पर्शरेखा घटकों के उन्मुखीकरण के साथ $S$. इस प्रकार, सतह का अभिन्न अंग समग्र सीमा को मापता है $S$ चारों ओर परिचालित करता है $F$, अंतरिक्ष में इस संचलन के शुद्ध अभिविन्यास के साथ। एक बिंदु पर एक वेक्टर क्षेत्र का कर्ल तब बिंदु के चारों ओर क्षेत्र के शुद्ध वेक्टर परिसंचरण (यानी, परिमाण और स्थानिक अभिविन्यास दोनों) का अतिसूक्ष्म आयतन घनत्व होता है।

इस परिभाषा के लिए स्वाभाविक रूप से एक अन्य वैश्विक सूत्र (केल्विन-स्टोक्स प्रमेय के समान) फिट बैठता है जो एक सदिश क्षेत्र के कर्ल के मात्रा अभिन्न को वॉल्यूम की सीमा पर लिए गए उपरोक्त सतह इंटीग्रल के बराबर करता है।

जबकि कर्ल की उपरोक्त दो परिभाषाएँ मुक्त समन्वयित हैं, कर्विलिनियर ऑर्थोगोनल निर्देशांक में कर्ल की परिभाषा को याद रखना आसान है, उदा। कार्तीय निर्देशांक, गोलाकार निर्देशांक, बेलनाकार निर्देशांक, या यहाँ तक कि अण्डाकार समन्वय प्रणाली या परवलयिक निर्देशांक में: $$\begin{align} & (\operatorname{curl}\mathbf F)_1=\frac{1}{h_2h_3}\left (\frac{\partial (h_3F_3)}{\partial u_2}-\frac{\partial (h_2F_2)}{\partial u_3}\right ), \\[5pt] & (\operatorname{curl}\mathbf F)_2=\frac{1}{h_3h_1}\left (\frac{\partial (h_1F_1)}{\partial u_3}-\frac{\partial (h_3F_3)}{\partial u_1}\right ), \\[5pt] & (\operatorname{curl}\mathbf F)_3=\frac{1}{h_1h_2}\left (\frac{\partial (h_2F_2)}{\partial u_1}-\frac{\partial (h_1F_1)}{\partial u_2}\right ). \end{align}$$ प्रत्येक घटक के लिए समीकरण $S$ चक्रीय क्रमपरिवर्तन में एक सबस्क्रिप्ट 1, 2, 3 की प्रत्येक घटना का आदान-प्रदान करके प्राप्त किया जा सकता है: 1 → 2, 2 → 3, और 3 → 1 (जहां सबस्क्रिप्ट प्रासंगिक सूचकांकों का प्रतिनिधित्व करते हैं)।

यदि $S$ कार्टेशियन समन्वय प्रणाली हैं और $F$ ओर्थोगोनल निर्देशांक हैं, तो $$h_i = \sqrt{\left (\frac{\partial x_1}{\partial u_i} \right )^2 + \left (\frac{\partial x_2}{\partial u_i} \right )^2 + \left (\frac{\partial x_3}{\partial u_i} \right )^2}$$ के अनुरूप समन्वय सदिश की लंबाई है $S$. कर्ल के शेष दो घटक सूचकांक अंकन के चक्रीय क्रमपरिवर्तन से उत्पन्न होते हैं: 3,1,2 → 1,2,3 → 2,3,1।

सहज व्याख्या
मान लीजिए कि सदिश क्षेत्र एक द्रव प्रवाह (जैसे तरल या गैस का एक बड़ा टैंक) के वेग क्षेत्र का वर्णन करता है और एक छोटी सी गेंद द्रव या गैस के भीतर स्थित है (गेंद का केंद्र एक निश्चित बिंदु पर तय किया जा रहा है)। यदि गेंद की सतह खुरदरी है, तो इससे गुजरने वाला द्रव इसे घुमाएगा। रोटेशन अक्ष (दाएं हाथ के नियम के अनुसार उन्मुख) गेंद के केंद्र में क्षेत्र के कर्ल की दिशा में इंगित करता है, और रोटेशन की कोणीय गति इस बिंदु पर कर्ल की परिमाण का आधा है। किसी भी बिंदु पर वेक्टर का कर्ल एक्स-प्लेन (कर्ल के जेड-एक्सिस घटक के लिए), जेडएक्स-प्लेन (कर्ल के वाई-एक्सिस घटक के लिए) और वाईजेड-प्लेन में एक अपरिमेय क्षेत्र के घूर्णन द्वारा दिया जाता है। (कर्ल वेक्टर के एक्स-अक्ष घटक के लिए)। इसे नीचे दिए गए उदाहरणों में स्पष्ट रूप से देखा जा सकता है।

उपयोग
व्यवहार में, ऊपर वर्णित दो समन्वय-मुक्त परिभाषाओं का शायद ही कभी उपयोग किया जाता है क्योंकि वस्तुतः सभी मामलों में, वक्रीय निर्देशांक के कुछ सेट का उपयोग करके कर्ल ऑपरेटर (गणित) को लागू किया जा सकता है, जिसके लिए सरल प्रतिनिधित्व प्राप्त किए गए हैं।

अंकन $(curl F)_{k}$ इसकी उत्पत्ति 3-आयामी क्रॉस उत्पाद की समानता में है, और यह कार्टेशियन समन्वय प्रणाली में एक स्मरक के रूप में उपयोगी है यदि $(x_{1}, x_{2}, x_{3})$ वेक्टर अंतर ऑपरेटर डेल के रूप में लिया जाता है। भौतिकी और बीजगणित में ऑपरेटर (भौतिकी) से जुड़े ऐसे अंकन आम हैं।

3-आयामी कार्टेशियन समन्वय प्रणाली में विस्तारित (गोलाकार समन्वय प्रणाली और बेलनाकार समन्वय प्रणाली समन्वय प्रतिनिधित्व के लिए बेलनाकार और गोलाकार निर्देशांक में डेल देखें),$(u_{1}, u_{2}, u_{3})$ के लिए है $u_{i}$ की रचना $∇ × F$ (जहां सबस्क्रिप्ट वेक्टर के घटकों को इंगित करते हैं, आंशिक डेरिवेटिव नहीं):



\nabla \times \mathbf{F} = \begin{vmatrix} \boldsymbol{\hat\imath} & \boldsymbol{\hat\jmath} & \boldsymbol{\hat k} \\[5pt] {\dfrac{\partial}{\partial x}} & {\dfrac{\partial}{\partial y}} & {\dfrac{\partial}{\partial z}} \\[10pt] F_x & F_y & F_z \end{vmatrix} $$ कहां $∇$, $∇ × F$, और $F$ के लिए इकाई वैक्टर हैं $[F_{x}, F_{y}, F_{z}]$-, $i$-, और $j$-कुल्हाड़ियों, क्रमशः। इसका विस्तार इस प्रकार होता है:

\nabla \times \mathbf{F} = \left(\frac{\partial F_z}{\partial y} - \frac{\partial F_y}{\partial z}\right) \boldsymbol{\hat\imath} + \left(\frac{\partial F_x}{\partial z} - \frac{\partial F_z}{\partial x} \right) \boldsymbol{\hat\jmath} + \left(\frac{\partial F_y}{\partial x} - \frac{\partial F_x}{\partial y} \right) \boldsymbol{\hat k} = \begin{bmatrix}\frac{\partial F_z}{\partial y} - \frac{\partial F_y}{\partial z} \\ \frac{\partial F_x}{\partial z} - \frac{\partial F_z}{\partial x} \\ \frac{\partial F_y}{\partial x} - \frac{\partial F_x}{\partial y}\end{bmatrix}$$ हालांकि निर्देशांक के संदर्भ में व्यक्त किया गया है, परिणाम समन्वय अक्षों के उचित घुमाव के तहत अपरिवर्तनीय है, लेकिन प्रतिबिंब के तहत परिणाम उलट जाता है।

एक सामान्य समन्वय प्रणाली में, कर्ल किसके द्वारा दिया जाता है
 * $$(\nabla \times \mathbf{F} )^k = \frac{1}{\sqrt{g}} \varepsilon^{k\ell m} \nabla_\ell F_m$$

कहां $ε$ लेवी-सिविता प्रतीक#लेवी-सिविता टेंसर|लेवी-सिविता टेंसर को दर्शाता है, $k$ सहपरिवर्ती व्युत्पन्न, $$ g$$ मीट्रिक टेंसर का निर्धारक है और आइंस्टीन योग सम्मेलन का तात्पर्य है कि दोहराए गए सूचकांकों का योग किया जाता है। सहसंयोजक व्युत्पन्न में भाग लेने वाले क्रिस्टोफेल प्रतीकों की समरूपता के कारण, यह अभिव्यक्ति आंशिक व्युत्पन्न को कम कर देती है:


 * $$(\nabla \times \mathbf{F} ) = \frac{1}{\sqrt{g}} \mathbf{R}_k\varepsilon^{k\ell m} \partial_\ell F_m$$

कहां $x$ स्थानीय आधार वैक्टर हैं। समान रूप से, बाहरी व्युत्पन्न का उपयोग करके, कर्ल को इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:


 * $$ \nabla \times \mathbf{F} = \left( \star \big( {\mathrm d} \mathbf{F}^\flat \big) \right)^\sharp $$

यहां ♭ और ♯ संगीत समरूपताएं हैं, और $y$ हॉज स्टार ऑपरेटर है। यह सूत्र दिखाता है कि के कर्ल की गणना कैसे करें $z$ किसी भी समन्वय प्रणाली में, और कर्ल को किसी भी अभिविन्यास (अंतरिक्ष) त्रि-आयामी रिमेंनियन मीट्रिक मैनिफोल्ड में कैसे बढ़ाया जाए। चूंकि यह अभिविन्यास की पसंद पर निर्भर करता है, कर्ल एक चिरलिटी (गणित) ऑपरेशन है। दूसरे शब्दों में, यदि ओरिएंटेशन उलट दिया जाता है, तो कर्ल की दिशा भी उलट जाती है।

उदाहरण 1
वेक्टर क्षेत्र


 * $$\mathbf{F}(x,y,z)=y\boldsymbol{\hat{\imath}}-x\boldsymbol{\hat{\jmath}}$$

के रूप में विघटित किया जा सकता है


 * $$F_x =y, F_y = -x, F_z =0.$$

दृश्य निरीक्षण पर, क्षेत्र को घूर्णन के रूप में वर्णित किया जा सकता है। यदि क्षेत्र के वैक्टर उस बिंदु पर मौजूद वस्तुओं पर कार्य करने वाले एक रैखिक बल का प्रतिनिधित्व करते हैं, और एक वस्तु को क्षेत्र के अंदर रखा जाता है, तो वस्तु अपने चारों ओर दक्षिणावर्त घूमना शुरू कर देगी। यह इस बात पर ध्यान दिए बिना सत्य है कि वस्तु को कहाँ रखा गया है।

कर्ल की गणना:


 * $$\nabla \times \mathbf{F} =0\boldsymbol{\hat{\imath}}+0\boldsymbol{\hat{\jmath}}+ \left({\frac{\partial}{\partial x}}(-x) -{\frac{\partial}{\partial y}} y\right)\boldsymbol{\hat{k}}=-2\boldsymbol{\hat{k}}

$$ कर्ल का वर्णन करने वाला परिणामी वेक्टर क्षेत्र सभी बिंदुओं पर ऋणात्मक में इंगित करेगा $∇$ दिशा। इस समीकरण के परिणाम दाहिने हाथ के नियम#एक घूर्णन निकाय|कार्तीय समन्वय प्रणाली का उपयोग करते हुए दाएं हाथ के नियम#तीन आयामों में|दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली का उपयोग करके भविष्यवाणी की जा सकती थी। एकसमान सदिश क्षेत्र होने के कारण, पहले बताई गई वस्तु की घूर्णी तीव्रता समान होगी चाहे उसे कहीं भी रखा गया हो।

उदाहरण 2
वेक्टर क्षेत्र के लिए


 * $$\mathbf{F}(x,y,z)=-x^2\boldsymbol{\hat{\jmath}}$$

कर्ल ग्राफ से उतना स्पष्ट नहीं है। हालाँकि, पिछले उदाहरण में वस्तु को लेना और उसे रेखा पर कहीं भी रखना $R_{k}$, दाईं ओर लगाया गया बल बाईं ओर लगाए गए बल से थोड़ा अधिक होगा, जिससे यह दक्षिणावर्त घूमता है। दाहिने हाथ के नियम का उपयोग करके, यह अनुमान लगाया जा सकता है कि परिणामी कर्ल ऋणात्मक में सीधा होगा $★$ दिशा। उलटा अगर लगा दिया जाए $F$, तो वस्तु वामावर्त घूमेगी और दाएँ हाथ के नियम का परिणाम धनात्मक होगा $z$ दिशा।

कर्ल की गणना:


 * $${\nabla} \times \mathbf{F} = 0 \boldsymbol{\hat{\imath}} + 0\boldsymbol{\hat{\jmath}} + {\frac{\partial}{\partial x}}\left(-x^2\right) \boldsymbol{\hat{k}} = -2x\boldsymbol{\hat{k}}.$$

कर्ल नकारात्मक में इंगित करता है $x = 3$ दिशा जब $z$ सकारात्मक है और इसके विपरीत। इस क्षेत्र में, घूर्णन की तीव्रता अधिक होगी क्योंकि वस्तु समतल से दूर जाती है $x = −3$.

वर्णनात्मक उदाहरण

 * घूर्णन डिस्क के प्रत्येक भाग के रैखिक वेगों का वर्णन करने वाले वेक्टर क्षेत्र में, कर्ल का सभी बिंदुओं पर समान मान होता है, और यह मान डिस्क के सदिश कोणीय वेग का ठीक दो गुना होता है (सामान्य रूप से उन्मुख) दाहिने हाथ का नियम)। अधिक आम तौर पर, किसी भी बहने वाले द्रव्यमान के लिए, द्रव्यमान प्रवाह के प्रत्येक बिंदु पर रैखिक वेग सदिश क्षेत्र में एक कर्ल (उस बिंदु पर प्रवाह की vorticity) होता है, जो बिंदु के बारे में द्रव्यमान के स्थानीय सदिश कोणीय वेग के ठीक दो गुना के बराबर होता है।
 * किसी बाहरी भौतिक बल (जैसे गुरुत्वाकर्षण या विद्युत चुम्बकीय बल) के अधीन किसी भी ठोस वस्तु के लिए, वस्तु के प्रत्येक बिंदु पर अभिनय करने वाले असीम बल-प्रति-इकाई-आयतन योगदान का प्रतिनिधित्व करने वाले वेक्टर क्षेत्र पर विचार किया जा सकता है। यह बल क्षेत्र अपने द्रव्यमान के केंद्र के बारे में वस्तु पर एक शुद्ध टोक़ बना सकता है, और यह टोक़ पूरे आयतन पर बल क्षेत्र के कर्ल के अभिन्न (वेक्टर-मूल्यवान) अभिन्न के समानुपाती और सदिश रूप से समानांतर होता है।
 * मैक्सवेल के चार समीकरणों में से, दो—फैराडे का प्रेरण का नियम|फैराडे का नियम और एम्पीयर का परिपथ संबंधी नियम|एम्पीयर का नियम—को कर्ल का उपयोग करके सघन रूप से व्यक्त किया जा सकता है। फैराडे का नियम कहता है कि विद्युत क्षेत्र का कर्ल चुंबकीय क्षेत्र के परिवर्तन की समय दर के विपरीत के बराबर होता है, जबकि एम्पीयर का नियम चुंबकीय क्षेत्र के कर्ल को वर्तमान और विद्युत क्षेत्र के परिवर्तन की समय दर से संबंधित करता है।

पहचान
सामान्य घुमावदार निर्देशांक में (न केवल कार्टेशियन निर्देशांक में), वेक्टर क्षेत्रों के क्रॉस उत्पाद का कर्ल $z$ और $z$ होना दिखाया जा सकता है


 * $$\nabla \times \left( \mathbf{v \times F} \right) = \Big( \left( \mathbf{ \nabla \cdot F } \right) + \mathbf{F \cdot \nabla} \Big) \mathbf{v}- \Big( \left( \mathbf{ \nabla \cdot v } \right) + \mathbf{v \cdot \nabla} \Big) \mathbf{F} \ . $$

वेक्टर क्षेत्र का आदान-प्रदान $x$ और $x = 0$ ऑपरेटर, हम वेक्टर फ़ील्ड के क्रॉस उत्पाद पर वेक्टर फ़ील्ड के कर्ल के साथ पहुंचते हैं:


 * $$ \mathbf{v \ \times } \left( \mathbf{ \nabla \times F} \right) =\nabla_\mathbf{F} \left( \mathbf{v \cdot F } \right) - \left( \mathbf{v \cdot \nabla } \right) \mathbf{ F} \, $$

कहां $v$ फेनमैन सबस्क्रिप्ट नोटेशन है, जो केवल सदिश क्षेत्र के कारण भिन्नता पर विचार करता है $F$ (यानी, इस मामले में, $v$ अंतरिक्ष में स्थिर होने के रूप में माना जाता है)।

एक अन्य उदाहरण सदिश क्षेत्र के कर्ल का कर्ल है। यह दिखाया जा सकता है कि सामान्य निर्देशांक में


 * $$ \nabla \times \left( \mathbf{\nabla \times F} \right) = \mathbf{\nabla}(\mathbf{\nabla \cdot F}) - \nabla^2 \mathbf{F} \, $$

और यह पहचान सदिश लाप्लासियन को परिभाषित करती है $∇$, के रूप में प्रतीक $∇_{F}$.

किसी भी अदिश क्षेत्र की प्रवणता का कर्ल $φ$ हमेशा शून्य सदिश क्षेत्र होता है


 * $$\nabla \times ( \nabla \varphi ) = \boldsymbol{0}$$

जो कर्ल की परिभाषा और दूसरे डेरिवेटिव की समरूपता में एंटीसिमेट्रिक टेंसर से अनुसरण करता है।

यदि $φ$ एक अदिश मान फलन है और $F$ एक सदिश क्षेत्र है, तो


 * $$\nabla \times ( \varphi \mathbf{F}) = \nabla \varphi \times \mathbf{F} + \varphi \nabla \times \mathbf{F} $$

सामान्यीकरण
ग्रेडिएंट, कर्ल और डाइवर्जेंस के वेक्टर कैलकुलस ऑपरेशंस डिफरेंशियल फॉर्म के संदर्भ में सबसे आसानी से सामान्यीकृत होते हैं, जिसमें कई चरण शामिल होते हैं। संक्षेप में, वे क्रमशः 0-रूपों, 1-रूपों और 2-रूपों के डेरिवेटिव के अनुरूप हैं। रोटेशन के रूप में कर्ल की ज्यामितीय व्याख्या विशेष ऑर्थोगोनल लाई बीजगणित के साथ 3 आयामों में bivector्स (2-वैक्टर) की पहचान करने से मेल खाती है $v$ सदिशों द्वारा घुमावों का प्रतिनिधित्व करते हुए अत्यल्प परिक्रमण (निर्देशांक में, तिरछा-सममित 3 × 3 आव्यूह), 1-वैक्टर (समतुल्य, 2-वैक्टर) की पहचान के अनुरूप होता है और $F$, ये सभी 3-आयामी स्थान हैं।

विभेदक रूप
3 आयामों में, एक अंतर 0-रूप केवल एक कार्य है $∇^{2}F$; एक अवकलन 1-रूप निम्नलिखित व्यंजक है, जहाँ गुणांक फलन हैं:
 * $$a_1\,dx + a_2\,dy + a_3\,dz;$$

एक अंतर 2-रूप औपचारिक योग है, फिर से कार्य गुणांक के साथ:
 * $$a_{12}\,dx\wedge dy + a_{13}\,dx\wedge dz + a_{23}\,dy\wedge dz;$$

और एक अवकलन 3-रूप को गुणांक के रूप में एक कार्य के साथ एक शब्द द्वारा परिभाषित किया गया है:
 * $$a_{123}\,dx\wedge dy\wedge dz.$$

(यहां ही $a$गुणांक तीन चर के वास्तविक कार्य हैं; वेज उत्पाद, उदा. $F$, किसी प्रकार के उन्मुख क्षेत्र तत्वों के रूप में व्याख्या की जा सकती है, $$\mathfrak{so}$(3)$, आदि।)

ए का बाहरी व्युत्पन्न $$\mathfrak{so}$(3)$-रूप में $f(x, y, z)$ के रूप में परिभाषित किया गया है $dx ∧ dy$-ऊपर से - और अंदर $dx ∧ dy = −dy ∧ dx$ अगर, जैसे,


 * $$\omega^{(k)}=\sum_{\scriptstyle{i_1<i_2<\cdots<i_k} \atop \forall \scriptstyle{i_\nu\in 1,\ldots,n}} a_{i_1,\ldots,i_k}\,dx_{i_1}\wedge \cdots\wedge dx_{i_k},$$

फिर बाहरी व्युत्पन्न $k$ फलस्वरूप होता है


 * $$ d\omega^{(k)}=\sum_{\scriptstyle{j=1} \atop \scriptstyle{i_1<\cdots<i_k}}^n\frac{\partial a_{i_1,\ldots,i_k}}{\partial x_j}\,dx_j \wedge dx_{i_1}\wedge \cdots \wedge dx_{i_k}.$$

1-फॉर्म का बाहरी डेरिवेटिव इसलिए 2-फॉर्म है, और 2-फॉर्म का 3-फॉर्म है। दूसरी ओर, मिश्रित डेरिवेटिव की विनिमेयता के कारण, उदा। की वजह से


 * $$\frac{\partial^2}{\partial x\,\partial y}=\frac{\partial^2}{\partial y\,\partial x},$$

बाहरी व्युत्पन्न का दोहरा अनुप्रयोग 0 की ओर जाता है।

इस प्रकार, के स्थान को निरूपित करना $R^{3}$-द्वारा बनाया गया $(k + 1)$ और बाहरी व्युत्पन्न द्वारा $R^{n}$ किसी को अनुक्रम मिलता है:


 * $$0 \, \overset{d}{\longrightarrow} \;

\Omega^0\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^1\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^2\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \; \Omega^3\left(\mathbb{R}^3\right) \, \overset{d}{\longrightarrow} \, 0.$$ यहां $d$ बाहरी बीजगणित के वर्गों का स्थान है $k$ आर पर वेक्टर बंडलn, जिसका आयाम द्विपद गुणांक है $Ω^{k}(R^{3})$; ध्यान दें कि $d$ के लिए $Ω^{k}(R^{n})$ या $Λ^{k}(R^{n})$. केवल आयामों को लिखने पर पास्कल के त्रिभुज की एक पंक्ति प्राप्त होती है:


 * 0 → 1 → 3 → 3 → 1 → 0;

1-आयामी फाइबर स्केलर फ़ील्ड के अनुरूप होते हैं, और 3-आयामी फाइबर वेक्टर फ़ील्ड के अनुरूप होते हैं, जैसा कि नीचे वर्णित है। मोडुलो उपयुक्त पहचान, बाहरी व्युत्पन्न की तीन गैर-तुच्छ घटनाएं ग्रेड, कर्ल और डिव के अनुरूप हैं।

डिफरेंशियल फॉर्म और डिफरेंशियल को किसी भी यूक्लिडियन स्पेस पर परिभाषित किया जा सकता है, या वास्तव में किसी भी मैनिफोल्ड, रिमेंनियन मेट्रिक की किसी भी धारणा के बिना। रीमैनियन कई गुना पर, या अधिक सामान्यतः स्यूडो-रीमैनियन मैनिफोल्ड पर, $( n k )$-फॉर्म की पहचान पी-वेक्टर से की जा सकती है$Ω^{k}(R^{3}) = 0$-वेक्टर क्षेत्र ($k > 3$-रूप हैं $k < 0$-कोवेक्टर फ़ील्ड, और एक छद्म-रीमैनियन मेट्रिक वैक्टर और कोवेक्टर के बीच एक समरूपता देता है), और एक गैर-डीजेनरेट फॉर्म (वैक्टर और कोवेक्टर के बीच एक समरूपता) के साथ एक उन्मुख वेक्टर स्थान पर, के बीच एक समरूपता है $k$-वेक्टर और $k$-वैक्टर; विशेष रूप से (स्पर्शरेखा स्थान) एक उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड पर। इस प्रकार एक उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड पर, कोई इंटरचेंज कर सकता है $k$-रूप, $k$-वेक्टर क्षेत्र, $k$-रूप, और $(n − k)$-वेक्टर क्षेत्र; इसे हॉज द्वैत के रूप में जाना जाता है। ठोस रूप से, पर $k$ यह इसके द्वारा दिया गया है:
 * 1-रूप और 1-सदिश क्षेत्र: 1-रूप $k$ वेक्टर क्षेत्र से मेल खाता है $(n − k)$.
 * 1-रूप और 2-रूप: एक की जगह $(n − k)$ दोहरी मात्रा से $R^{3}$ (यानी, छोड़ दें $a_{x} dx + a_{y} dy + a_{z} dz$), और इसी तरह, अभिविन्यास का ख्याल रखना: $(a_{x}, a_{y}, a_{z})$ से मेल खाती है $dx$, और $dy ∧ dz$ से मेल खाती है $dx$. इस प्रकार रूप $dy$ दोहरे रूप से मेल खाता है $dz ∧ dx = −dx ∧ dz$.

इस प्रकार, अदिश क्षेत्रों के साथ 0-रूपों और 3-रूपों की पहचान करना, और सदिश क्षेत्रों के साथ 1-रूपों और 2-रूपों की पहचान करना:
 * ग्रेड एक स्केलर फ़ील्ड (0-फ़ॉर्म) को वेक्टर फ़ील्ड (1-फ़ॉर्म) में ले जाता है;
 * कर्ल एक वेक्टर फ़ील्ड (1-फ़ॉर्म) को स्यूडोवेक्टर फ़ील्ड (2-फ़ॉर्म) में ले जाता है;
 * div एक स्यूडोवेक्टर फ़ील्ड (2-फ़ॉर्म) को स्यूडोस्केलर फ़ील्ड (3-फ़ॉर्म) में ले जाता है

दूसरी ओर, तथ्य यह है कि $dz$ पहचान से मेल खाता है
 * $$\nabla\times(\nabla f) = 0$$

किसी भी अदिश क्षेत्र के लिए $f$, और
 * $$\nabla \cdot (\nabla \times\mathbf v)=0$$

किसी भी वेक्टर क्षेत्र के लिए $dx ∧ dy$.

ग्रैड और डिव सभी उन्मुख छद्म-रीमैनियन मैनिफोल्ड को समान ज्यामितीय व्याख्या के साथ सामान्यीकृत करते हैं, क्योंकि 0-रूपों के रिक्त स्थान और $a_{x} dx + a_{y} dy + a_{z} dz$प्रत्येक बिंदु पर -फॉर्म हमेशा 1-आयामी होते हैं और स्केलर फ़ील्ड के साथ पहचाने जा सकते हैं, जबकि 1-फॉर्म के स्थान और $a_{z} dx ∧ dy + a_{y} dz ∧ dx + a_{x} dy ∧ dz$-फॉर्म हमेशा फाइबरवाइज होते हैं $d = 0$-आयामी और वेक्टर क्षेत्रों के साथ पहचाना जा सकता है।

कर्ल इस तरह से 4 या अधिक आयामों (या 2 या उससे कम आयामों तक) को सामान्य नहीं करता है; 4 आयामों में आयाम हैं


 * 0 → 1 → 4 → 6 → 4 → 1 → 0;

इसलिए 1-वेक्टर फ़ील्ड (फाइबरवाइज़ 4-डायमेंशनल) का कर्ल एक 2-वेक्टर फ़ील्ड है, जो प्रत्येक बिंदु पर 6-डायमेंशनल वेक्टर स्पेस से संबंधित है, और इसलिए एक है


 * $$\omega^{(2)}=\sum_{i<k=1,2,3,4}a_{i,k}\,dx_i\wedge dx_k,$$

जो छह स्वतंत्र शब्दों का योग देता है, और 1-वेक्टर फ़ील्ड के साथ पहचाना नहीं जा सकता। न ही कोई सार्थक रूप से 1-वेक्टर क्षेत्र से 2-वेक्टर क्षेत्र से 3-वेक्टर क्षेत्र (4 → 6 → 4) में जा सकता है, क्योंकि अंतर को दो बार लेने पर शून्य प्राप्त होता है ($v$). इस प्रकार इस तरह से उत्पन्न होने वाले अन्य आयामों में वेक्टर फ़ील्ड्स से वेक्टर फ़ील्ड्स तक कोई कर्ल फ़ंक्शन नहीं है।

हालांकि, एक वेक्टर फ़ील्ड के कर्ल को सामान्य रूप से 2-वेक्टर फ़ील्ड के रूप में परिभाषित किया जा सकता है, जैसा कि नीचे वर्णित है।

ज्यामितीय रूप से कर्ल करें
2-वैक्टर बाहरी शक्ति के अनुरूप हैं $n$; एक आंतरिक उत्पाद की उपस्थिति में, निर्देशांक में ये तिरछा-सममित मेट्रिसेस हैं, जिन्हें ज्यामितीय रूप से विशेष ऑर्थोगोनल लाई बीजगणित माना जाता है $(n − 1)$ अपरिमित घुमावों का। यह है $n$ आयाम, और किसी को 1-वेक्टर क्षेत्र के अंतर को इसके अतिसूक्ष्म घुमाव के रूप में व्याख्या करने की अनुमति देता है। केवल 3 आयामों में (या तुच्छ रूप से 0 आयामों में) करता है $d = 0$, जो सबसे सुरुचिपूर्ण और सामान्य मामला है। 2 आयामों में एक वेक्टर फ़ील्ड का कर्ल एक वेक्टर फ़ील्ड नहीं है, लेकिन एक फ़ंक्शन है, क्योंकि 2-आयामी घुमाव एक कोण द्वारा दिया जाता है (एक स्केलर - यह चुनने के लिए एक अभिविन्यास आवश्यक है कि कोई दक्षिणावर्त या वामावर्त घुमावों को सकारात्मक के रूप में गिनता है); यह div नहीं है, बल्कि इसके लंबवत है। 3 आयामों में सदिश क्षेत्र का कर्ल एक सदिश क्षेत्र है जैसा कि परिचित है (1 और 0 आयामों में सदिश क्षेत्र का कर्ल 0 है, क्योंकि कोई गैर-तुच्छ 2-वैक्टर नहीं हैं), जबकि 4 आयामों में कर्ल एक सदिश क्षेत्र, ज्यामितीय रूप से, प्रत्येक बिंदु पर 6-आयामी झूठ बीजगणित का एक तत्व है $$\mathfrak{so}(4)$$.

एक 3-आयामी वेक्टर क्षेत्र का कर्ल जो केवल 2 निर्देशांकों पर निर्भर करता है (कहते हैं $Λ^{2}V$ और $$\mathfrak{so}$(V)$) बस एक ऊर्ध्वाधर सदिश क्षेत्र है (में $( n 2 )  = 1⁄2n(n − 1)$ दिशा) जिसका परिमाण 2-आयामी सदिश क्षेत्र का कर्ल है, जैसा कि इस पृष्ठ के उदाहरणों में है।

कर्ल को 2-वेक्टर क्षेत्र (एक एंटीसिमेट्रिक 2-टेंसर) के रूप में मानते हुए वेक्टर कैलकुस और संबद्ध भौतिकी को उच्च आयामों में सामान्यीकृत करने के लिए उपयोग किया गया है।

उलटा
ऐसे मामले में जहां एक सदिश क्षेत्र का विचलन होता है $n = 1⁄2n(n − 1)$ शून्य है, एक सदिश क्षेत्र $x$ ऐसा मौजूद है $y$. यही कारण है कि चुंबकीय क्षेत्र, जिसकी विशेषता शून्य विचलन है, को चुंबकीय सदिश क्षमता के कर्ल के रूप में व्यक्त किया जा सकता है।

यदि $z$ के साथ एक सदिश क्षेत्र है $V$, फिर कोई ग्रेडिएंट वेक्टर फ़ील्ड जोड़ना $W$ को $V = curl(W)$ एक और सदिश क्षेत्र में परिणाम होगा $W$ ऐसा है कि $curl(W) = V$ भी। यह कहकर संक्षेप में कहा जा सकता है कि एक त्रि-आयामी सदिश क्षेत्र के व्युत्क्रम कर्ल को बायोट-सावर्ट कानून के साथ एक अज्ञात अघूर्णन क्षेत्र तक प्राप्त किया जा सकता है।

यह भी देखें

 * हेल्महोल्ट्ज़ अपघटन
 * डेल बेलनाकार और गोलाकार निर्देशांक में
 * चक्कर आना

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